2013电磁场与电磁波1(散度旋度)

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“电磁场与电磁波”课程教学探讨

“电磁场与电磁波”课程教学探讨作者：刘鑫赵志信来源：《中国电力教育》2013年第14期摘要：“电磁场与电磁波”是通信工程专业的重要基础课程。

在分析课程特点的基础上，从围绕一条线展开教学、教学中结合实际应用、多媒体与板书相结合、健全考核机制等方面对“电磁场与电磁波课程”教学进行讨论，通过实践证明这些方法可以有效地提高教学质量。

关键词：电磁场与电磁波；教学内容；教学方法作者简介：刘鑫（1980-），女，黑龙江佳木斯人，黑龙江科技大学电气与信息工程学院，讲师；赵志信（1979-），男，黑龙江哈尔滨人，黑龙江科技大学电气与信息工程学院，讲师，哈尔滨工业大学电子与信息工程学院博士研究生。

基金项目：本文系黑龙江省教育厅“十二五”规划课题“EIP-CDIO在电磁场与微波技术类课程教学中的应用”（课题编号：GBD1212069）、黑龙江省高教学会十二五规划课题“EIP-CDIO 模式下电磁场与微波技术类课程教学改革探讨”（课题编号：HGJXH C110902）、黑龙江科技大学教研项目的研究成果。

中图分类号：G642.0 文献标识码：A 文章编号：1007-0079（2013）14-0073-02“电磁场与电磁波”课程是通信工程专业的一门专业基础课。

它是在“大学物理”（电磁学）课程的基础上进一步研究电磁场与电磁波的基本属性、描述方法、运动规律、与物质的相互作用及其应用。

“电磁场与电磁波”是“微波技术”、“移动通信”、“光纤通信”等相关课程的前续课程，可见该课程在通信工程专业课程体系中的重要性。

学生在学习本门课程时普遍反映难度很大。

以下针对本课程的特点，就教学内容和方法进行探讨。

一、“电磁场与电磁波”课程特点1.所需基础知识面广“电磁场与电磁波”课程是以高等数学、大学物理、复变函数等课程为基础，所涉及的内容很广。

因此要想学好这门课，必须有很好的数学和物理基础。

2.推导多、计算难“电磁场与电磁波”课程中所涉及的公式和推导很多且计算难度大，许多结论是由推导总结而得到的。

《电磁场与电磁波》第一章矢量分析

ey Ay By
ez Az Bz
显然，矢量的矢积不满足交换律。两个矢量的矢积仍是矢量。
矢积的几何意义设则
A A ex
B Bxex By ey
z
A B y B
A B ez A B sin
A
可见，矢积A×B的方向与矢量A及矢量B构成的平面垂直，由A旋转到B成右手螺旋关系；大小为 A B sin 。

S
E dS
0
可见，当闭合面中存在正电荷时，通量为正。当闭合面中存在负电荷时，通量为负。在电荷不存在的无源区中，穿过任一闭合面的通量为零。
㊀
㊉
二、散度(divergence)
通量仅能表示闭合面中源的总量，不能显示源的分布特性。为此需要研究矢量场的散度。
如果包围点P的闭合面S所围区域V以任意方式缩小为点P 时, 矢量A通过该闭合面的通量与该闭合面包围的体积之比的极限称为矢量场A在该点的散度，以divA表示，即
结合律： ( A B) C A ( B C )
标量乘矢量：
A Ax ex Ay e y Az ez
§1-3 矢量的标积和矢积
一、矢量的标积
A Axex Ay e y Az ez
矢量A与矢量B的标积定义为：
B Bxex By ey Bz ez
则： A A ea ex A cos ey A cos ez A cos 标积的几何意义
y B
设其中
A A ex
B Bxex By ey

