镜像法-高中物理竞赛讲义
高中物理竞赛讲义(完整版)
高中物理竞赛讲义目录高中物理竞赛讲义 (1)第0部分绪言 (5)一、高中物理奥赛概况.....................................错误!未定义书签。
二、知识体系....................................................错误!未定义书签。
第一部分力＆物体的平衡 (5)第一讲力的处理 (13)第二讲物体的平衡 (15)第三讲习题课 (16)第四讲摩擦角及其它 (21)第二部分牛顿运动定律 (24)第一讲牛顿三定律 (24)第二讲牛顿定律的应用 (25)第二讲配套例题选讲 (35)第三部分运动学 (35)第一讲基本知识介绍 (35)第二讲运动的合成与分解、相对运动 (37)第四部分曲线运动万有引力 (40)第一讲基本知识介绍 (40)第二讲重要模型与专题 (42)第五部分动量和能量 (52)第一讲基本知识介绍 (52)第二讲重要模型与专题 (55)第三讲典型例题解析 (70)第六部分振动和波 (70)第一讲基本知识介绍 (70)第二讲重要模型与专题 (75)第三讲典型例题解析 (86)第七部分热学 (86)一、分子动理论 (87)二、热现象和基本热力学定律 (89)三、理想气体 (91)四、相变 (98)五、固体和液体 (102)第八部分静电场 (103)第一讲基本知识介绍 (104)第二讲重要模型与专题 (107)第九部分稳恒电流 (120)第一讲基本知识介绍 (120)第十部分磁场 (134)第一讲基本知识介绍 (134)第二讲典型例题解析 (138)第十一部分电磁感应 (146)第一讲、基本定律 (146)第二讲感生电动势 (150)第三讲自感、互感及其它 (154)第十二部分量子论 (157)第一节黑体辐射 (158)第二节光电效应 (161)第三节波粒二象性 (168)第四节测不准关系 (172)第0部分绪言全国中学生物理竞赛内容提要--理论基础(2013年开始实行)说明：．本次拟修改的部分用楷黑体字表示，新补充的内容将用“※”符号标出，作为复赛题和决赛题增补的内容；※※则表示原属预赛考查内容，在本次修改中建议改成复赛、决赛考查的内容。
高中物理竞赛难点专题之电像法(共49张PPT)
q
q1 R
R
E 4 0 ( r 2 er dr12 er1 dr22 er2 )
不接地导体球面上的正负感应电荷的绝对值等于镜像电荷 q 吗? 为什么？
镜像法小结
镜像法的理论基础是静电场唯一性定理； 镜像法的实质是用虚设的镜像电荷替代未知电荷的分布，使 计算场域为无限大均匀介质； 镜像法的关键是确定镜像电荷的个数，大小及位置； 应用镜像法解题时，注意：镜像电荷只能放在待求场域以外 的区域。叠加时，要注意场的适用区域。
dq
dq
Ox
L
解:
dq dx
2L x 3L x
dq dx
dF
dxdx 40 (x x)2
F
3L
dx
2L
L 0
2dx 40 (x
x)2
2 4 0
ln
4 3
例题4. 球形金属空腔内外半径 a < b，带电 Q，腔内点电荷q，距球 心 r < a。求球心 O 点电位。
镜像法
几个实例：
求解位于接地导体板附近的点电荷产生的电位
非均匀感应电荷 q
等效电荷
q′
非均匀感应电荷产生的 电位很难求解，可以用 等效电荷的电位替代
接地导体球附近有一个点电荷，如图。
等效电荷
q
非均匀感应电荷产生的
q′
电位很难求解，可以用
等效电荷的电位替代
非均匀感应电荷
1.平面导体的镜像
镜像法最简单的例子：接地无限 大导体平面上方一个点电荷，根 据唯一性定理，导体平面上半空 间的电为分布应满足：
[q2 (b2 R2 ) q'2 (d 2 R2 )]
高中物理竞赛讲义教程全集-10.5光学器件-渐变介质
10.5光学器件渐变介质一、放大率1、线放大率m（横向放大率）2、视角放大率M（一般显微镜、望远镜的放大率，默认都是指视角角放大率）视角放大率的定义为：仪器所成的像对人眼所成的张角α′除以物体直接对人眼所成的张角α。
二、几种常见的光学器件1、眼睛由眼睛的调节作用（或称调焦）所能看得清楚的最远和最近两点，分别叫做远点和近点.正常眼睛远点在无穷远处，近点约在10厘米处。
当物体在适当距离处，在视网膜上造成的像最清晰、最舒适且不易疲劳，这个距离称为明视距离，对正常视力的眼睛，明视距离通常为25cm．例1、装在门上的门镜(又称“猫眼”)由一个凹透镜和一个凸透镜组成．有一种门镜的凹透镜焦距为1.Ocm，凸透镜焦距为3.5cm，两透镜之间的距离为2.1cm，如图所示．试根据这些数据说明，人在室外看不清室内的景物，而在室内的人却能清楚地看见室外的人．2、眼镜在配制眼镜的工作中，习惯上不用焦距，像方焦距的倒数再乘以100就化成我们通常所说的度数。
例2、某人的眼睛的近点是10cm，明视范围是80cm(即能够看清的物体距眼睛的范围为10cm~90cm)，当他配上100度的近视镜后明视范围变成多少？【解析】在配置眼镜中，通常把眼睛焦距的倒数称为焦度，用D 表示.当焦距的单位用m 时，所配眼镜的度数等于焦度的100倍.本题中此人所配近视眼镜数是100度，此人眼睛的度数，所以1100100f -=⨯此近视镜的焦距为.1001.00100f m =-=-当此人戴上此眼镜看最近距离的物体时，所成的虚像在他能看清的近点10c m ，由：111f fs s '+='解得物距：11110.1s -+=-119s m=-因为此人的明视远点是:108090cm cm cm+=所以此人戴上眼镜以后在看清最远的物体时，所成的虚像在离他90cm 处，再根据透镜公式可解得他能看清的最远物距是：21110.9s -+=-29s m=所以，他戴上100度的近视镜后，明视范围是0.11m ~9.0m.3、放大镜如图所示，设人眼在E 点观察，则0''('")x L M f x x αα==+若人眼在焦点F 处观察，则上式简化为'L M fαα==4、显微镜显微镜包括一个焦距极短的凸透镜（目镜）和一个焦距较长的凸透镜（物镜）。
