费米分布函数电子的总数ppt课件
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费米狄拉克分布函数解析图像和应用
费米狄拉克分布函数解析图像和应用文件管理序列号：[K8UY-K9IO69-O6M243-OL889-F88688]各能级被电子占据的数目服从特定的统计规律这个规律就是费米-狄拉克分布规律。
一般而言，电子占据各个能级的几率是不等的。
占据低能级的电子多而占据高能级的电子少。
统计物理学指出，电子占据能级的几率遵循费米的统计规律：在热平衡．．．状态下，能量为E 的能级被一个电子占据的几率为： f(E)称为电子的费米(费米-狄拉克)分布函数，k 、TE fermi 称为费米能级，它与物质的特性有关。
只要知道了费米能级E fermi 的数值，在一定温度下，电子在各量子态上的统计分布就完全确定了。
费米分布函数的一些特性:【根据f(E)公式来理解】第一，费米能级E fermi 是一种用来描述电子的能级填充水平的假想能级．．．．，E f 越大，表示处于高能级的电子越多；E f 越小，则表示高能级的电子越少。
(E f 反映了整体平均水平)第二，假定费米能级E f 为已知，则f(E)f(E)式可画出f(E)的曲线如图所示，但要注意因变量f(E)不像普通习惯画在纵轴，而是破天荒的画在横轴。
的能级都空着。
因而费米能级E f 是在绝对零度时电子所具有的最大能量，是能级在绝对零度时能否被占据的一个界限，因而它是一个很重要的参数。
费米分布函数变化曲线T 3>T 2>T 1>T 0第五，在T≠0K时即不处于绝对零度的前提下，若E-E f＞5kT，则f(E)＜0.007；在T≠0K 前提下，若E-E f＜-5kT，则f(E)＞0.993。
(k、T分别为波耳兹曼常数和绝对温度)可见，温度T高于绝对零度的前提下，能量比E f高5kT的能态被电子占据的几率只有0.7%，几率很小，能级几乎是空的；而能级比E f低5kT的能态被电子占据的几率是99.3%，几率很大，该能级范围几乎总有电子。
一般可以认为，在T不为绝对零度但也不很高时，能量小于E f的能态基本上为电子所占据，能量大于E f的能态基本上没有被电子占据；而电子占据费米能级E f这个能级的概率是(不论任何温度下)都是1/2。
电子在各量子态中的分布
k BT 范围内
第五章 金属电子论
§5.4 电子热容
π 2 (k BT ) 2 3 电子的平均能量为 E = E F + 5 4 EF
单位体积中自由电子气的总能量为
N N 3 π 2 (k B T ) 2 E = E = [ EF + ] V V 5 4 EF
对热容的贡献为： 对热容的贡献为
，
γ =
N 1 2m 3 / 2 ∞ E 1 / 2 dE 电子密度 n = = 2 ( 2 ) ∫0 ( E − µ ) / k BT V 2π ℏ e +1
式中的积分无法严格积出， 式中的积分无法严格积出，通常只能近似求解 可以看出 µ 与
n
和T有关 有关
µ ( n, T ) 针对某种金属 n 是一定的，所以 µ 是一定的，
2 π 2 nk B
∂E N π 2 kB T Ce = )V = 2 EF ∂T V 4
2
2 EF
=
π2
2
nk B
2
T ≈ γT EF
Ce
成正比， 与T成正比，且随 T → 0K , 成正比
Ce → 0
这与经典理论的结果完全不同。 这与经典理论的结果完全不同。
对于金属，除自由电子对热容有贡献外， 对于金属，除自由电子对热容有贡献外， 晶格振动对热容也有贡献， 晶格振动对热容也有贡献， 在低温度下，可用德拜理论，总的热容可表示为： 在低温度下，可用德拜理论，总的热容可表示为
解出 ：
ℏ2kF EF = 2m
2
其中
k F = (3π n)
2
1/ 3
N n= V
kF
称为费米波矢
电子的状态在 空间中都落在能量不同的等能面上 电子的状态在 k 空间中都落在能量不同的等能面上 对于自由电子气，其等能面都是球面 对于自由电子气， 其中能量等于费米能 的等能面称为费米面 其中能量等于费米能 E F 的等能面称为费米面 显然自由电子气的费米面为球面。 显然自由电子气的费米面为球面。 费米波矢 k F 就是球形费米面的半径 在绝对零度 费米面内所含有的全部量子态都被电子占满， 费米面内所含有的全部量子态都被电子占满， 费米面以外的状态全是空的
平均占有数——费米分布函数电子的总数44页PPT
平均占有数——费米分布函数 电子的总数
11、战争满足了，或曾经满足过人的 好斗的 本能， 但它同 时还满 足了人 对掠夺 ，破坏 以及残 酷的纪 律和专 制力的 欲望。 ——查·埃利奥 特 12、不应把纪律仅仅看成教育的手段 。纪律 是教育 过程的 结果， 首先是 学生集 体表现 在一切 生活领 域—— 生产、 日常生 活、学 校、文 化等领 域中努 力的结 果。— —培养，只有领 导者本 身在这 方面以 身作则 才能收 到成效 。—— 马卡连 柯 14、劳动者的组织性、纪律性、坚毅 精神以 及同全 世界劳 动者的 团结一 致，是 取得最 后胜利 的保证 。—— 列宁 摘自名言网
15、机会是不守纪律的。——雨果
6、最大的骄傲于最大的自卑都表示心灵的最软弱无力。——斯宾诺莎 7、自知之明是最难得的知识。——西班牙 8、勇气通往天堂，怯懦通往地狱。——塞内加 9、有时候读书是一种巧妙地避开思考的方法。——赫尔普斯 10、阅读一切好书如同和过去最杰出的人谈话。——笛卡儿
11、战争满足了，或曾经满足过人的 好斗的 本能， 但它同 时还满 足了人 对掠夺 ，破坏 以及残 酷的纪 律和专 制力的 欲望。 ——查·埃利奥 特 12、不应把纪律仅仅看成教育的手段 。纪律 是教育 过程的 结果， 首先是 学生集 体表现 在一切 生活领 域—— 生产、 日常生 活、学 校、文 化等领 域中努 力的结 果。— —培养，只有领 导者本 身在这 方面以 身作则 才能收 到成效 。—— 马卡连 柯 14、劳动者的组织性、纪律性、坚毅 精神以 及同全 世界劳 动者的 团结一 致，是 取得最 后胜利 的保证 。—— 列宁 摘自名言网
15、机会是不守纪律的。——雨果
6、最大的骄傲于最大的自卑都表示心灵的最软弱无力。——斯宾诺莎 7、自知之明是最难得的知识。——西班牙 8、勇气通往天堂，怯懦通往地狱。——塞内加 9、有时候读书是一种巧妙地避开思考的方法。——赫尔普斯 10、阅读一切好书如同和过去最杰出的人谈话。——笛卡儿