Bx B cos By B cos( ) B sin 2
A
x
所以
A B A B cos

精品课件-电磁场与电磁波-第1章

第1章矢量分析基础
第1章矢量分析基础
1.1 矢量分析 1.2 场论 1.3 标量场的方向导数和梯度 1.4 矢量场的通量及散度 1.5 矢量场的环量和旋度 1.6 亥姆霍兹定理 1.7 圆柱坐标系和球坐标系
第1章矢量分析基础 1.1 矢量分析矢量分析讨论矢性函数的求导、积分等内容，它是矢量代数的继续，也是场论的基础。在物理学和工程实际中，许多物理量本身就是矢量，如电场强度、磁场强度、流体的流动速度、物质的质量扩散速度及引力等。采用矢量分析研究这些量是很方便的。有些物理量本身是标量，但是描述它们的空间变化特性用矢量较为方便。如物体的引力势，描述它的空间变化就需要用引力。再比如，空间的电位分布，描述其变化采用电场强度较为方便。
记为
，u 即
l M0
u lim u(M ) u(M0 )
l M0 M M0
M0M
(1-7)
第1章矢量分析基础图1-6 梯度和方向导数
第1章矢量分析基础
2. 方向导数的计算公式
设有向线段l的单位矢量为l°=l/l，这个单位矢量的方
向余弦为(cosα, cosβ, cosγ)，则标量场在某点的方向导
第1章矢量分析基础
例1-1 若两个点电荷产生的电位 u(x, y, z) kq kAq r r1
为 r x2 y2 z2 r1 ,其(x a)2 y2 z2
中
，
，A、q和k是常数。求
电位等于零的等位面方程。
解令u＝0，则有1/r=A/r1，即Ar=r1, 左右同时平方, 得
(xA2(x2a+y2+)z22)=(yx2+a)z22+y2+z2A2a 2
若问题的本身就是两个变量的函数，这种情形叫做平面标量场。此时，标量场一般可以写为u(x，y)。标量场具有相同数值的点，就组成标量场的等值线，等值线方程为

静电场的散度与旋度恒定磁场及其散度与旋度

S
S
1 E ( r ) dS
0
(r ) E (r ) 0
F ( x, y, z ) dl
C

无
0
0

V
( r )dV
S

n
S
F
M
0
高斯定理表明：
C
电磁场与电磁波
第2章电磁场的基本规律
电磁场与电磁波
第2章电磁场的基本规律
第一课
2013/3/25
电磁场与电磁波
第2章电磁场的基本规律
电磁场与电磁波
第2章电磁场的基本规律
2.2.2 静电场的散度与旋度 1. 静电场散度与高斯定理回顾1.1 矢量场通量的概念
F ( x, y, z )
1.2 通量的物理意义
en
dS
面积元矢量
dS en dS ——
en ——
d F en dS ——
R (r ) 3 dV R

(r ) R
R3
1 E (r )
0

V
(r ) R dV

V
V
1 dV 4 π 0

V
1 1 2.2.10) p43 (r ) dV 4 π 0 V R 1 1 E (r ) (r ) 2 dV 4π 0 V R 2 1 4 π R R 1 E (r ) (r ) R dV 2.2.11) p43
( R r r )
电磁场与电磁波
第2章电磁场的基本规律
电磁场与电磁波

《电磁场与电磁波》习题参考答案

《电磁场与电磁波》知识点及参考答案第1章矢量分析1、如果矢量场F 的散度处处为0，即0F∇⋅≡，则矢量场是无散场，由旋涡源所产生，通过任何闭合曲面S 的通量等于0。

2、如果矢量场F 的旋度处处为0，即0F ∇⨯≡，则矢量场是无旋场，由散度源所产生，沿任何闭合路径C 的环流等于0。

3、矢量分析中的两个重要定理分别是散度定理（高斯定理）和斯托克斯定理, 它们的表达式分别是：散度（高斯）定理：SVFdV F dS ∇⋅=⋅⎰⎰和斯托克斯定理：sCF dS F dl∇⨯⋅=⋅⎰⎰。