高中物理竞赛讲义-面镜成像-光的折射
面镜成像光的折射一、物和像的概念1、入射光线是发散的，由同一点发出，这个点叫“实物”2、入射光线的延长线汇聚到同一点，这个点叫“虚物”3、反射光线汇聚到同一点，这个点叫“实像”4、反射光线的反向延长线汇聚到同一点，这个点叫“虚像”真实光线交点为“实”，延长线交点为“虚”虚物实像虚物虚像二、平面镜成像1、平面镜不改变光的汇聚或发散程度2、实物成虚像，虚物成实像u+v=0其中，u为物距，v为像距。
思考其中的正负号是如何规定的？3、成等大正立的像线放大率（横向放大率）为：-1vmu==☆三、光学公式中的符号规则1、实正虚负规则实物，物距为正；实像，像距为正虚物，物距为负；虚像，像距为负例如：u+v=0，即物和像一实一虚2、笛卡尔坐标规则以主光轴为x轴，光心为坐标原点，建立坐标系，各物理量的正负号由坐标系决定。
*角度的规定：以主光轴出发，按小于90°的方向旋转，顺时针为正，逆时针为负。
例如：s+s’=0，s表示物的坐标，s’表示像的坐标。
即物和像在坐标原点的两侧，因此一正一负。
以上两种坐标规则选用一种，切勿混用！推荐使用笛卡尔坐标规则。
四、球面镜成像1、凹面镜和凸面镜2、半径R、球心C、顶点O、主光轴、焦点F、焦距f3、球面镜近轴光线焦距为f=R/2实物虚像实物实像例1、结合焦距的定义，证明球面镜近轴光线的焦距为f =R /24、近轴光线成像公式(1)实正虚负规则1112u v f R+== 凹面镜f 、R 为正，凸面镜f 、R 为负(2)笛卡尔坐标规则1112's s f R+== 5、线放大率（横向放大率）为'v s m u s ==- 例2、以凹面镜为例，推导近轴光线成像公式和线放大率公式注意：（1）以上公式的前提是近轴光线成像（2）以上公式对凹面镜和凸面镜均成立（3）当 r 趋近于无穷大时，公式退化为平面镜成像公式（4）牢记符号法则，推荐使用笛卡尔坐标法则例3、一个凹面镜所成的像，像高为物高的1/3，且已知物象间的距离为1m ，求凹面镜的曲率半径。
电动力学镜像法_2023年学习资料
5若导体球不接地，且带上自由电荷-20-2导体上总电荷为-Q比-时要保持导体为等势体，也应均匀分布在球面上 -02=+-4π 8R-6导体球不接地而带自由电荷Q时所受到的作用力-可以看作Q与Q'及位于球心处的等效电荷 ,+Q"的作用力之和-Q2+2"--1_0R2a2-R3-4π 8a-b2-4π 8a2-4π 6a2-a3a2 R2-设9，>0-Q>0,第一项为排斥力，第二项为吸引力-与Q无关，与Q正负无关。当a→R,时，F<0-即 电荷与带正电导体球在靠的很近时会出现相互吸引。-17
②l№<QL,因此0发出的电力线一部分会聚到导-体球面上，剩余传到无穷远。-15
Rla-476o R2+a2 -2Racos0-R2+Ro/a2-2RRg cos0/a-4若导体不接地导体不接地，可视为”分布在导体面上。不接地导体已为-等势体，加上Q"还要使导体为等势体，Q'必须均匀分布在 面上。-这时导体球上总电量Q'+Q”=0（因为均匀分布球面上可使导体-产生的电势等效于在球心的点电荷产生的 势-1=0+-4π 8R-等效电荷一般是点电荷组或一个带电体系，-而不一定就是一个点电荷。-16
b电荷Q产生的电场的电力线全部终止在导体面上，-它与无导体时，两个等量异号电荷产生的电场在右半空-间完全相 。-c导体对电荷Q的作用-力相当两点电荷间的作用力-二一-4π Gor-42a-166a
d镜象法的图形与光路用此图比较：-根据光的反射可找-到Q的大小和位置-Q与Q位置对于导体板镜象对称，故这种 法称为镜-象法（又称电象法）·-但要注意：光线是直线传播到导体板面上的。有的地方是与-板面⊥，有的地方是与 面有一定夹角；但电力线切线方向-是场强的方向，电力线在板面附近处处与板面L,这一点通-过静电平衡原理可知。 8
高中物理竞赛教程(超详细)第十讲几何光学
高中物理竞赛教程(超详细)第十讲几何光学高中物理竞赛教程(超详细) 第十讲几何光学§1.1 几何光学基础1、光的直线传播：光在同一均匀介质中沿直线传播。
2、光的独立传播：几束光在交错时互不妨碍，仍按原来各自的方向传播。
3、光的反射定律：①反射光线在入射光线和法线所决定平面内；②反射光线和入射光线分居法线两侧；③反射角等于入射角。
4、光的折射定律：①折射光线在入射光线和法线所决定平面内；②折射光线和入射光线分居法线两侧；③入射角与折射角满足；④当光由光密介质向光疏介质中传播，且入射角大于临界角C时，将发生全面反射现象（折射率为的光密介质对折射率为的光疏介质的临界角）。
§1.2 光的反射1.2.1、组合平面镜成像：1.组合平面镜由两个以上的平面镜组成的光学系统叫做组合平面镜，射向组合平面镜的光线往往要在平面镜之间发生多次反射，因而会出现生成复像的现象。
先看一种较简单的现象，两面互相垂直的平面镜（交于O点）镜间放一点光源S（图1-2-1），S发出的光线经过两个平面镜反射后形成了、、三个虚像。
用几何的方法不难证明：这三个虚像都位于以O为圆心、OS为半径的圆上，而且S和、S和、和、和之间都以平面镜（或它们的延长线）保持着对称关系。
用这个方法我们可以容易地确定较复杂的情况中复像的个数和位置。
两面平面镜AO和BO成60o角放置（图1-2-2），用上述规律，很容易确定像的位置：①以O为圆心、OS为半径作圆；②过S做AO和BO的垂线与圆交于和；③过和作BO和AO的垂线与圆交于和；④过和作AO和BO的垂线与圆交于，便是S 在两平面镜中的5个像。
双镜面反射。
