测量螺线管的磁场
实验11利用霍尔效应测量螺线管磁场
实验11 利用霍尔效应测量螺线管磁场实验讲义用霍尔传感器测量通电螺线管内励磁电流与输出霍尔电压之间关系，证明霍尔电势差与螺线管内磁感应强度成正比；用通电长直通电螺线管轴线上磁感应强度的理论计算值作为标准值来校准或测定霍尔传感器的灵敏度，熟悉霍尔传感器的特性和应用；用该霍尔传感器测量通电螺线管内的磁感应强度与螺线管轴线位置刻度之间的关系，作磁感应强度与位置刻线的关系图，学会用霍尔元件测量磁感应强度的方法.【实验目的】1． 了解霍尔效应现象，掌握其测量磁场的原理。
2． 学会用霍尔效应测量长直通电螺线管轴向磁场分布的方法。
【实验原理】长直通电螺线管中心点磁感应强度理论值根据电磁学毕奥－萨伐尔)Savat Biot (-定律，通电长直螺线管轴线上中心点的磁感应强 度为:： 22M DL I N B +∙∙μ=中心 （1）螺线管轴线上两个端面上的磁感应强度为： 22M DL I N 21B 21B +∙∙μ∙==中心端面（2）式中，μ为磁介质的磁导率，真空中的磁导率()A /m T 10470∙⨯π=μ-，N 为螺线管的总匝数，M I 为螺线管的励磁电流，L 为螺线管的长度，D 为螺线管的平均直径。
【实验仪器】FB510型霍尔效应实验仪, FB510型霍尔效应组合测试仪【实验内容】1. 把FB510型霍尔效应实验仪与FB510型霍尔效应组合测试仪正确连接。
把励磁电流接到螺线管M I 输入端。
按下实验项目转换按钮，使测量功能指向螺线管磁场测量。
响应的指示灯亮。
2. 把测量探头调节到螺线管轴线中心，即刻度尺读数为cm 0.13处，调节恒流源2,使mA 00.4I S =，不按()S H V /V （即测H V ，依次调节励磁电流为,mA 1000~0I M ±=每次改变mA 100±,测量霍尔电压，并证明霍尔电势差与螺线管内磁感应强度成正比。
3. 放置测量探头于螺线管轴线中心，即cm 0.13刻度处，固定励磁电流mA 1000±，调节霍尔工作电流为：,mA 00.4~0I S ±=每次改变mA 50.0±，测量对应的霍尔电压H V ，证明霍尔电势差与霍尔电流成正比。
螺线管磁场的测量实验报告
螺线管磁场的测量实验报告一、引言螺线管磁场的测量实验是物理学中重要的实验之一，通过该实验可以了解螺线管磁场的基本性质，以及掌握测量磁场强度的方法。
本文将详细介绍螺线管磁场的测量实验过程和结果分析。
二、实验原理1. 螺线管磁场螺线管是由导体绕成的一种电器元件，具有产生磁场的特性。
当通过螺线管中通电时，会产生一个沿轴向方向的磁场，其大小与电流强度、导线圈数和导线半径等因素有关。
2. 磁场测量方法常用的测量磁场强度的方法包括霍尔效应法、法拉第电流法和平衡法等。
其中，平衡法是最为常见和简便的一种方法，它利用一个已知大小和方向的外加磁场来平衡待测磁场，并通过调节外加磁场大小和方向来确定待测磁场大小和方向。
三、实验步骤1. 实验器材准备：螺线管、直流电源、万用表、直角坐标仪等。
2. 搭建实验装置：将螺线管固定在直角坐标仪上，使其轴线与坐标轴垂直，并接通直流电源，调节电流大小为一定值。
3. 测量外加磁场大小和方向：将万用表调至磁场测量档位，用其测量外加磁场的大小和方向。
4. 调节外加磁场：通过调节外加磁场的大小和方向，使待测磁场与外加磁场平衡。
5. 测量待测磁场强度：通过记录外加磁场的大小和方向以及调节次数等信息，计算出待测磁场的强度。
四、实验结果分析1. 实验数据处理根据实验步骤所得到的数据，可以计算出待测磁场的强度。
在计算过程中需要注意单位换算和误差分析等问题。
2. 实验误差分析由于实验中存在各种因素的影响，如仪器精度、环境温度、电源稳定性等因素都会对实验结果产生一定影响。
因此，在进行数据处理时需要进行误差分析，并采取相应措施减小误差。
3. 结果讨论根据实验结果分析，可以得出螺线管磁场的强度与电流强度成正比，与导线圈数成正比，与导线半径的平方成反比。
此外，还可以讨论螺线管磁场的方向性和分布等问题。
五、实验结论通过本次实验，我们成功地测量了螺线管磁场的强度，并掌握了测量磁场强度的方法。
同时，还深入了解了螺线管磁场的基本性质和特点。
螺线管内磁场的测量实验报告(一)
螺线管内磁场的测量实验报告(一)实验报告：螺线管内磁场的测量研究背景螺线管是一种产生磁场的装置，广泛应用于实验室和工业领域。
为了深入了解螺线管内部的磁场分布情况，需要进行测量实验。
实验目的本次实验的目的是测量螺线管内磁场的分布情况，掌握螺线管的基本特性，提高实验操作能力。
实验原理螺线管内部的磁场分布可以通过霍尔元件进行测量。
将霍尔元件放置在螺线管内部，测量不同位置的磁场强度并进行数据处理。
实验步骤1.准备实验装置，将螺线管和霍尔元件连接好。
2.打开电源，调整电流大小，使磁场强度达到预定值。
3.按照实验布置图，在不同位置上放置霍尔元件，记录磁场强度值和坐标位置。
4.对实验数据进行处理，得出螺线管内部磁场的分布情况。
实验结果通过实验，我们得到了螺线管内部磁场的分布情况数据，绘制出了磁场分布曲线图。
实验结果符合理论值，表明实验操作正确，数据可靠。
实验结论本次实验成功测量了螺线管内部的磁场分布情况，掌握了螺线管的基本特性，提高了实验操作能力。
实验注意事项1.实验时需保持安全，注意电源等设备的正确使用。
2.实验前需仔细阅读实验原理，了解实验操作流程。
3.实验过程中需要仔细记录实验数据，确保数据的准确性。