4、在有限空间V 中，矢量场的性质由其散度、旋度和V 边界上所满足的条件唯一的确定。

（ √ ）5、描绘物理状态空间分布的标量函数和矢量函数，在时间为一定值的情况下，它们是唯一的。

（ √ ）6、标量场的梯度运算和矢量场的旋度运算都是矢量。

（ √ ）7、梯度的方向是等值面的切线方向。

（× ）8、标量场梯度的旋度恒等于0。

（ √ ） 9、习题1.12, 1.16。

第2章电磁场的基本规律（电场部分）1、静止电荷所产生的电场，称之为静电场；电场强度的方向与正电荷在电场中受力的方向相同。

2、在国际单位制中，电场强度的单位是V/m(伏特/米)。

3、静电系统在真空中的基本方程的积分形式是：V V sD d S d V Q ρ⋅==⎰⎰和0lE dl ⋅=⎰。

4、静电系统在真空中的基本方程的微分形式是：V D ρ∇⋅=和0E∇⨯=。

5、电荷之间的相互作用力是通过电场发生的，电流与电流之间的相互作用力是通过磁场发生的。

6、在两种媒质分界面的两侧，电场→E 的切向分量E 1t －E 2t ＝0；而磁场→B 的法向分量B 1n －B 2n ＝0。

7、在介电常数为e 的均匀各向同性介质中，电位函数为 2211522x y z ϕ=+-,则电场强度E=5x y zxe ye e --+。

8、静电平衡状态下，导体内部电场强度、磁场强度等于零，导体表面为等位面；在导体表面只有电场的法向分量。

电磁场与电磁波--矢量场的散度及旋度

evz Fz
v F
1.4 矢量场的通量和散度
散度的表达式：
直角坐标系
v F
Fx
Fy
Fz
x y z
圆柱坐标系
v F
1 h h hz
h hz F
h hz F
z
h h Fz
1( F ) 1FFz z球坐标系
v F
1 hr h h
r
(h h Fr )
(hr h F
)
F
(hr
h
F
)
1 r2
方向相反大小相等结果抵消
n
S
C
图 1.曲5.5 面曲面的的剖划分分
1.5 矢量场的环流与旋度
4. 散度和旋度的区别
v
v
F 0; F 0
v
v
F 0; F 0
v
v
F 0; F 0
v
v
F 0; F 0
1.5 矢量场的环流与旋度
例1 .5 点电荷q在离其 rv处产生的电场强度为
1.4.4 散度定理
从散度的定义出发，可以得到矢量场在空间任意闭合曲面的通量等于该闭合曲面所包含体积中矢量场的散度的体积分，即
vv
v
ÑS F dS V FdV
高斯（散度）定理
散度定理是闭合曲面积分与体积分之间的一个变换关系，在电磁理论中有着广泛的应用。
1.4 矢量场的通量和散度
vv
v div F
r div F 0
1.4 矢量场的通量和散度
直角坐标系下散度表达式的推导
不失一般性，令包围P点的微体积V 为一直平行六面体，如图所示。则
蜒S Fv
v dS
S

电磁场与电磁波1-4(静电场的无旋性发散性)

S
} ↔ ↔
↔
∫ D⋅ d S = ∫∇ ⋅ D dV
S
q = ∫ ρdV
⇒
z 写成微分的形式为
↔
∇⋅D= ρ
一、静电场发散性
{ 静电场发散性：
z 根据微分形式
↔
∇⋅D= ρ
↔
↔
= ∇ ⋅ ε E = ε∇ ⋅ E
↔
展开 ∇ ⋅ D
e e e e e e =
↔
x
∂ ∂x
+
↔
y
∂ ∂y
+
↔
z
∂ ∂z
第一章静电场
{ 第一节矢量分析 { 第二节库仑、高斯定律 { 第三节电位、电位梯度 { 第四节静电场的无旋性、发散性（基本方
程） { 第五节静电场的能量和力 { 第六节边界条件
一、静电场发散性
{ 静电场发散性：积分形式、微分形式
z 根据第二节高斯定律，有积分形式
↔↔
∫ D⋅ d S = q
↔
↔
E = −∇ϕ ⇒∇ × E = −∇ × (∇ϕ) = 0
二、静电场无旋性
{ 静电场无旋性：
↔
z 根据微分形式 ∇ × E = 0
↔
E 展开 ∇ × =
e e e e e e =
↔
x
∂ ∂x
+
↔
y
∂ ∂y
+
↔
z
∂ ∂z
×
↔
x Ex +
↔
y Ey +
↔
z
Ez
e e e =
↔
x
∂Ez ∂y
⋅
↔
x Dx +

