第一章 流体及其主要物理性质
流体力学第一章 流体及其主要物理性质
d ω dθ
L d M,ω δ
δ
dM =
2013/3/9
d d d dF = ⋅ dθ ⋅ L ⋅ τ 2 2 2
M = ∫ dM
24
西安交通大学流体力学课程组
粘性-例题1-3
⎛d⎞ M = ∫ ⎜ ⎟ τLdθ 0 ⎝ 2⎠
2π 2
d ω
dθ
2、速度梯度
du πdn τ =μ =μ dy 60δ
δ
πdn d M = dLπμ 2 60
2013/3/9
μ=
120 Mδ d 3π 2 nL
25
西安交通大学流体力学课程组
粘性-例题2-1
例:如图所示一重9N的圆柱体在同心圆管中以 例:如图所示一重9N的圆柱体在同心圆管中以 46mm/s的速度匀速下落,柱体直径d = 149.5mm, 46mm/s的速度匀速下落,柱体直径d = 149.5mm, 高度h = 150mm,圆管直径D = 150mm,柱体与圆 高度h = 150mm,圆管直径D = 150mm,柱体与圆 管间存在油膜,求油的动力粘性系数μ 管间存在油膜,求油的动力粘性系数μ
微小特征体,包含大量分子,具有确定的宏观统 计特性 分子平均自由程 << 流体质点尺度 << 流动问题的特征长度 微观性质统计平均后可得到稳定值的时间 < 统计平均时间 << 流动问题的特征时间
2013/3/9 西安交通大学流体力学课程组 11
连续介质模型4
连续介质模型 连续介质模型
continuum hypothesis
解: EV = −
dp dV V dp dV V = − κp
V2 1 p2 ln = − ln V1 p1 κ
《流体力学》教案第一章流体及其主要物理性质
前言流体力学是力学的一门重要分支。
它是运用力学中的基本规律,研究流体平衡及其运动规律的一门学科。
这门课侧重于流体力学在工程实际中的应用,而对于我们专业来讲,则主要是研究流体力学中的不可压缩流体的平衡及运动规律部分,因为我们经常会遇到的有关水面舰艇、潜艇及鱼雷的运动问题,都是在海水中进行的,而我们一般认为海水的密度为常数,即海水为不可压缩流体。
关于流体的压缩性(可压或不可压),我们在下一节中再详细阐述。
下面就流体力学的发展简史,它的研究方法和内容,这门课程在本专业中的地位与作用等三方面的问题进行说明。
1、流体力学的发展简史流体力学成为一门完整的学科,是经历了一个漫长的历史过程。
人类最早对流体的认识是从供水、灌溉、航行等方面开始的。
例如我国古代传说中的大禹治水的故事及李冰父子在四川修建的都江堰水利工程都是劳动人民利用流体的知识去改造大自然的光辉范例。
在流体力学领域中,最早的一部科学著作是公元前250年由阿基米德所著的《论浮体》,书中精确的给出了著名的“阿基米德原理”,但在这之后的相当长时间里,流体力学几乎没有什么显著进展。
随着欧洲资本主义萌芽的产生,到十七世纪末流体力学又有了许多成就,托里拆利的孔口出流公式、巴斯卡原理、牛顿内摩擦定律等都是当时在流体力学领域内取得的成就,但这些成就都是离散的,孤立的,还不足以使流体力学发展成为独立的学科体系。
流体力学成为独立的一门学科是开始于十八世纪伯诺利(D.Bernonlli)方程和欧拉(L.Euler)方程的建立,十九世纪初期和中期,纳维埃(L.Navier)和斯托克斯(G..G..Stocks)发表了非常著名的粘性流体的运动方程式(即N-S方程)。
十九世纪末,雷诺(O.Regnolols)发现了流体的两种完全不同的流动状态,即层流和紊流。
二十世纪以来,这门科学的发展很快,库塔(W.M.Kutta)和儒可夫斯基(H.E.Joukowski)发表了机翼的升力理论,为航空事业的发展奠定了坚实的理论基础,普朗特(L.Prardtl)提出了边界层理论,这些理论对流体力学开始脱离经典式的理论研究而与工程实际相结合起着很大的作用。
第一章流体及物理性质概要
重点掌握
§1-4 流体的粘性
一、粘性及其表现
流体流动时产生内摩擦力的性质称为流体的粘性。 流体内摩擦的概念最早由牛顿(1687)提出。由库仑 (1784)用实验得到证实。
库仑把一块薄圆板用细金属丝 平吊在液体中,将圆板绕中心转 过一角度后放开,靠金属丝的扭 转作用,圆板开始往返摆动,由 于液体的粘性作用,圆板摆动幅 度逐渐衰减,直至静止。库仑分 别测量了普通板、涂腊板和细沙 板,三种圆板的衰减时间。
空 气 二氧 化碳 一氧 化碳
1.205 1.84 1.16
1.80 1.48 1.82
287 188 297
1.16 1.33 0.668
1.76 2.00 1.34
297 260 520
氦
0.166 0.0839
1.97 0.90
2077 4120
水蒸 汽
0.747
1.01
462
氢
§1-3 流体压缩性和膨胀性
火箭在高空稀薄气体中飞行 激波 MEMS(微尺度流体机械系统) 不适用
§1-2 流体的密度和重度
一、流体的密度
流体重要属性,表征流体在空间某点质 量的密集程度
定义:单位体积流体所具有的质量
用符号ρ来表示。 均质流体: 非均质流体:
m V
单位:kg/m3
m dm lim V 0 V dV
粘性系数(粘度):表征流体粘性大小,通常用实验方法确定。
1.动力粘度μ:表征流体动力特性的粘度。
① 定义:由公式
T du A dy
得
du dy
② 物理意义:表示速度梯度为1时,单位面积上的摩擦力的大小。 ③ 国际单位: 牛顿•秒/米2 或 Pa• S
1 流体及流体物理性质
p ρRT R 气体常数, 空气 R 287.06J/ (kg K)
2.真实气体状态方程(real gas) 在石油工程领域,真实气体的状态方程,常用 p ZRT
V实际气体 Z 压缩因子:给定温度、压力下, V理想气体
18/21
石油工程领域真实气体的状态方程,常用
p ZRT
相对密度(relative density ) :与4 ℃纯水相比 d w w
比容 (specific volume):单位质量的流体所占有的体积.