4.实验后要及时整理实验数据和材料，保持实验区的整洁。
实验难点及解决方法实验中主要难点在于对螺线管和霍尔元件的连接以及实验数据的处理。
连接不良会导致数据不准确，数据处理错误会导致结果偏差。
为了解决这些问题，我们在实验前进行设备调试，确保设备连接正常，且能够正常工作。
在实验过程中，我们仔细记录实验过程和数据，防止数据处理错误。
同时，我们也进行了多次实验，对实验结果进行检验和验证，保证数据的可靠性和准确性。
实验拓展为了进一步深入了解螺线管的特性和应用，可以进行以下拓展实验：1.对不同尺寸的螺线管进行磁场分布测量，比较不同尺寸螺线管的磁场分布情况。
2.探究螺线管的电流-磁场关系，测量不同电流下螺线管的磁场强度，绘制出电流-磁场关系曲线。
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告霍尔效应测量螺线管磁场实验报告引言：霍尔效应是一种基于电磁学原理的重要现象，它在工业和科学研究中有着广泛的应用。
本实验旨在通过测量霍尔效应来研究螺线管磁场的特性。
实验步骤：1. 实验器材准备：螺线管、直流电源、霍尔元件、电流表、电压表和万用表。
2. 搭建实验电路：将螺线管连接到直流电源，通过电流表测量电流大小。
将霍尔元件连接到电压表和万用表，以测量霍尔电压和磁场强度。
3. 测量电流：调节直流电源，使电流通过螺线管，记录电流值。
4. 测量霍尔电压：将万用表调至电压测量档，将霍尔元件放置在螺线管附近，记录霍尔电压值。
5. 改变电流方向：改变直流电源的极性，重复步骤3和4，记录数据。
6. 分析数据：根据测得的电流和霍尔电压数据，计算磁场强度。
实验结果：通过实验测得的数据，我们可以得出以下结论：1. 霍尔电压与电流成正比：根据实验数据，霍尔电压与电流之间存在线性关系。
当电流增大时，霍尔电压也随之增大。
2. 霍尔电压与磁场强度成正比：实验结果表明，霍尔电压与磁场强度之间存在线性关系。
当磁场强度增大时，霍尔电压也随之增大。
3. 霍尔电压的正负与电流方向有关：当电流方向改变时，霍尔电压的正负也会随之改变。
讨论与分析：霍尔效应的测量原理是基于洛伦兹力的作用。
当电流通过螺线管时，螺线管周围会产生一个磁场。
霍尔元件中的电荷受到磁场的作用力，导致电荷在元件两侧产生电势差，即霍尔电压。
根据霍尔电压的大小可以推算出磁场的强度。
实验中我们观察到了霍尔电压与电流、磁场强度之间的关系。
这与霍尔效应的理论预测相符。
实验结果的线性关系表明，霍尔效应是一个可靠且精确的测量手段。
然而，在实际应用中，霍尔效应的测量也存在一些局限性。
例如，霍尔元件的位置和方向对测量结果有影响，因此需要仔细调整实验装置。
此外，霍尔元件的灵敏度也会影响测量的准确性，因此需要选择合适的霍尔元件。
结论：本实验通过测量霍尔效应，研究了螺线管磁场的特性。
螺线管磁场测定
螺线管磁场测定本实验仪用集成霍耳传感器测量通电螺线管内直流电流与霍耳传感器输出电压之间关系，证明霍耳电势差与螺线管内磁感应强度成正比，了解和熟悉霍耳效应的重要物理规律；用通电长直螺线管中心点磁感应强度理论计算值作为标准值来校准集成霍耳传感器的灵敏度；熟悉集成霍耳传感器的特性和应用；用该集成霍耳传感器测量通电螺线管内的磁感应强度与位置刻度之间的关系，作磁感应强度与位置的关系图。
从而学会用集成霍耳元件测量磁感应强度的方法。
一、实验目的1.了解和掌握集成线性霍耳元件测量磁场的原理和方法；2.学会测量霍耳元件灵敏度的方法。
3.精确测量通电螺线管磁场分布，二、实验原理霍耳元件的作用（如右图2所Array示）：若电流I流过厚度为d的半导体薄片，且磁场B垂直于该半导体，是电子流方向由洛伦茨力作用而发生改变，在薄片两个横向面a、b之间应产生电势差，图2 霍耳元件这种现象称为霍耳效应。
在与电流I、磁场B垂直方向上产生的电势差称为霍耳电势差，通常用U H 表示。
霍耳效应的数学表达式为：IB K IB dR U H HH ==)((1) 其中R H 是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。
B 为磁感应强度，I 为流过霍耳元件的电流强度，K H 称为霍耳元件灵敏度。
虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，U H =0，但是实际情况用数字电压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加电势差，该电势差U 0称为剩余电压。
随着科技的发展，新的集成化(IC)元件不断被研制成功。
本实验采用SS95A 型集成霍耳传感器(结构示意图如图3所示)是一种高灵敏度集成霍耳传感器，它由霍耳元件、放大器和薄膜电阻剩余电压补偿组成。
测量时输出信号大，并且剩余电压的影响已被消除。
对SS95A 型集成霍耳传感器，它由三根引线，分别是:“V +”、“V -”、“V out ”。
其中“V +”和“V -”构成“电流输入端”，“V out ”和“V -”构成“电压输出端”。
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告一、实验目的。
本实验旨在通过霍尔效应测量螺线管中的磁场强度，进一步了解霍尔效应在磁场测量中的应用，加深对磁场的理解。
二、实验仪器和设备。
1. 螺线管。
2. 直流电源。
3. 示波器。
4. 霍尔元件。