如图1-2-3，两镜面间夹角=15o,OA=10cm，A点发出的垂直于的光线射向后在两镜间反复反射，直到光线平行于某一镜面射出，则从A点开始到最后一次反射点，光线所走的路程是多少？如图1-2-4所示，光线经第一次反射的反射线为BC，根据平面反射的对称性,，且∠。
高考物理电学十大方法精讲 方法02镜像法
方法02镜像法在讨论一个点电荷受到面电荷(如导体表面的感应电荷)的作用时，根据“镜像法”可以设想一个“像电荷”,并使它的电场可以代替面电荷的电场，从而把问题大大简化．【调研1】如图所示，有一块无限大的原来不带电的金属平板MN ，现将一个带电量为+Q 的点电荷放置于板右侧的A 点，并使金属板接地．已知A 点离金属板MN 的距离为d ，C 点在A 点和板MN 之间，AC ⊥MN ，且AC 长恰为2d．金属平板与电量为+Q 的点电荷之间的空间电场分布可类比 （选填“等量同种电荷”、“等量异种电荷”）之间的电场分布；在C 点处的电场强度E C = .解析：金属平板上感应出的电荷理解为在A 点与板对称的另一点B 点存在一个电荷-Q ，所以金属板与电量为+Q 的点电荷之间的空间电场分布可类比等量异种电荷之间的电场分布． 根据场强的叠加，E =E 1+E 2=2224039()()22QQ kQ k k d dd +=【调研2】无限大接地金属板和板前一点电荷形成的电场区域，和两个等量异号的点电荷形成的电场等效．如图所示P 为一无限大金属板，Q 为板前距板为r 的一带正电的点电荷，MN 为过Q 点和金属板垂直的直线，直线上A 、B 是和Q 点的距离相等的两点．下面关于A. B 两点的电场强度E A 和E B 、电势φA 和φB 判断正确的是( ) A. E A >E B φA >φB B. E A >E B φA <φBC. E A >E B φA =φBD. E A =E B φA >φB解析：大金属板接地屏蔽，就是说，金属板上感应电荷分布后对于右边电场的影响，相当于在+Q 关于板对称的地方放上一个镜像电荷-Q ．具体原因可以分析左边，左边电场为0．那么接地金属板电荷分布对于左边电场的影响相当于在+Q 原处放上一个-Q ．而明显金属板对左右电场影响是对称的．这就是镜像法的原理．可以推得A 的电场为正负点电荷在此处方向相同，从而相加；而在B 处，方向相反，从而相减．则E A > E B ，由于A 的电场强度大于B 处，则正电荷从O 点移到A 处的电场力做功大于移到B 处，则U OA > U OB ，则ϕA <ϕB ．故B 正确，A 、C 、D 错误；【调研3】如图所示为一块很大的接地导体板，在与导体板相距为d 的A 处放有带电量为-q 的点M＋A d Nd /2 C MANQB P电荷．(1)试求板上感应电荷在导体内P 点产生的电场强度.(2)试求感应电荷在导体外P '点产生的电场强度(P 与P '点对导体板右表面是对称的)； (3)在本题情形，试分析证明导体表面附近的电场强度的方向与导体表面垂直； (4)试求导体上的感应电荷对点电荷-q 的作用力．解析：(1)导体板静电平衡后有E 感=E 点，且方向相反，因此板上感应电荷在导体内P 点产生的场强：E p =2kqr ，其中r 为AP 间距离，方向沿AP ，如图甲所示． (2)因为导体接地，感应电荷分布在右表面，感应电荷在P 点和P '点的电场具有对称性，因此有：E P '=2kqr ，方向如所示． (3)考察导体板在表面两侧很靠近表面的两点P 1点和P 1'．如前述分析，感应电荷在导体外P 1'点产生的场强大小为:121iP kq E r =.点电荷-q 在P 1'点产生的场强大小也是121iP kqE r =.它们的方向如图乙所示．从图乙看出，P 1'点的场强为上述两个场强的矢量和，即与导体表面垂直．甲 乙(4)重复(2)的分析可知，感应电荷在-q 所在处A 点的场强为:E iA =22(2)4kq kqd d =，方向垂直于导体板指向右方，该场作用于点电荷-q 的电场力为：F =-qE iA =224kq d-，负号表示力的方向垂直于导体板指向左方．【调研4】如图所示，有一块很大的接地导体，具有两个相互垂直的表面，在此表面外较近处有一个点电荷q ，坐标为(x 0，y 0)，试求点电荷q 的受力情况.解析： 求点电荷q 的受力即要求OA 、OB 板上感应电荷对它的作用力，但感应电荷在板上的分布并不均匀，直接求它们对q 的作用力很困难，如果此时空间中的电场与某些点电荷产生的电场相同，-qA d P 'P-qA E PPrE P ' P ' -qAP 1rAyxq (x 0,y 0)OB边界面上的感应电荷就可用这些点电荷代替，这就上上面所说的“镜像法”，为使OA 、OB 板电势为零，可先在q 关于OA 、OB 对称处分别放置q 1、q 2，q 1=q 2=-q . q 、q 1能使OA 板电势为零，但不能使OB 板电势为零；q 、q 2能使OB 板电势为零，但不能使OA 板电势为零；为使两板电势均为零，还需再放置一个与q 1、q 2都对称的q 1=q ，如图所示，导体表面感应电荷对q 的作用力相当于q 1、q 2、q 3三个镜像电荷对其的作用力. F x =-k2204q x +k222004()q x y +cos θ，其中cos θ=2200x y +.故F x = –k 24q [201x –223/20()x x y +]. 同理可得F y = –k 24q [201y –223/200()y x y +]，负号表示库仑力与x 、y 轴的方向相反，点电荷q 的受力情况就是F x 、F y 的合力F =22+xyF F =k222002223/22223/200000011+4()()x yq x x y y x y ⎡⎤⎡⎤--⎢⎥⎢⎥++⎣⎦⎣⎦.A yx q (x 0,y 0O-q (q 1)q (q 3)-q (q 2)B θ。
高中物理竞赛辅导讲义2
