理论力学教程 (周衍柏)(第四版)

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理论力学课后答案第五章(周衍柏)上课讲义

理论力学课后答案第五章(周衍柏)上课讲义

理论力学课后答案第五章(周衍柏)第五章思考题5.1虚功原理中的“虚功”二字作何解释?用虚功原理理解平衡问题,有何优点和缺点?5.2 为什么在拉格朗日方程中,a θ不包含约束反作用力?又广义坐标与广义力的含义如何?我们根据什么关系由一个量的量纲定出另一个量的量纲?5.3广义动量a p 和广义速度a q 是不是只相差一个乘数m ?为什么a p 比a q 更富有意义?5.4既然a q T ∂∂是广义动量,那么根据动量定理,⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂αq T dt d 是否应等于广义力a θ?为什么在拉格朗日方程()14.3.5式中多出了aq T ∂∂项?你能说出它的物理意义和所代表的物理量吗?5.5为什么在拉格朗日方程只适用于完整系?如为不完整系,能否由式()13.3.5得出式()14.3.5?5.6平衡位置附近的小振动的性质,由什么来决定?为什么22s 个常数只有2s 个是独立的?5.7什么叫简正坐标?怎样去找?它的数目和力学体系的自由度之间有何关系又每一简正坐标将作怎样的运动?5.8多自由度力学体系如果还有阻尼力,那么它们在平衡位置附近的运动和无阻尼时有何不同?能否列出它们的微分方程?5.9 dL 和L d 有何区别?a q L ∂∂和aq L ∂∂有何区别? 5.10哈密顿正则方程能适用于不完整系吗?为什么?能适用于非保守系吗?为什么?5.11哈密顿函数在什么情况下是整数?在什么情况下是总能量?试祥加讨论,有无是总能量而不为常数的情况?5.12何谓泊松括号与泊松定理?泊松定理在实际上的功用如何?5.13哈密顿原理是用什么方法运动规律的?为什么变分符号δ可置于积分号内也可移到积分号外?又全变分符号∆能否这样?5.14正则变换的目的及功用何在?又正则变换的关键何在?5.15哈密顿-雅可比理论的目的何在?试简述次理论解题时所应用的步骤.5.16正则方程()15.5.5与()10.10.5及()11.10.5之间关系如何?我们能否用一正则变换由前者得出后者?5.17在研究机械运动的力学中,刘维定理能否发挥作用?何故?5.18分析力学学完后,请把本章中的方程和原理与牛顿运动定律相比较,并加以评价.第五章思考题解答5.1 答:作.用于质点上的力在任意虚位移中做的功即为虚功,而虚位移是假想的、符合约束的、无限小的.即时位置变更,故虚功也是假想的、符合约束的、无限小的.且与过程无关的功,它与真实的功完全是两回事.从∑⋅=iii r F W δδ可知:虚功与选用的坐标系无关,这正是虚功与过程无关的反映;虚功对各虚位移中的功是线性迭加,虚功对应于虚位移的一次变分.在虚功的计算中应注意:在任意虚过程中假定隔离保持不变,这是虚位移无限小性的结果.虚功原理给出受约束质点系的平衡条件,比静力学给出的刚体平衡条件有更普遍的意义;再者,考虑到非惯性系中惯性力的虚功,利用虚功原理还可解决动力学问题,这是刚体力学的平衡条件无法比拟的;另外,利用虚功原理解理想约束下的质点系的平衡问题时,由于约束反力自动消去,可简便地球的平衡条件;最后又有广义坐标和广义力的引入得到广义虚位移原理,使之在非纯力学体系也能应用,增加了其普适性及使用过程中的灵活性.由于虚功方程中不含约束反力.故不能求出约束反力,这是虚功原理的缺点.但利用虚功原理并不是不能求出约束反力,一般如下两种方法:当刚体受到的主动力为已知时,解除某约束或某一方向的约束代之以约束反力;再者,利用拉格朗日方程未定乘数法,景观比较麻烦,但能同时求出平衡条件和约束反力.5.2 答 因拉格朗日方程是从虚功原理推出的,而徐公原理只适用于具有理想约束的力学体系虚功方程中不含约束反力,故拉格朗日方程也只适用于具有理想约束下的力学体系,αθ不含约束力;再者拉格朗日方程是从力学体系动能改变的观点讨论体系的运动,而约束反作用力不能改变体系的动能,故αθ不含约束反作用力,最后,几何约束下的力学体系其广义坐标数等于体系的自由度数,而几何约束限制力学体系的自由运动,使其自由度减小,这表明约束反作用力不对应有独立的广义坐标,故αθ不含约束反作用力.这里讨论的是完整系的拉格朗日方程,对受有几何约束的力学体系既非完整系,则必须借助拉格朗日未定乘数法对拉格朗日方程进行修正.广义坐标市确定质点或质点系完整的独立坐标,它不一定是长度,可以是角度或其他物理量,如面积、体积、电极化强度、磁化强度等.显然广义坐标不一定是长度的量纲.在完整约束下,广义坐标数等于力学体系的自由度数;广义力明威力实际上不一定有力的量纲可以是力也可以是力矩或其他物理量,如压强、场强等等,广义力还可以理解为;若让广义力对应的广义坐标作单位值的改变,且其余广义坐标不变,则广义力的数值等于外力的功由W q r F s i ni i δδθδααα==⋅∑∑==11 知,ααδθq 有功的量纲,据此关系已知其中一个量的量纲则可得到另一个量的量纲.若αq 是长度,则αθ一定是力,若αθ是力矩,则αq 一定是角度,若αq 是体积,则αθ一定是压强等.5.3 答 αp 与αq 不一定只相差一个常数m ,这要由问题的性质、坐标系的选取形式及广义坐标的选用而定。

理论力学(4)有心力

理论力学(4)有心力
理论力学
教材:周衍柏《理论力学教程》 编
北京交通大学理学院 教师:王波波
2017/3/15
有心力
1
§1.9 有心力
(1)有心力的基本性质 质点所受的力的作用线始终通过某一定点, 则该力称为有心力。该定点称为力心。 有心力分引力和斥力。
在有心力作用下,质点始终在一个平面上运动。
这是一个平面问题,可用(x,y)或(r,q)来描述
有心力
7
将前2式代入(1.9.6)第一式,得到
h2u2
d 2u
dq 2
u
F m
这就是比耐公式
已知力可以求得运动轨道,反之, 已知运动轨道可求力的表示式。
2017/3/15
有心力
8
(3)平方反比引力——行星的运动
行星与太阳之间的引力
F GMm k 2m mk 2u2
r2
r2
代入比耐公式,得
E 0 则 e 1,双曲线。
2017/3/15
有心力
15
(4)开普勒定律
第一定律:行星绕太阳作椭圆运动,太阳位于椭圆的 一个焦点上.
第二定律:行星和太阳之间的连线(矢径),在相等的 时间内所扫过的面积相等.
第三定律:行星公转的周期的平方和轨道半长轴的 立方成正比.
(以下略)
2017/3/15
有心力
dq
r 2E r2 2k 2r h2
m
积分得
sin1 r
2k 2 2h2 4k 4 8Eh2
/m
q
3
2
q0

r
h2 / k2
1 1 2h2E / k 2m cos q q0
这是一个圆锥曲线方程,与标准方程比较,得

理论力学(周衍柏)第一章质点力学

理论力学(周衍柏)第一章质点力学

(1)矢量形式的运动学方程
rr(t)
理论力学:Theoretical mechanics 当质点运动时r是时间t的单值连续函数。此方程常用来 进行理论推导。它的特点是概念清晰,是矢量法分析质点 运动的基础。
(2)直角坐标形式的运动学方程
x x(t)
y
y (t)
z z ( t )
这是常用的运动学方程,尤其当质点的轨迹未知时。它是 代数方程,虽然依赖于坐标系,但是运算容易。
说明: ① 参照物不同,对同一个物体运动的描述结果可能不同;
② 观察者是站在参照系的观察点上; ③ 不特别说明都以地球为参照系。
2. 坐标系
理论力学:Theoretical mechanics 为了定量研究的空间位置,就必须在参考系上建立坐标 系。参照系确定后,在参照系上选择适宜的坐标系,便于 用教学方式描述质点在空间的相对位置(方法)。
ji
解: 确定动系和静系 静系:河岸 动系:河流 研究对象:小船
理论力学:Theoretical mechanics
:0 牵连速度, : 绝对速度, :相 对 速度
ji
由:
0
0
c2i
r d
dt
j
c1 cosi c1 sin
j
i
选取极坐标, 得
理论力学:Theoretical mechanics
0:人行走速度, : 风速(相对于地), :风 相对于人的速
度 由:
得: 理论力学:Theoretical mechanics
得: 解得:
y
2
2
理论力学:Theoretical mechanics
因此:x 4,y 4
风速: x2y2 4 2km/h

课后答案

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大学教材 课后习题答案大集合

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高等教育出版社课后答案/bbs/viewthread.php?tid=41&fromuid=842906分析化学第三版武汉大学课后答案/bbs/viewthread.php?tid=199&fromuid=842906武汉大学版<无机化学>(第三版) 下册【khdaw】/bbs/viewthread.php?tid=200&fromuid=842906物理化学第四版(傅献彩著) 高等教育出版社课后答案/bbs/viewthread.php?tid=3611&fromuid=842906第八部分:【英语外文】/forum-24-1.html/thread-311-1-1.html[PDF格式]《大学英语自学教程》课后习题答案(上册)/thread-310-1-1.html[PDF格式]《大学英语自学教程》课后习题答案(下册)/thread-225-1-1.html[Word格式]新时代交互英语视听说2.3.4级答案/thread-201-1-1.html[Word格式]多维教程-探索(研究生英语)课后习题答案答案/thread-176-1-1.html[Word格式]《计算机英语(第2版)》参考译文/thread-168-1-1.html[Word格式]《新编大学英语》课后答案(第三册)/thread-78-1-1.html[Word格式]《全新版大学英语综合教程》(第四册)练习答案及课文译文/thread-77-1-1.html[Word格式]《全新版大学英语综合教程》(第三册)练习答案及课文译文/thread-76-1-1.html[Word格式]《全新版大学英语综合教程》(第二册)练习答案及课文译文/thread-75-1-1.html[Word格式]《全新版大学英语综合教程》(第一册)练习答案及课文译文/thread-73-1-1.html[PDF格式]《简明法语教程》配套习题答案/thread-61-1-1.html[Word格式]新编大学英语4(外研版)课后练习答案/thread-16-1-1.html[Word格式]《新视野大学英语读写教程(第二版)第三册》课后答案/thread-15-1-1.html[Word格式]《新视野大学英语读写教程(第二版)第二册》课后答案/thread-14-1-1.html[Word格式]新视野大学英语读写教程(第二版)第一册》课后答案/thread-9-1-1.html[PDF格式]大学英语精读第3册答案(外教社)/thread-7-1-1.html[PDF格式]21世纪大学英语读写教程(第四册)课后答案/thread-6-1-1.html[PDF格式]21世纪大学英语读写教程(第三册)课文翻译/thread-5-1-1.html[PDF格式]21世纪大学英语读写教程(第三册)参考答案/thread-4-1-1.html[PDF格式]21世纪大学实用英语综合教程(第一册)课后答案及课文翻译第九部分:【计算机类】/forum-25-1.html/thread-269-1-1.html[Word格式]《计算机原理》8套习题及答案(自学推荐)/thread-265-1-1.html[PDF格式]《(C#)大学实用教程》习题答案(电子工业出版社,郭洪涛,刘丹妮,陈明华)/thread-263-1-1.html[Word格式]《编译原理》习题答案(第二版)/thread-262-1-1.html[PDF格式]《计算机操作系统》习题答案(汤子瀛版,完整版)/thread-256-1-1.html[Word格式]《全国计算机等级考试二级教程——C语言程序设计》课后习题详解/thread-251-1-1.html[Word格式]《汇编语言程序设计》习题答案(第二版,沈美明,温冬婵,清华大学出版社)/thread-247-1-1.html[PDF格式]《计算机网络——自顶向下方法与Internet特色》习题答案(第三版,英文版)/thread-246-1-1.html[Word格式]《C语言大学实用教程》全部参考答案(苏小红版)/thread-243-1-1.html[Word格式]《全国计算机等级考试——三级C语言》上机100题+源程序/thread-240-1-1.html[Word格式]《数据库系统概论》课后习题(第四版)/thread-231-1-1.html[Word格式]《C语言程序设计》课后习题答案(地质出版社)/thread-229-1-1.html[PDF格式]《操作系统概念》习题答案(第七版,英文版,影印版)/thread-202-1-1.html[Word格式]《数据结构与算法分析》习题与解答/thread-194-1-1.html[Word格式]《算机操作系统教程》习题详解(第二版)/thread-193-1-1.html[PDF格式]《计算机组成与结构》习题讲解/thread-185-1-1.html[HTM格式]数据结构1800例题与详细答案/thread-180-1-1.html[Word格式]《计算机组成原理》课后习题答案(白中英主编第三版科学出版社)/thread-173-1-1.html[CHM格式]《数据结构习题集》答案(C版,清华大学,严蔚敏)/thread-171-1-1.html[Word格式]《VB程序设计》课后习题答案(第四版,邵洁主编的)/thread-170-1-1.html[Word格式]C语言资料大全(有课后答案,自学资料,C程序等)/thread-169-1-1.html[Word格式]《C语言》习题解答/thread-161-1-1.html[Word格式]《C++程序设计》课后习题答案(第2版,吴乃陵,高教版)/thread-150-1-1.html[Word格式]《数据库系统原理与设计》课后答案(第四版,王珊,萨师煊)/thread-149-1-1.html[Word格式]《计算机网络》(第4版)习题答案(英文版)/thread-148-1-1.html[Word格式]《计算机网络》习题答案(第三版,英文版)/thread-132-1-1.html[Word格式]《计算机网络》课后习题答案(第5版和第4版)/thread-129-1-1.html[PDF格式]《C语言设计》(谭浩强,第三版)227页/thread-110-1-1.html[PDF格式]《数据与计算机通信》习题答案(第七版,英文版)/thread-95-1-1.html[Word格式]《VB程序设计》习题答案(蒋加伏)/thread-86-1-1.html[PDF格式]《数据库系统概论》习题答案(第四版)/thread-64-1-1.html[PDF格式]《数字图象处理》习题答案(冈萨雷斯,第二版)/thread-59-1-1.html[PDF格式]《c语言程序与设计》习题答案(谭浩强,第三版)/thread-40-1-1.html[PDF格式]《编译原理》答案(陈火旺版,第三版)/thread-39-1-1.html[Word格式]《编译原理》课后答案(清华版)/thread-32-1-1.html[Word格式]《社会统计分析与SAS应用》习题及答案及程序数据/thread-28-1-1.html[PDF格式]谢希仁《计算机网络教程》(第五版)习题参考答案(共48页)/thread-12-1-1.html[PDF格式]网页设计与制作各章习题及答案/thread-10-1-1.html[PDF格式]《社会统计分析与SAS应用》习题及答案及程序数据C程序设计第三版(谭浩强著) 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周衍柏理论力学课件(PPT可修改版本)

周衍柏理论力学课件(PPT可修改版本)

爱因斯坦 (1879-1955)
1879年 3月14日生于德国乌耳姆一个经营电器作坊的 小业主家庭。一年后,随全家迁居慕尼黑。在任工程 师的叔父等人的影响下,爱因斯坦较早地受到科学和哲 学的启蒙。1894年,他的家迁到意大利米兰,继续在慕尼 黑上中学的爱因斯坦因厌恶德国学校窒息自由思想的 军国主义教育,自动放弃学籍和德国国籍,只身去米 兰。1895年他转学到瑞士阿劳市的州立中学;1896年 进苏黎世联邦工业大学师范系学习物理学,
自然和自然规律为黑暗 所蒙蔽上帝说,让牛 顿来!一切遂臻光 明!
一、理论力学研究对象
物理学是研究物质性质、结构、运动规律的科学。世界物质可分 为不同层次、不同运动级别,因而有相应的主要研究科学:
物质层 次
宇观
线度 >108m
宏观
10-1—103m
亚宏观
10-6—10-3m
原子
10-10—10-9m
矢量力学是以牛顿运动定律为基础,从分析质量和物体受 力情况,由此探讨物体的机械运动规律。在矢量力学中,涉及 的量多数是矢量,如力、动量、动量矩、力矩、冲量等。力是 分析力学中最关键的量。
分析力学以达朗伯原理为基础,从分析质量和质量系能量情 况,由此探讨物体机械运动规律。分析力学中涉及的量多数是 标量,如动能、势能、拉格朗日函数、哈密顿函数等。动能和 势能是最关键的量。
二、理论力学研究方法
观察、实验, 总结实验规律, 建立物理模型, 提出合 理假设, 数学演译、逻辑推理 , 探讨规律, 实验验 证。 理论力学与普通物理的力学不同点是:逻辑推理、数学演译 更强。主要数学要求是:微积分和解常系数微分方程。
三、理论力学的内容结构
理论力学分为矢量力学(即牛顿力学)和分析力学两大部 分。

理论力学(周衍柏)的习题集答案,第五章.doc

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第五章习题解答5.1解如题5.1.1图杆受理想约束,在满足题意的约束条件下杆的位置可由杆与水平方向夹角所唯一确定。

杆的自由度为1,由平衡条件:即mg y =0①变换方程y=2rcos sin-= rsin2②故③代回①式即因在约束下是任意的,要使上式成立必须有:rcos2-=0④又由于cos=故cos2=代回④式得5.2解如题5.2.1图三球受理想约束,球的位置可以由确定,自由度数为1,故。

得由虚功原理故①因在约束条件下是任意的,要使上式成立,必须故②又由得:③由②③可得5.3解如题5.3.1图,在相距2a的两钉处约束反力垂直于虚位移,为理想约束。

去掉绳代之以力T,且视为主动力后采用虚功原理,一确定便可确定ABCD的位置。

因此自由度数为1。

选为广义坐。

由虚功原理:w①又取变分得代入①式得:化简得②设因在约束条件下任意,欲使上式成立,须有:由此得5.4解自由度,质点位置为。

由①由已知得故②约束方程③联立②③可求得或又由于故或5.5解如题5.5.1图按题意仅重力作用,为保守系。

因为已知,故可认为自由度为1.选广义坐标,在球面坐标系中,质点的动能:由于所以又由于故取Ox为零势,体系势能为:故力学体系的拉氏函数为:5.6解如题5.6.1图.平面运动,一个自由度.选广义坐标为,广义速度因未定体系受力类型,由一般形式的拉格朗日方程①在广义力代入①得:②在极坐标系下:③故将以上各式代入②式得5.7解如题5.7.1图又由于所以①取坐标原点为零势面②拉氏函数③代入保守系拉格朗日方程得代入保守系拉格朗日方程得5.8解:如图5.8.1图.(1)由于细管以匀角速转动,因此=可以认为质点的自由度为1.(2)取广义坐标.(3)根据极坐标系中的动能取初始水平面为零势能面,势能:拉氏函数①(4),代入拉氏方程得:(5)先求齐次方程的解.②特解为故①式的通解为③在时:④⑤联立④⑤得将代回式③可得方程的解为:5.9解如题5.9.1图.(1)按题意为保守力系,质点被约束在圆锥面内运动,故自有度数为2. (2)选广义坐标,.(3)在柱坐标系中:以面为零势能面,则:拉氏函数-①(4)因为不显含,所以为循环坐标,即常数②对另一广义坐标代入保守系拉氏方程③有得④所以此质点的运动微分方程为(为常数)所以5.10解如题5.10.1图.(1)体系自由度数为2.(2)选广义坐标(3)质点的速度劈的速度故体系动能以面为零势面,体系势能:其中为劈势能.拉氏函数①(4)代入拉格郎日方程得:②代入拉格郎日方程得③联立②,③得5.11 解如题5.11.1图(1)本系统内虽有摩擦力,但不做功,故仍是保守系中有约束的平面平行运动,自由度(2)选取广义坐标(3)根据刚体力学其中绕质心转动惯量选为零势面,体系势能:其中C为常数.拉氏函数(4)代入保守系拉氏方程得:对于物体,有5.12解如题5.12.1图.(1)棒作平面运动,一个约束,故自由度. (2)选广义坐标(3)力学体系的动能根据运动合成又故设为绕质心的回转半径,代入①得动能②(4)由③(其中)则④因为、在约束条件下任意且独立,要使上式成立,必须:⑤(5)代入一般形式的拉氏方程得:⑥又代入一般形式的拉氏方程得:⑦⑥、⑦两式为运动微分方程(6)若摆动角很小,则,代入式得:,代入⑥⑦式得:⑧又故代入⑧式得:(因为角很小,故可略去项)5.13解如题5.13.1图(1)由于曲柄长度固定,自由度.(2)选广义坐标,受一力矩,重力忽略,故可利用基本形式拉格朗日方程:①(3)系统动能②(4)由定义式③(5)代入①得:得5.14.解如题5.14.1图.(1)因体系作平面平行运动,一个约束方程:(2)体系自由度,选广义坐标.虽有摩擦,但不做功,为保守体系(3)体系动能:轮平动动能轮质心转动动能轮质心动能轮绕质心转动动能.①以地面为零势面,体系势能则保守系的拉氏函数②(1)因为不显含,得知为循环坐标.故=常数③开始时:则代入得又时,所以5.15解如题5.15.1图(1)本系统作平面平行运动,干限制在球壳内运动,自由度;选广义坐标,体系摩擦力不做功,为保守力系,故可用保守系拉氏方程证明①(2)体系动能=球壳质心动能+球壳转动动能+杆质心动能+杆绕中心转动动能②其中代入②得以地面为零势面,则势能:(其中为常数)(3)因为是循环坐标,故常熟③而代入①式得④联立③、④可得(先由③式两边求导,再与④式联立)⑤⑤试乘并积分得:又由于当5.16解如题图5.16.1.(1)由已知条件可得系统自由度.(2)取广义坐标.(3)根据刚体力学,体系动能:①又将以上各式代入①式得:设原点为零势能点,所以体系势能体系的拉氏函数②(1)因为体系只有重力势能做工,因而为保守系,故可采用③代入③式得即(5)解方程得5.17解如题5.17.1图(1)由题设知系统动能①取轴为势能零点,系统势能拉氏函数②(2)体系只有重力做功,为保守系,故可采用保守系拉氏方程.代入拉氏方程得:又代入上式得即③同理又代入上式得④令代入③④式得:欲使有非零解,则须有解得周期5.18解如题5.18.1图(1)系统自由度(2)取广义坐标广义速度(3)因为是微震动,体系动能:以为势能零点,体系势能拉氏函数(4)即①同理②同理③设代入①②③式得欲使有非零解,必须解之又故可得周期5.19解如题5.19.1图(1)体系自由度(2)取广义坐标广义速度(3)体系动能体系势能体系的拉氏函数(4)体系中只有弹力做功,体系为保守系,可用①将以上各式代入①式得:②先求齐次方程③设代入③式得要使有非零,必须即又故通解为:其中又存在特解有②③式可得式中及为积分常数。

理论力学周衍柏第三章

理论力学周衍柏第三章
一、基础知识 1. 力系:作用于刚体上里的集合. 平衡系:使静止刚体不产生任何运动的力系. 等效系:二力系对刚体产生的运动效果相同. 二、公理: 1)二力平衡原理:自由刚体在等大、反向、共线二力作 用下必呈平衡。 2)加减平衡力学原理:任意力系加减平衡体系,不改变原 力系的运动效应。 3)力的可传性原理:力沿作用线滑移,幵不改变其作用 效果,F与F’等效。 注:1)以上公理适用于刚体, 2) 力的作用线不可随便平移
(e) dT Fi dri
(e) 若 Fi dri dV 则 T V E
为辅助方程,可代替上述6个方程中任何一个
§3.5 转动惯量
一、刚体的动量矩 1. 某时刻刚体绕瞬轴OO’转动,则pi点的速度为
vi rii
动量矩为 2. 坐标表示
R Fi Fi 0 M M i ri Fi 0
2. 几种特例 1)汇交力系(力的作用线汇交于一点):取汇交点为 简化中心,则
Fix 0 R Fi 0 Fiy 0 Fiz 0
三、力偶力偶矩 1. 力偶:等大、反向、不共线的两个力组成的利系。
力 偶 所在平面角力偶面. 2. 力偶矩: 对任意一点O M rA F rB F (rA rB ) F r F M Fd
方向 : 右手法则 上式表明:
J z x mi zi xi y mi zi yi z mi ( xi2 yi2 )
I yy mi ( zi2 源自xi2 ) I zy mi zi yi I yz mi yi zi I xz mi xi zi
I zz mi ( xi2 yi2 )

经典教材——周衍柏理论力学教程及参考答案chp-4

经典教材——周衍柏理论力学教程及参考答案chp-4

第四章思考题4.1为什么在以角速度ω转动的参照系中,一个矢量G 的绝对变化率应当写作G ωG G ⨯+=*dt d dt d 在什么情况下0=*dtd G?在什么情况下0=⨯G ω?又在什么情况下0=dtd G? 4.2式(4.1.2)和式(4.2.3)都是求单位矢量i 、j 、k 对时间t 的微商,它们有何区别?你能否由式(4.2.3)推出式(4.1.2)?4.3在卫星式宇宙飞船中,宇航员发现自己身轻如燕,这是什么缘故? 4.4惯性离心力和离心力有哪些不同的地方?4.5圆盘以匀角速度ω绕竖直轴转动。

离盘心为r 的地方安装着一根竖直管,管中有一物体沿管下落,问此物体受到哪些惯性力的作用?4.6对于单线铁路来讲,两条铁轨磨损的程度有无不同?为什么?4.7自赤道沿水平方向朝北或朝南射出的炮弹,落地是否发生东西偏差?如以仰角 40朝北射出,或垂直向上射出,则又如何?4.8在南半球,傅科摆的振动面,沿什么方向旋转?如把它安装在赤道上某处,它旋转的周期是多大?4.9在上一章刚体运动学中,我们也常采用动坐标系,但为什么不出现科里奥利加速度?第四章思考题解答4.1.答:矢量G 的绝对变化率即为相对于静止参考系的变化率。

从静止参考系观察变矢量G 随转动系以角速度ω相对与静止系转动的同时G 本身又相对于动系运动,所以矢量G 的绝对变化率应当写作G ωG G ⨯+=*dt d dt d 。

其中dtd G *是G 相对于转动参考系的变化率即相对变化率;G ω⨯是G 随动系转动引起G 的变化率即牵连变化率。

若G 相对于参考系不变化,则有0=*dt d G ,此时牵连运动就是绝对运动,G ωG ⨯=dt d ;若0=ω即动系作动平动或瞬时平动,则有0=⨯G ω此时相对运动即为绝对运动 dtd dt d G G *=;另外,当某瞬时G ω//,则0=⨯G ω,此时瞬时转轴与G 平行,此时动系的转动不引起G 的改变。

当动系作平动或瞬时平动且G 相对动系瞬时静止时,则有0=dtd G;若G 随动系转动引起的变化G ω⨯与相对动系运动的变化dtd G *等值反向时,也有0=dt d G 。

《理论力学》教学大纲

《理论力学》教学大纲

宝鸡文理学院《理论力学》教学大纲第一部分说明一、课程的性质《理论力学》是为物理专业学生开设的专业基础必修课,在教学培养计划中列为专业平台课,是在普通物理力学课的基础上,运用高等数学工具,全面系统阐述宏观机械运动的基本概念和基本规律的学科。

二、课程目标通过该课程的教学,使学生对经典力学的基本内容有较完整的认识,并能掌握处理力学问题的一般方法,为学习后继的理论物理课程打下较坚实的基础,并培养学生具有一定的抽象思维能力与严密的逻辑推理能力。

同时,在本课程学习中结合运用数学工具处理问题,使学生认识数学与物理的密切联系,培养学生运用数学工具解决物理问题的能力。

三、课程教学内容该课程主要讲授质点力学、质点组力学、刚体力学、非惯性系动力学、分析力学等内容。

四、教学方法与手段1)根据少学时课程的特点,着重处理好课时少、内容多之间的矛盾,着重于思想方法、基本概念、基本理论、基本应用、物理意义等内容。

2)针对理论力学课程运用数学工具过多、数学推导较多的特点,对繁杂的数学推导与运算,尽量要理清思路。

为避免学生掉入数学的汪洋大海、忽视问题的物理本质的倾向,要特别注重数学方法的提炼和物理问题的说明。

3)做好该课程与力学课程的衔接,尽量利用学生已掌握的力学基础和数学知识,力求避免与力学课程的不必要的重复。

4)针对理论力学方法较为抽象的特点,注重理论力学与矢量力学的比较与对应,注重理论力学的不同方法之间的比较与对应。

5)采用研究型教学法,注重培养学生的提出问题、分析问题、解决问题的能力。

6)把潜科学的思想方法融入课程的教学,注重理论与方法的潜科学特征、潜科学形态,注重各知识点的演进机制与过程。

7)应用传统教学,注重推导与演绎,增强学生的逻辑思维能力和理论推导能力。

第二部分基本内容第一章质点力学[教学目标]能够根据质点的已知运动和几何关系,熟练写出质点运动学方程;掌握质点运动学两类问题的求解方法以及已知质点的运动方程或运动情况,求质点的轨迹;掌握建立质点运动微分方程的方法;熟练掌握求解常见、常用质点运动微分方程的方法;理解与质点动力学有关的基本概念;掌握质点动力学基本定理的内容,并能熟练判断质点是否遵从守恒定律;掌握运用质点动力学基本定理解题的方法;掌握质点在有心力场中的运动的基本性质,并能以此为出发点分析和解决问题。

周衍柏《理论力学》第五章教案-分析力学

周衍柏《理论力学》第五章教案-分析力学

第五章分析力学本章要求(1)掌握分析力学中的一些基本概念;(2)掌握虚功原理;(3)掌握拉格朗日方程;(4)掌握哈密顿正则方程。

第一节约束和广义坐标一、约束的概念和分类加于力学体系的限制条件叫约束。

按不同的标准有不同的分类:按约束是否与时间有关分类:稳定约束、不稳定约束;按质点能否脱离约束分类:可解约束、不可解约束;按约束限制范围分类:几何约束(完整约束)、运动约束(不完整约束)。

本章只讨论几何约束(完整约束),这种约束下的体系叫完整体系。

二、广义坐标1、自由度描述一个力学体系所需要的独立坐标的个数叫体系的自由度。

设体系有n个粒子,一个粒子需要3个坐标(如x、y、z)描述,而体系受有K个约束条件,则体系的自由度为(3n-K)2、广义坐标描述力学体系的独立坐标叫广义坐标。

例如:作圆周运动的质点只须角度用θ描述,广义坐标为θ,自由度为1,球面上运动的质点,由极角θ和描述,自由度为2。

第二节虚功原理本节重点要求:①掌握虚位移、虚功、理想约束等概念;②掌握虚功原理。

一、实位移与虚位移质点由于运动实际上所发生的位移叫实位移;在某一时刻,在约束允许的情况下,质点可能发生的位移叫虚位移。

如果约束为固定约束,则实位移是虚位移中一的个;若约束不固定,实位移与虚位移无共同之处。

例如图5.2.1中的质点在曲面上运动,而曲面也在移动,显然实位移与虚位移不一致。

二、理想约束设质点系受主动力和约束力的作用,它们在任意虚位移中作的功叫虚功。

若约束反力在任意虚位移中对质点系所作虚功之和为零,则这种约束叫理想约束。

光滑面、光滑线、刚性杆、不可伸长的绳等都是理想约束。

三、虚功原理1、文字叙述和数学表示:受理想约束的力学体系,平衡的充要条件是:作用于力学体系的诸主动力在任意虚位移中作的元功之和为零。

即(1)适用条件:惯性系、理想不可解约束。

2、推论设系统的广义坐标为q1,……,q a,……,q S,虚位移可写为用广义坐标变分表示的形式:定义:称为相应于广义坐标q a的广义力,则虚功原理表述为:理想约束的力学体系平衡的充要条件为质点系受的广义力为零,即:(2)3、用虚功原理求解平衡问题的方法步骤一般步骤为:(1)确定自由度,选取坐标系,分析力(包括主动力、约束力);(2)选取广义坐标并将各质点坐标表示成广义坐标q a的函数:;(3)求主动力的虚功并令其为零:,由此求出平衡条件。

理论力学教程 (周衍柏)(第四版)

理论力学教程 (周衍柏)(第四版)

理论力学教程 (周衍柏)(第四版)介绍《理论力学教程 (周衍柏)(第四版)》是一本经典的力学教材,由著名力学学者周衍柏编写。

本教程系统讲解了理论力学的基本概念、原理和方法,是理论力学领域的入门教材。

本文档将对该教程的主要内容进行介绍,并以Markdown文本格式输出。

第一章:基本概念1.1 力学的研究对象力学是研究物体运动规律的科学,它将物体分为质点和刚体两个研究对象。

质点被简化为没有具体形状和大小的点,刚体则具有固有形状和大小。

1.2 运动的描述运动可以通过位置、速度和加速度等量来描述。

位置是描述物体在空间中的位置关系,速度是位置随时间的变化率,加速度是速度随时间的变化率。

1.3 牛顿力学的三大定律牛顿力学的三大基本定律为惯性定律、动量定律和作用反作用定律。

惯性定律描述了物体在无外力作用下保持匀速直线运动的性质,动量定律描述了物体受力作用下速度发生变化的规律,作用反作用定律描述了力的相互作用导致的物体运动规律。

第二章:质点运动学2.1 一维直线运动一维直线运动是质点只沿一条直线方向运动的情况。

可以通过物体的位移、速度和加速度来描述其一维直线运动规律。

2.2 二维平面运动二维平面运动是质点在平面内任意方向上运动的情况。

可以通过物体的平面位置、速度和加速度来描述其二维平面运动规律。

2.3 相对运动相对运动是指两个运动物体相对于彼此的运动情况。

可以通过相对速度来描述两个物体之间的相对运动规律。

第三章:质点动力学3.1 牛顿第二定律牛顿第二定律描述了质点受力作用下速度的变化规律,即力等于质量乘以加速度。

3.2 动量定理动量定理描述了质点受力作用下动量的变化规律,即力是动量随时间的变化率。

3.3 机械能守恒定律机械能守恒定律适用于只受重力和弹性力作用的质点,描述了质点机械能(动能和势能之和)在运动过程中的守恒性质。

第四章:刚体静力学4.1 刚体的概念刚体是指形状和大小在运动过程中保持不变的物体。

刚体静力学研究的是刚体受力平衡时的性质和规律。

周衍柏理论力学教案

周衍柏理论力学教案

i j k r x y z
}


m Fx ( x, y, z , x, y, z , t ) x y m Fy ( x, y, z , x, y, z , t ) ——很难解 mz Fz ( x, y, z, x, y, z , t )
-质点动力学方程
自由质点——质点在运动时不受任何其它物体的限制— —主动力、约束力 一、运动微分方程的各种分量表达式 1、直角坐标系:
F Fxi Fy j Fz k
i FX jFy kFz m i j k x y z
§ 5、动量矩定理及动量矩守恒定律
一、定义:
1、力矩: M r F , 大小: rF sin 方向:右手螺旋法则 M
2、动量矩:
J r p r mv
对某一点,某一轴
3、分量表达式:
i j k M r F x y z Fx Fy Fz i ( yFz zFy ) j ( zFx xFz ) k ( xFy yFx )
三、第二定律是三定律的核心。 ma F
适用条件: (1)低速宏观 (2)只对质点适用 (3)
F ma
是一个矢量方程
(4)只适用于惯性系 __ 牛顿运动定律能够成立的参考系
§
2、质点运动微分方程
F ma F F (r , r , t ) a r F m m F (r , r , t ) r r
F mr

r mr r F
d (r mr ) r m r mr r m r r dt d d ( r mr ) r F m ( yz zy ) yFz zFy dt dt d dJ m ( zx xz ) zFx xFz M dt dt d m ( xy yx) xF y yFx dJ M dt dt

理论力学 周衍柏第一章

理论力学 周衍柏第一章

v’’
v’ v
解得
v 4i 4 j

2
例6: 小船M被水流冲走后,用一绳将它拉回岸边A点。假定水流 速度C1沿河宽不变,而拉绳子的速度为C2. 求船的轨迹.
解:取岸为靜系,水流为动系,船为质点, 并建立如图极坐标系
由:
θ 绝对速度v — —船对岸(径向分量已 知) x 相对速度v — —船对水(未知) A 牵连速度v0 — —水对岸(已知) dr c2 dt c2 dr c2 vr vor vr d rd c1 sin r c1 sin c1 sin v vo v dt
2) 非光滑约束
dv (1) m dt F f 2 v Fn Rn ( 2) m 0 Fb Rb ( 3)
2 2 f RN Rn Rb
R
2 2 f 2 Rn Rb
4个方程4个未知数,可解
二、运动微分方程求解
给出初始条件: t t0时, r t0 r , v t0 vo
可解得质点 的运动规律
2)平面极坐标:
若质点在 xOy 平面上运动:
2 F (r , , r , t ) r , r m r 或 F (r , , r , t ) , m r 2r
到达河中间时:
x t t

dx 2c vx y dt d v dy u y dt
dy u dt
dy udt
0 0
y
t
y ut
d cd d y ,x ,t 2 4u 2u
(2)当 d 2 y d 时

理论力学课后答案第五章(周衍柏)

理论力学课后答案第五章(周衍柏)

第五章思考题5.1 虚功原理中的“虚功”二字作何解释?用虚功原理理解平衡问题,有何优点和缺点?5.2为什么在拉格朗日方程中,不包含约束反作用力?又广义坐标与广义力的含义如a何?我们根据什么关系由一个量的量纲定出另一个量的量纲?5.3广义动量p a和广义速度q a是不是只相差一个乘数m?为什么p a比q a更富有意义?5.4既然T是广义动量,那么根据动量定理,d T是否应等于广义力?为什么q a dt q a在拉格朗日方程5.3.14 式中多出了T项?你能说出它的物理意义和所代表的物理量q a吗?5.5为什么在拉格朗日方程只适用于完整系?如为不完整系,能否由式 5.3.13得出式5.3.14?5.6平衡位置附近的小振动的性质,由什么来决定?为什么2 s2个常数只有 2 s个是独立的?5.7什么叫简正坐标?怎样去找?它的数目和力学体系的自由度之间有何关系又每一简正坐标将作怎样的运动?5.8多自由度力学体系如果还有阻尼力,那么它们在平衡位置附近的运动和无阻尼时有何不同?能否列出它们的微分方程?5.9dL 和dL有何区别?L 和L有何区别?q a q a5.10哈密顿正则方程能适用于不完整系吗?为什么?能适用于非保守系吗?为什么?5.11哈密顿函数在什么情况下是整数?在什么情况下是总能量?试祥加讨论,有无是总能量而不为常数的情况?5.12何谓泊松括号与泊松定理?泊松定理在实际上的功用如何?5.13哈密顿原理是用什么方法运动规律的?为什么变分符号可置于积分号内也可移到积分号外?又全变分符号能否这样?5.14正则变换的目的及功用何在?又正则变换的关键何在?5.15哈密顿 - 雅可比理论的目的何在?试简述次理论解题时所应用的步骤.5.16正则方程5.5.15与 5.10.10及5.10.11之间关系如何?我们能否用一正则变换由前者得出后者?5.17在研究机械运动的力学中,刘维定理能否发挥作用?何故?5.18 分析力学学完后,请把本章中的方程和原理与牛顿运动定律相比较,并加以评价.第五章思考题解答5.1 答:作 .用于质点上的力在任意虚位移中做的功即为虚功,而虚位移是假想的、符合约束的、无限小的 .即时位置变更,故虚功也是假想的、符合约束的、无限小的.且与过程无关的功,它与真实的功完全是两回事.从W F i r i可知:虚功与选用的坐标系无关,这i正是虚功与过程无关的反映;虚功对各虚位移中的功是线性迭加,虚功对应于虚位移的一次变分 .在虚功的计算中应注意:在任意虚过程中假定隔离保持不变,这是虚位移无限小性的结果 .虚功原理给出受约束质点系的平衡条件,比静力学给出的刚体平衡条件有更普遍的意义;再者,考虑到非惯性系中惯性力的虚功,利用虚功原理还可解决动力学问题,这是刚体力学的平衡条件无法比拟的;另外,利用虚功原理解理想约束下的质点系的平衡问题时,由于约束反力自动消去,可简便地球的平衡条件;最后又有广义坐标和广义力的引入得到广义虚位移原理,使之在非纯力学体系也能应用,增加了其普适性及使用过程中的灵活性.由于虚功方程中不含约束反力 .故不能求出约束反力,这是虚功原理的缺点.但利用虚功原理并不是不能求出约束反力,一般如下两种方法:当刚体受到的主动力为已知时,解除某约束或某一方向的约束代之以约束反力;再者,利用拉格朗日方程未定乘数法,景观比较麻烦,但能同时求出平衡条件和约束反力.5.2 答因拉格朗日方程是从虚功原理推出的,而徐公原理只适用于具有理想约束的力学体系虚功方程中不含约束反力,故拉格朗日方程也只适用于具有理想约束下的力学体系,不含约束力;再者拉格朗日方程是从力学体系动能改变的观点讨论体系的运动,而约束反作用力不能改变体系的动能,故不含约束反作用力,最后,几何约束下的力学体系其广义坐标数等于体系的自由度数,而几何约束限制力学体系的自由运动,使其自由度减小,这表明约束反作用力不对应有独立的广义坐标,故不含约束反作用力.这里讨论的是完整系的拉格朗日方程,对受有几何约束的力学体系既非完整系,则必须借助拉格朗日未定乘数法对拉格朗日方程进行修正 .广义坐标市确定质点或质点系完整的独立坐标,它不一定是长度,可以是角度或其他物理量,如面积、体积、电极化强度、磁化强度等.显然广义坐标不一定是长度的量纲.在完整约束下,广义坐标数等于力学体系的自由度数;广义力明威力实际上不一定有力的量纲可以是力也可以是力矩或其他物理量,如压强、场强等等,广义力还可以理解为;若让广义力对应的广义坐标作单位值的改变,且其余广义坐标不变,则广义力的数值等于外力的功由nsi 1F i r i1qW 知,q 有功的量纲,据此关系已知其中一个量的量纲则可得到另一个量的量纲 .若 q 是长度,则一定是力,若是力矩,则 q 一定是角度,若 q 是体积,则 一定是压强等 .5.3答p 与 q 不一定只相差一个常数m ,这要由问题的性质、坐标系的选取形式及广义坐标的选用而定。

周衍柏著理论力学——第五章分析力学 pdf讲义

周衍柏著理论力学——第五章分析力学 pdf讲义
xi = xi ( q1 , q2 , L , q s , t ) ⎫ ⎪ yi = yi ( q1 , q2 , L , q s , t ) ⎬ zi = zi ( q1 , q2 , L , q s , t ) ⎪ ⎭ (i = 1, 2, L , n, s < 3n ) (i = 1, 2, L , n, s < 3n) (5.1.8) (5 . 1 . 9 )
3
不可解约束:质点始终不能脱离的约束。如质点始终被曲面 约束,即存在约束方程
f ( x, y , z ) = 0 或 f ( x, y , z , t ) = 0 (5.1.3)
约束又可分为几何约束和运动约束。 几何约束又叫做完整约束,它只限制质点在空间的位置,因 而表现为质点坐标的函数,如
f ( x, y , z ) = 0 或 f ( x, y , z , t ) = 0 (5.1.3)
dr P
δr
7
8
9
三、虚功原理 以下讨论只限于不可解约束的情况,设体系在 k 个几何约束 下处于平衡状态。由于体系处于平衡状态,所以体系中每一 个质点都处于平衡状态。 因此任一质点 Pi ,受到主动力的合力 Fi 与约束反力的合力 Ri 满足: (i = 1,2, L , n ) (5.2.3) Fi + Ri = 0 让每一质点在平衡位置发生一虚位移 δr ,则有 Fi ⋅ δr + Ri ⋅ δr = 0 (i = 1,2, L , n ) 上式对各质点求和得:
1
第一节 约束与广义坐标
一、约束的概念和分类 1、力学体系:质点的集合,且质点间存在相互作用,每一 个质点的运动都和其它质点的位置及运动有关,简称体系。 若有 n 个质点,则描述所有质点位置的坐标有 3n 个。 2、约束:限制质点自由运动的条件叫做的约束。 约束一般可表示成质点位置、速度和时间的方程。如:
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理论力学教程 (周衍柏)(第四版)
介绍
《理论力学教程》是中国科学技术大学教授周衍柏先生编写的理论力学教程的第四版。

本教程系统地介绍了力学的基本原理、定律和方法,旨在帮助读者深入理解和掌握理论力学的核心概念,培养分析和解决力学问题的能力。

目录
1.力学的基本概念
–力学的起源和发展
–力学的基本假设
–物体的受力分析
2.动力学
–一维运动学
–牛顿定律
–静力学
–动力学定律的应用
3.连续体力学
–连续体的基本概念
–物质点系和质点系的运动方程
–连续体的动力学方程
4.运动学的数学方法
–坐标系和位置矢量
–速度和加速度
–运动学定理
–曲线运动的描述
5.动力学的数学方法
–牛顿第二定律的矢量形式
–动量和动量守恒定律
–力矩和力矩定律
–统一的动力学方法
6.力学系统的理论
–多体系统的动力学
–质点系和刚体系的力学
–力学系统的能量和能量守恒定律
7.外力作用下的刚体运动
–刚体的运动学
–刚体受力和动力学
–刚体运动的定理和方法
–刚体系统动力学的能量和能量守恒定律
8.振动
–简谐振动
–非简谐振动
–耦合振动
–振动的应用
内容概述
《理论力学教程》共分为八个章节,包含了力学的基本概念、动力学、连续体力学、运动学的数学方法、动力学的数学方法、力学系统的理论、外力作用下的刚体运动以及振动等内容。

在力学的基本概念部分,教程介绍了力学的起源和发展,以及力学的基本假设和物体的受力分析方法,为后续章节的学习奠定了基础。

动力学部分介绍了一维运动学、牛顿定律、静力学以及动力学定律的应用。


者可以学习如何利用牛顿定律分析力学问题,并应用其定律解决实际问题。

连续体力学部分讲解了连续体的基本概念、物质点系和质点系的运动方程,以
及连续体的动力学方程。

通过学习这一章节,读者可以了解连续体力学的基本理论和应用。

运动学的数学方法一章介绍了坐标系和位置矢量的概念,以及速度和加速度的
定义与计算方法。

运动学定理和曲线运动的描述也是本章的重要内容。

动力学的数学方法部分将牛顿第二定律推广到矢量形式,详细介绍了动量和动
量守恒定律以及力矩和力矩定律的应用。

通过学习这一章节,读者可以学会使用统一的动力学方法解决力学问题。

力学系统的理论一章系统地介绍了多体系统的动力学、质点系和刚体系的力学,以及力学系统的能量和能量守恒定律。

这一章节为读者提供了解决力学系统问题的理论基础和方法。

外力作用下的刚体运动一章主要讲解了刚体的运动学和动力学,并介绍了刚体
运动的定理和方法,以及刚体系统动力学的能量和能量守恒定律。

振动一章深入介绍了简谐振动、非简谐振动、耦合振动以及振动的应用。

读者
可以学习振动的基本理论和应用,为后续高级力学领域的学习打下基础。

结语
《理论力学教程》是一本系统、全面的力学教程,涵盖了力学的许多重要概念、原理和方法。

通过学习本教程,读者可以深入理解和掌握力学的核心内容,培养分
析和解决力学问题的能力。

无论是从事物理学、工程学还是机械学等领域的学生和专业人士,都可以通过本教程获得丰富的力学知识和实用的解题技巧。

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