《电磁场与电磁波》课后习题解答第一章

n(x2
y2
z2)
(x2 y2 z2)2 (x2 y2 z2)
(n 3)rn
【习题 1.20 解】
1
已知 r (x2 y2 z2 )2
r xex yey zez
所以
(1)
r
(ex
x
ey
y
ez
z
)
(
xex
yey
zez )
ex ey ez
xyz
Bx ex By ey Bz ez
取一线元： dl exdx eydy ezdz
则有
B dl
ex ey ez Bx By Bz 0 dx dy dz
则矢量线所满足的微分方程为
dx dy dz Bx By Bz
或写成
dx dy dz ＝k(常数) a2 z a3 y a3x a1z a1 y a2x
对（3）（4）分别求和
（4）
d (a1x) d (a2 y) d (a3 z) 0 xdx ydy zdz 0
d (a1x a2 y a3 z) 0 d(x2 y2 z2) 0
所以矢量线方程为
a1x a2 y a3 z k1
x2 y2 z2 k2
【习题 1.6 解】
ex ey ez A B (ex 9ey ez ) (2ex 4ey 3ez ) 1 9 1
2 4 3
31ex 5ey 14ez
【习题 1.3 解】
已知 A ex bey cez , B ex 3ey 8ez ,
（1）要使 A B ，则须散度 A B 0
所以从 A B 1 3b 8c 0 可得： 3b 8c 1
即 12ex 9ey ez • aex bey 12a 9b 0 ⑴

电磁场与电磁波-第1章矢量分析

的平行六面体的体积。
B
电磁场与电磁波
第1章矢量分析
V A ( B C ) C ( A B ) B ( C A ) hBC
注意：先后轮换次序。
A
C
推论：三个非零矢量共面的条件。

A(BC)0
B
在直角坐标系中：
aˆx aˆy aˆz
A(BC)(AxaˆxAyaˆyAzaˆz)Bx By Bz

d dn
aˆ n
aˆ l
P1
dgraddl
dn dl
在直角坐标系中：
P
ddxdydz
0
x y z
P2
0 d
dldxa ˆxdya ˆydza ˆz
所以：gradxaˆxyaˆyzaˆz
梯度也可表示： grad
电磁场与电磁波
第1章矢量分析
2.减法：换成加法运算
DABA(B )
逆矢量：B 和 ( B ) 的模相等，方向相反，互为逆矢量。
D
A

A
D
B
B
B
C
推论：
B
ABC 0
A
任意多个矢量首尾相连组成闭合多边形，其矢量和必为零。
在直角坐标系中两矢量的减法运算：
A B ( A x B x ) a ˆ x ( A y B y ) a ˆ y ( A z B z ) a ˆ z
则： 2 a b 2 c 3 a 3b c 2 a 2b 3c 5
a 2 b 1 c 3
电磁场与电磁波
第1章矢量分析
例3：已知 A2aˆx6aˆy3aˆz B4a ˆx3a ˆya ˆz

电磁场与电磁波散度旋度

第一章矢量分析矢量场和标量场三种常用的坐标系矢量的基本运算标量场的梯度矢量场的散度矢量场的旋度亥姆霍兹定理* 标量场的梯度是一个矢量场；* 当a l的方向与梯度方向一致时，方向导数取得最大值。