高中物理竞赛辅导讲义2高中物理竞赛辅导讲义第[2]讲几何光学基本知识一、光在球面上的反射――球面镜反射面是球面一部分的镜叫做球面镜．用球面的内表面作反射面的叫做凹镜，用球面的外表面作反射面的叫做凸镜． 1．成像公式如图所示，凹面镜中心点O称为顶点，球面的球心C称为曲率中心，球面的半径R称为曲率半径，连接顶点和曲率中心的直线CO称为主轴．发光点P在主轴上，光线PA反射后与PO的交点P’为像点，AC是∠PAP’的角平分线．由图中可知：β=α+θ，γ=β+θ．两式相减得：α+γ=2β．若考虑P发出的光线靠近主轴(近轴光线)。
即α、γ都很小，PO=u为物距，P’O=v为像距．当u→?时，v?R，即沿主轴方向的平行光束入射经2球面反射后，成为会聚的光束，其交点在主轴上，称为反射球面的焦点，焦点到顶点间的距离，称为焦距，以f来表示，则f?R111，凹面镜成像公式为?? 2uvf 用同样的方法可以证明：在近轴的条件下，对于凸面镜只要取f??R，上面的公式2同样适用． 2．符号规则成像公式中各量的符号规定如下：物距u：实物为正，虚物为负；像距v：实像为正，虚像为负；焦距f：凹面镜为正，凸面镜为负． 3．作图法球面镜成像，还可以用作图法来确定．作图时有三条特殊光线可以利用：(1)平行主轴的入射光线反射后过焦点F，(2)过焦点的入射光线反射后平行主轴，(3)过曲率中心C的入射光线沿原路反射．作图时只要取两条光线就可以确定一个像点． 4．横向放大率如图所示，PQ是垂直主轴的线状物，它的像也应是垂直主轴的，用作图法确定物的顶点Q所对应的像点Q’，再过Q作主轴的垂线P’Q’就行了．设物PQ高度为y，像P’Q’高度为y’，则横向放大率Ⅲ=卫．入射光线OO，则反射光线为OQ’(图中未画出)，△POQ ∽△ POQ’，因此有：P'Q'OP'?，横向PQOP放大率m?y'?v? yu 物距、像距按符号规则代入计算，若m为正表示像正立，m为负表示像倒立．二、光在球面上的折射 1．成像公式如图所示，设球形折射面两侧的折射率分别为n、n’)，O为球面顶点，球面曲率中心为C，半径为R．连线OC为主轴．主轴上的物点P发出的任意光线PA折射后和沿主轴的光线PO的交点P’为像点，PA与主轴的夹角为a，AP’与主轴的夹角为β，AC与主轴的夹角为θ，入射角为i，折射角为γ，则根据折射定律，得nsini=n’sinγ考虑到近轴光线，i、y都很小，有ni≈n’γ这就是球面折射的成像公式．如果R→?就是平面折射的公式．平行于主轴的入射光线折射后和主轴相交的位置称为球面界面的像方焦点F’，从球面顶点O到像方焦点的距离称为像方焦距f’．由球面折射的成像公式可见，当u→?时，即得如果把物点放在主轴上某一点时，发出的光折射后将成为平行于主轴的平行光束,那么,这例题分析1．与光轴平行的两条光线射到半径R=5cm的球面镜上．求从球面镜反射后的光线与光轴两个交点之间的距离△x．两条光线到光轴的距离分别为h1=0.5cm，h2=3crn．2．薄玻璃平板M1与曲率半径为20cm的凸面镜M2相距b=16cm，物点P放在玻璃平板前a远处(如图所示)，要使P在M1中的像与在M2中的像重合，a应取多大?3．一直径为4cm的长玻璃棒，折射率为1.5，其一端磨成曲率半径为2cm的半球形．长为0.1cm的物垂直置于棒轴上离棒的凸面顶点8cm处．求像的位置及大小，并作光路图．4．一半径为R，折射率为”的透明球，其球心为C．在一径向方向上取P、Q两点，使CP=R， nCQ=nR．试证，从P点发出的光，经界面折射后，总是像从Q点发出的．5．如图所示，有一半径为R=0.128m的玻璃半球，过球心O并与其平面部分相垂直的直线为其主轴，在主轴上沿主轴放置一细条形发光体AB(B离球心O较近)，其长度为l=0．02m．若人眼在主轴附近对着平面部分向半球望去，可以看到条形发光体的两个不很亮的像(此外可能还有亮度更弱的像，不必考虑)，当条形发光体在主轴上前后移动时，这两个像也在主轴上随着移动．现在调整条形发光体的位置，使得它的两个像恰好头尾相接，连在一起，此时条形发光体的近端B距球心O的距离为S=0.020m．试利用以上数据求出构成此半球的玻璃的折射率”．(计算时只考虑近轴光线)同步练习1．两个焦距都是f的凸镜共主轴相对放置，如图所示，a为平行于主光轴的光线．问两镜之间的距离L满足什么条件时，光线a可形成循环光路?画出光路图．2．如图所示，凹球面反射镜中盛有一层清水，球心C到水面的垂直距离CP=40.0cm，从主光轴上物点Q发出的傍轴光线经折射和反射后所成的像点仍位于物点Q(即像点与物点重合)，并已知QP=30.0cm．试求水的折射率n．3．一凹面镜所成的像，像高为物高的1/4，物与像相距l m，求凹面镜曲率半径．4．一种人眼的简化眼模型为：人眼的成像归结为只由一个曲率半径为5.70mm、介质折射感谢您的阅读，祝您生活愉快。
高中物理竞赛讲义-镜像法
(4.4.3.14) 式中第一项 为孤立金属球的电容
圆柱面镜像1
概念
几何轴：物体的轴线。 电轴：电荷分布的轴线。
问题
已知边界条件、原电荷、几何轴，求镜像电荷，即镜像电轴位置及电荷 量。 已知给定电轴，求等位面、几何轴。
线电荷对导体圆柱的镜像
半径为a的接地导体圆柱外有 一条和它平行的线电荷，密 度为
掌握如何利用平面镜像法求解典型传输设备的对地电容。
球面镜像1
点电荷对接地导体球的镜像
题目：半径为a的接地导体球， 在与球心相据 的 一点电荷 。
在导体球内，距离球心处 的 点处置一镜像电荷 来代替导体球上的感应电荷，边 界条件维持不变，即导体球面为
零电位面。
去掉导体球，用原电荷和镜像电 荷求解导体球外区域场，注意不 能用原电荷和镜像电荷求解导体 球内区域场。 求解镜像电荷的大小和位置： 将原导体球移去，
图4.4.6 点电荷对介质平面的镜像
求解 和 ： z>0时，
(4.4.2.11) z<0时，
(4.4.2.12) 根据边界条件 、
可以解得
(4.4.2.13)
(4.4.2.14)
分区域考虑镜像电荷。