【高中物理】优质课件：费米能级和载流子的统计分布
费米能级的意义
热平衡状态 状态密度
状态密度
导带底E-K关系
E
EC
2k 2 2mn*
要计算能量在E至E+dE之间的量子态数，只要计算这两个 球壳之间的量子态数即可。
dZ
2V
8 3
4k 2dk
1
1
k
(2mn* ) 2
(E
EC
)2
k
dk
mn* 2
dE
热平衡状态 状态密度
状态密度
3
dZ
V
2 2
(2mn* ) 2 3
1
(E EC ) 2 dE
导带底附近状态密度gc(E)
3
gc (E) ຫໍສະໝຸດ dZ dEV2 2
(2mn* ) 2 3
1
(E EC ) 2
热平衡状态 状态密度
状态密度
价带顶附近状态密度gc(E)
3
gV (E)
V
2 2
(2m*p ) 2 3
( EV
E
1
)2
状态密度
热平衡状态 状态密度
半导体中载流子的统计分布
热平衡状态 状态密度 费米能级和载流子的统计分布 本征半导体中的载流子统计 杂质半导体中的载流子统计 简并半导体
两方面知识：
➢ 允许的量子态按能量如何分布？ ➢ 电子在允许的量子态中如何分布？
感 谢 观 看
高中物理
费米能级和载流子的统计分布
费米能级和载流子的统计分布
费米分布函数
➢根据量子统计理论，服从泡里不相容原理的电子遵循费米统计分布。
N(E) g(E)
f (E)
1
1 exp( E E f
？
热平衡状态 状态密度
状态密度
导带底E-K关系
E
EC
2k 2 2mn*
要计算能量在E至E+dE之间的量子态数，只要计算这两个 球壳之间的量子态数即可。
dZ
2V
8 3
4k 2dk
1
1
k
(2mn* ) 2
(E
EC
)2
k
dk
mn* 2
dE
热平衡状态 状态密度
状态密度
3
dZ
V
2 2
(2mn* ) 2 3
1
(E EC ) 2 dE
导带底附近状态密度gc(E)
3
gc (E) ຫໍສະໝຸດ dZ dEV2 2
(2mn* ) 2 3
1
(E EC ) 2
热平衡状态 状态密度
状态密度
价带顶附近状态密度gc(E)
3
gV (E)
V
2 2
(2m*p ) 2 3
( EV
E
1
)2
状态密度
热平衡状态 状态密度
半导体中载流子的统计分布
热平衡状态 状态密度 费米能级和载流子的统计分布 本征半导体中的载流子统计 杂质半导体中的载流子统计 简并半导体
两方面知识：
➢ 允许的量子态按能量如何分布？ ➢ 电子在允许的量子态中如何分布？
感 谢 观 看
高中物理
费米能级和载流子的统计分布
费米能级和载流子的统计分布
费米分布函数
➢根据量子统计理论，服从泡里不相容原理的电子遵循费米统计分布。
N(E) g(E)
f (E)
1
1 exp( E E f
？
平均占有数——费米分布函数电子的总数
kBT CV N 0 ( 0 )kB 2 EF
细节
。。。
§费密统计和电子热容量
—— 能带理论是一种单电子近似，每一个电子的运动近似看 作是独立的，具有一系列确定的本征态 —— 一般金属只涉及导带中的电子，所有电子占据的状态都 在一个能带内
1. 费密分布函数
电子气体服从泡利不相容原理和费米 — 狄拉克统计 —— 热平衡下时，能量为E 的本征态被电子占据的几率
2 h 0 EF (3n 2 )2/3 2m
电子的平均能量 —— 5
结论：在绝对零度下，电子仍具有相当大的平均能量 —— 电子满足泡利不相容原理，每个能量状态上只能容许两 个自旋相反的电子
—— 所有的电子不可能都填充在最低能量状态
电子的费密能量
总的电子数
f (E ) e 1
E EF k BT
1
—— 费米分布函数
物理意义：能量为E的本征态上电子的数目 —— 平均占有数 （费米能量？或）化学势 μ —— 体积不变时，系统增加一个电子所需的自由能 电子的总数
N f (Ei )
i
—— 对所有的本征态求和
两本书的差别
黄昆：
f (E ) e
1
E EF k BT
1
—— 温度升高 费密能(=化学势)下降
2 k BT 2 E F E [1 ( 0 ) ] 12 E F
0 F
胡安：
f (E ) e
1
E k BT
1
—— 化学势 费密能 = 0温化学势
2 k BT 2 T E F [1 ( ) ] 12 E F 0 EF
经典电子论的成就 解释金属的特征 —— 电导、热导、温差电、电磁输运等 经典电子论的困难 按照经典能量均分定理，N个电子的能量 对热容量的贡献 大多数金属
第三章 费米分布及玻耳兹曼分布ppt课件
对于半导体晶体，价电子填满了价带，最外的导带是 空的，费米能级位置在禁带内，且随其中的杂质种类、杂 质浓度以及温度的不同而改变。
.
22
3.2.2 玻耳兹曼分布函数
1. 电子的玻耳兹曼分布函数 EEF kT 时 , ex[p (EF)-/E k T1 ]
此时,电子的费米分布函数近似为
fFE 1 ＋ ex E p k E T F － 1exE pk -E (T F)-
T=0K时，价带中的量子态完全填满，导带完全空着。 本征激发
T>0K后，本征半导体的价带中的电子激发到导带，同时在 价带中产生等量空穴。
本征半导体的电中性条件 本征激发条件下，电子和空穴成对出现，因此导带中电子的 浓度n0应等于价带中空穴的浓度p0，即n0=p0
.
40
3.3.1 本征半导体的电中性条件和费米能级的确定
.
热平衡状态下，电子按能量大小，具有一定的统计分布规律性。 电子是费米子，遵从费米分布。
3.2.1 费米分布函数
绝对温度T 下的物体内，电子达到热平衡状态时，一个 能量为Ｅ的独立量子态，被一个电子占据的几率f(E）为：
fnE
1
EEF
电子的费米分布函
1e k0T
K0为玻尔兹曼常数。 EF为一个类似于积分常数的一个待定常数，称为费米能级。
exE pF-(E)kT
这时空穴的费米分布函数转化为空穴的玻耳兹曼分布：
fBVEexpEFk0TE
.
24
3.2.2 玻耳兹曼分布函数
非简并系统和简并系统
通常将可以用玻尔兹曼分布描述的系统称为非简并系统，而 必须用费米分布描述的系统称为简并系统。
对于电子系统，当填充的能级的位置都能满足: E-EF>>kT 时，可以用玻尔兹曼分布来计算电子的填充几率， 此时的电子系统是非简并的； 对于空穴系统，当填充的能级的位置都能满足: EF-E>>kT 时，可以用玻尔兹曼分布来计算空穴的填充几率 ，此时的空穴系统是非简并的。
.
