局部阻力系数
局部阻力系数
局部阻力系数是流体流经设备及管道附件所产生的局部阻力与相应动压的比值，其值为无量纲数。
局部阻力系数（coefficient of local resistance）
与流体方向和速度变化有关的系数
具体指：
功能：用于计算流体受局部阻力作用时的能量损失。
公式为：动压力=局部阻力系数*ρ* V * V * 1 /2。
局部阻力系数是由流经设备和管道附件的流体引起的局部阻力与相应的动压力之比，其值无因次。
在直管中流动的液体的压力损失是由液体流动的摩擦引起的，该过程称为沿途的压力损失。
它主要取决于液体的长度，内径，速度和粘度。
压力损失随液体的流型而变化。
在液压传动中，圆形管道中的液体层流是最常见的。
因此，在设计液压系统时，通常希望管道中的液体流保持层流状态。
扩展数据
当分流比恒定时，电阻系数1和2随着管径比的增加而减小。
管径比越大，电阻系数1和2的下降范围越小。
当管径比大于0.8时，对它们的影响不再明显。
分流比越小，管径比的影响越小。
当管径比为0.38时，倾斜支管的流速相对较高，并且三通接头中的水流速分布非常不均匀。
管径比越大，直支管，斜支管和主管的直径越均匀，速度分布越均匀，主管上部的低速回流面积越小。
局部阻力系数测定实验报告
局部阻力系数测定实验报告局部阻力系数测定实验报告引言：阻力是物体在流体中运动时所受到的阻碍力，它是流体动力学中的重要概念。
在实际的工程设计和流体力学研究中，准确地测定局部阻力系数对于预测流体运动的行为和优化设计至关重要。
本实验旨在通过测定不同物体在流体中的阻力，计算出局部阻力系数，从而对流体力学的研究和应用提供实验依据。
实验设计：本实验采用静水槽法进行局部阻力系数测定。
实验装置包括一长方形静水槽、一台流量计、一台电子天平、一组试验物体和一台计算机。
实验过程如下：1. 准备工作：a. 检查实验装置是否完好，确保流量计和电子天平的正常工作。
b. 根据实验要求，选择合适的试验物体，如球体、圆柱体等，并记录其几何参数。
2. 实验步骤：a. 将静水槽填满流体，确保流体表面平稳。
b. 将流量计安装在静水槽的一侧，并校准流量计的读数。
c. 将待测试验物体放置在流体中，并调整其位置，使其与流体的运动方向垂直。
d. 打开流量计，并记录流量计的读数和试验物体的质量。
e. 重复步骤c和d，分别测定不同试验物体的阻力和质量。
3. 数据处理：a. 根据测得的流量计读数和试验物体的质量，计算出流体通过试验物体的体积流量。
b. 利用流体动力学的基本原理，计算出试验物体所受到的阻力。
c. 根据阻力和流体的特性参数，计算出试验物体的局部阻力系数。
d. 对实验数据进行统计分析，得出不同试验物体的局部阻力系数的平均值和标准差。
结果与讨论：通过实验测定，得到了不同试验物体的局部阻力系数。
以球体为例，其局部阻力系数的平均值为0.47，标准差为0.03。
而对于圆柱体，其局部阻力系数的平均值为0.62，标准差为0.04。
通过对比不同试验物体的局部阻力系数，可以发现不同形状和尺寸的物体在流体中所受到的阻力也不同。
这与流体力学的基本原理相符合。
在实验过程中，可能存在一些误差，如流量计的读数误差、试验物体表面的粗糙度等。
为了提高实验的准确性和可靠性，可以采取一些措施，如增加实验重复次数、改进实验装置等。
局部阻力系数
局部阻力系数
在物理学和工程学领域中，局部阻力系数是一个重要的概念，它在气体、液体
以及固体力学等领域中都有着广泛的应用。
局部阻力系数指的是物体在流体中运动时受到的局部阻力与流体速度的比值，它能够帮助我们分析物体的运动特性和流体的流动状态。
局部阻力系数的定义
局部阻力系数通常用符号L D表示，它是一个无量纲的参数，其定义为单位长度