* 标量场在某点梯度的大小等于该点的最大方向导数，梯度的方向为该点具有最大方向导数的方向。

矢量场的散度✧闭合面的通量✧散度的定义✧散度的性质✧高斯散度定理矢量场的矢量线为描绘矢量场在空间的分布状况，引入矢量线的概念。

矢量线上每一点的切线方向都代表该点的矢量场的方向。

线的疏密代表场的大小。

一般说来，矢量场的每一点均有唯一的一条矢量线通过，所以矢量线充满了整个矢量场所在的空间。

电场中的电力线和磁场中的磁力线等，都是矢量线的例子。

x y z d F F F dx dy dzF l 求出该微分方程的通解可绘出矢量线zy x F F F式中,C1和C2为任意常数，可以看出，电力线是一簇从点电荷所在点向空间发散的径向辐射线，这一簇矢量线形象地描绘出点电荷的电场分布状况。

矢量场的通量面元通量反映矢量通过面元的量（如：水量）对于开表面, n 与表面的闭合曲线构成右手螺旋关系。

对于闭合表面, n 为外法向单位矢。

矢量与n 成锐角，通量为正cos d d AdsA s 将曲面的一个面元用矢量d S 来表示，其方向取为面元的法线方向，其大小为d S ，即d S =n dS ,n是面元法线方向的单位矢量。

矢量场的通量矢量的通量ΦS S d dSA S A n 通量的意义：通过曲面S 的量（对于流速场：水流量）通量是个标量。

矢量场的通量闭合面通量Φ的物理意义对于封闭曲面S ，如果 >0，表示净通量线从曲面S 的内部穿出曲面，因为通量线一定是通量正源发出的，所以根据能量守恒原理，可以判断曲面S 内必然包含发出通量线的正源。

反之，如果 <0，则曲面内必然包含吸收通量线的负源。

如果＝0，则曲面内不包含净源。

因此，通量可以是封闭曲面内通量源的判据。

电磁场与电磁波基础(第1章)

2013-7-17 电磁场与电磁波基础 6
●法国物理学家查利· 奥古斯丁· 库仑
（Charles Augustin de Coulomb 1736～1806）电学是物理学的一个重要分枝，在它的发展过程中，很多物理学巨匠都曾作出过杰出的贡献。法国物理学家查利· 奥古斯丁· 库仑就是其中影响力非常巨大的一员。 1785年，库仑用自己发明的扭秤建立了静电学中著名的库仑定律。同年，他在给法国科学院的《电力定律》的论文中详细地介绍了他的实验装置，测试经过和实验结果。
我们周围的物理世界中存在着各种各样的场，例如自由落体现象，说明存在一个重力场；指南针在地球磁场中的偏转，说明存在一个磁场；人们对冷暖的感觉说明空间分布着一个温度场等等。场是一种特殊的物质，它是具有能量的，场中的每一点的某一种物理特性，都可以用一个确定的物理量来描述。当对这些物理量的描述与空间坐标或方向性有关时，通常需要使用矢量来描述它们，这些矢量在空间的分布就构成了所谓的矢量场。分析矢量场在空间的分布和变化情况，需要应用矢量的分析方法和场论的基本概念。
电磁场与电磁波基础（第2版）
Fundamentals of Electromagnetic Fields and Waves
电子工业出版社
2013-7-17 电磁场与电磁波基础 1
前
言
电磁场与电磁波理论是近代自然科学中，理论相对最完整、应用最广泛的支柱学科之一。电磁场与电磁波技术已遍及人类的科学技术、政治、经济、军事、文化以及日常生活的各个领域。人类对电磁现象的认识源远流长，但其知识与应用开始形成系统化和理论化则始于18世纪，伽伐尼、伏打、高斯、富兰克林、卡文迪什、库仑等著名科学家对电磁现象所作的卓有成效的研究启动了电磁世界这一巨轮的运转。 19世纪是电磁研究蓬勃开展的时代，法拉第、欧姆、傅立叶、基尔霍夫、奥斯特、安培、毕奥、萨伐尔、麦克斯韦、斯托克斯、汤姆森、赫兹、楞次、雅可比、西门，单单从这些名字和科学家的阵容，你就可以感受到这一时期的电磁科学取得了多么辉煌的成就。

