第八章-狭义相对论基础PPT精品课件
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狭义相对论基础简.ppt
解:
(1)质量(能量)守恒:
M m0
m0 1 0.62
9 4 m0
(2)动量守恒:
(3)
P m0 0.6c 1 0.62
P MV V
3 4 P
m0c 3
4
m0c
1c
M
9 4
m0
3
Ek Mc2 M0c2 Mc2 Mc2 1V 2 / c2
3 (3 2 4
2 )m0c 2
解: (1)v
v u 1 vu / c2
0.6c 5 c 13
1 0.6 5
0.8c
13
(2)m
m0 1 v2 / c2
5 3
m0
(3) m
m0 1 v2 / c2
5 4 m0
Ek
mc2
m0c2
1 4
m0c2
7. 相对论碰撞:两相同粒子 A、B,静止质量均 为 m0,粒子 A 静止,粒子 B 以 0.6c 的速度与 A 发生碰撞,设碰撞后两粒子粘合在一起组成一复 合粒子。求:复合粒子的质量、动量和动能以及 运动速度。
解:
t2 t1 0.125s 1.25107 s , x2 ' x1 ' 100m
t1
t1 ' ux1 1 u2
'/ c2 / c2
t2
t2 ' ux2 1 u2
'/ c2 / c2
t2
t1
t2
'
t1
' u(x2 1 u2
' x1 / c2
')
/
c2
t2 ' t1 ' t2 t1 1 u2 / c2 u(x2 ' x1 ') / c2 107 s 0.1s
第8章 狭义相对论
那么谁说的对呢?爱因斯坦说都对。因为同时 本来就是相对的。
结论 :沿两个惯性系运动方向,不同地点发生 的两个事件,在其中一个惯性系中是同时的, 在另 一惯性系中观察则不同时,所以同时具有相对意义 ;只有在同一地点, 同一时刻发生的两个事件,在 其他惯性系中观察也是同时的 .
Page 27
二、时间延缓效应
设惯性系 S 以匀速 u 沿 x方向相对惯性系 S 运动,
t t 0 时 O 、 重合,x、x 方向平行。 O
S: r x , y , z , t S: r x, y, z, t r, v, a r , v , a
运 动 的 钟 走 得 慢
Page 28
s
y y 'v s'
d
9 6
12
3
s' 系同一地点 B 发生两事件
发射一光信号 ( x ' , t '1 )
o o'
B
12
x' x 时间间隔 t ' t ' 2 t '1 2 d c
持不变 . 这种不变显示出物理定律对匀速直线运动 的对称性 —— 相对论对称性 .
Page 22
例题 在约定惯性系中 系相对 系的速率 v = 0.6 c , 在 系中观察一事件发生的时 空坐标为 t = 2×10 - 4 s, x = 5×10 3 m , 则 该事件发生在 系中的时空坐标为
s, m。
Page 25
爱因斯坦火车 B’
中点
同时到达A’、B’ A’
K’系 地面的观测者说:光源在地面AB的中点,应同时 先到B’点 到达AB两点,在火车上先到达B’点,后到A’点。 A B 再到A’点 K系 中点 A’ B’ K’系 B A K系 火车上的观察者说:光源在火车中点,光速为C ,故必同时到达A’、B’点。
狭义相对论讲义课件
光速不变原理在现代物理学中有着广泛的应用,如量子力学 、广义相对论等。同时,它也是现代通信技术、激光技术等 领域的基础之一。
04
狭义相对论的时空观
同时性的相对性
01
同时性的相对性是狭义相对论 中的一个基本概念,指的是观 察者在不同参考系中观察到的 事件发生顺序可能会不同。
02
在相对论中,两个事件在不同 的参考系中同时发生,并不意 味着它们在所有参考系中都是 同时发生的。
狭义相对论的基本原理
相对性原理
物理规律在所有惯性参考系中形 式都保持不变。
光速不变原理
光在真空中的速度在所有惯性参 考系中都是相同的,约为每秒 299,792,458米。
02
洛伦兹变换
洛伦兹变换的定义
洛伦兹变换是用来描述不同惯性参考系之间坐 标和时间的变换。
在狭义相对论中,所有惯性参考系都是等价的 ,因此可以通过洛伦兹变换将一个惯性参考系 中的事件变换到另一个惯性参考系中。
3
通过洛伦兹变换,我们可以更好地理解狭义相对 论中的基本原理和概念,从而更深入地了解这个 理论。
03
光速不变原理
光速不变原理的表述
光速不变原理是狭义相对论的基本假设之一,它指出在任何惯性参考系中,真空 中光的传播速度都是恒定不变的,约为每秒299,792,458米。
光速不变原理可以表述为:无论观察者的运动状态如何,光的速度在真空中总是 相同的。
狭义相对论的质量和能量 质量与能量的关系