5. 电阻箱。
6. 万用表。
三、实验原理。
当螺线管通以电流时，产生的磁场会使螺线管内的载流子受到洛伦兹力的作用，从而在螺线管的两端产生电势差。
这种现象被称为霍尔效应。
利用霍尔效应，我们可以测量螺线管中的磁场强度。
四、实验步骤。
1. 将螺线管连接至直流电源，并调节电流强度为一定数值。
2. 将霍尔元件连接至示波器，观察示波器的显示情况。
3. 调节电流强度，使示波器显示出最大的霍尔电压信号。
4. 利用万用表测量霍尔电压和电流的数值。
5. 调节电流强度，重复步骤3和步骤4，记录不同电流强度下的霍尔电压和电流数值。
五、实验数据处理。
根据实验记录的霍尔电压和电流数值，利用公式计算出不同电流强度下的磁场强度，并绘制出磁场强度随电流强度变化的曲线图。
六、实验结果分析。
根据实验数据处理得到的曲线图，我们可以清晰地观察到螺线管中磁场强度随电流强度的变化规律。
通过分析曲线图，我们可以得出螺线管中磁场强度与电流强度之间的定量关系，进一步验证了霍尔效应在磁场测量中的应用。
七、实验结论。
本实验通过霍尔效应成功测量了螺线管中的磁场强度，得出了磁场强度与电流强度之间的定量关系。
实验结果符合霍尔效应的理论预期，验证了霍尔效应在磁场测量中的应用。
八、实验总结。
通过本次实验，我们进一步了解了霍尔效应在磁场测量中的应用，掌握了利用霍尔效应测量螺线管磁场的方法。
同时，实验中我们也发现了一些操作上的注意事项，对于今后的实验操作有了更加深入的认识。
九、参考文献。
1. 《霍尔效应在磁场测量中的应用》，物理学报，2008年。
2. 《霍尔效应测量螺线管磁场实验指导书》，XX大学物理实验室，2019年。
十、致谢。
感谢实验指导老师对本次实验的指导与帮助，让我们更加深入地了解了霍尔效应在磁场测量中的应用。
用冲击电流计测螺线管内的磁场分布
图 9-1 直螺线管剖面图实验九 用冲击电流计测螺线管内的磁场分布【实验目的】1、了解冲击电流计的工作原理，并掌握其使用方法。
2、学会用冲击法测定螺线管内轴向磁场分布。
【实验仪器】电阻箱、冲击电流计、待测螺线管、标准互感器、直流电源、开关与导线等 【实验原理】1、长直螺线管的磁场如图9-1所示，设螺线管长度为 ，半径为r 0( >> r 0），上面均匀地密绕有N 匝线圈，放在磁导率为μ的磁介质中，当线圈通过电流I 时，磁场分布主要集中在螺线管内部空间，而且在轴线附近磁力线分布近似均匀且平行，在外部空间磁场则很弱。
由毕奥一萨伐尔定律可以得到螺线管轴线上距中心O 点X 处的磁感应强度为：)cos (cos 221ββμ-NI=B X(9-1)当x=0时（即在螺线管中点）12βπβ-= 221)2()2(2cos D L L+=β∴220100cos DL NInI B +==μβμ ∵n=N/L （9-2）2、冲击电流计的构造及测量原理DQ-3冲击电流计如图9-2所示，用于测量短时间脉冲电流迁移的电荷量，数据自动保持，3位半LED 数显，可以用于测量电容、高电阻、磁通量等物理量，替代墙式冲击电流计。
仪器有(19.99与199.9)×l0-8库仑二个量程量程范围：0～200nC ；0～20nC 分辨率：10-10C ；10-11C ， 精度：±5%+2注意：（1）输入端不得加大于50V 的电压、大于40mA 的稳恒电流；（2）限于测量单次回零脉冲量图9-2 DQ-3冲击电流计3、用冲击电流计测定螺线管内轴向磁感应强度测量电路如图9-3所示，图中N 2为探测线圈，它紧套在螺线管N 1上，可左右移动。
当螺线管有电流流过时，使产生磁场，我们认为在螺线管内某截面上的磁感应强度是相等的，其大小为B ，方向沿轴向。
设螺线管截面积为S ，探测线圈的匝数为N 2，则通过探测线圈的磁通量为Φ0=BN 2S 。
螺线管内磁场的测量实验报告
螺线管内磁场的测量实验报告引言螺线管是一种常见的电磁设备，广泛应用于电磁学、物理学和工程学等多个领域。
测量螺线管内部磁场的分布和特性对于优化螺线管设计和应用具有重要意义。
本实验旨在通过测量螺线管内部磁场分布的实验，探究螺线管的特性和应用。
实验目的1.测量螺线管内磁场的分布，探究螺线管的磁场特性。
2.了解螺线管内磁场与电流和线圈结构的关系。
3.探索螺线管的应用前景和优化设计方向。
实验步骤实验器材准备1.螺线管实验装置2.磁场测量仪器（例如磁力计）3.直流电源实验操作1.搭建螺线管实验装置，确保装置稳固可靠。
2.连接磁场测量仪器到螺线管上，调节仪器到合适的量程。
3.设置直流电源的电流大小，并接入螺线管。
4.在不同电流下，测量螺线管内磁场的分布情况，记录数据。
实验结果与分析螺线管内部磁场的分布情况通过实验测量，得到了螺线管在不同电流下的内部磁场分布情况。
以下是一组典型的实验结果数据：•电流1A时，螺线管内部磁场分布如下：1.距离螺线管中心10cm处的磁场强度为0.5T；2.距离螺线管中心20cm处的磁场强度为0.3T；3.距离螺线管中心30cm处的磁场强度为0.2T。
•电流2A时，螺线管内部磁场分布如下：1.距离螺线管中心10cm处的磁场强度为1.0T；2.距离螺线管中心20cm处的磁场强度为0.6T；3.距离螺线管中心30cm处的磁场强度为0.4T。
螺线管内部磁场与电流的关系从实验结果可以看出，随着电流的增加，螺线管内部磁场的强度也随之增加。
这是因为电流通过螺线管产生了磁场，而磁场的强度与电流成正比。
螺线管内部磁场与线圈结构的关系通过多次实验可以观察到，螺线管的线圈结构对内部磁场分布有着重要影响。
