材料热力学课件-第三章-3

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上海交通大学 材料科学基础第三章 晶体缺陷ppt课件

上海交通大学 材料科学基础第三章 晶体缺陷ppt课件
ppt课件 23
混合位错
混合位错:滑移矢量既不平行业不垂直于位错线, 而是与位 错线相交成任意角度。 一般混合位错为曲线形式, 故每一点的滑移矢量 式相同的, 但其与位错线的交角却不同。 ppt课件
24
各种位错的柏氏矢量
ppt课件
25
柏氏矢量的物理意义
1。反映位错周围点阵畸变的总积累(包括强度 和取向) 2。 该矢量的方向表示位错运动导致晶体滑移 的方向, 而该矢量的模表示畸变的程度称为位 错的强度。 (strength of dislocation)
ppt课件
G tm 0.1G 2
13
t m 0.01 0.1G
计算中的假设
• 1。完整晶体,没有缺陷 • 2。整体滑动 • 3。正弦曲线(0.01-0.1G)
问题出在假设1和2上!应是局部滑移!
日常生活和大自然的启示=〉
ppt课件 14
有缺陷晶体的局部滑动
小宝移大毯!
毛毛虫的蠕动
面缺陷 (plane defect) 在一个方向上尺寸很小
ppt课件 二维缺陷 (two-dimensional defect) 3
课程安排
点缺陷 课 程 安 排 (第1周)
位错几何 (第1、2周)
位错力学
(第2周)
位错运动、实际晶体中的位错(第3、4周) 表面与界面 (第4、5周) 课堂讨论 (第5周)
Ee e W
Ees
m e
R
r
x z dr t dx
0 r r
b
R
b
0
Gx Gb 2 R zdr x dx ln 2 1 4 1 r0
Gb R ln 4 r0
e e s e

第三章 热力学第二定律ppt课件

第三章 热力学第二定律ppt课件
对整个大循环有:
骣 琪 琪 桫 δ T Q 1 1+δ T Q 2 2+骣 琪 琪 琪 桫 δ T Q 1 ⅱ 1 ⅱ +δ T Q 2 2+...=0
即:
å
δQr T
=
0
当小卡诺循环无限多时:
òÑ环积分为零,则所积变量应当是某函数
的全微分。该变量的积分值就应当只取决于系统的始、
整个过程系统对外作的功:
-W=- (W1+W2+W3+W4)
=nRT1lnV V21 +nRT2lnV V34 因23过程和41过程为绝热可逆过程,应用理想气 体绝热可逆过程方程式,有:
得:
TV1 K
V4=V3 Þ V3=V2
V1 V2
V4 V1
-W=nR(T1- T2)lnV V2 1
卡诺热机效率: h = -W Q1
W1 nRT1lnVV12
Q1 W1 nR1TlnVV12
❖2 3,绝热可逆膨胀
W 2=D U 2=nC V,m?(T2 T1)
❖3 4,恒温可逆压缩 U2 = 0
W3
=
-
nRT2
lnV4 V3
Q2 =-W3=nRT2lnV V4 3
❖4 1,绝热可逆压缩
W 4=D U 4=nC V,m?(T1 T2)
例:水流:水由高处往低处流; 传热: 热从高温物体传向低温物体; 扩散:NaCl溶液从高浓度向低浓度进行; 反应: Zn放在CuSO4溶液中
自发过程的共同特征
(1)自发过程单向朝着平衡方向发展 (2)自发过程都有做功的本领 (3)自发过程是不可逆过程
.
2.热力学第二定律的经典表述
克劳修斯(R.Clausius) :热从低温 物体传给高温物体而不产生其它变 化是不可能的.

化工热力学讲义-3-第三章-纯流体的热力学性质

化工热力学讲义-3-第三章-纯流体的热力学性质

第三章 纯流体的热力学性质3.1热力学性质间的关系3.1.1单相流体系统基本方程 根据热力学第一、二定律,对单位质量定组成均匀流体体系,在非流动条件下,其热力学性质之间存在如下关系: pdV TdS dU -=;Vdp TdS dH +=pdV SdT dA --=;Vdp SdT dG +-=上述方程组是最基本的关系式,所有其他的函数关系式均由此导出。

