第5章-非平衡载流子-习题讲解

合集下载

五章节非平衡载流子习题解

五章节非平衡载流子习题解
无光照: 0 n0qn p0qup n0qn
1016 1.61019 1350 2.16s / cm
有光照 :
5.5题
nq n pq p
n 0 q n p 0 q p nq ( n p )
2 .16 10 14 1 .6 10 19 (1350 500 )
0
rn ( n n1 ) rp p1
复合率为负,表明有净
产生
5.11题
U
N t rn rp ( np
n
2 i
)
rn (n n1 ) rp ( p p1 )
(3 ) n p , n n i
U
N
t rn r(p
n2
n
2 i
)
0
rn (n n1 ) rp (n p1 )
复合率为正,表明有净
U
N
t
rn
r
p
n
2 i
0
rn n1 rp p1
复合率为负,表明有净 产生
5.11题
U
N t rn rp ( np
n
2 i
)
rn (n n1 ) rp ( p p1 )
( 2 )只有少数载流子被耗尽

(反偏 pn 结, p n p n 0 , n n n n 0 )
U
N
t
r
n
r
p
n
2 i
D p dx 2 p g p 0
边界条件:
p ( )
g
p
p
D p
p(x) x
x0
sp ( p(0)
p 0 )
x
解之: p ( x ) ce Lp g p p
x

半导体物理分章答案第五章

半导体物理分章答案第五章
产生
EC
复合
EV
电子 空穴
§5.2 非平衡载流子的寿命
Lifetime of Carriers at unequilibrium
1、非平衡载流子的寿命
寿命τ:非平衡载流子的平均生存时间。 由于小注入时,非平衡少子是影响半导体特性的主
要因素,所以将非平衡载流子的寿命称为少子寿命。 用τp 和τn 分别表示n型和p型半导体的少子寿命。
EFn

Ec
k0T
n ln(
Nc
)
EFp

Ev
k0T
ln(
p Nv
)
准费米能级偏离费米能级的情况
Ec
E
n F
EF
E
p F
Ev

n
Ec EFn
N c e k0T
EFn EF
e k0T
n0
Ec EF
N c e k0T
EFn EF EF EFp
证明:

Ec EFn
第五章 非平衡载流子
Carrier concentrations in unequilibrium
重点:
1、平衡与非平衡半导体判定标准 2、复合理论 3、非平衡载流子的运动规律
§5.1 非平衡载流子的注入与复合
Injection and Recombination of Carriers
1、非平衡载流子及其产生(注入)
解得
nt

Nt rnn rp p1
rn n n1 rp p
p1
带入上式
利用n1p1=ni2,则:
U rnrp Nt (np ni2 ) rn n n1 rp p p1

微电子器件基础第五章习题解答

微电子器件基础第五章习题解答

p

ni
exp

Ei EFp k0T


Ei

EFp

k0T
ln
p ni
小注入下,空穴准费米能级,
Ei

E
p F
0.026ln
p0 p ni
0.026ln
2.25 105 1014 1.5 1010
0.026ln 6.67 103 0.23eV
8. 解:从题意知,P型半导体,小注入下,复合中心的电子产生率等于空穴捕获率,
第五章 非平衡载流子
1.
N Ge p 1104 s, p 1013cm3
解:
U

p
p

1013 1104
1017
cm3s1
2. 空穴在半导体内均匀产生,其产生率 g p
解: 由空穴连续性方程,
p t
Dp
2 p x2

p
E
p x
E
p p x
p p g p
3. N Si
p 1106 s
g p 1022 cm3s1 0 10cm
解: 半导体内光生非平衡空穴浓度,
p p g p 106 1022 1016 cm3s1
光照下,半导体的电导率,