质量和能量是等价的:在狭义相对论中,质量和能量被视 为同一事物的两个方面,它们之间可以相互转换。
核能释放:核反应过程中,原子核中的质量会转化为能量 释放出来。
质能方程E=mc²:该方程表达了质量和能量之间的关系 ,其中E代表能量,m代表质量,c代表光速。
04
狭义相对论的时空观
同时性的相对性
01
同时性的相对性是狭义相对论 中的一个基本概念,指的是观 察者在不同参考系中观察到的 事件发生顺序可能会不同。
02
在相对论中,两个事件在不同 的参考系中同时发生,并不意 味着它们在所有参考系中都是 同时发生的。
狭义相对论的基本原理
相对性原理
物理规律在所有惯性参考系中形 式都保持不变。
光速不变原理
光在真空中的速度在所有惯性参 考系中都是相同的,约为每秒 299,792,458米。
02
洛伦兹变换
洛伦兹变换的定义
洛伦兹变换是用来描述不同惯性参考系之间坐 标和时间的变换。
在狭义相对论中,所有惯性参考系都是等价的 ,因此可以通过洛伦兹变换将一个惯性参考系 中的事件变换到另一个惯性参考系中。
3
通过洛伦兹变换,我们可以更好地理解狭义相对 论中的基本原理和概念,从而更深入地了解这个 理论。
03
光速不变原理
光速不变原理的表述
光速不变原理是狭义相对论的基本假设之一,它指出在任何惯性参考系中,真空 中光的传播速度都是恒定不变的,约为每秒299,792,458米。
光速不变原理可以表述为:无论观察者的运动状态如何,光的速度在真空中总是 相同的。
狭义相对论的质量和能量 质量与能量的关系
质量和能量是等价的:在狭义相对论中,质量和能量被视 为同一事物的两个方面,它们之间可以相互转换。
核能释放:核反应过程中,原子核中的质量会转化为能量 释放出来。
质能方程E=mc²:该方程表达了质量和能量之间的关系 ,其中E代表能量,m代表质量,c代表光速。
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c29979214 .25m 8s-1
.
33
▲ 揭示出真空的对称性质:对于光的传播而言, 真空各向同性,所有惯性系彼此等价。
▲ c 是自然界的极限速率
1962年 贝托齐实验
贝托齐实验结果
速率极限:指能量和信息传播速率的极限。
.
34
二.洛仑兹变换
1.坐标变换
S系P x,y,z,t 寻找 对同一客观事件 P,
行星的自转或公转;单摆;晶体振动;分子、原 子能级跃迁辐射……
国际单位:“秒”
与铯133原子基态两个超精细能级之间跃迁相对应的 辐射周期的9192631700倍(精确度 1012~1013)
校钟操作:
O
A
B
l
l
.
14
由此在一个惯性系中的不同地点建立统一的时间坐标:
y
对不同惯性系
伽利略变换中我们默认了
S系 P x ,y ,z,t
两个惯性系中相应的 坐标值之间的关系。
S系
y
o z
S 系
y
up
o z
当 tt时0 ,
由 o( o发出)光信号,
x 光信号到达 P :
x
S: P(x, y,z,t)
S: P(x, y,z,t)
.
35
S y S y′
u • P (x, y, z,t)
在 S, S中,
r
r P(x,y,z,t) 真空中光速均为 c
以分子运动为基础的微观理论(统计物理学)
.
4
物理学家感到自豪而满足,两个事例:
在已经基本建成的科学大厦中,后辈物理学家只要 做一些零碎的修补工作就行了。也就是在测量数据的 小数点后面添加几位有效数字而已。
狭义相对论的基本原理PPT课件
个光信号。 经一段时间,光传到 P点。
我们可以把光到达P点看作一个事件。而事件是在一 定的空间和时间中发生的,可以用时空坐标来表示。
S P x,y,z,t 寻找 对同一客观事件,两
个参照系中相应的坐
S P x ,y,z,t
标值之间的关系。
.
4
1.洛仑兹坐标变换 •由光速不变原理:
x2y2z2c2t2 (1 )
S S u
P
xx O O’ ’
x 2y 2 z2 c2 t2(2 )
站在S和S/的人都认为自 己是静止不动的,而且
•由发展的观点:
光速也不变的。
u<<c 情况下,狭义 牛顿力学 yy zz
•由于客观事实是确定的:
x,y,z,t对应唯一的 x,y,z,t
下面的任务是,根据
设: x xt (3 )上述四式,利用比较
例2、设想一飞船以0.80c的速度在地球上空飞行, 如果 这时从飞船上沿速度方向抛出一物体,物体 相对飞船速 度为0.90c 。问:从地面上看,物体速度多大?
解: 选飞船参照系为S’系。 地面参照系为S系。
S S’ u
u0.80 c vx 0.90c
X(X’)
由洛仑兹速度变换关系可得:
vx
vx u
1
u c2
v x
0.90c0.80c 10.800.90
0.99c
.
