数学物理方法第一章

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数学物理方法第一章

数学物理方法第一章
存在,并且与 z 0 的方式无关,则称函数 w=f(z) 在 z 点可导(或单演),此(有限的)极限称为函数 f(z) 在 z 的导数
(或微商),以 f '(z) 或 df/dz 表示
讨论:
1、从形式上看,复变函数导数的定义与实变函数的定义相同,
因而实变函数论中关于导数的规则和公式往往可以适用于实变 函数。

x cos y sin

z (cos i sin )
z e
i

指数式
讨论:i)复数的辐角不能唯一地确定。如果 0 是其中一个辐角, 则
0 2k (k 0,1,2,) 也是其辐角,把属于 [0,2 ) 的辐角称为主值辐角,记为arg z .
存在,且连续,并
且满足柯西-黎曼条件。 证明:由于这些偏导数连续,二元函数 u 和 v 的增量可分别写为
各 个
,于是有
根据柯西-黎曼条件,上式即
这一极限是与 z 0 无关的有限值。证毕。
讨论:复变函数与实变函数的导数有本质上的差别,复变函数 可微,不但要求复变函数的实部与虚部可微,而且还要求其实 部与虚部满足柯西-黎曼条件。
单连通区域:在区域 B 做任何简单的闭曲线,曲线包围 的点全属于 B。否则为多连通区域。
三、复变函数例
多项式
a0 a1 z a2 z an z
2
n
n 为正整数
有理分式
a0 a1 z a2 z 2 an z n b0 b1 z b2 z 2 bm z m
ii)当 1时,z cos i sin ei 称为单位复数。
iii)复数 z 的共轭复数
z x iy (cos isin ) e

数学物理方法(第四版)高等教育出版社第一章1

数学物理方法(第四版)高等教育出版社第一章1
表示到点2i和到 两点距离相 表示到点 和到-2两点距离相 和到 等点的轨迹。 等点的轨迹。既过原点的直线
-2
(x,y)
x
(0,-1)
(3) Im(i+ z) = 4
Im[i + (x −iy)] = Im[x + i(1− y)] = 4
1− y = 4
表示y= 的直线 表示 -3的直线
y=-3
5、复平面与复数球之关系
例3 设 z =
z1 7 1 ( )=− + i z2 5 5
−1 3i 求 − , Re( z ), Im(z ) 与 zz i 1− i
−1 3i 3i(1+ i) 3 3 3 1 z= − =i − =i − i+ = − i i 1− i (1− i)(1+ i) 2 2 2 2
3 ∴Re(z) = 2
2 x 2
3、复数的三种表示: 、复数的三种表示
1). 代数式 2). 三角式
z = x + iy
z =ρ
x = ρ cosθ
y = ρ sinθ
z = ρ (cos θ + i sin θ )
3). 指数式
e = cosθ + i sin θ

欧拉公式
z = ρe

θ = Argz
4、复数的运算
A
S
•作业:P6 作业: 作业
•1(2)( )( ) ( )( )(5) )(3)( •2(1)( )( )( ) ( )( )(5)( )(4)( )(6) •3(1)( ) ( )( )(4)
§1.2
复变函数
复变函数的定义与定义域: 一、复变函数的定义与定义域: 复变函数定义: 1、复变函数定义: 复数平面上存在一个点集E, 复数平面上存在一个点集 , 对于E的每一点( 每一个 值 ) , 对于 的每一点(每一个z值 的每一点 按照一定的规律, 按照一定的规律 , 有一个或多 ω 与之相对应, 个复数值 与之相对应 , 则称 为z的函数 的函数——复变函数,z称为 复变函数, 称为 的函数 复变函数

数学物理方法整理(全)

数学物理方法整理(全)

CR条件极坐标形式
u 1 v 1 u v
f z u v u v 0 CR条件: i 0 z x y y x 解析函数 性质1、f(z)在区域 B 解析,u(x,y)和v(x,y)为共轭调和函数 u(x,y)和v(x,y)都满足二维 Laplace 方程
若l所围区域包围n个奇 点b1 b2 b3 …., bn , 则 单极点
f z dz 2 i Re sf (b )
l j 1 j
n
称为留数定理
Re sf ( z0 ) lim ( z z0 ) f ( z )
z z0
m 1
1 d m Re sf ( z ) lim { [( z z ) f ( z )]} m阶极点 0 0 m 1 z z0 (m 1)! dz
m为z0的阶,z 0为m阶极点,一阶极点 单极点 z0本性奇点 m ,
第四章 留数定理

l
f ( z )dz ak ( z z0 ) k dz 2ia1 2i Re sf z0
k l0

a1 Re sf ( z0 )
a-1称为f(z)在 奇点z0的留数
k

k
0
f(z)正幂部分称为解析部分,负幂部分称为主要部分 (z-z0 )-1的系数a-1称为f(z)在 奇点z0的留数
若 f ( z) a0 a1 ( z z0 ) a2 ( z z0 )2 z0可去奇点
m m1 f ( z ) a ( z z ) a ( z z ) ... a0 a1 ( z z0 ) 若 m 0 m1 0
f ( z)

数学物理方法.PDF

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第一章 典型的推导即基本概念本章讨论偏微分方程及其定解问题有关的基本概念和物理模型,讨论某些一般性的原理、方法。

这样,对从总体上了解课程的特点、内容、方法有重要的作用。

由于我们要讨论的这些偏微分方程都来自物理问题,因此我们先研究如何推导出这些方程,并给出相应的定解条件。

最后简单地介绍一下二阶线性偏微分方程的分类。

1.1弦振动方程与定解条件数学物理方程中研究的问题一般具有下面两个:一方面是描述某种物理过程的微分方程;另一方面是表示一个特定的物理现象的具体的表达式。

我们通过推导弦振动方程引入这些概念。

1.1.1方程的导出设有一根理想化的弦,其横截面的直径与弦的长度相比非常小,整个弦可以任意变形,其内部的张力总是沿着切线方向。

设其线密度为ρ,长度为l ,平衡时沿直线拉紧,除受不随时间变换的张力作用及弦本身的重力外,不受外力的影响。

下面研究弦作微小横向振动的规律。

建立坐标系如图1-1,所谓横向,是指运动全部在某一包含x 轴的xu 平面内进行,且在振动过程中,弦上各点在x 轴方向上的位移比在u 轴方向上的位移小得多,前者可以忽略不计。

因此用时刻t 、弦上的横坐标为x 的点在u 轴方向上的位移),(t x u 来描述弦的运动规律。

所谓“微小”,不仅指振动的幅度),(t x u 很小,同时认为切线的倾角也很小,即1<<∂∂xu, t 时刻,任选一段弦,其每一点的位置如图1-1所示。

其中MN t x u =),(,且弧s M M d =′现在建立位移),(t x u 满足的方程。

首先,我们将弦段M M ′上的运动,近似认为一个质点的运动。

根据牛顿运动定律,我们得到在x 轴方向,弦段M M ′受力总和为α′+α−=cos cos T T F x因为弦只作横向振动,在x 轴方向没有位移,因此合力为0,即0cos cos =α′+α−T T (1.1.1)由于是微小振动,因此α′α,近似为0,因此由泰勒公式L ++−=!4!21cos 42x x x当略去高阶无穷小时,有1cos cos ≈α′≈α代入(1.1.1)可以得到T T ′=在u 轴方向上,弦段N M ′受力的总和为s ρg T T F u d sin sin −α′′+α−=因为0≈α′≈α,所以x t x x u xt x u ∂+∂=α′≈α′∂∂=α≈α),d (tan sin ,),(tan sin x x xt x u s d d )),((1d 2≈∂∂+=图1-1弧段M M ′在t 时刻,沿u 方向运动的加速度近似为22),(tt x u ∂∂,x 为弧段M M ′的质心。

数学物理方法第一章解析函数1.4初等函数

数学物理方法第一章解析函数1.4初等函数

1.4 初等解析函数
二、初等多值函数
例1 讨论
w ( z a)( z b) 的支点
y
za
1
1.4 初等解析函数
答:支点为a,b
a oΒιβλιοθήκη z z b2b
x
思考: 函数 w 3 z 2 4 z 2 1 是几值函数? 有何支点?
答:6值,支点
1,2,
二、初等多值函数
2.对数函数
(1)定义
若z
1.4 初等解析函数
主值支: ln z ln z i arg z , 0 arg z 2
ew

w Lnz
(2)多值性的体现 z的幅角和w的虚部的对应关系 (3)支点 0 , (4)单值分枝 Lnz ln z i(arg z 2k ) , k 0,1,2,
Q( z) 0
1.4 初等解析函数
一、初等单值函数
1. 幂函数(图)
w z
3
一、初等单值函数
2.指数函数 (1)定义
1.4 初等解析函数
w e z e x iy e x (cos y i sin y)
复平面
z1 z2 z1 z 2
(2)解析区域
z
(3)与实函数相同的性质
(5)支割线 (6)黎曼面 (7)解析性 (8)性质 连接 0 , 割开z平面的线 无穷多叶 每一单值支均解析
Ln( z1 z2 ) Lnz1 Lnz2 Ln( z1 z2 ) Lnz1 Lnz2
二、初等多值函数
2.对数函数(图) 问:
1.4 初等解析函数
Lnz Lnz ? 2Lnz N Ln( z z )? Lnz Lnz ? 0 N

数学物理方法第一章

数学物理方法第一章
2 2
x1 iy 1 x 2 iy 2

x1 iy 1 x 2 x 2 iy 2 x 2
iy 2
iy 2
i
x 2 y 1 x1 y 2 x2 y2
2 2
复数的乘除用指数式更方便!
7
数学物理方法
复数的乘除用指数式更方便!
28
数学物理方法
另外,在复平面z上,绕原点和不绕原点转一圈, 角变化不一样。绕原点转一圈角增加了2,而 不绕原点转一圈,角不变。 一般地,对于多值函数ω = f(z),若有这样的点z = z0,在它的邻域内当z的辐角改变2(即z绕z0一周) 时,ω的值并不还原,则z0点称为该函数的枝点。
i
ln i
若0是z的辐角的某一值,则 ln i 0 2 n (n为 整数) 都是lnz的值。即对数函数是一个多值函数。
幂函数:
s s ln z
(s为复数)
z e 我们还可以用类似于实数函数的定义方法定义反
三角函数、反双曲函数等。 值得注意的是正弦、余弦复变函数的模可大于1。
i5ຫໍສະໝຸດ 数学物理方法例1.1 下列式子在复平面z上表示什么 (1)R e z
1 2
,(2)R e 1
z
2
解:(见document 1.1)
例1.2 把下列复数用代数式、指数式和三角式表示 出 (1)i,(2)-1,(3)z2 解:(见document 1.1)
6
数学物理方法
3、复数运算 复数相等:当且仅当两个复数的实部和虚部分别 相等时这两个复数才相等。 复数加减:
2


2
xy
同样有:
0 0 即解析函数的实部和虚部都是二维的调和函数。 x y x y 同一解析函数的实部和虚部称为共轭调和函数。

数学物理方法

数学物理方法

数学物理方法Mathematical Method in Physics西北师范大学物理与电子工程学院豆福全第一章 波动方程和行波法引言数理方法(泛定方程)(三类)在物理学的研究中起着重要作用,即研究如何从物理学的实际问题中导出数理方程呢?我们先从弦振动方程入手。

基本步骤:(物理模型−−−−→定量化数学模型) 1.建立坐标系(时间,空间)2.选择表征所研究过程的物理量u (一个或几个)。

表征物理量的选择常常是建立一个新方程的起点。

3.寻找(猜测)物理过程所遵守的物理定律(物理公理)4.写出物理定律的表达式,即数学模型。

1.1 弦振动方程1.1.1 弦的横振动方程(均匀弦的微小横振动)演奏弦乐用(二胡,提琴)的人用弓在弦上来回拉动,弓所接触的是弦的很小的一段,似乎只能引起这个小段的振动,实际上振动总是传播到整个弦,弦的各处都振动起来。

振动如何传播呢?1. 物理模型实际问题:设有一根细长而柔软的弦,紧绷于A ,B 两点之间,在平衡位置附近产生振幅极为微小的横振动(以某种方式激发,在同一个平面内,弦上各点的振动方向相互平行,且与波的传播方向(弦的长度方向)垂直),求弦上各点的运动规律。

2.分析:弦是柔软的,即在放松的条件下,把弦弯成任意的形状,它都保持静止。

绷紧后,相邻小段之间有拉力,这种拉力称为弦中的张力,张力沿线的切线方向。

由于张力的作用,一个小段的振动必带动它的邻段,邻段又带动它自己的邻段…,这样一个小段的振动必然传播到整个弦,这种振动传播现象叫作波。

弦是轻质弦(其质量只有张力的几万分之一)。

根张力相比,弦的质量完全可以略去。

① 模型实际上就是:柔软轻质细弦(“没有质量”的弦) ② 将无质量的弦紧绷,不振动时是一根直线,取为X 轴。

③ 将弦上个点的横向位移记为u 。

(,)u u x t = ④ 已知:线密度(,)()x t t ρρ=,重量不计,张力(,)T x t 切线方向,不随x 变化,弦中个点的张力相等(小振动下T 与地无关)⑤ 研究方法:连续介质,微积分思想,任意性。

数学物理方法第一章-复变函数导论

数学物理方法第一章-复变函数导论
24
1. 多项式:
f ( z ) = c0 + c1 z + c2 z 2 + …… + cn z n = ∑ ck z k
k =0
n
Ck: 复 常 数
n:正整数 2. 有理函数:
P( z ) f ( z ) = b +b z +b z 2 +……+b z n = 0 1 2 n Q( z ) n:正整数,且分母 Q(z)不为 0 ak,bk 为复常数
(2) 周期:2πi (3) chz:偶函数 shz:奇函数
(4) 实变函数有关公式可推广:
Z = Z1 ×Z2 = x1+iy) x2+iy) 1 2-yy2)+i(xy2+x2y1) ( ⋅ 1( 2 =(xx 1 1
Z1 × Z 2 = ρ1eiϕ1 ρ 2 eiϕ2 = ρ1 ρ 2 ei (ϕ1 +ϕ2 )
(模相乘, 辐角相加)
12
4.除法:
Z= Z1 x1 +iy1 (x1 +iy1) 2 -iy2) (x1x2 +y1y2 ) (x ⋅ x y1 -x y = = = + +i 2 2 1 2 2 Z 2 x2 +iy2 (x2 +iy2) 2 -iy2) x22 +y22 (x x2 +y2 ⋅
8
(2)极坐标表示:
复平面上的点用极坐标 ( ρ , ϕ ) 表示 ⎧ x = ρ cos ϕ ⇒ z = ρ (cos ϕ + i sin ϕ ) ⎨ y = ρ sin ϕ ⎩ ( ρ :z的模, ϕ :z的辐角) 注:用极坐标表示一个复数z时,辐角Argz的值不唯一:

《数学物理方法》第一章.ppt

《数学物理方法》第一章.ppt
一元三次方程 x3 px q 0 (其中 p,q 为实数)的求根公
式,通常也叫做卡丹诺(Cardano)公式:
x 3 q (q)2 ( p)3 3 q (q)2 ( p)3
22 3
22 3
需特别指出:可以证明当有三个不同的实根 时,若要用公式法来求解,则不可能不经过负数 开方(参考:范德瓦尔登著《代数学》,丁石孙译, 科学出版社,1963年)。至此,我们明白了这样 的事实,此方程根的求得必须引入虚数概念。
第一节 复数 第二节 复变函数的基本概念 第三节 复球面与无穷远点
第一节 复数
复数的概念
复数
形如 z=x+i y 的数被称为复数,
其中x , y∈R。x=Rez,y=Imz分别
为z的实部和虚部,i为虚数单位, 其意义为i2=-1
复数相等
复数四则运算?
z1=z2当且仅当 Rez1= Rez2 且 Imz1= Imz2
复平面
(几何表示) 虚轴
复数z=x+iy
z平面
复数与平面向量一一对应
实轴 0的幅角呢?
复数不能 比较大小
模 | z | r x2 y2
主幅角
幅角 2k arg z Argz
复数的表示
代数表示: z=x+iy
三角表示: z=r(cosθ+isinθ)
指数表示: z=reiθ
i
sin


2
n

wn ?
注意 根式函数是多值函数
例如 记
z
r

cos

2k
2
i sin

2k

数学物理方法 第一章 复变函数

数学物理方法 第一章 复变函数
z1
z2
i=e

iπ / 2
e +1 = 0
This identity is particularly remarkable as it involves e, π, i, 1 and 0, arguably the five Leonhard Eular (1707-1783) Swiss most important constants in 4 mathematician, mathematics.
复数除法图示二
y z2
z1 z= z2
z1
|λ | | z | = | z 2 | | z1 | | λ |= 1 | z1 | | z |= | z2 |
ρ=1
ϕ 2- ϕ 1 ∆ o z2 λ ≈ ∆ o z1 z
o
λ x
z (杨超)13451827646
13
指数运算
z =ρ e
n n inϕ
= ρ (cos nϕ + i sin nϕ ) , 特别当 ρ = 1,
n
e inϕ = (e iϕ ) n = (cos ϕ + i sin ϕ ) n = cos nϕ + i sin nϕ
根式运算
n
z= ρe
n n
[
i(ϕ + 2 kπ )
]
1 n
=n ρ e
i
( ϕ + 2 kπ ) n
ϕ + 2 kπ ϕ + 2 kπ = ρ cos + i sin n n k = 0, 1, 2, ... , n - 1
2 2
(for 0 ≤ ϕ 0 < 2π ) (for 0 ≤ ϕ 0 < π ) (for π ≤ ϕ 0 < 2π )

数学物理方法课件《第一章 复变函数》

数学物理方法课件《第一章 复变函数》
Argz=Argz2-Argz1
z z2 z1 r:
1 )
一 般 地 a rg ( z 1 / z 2 ) a rg z 1 a rg z 2
§1.1.3 复数的乘幂与方根
1. 复数的乘幂 2.复数的方根
1.复数的乘幂
定义 n个相同的复数z 的乘积,称为z 的n次幂, 记作z n,即z n=zzz(共n个)。
4
2 k )
2e

2
2 k ) i sin (

2

2
2k ) e
2 k )
1 co s( 0 2 k ) i sin ( 0 2 k ) e
i ( 0 2 k ) i ( 2 k )
2 2[co s( 2 k ) i sin ( 2 k )] 2 e

1 i 1 i

(1 i )(1 i ) (1 i )(1 i )
i
§1.1.2 复数的表示方法


1. 点的表示
2. 向量表示法 3. 三角表示法
4. 指数表示法
1. 点的表示
易见, z x iy 一对有序实数
在平面上取定直角坐标 系,则 ( x, y)
( x , y ),
任意点 P ( x , y ) 一对有序实数 z x iy 平面上的点
P( x, y)
复数 z x iy 可用平面上坐标为 此时,轴 — 实轴 x
y 轴 — 虚轴
( x , y )的点 P 表示 .
平面 — 复平面或 z 平面
点的表示:z x iy 复平面上的点 ( x,y ) P

数学物理方法课件-1 复数与复变函数

数学物理方法课件-1 复数与复变函数

sin z sinx iy
sin x cosiy cosx sin iy
sin x ey e y cos x ey e y
2
2i
sin2 x ey e y 2 cos2 x ey e y 2
4
4
1 sin 2 x e2 y 2 e2 y cos2 x e2y 2 e2y 2
所有的无穷大复数(平面上无限远点)投影到唯一的北极 N。故我们为 方便,将无穷远点看作一个点。其模无穷大,幅角无意义。
§1.2 复变函数
1. 定义
zz0
邻域
以复数 z0 为圆心,以任意小实数 为半径
作一圆,则圆内所有点的集合称为z0的邻域.
内点
z0 和它的邻域都属于 E, 则 z0 为 E 的内点。
(2) 极坐标
x cos y sin
z x iy cos i sin 复数的极坐标表示
模 幅角, Argz x2 y2
arctg( y / x)
由于三角函数的周期性,复数的幅角不唯一,且 彼此相差2π的整数倍.
)
,
lim
zz0
g(z)
g ( z0 ),则
lim [ f (z) g(z)]
zz0
f (z0) g(z0)
lim
zz0
f (z)g(z)
f
(z0 )g(z0 )
lim f (z) f (z0 ) zz0 g(z) g(z0 )
(g(z0 ) 0)
§1.4 可导与可微
第一章 复数与复变函数
§1.1 复数与复数运算 1. 复数的基本概念

数学物理方法第一章解析函数1.3微商及解析函数

数学物理方法第一章解析函数1.3微商及解析函数

一、微商及微分:
x 0 lim x 0 x i y y 0 x 1 lim x 0 x i y y 0
1.3 微商及解析函数
z z
f lim z 0 z
∴ f ( z) Re z, 在复平面处处不可导。
2 2
二、解析函数:
1.3 微商及解析函数
例 已知 v( x, y ) x y, 求解析函数 f ( z ) u iv
(1)用全微分法
u u v v du dx dy dx dy dx dy x y y x u d ( x y) c x y c
解析函数图例
1.3 微商及解析函数
1.3 微商及解析函数
1.3 微商及解析函数
小结 一、微商及微分:
1、微商: 2、微分:
1.3 微商及解析函数
Δf f ( z ) lim Δz 0 Δz dw f ( z )dz
3、 求导、微分法则: 4. 可导的必要条件 5.可导的充分条件:
问:(1)可否用这四个公式来判断函数是否可导?N (2)可否用求导公式判断函数是否可导?Y
二、解析函数:
1. 定义:
1.3 微商及解析函数
若w f(z) 在z 0 点及 N(z 0 , ε) 可导,则称 w f(z) 在z 0点解析。 若w f(z) 在区域内处处可导,则称 w f(z) 在区域内解析。
u v

1 v

1 u

一、微商及微分:
5.可导的充分条件:
1.3 微商及解析函数
(1) u x ,u y ;v x ,v y 均连续 (2) u,v 满足C R条件

数学物理方法第一章作业答案

数学物理方法第一章作业答案

第一章 复变函数 §1.1 复数与复数运算1、下列式子在复数平面上个具有怎样的意义? (1)2≤z解:以原点为心,2为半径的圆内,包括圆周。

(2)b z a z −=−,(a 、b 为复常数)解:点z 到定点a 和b 的距离相等的各点集合,即a 和b 点连线的垂直平分线。

(3)z Re >1/2解:直线2/1=x 右半部分,不包括该直线。

(4)1Re ≤+z z解:即122≤++x y x ,则1≤x , x y 212−≤,即抛物线x y 212−=及其内部。

(5)α<z arg <β,a <z Re <b ,(α、β、a 、b 为实常数) 解: (6)4arg0π<+−<i z i z 解:2222)1(21++−−+=+−y x xi y x i z i z 因为4arg0π<+−<i z i z 所以1)1(1)1(200)1(1)1(2222222222222<++−+++−<>++−+>++−y x y x y x xy x y x y x x,即0x 21,0x 22>+−+<y x 综上所述,可知z 为左半平面x<0,但除去圆0x 2122=+−+y x 及其内部 (7),11z 1-z ≤+解:()()[]2222222221411iy 111z 1-z y x y y x y x x iy x +++⎥⎦⎤⎢⎣⎡++−+=+++−=+ 所以()()[]2222222141y x y y x ++≤+−+化简可得0≥x (8))/1Re(z =2解:2e x 1e )/1Re(2222=+=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+−=⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛+=y x xy x iy x R iy R z 即()16/14/122=+−y x(9)22Re a Z =解:2222Re a y x Z =−=(10)222122122122z z z z z z +=−++解:()()()()()()2222212122122122122122y x y x y y x x y y x x +++=−+−++++可见,该公式任意时刻均成立。

数学物理方法 第一章 复变函数

数学物理方法 第一章 复变函数
欢迎大家参加《数学物理方程》 的学习
邬霞
wuxia@
wuxia@
课程内容

复变函数论

复变函数 复变函数的积分 幂级数展开 留数定理 傅立叶变换 拉普拉斯变换

数学物理方程


数学物理定解问题 分离变数法 二阶常微分方法解法 本征值问题 球函数(柱函数) wuxia@ 积分变换法
wuxia@
2、ez,shz和chz具有纯虚数周期2πi,即
e e e (cos y i sin y ) e [cos(y 2 ) i sin( y 2 )] sh(z 2i ) sh z ch(z 2i ) ch z
z x x z 2i
课程考核
作业,出勤 20% 期中 20% 期末 60%
wuxia@
学习要求

保证出勤 课后复习 按时按量完成作业 有问题及时问 共同探讨,共同提高
wuxia@
第一篇 复变函数论 第一章 复变函数
wuxia@
1、1 复数与复数运算
wuxia@
1、3 导数
设函数ω=f(z)是在区域B上定义的单值函数, 即对于B上每一个z值,有且只有一个ω与之 对应。若在B上的某点z,极限
f ( z z ) f ( z ) lim 存在, 且与 z 0的方式无关, z 0 z z 0 z lim
wuxia@
Δz沿平行于实轴方向逼近零,则Δy=0, Δz= Δx->0,于是:
u( x x, y ) iv ( x x, y ) u( x, y ) iv ( x, y ) lim z 0 z x 0 x u( x x, y ) u( x, y ) v ( x x , y ) v ( x , y ) lim [ i ] x 0 x x u v i x x lim

《数学物理方法》第1章复变函数与解析函数

《数学物理方法》第1章复变函数与解析函数
成绩:
平时考勤:5%; 平时作业:10%; 期中考试:15% (第一篇的教学考核成绩) 期终考试:70% (期末考试成绩)
本课程的考试均以闭卷方式进行 。
2021/1/14
4
教材与参考书
教材:汪德新,《数学物理方法》,第三版,科学出
版社,2006年8月
参考书:
[1]吴崇试,数学物理方法,北京大学出版社 2003-12-26出版
zz1 (x1iy1) (x1iy1)(x2iy2) z2 (x2iy2) (x2iy2)(x2iy2)
x1xx222
y1y2 y22
i
x2y1x1y2 x22 y22
同样,利用复数的指数表示式将更方便.
z
z1 z2
1ei1 2ei2
e 1 i(12)
2
35
(6)开方 复数的开方是乘方的逆运算。
为共轭复数。 常用z* 表示z的共扼复数。 (z* )* =z 例: z1=2+3i与z2=2-3i 称z1与z2互为共轭复数。
17
复数能不能比较大小?!
18
§1.1.2 复数的几何表示
复数可以用平面上的点来表示,称为复 数的平面表示法;
球面上的点来表示,称为球面表示法。
19
1. 复数平面表示法
利用复数的指数表示式计算复数的乘积,往往更为
方便 z z 1 z 2 1 e i 12 e i 2 12 e i( 1 2 )
两复数乘积的几何意义是将两复数的模相乘而辐角
相加.
30
(4)乘方 乘方可由乘法规则得到,用n个z相乘
zn nein
31
【例1.1.1-A】试证明棣莫弗(De Moivre)公式
9

数学物理方法第一章

数学物理方法第一章

第1篇复变函数论>> 第1章解析函数1.复数在哪几种表示式?在进行复数的各种运算时,各以何种形式为方便?2.为什么不用定义虚数单位?3.复数的辐角主值是如何选取的?argz的规定方式是否是惟一的?为什么?z=0和z=的辐角有无意义?4.若规定0<argz≤2,z=x+iy,那么如何用arctan来表示argz之值?5.复数的运算与向量的运算和实数的运算有何异同?6.以下说法是否正确:若z1与z2为复数域中的两个数,则不能比较其大小。

7.试指出下式中的错误-1=i2=8.下列两个命题是否成立?其逆命题成立否?(1)模与辐角分别相等的两个复数一定相等;(2)共轭复数的模一定相等。

9.表示什么曲线上的点?10.|z|,|z-z|的几何意义是什么?11.满足不等式:|z-a|<r(r>0,a为复常数),Rez>0,Imz>0的点z各位于何处?12.复数和间有何关系?13.何谓邻域?何谓区域?14.f(z)在z 0点解析与f (z )在z 0点可导有无区别?15.f(z)在区域 内解析与f(z)在区域 内可导有无区别?16.判断下列命题是否正确:(1)若f(z)在z0连续,则存在; (2)若存在,则 在 z 0 是解析的; (3)若z0是的奇点,则 在z 0处不可导; (4)若z0是和g (z )的一个奇点,则它也是 + 和 的奇点;(5)若和 可导,则 = 也可导; (6)若和 均为调和函数,则 = 为解析函数; (7)若在z 0点满足C-R 条件,则 在z 0点可导;17.xy 2能否成为z 的一个解析函数的实部?为什么?18.试总结:(1)判断复变函数为解析函数的方法。

(2)判断解析函数为常数的方法。

19.试比较下列各对函数有何区别?与;(2)与(1)(3)与;(4)与.20. 和Lnz的多值性分别体现在何处?Riemann面如何构造?21.判断下列等式是否正确?;(1)(2)(3)(4)(5)22.指出下列推导过程中的错误:设z≠0,则(1)因为(-z)2=z2;(2)所以Ln(-z)2=Lnz2;(3)于是有Ln(-z)+Ln(-z)=Lnz+Lnz;(4)所以2Ln(-z)=2Lnz;(5)故得Ln(-z)=Lnz。

数学物理方法chapter-1

数学物理方法chapter-1

不妨让引用科学家柯朗在《数学物理方法》一书
(德文版 序言)中的一段话加以描述,柯朗写道:
“从17世纪以来,物理的直观,对于数学问题和方法
是富有生命力的根源,然而近年来的趋向和时尚,已
将数学与物理间的联系减弱了,数学家离开了数学的 直观根源,而集中推理精致和着重于数学的公设方面,
甚至有时忽视数学与物理学以及其他科学领域的整体 性.而且在许多情况下,物理学家也不再体会数学家的 观点,这种分裂,无疑地对于整个科学界是一个严重的 威胁,科学发展的洪流, 可能逐渐分裂成为细小而又细 小的溪渠,以至于干涸,因此,有必要引导我们的努力转
z r(cos i sin )
称为复数的三角表示式. 即为
z r cos ir sin r(cos isin) z cosArgz isinArgz
定义 1.2.6 复数的指数表示 利用欧拉(Euler) 公式
ei cos i sin 我们可以把任意非零复数 z x iy r cos i sin 表示
第一章 复数与复变函数
要求掌握:
1. 复数:复数运算和复数的各种表示方法; 模与幅角; 2. 曲线和区域的判断:简单曲线、简单闭曲 线;单、复(或多)连通区域;有、无界区 域;区域(开、闭区域);映射的概念; 3. 复变函数的极限和连续; 4. 复球面与无穷远点概念;
重点:复数的运算和各种表示法; 复变函数极限的概念;
《数学物理方法》
参考资料:
第一部分 复变函数论 (含积分变换)
第二部分 数学物理方程 第三部分 特殊函数
参考资料(教材)
第四部分 计算机仿真
数学物理思想
数学思想是人类创造性思维最具活力的体现
爱因斯坦相对论的建立便是最有力的佐证。将数学思 想方法应用于现代高科技各专业技术领域,并构建成典 型的(物理)模型和解决问题的方法是数学思维和现代 专业技术领域的结晶,从而形成科学研究中实用性很强 的数学物理方法。它既利用精妙的数学思想,又联系具 体的研究任务和研究目标, 建立数学物理模型,给出解决 方法,是思维和研究任务、数学和物理模型有机结合的 方法,是统一数学思想和物理模型的系统化理论。脱离 了数学思维,具体研究任务失去了理论指导方法;脱离 了所研究的物理模型,作为最具生命力根源的数学思维 没有发挥其解决实际问题的巨大潜能。既非数学思想, 也非物理模型本身能达到尽善尽美,只有两者的有机结 合才能形成推动人类科学技术赖以发展的最有成效的动 力之源。
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N y Z平面 o ξ z x
图1.2 两复平面点对应关系
10
数学物理方法
§1.2 复变函数 为简单,这里不作严格定义。简单说,复变函数 就是以复数z为自变量的函数。
f z u ( x , y ) i ( x , y )
( 式中 u ( x , y ) 和 x , y) 是x,y的实函数。我们讨论 的并不是普遍的复变函数,而是后面我们要讨论 的解析函数。如果对于z的每一个值,ω各取一个 值,则称ω为单值函数,否则为多值函数。
i
n

z
n
e
i
0 2 k
n
( k 0,1, 2, , n 1)
8
数学物理方法
例1.3 计算下列数值(a、b为实常数) (1)
a ib
;(2)3 i ;(3) i i
解:(见document 1.3)
9
数学物理方法
4、无穷远点 复平面上模为无穷大的点称为无穷远点。如图2, 复平面z上的点与任意半径球面上的点(除原点北 极外)一一对应,因此复平面上的无穷远对应球 面(复球面)上的顶点(北极点),亦即复平面 上无穷远点就一个。
20
数学物理方法
解析函数所代表的变换的保角性,是有条件的, 这就是只在f′(z) 0处才一定有保角性。在f′(z) = 0 的点,由于argf′(z)没有确定值,因而变换可能保 角也可能不保角。巧妙利用变换在f′(z) = 0处的不 保角性,可以把z平面上的复杂图形变换为ω平面 上的简单图形。
21
数学物理方法
调和函数 满足拉普拉斯方程的函数称为调和函数。 解析函数的实部u(x, y)和虚部(x, y)满足C-R条件, 两式分别对x和y求导: x y y x
, u u
两式相加得:
u
2 2
u
2
x
u
2 2
2


2
yx
,
u
2
y
2
u y
2)y → 0,x = 0,
这样有:
因此有:
f ( z ) lim
z 0
lim
y 0

i
u x

y
,
u y

x
这两个方程称为科希-里曼方程。它是函数可导 的必要条件,所以又称科希-里曼条件(简写为 C-R条件)。
16
数学物理方法
例1.5 证明C-R条件在极坐标(,)中的表示式 为: u 1 1 u
2


2
xy
同样有:
0 0 即解析函数的实部和虚部都是二维的调和函数。 x y x y 同一解析函数的实部和虚部称为共轭调和函数。
2 2


2
22
数学物理方法
例1.7 u(x, y) = xy是一个调和函数,求它的共轭调 和函数及所组成的解析函数。 解:见document 1.7
z x iy
y 复平面z z
几何表示:一个复数可用平面上一个点 或一个矢量表示,如图1所示。 注意:矢量的起点可以不在原点,因此 长度和方向都相同的矢量表示同一个复 数。x轴和y轴分别称为实轴和虚轴,复 数z和平面上的点一一对应,这样的平 面称为复平面。复数z可以用来表示复 平面上的矢量。明显,z与z关于实轴 对称。
12
数学物理方法
例1.4 计算下列数值(a和b为实常数,x为实变数) (1) ;(2) ;(3)
co s ix
sin a ib ln 解:(见document 1.4)( 1)
13
数学物理方法
§1.3 导数 1、区域 区域:满足一定条件的点的集合称为区域B。其满 足:(1)全由内点组成;(2)具有连通性。即 点集中的任何两个点都可以用一条折线连接。 边界点:本身不属于区域,边界点的全体称为区 域的边界C。 边界的正向:如果沿边界走,区域在左方,则走 向称为边界的正向。 闭区域:B与C所组成的点集。 连续和一致连续:(略)
z1 z 2 1 e z1 z2
i 1
2e

n
i 2
1 2e e
i 1 2
i 1 2

1e 2e
i 1 i 2
1 2

复数的n(整数)次幂:
z
e
i

n
e
n
in
复数的n(自然数)次根: n z n e n 若0是z的辐角的某一值,则可取n个不同的值:
x
2

y
2
0
可见,解析函数的实部(或虚部)可以解释为某 平面静电场的电势。电势的等值线称为等势线, 电场线与等势线相互正交。因此,如果将解析函 数的实部(或虚部)解释为某平面静电场的电势, 那么解析函数的虚部(或实部)的等值线就是该 静电场的电力线(电场线)。因此,解析函数也 称为静电场的复势。
§1.1 复数与复数运算 1、复数定义 设x和y为两个实数,而
i 1(即i2
= -1),则:
z x iy
称为复数。其中x称为z的实部,记为:Rez;y称 为z的虚部,记为:Imz。 而 x iy 称为 z x iy 的复共轭,记为:z。
2
数学物理方法
2、复数表示 代数表示:
27
数学物理方法
1 多值函数与枝点 我们以 z 为例来讨论。令z = ei,。对于0 2,则在复平面z上,(,)和(, + 2)是同 一个点。而在复平面ω上,当则 0时,有:
1 e
i

2
2
e
i
2
2
是两个不相等的值。z = 0( = 0)点是一特殊点, 只有一个值。这样 z 在这一点,多值函数 的点称为多值函数 的枝点(还有另一个 z 枝点,) 。
18
数学物理方法
例1.6 已知解析函数f(z)的实部,求虚部和这个函 数f(z)。 解:见document 1.6
19
数学物理方法
解析函数的几何解释 函数ω = f(z)可以看着是复平面z上一个区域到复平 面ω上相应区域的变换(或映射)。一般说来,它 将复平面z上区域内的曲线族变为复平面ω上相应 区域内的曲线族。如果f(z)是该区域的解析函数并 满足条件f′(z) 0,这种变换将平面z区域内过任意 一点的两条曲线变为复平面ω上相应区域内过相应 点的两条曲线后,在相应点上保持曲线间夹角不 变。特别地,处处相互正交的曲线族变为处处相 互正交的曲线族。所以,满足f′(z) 0的解析函数 ω = f(z)是复平面z到复平面ω的保角变换。这也称 为解析函数的变换性质。
29
数学物理方法
若z绕枝点n周回到原处,而多值函数也刚好回到 原值,则我们称该枝点为n – 1阶枝点。显然,z = 0点是多值函数 z 的一阶枝点,因z转两圈 后,ω的值才还原。
23
数学物理方法
解析函数的物理解释 物理量有标量和矢量,因此有标量场和矢量场。 例如电势场、温度场、气压场均为标量场,其几 何描述用等势线、等温线、等高线描绘;例如静 电场、力场为矢量场,它们用力线描绘。
24
数学物理方法
对于二维平面无源静电场,其电势(x, y)满足拉普 2 2 拉斯方程:


,ห้องสมุดไป่ตู้



解: (见document 1.5)
17
数学物理方法
§1.4 解析函数 在区域B内每一点都是可导的函数称为B内的解析 函数。 定理 对于区域B上的连续函数ω = f(z),其为解析 的充要条件是满足C-R条件。(证明略) 解析函数的实部和虚部不是独立的。知道了其中 之一,就可根据C-R条件确定另一个。
2 2
x1 iy 1 x 2 iy 2

x1 iy 1 x 2 x 2 iy 2 x 2
iy 2
iy 2
i
x 2 y 1 x1 y 2 x2 y2
2 2
复数的乘除用指数式更方便!
7
数学物理方法
复数的乘除用指数式更方便!
数学物理方法
第一章 复变函数 一、基本要求: 1、熟悉复数的基本概念和基本运算; 2、了解复变函数的定义,连续性; 3、了解多值函数的概念;
4、掌握复变函数的求导方法及C-R方程;
5、了解解析函数的概念,熟悉一些简单的解 析函数的表示式。
二、本章重点:
复变函数的运算、C-R条件、解析函数。
1
数学物理方法

x y ; co s
2 2
x

; sin
y

y tan x
复数“零”的辐角没有明确意义。
4
数学物理方法
i 指数式表示: z e

并有:
z e

i
及(欧拉公式)
e
i
co s i sin
因此我们有:
z x iy co s i sin e
z1 z 2 x1 iy1 x 2 iy 2 x1 x 2 i y1 y 2
复数乘除:
z 1 z 2 x1 iy 1 x 2 iy 2 z1 z2
x1 x 2
y 1 y 2 i x1 y 2 x 2 y 1 x1 x 2 y 1 y 2 x2 y2

x
图1.1 复数几何表示
3
数学物理方法
三角式表示:若改用极坐标(,)代替直角坐 标, cos , y sin ,则有: x
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