多角形区域共形映射及其应用
了解共形映射范文
了解共形映射范文共形映射是一个重要的数学概念,广泛应用于复变函数论、几何学、物理学等领域。
本文将从定义、性质、应用三个方面来详细介绍共形映射。
共形映射是保持角度不变的映射,即若有两条曲线相交于其中一点,并且它们的切线相交的角度为θ,则经过共形映射后,这两条曲线仍然相交于同一点,并且它们的切线相交的角度仍为θ。
简单来说,共形映射可以保持曲线的角度关系不变。
共形映射具有以下几个重要的性质。
首先,共形映射保持正交性,即在共形映射下,相交角度为90度的两条曲线仍然相交于90度。
其次,共形映射保持长度比例,即原有曲线上的两点之间的距离与映射后曲线上的两点之间的距离比例相同。
此外,共形映射还可以保持曲率的标量不变,即曲线上特定点处的曲率在映射后保持不变。
这些性质使得共形映射在几何学中具有重要的应用。
共形映射在复变函数论中也起着重要的作用。
根据复变函数的性质,不存在一对一的解析函数可以将一个区域映射到另一个区域上,但存在解析函数可以将一个区域共形映射到另一个区域上。
这就是著名的黎曼映射定理。
通过共形映射,我们可以将一个复平面上的区域映射为另一个区域,从而找到解析函数的解析区域。
这对于研究复变函数的性质,解决复变函数方程,以及求解数学物理问题具有重要意义。
共形映射还在物理学中广泛应用。
在流体力学中,共形映射可以将一个复杂的流场映射为一个简单的流场,从而简化流体力学模型的求解。
在电动力学中,共形映射可以将电磁波场映射到不同介质中,从而研究电磁波在不同介质中的传播性质。
在计算机图形学中,共形映射可以用来对三维物体进行形变和变形,从而达到模型拟合和动画生成等目的。
总之,共形映射是一个重要的数学概念,具有广泛的应用。
通过保持角度、正交性、长度比例和曲率不变,共形映射可以在几何学、复变函数论、物理学等领域中发挥重要作用。
无论是从理论还是实际应用的角度,共形映射都是值得深入研究的课题。
共形映射知识点总结
共形映射知识点总结1. 共形映射的定义共形映射是指一个保角映射,即保持角度不变的映射。
设f(z)是复平面上的一个函数,如果存在一个映射关系g(z),使得对于任意z1和z2,它们的连线与x轴的夹角相等,则称f(z)是一个共形映射。
一个映射f(z)在z处保持共形,如果它在z处可微且其导数不为0,且满足下面的Cauchy-Riemann条件:\[\frac{\partial u}{\partial x} = \frac{\partial v}{\partial y}, \quad \frac{\partialu}{\partial y} = -\frac{\partial v}{\partial x}\]其中f(z) = u(x, y) + iv(x, y)是复平面上的一个函数,u和v是实数函数。
2. 共形映射的性质(1)共形映射保持曲线的角度不变。
设f(z)是一个共形映射,若曲线C经过f(z)映射后变为C',则曲线C与C'在每个点处的切线夹角相等。
(2)共形映射保持比例不变。
设曲线C经过f(z)映射后变为C',则C'的任意两点之间的距离与C的对应两点之间的距离之比在每个点处相等。
(3)共形映射不存在全纯的双全纯函数。
3. 共形映射的应用共形映射在多个领域有着广泛的应用,包括:(1)在解析几何中,共形映射可以用来描述复平面上的曲线和曲面,它可以将复平面上的各种曲线映射到圆盘上的圆或者半平面上的线段,从而简化对曲线和曲面的研究。
(2)在物理学中,共形映射被广泛应用于流体力学、电磁学和热力学等领域,因为共形映射保持角度和比例不变,它可以帮助研究者简化复杂的物理问题,得到更简洁的物理模型。
(3)在工程领域中,共形映射可以用来处理复杂的结构和材料的问题,比如用共形映射可以将一个复杂结构的材料映射为一个简单的结构,从而方便分析和计算。
(4)在计算机科学和计算机图形学中,共形映射可以用来处理和分析复杂的图形和图像,比如可以利用共形映射将一个图形映射到另一个图形,从而方便比较和分析。
共形映射的条件
共形映射的条件共形映射,这可是个挺有趣的东西呢。
就好比是在数学这个大花园里的一种神奇魔法。
那共形映射得满足啥条件呢?这就像是要进一个特别的俱乐部,得符合人家的规矩。
其中一个重要的条件啊,它得保持角度不变。
这是啥意思呢?你可以想象一下,就像你在一个平整的纸张上画了一个角,然后经过共形映射这个神奇的操作之后,这个角在新的图形里还是那个角度,就好像是一个倔强的小家伙,不管到了哪里都保持自己的姿态。
这就好像是在玩拼图,每一块的形状虽然变了,但是各个块之间的角度关系却没有改变。
这可不容易做到呢!还有哦,共形映射在局部上是相似的。
这怎么理解呢?就好比是你看一个小蚂蚁,对于小蚂蚁来说,它周围的一小块地方经过共形映射之后,就像是用放大镜看东西,虽然整个画面可能变了,但是小蚂蚁周围那一小块地方看起来还是和原来差不多的样子,只是大小可能变了。
这就像是你把一张小照片放大,照片里的小细节虽然变大了,但是它们之间的相对关系还是保持着相似性。
这也是共形映射很重要的一个特点呢。
再说说函数的解析性。
这就像是一把钥匙对于一扇门一样重要。
一个函数要是想要成为共形映射的函数,那它得是解析的。
这就好比是一个人要是想参加一场高级别的比赛,得有一定的资格一样。
如果函数不解析,那就像一个没有参赛资格的人,根本就不能进入共形映射这个游戏场。
那什么是解析呢?简单说就是函数在某个区域里可导,而且导数连续。
这就像是一辆汽车在路上行驶,不仅要能开得动(可导),而且还得开得平稳(导数连续)。
如果汽车开得一顿一顿的(导数不连续),那就不符合要求啦。
另外,共形映射还得是一一对应的。
这就像是给每个小朋友都分一个独一无二的小玩具一样,不能有两个小朋友拿到同一个玩具,也不能有玩具没有人拿。
在数学里呢,就是说一个点在原来的区域里只能对应新区域里的一个点,反过来也是一样的。
这就像是在两个不同的世界里建立起一种完美的一对一关系,多一个少一个都不行。
这些条件啊,就像是构建共形映射这个大厦的基石。
共形映射
内容简介
在第一章曾讲过w=f (z )在几何上,可以看作是平面上的一个点集G (定义集合)变到w 平面上的点集G* (函数值集合)的映射(或变换),这个映射通常称为由函数w=f (z )所构成的映射。
*)(G
w G z z f w ∈⎯⎯→⎯∈=称为的原象。
的象点(映象),而为z z w ~~~~~~~~~~~~~~~~
第六章共形映射
第六章共形映射
:C 增大时点它的正向取t 1. 曲线的切线
)()(000方向相同则割线的方向向量t t z t t z p Δ−Δ+,的参数分别为若t t t t z ,,0)('000∈≠设连续曲线方向。
对应于参数割线p p 0
2. 解析函数导数的几何意义,,)(0∈=f D z D z f w 且内解析在区域设]
,[)(::0βα∈=t t z z C z D 引一条有向光滑曲线内过在)(00增大方向的曲线,正向取过点—t z f w =Γ)
(),(000t z z t =∈βα取0)('0≠t z :)(:)(w w t z z C z z f w Γ→==平面上平面上~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~
3. 共形映射的概念
)(00为共形的,或称在变性具有保角性和伸缩率不的邻域内有定义,且在在设f w z z z f w ==~~~~~~
定义)()(内是共形映射在区域内每一点都是共形的,在若D z f w D z f w ==~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~。
共形映射的应用
共形映射的应用
嘿,你问共形映射的应用啊?这可有点厉害呢。
共形映射在好多地方都能派上用场。
比如说在物理学里吧,它可以用来研究电磁场啥的。
就像你有个复杂的迷宫,共形映射能帮你找到一条简单点的路。
通过共形映射,可以把复杂的电磁场问题变得简单点,更容易解决。
在工程领域也很有用哦。
比如在设计飞机翅膀的时候,共形映射可以帮忙分析气流的情况。
就像你要做一个风筝,得知道风怎么吹才能让风筝飞得好。
共形映射就能帮工程师们更好地理解气流,设计出更好的飞机翅膀。
还有在地图绘制方面呢。
共形映射可以把地球这个大圆球上的地图画到平面上,而且还能尽量保持角度不变。
这就像你要把一个橘子皮展开成一个平面,共形映射能让这个过程更准确。
这样画出来的地图,角度不会变形得太厉害,看起来更真实。
我记得有一次,我看一个关于飞机设计的纪录片。
里面就提到了共形映射的应用。
工程师们用共形映射来分析飞机周围的气流,然后改进飞机的设计。
从那以后,我就知道了
共形映射在工程领域的重要性。
反正啊,共形映射的应用可多了,在物理学、工程学、地图绘制等方面都能发挥大作用。
你要是对这些领域感兴趣,就可以多了解了解共形映射哦。
共形映射的应用
(上接第 55 页)经验、视角、期望,教学评价就要关照学 生 的 个 体差异,在评价内容上、方式上应该充分尊重学生对知识的个 体化理解,书面式、口头式、实践式、操作式、体验式的考核,应 该相互补充,相得益彰,注意评价中的学生个体,鼓励知识探 求,注重学生的个体感受。 这样,既能够检验学生对通识知识 中显性知识的掌握程度, 又能够了解学生自己对通识知识的 理解程度,使得通识知识能够成为学生自己的知识。 这样才能