13
下面我们来考察空间中的两个不同事件。
3.两个事件的时空关系
对于不同的两个事件:
S
事件1
(x1 , t1 )
事件2
x2,t2
S
x1 ,t1
x2 ,t2
两事件时间间隔 t t2t1 tt2 t1
狭义相对论基础 PPT
与 Ox方向成45 角。问: ⑴ S系中的观察者测得尺
的长度是多少? ⑵ S’系相关于 S 系的速度是多少
? 解: 依题意知 S’ 系: l 1 m
y y
u
30
lx l cos 30 ly l sin30
O O
x x
z z
S 系:
lx l cos45 l y l sin45
⑴ l y ly l sin45 lsin30
v x , v y , vz 与 vx , vy , vz
由洛伦兹坐标变换
x ( x ut)
微分得
t
(t
u c2
x)
dx vx
(dx
dx dt
udt)
dx udt u
dt c2 dx
dt dx
dt
(dt u
u c2
vx
u dx
1 c2 dt 1
x)
t
(t
u c2
x)
5、 自然界中任何物体的速度都不能大于光速
当 u > c 时, 换失去意义。
1
u2 c2
1 2
成为虚数,洛伦兹变
§19-4 狭义相对论的时空观
一、 同时的相对性 在一个惯性系中观察是同时发生的两事件,在
另一个惯性系中观察不一定是同时发生的。
事件1:闪光 到达车尾
y’
y
车中观察者:同时到达
l lsin30 sin45 0.707m
⑵在Ox方向上,由长度收缩效应有
l x 1lx
lx l x
l cos45 l cos 30
sin30 cos45 sin45 cos30
1 3
u2 1
1 c2 3
第八章狭义相对论
t = t′ = 0 时 O , O′ 重合
并同时发出闪光,经一段时间, 并同时发出闪光,经一段时间, 光传到 P 点。
S
S′
v
P
S系: P( x, y, z, t )
S′系: ( x′, y′, z′, t′) P
o o′
x x′
寻找两个参照系中相应的坐标值之间的关系: ★ 寻找两个参照系中相应的坐标值之间的关系:
逆 变 换
ax = a′ x ay = a′ y ′ az = az
∵v = 常量, ∴ S 系和 S′系都是惯性系。 常量, 系都是惯性系。
加速度变换矢量式: 加速度变换矢量式: 在经典力学中: 在经典力学中: m = m′
r r a′F = ma, F′ = m′a′ ∴F = F′ 在相互作匀速直线运动的惯性系中,牛顿定律的形式都是相同的。 在相互作匀速直线运动的惯性系中,牛顿定律的形式都是相同的。 力学相对性原理: 在惯性系中, 力学相对性原理: 在惯性系中,牛顿定律以及由它导出的其它 规律都具有相同的形式。 规律都具有相同的形式。
系中,两事件的时空坐标: S′系中,两事件的时空坐标: 事件1 事件1:
′ ′ ( x1 , t1) ,
事件 2:
′ ′ ( x2 , t2 )
两事件的空间间隔: 两事件的空间间隔: 两事件的时间间隔: 两事件的时间间隔:
§8 -1 狭义相对论的基本原理
一、伽利略变换 ( 简称:G -T ) (Galilean Transformation)
设惯性系 S′ 以匀速 v 沿 方向相对惯性系 运动, 运动, S x
x 方向平行。 t = t′ = 0 时 O、 ′ 重合,x、 ′ 方向平行。 O 重合, S S′ y y′ t 时刻物体到达 P 点,
《狭义相对论》PPT课件
第
十 三
狭义
讲
相对论
运动是相对的,在研究运动相对性问题时,认识到 了参考系的概念。
本章研究的问题:
在两个惯性系中考察同一物理事件
通常: 实验室参考系 定为S系 运动参考系 定为S’系
1.伽利略相对性原理
从“三大守恒定律”到“牛顿运动定 律”,完成了“经典力学”的构建。几 乎可以用来解释所有宏观、低速运动现 象。 正如欧几里德几何建立在几条基本假设 的基础上, “经典力学的大厦”建立在“伽利略时 空观”的假设上。
o
v
vt
P
o' x '
x xx
之t坐时标后刻的质点研在究两参都照是系限下的于应z用这些z ' 基本规
律S解系决具zxy 体zxy问'''v题t 。
S '系
x' x vt y' y z' z
t t'
t't
r=r vt dr =dr v dt dt
u u'v a du dt a' du' dt
界 体
伽利略相对性原理
系
的 对
力学规律对所有惯性系平权——
话
》 力学规律在所有惯性系中有同样的表达形式。
伽经利典略力坐学标规变律换 :
S S'
建一个立参在照系伽静利止-略---时--空S 观系,上y 的动y力' 学量的
守另v 运一恒动个条-参--照件-系--的沿S’规o系x范,轴。以 实t 施0 方时两法坐:标重合 牛x 顿x'运 0动定律
迈克尔孙-莫雷实验的“零”结果
基本假设:光是波动;光在“以太”中以速度c传播;“以太”
十 三
狭义
讲
相对论
运动是相对的,在研究运动相对性问题时,认识到 了参考系的概念。
本章研究的问题:
在两个惯性系中考察同一物理事件
通常: 实验室参考系 定为S系 运动参考系 定为S’系
1.伽利略相对性原理
从“三大守恒定律”到“牛顿运动定 律”,完成了“经典力学”的构建。几 乎可以用来解释所有宏观、低速运动现 象。 正如欧几里德几何建立在几条基本假设 的基础上, “经典力学的大厦”建立在“伽利略时 空观”的假设上。
o
v
vt
P
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x xx