上述基本方程给我们的启示是:p-V-T 关系数据可以通过实验测定,关键是要知道S 的变化规律,若知道S 的变化规律,则U 、H 、A 、G 也就全部知道了。

下面所讲主要是针对S 的计算。

3.1.2点函数间的数学关系式对于函数:()y x f z ,=,微分得:dy y z dx x z dz xy ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=如果x 、y 、z 都是点函数,且z 是自变量x 、y 的连续函数,Ndy Mdx +是z (x ,y )的全微分,则M 、N 之间有:该式有两种意义:①在进行热力学研究时,如遇到(1)式,则可以根据(2)式来判断dz 是否全微分,进而可判定z 是否为系统的状态函数;②如已知z 是状态函数,则可根据(2)式求得x 与y 之间的数学关系。

以下循环关系式也经常遇到:3.1.3Maxwell 关系式由于U 、H 、A 和G 都是状态函数,将(2)式应用于热力学基本方程,则可获得著名的Maxwell 方程:V S S p V T ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;p S S V p T ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂ T V V S T p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;Tp p S T V ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂能量方程的导数式:T S H S U pV =⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;p V A V U T S -=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂V p G p H TS =⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;S T A T G V p -=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂ 在实际工程应用中,Maxwell 方程应用之一是用易于实测的某些数据来代替或计算那些难于实测的物理量。

第三章无机材料的热学性能PPT课件

第三章无机材料的热学性能PPT课件

Vi
WiV i
代入(4-28)式,整理得
iWiKi / i WiKi / i
.
(4-29)
35
1 V 2 (2 1 ) ( 4 K G 1 ( 1 3 K 3 2 K 2 4 ) [ G 4 1 V ) 2 2 G 1 ( ( K K 2 2 K K 1 1 ) ) ( 1 6 3 G K 1 1 2 K 2 1 2 G 4 G 1 K 1 K 2 ) 1 ]
几种陶瓷材料的. 热容-温度曲线
19
CaO+SiO2与CaSiO3的热容-温度曲线
.
20
虽然固体材料的摩尔热容不是结构敏感的,但是单位体积的热容却与气孔 率有关。多孔材料因为质量轻,所以热容小,因此提高轻质隔热砖的温度 所需要的热量远低于致密的耐火砖。
材料热容与温度关系应有实验来精确测定,经验公式:
对于圆柱体薄釉样品,有如下表达式:
釉1 E(T0T) (釉坯 )A A 坯
(4-33)
坯1 E(T0T) (坯釉)A A釉 坯 .
(4-34)
39
4.3 无机材料的热传导
4.3.1 固体材料热传导的宏观规律
当固体材料的一端的温度比另一端高时,热量就会从热端自动 传向冷端,这个现象称为热传导。
QdTSt
人们发现德拜理论在低温下还不能完全符合事实,显然是由于 晶体毕竟不是一个连续体。
实际上电子运动能量的变化对热容也会有贡献,只是在温度不 太低时,这部分的影响远小于晶格振动能量的影响,一般可以 忽略不计,只有在极低的温度下,才成为不可忽略的部分。
.
18
4.1.2.3 无机材料的热容 无机材料的热容与键的强度、材料的弹性模量、熔点等有关。 陶瓷材料的热容与材料结构的关系是不大的。 相变时由于热量的不连续变化,所以热容也出现了突变。

材料热力学 第三章 单组元材料热力学

材料热力学 第三章 单组元材料热力学

Cp
H T
p
Cv
U T
v
H CpdT H (0K) U CvdT U(0K)
H(0K)和U(0K)是绝对零度的焓和内能, 目前其绝对值尚无法得知。
dS Q CdT
TT
S p
T 0
Cp T
dT
S(0K)
Sv
T 0
Cv T
dT
S (0K )
S(0K)为绝对零度下的熵,根据热力学第三定律(Third Law),认为单组元在绝对零度下的熵为0。
第三章 单组元材料热力学
3.2 晶体中的热空位
理想晶体中不存在空位,但实际金属晶体中存在空位。 随着温度升高,晶体中的空位浓度增加,大多数常用金 属(Cu、Al、Pb、W、Ag…)在接近熔点时,其空位 平衡浓度约为10-4,即晶格内每10000个结点中有一 个空位。
把高温时金属中存在的平衡空位通过淬火固定下来,形 成过饱和空位,这种过饱和空位状态对金属中的许多物 理过程(例如扩散、时效、回复、位错攀移等)产生重 要影响。
G
T
C pdT
0
T
T
0