1
(m3 kg )
重度(specific weight):单位体积内流体的重量。 (比重) g ( N m3 )
12
B ' A ' D ' BAD dt
:直角 BAD 在dt时间产生的角变形。
du 速度梯度 :角变形速度(角变形率) dy
23/21
影响粘性系数的因素
粘性产生 的原因 液体:由液体分子之间的附着引力和分子的 热运动引起 气体:粘性是主要由气体分子的热运动引起
1.流体本身的性质。 2.温度 液体的粘度随着温度的升高而减小,气体的粘度随着 温度的升高而增大。(稠油热采) 3.压强 液体、气体均随压强增大而增大。 流体的粘度与压强的关系不大。 理想流体:忽略了实际流体粘性的理想化模型。
21/21
动力粘性系数(粘度)
作用在单位面积上的粘性力称为粘性切应力:
u T T = μ 0 A y
T u du = =μ =μ A y dy
国际单位:Pa
: 由流体性质决定的物质常数,称为动力粘性系数或 动力粘度(viscosity),单位是N·s/ m2或Pa·s。
第一章流体及其物理性质
理想气体状态的温度、压力、体积之间满足理想气体状态方 程:
pVmRgT
理想气体状态方程:
PV=mRgT
或
P=ρRgT
→气体密度:
P RgT
注意Rg的含 义:气体常数
kg K
绝热变换:忽略气体在高速压缩过程中与环境的换热,则 气体的压缩或膨胀过程被称为绝热压缩(膨胀)。在绝热压缩 过程中压力与气体体积和密度的关系满足如下关系:
P1V1k P2V2k 或
v
v1 (
p1 ) 1k p
1(
p
1
)k
p 1
式中:绝热指数k――定压比热CP和定容比热CV的比值k=Cp/CV
比热C:不发生状态变化的条件下,单位质量物质温度升高 1℃所需的热量。〔J/(g·℃)〕 定压比热CP:压力不变时的比热 定容比热CV:体积不变时的比热
流体的易变形性是流体的决定性宏观力学特性,表现在:
▲ 在受到剪切力持续作用时,固体的变形一般是微小的(如金属)或有 限的(如塑料),但流体却能产生很大的甚至无限大的变形(力的作用 时间无限长)。 ▲ 当剪切力停止作用后,固体变形能恢复或部分恢复,流体不作任何恢 复。 ▲ 固体内的切应力由剪切变形量(位移)决定,而流体内的切应力与变 形量无关,由变形速度(切变率)决定。
6.粘性 (1)定义:粘性(粘滞性)----流体内部质点间或流层间因相对 运动而产生内摩擦力以反抗相对运动的性质。
时间:t 0 时,维持上平板恒速(匀速)运动需要一个恒力F :
F u —— 试验结果 Ay
A : 平板面积,m2
流体力学复习提纲及答案 交大
切向应力与流体的角变形率成正比 应力张量 σ xx τ xy τ xz
τ yx σ yy τ yz τ zx τ zy σ zz
九个应力分量中只有六个是独立的
二、计算
1、积分形式的动量方程、连续方程同伯努利方程的综合应用; (注意坐标系、控制体的选取、 受力分析时尤其要注意表压力是否存在)
1、牛顿内摩擦定律的应用-间隙很小的无限大平板或圆筒之间的流动。的特点; 方向垂直于作用面,并指向流体内部 静止流体任意点处静压强的大小与其作用面方位无关,只是作用点位置的函数 理想流体压强的特点(无论运动还是静止) ;
p = f (x , y ,z ) 静压强的大小与其作用面方位无关,只是作用点位置的函数
DN ∂N ∂N ∂N ∂N = +u +v +w Dt ∂t ∂x ∂y ∂z
DN 流体质点的物理量 N 随时间的变化率 Dt ∂N 空间点上的 N 随时间的变化率,由物理量场的非定常性引起 局部导数或当地导数 ∂t u ∂N ∂N ∂N +v +w 由物理量场的非均匀性引起的 N 的变化率 位变导数或对流导数 ∂x ∂y ∂z
/
µ 反应流体真实粘性的大小 ν 不能真实反应流体粘性的大小
µ ρ
理想流体的定义及数学表达 粘性系数为零的流体
µ = 0
牛顿内摩擦定律(两个表达式及其物理意义)
τ = µ du dy
粘性切应力与层间速度梯度成正比,而不由速度决定
τ =µ
dα dt 粘性切应力与角变形率成正比,而不由变形量决定
粘性产生的机理,粘性、粘性系数同温度的关系 液体:分子间内聚力 温度上升,粘性系数增大 气体:分子热运动 温度上升,粘性系数减小 牛顿流体的定义 符合牛顿内摩擦定律的流体 3、可压缩性的定义 压强变化引起流体体积或密度变化的属性 体积弹性模量的定义、物理意义及公式 =−
第一章 流体及其主要物理性质网络习题
第一章 流体及其主要物理性质1、作用于两种不同液体接触面上的压力是质量力。
( 错 )2、液体的内摩擦力与液体的速度成正比。
( 错 )3、水流在边壁处的流速为零,因此该处的流速梯度为零。
( 错 )4、影响水的运动粘度的主要因素为 ( 1 )(1)水的温度; (2)水的容重;(3)当地气压; (4)水的流速。