0
1 pq


rn rp Nt rp rn

1 Nt rp

1 Nt rn
p
n
10. Nt 1016 cm3
解:根据PP158给出数据,
在N型硅中,金的受主能级起作用,金负离子对空穴的俘获系数,

第五章非平衡载流子_半导体物理

第五章非平衡载流子_半导体物理

看几何距离: 1 < 2 < 3 < 4,故: p1 >> n0 , p0 , n1
13. 室 温 下 , p 型 锗 半 导 体 的 电 子 的 寿 命 τ n = 350µ s , 电 子 的 迁 移 率 µ n = 3600cm 2 / V ⋅ s ,试求电子的扩散长度。 [解]:根据爱因斯坦关系: kT Dn k0T = 得, Dn = µn ⋅ 0 q µn q
− 20 10
= ∆n(0) ⋅13.5%
因此,将衰减到原来的 13.5% 7. 掺施主浓度 N D = 1015 cm−3 的 n 型硅,由于光的照射产生了非平衡载流子 ∆n = ∆p = 1014 cm −3 。试计算这种情况下准费米能级的位置,并和原来的费米能级 做比较。 [解]:对于 n 型硅, N D = 1015 cm−3 , ∆n = ∆p = 1014 cm −3 ; 假设室温,则杂质全部电离, n0 = N D = 1015 cm−3 ND ND 1015 = Ei + k 0T ln = Ei + 0.026 ln = Ei + 0.289eV E F = EC + k 0T ln NC ni 1.5 × 1010 光注入非平衡载流子后, n = n0 + ∆n = ni exp(− Ei − EF n ) k0T EF P − Ei ) k0T
p = p0 + ∆p ≈ ∆p = ni exp(−
n
因此, E F
n 1.1× 1015 = Ei + k 0T ln = Ei + 0.026 ln = Ei + 0.291eV ni 1.5 × 1010 ni 1.5 × 1010 = Ei + 0.026 ln = Ei − 0.229eV p 1014

第五章非平衡载流子习题解-精选

第五章非平衡载流子习题解-精选

5.11题
U
N t rn rp (np
n
2 i
)
rn (n n1 ) rp ( p p1 )
(1)载流子完全耗尽, n 0, p 0
U
N
t
rn
r
p
n
2 i
0
rn n1 rp p1
复合率为负,表明有净 产生
5.11题
U
N t rn rp ( np
n
2 i
)
rn (n n1 ) rp ( p p1 )
10 14 1.5 10 10
平衡
时 E F E i k o Tln
ND ni
k 0 Tln
10 14 1.5 10 10
0.289eV
E
n F
EF
0.0025eV
EF
E
P F
0.0517eV
0.291eV 0.229eV
5.8题
解:根据复合中心的间 接复合理论:
复合中心 N t .被电子占据 nt ,向导带发射电子
第五章 非平衡载流子 习题解
5.1题
已知:p 1013 / cm3, 100s
求:U ?
解:根据
p U
得:U
p
1013 100106
1017
/ cm3s
5.2题
解:均匀吸收,无浓度
梯度,无飘移。
dp dt
p
gL
方程的通解:
t
p ( t ) Ae g L
( 题
nq n pq p
n 0 q n p 0 q p nq ( n p )
2 .16 10 14 1 .6 10 19 (1350 500 )

半导体物理第五章教材

半导体物理第五章教材
12
➢ 光照停止时,半导体中仍然存在非平衡载流子。由于电子 和空穴的数目比热平衡时的增多了,它们在热运动中相遇 而复合的机会也将增大。这时复合超过了产生而导致一定 的净复合,非平衡载流子逐渐消失,最后恢复到平衡值, 半导体又回到了热平衡状态。
13
思考题
1. 掺杂、改变温度和光照激发都可以改变半导体的 电导率,试从三者的物理过程说明其区别。
nt0 Nt f(Et)1expNEttk0TEF 45
用半导体的光磁电效应的原理,该方法适合于测量短的寿 命,在砷化镓等Ⅲ-Ⅴ族化合物半导体中用得最多; ✓还有扩散长度法、双脉冲法及漂移法等。
不同的材料寿命很不相同。纯度和完整性特别好硅、锗 材料,寿命分别可达103μs、104μs;砷化镓的寿命极短,约为 10-5~10-6μs,或更低。即使是同种材料,在不同的条件 下,寿命也可在—个很大的范围内变化。
电子在导带和价 带之间的直接跃 迁,引起电子和 空穴的直接复合
电子和空穴通过 禁带的能级(复合 中心)进行复合
27
28
二、非子复合时释放能量的方式
非平衡载流子复合时释放能量的方式有三种: ➢ 发射光子:伴随着复合,将有发光现象,常称为发光复合
或辐射复合; ➢ 发射声子:载流子将多余的能量传给晶格,加强晶格的振
nt0 Nt f(Et)1expNEttk0TEF
41
n1 Nc expEtk0TEc
费米能级EF与复合中 心能级Et重合时导带
的平衡电子浓度
srnNcexpEtk 0TEcrnn1 Gn snt
内在 联系
Gn rnn1nt
42
(二) 空穴俘获与发射
1.俘获空穴 电子由复合中心能级Et落入价带与空穴复合,或者说复合

第五章非平衡载流子讲解

第五章非平衡载流子讲解

外界微扰引起过剩空穴的小注 入之后,n型半导体的内部状态
5.2 非平衡载流子的寿命
外界作用:注入△n, △p使
n0 n, p0 p,
f 0 (E) f n (E) f p (E)
载流子按能量的分布变化 撤消外界作用,则
n n0 , p p 0 ,
f n (E) f p (E) f 0 (E)
tdp(t ) dp