求单导线的对地电容 求单导线的对地电容。一根极长的
单导线与地面平行。导线半径为a，离 地高度为h，求单位长度单导线地对地 电容。
的边界条件。但是有了地面影响，还应满足地面为零等位面的边界条 件。为满足这个条件，就要找出置于球心的
镜像电荷，这就是
，而且满足
。
的出现虽然使地面的边界条件得到了满足，但球面的等位面条件却被破 坏了。我们需要再按照球面镜像的方法求出
在球内的镜像电荷
物理竞赛讲义5
物理竞赛讲义5一、 凸透镜与凹透镜（定性分析） [知识要点]● 凸透镜的成像规律（如表1）点在凸透镜与凹透镜中的成像，其求解方法与线状物的成像相同，只是在这里原本确定物的大小，变成了确定点的大致位置。
C2 C2成像规律来确定虚像：物进像进像变小，物退像退像变大，物距变大像物距也变大。
凹透镜动态分析总结：只能成虚像：物进像进像变大，物退像退像变小，像距总是小于焦距，最后成缩小虚像。
（其中所谓的进退都是物相对于透镜而言的）物向焦点处，实像虚像都变大，物像永远不相撞● 透镜中的视野●透镜组 扩束与缩束● 透镜的光心例1：用一个凸透镜使一个明亮的物体成像在光屏上，如果用一张卡片遮住凸透镜的上半部分，结果是 A ．像的上半部分消失 B ．像的下半部分消失 C ．像仍然完整的，但比不遮卡片时暗些D ．像仍然是完整的，完全不受影响范围会增大，远离时则减小 凹透镜的可视 f1<f2 f1>f2 f1<f2 f1>f2例2：一个直立的物体放在凸透镜的2倍焦距处，物体的中点恰在透镜的光轴上，后来，透镜被一割为二，对称地拉开后，两个半透镜间距离等于物体的高度，则此时光屏上的像应该是图1中的哪一个？分析：其实每个凸透镜或凹透镜都对应一个光心，也就是说每个透镜所对应的光心是唯一的，反过来说一个光心对应一个凸透镜，那么原来的凸透镜有唯一的光心，那么当它被割开，分离后光心成为了两个，那么它所对应透镜就不再是一个了，而是两个（如图2所示）。
二、 凸透镜成像半定量分析例3：物体放在凸透镜的主光轴上，在离凸透镜5厘米时，观察到放大正立的像；当物体离凸透镜16厘米时，在光屏上观察到放大的像。
则该凸透镜的焦距取值范围是[ ] A．f<5cm B ．5cm<f<8cm C ．5cm<f<16cm D ．8cm<f<16cm例4：一物体沿凸透镜主光轴移动，当它离透镜30厘米时，光屏上得到倒立放大的像，当物体移到离透镜20厘米处时， [ ] A ．可能成正立放大的虚像 B ．一定成正立放大的虚像 C ．一定成倒立放大的实像 D ．可能成倒立缩小的实像例5：在做“观察凸透镜成像”实验中发现：当物距为4厘米时，得到一个正立的像，当物距为7厘米时，得到一个倒立的像，这个倒立的像与物相比， [ ] A ．一定是放大的 B ．一定是缩小的 C ．可能是放大的 D ．可能是缩小的例6：物体放在凸透镜的主光轴上，在光屏上观察到清晰缩小的像，若把物距减小一半，然后移动光屏，直至光屏上出现清晰的像。
2020年高中物理竞赛—电磁学B04点电荷对球面导体边界的镜像(共14张PPT)
Q
d2
d1
l
1
l '
1
]0
ra 2 a2 d 2 2ad cos 2 a2 d '2 2ad 'cos
l l
d (a2
l
d2 '0
)
l
'
d
'(a2
d
'2
)
0
l
d '
' a2
l
/d
或
dl'
' （l 舍去）
d
四、点电荷对电介质分界面的镜像
问题：点电荷位于两种电介质分界面上方
h，求空间电位分布。
分析：在介质分界面上将存在极化面电荷， 1 空间电位由极化面电荷和电荷q共同产生。 2
解决问题方法：镜像法，即用镜像电荷
zq h O
等效极化电荷作用。
区域1的电位由q和位于区域2中的镜像电荷q′共同产生
区域2的电位由q和位于区域1中的镜像电荷q 共同产生
zq
z q q
1
h R1 P
h O R2
O h
2020高中物理竞赛
电磁学B
电磁场与波
二、点电荷对球面导体边界的镜像
点电荷对接地球面导体边界的镜像 镜像电荷
镜像电荷位于球心与电荷q连线上。
令镜像电荷电量为 q ' ，与球心距离 为 d ' 。要保持边界条件不变，则：
在空间中任意点 P(r, ) 处电位为： 1 [ q q'] 4 R r ' R r2 d 2 2rd cos r '
由边界条件可知：
0 ra
1 [ q q '] ra 4 R r '
高一物理竞赛讲义第3讲.教师版
第3讲运动的关联温馨寄语前面我们讨论了物理量以及物理量之间的关系，尤其是变化率变化量的关系。
我们还学习了非常牛的几个方法：相对运动法，微元法，图像法。
然而，物理抽象思想除了物理量之外，还有一大块就是模型，而各种模型都有自己的一些特点，根据这些特点，决定了这些模型的运动学性质。
探究这些性质就成了我们今天的主要任务。
知识点睛一、分速度和合速度首先速度作为矢量是可以合成和分解的。
但是同样的作为矢量，速度的合成和分解，和力这个矢量有一点不同。
这个不同在于，两个作用在同一个物体上的力，可以直接合成。
但是同一个物体，已经知道在两个方向上的速度，最后的总速度，并不一定是这两个速度的矢量和。
（CPhO选讲）例如：（这里面速度是通过两个速度各自从矢量末端做垂线相交得到的）第二个原则就是：合速度=真实的这个物体的运动速度矢量。
这里力和速度的区别是：我们看到的多个力，不见得是“合力”在各个方向上的投影；但是我们看到的多个速度，就是“合速度”在各个方向上的分速度。
所以，当且仅当两个分速度相互垂直的时候，合速度等于两个分速度的矢量和。
这个东西大家可以这样想。
遛狗的时候，每个狗的力是作用在一起的，所以遛狗越多，需要的力越大。
但是每个狗都有个速度，最后遛狗人的速度和狗的速度大小还是差不多的，不会因为遛狗个数越多就速度越快……二、体现关联关系的模型1．绳（杆）两端运动的关联：实际运动时合运动，由伸缩运动与旋转运动合成。