22
3.2.2 玻耳兹曼分布函数
1. 电子的玻耳兹曼分布函数 EEF kT 时 , ex[p (EF)-/E k T1 ]
此时,电子的费米分布函数近似为
fFE 1 ＋ ex E p k E T F － 1exE pk -E (T F)-
T=0K时，价带中的量子态完全填满，导带完全空着。 本征激发
T>0K后，本征半导体的价带中的电子激发到导带，同时在 价带中产生等量空穴。
本征半导体的电中性条件 本征激发条件下，电子和空穴成对出现，因此导带中电子的 浓度n0应等于价带中空穴的浓度p0，即n0=p0
.
40
3.3.1 本征半导体的电中性条件和费米能级的确定
.
热平衡状态下，电子按能量大小，具有一定的统计分布规律性。 电子是费米子，遵从费米分布。
3.2.1 费米分布函数
绝对温度T 下的物体内，电子达到热平衡状态时，一个 能量为Ｅ的独立量子态，被一个电子占据的几率f(E）为：
fnE
1
EEF
电子的费米分布函
1e k0T
K0为玻尔兹曼常数。 EF为一个类似于积分常数的一个待定常数，称为费米能级。
exE pF-(E)kT
这时空穴的费米分布函数转化为空穴的玻耳兹曼分布：
fBVEexpEFk0TE
.
24
3.2.2 玻耳兹曼分布函数
非简并系统和简并系统
通常将可以用玻尔兹曼分布描述的系统称为非简并系统，而 必须用费米分布描述的系统称为简并系统。
对于电子系统，当填充的能级的位置都能满足: E-EF>>kT 时，可以用玻尔兹曼分布来计算电子的填充几率， 此时的电子系统是非简并的； 对于空穴系统，当填充的能级的位置都能满足: EF-E>>kT 时，可以用玻尔兹曼分布来计算空穴的填充几率 ，此时的空穴系统是非简并的。
第2章-费米能级-918ppt课件
单位体积内能量在E0 - E1的量子态的数量可表示为
E1 g ( E )dE E0
不同半导体材料的能带结构不同,态密度函数也不同。
.
16
电子的统计分布规律
如果知道某个能带中的量子态数在能量上的 分布（态密度）以及能量为E的量子态被电子占据的
概率，那么将两者的乘积在能带范围内积分，就可 以得到这个能带中的电子的浓度。
Iq Vj j所 有 被 占 据 的 状 态
q Vj q Vj
j所 有 状 态
j所 有 空 状 态
q Vj j所有空状态 .
=0 满带电子 不参与导带
7
准自由电子、空穴
价带电子的导电 效于 空穴的导电
I q Vj j所有空状态
如果把价带中的空量子态看成是带正电荷的微观 粒子，那么价带电子形成的电流可以等效为这些带正 电荷的粒子形成的电流，称这种虚拟的粒子为空穴。 空穴不是真实存在的粒子，它是为了便于分析问题而构造的
▪ R ∝ 电子浓度 × 空穴浓度
复合需要 1个空穴 + 1个准自由电子
大多数发光器件发光. 的基于此原理。
10
与半导体导电能力有关的两个主要问题
载流子的浓度
n自由电子浓度cm-3
热平衡状态下载流子浓度 p空穴浓度cm-3
本征半导体与杂质半导体
载流子浓度相关的统计规律
非平衡载流子
载流子的运动
半导体中载流子的统计分布
1、状 态 密 度
假设在能带中能量E与E+dE之间的能量间隔dE内有 量子态dZ个，则定义状态密度g（E）为：
g(E) dZ dE
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1. 态密度
1.3.1 电子的统计分布规律
半导体中电子的费米统计分布 ppt课件
一般地：
1 f(E)e(EEF)/kBT 1
对导带中的电子，有： E -EF >Ec -EF >> kBT
则 f(E)e(EEF)/kBT
——导带中的电子接近经典玻耳兹曼分布 ——导带中每个能级上电子的平均占据数很小
一、 载流子的统计分布
(2)价带中空穴占据的几率——能级不被电子占据的几率
1f(E)1e(EEF)1/kBT1
(1) N型半导体导带中电子的数目
如果N型半导体主要含有一种施主，施主的能级: ED 施主的浓度: ND
足够低的温度下，载流子主要是从施主能级激发到导 带的电子, 导带中电子的数目是空的施主能级数目
nND[1f(E)]
1 f(E)e(EEF)/kBT 1
nND[1e(EF1ED)/kBT]
因为
nNe(EcEF)/kBT c
de允许的量子态按能量如何分布de2导带中电子的浓度2导带中电子的浓度二载流子浓度载流子浓度有效能级密度2导带中电子的浓度2导带中电子的浓度二载流子浓度载流子浓度2导带中电子的浓度2导带中电子的浓度二载流子浓度载流子浓度3价带中空穴的浓度3价带中空穴的浓度二载流子浓度载流子浓度得得单位体积中价带空穴数就是如同价带顶e个能级所应含有的空穴数价带顶附近有效能级密度的位置和载流子浓度很简单地把费米能级的位置和载流子浓度很简单地联系了起来4费米能级4费米能级二载流子浓度载流子浓度温度不变导带中电子越多空穴越少温度不变导带中电子越多空穴越少反之亦然二载流子浓度载流子浓度至此我们获得了载流子浓度随温度变化的一般规律
三、 杂质激发－掺杂半导体的载流子浓度
(1) N型半导体导带中电子浓度
1[14(ND)eEi ] /kBT 1/2
n
费米分布函数电子的总数44页PPT
55、 为 中 华 之 崛起而 读书。 ，而败 于奢靡 。——陆 游 52、 生 命 不 等 于是呼 吸，生 命是活 动。——卢 梭
53、 伟 大 的 事 业，需 要决心 ，能力 ，组织 和责任 感。 ——易 卜 生 54、 唯 书 籍 不 朽。——乔 特
费米分布函数电子的总数
51、没有哪个社会可以制订一部永远 适用的 宪法， 甚至一 条永远 适用的 法律。 ——杰 斐逊 52、法律源于人的自卫本能。——英 格索尔
53、人们通常会发现，法律就是这样 一种的 网，触 犯法律 的人， 小的可 以穿网 而过， 大的可 以破网 而出， 只有中 等的才 会坠入 网中。 ——申 斯通 54、法律就是法律它是一座雄伟的大 夏，庇 护着我 们大家 ；它的 每一块 砖石都 垒在另 一块砖 石上。 ——高 尔斯华 绥 55、今天的法律未必明天仍是法律。 ——罗·伯顿
53、 伟 大 的 事 业，需 要决心 ，能力 ，组织 和责任 感。 ——易 卜 生 54、 唯 书 籍 不 朽。——乔 特
费米分布函数电子的总数
51、没有哪个社会可以制订一部永远 适用的 宪法， 甚至一 条永远 适用的 法律。 ——杰 斐逊 52、法律源于人的自卫本能。——英 格索尔
53、人们通常会发现，法律就是这样 一种的 网，触 犯法律 的人， 小的可 以穿网 而过， 大的可 以破网 而出， 只有中 等的才 会坠入 网中。 ——申 斯通 54、法律就是法律它是一座雄伟的大 夏，庇 护着我 们大家 ；它的 每一块 砖石都 垒在另 一块砖 石上。 ——高 尔斯华 绥 55、今天的法律未必明天仍是法律。 ——罗·伯顿