0
te dt e dt
t

t



0
τ称为非平衡载流子的平均寿命
5.2 非平衡载流子的寿命
光电导率衰变测量的示意图
5.2 非平衡载流子的率的瞬态响应(x轴ms,y轴Mv)
5.3准费米能级
半导体处于热平衡状态时,整个半导体有同意的费 米能级,统一的费米能级是热平衡状态的标志。
Ec E F n0 N c exp( ) K 0T
平衡状态下
E F Ev p 0 N v exp( ) K 0T EF n0 E c K 0T ln Nc p0 E v K 0T ln Nv
5.3准费米能级
非平衡载流子注入,就不再存在统一的费米能级了。
但在同一能带内,由于载流子之间的相互散射,很快
第五章非平衡载流子
5.1非平衡载流子的注入与复合 5.2 非平衡载流子的寿命 5.3准费米能级 5.4复合理论
5.5 陷阱效应
5.6 载流子的扩散方程
5.7 载流子的漂移运动,爱因斯坦关系式
5.8 连续性方程
5.1非平衡载流子的注入与复合
非简并半导体,处于热平衡时,电子浓度n0,空穴 浓度P0
n0 p0 ni2 N c N v e

第五章 非平衡载流子

第五章  非平衡载流子

第五章 非平衡载流子
例: 1Ω·cm 的 n 型 硅 中 , n0≈5.5×1015cm-3, p0≈3.1×104cm-3 注 入 非 平 衡 载 流 子 △n=△p=1010cm-3 , △n《n0,是小注入。 △p约是p0的106倍,即△p》 p0 。
●在小注入的情况下,非平衡少数载流子浓度还是
第五章 非平衡载流子
复合率R(复合速率)有如下形式
R=rnp (5-12)
比例系数r称为电子-空穴复合概率(直接复合系数)。
产生率=G
(5-13)
G仅是温度的函数,与n、p无关。
第五章 非平衡载流子
讨论热平衡情况。
产生率必须等于复合率。此时n=n0,p=p0, 就得到G和r的关系
G rn0 p0 rni2
引入 导带费米能级 准费米能级 价带费米能级
电子准费米能级(EFn) 空穴准费米能级(EFp)
第五章 非平衡载流子
引入准费米能级,非平衡状态下的载流 子浓度用与平衡载流子浓度类似公式表达
EC EFn n NC exp( ) k0T EFp EV p NV exp( ) k0T
第五章 非平衡载流子
在非平衡状态时,总是多数载流子的准费米 能级和平衡时的费注能级偏离不多,而少载流子
的准费米能级则偏离很大。
第五章 非平衡载流子
EC EFn EFn EF EFn Ei n NC exp( ) n0 exp( ) ni exp( ) k0T k0T k0T EFp EV EF EFp Ei EFp p N v exp( ) p0 exp( ) ni exp( ) k0T k0T k0T (5 10)
G0=R0

5 非平衡载流子

5 非平衡载流子
假设rn 1 rp,则 p = n = Nt r
N t r(np-n i 2 ) U E t Ei n p+2n i ch( ) k 0T 当Et Ei时,U U MAX
所以 最有效的复合中心是深能级, 它在Ei 附近 Et Ei
(3)俘获截面
假设复合中心为截面积为
Nt- nt :未被电子占据的复合中心的浓度
电子俘获
电子发射
空穴俘获
空穴发射
俘获电子:复合中心能级 Et 从导带中俘获电子 发射电子:复合中心能级 Et 上的电子被发射到导带 俘获空穴:电子从复合中心能级 Et 落入价带与空穴复合, 也可看成复合中心能级 Et从价带中俘获空穴 发射空穴:价带电子被激发到复合中心能级 Et 上, 也可看成复合中心能级 Et 向价带发射空穴
1


1
v

1
s
而表面复合率:
表面非平衡载流子 p s 表面复合速度 s
由于表面复合而失去的非平衡载流子数目,就如同表面处的非 平衡载流子(⊿p )s,都以 s 大小的速度流出了表面
非平衡载流子的复合率 U
p

1 而 p Nt rp
对n型半导体 :假定单位表面积的复合中心总数为Nst,薄层中
的平均的非平衡载流子浓度是(⊿p )s ,则表面复合率
Us
( p)s
p
rp N st ( p)s T N st ( p)s
SP T Nst
则表面复合速度
非平衡载流子的寿命与材料的完整性、杂质含量以及样品表面 状态有极密切的关系,所以,寿命是“结构灵敏”的参数
1 p p 0 e p 0 e 可见 n n e 1 n 0 0 e

第5章 非平衡载流子-赵老师-2012.

第5章 非平衡载流子-赵老师-2012.