角形区域 d:0<arg z<α(0<α< 2π )内是单叶的,因而也 是 共 形 的 n
n
(因为 z=0,z=∞ 在 d 的边界上,不在 d 内),故 w=z 将图(0<α<
2π n
)共形映射成角形区域
。
特别的
n
w=z
将区域
d:0<arg
z<α(0<α<
2π
● ● ●
(上接第 57 页) 交织器的实现最关键是 跟 矩 阵 的 读 入 和 写出方式有关。 只要设置好读写地址,可以用 ram 代替移位寄 存器组。 本文所用的分组交织器实现是通过对一个大小为 4k, 数据线宽度为 6 的 Ram 进行地址控制实现的。
受清零信号 aclr 控制,清零信号高电平有效;在 Ram 的读使 能和写使能的控制下,长 36 宽 6bit 数据流按行写入,按列读出并 输出 reg1, 实现第一次交织; 然后进入下一个 Ram 中进行解交
使通识教育的目的得以实现。 科
【参考文献】 [1]李曼丽.通识教育:一种大学的教育观[M].北京:清华大学出版社,1999. [2]庞 海 勺.通 识 教 育 :台 湾 与 大 陆 之 比 较 [J]. 中 国 高 教 研 究 ,2007,6. [3]石 中 英.波 兰 尼 的 知 识 理 论 及 其 教 育 意 义 [J]. 华 东 师 范 大 学 学 报 ( 教 育 科 学 版 ).2001,6. [4]刘 徐 湘.波 兰 尼 “个 人 知 识 ”概 念 在 教 育 学 中 的 应 用[J].教 育 评 论 , 2007,5. [5]尹 湘 鹏.个 人 知 识 及 其 对 教 学 的 启 示 [J]. 江 西 教 育 科 研 ,2006,8. [6]盖 绍 普.强 化 学 生 “缄 默 知 识 ”追 求 知 能 和 谐 发 展[J].黑 龙 江 高 教 研 究 ,2007 ,4.
第七章 共形映射
第七章 共形映射前面我们借助于积分、级数等方法研究了解析函数,这一章将用几何的思想来讨论解析函数的性质和应用。
从几何上看:复变函数)(z f w =是从复平面z 到复平面w 之间上的一个映射。
而解析函数所确定的映射(解析变换)是具有一些重要的性质。
它是复变函数论中最重要的概念之一,与物理中的概念有密切的联系,而且对物理学中许多领域有重要的应用。
如应用共形映射成功地解决了流体力学与空气动力学、弹性力学、磁场、电场与热场理论以及其他方面的许多实际问题。
不但如此,20世纪中亚音速及超音速飞机的研制促成了从保形映射理论到拟保形映射理论的发展。
第一节 解析变换的特征首先,讨论一般解析变换的一些性质:定理7.1 设)(z f w =在区域D 内解析且不恒为常数,则D 的像)(D f G =也是一个区域。
证明:首先证明G 是一个开集。
设G w ∈0,则有D z ∈0使得)(00z f w =。
由解析函数零点的孤立性,存在以0z 为心的某个圆周C ,使得C 及C 的内部全包含在D 内,除0z 外,在C 及C 的内部,0)(w z f -都不为零, 故存在,0>δ 在C 上δ≥-|)(|0w z f . 对于满足δ<-||0w w 的w ,在C 上,有|||)(|00w w w z f ->≥-δ. 由Rouche 定理,在C 的内部,w w w z f w z f -+-=-00)()(和0)(w z f -在C 内有相同个数的零点,即0w 的邻域δ<-||0w w 包含在D 内。
由于)(z f 是连续的,所以G 显然是连通的。
下面研究单叶解析函数的映射性质。
我们知道:设函数w=f (z )在区域D 内解析,并且在任意两不同点,函数所取的值都不同,则称它为区域D 上的单叶解析函数,简称即为单叶函数。
利用证明定理7.1的方法,我们可以得到:引理7.1 设函数f (z )在0z 点解析,且0z 为0)(w z f -的p 阶零点,则对充分小的正数ρ,存在着一个正数μ,使得当μ<-<||00w w 时,w z f -)(在ρ<-<||00z z 内有p 个一阶零点。
共形几何学的基础理论及其应用
共形几何学的基础理论及其应用共形几何学是几何学的一个分支,研究保持角度不变的空间变换。
它以圆锥投影为基础,研究物体在平面上的投影,以及这些投影之间的联系。
共形几何学的基础理论可以运用在多个领域,包括地理学、工程学和计算机图形学等。
一、基础理论:1. 圆锥投影:圆锥投影是共形几何学的基础,通过将立体物体投影到平面上,保持角度不变。
这种投影方法广泛应用于地理学中的地图制作,以及工程学中的建筑设计和测量。
通过圆锥投影,我们可以将三维物体的形状和相对位置准确地映射到二维平面上。
2. 共形映射:共形映射是共形几何学的重要概念,指的是保持角度不变的空间变换。
在共形映射中,等角线段在变换后仍然保持等长,并且保持原始曲率。
这个概念在地理学领域的地图制作中十分重要,因为它可以保证地图的形状和角度的准确性。
3. 度量:共形几何学中的度量指的是衡量空间中点之间距离的方法。
共形度量强调保持角度的重要性,而不是距离的准确性。
这是因为在共形几何学中,保持角度不变比保持距离的准确性更为重要。
度量概念在共形几何学的应用中起着重要作用,可以帮助我们理解几何形状的特征和相互关系。
二、应用:1. 地理学中的地图制作:共形几何学在地理学领域的地图制作中起着至关重要的作用。
通过使用圆锥投影和共形映射,地理学家可以准确地将地球表面的三维形状映射到平面地图上。
共形几何学的应用可以保持地图上的地理角度和形状的准确性,使得地图在导航和测量方面更加可靠。
2. 工程学中的建筑设计与测量:共形几何学在工程学领域的建筑设计与测量中也起着重要作用。
通过使用共形映射和度量概念,建筑师和测量工程师可以准确地测量和重现三维物体的形状和相对位置。
共形几何学的应用可以确保建筑结构的角度和比例的准确性,使得建筑物的设计和构建更加稳定和可靠。
3. 计算机图形学中的模拟与渲染:共形几何学在计算机图形学领域的模拟与渲染中也具有广泛的应用。
通过使用共形映射和度量概念,计算机图形学家可以准确地模拟和渲染三维场景,使得虚拟世界的角度和形状与现实世界保持一致。
第六章共形映射§6.1共形映射的概念平面内的一条有向连续曲线,若
第六章 共形映射§6.1 共形映射的概念z 平面内的一条有向连续曲线():c z z t t αβ=≤≤,若()00,z t t αβ'≠<<,则向量()0z t '与c 相切于点()00z z t =,正方向为曲线的正方向。
规定:①()0arg z t '就是c 上点0z 处的切线的正向与x 轴正向之间的夹角;②相交于一点的两条曲线1c 和2c 正向之间的夹角就是1c 和2c 在交点处的两条切线正向之间的夹角。
1、解析变换的保角性——解析函数的导数的几何意义:设()w f z =在区域D 内解析,0z D ∈,在点0z 处有导数()00f z '≠,设c 为z 平面内通过0z 的任一条有向光滑曲线,参数方程为()()()000,,0z z t t z z t z t αβ'=≤≤=≠,0t αβ<<。
映射()w f z =将曲线c 映射成w 平面内通过点0z 的对应点()00w f z =的一条有向光滑曲线Γ,参数方程为:()()()()000,0w f z t w t f z z t '''==≠⎡⎤⎣⎦。
所以在Γ上点0w 处有切线存在,切线的正向与轴正向之间的夹角是()()()000Argw t Arg f z z t '''=⎡⎤⎣⎦()()()()()00000,Argf z Argz t Argw t Argz t Argf z '''''=+-=。
将原来的切线的正向与映射过后的切线的正向之间的夹角理解为曲线c 经过()w f z =映射后在0z 处的转动角或旋转角,即有:①导数()00f z '≠的辐角()0Argf z '是曲线c 经过()w f z =映射后在0z 处的旋转角(辐角几何意义);②旋转角()0Argf z '的大小与方向跟曲线c 的形状与方向无关(所以称这种映射具有旋转角的不变性)。
共形映射的性质及其应用
