光电子技术课程ppt
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光电子技术PPT1.4
d 2 ( 21 ) n2 B21 ( 21 ) h 21dt
d ( 21) (n2 B21 n1B12 ) ( 21) h 21dt
由爱因斯坦关系得:
d ( 21 ) ( n2 g2 n1 g1
B12 g1 B21g 2
) g 2 B21 ( 21 )h 21dt
形成粒子数反转的结构-----二能级系统
考虑一个二能级E2,E1 系统的粒子数的分布情 况。设有一光束通过此 系统,频率为:
21
E2 E1 h
由于受激吸收和发射的存在,光束的能量要发生变化。 经dt时间后有:(单位体积) 因吸收减少: 因发射增加: 能量总的变化为:
d1 ( 21 ) n1B12 ( 21 ) h 21dt
在给定体积内,组成光辐射的大量光子可按 一定方式分别处于不同的状态(模式)内。
同态光子是相干的,不同态光子是不相干的。
光子简并度越大 → 同态光 子数越多 → 相干光强越强
受激辐射可以产生相干光子,并且可 使光场得到放大。
问题:是否可以减少模式数(光子态)?
想法:使相干的受激辐射 光子集中在某个(某几个) 特定模式内,而不是均匀 分配在所有模式内。
外来光子
E h E2 E1
原子受外来光作用, 完全吸收外来光子, 并跃迁到E2能级。 N2 E2
N1
E1
两能级满足跃迁选择定则
光的受激吸收是同受激辐射相反的过程。 * 必须有外来光子
激光产生的条件
• 受激辐射为同态光子的产生提供了理论基 础。 • 是不是只要有受激辐射发生,就会产生激 光呢个? • 激光的产生还依赖于哪些条件?
光放大的条件:粒子数反转分布
增强光同介质的相互作用
d ( 21) (n2 B21 n1B12 ) ( 21) h 21dt
由爱因斯坦关系得:
d ( 21 ) ( n2 g2 n1 g1
B12 g1 B21g 2
) g 2 B21 ( 21 )h 21dt
形成粒子数反转的结构-----二能级系统
考虑一个二能级E2,E1 系统的粒子数的分布情 况。设有一光束通过此 系统,频率为:
21
E2 E1 h
由于受激吸收和发射的存在,光束的能量要发生变化。 经dt时间后有:(单位体积) 因吸收减少: 因发射增加: 能量总的变化为:
d1 ( 21 ) n1B12 ( 21 ) h 21dt
在给定体积内,组成光辐射的大量光子可按 一定方式分别处于不同的状态(模式)内。
同态光子是相干的,不同态光子是不相干的。
光子简并度越大 → 同态光 子数越多 → 相干光强越强
受激辐射可以产生相干光子,并且可 使光场得到放大。
问题:是否可以减少模式数(光子态)?
想法:使相干的受激辐射 光子集中在某个(某几个) 特定模式内,而不是均匀 分配在所有模式内。
外来光子
E h E2 E1
原子受外来光作用, 完全吸收外来光子, 并跃迁到E2能级。 N2 E2
N1
E1
两能级满足跃迁选择定则
光的受激吸收是同受激辐射相反的过程。 * 必须有外来光子
激光产生的条件
• 受激辐射为同态光子的产生提供了理论基 础。 • 是不是只要有受激辐射发生,就会产生激 光呢个? • 激光的产生还依赖于哪些条件?
光放大的条件:粒子数反转分布
增强光同介质的相互作用
光电子技术全套课件
光电子技术精品课程
§3 纵模的概念
光电子技术精品课程
§3 纵模的概念
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§4 光腔的损耗
开腔的损耗及其描述
光子在腔内的平均寿命
无源谐振腔的Q值 无源腔的本征振荡模式带宽
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§4 光腔的损耗
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§4 光腔的损耗
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§4 光腔的损耗
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§5 开腔模式的物理概念及分析方法
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§5 开腔模式的物理概念及分析方法
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§5 开腔模式的物理概念及分析方法
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§5 开腔模式的物理概念及分析方法
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§5 开腔模式的物理概念及分析方法
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§5 开腔模式的物理概念及分析方法
光电子技术 精品课程
电子科学与技术 精密仪器与光电子工程学院
光电子技术 精品课程
激 光 原 理
第二章 光腔理论的一般问题
电子科学与技术 精密仪器与光电子工程学院
§1 腔与模
光腔的构成和分类
模的概念
腔的作用
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§1 腔与模
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§2 共轴球面腔的稳定性条件
传输矩阵
共轴球面腔的稳定性条件
§7 方形镜共焦腔的自再现模
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§8 方形镜共焦腔的行波场
厄米 - 高斯光束
振幅分布和光斑尺寸
模体积
等相位面的分布
远场发散角
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§8 方形镜共焦腔的行波场
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光电子学完整PPT课件
第一章 电磁波与光波(理论基础) 第二章 激光与半导体光源 第三章 光波的传输 第四章 光波的调制 第五章 光波的探测与解调
.