准费米能级(Quasi-Fermi Level ) 费米分布函数是用来描述同一量子态系统中平衡状态 下的电子按能级的分布的,也即只有平衡状态下才可 能有“费米能级”. 对于热平衡状态下的非简并系统,有:
EC EF n=N C exp - k T 0 EF EV - P=NV exp k 0T
n p EF EF np=n 0 p 0exp kT 0
n p 2 EF EF = n exp i kT 0

27
物理与光电工程学院
§5.2
非平衡载流子的寿命
非平衡载流子的复合率U: 单位时间单位体积净复合消失的电 子-空穴对数 设单位时间内非平衡载流子的复合几率为1/. 若t 时刻的非平衡载流子浓度为p(t), 则非平衡载流子的 复合率为: U=p/

n Ec E F k 0T p EF Ev k 0T

n0 N c e p0 N v e
p EF Ev k 0T
Ec E F k 0T E F Ev k 0T
n Nce n0 Nce
23
n Ec E F k 0T
29
物理与光电工程学院
Δpt =Δp (0)e
同理对P型有
t / p
Δnt =Δn (0)e-t/τ n
的意义:

30
就是p
t 衰减到
p(0) 的1/e所需的时间
物理与光电工程学院
衰减过程中从t到t+dt内复合掉的过剩空穴
dpt =-
pt
p
dt
因此,p(0)个过剩载流子的平均可生存时间为:

5非平衡载流子

5非平衡载流子
第5章 非平衡载流子
5.1 非平衡载流子的注入与复合 5.2 非平衡载流子的寿命 5.3 准费米能级 5.4 复合理论 5.5 陷阱效应 5.6 载流子的扩散运动 5.7 载流子的漂移扩散,爱因斯坦关系式 5.8 连续性方程式 *5.9 硅的少数载流子寿命与扩散长度
5.1 非平衡载流子的注入与复合1
5.3 准费米能级2
非平衡的含义——指数量上的非平衡,而在能量分布上 还是平衡的 (严格地说,准平衡)。
完成准平衡分布时间 (晶格驰豫时间< 10-10s)
<< 寿命τ(~ μs)
准费米能级
5.3 准费米能级3
1、费米能级和统计分布函数指热平衡状态系统;
2、电子系统热平衡状态是通过热跃迁实现。在一个能带范围内,热跃 迁频繁,极短时间内就能导致一个能带内的热平衡(能量平衡);而 导带和价带之间隔着禁带,之间的热跃迁稀少(电子空穴复合需要一 定的时间——载流子寿命);
导带和价带的准费米能级
5.3 准费米能级4
电子子系统与晶格平衡— EFn 空穴子系统与晶格平衡— EFp 但电子子系与空穴子系不平衡
只能说是准平衡
非平衡载流子浓度
EC EFn
EFn EF
EFn Ei
n NCe k0T n0e k0T nie k0T
EFp EV
令 则
复合率,即单位时间单位体积内
非平衡载流子浓度的减少,为:
5.2 非平衡载流子的寿命2
非平衡载流子的寿命,即非平衡载流子的平均生存时间为
1、非平衡少数载流子的影响处于主导、决定地位——τ即为非 平衡少数载流子寿命
2、当 t= τ 时,p( ) (p)0 / e ,故寿命标志着非平衡载流子浓度 减小到原值的1/e所经历的时间;寿命越短,衰减越快

第五章非平衡载流子

第五章非平衡载流子
净复合率为:
Ud = r ( n0 + p0 ) + Δ p Δ p 非平衡态
二、直接复合
2、非平衡载流子的寿命
τ
=
Δp Ud
=
r (n0
1
+ p0 +Δp )
( ) τ 小注入时: ≈ 1 r n0 + p0
①寿命不随注入程度变化 ②寿命与温度和掺杂有关
τn ≈ 1 rn0 (n型)
τ p ≈ 1 rp0 (p型)
大注入时: τ ≈ 1 rΔp
寿命与注入程度有关
窄禁带半导体 直接禁带半导体
三、间接复合
¾复合中心——禁带中引入深能级的缺陷和杂质,促进复合过程。 ¾间接复合的四个基本过程:
甲:电子俘获 乙:电子激发
丙:空穴俘获 丁:空穴激发
甲、电子俘获; 丙、空穴俘获; 导带电子和价带空穴都被复合中心俘获, 在复合中心完成复合。
τ

rn
(n0 + n1 ) + rp ( ( Nt rnrp n0 +
p0 p0
+
)
p1
)
三、间接复合
5、有效复合中心
( ) U
=
rn
Nt rnrp
(n + n1 ) + rp (
p
+
p1 )
np − ni2
若假设rn=rp=r,代入n1,p1,则
U=
( ) Ntr np− ni2
n
+
p
+
2
⎛ nich ⎜
=
Dp
d2 Δp(
dx2
x)
稳态扩散时积累率等于复合率:

半导体物理分章答案第五章

半导体物理分章答案第五章

Rn = rn n( N t − nt ) N t :复合中心浓度 其中, 其中,rn 是与温度有关的 比例系数, 比例系数,称为电子俘获 nt :复合中心上电子浓度 系数。 系数。
⑵电子的发射过程(乙) 电子的发射过程( 是温度的函数,与导带空状态密度成正比。 电子激发几率s-是温度的函数,与导带空状态密度成正比。 在非简并情况下, 可写成: 在非简并情况下,电子的产生率Gn可写成:
第五章 非平衡载流子
Carrier concentrations in unequilibrium
重点: 重点:
1、平衡与非平衡半导体判定标准 2、复合理论 3、非平衡载流子的运动规律
§5.1 非平衡载流子的注入与复合
Injection and Recombination of Carriers
1、非平衡载流子及其产生(注入) 非平衡载流子及其产生(注入)
非平衡态的电子与空穴各自处于热平衡态 则 1 fn (E) = E−En
F
f p (E) =
1 + e k0T 1
p EF − E k 0T
1+ 1+ e n E F → 电子准费米能级
p E F → 空穴准费米能级
对于非简并系统,可求得: 对于非简并系统,可求得:
n = Nce
n Ec − E F − k 0Tபைடு நூலகம்p E F − Ev − k 0T
(1)平衡态 G = R = r n0 p0 = r ni2 (2)非平衡态
在非简并情况下,产生率G仅 在非简并情况下,产生率G 非平衡载流子的复合率U 是温度的函数。 = 复合率 – 产生率。 产生率。 非平衡载流子的复合率Ud是温度的函数。即,当温度一定, 当温度一定, 半导体材料的G 半导体材料的G在平衡态和非平 Ud = R - G = r n p - r 衡态状态下数值相等) n0 p0 = r ( n p - ni2 。 衡态状态下数值相等。

半导体第五章 非平衡载流子

半导体第五章  非平衡载流子
假设t=0时,停止光照 t=t时,非子浓度为p(t) t=t+t时,非子浓度为p(t+t) 在t时间间隔中,非子的减少量:p(t)—p(t+t) 单位时间、单位体积中非子的减少为:
p (t ) p (t t ) t
当t0时,t时刻单位时间单位体积被复合掉 的非子数 ,为:
n0 N c
非平衡时:
Ec E F e KT
EF Ev KT
n EF Ei KT
p0 NV e
Nce
n Nce ni e
n Ec EF KT
Ec Ei KT
e
n EF Ei KT
p Nv e
p EF Ev KT
ni e
p EF Ei KT
非子的净复合率=
p

rd p (n0 p0 p )
1 rd (n0 p0 p)
¡ ñ rd£ rd ´ £ Ð º ó ¬ ¡
●寿命 与热平衡载流子浓度 n0、p0 有关
●与注入有关
小注入:
p n0 p0
1 d rd (n0 p0 )
n0,p0为热平衡时电子浓度和空穴浓度 ,
n,p为非子浓度。
对同块材料 :
n=p 热平衡时n0·0=ni2,非平衡时n· i2 p p>n n型:
n—非平衡多子
p—非平衡少子 p—非平衡多子
p型:
n—非平衡少子
注意:
n,p—非平衡载流子的浓度
n0,p0—热平衡载流子浓度 n,p—非平衡时导带电子浓度 和价带空穴浓度
决定于:
导带的电子浓度→n
复合中心上的空态→Nt-nt
电子俘获率

半导体物理第五章习题答案

半导体物理第五章习题答案

第五篇 题解-非平衡载流子刘诺 编5-1、何谓非平衡载流子?非平衡状态与平衡状态的差异何在?解:半导体处于非平衡态时,附加的产生率使载流子浓度超过热平衡载流子浓度,额外产生的这部分载流子就是非平衡载流子。

通常所指的非平衡载流子是指非平衡少子。

热平衡状态下半导体的载流子浓度是一定的,产生与复合处于动态平衡状态 ,跃迁引起的产生、复合不会产生宏观效应。

在非平衡状态下,额外的产生、复合效应会在宏观现象中体现出来。

5-2、漂移运动和扩散运动有什么不同?解:漂移运动是载流子在外电场的作用下发生的定向运动,而扩散运动是由于浓度分布不均匀导致载流子从浓度高的地方向浓度底的方向的定向运动。

前者的推动力是外电场,后者的推动力则是载流子的分布引起的。

5-3、漂移运动与扩散运动之间有什么联系?非简并半导体的迁移率与扩散系数之间有什么联系?解:漂移运动与扩散运动之间通过迁移率与扩散系数相联系。

而非简并半导体的迁移率与扩散系数则通过爱因斯坦关系相联系,二者的比值与温度成反比关系。

即T k q D 0=μ 5-4、平均自由程与扩散长度有何不同?平均自由时间与非平衡载流子的寿命又有何不同?答:平均自由程是在连续两次散射之间载流子自由运动的平均路程。

