热现象及理想气体共34页
热学中的理想气体状态方程及其应用
热学中的理想气体状态方程及其应用热学是物理学中研究热现象的一门学科，而气体是热学中重要的研究对象之一。
理想气体状态方程是描述理想气体行为的基本方程，它对于理解气体性质以及应用于各个领域具有重要意义。
一、理想气体状态方程的推导理想气体状态方程是根据气体分子运动理论和实验观测得出的。
根据分子动理论，理想气体分子之间没有相互作用力，分子之间的碰撞是完全弹性碰撞的。
根据动理论，可以推导出理想气体状态方程。
对于一个理想气体，它的状态可以用物理量压强P、体积V和温度T来描述。
根据玻意耳-马略特定律，V与P的乘积在同一温度和相同的物质量情况下是固定的，即PV = 常数。
而根据查理-高斯定律，V与T的比值在同一压力和相同的物质量情况下也是固定的，即V/T = 常数。
结合这两个定律，可以得到理想气体状态方程PV = nRT，其中n是气体的摩尔数，R是理想气体常数。
二、理想气体状态方程的应用理想气体状态方程在热力学和工程学中有广泛的应用。
下面将介绍一些常见的应用。
1. 大气层的压缩和膨胀大气层的压缩和膨胀是气象学中常见的现象。
理想气体状态方程可以用来描述大气层中气体的状态变化。
通过测量气温、气压和体积，可以利用理想气体状态方程计算出气体的摩尔数以及其他热力学性质，帮助气象学家进行天气预测和气候研究。
2. 高空气球的升降高空气球是科学探测和气象观测的重要工具。
在高空气球中，气体会因为压强变化而产生膨胀或收缩，从而影响气球的浮力。
理想气体状态方程可以用来计算气球内气体的体积变化以及浮力的变化，帮助科学家和气象学家进行高空观测和实验。
3. 工业生产中的气体反应在工业生产中，很多反应过程都涉及气体的生成和消耗。
理想气体状态方程可以用来计算反应过程中气体的体积变化以及温度和压强的关系，从而控制反应过程和优化工艺。
例如，在合成氨的工业生产中，理想气体状态方程可以用来计算反应温度和气体压强之间的关系，从而确定最佳操作条件。
总之，理想气体状态方程是热学中的重要概念，它描述了理想气体行为的基本特性。
热现象及理想气体
• 液态物质中，每个分子中原子间以化学键 结合，但分子间结合要弱很多。
热平衡微观过程
• 固体温度高的地方，分子振动强烈，振幅 较大，会逐渐带动附近的分子振动。（绝 缘材料通过振动传递热量，金属导体可通 过自由移动的电子传递，导热快） • 液体，分子可在较大范围内运动，分子之 间会相互碰撞传递热量。 • 气体，分子间通过碰撞传递能量使各系统 间每部分分子具有相同的平均动能。
设想在如图所示边 长为a的立方体内盛有质量为m、摩尔质量 为M的单原子分子理想气体，设气体的温 度为T，气体分子平均速率为v，它在x、y、 z三维方向速度分量以vx、vy、vz表示，对 大量分子而言，这三个方向速率大小是均 等的，则由
2 v v v v v 2 2 2 v x v y vz 3 观察分子x方向的运动,每个分
等压变化
t Vt V0 1 273 V m 1 Cp Cp R T p
p
图 象
① ②
p V p 0 0
② ① T
V 0
② ① T
0
p
T1>T2 “面积”表示T大小
V1>V2斜率表示V大小
V
p 0
p1>p2斜率表示p大小
p
V0
V T0 T V减小，单位面积碰 撞分子及每个分子碰 撞数增加 0
热传递方式:
暖气管与房间之间:
Q1 k1 T TF 1 Q2 k1 T TF 2
街与房间之间:
Q1 k2 TF 1 TJ 1 Q2 k2 TF 2 TJ 2
20 10 T T T T F1 F2 T T 40 20 T 10 20 F1 J1 F2 T J2
热力学中的理想气体问题详解
热力学中的理想气体问题详解【热力学中的理想气体问题详解】热力学是一门研究物质热现象和能量转换的学科，而理想气体则是热力学中的重要概念之一。