未来是光通信的世界。
第一章 光波与电磁波
➢麦克斯韦方程组的积分形式 ➢高斯定理 斯托克斯定律 ➢麦克斯韦方程组的微分形式 ➢边界条件 ➢电磁波的性质 ➢电磁波谱
.
麦克斯韦方程组及其物理意义
E和H幅度成比例、复角相等
0E0 0H0
E H
电磁波的传播速度
v 1 k 00
C
1
00
3108.m/ s
介质中 真空中
为什么说光波是电磁波?
1) 根据麦氏方程推导, 电磁波在真空中的速度为
c 1 3.107 140 8ms
00
当时通过实验测得的真空中的光速也为 3108 m s
2) 根据麦氏方程: 电磁波在介质中的速度为
玻尔频率条件: h En Em 或 En Em
h
式中h为普郎克常数:
h 6 .6 2 1 3 0 J 4s
.
激光的基本原理、特性和应用 ——玻尔假说
原子能级
原子从高能级向低能 级跃迁时,相当于光 的发射过程;而从低 能级向高能级跃迁时, 相当于光的吸收过程; 两个相反的过程都满 足玻尔条件。
(对于非铁磁质)
v c
根据光学中折射率的定义,则
.
v c
nc vc vn
为什么说光波是电磁波?
如果光波是电磁波,比较上面两式:
v c 和v c
n
n
麦克斯韦 关系式
➢而当时测得的无极分子物质,按上式计算的折射率与测量的折射率 能很好的符合。 ➢当时测得的为有极分子物质,上式中的ε用光波频率时的值,则上式 就成立了。平时ε在低频电场下测量。 ➢所以麦克斯韦判定,光波是电磁波。
.
未来是光通信的世界。
第一章 光波与电磁波
➢麦克斯韦方程组的积分形式 ➢高斯定理 斯托克斯定律 ➢麦克斯韦方程组的微分形式 ➢边界条件 ➢电磁波的性质 ➢电磁波谱
.
麦克斯韦方程组及其物理意义
E和H幅度成比例、复角相等
0E0 0H0
E H
电磁波的传播速度
v 1 k 00
C
1
00
3108.m/ s
介质中 真空中
为什么说光波是电磁波?
1) 根据麦氏方程推导, 电磁波在真空中的速度为
c 1 3.107 140 8ms
00
当时通过实验测得的真空中的光速也为 3108 m s
2) 根据麦氏方程: 电磁波在介质中的速度为
玻尔频率条件: h En Em 或 En Em
h
式中h为普郎克常数:
h 6 .6 2 1 3 0 J 4s
.
激光的基本原理、特性和应用 ——玻尔假说
原子能级
原子从高能级向低能 级跃迁时,相当于光 的发射过程;而从低 能级向高能级跃迁时, 相当于光的吸收过程; 两个相反的过程都满 足玻尔条件。
(对于非铁磁质)
v c
根据光学中折射率的定义,则
.
v c
nc vc vn
为什么说光波是电磁波?
如果光波是电磁波,比较上面两式:
v c 和v c
n
n
麦克斯韦 关系式
➢而当时测得的无极分子物质,按上式计算的折射率与测量的折射率 能很好的符合。 ➢当时测得的为有极分子物质,上式中的ε用光波频率时的值,则上式 就成立了。平时ε在低频电场下测量。 ➢所以麦克斯韦判定,光波是电磁波。
光电子技术PPT 1.3
二、热辐射光源
发光机理:由于内部原子、分子的热运动转 变而来的体辐射器
非常接近于绝对黑体
太阳:直径为1.392 × 109 m的光球。它到地球的年 平均距离是1.496 × 1011 m。 因此从地球上观看太阳时, 太阳的张角只有0.533°。
四、氙灯
氙灯是由充有惰性气体氙的石英泡壳內两个钨电极之间的高温 电弧放电,从而发出强光。高压氙灯的辐射光谱是连续的,与 日光的光谱能量分布相接近(如图2-10),色温为6000K左右, 显色指数90以上,因此有「小太阳」之称。
辐射源发射光的颜色与黑体在 某一温度下辐射光的颜色相同, 则黑体的这一温度称为该辐射 源的色温。
图2-8是常用气体 放电灯的外形图。 表2-2列出了常用 的气体放电灯的种 类、性能以及它们 的主要应用领域。
气体放电灯的基本 结构是相似的.