什么是费米函数
什么是费米函数(Fermi Function)某小学由一班学生,学生人数为50人,班上所提供的座位有60个.老师以学生的身高进行座位的分配.经分配后,班上身高较高的学生将配往后座,而且经分配后,班上将留下10个空位.这是一般我们小时候常经历的生活经验.电子在原子内分布的情形与分布的规则,与上面这个例子十分的相似.电子的能级,好比是例子里的座位;而电子的能量,则好比是例子里学生身高.能量较高的电子,就好像是身高较高的学生一般,将占往高位的能级(即例子里的后座),并使低位能的能级留下空缺(即空位).因为材料的导电性与位于导带的导电电子密度(或数量)有关,为了了解这一点,我们势必要先了解电子的量子状态分布(如例子里的座位分配),及电子的能量分布(即学生的身高分布)后,才能让我们掌握有多少自由电子位于导带内(即有多少身高较高的学生能坐在后座).在材料科学上,我们通常称前者(即电子的量子状态分布)为状态密度(Density of Status),以N(E)表示;后者(即电子的能量分布)称为费米函数(Fermi Function),以P(E)来表示;而电子的分布函数(Electron Distribution Function),用F(E)来表示,并可以写为:F(E)=2*N(E)*P(E)----------------------------------(式2-16)其中电子分布函数F(E),可以简单的定义为: "能量为E的外围电子数量". (式2-16)之所以乘上2,式因为每个量子状态(Quantum State)可以被两个转动方向相反的电子所占,以符合Pauli不相容原理.至于表示电子能量分布的费米函数,则可以以下式表示:P(E)=1/(exp[(E-Ef)/kT]+1)----------------------(式2-17)其中T为绝对温度,k为波兹曼常数,而Ef则称为费米能量. 费米能量Ef可以定义为:" 在绝对温度零度(0 k)时,原子内电子所能占住的最高能级的能量". 也就是说,在0 k时,所有低于Ef的能级将完全为电子所占满,而高于Ef的能级则完全空着,如图2-22的实线所示.当物体所在的环境温度高于0 k后,虽然大多数的电子依然处于低能级上,但是一小部分的电子将因环境所提供的能量,而开始转往较高的能级,使电子的分布不再局限于Ef的下方,如图2-22的虚线所示.至于费米函数,则可以定义为:" 当物体所在的环境温度高于绝对零度时,在能量为Ef的能级上,发现电子的几率为50%", 如图2-22所示.。
4-4 费米统计1
2 (
f )d
第一项积分为1，第二项由于被积函数为奇，对称区域积分为0。
f 1 1 2 2 ( )d e 1 e 1 d 20 e 1 e 1 d 2
2 2e (1 2e 3e 2 ....)d
关于二价金属的费米面
X射线发射谱
• 阴极射线打击原子内层电子产生激发空出内层能级，价电 子向内层跃迁发射光子，表现为X射线的连续谱，谱线强 度取决于能态密度和发射几率。
• T>0K时，随温度升高，靠近费米面 EF0（几个kBT范围）的电子部分跃 迁到费米面之上，EF略小于EF0。
N f ( E ) N ( E )dE f ( E )Q( E ) 0 Q( E )(
• 只有当温度大于绝对零度时，由于热激发，费米面附 近的电子才可能跃迁到费米海以上的空态，但是费米 海深处的电子由于泡利原理的限制，如果没有足够的 能量是不可能跃迁到费米海以上的。当然费米面附近 电子的激发可以是其它形式的能量。
四、电子热容量
电子总能量U Ef ( E ) N ( E )dE f ( E ) R ( E ) 0
1 ds V 4k 2 m V 2m E 2 CE K E 4 3 2 k 2 2 m • 以近自由电子为例，周期性势场的影响主要表现在布里渊区边界 附近，在其它地方只对自由电子情况有较小的修正。因此，第一 布里渊区的等能面从原点向外，开始基本上保持为球面，在接近 布里渊区边界时，同样的 k，E(k)减小了，等能面将向边界凸出， 达到同样的E，需要更大的k。当E 超过在边界上的A 点的能量EA， 一直到 E接近于在顶角 C点的能量 EC，即第一能带顶时，等能面 将不再是完整的闭合面，而成为分割在各个顶角附近的曲面。 N(EA)取极大值，而N(EC)将为零。
波色统计和费米统计 ppt课件
波色统计和费米统计
物理意义：
超导体的正常态转化到超导态可用玻色凝聚解释
波色统计和费米统计
光子气体 平衡系统特点： 高频光子和低频光子总在不停地转换，因而光子数 量也在不断变化，系统中光子数不守恒。
波色统计和费米统计
上式称之为普朗克辐射公式。
波色统计和费米统计
上式为著名的维恩位移定律。 该定律可以用于确定很多星体表面的温度。 平衡温度为T时，系统辐射的总能量为：
nnv?表示单位体积的自由电子数波色统计和费米统计23200218fffkt???????????????波色统计和费米统计玻色分布特点
波色统计和费米统计
第十一章 玻色统计和费米统计
单
粒 子
玻尔兹曼分布
态
上
的
三
种
分
量子分布
布
玻色分布
经典分布考虑了微观粒子的测不准关系和 的影响。但是却没有考虑粒子的全同性以及 泡利不相容原理。
粒子全同性的微观解释： 微观粒子具有波动性，它们在运动时无轨道可言， 因而无法用编号的方法追踪它们的运动，它们是 不可分辨的。 或者说，粒子的互换不产生新的微观态。
适用量子分布的理想气体称之为简并气体。
1.费米分布 （适用自旋为1/2的电子系统）
FFD
1 e( )/kT
1
常记为 f ,称为费米能级
波色统计和费米统计
精品资料
• 你怎么称呼老师？ • 如果老师最后没有总结一节课的重点的难点，你
是否会认为老师的教学方法需要改进？ • 你所经历的课堂，是讲座式还是讨论式？ • 教师的教鞭 • “不怕太阳晒，也不怕那风雨狂，只怕先生骂我
笨，没有学问无颜见爹娘 ……” • “太阳当空照，花儿对我笑，小鸟说早早早……”
物理意义：
超导体的正常态转化到超导态可用玻色凝聚解释
波色统计和费米统计
光子气体 平衡系统特点： 高频光子和低频光子总在不停地转换，因而光子数 量也在不断变化，系统中光子数不守恒。
波色统计和费米统计
上式称之为普朗克辐射公式。
波色统计和费米统计
上式为著名的维恩位移定律。 该定律可以用于确定很多星体表面的温度。 平衡温度为T时，系统辐射的总能量为：
nnv?表示单位体积的自由电子数波色统计和费米统计23200218fffkt???????????????波色统计和费米统计玻色分布特点