本文将对热力学中理想气体问题进行详细解析，包括理想气体的特性、状态方程、理想气体过程、熵变等相关内容。
一、理想气体的特性理想气体是指在常温常压下，分子间相互作用力可以忽略不计的气体。
在理想气体中，分子之间不存在凝聚力和斥力，分子体积可以忽略不计。
根据热力学第一定律，理想气体的内能仅与温度有关，与体积无关。
二、理想气体的状态方程理想气体的状态方程通过描述气体的状态来揭示气体的特性。
最常用的状态方程为理想气体状态方程，即PV=RT。
其中，P表示气体的压强，V表示气体的体积，T表示气体的温度，R为气体常数。
三、理想气体的过程1. 等温过程等温过程是指在温度不变的条件下，气体发生的变化。
根据理想气体状态方程PV=RT，等温过程中，压强和体积成反比，即P1V1=P2V2。
等温过程中，气体对外界做功的绝对值等于热量的绝对值。
2. 绝热过程绝热过程是指在没有热量交换的条件下，气体发生的变化。
绝热过程中，理想气体的内能保持不变，即Q=0。
根据热力学第一定律，绝热过程中，气体对外界做的功等于内能的减少。
3. 等容过程等容过程是指在体积不变的条件下，气体发生的变化。
等容过程中，理想气体的状态方程变为P1/T1=P2/T2。
等容过程中，气体对外界做的功为零。
4. 等压过程等压过程是指在压强不变的条件下，气体发生的变化。
等压过程中，气体对外界做的功可以表示为W=P（V2-V1）。
等压过程中，气体对外界做的功等于热量的增加。
四、理想气体的熵变熵是热力学中描述系统混乱程度的物理量，也表示了系统的有序度。
理想气体的熵变可以通过以下公式计算：ΔS=nCvln(T2/T1)+nRln(V2/V1)。
其中，n表示气体的摩尔数，Cv表示气体的定容摩尔热容，R表示气体常数，T1和T2分别表示初始和最终温度，V1和V2分别表示初始和最终体积。
大学物理热学
ΔU=Q+W，其中ΔU表示系统内能的增量，Q表示外界对系统传递的热量，W表示外界对系统做的功。
热力学第二定律
内容
不可能把热从低温物体传到高温物体而不产生其他影响，或不可能从单一热源 取热使之完全转换为有用的功而不产生其他影响，或不可逆热力过程中熵的微 增量总是大于零。
表达式
对于可逆过程，有dS=(dQ/T)；对于不可逆过程，有dS>(dQ/T)，其中S表示熵， T表示热力学温度。
02
辐射传热特点
不需要介质，可在真空中传播；伴 随能量形式的转换；辐射强度与物
体温度的四次方成正比。
04
应用
太阳能利用、红外遥感测温、激光 器等。
复合传热过程分析
复合传热 分析方法 影响因素
应用
实际传热过程中往往同时存在热传导、对流和辐射三种传热方式。 根据具体传热条件，建立物理模型，综合运用热传导、对流和辐 射的传热规律进行分析计算。
02
理想气体性质及应用
理想气体状态方程
01
理想气体状态方程
pV = nRT，其中p为压强，V为 体积，n为物质的量，R为气体常 数，T为热力学温度。
02
理想气体状态方程 的适用条件
适用于稀薄气体，即气体分子间 距离较大，相互作用力可忽略不 计。
03
理想气体状态方程 的应用
可用于计算气体的压强、体积、 温度等物理量，以及进行气体状 态变化的分析。
热力学在其他领域应用
化学工业
制冷与空调
新能源领域
在化学工业中，热力学原理被广泛应用 于化学反应过程的分析和优化。通过热 力学计算和分析，可以确定化学反应的 条件、反应热、反应平衡常数等关键参 数，为化学工业的生产提供理论指导。
5第五章 理想气体的热力性质
气体常数 Rg[J/(kg.K)] 4124.0 2077.0 518.3 488.2 461.5 296.8 188.9 259.8 287.0
不同物量下理想气体的状态方程式及应用
方程式
物量 1 kg 理想气体 m kg 理想气体 方程应用
p1v1 p 2 v2 T1 T2
pv RT pV mRT pVM RMT pV nRMT