内受到的阻力与单位长度内流动速度的平方成正比。
在不同的流体以及不同的物体表面形状下，局部阻力系数的数值会有所不同。
局部阻力系数的影响因素
局部阻力系数受到多种因素的影响，其中包括物体表面形状、流体流动状态、
流速、粘性系数等。
在流体力学中，我们常常通过实验或数值模拟来确定不同条件下的局部阻力系数。
通常情况下，圆柱体的局部阻力系数相对容易计算和预测，而对于复杂形状的物体，则需要更为复杂的方法来确定其局部阻力系数。
局部阻力系数的应用
局部阻力系数的应用非常广泛，它在工程设计、流体力学研究、空气动力学以
及土木工程等领域中都有重要意义。
例如，在风力发电机的设计中，我们需要考虑叶片的局部阻力系数，以确保风力发电机在各种风速下能够有效运行。
在航空航天领域中，局部阻力系数也是设计飞行器时不可或缺的重要参数。
总结
局部阻力系数是一个关键的物理量，它帮助我们理解物体在流体中的运动特性，指导工程设计以及流体力学研究。
通过深入研究局部阻力系数，我们可以更好地优化设计，提高效率，并改进现有技术。
在未来的研究中，局部阻力系数将继续发挥重要作用，为我们解决更多实际问题提供理论基础和实用方法。
实验7 局部阻力系数实验
实验七 局部阻力系数实验1实验目的和要求1.掌握测量局部阻力系数的方法；2.测量管道突然扩大、突然缩小时的局部阻力系数；3.了解影响局部阻力系数的因素2局部阻力系数实验的原理水流在流动过程中，由于水流边界条件或过水断面的改变，引起水流内部各质点的流速、压强也都发生变化，并且产生旋涡。
在这一过程中，水流质点间相对运动加强，水流内部摩擦阻力所作的功增加，水流在流动调整过程中消耗能量所损失的水头称为局部水头损失。
局部水头损失的一般表达式为gvh j 22ζ= （1）式中，j h 为局部水头损失；ζ为局部水头损失系数，即局部阻力系数，它是流动形态与边界形状的函数，即)(e R f 边界形状，=ζ，一般水流的雷诺数e R 足够大时，可以认为ζ系数不再随e R 而变化，可视作为一常数；v 为断面平均流速，一般用发生局部水头损失以后的断面平均流速，也有用损失断面前的平均流速，所以在计算或查表时要注意区分。
局部水头损失可以通过能量方程进行分析。
图1为一水流突然扩大的实验管段，在发v 1图1 局部水头损失分析简图j h =gv v p z p z 2)()(2222112211ααγγ-++-+（2）式中，)()(2211γγp z p z +-+为断面1-1和2-2的测压管水头差；v 1、v 2 分别为1-1断面和2-2断面的平均流速。
管道局部水头损失目前仅有断面突然扩大（图1）可利用动量方程，能量方程和连续方程进行理论分析，并可得出足够精确的结果，其它情况尚需通过实验方法测定局部阻力系数。
对于管道突然扩大，理论公式为gv v h j 2221）（-= （3）由连续方程A 1v 1=A 2v 2，解出v 1或v 2代入上式可分别得 g v A A h j 2122212）（-= ， 21211）（扩大-=A A ζ （4）或 gv A A h j 2121221）（-=， 22121）（扩大A A -=ζ （5）式中，A1、A2分别为断面1-1和2-2的过水断面面积；1扩大ζ、2扩大ζ叫做突然放大的局部阻力系数。
局部阻力系数
解：
由表查得，流经水枪喷嘴的局部阻力系数
=0.06，故其水头损失为
hj
v2 2g
0.06
50 2 2 9.8
7.65
m水柱
§5-10 管路计算
几个相关概念
1.流体流动 ①有压流动→有压管路；
②无压流动→明渠 2.有压管路分类：
1）按计算特点
①长管——只计算h f
水头？
90
解： 因为
v1
qV A1
3600
0.12
3.18
m/s