目录摘要 (I)Abstract (II)1.引言 (1)2.共形映射的概念 (2)2.1解析函数的导数的几何意义 (2)2.2共形映射的定义 (5)3.几种常见的共形映射 (6)3.1分式线性变换(默比乌斯变换) (6)3.2某些初等函数所构成的共形映射 (7)3.2.1幂函数与根式函数 (7)3.2.2指数函数与对数函数 (8)4.共形映射的性质 (9)4.1共形映射的两个基本性质 (9)4.2分式线性变换的保角性 (9)4.3分式变换的保圆周(圆)性 (10)4.4 分式线性变换的保对称性 (11)4.5分式线性变换的保交比性 (11)5.共形映射的应用 (12)5.1分式线性变换的应用 (12)5.2幂函数与根式函数的应用 (13)5.3指数函数与对数函数的应用 (15)5.4共形映射在其它领域的应用 (15)6.结束语 (17)参考文献 (18)摘要共形映射这个概念,是数学中很重要的概念之一,是在物理学的观念中所产生的,对于物理学的不同领域有着许多重要的应用.同时关于共形映射的性质也是相当重要的,对于共形映射的一些性质的论证,涉及到较多的基本概念以及方法.本文在共形映射的定义的基础上,较为详细地归纳并且探讨了共形映射所具有的性质.具体地来说,本文主要研究了共形映射在保角性、伸缩率不变性等方面性质及其应用等方面的问题.共形映射的方法成功地解决了在流体动力学、电学、弹性力学等方面的许多实际问题.关键词:共形映射,保角性,伸缩率不变性,分式线性变换AbstractConformal mapping is an important concepts in math, which can be deduced from the physics and applied to various field in physics. Meanwhile,the nature of conformal mapping is quite important,some of its character for the deduction,involving many basic concepts and methods .In this paper,conclude and discuss the nature of conformal mapping in more detail, which based on the definition of it. Specifically speaking, the paper mainly study the problems about the characters and applications of conformal, ratio of eapansion and contraction ,and others. The methods of conformal mapping successfully solve many practical issues in fluid dynamics,electricity ,and eleastic.Key words:Conformal mapping , Conformal, Invariability of ratio of expansion and conraction1.引言18世纪70年代,是复变函数中共形映射发展的起步,欧拉曾经遇到过称为“小范围里的相似映射”的所谓共形映射;而到了1779年,拉格朗日则创立了共形映射理论,这种理论是建立在从旋转曲面上到平面上的;1788年著作的制图学著作中最早出现了共形映射这一概念;19世纪20年代初,由高斯创立了更为一般的共形映射理论,这种理论是建立在复变函数的;1851年,黎曼首次发表了关于任意的单连域都可以映射到(单位)圆域的定理,此后,许多数学家都曾尝试给出对黎曼定理的严格证明,但都未成功;直到20世纪初才由奥斯古德成功给出严格证明.在复变函数论中,共形映射既是难点也是重点,是从几何的角度来讨论解析函数的性质及其应用,不仅对于解决数学本身的问题是一种简便的方法,而且对于解决弹性力学、电学、流体学等学科所遇到的实际问题,也是一种非常便捷且重要的方法.从19世纪中叶开始共形映射作为数学工具广泛应用于稠密介质力学的研究中.而共形映射理论的基本问题就是:要求建立由一个函数所构成的变换,使得它在给定的区域D 与*D 把区域映射D 到*D 上,且这个变换为共形映射.对解析函数的性质及其应用的探讨有很多种方法,有分析的方法,也即用微分、积分和级数等进行探讨,而本文主要讲的是另一种方法,从几何的角度来讨论解析函数的性质及其应用.从几何的角度来看,一个复变函数()ƒz w = z D ∈,可以视作从z 平面到w 平面之间的一个变换,在接下来的正文当中,将重点探讨由解析函数所构成的变换,也即解析变换的某些重要性质.通过探究可得知,在导数不为零的点处,这种变换具有保角的特 性,并且懂得了判断一个变换是否为共形映射.但是,我们更需要了解共形映射所具有的性质及其应用.本文将阐述共形映射的性质,叙述探讨分式线性变换、幂函数与根式函数、指数函数与对数函数等几种简单变换.本文从探讨解析变换导数的几何意义,引入共形映射的概念,叙述几种常见的共形映射,进而总结共形映射的性质,最后总结共形映射在分式线性变换、幂函数与根式函数、指数函数与对数函数等方面的应用,并在本文举出一些例子,使我们可以借此认识到,如何选择适当的初等函数的组合(如果这是可以做到的话),来解决共形映射理论的这一问题,通过这些感受共形映射的重要性.2.共形映射的概念这一章节我们叙述的是共形映射的概念,先从解析函数所构成的变换的性质出发,探讨解析变换的保角性,以及解析函数在导数不为零的性质,从而引出共形映射的概念.2.1解析函数的导数的几何意义我们已经知道,z 平面上的任意一条有向连续曲线C 可以用(),z z t t αβ=≤≤来表示,它的正向取t 增大时点z 的移动方向,()z t 是一个连续函数.若()00,z t t αβ'≠≤≤,那么表示()0z t '的向量(0z 取为起点,以下不一一说明)与C 相切于点()00z z t =(图1)现在,我们做出如下规定:通过C 上两点0P 与P 的割线0P P 的正向对应参数t 增大的方向,那么这个方向与表示()()00z t t z t t+∆-∆的向量的方向相同,这里()0z t t +∆与()0z t 分别为点0P 和P 对应的复数(图1),当点P 沿着曲线C 无限趋近于点0P 时,割线0P P 的极限位置就是曲线C 上点0P 处的切线.所以,表示()()()0000limt z t t z t z t t∆→+∆-'=∆的向量与曲线C 相切于点0z 处的切线的正方向,因此我们便可以得到:(1)()0Arg z t '就是在曲线C 上点0z 处切线的正向与x 轴正向之间的夹角; (2)任意两条曲线12与C C ,这两条曲线相较于一点,则两条曲线之间的夹角就是曲线1C 与2C 在交点处的两条切线正方向之间的夹角.图1接下来,通过以上的论断以及规定,我们来讨论解析函数的导数所体现出的几何意义,然后由此引出共形映射这一概念.性质2.1.1[1] 解析变换的保角性(导数的几何意义)设()ƒz w =在区域D 内解析,0z D ∈,在点0z 处有导数且()00ƒz '≠,又设曲线C 为z 平面上任意一条通过0z 的有向的光滑曲线,它的参数方程为:()()01:C z z t tt t =≤≤,()00z z t =,则必然有()0z t '存在并且有()0z t '≠,从而C 在0z 处有切线,其切向量就是()0z t ',它的倾角则为ϕ=()0arg z t ',经过变换()z w =ƒ,C 之像曲线()ƒΓ=C 的参数方程变为()ƒ:z t w ⎡⎤=⎣⎦Γ()≤≤01t t t .由于()ƒz w =在0z 解析,故()ƒz w =在0z 的领域内是单叶解析的,又C 是通过0z 的光滑曲线,所以Γ在点()00=t w w 的邻域内是光滑的.由于()()()000ƒ0t z z t w ''=≠',故Γ在()00z w =ƒ处也有切线,()0t w '就是其切向量,其倾角为()0=arg w t 'ψ=()()00arg arg z z t ''ƒ+,即 ϕψ=+()0arg z 'ƒ. 假设 ()0ƒRe i z α'=,则必 ()0ƒz R '=,()0arg z α'ƒ=,于是 -=ϕαψ, (1) 且 0lim0z wR z∆→∆=≠∆. (2)图2若我们假设图1中的x 轴与u 轴、y 轴与v 轴的正方向相同,规定曲线C 经过变换后的旋转角就是原来的切线正方向与变换过后的切线的正向之间的夹角,极限值0lim z wz∆→∆∆ 称为曲线C 在0z 的伸缩率,因此我们有(1)式表明:曲线C 经过()ƒz w =变换后在0z 处的旋转角就是导数()0ƒ0z '≠的辐角()0Arg z 'ƒ,且旋转角的大小和方向跟曲线C 的形状与大小无关,所以这种变换具有旋转角不变性.(2)式表明:通过点0z 的任意曲线C 经过变换()ƒz w =后在0z 的伸缩率是()0ƒz ',它与曲C 的形状和方向无关,因此这种变换具有伸缩率不变性.上面的讨论说明:在导数不为零的点处,解析函数具有旋转角不变性和伸缩率不变性. 现在假设两条曲线12与C C 相交于点0z ,它们的参数方程分别为()1z z t =和()2z z t =,t αβ≤≤;并且()()01020z z t z t '==,()()102000z t z t '''≠≠,0t αβ<<,0t αβ'<<.现又假设变换()ƒz w =分别将12与C C 映射为相交于点()00ƒz w =的曲线1Γ与2Γ,它们的参数方程为()1w w t =与()2w w t =,t αβ≤≤.则由此可得到()()()()10102020Arg Arg Arg Arg w t z t w t z t ''''''-=-. 即 ()()()()20102010Arg -Arg =Arg Arg w t w t z t z t ''''''- (3)上式两端分别是1Γ与2Γ以及12与C C 之间的夹角.