电磁场与电磁波-第1章

z o x
v v ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ ˆ A × B = ( Ax ax + Ay a y + Az az ) × ( Bx ax + By a y + Bz az )
y
ˆ ˆ ˆ = ( Ay Bz − Az By )ax + ( Az Bx − Ax Bz )a y + ( Ax By − Ay Bx )az
第1章矢量分析
主要内容矢量代数、常用坐标系、梯度、散度、旋度、亥姆量
标量：只有大小而没有方向的物理量。如温度、高度、时间等。标量：只有大小而没有方向的物理量。如温度、高度、时间等。矢量：不但有大小而且有方向的物理量。如力、速度、电场强度等。矢量：不但有大小而且有方向的物理量。如力、速度、电场强度等。矢量的数学符号用黑斜体字母表示，如A、B、E，或斜体字母上矢量的数学符号用黑斜体字母表示，黑斜体字母表示
两矢量的叉积又可表示为：两矢量的叉积又可表示为：
ˆ ax v v A × B = Ax Bx
ˆ ay Ay By
ˆ az Az Bz
2、矢量运算法则
（3）乘法: 乘法: 乘法 ③ 三重积三个矢量相乘有以下几种形式：三个矢量相乘有以下几种形式：
v v v ( A ⋅ B)C
矢量，标量与矢量相乘。矢量，标量与矢量相乘。
v v v v v v v v b.满足结合律满足结合律： b.满足结合律： ( A + B ) + (C + D) = ( A + C ) + ( B + D)
矢量加法是几个矢量合成问题，反之，矢量加法是几个矢量合成问题，反之，一个矢量也可分解为几个矢量
2、矢量运算法则

电磁场与电磁波第1章矢量分析

例：已知一矢量场F=axxy-ayzx, 试求：
（1）该矢量场的旋度;
（2）该矢量沿半径为3的四分之一圆盘的线积分，如图所示，验证斯托克斯定理。
y B
r＝ 3
O
Ax
四分之一圆盘
第 7、8 学时 1.4 标量的方向导数和梯度
1.4.1标量的方向导数和梯度
一个标量场u可以用一个标量函数来表示。在直角坐标系中，可将u表示为
lim l A dl
SP S
称固定矢量R为矢量A的旋度，记作
rotA=R
上式为旋度矢量在n方向的投影，如图所示，即
A dl
lim l
SP S
rotn A
ro tA
n
旋涡面
P l
旋度及其投影
矢量场的旋度仍为矢量。在直角坐标系中，旋度的表达式为
rotA
ax
Az y
Ay z
a
y
Ax z
Az x
z
l
式中，当 Δl→0 时 δ→0 。将上式两边同除以 Δl 并取极限得到方向导数的计算公式：
u u cos u cos u cos
l x
y
z
ห้องสมุดไป่ตู้
其中，cosα, cosβ, cosγ为l方向的方向余弦。
1.4.4 标量场的梯度
1. 梯度的定义
方向导数为我们解决了函数u(P)在给定点处沿某个方向的变化率问题。然而从场中的给定点P出发，标量场u在不同方向上的变化率一般说来是不同的，那么，可以设想，
▽ ·(▽ ×A)≡0
即如果有一个矢量场B的散度等于零，则该矢量B就可以用另一个矢量A的旋度来表示，即当 ▽ ·B=0 则有