一、汞灯 泡壳内充汞蒸汽
1.低压汞灯
汞灯在低压放电时主要辐射二条辐射线:253.7nm和 185.0nm。所谓共振辐射线是指从激发态跃迁到基态时 发出的辐射。当汞蒸气压为0.8Pa,玻璃壳温度40℃时, 253.7nm的辐射效率最大,约占输入电功率的60%,而可 见光只占2%。它的光谱分布如图⒜所示。
卤钨灯:
石英泡壳;泡壳内充入微量卤族元素或其化合物 (如溴化硼);形成卤钨循环。 色温3200K以上,辐射光谱为0.25~3.5μm。 发光效率可达30 lm/W(为白炽灯的2~3倍), 用作仪器白光源.
灯泡內充入卤钨循环剂(如氯 化碘、溴化硼等),在一定温 度下可以形成卤钨循环,即蒸 发的钨和玻璃壳附近的卤素合 成卤钨化合物,而该卤钨化合 物扩散到温度较高的灯丝周围 时,又分解成卤素和钨。这样, 钨就重新沉积在灯丝上,而卤 素被扩散到温度较低的泡壁区 域再继续与钨化合。这一过程 称为钨的再生循环。
发光机理:由于内部原子、分子的热运动转 变而来的体辐射器
非常接近于绝对黑体
太阳:直径为1.392 × 109 m的光球。它到地球的年 平均距离是1.496 × 1011 m。 因此从地球上观看太阳时, 太阳的张角只有0.533°。
四、氙灯
氙灯是由充有惰性气体氙的石英泡壳內两个钨电极之间的高温 电弧放电,从而发出强光。高压氙灯的辐射光谱是连续的,与 日光的光谱能量分布相接近(如图2-10),色温为6000K左右, 显色指数90以上,因此有「小太阳」之称。
辐射源发射光的颜色与黑体在 某一温度下辐射光的颜色相同, 则黑体的这一温度称为该辐射 源的色温。
图2-8是常用气体 放电灯的外形图。 表2-2列出了常用 的气体放电灯的种 类、性能以及它们 的主要应用领域。
气体放电灯的基本 结构是相似的.
一、汞灯 泡壳内充汞蒸汽
1.低压汞灯
汞灯在低压放电时主要辐射二条辐射线:253.7nm和 185.0nm。所谓共振辐射线是指从激发态跃迁到基态时 发出的辐射。当汞蒸气压为0.8Pa,玻璃壳温度40℃时, 253.7nm的辐射效率最大,约占输入电功率的60%,而可 见光只占2%。它的光谱分布如图⒜所示。
卤钨灯:
石英泡壳;泡壳内充入微量卤族元素或其化合物 (如溴化硼);形成卤钨循环。 色温3200K以上,辐射光谱为0.25~3.5μm。 发光效率可达30 lm/W(为白炽灯的2~3倍), 用作仪器白光源.