波色统计和费米统计
第十一章 玻色统计和费米统计
单
粒 子
玻尔兹曼分布
态
上
的
三
种
分
量子分布
布
玻色分布
经典分布考虑了微观粒子的测不准关系和 的影响。但是却没有考虑粒子的全同性以及 泡利不相容原理。
粒子全同性的微观解释： 微观粒子具有波动性，它们在运动时无轨道可言， 因而无法用编号的方法追踪它们的运动，它们是 不可分辨的。 或者说，粒子的互换不产生新的微观态。
适用量子分布的理想气体称之为简并气体。
1.费米分布 （适用自旋为1/2的电子系统）
FFD
1 e( )/kT
1
常记为 f ,称为费米能级
波色统计和费米统计
精品资料
• 你怎么称呼老师？ • 如果老师最后没有总结一节课的重点的难点，你
是否会认为老师的教学方法需要改进？ • 你所经历的课堂，是讲座式还是讨论式？ • 教师的教鞭 • “不怕太阳晒，也不怕那风雨狂，只怕先生骂我
笨，没有学问无颜见爹娘 ……” • “太阳当空照，花儿对我笑，小鸟说早早早……”
高二物理竞赛课件：费米统计和电子热容量
费米统计和电子热容量
第一节 费米统计和电子热容量
若干概念及计算表达式
EF
2
k
2 F
2m
kF
2mEF
2
pF kF
vF
kF m
TF
EF kB
费米能(Fermi Energy)
费米半径(Fermi Wave Vector) 费米动量(Fermi Momentum) 费米速度(Fermi Velocity) 费米温度(Fermi Temperature)
E
3/
2
f E
dE
因为 所以
1
f (E) eEEF /kBT 1 f 0
N
2C 3
0
E
3/
2
f E
dE
很复杂, 只能近似求解！
第一节 费米统计和电子热容量
费米分布函数
1 f (E) eEEF / kBT 1
对其求导可得
f (E) 1
eEEF / kBT
E
kBT
eEEF / kBT
EF0
5/2 C N
E0 3/2 F
EF EF0
2
C
4N
kBT 2
E0 1/2 F
N 2 C 3
EF0
3/ 2
EF
EF0
1
2
12
kBT EF0
2
E
3 5
EF0
2
4
EF0
kBT EF0
2
3 5
EF0
1
5 2
12
T TF0
2
平均一个电子对比热容的贡献为
E 2 T
) kBT
2
第一节 费米统计和电子热容量
若干概念及计算表达式
EF
2
k
2 F
2m
kF
2mEF
2
pF kF
vF
kF m
TF
EF kB
费米能(Fermi Energy)
费米半径(Fermi Wave Vector) 费米动量(Fermi Momentum) 费米速度(Fermi Velocity) 费米温度(Fermi Temperature)
E
3/
2
f E
dE
因为 所以
1
f (E) eEEF /kBT 1 f 0
N
2C 3
0
E
3/
2
f E
dE
很复杂, 只能近似求解！
第一节 费米统计和电子热容量
费米分布函数
1 f (E) eEEF / kBT 1
对其求导可得
f (E) 1
eEEF / kBT
E
kBT
eEEF / kBT
EF0
5/2 C N
E0 3/2 F
EF EF0
2
C
4N
kBT 2
E0 1/2 F
N 2 C 3
EF0
3/ 2
EF
EF0
1
2
12
kBT EF0
2
E
3 5
EF0
2
4
EF0
kBT EF0
2
3 5
EF0
1
5 2
12
T TF0
2
平均一个电子对比热容的贡献为
E 2 T
) kBT
2
半导体中电子的费米统计分布
学院
半导体中电子的费米统计分布
单击添加副标题
汇报人：
目录
01 03 05
单击添加目录项标题
02
费米统计分布理论
04
实验研究与结果分析
06
半导体基本概念 半导体中电子的费米统计分布
结论与展望
Hale Waihona Puke 01添加章节标题02
半导体基本概念
定义与分类
定义：半导体是指介于导体和绝缘体之间的材料，具有导电性 分类：根据导电性质不同，半导体可分为N型半导体和P型半导体
06
结论与展望
研究结论总结
半导体中电子的费米统计分布是描述半导体中电子分布的重要理论。
通过实验验证了费米统计分布的正确性，为半导体物理研究提供了重要依 据。
研究结果揭示了半导体中电子分布的规律，为半导体器件设计和应用提供 了理论支持。
未来研究方向包括深入研究半导体中其他粒子的分布规律以及探索新的统 计分布理论。
添加标题
表达式：费米分布函数通常用费米能级EF表示，其 表达式为EF=kTln(N+1)+EFnN+1\text{EF} = kT \ln(N+1) + \frac{E_F}{N+1}EF=kTln(N+1)+N+1EF
添加标题
应用：费米分布函数在半导体物理、材料科学等领 域有着广泛的应用
费米能级与费米温度
半导体器件性能的优化
单击此处输入你的正文，请阐述观点
纳米材料中的电子行为研究
单击此处输入你的正文，请阐述观点
不同温度下的费米分布曲线
单击此处输入你的正文，请阐述观点
实验误差来源与修正方法 应用前景
半导体中电子的费米统计分布
单击添加副标题
汇报人：
目录
01 03 05
单击添加目录项标题
02
费米统计分布理论
04
实验研究与结果分析
06
半导体基本概念 半导体中电子的费米统计分布
结论与展望
Hale Waihona Puke 01添加章节标题02
半导体基本概念
定义与分类
定义：半导体是指介于导体和绝缘体之间的材料，具有导电性 分类：根据导电性质不同，半导体可分为N型半导体和P型半导体
06
结论与展望
研究结论总结
半导体中电子的费米统计分布是描述半导体中电子分布的重要理论。
通过实验验证了费米统计分布的正确性，为半导体物理研究提供了重要依 据。
研究结果揭示了半导体中电子分布的规律，为半导体器件设计和应用提供 了理论支持。
未来研究方向包括深入研究半导体中其他粒子的分布规律以及探索新的统 计分布理论。
添加标题
表达式：费米分布函数通常用费米能级EF表示，其 表达式为EF=kTln(N+1)+EFnN+1\text{EF} = kT \ln(N+1) + \frac{E_F}{N+1}EF=kTln(N+1)+N+1EF
添加标题
应用：费米分布函数在半导体物理、材料科学等领 域有着广泛的应用
费米能级与费米温度
半导体器件性能的优化
单击此处输入你的正文，请阐述观点
纳米材料中的电子行为研究
单击此处输入你的正文，请阐述观点
不同温度下的费米分布曲线
单击此处输入你的正文，请阐述观点
实验误差来源与修正方法 应用前景
费米能级ppt课件