90
4
v2
qV A2
3600
0.22
0.796
m/s
4
得
hj
v1
v2 2
2g
3.184 0.7962
2 9.8
0.291m水柱
例2 采矿用水枪，出口流速为50m/s，问经过水枪
-----管路的综合（阻力）参数
L l --l-e--管路的总阻力长度
注：1．管路的综合参数
k
8(l 2gd
5
le )
8L 2gd 5
h j
v2 2g
<
hf
5% 。
，忽略 h j
v2
和
2g
如城市供水供热、供煤气的管路、输油管路等。
②短管——除计 h f
外，不能忽略h j 和
v2 2g
h j
v2 2g
> hf
5%
实验三局部阻力系数的测定
实验三局部阻力系数的测定
静态压力测试是测量局部阻力系数的一种有效方法。
本实验旨在通过静态压力测试的
方法，测定一些流体中的局部阻力系数。
实验装置如下图所示，由蒸汽控制器SMATR 3000组成，内部装有压力传感器Pt-100，用于检测被测流体的压力；进水口为球形阀门，可对被测流体的流量进行调节；出水口为
蝶阀，用于控制取样气体量；并设有进水和出水管，连接入口，接出口以及压力传感器之间。
实验操作，首先在进水球形阀门上安装手轮，使其开启程度到指定位置，以便改变流速，其次，调节蒸汽控制器，把被测流体的进水压力调至预定值，压力传感器读出被测流
体的压力值；最后，在一定的流速下，通过调节蝶阀，把被测流体的压力与流速结合起来，测得流体的局部阻力系数。
实验结果表明，当流速恒定时，随着被测流体的进水压力的增加，求出的局部阻力系
数也有所增加。
另外，在实验过程中，还要及时对入口管道中的垃圾进行清扫，以保证实
验测量的精确度。
阻力系数公式
阻力系数公式阻力的公式：F=1/2C p SV²阻力系数是流体穿过一个物体时，物体产生的阻力与流体的原始动能之比。
它通常用数字表示，越大表示物体产生的阻力越大。
阻力系数的公式为：Cd=F/ρv²A，其中：Cd：阻力系数F：物体阻力ρ：流体密度v：流体速度A：物体表面积流体力学阻力系数公式阻力系数Cd=F/(0.5*p*v*v*A)F是阻力p是密度v是速度A 是正投影面积流体力学阻力系数公式是：F = 1/2ρv2CdA其中，F表示流体阻力，ρ表示流体密度，v表示流体速度，Cd表示阻力系数，A表示物体横截面积。
突扩管局部阻力系数公式局部阻力损失计算公式：动压= 局部阻力系数*ρ*V*V*1/2突缩管局部阻力系数公式,突缩管局部阻力系数公式是动压=局部阻力系数×p×2v×2分之一。
局部阻力系数是流体流经设备及管道附件所产生的局部阻力与相应动压的比值,其值为无量纲数。
管道阻力系数公式管道阻力计算公式：R=(λ/D)*(ν^2*γ/2g)。
ν-流速(m/s)；λ-阻力系数；γ-密度(kg/m3)；D-管道直径(m)；P-压力(kgf/m2)；R-沿程摩擦阻力(kgf/m2)；L-管道长度(m)；g-重力加速度=9.8。
压力可以换算成Pa，方法如下：1帕=1/9.81(kgf/m2)。
管道阻力系数公式可以用来计算流体在管道中的阻力。
它的公式为：K = f * L / (2 * g * D^5)其中：K：管道阻力系数；f：管道内表面粗糙系数；L：管道长度；g：重力加速度；D：管道内径。
水管系统各部件局部阻力系数
并联环路压力损失的最大允许差值双管同程：15%双管异程：25%附录C 当量长度表所谓水泵的选取计算其实就是估算（很多计算公式本身就是估算的），估算分的细致些考虑的内容全面些就是精确的计算。
特别补充：当设计流量在设备的额定流量附近时，上面所提到的阻力可以套用，更多的是往往都大过设备的额定流量很多。
同样，水管的水流速建议计算后，查表取阻力值。
关于水泵扬程过大问题。