所以,(3)式表明:任意两条相交于点0z 的曲线12与C C 之间所成的夹角,与在经过变换()ƒz w=映射后1C 与2C 所对应曲线1Γ与2Γ之间所成的夹角的大小和方向都相同,这种性质便称为保角性.由此,我们便可以得到下面的定理.定理2.1.1[2] 设函数()ƒz w =在D 内解析,0z 是D 内一点,且()0ƒ0z '≠,则变换()ƒz w =在点0z 处具有以下两个性质:(1)通过0z 的两条曲线之间所形成的夹角在经过变换后所得的两曲线之间的夹角保持大小和方向不变,称为保角性.(2)任意一条通过0z 的曲线的伸缩率均为()0z 'ƒ,且与其形状和方向无关,称为伸缩率不变性.2.2共形映射的定义通过以上解析变换的性质可以引入共形映射的概念.定义 2.2.1[2] 如果()ƒz w =在区域D 内是单叶的,在0z 具有保角性和伸缩率不变性,则称此变换在0z 是共形的,或者称()ƒz w =在0z 是共形映射,若变换()ƒz w =在D 内每一点都是共形的,则称它为D 内的共形映射.设()ƒz w = z D ∈ , 0z D ∈ ()00ƒz w =.又因为w z ∆∆=()()00z z z z --ƒƒ=0z z →−−−−−→= ()0ƒz ', 所以()0ƒw z z '∆≈∆(忽略高阶无穷小).那么圆:()()000ƒw z z z w w z δδ=ƒ'-=−−−→-=(忽略高阶无穷小). 这就是为什么称为共形映射的原因. 根据以上的讨论以及定理和定义,我们有:定理2.2.1[2] 如果解析函数()ƒz w =在D 内每一处都有()0ƒ0z '≠,那么变换()ƒz w =是D 内的共形映射.上面所定义的共形映射,不仅要求曲线间的夹角在经过变换后保持大小不变,且方向也必须保持不变,如果变换()ƒz w =具有伸缩率不变性,且保持夹角的大小不变,但是方向相反,则称该变换为第二类共形映射.因此,前面叙述的共形映射相对地称为第一类共形映射.3.几种常见的共形映射在本文中,主要探讨的是解析函数所构成的共形映射,分式线性变换、以及某些初等函数所构成的共形映射等都是几种常见的共形映射,它们在共形映射中都是很基本的,下面我们就来讨论这几种常见的共形映射.3.1分式线性变换(默比乌斯变换)形如+=+az bw cz d , 0==-≠a b w ad bc c d,称为分式线性变换,简记为()=w z L .为了保证()L z 不恒为常数,条件0ad bc -≠是必要的. 另外,对于分式线性变换,在扩充z 平面上的补充定义如下: 如0c ≠,在 d z c =-处定义w =∞,在z =∞处定义w c=a; 如0c =,在z =∞处定义w =∞.注 分式线性变换又称为双线性变换,在这方面,德国数学家乌斯曾做过大量的研究.所以,在其它文献中,它也被称为默比乌斯变换.任一分式线性变换总可以由以下三种特殊类型变换复合而成: (Ⅰ)w z b =+;(Ⅱ)w z =a ;(Ⅲ)1w z=. 现在来叙述这三种变换各自所具有的几何意义.(Ⅰ)型变换w z b =+是一个平移变换.因为复数相加相当于化为向量相加,所以在变换w z b =+下,z 沿着向量b 即复数b 所表示的向量的方向平移一段距离b 后就得到w .(Ⅱ)型变换w az =是一个旋转与伸缩变换.事实上,我们设re i z θ=,re i θ=a ,那么r i w e θλ=.因此,先把z 旋转一个角度α,再将z 伸长或缩短到=λa 倍后就得到w .(Ⅲ)型可分解为:1w z=,w ω=. 上面第一个变换称为关于单位圆周的对称变换,并且z 与ω关于单位圆周对称;后面一个变换称为关于实轴的对称变换,并且w 与ω关于实轴对称.3.2某些初等函数所构成的共形映射 3.2.1幂函数与根式函数幂函数n w z =,其中n 是大于1的自然数,除了0z =,及z =∞外,它处处具有不为零的导数,因此幂函数在这些点处是保角的.幂函数的单叶性区域是顶点在原点且张度不超过2n π的一个角形区域.例如说,它在角形区域d: 0arg z α<< 20n πα⎛⎫<≤ ⎪⎝⎭内是单叶的,因此幂函数也是共形的(因为不保角的点z =0,及z =∞在d 的边界上,不在d 内).故幂函数(将图3的角形区域d:0arg z α<<20nπα⎛⎫<≤⎪⎝⎭共形映射成为角形区域D :0arg n w α<<.图3特别地,在指数函数n w z =下,角形区域arg z nπ<<20共形映射成为w 平面上除去原点及正实轴的区域(图4).图4而指数函数n w z =的逆变换根式函数n z w =,将w 平面上的角形区域2:0arg 0D w n n παα⎛⎫<<<≤ ⎪⎝⎭共形映射成为z 平面上的角形区域d:0arg z α<<(图3).(这里n w 是D 内的一个单值解析分支,区域d 确定了它的值.)总而言之,我们可以利用幂函数或者根式函数所构成的共形映射来拉大或缩小角形区域的张度.3.2.2指数函数与对数函数指数函数z w e =在任意的有限点处均有()0ze'≠,因此,由指数函数所构成的变换是z 平面上的共形映射.z w e =的单叶性区域是平行于实轴宽不超过2π的带形区域.例如说,z w e =在带形区域g:()0m 02z h h π<I <<≤是单叶的,因此也是共形的(z =∞不在g内,而在g 的边界上).于是指数函数将带形区域g: ()0m 02z h h π<I <<≤共形映射成角形区域G :0arg w h <<(图5).图5特别地,带形区域0m 2z π<I <在指数函数=z w e 下共形映射成w 平面上除去原点及正实轴的区域.作为z w e =的逆变换ln z w =,将图5所示w 平面上的角形区域G :()0arg 02w h h π<<<≤共形映射成z 平面上的带形区域g: 0m z h <I <(这里的ln w 是G 内的一个单值解析分支,它的值完全由区域g 确定.).4.共形映射的性质通过前面对共形映射的概念以及几种常见的共形映射的介绍,接下来是探讨共形映射所具有的某些性质,从共形映射的两个基本性质出发,再到具体的分式线性映射所特有的性质.4.1共形映射的两个基本性质性质4.1.1[3] 在相差一个高阶无限小的程度内,共形映射可以把无限小的圆周变换成圆周(圆性质).性质4.1.2[3] 共形映射使在曲线的交点处曲线所成的角度保持不变(角保持性质).性质4.1.1的意思是,当r 很小时,圆周0:r C z z -=被变换成这样的一条曲线*C ,它的任何一个点,与经过曲线*C (它是曲线C 考虑的映射下的像)上任何一个点所做的圆周0w w ρ-=的距离,都是一个关于r 的高阶无限小.性质4.1.2的意思是,在点0z 处任何两条曲线1Γ与Γ2所成的角度,等于在点0w 处这两条曲线的像*1Γ与*2Γ所成的角度.4.2分式线性变换的保角性首先,我们来讨论一下(Ⅲ)型变换1w z=,该变换称为反演变换,显然在扩充z 平面上反演变换是一一对应的,且在,z z ≠≠∞0处导数存在,则该变换在去除0z z ≠≠∞与后是共形的.但是,问题在于z z ==∞0和处是否共形的,下面我我们就来讨论.如果我们规定:两条伸向无穷远点∞处的曲线的夹角,等于它们在变换1=zζ下所映射成的通过原点的两条象曲线的夹角,那么变换1=w zζ=在原点处解析,且()010w ζζ='=≠,因此变换w ζ=在=0ζ处,也即变换1w z=在z =∞处是共形的.同样地,依次可得在0z =处w 1z =是共形的.所以,变换1w z=在扩充z 平面上是一个共形映射. 接下来,我们讨论(Ⅰ)型和(Ⅱ)型的复合变换()0w az b a =+≠.显然,这个变换在扩充z 平面上是一一对应,且()()00w az b a ''=≠≠+,因此当z ≠∞时,该变换是共形的.为了证明在z =∞处它也是共形的,设11=,z wζη=.这时,变换()0w az b a =+≠成为 a b ζηζ=+它在处解析,并且有()()2010aaa b ζζηζζ=='==≠+,所以在=0ζ处共形,即()0w az b a =+≠在z =∞处是共形的,故()0w az b a =+≠在扩充z 平面上是共形映射.综上所述,由于上述三种变换复合得到分式线性变换,所以,我们便得出下面的性质. 性质4.2.1 分式线性变换在扩充z 平面上是一一对应的,且具有保角性.4.3分式变换的保圆周(圆)性性质4.3.1[1]平面上的圆周(直线)经分式线性变换变为圆周或者直线.注 在扩充平面上,直线可以看作经过无穷远点的圆周.证 明显可得,圆周(直线)在整线性变换()0w kz h k =+≠变换下变为圆周(直线),而对于反演变换w z=1,事实上,圆周或直线则可表为Az 0z z z C ββ+++= (A ,C 为常数,2C β>A ) ,当A=0就上式就表示为直线.上式经过反演变换1w z=变换后成为 0Cww w w A ββ+++=,它表示直线或圆周(当C =0时表示直线,当0C ≠时表示圆周).由于分式线性变换是由几个整线性变换型和反演线性变换的复合得到,这样分式线性变换将平面上的圆周(直线)变为圆周或直线.4.4 分式线性变换的保对称性分式线性变换除了保角性和保圆周性之外,还有保对称性.