5、理想液体是 ( 1 )(1)没有切应力又不变形的液体; (2)没有切应力但可变形的一种假想液体;(3)切应力与剪切变形率成直线关系的液体; (4)有切应力而不变形的液体。
6、A 、B 为相邻两液层,A 层流速大于B 层流速。
则A 层对B 层的切应力τ1_____相等________B 层对A 层的切应力τ2 。
其中τ1 的方向与流向 ____相同______,τ2 的方向与流向_______相同_______。
7、静水压强仅是由质量力引起的。
( 对 )8、某油的密度 ρ=850.9 kg/m3,其运动粘度61039.3-⨯=νm2/s ,则动力粘度μ=_0.00285pa.s_。
9、牛顿液体具有 ( 2 )(1)扩散并充满整个容器的特性;(2)在任何切应力作用下不能维持静止状态的特性;(3)实际上绝对不可压缩的性质;(4)切应力与运动状态无关的性质。
10、水力学中最基本的、贯穿始终的假定是 _连续性介质模型___假定。
11、图为管道过水断面水流流速分布图,从其对应部位取出水体A ,则水体顶面切应力的方向与流向 _相同__, 底面切应力的方向与流向__相同_。
12、平板面积为 40×45cm2,厚度为 1.0cm ,质量 m=5kg ,沿着涂有厚度=1.0mm 油的斜面向下作等速运动, 其速度u=1.0m/s,带动油层的运动速度呈直线分布,则油的粘度μ=___0.107____,ν =_101.65 (油的密度ρ=950 kg/m3)。
13、两平行边界的缝隙Δ内充满动力粘度为μ的液体,其中有一面积为A的极薄的平板以速度u 平行移动。
流体及其物理性质
面层,在这个表面层
接触角 Contact angle:在固、液、气三相交界处,自固-液界面经过液体内部到气夹角称为接触角。
液界面之间的
>90 度,不浸润; <90,浸润
表面张力公式 球形液面
2 R= p R2 ; p =2 R
非球面: p =
1 1 {这个公式不用掌握} R1 R2
dp dp = −d d
K
V ,当马赫数<0.3 时,气体可以按不可压缩流体处理;马赫数 >0.3 时,按 c
内
表面张力:液体与气体、另一种不相容 的液体或固体相接触时 ,会形成一个表 存在着的相互吸引力就是表面张力,它能使液面自动收缩。 内聚力:同一种物质的分子之间的相互作用力。 附着力:不同物质的分子之间的相互作用力。 内聚力小于附着力的情况下,就会产生“浸润现象”;反之,则会出现“不浸润现象”。
4.流体的可压缩性
流体的密度:单位体积的质量;临界体积内的质量。
:= d
2
重度: = g 比重: SG=
H O 4 oC
2
流体的可压缩性:在外力作用下流体密度,或体积,发生改变的的性质。 体积模量: 声速: c =
K=
马赫数: M a= 可 压缩流体处理。
3.流体的黏性
粘性力:相邻两层流体作相对运动时存在的内摩擦作用。 库仑的悬吊圆盘摆动实验证明衰减原因不是圆板与液体间的摩擦,而是液体内部的摩擦,即内摩擦。 流体黏性的形成原因: 液体:主要由分子内聚力形成。 气体:主要由分子动量交换形成。 壁面不滑移假设:流体与固壁形成分子量级的黏附,分子内聚力使得固壁上的流体质点与固壁一起 运动,即固壁上流体与固壁相对速度为零。 壁面不滑移假设已被大量实验证实,被称为壁面不滑移条件。 牛顿黏性定律: =
流体力学总结
流体力学总结第一章流体及其物理性质1. 流体:流体是一种受任何微小剪切力作用都能连续变形的物质,只要这种力继续作用,流体就将继续变形,直到外力停顿作用为止。
流体一般不能承受拉力,在静止状态下也不能承受切向力,在任何微小切向力的作用下,流体就会变形,产生流动 2. 流体特性:易流动(易变形)性、可压缩性、粘性 3. 流体质点:宏观无穷小、微观无穷大的微量流体。
4. 流体连续性假设:流体可视为由无数连续分布的流体质点组成的连续介质。
稀薄空气和激波情况下不适合。
5. 密度0limV m m V V δδρδ→==重度0lim V G Gg V Vδδγρδ→===比体积1v ρ=6. 相对密度:是指*流体的密度与标准大气压下4︒C 时纯水的密度〔1000〕之比w wS ρρρ=为4︒C 时纯水的密度13.6Hg S = 7. 混合气体密度1ni ii ρρα==∑8. 体积压缩系数:温度不变,单位压强增量引起的流体体积变化率。
体积压缩系数的倒数为体积模量1P PK β=9. 温度膨胀系数:压强不变,单位温升引起的流体体积变化率。
10. 不可压缩流体:流体受压体积不减少,受热体积不膨胀,密度保持为常数,液体视为不可压缩流体。
气体流速不高,压强变化小视为不可压缩流体 11. 牛顿内摩擦定律:du dyτμ=黏度du dyτμ=流体静止粘性无法表示出来,压强对黏度影响较小,温度升高,液体黏度降低,气体黏度增加μυρ=。