灯泡內充入卤钨循环剂(如氯 化碘、溴化硼等),在一定温 度下可以形成卤钨循环,即蒸 发的钨和玻璃壳附近的卤素合 成卤钨化合物,而该卤钨化合 物扩散到温度较高的灯丝周围 时,又分解成卤素和钨。这样, 钨就重新沉积在灯丝上,而卤 素被扩散到温度较低的泡壁区 域再继续与钨化合。这一过程 称为钨的再生循环。
【精品课件】光电子技术(激光器件).pptx
Pth n2th A21VRh p lcab1 ........(1.2 10)
29
三种工作物质的阈值比较
工作物质尺寸:Φ6mm×100mm,损耗系数α=0.01, 输出镜透射率T=0.5,ηL=0.5,ηc=0.8,ηab=0.2
参数
σ21(cm2) νp(S-1) ntot(cm-3) η0 Δnth(cm-3) n2th(cm-3) Eth(J)
21 0 A21 / 4 2n2
g n 21......................(1.2 2)
高斯线型
21 0 A21 ln 2 / 4 2n2
22
固体激光器阈值
受激辐射截面
红宝石 2.5E-20 cm2
Nd3+:YAG
27~88E-20 cm2
Nd3+:Glass 3E-20 cm2
20
100% I0
工作物质
固体激光器的阈值
R
I’ l
I ' I0 Re2(g )l
Re 1 阈值条件:
2(g )l
21
固体激光器阈值
gth
1 2l
ln
1 R
.................(1.2 1)
洛仑兹线型中心频率处的增益系数:
g
n
0 A21 4 2n2
其中,n
n2
g2 g1
n1
n为激光工作介质中的折射率
E1
E0
b) 四能级
量子效率0
亚稳态发射的荧光光子数 工作物质从光泵吸收的光子数
1
2
三能级1
=
S32 S32 +A31
2
A21 A21 S21
光电子技术课件ppt2[1]
22
θ1
B
半波带 a 半波带
2
21′′
1 2 1′
2′
半波带 半波带
A λ/2
两个“半波带”上发的光在P处干涉相消
形成暗纹。 • 当a sin 时3,可将缝分成三个“半波带”
2
Bθ
a
P处近似为明纹中心
A
2024/10/13
λ/2
光电子技术与应用
23
• 当 a sin 2 时,可将缝分成四个“半波
I I1 I2 2 I1I2 cos ,
若 I1 = I2 = I0 ,
则
I
4I0
cos 2
2
( d sin 2 )
I
4I0
光强曲线
2024/10/13
-4 -2 0 2 4
-2 -1 0 1 2 k
x -2 x -1 0
x1
x2
x
-2 /d - /d 0 /d 2 /d sin
光电子技术与应用
E0 sin 2
2
E0 △Φ
令 a sin
2
有
Ep
E0
sin
又
I
E
2 p
,I0 E02
P点的光强
I
I0
sin
2
2024/10/13
光电子技术与应用
27
由 得
I
I0
sin
2
可
(1) 主极大(中央明纹中心)位置:
0处, 0 sin 1 (2) 极小(暗纹)位置:
f
a
a
——衍射反比定律
2024/10/13
光电子技术与应用
sin I
第三章光电子技术-PPT课件
LD的工作特性(模式特性)
(1)
提高LD性能的方法
(2)
单纵模(SLM)激光器 设计的基本思想
使
几种典型的SLM激光器
大功率光纤激光器
包层泵浦技术
光纤耦合技术
大功率光纤激光器
美 国 IPG Photonics 公 司 、 德 国 Jena 大 学 的 应 用 物 理 所 和 英 国 Southampton 的 ORC 研 制 的 单 根 双包层光纤激光器,连续输出功率 分别达到135W、150W、1000W、 4000W, 20000W
难点
控制能力差
电子技术的发展
半导体电子学的强大生 命力在于它能够实现集 成化
处理功能和运行速度得 到大幅度提高,功耗大 大降低
尺寸大大缩小
芯片的成品率、可靠性 和性价比极大改善
但是利用电子作为信息的载体, 由于路径延迟和电磁串扰效应 的存在,无论从技术局限或是 经济代价以及信息安全的角度 来考虑,电子技术都出现了它 的阶段局限性。
5、半导体光电探测器
5.1 PN光电二极管
5.2 PIN光电二极管
5.3 APD光电二极管
5.4 光电二极管工作特性和参数
原因:W越大,光子入射到该区域的可能性 越大,被吸收产生光电流的概率就越高。
5.5 光电二极管一般性能和应用
谢谢
半导体掺杂材料的选择原则: 如果掺入的杂质原子代替半导 体晶格中的原子后存在多余的价电子,该杂质为施主杂质;如 果掺入的杂质原子代替半导体晶格中的原子后尚缺乏成键所需 要的电子,即存在电子空位,该杂质为受主杂质。
3、激光基本原理
光发射和光吸收
T为热力学温度,k=1.381×10-23J/K为玻尔兹曼常数
光电子技术第一章 绪论 PPT课件
• 1 2 3 代表材料对外场的响应;