实际运动=旋转运动+伸缩运动【例】吊苹果逗小孩儿有两种逗法，一种是伸缩，一种是摆动。
不难总结：一段不可伸长的细绳伸缩运动速度相等——沿绳（杆）速度相等，转速无论多大不可改变绳子长度。
2．叠加运动的关联先举个例子：如图的定滑轮，两边重物都在竖直运动，并且滑轮也在竖直运动，设两边重物位移分别沃为x 1x 2，轮中心的位移为x 。
不难由绳子长度不变得位移关系：122x x x += 对应的必然有速度关系： 122v v v += 加速度关系：122a a a += 我们用运动关联的目的是为了使未知量变少。
全国中学生物理竞赛——光学
二、知识要点
8、薄透镜成像作图方法 （3）基本作图
A F B F
B`
A`
二、知识要点
8、薄透镜成像作图方法 （3）基本作图
A B
A`
F B`
F
二、知识要点
8、薄透镜成像作图方法 （3）基本作图
S
F
F
S`
二、知识要点
1 1 1 （1）薄透镜成像公式： u v f 成像公式是几何光学中的基本公式之一，应用是应注意 以下几点：
二、知识要点
3、球面镜成像例题分析 （2）一个点状物放在离凹面镜镜前0.05m处，凹球面镜 的曲率半径为0.20m，试确定像的位置和性质。
解：由球面镜成像公式及符号法则得：
R f 2 1 1 1 u v f
v 0.10m
（成虚像）
二、知识要点
3、球面镜成像例题分析 （3）在离球面镜10cm远处放一个1cm高的物体，若它 所成的像在镜后6cm处，则这个镜是______，镜面曲率半 径r=______cm，像高为_____。
主光轴 副光轴
二、知识要点
7、薄透镜成像 （3）平行于主光轴（或副光轴）的近轴光线经透镜后将 会聚（或反向延长后相交）于主光轴（或副光轴）的一点， 该点称为焦点（副焦点）。由于只讨论近轴光线，所以所 有副焦点都位于垂直于主光轴的平面内，称为焦平面。
F F F
主光轴
二、知识要点
7、薄透镜成像 （3）平行于主光轴（或副光轴）的近轴光线经透镜后将 会聚（或反向延长后相交）于主光轴（或副光轴）的一点， 该点称为焦点（副焦点）。由于只讨论近轴光线，所以所 有副焦点都位于垂直于主光轴的平面内，称为焦平面。
A
日 月 B
高中物理竞赛教程-1.5《透镜成像》
高中物理竞赛教程:1.5《透镜成像》篇一：高中物理竞赛教程：本资料来自于资源最齐全的２１世纪教育网透镜成像、透镜成像作图（1）三条特殊光线①通过光心的光线方向不变；②平行主轴的光线，折射后过焦点；③通过焦点的光线，折射后平行主轴。
（2）一般光线作图：对于任一光线SA，过光心O作轴OO’平行于SA，OO?与焦平面 MM?交于P点，连接AP或AP的反向延长线即为SA的折射光线*像与物的概念：视为一个“物点”即“物”图1-5-1薄透镜成像公式是：1u??1?1f式中f、u、v的正负仍遵循“实正、虚负”的法则。
若令x?u?f，xf，则有?f2图1-5-2本资料来自于资源最齐全的２１世纪教育网该式称为“牛顿公式”。
式中x是物到“物方焦点”的距离，x?是像到“像方焦点”的距离。
从物点到焦点，若顺着光路则x取正，反之取负值；从像点到焦点，若逆着光路则x?取正值，反之取负值，该式可直接运用成像作图来推导，请读者自行推导，从而弄清x,x?的意义。
下面用牛顿公式讨论一个问题。
一个光源以v=/s的速度沿着焦距f=20cm的凸透镜向光心运动，当它经过距光心u1?30cm和u2?15cm的两点时，求像所在的位置及速度。
x1?u1?f?10cm，x2?u2?f??5cm代入牛顿公式得??60cm， x1??40cm，x80cm，?1?x1??f?60cm，?2?x2上述x1、x2设在△t ?x?，有x当△t→0xxx?x??fxx??xx??tx?tx?x??的值代入，求得?1??0.8m/s，将x1、x2、x1?、x2??/s 。
像移动方向与移动方向相同。
?2*“实正、虚负”法则：凸透镜焦距取正值，凹透镜焦距取负值；实像像距取正值，虚像像距取负值。
实物物距本资料来自于资源最齐全的２１世纪教育网取正值，虚物物距取负值。
*实物与虚物：发散的入射光束的顶点（不问是否有实际光束通过此顶点）是实物；会聚的入射光束的顶点（永远没有实际光束通过该顶点）是虚物。
高中物理课件-镜像法
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Q dS Qa 2rdr Q Q
2 0 (r 2 a 2 )3/ 2
（b）电荷Q 产生的电场的电力线全部终止在导体面上 它与无导体时，两个等量异号电荷产生的电场在 右半空间完全相同。
（c）Q与 Q 位置对于导体板镜象对称，故这种方法称
为镜象法（又称电象法）
右半空间，Q在（0，0，a）点， Q/
P
r
Qr
a
z
电势满足泊松方程。
边界上 0 z0
从物理问题的对称性和边界条件考虑，假想电荷应在左
半空间 z 轴上。
设电量为 Q，位置为（0，0，a ）
1 [
Q
Q
]
40 x2 y2 (z a)2 x2 y2 (z a)2
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y
-Q（-a, b, 0）
O
Q（-a, -b, 0）
Q（a, b, 0）
x
-Q（a, -b, 0）
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（2）电势分布
Q [
1
1
40 (x a)2 ( y b)2 z2 (x a)2 ( y b)2 z2
1
(x a)2 ( y b)2 z2
1
]
8 –7 电势
第八章静电场
8 –7 电势
第八章静电场
四.等势面: 电场中电势相同的各点构成的面
等量同号点电荷的电场 正点电荷的电场
等量异号点电荷的电场
孤立带电体的电场
匀强电场
等差等势面： 两个相邻的 等势面间的 电势之差是 相等的
说明：