之t坐时标后刻的质点研在究两参都照是系限下的于应z用这些z ' 基本规
律S解系决具zxy 体zxy问'''v题t 。
S '系
x' x vt y' y z' z
t t'
t't
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u u'v a du dt a' du' dt
界 体
伽利略相对性原理
系
的 对
力学规律对所有惯性系平权——
话
》 力学规律在所有惯性系中有同样的表达形式。
伽经利典略力坐学标规变律换 :
S S'
建一个立参在照系伽静利止-略---时--空S 观系,上y 的动y力' 学量的
守另v 运一恒动个条-参--照件-系--的沿S’规o系x范,轴。以 实t 施0 方时两法坐:标重合 牛x 顿x'运 0动定律
迈克尔孙-莫雷实验的“零”结果
基本假设:光是波动;光在“以太”中以速度c传播;“以太”
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现代物理学讲座
狭义相对论基础
狭义相对论基础
special relativity 狭义相对论的基本假设 同时性的相对性 运动时钟变慢和长度缩短 洛仑兹(时空和速度)变换 相对论性质量 相对论性动量和能量
数学上很 容易,观 念上不易 理解
Galileo
Newton
Maxwell
Lord Kelvin (William Thomson)(1824-1907)
即
m
d
u m
d
(u v)
dt
dt
m
d
u
dt
F m d dt2r2 , F md d2r2 t
FF
这说明牛顿力学中的运动方程在伽利略变换下基 本方程保持形式不变。
如:动量守恒定律
Sm 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 0 m 2 v 20
S
m 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 0 m 2 v 20
二、Albert Einstein 的选择
由牛顿时空观出发,已知在伽利略变换下,一 切力学规律对所有的惯性系都有相同的形式,但电 磁学却不服从伽利略相对性原理。
从逻辑上说,对同一种变换,力学规律有相同的 形式,而电磁学规律的形式却不相同,这是不可思 义的。这个矛盾的存在有两种可能性:一种可能性 是Maxwell给出的电磁学理论并不正确,而Galilean transformation是正确的;另一种可能性是Maxwell theory 是正确的,但力学规律在高速(v→c)情况 下并不正确,Galilean transformation在高速情况 下,也不正确,应存在一种新的变换,
Albert Einstein所建立的相对论,就是在下列 思想基础之上的,即时空具有更深刻地均匀性, 自然定律在时空的四维“空间”的一组变换 Lorentz transformation下是不变的,时空中的旋 转和平移是这类变换的特殊情形。
狭义相对论基础
狭义相对论基础
special relativity 狭义相对论的基本假设 同时性的相对性 运动时钟变慢和长度缩短 洛仑兹(时空和速度)变换 相对论性质量 相对论性动量和能量
数学上很 容易,观 念上不易 理解
Galileo
Newton
Maxwell
Lord Kelvin (William Thomson)(1824-1907)
即
m
d
u m
d
(u v)
dt
dt
m
d
u
dt
F m d dt2r2 , F md d2r2 t
FF
这说明牛顿力学中的运动方程在伽利略变换下基 本方程保持形式不变。
如:动量守恒定律
Sm 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 0 m 2 v 20
S
m 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 0 m 2 v 20
二、Albert Einstein 的选择
由牛顿时空观出发,已知在伽利略变换下,一 切力学规律对所有的惯性系都有相同的形式,但电 磁学却不服从伽利略相对性原理。
从逻辑上说,对同一种变换,力学规律有相同的 形式,而电磁学规律的形式却不相同,这是不可思 义的。这个矛盾的存在有两种可能性:一种可能性 是Maxwell给出的电磁学理论并不正确,而Galilean transformation是正确的;另一种可能性是Maxwell theory 是正确的,但力学规律在高速(v→c)情况 下并不正确,Galilean transformation在高速情况 下,也不正确,应存在一种新的变换,
Albert Einstein所建立的相对论,就是在下列 思想基础之上的,即时空具有更深刻地均匀性, 自然定律在时空的四维“空间”的一组变换 Lorentz transformation下是不变的,时空中的旋 转和平移是这类变换的特殊情形。
狭义相对论力学基础课件
一个参照系可以校准所有的时钟,有统一时间基准。
狭义相对论力学基础课件
27
三. 洛仑兹变换蕴含的时空观(一)
1. 由洛仑兹变换看同时性的相对性
事件1 事件2
S
(x1,t1)
(x2 ,t2 )
两事件同时发生 t1 t2
tt2 t10
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S
( x1, t1 ) (x2 , t2 )
t t2 t1
S S
u
A M B
研究的问题
两事件发生的时间间隔
S ?