• P代表外场作用下对传播规律的影响; • P ~ E 关系是非线性的。
7
2光电子技术的主要领域及应用
8
光电子技术的主要领域及应用
9
光电子技术的主要领域及应用
主要应用
信息获取
信息传输
信息处理
其它应用
位移、振动 温度、压力 应变、应力 电流、电压 电场、磁场 流量、浓度 可以测量70 多 个物理化学量
17
•激光冷却和捕获原子技术
获得低温是科学家长期以来不断追求的一种技 术,它不但给人类带来实惠,如超导的发现和 应用,而且为研究物质的结构和性质创造了独 特的条件。在低温条件下,分子,原子热运动 的影响可以大大的减弱,原子更容易暴露出它 们的性质。20世纪80年代,借助激光技术获得 了中性气体分子的极低温状态。这种获得低温 的方法就叫激光冷却。
光学 电子学
光电子学
3
光电子技术 是光电子学在信息、能源、材料、航空航天、
生命科学和环境科学等领域的应用
4
光电子学与光电子技术
光电子学
激光与红外物理学 非线性光学
强 光 光
电 光
磁 光
()
弹 声
学效效光
效应应效
应
应
半导体光电子学
光 电 转 换 效 应
发 光 效 应
非 线 性 光 学 效 应
6
共同的基本规律
数学描述 波动方程:
电磁波源:
E
o o
2E t 2
o
E t
o
2P t 2
通常(线性)情况下
有外场作用(非线 性)情况下:
P oE
P o 1E 2EE 3EEE
• P代表外场作用下对传播规律的影响; • P ~ E 关系是非线性的。
7
2光电子技术的主要领域及应用
8
光电子技术的主要领域及应用
9
光电子技术的主要领域及应用
主要应用
信息获取
信息传输
信息处理
其它应用
位移、振动 温度、压力 应变、应力 电流、电压 电场、磁场 流量、浓度 可以测量70 多 个物理化学量
17
•激光冷却和捕获原子技术
获得低温是科学家长期以来不断追求的一种技 术,它不但给人类带来实惠,如超导的发现和 应用,而且为研究物质的结构和性质创造了独 特的条件。在低温条件下,分子,原子热运动 的影响可以大大的减弱,原子更容易暴露出它 们的性质。20世纪80年代,借助激光技术获得 了中性气体分子的极低温状态。这种获得低温 的方法就叫激光冷却。
光学 电子学
光电子学
3
光电子技术 是光电子学在信息、能源、材料、航空航天、
生命科学和环境科学等领域的应用
4
光电子学与光电子技术
光电子学
激光与红外物理学 非线性光学
强 光 光
电 光
磁 光
()
弹 声
学效效光
效应应效
应
应
半导体光电子学
光 电 转 换 效 应
发 光 效 应
非 线 性 光 学 效 应
6
共同的基本规律
数学描述 波动方程:
电磁波源:
E
o o
2E t 2
o
E t
o
2P t 2
通常(线性)情况下
有外场作用(非线 性)情况下:
P oE
P o 1E 2EE 3EEE
光电子技术LectureNew(1)幻灯片PPT
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光电子技术(2)
760
760
3、气体放电的伏安特性
4、气体放电灯的稳流 直流供电用电组稳流
高频交流用电容稳流
低频交流供电用电感
复习要点
1、人造光源的发光效率与理想光效? 2、发射本领、吸收本领与基尔霍夫定律?
3、黑体概念、黑体辐射分布特点?
4、热辐射体分类、色温与相关色温? 5、卤钨灯结构、卤钨循环原理及卤钨灯特点? 6、标准照明体、标准光源、A、B、C标准照明体?
温度较低,形成WX,阻止钨沉积在玻璃壳上而损耗。所以,
卤钨反应抑制了钨损耗,延长了钨丝的寿命。
与白炽灯比较,卤钨灯特点:(1)体积小;(2)光通量稳 定。(3)光效率高,20-30流明/瓦;(4)色温高,达3300K; (5)寿命长。
光电子技术(2)
3、标准照明体 标准照明体指特定的光谱功率分布。 CIE针对不同的用途定义了不同的标准照明体,其中常用的三 种标准照明体为: 标准照明体A:温度为2856K的黑体所发出的光谱 标准照明体B:相关色温约为4874K的直射阳光的光谱 标准照明体C:相关色温为6774K的平均日光的光谱 4、标准光 源标准光源指实现标准照明体的发光源。常用标准光源有三种(3 Nhomakorabea、钨管灯
又名钨管黑体灯,由厚度约25m的钨皮,卷成直径约2mm的 钨管,管长约45mm,管芯装一钨丝,钨管一端开1mm孔径, 钨丝通电发光从此孔射出。钨管放入真空或充氩汽的玻璃壳内。 钨管灯在可见区的发射率很高,是最接近黑体的一种灯。是一 种良好的标准光源。
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光电子技术(2)
760
760
3、气体放电的伏安特性
4、气体放电灯的稳流 直流供电用电组稳流
高频交流用电容稳流
低频交流供电用电感
复习要点
1、人造光源的发光效率与理想光效? 2、发射本领、吸收本领与基尔霍夫定律?
