阻抗变换器的设计与仿真

摘要射频设计的主要工作之一，就是使电路的某一部分与另一部分相匹配，在这两部分之间实现最大功率传输，这就需要在射频电路中加入阻抗变换器从而达到阻抗匹配的目的。

本文介绍了一种中心频率为400MHz、频宽为40MHz的50～75欧姆T型阻抗变换器的设计与仿真过程。

文中概述了射频阻抗变换器的种类、用途及发展。

在分析了阻抗匹配理论基本知识的基础上，论述了射频阻抗变换器的设计过程，然后通过ADS软件进行设计和仿真,并对仿真结果进行了分析总结。

关键词:射频；阻抗匹配；阻抗圆图；VSWR（电压驻波比）；ADS目录摘要 (1)ABSTRACT................................................ 错误！未定义书签。

第一章引言 (2)1.1 概述 (2)1.2 射频阻抗变换电路的类型 (2)1.3 射频阻抗变换器的用途 (2)1.4射频阻抗变换器设计的发展 (3)第二章基本原理 (3)2.1 阻抗匹配 (3)2.2 史密斯圆图 (4)2.2.1 等反射圆 (4)2.2.2 等电阻圆图和等电抗圆图 (5)2.2.3 Smith圆图（阻抗圆图） (7)2.3 电压驻波比 (8)第三章 T型阻抗变换器的设计 (9)3.1 T型阻抗变换器（RS <RL）的设计步骤 (9)3.2 T型阻抗变换器的设计过程 (10)第四章阻抗变换器电路仿真 (11)4.1 ADS 软件简介 (11)4.2 T型阻抗变换器的仿真结果及分析 (11)第五章总结 (14)参考文献................................................ 错误！未定义书签。

致谢.................................................. 错误！未定义书签。

表目录图1. 1 T型变换电路 (2)图1. 2 R s + jX s = R L - jX L时的共轭匹配 (2)图1. 3 天线与接收端的阻抗匹配 (3)图2. 1 传输线终端连接不同的Z L在等反射圆图的表示 (5)图2. 2 等电阻圆图2. 3 等电抗圆 (6)图2. 4 smith圆图 (8)图3. 1 T型匹配电路 (9)图3. 2 T型匹配电路实际电路类型 (10)图3. 3 T型阻抗变换器电路 (11)图4. 1 T型阻抗变换器仿真电路 (12)图4. 2 T型阻抗变换器电路仿真结果 (13)第一章引言1.1 概述在处理RF系统的实际应用问题时，总会遇到一些非常困难的工作，对各部分级联电路的不同阻抗进行匹配就是其中之一。

一般情况下，需要进行匹配的电路包括天线与低噪声放大器(LNA)之间的匹配、功率放大器输出(RFOUT)与天线之间的匹配、LNA/VCO输出与混频器输入之间的匹配。

匹配的目的是为了保证信号或能量有效地从“信号源”传送到“负载”。

在高频端，寄生元件(比如连线上的电感、板层之间的电容和导体的电阻)对匹配网络具有明显的、不可预知的影响。

频率在数十兆赫兹以上时，理论计算和仿真已经远远不能满足要求，为了得到适当的最终结果，还必须考虑在实验室中进行的RF测试、并进行适当调谐。

需要用计算值确定电路的结构类型和相应的目标元件值.1.2 射频阻抗变换电路的类型L型电路阻抗匹配：此型电路结构仅用两个电抗性元件提供了阻抗匹配，匹配电路的设计都基于Q因数。