而扩散长度则是非平衡载流子深入样品的平均距离。

它们的不同之处在于平均自由程由散射决定,而扩散长度由扩散系数和材料的寿命来决定。

平均自由时间是载流子连续两次散射平均所需的自由时间,非平衡载流子的寿命是指非平衡载流子的平均生存时间。

前者与散射有关,散射越弱,平均自由时间越长;后者由复合几率决定,它与复合几率成反比关系。

5-5、证明非平衡载流子的寿命满足()τte p t p -∆=∆0,并说明式中各项的物理意义。

证明:()[]ppdt t p d τ∆=∆-=非平衡载流子数而在单位时间内复合的子的减少数单位时间内非平衡载流时刻撤除光照如果在0=t则在单位时间内减少的非平衡载流子数=在单位时间内复合的非平衡载流子数,即()[]()1−→−∆=∆-pp dt t p d τ在小注入条件下,τ为常数,解方程(1),得到()()()20−→−∆=∆-p te p t p τ式中,Δp (0)为t=0时刻的非平衡载流子浓度。

第五章-非平衡载流子讲解

第五章-非平衡载流子讲解


p = p0 + p
• 空穴浓度增加, EF下降。
“ 矛盾 ? ”
•如何解决?抛弃EF ?改善EF ? •合理的解决方案:两个费米能级, EFn和EFp
非平衡态的费米能级
• 用准费米能级描述 • 用EFn描述稳定非平衡态时的:n = n0 + n • 用EFp描述稳定非平衡态时的:p = p0 + p
例:在室温T = 300 K时,理论计算本征的
锗:r = 6.5×10-14cm3/s, = 0.3 s; 硅: r = 10-11cm3/s, = 3.5 s 。
实际上,材料的寿命比上述值低得多。
小禁带宽度的材料(锑化铟Eg=0.3eV),直接复合占优势。
2.间接复合
• 直接复合是材料的本征情况。
• 若使式(5-1)不成立,在确定的温度T下, 对特定的半导体材料(Eg一定),只有使 n0或p0突然发生变化,变化原因是各种外 场:
非平衡的产生
• 外场:光效应、热效应、电效应、磁效应。 • 光效应:
•子光从照价,带光跃子上的导能带量,h从若而大产于生禁电带子宽-空度穴Eg对,将。有电电 子浓度增加了n,同时价带中空穴浓度增加p。 •其中 n = p
另外,还存在与上述两步相反的逆过程。
• 能够产生和复合e-p对的四个步骤:
•甲:Et俘获导带电子“Ec电子Et” •乙: Et激发电子:“Et电子 Ec” •丙: Et俘获价带空穴“Et电子Ev” •丁: Et激发空穴 “Ev电子Et”
•甲乙互逆过程的讨论: Εc的电子浓度为n,Εt 复合中心的浓度为Nt 被电子占据了nt, 未被占据的浓度为Nt – nt。 n大, Nt – nt 大, 则复合机会大: 甲过程:
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

第5章非平衡载流子1. 一个n型半导体样品的额外空穴密度为1013cm-3,已知空穴寿命为100μs,计算空穴的复合率。

2. 用强光照射n型样品,假定光被均匀吸收,产生额外载流子,产生率为g p,空穴寿命为τ,请①写出光照开始阶段额外载流子密度随时间变化所满足的方程;②求出光照下达到稳定状态时的额外载流子密度。

3. 有一块n型硅样品,额外载流子寿命是1μs,无光照时的电阻率是10Ω⋅cm。

今用光照射该样品,光被半导体均匀吸收,电子-空穴对的产生率是1022/cm3⋅s,试计算光照下样品的电阻率,并求电导中少数载流子的贡献占多大比例?4.一块半导体样品的额外载流子寿命τ=10μs,今用光照在其中产生非平衡载流子,问光照突然停止后的20μs时刻其额外载流子密度衰减到原来的百分之几?5. 光照在掺杂浓度为1016cm-3的n型硅中产生的额外载流子密度为∆n=∆p=1016cm-3。

计算无光照和有光照时的电导率。

6.画出p型半导体在光照(小注入)前后的能带图,标出原来的费米能级和光照时的准费米能级。

7. 光照在施主浓度N D=1015cm-3的n型硅中产生额外载流子∆n=∆p=1014cm-3。

试计算这种情况下准费米能级的位置,并和原来的费米能级作比较。

8. 在一块p型半导体中,有一种复合-产生中心,小注入时,被这些中心俘获的电子发射回导带的过程和它与空穴复合的过程具有相同的几率。

试求这种复合-产生中心的能级位置,并说明它能否成为有效的复合中心?9.一块n型硅内掺有1016cm-3的金原子,试求它在小注入时的寿命。

若一块p型硅内也掺有1016cm-3的金原子,它在小注入时的寿命又是多少?10.在下述条件下,是否有载流子的净复合或者净产生:①载流子完全耗尽(即n,p都大大小于n i)的半导体区域。