Cp T
dT
H (0K)
F
T 0
Cv dT
T
T
0
Cv T
dT
U (0K)
能量均分定理在解释热容问题所遇到的巨大困 难迫使人们至新审查能量均分定理。能量均分 定理是由经典统计力学导出的,在经典物理包 括经典统计力学中有一个根本的假设就是能量 是连续改变的,能量均分定理在解释热容以及 热辐射问题上所遇到的不可克服的困难使得普 朗克提出量子论假设。
例题:
由实验求得Cp值: C p a bT cT 2 状态改变时:

材料热力学第3讲-耐火材料中的水化现象2017级

材料热力学第3讲-耐火材料中的水化现象2017级

(2)
ΔGº298=-91.83 KJ
C3A(s)+2H2O(l)→3Ca2++2AlO2-+4OH-
(3)
ΔGº298 =-150.15 KJ
计算可知:C3A水解应按上述(3)进行,按前述方式计算 可得平衡pH=17.10,然后,通过析晶而降低pH至平衡。
/15:07:36
29
四. 镁碳砖处理后水化反应的热力学
无机材料热力学
∵ 通过电离使溶液pH值达到12.6-12.65是不可能的,因为电
离过程很微弱。
∴ 实际情况与上述机理不符。
/15:07:35
20
无机材料热力学
2)CaO(s)+H2O(l)→Ca2++2OH- (水解)
平衡时,lg[Ca2+]=32.6-2pH
∵[Ca2+]=1/2[OH-], [OH-]=10-14/[H+]
/15:07:34
4
无机材料热力学
2)有溶解组分参加的反应(用溶解物质活度计算)
AO(s)+H2O(l)→A2+aq + 2OH-aq
ΔGº=-RTlnKp = -5.706lg[(αA2+·α2OH-)∕(αAO(s)·αH2O(l))]
∵ αAO=1
αH2O =1
则 ΔGº=-5.706lg[αA2+·α2OH-]
1) C3A+15H2O→C3AH6+6H2O 2) C3A+15H2O→3/4C4AH19+1/4AH 3) C3A+15H2O→C2AH8+Ca(OH)2+6H2O 4) C3A+15H2O→CAH10+2Ca(OH)2+3H2O

第三章 材料的电学性能——材料物理性能课件PPT

第三章 材料的电学性能——材料物理性能课件PPT

v eEl / vme
j nev ne(eEl / vme ) (ne2l / vme )E
E
其中,电导率为: ne2l / vme = ne2t me
从金属的经典电子理论导出了欧姆定律的微分形 式,而且得到了电导率的表达式。
从电导率表达式知:电导率与自由电子的数量成 正比,与电子的平均自由程成正比。
22
❖ 容易想象温度越高,x2越大振幅愈大,振动愈激烈,因而对 周期场扰动愈甚,电子愈容易被散射,故有:散射几率p与x2 成正比,可得出:R∝ρ∝p∝x2∝T。即电阻R与绝对温度T 成正比。这样就解决了经典电子理论长期得不到定量解释的 困难。
一、电阻和导电的基本概念 ❖ 电阻率
❖ 电导率
电阻率和电导率都与材料的尺寸无关,而只决定于它 们的性质,因此是物质的本征参数,可用来作为表征 材料导电性的尺度。
根据材料导电性能好坏,可把材料分为:
❖ 导体 : ρ<10-5Ω•m
❖ 半导体 : 10-3Ω•m < ρ< 109Ω•m
❖ 绝缘体 : ρ> 109Ω•m ❖ 不同材料的导电能力相差很大,这是由它们的结构
作为太阳能电池的半导体对其导电性能的要求更高,以追求 尽可能高的太阳能利用效率。
电学性能包括:导电性能、超导电性、介电性、铁 电性、热电性、接触电性、磁电性、光电性。
本章主要讨论材料产生电学性能的机理,影响材料 电学性能的因素,测量材料各类电学性能参数的方法 以及不同电学性能材料的应用等。
3.1 金属的导电性
第三章 材料的电学性能
在许多情况下,材料的导电性能比材料的力学性能还要重要。
导电材料、电阻材料、电热材料、半导体材料、超导材料和 绝缘材料都是以材料的导电性能为基础。