π型变换电路：在L型匹配电路中引入第三个电路元件，即在串联元件的另一个并联电纳，就可以把电路的Q作为一个设计参数，从而为电路设计提供了必要的灵活性。

T型变换电路：T型变换电路如图1.1所示，它是一个双重π型变换电路。

然而在这个电路中，串联电抗X1首先把电抗提高到R'，而余下的并联电纳降低电阻。

图1. 1 T型变换电路其余还有分支电容变换器、并行双调谐变换器（需精确控制宽带时使用）。

1.3 射频阻抗变换器的用途阻抗变换器是使传输线阻抗和负载阻抗达到匹配，简单说就是使Z0=Z L。

可确保传输到最终负载的电磁能量值或功率能达到最大量。

要使信号源传送到负载的功率最大，信号源阻抗必须等于负载的共轭阻抗，即R s + jX s = R L - jX L图1. 2 R s+jX s=R L-jX L时的共轭匹配在这个条件下，从信号源到负载传输的能量最大。

另外，为有效传输功率，满足这个条件可以避免能量从负载反射到信号源，尤其是在诸如视频传输、RF或微波网络的高频应用环境更是如此。

阻抗变换器经常应用在天线与低噪声放大器(LNA)之间的匹配、功率放大器输出(RFOUT)与天线之间的匹配、LNA/VCO输出与混频器输入之间。

例如：天线的阻抗匹配就需要在天线与接收端之间加入射频阻抗变换器，电路图如图1.3所示。

图1. 3 天线与接收端的阻抗匹配 阻抗变换器还可应用于内阻抗匹配技术中，例如：管内阻抗匹配问题就需要内阻抗匹配技术，其中就用到了阻抗变换器。

1.4射频阻抗变换器设计的发展射频阻抗变换器的设计方法由原先的手工计算、史密斯圆图法，发展到了现今使用的计算机软件仿真。

原先的手工计算是一种极其繁琐的方法，因为需要用到较长计算公式、并且被处理的数据多为复数。

现今的计算机软件仿真使设计更为方便，而且通过其仿真结果可以得到电路的噪声系数、输入输出驻波比、增益及电路的稳定性等指标。

射频电路设计的仿真软件也在不断的发展，之前射频电路仿真主要用ANSOFT 、Microwave office 软件进行仿真，现在的主流仿真软件为ADS 仿真软件，此软件在射频电路的仿真分析与设计方面的应用更为方便。

第二章 基本原理2.1 阻抗匹配阻抗匹配是电路学里的重要议题，也是射频微波电路的重点。

传输线的阻抗匹配通常有以下两种类型：（1）信号源与传输线之间的阻抗匹配。

由于信号源的内阻抗不等于传输线的特性阻抗。

因而需要在信号源与传输线之间加入匹配装置。

信号源与传输线的阻抗匹配又有两种情况：① 信号源的共轭匹配。

信号源的共轭匹配是指负载得到最大功率的一种措施，实现方法是使负载阻抗in Z (即传输线入端的输入阻抗)等于信号源内阻抗的共轭值*g Z ，此时负载吸收的功率为最大(可以证明g g R E P 8/max )。

② 信号源的阻抗匹配。

信号源的阻抗匹配是指选择信号源内阻使0Z Z g =或0=Γg ，满足0Z Z g =的电源称为匹配源，实用中0Z Z g =的条件难以完全满足，为此通常在信号源后接一隔离器，吸收反射波。

（2）传输线与负载之间的阻抗匹配。

由于负载阻抗l Z 不等于传输线的特性阻抗0Z ，当传输波到达负载时将产生反射，因而需要在传输线与负载之间加入匹配装置，消除负载的反射，从而使传输线工作在行波状态。