1000 ( 1) 1.013 105 1.0 28 pVM m 760 2.658kg RmT 8.3143 1000 293.15
例5-1 已知氧气瓶的容积 V 40L ，瓶内氧气温度为 20℃，安装在瓶上的压力表指示的压力为15Mpa，试求 瓶内氧气的质量是多少？ 解： pV m RT
Cm
c′
J/(kmol· K)或 kJ/(kmol· K)
J/(Nm3· K)或Kj/(Nm3· K)
二、影响比热的因素
• 1、气体的比热与气体性质有关 一般的，气体的原子数越多， 比热越大。
• 2、气体的比热与过程特性有关 一定物量的物质在吸收或放出热量时，其温度变化的大 小取决于工质的性质、数量和所经历的过程。经验表明，同 一种气体在不同条件下，如在保存容积不变或压力不变的条 件下加热，同样温度升高1K所需的热量是不同的。所以相应 有定压比热和定容比热。
定容加热与定压加热
• 3、气体的比热与状态参数有关 实际气体c＝f（t，p） 理想气体c＝f（t） 一般的，比热随温度的升高而增大，温度变化范围越大， 比热变化越大。如图曲线AB
真实质量比热c＝dq/dt
c
c=a+bt+ct-2+d2┉
B A 2
q 平均质量比热 2 cm1 t2 t1
工程热力学理想气体的热力性质及基本热力过程
第一篇
工程热力学
第三章 理想气体的热力性质 及基本热力过程
本章主要内容
t2
t2
c=f(t)
2
c t2 t1
a 1
b
0
t1
t2
t
24
对1kg气体从t1到t2的热量q等 于0到t2的热量q2减去0到t1的 热量q1，即
c
c=f(t)
2
c t2 t1
a 1
b
q q2 q1 c 0 t 2 c 0 t1
对于mkg质量气体，所需热量为：
0
t2
t1
t1
t2
t
Q m(c 0 t 2 c 0 t1 )
对于标态下V0m3气体，所需热量为：
t2
t1
Q V0 (c 0 t 2 c 0 t1 )
平均比热容计算热量
25
t2
t1
例题分析
例3-2 用平均比热容计算将1kg空气从t1=150℃定压 加热到360℃时所需的热量。
R 8314 J /( kmol K )
各种物量单位之间的换算关系：
1kmol气体的量 Mkg气体的量 标态下22.4m 气体的量
3
7
气体常数Rg与通用气体常数R的关系：
m pV nRT RT M pV mRg T
R 8314 Rg 或 R MRg M M
pVm RT
热力学中的理想气体与分子运动
热力学中的理想气体与分子运动热力学是研究物质热现象和能量转化规律的科学，它对于我们了解自然界中诸多现象具有重要作用。
其中，理想气体的热力学性质以及分子运动理论是热力学的重要组成部分。
本文将深入探讨热力学中的理想气体与分子运动。
首先，我们来了解一下什么是理想气体。
理想气体是指分子间相互作用可以被忽略的气体。
它有一些特性，如无体积、无内聚力以及无吸引力。
在理想气体中，分子之间的碰撞是完全弹性的，因此理想气体也被称为弹性气体。
一个重要的热力学性质是理想气体的状态方程。
对于理想气体，我们有一个简化的状态方程，即理想气体状态方程：PV = nRT。
其中，P是气体的压力，V是气体的体积，n是气体的物质量，R是气体的摩尔气体常数，T是气体的温度。
这个方程表明，当其他变量不变时，气体的压力和体积成反比例关系。
这个方程对于理想气体的研究具有重要的理论和实际意义。
然而，理想气体状态方程只是对理想气体热力学性质的一种简化描述。
为了更好地理解理想气体的性质，我们需要借助于分子运动理论。
分子运动理论认为，气体是由大量微观粒子（分子或原子）组成的，它们不断地以高速运动并不断地碰撞。
这种微观粒子的运动导致了宏观性质的表现。
根据分子运动理论，气体分子的热运动可以用速率分布函数描述。
速率分布函数是描述气体分子速度的概率密度函数，它告诉我们不同速度的分子在气体中的相对比例。
根据热力学，我们可以得到分子运动理论中的麦克斯韦速率分布定律，它指出在一个温度为T的气体中，不同速度的分子数密度与速度的平方成正比。