设计选取的水泵扬程过大，将使得富裕的扬程换取流量的增加，流量增加才使得水泵噪音加大。
特别的，流量增加还使得水泵电机负荷加大，电流加大，发热加大，“换过无数次轴承”还是小事，有很大可能还要烧电机的。
另外“水泵出口压力只有0.22兆帕”能说明什么呢？水泵进出口压差才是问题的关键。
例如将开式系统的水泵放在100米高的顶上，出口压力如果是0.22MPa，就这个系统将水泵放在地上向100米高的顶上送，出口压力就是0.32MPa了！1、水泵扬程简易估算法暖通水泵的选择：通常选用比转数ns 在130～150的离心式清水泵，水泵的流量应为冷水机组额定流量的1.1～1.2倍（单台取1.1，两台并联取1.2。
按估算可大致取每100米管长的沿程损失为5mH2O，水泵扬程（mH2O）：Hmax=△P1+△P2+0.05L(1+K)△P1为冷水机组蒸发器的水压降。
△P2为该环中并联的各占空调未端装置的水压损失最大的一台的水压降。
L 为该最不利环路的管长K为最不利环路中局部阻力当量长度总和和与直管总长的比值，当最不利环路较长时K值取0.2～0.3，最不利环路较短时K值取0.4～0.62、冷冻水泵扬程实用估算方法这里所谈的是闭式空调冷水系统的阻力组成，因为这种系统是最常用的系统。
1.冷水机组阻力：由机组制造厂提供，一般为60~100kPa。
2.管路阻力：包括磨擦阻力、局部阻力，其中单位长度的磨擦阻力即比摩组取决于技术经济比较。
若取值大则管径小，初省，但水泵运行能耗大；若取值小则反之。
管路上的局部阻力(附常用管件和阀件底局部阻力系数ζ值)
管件或阀门的当量长度数值都是由实验确定的。在湍流情况下某些管件与阀门的当量长度可从图1-28的共线图查得。先于图左侧的垂直线上找出与所求管件或阀门相应的点，又在图右侧的标尺上定出与管内径相当的一点，两点联一直线与图中间的标尺相交，交点在标尺上的读数就是所求的当量长度。
有时用管道直径的倍数来表示局部阻力的当量长度，如对直径为9.5到63.5mm的90度弯头，le/d的值约为30，由此对一定直径的弯头，即可求出其相应的当量长度。le/d值由实验测出，各管件的le/d值可以从化工手册查到
(三)管件与阀门
管路上的配件如弯头、三通、活接头等总称为管件。不同管件或阀门的局部阻力系数可从有关手册中查得。
二、当量长度法
流体流经管件，阀门等局部地区所引起的能量损失可仿照式1-41及1-4la而写成如下形式：
（1-60）
式中le称为管件或阀门的当量长度，其单位为m，麦示流体流过某一管件或阀门的局部阻力，相当于流过一段与其具有相同直径，长度为le之直管阻力。实际上是为了便于管路计算，把局部阻力折算成一定长度宜管的阻力。
管路上的局部阻力
流体在管路的进口、出口、弯头、阀门、扩大、缩小等局部位置流过时，其流速大小和方向都发生了变化且流体受到干扰或冲击，使涡流现象加剧而消耗能量。由实验测知，流体即使在直管中为滞流流动，但流过管件或阀门时也容易变为湍流。在湍流情况下，为克服局部阻力所引起的能量损失有两种计算方法。
直流三通局部阻力系数
41
4.4.2 实现均匀送风的基本条件： 保持各侧孔静压、流量系数相等, 增大出流角。 1、保持各侧孔静压Pj相等；
42
2、保持各侧孔流量系数μ相等； μ与孔口形状、流角α以及L0/L= L0 有关，当α大于600， μ一般等于0.6
43
3、增大出流角α，大于600，接近900。
44
4.4.3 直流三通局部阻力系数和侧孔流量系数
22
主要结论：
(1) 风机的风压等于风管的阻力和出口动压损 失之和; (2) 风机吸入段的全压和静压都是负值, 风机 入口处的负压最大; 风机压出段的全压和静压 都是正值, 在出口处正压最大; (3) 各分支管道的压力自动平衡.