为了证明这个性质,我们引入下面一个定理.定理 4.4.1[1]12,z z 是关于圆周γ的一对对称的充要条件是通过12,z z 的任意圆周Γ都与γ正交.现在,我们就来证明分式线性变换的保对称性,也即定理4.4.1所得到的性质4.4.1 性质 4.4.1 设点12,z z 是关于圆周γ的一对对称点,那么在分式线性变换下,它们的像点1w 与2w 也是关于γ的像曲线Γ的一对对称点.(保对称性)证 设经过12,z z 的圆周Γ由分式线性变换得到经过w 1与2w 的任意圆周'Γ,因为Γ与C 正交,而分式线性变换具有保角性,因此,'Γ与C '(C 的像)也必然是正交的,所以由定理4.4.1可知1w 与2w 是关于C '的一对对称点.4.5分式线性变换的保交比性在讨论分式线性变换的保交比性前,我们先引用2012年高等教育出版社出版的钟玉泉编著的《复变函数论》对交比的定义.定义4.5.1[1] 1234,,,z z z z 是扩充平面上有序的四个互异点,构成下面所示的量,称为它们的交比,记为()1234,,,z z z z :()314112344232,,,:z z z z z z z z z z z z --=--.当四个互异点其中有一个点为∞时,则将含有此点的项用1代替.比如1z =∞时,即有()234423211,,,z z z z z z z ∞=:--, 也即先把1z 看作是有限的,再令1z →∞取极限而得.性质4.5.1[1] 在分式线性变换下,四点的交比保持不变.证 设 ,1,2,3,4i i i az bw i cz d+==+ ,则()()()()i j i j i j ad bc z z w w cz d cz d ---=++, 所以()314112344232,,,:w w w w w w w w w w w w --=-- =()314112344232:,,,z z z z z z z z z z z z --=--.5.共形映射的应用5.1分式线性变换的应用当边界是圆弧或者直线的区域时,分式线性变换在处理这些问题时具有很大的作用. 下面的例子很好地反映了分式线性变换的作用.例1 若分式线性变换()az bz cz dw L +==+满足条件:,,,a b c d 是实数,并且0ad bc ->,则上半z 平面在该变换下共形映射成上半w 平面.证明 由题设,当z 为实数时,则()az bz cz dw L +==+也为实数,因此该变换把实轴变换成实轴.又当z 为实数时()()20dw ad bc L z dz cz d -'==>+. 因此该变换把实轴变换成实轴且还是同向的,如图6所示,再注意到例1,该变换把上半z 平面共形映射成上半w 平面.图6例2 求出将上半平面z >Im 0共形映射成单位圆1w <的分式线性变换()w L z =,使得()0L =a,其中Im 0a >.解 首先根据保对称点性,点a 关于实轴的对称点a 应该变成0关于单位圆周1w <的对称点∞.因此,该分式线性变换一定具有如下形式z aw k z a-=⋅-, 其中k 是常数.下面,我们来确定k.根据保圆周性,()w L z =将实轴变换成单位圆周1w =,即实轴上的任意一点一定变成单位圆周1w =上的点,特别地,01z z a ak k w z aa=-⋅=⋅∈=-,所以k =1,即i k e θ=,θ为实常数,所求的分式线性变换为()Im 0i z a w e a z aθ-=⋅>-.5.2幂函数与根式函数的应用()0,,,az bw L z cz dab ca a b c d +==+->−−−−−→是实数以上是应用了分式线性变换的特性,下面我们举例运用幂函数或者根式函数所构成的共形映射将角形区域的张度进行拉大或缩小.例3 求将区域arg 42z ππ-<<共形映射成上半平面.使1,,0z i i =-分别变成2w =,1,0-(图7)解 容易可知4143344i i e z e z ππξ⎡⎤⎛⎫⎛⎫⎢⎥=⋅=⋅ ⎪⎪⎢⎥⎝⎭⎝⎭⎢⎥⎣⎦将指定区域变成上半平面,不过1z =,-i , 0,i 变成3410,,ξ=-.现再作一个上半平面到上半平面的分式线性变换,使得3410,,ξ=-变成w =2,-1,0.此变换为(()3332414234w ξξ+=-+,复合这两个变换后,即得所求的变换为()()4334433342414234i i e z w e z ππ⎛⎫+ ⎪⎝⎭=⎛⎫-+ ⎪⎝⎭.图75.3指数函数与对数函数的应用由于指数函数z w e =所构成的变换将水平的带型区域共形映射成角形区域,而指数函数的反函数对数函数ln z w =则相反地把角形区域共形映射成带型区域,所以经常利用这两种函数就将这两种类型的区域进行转换,下面的例子就是运用到了指数函数的映射的特性.例4 求一个变换将带形区域()0Im z π<<映射成单位圆1w <.解 由前面的结论可知,变换=z e ζ将题目所给的带形区域映射成ζ平面的上半平面0Im ζ>,又根据上面例2可知:变换iw iζζ-=+将上半平面映射成单位圆1w <,故所求的变换为z ze iw e i-=+. 共形映射除了在数学本身的应用外,还可应用到物理等领域中,下面我们就应用共形映射技巧来解决调和函数22220x yϕϕ∂∂+=∂∂(4)中的一些物理问题.5.4共形映射在其它领域的应用在电学上,经常用到(4)式,在静电学中(,y)x ϕ可以理解为点()x y ,处的电势和电压,而它的偏导数x ϕ∂∂,y ϕ∂∂用作电场强度的表示.特别地,我们就可以确定区域边界上的电势或者电场强度的法向量,以及计算区域内部(或外部)的电势值.由方程ϕ=常数定义的曲线称为等势线.关于(4)式的解的更详细的物理解释,可查阅最后的参考文献.例5 如图8(a )所示的阴影部分(透镜形状区域)上求一个调和函数,且它在边界圆弧上的取值分别为0和1. 这里的ϕ可以解释为:一个无限长带型材料内的稳定温度,它的截面就是一个透镜区域,且在边界上保持稳定的温度.解 由于该区域是由圆弧所围成的一个有界区域,所以自然地,我们会想到利用分式线性变换,如果取1z i =+为该分式线性变换的极点,则两圆周都变成了两条相互正交的直线,这是因为共形性保证了0z =的角不变.因此可以考虑函数()()ƒ1zw z z i ==-+,(5)它把0z =映射到0w =,1z i =+映射到w =∞.为确定透镜的像,我们注意到()ƒ21i =+,()ƒ21i i =-,因此透镜被映射为图8(b)所示的阴影部分的角形区域,边界为射线Arg w=34π(圆弧在1ϕ=处的像)和3Arg 4w π=-(圆弧在0ϕ=处的像).因此我们可以得到w 平面上所对应的调和函数为()25arg 2w w ψπ=-+,而其中arg w 取0arg 2w π<<的这个分支,由(2)式得()()25,arg 41zx y z i πϕπ⎛⎫=- ⎪ ⎪-+⎝⎭. 上式可以表示为()()()124,tan 411πϕπ-⎛⎫-=- ⎪ ⎪-+-⎝⎭x y x y x x y y ,这里1tan 22ππθ--<<.图86.结束语通过本文对共形映射的讨论,我们可以总结得出:在导数不为零的所有点处,解析变换是共形的;要想确定一个区域映射后的像,我们就可以利用共形映射的性质,通过该区域边界的像来确定.分式线性变换可以理解为平移,伸缩,旋转和反演变换的复合函数,是一类很重要的变换,分式线性映射的许多性质,尤其是它的保对称性,应用它可以解决直线或圆为边界的区域上的问题.共形映射的性质不仅可以解决数学本身的问题,而且还可以解决电学,流体力学等实际问题.共形映射的性质及其应用参考文献[1]钟玉泉.复变函数论(第四版)[M].北京:高等教育出版社,2012.[2]西安交通大学高等数学教研室,工程数学复变函数(第四版)[M].北京:高等教育出版社,1996.[3]施祥林,夏定中.译复变函数论方法(第6版)[M].北京:高等教育出版社,2005.[4]刘敏思,欧阳露莎.复变函数论[M].武汉:武汉大学出版社,2007.[5]赵彦玲.共形映射的应用[J].科技向导,2010年第32期.[6]李清桂.谈谈保形变换中分式线性变换的运用[J].桂林师范高等专科学校学报,2001,15(4): 102-104.18。
§2多角形映射公式
z平面
x1
xk-1 xk
xk+1 xn
wkቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
w平面
p
p
wk-1
wk
wk+1
图47
在这里wk+1是与wk+1关于wk-1及wk的联线为 对称的点.显然P可从P通过坐标轴的平移
及旋转而得.由于w=f(z)及w=f*(z)分别把上 半z平面映射为P及P ,我们有
f*(z)=af(z)+
(5.4)
其中a及是复常数,|a|=1;这表明当z围绕
§2 多角形映射公式 5 基本公式 6 实例
2 基本公式
黎曼定理保证了不是全平面的单连通 区域与单位圆之间有保形映射.本节中研究 多角形的内区域的映射公式.由于单位圆可 映射成上半平面,为了便于应用对称原理, 现研究多角形的内区域与上半平面之间的 映射.
设单叶函数w=f(z)及其反函数z=F(w) 实现w平面上顶点按反时针方向依次为 wk()(k=1,2,,n)的简单多边形(即边界 不相交的多边形)的内区域P与上半z平面 之间的保形映射.由第六章边界对应定理 7.2,w=f(z)及z=F(w)可以唯一地推广到多 边形边界及实轴上,使其实现闭多边形与
2) g(z)在z平面上除去xk( k=1,2,3,,n) 外解析.这是由于f(z)的每一分支在任何 z0(xk)的充分小的邻域内单叶解析,从而 其导数在z0不为零.
3) g(z)在z= xk ( k=1,2,3,,n)有一阶极 点.
3)的证明如下:由(5.3),在z= xk 的充分 小的邻域内任一点z (xk),
C 平面
-1
0
1
3a
A aO a B
图48
选择z平面上-1,0,1三点以A,B,C为象, 那么所求的映射函数是
共形映射的概念
3
图(一)
4
方程为 点的切线与
实轴的夹角为: 实轴的夹角为:
Argω ′(t0 ) = Argf ′( z0 ) + Argz ′(t0 )
即为 Argω ′(t0 ) Argz ′(t0 ) = Argf ′( z0 ) 即ω (t ) 在点 ω 0 处切向量的辐角与 z (t ) 在点
ω
f ′( z0 ) ≠ 0,则映射 ω = f ( z ) 在区域 内 在区域D内 处处有 f ′( z0 ) ≠ 0,则映射 ω = f ( z )
10
内的共形映射。 是D内的共形映射。 内的共形映射
定理3 黎曼映射定理 黎曼映射定理) 为单连通区域, 定理 (黎曼映射定理 若B为单连通区域, 为单连通区域
z = z(t ),
α ≤t ≤ β
2
增大的方向, 它的正向相应于参数t增大的方向,且
z 0 = z ( t 0 ) , z ′( t 0 ) ≠ 0 , α ≤ t 0 ≤ β
z ( t ) 在 t 0 的切线与实轴的夹角为 Argz′(t0 ) , f (z) ,把曲线 映为过点 把曲线C映为过点 的光滑曲线(图 ω 0 = f ( z0 ) 的光滑曲线 图1):
z 0 处切向量的辐角之差总是 Argf ′( z0 ) 与
z (t ) 无关。因此,过点 z0 的任意 条曲线, 无关。因此, 的任意2条曲线 条曲线,
在映射 ω
= f ( z)
5
的点处, 映射之下, 映射之下,在点 f ′( z0 ) ≠ 0 的点处,夹角的 大小和旋转方向是保持不变的,这就是映射
z0 ∈ D
,且
f ′(z0 ) ≠ 0 那么映射
z0
共形映射的概念和性质
第一节共形映射的概念一、两曲线的夹角二、解析函数导数的几何意义三、共形映射的概念四、小结与思考一、两曲线的夹角)(,)(βα≤≤=t t z z 正向: t 增大时, 点z 移动的方向.如果规定:t p p 正向对应于割线0pp 0 , 那么增大的方向.)()( 00同向与tt z t t z Δ−Δ+平面内的有向连续曲线C 可表示为:z yxC ..0p p )(0t z )(0t t z Δ+)()()(lim0000t z tt z t t z t ′=Δ−Δ+→Δ当p, 0时p pp 0处切线上 0p C ,,0)( 00βα<<≠′t t z 如果的向量那么表示)(0t z ′).( 0t z z C =相切于点与方向与C 一致.C ..0p p )(0t z )(0t t z Δ+)(0t z ′yxC 沿00)()(z C z t z 上点为起点为的方向若规定′处切线的正向, 则有x 轴正向之间的夹角.处的切线的正向与上点就是00)( Arg .1z C t z ′C.z yx)(0t z ′)(Arg 0t z ′2C 1C 正向之间与相交于一点的两条曲线21 .2C C 之间的夹角.)(Arg )(Arg 0102t z t z ′−′.z ),(:11t z z C =;)(:22t z z C =).()(02010t z t z z ==向在交点处的两条切线正与就是的夹角21 ,C C二、解析函数导数的几何意义的几何意义)( Arg .10z f ′:, :0参数方程的有向光滑曲线平面内过z z C );(,)(βα≤≤=t t z z 正向: t 增大的方向;,)( 00t z z =且.,0)(0βα<<≠′z t z C 0z .y x)(z ,)(内解析在区域设D z f w =)(0t z ′.0)(,00≠′∈z f D z 且, Γ的有向光滑曲线其参数方程为,,)]([βα<<=z t z f w 正向: t 增大的方向.)( )( 00z f w w C z f w ==平面内过映射成将映射C 0z .y x)(z )(0t z ′y x)(w 0w .Γ)(z f w =)()]([βα≤≤=t t z f w 因为0)()(0t t t w t w =′=′所以,0≠)(0处切线存在上点即w Γ)(Arg )(Arg )(Arg 000t z t w z f ′−′=′)(Arg )(Arg )(Arg 000t z z f t w ′+′=′或处切线的倾角在0w Γ处切线的倾角在0z C 的转动角映射后在经曲线定义为0)(:z z f w C =)()(00t z z f ′′=2Γ1Γ1C 说明: 转动角的大小与方向跟曲线C 的形状无关.映射w =f (z ) 具有转动角的不变性.α.0w α映射经)(z f w =1C 1Γ)(Arg )(Arg )(Arg 01010t z t w z f ′−′=′2C 2Γ2C 0z .)(Arg )(Arg )(Arg 02020t z t w z f ′−′=′则有)(Arg )(Arg )(Arg )(Arg 02020101t z t w t z t w ′−′=′−′的夹角在与 021w ΓΓ的夹角在与 021z C C 结论:)(z f w =的夹角在其大小和方向上都等同于经过. 2121之间的夹角与对应的曲线与映射后跟ΓΓC C 方向不变的性质, 此性质称为保角性.的大小和具有保持两曲线间夹角映射 )( z f w =之间与的任意两条曲线相交于点210 C C z的几何意义)( .20z f ′000)()(lim)(0z z z f z f z f z z −−=′→因为,0θi re z z =−令ΓCy x)(w y x)(z sΔR)(0t z ′σΔ0Q Qw w ..)(z f w =r 0p p0z z ..,lim 000z z w w z z −−=→.0ϕρi e w w =−0000)()(z z z f z f z z w w −−=−−θϕρi i re e =s ΔΔ=σ=′)(0z f 所以.lim 0s z z ΔΔ=→σ)(0limθϕσρσ−→Δ⋅Δ⋅ΔΔi z z e rs s 的伸缩率在称为曲线 0z C 结论:的后通过点是经过映射 )( )(00z z f w z f =′的形状及它与曲线的伸缩率在的任何曲线C z C , 0方向无关. 所以这种映射又具有伸缩率的不变性.σρΔ⋅,)(θϕ−Δ⋅i e rs综上所述, 有具有两个性在那末映射且0)(,0)(z z f w z f =≠′质: (1) 保角性; (2) 伸缩率不变性.定理一, ,)(0内一点为内解析在区域设函数D z D z f w =三、共形映射的概念定义是共形映射.在是共形的,或称在变性,那末具有保角性和伸缩率不在的邻域内是解析的在设0000)()(,)(z z f w z z f w z z z f w ===说明:也称为第一类共形映射., )( 具有伸缩率不变性如果映射z f w =但仅保持夹角的绝对值不变而方向相反, 则称之为第二类共形映射.问题:关于实轴对称的映射z w =是第一类共形映射吗?答案: 将z 平面与w 平面重合观察,y (v )x (u )1Γ2Γ.z 1C 2C .z αα−夹角的绝对值相同而方向相反.否.)()(w z ≡部分缩小?哪一平面的哪一部分放大?转动角,并说明它将处的在试求映射z i z z z z f w 212)(2+−=+==例解,22)(+=′z z f 因iz z f 21)(arg +−=′转动角,2π=,21处故在i z +−=i z z 21)22arg(+−=+=)4arg(i =)(z f ′伸缩率,1)(<′z f 当,)1(222y x ++=)(iy x z +=,21,1的圆内缩小半径为为中心故在以−=z ,41)1(22时即<++y x 反之放大..21,1的圆外放大半径为为中心以−=z ,缩小四、小结与思考熟悉解析函数导数的几何意义, 了解共形映射的概念及其重要性质..21202处的旋转角在点求映射i z z z w +=−=思考题思考题答案.2π,4arg )21(arg ==+′θi i f。
共形映射
(1) 解析函数导数的辐角Argf ′(z)的几何意义:
设w = f ( z )在区域D内解析, z0 ∈ D , 且f '( z0 ) ≠ 0,
有向光滑曲线 C D : C : z = z (t ), t ∈ [α , β ], t0 ∈ (α , β ), z '(t0 ) ≠ 0, z0 = z (t0 )
z( t0 + t ) z( t0 ) z ' ( t 0 ) = lim t → 0 t
若 z '(t0 ) ≠ 0, t0 ∈ (α , β ), 于参数 t 增大的方向.
o
y
(z) C : z = z (t )
P z(t0 +t)
T
P0 ,
P0 z (t0 )
P ∈ C , 割线 P0 P的正向对应
(4) f ′( z) = e z ≠ 0 ∴ w = e z 在z平面处处保角.
y
2π
o
x
因此w = e z 在上述带形区域内是共形的;
但在宽度超过2π的平行于实轴的带形区域区域内是 不共形的,因而在整个z平面是不共形的.
共形映射应用:
l1
l1′
z0
α
l2
w = f (z )
w0
β
′ l2
f (z)在z0共形
若 w = f ( z ) 在 区 域 D内 的 每 一 点 都 是 保 角 的 , 则 称 函 数 f ( z )是 区 域 D内 的 保 角 映 射 .
注: 单叶解析映射一定是保角映射. (单叶映射就是确定一一对应的函数)
定义2 共形映射: 定义2 共形映射:
如果 w = f ( z ) 在区域 D内是单叶且保角的, 则称变换 w = f ( z ) 在区域 D内是共形的,也称 它为 D内的共形映射.
共形映射的性质及其应用
共形映射的性质及其应用共形映射是一种保持角度不变的映射。
具体地说,如果一个映射将一个区域上的两条曲线的夹角保持不变,则此映射被称为共形映射。
共形映射有以下几个重要的性质:1.保持角度:共形映射不改变曲线或区域上曲线的夹角。
这个性质使得共形映射在几何学上非常有用,因为它保留了形状和结构的信息。
2.保持方向:共形映射保持曲线上的方向,也就是说,映射后的曲线与原曲线的方向是一致的。
3.保持长度比:共形映射保持曲线上每一段的长度比不变。
这个性质使得共形映射在计算机图形学和图像处理中广泛应用,例如图像压缩和变形等。
4.解析性质:共形映射可以用解析函数来表示。
这个性质使得共形映射在复变函数论中非常重要,因为它可以与复变函数的理论相结合,来研究共形映射的性质。
共形映射在许多领域有重要的应用,包括:1.几何学:共形映射是研究曲线和曲面的重要工具。
它可以用于解决一些几何问题,例如求解具有共形映射性质的曲线方程,或者研究曲面的共形变换等。
2.物理学:共形映射在物理学中的应用非常广泛。
例如,在流体力学中,共形映射可以用于描述流体中的辐射问题。
在量子场论中,共形映射可以用于描述共形对称性和共形场论等。
3.计算机图形学:共形映射在计算机图形学中的应用非常广泛。
例如,在图像处理和图像压缩中,共形映射可以用于保持图像的形状和结构信息。
在计算机动画中,共形映射可以用于对图像进行变形和形变。
4.数学建模:共形映射可以用于建立数学模型。
例如,在地理学中,共形映射可以用于模拟地球的形状和表面结构。
在生物学中,共形映射可以用于模拟生物体的形态和结构等。
总之,共形映射是一种保持角度不变的映射,具有保持角度、保持方向、保持长度比和解析性质等重要性质。
它在几何学、物理学、计算机图形学和数学建模等领域都有重要的应用。
通过研究共形映射的性质和应用,可以深入了解形状、结构和变形等问题,并且为解决实际问题提供了有力的工具和方法。
共形映射在复分析中的应用
共形映射在复分析中的应用复分析是数学中的一个分支,是将实分析中研究实数变量的函数理论,推广到复数变量的情形。
其在现代物理、载波通信、电子电路、计算机科学、天文学、生物化学等多个领域中都有重要的应用。
其中,共形映射是复分析中一个非常核心的概念,其具有广泛的应用价值。
共形映射最初是由黎曼和黎曼映射推广出来的,它指的是在复平面上,将一个区域映射到另一个区域的一类特殊映射。
这个映射是保持旋转、比例、镜像不变的同构映射,也就是说,这个映射不改变角度。
共形映射是一类非常优美的函数,它不仅有很好的解析性质,还具有很好的几何性质,因此在复分析中有很多应用。
首先,共形映射可以用于研究边界形状。
在一般情况下,边界的形状很难用简单的数学公式来描述,因为它通常具有非常复杂的形态。
但是,应用共形映射,我们可以将一个边界上的点映射到另一个边界上对应的点,从而得到一个简单的形状。
因此,共形映射在计算边界长度、面积、曲率等方面有着非常广泛的应用。
其次,共形映射还可以用于求解物理问题。
在流体力学中,液体在弯曲的管道中的流动问题可以看作是一个边界条件为流量守恒的偏微分方程。
这个问题的解法十分困难。
但是,应用共形映射,我们可以将一个弯曲的管道映射到一个简单的圆形区域上,然后再在圆形区域上求解方程。
这个方法大大简化了求解过程,因此也成为共形映射在实际应用中的一个重要例子。
最后,共形映射还可以用于研究复变函数的性质。
在一般情况下,用数值方法求解复变函数是非常困难的。
但是,应用共形映射,我们将一个复变函数映射到一个简单的函数上,从而可以简单地求解。
这个方法在计算机图形学、计算机视觉等领域有非常广泛的应用。
总之,共形映射是复分析中的一个非常核心的概念,其在数学、物理、工程等领域中都有非常广泛的应用。
可以说,共形映射是从数学到工程实践之间的桥梁,这个桥梁将不同的领域联系在一起,使得它们可以相互交流、相互吸收。
因此,学习共形映射对于深入理解复分析,促进各个领域之间的交流和合作都是非常重要的。
复变函数与积分变换课件6.2 共形映射的基本问题
证明 (略) 14
§6.2 共形映射的基本问题 第 二、问题二(基本问题) 六 对给定的区域 D 和 G ,求共形映射 w f (z ) , 使 G f (D) . 章 共 2. 基本问题的简化 P139 形 对给定的单连域 D , 求共形映射,使得 D 映射为单位圆域。 映 射 事实上,由此即可求得任意两个单连域之间的共形映射。
ei ,
Γ
(w )
G
1
π π 2π . 其中 : 2 2
即得象区域 G 如图所示。
12
§6.2 共形映射的基本问题 第 六 章 共 解 设区域 D 的边界为 C ,则 C 的方程为 形 z e i , 其中 : 0 2π . 映 射 1 w z 的映射下, (2) 在 曲线 C 对应的 象曲线 Γ 的方程为
§6.2 共形映射的基本问题 第 附:关于存在性与唯一性的补充说明 六 2. 关于唯一性 P142 章 一般说来是不唯一的。 共 0 , 函数 w z ei 0 将单位圆域 形 比如 对于任意给定的实常数 映 仍然映射为单位圆域。 射
(港饼)
18
§6.2 共形映射的基本问题 第 附:关于存在性与唯一性的补充说明 六 3. 黎曼存在唯一性定理 章 定理 设 D 和 G 是任意给的的两个单连域,在它们各自的边界 共 形 上至少含有两个点,则一定存在解析函数 w f (z ) , 将区 至少含有两个点 映 域 D 双方单值地映射为 G。如果在区域 D 和 G 内再分别 射 任意指定一点 z0 和 w0 , 并任给一个实数 0 ( π π ) , 要求函数 w f (z ) 满足 f ( z0 ) w0 且 arg f ( z0 ) 0 , 则 映射 w f (z ) 的函数是唯一的。
【精品完整版】多角形映射公式及应用
本科生毕业论文题目:多角形映射公式的证明及应用院系:数学与计算科学学院专业:数学与应用数学专业学生姓名:蔡业兴学号:09378109指导教师:刘立新(教授)二〇一三年五月学术诚信声明本人所呈交的毕业论文,是在导师的指导下,独立进行研究工作所取得的成果,所有数据、图片资料均真实可靠。
除文中已经注明引用的内容外,本论文不包含任何其他人或集体已经发表或撰写过的作品或成果。
对本论文的研究作出重要贡献的个人和集体,均已在文中以明确的方式标明。
本毕业论文的知识产权归属于培养单位。
本人完全意识到本声明的法律结果由本人承担。
本人签名:日期:摘要多角形映射公式是复变函数这一学科的重要理论成果,在数学、物理各个方面都有广泛应用,深刻理解和掌握这一公式是进一步研究复变函数的重要基础。
本文对多角形映射公式进行了深入的探讨,给出了多角形映射公式的多种证明方法,从不同的角度对多角形映射公式进行诠释,并对这一公式在物理学方面的一些应用做了简要的介绍。
关键词:解析函数;保形映射;对称原理;多角形映射公式ABSTRACTSchwarz-Christoffel’s formula for conformal mapping of polygons is an important aspect of the theory of complex variable function. It has a wide application in all aspects of mathematics and physics,which is expected to play a very important role in the further research into conformal mapping.This paper probes into the Schwarz-Christoffel’s formula,and two proofs is given,which interprets the formula from different angles.Besides, this paper briefly introduces the application of this formula in physics.Keywords: a nalytic function;conformal mapping;symmetry principle;Schwarz-Christoffel’s formula。
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籍慧洁
都是已知的。则
f (z) = C∫
其中 z0 , C与C1 是三个复常数。
n
z
z0
( z − a1 )
α1 −1
( z − a2 )
α 2 −1
( z − an )
α n −1
dz + C1
(1)
注意到 ∑ α j= n − 2 ,且(1)的逆变换 z = f −1 ( w ) 将 w 平面上的单连通区域多角形 Pn 共形映射成标准
w = C ∫z
z
0
∏(z − z )
k =1 k
n
βk
π
−1
dz + C1
其中 β k 是 Pn 的各顶角的弧度, zk 是单位圆周 z = 1 上与 Pn 的各顶点相对应的点。 z0 , C , C1 是复常数。
3. 应用举例
很多工程、地图绘制中都会涉及到多角形区域,故研究多角形区域的共形映射是很重要的内容,下 面我们给出几种应用上述各推论的多角形区域共形映射的例子。 例 1:将上半平面 Im z > 0 共形映射成 w 平面上如图 1 的广义多角形区域: 解:把 w 平面中的区域看成是有四个顶点 A1、A2、A3、A4 的广义多角形,两个顶点 A2 与 A4 在无穷 远。我们选取 x = ∞ 对应于顶点 A3, x = 0 对应于顶点 A1, x = 1 对应于顶点 A2, x = −a 对应于顶点 A3。 3 1 , α2 0 , α3 = , α 4 0 ,得到如表 1 的表格: = = α1 = 这时四个顶点 A1、A2、A3、A4 分别对应 2 2 由克里斯托费尔–施瓦茨的两个推论有:
下面给出克里斯托费尔–施瓦茨变换定理[1],它给出了我们把上半平面共形映射成预先给定的一个 多角形区域的解析函数。在此,我们仅给出定理的内容,其证明可参看[1]第八章第四节。 定理 1:设(1)有界 n 角形 Pn 的顶点分别为 A1 , A2 , , An ,其对应顶角为 α1 π, α 2 π, , α n π ,
th nd th
Abstract
The conformal mapping is the important part of Function of Complex Variables and it has been widely used in various areas of science and technology. Firstly, this paper presents the conformal mapping of the upper half-plane onto polygonal domain and gives the Christoffel-Schwarz transform and its generalizing forms. And then we give the examples of the conformal mapping of the upper half-plane onto polygonal domain.
w1 − w2 =
z z −1 A z1 − 1 2 A a −1 z1 − tan −1 2 + − ln 2 ln tan z2 + 1 1+ a a a 1 + a z1 ,故 A 为纯虚数,不妨设为 A0 i ( A0 为实数)。 又因 z = −h − Hi ,则 0↔w=
(3)
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籍慧洁
Figure 1. The conformal mapping from polygonal domain of pipeline 图 1. 管道型多角区域共形映射 Table 1. The data of conformal mapping from the polygonal domain of pipeline 表 1. 管道多角区域共形映射的数据对应表
j
(0 < α
(2) 函数 w = f ( z ) 将上半平面 Im z > 0 共形映射成 Pn ;
< 2, j = 1, 2, , n ) ;
(3) z 平面实轴上对应于 w 平面多角形 Pn 的顶点 Aj 的那些点 a j :
−∞ < a1 < a2 < < a j < < an < +∞
t2 z 2t 2 dz + C z t 2 A∫ dz + C = 0 ( z − 1)( z + a ) t 2 −1 t 2 + a
w A∫ = 0 =
由 z = 0 ↔ w = 0 得:
z
(
)(
)
2A a z A z −1 tan −1 + − πi + C ln 1+ a a 1+ a z +1
Aj
0
αj
3 2
aj
0 1
∞
–h–Hi
0
1 2
∞
–a
∞
0
w2 =
由(3)~(4),再注意到
z 2A a A z2 − 1 tan −1 2 + − πi ln a z 1+ a 1 1 + + a 2
(4)
z1 − 1 z −1 或 2 的辅角均为 π ,则 z1 + 1 z2 + 1
α 2 −1
( z − an −1 )
α n−1 −1
dz + C1
(2)
推论 2(广义多角形的克里斯托费尔–施瓦茨变换): 设 n 角形 Pn 有一个或几个顶点在无穷远点, 不妨 设有一个如 Aj = ∞ ,则公式(1)仍成立,只需要把顶点在无穷远处的那两条直线间的角度,用这两条直线 在有限点处的那个夹角反号代替。 推论 3(把单位圆变成 n 角形的变换[3]): 把 z 平面上的单位圆 z ≤ 1 变成 w 平面上的 n 角形 Pn 的共形 映射是:
(2) 过 z0 的任意两曲线的夹角在变换 w = f ( z ) 下,既保持大小又保持方向。 定义 2:若函数 w = f ( z ) 在区域 D 内单叶且保角,则称 w = f ( z ) 是 D 内的共形映射。 则称函数 w = f ( z ) 在点 z0 是保角的。
2.2. 克里斯托费尔–施瓦茨变换
Pure Mathematics 理论数学, 2015, 5(6), 284-290 Published Online November 2015 in Hans. /journal/pm /10.12677/pm.2015.56041
Keywords
The Conformal Mapping, Polygonal Domain, Christoffel-Schwarz Transform
多角形区域共形映射及其应用
籍慧洁
山西师范大学数学与计算机科学学院,山西 临汾
收稿日期:2015年11月4日;录用日期:2015年11月22日;发布日期:2015年11月27日
h2 + H 2 H2 , A0 = − 2 πh h
故所求保形映射为:
w=
h2 + H 2 πhi
∫0 ( z − 1)( z + a ) dz
z
z
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例 2:求把图 2 中上半 z 平面变成 w 平面上的如图 2 区域的共形映射,对应点如图 2 所示。 解:把 w 平面中的区域看成是有三个顶点 B1、B2、B3 的广义多角形,两个顶点 B2 与 B3 在无穷远。 我们选取 x = ∞ 对应于顶点 B3, x = −1 对应于顶点 B1, x = 0 对应于顶点 B2。这时在顶点 B1, α1 = 2 ; 在顶点 B2, α 2 = 0 ;在顶点 B3, α 3 = −1 。故由题意可以得到如表 2 的各点的对应关系: 由克里斯托费尔–施瓦茨的两个推论有:
The Conformal Mapping of Polygonal Domain and Its Application
Huijie Ji
College of Mathematics and Computer Science, Shanxi Normal University, Linfen Shanxi Received: Nov. 4 , 2015; accepted: Nov. 22 , 2015; published: Nov. 27 , 2015 Copyright © 2015 by author and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). /licenses/by/4.0/
j =1
区域上半 z 平面。 推论 1(退化的克里斯托费尔–施瓦茨变换): 当 n 角形 Pn 有一个顶点是无穷远点的像, 即 a1 , a2 , , an 中有一个如 an = ∞ ,则在公式(1)中丢掉那个关于这个顶点的因子即可,即
f (z) = C∫
z z0
( z − a1 )
α1 −1
( z − a2 )
0 =0 +
A ( πi − πi ) + C ⇒ C =0 1+ a
又当 z 在 ( 0,1) 上变化时,对应的点 w 应在正虚轴的 ( A1 , A2 ) 上变化。 取 z1 , z2 ∈ ( 0,1) ,则对应的 w1 , w2 应为纯虚数。
w1 =
z 2A a A z1 − 1 tan −1 1 + − πi ln 1+ a a 1 + a z1 + 1