分子运动理论不仅可以解释气体的热力学性质，还可以解释气体的输运性质。
例如，当我们将一个容器内的气体加热时，容器内的气体分子会加速运动，并且与容器壁碰撞。
这种碰撞会导致气体分子的动量传递给容器壁，从而产生气体的压力。
这就是热力学中所定义的压力。
此外，分子运动理论也可以解释理想气体的温度。
根据分子运动理论，温度实际上是分子平均动能的度量。
工程热力学理想气体
第四章 理想气体的性质第一节 理想气体的概念热能转变为机械能通常是借助于工质在热动力设备中的吸热、膨胀作功等状态变化过程而实现的。
为了分析研究和计算工质进行这些过程时的吸热量和作功量，除了以热力学第一定律为主要的基础和工具外，还需具备工质热力性质方面的知识。
热能转变为机械能只能通过工质膨胀作功实现，采用的工质应具有显著的涨缩能力,即其体积随温度、压力能有较大的变化。
物质的三态中只有气态具有这一特性，因而热机工质一般采用气态物质，且视其距液态的远近又分为气体和蒸气。
气态物质的分子持续不断地做无规则的热运动，分子数目又如此的巨大，因而运动在任何一个方向上都没有显著的优势，宏观上表现为各向同性，压力各处各向相同，密度一致。
自然界中的气体分子本身有一定的体积，分子相互间存在作用力，分子在两次碰撞之间进行的是非直线运动，很难精确描述和确定其复杂的运动，为了方便分析、简化计算,引出了理想气体的概念。
理想气体是一种实际上不存在的假想气体，其分子是些弹性的、不具体积的质点，分子间相互没有作用力。
在这两点假设条件下，气体分子的运动规律极大地简化了，分子两次碰撞之间为直线运动，且弹性碰撞无动能损失。
对此简化了的物理模型，不但可定性地分析气体某些热力学现象，而且可定量地导出状态参数间存在的简单函数关系。
众所周知，高温、低压的气体密度小、比体积大,若大到分子本身体积远小于其活动空间，分子间平均距离远到作用力极其微弱的状态就很接近理想气体。
因此，理想气体是气体压力趋近于零(p →0)、比体积趋近于无穷大(v →∞)时的极限状态。
一般来说，氩、氖、氦、氢、氧、氮、一氧化碳等临界温度低(参见附表2)的单原子或双原子气体，在温度不太低、压力不太高时均远离液态，接近理想气体假设条件。
因而，工程中常用的氧气、氮气、氢气、一氧化碳等及其混合空气、燃气、烟气等工质,在通常使用的温度、压力下都可作为理想气体处理，误差一般都在工程计算允许的精度范围之内。
《大学物理》第17章 温度热膨胀和理想气体定律
ΔV βV0ΔT
(17-2)
其中，ΔT 是温度的增量，V0 是原来的体积，ΔV 是体积增量，
β 是体膨胀系数。单位为 (℃)-1。
注意：对于固体，通常体膨胀系数 β 大约是线膨胀系数 α 的
3 倍。这是为什么？考虑一个长度 l0、宽度W0、高度H0 的长 方体固体。当它的温度改变ΔT ，其体积从 V = l0 w0 H0 到
l l0 Δl l0 αl0ΔT
或l l0 (1 αT )
(17-1b)
l0 是温度为 T0 时的长度， l 是温度 T 时的长度，
如果温度增量ΔT = T-T0 为负值，则Δl = l- l0 也为 负值。
例17-3 桥梁伸缩 在20℃时，吊桥的钢床为200 m长，它可能会 暴露在-30℃～40℃极端的温度下，它将怎样收缩和膨胀呢？
例17-10 在STP条件下1mol气体的体积 在标准温度和压强（STP） 下，1 mol任何气体的行为接近理想气体。
解：根据方程17-3，则体积V 的解为
V nRT (1.00mol)(8.314J / mol K)(273K) 22.4 103 m3
P
(1.013105 N / m2 )
V l0 (1 αΔT)W0 (1 αΔT)H0 (1 αΔT ),
假设线膨胀系数 α 沿所有方向都相同，则
ΔV V V0 V0 (1 αΔT )3 V0 V0 (3αΔT 3(αΔT )2 (αΔT )3).