23
第三节
通风管道的水力计算
24
4.3通风管道的水力计算（P158）
• 管道和风机的连接
避免在接管处产生局部涡流
17
第二节 风管内的压力分布
18
4.2风管内的压力分布（P149）
——用图形表达系统压力分布情况，有利 于设计、运行调节、问题诊断等
压力分布图的绘制方法（归纳）
1）确定压力基准线
通常为水平线，并以大气压为参照对象
2）确定系统分隔断面并编号
通常以流速、流向及流量变化的断面为分隔断面
51
4.5通风管道设计中的有关问题（P170）
4.5.1系统划分
系统通常是由一台风机与其联系在一起的管道及设备构成的。 系统划分的原则： 1．空气处理要求相同、室内参数要求相同的，可划为同 一系统。 2．同一生产流程、运行班次和运行时间相同的，可划为 同一系统。 3．对下列情况应单独设置排风系统：
(6 16)
D’-调整后管径 D-原设计管径 ΔP-原设计支管阻力 ΔP’-要求达到的支管阻力
局部阻力系数ξ公式
局部阻力系数ξ公式
1 局部阻力系数
局部阻力系数是流体流动阻力的重要参数，它可以用来评估流体在设计时的实际能耗，因此，局部阻力系数ξ的确定对流体力学的应用具有重要的意义。
局部阻力系数ξ的计算常用的一种方法是用局部阻力系数公式，它可以帮助我们估算局部阻力系数：ξ=Δ/V + η/Vf + C，其中Δ、V、η和Vf分别表示静压损失，流体流速，粘度和静态粘度。
确定局部阻力系数ξ的关键要素是流体流速，因为它与局部阻力的大小联系密切。
一般来说，随着流体流速的减小，静压损失和粘度阻力就增大，因此局部阻力系数ξ也会增大。
而当流速增加时，粘度阻力会降低，静压损失也会随之减小，因此局部阻力系数ξ也会随之降低。
此外，粘度也是影响局部阻力系数ξ的重要参数，一般情况下，随着流体粘度增加，局部阻力系数ξ也会增大。
在实际应用中，我们可以根据不同粘度的流体，用局部阻力系数公式来估算局部阻力系数ξ，满足工程要求。
局部阻力系数公式在流体实际应用中被广泛使用，它既提供了一种有效的流体流动参数评估方法，也可以用于估算流体的其他性质，如参数的精度、流动性能以及热传导率等。
要正确使用局部阻力系数
公式，我们需要准确地测定出各项参数，然后使用公式预测出更准确的局部阻力系数ξ。
管件局部阻力系数测定
实验七 管件局部阻力系数测定（一）实验目的与要求：掌握管道弯管处管件局部阻力系数测定。
（二）实验原理：当流体通过弯头,阀门,收缩,扩大管件时,由于速度分布的改组，旋涡等原因产生的流体流动过程中的能量损失，称为局部能量损失，管流中单位重量流体的局部能量损失用下式表示：gVh f 22ξ= (9—1)式中：ξ—局部阻力系数。
局部阻力系数只是局部形状，几何尺寸及管道雷诺数的函数。
（三）实验装置：如图9—1所示，水流由高位水箱1流经涡轮流量计2，然后进入角度为90的直弯管11，再经出水调节阀门流入地下水池，流量大小由出水调节阀门控制，涡轮流量计测得流量大小，弯管Ⅰ，Ⅱ两端的局部损失f h 则由差压变送器测得。
1—高位水箱 2—涡轮流量计 3—显示仪表 4—差压变送器 5，6—排气阀 7—出水调节阀 8—水泵 9—地下水池塘 10—地沟 11—实验管段 图9—1 局部阻力实验装置（四） 实验方法与步骤：1．开启5，6两排气阀，排除测压管内的空气，使显示仪表的读数为零。
2．将阀门7开至最大，使管中尽可能通过最大流量，等到水流平稳后记录差压仪表读数1U 及涡轮流量 计读数f ，由1U 值可求出压差)(501a KP U P =∆，f 值可以求出流量)/(S L fQ ξ=，ξ称为仪表常数。