满足牛顿内摩擦定律的流体为牛顿流体。
12. 理想流体:黏度为0,即0μ=。
完全气体:热力学中的理想气体第二章流体静力学1. 外表力:流体压强p 为法向外表应力,内摩擦τ是切向外表应力〔静止时为0〕。
2. 质量力〔体积力〕:*种力场对流体的作用力,不需要接触。
重力、电磁力、电场力、虚加的惯性力 3. 单位质量力:x y z Ff f i f j f k m==++,单位与加速度一样2m s 4. 流体静压强:1〕流体静压强的方向总是和作用面相垂直且指向该作用面,即沿着作用面的内法线方向2〕在静止流体内部任意点处的流体静压强在各个方向都是相等的。
第1章 流体力学基本知识
数学表达式:
二、流体的粘滞性 粘滞性 :流体内部质点间或层流间因相对运动 而产生内摩擦力(切力)以反抗相对运动的 性质。
牛顿内摩擦定律:
F-内摩擦力,N; S-摩擦流层的接触面面积,m2;
τ-流层单位面积上的内摩擦力(切应力),N/
m2;
du/dn-流速梯度,沿垂直流速方向单位长度 的流速增值;
hω1-2 =Σhf+Σhj
二、流动的两种型态--层流和紊流
二、流动的两种型态--层流和紊流
实验研究发现,圆管内流型由层流向湍流 的转变不仅与流速u有关,而且还与流体的 密度、粘度 以及流动管道的直径d有关。 将这些变量组合成一个数群du/,根据该 数群数值的大小可以判断流动类型。这个 数群称为雷诺数,用符号Re表示,即
从元流推广到总流,得:
由于过流断面上密度ρ为常数,以
u d u d
1 1 1 2 2 1 2
2
带入上式,得:
ρ1Q1 =ρ2 Q2 Q=ωv ρ1ω1v 1=ρ2ω2v 2
(1-11)
(1-11a)
(1-11)、 (1-11a) --质量流量的连 续性方程式。
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介
本章介绍流体静力学,流体动力学,流体运动 的基本知识,流体阻力和能量损失,通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解,但 讲到的内容是很基础的。
v
2 2 2
2g
h12
流体力学复习提纲
《流体力学》复习提纲第一部分:基本知识第一章 流体及其主要物理性质1. 流体的概念。
2. 连续介质假设的内容,质点的概念。
3. 液体和气体相对密度的定义。
4. 密度、重度、相度密度的相互计算。
5. 体积压缩系数和体积膨胀系数的定义,写出其数学表达式。
6. 动力粘度与运动粘度的相互计算、粘度的国际单位和物理单位及单位换算。
7. 作用在流体上的力的分类:分为质量力和表面力两大类。
8. 温度对液体和气体粘性的影响规律。
9. 什么是理想流体和实际流体。
10. 牛顿内摩擦定律的内容及其两种数学表达式。
重点习题:1-1,1-4,1-5,第二章 流体静力学1. 静压强的两个重要特性是什么?2. 欧拉平衡方程及其全微分形式3. 绝对压力、相对压力(表压力)、真空度三种压力的概念。
4. 工程大气压和标准大气压的区别。
5. 静力学基本方程C pz =+γ中每一项的几何意义和物理意义是什么?6. 绝对静止和两种典型的相对静止流体(等加速水平运动和绕轴等角速旋转运动)中的压力分布规律和等压面的形状。
7. 液式测压计的计算。
8. 掌握静止流体作用在平面和曲面上的总压力的计算方法(包括总压力的大小﹑方向和作用点)等,会进行有关计算。
重点习题:2-6,2-9,2-18,2-19第三章 流体运动学与动力学基础1. 研究流体运动的两种方法:拉格朗日法和欧拉法。
2. 欧拉法表示的质点加速度公式3. 定常流与非定常流的概念4. 流线与迹线的概念5. 流量的概念及三种流量表示方法及相互换算。
6. 欧拉运动方程7. 实际流体总流伯努利方程的三条水头线的画法和意义8. 水力坡降的概念。
9. 实际流体总流伯努利方程。
10. 节流式流量计的工作原理是什么?11. 理解测速管(或皮托管)的原理和用途。
12. 泵的扬程H 的概念及其与泵有效功率泵N 的关系?13. 连续性方程反映了什么物理基本原理?质量守恒定律14. 掌握连续方程﹑总流伯努利方程和动量方程的应用,动量方程部分应会进行弯管、渐缩管和平板等受力的计算。
流体的基本特性
图1-1 平行平板流体层流速度分布图
第一章 流体的基本特性
2.牛顿内摩擦力定律
3.流体的粘度 粘度是反映流体粘滞性大小的参数,根据用途和测量方法的不同,常用的粘度有以下几种。 (1)动力粘度μ 即粘性动力系数,其物理意义是在相同的速度梯度dwg/dy下,表征流体粘滞性的大小。 (2)运动粘度ν 即粘性运动系数,它是流体动力粘度μ与流体密度ρ的比值。
第一章 流体的基本特性
第一章 流体的基本特性
图1-4 例1-2图
解:轴表面的圆周速度为