电磁场与电磁波第一章

ˆ ds A ds A n
s s
如果S是一个封闭面, 则通量为：

A ds
S
若Ψ＞0, 表示有净通量流出, 这说明S内必定有矢量场的源;

若Ψ＜0, 表示有净通量流入, 说明S内有洞(负的源)。
通过封闭面的电通量Ψe等于该封闭面所包围的自由电荷Q。若Q为正电荷, Ψe为正, 有电通量流出; 反之, 若Q为负电荷, 则Ψe为负, 有电通量流入。
curl A A
ˆ ˆ ˆAx y ˆAy z ˆ ˆAz ) A x y z (x x A y z x y z Az Ay Ax Az Ay Ax ˆ ˆ ˆ x z Ax Ay Az y z y z x x y
A ( B C) B( A C) C( A B)
本节作业：P17
1.2
1.5
1.8
电磁场与电磁波
第一章矢量分析
§1 .2 通量与散度, 散度定理
一、通量
面元:
ˆ ds ds n
ˆ 是面元的法线方向单位矢量其中： n ˆ 的取向问题: n
电磁场与电磁波
第一章矢量分析
第一章
矢量分析
§1.1 矢量表示法和代数运算 §1.2 通量与散度,散度定理 §1.3 环量与旋度,斯托克斯定理 §1.4 方向导数与梯度,格林定理
§1.5 曲面坐标系
§1.6 亥姆霍兹定理
电磁场与电磁波
第一章矢量分析
§1 .1
矢量表示法和代数运算
一、矢量表示法及其和差矢量A的表示： ˆAx y ˆAy z ˆAz A x 2 2 A矢量的模： A Ax Ay Az2

电磁场与电磁波中七个矢量的散度、旋度和边界条件分析

电磁场与电磁波中七个矢量的散度、旋度和边界条件分析《电磁场与电磁波》中共涉及到了七个矢量，它们是电场强度矢量E ，电位移矢量D ，磁感应强度矢量B ，磁场强度矢量H ，极化强度P ，磁化强度M 和电流密度矢量J 。

亥姆霍兹定理指出，任一矢量场由它的散度、旋度和边界条件唯一地确定，分析总结它们的散度、旋度和边界条件将有助于我们加深对电磁场与电磁波的基本矢量的认识。

下面将就这七个矢量的散度和旋度进行分析：1.电场强度E E 的散度：由高斯定理可知电场强度的散度:0E ρε∇⋅=，这是在真空中的情况，ρ为闭合面包围的自由电荷密度。

当有电介质存在时，将高斯定理定理推广为0P E ρρε+∇⋅=，P ρ是极化电荷体密度。

E 的旋度：由电荷激发的电场是无旋场，旋度为零，由变化磁场激发的电场是有旋场，一般来说，空间电场是库伦电场和感应电场的叠加，根据法拉第电磁感应定律和安培环路定理可求得在真空中的电场强度旋度为: 0E ∇⨯=，表明静电场是无旋场。

在时变的电磁场中：B E t∂∇⨯=-∂，表明时变磁场产生时变电场。

E 的边界条件：通过积分形式的麦克斯韦第二方程，可以得到电场强度的边界方程：()120n e E E ⨯-=，设分界面的法向单位矢量为n e ，切向单位矢量为t e 。

上式表明电场强度E 的切向分量是连续的。

2. 电位移矢量D D 的散度：由()()0D E r P r ε=+带入电场强度的散度公式中，得到电位移矢量D 的散度表达式：D ρ∇⋅=。

式中ρ为闭合面包围的自由电荷体密度，这个式子表明电解质内任一点的电位移矢量的散度等于该点的自由电荷体密度。

D 的旋度：对于各向同性介质，有()D E r ε=，因此电位移矢量的旋度为()B D E r tεε∂∇⨯=∇⨯=-∂ D 的边界条件：通过积分形式的麦克斯韦第四方程可以得到D 的边界条件：()12S n e D D ρ⋅-=，S ρ为分界面上存在的自由电荷面密度，这个式子表明电位移矢量的法向分量在分界面上是不连续的。