在非绝对零度时，电子可以占据高于EF的若干能级，则这时Fermi能级将是占据几率等于50%的 能级。处于Fermi能级附近的电子（常称为传导电子）对固体的输运性质起着重要的作用。
4
三、Fermi能级的含义
作为Fermi-Dirac分布函数中一个重要参量的Fermi能级EF，具有决定整个系统能量以及载流子 分布的重要作用。
费米能级在半导体物理中是个很重要的物理参数，只要知道了它的数值，在一 定温度下，电子在各量子态上的统计分布就完全确定了。它和温度、半导体材 料的导电类型、杂质的含量以及能量零点的选取有关。
3二、Fermຫໍສະໝຸດ 能级的概念在固体物理学中，Fermi能量(Fermi energy)是表示在无相互作用的Fermi粒子的体系中加入一 个粒子所引起的基态能量的最小可能增量；也就是在绝对零度时，处于基态的Fermi粒子体系 的化学势，或者是处于基态的单个Fermi粒子所具有的最大能量——Fermi粒子所占据的最高能 级的能量。另一方面，按照Fermi-Dirac统计，在能量为E的单电子量子态上的平均电子数为：
费米子可以是电子、质子、中子（自旋为半整数的粒子）。 费米能级描述了各个能级上电子分布的概率。
2
一、基本简介
固体物理和半导体物理在这方面的内容没有什么差别。原子核外的电子可以拥 有的能量当然可以高于费米能级，只不过具有这种能量的几率很小而已。这也 正是为什么本征半导体虽然电导很低，但也不是无穷小的原因。
hh
式中的h是Dirac常数，m是自由电子的质量。因此，金属中的Fermi能级也就是导带中自由电 子填充的最高能级。pF=kF称为Fermi动量，vF=kF/m称为Fermi速度。一般，金属的Fermi能量 约为1.5～15eV。
对于绝缘体和半导体，Fermi能级则处于禁带中间。特别是本征半导体和绝缘体，因为它们的 的价带是填满了价电子（占据几率为100%）、导带是完全空着的（占据几率为0%），则它们的 Fermi能级正好位于禁带中央（占据几率为50%）。即使温度升高时，本征激发而产生出了电子 -空穴对，但由于导带中增加的电子数等于价带中减少的电子数，则禁带中央的能级仍然是占
4
三、Fermi能级的含义
作为Fermi-Dirac分布函数中一个重要参量的Fermi能级EF，具有决定整个系统能量以及载流子 分布的重要作用。
费米能级在半导体物理中是个很重要的物理参数，只要知道了它的数值，在一 定温度下，电子在各量子态上的统计分布就完全确定了。它和温度、半导体材 料的导电类型、杂质的含量以及能量零点的选取有关。
3二、Fermຫໍສະໝຸດ 能级的概念在固体物理学中，Fermi能量(Fermi energy)是表示在无相互作用的Fermi粒子的体系中加入一 个粒子所引起的基态能量的最小可能增量；也就是在绝对零度时，处于基态的Fermi粒子体系 的化学势，或者是处于基态的单个Fermi粒子所具有的最大能量——Fermi粒子所占据的最高能 级的能量。另一方面，按照Fermi-Dirac统计，在能量为E的单电子量子态上的平均电子数为：
费米子可以是电子、质子、中子（自旋为半整数的粒子）。 费米能级描述了各个能级上电子分布的概率。
2
一、基本简介
固体物理和半导体物理在这方面的内容没有什么差别。原子核外的电子可以拥 有的能量当然可以高于费米能级，只不过具有这种能量的几率很小而已。这也 正是为什么本征半导体虽然电导很低，但也不是无穷小的原因。
hh
式中的h是Dirac常数，m是自由电子的质量。因此，金属中的Fermi能级也就是导带中自由电 子填充的最高能级。pF=kF称为Fermi动量，vF=kF/m称为Fermi速度。一般，金属的Fermi能量 约为1.5～15eV。
对于绝缘体和半导体，Fermi能级则处于禁带中间。特别是本征半导体和绝缘体，因为它们的 的价带是填满了价电子（占据几率为100%）、导带是完全空着的（占据几率为0%），则它们的 Fermi能级正好位于禁带中央（占据几率为50%）。即使温度升高时，本征激发而产生出了电子 -空穴对，但由于导带中增加的电子数等于价带中减少的电子数，则禁带中央的能级仍然是占
第2章-费米能级-918ppt课件
★如果价带中填满了电子而没有空能级，在外电场的作用下，
又没有足够的能量跃迁到导带，那么价带中的电子是不导电 的。
E
禁带
பைடு நூலகம்
导带 价带 (满带)
载流子、自由电子和空穴
在常温下，由于热激发，使一些价电子获得足够的能量而脱离共价 键的束缚，成为自由电子，同时共价键上留下一个空位，称为空穴。
空穴 5
+4
+4
+4
▪ R ∝ 电子浓度 × 空穴浓度
复合需要 1个空穴 + 1个准自由电子
大多数发光器件发光. 的基于此原理。
10
与半导体导电能力有关的两个主要问题
载流子的浓度
n自由电子浓度cm-3
热平衡状态下载流子浓度 p空穴浓度cm-3
本征半导体与杂质半导体
载流子浓度相关的统计规律
非平衡载流子
载流子的运动
Iq Vj j所 有 被 占 据 的 状 态
q Vj q Vj
j所 有 状 态
j所 有 空 状 态
q Vj j所有空状态 .
=0 满带电子 不参与导带
7
准自由电子、空穴
价带电子的导电 等效于 空穴的导电
I q Vj j所有空状态
如果把价带中的空量子态看成是带正电荷的微观 粒子，那么价带电子形成的电流可以等效为这些带正 电荷的粒子形成的电流，称这种虚拟的粒子为空穴。 空穴不是真实存在的粒子，它是为了便于分析问题而构造的
• 光的受激发射：光子激励导带中的电子与价带中的空穴复合，产生 一个所有特征（频率、相位、偏振）完全相同的光子。它是半导体 激光器的工作原理基础。
.
☺半导体两端加电压后:
在绝对0度（T=0K）和没有外界激发时,价电子完全被共价键束缚 着，本征半导体中没有可以运动的带电粒子（即载流子），它的导电能 力为 0，相当于绝缘体。
又没有足够的能量跃迁到导带，那么价带中的电子是不导电 的。
E
禁带
பைடு நூலகம்
导带 价带 (满带)
载流子、自由电子和空穴
在常温下，由于热激发，使一些价电子获得足够的能量而脱离共价 键的束缚，成为自由电子，同时共价键上留下一个空位，称为空穴。
空穴 5
+4
+4
+4
▪ R ∝ 电子浓度 × 空穴浓度
复合需要 1个空穴 + 1个准自由电子
大多数发光器件发光. 的基于此原理。
10
与半导体导电能力有关的两个主要问题
载流子的浓度
n自由电子浓度cm-3
热平衡状态下载流子浓度 p空穴浓度cm-3
本征半导体与杂质半导体
载流子浓度相关的统计规律
非平衡载流子
载流子的运动
Iq Vj j所 有 被 占 据 的 状 态
q Vj q Vj
j所 有 状 态
j所 有 空 状 态
q Vj j所有空状态 .
