变化电流激发动态电磁场的数学物理模型

合集下载

高中物理解题模型详解(20套精讲)

高中物理解题模型详解(20套精讲)

高考物理解题模型目录第一章运动和力一、追及、相遇模型二、先加速后减速模型三、斜面模型四、挂件模型五、弹簧模型(动力学)第二章圆周运动一、水平方向的圆盘模型二、行星模型第三章功和能一、水平方向的弹性碰撞二、水平方向的非弹性碰撞三、人船模型四、爆炸反冲模型第四章力学综合一、解题模型:二、滑轮模型三、渡河模型第五章电路一、电路的动态变化二、交变电流第六章电磁场一、电磁场中的单杆模型二、电磁流量计模型三、回旋加速模型四、磁偏转模型第一章运动和力模型讲解:一、追及、相遇模型1、火车甲正以速度v1 向前行驶,司机突然发现前方距甲d处有火车乙正以较小速度v2同向匀速行驶,于是他立即刹车,使火车做匀减速运动。

为了使两车不相撞,加速度 a 应满足什么条件?解析:设以火车乙为参照物,则甲相对乙做初速为(v1 -v2) 、加速度为 a 的匀减速运动。

若甲相对乙的速度为零时两车不相撞,则此后就不会相撞。

因此,不相撞的临界条件是:甲车减速到与乙车车速相同时,甲相对乙的位移为 d。

(v -v )2即:0 - (v1-v2)2 =-2ad,a = 1 2 ,2d(v -v )2故不相撞的条件为a ≥ 1 22d2、甲、乙两物体相距 s,在同一直线上同方向做匀减速运动,速度减为零后就保持静止不动。

甲物体在前,初速度为v1,加速度大小为a1。

乙物体在后,初速度为v2,加速度大小为a2 且知v1<v2,但两物体一直没有相遇,求甲、乙两物体在运动过程中相距的最小距离为多少?解析:若是v1a1≤v2 ,说明甲物体先停止运动或甲、乙同时停止运动。

在运动过程中,a2乙的速度一直大于甲的速度,只有两物体都停止运动时,才相距最近,可得最近距离为v 2 v 2∆s =s + 1 - 22a1 2a2若是v1a2>v2a2,说明乙物体先停止运动那么两物体在运动过程中总存在速度相等的时刻,此时两物体相距最近,根据v共=v1-a1t =v2-a2t ,求得t =v2-v1a2-a1在t 时间内甲的位移s1=v共+v1 t2乙的位移s2=v共+v2 t2代入表达式∆s =s +s1-s2求得∆s =s -(v2-v1)2(a2-a1)3、如图 1.01 所示,声源S 和观察者A 都沿x 轴正方向运动,相对于地面的速率分别为vS和vA。