1.电场线与等势面垂直 2.电场线由高等势面指向低等势面，等势面不相交 3.在同一等势面上移动电荷电场力不做功 4.相邻两个等势面间的电势差相等，场强大的地方
高中物理复习提升-镜像法的总结
关于镜像法的总结一、理论依据唯一性定理：它指出了静态场边值问题具有唯一解的条件，在边界面S 上的任一点只需给定ϕ或nϕ∂∂的值，而不能同时给定两者的值。
镜像法的求解思想是：所有研究的区域边界是有规则的导体或介质界面、区域内只有一个或几个点电荷或线电荷时，设法不改变所求区域的电荷分布、在区域的边界外一定位置放置一个或几个镜像电荷来代替导体边界上感应电荷或介质边界上的极化电荷对外的作用。
这样，便把求解泊松方程及边界条件的解的问题，转化为求解几个点电荷及镜像电荷在空间产生场的问题。
二、镜像电荷法求导体球壳电场镜像电荷法是指在待求电场区域之外, 用假想电荷来等效原边界面上的感应电荷或极化电荷的作用, 只要保证求解空间内的全部边值条件得到满足,所得到的解就是唯一正确的解. 运用镜像电荷法求解静电场边值问题的关键根据唯一性定理找出电势满足的全部定解条件, 并由这些边值条件来决定像电荷的量值和位置. 对于平面导体附近有点电荷、球面导体附近有点电荷, 求出空间各点的电势及电场强度问题, 可以采用镜像电荷法来处理, 能够省去一些复杂的数学运算, 使问题巧妙地得到解决.比如, 接地空心导体球的内外半径分别为R1 和R2 , 在球内离球心为a( a< R 1 ) 处置一点电荷Q, 求球腔内的电势。
如图1 所示, 由于接地导体球壳的静电屏蔽作用, 可以得知R \R1的区域电势为零, 依据镜像电荷法规则, 假想点电荷Qc 应代替球壳面上感应电荷对空间电场的作用, 且满足球壳上电势U= 0 的边值条件. 由对称性可知, 假想点电荷Qc 必在OQ 连线上.设P 为球壳内表面上任一点, 由边界条件得'0'Q Q r r +=，式中r 为Q 到P 的距离, r’为Q’到P 的距离, 则''r Q r Q==常数 (1) 从图中可以看出, 只要选Qc 在合适的位置就可使'OQ P OPQ ∆∆, 则1'R r r a==常数 (2) 图1 设b 为Q’到球心的距离, 由两三角形相似条件可得R1 / a= b/ R, 即像电荷Q’的位置为21R b a= (3)由( 1) 和( 2) 式可求出像电荷Qc 的大小为1'R Q Q a=-(4) 则球腔内任一点P 的电势为11222200/11()()4'42cos 2cos QR QR a Q Qr r a R a Ra R b Rb ϕπεπεθθ=-=-+-+- (5)根据电势与电场强度的关系式E ϕ=-∇, 就可以求出电场强度.通过上面的分析运算可以看出, 采用镜像电荷法不仅解题思路清晰, 而且比分离变量法简单且更容易掌握。
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镜像法思路用假想的镜像电荷代替边界上的感应电荷。
保持求解区域中场方程和边界条件不变。
使用范围：界面几何形状较规范，电荷个数有限，且离散分布于有限区域。
使用范围界面几何形状较规范，电荷个数有限，且离散分布于有限区域。
步骤确定镜像电荷的大小和位置。
去掉界面，按原电荷和镜像电荷求解所求区域场。
求解边界上的感应电荷。
求解电场力。
平面镜像1点电荷对平面的镜像(a) 无限大接地导体平面上方有点电荷q（b）用镜像电荷-q代替导体平面上方的感应电荷图4.4.1 点电荷的平面镜像在无限大接地导体平面（YOZ 平面）上方有一点电荷q，距离导体平面的高度为h。
用位于导体平面下方h处的镜像电荷-q 代替导体平面上的感应电荷，边界条件维持不变，即YOZ平面为零电位面。
去掉导体平面，用原电荷和镜像电荷求解导体上方区域场，注意不能用原电荷和镜像电荷求解导体下方区域场。
电位：(4.4.2.1)电场强度：(4.4.2.2)其中，感应电荷：=>(4.4.2.3)电场力： (4.4.2.4)图4.4.2 点电荷的平面镜像图4.4.3 单导线的平面镜像无限长单导线对平面的镜像与地面平行的极长的单导线，半径为a，离地高度为h。
用位于地面下方h 处的镜像单导线代替地面上的感应电荷，边界条件维持不变。
将地面取消而代之以镜像单导线（所带电荷的电荷密度为）电位： (4.4.2.5)对地电容：(4.4.2.6平面镜像2无限长均匀双线传输线对平面的镜像与地面平行的均匀双线传输线，半径为a，离地高度为h，导线间距离为d，导线一带正电荷+，导线二带负电荷-。
用位于地面下方h处的镜像双导线代替地面上的感应电荷，边界条件维持不变。
将地面取消而代之以镜像双导线。
图 4.4.4 无限长均匀传输线对地面的镜像求解电位： (4.4.2.8)(4.4.2.9)平行导线间单位长度电容：(4.4.2.10)其中小天线的镜像与地面的小天线，长度为l ，离地高度为h 。
用位于地面下方h 处的镜像小天线代替地面上的感应电荷，边界条件维持不变。
与自由空间的天线比较，当天线离平面很近时，若天线与平面平行，辐射功率为零，若天线与平面垂直，辐射功率增强。
若天线与平面倾斜放置，则辐射功率的变化与倾斜角度有关。
具体辐射功率的计算请参看天线辐射（超链），此处仅给出思路和结论。
点电荷对相交接地平面的镜像条件：两相交接地平面夹角为，n=1,2,3…镜像电荷：2n-1个。
若两相交接地平面夹角不满足上述条件，则镜像电荷为无穷多个。
图 4.4.5 点电荷对相交接地地面的镜像点电荷对介质平面的镜像1区和2区为不同介质，求解时要分区域考虑。
求解区1的场：在区2置镜像电荷。
求解区2的场：在区1置镜像电荷。
图4.4.6 点电荷对介质平面的镜像求解和：z>0时， (4.4.2.11)z<0时， (4.4.2.12)根据边界条件、可以解得(4.4.2.13)(4.4.2.14)分区域考虑镜像电荷。