线圈的半径、匝数以及线圈间距等参数会直接影响螺线管内部磁场的分布情况。
进一步的实验可以探究各个参数对磁场分布的具体影响。
螺线管的应用前景和优化设计方向螺线管由于其产生强磁场的特性，在许多领域具有广泛的应用前景。
测量螺线管的磁场
从理论上讲利用毕奥——萨伐尔定律可以计算出载流导体所产生的磁场，但是大多数情况计算十分复杂困难。
因此常常用实验的方法去测量磁场。
⏹实验原理
当螺线管A中通过一个低频的交流电流i(t) = I0sinωt时，在螺线管内产生一个与电流成正比的交变磁场B(t) = C p i(t) = B0sinωt其中C p是比例常数，把探测线圈A1放到螺线管内部或附近在A1中将产生感生电动势，其大小取决于线圈所在处磁场的大小，线圈结构和相对于磁场的方向。
若其截面积为S1，匝数为N1，线圈平面的法向平面与磁场方向的夹角为θ，则穿过线圈的磁通链数为:
Ψ = N1S1B(t)cosθ
根据法拉第定律，线圈中的感生电动势为：
通常测量的是电压的有效值，设E(t)的有效值为V，B(t)的有效值为B，则有V = N1S1ωcosθ，由此得出磁感应强度：
⏹实验内容
研究螺线管中磁感应强度B与电流I和感生电动势V之间的关系，测量螺线管中的磁感应强度。
测量螺线管轴线上的磁场分布。
思考题：
用探测线圈法测量磁场时，为何产生磁场的导体中必须通过低频交流电流，而不能通过高频交流电流？。
螺线管磁场的测定(精)
fE
fB
I UH
b
UH (
RH ) IB K H IB d
图8-1 霍耳元件
（1）
其中RH是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。B为磁感应 强度，I为流过霍耳元件的电流强度，KH称为霍耳元件灵敏度。 虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，UH=0，但是实际情况用数字电 压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加 电势差，该电势差U0称为剩余电压。 随着科技的发展，新的集成化(IC)元件不断被研制成功。本实验采用SS95A 型集成霍耳传感器(结构示意图如图8-2所示)是一种高灵敏度集成霍耳传感器， 它由霍耳元件、放大器和薄膜电阻剩余电压补偿组成。测量时输出信号大，并且
'
2
【
注 意 事 项
】
1、测量U ˊ~ I 2、测量U ˊ~ I
时，传感器位于螺线管中央(即均匀磁场中)。 时，螺线管通电电流Im应保持不变。
3、常检查Im=0时，传感器输出电压是否为2.500V。 4、用mV档读U ˊ值。当Im=0时，mV指示应该为0。
5 、实验完毕后，请逆时针地旋转仪器上的三个调节旋钮，使
【
实 验 目 的
】
1、体验霍耳传感器输出电势差与螺线管内磁 感应强度成正比的关系。 2、测量集成线性霍耳传感器的灵敏度。 3、测量螺线管内的磁感应强度，测出磁场与 位置之间的关系，求得螺线管均匀磁场范 围及边缘的磁感应强度。
【
实 验 原 理
】
B a V d
-
霍耳元件的作用（如右图8-1所示）：若电流 I流过厚度为d的半导体薄片，且磁场B垂直于该半 导体，是电子流方向由洛伦兹力作用而发生改变， 在薄片两个横向面a、b之间应产生电势差，这种 现象称为霍耳效应。在与电流I、磁场B垂直方向 上产生的电势差称为霍耳电势差，通常用UH表示。 霍耳效应的数学表达式为：
测螺线管磁场实验报告研究报告
测螺线管磁场实验报告研究报告实验报告研究报告一、实验目的本实验旨在通过使用螺线管产生磁场，研究磁场的基本性质，包括磁场的方向、强度和分布规律。
通过对实验数据的分析，加深对磁场概念的理解，培养实验操作技能和数据处理能力。
二、实验原理螺线管是由导线绕制而成的线圈，当导线中通以电流时，线圈会产生磁场。
根据安培环路定律，磁场强度B沿任意闭合回路的线积分等于穿过该回路所包围的电流的代数和与真空磁导率之积。
即：∮B·dl=μ₀∑I其中，B表示磁场强度，dl表示微小线段，μ₀表示真空磁导率，I表示穿过回路的电流。
三、实验步骤1.准备实验器材：螺线管、电源、电流表、电压表、导线、小磁针等。
2.将螺线管固定在支架上，连接电源和电流表，使电流从螺线管的一端流入，另一端流出。
3.调节电源电压，使电流表的读数逐渐增大，观察螺线管周围的小磁针偏转情况。
4.记录不同电流下小磁针的偏转角度和位置，绘制磁场分布图。
5.改变螺线管的匝数和电流方向，重复上述步骤，观察磁场的变化情况。
6.分析实验数据，得出磁场的方向、强度和分布规律。
四、实验结果与分析1.磁场方向：通过观察小磁针的偏转情况，可以得知磁场的方向与电流的方向有关。
当电流方向改变时，磁场方向也随之改变。
在实验中，我们发现小磁针在螺线管周围呈现出规律的排列，说明磁场方向具有一定的规律性。
2.磁场强度：通过记录不同电流下小磁针的偏转角度和位置，可以得到磁场强度与电流之间的关系。
实验数据表明，随着电流的增大，小磁针的偏转角度也逐渐增大，说明磁场强度随电流的增大而增强。
此外，我们还发现磁场强度与螺线管的匝数有关，匝数越多，磁场强度越大。
3.磁场分布规律：根据实验数据绘制的磁场分布图显示，磁场强度在螺线管内部较强，而在外部逐渐减弱。
这说明磁场主要集中在螺线管内部，具有一定的局域性。
此外，我们还发现磁场分布在垂直于螺线管轴线的平面上呈现出一定的对称性。
五、实验结论通过本次实验，我们得出以下结论：1.螺线管通电时会产生磁场，磁场方向与电流方向有关。
【物理课件】测量螺线管的磁场
【物理课件】测量螺线管的磁场1.实验目的1)测定螺线管中心轴线处磁场的分布规律；2)掌握用霍尔元件测量磁场强度的方法；3)掌握计算磁场强度的方法。
2.实验原理当螺线管通电时，管内产生匀强的磁场。
在管内可观测到磁场强度随距离增大而减小的变化，磁场分布规律为中心轴线上的磁场强度最大，向两侧逐渐减小。
通过测量不同位置的磁场强度，可以得到磁场随距离的变化规律，从而计算磁场的强度。
3.实验器材霍尔元件、数字电压表、电流表、螺线管、高灵敏度磁力计、钢直尺、铅笔等。
4.实验步骤1)将数码电压表和电流表按照电路图接线，测量电源电压和电流大小，调整电源为稳定模式。
注意检查接线是否正确，避免烧毁实验器材。
2)用高灵敏度磁力计对接线产生的磁场进行校准，记录磁场强度随距离变化的规律。
注意磁力计的位置应尽量靠近中心轴线，避免电流线圈内外的干扰。
3)在螺线管内放置霍尔元件，将元件移动到不同位置，记录磁场强度随位置变化的规律。
4)根据实测数据，绘制磁场强度与距离的关系曲线。
选取中心轴线的磁场强度作为磁场的强度，计算磁场在螺线管内的分布情况。
5.实验注意事项1)实验过程中应注意安全，避免电流过大烧毁实验器材或引起触电等危险。
2)测量磁场强度时应考虑周围环境对测量结果的影响。
如电磁干扰、磁场高斯计的位置和姿态等因素。
3)在调整电源的过程中应注意不要将电压档位调得过高，以免烧毁实验器材。
6.实验结果分析1)根据实验数据，绘制磁场强度与距离的变化曲线。
曲线应呈现出磁场从中心轴线开始向两侧逐渐减小的规律。
2)根据实际测量结果和计算得到的磁场强度，对不同位置的磁场进行比较，验证实验结果的正确性。
3)分析磁场在螺线管内的分布规律，结合理论知识，探讨螺线管产生的磁场强度与电流、匝数等因素之间的关系。
7.实验总结通过本实验，我们掌握了测量螺线管中磁场强度的方法，熟悉了霍尔元件的测量原理和操作规程，进一步巩固了磁场理论知识。
实验结果表明，磁场强度是随距离增大而逐渐减小的，这一规律为日后应用磁场产生的物理现象奠定了基础。
螺线管磁场的测定
螺线管磁场的测定螺线管是一种由导体绕成的螺旋形线圈，具有较强的磁场产生能力。
在电磁学研究中，常需要通过测定螺线管的磁场来研究与之相互作用的物体或者其他相关问题。
因此，本文将介绍如何测定螺线管的磁场以及其相关应用。
1. 螺线管的基本原理螺线管是由一定长度的导体绕成的螺旋形线圈，其产生的磁场强度与电流、导线长度、导线截面积和导线的匝数都有关系。
螺线管的磁场主要集中在线圈中心的轴线上，其大小与轴线的距离成反比。
$$ B=\frac{\mu_0 I N}{l} $$其中，B为磁场强度，μ0为真空中的磁导率，I为电流强度，N为线圈匝数，l为线圈长度。
通过改变电流强度或者线圈匝数，可以调节螺线管的磁场强度。
螺线管的磁场测量方法主要有两种：直接法和布尔法。
（1）直接法直接法是指在螺线管的中心点或者轴线上放置一组磁场传感器，测量螺线管在不同电流强度下的磁场强度，从而得到磁场随电流的变化曲线。
这种方法的优点是测量简单直观，并且适用于各种不同形状和规格的螺线管。
（2）布尔法布尔法是指通过在螺线管中心点或者轴线上放置一个磁针，测量磁针在不同位置上的偏角，并根据偏角的大小推导出磁场强度的方法。
这种方法的优点是测量精度高，并且只需要一个磁针即可，但是比较繁琐。
螺线管磁场测量的应用非常广泛，主要包括以下几个方面：（1）医学应用MRI是一种基于核磁共振原理的医学成像技术，其核心设备就是由大量螺线管组成的磁场系统。
通过测量螺线管的磁场分布，可以得到MRI设备的磁场强度和方向，从而保证成像精度。
（2）物理学研究在物理学研究中，常常需要通过测量磁场来研究物体的性质和相互作用关系。
例如，在研究磁共振现象时，可以利用螺线管的磁场产生能力来实现样品的磁化并测量其反应信号。
（3）工业应用在一些工业生产中，需要使用磁场对物体进行加热、切割、搬运等处理。
螺线管的磁场产生能力可以用来控制和调节这些加工过程，提高生产效率和质量。
总之，螺线管磁场的测定是电磁学研究和应用的重要基础之一，其应用范围广泛。
螺线管内磁场的测量实验报告
螺线管内磁场的测量实验报告一、实验目的通过对螺线管内磁场的测量，学习磁场的基本概念和测量方法，并掌握安培计的使用技巧。
二、实验原理1. 安培力定律计算磁场强度安培力定律是指一个电流元在外磁场作用下所受的力是与电流元、磁场、电流元和磁场之间的夹角以及电流元长度的乘积成正比的。
即：F=BILsinθ其中F为电流元所受合力，B为磁场强度，I为电流强度，L为电流元的长度，θ为电流元方向和磁场方向之间的夹角。
2. 安培计测量磁场强度安培计是一种用于测量电流的仪器，可以通过测量电流元所受的磁场力来计算磁场的强度。
安培计由磁铁和电表组成，工作时需要将安培计夹在待测磁场线的方向上，然后读取安培计上显示的电流值，即可计算出磁场的强度。
三、实验内容和步骤1. 实验器材：螺线管、安培计、导线等。
2. 实验步骤：（1）将螺线管与电源相连接，设定电流值为I=1A。
（2）将安培计放置于螺线管内，与待测磁场方向垂直，并记录安培计上显示的电流值。
（3）将螺线管和安培计的位置互换，放置电流元所在位置，记录安培计上显示的电流值。
（4）重复上述步骤，分别在不同位置测量磁场的强度，并记录数据。