负载与传输线之间的阻抗匹配方法很多。

对这类匹配装置的基本要求是引入的附加损耗应可能小、频带宽、能适应各种负载。

常见的基本匹配装置有三类：4λ阶梯阻抗变换器、支节匹配器和指数线匹配器。

一般的传输线都是一端接电源，另一端接负载，此负载可能是天线或任何具有等效阻抗Z L 的电路。

传输线阻抗和负载阻抗达到匹配的定义，简单说就是使Z 0=Z L 。

在阻抗匹配的环境中，负载端是不会反射电波的，换句话说，电磁能量完全被负载吸收。

因为传输线的主要功能就是传输能量和传送电子讯号或数字数据，一个阻抗匹配的负载和电路网络，将可确保传输到最终负载的电磁能量值能达到最大量。

最简单的阻抗匹配方法是设计负载电路使其满足Z L = Z 0的条件。

可惜这是理想的情况，在设计实务上，因为负载电路必须先满足其它必需的条件，否则负载电路就无法提供应用所需的性能，这通常都会影响它和传输线的阻抗匹配。

解决方案是在传输线与最终负载之间加入阻抗匹配网络，加入此网络的目的就是为了减少传输线和此网络之间的电波反射作用。

如果阻抗匹配网络是无耗损的，而且其输入阻抗Z L 等于传输线的特性阻抗Z0，则能量将可以透过它全部到达负载端。

2.2 史密斯圆图Smith 圆图是解决传输线、阻抗匹配等问题的有效图形工具。

2.2.1 等反射圆等反射圆是一组同心圆，半径为0~1。

等反射圆可以用来表示向量形式的反射系数。

传输线的反射系数Γ0的表达式为L j i r L L e j Z Z Z Z θ000000Γ=Γ+Γ=+-=Γ （2-1） 其中 θL =arctan(Γ0i /Γ0r ) 。

图2. 1 传输线终端连接不同的Z L 在等反射圆图的表示2.2.2 等电阻圆图和等电抗圆图1.归一化阻抗公式一端连接负载无耗传输线的输入阻抗可表示为ir i r o in j j Z d Z Γ-Γ-Γ+Γ+=11)( (2-2) 式中，Z 0为特性阻抗。

对传输线的特性阻抗进行归一化处理可得ir i r in in j j d d jx r Z Z d Z Γ-Γ-Γ+Γ+=Γ-Γ+=+==11)(1)(1/)(0 (2-3) 式中，Z in 为归一化阻抗。

用分母的复共轭乘以上式的分子和分母，得到2222)1(21ir i i r in j jx r Z Γ+Γ-Γ+Γ-Γ-=+= (2-4) 可分别求得归一化电阻r 和电抗x 的表达式为2222)1(1i r i r r Γ+Γ-Γ-Γ-= (2-5) 22)1(2i r i x Γ+Γ-Γ= (2-6) 重新排列后得222)11()1(+=Γ++-Γr r r i r (2-7) 222)1()1()1(x x i r =-Γ+-Γ (2-8)2.等电阻圆和等电抗圆公式（2-7）和公式（2-8）分别表示直角平面r Γ和i Γ上的两组圆，等电阻圆如图2.2所示，等电抗圆如图2.3所示。

图2. 2 等电阻圆 图2. 3 等电抗圆(1) 等电阻圆对于等电阻圆有半径：11+r圆心：0,1=Γ+=Γi r r r r 的范围是0≤r ＜∞。

当r=0时，圆的中心在原点，半径为1。

当r=1时，圆的中心向正r Γ方向位移1/2单位，半径为1/2。

当r→∞时，圆的中心位移收敛到+1点，圆的半径→0。

(2) 等电抗圆对于等电抗圆半径：x1 圆心：xi r 1,1=Γ=Γ x 的范围为－∞＜x ＜＋∞,x 可为负（即电容性），也可为正（即电感性）。

所有的圆的中心都在过1+=Γr 点并垂直于实数轴（r Γ）的线（虚线）上。

对于x=∞，可以得到一个半径为零的圆，即是位于1+=Γr 和0=Γi 的一个点。

当x→0时，圆的半径和圆的中心沿着垂直于实数轴（r Γ）的线（虚线）的位移趋于无限大。

从图3可以看出，代表电感性阻抗的正值位于Γ平面的上半部分，代表电容性阻抗的负值位于Γ平面的下半部分。

2.2.3 Smith 圆图（阻抗圆图）将等电阻圆和等电抗圆组合在一起，在1≤Γ的圆内可得到如图2.4所示的Smith 圆图。