3、黑体概念、黑体辐射分布特点?
4、热辐射体分类、色温与相关色温? 5、卤钨灯结构、卤钨循环原理及卤钨灯特点? 6、标准照明体、标准光源、A、B、C标准照明体?
温度较低,形成WX,阻止钨沉积在玻璃壳上而损耗。所以,
卤钨反应抑制了钨损耗,延长了钨丝的寿命。
与白炽灯比较,卤钨灯特点:(1)体积小;(2)光通量稳 定。(3)光效率高,20-30流明/瓦;(4)色温高,达3300K; (5)寿命长。
光电子技术(2)
3、标准照明体 标准照明体指特定的光谱功率分布。 CIE针对不同的用途定义了不同的标准照明体,其中常用的三 种标准照明体为: 标准照明体A:温度为2856K的黑体所发出的光谱 标准照明体B:相关色温约为4874K的直射阳光的光谱 标准照明体C:相关色温为6774K的平均日光的光谱 4、标准光 源标准光源指实现标准照明体的发光源。常用标准光源有三种(3 Nhomakorabea、钨管灯
又名钨管黑体灯,由厚度约25m的钨皮,卷成直径约2mm的 钨管,管长约45mm,管芯装一钨丝,钨管一端开1mm孔径, 钨丝通电发光从此孔射出。钨管放入真空或充氩汽的玻璃壳内。 钨管灯在可见区的发射率很高,是最接近黑体的一种灯。是一 种良好的标准光源。
光电子技术PPT 1.2节
6.色温;相关色温的概念
• 为了表示一个热辐射光源所发出光的光色性质,常用 到色温这个量,单位为K。 • 色温:绝对黑体的温度决定了它的辐射光谱分布,以 黑体作为标准光源,其他热辐射光源所发射光的颜色 如果与黑体在某一温度下的辐射光的颜色相同,则黑 体的这一温度称为该热辐射光源的色温。 • 相关色温:如果热辐射光源发光的颜色与任何温度下 的黑体辐射光的颜色都不相同,就以与发光颜色最相 近的黑体温度作为它的相关色温。
v K m V ( ) e ( )d
0
4)光出射度 M v 与光亮度 B v dv Mv 单位:lm /m2
dS
Bv
d v
2
d S co s d
dIv d S co s
单位: cd/m2
实用单位:sb(熙提) 1sb = 104cd/m2
例1-1 已知某He-Ne激光器(波长为632.8nm) 的输出功率为3mW,试计算其发出的光通量为多少lm?
• 黑体处于温度T时,单色辐射出射度为:
M B ( , T ) C 1 [exp( C 2 T ) 1]
5
其中:
C 1 2 hc
2
Planck公式
3 . 74 10
16
(W m )
2
C 2 hc k 1 . 43 8 10
2
(m K )
表明:当绝对黑体的温度升高时, M B max 向短波(高频)方向移动。
绝对黑体的温度决定了它的 辐射光谱分布
根据此定律,只要知道了黑体的温度,就能直接 得到黑体最大辐射出射度对应的峰值波长。 绝对黑体温度与辐射出射度峰值波长对应值
黑体绝对 温度(K) 辐射峰值 波长 (m)
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光度量的所有单位是由光强度的基本单位推导出来的。
CIPM规定,光强度的单位是坎德拉(Cd),其定义是“一个光 源发出频率为5401012Hz的单色辐射,若在一定方向上的辐射 强度为1/683W.sr-1,则该光源在该方向上的光强度为1Cd。
3. 辐射度量与光度量之间的关系: 单色光视效能(K):同一波长下测得的光度量与辐射度量之比。
1.2 辐射度学与光度学基本知识
1.2.1 辐射量
5. 辐射亮度(Le):辐射亮度是描述扩展源最重要、最常用的物 理量。其定义为,扩展源在某一方向的辐射亮度,就是扩展 源在该方向上的单位投影面积向单位立体角发射的辐射通量。
Le
dIe
dS.cos
d 2e
dS. cos .d
单位:瓦特/球面度-1.米2(W/sr.m2)。
d
d
dS S
辐射亮度示意图
第1章 光电技术基础
1.1 光辐射的度量
余弦辐射体
一般辐射体的辐射强度与空间方向有关,若辐射体的 辐射强度在空间方向上的分布满足dIe=dIe0cos (Ie0是面 元dS沿其法线方向的辐射强度),则称为余弦辐射体。
d
余弦辐射体的亮度