②在只有少数载流子被耗尽(例如p n<<p n0而n n=n n0)的半导体区域。

③在n=p的半导体区域,这里n>>n i。

11、对掺杂浓度N D =1016cm-3、少数载流子寿命τp=10μs的n型硅,求少数载流子全部被外界清除时电子-空穴对的产生率。

(设E T=E i)12. 室温下,p型锗中电子的寿命为τn=350μs,电子迁移率μn=3600cm2/V⋅s,试求电子的扩散长度。

13. 某半导体样品具有线性分布的空穴密度,其3μm内的密度差为1015cm-3,μp=400cm2/V⋅s。

试计算该样品室温下的空穴扩散电流密度。

14. 在电阻率为1Ω⋅cm的p型硅中,掺金浓度N T =1015cm-3,由边界稳定注入的电子密度∆n=1010cm-3,试求边界处的电子扩散电流。

15.一块电阻率为3Ω⋅cm的n型硅样品,空穴寿命τp=5μs,若在其平面形表面稳定注入空穴,表面空穴密度∆p(0)=1013cm-3。

计算从这个表面扩散进入半导体内部的空穴电流密度,以及在离表面多远处过剩空穴浓度等于1012cm-3。

16.光照一个1Ω⋅cm 的n型硅样品,均匀产生额外载流子对,产生率为1017/cm3⋅s。

设样品的少子寿命为10μs,表面复合速度为100cm/s。

计算:①单位时间在单位面积表面复合的空穴数。

②单位时间单位表面积下离表面三个扩散长度的体积内复合的空穴数。

17. 一块施主浓度为2⨯1016cm-3的硅片,含均匀分布的金,浓度为3⨯1015cm-3,表面复合中心密度为1010cm-2,已知硅中金的r p=1.15⨯10-7cm3/s,表面复合中心的r s=2 ⨯10-6cm3/s,求:1)小注入条件下的少子寿命,扩散长度和表面复合速度;2)在产生率g=1017/s.cm3的均匀光照下的表面空穴密度和空穴流密度.1. 一个n 型半导体样品的额外空穴密度为1013cm -3,已知空穴寿命为100μs ,计算空穴的复合率。

解:复合率为单位时间单位体积内因复合而消失的电子-空穴对数,因此1317306101010010U cm s ρτ--===⋅⨯ 2. 用强光照射n 型样品,假定光被均匀吸收,产生额外载流子,产生率为g p ,空穴寿命为τ,请①写出光照开始阶段额外载流子密度随时间变化所满足的方程; ②求出光照下达到稳定状态时的额外载流子密度。

解:⑴光照下,额外载流子密度∆n =∆p ,其值在光照的开始阶段随时间的变化决定于产生和复合两种过程,因此,额外载流子密度随时间变化所满足的方程由产生率g p 和复合率U 的代数和构成,即()p d p pg dt τ=-⑵稳定时额外载流子密度不再随时间变化,即()0d p dt=,于是由上式得0p p p p g τ∆=-=3. 有一块n 型硅样品,额外载流子寿命是1μs ,无光照时的电阻率是10Ω⋅cm 。

今用光照射该样品,光被半导体均匀吸收,电子-空穴对的产生率是1022/cm 3⋅s ,试计算光照下样品的电阻率,并求电导中少数载流子的贡献占多大比例?解:光照被均匀吸收后产生的稳定额外载流子密度226163101010 cm p p n g τ-∆=∆==⨯=-取21350/()n cm V s μ=⋅,2500/()p cm V s μ=⋅,则额外载流子对电导率的贡献1619()10 1.610(1350500) 2.96 s/cm n p pq σμμ-=∆+=⨯⨯⨯+=无光照时0010.1/s cm σρ==,因而光照下的电导率0 2.960.1 3.06/s cm σσσ=+=+=相应的电阻率 110.333.06cm ρσ===Ω⋅ 少数载流子对电导的贡献为:p p p p q p pq pq g σμμτμ=≈= 代入数据:16190()10 1.6105000.8/p p p p p q pq s cm σμμ-=+∆≈∆=⨯⨯⨯=∴00.80.26263.06p σσσ===+﹪ 即光电导中少数载流子的贡献为26﹪4.一块半导体样品的额外载流子寿命τ =10μs ,今用光照在其中产生非平衡载流子,问光照突然停止后的20μs 时刻其额外载流子密度衰减到原来的百分之几?解:已知光照停止后额外载流子密度的衰减规律为0()tP t p e τ-=因此光照停止后任意时刻额外载流子密度与光照停止时的初始密度之比即为()t P t e P τ-= 当520210t s s μ-==⨯时202100(20)0.13513.5P e e P --====﹪ 5. 光照在掺杂浓度为1016cm -3的n 型硅中产生的额外载流子密度为∆n=∆p= 1016cm -3。