=0 满带电子 不参与导带
7
准自由电子、空穴
价带电子的导电 等效于 空穴的导电
I q Vj j所有空状态
如果把价带中的空量子态看成是带正电荷的微观 粒子，那么价带电子形成的电流可以等效为这些带正 电荷的粒子形成的电流，称这种虚拟的粒子为空穴。 空穴不是真实存在的粒子，它是为了便于分析问题而构造的
• 光的受激发射：光子激励导带中的电子与价带中的空穴复合，产生 一个所有特征（频率、相位、偏振）完全相同的光子。它是半导体 激光器的工作原理基础。
.
☺半导体两端加电压后:
在绝对0度（T=0K）和没有外界激发时,价电子完全被共价键束缚 着，本征半导体中没有可以运动的带电粒子（即载流子），它的导电能 力为 0，相当于绝缘体。
费密统计和电子热容量 PPT
n N V
T 0 K 电子的平均能量 —— 平均动能 dN N (E)dE dN CE1/2dE
EdN
EF0
EF0
EKin N [C E3/2dE] /[C E1/2dE]
0
0
EKin
3 5
EF0
结论:在绝对零度下,电子仍具有相当大得平均能量
—— 电子满足泡利不相容原理,每个能量状态上只能容许两 个自旋相反得电子
1)
2
3
N
Q(EF )
2
6
Q' ' (EF )(kBT )2
EF0
令 T 0K
N
Q
(
E
0 F
)
N
Q
(
E
0 F
)
N (E)dE
0
对于一般温度 T 300 K kBT 2.6 10-2eV
将 Q(EF ) 按泰勒级数在 EF0 附近展开，只保留到第二项
N
Q(EF
)
2
6
Q' ' (EF
)(kBT )2
—— 所有得电子不可能都填充在最低能量状态
大家学习辛苦了，还是要坚持
继续保持安静
T 0 K 电子的费密能量 EF
总得电子数 N f (E)N (E)dE
0
引入函数
E
Q(E) N (E)dE
0
—— 能量E以下得量子态总数
能态密度 N (E) Q' (E)Q(E)
因为
EF
EF0
2
6
[d dE
ln N (E)]EF0 (kBT )2
U
R( EF0
)
2
6
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固体物理
Solid State Physics
第一章 第二章 第三章 第四章 第五章 第六章 第七章 第八章
晶体结构 晶体的结合 晶格的热振动 金属电子论 电子的能带论 半导体电子论 固体磁性 固体超导
1 电子的费米统计 2 电子输运
电子是量子的么？
常温常压下是的，确切来说，~106K以下都 是
像声子那样，有经典模型对应么？
3) 在较低温度时，分布函数在
处发生很大变化
k空间的费米面 的费米面内所有状态均被电子占有 一部分电子被激发到费密面外附近
以下推导，我们在做一件什么事情？
1 f (E) EEF
e kBT 1
约束：
N f (E)N (E)dE 0
积分方程！
求解积分方程： EF EF T ?
EF
[1
2 12
( kBT EF
)2 ]
0 EF
费米分布函数
f (E)
1
E EF
e kBT 1
电子填充能量
几率
f (EF ) 1/ 2
f (E) 0 f (E) 1
费米分布函数
f (E)
1
E EF
e kBT 1
f (E) 1 f (E) 0
把《统计物理》放旁边
量子统计物理学好没有？
费米子。。。
1 电子的费米统计和比热容
出发点是什么？
经典理想电子气体Drude模型的问题：比热容不符合实验 泡利不相容原理：从原子级别到固体级别 量子理想电子气体Sommerfeld模型：费米-狄拉克分布
中间推导过程 … …
态密度复习 粒子数密度条件
电子气体服从泡利不相容原理和费米 — 狄拉克统计
—— 热平衡下时，能量为E 的本征态被电子占据的几率
1 f (E ) EEF
e kBT 1
—— 费米分布函数
物理意义：能量为E的本征态上电子的数目 —— 平均占有数
（费米能量？或）化学势 μ
—— 体积不变时，系统增加一个电子所需 Ei ) —— 对所有的本征态求和
i
两本书的差别
黄昆：
1 f (E) EEF
e kBT 1
胡安：
f (E)
1
E
e kBT 1
—— 温度升高
费密能(=化学势)
下降E F
E
0 F
[1
1
2
2
(
kBT
E
0 F
)2
]
—— 化学势
费密能 = 0温化学
势
T
E
0 F
[1
1
2
2
( kBT
E
0 F
)2 ]
CV
2
N0 2
(
kBT EF0
)kB
。。。
细节
§费密统计和电子热容量
—— 能带理论是一种单电子近似，每一个电子的运动近似 看
作是独立的，具有一系列确定的本征态 —— 一般金属只涉及导带中的电子，所有电子占据的状态 都
在一个能带内 1. 费密分布函数
有！ 就是经典自由电子气体，不幸的是我们是在常
温常压下检验它，所以它表现得很糟
交代一下内容逻辑顺序
金属中的电子是怎样存在着的？
矩形盒子：金属电子论
经典理想电子气体：Drude model 量子理想电子气体：Pauli exclusion principle
原子呢？晶格结构呢？
下一章。。。电子的能带论
引入函数
能态密度 应用分部积分
—— 能量E以下的量子态总
数
SUCCESS
THANK YOU
2019/5/6
因为
f
N
Q(E)(
0
E
)dE
N
Q ( E )(
f
)dE
0
E
分布函数
—— 只在
——
的偶函数
附近有显著的值，具有函数特点
N Q (E )( f )dE
金属电子论
自由电子模型
—— 不考虑电子与电子、电子与离子之间的相互作用
特鲁特(Drude) — 洛伦兹金属电子论 （在2电子输运中介 绍） —— 平衡态下电子具有确定平均速度和平均自由程
—— 电子气体服从麦克斯韦 — 玻尔兹曼统计分布规律， 对电子进行统计计算, 得到金属的直流电导、金属电子的 弛豫时间、平均自由程和热容
E
—— 将
—— 索末菲在自由电子模型基础上，提出电子在离子产生 的平均势场中运动，电子气体服从费密 — 狄拉克分布 —— 计算了电子的热容，解决了经典理论的困难
原子中的电子能级 → Pauli不相容原理 → Fermi-Dirac分布 那么，金属中的自由电子气呢？ → 费米面！
教材page 61，（2. 2. 1）中19/125怎么来的？
计算费米能： EF 是温度的函数？ （化学势）
能量，比热的低温行为
结论有多可靠？
晶格周期性的影响：能带纳入考虑
紧束缚模型观点的能带：s, p, d, f 电子
这是一个什么问题？
这是一个统计物理问题（3d，1d，2d？）
这是一个量子力学问题
e e 1
r ik
rr
i pr rr 1h
自由电子的费密能级
EF0
h 2 (3n 2 )2/3
2m
电子的平均能量 —— 平均动能
E Kin
3 5
E
0 F
结论：在绝对零度下，电子仍具有相当大的平均能量
—— 电子满足泡利不相容原理，每个能量状态上只能容许两 个自旋相反的电子
—— 所有的电子不可能都填充在最低能量状态
电子的费密能量 总的电子数
经典电子论的成就
解释金属的特征 —— 电导、热导、温差电、电磁输运等
经典电子论的困难
按照经典能量均分定理，N个电子的能量 3 N k B T / 2 对热容量的贡献 3 N k B / 2
大多数金属
C E xperim ental V
/ C C lassical V
0 .0 1
量子力学对金属中电子的处理
V
V
这是一个量子统计（量子多体）问题
凝练的理论问题
出发点（自由）
什么系综？
Hˆ
k
h 2k 2 2m
cˆk
cˆk
主要讨论方法和技巧（分 T = 0 和 T > 0
）
Tr (e ( H N ) ), 1
kBT
主要结论
1 f (E) EEF
e kBT 1
EF
分两步走: (1) T=0; (2) T>0
2. 的确定
之间状态数
之间的电子数
金属中总的电子数
N f (E)N (E)dE 0
—— 取决于费密统计 分
布函数和电 子的能
态密度函数
回忆态密度
N
(E)
2V
2 2
2m (2
)3/2
E 1/ 2
费米能级 金属中总的电子数 自由电子的能态密度
Solid State Physics
第一章 第二章 第三章 第四章 第五章 第六章 第七章 第八章
晶体结构 晶体的结合 晶格的热振动 金属电子论 电子的能带论 半导体电子论 固体磁性 固体超导
1 电子的费米统计 2 电子输运
电子是量子的么？
常温常压下是的，确切来说，~106K以下都 是
像声子那样，有经典模型对应么？
3) 在较低温度时，分布函数在
处发生很大变化
k空间的费米面 的费米面内所有状态均被电子占有 一部分电子被激发到费密面外附近
以下推导，我们在做一件什么事情？
1 f (E) EEF
e kBT 1
约束：
N f (E)N (E)dE 0
积分方程！
求解积分方程： EF EF T ?