S
M 发出的闪光 光速为c
M
S?
AMBM A B 同时接收到光信号
事件1、事件2 同时发生
狭义相对论力学基础课件
33
S系中的观察者又
如何看呢?
S S
u
M 处闪光 光速也为 c
A B 随 S 运动
A M B
A 迎着光 比 B早接收到光
事件1、事件2 不同时发生 事件1先发生 M
发生在x’=-ut’处,
即 x’+ut’=0。
yS
y
S
u
x
o o
x
说明该事件的两观测值x与( x’+ut’)必成比率, 即 x=k(x’+ut’) 。
同样地,对于在S’系中O’点于t’时刻发生的事件, 其x’=0。但在S系中观察为该事件发生在x=ut处,
即 x-ut=0 。
说明该事件的两观测值x’与( x-ut)必成比率, 即有 x’=k’(x-ut) 。
在两个惯性系中考察同一物理事件
设惯性系S 和相对S运动的惯性系S’
t时刻,物体到达P点
O,O 重合时,t t 0计时开始。
第八章-狭义相对论基础PPT教学课件
第五篇 近 代 物 理 学 基 础
十九世纪末,经典物理学(力学、电磁学、光学、 热学)已发展到相当完善的阶段,但一些新的实验 事实却对经典物理学产生了新的冲击。
一个是迈克尔孙—莫雷实验否定了绝对参照系(以 太)的存在;另一个是热辐射现象不能用经典物理 学的理论加以解释。前者导致了狭义相对论的诞生; 而后者则最终产生了量子理论。
…… ……
2020/10/16
13
§8-2 狭义相对论的两个基本原理
1905年爱因斯坦在《论动体的电动力学》一文 中提出了狭义相对论的两个基本假设,从而建立了 相对论理论。而牛顿力学则作为相对论在低速情况 下的一个特例。
2020/10/16
14
(1) 狭义相对性原理:
物理定律的形式(力的、光的、电磁的等)在 所有惯性系中都是相同的。即所有惯性参照系 都是等价的。
2020/10/16
16
1、同时的相对性:
设一列车固定于S’系,车厢中部有一 闪光灯M’。A’、B’为固定于车厢两端 完全同步的时钟。且M’A’ = M’B’。某 时刻由M’发出一闪光信号。
Y Y'
S系 S’系
u
A'
M'
B'
o o' u c Z Z'
2020/10/16
3
➢经典时空观
(1) 伽利略变换和经典时空观
➢相对论时空观
(2) 狭义相对论的两个基本原理 (3) 同时的相对性、时间延缓、长度收缩 (4) 洛仑兹变换和相对论时空观 (5) 相对论速度变换
➢狭义相对论动力学
(6) 狭义相对论动力学基础
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4
§8-1 伽利略变换、经典时空观
十九世纪末,经典物理学(力学、电磁学、光学、 热学)已发展到相当完善的阶段,但一些新的实验 事实却对经典物理学产生了新的冲击。
一个是迈克尔孙—莫雷实验否定了绝对参照系(以 太)的存在;另一个是热辐射现象不能用经典物理 学的理论加以解释。前者导致了狭义相对论的诞生; 而后者则最终产生了量子理论。
…… ……
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§8-2 狭义相对论的两个基本原理
1905年爱因斯坦在《论动体的电动力学》一文 中提出了狭义相对论的两个基本假设,从而建立了 相对论理论。而牛顿力学则作为相对论在低速情况 下的一个特例。
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(1) 狭义相对性原理:
物理定律的形式(力的、光的、电磁的等)在 所有惯性系中都是相同的。即所有惯性参照系 都是等价的。
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1、同时的相对性:
设一列车固定于S’系,车厢中部有一 闪光灯M’。A’、B’为固定于车厢两端 完全同步的时钟。且M’A’ = M’B’。某 时刻由M’发出一闪光信号。
Y Y'
S系 S’系
u
A'
M'
B'
o o' u c Z Z'
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➢经典时空观
(1) 伽利略变换和经典时空观
➢相对论时空观
(2) 狭义相对论的两个基本原理 (3) 同时的相对性、时间延缓、长度收缩 (4) 洛仑兹变换和相对论时空观 (5) 相对论速度变换
➢狭义相对论动力学
(6) 狭义相对论动力学基础
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§8-1 伽利略变换、经典时空观
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x2 y2 z2 x2 y2 z2
长度(或两个同时事件之间的距离)与参考系的选择 无关。物体的广延性不受其运动状态的影响。
表明:绝对空间,按其本性,不受外界事物的影响, 总是保持不变并且不可移动。
ppt课件
17
3. 伽利略变换
当 t t 0时 o 与 o重合
坐标变换式
s y s' y'
2) 时空不独立,t 和 x 变换相互交叉。
3) u c 时,洛伦兹变换
伽利略变换。
洛仑兹 变换
x x ut
y y z z
t t x
c
0 1
退化
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x x ut y y z z t t
伽利略 变换
40
导出洛伦兹变换后,狭义相对性原理可以表述为: 表示物理定律的方程式在洛伦兹变换和物理量的相应 变换下保持形式不变。
u c2
x) (t
c
x)
t (t u x) (t x)
c2
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c
38
洛伦兹变换式
x (x ut)