计算无光照和有光照时的电导率。

解:根据新版教材图4-14(a )查得N D =1016cm -3的n 型硅中多子迁移率21100/()n cm V s μ=⋅少子迁移率2500/()p cm V s μ=⋅设施主杂质全部电离,则无光照时的电导率16190010 1.6101100 1.76 s/cm n n q σμ-==⨯⨯⨯=有光照时的电导率14190() 1.7610 1.610(1100400) 1.784 s/cm n p nq σσμμ-=+∆+=+⨯⨯⨯+=6.画出p 型半导体在光照(小注入)前后的能带图,标出原来的费米能级和光照时的准费米能级。

光照前能带图 光照后(小注入)能带图注意细节:① p 型半导体的费米能级靠近价带;② 因为是小注入,∆p <<p 0,即p =(p 0+∆p )≈p 0,因此E Fp 非常靠近E F ,但E Fp 必须在E F 之下,因为p 毕竟大于p 0③ 即便是小注入,p 型半导体中也必是∆n >>n 0,故E Fn 要远比E F 更接近导带,但因为是小注入,∆n <<p 0,所以E Fn 距导带底的距离必大于E F 距价带顶的距离。

7. 光照在施主浓度N D =1015cm -3的n 型硅中产生额外载流子∆n=∆p=1014cm -3。

试计算这种情况下准费米能级的位置,并和原来的费米能级作比较。

解:设杂质全部电离,则无光照时0D n N = 由0i F E E kTi n n e--=得光照前1501010ln 0.026ln 0.2891.510F i i i i n E E kT E E n =+=+=+⨯eV 光照后1530 1.110n n n cm -=+=⨯,这种情况下的电子准费米能级15101.110ln 0.026ln 0.291 eV 1.510Fn i i i i n E E kT E E n ⨯=+=+=+⨯ 空穴准费米能级141010ln 0.026ln 0.229 eV 1.510F pi i i i p E E kT E E n ==-=-⨯-与E F 相比,电子准费米能级之差0.002 eV Fn F E E -=,相差甚微;而空穴准费米能级之差0.518 eV F Fp E E -=,即空穴准费米能级比平衡费米能级下降了0.52eV 。

由此可见,对n 型半导体,小注入条件下电子准费米能级相对于热平衡费米能级的变化很小,但空穴准费米能级变化很大。

8. 在一块p 型半导体中,有一种复合-产生中心,小注入时,被这些中心俘获的电子发射回导带的过程和它与空穴复合的过程具有相同的几率。

试求这种E VE F E FnE FpE C复合-产生中心的能级位置,并说明它能否成为有效的复合中心?解:用E T 表示该中心的能级位置,参照参考书的讨论,知单位时间单位体积中由E T 能级发射回导带的电子数应等于E T 上俘获的电子数n T 与电子的发射几率S -之积(S -=r n n 1),与价带空穴相复合的电子数则为r p pn T ;式中,r p p 可视为E T 能级上的电子与价带空穴相复合的几率。

由题设条件知二者相等,即1n p r n r p =式中1C T E E kTC n N e--=。

对于一般复合中心,n p r r ≈或相差甚小,因而可认为 n 1=p ;再由小注入条件p =(p 0+∆p )≈p 0,即得10n p即C T F V E E E E kTkTC V N eN e----=由此知ln CT C V F VN E E E E kT N =+-- ∵本征费米能级01(ln )2c i c v vN E E E k T N =+- ∴上式可写成2T i F E E E =-,或写成T i i F E E E E -=-室温下, p 型半导体F E 一般远在i E 之下,所以T E 远在i E 之上,故不是有效复合中心。

9.一块n 型硅内掺有1016cm -3的金原子,试求它在小注入时的寿命。

若一块p 型硅内也掺有1016cm -3的金原子,它在小注入时的寿命又是多少?解:n 型Si 中金能级作为受主能级而带负电成为Au -,其空穴俘获率731.1510/p r cm s -=⨯因而n 型Si 中的少子寿命10716118.7101.151010p p T s r N τ--==≈⨯⨯⨯ p 型Si 中金能级作为施主能级而带正电成为Au +,其电子俘获率836.310/n r cm s -=⨯因而p 型Si 中的少子寿命9816111.59106.31010n n T s r N τ--==≈⨯⨯⨯10.在下述条件下,是否有载流子的净复合或者净产生:① 载流子完全耗尽(即n ,p 都大大小于n i )的半导体区域。

相关文档
最新文档