介质谐振器的基本特性

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介质谐振器与介质谐振器天线的建模与仿真分析

介质谐振器与介质谐振器天线的建模与仿真分析引言：介质谐振器是一种利用介质谐振的现象来实现电磁波的选择性传输的器件。

而介质谐振器天线则是利用介质谐振器的特性来改善天线性能，提高辐射效率和增加天线的带宽。

因此，对于介质谐振器与介质谐振器天线的建模与仿真分析具有重要意义。

本文将针对这两者进行详细介绍。

一、介质谐振器的建模与分析介质谐振器是一种通过调整介质中电磁场分布的谐振结构。

在电磁学中，介质谐振器一般被建模为具有闭合边界的空腔，谐振模式的产生取决于构成空腔结构的形状、尺寸和材料的介电常数。

对于介质谐振器的建模与分析，可以采用有限差分时间域(FDTD)、有限元方法(FEM)等数值计算方法。

1.FDTD方法：FDTD方法是一种基于电磁场的数值模拟方法，通过将空间离散化为网格，时间离散化为时间步长，利用基本的麦克斯韦方程的差分形式来模拟电磁场的时空演化。

对于介质谐振器，可以将其建模为一个三维网格，然后根据麦克斯韦方程对电磁场进行计算，得到谐振模式的分布情况。

2.FEM方法：有限元方法是一种广泛应用于工程领域的数值计算方法，它是通过将计算域离散化为有限个单元，构建节点之间的关系来模拟问题的数学模型。

对于介质谐振器的建模与分析，可以利用FEM方法对其进行离散化处理，然后利用有限元方程求解得到谐振模式的分布。

二、介质谐振器天线的建模与分析介质谐振器天线是在传统天线的基础上引入了介质谐振器的特性来改善天线性能。

在建模介质谐振器天线时，需要考虑天线基底、介质谐振器、辐射元件等多个参数。

对于介质谐振器天线的建模与分析，可以采用微带线模型、模态扩展法等方法。

1.微带线模型：微带线模型是一种常用的介质谐振器天线建模方法，它利用介质材料在微带线上的衬底上形成谐振结构。

这种模型中，通过改变衬底的尺寸、相对介电常数等参数，可以调整天线的谐振频率和带宽。

2.模态扩展法：模态扩展法是一种用于分析多模谐振器的数值方法，通过求解波方程的特征值和特征场来得到谐振器的模态特性。

射频与微波电路设计-8-微波振荡器设计

振荡器主要技术指标— 振荡器主要技术指标—调频噪声和相位噪声
在振荡器电路中，由于存在各种不确定因素的影响，使振荡频率和振荡幅度随机起伏。
7
振荡频率的随机起伏称为瞬时频率稳定度，频率的瞬变将产生调频噪声、相位噪声和相位抖动。振荡幅度的随机起伏将引起调幅噪声。因此，振荡器在没有外加图8-1 振荡器输出的频谱调制时，输出的频率不仅含振荡频率f0，在f0附近还包含许多旁频，连续分布在f0两边。如图8-1 所示，纵坐标是功率，f0处是载波功率（振荡器输出功率），f0 两边的是噪声功率，它同时包含调频噪声功率和调幅噪声功率。
2
9
Hale Waihona Puke （1）功率表示调频噪声可以用离载频 f0 为 fm 处的单位频带调频噪声功率 Pn 与载波功率 Po 之比表示。它与调制频率及频偏的关系如下
式中 ∆fp——频偏峰值； fm——调制频率； Pn——偏离载频 f0 为 fm 处的单位带宽单边带噪声功率。如果 Pn 取双边带功率值，则上式改为
用 dB 数表示上两式，即
∆f = f − f 0 (Hz )
f——实际工作频率； f0——标称频率。相对频率准确度是绝对频率准确度与标称频率的比值。用下式表示式中
f − f0 ∆f = f0 f0
频率稳定度
4
频率稳定度是指在规定的时间间隔内，频率准确度变化的最大值。它也有两种表示方法：即绝对频率稳定度和相对频率稳定度。通常用相对频率稳定度来表示，又简称为频率稳定度。用下式表示
孤立的圆柱形介质谐振器的谐振频率可以用下式计算
34 D f0 = + 6 .9 D εr L
式中 c——光速，C = 3×1011mm/s；； D——圆柱形介质谐振器直径（mm） f0——圆柱形介质谐振器频率（GHz）； L——圆柱形介质谐振器高度（mm）。在 1.0<D/L<4，30<εr<50 情况下，式（8-15）的精度在 2%左右。