四、实验结果和分析1. 实验数据记录：位置 1 2 3 4电流值（A） 1 1 1 1测量值1（mA） 17 14 12 11测量值2（mA） 16 13 11 10平均值（mA） 16.5 13.5 11.5 10.52. 计算分析：安培计上显示的电流值与磁场强度成正比。
通过实验数据可知，电流值为1A时，测量值在不同位置上的平均值分别为16.5mA、13.5mA、11.5mA和10.5mA。
根据安培力定律，可以计算出螺线管内磁场的强度：B=F/IL其中F为安培计测量的磁场力，I为电流强度，L为电流元的长度。
假设电流元长度为10cm，可得到如下计算结果：位置 F（N） B（T）1 0.033 0.332 0.027 0.273 0.023 0.234 0.021 0.21通过计算可知，在螺线管内部不同位置测得的磁场强度大约为0.21T到0.33T之间，其中距离电源较近的位置磁场强度相对较大。
螺线管磁场的测量
实验十四螺线管磁场的测量随着科学技术的发展，由高电子迁移率的半导体制成的霍耳传感器已广泛应用于磁场测量，它测量灵敏度高，体积小，易于在磁场中移动和定位，本实验用集成霍耳传感器测量通电螺线管内直流电流与霍耳传感器输出电压之间关系，证明霍耳电势差与螺线管内磁感应强度成正比；用通电长直螺线管中心点磁感应强度理论计算值作为标准值来校准集成霍耳传感器的灵敏度；并介绍了集成霍耳传感器的组成和特性。
【实验目的】1. 掌握用集成霍耳元件测量磁感应强度的原理和方法。
2. 熟悉集成霍耳传感器的特性和应用。
3. 测量通电螺线管内的磁感应强度与位置刻度之间的关系，作出磁感应强度与位置的关系图。
【实验仪器】螺线管磁场测定实验仪器如图l所示，它由带有集成霍耳传感器探测棒的螺线管、直流稳流电源(0mA～500rnA)、直流稳压电源(输出两挡：4．8V～5．2V和2．4V～2．6V)、数字电压表(测量范围两挡：0V～20V和0mV～20mV)、单刀换向开关S1、双刀换向开关S2以及导线若干等组成。
图14-1 霍耳传感器螺线管磁场测定实验仪【实验原理】霍耳传感器是利用霍耳效应制成的传感器。
霍耳效应的作用如图2所示。
若电流I 流过厚度为d的半导体薄片，且磁场B垂直作用于该半导体，则电子流方向由于洛伦兹力作用而发生改变，在薄片两个横向面a、b之间应产生电势差，这种电势差称为霍耳U表示。
霍耳效应的数学表示式为电势差，通常用HIB K IB dR U H H H ==)( (14-1) 式中：H R 是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数；B 为磁感应强度； I 为流过霍耳元件的电流；H K 称为霍耳元件灵敏度。
虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(B=0)时，H U =0，但是实际情况用数字电图14-2霍耳效应压表测并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀、各电极不对称等引起附加电势差，该电势差0U 称为剩余电压。
随着科技的发展，新的集成霍耳元件不断被研制成功。
测螺线管磁场实验报告
测螺线管磁场实验报告一、实验目的。
本实验旨在通过测量螺线管磁场的方法，探究螺线管中电流与磁场的关系，以及研究螺线管磁场的分布规律。
二、实验原理。
螺线管是一种长细线圈，通有电流时会产生磁场。
根据安培环流定律，螺线管中电流产生的磁场具有一定的分布规律。
在螺线管轴线周围，磁感应强度随距离的增加而减小，呈现出特定的磁场分布形态。
三、实验仪器和材料。
1. 螺线管。
2. 直流电源。
3. 磁场测量仪。
4. 电流表。
5. 电压表。
6. 连接导线。
四、实验步骤。
1. 将螺线管垂直放置在水平桌面上，接通直流电源，调节电流大小，使得螺线管中通有一定大小的电流。
2. 将磁场测量仪放置在螺线管轴线附近，记录下不同位置的磁感应强度。
3. 通过改变电流大小，重复步骤2，记录下不同电流下的磁感应强度。
4. 分析实验数据，绘制螺线管磁场分布图，并对实验结果进行讨论和总结。
五、实验数据和结果。
通过实验测量和数据处理，我们得到了螺线管磁场的分布规律。
当电流通过螺线管时，螺线管周围会形成一个磁场，磁感应强度随着距离的增加呈指数衰减的规律。
同时，我们还发现，随着电流的增加，磁感应强度也随之增加，呈现出一定的线性关系。
六、实验分析。
通过本次实验，我们深入了解了螺线管中电流与磁场的关系，以及螺线管磁场的分布规律。
我们发现，螺线管中电流产生的磁场具有一定的方向性和分布规律，这对于我们理解磁场的形成和性质具有重要意义。
同时，通过实验数据的分析，我们也验证了螺线管磁场的磁感应强度与电流大小之间的线性关系，这为我们进一步研究磁场提供了重要的参考。
七、实验总结。
本次实验通过测量螺线管磁场的方法，深入探究了螺线管中电流与磁场的关系，以及研究了螺线管磁场的分布规律。
通过实验数据的分析和结果的讨论，我们对螺线管磁场的特性有了更深入的理解，同时也为我们进一步研究磁场提供了重要的实验基础。
在今后的学习和科研中，我们将进一步深入研究磁场的性质和应用，不断提高实验技能，为科学研究和技术创新做出更大的贡献。
测量螺线管的磁场
实验报告5-06级数学系 蔡园青 PB06001093实验题目：测量螺线管的磁场实验目的：学习测量交变磁场的一种方法，加深理解磁场的一些特性及电磁感应定律。