第一章 流体的基本特性
第一章 流体的基本特性
第一章 流体的基本特性
四、液体的表面张力 1.表面张力 在液体的自由液面上,由于液体分子两侧分子吸引力的不平衡,使自由表面上液体分子受有极其微小的拉力,这种仅存在于液体自由表面上的拉力称为表面张力。 2.毛细现象
6.机床的成本和生产周期
成本概念贯穿在产品的整个生命周期内,包括设计、制造、包装、运输、使用维护和报废处理等的费用,是衡量产品市场竞争力的重要指标,应在尽可能保证机床性能要求的前提下,提高其性能价格比。 生产周期(包括设计和制造)是衡量产品市场竞争力的重要指标,应尽可能缩短机床的生产周期。这就要求机床设计应尽可能采用现代设计方法,如CAD、模块化设计等。 机床的寿命是指机床保持其应有加工精度的使用期限,也称精度保持性。
1.工艺范围
不同的生产模式对工艺范围要求不同: 单件大量生产——要求加工效率高、工艺范围窄,机床结构简单。如:组合机床。 单件小批量生产——要求扩大机床功能,工艺范围广,机床结构复杂。如:通用车床。 多品种小批量生产——要求机床运动和刀具多,加工精度高,工艺范围广。如:数控机床、加工中心。 通用机床都具有较宽的工艺范围;数控机床的工艺范围比传统通用机床更宽,使其具有良好的柔性;专用机床和专门化机床则应合理地缩小工艺范围。
中国石油大学工程流体力学课后习题答案
中国⽯油⼤学⼯程流体⼒学课后习题答案第⼀章流体及其主要物理性质1-1. 轻柴油在温度15oC 时相对密度为0.83,求它的密度和重度。
解:4oC 时所以,33/8134980083.083.0/830100083.083.0mN m kg =?===?==⽔⽔γγρρ1-2. ⽢油在温度0oC 时密度为1.26g/cm 3,求以国际单位表⽰的密度和重度。
1-3. ⽔的体积弹性系数为1.96×109N/m 2,问压强改变多少时,它的体积相对压缩1%?1-4. 容积4m 3的⽔,温度不变,当压强增加105N/m 2时容积减少1000cm 3,求该⽔的体积压缩系数βp 和体积弹性系数E 。
解:1956105.2104101000---?=?--=??-=Pa p V V p β 1-5. ⽤200L 汽油桶装相对密度为0.70的汽油,罐装时液⾯上压强为1个⼤⽓压,封闭后由于温度变化升⾼了20oC ,此时汽油的蒸⽓压为0.18⼤⽓压。
若汽油的膨胀系数为0.0006oC-1,弹性系数为14000kg/cm 2。
试计算由于压⼒及温度变化所增减的体积?问灌桶时每桶最多不超过多少公⽄为宜?解:E =E ’·g =14000×9.8×104PaΔp =0.18at 所以,dp V dT V dp pVdT T V dV p T 00ββ-=??+??=从初始状态积分到最终状态得:另解:设灌桶时每桶最多不超过V 升,则V dp V dV p p 18.0140001-=??-=β(1⼤⽓压=1Kg/cm 2) V =197.6升 dV t =2.41升 dV p =2.52×10-3升G =0.1976×700=138Kg =1352.4N1-6. ⽯油相对密度0.9,粘度28cP ,求运动粘度为多少m 2/s?1-7. 相对密度0.89的⽯油,温度20oC 时的运动粘度为40cSt ,求动⼒粘度为多少?解:89.0==⽔ρρd ν=40cSt =0.4St =0.4×10-4m 2/s µ=νρ=0.4×10-4×890=3.56×10-2 Pa ·s1-8. 图⽰⼀平板在油⾯上作⽔平运动,已知运动速度u=1m/s ,板与固定边界的距离δ=1,油的动⼒粘度µ=1.147Pa ·s ,由平板所带动的油层的运动速度呈直线分布,求作⽤在平板单位⾯积上的粘性阻⼒为多少?解:233/10147.11011147.1m N dy du ?=??==-µτ 1-9. 如图所⽰活塞油缸,其直径D =12cm ,活塞直径d =11.96cm ,活塞长度L =14cm ,油的µ=0.65P ,当活塞移动速度为0.5m/s 时,试求拉回活塞所需的⼒F=?解:A =πdL , µ=0.65P =0.065 Pa ·s , Δu =0.5m/s ,Δy=(D-d)/2第⼆章流体静⼒学2-1. 如图所⽰的U 形管中装有⽔银与⽔,试求:(1)A 、C 两点的绝对压⼒及表压各为多少?(2)A 、B 两点的⾼度差为多少?解:① p A 表=γh ⽔=0.3mH 2O =0.03at =0.3×9800Pa =2940Pap A 绝=p a + p A 表=(10+0.3)mH 2O =1.03at =10.3×9800Pa=100940Pap C 表=γhg h hg + p A 表=0.1×13.6m H 2O+0.3mH 2O =1.66mH 2O =0.166at=1.66×9800Pa =16268Pap C 绝=p a + p C 表=(10+1.66)mH 2O =11.66 mH 2O =1.166at =11.66×9800Pa =114268Pa② 30c mH 2O =13.6h cmH 2O ?h =30/13.6cm=2.2cm题2-2 题2-32-2. ⽔银压⼒计装置如图。