在电磁感应中的动力学问题中有两类常见的模型

在电磁感应中的动力学问题中有两类常见的模型

在电磁感应中的动力学问题中有两类常见的模型ab长L,质量m,电阻导轨光滑水平,电阻不计长L,质量m,电阻轨光滑,电阻不计1、如图甲所示,两根足够长的直金属导轨MN、PQ平行放置在倾角为θ的绝缘斜面上,两导轨间距为L.M、P两点间接有阻值为R的电阻.一根质量为m的均匀直金属杆ab放在两导轨上,并与导轨垂直.整套装置处于磁感应强度为B的匀强磁场中,磁场方向垂直斜面向下.导轨和金属杆的电阻可忽略.让ab杆沿导轨由静止开始下滑,导轨和金属杆接触良好,不计它们之间的摩擦.(1)由b向a方向看到的装置如图乙所示,请在此图中画出ab杆下滑过程中某时刻的受力示意图.(2)在加速下滑过程中,当ab杆的速度大小为v时,求此时ab杆中的电流及其加速度的大小.(3)求在下滑过程中,ab杆可以达到的速度最大值.2、如图所示,足够长的光滑平行导轨MN、PQ倾斜放置,两导轨间距离为L=1.0 m,导轨平面与水平面间的夹角为30°,磁感应强度为B的磁场垂直于导轨平面向上,导轨的M、P两端连接阻值为R=3.0 Ω的电阻,金属棒ab垂直于导轨放置并用细线通过光滑定滑轮与重物相连,金属棒ab的质量m=0.20 kg,电阻r=0.50 Ω,重物的质量M =0.60 kg,如果将金属棒和重物由静止释放,金属棒沿斜面上滑的距离与时间的关系如下表所示,不计导轨电阻,g取10 m/s2.求:(2)所加磁场的磁感应强度B为多大?(3)当v=2 m/s时,金属棒的加速度为多大?3、边长为L 的正方形闭合金属线框,其质量为m ,回路电阻为R.图中M 、N 、P 为磁场区域的边界,上下两部分水平匀强磁场的磁感应强度大小均为B ,方向如图4所示.现让金属线框在图示位置由静止开始下落,金属线框在穿过M 和P 两界面的过程中均为匀速运动.已知M 、N 之间和N 、P 之间的高度差相等,均为h =L +5m2gR28B4L4,金属线框下落过程中金属线框平面始终保持竖直,底边始终保持水平,当地的重力加速度为g.试求:(1)图示位置金属线框的底边到M 的高度d ;(2)在整个运动过程中,金属线框中产生的焦耳热;(3)金属线框的底边刚通过磁场边界N 时,金属线框加速度的大小.4、如图所示,两电阻不计的足够长光滑平行金属导轨与水平面夹角为θ,导轨间距为l ,所在平面的正方形区域abcd 内存在有界匀强磁场,磁感应强度为B ,方向垂直斜面向上.将甲、乙两阻值相同、质量均为m 的相同金属杆放置在导轨上,甲金属杆处在磁场的上边界,甲乙相距l.静止释放两金属杆的同时,在甲金属杆上施加一个沿着导轨向下的外力F ,使甲金属杆在运动过程中始终沿导轨向下做匀加速直线运动,加速度大小为gsin θ,乙金属杆刚进入磁场时做匀速运动. (1)甲、乙的电阻R 为多少;(2)设刚释放两金属杆时t =0,写出从开始释放到乙金属杆离开磁场,外力F 随时间t 的变化关系;(3)若从开始释放到乙金属杆离开磁场,乙金属杆中共产生热量Q ,试求此过程中外力F 对甲做的功.5、如图9所示,长L1=1.0 m,宽L2=0.50 m的矩形导线框,质量为m=0.20 kg,电阻R=2.0 Ω.其正下方有宽为H(H>L2),磁感应强度为B=1.0 T,垂直于纸面向里的匀强磁场.现在,让导线框从cd 边距磁场上边界h=0.70 m处开始自由下落,当cd边进入磁场中,ab尚未进入磁场时,导线框做匀速运动.(不计空气阻力,取g=10 m/s2)求:(1)线框完全进入磁场过程中安培力做的功是多少?(2)线框穿出磁场过程中通过线框任一截面的电荷量q是多少?6、如图所示,绝缘细绳绕过轻滑轮连接着质量为m的正方形导线框和质量为M的物块,导线框的边长为L、电阻为R0,物块放在光滑水平面上,线框平面竖直且ab边水平,其下方存在两个匀强磁场区域,磁感应强度的大小均为B,方向水平但相反,Ⅰ区域的高度为L,Ⅱ区域的高度为2L.开始时,线框ab边距磁场上边界PP′的高度也为L,各段绳都处于伸直状态,把它们由静止释放,运动中线框平面始终与磁场方向垂直,M始终在水平面上运动,当ab边刚穿过两磁场的分界线QQ′进入磁场Ⅱ时,线框做匀速运动.不计滑轮处的摩擦.求:(1)ab边刚进入磁场Ⅰ时,线框的速度大小;(2)cd边从PP′位置运动到QQ′位置过程中,通过线圈导线某横截面的电荷量;(3)ab边从PP′位置运动到NN′位置过程中,线圈中产生的焦耳热.7、(2011·天津·11)(18分)如图所示,两根足够长的光滑平行金属导轨MN、PQ间距为L=0.5 m,其电阻不计,两导轨及其构成的平面均与水平面成30°角.完全相同的两金属棒ab、cd分别垂直导轨放置,每棒两端都与导轨始终有良好接触,已知两棒质量均为m=0.02 kg,电阻均为R=0.1 Ω,整个装置处在垂直于导轨平面向上的匀强磁场中,磁感应强度B=0.2 T,棒ab在平行于导轨向上的力F作用下,沿导轨向上匀速运动,而棒cd恰好能够保持静止,取g=10 m/s2,问:(1)通过棒cd的电流I是多少,方向如何?(2)棒ab受到的力F多大?(3)棒cd每产生Q=0.1 J的热量,力F做的功W是多少?8、(15分)如图所示,两平行光滑的金属导轨MN、PQ固定在水平面上,相距为L,处于竖直方向的磁场中,整个磁场由若干个宽度皆为d的条形匀强磁场区域1、2、3、4……组成,磁感应强度B1、B2的方向相反,大小相等,即B1=B2=B.导轨左端MP间接一电阻R,质量为m、电阻为r的细导体棒ab垂直放置在导轨上,与导轨接触良好,不计导轨的电阻.现对棒ab施加水平向右的拉力,使其从区域1磁场左边界位置开始以速度v0向右做匀速直线运动并穿越n个磁场区域.(1)求棒ab穿越区域1磁场的过程中电阻R产生的焦耳热Q;(2)求棒ab穿越n个磁场区域的过程中拉力对棒ab所做的功W;(3)规定棒中从a到b的电流方向为正,画出上述过程中通过棒ab的电流I随时间t变化的图象;(4)求棒ab穿越n个磁场区域的过程中通过电阻R的净电荷量q.9、(16分)如图所示,在水平面上固定一光滑金属导轨HGDEF,EF//GH,DE=EF=DG=GH=EG=L.一质量为m足够长导体棒AC 垂直EF方向放置在金属导轨上,导轨与导体棒单位长度的电阻均为r,整个装置处在方向竖直向下、磁感应强度为B的匀强磁场中.现对导体棒AC施加一水平向右的外力,使导体棒从D位置开始以速度v0沿EF方向做匀速直线运动,导体棒在滑动过程中始终保持与导轨良好接触.(1)求导体棒运动到FH位置,即将要离开导轨时,FH两端的电势差.(2)关于导体棒运动过程中回路产生的感应电流,小明和小华两位同学进行了讨论.小明认为导体棒在整个运动过程中是匀速的,所以回路中电流的值是恒定不变的;小华则认为前一过程导体棒有效切割长度在增大,所以电流是增大的,后一过程导体棒有效切割长度不变,电流才是恒定不变的,你认为这两位同学的观点正确吗?请通过推算证明你的观点.(3)求导体棒从D位置运动到EG位置的过程中,导体棒上产生的焦耳热.10、(重庆市2012(春)高三考前模拟测)(16分)如题23-1图所示,边长为L、质量为m、总电阻为R的正方形导线框静置于光滑水平面上,处于与水平面垂直的匀强磁场中,匀强磁场磁感应强度B随时间t变化规律如题23-2图所示.求:(1)在t=0到t=t0时间内,通过导线框的感应电流大小;(2)在t=2t时刻,a、b边所受磁场作用力大小;(3)在t=0到t=t0时间内,导线框中电流做的功。