《材料的热学》课件

《材料的热学》课件
2 热力学第一定律的应用
解释能量转换与热能利用的科学原理。
热力学第二定律
1 热力学第二定律的表

在孤立系统中,不断增 加,不可逆过程不能自发 发生。
2 卡诺循环
理想的热机循环,能实现 最高效率的理论。
3 热力学第二定律的应

解释自然界中各种能量转 化的局限性。
热力学第三定律
1 熵的概念
研究系统无序程度的物理量。
的方向密切相关。
热力学循环
1 标准热力学循环
由一系列变化组成的最基本的热力学过程。
2 常见的热力学循环
卡诺循环、斯特林循环、奥托循环、布雷顿循环等。
结束语
1 热力学的理论与应用
为科学探索和工程实践提供了重要的基础。
2 热力学的未来发展
与材料科学、能源领域等关联紧密,将有更广阔的应用前景。
热量
能量的传递形式,使物体温度发生变化。
热力学功
系统与外界交换的能量。
热平衡与热传递
1 热平衡的条件
物体间热量的传递达到稳 定状态,没有净热量的交 换。
2 热平衡的稳定性
系统达到热平衡后,微小 扰动不会导致系统温度变 化。
3 热传递的方式
热传导、热对流、热辐射。
热力学第一定律
1 定与表述
能量守恒定律,能量既不能创造也不能消失,只能从一种形式转化为另一种形式。
《材料的热学》PPT课件
欢迎来到《材料的热学》PPT课件。本课程将为您介绍热力学的基本概念、定 律和参数,以及热平衡、热传递、热力学循环等内容,让您深入了解材料的 热学。
概述
• 热力学的基本概念 • 热力学的三大定律
热力学基本参数
温度
衡量物体热运动强度的物理量。

第三章_热力学第二定律

第三章_热力学第二定律

deS—外熵变 diS—内熵变
当diS>0时, dS>0 为不可逆过程 当diS=0时, dS=0 为可逆过程 diS≥0 体系内的熵产生永远不能为负值
39
§3-7 非平衡体系的热力学
孤立体系:
S
U ,V
0
处理方法: ①用距离非平衡态最近的平衡态描述。
②把非平衡态分割成无数小的平衡态, 然后将其加和起来描述非平衡态的性 质。
H1 H2 H3 Tsur
37
3. 恒温非恒压不可逆相变
例: H2O(l)
向真空
100℃,pθ T环=100℃
[ T ]可逆
S H相变 T
Ssur
Qsur Tsur
Q Tsur
U T
H2O(g) 100℃,pθ
( pV ) H pVg H
T
TT
38
§3-6 熵产生原理
任意体系: dSsys=deS+diS 孤立体系: deS=0
40
§3-8 自由能
8-1 目的 用自由能判别任一过程的方向和限度
8-2 Helmholtz 自由能 A (or F 功函)
一、定义
封闭体系
Q
S Tsur
dS Q
Tsur
温度恒定时: d S Q
T
d(TS) Q
Q Q dU W d(TS) dU W
判别过程的方向和限度 5.发展史: 热机Carnot热机卡诺定理 经典
第二定律表述 熵函数 S=klnΩ 熵产生
2
§3-2 Carnot定理
2-1 热机 1. 热机:将热量转化为机械功的装置 2. 热机过程 工作物质: 水
①恒温气化 ②绝热膨胀做功 ③恒温液化 ④绝热压缩

精品课件!《化工热力学》_第三章3

精品课件!《化工热力学》_第三章3

T2 = 370.79 K
化工热力学 第三章 于是
热力学第一定律及其应用 第三节
WS ( 等熵)= (ΔH )S = C * (T2 T1 )S pmh
根据式(2—71b),D=0,则
C
c 2 = A + BTam + (4Tam T1T2 ) R 3
* pmh
Tam
537.15 + 370.79 = = 471.9 K 2
化工热力学 第三章
热力学第一定律及其应用 第三节
385.0 0.1 ΔS = 92.734 ln 8.314 ln 2.437 400 2 .0
= 23.80 J mol K
1
1
熵变为正值。对于绝热过程,环境没有熵变,因而孤立体系 熵变也为正值,这表明节流过程是不可逆的。此例说明,第二章 的普遍化关联法也可以应用于节流过程的计算。 3、与外界有大量热、轴功交换的稳流过程。
C
因而
* pmh
R
= 7.224
WS ( 等熵)= (7.224 )(8.314 )(370.79 573.15) = 12154 J mol 1
化工热力学 第三章 (b)乙烯为真实气体
热力学第一定律及其应用 第三节
乙烯的 Tc = 282.4 K Pc = 5.04 MPa ω = 0.085 初态
根据 Tr1 、 r1 之值按图2—10判断拟用普遍化第二维里系数 P 进行关联。由式(2—24a)、式(2—85)、式(2—24b)和 式(2—86)可得
B 0 = 0.289
dB 0 = 0.550 dTr dB1 = 0.480 dTr
B1 = 0.015
用式(2—83)可得
H

03-材料化学热力学

03-材料化学热力学

3 氧势图的 应用-氧气 标尺
1、Po2标尺的画法
设1mol O2从1标准大压等温膨胀到压力为Po2
O2 (101325 Pa) O2 ( P Po2 )
rG θ 0
Po2 / P r G r G RT ln( ) 101325 Pa / P RT ln( Po2 / P ) [ R ln( Po2 / P )] T
相图:将一定压力下,温度与组成的关系图,称为相图。
3.2.1 埃林汉姆(Ellingham)图及其应用
1 氧势图的形成原理;
2 氧势图的热力学特征;(特殊的线;直线斜
率;直线位置)
3 氧势图的应用(氧气标尺;Jeffes图学生自学)
埃林汉姆(Ellingham)图及其应用 1 氧势图的形成原理
为了直观地分析和考虑各种元素与氧的亲和能力,了解不同 元素之间的氧化和还原关系,比较各种氧化物的稳定顺序, 埃林汉曾将氧化物的标准生成吉布斯自由能数值折合成元素 与1mol氧气反应的标准吉布斯自由能变化即,将反应:
S S298K S0K S 0
12

自由能(Free Energy)
G H TS dG dH TdS
G H T S
热力学第二定律 ——在任何自发变化过程中,自由能总是减少的
G<0,过程能自发进行; G>0,过程不能自发进行; G=0,过程处于平衡状态。 化学反应平衡常数:
材 料 化 学
Chemistry of Materials
王 丽 君
Tel: 62333622 E-mail: lijunwang@
本课程的内容
材料化学基础知识
材料制备化学

材料热力学课件

材料热力学课件

不可逆过程与可逆过程
不可逆过程
在热力学过程中,如果系统和外界的变化不能通过无穷小的改变而互相抵消,则称该过程为不可逆过程。不可 逆过程总是伴随着能量的耗散和熵的增加。
可逆过程
在热力学过程中,如果系统和外界的变化可以通过无穷小的改变而互相抵消,使得系统能够沿着相反的方向进 行并恢复原状,则称该过程为可逆过程。可逆过程是理想化的过程,实际中很难实现。
热力学第一定律表达式
ΔU=Q-W,其中ΔU为系统内能的变 化,Q为系统吸收的热量,W为系统 对外所做的功。
热力学第二定律
热力学第二定律的表述
不可能从单一热源取热,使之完全转换为有用的功而不产生其他影响;或不可 能使热量由低温物体传递到高温物体,而不引起其他变化。
熵增原理
在任何自然过程中,一个孤立系统的总熵不会减小。
高温超导材料的相变与热力学性质
01
研究高温超导材料在不同温度、压力下的相变行为,以及相变
过程中的热力学性质变化。
热力学模型与计算
02
建立适用于高温超导材料的热力学模型,通过计算预测材料的
热力学性质和行为。
热稳定性与热力学性能优化
03
研究高温超导材料的热稳定性,探索提高材料热力学性能的途
径和方法。
纳米材料热力学
感谢您的观看
THANKS
热力学模拟计算方法
分子动力学模拟
通过计算机模拟原子或分子的运 动过程,研究材料的热力学性质
和相变行为。
蒙特卡罗模拟
利用随机数进行抽样计算,模拟 材料的热力学过程和相变现象。
第一性原理计算
基于量子力学理论,通过计算材 料的电子结构和能量状态,预测
材料的热力学性质。
06
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Gm(T)=RTln[p(O2)/p ]=a + bT
而 2[M] +O2(g)= 2(MO) (M和MO为溶解态)
Gm(T)= -RTlna2(MO)/a2[M][p(O2)/p ] = RTln[p(O2)/p ]+RTlna2[M]/a2(MO) a + bT
32
3、反应2C(s)+O2(g)= 2CO(g)的Gm -
2 p
2.0
17
K
p2
2 2.0
p
1.0 2.0
2
p
1
1.0
4
2
2.0
p p
K
K
28K4
p p
K
24
p p
K
将 K =0.427和 p1 = 101.3 kPa代入得1 =
0.392.(没有通入N2时,1=0.309)
18
二、平衡组成-温度图的应用—甲烷渗碳-脱碳图
2 = 0.417
*降低压力时平衡向气体分子数增大的方向移动。
16
(3) 预先向甲烷中添加 50%的惰性气体,情 况如何?
CH4(g) C(石墨)+ 2H2(g) Ar
反应前n/mol 1.0
0
0 1.0
平衡时n/mol 1.0 -
1.0
1.0 p 平衡时分压 2.0
nt /mol=2+
T↑ K (T)↑ 平衡向右移动
若ΔrHm (T)<0,(即放热反应)
T↓ K (T)↑ 平衡向右移动
2
由 △G = △H -T△S 即- △G/T = -△H /T + △Ssy △Sis = (△Ssu + △Ssy)≥0 自发进行
平衡(可逆) 凡是能使△Sis增大的因素均为反应自发 进行的推动力,反之,为阻力。
=
12.0×10-3
kg
mol-1(
1 3.513