流体力学资料复习整理
流体复习整理资料第一章 流体及其物理性质1.流体的特征——流动性:在任意微小的剪切力作用下能产生连续剪切变形的物体称为流体。
也可以说能够流动的物质即为流体。
流体在静止时不能承受剪切力,不能抵抗剪切变形。
流体只有在运动状态下,当流体质点之间有相对运动时,才能抵抗剪切变形。
只要有剪切力的作用,流体就不会静止下来,将会发生连续变形而流动。
运动流体抵抗剪切变形的能力(产生剪切应力的大小)体现在变形的速率上,而不是变形的大小(与弹性体的不同之处)。
2.流体的重度:单位体积的流体所的受的重力,用γ表示。
g 一般计算中取9.8m /s 23.密度:=1000kg/,=1.2kg/,=13.6,常压常温下,空气的密度大约是水的1/8003. 当流体的压缩性对所研究的流动影响不大,可忽略不计时,这种流体称为不可压缩流体,反之称为可压缩流体。
通常液体和低速流动的气体(U<70m /s )可作为不可压缩流体处理。
4.压缩系数:弹性模数:21d /d pp E N m ρβρ==膨胀系数:)(K /1d d 1d /d TVV T V V t ==β5.流体的粘性:运动流体内存在内摩擦力的特性(有抵抗剪切变形的能力),这就是粘滞性。
流体的粘性就是阻止发生剪切变形的一种特性,而内摩擦力则是粘性的动力表现。
温度升高时,液体的粘性降低,气体粘性增加。
6.牛顿内摩擦定律: 单位面积上的摩擦力为:3/g N m γρ=p V V p V V p d d 1d /d -=-=β21d 1d /d d p V m NV p pρβρ=-=h U μτ=内摩擦力为: 此式即为牛顿内摩擦定律公式。
其中:μ为动力粘度,表征流体抵抗变形的能力,它和密度的比值称为流体的运动粘度ν τ值既能反映大小,又可表示方向,必须规定:公式中的τ是靠近坐标原点一侧(即t -t 线以下)的流体所受的内摩擦应力,其大小为μ du/dy ,方向由du/dy 的符号决定,为正时τ与u 同向,为负时τ与u 反向,显然,对下图所示的流动,τ>0, 即t —t 线以下的流体Ⅰ受上部流体Ⅱ拖动,而Ⅱ受Ⅰ的阻滞。
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第一章 流体及其主要物理性质
§1.1 流体的概念
教学 目的
1.【了解】流体的概念和特性 2.【掌握】连续介质假设
教学 基本 内容
1. 流体的定义和特性 2. 连续介质模型
第一章 流体及其主要物理性质
一、流体的概念 定义一:流体包括气体和液体,既不能保持一定的形状,而且具 有很大的流动性。 定义二:在静力平衡时,不能承受剪切力的物质就是流体。 定义三:流体是一种受任何微小剪切力都能连续变形的物质,是 气体和液体的通称。 要点:流体包括气体和液体,具有易流动性,且在静止状态下不 能承受剪切力。
掌握
三、压缩性 (Compressibility)
定义:在温度不变的条件下,流体在压力作用下体积缩小的性质 表征:体积压缩系数 coefficient of volume compressibility(β p)
dV V βp = − dp
体积改变量 原体积 压力改变量
物理意义:温度不变,压力增加一个单位时的体积相对变化量。 负号的含义:压力增加使得流体体积缩小,比值dp/dV 永远为负。 为保持 β p 永远为正,冠以负号。 单位: 米2 /牛顿(m2/N=1/Pa) 液体压缩时保持质量守恒,即 dM =
连续介质假设对于大多数流体是适用的,但对于稀薄的气体而言, 必须作为不连续流体考虑,此时连续介质假设不适用。 数学分析要求连续性 第一章 流体及其主要物理性质
§1.2 流体的主要物理性质
教学 目的
1.【掌握】密度、重度、相对密度、膨胀性、 压缩性 2.【重点掌握】流体的粘性、牛顿内摩擦定律。
教学 基本 内容
ρ dV + Vd ρ = 0 ,因此有: dV 1 d ρ 1 βp = − = ρ dp V dp
第一章 流体及其主要物理性质
弹性 (Flexibility)
定义:温度不变条件下,压缩流体在压力撤除后恢复原状的性质
表征:体积弹性系数coefficient of volume flexibility(E),又称为 体积弹性模量
第一章 流体及其主要物理性质
分子力、引力和斥力的大小与分子间距离的关系
第一章 流体及其主要物理性质
第一章 流体及其主要物理性质
同时存在斥力和引力的本领
第一章 流体及其主要物理性质
液体为什么会流动?
分子就像太阳系,太阳系最外行星轨道有两个,一个是 有行星的最外行星轨道,一个是没有行星的最外行星 轨道,有行星的最外轨道是冥王星轨道,没有行星的最 外轨道是190亿千米的边缘.同样分子也是:一个有 电子和一个没电子的两个最外层电子轨道.由于液体 的分子之间是在两个最外层电子轨道之间(之间) 的电子轨道产生接触,所以液体分子的引力和斥力大 小,处于固体(类似有冥王星电子轨道接触,引力、斥 力最大)和气体(类似190亿千米边缘,引力、斥力 最小)之间.这样液体平衡状态的引力、斥力,还能基 本维持分子之间形影不离最小的地方流动.
流动性 压缩性 粘 性
没有固定的形状,流体受到微小的剪切力就产生 变形或流动 有固定的体积量 不可压缩 粘性大 随温度增加粘性下降 没有固定的体积量 可压缩 粘性小 随温度增加粘性升高
第一章 流体及其主要物理性质
问题1 哪些现象表明分子间有空隙? 说明气体分子间有空隙—— 气体容易被压缩和气体扩散现象 说明液体分子间有空隙—— 酒精与水混合体积减小和液体扩散现象 说明固体分子间有空隙—— 固体扩散现象和扫描隧道显微镜拍摄的 石墨表面的原子照片可以看出
物理力学特性
能承受拉力、压 不能承受拉力, 不能承受拉力、 力、剪切力 静止时不能承受 静止时不能承受 剪切力 剪切力
除去作用力后, 固体应变消失 液体、气体具有流动性,通称流体
易流动性为固体与流体的主要区别
第一章 流体及其主要物理性质
液体和气体的比较
液体 微 观 分子排列紧密 气体 分子排列松散
第一章 流体及其主要物理性质
欧拉(Leonhard Euler ,1707-1783):瑞士数 学家、力学家、天文学家、物理学家,变分法的奠基 人,复变函数论的先驱者,理论流体力学的创始人。 欧拉曾任彼得堡科学院教授,柏林科学院的创始 人之一。他是刚体力学和流体力学的奠基者,弹性系 统稳定性理论的开创人。他认为质点动力学微分方程 可以应用于液体(1750)。他曾用两种方法来描述流 体的运动,即分别根据空间固定点(1755)和根据确 定的流体质点(1759)描述流体速度场。前者称为欧 拉法,后者称为拉格朗日法。欧拉奠定了理想流体的 理论基础,给出了反映质量守恒的连续方程(1752) 和反映动量变化规律的流体动力学方程(1755)。 欧拉在固体力学方面的著述也很多,诸如弹性压 杆失稳后的形状,上端悬挂重链的振动问题,等等。 欧拉的专著和论文多达800多种。 第一章 流体及其主要物理性质
掌握
二、重度 (Specific weight) γ
定义:单位体积流体的重量,又称为容重 均质:
G γ= V
非均质:
流体重量(N) 流体体积(m3)
∆G dG = = γ lim ∆V → 0 ∆V dV
单位: 牛顿/米3(N/m3) 水的重度为9800 N/m3
第一章 流体及其主要物理性质
第一章 流体及其主要物理性质
说明:
引入连续介质假设的意义: 流体看成连续介质的单元体,则流体的一切宏观物理量(如质量、 流速、压力、能量等)都是时间和空间的连续函数。因此,可以 引用连续函数等数学解析方法、特别是微积分方法,来研究流体 平衡和运动状态下有关物理参数之间的数量关系,解决流体力学 问题,这对于流体力学的理论研究具有重要意义。
第一章 流体及其主要物理性质
问题? 哪些事例说明分子间存在引力 分子是运动的,但固体、液体有一定 的体积 物体不易拉断 两纯净铅块压紧,能合在一起 两表面处理光滑的光学玻璃,施一定 的压力后,可粘合在一起
第一章 流体及其主要物理性质
问题? 哪些事例说明分子间存在斥力 分子间有引力,但却有空隙,没有紧 紧吸在一起 固体分子间有空隙,但却难以被压缩, 气体被压缩到一定程度后就很难压缩 了
第一章 流体及其主要物理性质
二、流体的基本特征 物质形态 分子距 分子引力、斥力 固态(固体) 很小 很大 保持固定的形状 和体积 液态(液体) ≈分子有效直径 中等 气态(气体) >>分子有效直径 很小
体积较固定、形 没有固定的形状 状不固定 和体积
不易压缩 易压缩
几何特性
压缩性为气体、液体的主要区别