电磁场的数学建模与解答技巧

电磁场的数学建模与解答技巧

电磁场的数学建模与解答技巧电磁场是电荷和电流所产生的相互作用效应,它在工程学、物理学以及计算机模拟中都扮演着重要角色。

为了更好地理解和分析电磁场,数学建模和解答技巧是必不可少的。

本文将从电磁场的数学建模入手,介绍几种常用的数学建模方法,并给出解答技巧的实例。

一、电磁场的数学建模方法之一:微分方程微分方程是描述电磁场的一种常用数学工具。

通常,通过麦克斯韦方程组可以得到电磁场满足的偏微分方程。

对于静电场,可以使用拉普拉斯方程描述,表示为:∇²ϕ = -ρ/ε₀其中ϕ是电势,ρ是电荷密度,ε₀是真空介电常数。

对于静磁场,则可以使用斯托克斯方程描述,表示为:∇×B = μ₀J其中B是磁感应强度,J是电流密度,μ₀是真空磁导率。

通过求解这些微分方程,可以得到电磁场的分布情况。

二、电磁场的数学建模方法之二:有限元法有限元法是一种常用的数值解法,可用于求解任意形状的电磁场问题。

该方法将电磁场区域划分为有限个小单元,并在每个小单元内以多项式函数逼近电磁场的分布。

通过建立离散的代数方程组,并求解该方程组,可以得到电磁场的近似解。

三、电磁场的数学建模方法之三:有限差分法有限差分法是一种离散方法,通过将连续的电磁场问题转化为离散的代数问题进行求解。

该方法将连续的电磁场区域划分为网格,并在每个网格节点上进行逼近。

通过近似微分算子,将偏微分方程转化为差分方程,并通过迭代求解差分方程得到电磁场的解。

四、电磁场解答技巧实例为了更好地展示电磁场解答技巧,以下给出一个实例。

考虑一个带有一根无限长直导线的无限大平面问题。

已知导线的电流密度为I,求解该情况下的磁场分布。

根据安培环路定理,可以得到这个问题的微分方程为:∇×B = μ₀Iδ(x)δ(y)ez其中δ表示狄拉克δ函数,ez表示z轴方向上的单位向量。

通过对微分方程进行求解,可以得到在导线周围的磁场强度为:B = μ₀I/2πr其中r表示距导线的径向距离。

物理学中的重要数学模型

物理学中的重要数学模型

物理学中的重要数学模型物理学是研究物质和能量以及它们之间相互作用的科学。

在物理学中,数学模型是解决问题和描述物理现象的重要工具。

物理学中的数学模型可以帮助我们理解自然界的规律和现象,并推导出各种重要的物理定律。

本文将介绍物理学中的几个重要的数学模型,并讨论它们在解决实际问题中的应用。

一、牛顿运动定律牛顿运动定律是经典力学的基础,描述了物体在外力作用下的运动规律。

它以数学方程的形式表达,其中最著名的就是牛顿第二定律:F=ma。

该方程说明了物体的加速度与其受到的力和质量的关系。

通过牛顿运动定律,我们能够计算出运动物体的位置、速度和加速度等参数,从而预测物体的运动轨迹和行为。

二、电磁场理论电磁场理论是描述电磁现象的基本理论,由马克斯韦尔方程组构成。

这些方程组包含了电场和磁场之间的相互关系,以及它们与电荷和电流的关系。

通过求解马克斯韦尔方程组,我们可以得到电磁波的传播速度、电磁感应的规律等重要结论。

电磁场理论的数学模型在电磁学、光学和电子学等领域具有广泛的应用。

三、量子力学量子力学是描述微观世界中粒子行为的理论,其核心是薛定谔方程。

薛定谔方程描述了量子系统的波函数演化规律,通过对波函数的求解,我们可以计算出粒子的能量、位置和动量等性质。

量子力学的数学模型为我们理解原子、分子和量子力学系统提供了重要的工具,对于研究材料科学、原子物理学和量子计算等领域具有关键的意义。

四、热力学热力学是研究热现象和能量传递的学科,基于宏观系统的平衡态和不可逆过程。

热力学的核心是热力学定律,其中最基本的是热力学第一定律和热力学第二定律。

热力学模型通过数学方程描述了能量的转移和转换过程,帮助我们理解热力学系统的特性和行为。

热力学的数学模型应用广泛,例如在热机效率计算、热传导问题和相变等方面。

五、流体力学流体力学研究流体的运动和力学性质,涵盖了气体和液体的运动行为。

流体力学的数学模型基于连续介质假设,通过质量守恒方程、动量守恒方程和能量守恒方程等方程描述了流体的运动规律和流动特性。

数学物理中的电磁学与电磁场理论

数学物理中的电磁学与电磁场理论

数学物理中的电磁学与电磁场理论电磁学是物理学的重要分支,研究物质中电荷的运动以及与之相互作用的现象。

而电磁场理论则是电磁学的基础,描述了电荷和电流带来的电磁场的产生和传播规律。

本文将从数学物理的角度,探讨电磁学与电磁场理论的相关概念和数学模型。

1. 电磁学基础在电磁学中,电荷是核心概念之一。

电荷分为正电荷和负电荷,同种电荷互相排斥,异种电荷互相吸引。

库伦定律描述了电荷之间的相互作用力的大小与距离的关系。

其数学表达式为:$$F = \frac{{k \cdot |q_1 \cdot q_2|}}{{r^2}}$$其中,$F$为电荷之间的相互作用力,$q_1, q_2$为电荷的电量,$r$为电荷之间的距离,$k$为比例常数。

2. 静电场与电势静电场是电磁场的一种特殊情况,不随时间变化。

静电场可以用电势来描述。

电势是描述某一点电场状态的物理量,其定义为单位正电荷在该点所受电势力所做的功。

电势可以通过静电势能来解释,即电荷在电场中由于位置变化所引起的能量变化。

电势的数学定义为:$$V = \frac{U}{q}$$其中,$V$为电势,$U$为电势能,$q$为电荷的电量。

3. 电场和电场强度电场是在空间中存在电荷时产生的物理现象,描述了电荷对其他电荷或者测试电荷产生的力的作用。

电场由电场强度来描述,电场强度是单位正电荷在某一点上受到的电场力。

电场强度的数学定义为:$$E = \frac{F}{q}$$其中,$E$为电场强度,$F$为电荷所受电场力,$q$为测试电荷的电量。

4. 感应电场与法拉第电磁感应定律当磁场的变化引起了电场的变化时,产生的电场称为感应电场。

感应电场可以通过法拉第电磁感应定律来描述,即导体回路中的感应电动势等于磁通量的变化率。

法拉第电磁感应定律的数学表达为:$$\varepsilon = -\frac{{d\Phi}}{dt}$$其中,$\varepsilon$为感应电动势,$\Phi$为磁通量,$t$为时间。

电磁场的数学模型

电磁场的数学模型

电磁场的数学模型电磁场是物质与电磁相互作用的结果,它在物理学中具有重要的地位。

为了描述和分析电磁场的行为,科学家们发展了一系列的数学模型。

本文将介绍几种常用的电磁场的数学模型。

一、麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程,由麦克斯韦在19世纪提出。

它包含四个方程,分别是高斯定律、法拉第电磁感应定律、安培环路定律和法拉第电磁感应定律。

这四个方程描述了电荷分布、电场、磁场以及它们之间的相互作用。

二、电势和矢量场在电磁场的数学模型中,电势和矢量场也是重要的概念。

电势是描述电场的标量场,它满足拉普拉斯方程。

矢量场用来表示电场和磁场的空间分布情况,包括大小和方向两个信息。

三、波动方程电磁场中的波动现象是一种重要的现象,可以通过波动方程来描述。

对于电磁场来说,波动方程是齐次的二阶偏微分方程。

电磁波的传播速度等于真空中光速。

四、参考系变换在描述电磁场的数学模型中,参考系的变换也是必要的。

变换后的麦克斯韦方程组能够适应不同的参考系,因为电磁场的行为在不同的参考系中可能有所不同。

五、边界条件电磁场的数学模型还需要满足边界条件。

边界条件是指在介质界面上,电场和磁场的连续性和边界条件的关系。

这些条件对于求解电磁场的分布和传播都起着重要的作用。

六、数值计算方法为了求解电磁场的分布和传播问题,科学家们发展了一系列的数值计算方法。

有限差分法、有限元法以及边界元法等都可以用来求解电磁场的数学模型。

这些方法将电磁场的问题转化为求解偏微分方程的数值问题。

通过以上介绍,我们了解了电磁场的数学模型及其应用。

麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程,电势和矢量场用于描述电场和磁场的分布情况,波动方程描述了电磁波的传播行为。

在求解电磁场的问题中,边界条件和参考系变换都是必要的。

数值计算方法则为我们提供了一种有效的求解电磁场问题的途径。

总结起来,电磁场的数学模型是对电场和磁场的描述和分析,它是物理学研究中的重要工具。

通过电磁场的数学模型,我们可以更好地理解和预测电磁场的行为。

高中物理100个模型详解(一)

高中物理100个模型详解(一)