x (x ut)
正 y y
变 换
z z
t
(t
u c2
x)
逆 y y
变 换
z z
t
(t
u c2
x)
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39
洛伦兹变换特点
1 , u
பைடு நூலகம்
1 2
c
1) t, x 与 t,x 成线性关系,但比例系数 1 。
vz vz
vz vz
加速度变换公式
ax ax ay ay az az
牛顿力学中: 相互作用是客观的 力与参考系无关
长度(或两个同时事件之间的距离)与参考系的选择 无关。物体的广延性不受其运动状态的影响。
表明:绝对空间,按其本性,不受外界事物的影响, 总是保持不变并且不可移动。
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17
3. 伽利略变换
当 t t 0时 o 与 o重合
坐标变换式
s y s' y'
2) 时空不独立,t 和 x 变换相互交叉。
3) u c 时,洛伦兹变换
伽利略变换。
洛仑兹 变换
x x ut
y y z z
t t x
c
0 1
退化
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x x ut y y z z t t
伽利略 变换
40
导出洛伦兹变换后,狭义相对性原理可以表述为: 表示物理定律的方程式在洛伦兹变换和物理量的相应 变换下保持形式不变。
u c2
x) (t
c
x)
t (t u x) (t x)
c2
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c
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洛伦兹变换式
x (x ut)
x (x ut)
正 y y
变 换
z z
t
(t
u c2
x)
逆 y y
变 换
z z
t
(t
u c2
x)
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39
洛伦兹变换特点
1 , u
பைடு நூலகம்
1 2
c
1) t, x 与 t,x 成线性关系,但比例系数 1 。
vz vz
vz vz
加速度变换公式
ax ax ay ay az az
牛顿力学中: 相互作用是客观的 力与参考系无关
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设某事件在S系中的持续时间为 Δt = t2 – t1 ,在 S’ 系中的持 续时间为 Δt’ = t2’ - t1’ 。 则由同时的绝对性得:
t 2 t 1 t 2 ' t 1 '或 t t '
即:在不同的惯性系中,同一事件持续的时间相同。 或: S系和S’系中的时钟走得一样快。
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即:空间间隔的测量不依赖于惯性参照系的选择。
或: S系中的尺在S’系中长度不变。
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(4) 伽利略相对性原理:
由伽利略坐标变换式:
x x' ut '
正变换:
y z
y' z'
t t'
x' x ut
逆变换:
y' z'
y z
t' t
可得速度变换式:
2021/3/1
运动的描述是相对的,即在不同的参照系中观察 同一物体的运动时,空间位置和运动速度是不同 的。其差别由两个参照系的相对运动所决定。但 经典力学(牛顿力学)认为:在不同的惯性参照 系中,时间间隔和空间间隔的测量不依赖于参照 系的选择,而具有绝对的意义。
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5
1、伽利略坐标变换:
设 S、S’ 为两个惯性参照系,对应 轴相互平行,X 、X’ 轴重合,S’ 相 对S 以匀速 u 沿X轴正向运动。
质点P在S、S’系中的时空坐标为: S:( x , y, z, t ), S’: ( x’, y’, z’, t’ )
Y S系
y
ut o
x
z
Z
z'
Z'
Y' S’系 u
y' P
x' o'
X'
X
设 t = t’ = 0 时, o、o’ 重合,则:
x x' ut'
正变换:
y
y'
z z'
x' x ut
v
x
v x' u
v y v y'
v
z
v z'
v
x
'
v
x
u
v y' v y
v
z'
vz
10
由速度变换式:
v
x
v x' u
v y v y'
v
z
v z'
得加速度变换式:
a
x
a x'
a y a y'
a
z
a z'
v
x
'
v
x
u
v y' v y
v
z'
vz
fx max max' fx' 所以:fy may may' fy'
fz maz maz' fz'
或:
F m a m a ' F '
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F m a F ' m a '
伽利略相对性原理:
在所有惯性系中,牛顿定律的形式是完全相同的。 或:力学定律的形式对伽利略变换是不变的。
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12
3、绝对时空观的困难:
(1) 因果关系中时序颠倒的问题; (2) 超新星爆炸持续时间的问题; (3) 经典电磁理论中光速不变问题; (4) 微观粒子的静止寿命和运动寿命不同的问题。
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1、同时的相对性:
设一列车固定于S’系,车厢中部有一 闪光灯M’。A’、B’为固定于车厢两端 完全同步的时钟。且M’A’ = M’B’。某 时刻由M’发出一闪光信号。
Y Y'
S系 S’系
u
A'
M'
B'
o o' u c Z Z'
c u X X'
对S’系:因为A’、B’ 、M’相对S’系静止,所以闪光将同时到 达 A’和B’ 。
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3
➢经典时空观
(1) 伽利略变换和经典时空观
➢相对论时空观
(2) 狭义相对论的两个基本原理 (3) 同时的相对性、时间延缓、长度收缩 (4) 洛仑兹变换和相对论时空观 (5) 相对论速度变换
➢狭义相对论动力学
(6) 狭义相对论动力学基础
2021/3/1
4
§8-1 伽利略变换、经典时空观
第五篇 近 代 物 理 学 基 础
十九世纪末,经典物理学(力学、电磁学、光学、 热学)已发展到相当完善的阶段,但一些新的实验 事实却对经典物理学产生了新的冲击。
一个是迈克尔孙—莫雷实验否定了绝对参照系(以 太)的存在;另一个是热辐射现象不能用经典物理 学的理论加以解释。前者导致了狭义相对论的诞生; 而后者则最终产生了量子理论。
狭义相对性原理是对伽利略相对性原理的推广。它指 出了不可能借助于任何物理测量来识别一个惯性系究竟是 固有的运动还是固有的静止。从而否定了以太的存在以及 绝对运动和绝对静止的观念。
(2) 光速不变原理: 在任何惯性系中,光在真空中的速率时间
延缓、长度收缩
力学的研究是建立在时间和空间测量的基础上的。 经典力学认为时间间隔和空间间隔的测量是不依赖 于参照系的选择的,是绝对的。在此基础上建立的 经典力学精确地描述了宏观物体低速运动的情况。 如:机器的运转、天体的运动等。
但当物体以与光速可比拟的速度运动时,经典的绝 对时空观点与实际情况出现了很大的偏差。此时, 要以相对论时空观点来描述高速物体的运动情况。
…… ……
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13
§8-2 狭义相对论的两个基本原理
1905年爱因斯坦在《论动体的电动力学》一文 中提出了狭义相对论的两个基本假设,从而建立了 相对论理论。而牛顿力学则作为相对论在低速情况 下的一个特例。
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(1) 狭义相对性原理:
物理定律的形式(力的、光的、电磁的等)在 所有惯性系中都是相同的。即所有惯性参照系 都是等价的。
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1
经典力学只适用于大块物体低速运动的情况。 当物体的运动速度与光速可比拟时,则要用相对论 力学来描述,而微观粒子的运动情况符合量子力学 的规律。
宏观物体
微观粒子
低速运动
经典力学
量子力学 (非相对论形式)
高速运动 相对论力学
量子力学 (相对论形式)
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2
第八章 狭 义 相 对 论 基 础
8
(3) 空间间隔的绝对性: 设一把尺在 S 系中长为Δx = x2 – x1 ,在 S’ 系中长为 Δx’ = x’2 – x’1 。
则由伽利略变换:
x 2 x 1 ( x 2 ' u 2 ' ) ( x 1 ' t u 1 ' ) ——t1'— —t——2't x ' 2 x ' 1
逆变换:
y'
y
z' z
称为伽利略坐标变换,由此变换可得牛顿的绝对时空观。
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2、经典的绝对时空观:
(1) 同时的绝对性: 设某事件在S系中发生在 t 时刻,在S’系中发生在 t’ 时刻。
则: txx'u'tt' uu
即在S系和S’系中,同一事件发生在同一时刻。
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(2) 时间间隔的绝对性:
t 2 t 1 t 2 ' t 1 '或 t t '
即:在不同的惯性系中,同一事件持续的时间相同。 或: S系和S’系中的时钟走得一样快。
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即:空间间隔的测量不依赖于惯性参照系的选择。
或: S系中的尺在S’系中长度不变。
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(4) 伽利略相对性原理:
由伽利略坐标变换式:
x x' ut '
正变换:
y z
y' z'
t t'
x' x ut
逆变换:
y' z'
y z
t' t
可得速度变换式:
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运动的描述是相对的,即在不同的参照系中观察 同一物体的运动时,空间位置和运动速度是不同 的。其差别由两个参照系的相对运动所决定。但 经典力学(牛顿力学)认为:在不同的惯性参照 系中,时间间隔和空间间隔的测量不依赖于参照 系的选择,而具有绝对的意义。
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1、伽利略坐标变换:
设 S、S’ 为两个惯性参照系,对应 轴相互平行,X 、X’ 轴重合,S’ 相 对S 以匀速 u 沿X轴正向运动。
质点P在S、S’系中的时空坐标为: S:( x , y, z, t ), S’: ( x’, y’, z’, t’ )
Y S系
y
ut o
x
z
Z
z'
Z'
Y' S’系 u
y' P
x' o'
X'
X
设 t = t’ = 0 时, o、o’ 重合,则:
x x' ut'
正变换:
y
y'
z z'
x' x ut
v
x
v x' u
v y v y'
v
z
v z'
v
x
'
v
x
u
v y' v y
v
z'
vz
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由速度变换式:
v
x
v x' u
v y v y'
v
z
v z'
得加速度变换式:
a
x
a x'
a y a y'
a
z
a z'
v
x
'
v
x
u
v y' v y
v
z'
vz
fx max max' fx' 所以:fy may may' fy'
fz maz maz' fz'
或:
F m a m a ' F '
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F m a F ' m a '
伽利略相对性原理:
在所有惯性系中,牛顿定律的形式是完全相同的。 或:力学定律的形式对伽利略变换是不变的。
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3、绝对时空观的困难:
(1) 因果关系中时序颠倒的问题; (2) 超新星爆炸持续时间的问题; (3) 经典电磁理论中光速不变问题; (4) 微观粒子的静止寿命和运动寿命不同的问题。
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1、同时的相对性:
设一列车固定于S’系,车厢中部有一 闪光灯M’。A’、B’为固定于车厢两端 完全同步的时钟。且M’A’ = M’B’。某 时刻由M’发出一闪光信号。
Y Y'
S系 S’系
u
A'
M'
B'
o o' u c Z Z'
c u X X'
对S’系:因为A’、B’ 、M’相对S’系静止,所以闪光将同时到 达 A’和B’ 。
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➢经典时空观
(1) 伽利略变换和经典时空观
➢相对论时空观
(2) 狭义相对论的两个基本原理 (3) 同时的相对性、时间延缓、长度收缩 (4) 洛仑兹变换和相对论时空观 (5) 相对论速度变换
➢狭义相对论动力学
(6) 狭义相对论动力学基础
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§8-1 伽利略变换、经典时空观
第五篇 近 代 物 理 学 基 础
十九世纪末,经典物理学(力学、电磁学、光学、 热学)已发展到相当完善的阶段,但一些新的实验 事实却对经典物理学产生了新的冲击。
一个是迈克尔孙—莫雷实验否定了绝对参照系(以 太)的存在;另一个是热辐射现象不能用经典物理 学的理论加以解释。前者导致了狭义相对论的诞生; 而后者则最终产生了量子理论。
狭义相对性原理是对伽利略相对性原理的推广。它指 出了不可能借助于任何物理测量来识别一个惯性系究竟是 固有的运动还是固有的静止。从而否定了以太的存在以及 绝对运动和绝对静止的观念。
(2) 光速不变原理: 在任何惯性系中,光在真空中的速率时间
延缓、长度收缩
力学的研究是建立在时间和空间测量的基础上的。 经典力学认为时间间隔和空间间隔的测量是不依赖 于参照系的选择的,是绝对的。在此基础上建立的 经典力学精确地描述了宏观物体低速运动的情况。 如:机器的运转、天体的运动等。
但当物体以与光速可比拟的速度运动时,经典的绝 对时空观点与实际情况出现了很大的偏差。此时, 要以相对论时空观点来描述高速物体的运动情况。
…… ……
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§8-2 狭义相对论的两个基本原理
1905年爱因斯坦在《论动体的电动力学》一文 中提出了狭义相对论的两个基本假设,从而建立了 相对论理论。而牛顿力学则作为相对论在低速情况 下的一个特例。
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(1) 狭义相对性原理:
物理定律的形式(力的、光的、电磁的等)在 所有惯性系中都是相同的。即所有惯性参照系 都是等价的。
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经典力学只适用于大块物体低速运动的情况。 当物体的运动速度与光速可比拟时,则要用相对论 力学来描述,而微观粒子的运动情况符合量子力学 的规律。
宏观物体
微观粒子
低速运动
经典力学
量子力学 (非相对论形式)
高速运动 相对论力学
量子力学 (相对论形式)
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第八章 狭 义 相 对 论 基 础
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(3) 空间间隔的绝对性: 设一把尺在 S 系中长为Δx = x2 – x1 ,在 S’ 系中长为 Δx’ = x’2 – x’1 。
则由伽利略变换:
x 2 x 1 ( x 2 ' u 2 ' ) ( x 1 ' t u 1 ' ) ——t1'— —t——2't x ' 2 x ' 1
逆变换:
y'
y
z' z
称为伽利略坐标变换,由此变换可得牛顿的绝对时空观。
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2、经典的绝对时空观:
(1) 同时的绝对性: 设某事件在S系中发生在 t 时刻,在S’系中发生在 t’ 时刻。
则: txx'u'tt' uu
即在S系和S’系中,同一事件发生在同一时刻。
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(2) 时间间隔的绝对性: