空调房间气流组织设计方案(DOC108张)
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对公式5-7的说明：
T0—射流出口温度 Tx—距风口x处射流轴心温度 Tn—周围空气温度 m1=1.13m n1=0.73m1,温度衰减的系数
二、非等温自由射流
2.阿基米德数
二、非等温自由射流
2.阿基米德数
射流轴心轨迹的计算公式：
yi xi tg Ar
d0 d0
xi
d 0 cos
2
0.51
第五章 空调房间气流组织
回顾：
得热量
被调对象
冷负荷
选择
系统形式
空气处理设备类型
风道设计
气流组织
概述
经过处理的空气送入被调节的区域（房间或空 间），在与周围空气进行热质交换的同时，应使受 控区域内的温度、湿度、清洁度和空气流动速处于 合理的数值范围内，并以不同的方式从被调节对象 排出等量的空气，保持空气量平衡。为了使送入的 空气合理分布，有效的控制既定区域内的空气流动， 就需要了解并掌握空间的空气分布规律，不同的空 气分布方式和设计方法。
k 0.35 0.62 h0 F0
扁形射流
空调房间气流组织设计方案(DOC108张 )培训 课件培 训讲义 培训教 材工作 汇报课 件PPT
x1 0.4z exp k
k 0.35 0.7 h0 b0
3
z 9.6
b0
m1'u0 4 n1' T0 2
空调房间气流组织设计方案(DOC108张 )培训 课件培 训讲义 培训教 材工作 汇报课 件PPT
二、非等温自由射流
定义：射流出口温度与房间温度不相等
分类：冷射流（送风温度低于室内温度） 热射流（送风温度高于室内温度）
1.轴心温差计算公式
T x T n T x 0.73 u x 0.73m1 F 0 n1 F 0
T 0 T n T 0
u0
x
x
式子5-7
二、非等温自由射流
1.轴心温差计算公式
Leabharlann Baidu 概述
空调房间内的空气分布与送风口的型式、数量和位 置，排（回）风口的位置，送风参数（送风温差⊿t0， 送风口速度u0），风口尺寸，空间的几何尺寸及污染 的位置和性质等有关，由于影响空气分布的因素较多， 加上实际工程中具体条件的多样性，采用只靠理论计 算确定室内空气分布状况是不够的，一般要籍助于现 场调试，以期达到预期的效果。
u x m1 2 F 0
u0
x
贴附射流轴心速 度的衰减比自由 射流慢
空调房间气流组织设计方案(DOC108张 )培训 课件培 训讲义 培训教 材工作 汇报课 件PPT
（一）、非等温贴附冷射流的计算
2、贴附长度xl
集中式射流 x1 0.5z exp k
4
z 5.45m1'u0
F0
n1'T0 2
（二）、受限射流的几何形状（图5-4）
除贴附射流外，空调空间四周的围护结构可能对 射流扩散构成限制。在有限空间内射流受限后的运动 规律不同于自由射流。在有限空间内贴附与非贴附两 种受限射流的运动状况。由图5-4可见，当喷口处于 空间高度的一半时（h＝0.5H），则形成完整的对称 流，射流区呈橄榄形，回流在射流区的四周。
影响气流组织的因素
送风口位置及型式 回风口位置及型式
影响最重 要的因素
房间几何形状 室内的各种扰动
送风对流参数：
送风温差△t0 送风口直径d0 送风速度v0
§5-1 送风口空气射流
❖由送风口射出的空气射流，对室内气流组 织的影响最大。
温差、边界 条件等 送风口空气射流 的流动规律
等温自由 射流
一、等温自由紊流射流
* Ar表征浮升力与惯性力之比，随送风温差 （T0-Tn）的提高而增大，随射流出口速度u0 的增加而减小。
三、受限射流
受限射流又分为：贴附和非贴附两种受限射流的运动 状况。 贴附于顶棚的射流流动，称为贴附射流；反之则为非 贴附射流。 常见的为贴附射流。
（一）、非等温贴附冷射流的计算（图5-3）
1、射流轴心速度
d
a xi 0 cos
0.35
Ar
g d 0 (T 0 T n) u02T n
二、非等温自由射流
2.阿基米德数
射流轴心轨迹的影响因素分析：
* Ar是决定射流弯曲程度的主要因素，Ar值大 则随射程x 的变化的y值的变化也大。
当Ar=0时，为等温射流；︱Ar︳<0.001时可按 等温射流计算； ︱Ar︳>0.001时非等温射流 计算
ux u0
1.13 m
x
F0
m1
F0 x
（非园） 射流的发展快慢， 取决于风口的形式
表5－1
风口型式
不同风口的a值 紊流系数a
圆射流 平面射流
收缩极好的喷口
0.066
圆管
0.076
扩散角为80~120
0.09
矩形短管
0.1
带可动导叶的喷口
0.2
活动百叶风口
0.16
收缩极好的扁平喷口
0.108
平壁上带锐缘的条缝
2、过程分析及计算
（1）射流的发展
2、过程分析及计算
（2）射流主体段轴心速度的衰减
说明：
u x0 u0
0.48 a x0
X----射流断面至 喷嘴间的距离
d0
X0----射流断面至
ux u0
ax
0.48 0.145
0.48 ax
m
d 0（圆形） x
d0
d0
极点间的距离
a----送风口的紊 流系数，直接影响
0.115
圆边口带导叶的风管纵向 0.155
缝
2、过程分析及计算
（3）分析
* a值大，横向脉动越大，射流的扩散角θ越 大，射程就越短
*
风口形式一定，a=const, 随d0或u0的增大而增大
ux随x增大而减小，
* 若要增大射程x，应提高u0、d0，减小a
* 若要使射流扩散角θ增大，可以选a值较大 的送风口
❖1、射流定义及分类
射流：空气经喷嘴向周围气体的外射流动。
分类：
流态
层流 紊流
空间大小
自由 受限
送风温度与 室温的差异
等温 非等温
喷嘴形式
圆射流 扁射流
2、过程分析及计算
（1）射流的发展
* 自由射流分为三段:极点,起始段,主体段。 * 在射流理论中，将射流轴心速度保持不变 的一段称为起始段，其后称为主体段。空 调中常用的射流段为主体段。 * 由直径为的喷口以出流速度射入同温空间 介质内扩散，在不受周界表面限制的条件 下，则形成如图5-1所示的等温自由射流。 空调中常用的射流段为主体段。
概述
概述
概述：不同的空气流动状况有着不同的空调效 果。 任务：合理的组织室内空气的流动，使室内空 气的温度 、湿度能更好的满足工艺要求和符合 人们的舒适感觉。
意义：气流组织直接影响室内空调效果，是关 系着房间工作区的温湿度基数、空调精度及区 域温差、工作区的气流速度、清洁程度和人体 的舒适感觉的重要因素，是空气调节的一个重 要环节。
T0—射流出口温度 Tx—距风口x处射流轴心温度 Tn—周围空气温度 m1=1.13m n1=0.73m1,温度衰减的系数
二、非等温自由射流
2.阿基米德数
二、非等温自由射流
2.阿基米德数
射流轴心轨迹的计算公式：
yi xi tg Ar
d0 d0
xi
d 0 cos
2
0.51
第五章 空调房间气流组织
回顾：
得热量
被调对象
冷负荷
选择
系统形式
空气处理设备类型
风道设计
气流组织
概述
经过处理的空气送入被调节的区域（房间或空 间），在与周围空气进行热质交换的同时，应使受 控区域内的温度、湿度、清洁度和空气流动速处于 合理的数值范围内，并以不同的方式从被调节对象 排出等量的空气，保持空气量平衡。为了使送入的 空气合理分布，有效的控制既定区域内的空气流动， 就需要了解并掌握空间的空气分布规律，不同的空 气分布方式和设计方法。
k 0.35 0.62 h0 F0
扁形射流
空调房间气流组织设计方案(DOC108张 )培训 课件培 训讲义 培训教 材工作 汇报课 件PPT
x1 0.4z exp k
k 0.35 0.7 h0 b0
3
z 9.6
b0
m1'u0 4 n1' T0 2
空调房间气流组织设计方案(DOC108张 )培训 课件培 训讲义 培训教 材工作 汇报课 件PPT
二、非等温自由射流
定义：射流出口温度与房间温度不相等
分类：冷射流（送风温度低于室内温度） 热射流（送风温度高于室内温度）
1.轴心温差计算公式
T x T n T x 0.73 u x 0.73m1 F 0 n1 F 0
T 0 T n T 0
u0
x
x
式子5-7
二、非等温自由射流
1.轴心温差计算公式
Leabharlann Baidu 概述
空调房间内的空气分布与送风口的型式、数量和位 置，排（回）风口的位置，送风参数（送风温差⊿t0， 送风口速度u0），风口尺寸，空间的几何尺寸及污染 的位置和性质等有关，由于影响空气分布的因素较多， 加上实际工程中具体条件的多样性，采用只靠理论计 算确定室内空气分布状况是不够的，一般要籍助于现 场调试，以期达到预期的效果。
u x m1 2 F 0
u0
x
贴附射流轴心速 度的衰减比自由 射流慢
空调房间气流组织设计方案(DOC108张 )培训 课件培 训讲义 培训教 材工作 汇报课 件PPT
（一）、非等温贴附冷射流的计算
2、贴附长度xl
集中式射流 x1 0.5z exp k
4
z 5.45m1'u0
F0
n1'T0 2
（二）、受限射流的几何形状（图5-4）
除贴附射流外，空调空间四周的围护结构可能对 射流扩散构成限制。在有限空间内射流受限后的运动 规律不同于自由射流。在有限空间内贴附与非贴附两 种受限射流的运动状况。由图5-4可见，当喷口处于 空间高度的一半时（h＝0.5H），则形成完整的对称 流，射流区呈橄榄形，回流在射流区的四周。
影响气流组织的因素
送风口位置及型式 回风口位置及型式
影响最重 要的因素
房间几何形状 室内的各种扰动
送风对流参数：
送风温差△t0 送风口直径d0 送风速度v0
§5-1 送风口空气射流
❖由送风口射出的空气射流，对室内气流组 织的影响最大。
温差、边界 条件等 送风口空气射流 的流动规律
等温自由 射流
一、等温自由紊流射流
* Ar表征浮升力与惯性力之比，随送风温差 （T0-Tn）的提高而增大，随射流出口速度u0 的增加而减小。
三、受限射流
受限射流又分为：贴附和非贴附两种受限射流的运动 状况。 贴附于顶棚的射流流动，称为贴附射流；反之则为非 贴附射流。 常见的为贴附射流。
（一）、非等温贴附冷射流的计算（图5-3）
1、射流轴心速度
d
a xi 0 cos
0.35
Ar
g d 0 (T 0 T n) u02T n
二、非等温自由射流
2.阿基米德数
射流轴心轨迹的影响因素分析：
* Ar是决定射流弯曲程度的主要因素，Ar值大 则随射程x 的变化的y值的变化也大。
当Ar=0时，为等温射流；︱Ar︳<0.001时可按 等温射流计算； ︱Ar︳>0.001时非等温射流 计算
ux u0
1.13 m
x
F0
m1
F0 x
（非园） 射流的发展快慢， 取决于风口的形式
表5－1
风口型式
不同风口的a值 紊流系数a
圆射流 平面射流
收缩极好的喷口
0.066
圆管
0.076
扩散角为80~120
0.09
矩形短管
0.1
带可动导叶的喷口
0.2
活动百叶风口
0.16
收缩极好的扁平喷口
0.108
平壁上带锐缘的条缝
2、过程分析及计算
（1）射流的发展
2、过程分析及计算
（2）射流主体段轴心速度的衰减
说明：
u x0 u0
0.48 a x0
X----射流断面至 喷嘴间的距离
d0
X0----射流断面至
ux u0
ax
0.48 0.145
0.48 ax
m
d 0（圆形） x
d0
d0
极点间的距离
a----送风口的紊 流系数，直接影响
0.115
圆边口带导叶的风管纵向 0.155
缝
2、过程分析及计算
（3）分析
* a值大，横向脉动越大，射流的扩散角θ越 大，射程就越短
*
风口形式一定，a=const, 随d0或u0的增大而增大
ux随x增大而减小，
* 若要增大射程x，应提高u0、d0，减小a
* 若要使射流扩散角θ增大，可以选a值较大 的送风口
❖1、射流定义及分类
射流：空气经喷嘴向周围气体的外射流动。
分类：
流态
层流 紊流
空间大小
自由 受限
送风温度与 室温的差异
等温 非等温
喷嘴形式
圆射流 扁射流
2、过程分析及计算
（1）射流的发展
* 自由射流分为三段:极点,起始段,主体段。 * 在射流理论中，将射流轴心速度保持不变 的一段称为起始段，其后称为主体段。空 调中常用的射流段为主体段。 * 由直径为的喷口以出流速度射入同温空间 介质内扩散，在不受周界表面限制的条件 下，则形成如图5-1所示的等温自由射流。 空调中常用的射流段为主体段。
概述
概述
概述：不同的空气流动状况有着不同的空调效 果。 任务：合理的组织室内空气的流动，使室内空 气的温度 、湿度能更好的满足工艺要求和符合 人们的舒适感觉。
意义：气流组织直接影响室内空调效果，是关 系着房间工作区的温湿度基数、空调精度及区 域温差、工作区的气流速度、清洁程度和人体 的舒适感觉的重要因素，是空气调节的一个重 要环节。