高中物理100个模型详解(一)高中物理100个模型1. 引言高中物理是一门理论与实践相结合的学科,其中的物理模型是理解和应用物理概念的重要工具。

本文将介绍高中物理中的100个模型,涵盖了光学、力学、热学、电磁学等多个领域。

光学模型1.光的直线传播模型:光在均匀介质中沿直线传播。

2.光的反射模型:光在平滑表面上遵循入射角等于反射角的规律。

3.光的折射模型:光从一种介质传播到另一种介质时会发生折射。

4.光的色散模型:不同频率的光在介质中传播速度不同,导致折射角发生变化。

5.光的干涉模型:两束同频率相干光叠加时会出现干涉条纹。

力学模型1.牛顿第一定律模型:物体在无外力作用下保持静止或匀速直线运动。

2.牛顿第二定律模型:物体的加速度与作用于它的合力成正比,与物体质量成反比。

3.弹簧振子模型:弹簧的振动可以用简谐振动模型描述。

4.滑动摩擦力模型:物体在表面上滑动时受到的摩擦力与物体质量和表面摩擦系数成正比。

5.空气阻力模型:物体在空气中运动时受到的阻力与运动速度成正比。

热学模型1.热传导模型:热量从高温区域传递到低温区域。

2.热辐射模型:热能通过辐射传递。

3.理想气体状态方程模型:PV=nRT,描述了理想气体的状态。

4.内能变化模型:物体的内能改变等于吸收或释放的热量与对外做功的和。

5.相变模型:物质在不同温度下的相变过程。

电磁学模型1.电场模型:电荷在空间中产生电场。

2.磁场模型:电流在空间中产生磁场。

3.感生电动势模型:磁场的变化可以引起电动势的感应。

4.电阻模型:电流通过导体时会产生电阻,导致电能转化为热能。

5.麦克斯韦电磁场方程模型:描述了电磁场的生成和传播规律。

结论物理模型在高中物理学习中起到了重要的作用,帮助学生更好地理解和应用物理概念。

本文介绍了一百个高中物理模型,涵盖了光学、力学、热学、电磁学等多个领域的内容。

这些模型不仅仅是理论的工具,同时也是实践中验证和应用物理知识的基础。

希望这些模型能够帮助读者更好地学习和理解高中物理知识。

电磁场的数学表达与计算技术

电磁场的数学表达与计算技术

电磁场的数学表达与计算技术电磁场是物理学中非常重要的一个概念,它描述了电荷和电流产生的相互作用。

在现代科技的发展中,电磁场的数学表达与计算技术起着至关重要的作用。

本文将探讨电磁场的数学表达以及相关的计算技术。

首先,电磁场的数学表达可以通过麦克斯韦方程组来描述。

麦克斯韦方程组是由麦克斯韦提出的一组方程,它们描述了电磁场的基本性质。

其中包括了电场和磁场的产生和变化规律。

麦克斯韦方程组的数学表达形式为:1. 高斯定律:$\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\varepsilon_0}$2. 高斯磁定律:$\nabla \cdot \mathbf{B} = 0$3. 法拉第电磁感应定律:$\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial\mathbf{B}}{\partial t}$4. 安培环路定律:$\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0 \mathbf{J} + \mu_0\varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t}$这些方程描述了电磁场的基本规律,通过对这些方程进行求解,可以得到电磁场在空间和时间上的分布情况。

在计算电磁场时,数值计算方法起到了重要的作用。

由于电磁场的数学表达往往非常复杂,直接求解解析解往往是困难的。

因此,人们采用了各种数值计算方法来近似求解电磁场问题。

有限差分法是一种常用的数值计算方法,它将空间和时间离散化,并使用差分近似来代替微分运算。

通过将麦克斯韦方程组转化为差分方程组,可以利用计算机进行求解。

有限差分法在电磁场计算中得到了广泛的应用,它可以用于求解各种电磁场问题,如电磁波传播、电磁辐射等。

有限元法是另一种常用的数值计算方法,它将物理区域划分为有限个小区域,然后在每个小区域内构建适当的基函数来近似电磁场。

通过求解离散化后的方程组,可以得到电磁场的数值解。

电磁感应动态分析中的几种典型模型的分析

电磁感应动态分析中的几种典型模型的分析

3.动量分析 根据动量定理
BLIt 0 mV0 BLQ电 mV0 mV0 Q电 BL BLx Q电 R R mV0 R x 2 2 B L
1.运动情况分析 加速度不断减小的减 速运动,最后静止。 2.能量分析
1 2 Q热 mV0 2
(二)电阻单杆、恒力
R R F F
2.能量分析
1 2 Q热 Fx mVm 2
1.(2001年全国)如图甲所示.一对平行光滑轨道放 置在水平面上,两轨道间距L=0.20 m。电R=l.0Ω; 有一导体杆静止地放在轨道上,与两轨道垂直。杆及 轨道的电阻均可忽略不计,整个装置处于磁感应强度 B=0.5 T的匀强磁场中.磁场方向垂直轨道面下.现 用一外力F沿轨道方向拉杆,使之做匀加速运动.测 得力F与时间t的关系如图乙所示.求杆的质量m和加 速度a。
(三)等长双杆*初速度
V0
m1V0=(m1+m2)V
系统产生的热量
R
b
a
1 1 2 Q热 m1V0 (m1 m2 )V 2 2 2
思考:设m1=m2,开始时a、 b之间的距离为S0,求a、b 之间最后的距离S和流过 导体棒的电量q
1.运动情况分析 a做加速度逐渐减小减速运动,
b做加速度逐渐减小 的加速动,
如图所示两根水平平行固定的光滑金属导轨宽为l足够长在其上放置两根长也为l且与导轨垂直的金属棒abcd它们的质量分别为2mm电阻阻值均为r金属导轨及导线的电阻均可忽略不计整个装置处在磁感应强度大小为b方向竖直向下的匀强磁场中
电磁感应动态分析中的几种典型模型的分析
(一)电阻单杆、初速度
V0 R R x x
0.1kg 10m/s2
2(04全国).水平面上两根足够长的金属导轨平行固定放 置.间距为L,一端通过导线与阻值为R的电阻连接;导轨上放 一质量为m的金属杆,金属杆与导轨的电阻忽略不计,均匀磁 场竖直向下,用与导平行的恒定拉力F作用在金属杆上,杆量终 将做匀速动.当改变拉力的大小时,相对应的匀速运动速度v, 也会变化,v和F的关系如图所示.(重力加速度g取10 m/S2) (1)金属杆在匀速运动之前做什么运动? (2)若m=0.5 kg.L=0.5 m,R=0.5 Ω.磁感应强度B为多大? (3)由V—F图线的截距可求得什么物理量? 其值为多少?

麦克斯韦方程组

麦克斯韦方程组

麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组(英语:Maxwell's equations),是英国物理学家詹姆斯·麦克斯韦在19世纪建立的一组描述电场、磁场与电荷密度、电流密度之间关系的偏微分方程。

它由四个方程组成:描述电荷如何产生电场的高斯定律、论述磁单极子不存在的高斯磁定律、描述电流和时变电场怎样产生磁场的麦克斯韦-安培定律、描述时变磁场如何产生电场的法拉第感应定律。

从麦克斯韦方程组,可以推论出电磁波在真空中以光速传播,并进而做出光是电磁波的猜想。

麦克斯韦方程组和洛伦兹力方程是经典电磁学的基础方程。

从这些基础方程的相关理论,发展出现代的电力科技与电子科技。

麦克斯韦1865年提出的最初形式的方程组由20个等式和20个变量组成。

他在1873年尝试用四元数来表达,但未成功。

现在所使用的数学形式是奥利弗·赫维赛德和约西亚·吉布斯于1884年以矢量分析的形式重新表达的。

历史背景麦克斯韦诞生以前的半个多世纪中,人类对电磁现象的认识取得了很大的进展。

1785年,C.A.库仑(Charles A.Coulomb)在扭秤实验结果的基础上,建立了说明两个点电荷之间相互作用力的库仑定律。

1820年H.C.奥斯特(HansChristian Oersted)发现电流能使磁针偏转,从而把电与磁联系起来。

其后,A.M.安培(Andre Marie Ampere)研究了电流之间的相互作用力,提出了许多重要概念和安培环路定律。

M.法拉第(Michael Faraday)的工作在很多方面有杰出贡献,特别是1831年发表的电磁感应定律,是电机,变压器等设备的重要理论基础。

在麦克斯韦之前,关于电磁现象的学说都以超距作用观念为基础。

认为带电体、磁化体或载流导体之间的相互作用,都是可以超越中间媒质而直接进行,并立即完成的。

即认为电磁扰动的传播速度是无限大。

在那个时期,持不同意见的只有法拉第。

他认为上述这些相互作用与中间媒质有关,是通过中间媒质的传递而进行的,即主张间递学说。

时变电磁场中,数学表达

时变电磁场中,数学表达

时变电磁场中,数学表达电磁场是物理学中最基本且最重要的概念之一。

它描述了电荷与电荷之间产生的相互作用。

时变电磁场,也称为偏微分方程中的非静态电磁场,它在不同的空间点上具有一定的时间变化。

在探究该电磁场的特性时,必须采用数学表达方式来研究。

因此,本文将讨论电磁场的数学表达,以了解变时电磁场的基本特性。

电磁场的数学表达可以分为三大部分:电场、磁场和电场的辐射。

电场是通过电荷产生的场,它可以用Maxwell方程描述,即:×E=B/t,其中E为电场,B为磁场。

Maxwell方程用来描述电磁场中电场的基本特性。

磁场由电流产生,它可以用Maxwell方程描述,即:×B=μJ+E/t,其中B为磁场,μ为真空介电常数,J为电流密度。

Maxwell方程用来描述电磁场中磁场的基本特性。

电磁场的辐射由物体发射出去,它可以用Maxwell方程描述,即:×E=μH,其中E为电场,μ为真空介电常数,H为磁场强度。

Maxwell 方程用来描述电磁场中电场的辐射特性。

时变电磁场是指具有时变性的电磁场,它可以用Maxwell方程描述,即:E/t=×H,其中E为电场,H为磁场强度。

Maxwell方程用来描述时变电磁场的基本特性。

时变电磁场是物理学中一个重要的话题,它的特性可以通过Maxwell方程来数学表达。

Maxwell方程用来描述电磁场中电场、磁场和电场辐射的特性,以及时变电磁场的基本特性。

根据Maxwell方程推导出来的公式可以应用到实际工程中,使用者可以利用它来计算电磁场的变化情况,进而制定出更有效的设计方案。

以上就是时变电磁场的数学表达。

电磁场的概念是物理学的基础,Maxwell方程的应用更是关键,它们能够描述电磁场中电场、磁场和电场辐射的特性,以及时变电磁场的基本特性。

Maxwell方程的应用使得电磁场的研究得以深入,为电磁场的运用提供了足够的理论指导。

电磁场的计算与分析

电磁场的计算与分析

电磁场的计算与分析一、引言电磁场是电学和磁学研究的核心内容,是科学技术和工程技术发展的重要领域之一。

电磁场计算与分析是研究电磁场的重要手段,其核心思想是根据电磁场本质特征和规律,运用数学和物理方法建立电磁场的数学模型,进而计算和分析电磁场在空间中的分布和变化,为电学、磁学以及电磁工程学等领域的研究和应用提供了重要理论和技术基础。

本文主要从电磁场计算与分析的基本原理、数学模型、计算方法、应用等方面进行论述。

二、电磁场计算与分析基本原理电磁场的基本特征是电荷体系的空间分布和运动状态引起的电场和磁场变化,电磁场的本质规律是由麦克斯韦方程组描述的。

麦克斯韦方程组包括四个方程式,分别是高斯定理、法拉第定律、安培环路定理和法拉第电磁感应定律,它们描述了电荷和电流体系所产生的电场和磁场的产生、传播、相互作用和变化规律。

在电磁场的计算与分析中,基本原理是通过麦克斯韦方程式建立电场和磁场的数学模型,再根据边值条件和物理特征进行计算和分析,得到电磁场在空间中的分布和变化规律。

因此,电磁场计算与分析是一种把物理实验和理论相结合的方法,既需要物理实验参数的支持,又需要数学模型建立和计算方法的选择和应用。

三、电磁场的数学模型电磁场的数学模型建立是电磁场计算与分析的重要基础,目前常用的计算方法主要有有限元法、有限差分法、谱方法、边界元法等。

在这些方法中,有限元法和有限差分法是应用最广泛的两种方法。

1. 有限元法有限元法是一种将连续物理问题离散成有限个子域,用有限元方法近似求解得到数值解的方法。

该方法具有广泛的应用领域,如物理学、机械工程、结构力学、电磁学等,在电磁场计算和分析方面也得到了广泛的应用。

有限元法的主要思路是根据问题所在的物理区域,将区域内的物理量和模型分离成若干离散的单元,每个单元内的物理量按一定方式近似处理,然后利用计算机求解数值解。

该方法的核心是构建有限元模型,即如何选取合适的单元类型、单元尺寸和适当的外部条件等,这对于解决电磁场的复杂问题具有重要意义。

高考物理模型方法分类

高考物理模型方法分类

高考物理模型方法分类一、概述物理是高考理科中的一门重要科目,也是考生们普遍感到困难的科目之一。

在高考物理中,模型方法是解题的一种重要方法。

模型方法是指将物理问题简化为数学模型,通过对模型的分析和计算来解决实际问题。

本文将从不同的角度对高考物理中的模型方法进行分类和介绍。

二、基本模型方法1. 动力学模型方法动力学模型方法是物理中最基本的模型方法之一。

它通过描述物体的运动状态和运动规律来解决问题。

在高考物理中,我们常常使用牛顿定律和动量守恒定律来建立动力学模型,解决与运动相关的问题。

2. 能量守恒模型方法能量守恒模型方法是指通过建立能量守恒的数学模型来解决物理问题。

在高考物理中,我们常常使用机械能守恒、能量守恒、功和功率等概念来建立能量守恒模型,解决与能量相关的问题。

三、进阶模型方法1. 波动模型方法波动模型方法是指通过建立波动方程和波动传播规律的数学模型来解决波动问题。

在高考物理中,我们常常使用波动方程、波速和波长等概念来建立波动模型,解决与波动相关的问题。

2. 电磁模型方法电磁模型方法是指通过建立电磁场分布和电磁场相互作用规律的数学模型来解决电磁问题。

在高考物理中,我们常常使用静电场、电流和磁场等概念来建立电磁模型,解决与电磁相关的问题。

四、综合模型方法1. 统计模型方法统计模型方法是指通过建立统计规律和概率分布的数学模型来解决物理问题。

在高考物理中,我们常常使用统计物理、热力学和概率论等概念来建立统计模型,解决与统计相关的问题。

2. 相对论模型方法相对论模型方法是指通过建立相对论的数学模型来解决物理问题。

在高考物理中,我们常常使用相对论的时空观念、光速不变原理和质能关系等概念来建立相对论模型,解决与相对论相关的问题。

五、案例分析1. 动力学模型方法案例例如,一辆汽车在匀速行驶时,通过建立动力学模型,我们可以根据速度和时间的关系来求解汽车的位移。

2. 能量守恒模型方法案例例如,一个物体从一定高度自由落下,通过建立能量守恒模型,我们可以根据重力势能和动能的关系来求解物体的速度。

电磁场理论中电磁场的数学描述与物理意义

电磁场理论中电磁场的数学描述与物理意义

电磁场理论中电磁场的数学描述与物理意义电磁场是物理学中非常重要的一个概念,它描述了电荷和电流之间的相互作用。

在电磁场理论中,电磁场的数学描述起着至关重要的作用,它能够帮助我们理解电磁场的物理意义以及与其他物理现象的关系。

在电磁场理论中,电磁场的数学描述主要通过麦克斯韦方程组来实现。

麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程,它由四个方程组成,分别是麦克斯韦方程的积分形式和微分形式。

其中,麦克斯韦方程的积分形式是通过对电磁场的积分得到的,而微分形式则是通过对电磁场的偏导数得到的。

在麦克斯韦方程组中,电磁场的数学描述主要包括电场和磁场的描述。

电场是由电荷产生的,它可以通过麦克斯韦方程组中的高斯定律来描述。

高斯定律表明,电场通过电荷的数量和分布来决定。

而磁场则是由电流产生的,它可以通过麦克斯韦方程组中的法拉第定律来描述。

法拉第定律表明,磁场通过电流的大小和方向来决定。

电磁场的数学描述不仅仅是一种工具,它还具有重要的物理意义。

首先,电磁场的数学描述可以帮助我们理解电磁场的传播特性。

根据麦克斯韦方程组的解析解,我们可以知道电磁波是如何在空间中传播的。

电磁波的传播速度是光速,这是由于电磁场的数学描述中包含了光速的信息。

其次,电磁场的数学描述还可以帮助我们理解电磁场与其他物理现象的关系。

例如,电磁场与电荷之间存在相互作用,这种相互作用可以通过电磁场的数学描述来解释。

当电荷在电磁场中运动时,它会受到电磁场的力的作用,这个力可以通过洛伦兹力定律来描述。

洛伦兹力定律表明,电磁场对电荷的作用力与电荷的速度和电磁场的强度有关。

此外,电磁场的数学描述还可以帮助我们理解电磁波的性质。

电磁波是一种具有振荡特性的波动现象,它可以通过电磁场的数学描述来解释。

根据麦克斯韦方程组的解析解,我们可以知道电磁波具有波长、频率和振幅等特征。

电磁波的波长和频率与其传播速度有关,而振幅则与电磁场的强度有关。

总之,电磁场的数学描述在电磁场理论中起着至关重要的作用。

大学物理模型汇总

大学物理模型汇总

大学物理模型汇总
引言
大学物理是一门研究物质与能量相互作用的学科,其中有许多重要的物理模型可以帮助我们理解自然界的各种现象。

本文档汇总了几个常见的大学物理模型,旨在帮助学生更好地掌握这门学科。

1. 简谐振动模型
简谐振动是指一个系统在平衡位置附近以某个频率来回振动的现象。

这个模型可以用来描述弹簧振子、摆锤等一系列物理系统的运动。

2. 牛顿力学模型
牛顿力学是经典力学的基础,描述了物体运动的基本规律。

根据牛顿三定律,我们可以预测物体运动的轨迹、力的作用等。

3. 电磁场模型
电磁场模型描述了电荷和电磁波之间的相互作用。

它包括静电场和电流产生的磁场,可以帮助我们理解电荷的运动、电磁波的传播等现象。

4. 热力学模型
热力学模型用来研究热量与能量之间的转换以及物质的性质和状态变化。

它包括热力学定律、热力学过程等,可以帮助我们分析物体的温度变化、热平衡等问题。

5. 光学模型
光学模型研究光的传播与相互作用。

它涉及折射、反射、光的色散等现象,可以用来解释光的传播路径、成像原理等。

6. 相对论模型
相对论描述了高速运动物体的运动规律,包括狭义相对论和广义相对论。

它对时间、空间、质量等概念提出了新的理解,为现代物理学的发展做出了重大贡献。

结论
以上是几个常见的大学物理模型,它们为我们解释了自然界的各种现象提供了重要的理论依据。

通过深入学习和理解这些模型,我们可以更好地掌握大学物理知识,提高解决物理问题的能力。

希望本文档对于学生的学习有所帮助!。

24个物理模型总结归纳

24个物理模型总结归纳

24个物理模型总结归纳物理模型是指通过建立数学模型或者物理实验来描述和解释物理系统的方法。

在物理学的研究中,各种物理模型被广泛应用于解决各种问题,帮助我们理解和预测自然界中发生的现象和规律。

本文将对24个常见的物理模型进行总结和归纳,以帮助读者更好地理解物理学中的重要概念和原理。

一、质点模型(Particle Model)质点模型是物理学中最简单的模型之一,它将物体简化为一个质点,忽略了物体的大小和形状,仅考虑其位置和质量。

这种模型通常用于研究质点在空间中的运动规律,如自由落体、抛体运动等。

二、弹簧模型(Spring Model)弹簧模型用于描述弹性物体的行为。

它基于胡克定律,即弹簧的伸长或缩短与外力成正比,这种模型被广泛应用于弹簧振子、弹簧劲度系统等物理问题的研究。

三、电路模型(Circuit Model)电路模型用于描述电流和电压在电路中的传递和转换规律。

通过建立电路图和应用基尔霍夫定律、欧姆定律等规律,可以计算电流、电压和阻抗等电路参数,解决各种电路问题。

四、热传导模型(Heat Conduction Model)热传导模型用于描述热量在物体或介质中的传递和分布规律。

它基于热传导方程和傅里叶定律,可以计算热传导过程中的温度变化和热流量等参数,解决热传导问题。

五、光线模型(Ray Optics Model)光线模型用于描述光在直线传播时的规律。

通过光的反射、折射等现象,可以计算光线的传播路径和光的成像特性,解决光学问题,如镜子、透镜等光学器件的成像原理。

六、气体模型(Gas Model)气体模型用于描述气体的状态和行为。

它基于理想气体状态方程和玻意耳定律,可以计算气体的压力、体积和温度等参数,解决气体的扩散、压缩等问题。

七、电磁场模型(Electromagnetic Field Model)电磁场模型用于描述电荷和电流在空间中产生的电场和磁场的分布和相互作用规律。

它基于麦克斯韦方程组,可以计算电荷受力、电流感应等问题,解决电磁场中的电磁现象。

时变电磁场电流连续性方程

时变电磁场电流连续性方程

时变电磁场电流连续性方程
普朗克矢量方程是定义正时变电磁场与电流连续性的一个基本的物理模型。

普朗克矢量方程有三个基本部分:电流守恒定律(即电流连续性方程),物理论元(如交流系统的变压器)和储能元(如电感和电容)。

电流守恒定律是用来描述电流的变化,而物理论元和储能元用来描述网络拓扑的变化。

电流守恒定律可以用来描述电路中电流连续性的变化,电路中电流总和始终可以用此方程进行描述。

当所有的开关都处于关闭状态时,电流守恒定律将会推导出0矢量方程,该矢量方程包括零矢量。

在计算机模拟中,电流守恒定律被称为“零网络定律”,因为在关闭开关状态下,没有变化的电流意味着就像网络一样,处于形成的静态状态。

电流守恒定律的另一个关键应用是建模正时变电磁场系统,特别是呈非正弦特性的正时变参量比较系统的研究。

为此,首先必须获得正时变电磁场系统的电流连续性方程,以确定电流变量的变化情况。

普朗克矢量方程可以用来描述电路中电流变化,包括利用物理论元和储能元,从而实现必要的控制效果。

最后,不仅可以用普朗克矢量方程来描述电流的变化,同时也可以用来描述电流对于某些参数的敏感性,用以解决补偿控制中一些复杂的问题。

因此,普朗克矢量方程不仅可以作为正时变电磁场与电流连续性的一个基本的物理模型,更可以在机电系统与诸多应用领域得到实际运用,特别是在参变量比较系统研究方面,极受益于它的存在与应用。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

变化电流激发动态电磁场的数学物理模型—— 理性重构电磁场理论体系形式逻辑分析之四杨本洛上海交通大学自然科学基础研究组,上海 200240Email: blyang@摘 要: 借助于对有限论域的严格审查,在本文提出和讨论了一个几乎被所有研究者遗忘但简单而明晰的命题:如何描述变化电流激发的动态电磁场。

本文首先指出经典理论隐含于自变量和因变量之间致命的矛盾;最后提供了一个可计算的完备数学模型。

关键词: 定义域,动态电磁场,变化电流,波动方程,数学模型1. 引言可以相信,极大部分科学工作者都能够接受或者信奉这样一种科学观:任何合理的自然科学陈述必须具备“实体论”的基础。

[1]显然,如果从这个“素朴科学观”的角度考虑,正如某些电磁学著述曾经正确而深刻指出的那样,在Maxwell构建经典电磁场理论体系的开创性研究中,他的最伟大历史功绩在于:承继Faraday的思想,通过一个形式系统把电磁场明确界定为“物质存在”的一种真实形式或实实在在的物理实在。

[2]当然,如果仅仅着眼盛行于20世纪科学世界的“实用主义”哲学思潮,那么,尽管“位移电流”假设是纯粹“主观主义”的,而且至今尚无法为其提供确定的物质内涵,但是由于这个人为假设的提出导致对“电磁波”做出了成功的预测,从而对于人类历史上出现的20世纪空前技术进步和极大物质繁荣,Maxwell同样做出其他人难以比拟的历史性杰出贡献。

但是,即使局限于纯粹“实用主义”的观点,人们仍然无法回避一些电磁学研究者已经明确提出“Maxwell方程组在数学上不可求解”的巨大认识困惑。

[3]此外,与电磁场相关的所有经典研究都已充分表明:静电场源于静电荷的存在,即静电荷可以逻辑地视为激发静电场的源;而静磁场则源于恒稳电流的存在,即恒稳电流可以被合理地视为激发静磁场的源。

但是,在面对为每一个现代人熟悉的“电磁波”概念时,人们或许会提出一个与“实体论”相关的质疑:到底什么是“激发电磁波或给定电磁场中某一个电磁扰动传播”的源或物理实在,或者“非恒稳电流”激发怎样的电磁场呢?进一步说,当人们已经熟视无睹于“动态电场激发动态磁场、动态磁场又反过来激发动态电场”这样一种关于“电磁波”的习惯性“人为约定”的时候,但是,如果给定空间域中仅仅存在“处于动态变化之中”电流即“非恒稳”的电流分布时,那么,这个与“动态变化电流”相对应的电磁现象是什么,人们又应该怎样形式地描述这样的电磁现象,并且将其与激发它的“源——物理实在”构成确定逻辑关联呢?显然,关于变化电流如何激发电磁场以及怎样为其构造恰当形式表述系统的问题,应该是一个真实而自然地存在着、却长期被科学世界遗忘了的重大自然科学命题。

2. 经典电磁场理论“定义域”的重新界定毫无疑义,人类对于大自然的理性认识,始终处于“从简单到复杂、从浅显到深刻”的逐步拓展和深化过程之中。

但是,从形式逻辑的角度思考,人们永远不可能从只允许描述简单现象的数学表述出发,仅仅凭借形式逻辑就可以演绎地推导出用以描述较复杂现象的数学表述。

任何依赖于形式逻辑的推理,其最终结果永远不可能超越它的最初前提。

因此,相伴于人类认识“逐步拓展”的真实过程,自然科学中任何一个具有独立意义的理论体系,本质上必然呈现“构建性”的基本特征,并且,在它的构建过程几乎不可避免地伴随构建者曾经提出的种种人为猜测。

仅仅当人们需要研究某一个理论体系中若干简单现象时,才可能使用演绎逻辑的方法把最初用以描述较复杂现象的复杂体系,回归为简单的理论体系。

当然,就此而言,Maxwell公开地以“人为假设”方式,提出动态电磁场中必然存在“位移电流”的猜测不仅无可非议,而且这种试探性的推测同样根本依赖于独立理论体系的构造性特征。

但是,一个严重的问题在于:如果描述自存物质世界的某个科学陈述系统最终被证明它的确是合理的,等价地说就是严格符合逻辑的:与被描述“理想化”物质对象之间的逻辑一致性以及与所有其它“合理”科学陈述系统共同遵循的逻辑相容性,那么,属于这个陈述系统中的所有形式量必须被赋予确定的物质内涵,绝对不允许像目前的经典电磁场理论体系那样,始终容忍只允许把“位移电流”当作决定于研究者“主观意志”的人为假设而存在的反常现象。

如果使用更为明确而中肯的科学语言,则需要尖锐地指出:对于任何一个严肃的科学工作者而言,不容回避建立整个经典电磁场理论体系的“理性基础”问题。

人们必须正视与“认识论”相关的一个前提性的重大质疑:如果Maxwell关于“位移电流”的假设真正合理,那么,必须相应赋予这个不可缺省的形式量以某种确定的“物质”内涵;否则,这个沿用至今“人为假设”的继续存在就纯属多余或者因为完全不合理而需要被彻底抛弃。

1此处,仅仅限制在纯粹形式逻辑分析的范畴,首先大概地考察经典电磁场理论与形式系统“定义域”相关的前提性问题。

其实,人们可以合理地相信或不难做出符合逻辑的推断:根本决定于“构造不受任何特定对象限制普适真理系统”这样一种素朴、美好但不无过分幼稚的愿望,自Newton 开始的现代自然科学体系总不习惯于探讨“有限论域、逻辑前提、存在条件”这样的基本命题,不愿意认真考虑如何借助于“定义域”的前提确立,进而对形式系统自觉地做出必要限制的问题。

为了能够引起对“定义域”问题的讨论予以必要的足够关注,此处不妨引用笃信自然科学必需“实体论”基础的S. Weinberg,在述及Newton经典力学中本质上与“定义域”相关的“绝对空间”概念时,为读者提供了一段重要历史记载以及相应做出的简单评述Newton指出:“绝对空间,就其本性以及与任何外在事物的关系而言,总是保持统一和不动的。

相对空间是绝对空间的可动部分或量度,我们的感官通过相对于别的物体的位置而决定它,并且通常把它当作绝对空间看待。

”但是,Newton关于绝对空间的概念,曾被他的劲敌Leibniz所拒绝,他争辩说,与物质客体相分离的任何空间概念没有哲学上的必要。

…… 当然,这些高贵的形而上学家没有一个能引入关于怎样发展动力学理论以代替Newton理论的任何观念。

[4]应该说,此处的引文虽然十分简短,但对于重新认识科学陈述必需的“实体论”基础却具有十分重要的启示意义。

其实,如果真正注意到在描述“自存”物质对象的自然科学中,任何一个形式系统必须逻辑地隶属于它所描述的某种特定物质对象,那么,只要相应把Newton力学所说的“泛化空间(Universal space)”概念加以明确限制,重新变更为“特指空间(Special space)”的概念;或者说,在形式上明确认定为描述某一个特定“物质对象”的形式系统得以存在的“特定”抽象空间,那么,不仅仅在哲学上Leibniz的争辩是完全合理和自然的,而且在逻辑上还恰恰对Weinberg所藐视的那种“一成不变”的形而上学构成彻底否定。

也就是说,对于逻辑地隶属于某一个“物质客体”的形式系统,同样只允许被逻辑地定义于该“单个”物质客体所确定的抽象空间之中。

这样,从形式逻辑的角度考虑,这个被赋予特定“物质内涵”的抽象空间,相应自然地演变为形式系统一个被赋予特定“物质内涵”的定义域。

当然,这样的理念不仅仅属于Newton力学,还必须逻辑地从属于包括电磁场理1值得再次提议,所有的自然科学工作者必须以一种“认真和严肃”的态度,正视20世纪末西方知识社会的“科学卫士”曾经发动的“科学大战”。

认真和严肃地考虑他们对于依赖形形色色“约定论”或“科学联盟”而掩饰“蒙昧主义”随意横行的愤慨,认真和严肃地对待他们对自然科学必需的“实体论”基础以及“逻辑相容性”重新提出的真诚诉求(参见文献[1])。

论在内的所有自然科学陈述。

据此,对于 “怎样为经典电磁场理论中的不同形式系统构造恰当定义域”这样一个以往从来没有认真考虑过的前提性命题,人们不难重新进行理性的思考,并且,进而为此处需要讨论“如何为变化电流激发动态电磁场构造恰当形式系统”的问题提供必要基础。

当然,进一步的分析将表明关于理论体系“定义域”的探讨仍存在许多需要进一步“严格化”的问题,只不过这些必需的深入讨论已经超越限于此处允许的篇幅。

[9, 10, 11]2.1 静电场首先,考虑经典理论中最简单的“静电场”问题。

显然,描述某给定电荷分布所激发静电场的形式系统,必须是一个逻辑上满足自封闭要求的陈述系统。

如果将给定电荷分布ρ认定为形式系统的自变量,那么,根据经验事实并且为了能够与标量性质的自变量保持严格逻辑相容,一个必须同样定义于标量性质因变量 φ 之上的完整数学物理模型,只能是定义于被赋予特定“物质内涵”的抽象“几何空间”中的某个特定形式系统 ρ⊂∈⎪⎩⎪⎨⎧σ−=φ∇⋅ερε=φ∇− set charge given the from extended V R V :13002n (1)也就是说,对于此处可以完整描述静电场行为特征的静电场势函数φ,逻辑上只可能“隶属于(<<)”激发该电磁场的源电荷3,)(R V ⊂∈ρ<<φx x (2)与此同时,以标量势 φ 为因变量的整个形式系统并不能随意定义于任意几何空间,而必须被逻辑地严格定义在由给定电荷集合ρ所张的一个“特定”3维Euclid 子空间V ⊂ R 3之中。

这样,随着形式系统被明确限定在一个被赋予特定“物质内涵”的几何空间的同时,在哲学上必然能够与Leibniz 所提出“任何空间概念必须与特定物质客体相关联”的“实体论”期待保持一致,而且,在逻辑上相应存在“适应一切科学陈述必须满足唯一性要求”的必然结果,从而根本避免了由于抽象表述空间的人为选择的不同而必然引起的逻辑紊乱。

此外,经典理论中还有另一个为人们熟知,与作用于电磁场中某个“实验电荷”之上的力f 直接相关,称之为电场E 的基本公式3:)(R V ⊂∈φ−∇=x x E (3)毫无疑义,该形式表述同样必须定义于由源电荷集合ρ所张的同一几何空间V 之中,并且当该几何空间中的x ∈V 点处可能存在某种“实验电荷(无需该实验电荷‘必然’存在)”的时候,电场E 用以表示折算到单位“实验电荷”所受“源电荷”给予的电场力作用。

但是,从形式逻辑考虑,与式(2)不同,电场E 是一个矢量,只能与力矢量f 对应。

因此,人们必须逻辑地意识到:经典理论中的电场E 不能与激发电磁场源电荷集合ρ保持严格逻辑相容。

正因为此,在许多电磁场理论著述中,著者往往会明确地指出:实验电荷应该被视为一种“虚拟”存在的电荷。

其实,当Maxwell 极其难得地指出电磁场的“物质性”本质,相应被定义为某种“物质场”的物理实在的时候,这个物质场的全部“实在性”内涵仅仅在于:电磁场的存在完全独立于人们的“主观意识”而存在,相应被逻辑地赋予“客观性”内涵。

事实上,正如现代人熟知的那样,并不是所有的物理实在必须拥有作为Newton 力学若干基础概念之一的质量。

相关文档
最新文档