流体微团(流体质点)作为研究问题的基本单位,满足: 宏观上无穷小:以致于可以将其看成一个几何上没有维度的点; 微观上无穷大:包含着许许多多的分子,其行为已经表现出大 量分子的统计学性质; (一片树叶看尽人类科学极限 )
/content/13/1206/12/249666 6_334930854.shtml
引
言
流体的物理性质决定了流体平衡和运动规律的内部原因。 流体上的作用力决定了流体平衡和运动规律的外部原因。 在没有讨论流体力学规律之前,应首先了解流体的概念、流体的 主要物理性质以及作用在流体上的力。
章节结构
§1.1 流体的概念 §1.2 流体及其物理性质 §1.3 作用在流体上的力
基础知识 流体宏观表象的内因 流体宏观表象的外因
E=
1
βp
= −
dp dV V
物理意义:温度不变,体积相对增加一个单位时的压力变化量. 弹性模量越大、压缩性越小,流体越不易被压缩。 单位:牛顿/米2 (N/m2) 、帕斯卡(Pa) 第一章 流体及其主要物理性质
掌握
四、膨胀性 (Expansibility)
定义:在压力不变的条件下,温度升高时,流体体积增大的性质 表征:体积膨胀系数 coefficient of volume expansibility(β t )
例:压力为5atm情况下,压力每增加1atm,水体体积相对减小万 分之0.529。压力为1atm情况下,温度10~20oC时,温度每增加1oC, 水体体积相对增加万分之1.5。 可见,水的压缩性和膨胀性都很小。 第一章 流体及其主要物理性质
说明:
密度与重度的关系: 相对密度——比重 (δ)
γ = ρg
液体的相对密度——液体的重量与同体积4ºC蒸馏水重量之比 气体的相对密度——气体的重度与同温同压下的空气重度之比
、
分别为标准密度和标准重度。
相对密度是一无单位的纯数,称为无量纲数(无因次数)。 大气压强、温度4ºC条件下,蒸馏水密度为1000 kg/m3 ——水 的最大密度 第一章 流体及其主要物理性质
流体的主要物理性质
第一章 流体及其主要物理性质
掌握
一、密度 (Density) ρ
定义:单位体积流体的质量 均质:
M ρ= V
非均质:
流体质量(kg) 流体体积(m3)
∆M dM = = ρ lim ∆V → 0 ∆V dV
单位:千克/米3 (kg/m3) 水银的密度为13.6×103 kg/m3 ;水的密度为1000 kg/m3 ;空气的 密度为1.25 kg/m3 第一章 流体及其主要物理性质
莱昂哈德·欧拉(Leonhard Euler ,1707年4月15日~1783年9月18日), 瑞士数学家,13岁进巴塞尔大学读书,得到著名数学家贝努利的精心指导.欧拉 是科学史上最多产的一位杰出的数学家,他从19岁开始发表论文,直到76岁,他 那不倦的一生,共写下了886本书籍和论文,其中在世时发表了700多篇论文。 彼得堡科学院为了整理他的著作,整整用了47年。 欧拉著作惊人的高产并不是 偶然的。他那顽强的毅力和孜孜不倦的治学精神,可以使他在任何不良的环境中 工作:他常常抱着孩子在膝盖上完成论文。即使在他双目失明后的17年间,也没 有停止对数学的研究,口述了好几本书和400余篇的论文。当他写出了计算天王 星轨道的计算要领后离开了人世。欧拉永远是我们可敬的老师。 欧拉研究论著 几乎涉及到所有数学分支,对物理力学、天文学、弹道学、航海学、建筑学、音 乐都有研究!有许多公式、定理、解法、函数、方程、常数等是以欧拉名字命名 的。欧拉写的数学教材在当时一直被当作标准教程。19世纪伟大的数学家高斯 (Gauss,1777-1855)曾说过“研究欧拉的著作永远是了解数学的最好方法”。 欧拉还是数学符号发明者,他创设的许多数学符号,例如π,i,e,sin,cos,tg, Σ,f (x)等等,至今沿用。 欧拉不仅解决了彗星轨迹的计算问题,还解决了使 牛顿头痛的月地问题。对著名的“哥尼斯堡七桥问题”的完美解答开创了“图论” 的研究。欧拉发现,不论什么形状的凸多面体,其顶点数V、棱数E、面数F之间 总有关系V+F-E=2,此式称为欧拉公式。V+F-E即欧拉示性数,已成为“拓扑 学”的基础概念。