求单导线的对地电容求单导线的对地电容。
一根极长的单导线与地面平行。
导线半径为a，离地高度为h，求单位长度单导线地对地电容。
单位长度单导线的对地电容可表示为（式1）。
式中为单导线的电位，为地电位（＝0），为导线的线电荷密度。
现在需要例题图4.9求出，用镜像法求解。
单位长度单导线的对地电容可表示为（式1）。
式中为单导线的电位，为地电位（＝0），为导线的线电荷密度。
现在需要求出。
令（近似认为均匀分布于导线表面），利用镜像法，将地面取消而代之以镜像单导线（带）。
则原地面上方任意点P 的电位为（式2）。
式中、分别代表镜像单导线及原单导线到P点的垂直距离。
由2式可知为。
把此式代入1式则得单导线对地电容为（式3）。
有了上式，就可以方便地写出平行双导线间的单位长度的电容为（式4）。
式中，D为平行双导线间的距离（相当于本题中的2h），a为导线半径。
若D>>a，就可以简化为式4的近似式。
掌握如何利用平面镜像法求解典型传输设备的对地电容。
球面镜像1点电荷对接地导体球的镜像题目：半径为a的接地导体球，在与球心相据的一点电荷。
在导体球内，距离球心处的点处置一镜像电荷来代替导体球上的感应电荷，边界条件维持不变，即导体球面为零电位面。
去掉导体球，用原电荷和镜像电荷求解导体球外区域场，注意不能用原电荷和镜像电荷求解导体球内区域场。
求解镜像电荷的大小和位置：将原导图4.4.7 点电荷对接地导体球的镜像体球移去，及像电荷在原球面上任一点P处产生的电位应为零，即(4.4.3.1)我们在球面上取通过的直径的两端点，对于这两点的电位式为(4.4.3.2) (4.4.3.3)以上两方程解得 (4.4.3.4) (4.4.3.5)求解电位、电场强度、感应电荷：的表达式表示对于球面上任一点P，与是相似三角形，即，于是球外任意一点的电位为(4.4.3.6)采用球坐标，取原点为球心O点，z轴与轴重合，则球外任一点处有 (4.4.3.7)(4.4.3.8)这样可求得电场的分量为(4.4.3.9)(4.4.3.10)r=a时球面上的感应电荷密度为(4.4.3.11)（1）点电荷对不接地、净电荷为零的导体球的镜像。
（2）点电荷对不接地、净电荷不为零的导体球的镜像。
（3）接地球形空腔内电荷的镜像球面镜像2无穷镜像问题（a）（b）图4.4.8 无穷镜像问题半径为a的金属球，带电荷，球心离地高度h。
为满足金属球为等位面，但电位不等于零及地面为零等位面的边界条件，我们需要用一系列的电荷去代替金属球和地面两个边界的影响。
若仅是孤立球体，则将电荷集中于球心来代替导体球的分部电荷，这样就满足了金属球面为等位面的边界条件。
但是有了地面影响，还应满足地面为零等位面的边界条件。
为满足这个条件，就要找出置于球心的镜像电荷，这就是，而且满足。
的出现虽然使地面的边界条件得到了满足，但球面的等位面条件却被破坏了。
我们需要再按照球面镜像的方法求出在球内的镜像电荷。
的出现，又出现了出现时所遇到的情况，我们又需要球它的地面镜像……这样就需要一系列的电荷去代替金属球和地面两个边界的影响。
求解镜像电荷的大小和位置：镜像电荷镜像离球心距离……………………式中求解电位、对地电容：球体的点电荷为(4.4.3.12) 金属球的电位应为所有电荷、、、…产生的，但和这对电荷、和这对电荷、…直至无穷的成对电荷都是维持金属球面为零电位的，唯独置于球心的电荷使金属球具有电位，其值为 (4.4.3.13)所以金属球的对地电容为(4.4.3.14)式中第一项为孤立金属球的电容圆柱面镜像1概念几何轴：物体的轴线。
电轴：电荷分布的轴线。
问题已知边界条件、原电荷、几何轴，求镜像电荷，即镜像电轴位置及电荷量。
已知给定电轴，求等位面、几何轴。
线电荷对导体圆柱的镜像半径为a的接地导体圆柱外有一条和它平行的线电荷，密度为，与圆柱轴相距为。
用位于导体圆柱内，距离圆柱轴线处的镜像线电荷代替导体圆柱上的感应电荷，边界条件维持不变，即导体圆柱面为零电位面。
图4.4.9 圆柱导体与线电荷的镜像去掉导体圆柱，用原线电荷和镜像线电荷求解导体圆柱外区域场，注意不能用原电荷和镜像电荷求解导体圆柱内区域场。
求解镜像电荷的大小和位置：我们用的关系进行试探求解。
同样在圆周上去两点（通过镜像电荷的直径的两端点），因为圆柱接地，它们的电位必须为零，即(4.4.4.1)(4.4.4.2)代入的关系后，上面两方程解得(4.4.4.3)求解电位：圆柱外任一点的电位为(4.4.4.4)其中、分别是、到场点的距离。
（1）线荷对不接地、净电荷为零的导体圆柱的镜像。
（2）线电荷对不接地、净电荷不为零的导体圆柱的镜像圆柱面镜像2给定电轴，确定几何轴位置和等位面两条互相平行的导线，其线电荷密度分别为和-。
视这两条极细的带电导线分别为两个电轴。
求解几何轴的位置可以直接写出P点的电位为由图可见，XOZ平面为零电位面，即时，。
图4.4.10 确定两个给定电轴的几何轴于是可知常数C为零，则的表达式为，取（）为常数就可得到等位线，即取。
k为常数。
由图可知、。
所以可得(4.4.4.5)这是一个圆方程。
其参数为圆心位置：(4.4.4.6)半径： (4.4.4.7)即等位线为一簇圆，其圆心自然是位于等位圆的圆柱面的几何轴心上。
圆心和半径都是k的函数。
实际问题往往是这样：知道两条平行导线的半径及相互间的距离，而需要确定电轴的位置。
这就要找到如图示的b.R.d之间的关系。
图求两个导体圆柱间单位长度的电容两根无限长平行圆柱，半径均为a ，轴线距离位D。
求两圆柱间单位长度上的电容。
例题图4.10把圆柱看成两平行线电荷及-的场中的两个等位面，只要求出两线电荷的位置，便可得到解。
这里和可由D和a定出。
即、解得、对于左边圆柱面上的点，有这样的关系，故左边圆柱的电位为对于右边圆柱上的点有，电位为两圆柱间电压为故两圆柱间单位长度的电容为如果，则。
掌握如何利用柱面镜像法求解典型传输设备的电容。