1 2.260
)dm3kg-1
= - 1.894×10-3 dm3mol-1
由 dG= -SdT + Vdp,对于等温可逆反应,W= 0,若 S,V近似不变, 积分 dG= Vdp 得
ΔrGm= ΔrGm+ΔVm(p2-p1) 因 ΔrGm >0,故当Δp=0时,升高温度ΔrGm>0,石 墨不能变为金刚石,而加压则可以。
13
解:(1)rGm(773K)= [ 90165-109.56 (773 )]Jmol-1 = 5475 Jmol-1
lnK(773K)= - rGm(T)/RT = -5475/8.315773 = -0.582
K(773K)= 0.427
14
(2) CH4(g) =
反应前n/mol 1.0 平衡时n/mol 1.0 -
4
(iii)若△H0,△Ssy0,则△Ssu0。△Ssu和 △Ssy都是反应正向进行的阻力。即:吸热且熵减 少的反应不能自发进行。 (iv)若△H0,△Ssy0,则△Ssu0。 △Ssy是反 应正向进行的推动力,而△Ssu是阻力。高温时, △Ssu的作用小于△Ssy。此时,推动力大于阻力, 反应正向自发进行;即:吸热且熵增大的反应只 在高温时才能正向自发进行.
一、氧化物的 Gm
反应:
2x y
M
O2
2 y
Mx Oy
金属元素与 1mol 氧 化合为基准
Gm与fGm不同 Ca(s)+ 1/2 O2 === CaO(s) 产物CaO(s)为 1 mol , rGm = fGm 而 2Ca(s)+ O2 = 2CaO(s)
21
反应物 O2为 1 mol, rGm = Gm 合G力m,是CGam( 越s)小与,1Mmo与l O12m作o用l 氧的的化亲学合亲 力越强。 以 Gm为纵坐标,T 为横坐标作 Gm T 图即图3-6.
34
解: ΔrG m(298K)= ΔrHm(298K)-TΔrSm(298K)
=-ΣνBΔcHm(B,298K) -TΣνBSm(B,298K) =[(-393.4+395.3)-298(2.34-5.69)×10-3]kJmol-1 = 2.88 kJmol-1
35
(2) ΔVm= Vm,金刚石- Vm,石墨
5
二、 浓度的影响
向平衡系统中添加反应物组分的量或减少产 物组分的量,均使平衡向正方向移动。 ΔrGm(T)=-RTln K (T)+RTlnJ (T) 向平衡系统中添加反应物组分的量,J (T) < K (T) ,ΔrGm(T)<0,则反应的方向向右。
减少产物组分的量J (T) < K (T) , 即ΔrGm(T)<0,则反应的方向向右。
28
4、冶炼合金钢时,确定合金元素的加入顺序 位于Fe 线以下的金属易于与氧化合形成氧 化物而烧蚀,因而必须在脱氧后期加入;
5、C(s)和所有线相交,故可以作为万能 还原剂使用。
29
6、确定氧化-还原转化温度 图中,两条线相交的交点所代表的温度即 为该两种元素的氧化-还原转化温度, 例如:Cu 与 Pb的线交于1523K。所以1523 K 以下Pb可以Cu 从Cu2O中置换成金属Cu ,而1523K以上时,金属Cu可以把Pb从 PbO中置换成金属Pb。
平衡时分压
1.0 p 1.0
C(石墨)+ 2H2(g)
0
0
nt /mol=1+
2 p
1.0
15
p
2 1.0
2
p
K
p
1.0 1.0
p 4 p 1.0
2
2
p
4K
4p p
K
将 K 和 p1 = 101.3 kPa代入得
1 = 0.309
将 K和 p2 = 50.6 kPa代入得
30
三、 Gm - T 图的局限性