电磁波谐振与介质特性

电磁波谐振与介质特性电磁波是指在电场和磁场的相互作用下传播的波动。

在电磁波的传播过程中，若有介质存在，介质的特性将会影响电磁波的传播。

介质特性的一个重要参数就是谐振频率。

谐振是指在某个特定频率下，通过某种手段（如外界的激励或者内部的自激励）而使振动系统受到最大干扰的现象。

电磁波在介质中也有类似的现象，即介质对特定频率的电磁波有强的吸收能力，这个频率就是介质的谐振频率。

介质的电磁谐振是介质特性的一个重要方面，也是许多应用的核心基础。

例如，在微波炉中，微波的谐振频率与滚转的水分子的旋转频率相同，因此水分子吸收微波能量并发热。

在光学领域，介质的谐振特性可以用于设计和制造各种光子学元器件，例如反射镜、吸收器等。

介质的谐振频率与介质的特性有着密切关系。

常见的介质特性参数包括介电常数、磁导率等。

介电常数是介质对电场作用的响应，表示介质中任意一点的电场强度和自由空间中电场强度的比值。

而磁导率则描述了介质对磁场的响应。

这两个参数的大小和相互关系直接影响了介质在电磁场中的响应。

在某些情况下，这种响应会导致介质谐振。

例如，对于一个平行板电容器，如果在空气中加入一定的介质，那么电容的电容值将会发生变化。

当介质的介电常数越大的时候，电容器的电容值也会越来越大。

在加入介质之前，电场中的能量能够自由地在两个电极板之间传递，而加入介质后，电场在介质中会被吸收，因为介质对这个频率有很强的吸收能力，这个频率就是介质的谐振频率。

另一个例子是磁性材料的特性。

对于一个磁铁，我们可以将其里面的铁磁颗粒看做是一个个微小的磁矩。

在外界磁场的作用下，这些磁矩会重新排列，形成一个更强的磁场。

但是当磁场到达一定的强度时，铁磁颗粒内部的微小磁矩就不能再被进一步排列了，这个时候就出现了磁饱和。

而磁饱和的发生也是因为这个材料的谐振频率被激发了。

当外界磁场的频率与磁性材料的谐振频率相同时，材料中的磁矩就会被较强地激发，这个时候就达到了磁饱和状态。

可以理解为，谐振就类似于鸟的哨声能够集中注意力或者引起共鸣，使振动系统受到最大干扰。

微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本

介质谐振器—结构与等效电路
横向谐振条件 : Y Y 0 Y , Y 是的函数, 故这是决定谐振频率的方程
3
电磁场与电磁波 · 第二十五讲微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本原理 · 章献民
开放式谐振器
法布里—珀罗谐振器
开放式谐振器中的特殊问题：
– 存在衍射损耗
平面镜腔示意图
电磁场与电磁波 · 第二十五讲微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本原理 · 章献民
11120010 电磁场与电磁波
25 微带谐振器、介质谐振器
光学谐振器基本原理章献民
zhangxm@ 2012年5月24日星期四
1
电磁场与电磁波 · 第二十五讲微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本原理 · 章献民
性的测量，即可从测量数据中提取谐振器的特征参数及其与外电路的耦合
程度。
复习范围
– 7.4~7.7 – 帮助理解的多媒体演示：MMS20
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电磁场与电磁波 · 第二十五讲微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本原理 · 章献民
作业题
7.3，7.8，7.13
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电磁场与电磁波 · 第二十五讲微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本原理 · 章献民
1 B( 0 ) Q0 0 G( 0 ) 2
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电磁场与电磁波 · 第二十五讲微带谐振器、介质谐振器、光学谐振器基本原理 · 章献民
品质因数与谐振器振荡的衰减
分析LCR串联谐振电路的固有振荡时，由于电阻R上的损耗，振荡不断衰减，电容器两端电压或流经电感的电流按如下规律衰减
Q0
C0
G0
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Qe
C0
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介质谐振器

3058DRD型o TE 01δ模式谐振器 (圆板型/柱型) 的有效范围可提供附支撑架的TE模式谐振器和调好频率的谐振器。

DRR060型铜电极DRR040型铜电极DRR020型铜电极DRR030型铜电极o TEM模式谐振器有效范围in mmL：取决于频率高频元件／组件!注意事项• 本产品目录所记载的产品规格，因受篇幅的限制，只提供了主要产品资料。