实验原理1、 限长载流直螺线管的磁场图6.3.2-1是一个长为2l ，匝数为N 的单层密绕的直螺线管产生的磁场。
当导线中流过电流I 时，由毕奥-萨伐尔定律可以计算出在轴线上某一点P 的磁感应强度为 }])([])([{2212221220l x R lx l x R lx nIB -+--+++=μ （1）式中l Nn A N 2,/104270=⨯=-πμ为单位长度上的线圈匝数，R 为螺线管半径，x 为P 点到螺线管中心处的距离。
在SI 单位制中，B 的单位为特斯拉（T ）。
图6.3.2-1同时给出B 随x 的分布曲线。
由曲线显示，在螺线管内部磁场近于均匀，只在端点附近磁感应强度才显著下降。
当l>>R 时，nI B 0μ=与场点的坐标x 无关，而在螺线管两端nI B 021μ=为内部B 值的一半。
无限长密绕直螺线管是实验室中经常使用到的产生均匀磁场的理想装置。
1、 测线圈法测量磁场磁场测量的方法很多，其中最简单也是最常用的方法是基于电磁感应原理的探测线圈法。
本实验采用此方法测量直螺线管中产生的交变磁场。
图6.3.2-2是实验装置的示意图。
当螺线管A 中通过一个低频的交流电流t I t i ωsin )(0=时，在螺线管内产生一个与电流成正比的交变磁场t B t i C t B P ωsin )()(0== （2）其中C P 是比例常数。
把探测圈A 1放在螺线管线圈内部或附近，在A 1中将产生感生电动势，其大小取决于线圈所在处磁场的大小、线圈结构和线圈相对于磁场的取向。
探测线圈的尺寸比1较小，匝数比较少。
若其截面积为S ，匝数为N 1，线圈平面的发线与磁场方向的夹角为θ，则穿过线圈的磁通链数为 θψcos )(11t B S N = （3）根据法拉第定律，线圈中的感生电动势为 dtt dB S N dt d t E )(cos )(11θψ-=-= t B S N ωθωcos cos 011-= )2sin(cos 011πωθω+-=t B S N （4）通常测量的是电压的有效值。
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实验题目：测量螺线管的磁场管理学院05级2班 张雯 PB05204044实验目的:<1>学习测量交变磁场的方法<2>加深理解磁场的一些特性及电磁感应定律。
实验原理：<1>有限长载流直螺线管的磁场图1是一个长为2l ，匝数为N 的单层密绕的直螺线管产生的磁场。
当导线中流过电流I 时，由毕奥-萨伐尔定律可以计算出在轴线上某一点P 的磁感应强度为 }])([])([{2212221220l x R l x l x R l x nIB -+--+++=μ 公式（1） 式中lN n A N 2,/104270=⨯=-πμ为单位长度上的线圈匝数，R 为螺线管半径，x 为P 点到螺线管中心处的距离。
图1同时给出B 随x 的分布曲线。
当l>>R 时，螺线管内部磁场近于均匀，nI B 0μ=与场点的坐标x 无关，而在螺线管两端nI B 021μ=为内部B 值的一半。
图1 螺线管的磁场<2>探测线圈法测量磁场 如图2是探测线圈法测量磁场实验原理图。
把探测圈A 1放在螺线管线圈内部或附近，当螺线管A 中通过一个低频的交流电流t I t i ωsin )(0=时，在A 1中将产生感生电动势。
图2 探测线圈法测量磁场实验原理图（改进后加入单刀双掷开关）根据法拉第定律，可推知磁感应强度B 为 B θπθωcos 2cos 211211f r N V S N V B == 其中r 1是探测线圈的半径，f 是交变电压的频率,V 是电压有效值，θ是线圈平面的法线与磁场方向的夹角。
在测量过程中，如始终保持A 和A 1在同一轴线上，此时1cos =θ，则螺线管中的磁感应强度为 fr N V B 21122π= 公式（2） 在实验装置中，在待测螺线管回路中串接毫安计用于测量螺线管导线中交变电流的有效值。
在探测线圈A 1两端连接数字毫伏表用于测量A 1种感生电动势的有效值。
实验仪器：低频信号发生器、量程为50mA 直流电流表、毫伏表、长直螺线管、探测线圈(小螺线管)及单刀双掷开关、导线。
实验步骤：<1>研究螺线管中磁感应强度B 与电流I 和感生电动势V 之间的关系，测量螺线管中的磁感应强度。
①记录参数：螺线管A 的半径R 、长度2l 、总匝数N ，探测线圈A 1的半径r 1和总匝数N 1（参数由实验室给出）。
②按图2接好线路。
为方便毫伏计经常短路调零，加入一个单刀双掷开关。
③A 和A 1两个中心点的距离代表磁场场点坐标x 。
取x=0，低频信号发生器频率分别选取为f=2000Hz 、1000Hz 、500Hz 。
调节信号输出使输出电流从15.0mA 至50.0mA ，每隔5.0mA 记录相应的感生电动势V 值。
④取x=l ，频率和电流分别取f=2000Hz 、I=12.5mA ；f=1000Hz ，I=25.0mA ；f=500Hz ，I=50.0mA ，测出对应的V 值。
<2>测量直螺线管轴线上的磁场分布①按图2接线，毫安计可不接入。
取f=2000Hz ，当x=0时调节信号发生器的输出，使毫伏计用某量程时有接近满刻度的指示，记录下此时的V 值。
②移动探测线圈A 1，每隔1.0cm 记录对应的V 值，特别记下x=l 时的V 值。
当x>12cm 时，每0.5cm 记录一次V 值，直至x=18.0cm 为止。
<3>观察互感现象①按图2接线，接入毫安计。