Le
dIe
dS.cos
dIe0 dS
Le0
2.用辐射高温计测得炉壁小孔的幅出度为22.8W/cm2,试求炉
内温度。
Meb
0 M eb
,T
d
C1
0 5
1 eC2 / T
d
1
T 4
第1章 光辐射与发光源
1.6 光频电磁波的基本理论和定律
• 光波的电磁场理论 • 相速度和群速度 • 光波在各向同性介质表面上的反射与折射
1.6.1 光波的电磁场理论
麦克斯韦电磁理论
积分形式
微分形式
1.6.1 光波的电磁场理论
麦克斯韦电磁理论
积分形式
微分形式
电磁波在介质分界面上传播的时候,由上方程组可推出界面两侧的场 以及界面上电荷电流的制约关系,即边界条件。
nE2 E1 0 n D2 D1
n H2 H1 n B2 B1 0
1.6.1 光波的电磁场理论
380~780nm纳米
第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
1.2.1 辐射量
1. 辐射能(Qe) :以辐射形式发射或传输的电磁波能量,单位 是焦耳(J) 。
下标e表示辐射度物理量 下标表示光度物理量
第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
1.2.1 辐射量
1. 辐射能(Qe) :以辐射形式发射或传输的电磁波能量。单位: 焦耳(J) 。 2. 辐射通量(e):单位时间内流过的辐射能量,又称辐射功 率。单位:瓦特(W),焦耳/秒(J/s)。
2. 光度量单位体系 光度量单位体系是一套反映视觉亮暗特性的辐射计量单位。
对应辐射度学的基本单位,光度学中分别如下单位描述。
辐射能(Qe) 辐射通量(e) 辐射出射度(Me) 辐射强度(Ie) 辐射亮度(Le) 辐射照度(Ee),
光量(Q) 光通量() 光出射度(M) 发光强度(I) (光)亮度(L) (光)照度(E)
C1
5
1 eC2 / T
1
C1 C2
T4
Meb ,T
C1
5
1 eC2 / T
1
C15eC2 / T
(,T )
实验
瑞利-琼斯
T=1646k
维恩
维恩位移定律:单色辐射出射度最大值对应的波长m由 Meb ,T 0 确定。
T
由
Meb ,T
C1
5
1 eC2 / T
1
C e 5 C2 / T 1
1.3 热辐射基本定律
1.3.1 单色吸收比和单色反射比
1. 吸收比、反射比、透射比t
单色吸收比、单色反射比、单色透射比
无透射时: T T 1
2. 黑体:对任何波长的辐射能的吸收比都等于1。
第1章 光辐射与发光源
1.3 热辐射基本定律
1.3.2 基尔霍夫辐射定律
在同样的温度下,各种不同物体对相同波长的单色辐射 出射度与单色吸收比之比值都相等,并等于该温度下黑体对 同一波长的单色辐射出射度。
M e1T e1T
M e2 T e2 T
M eb T
第1章 光辐射与发光源
1.3 热辐射基本定律
黑体特征: 强吸收体 强热辐射能力 黑体的辐射随温度和波长变化,遵从普朗克公式。
第1章 光辐射与发光源
1.3 热辐射基本定律
黑体特征: 强吸收体 强热辐射能力 黑体的辐射随温度和波长变化,遵从普朗克公式。
1.2 辐射度学与光度学基本知识
对于光辐射的探测和计量,存在辐射度单位和光度单位两 套不同的体系。
辐射量
光度量
特点:只与辐射客体有关 基本量:辐射通量、辐射能。 单位:W或J/s、J 适应范围:整个电磁波段
特点:与人眼的视觉特性有关 基本量:发光强度 单位:Cd 适应范围:可见光,波长范围为
第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
葡萄牙建世界上最大太阳能发电厂
自由电子激光武器
第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
红外透镜 Infrared lens
像元 Detector
温度为 T 的目标物体 Object with temperature of T
第1章 光辐射与发光源
K
X X e
单位:流明.瓦-1
Km K555nm 683lm /W