在您订购前，必须确认规格表内容，或者互换协商定案图。

尤其，有些产品请务必阅读其品级，或!注意事项 (保管、使用环境、品级上的注意事项、装配时的注意事项、使用时的注意事项)，否则有可能出现冒烟、起火等情况。

• 产品检索引擎 (http://search.murata.co.jp/) 或产品目录数据库 (/cn/catalog/) 上登载有详细规格，因此，在索取规格表，或互换协商定案图之前可阅览其详细规格。

30681) 频率温度系数。

2) 谐振频率的公差 (P: ±0.7%最大值; K: ±0.7%最大值)。

3) Qu的值取决于频率范围的下限。

接上页。

高频元件／组件!注意事项• 本产品目录所记载的产品规格，因受篇幅的限制，只提供了主要产品资料。

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现代滤波器设计讲座(4-2介质谐振器)

Mode chart 4.5 4 Mode1 Mode2 Mode3 Mode4 Mode5 Mode6
Freq[GHz]
3.5 3 2.5 2 1.5 1 0 20 H[mm] 40 60
终端短路环形介质谐振器
终端短路环形介质谐振器模式图
终端短路环形介质谐振器模式图
Mode Chart
当介质高度L小于40mm时，最低模式是TM010。当介质高度大于 40mm时，最低模式是TM110。介质高度L小于40mm时最低模式是单模。当介质高度大于40mm时，最低模式是简并模。
介质加载空腔模或屏蔽介质谐振模

根据介质体和金属腔体间电磁相互作用的强弱，可分为微扰和强相互作用两类。前者仍保持原系统的特征，后者使两者“融合” 成一体，构成全新的系统。例如，金属空腔加入介质体后，在一定的加载条件下，则不仅使空腔模的场分布和谐振频率变化。而且，还要产生新的模式和模式间的耦合及转换。屏蔽介质谐振器当屏蔽对谐振器的场有极大影响时，也会产生新的模式和模式之间的耦合及转换。这种模式依赖于腔体结构和介质体的几何结构。
回音壁模

对于旋转对称的圆盘和球型介质谐振器，当工作在高阶周向模时就形成回音壁模，其电磁能主要集中在介质-空气界面和焦散面之间，具有极高的Q值，且随周向模指标的增加而增大。在毫米波和激光技术中，回音壁模有极广泛的应用前景
干涉谐振模

利用电磁波传播过程中介质分界面的反射和透射效应形成一定的谐振特性。例如，波导介质谐振器（WDR）是在波导中引入一组矩形、柱形、盘形或球形介质，使该结构产生波导-介质谐振。它的特点是本征谱较容积模稀疏，故可以通过截止波导消散模（Evanescent Mode）的耦合，以抑制寄生通道。

陶瓷介质谐振器物理特性及力学性能实验报告

方法得到的值不同（差异不超过 10/2π），但是得到的相同的结论是固体的理论断裂强度很高。
材料断裂发生时的应力值低于σ th 是一个很好指标，这个低的断裂应力值是由于固体内部的缺陷造成的，在
1、前言
TM 模式工作的陶瓷介质谐振器与金属过渡层连接技术运用在微波行业大部分产品中，其中大部分在高温下工作，接头所处的环境频繁在低温与高温间切换，长时间处于热循环状态之中. 因此 TM 模式工作的陶瓷介质谐振器与金属过渡层连接的接头强度是产品性能的重要表征之一.
陶瓷和金属性质一般差异较大，连接界面存在着物理、化学、机械和热性能不匹配，导致连接界面产生残余应力.残余应力与热循环时的热应力相互叠加，是接头热震损坏的重要原因.本实验已采取了一些方法来减小陶瓷与金属接头的残余应力[1]，如采用与陶瓷热膨胀系数相近的金属材料进行焊接(45#钢、铜材料、殷钢等)的热匹配法等[7]。
表二第四实验条件参数设置
图七第四实验条件测试温度曲线 2.4 分析研究前实验步骤及条件使用不同金属中间过渡层的实验品各放入 1 个在以上实验条件中进行制备，将焊接好的试样品放入可程式冷热冲击试验机中，在-40℃~80℃温度间进行高低温循环冲击，升温斜率及降温斜率为 1℃/min，在-40℃保温时间为 8H，80℃保温时间为 2H，经过 25 次循环温冲后的试样品将陶瓷介质滤波器与腔体弯曲断裂，用 JVC TK-C921EC 高倍放大镜进行断裂区进行组织观察，由于时间不足尚未做剪切强度测试，本次实验仅为试样品折断后的陶瓷滤波器的部分物理性能研究分析。
±0.2% Bi:58±0.2% 焊剂含量 10.5±0.5wt% 共晶熔点 138℃，制备的单腔腔体采用公司
大部分产品材料为 Al 基镀 Ag。 2.2 实验设备

(完整word版)介质腔体滤波器

目次1引言 (1)1。

1 介质谐振器的发展和应用 (1)1.2 介质滤波器的特点及应用 (3)1.3 本文的主要研究内容 (3)2 介质腔体滤波器的理论设计 (4)2。

1滤波器基本原理 (4)2.2 介质腔体滤波器的线路设计 (8)2。

3 介质腔体滤波器的微波实现 (10)3 腔体介质滤波器的仿真设计 (15)3.1 Ansoft HFSS软件介绍 (15)3。

2 腔体介质滤波器的工作原理 (17)3.3 腔体介质滤波器的仿真过程 (17)4 腔体介质滤波器的生产与调试 (20)4。

1 介质谐振器与截止波导的生产 (20)4。

2滤波器的调试 (22)5滤波器的测试结果及分析 (22)结论 (25)致谢 (26)参考文献 (27)1 引言1．1 介质谐振器的发展和应用微波介质谐振器是国际上70年代出现的新技术之一。

1939年，R ．D ．Richtmyes 就提出非金属介质体具有和金属谐振腔类似的功能，并把它称为介质谐振腔。

但是直到六十年代末才开始使用到微波电路中。

国内七十年代就有人研究，八十年代初报导了有关研究成果。

介质谐振器是用低损耗、高介电常数的介质材料做成的谐振器，已广泛应用于多种微波元器件中。

它具有如下特点：①体积小，由于材料的介电常数高，可使介质谐振器的体积小至空腔波导或轴谐振器的1/10以下，便于实现电路小型化;②Q 0值高，高0。

1-30GHz范围内，Q 0可达103—104；③基本上无频率限制，可以适用到毫米波（高于100GHz ）；④谐振频率的温度稳定性好。

因此，介质谐振器在混合微波集成电路中得以广泛的应用.目前,介质谐振器已用于微波集成电路中作带通和带阻滤波器中的谐振元件、慢波结构、振荡器的稳频腔、鉴频器的标准腔等.①在微波集成电路中,介质谐振器的形状通常为矩形、圆柱形和圆环形.介质谐振器的谐振频率与振荡模式、谐振器所用的材料及尺寸等因素有关。

分析这个问题的方法早期是用磁壁模型法，即将介质谐振器的边界看成磁壁来分析，这种方法的误差较大，达10%.现在较为精确的分析方法有变分法、介质波导模型法（开波导法）、混合磁壁法等，误差可小于1％.人们已对常用的介质谐振器的谐振频率做了计算，对于给定了介电常数和尺寸的介质谐振器，可以直接从有关曲线图中求得其谐振频率。

TE01δ模式介质谐振器产品说明

TE01δ/TM模式介质谐振器TE01δ/TM模式介质谐振器具有介电常数高、品质因数高、频率温度系数小等优点。

因TE01δ/TM模式介质谐振器具有高稳定性和可靠性，所以被广泛地应用在微波通信、雷达导航、电子对抗、卫星接力、导弹制导、测试仪表等系统中，是微波和毫米波系统中不可缺少的器件，其性能的优劣往往直接影响整个通信系统的性能。

TE01δ/TM模式介质谐振器适用于基站用介质腔体滤波器、双工器、合路器。

一、TE01δ/TM模式介质谐振器的产品用途TE01δ/TM模式介质谐振器用于无线局域网的通信基站、直放站，多重频道、多重定位系统的通信转发器，通信方面的码分多路访问式的蜂窝式电话，国际移动通讯的无绳电话，全球数字移动电话系统中的中继无线系统，无线局域网的个人移动通讯系统，数字式无绳电话、雷达、电子对抗、军事、航空航天等领域。

二、TE01δ/TM模式介质谐振器的产品参考图片TE01δ/TM模式介质谐振器图片三、TE01δ/TM模式介质谐振器的产品特性TE01δ/TM模式介质揩振器具有介电常数高（介电常数>30）、Q值高（Q>3000）、温度漂移低（±20ppm/℃）以上参数仅供参考，本公司可根据用户的要求单独设计四、TE01δ/TM模式介质谐振器的外观尺寸以上参数仅供参考，本公司可根据用户的要求单独设计五、TE01δ/TM模式介质谐振器的波形特点六、TE01δ/TM模式介质谐振器的主要参数七、TE01δ/TM模式介质谐振器的命名方法注意事项：TM模在焊装前一定要预热，而且焊装时的温度曲线要平缓，焊装后自然降温，要注意避免局部快速高温或低温。

TE01δ模以螺钉安装为主，如需胶水安装，需使用我公司提供的特种胶水，并按规程操作，并且要保持腔体内干燥，调节频率一般采用介质谐振盘以保障Q值不受影响，而且注意调节螺杆的材质，以确保温漂的稳定性，介质谐振器在装配密封前一定要进行充行的干燥。

TE01δ/TM模式介质谐振器的频率范围覆盖了DC~20GHz,广泛应用于移动通讯基站、直放站、TD/LTE RRU模块、射频电路、卫星定位与寻航、雷达、电子对抗、TR选频组件等军事和航空航天领域。

介质谐振器天线原理

介质谐振器天线原理引言:天线是无线通信系统中的重要组成部分，它负责将电磁波转换为电信号或将电信号转换为电磁波。

介质谐振器天线是一种常见的天线类型，其工作原理基于介质谐振器的特性。

本文将对介质谐振器天线的原理进行详细介绍。

一、介质谐振器的基本原理介质谐振器是一种能够在特定频率下产生共振现象的装置。

它由一个或多个介质构成，其中包含一定的电容和电感。

当外加电源施加在介质谐振器上时，电容和电感之间将产生共振，使谐振器具有特定频率的响应。

二、介质谐振器天线的结构介质谐振器天线通常由导体和介质构成。

导体是天线的主要结构，它负责收发电磁波。

介质则用于调节天线的频率响应。

常见的介质包括空气、塑料、玻璃等。

三、介质谐振器天线的工作原理当电磁波传输到介质谐振器天线时，它将与介质发生相互作用。

介质的特性将对电磁波的传播产生影响，使得在特定频率下，天线能够实现最佳的电磁波辐射或接收效果。

具体而言，当电磁波传输到介质谐振器天线时，电场和磁场将与介质中的电荷和电流相互作用。

这种相互作用将导致电磁波在天线中发生谐振。

谐振的频率由天线的结构和介质的特性决定。

四、介质谐振器天线的特点介质谐振器天线具有以下特点：1. 频率选择性：介质谐振器天线只在特定频率下才能实现较好的工作效果，而在其他频率下的响应较弱。

2. 增益增强：介质谐振器天线通过调节介质的特性，可以增强天线的辐射或接收效果，从而提高天线的增益。

3. 尺寸缩小：通过利用介质谐振器的特性，可以实现天线尺寸的缩小，从而减小设备的体积和重量。

4. 抗干扰性：介质谐振器天线在特定频率下的工作，使其对其他频率的干扰具有较好的抑制能力。

五、应用领域介质谐振器天线广泛应用于无线通信系统中，包括移动通信、卫星通信、无线传感器网络等。

其尺寸小、增益高、抗干扰性强的特点，使其成为无线通信系统中重要的天线选择。

结论:介质谐振器天线是一种基于介质谐振器原理的天线类型。

通过调节介质的特性，使天线在特定频率下实现共振，从而提高天线的辐射或接收效果。

介质谐振天线回波损耗和谐振器形状

介质谐振天线回波损耗和谐振器形状在无线通信中，天线是起着至关重要的作用，它们不仅需要具有高效的辐射特性，还需要满足一定的机械强度和电磁兼容性要求。

介质谐振天线是一种常见的天线类型，它可以通过选择合适的介质材料和谐振器的形状来实现所需的电磁特性，但是在设计过程中需要充分考虑回波损耗和谐振器形状对天线性能的影响。

1. 介质谐振天线的基本原理介质谐振天线是利用谐振器在介质材料中的谐振模式来实现天线的辐射，并且在设计中通常会考虑谐振器的形状和介质材料的特性。

在介质谐振天线中，回波损耗和谐振器形状是影响天线性能的重要因素。

2. 回波损耗的影响回波损耗是指天线辐射出的电磁波在传输过程中由于介质材料的损耗而产生的能量损失。

回波损耗会导致天线的辐射效率下降，并且在一些特定频率处会产生严重的功率损失。

在设计介质谐振天线时，需要通过选择合适的介质材料和优化谐振器的形状来降低回波损耗，以实现更好的天线性能。

3. 谐振器形状的优化谐振器的形状对介质谐振天线的性能影响也非常显著。

合适的谐振器形状可以有效地调节天线的辐射特性，在一定程度上减小回波损耗，并且可以实现更宽的工作频带和更高的辐射效率。

传统的谐振器形状包括直线、圆形、矩形等，而在实际设计中也可以通过优化形状参数来实现更好的性能。

4. 个人观点和总结对于介质谐振天线的设计来说，回波损耗和谐振器形状都是影响天线性能的重要因素。

在实际工程中，需要充分考虑这两个因素，并且通过合理的设计和优化来实现所需的天线性能。

未来，随着新材料和新工艺的应用，介质谐振天线将会有更广阔的发展空间，而回波损耗和谐振器形状优化也将变得更加重要。

介质谐振天线的回波损耗和谐振器形状对天线性能有着重要的影响，需要在设计过程中充分考虑和优化，以实现更好的性能和更广泛的应用。

通过对介质谐振天线的回波损耗和谐振器形状进行全面评估，可以更好地理解这一话题，希望本文的内容能够对您有所帮助。

介质谐振天线是一种常见的无线通信天线，通过谐振器在介质材料中的谐振模式来实现天线的辐射。

椭圆柱形介质谐振器的谐振特性

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椭圆柱形介质谐振器的谐振特性

介质谐振器和介质谐振天线辐射答辩幻灯片PPT

图标解
谢谢老师的指导
然而在在5.02GHz和7 GHz的高频段，方向图有所恶化
参数求解及优化
结定义变量
将探针位置的
论 X坐标设为变a。
并且将探针的高度设为height. 同时加入输出变量 S11mag.
Hale Waihona Puke 当a=1,height=4时， S11mag最接近于1，也就是说这个封闭腔的谐无振穷是，驻在波所比扫越描图接的形近参解于数中是最优解。
口激励
检查模型设置
创建终端S参数磁场图
分析结果
可以看出，在5GHz—6.5GHz 频带内，反射系数S11 变化剧烈，表明探针天线是一个窄带器件。
天线的辐射特性可以形象的用方向图来描述
2.5GHz方向图
如图
5.02GHz方向图
7GHz方向图
由以上三幅图得出的结论是：
天线在2.5 GHz的中频段，方向图基本稳定。
介质谐振器天线由介质谐振器和馈电结构构成。介质谐振器从根本上决定了天线的性能.其
谐振频率和场分布D决RS与定D了RA天关线系？的频带特性和辐射方向图
而馈电结构则将决定激励介质谐振器工作于何种模式.
本文以同轴探针馈电为例
加入探针
加入激励
加入空气腔
加入介质
设置空气边界为理想
电场边界
设置端口为波端
2.掌握介质谐振器与谐振器天线的基本原理和分析方法
求 3.应用软件分析介质谐振器与谐振器天线的工作特性
• 谐振器是一种储存一定电磁能量的元件，电能与磁能在其中周期地相互转换，这种过程称之为振荡。震荡的频率称之为谐振频率。
• 常见的例子就是电感与电容的串联或并联而构成的LC谐振电路。但其频率有限，在微波阶段已不能使用。

介质谐振器的基本特性

介质谐振器的基本特性电磁谐振器是一种储存一定电磁能量的元件，电能和磁能在其中周期地相互转换，这种转换过程称为振荡，振荡的频率称为谐振频率。

电磁谐振器最常见的例子是电感L和电容C组成的串联或并联谐振电路。

实际上，能够限定电磁能量在一定区域振荡器的结构都可以构成电磁谐振器，其中不用金属也可以构成电磁谐振器，介质谐振器就是其中一种。

介质谐振器是用高介电常数和低损耗的介质材料制成，具有优良的电磁特性。

1介质谐振器的工作原理理想导体壁（电阻率为零）在电磁理论中称为电壁，在电壁上，电场的切向分量为零，磁场的法向分量为零。

电磁波入射到电壁上将被完全反射回來，没有透射波穿过电壁。

因此，用电壁围成一个封闭腔，一旦有适当频率的电磁波馈入，波将在腔的电壁上來回反射，在腔内形成电磁驻波，发生电磁谐振，此时即使外部停止向腔内馈送能量，己建立起來的电磁振荡仍将无衰减地维持下去，可见电壁空腔是一种谐振器，电磁能量按一定频率在其中振荡。

当然，非理想导体壁构成地空腔，也具有电壁空腔地类似特性，只不过外部停止馈送能量后，其内部己建立起來地电磁振荡，不会长期地维持下去，将随时间而逐渐衰减，终于消逝，成为阻尼振荡。

谐振器中电磁振荡维持时间地长短（时间常数）是其Q值高低地一种度量。

现在我们來研究电磁波在高介电常数介质与空气交界面上地反射和折射情况。

图1电磁波在介质界面上的反射与折射如图1所示，假设有一平面电磁波&由介质向空气入射，入射角为则在界面上将有一部分波被反射回来，称为反射波乞，反射彳角等于0；另一部分波穿过界面，称为透射波折射角为耳。

按照折射定律，入射角◎与折射角Q间的关系是：sin O r = sin 0 （1）由于相对介电常数6总是大于1,故伉总是大于耳，当Q = % = sin-1（1/离）⑵时，折射角o t = 90 ,这时空气中的波沿界面传输，它的能量來自无限远处的场源，而与入射波无关，谓之表面波。

于是介质中的入射波能量全部反射回介质，发生全反射。

介质谐振器的工作原理

介质谐振器的工作原理我们目前所接触到的最基本的介质器件是介质谐振器。

要想了解介质谐振器的工作原理首先要了解金属波导与谐振腔。

一、金属波导的一般特性传输电磁能量或电磁信号的途径可分为两类，一类是电磁波在空间或大气中的传播，另一类是电磁波沿波导系统的传播。

人类最初应用的电磁波导波系统是双线传输线，双线传输线主要用在频率较低的场合，当使用频率逐步提高时，双线传输线的传输损耗以及辐射损耗急剧的增加，为了克服辐射损耗，采用了同轴线结构。

但是同轴线中所采用的模式仍然是TEM模，必须有内外两根导体，到了频率更高时内导体的损耗变得很严重。

在微波频段即分米波段和厘米波段人们发现，用一根中空的金属管来传输电磁波是可行的和方便的。

在空管中不可能传播TEM模式，因此采用TE模或TM模，这就是金属波导或称为波导管。

到了短毫米波段及亚微毫米波段金属波导的截面积尺寸太小，加工不易，因此采用介质波导作为传输系统。

在光波段使用光学纤维和光波导也是介质波导。

光学纤维简称光纤现在已成为传输电磁信号的主要手段。

为了近似地实现短路面的边界条件可以用具有高导电率的导体即金属构成的边界面，这样就形成金属波导或称波导管。

金属波导可以由一根波导管构成，也可以由多根波导管构成。

略去导体表面损耗时，可将边界看作短路面。

波导波的特点是存在一个截止频率，当工作频率高于截止频率时，纵方向为快行波，横方向为驻波，工作频率低于截止频率时，纵方向成为衰减场或渐消场，横方向仍然为驻波。

金属波导的传播特性为ωc=T/(με)1/2 =cT/(με) 1/2或Fc= cT/2∏(με) 1/2临界状态下，电磁波在介质中的波长就是横向波长，即λT=2∏/T=1/fc(με)1/2相应的临界状态下真空中的波长称为临界波长。

当电磁波的角频率大于波长的临界角频率时，电磁波可在波导中传播，反之，波导是截止的。

临界角波数决定于波导的截面形状和尺寸。

二、金属波导的波阻抗金属壁是由良导体构成而非理想导体，因此电磁波在波导中传播时一定会有功率损耗，从而造成电磁波沿传播方向上的衰减。

螺旋谐振器

临界耦合状态下，谐振器在谐振时与馈线实现匹配，谐振器和馈线之间获
得最大的功率传输。参见图7.7-4串联谐振电路及7.7-5~7.7~9推导（简单：
分析Zin，谐振Dw＝0Z0=R;利用Qe、Q定义即可得证b＝1）
阻尼因子
谐振电路的重要参数之一是阻尼因子dd。它是当激励源去掉时振荡衰减速率的量度。对于高Q谐振电路，储能衰减速率与平均储能Wo成正比，因此储能W随时间的衰减关系为指数规律： - 2d t - 2w t / Q
【谐振频率】
【混合磁壁法】续三
ì c c ï 2 2 ï f0 = kc + b = ï ï 2p er 2p er í ï ï a b l = 2 arctg ï （超越方程） b ï î
卡杰费斯(Kajefez，1986)近似：
(u01 / a ) + b
2
2
34 a f0 = [ l + 3.45]GHz a er 0.5 < a / l < 2;30 < er < 50
横向部分处理和圆柱分离变量法相同
中心谐振取cos
指数衰减
其中：
2 2 2 ì ï b = e k k r 0 c ï ï ï a 2 = k2 - k2 í c 0 ï ï 2 2 ï k = w m e 0 0 0 ï î
【混合磁壁法】续二
7.5 - 5
将场解带入上面的纵横关系就可得到其它场分量【利用边界条件定解】假定r＝a圆柱面为磁壁，则在该处磁场必为零：
W = W0e
w0 dd = 2Q
d
= W0e
0
于是：
可见阻尼因子与谐振电路的Q值成反比。当谐振器与外电路藕合时，式中Q应用有载Q来代替。

介质振荡器的工作原理

介质振荡器的工作原理应用介质谐振器可以设计出一种频率稳定性好、Q值高和噪声低的新型微波振荡源，这种振荡源称为介质振荡器(Dielectric Resonator Oscillator,简称DRO)。

介质振荡器的主要优点是频率稳定度高、噪声低、体积小、结构简单、价格低廉、对机械振动和电源瞬间过程不敏感，并且在一到几十GHz频率范围内，可直接产生所需频率的振荡而无需倍频。

正因为如此，介质振荡器广泛用于各种通讯系统和测试设备中。

1 介质振荡器的电路形式三端器件振荡器可采用共栅极、共漏极及共源极三种振荡电路方式，高Q 值介质谐振器可以作为振荡电路的一个元件，也可以作为反馈元件和振荡电路负10 量级。

载的一部分，使振荡器在0~50C 温度范围内，频率温度稳定性可达5DRO比倍频锁相式振荡器或分频锁相式振荡器的频率温度稳定性略低，但可以满足大多数微波系统的要求，具有体积小、电路不复杂、功耗低、可靠性高和没有低于主振频率分谐波干扰的优点。

按照电路结构，介质稳频振荡器电路形式主要有以下几种。

①反应型DRO：又称为加载带阻滤波器型DRO。

属于迫稳型DRO，即在去掉介质谐振器(DR)后电路仍能振荡的类型。

当有足够的、合适的反馈时，在希望的频率范围内振荡。

其振荡频率由输出端的介质谐振器来稳定。

这种振荡器结构简单，方法简单易行，有利于小型化。

缺点是由于该设计方法本身的原因，这种振荡器通常有很高的杂散，不能提供低相噪，而且容易跳模，频率迟滞，频率易受输出功率变化的牵引，但有时也被采用。

②并联反馈型DRO：属于自稳型DRO，既去掉DR，电路将停振。

在自稳型DRO中，DR既是定频元件，又是反馈元件，这种振荡器用得最多。

自稳型DRO 结构简单，易于小型化，较大地提高了效率。

与迫稳型DRO相比较，有较强的抗跳模，抗迟滞效应的能力。

并联反馈型DRO的工作原理类似于晶体振荡器，它是利用介质谐振器作为选频反馈网络，以达到产生振荡和稳频的双重目的。

介质谐振天线

介质谐振天线介质谐振天线（dielectric resonator antenna）随着无线通信事业的飞速发展,对于天线的小型化、宽频带、低损耗等性能提出了更高的要求。

虽然各种各样的微带天线因其低剖面、轻质量等优点,已经得到了深入的研究和广泛的应用,但由于在高频段金属欧姆损耗高和在低频段天线几何尺寸大这两个关键性技术瓶颈的存在,其发展和应用受到了一定的限制。

近年来,一种新型天线——介质谐振器天线由于良好的性能而受到了广泛的关注和研究。

介质谐振器早期主要作为一种能量的存储装置，直到1983年美国休斯顿大学的郎教授发表的第一篇关于圆柱形介质谐振器天线的文章后，才引起人们对介质谐振器天线的关注。

介质谐振器天线是一种谐振式天线，由低损耗的微波介质材料构成，它的谐振频率由谐振器尺寸、形状和相对介电常数所决定。

且介质谐振器具有其自身特有的优势：(1)介电常数的选择范围很大(6－140)，允许设计者灵活控制尺寸和带宽；(2)介质谐振器天线通过整个谐振器表面（除了与地板接触的那个面之外）进行辐射，因为没有导体和表面波损耗而自身介质损耗又小，其辐射效率很高（>95%）；(3)介质谐振器的形状有多种，设计具有很大的灵活性；(4)介质谐振器天线馈电方式较多：探针，缝隙耦合，微带线，共面波导，介质镜像波导等，且其它天线的馈电技术都比较容易地应用到介质谐振器天线中；(5)可以激励起多种模式，针对不同的覆盖要求可产生宽边或圆锥型的辐射模式；(6)介质谐振器天线加工简单，成本较低，便于集成设计。

基于以上优点，介质谐振器天线已广泛应用于Bluetooth、PHS、WLAN等通信系统中，并在雷达系统、移动卫星通信、相控阵天线等诸多领域显示出潜在的应用价值。

介质谐振器天线研究方向近年来围绕介质谐振器天线的研究主要集中在以下几个方面：1、圆极化介质谐振器天线2、高增益介质谐振器天线3、宽频带介质谐振器天线4、双极化介质谐振器天线。