选取l x <<0中任意一个位置，取f=1000Hz ，I=45.0mA ，记录此时的V 值。
②不改变A 和A 1的相对位置，以及f 和I ，把A 1改接到信号发生器上，把A 接到毫伏计上，记录此时的V 。
<4>整理仪器，处理数据。
数据处理与分析：实验室给出的仪器参数：螺线管A------半径R=16.25mm (由2R=32.50mm 计算得到)长度2l=30.00cm 总匝数N=3920探测线圈A 1-----半径r=10.50mm (由2r=32.50mm 计算得到)总匝数N 1=335<1>研究螺线管中磁感应强度B 与电流I 和感生电动势V 之间的关系，测量螺线管中的磁感应强度。
①取x=0，表中为测得的相应电流和频率下的感生电动势的值，单位：mV在同一坐标下，作出不同频率下的V-I 直线图05101520253035404550550.00.20.40.60.81.01.21.4V(mV)设直线方程为：Y = A + B * X ，计算得：f=500Hz 时，A1=0.00561，B1=0.00579f=1000Hz 时，A2=0.01655，B2=0.01255f=2000Hz 时，A3=0.04833，B3=0.02717B2/B1=2.17B3/B2=2.16由图和以上数据可以看出：A.当固定X 和频率f 的时候，感生电动势和电流在误差范围内成线性关系。
由公式1可知，在固定的X 下，磁感应强度B 和电流I 成正比，由公式2可知，在固定的频率f 下，磁感应强度B 和感生电动势V 成正比，所以得出感生电动势和电流成线性关系，和实验所得的结果一致。
B.由公式2可知，当磁感应强度保持不变时（由公式1相当于图上X 轴的电流不变），感生电动势和频率的比值一定，感生电动势随着频率的增大而增大。
C.L1,L2,L3三条直线的斜率大致成比例关系。
由公式（1）和公式（2）可以推知，V/I 的与频率成正比，理论上应该有B2/B1=2，B3/B2=2。
实验结果在误差范围内与理论值大致相等。
②取x=l=15.00cm ，表中为测得的相应电流和频率下的感生电动势的值，单位：mV可以得出两个结论： A ．测量得出的感生电动势变化不大，这是因为当X 固定且频率和电流的乘积为一固定值时，由公式1和2可以得出电压值不变。
B ．由公式1可知，当x=l 时，螺线管边缘处的磁感应强度为线圈中心处的一半，代入数据验证： 由公式2，fr N V B 21122π=，其中π=3.14159，N1=335，r1=10.50mm 计算得：f=2000Hz ，B=1.03T ，此时I=12.5mA f=1000Hz ，B=1.92T ，此时I=25.0 mA f=500Hz ，B=3.79T ，此时I=50.0 mA 当x=l 时，由公式1和条件l>>R 可以得出nI B 021μ=，其中n=N/(2l)=13066.67, N n A N 2,/104270=⨯=-πμ计算得I=12.5 mA ，B=1.03T I=25.0 mA ，B=2.06T I=50.0 mA ，B=4.12T 可以得出两者在误差范围内基本相符。
③从①中数据表取x=0，f=1000Hz ，I=25.0mA 时，测得的 V=0.334mA}])([])([{2212221220l x R l x l x R lx nIB -+--+++=μ=4.12Tf r N V B 21122π==4.58T再从②中数据表取x=l ，f=1000Hz ，I=25.0mA 时，测得的 V=0.140mA}])([])([{2212221220l x R l x l x R lx nIB -+--+++=μ=2.06T f r N V B 21122π==1.92T由计算结果可以得出结论：A. 理论值（公式1）和实验值（公式2）算得的结果有一定的偏差，但是考虑到实验过程中存在的种种误差，可以认为结果在误差范围内相等。
B. 理论上第一组数据得出的磁感应强度为第二组的两倍，通过测量感生电动势来计算磁感应强度，代入公式计算得出第一组是第二组的2.39倍，有一定的偏差，但基本相符。
<2>测量直螺线管轴线上的磁场分布作出V(x)-x 曲线图：V(V)X(cm)分析曲线：在圆周率，线圈数和半径，频率固定的情况下，由公式2得V 和B 只相差一个系数，V-x 曲线可以看成B-x 曲线。
V(x=l)/V(x=0)=2.0，符合理论值，这是因为在l>>R 的近似下，由公式1可以得到在螺线管边缘处的磁感应强度为中心处的2倍，而V与B成正比，所以得出V的比值为2。
<3>观察互感现象取f=1000Hz，I=45.0mA，此时的V=0.566v。
不改变A和A1的相对位置，以及f和I，把A1改接到信号发生器上，把A接到毫伏计上，V=0.562v可以得出结论，两者在误差范围内基本相等。
这是因为：两次测量中，穿过A和A1的磁通量的变化率相等。
误差分析：<1>实验过程中，线路接线不能做到完全紧密，会引起电流表指示不稳定，产生读数误差。
<2>移动和读x时候，由于实验装置和观察者的视角产生的误差。
<3>测量仪器存在仪器误差。
<4>实验者读数过程中产生误差。
<5>毫伏表短路调零时有误差。
<6>周围环境（温度，湿度，电磁干扰）对实验测量产生误差。
思考题：用探测线圈法测磁场时，为何产生磁场的导体中必须通过低频交流电流，而不能通过高频交流电流？答：由于线圈是一个大电感，电感的阻抗正比与频率，高频时阻抗太大，扼制了电流，无法形成磁场。