EF
[1
2 12
( kBT EF
)2 ]
0 EF
费米分布函数
f (E)
1
E EF
e kBT 1
电子填充能量
几率
f (EF ) 1/ 2
f (E) 0 f (E) 1
费米分布函数
f (E)
1
E EF
e kBT 1
f (E) 1 f (E) 0
把《统计物理》放旁边
量子统计物理学好没有？
费米子。。。
1 电子的费米统计和比热容
出发点是什么？
经典理想电子气体Drude模型的问题：比热容不符合实验 泡利不相容原理：从原子级别到固体级别 量子理想电子气体Sommerfeld模型：费米-狄拉克分布
中间推导过程 … …
态密度复习 粒子数密度条件
电子气体服从泡利不相容原理和费米 — 狄拉克统计
—— 热平衡下时，能量为E 的本征态被电子占据的几率
1 f (E ) EEF
e kBT 1
—— 费米分布函数
物理意义：能量为E的本征态上电子的数目 —— 平均占有数
（费米能量？或）化学势 μ
—— 体积不变时，系统增加一个电子所需 Ei ) —— 对所有的本征态求和
i
两本书的差别
黄昆：
1 f (E) EEF
e kBT 1
胡安：
f (E)
1
E
e kBT 1
—— 温度升高
费密能(=化学势)
下降E F
E
0 F
[1
1
2
2
(
kBT
E
0 F
)2
]
—— 化学势
费密能 = 0温化学
势
T
E
0 F
[1
1
2
2
( kBT
E
0 F
)2 ]
CV
2
N0 2
(
kBT EF0
)kB
。。。
细节
§费密统计和电子热容量
—— 能带理论是一种单电子近似，每一个电子的运动近似 看
作是独立的，具有一系列确定的本征态 —— 一般金属只涉及导带中的电子，所有电子占据的状态 都
在一个能带内 1. 费密分布函数
有！ 就是经典自由电子气体，不幸的是我们是在常
温常压下检验它，所以它表现得很糟
交代一下内容逻辑顺序
金属中的电子是怎样存在着的？
矩形盒子：金属电子论
经典理想电子气体：Drude model 量子理想电子气体：Pauli exclusion principle
原子呢？晶格结构呢？
下一章。。。电子的能带论
引入函数
能态密度 应用分部积分
—— 能量E以下的量子态总
数
SUCCESS
THANK YOU
2019/5/6
因为
f
N
Q(E)(
0
E
)dE
N
Q ( E )(
f
)dE
0
E
分布函数
—— 只在
——
的偶函数
附近有显著的值，具有函数特点
N Q (E )( f )dE
金属电子论
自由电子模型
—— 不考虑电子与电子、电子与离子之间的相互作用
特鲁特(Drude) — 洛伦兹金属电子论 （在2电子输运中介 绍） —— 平衡态下电子具有确定平均速度和平均自由程
—— 电子气体服从麦克斯韦 — 玻尔兹曼统计分布规律， 对电子进行统计计算, 得到金属的直流电导、金属电子的 弛豫时间、平均自由程和热容
E
—— 将
—— 索末菲在自由电子模型基础上，提出电子在离子产生 的平均势场中运动，电子气体服从费密 — 狄拉克分布 —— 计算了电子的热容，解决了经典理论的困难
原子中的电子能级 → Pauli不相容原理 → Fermi-Dirac分布 那么，金属中的自由电子气呢？ → 费米面！
教材page 61，（2. 2. 1）中19/125怎么来的？
计算费米能： EF 是温度的函数？ （化学势）
能量，比热的低温行为
结论有多可靠？
晶格周期性的影响：能带纳入考虑
紧束缚模型观点的能带：s, p, d, f 电子
这是一个什么问题？
这是一个统计物理问题（3d，1d，2d？）
这是一个量子力学问题
e e 1
r ik
rr
i pr rr 1h
自由电子的费密能级
EF0
h 2 (3n 2 )2/3
2m
电子的平均能量 —— 平均动能
E Kin
3 5
E
0 F
结论：在绝对零度下，电子仍具有相当大的平均能量
—— 电子满足泡利不相容原理，每个能量状态上只能容许两 个自旋相反的电子
—— 所有的电子不可能都填充在最低能量状态
电子的费密能量 总的电子数
经典电子论的成就
解释金属的特征 —— 电导、热导、温差电、电磁输运等
经典电子论的困难
按照经典能量均分定理，N个电子的能量 3 N k B T / 2 对热容量的贡献 3 N k B / 2
大多数金属
C E xperim ental V
/ C C lassical V
0 .0 1
量子力学对金属中电子的处理
V
V
这是一个量子统计（量子多体）问题
凝练的理论问题
出发点（自由）
什么系综？
Hˆ
k
h 2k 2 2m
cˆk
cˆk
主要讨论方法和技巧（分 T = 0 和 T > 0
）
Tr (e ( H N ) ), 1
kBT
主要结论
1 f (E) EEF
e kBT 1
EF
分两步走: (1) T=0; (2) T>0
2. 的确定
之间状态数
之间的电子数
金属中总的电子数
N f (E)N (E)dE 0
—— 取决于费密统计 分
布函数和电 子的能
态密度函数
回忆态密度
N
(E)
2V
2 2
2m (2
)3/2
E 1/ 2
费米能级 金属中总的电子数 自由电子的能态密度