单色光视效率(V):又称相对光谱光视效率
V
K Km
因此
X v X e KmV
光视效率(K):
K
0
X e KmV d
0 X e d
下节课内容
基础知识(原教材)
1.热辐射基本定律 2.光频电磁波的基本理论和定律
第1章 光辐射与发光源
1.3 热辐射基本定律
热辐射——物体因温度而辐射能量的现象。 • 热辐射是自然界中普遍存在的现象。 • 辐射能是由原子、分子的热运动能量转变而来的。
热辐射光源——使发光物体升温到足够高而发光的光源。 • 在辐射过程中不改变自身的原子、分子的内部状态。 • 辐射光谱是连续光谱。
第1章 光辐射与发光源
如:单色辐射出射度
M e 0 M e, d
M e,
dM e
d
1.2.1 辐射量
1. 辐射能(Qe) :以辐射形式发射或传输的电磁波能量。单位:焦 耳(J) 。 2. 辐射通量(e):单位时间内流过的辐射能量,又称辐射功率。 单位:瓦特(W),焦耳/秒(J/s)。 3. 辐射出射度(Me):辐射体单位面积向半空间发射的辐射通量, 反映物体的辐射能力。单位:瓦特/米2(W/m2) 。 4. 辐射强度(Ie):点辐射源在给定方向上发射的在单位立体角内 的辐射通量。单位:瓦特.球面度-1(W.sr-1)。 5. 辐射亮度(Le):扩展源在某一方向的辐射亮度,就是扩展源在 该方向上的单位投影面积向单位立体角发射的辐射通量。单位: W/(sr.m2)。 6. 辐射照度(Ee):照射在接收面元上的辐射通量de与该面元的面 积dA之比。单位:瓦特/米2(W/m2)。 7. 单色辐射度量:单位波长间隔内对应的辐射度量。
单色辐射出射度 MeB(,T)(瓦.厘米-2微米 -1)
0.45 0.4
0.35 0.3
0.25 0.2
0.15 0.1
0.05 0 0
900K
Meb ,T
5
c1 ec2 / T
1
800K
700K
MeB(,T) 随 连 续 变 化 , 曲线只有一个极大值。
T 愈 高 , MeB(,T) 也 愈 大 ,不同温度的曲线永不相交 。曲线下的面积是T4。
eHale Waihona Puke dQe dt第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
1.2.1 辐射量
3. 辐射出射度(Me):辐射体单位面积向半空间发射的辐射通 量,反映物体的辐射能力。单位:瓦特/米2(W/m2)。
Me
de dS
第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
1.2.1 辐射量
3. 辐射出射度(Me):辐射体单位面积向半空间发射的辐射通 量,反映物体的辐射能力。单位:瓦特/米2(W/m2) 。
为玻尔兹曼常数。
斯蒂芬—玻尔兹曼定律指出:物体辐射的能量密度与其自身的热力学温度 (T)的四次方成正比。因此温度升高时,辐射出射度迅速增加。
黑体、选择体、灰体 色温与相关色温
黑体的温度决定了它的辐射光谱分布。 以黑体作为标准光源,其他热辐射光源发射 光的颜色如果与黑体在某一温度下的辐射光 的颜色最为相近,则黑体的这一温度称为该 热辐射光源的色温;
第1章 光辐射与发光源
1.2 辐射度学与光度学基本知识
1.2.1 辐射量
7. 单色辐射度量(光谱辐射分布):辐射量在波长处的单位波 长间隔内的大小,又叫辐射量的光谱密度,是辐射量随波长 的变化率。
X e 0 X e, d
如:单色辐射通量
X e,
dX e
d
Φe 0 Φe,λdλ
Φe,λ
dΦe dλ
黑体是一种理想热辐射源!
1.3.3 普朗克公式
黑体处于温度T时,在波长处的单色辐射出射度为:
Meb ,T
5
c1 ec2 / T
1
c1 2πhc3,c2 hc/k
h=6.62619610-23瓦秒2,为普朗克常数; c=2.9979251010厘米秒-1,为真空中光速; k=1.38062210-23瓦秒K-1,为玻尔兹曼常数; 为波长; c1=2hc2=3.74184410-12瓦厘米2,为第一辐射常数; c2=ch/k=1.438833厘米K,为第二辐射常数。