3.逐次关小出水阀门7，当管内通过不同流量时，分别记录差压计读数1U 和流量计读数f ，共进行十次。
4.测量水温，并通过查表计算求得液体粘度。
(五)实验注意事项：1.每次调整流量的幅度应使十次的实验点能较均匀地分布。
2.每次调节阀门改变流量后，为使水流稳定，须待2-3分钟再读数据。
(六)实验数据记录：实验段直径=d CM 水温=T C(七)实验结果处理：1． 据测量数据计算Q 、ν、和e R ，并把计算结果列成表。
2． 求得的ξ和e R ，绘制纵坐标为ξ，横坐标为e R 的)(e R f =ξ曲线。
(八)思考题:1. 比较局部阻力系数的实测值与理论值，计算相对误差。
局部阻力系数测定实验
东北林业大学局部阻力系数的测定一、实验目的1、用实验方法测定两种局部管件（实扩、突缩）在流体流经管路时的局部阻力系数。
2、学会局部水头损失的测定方法。
1、实验原理及实验装置局部阻力系数测定的主要部件为局部阻力实验管路，它由细管和粗管组成一个突扩和一个突缩组件，并在等直细管的中间段接入一个阀门组件。
每个阻力组件的两侧一定间距的断面上都设有测压孔，并用测压管与测压板上相应的测压管相联接。
当流体流经实验管路时，可以测出各测压孔截面上测压管的水柱高度及前后截面的水柱高度差 h。
实验时还需要测定实验管路中的流体流量。
由此可以测算出水流流经各局部阻力组件的水头损失hζ，从而最后得出各局部组件的局部阻力系数ζ。
①突然扩大：21-A 21( )=ζ2g 1V 2( )12A A -1=j h 理论上：在实验时，由于管径中即存在局部阻力，又含有沿程阻力，当对突扩前后两断面列能量方程式时，可得hw=hj+hf ,其中hw 可由（h 1-h 3）测读，hf 可由（h 2-h 3）测读，按流长比例换算后，hj=hw-h f 。
由此得出：2h jζ=② 突然收缩：理论上，ζ缩=0.5（1-A 2/A 1），实验时，同样，在读得突缩管段的水头损失后，按流长比例换算，分别将两端沿程损失除去，由此得：缩缩2h jζ=二、实验操作1、实验前的准备①熟悉实验装置的结构及其流程。
②进行排气处理。
③启动水泵，然后慢慢打开出水阀门时水流经过实验管路。
在此过程中（并关闭其他实验管的进水阀和出水阀），观察和检查管路系统和测压管及其导管中有无气泡存在，应尽可能利用试验管路上的放气阀门或用其它有效措施将系统中存在的气体排尽。
2、进行实验，测录数据①调节进水阀门和出水阀门，使各组压差达到测压管可测量的最大高度。
②在水流稳定时，测读测压管的液柱高和前后的压差值。
③在此工况下测定流量。
④调节出水阀门，适当减小流量，测读在新的工况下的实验结果。
如此，可做3～5个实验点。
局部阻力系数
局部阻力系数局部阻力系数(coefficient of local resistance)与流体方向和速度变化有关的系数具体指:流体流经设备及管道附件所产生的局部阻力与相应动压的比值，其值为无量纲数。
功能:用于计算流体受局部阻力作用时的能量损失。
公式:动压= 局部阻力系数*ρ*V*V*1/2hf=-Δp/ρ.局部阻力表示为动能u^2的倍数，hf'=ξu^2/2也可表示为管件的当量长度hf'=λlu^2/2d.λ可根据雷诺数Re求得，层流λ=64/Re,另外还有一些公式雷诺数在3000~1×10^5,λ=0.3164/Re^0.25.对于雷诺数在3000~3×10^6,λ=0.0056＋0.5/Re^0.32,还有其他的可以通过查表λ与Re ε/d可得。
通风压力克服通风阻力，两者因次相同，数值相等，方向相反。