1、 Gm - T 图仅用于热力学讨论,不涉及 动力学。 2、 Gm - T 图 中所有凝聚相都是纯物质, 不是混合物,也不是溶液或固溶体。图中气体 均为纯气体,不是溶解态。换言之,该图只适 用于无溶体参与的反应。
31
如 2M(s)+O2(g)=2MO(s) (均为纯物质)
26
二、Gm - T 图的应用
1、确定各种金属与 1mol O2(g)化学亲合力的 顺序: Cu Pb Ni Co P Fe Cr Mn Si Ti Al Mg Ca
与氧的亲合力递增
27
2、 确定金属的氧化还原顺序
位置处于图的下方的金属元素可以把较上面 的元素从其氧化物中还原为金属
3、为选择炼钢的脱氧剂提供依据 图中,Fe + O2 = FeO 线下面的金属原则上都 可以选作脱氧剂;
22
` 0 Gm = a + bT ; a = Hm (T); b = - Sm (T)
Gm /kJ.mol
- 100 - 200 - 300
M*
B
M
- 400 - 500 - 600
C(s) + O2 = C O2
M
- 700
- 800 - 900 -1000 -1100
B M *
-1200 0 200 2000
1、等温等压下加入惰性气体,由
pB pxB p
nB nB
,nB包含惰性气体的量
组分的分压pB必定改变,从而影响化学平衡。影 响的规律同减少总压力对反应平衡的影响。
11
2、等温等容下加入惰性气体,由pB = nBRT/V 知,改变惰性气体的量不会改变组分的分压 pB,因而不会影响平衡。
12
3-7 平衡组成的计算
[例3-11] 利用CH4(g)作为钢铁表面渗碳剂时, 高温渗碳反应为: CH4(g)=== C(石墨)+ 2H2(g) rGm(T)= [ 90165 - 109.56(T/K)]Jmol-1 (1)计算773K时的平衡常数 K(773 K) (2)计算773 K时CH4的平衡转化率。设总压分 别为 101.3 kPa和50.6 kPa.
化学平衡的移动。
K (T )
B
pB p
B
eq
代入pB=pxB,p为总压
K (T )
B
pxB p
B eq
8
K
(T
)
B
xB
B
eq
p p
B eq
= (I) (II)
若 0,即反应气体分子数增加,则 p
(II) , 而K(T)不变。则(I) ,即产物在反 应混合物中占的比例要下降,平衡移动方向 为 ,对生成产物不利。
36
(3)当T=298K时, ΔrGm +ΔVm(p2-p1 )<0, 故
p2
p
r Gm V
1105 Pa 2872J mol-1 1.89410-6 m3 mol1
p2 1.52109 Pa
在298K时, 当p≥1.52×109Pa时,石墨可以 变为金刚石。
37
3
(i)若△H 0,△Ssy 0,则△Ssu0。 △Ssu 和△Ssy都是反应正向进行的推动力.即:放热 且熵增大的反应可以自发进行。
(ii)若△H0,△Ssy0,则△Ssu0。△Ssu 是反应正向进行的推动力,而△Ssy是阻力。 低温时,△Ssu的作用大于△Ssy,推动力大于 阻力。反应正向进行.即:放热且熵减少的反 应只在低温时才能正向进行。
9
若 0,即反应气体分子数减少,则 p
(II) ,而K(T)不变。则(I) , 即产物在反 应混合物中占的比例要增加,平衡移动方向 为 ,对生成产物有利。
若 = 0,则 p改变时, (II)不变, 平衡
不移动。
10
四、惰性气体的影响
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