如果膨胀量远小于原来物体的大小，那么αΔT << 1，可将2次方和 3次方项忽略，则有
§17- 7 理想气体定律
玻意耳，查尔斯和盖－吕萨克 的气体定律组合成一个一定量 的气体、绝对压强、体积和绝 对温度之间的单一关系式：
大学物理热力学
02
数学表达式为：不可能通过有限个步骤将一个单一 热源的热量全部转化为机械功而不产生其他影响
04
此外，热力学第二定律还揭示了机械能与内能之间 的转化是不可逆的，即机械能可以完全转化为内能， 而内能不能完全转化为机械能而不产生其他影响
5
卡诺循环与卡 诺定理
卡诺循环与卡诺定理
01
02
卡诺循环是由法国物理学家 卡诺提出的一种理想化循环 过程，包括四个步骤：等温 膨胀、绝热膨胀、等温压缩 和绝热压缩
1
热力学的基本 概念
热力学的基本概念
热力学的基本概念包括系 统、状态、过程和循环等
系统是指研究对象的整体， 可以是气体、液体、固体
等
状态是指系统在某一时刻 的宏观物理量，如温度、
压力、体积等
过程是指系统状态的变化 历程，可以分为等温过程、
等压过程、绝热过程等
循环是指系统经过一系列 状态变化后又回到初始状
此外，热力学还在航天工 程、材料科学等领域得到
应用
11
热力学与其他 学科的联系
热力学与其他学科的联系
热力学与其他学科有着密切的 联系
例如，热力学与统计力学的关 系密切，统计力学从微观角度 研究物质的热力学性质，提供
了对热现象的微观描述
此外，热力学与电动力学也有 一定的联系，如电磁场的能量 和动量等物理量可以与热力学 中的熵和温度等概念相对应
12
未来展望
未来展望
随着科学技术的发展，热力学的研究和应用将 不断深入和扩展
例如，随着能源问题的日益严重，热力学在能 源利用和环境保护方面的应用将更加广泛；随 着纳米技术的发展，热力学在纳米材料和纳米 器件方面的应用将更加深入；随着气候变化和 环境问题的日益严重，热力学在地球科学和环 境科学方面的应用将更加重要
热学中的理想气体和非理想气体研究
热学中的理想气体和非理想气体研究热学是研究热现象和能量转化的一门科学。
在热学中，理想气体和非理想气体是常见的研究对象。
理想气体假设具有完全弹性碰撞、无吸引力和体积可忽略不计等特性，而非理想气体则考虑现实气体的物理性质。
理想气体的研究基于理想气体状态方程，即PV=nRT，其中P为气体的压强，V为气体的体积，n为气体的物质的量，R为气体常数，T为气体的温度。
理想气体的状态方程可以用来描述气体的性质和行为。
理想气体的特性之一是压强与温度成正比，即热膨胀定律。
根据热膨胀定律，当一定量的理想气体受热时，其体积会增大，压强也会相应增加。
这反映了理想气体的分子在受热过程中的运动状态。
此外，理想气体的理论研究还包括热容、绝热过程等内容。
热容是指单位物质的气体在温度变化下吸收或释放的热量。
根据理想气体状态方程，可以得出理论上的等容过程、等压过程和等温过程下，热容随温度的变化规律。
非理想气体的研究考虑了气体分子之间的相互作用。
这种相互作用通常是吸引力和排斥力的共同作用。
非理想气体的状态方程通常采用范德瓦尔斯方程来描述，该方程考虑了气体分子之间的作用力。
范德瓦尔斯方程是通过对理想气体状态方程进行修正得到的。
在范德瓦尔斯方程中，引入修正因子来考虑分子间相互作用，同时还引入了气体分子的体积修正项。
范德瓦尔斯方程的形式是（P+a/V^2）(V-b)=RT，其中a和b是常数。
非理想气体的研究不仅涉及到理论计算，也需要实验研究来验证理论模型。
很多气体在高压、低温等极端条件下会展现出与理想气体不同的物理性质，这就需要对非理想气体进行专门的实验研究。
非理想气体的研究在很多领域有着广泛的应用。
例如，工业生产中常用的气体，如氮气、氧气等，其性质常常需要考虑非理想气体的影响。
此外，在开展工艺设计、能源利用等方面，对非理想气体的研究也具有重要意义。
综上所述，热学中的理想气体和非理想气体是重要的研究对象。
理想气体基于理想气体状态方程进行研究，非理想气体考虑气体分子之间的相互作用，采用范德瓦尔斯方程来描述。
理想气体的状态方程 气体热现象的微观意义
理想气体的状态方程气体热现象的微观意义[学习目标]1、准确理解理想气体这个物理模型。
2、会推导理想气体的状态方程，并能够应用理想气体状态方程求解相应的题目和解释相关的现象。
3、了解统计规律及其在科学研究和社会生活中的作用。
4、知道分子运动的特点，掌握温度的微观定义。
5、掌握压强、实验定律的微观解释。
[自主学习]一、理想气体1、为了研究问题的方便，可以设想一种气体，在任何，我们把这样的气体叫做理想气体。
2、理想气体是不存在的，它是实际气体在一定程度的近似，是一种理想化的模型。
3、理想气体分子间，除碰撞外无其它作用力，从能量上看，一定质量的理想气体的内能完全由决定。
二、理想气体的状态方程1、内容：一定质量的理想气体在从一个状态变到另一个状态时，尽管P、V、T都可能改变，但是压强跟体积的乘积与热力学温度的比值保持不变。
2、方程：，。
3、推导：（两种方法）4、推论（1）一定质量的理想气体当状态变化过程中三个状态参量保持某一个参量不变时，就可以从理想气体状态方程分别得到（2）根据气体的密度ρ=m/V，可以得到气体的密度公式5、适用条件6、注意方程中各物理量的单位，温度必须用，公式两边中P和V单位必须，但不一定是国际单位。
三、气体分子运动的特点1、从微观的角度看，物体的热现象是由的热运动所决定的，尽管个别分子的运动有它的不确定性，但大量分子的运动情况会遵守一定的。
2、分子做无规则的运动，速率有大有小，由于分子间频繁碰撞，速率又将发生变化，但分子的速率都呈现的规律分布。
这种分子整体所体现出来的规律叫统计规律。
3、气体分子运动的特点（1）分子的运动杂乱无章，在某一时刻，向着运动的分子都有，而且向各个方向运动的气体分子数目都。
（2）气体分子速率分布表现出“中间多，两头少”的分布规律。
温度升高时，速率大的分子数目，速率小的分子数目，分子的平均速率。
4、温度是的标志。
用公式表示为。
四、气体压强的微观意义1、气体的压强是而产生的。
热力学定律、热和内能、理想气体的状态方程PPT文档(完整版)
(1)如果物体跟外界同时发生做功和热传递，那 么外界对物体所做的功W加上物体从外界吸收 的热量Q等于物体内能的增加ΔU，即 W＋Q＝ _Δ_U__________. (2)热力学第一定律的符号法则 ①功W>0，表示_外__界__对__系__统__做功；W<0，表 示_系__统__对__外__界__做功． ②热量Q>0，表示物体_吸__热；Q<0，表示物体 _放__热．
能量既不能凭空产生，也不能凭空消失，它只能从一种形式_____为另一种形式，或者从一个系统(物体)_____到另一个系统(物体)，在转化和转移的 过程中其_____不变.
能不可能全部变为电流的能．机械能可全部变为内能，而 【反思领悟】 理想气体状态发生变化的过程中，不仅满足理想气体状态方程，而且还满足能量守恒的定律．具体地要满足热力学第一定律．即满
18
例2.根据热力学第二定律，下列判断正确的是( )
A．电流的能不可能全部变为内能
B．在火力发电机中，燃气的内能不可能全部变为电能 (2)“不产生其他影响”的涵义是指发生的热力学宏观过程只在本系统内完成，对周围环境不产生热力学方面的影响．如吸热、放热、做功等.
热力学第二定律的意义：揭示了有大量分子参与的宏观过程的方向性，是独立于热力学第一定律的一个重要自然规律． 物体对外界做了多少功，物体的内能就_____多少．
8
【学法导引】 一、热力学第一定律的应用 1．物体的内能及内能的变化 (1)物体的内能是指物体内所有分子的平均动能和势能 之和．在微观上由分子数、分子热运动的剧烈程度和相 互作用力决定；宏观上体现为物体的温度和体积，因此 物体的内能是一个状态量．
9
(2)理想气体的内能是指所有分子的平均动能之和,所以 一定质量理想气体的内能只与温度有关；温度升高，内 能增大；温度降低，内能减小. 2．做功和热传递在改变物体内能上是等效的，但是有 着本质的区别 (1)“等效”的意义可以理解为：在改变物体的内能上 可以起到同样的效果，即要使物体改变同样的内能，通 过做功或者热传递都可以实现，若不知道过程，我们无 法分辨出是做功还是热传递实现的这种改变．
热学中的理想气体与热力学定律
热学中的理想气体与热力学定律在我们日常生活中，热现象无处不在，从烧开水到汽车发动机的工作，从空调制冷到太阳能热水器的运作，都离不开热学的知识。
而在热学中，理想气体和热力学定律是两个极其重要的概念，它们不仅帮助我们理解各种热现象，还为许多工程技术的发展提供了理论基础。
首先，我们来聊聊什么是理想气体。
理想气体是一种在理论上假设的气体模型，它具有一些特殊的性质。
理想气体的分子之间没有相互作用力，分子本身的体积可以忽略不计。
这意味着理想气体分子能够自由地运动，并且它们之间的碰撞是完全弹性的，不会有能量损失。
想象一下，一个装有气体的容器。
如果这是理想气体，那么气体分子就像一个个不受约束的小精灵，在容器内欢快地飞来飞去，相互碰撞后弹开，继续前行，而且不会因为碰撞而损失能量。
当然，在现实世界中，不存在完全符合理想气体模型的气体，但在很多情况下，当气体的压力不太高、温度不太低时，实际气体的行为与理想气体非常接近，因此可以用理想气体的理论来近似处理。
那么，为什么要研究理想气体呢？因为理想气体的模型相对简单，通过对它的研究，我们可以得出一些基本的规律和公式，这些规律和公式对于理解和解决实际的热学问题非常有帮助。
比如，我们有理想气体状态方程：pV ＝ nRT。
这里的 p 表示气体的压强，V 表示气体的体积，n 表示气体的物质的量，R 是一个常数，叫做理想气体常数，T 表示气体的热力学温度。
这个方程简单而有力，它告诉我们，在一定条件下，气体的压强、体积、温度和物质的量之间存在着这样一种定量关系。
接下来，让我们走进热力学定律的世界。
热力学定律一共有三条，它们分别是热力学第一定律、热力学第二定律和热力学第三定律。
热力学第一定律，也被称为能量守恒定律。
它告诉我们，能量既不会凭空产生，也不会凭空消失，只能从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转移到另一个物体，在这个过程中，总能量保持不变。
对于一个热学系统，比如一个装有气体的容器，如果外界对它做功，或者向它传递热量，那么系统的内能就会增加；反之，如果系统对外做功或者向外放出热量，系统的内能就会减少。
气体热现象的微观意义 课件
2．一定质量的气体，体积保持不变而温度升高时，分子 的平均动能增大，因而气体压强增大．温度降低时，情况相 反，这就是查理定律所表达的内容．
C．一定温度下某理想气体的分子做杂乱无章的运动，可 能会出现某一时刻所有分子都朝同一方向运动的情况
D．一定温度下某理想气体，当温度升高时，其中某10个 分子的平均动能可能减少
【解析】 一定温度下某理想气体分子碰撞十分频繁，单 个分子运动杂乱无章、速率不等，但大量分子的运动遵循统计 规律、速率大和速率小的分子数目相对较少，向各个方向运动 的分子数目相等，故A、C选项错误，B选项正确；温度升高 时，大量分子的平均动能增大，但对个别和少量(如10个)分子 的动能有可能减少，故D选项正确．
(3)每个气体分子都在做永不停息的运动，常温下大多数 气体分子的速率都达到数百米每秒，在数量级上相当于子弹的 速率．
(4)气体分子的热运动与温度的关系 ①温度越高，分子的热运动越剧烈． ②理想气体的热力学温度T与分子的平均动能 E k成正比， 即：T＝a －E k(式中a是比例常数)，因此可以说，温度是分子平 均动能的标志． 特别提醒 理想气体没有分子势能，所以其内能仅由温度 决定，温度越高，内能越大，温度越低，内能越小．
3．大量分子做无规则运动，速率有大有小，分子的速率 按一定规律分布，速率都呈中间多、两头少的分布．
4．理想气体的热力学温度与分子的平均动能 E k成正比， T＝a E k.
二、气体压强的微观意义 1．气体的压强是大量气体分子频繁的碰撞器壁而产生 的． 2．影响气体压强的两个因素： (1)气体分子的平均动能； (2)分子的密集程度．
高中物理 8.4《气体热现象的微观解释》课件6 新人教版选修33
2．如何正确理解气体分子运动的特点 (1)气体分子距离大(约为分子直径的10倍)，分子力小( 可忽略)，可以自由运动，所以气体没有一定的体积 和形状． (2)分子间的碰撞十分频繁(pínfán)，频繁(pínfán)的碰 撞使每个分子速度的大小和方向频繁(pínfán)地发生 改变，造成气体分子做杂乱无章的热运动，因此气体 分子沿各个方向运动的机会(几率)相等． (3)大量气体分子的速率分布呈现中间多(占有分子数 目多)两头少(速率大或小的分子数目少)的规律．
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2．对查理定律的微观解释 一定质量的某种理想气体，体积保持不变时，
__分__子__(_f_ē_n_z_ǐ_)_的__密___保持不变，在这种情况 (q集íng程ku度àng)下，温度升高时，平分均子的____________增
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【自主解答】 由表格可以看出在0 ℃和100 ℃两 种温度下，分子速率(sùlǜ)在200～700 m/s之间的分 子数的比例较大，由此可得出B正确．再比较0 ℃和 100 ℃两种温度下分子速率(sùlǜ)较大的区间，100 ℃的分子数所占比例较大，而分子速率(sùlǜ)较小 的区间，100 ℃的分子数所占比例较小，故100 ℃ 的气体分子平均速率(sùlǜ)高于0 ℃的气体分子平均 速率(sùlǜ)，故C正确． 【答案】 BC
强不变动．能
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核心要点突破
一、统计规律与气体分子运动(yùndòng) 1．对统计规律的理解 (1)个别事物的出现具有偶然因素，但大量事物出 现的机会，却遵从一定的统计规律． (2)从微观角度看，由于物体是由数量极多的分子 组成的，这些分子并没有统一的运动(yùndòng)步 调，单独来看，各个分子的运动(yùndòng)都是不 规则的，带有偶然性，但从总体来看，大量分子 的运动(yùndòng)却有一定的规律．