武汉理工2013电磁场与电磁波复习资料

一、填空题1.镜像法的理论依据是场的唯一性定理。

镜像法的基本思想是用集中的镜像电荷代替已知电荷产生的感应电荷的分布。

2.在导电媒质中，电磁波的相速随频率改变的现象称为色散，这样的媒质又称为色散媒质。

3.损耗媒质中的平面波，其电场强度，其中α称为衰减系数，β称为相位系数。

4.已知自由空间一均匀平面波，其磁场强度，则电场强度的方向为，能流密度的方向为-。

5.坡印廷矢量=，它的方向表示电磁能量的传输方向，它的大小表示单位时间通过与能流方向相垂直的单位面积的电磁能量。

6.静态场中第一类边值问题是已经整个边界上的位函数的值，其数学表达式为。

7. 静态场中第一类边值问题是已经整个边界上的位函数的法向导数，其数学表达式为。

8.空气中传播的均匀平面波，其磁场为，则平面波的传播方向为，该波的频率为5×Hz。

9.设一空气中传播的均匀平面波，已知其电场强度为，则该平面波的磁场强度，波长为1m。

10.所谓均匀平面波是指等相位面为平面，且在等相位面上各点的场强相等的电磁波。

11.损耗正切是指传导电流和位移电流密度的比值。

良介质的损耗正切远小于1.12.基波的相速为，群速就是波包的传播速度，其表达式为。

一般情况下，相速和群速不相等，它是由于波包通过有色散的介质，不同单色波分量以不同相速向前传播引起的。

13.电磁总是理想导体表面垂直，磁场总是与理想的导体表面相切。

二、名词解释1.通量、散度、高斯散度定理通量：矢量穿过曲面的矢量线总数。

散度：矢量场中任意一点处通量对体积的变化率。

高斯散度定理：任意矢量函数A的散度在场中任意一个体积内的体积分，等于该矢量函在限定该体积的闭合面的法线分量沿闭合面的面积分。

2. 环量、旋度、斯托克斯定理环量：矢量A 沿空间有向闭合曲线C 的线积分称为矢量A沿闭合曲线l的环量。

旋度：面元与所指矢量场f之矢量积对一个闭合面S的积分除以该闭合面所包容的体积之商，当该体积所有尺寸趋于无穷小时极限的一个矢量。

电磁场与电磁波梯度散度散度定理PPT课件

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例已知 F aˆRkR
判断散度定理是否适用于图中所示的壳层区域。壳层的封闭面是以原点为中心而半径分别为 R=R1 和 R=R2（R2>R1）的两个球面。
解在外表面上：
R2 R1
在内表面上：
R R2, d S aˆRR22 sin d d
R R1, d S aˆRR12 sin d d
y
aˆz
z
2xyaˆx (x2 2 yz)aˆy y2aˆz
那么在（2，1，3）处的梯度为
Grad 4aˆx 10aˆy aˆz
其模为
117
因此，在（2，1，3）处方向导数的最大值为（117）1/2
11
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12
例2
f
aˆ
f
aˆ
f
aˆz
f z
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l
nˆ
n cos
l
P
7
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某点的梯度的性质：（1）垂直于给定函数的等值面。（2）指向给定函数在某位置变化最快的方向。（3）它的大小等于给定函数每单位距离的最大变化率。（4）一个函数在某点任意方向的方向导数等于此函数的梯度与该方向单位矢量的点积（标积）。
可以看出：掌握了某一点的梯度，可以知道标量场沿什么方向标量场变化最大，及其最大值（梯度的方向及大小）；而且可
标量场在某点的梯度的大小等于该点的最大方向导数，梯度的方向为该点具有最大方向导数的方向（与等值面垂直，且指向标量场增大的方向）。
V GradV n an 沿任意方向的方向导数（变化率）？
V V n V cos
l n l n
V n