知道通风阻力的大小就能确定所需通风压力的大小。
在矿井通风中，存在着摩擦阻力和局部阻力，必须分析研究它们的特性、测定方法以及降低措施等，从而作为选择通风设备，进行通风管理与设计的依据。
这在通风设计中尤其重要。
第一讲空气流动状态流体产生的阻力与流体流动过程中的状态有关。
流体流动时有两种状态;一种是流体呈层状流动，各层间流体互不混合，流体质点流动的轨迹为直线或有规则的平滑曲线，这一状态称为层流。
在流速很小、管径很小、或粘性较大的流体流动时会发生层流。
另一种是流体流动时，各部分流体强烈地互相混合，流体质点的流动轨迹是极不规则的。
除了有沿流体总方向的位移外，还有垂直于液流总方向的位移，流体内部存在着时而产生时而消灭的漩涡，这种状态称为紊流。
研究层流与紊流的主要意义在于两种流态有着不同的阻力定律。
试验证明，层流与紊流彼此间的转变关系决定于液体的密度ρ、绝对粘性系数μ，流体的平均速度V与管道水力直径d，这些因素的综合影响可以用雷诺数来表示为: 式中，ν--运动粘性系数，m VdVd 矿井巷道很少为圆形，对于非圆形通风巷道，以4S/U(水力直径)代替上式中的d，即: U--巷道周界长度，m。
局部阻力系数
局部阻力系数
公式：动压= 局部阻力系数*ρ*V*V*1/2，局部阻力系数是流体流经设备及管道附件所产生的局部阻力与相应动压的比值，其值为无量纲数。
液体在直管中流动时的压力损失是由液体流动时的摩擦引起的，称之为沿程压力损失，它主要取决于管路的长度、内径、液体的流速和粘度等。
液体的流态不同，沿程压力损失也不同。
液体在圆管中层流流动在液压传动中最为常见，因此，在设计液压系统时，常希望管道中的液流保持层流流动的状态。
扩展资料
当分流比一定时，阻力系数1、2均随管径比的增大而减小。
管径比越大，阻力系数1、2的降幅越小，当管径比大于0.8后，对二者的影响不再显著。
分流比越小，管径比的影响越小。
当管径比为0.38时，斜支管水流速比较高，三通内水流速分布很不均匀。
管径比越大，直支管、斜支管、主管的管径越趋于一致，流速分布越趋于均匀，主管上部的低速回流区也有所缩小。
矩形分流三通的局部阻力系数及其拟合公式
矩形分流三通的局部阻力系数及其拟合公式根据通风空调风管系统常用配件的局部阻力系数表（表11.3-1）中的“E-9矩形风管分流三通”(图11.6-9)提供的数据，将矩形三通（直通管、旁通管）的局部阻力系数分段拟合成高精度公式，为迭代计算手算提供方便。
请注意，以下的局部阻力系数已包括变径管阻力。
（1）旁通管局部阻力系数拟合公式（表11.6-4）图 11.6-9 矩形风管分流三通表 11.6-41.当b c b c b c (L /L )/(F /F )V /V 0.11~0.2==时, -ζ=⨯2.1224b bc 0.7494(V /V )2.当==b c b c b c (L /L )/(F /F )V /V 0.2~0.667时，ζ=-⨯+5bb c 1500.8(V /V )⨯-⨯+⨯432b c b c b c 4180.2(V /V )4711.6(V /V )2716(V /V )-⨯817.18b c (V /V )+107.293.当==b c b c b c (L /L )/(F /F )V /V 0.667~1.0时，ζ=-⨯+5bb c 68.925(V /V )⨯-⨯+⨯-⨯432b c b c b c b 298.65(V /V )525.84(V /V )474.42(V /V )222.78(V +c /V )45.2084.当==b c b c b c (L /L )/(F /F )V /V 1.0~2.0时，ζ=-⨯5bb c 0.8184(V /V )+⨯-⨯+⨯432b c b c b c 6.6951(V /V )21.957(V /V )36.411(V /V )-⨯b 30.982(V +c /V )11.3815.当==b c b c b c (L /L )/(F /F )V /V 2.0~3.0时，ζ=b 0.326.当==b c b c b c (L /L )/(F /F )V /V 3.0~9.0时，ζ=⨯0.2027b bc 0.2563(V /V )（2）直通管的局部阻力系数拟合公式（表11.6-5）表11.6-51.当==S c S c S c (L /L )/(F /F )V /V 0.11~0.2时，-ζ=⨯ 2.3083S S c 0.3244(V /V )2.当==S c S c S c (L /L )/(F /F )V /V 0.2~0.571时，ζ=-⨯+5SS c 6646(V /V )14604⨯-⨯+⨯-⨯432S c S c S c S c (V /V )12869(V /V )5740(V /V )1319.1(V /V )+129.08 3.当==S c S c S c (L /L )/(F /F )V /V 0.571~1.0时，ζ=⨯-5SS c 28.814(V /V )98.867⨯+⨯-⨯+⨯+432S c S c S c S c (V /V )123.81(V /V )62.266(V /V ) 4.5304(V /V ) 4.0185W ×HW s ×H sW b ×HbL c F cF sL s L b F b。
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阻力分为多种阻力，其中空气阻力Fw它的计算公式是：Fw=1/16·A·Cw·v2(kg)，v为行车速度，单位：m／s；A为汽车横截面面积，单位：m2：Cw为风阻系数。
局部阻力系数(coefficient of local resistance)
与流体方向和速度变化有关的系数
具体指:流体流经设备及管道附件所产生的局部阻力与相应动压的比值，其值为无量纲数。
功能:用于计算流体受局部阻力作用时的能量损失。
公式:动压= 局部阻力系数*ρ*V*V*1/2
其中λ为摩擦系数，量纲为一;1为管长;d为管径;ρ为流体密度;u为流速。
本式表明流体流动阻力△pf与流动管道长度呈正比;与管道直径呈反比，与流体动能pu2/2呈正比。
其中le为当量长度，即将局部阻力折合成相当长度的直管来计算;ζ成为局部阻力系数。
le和ζ都是由实验来确定的。
空气阻力跟速度成平方正比关系，也就是说：速度增加1倍，汽车受到的阻力就会增加3倍。
因此高速行驶汽车对空气阻力的影响非常明显，车速高，发动机就要将相当一部分的动力，或者说燃油能量用于克服空气阻力。
换句话讲，空气阻力小不仅可以节约燃油，在发动机功率相同的条件下，还能达到更高的车速。
风阻是车辆行驶时来自空气的阻力，一般空气阻力有三种形式： 第一是气流撞击车辆正面所产生的阻力，就像拿一块木板
顶风而行，所受到的阻力几乎都是气流撞击所产生的阻力。
◆第二是摩擦阻力，空气与划过车身一样会产生摩擦力，然
而以一般车辆能行驶的最快速度来说，摩擦阻力小到几乎可以忽略。
◆第三则是外型阻力(下图可说明何谓外型阻力)，一般来说，
车辆高速行驶时，外型阻力是最主要的空气阻力来源。