偏微分方程的读书报告

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偏微分方程:一门揭示宇宙奥秘、改变世界面貌的科学

偏微分方程:一门揭示宇宙奥秘、改变世界面貌的科学

偏微分方程:一门揭示宇宙奥秘、改变世界面貌的科学偏微分方程这门数学学科,对于广大中学生来说,恐怕是完全陌生的,难免会感到高不可攀;至于说它是一门揭示宇宙奥秘、改变世界面貌的科学,恐怕更显得匪夷所思了。

尽管如此,这篇短文仍希望能对此做一个简单的说明和介绍。

1.什么是偏微分方程?中学里的数学,已讲过函数,并涉及到一点简单的微积分。

说是自变量的一个函数,记为,是指当自变量在一给定的范围中变动时,函数的值也按一定的规则相应地变动。

例如,以匀速运动的物体,其位移是时间的一次函数:, 而自由落体的位移则是时间的二次函数:(其中为重力加速度),等等。

函数的变化率,表示函数值随着自变量变化的速率,则用其对的导数来表示。

在匀速运动的情形,位移对时间的导数就是速度;而在自由落体运动的情形,位移对时间的导数是 ,它也是一个的函数。

上面这些函数都只有一个自变量,统称为一元函数,是比较简单的情形。

在众多的实际应用中,一个函数所依赖的自变量往往不止一个。

例如,一个矩形的面积等于其长与宽的乘积,即。

当或变动时,的值都要相应的变化,就是及的一个二元函数。

当自变量的个数更多时,类似地有多元函数。

对一个多元函数,可以相应地考虑其对某个自变量的变化率,即当其他自变量暂时固定时、该函数对此自变量的变化率,称为该函数对此自变量的偏导数(在经济学中,称之为边际效益!),它一般也是已有一切自变量的函数。

例如,矩形的面积对其长的偏导数,记为,其值为;而对其宽的偏导数,则记为,其值为。

对于一个多元函数而言,不仅可以有一阶的偏导数及,而且由于一阶偏导数仍是一个多元函数,还可以继续求偏导数,从而还有二阶的偏导数,及,等等。

由于多元函数在应用中的重要性,对其研究必然会引起极大的重视。

这比研究一元函数要困难得多,对数学也提出了新的发展机遇与挑战。

在一元函数的情形,如果在决定未知函数的方程中包括其某些导数,则称其为常微分方程。

求解相应的常微分方程得到其解,即得到所求的未知函数,已经对解决很多应用问题带来了极大的推动与帮助。

微分方程读书报告

微分方程读书报告

读书报告—读李荣华《微分方程数值解》数值求解微分方程具有重要的意义,如果能找到一个(或一族)具有所要求阶连续导数的解析函数,将它代入微分方程(组)中,恰好使得方程(组)的所有条件都得到满足,我们就将它称为这个方程(组)的解析解(也称古典解)。

“微分方程的真解”或“微分方程的解”就是指解析解。

寻找解析解的过程称为求解微分方程。

微分方程的解在数学意义上的存在性可以在非常一般的条件下得到证明,这已有许多重要的结论。

但从实际上讲,人们需要并不是解在数学中的存在性,而是关心某个定义范围内,对应某些特定的自变量的解的取值或是近似值-这样一组数值称为这个微分方程在该范围内的数值解,寻找数值解的过程称为数值求解微分方程。

下面主要介绍一下这本书中有关边值问题的变分形式的内容。

第一节主要讲了二次函数的极值,n n R 在维欧氏空间中引入向量、矩阵记号:12(,,)T n x ξξξ= ,12(,,)T n b b b b =111212122212n n n n nn a a a a a a A a a a ⎡⎤⎢⎥⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎣⎦12()(,)T T n y ηηη= 表示括号内向量或矩阵的转置。

令,,定义内积为1(,)ni i i x y ξη==∑:n 考虑个变量的二次函数12,11()(,,)n nn ij iji i i j i F x F a b ξξξξξξ====-∑∑(,)(,)Ax x b x =-2(0)(0)(0)01(,,):n T x ξξξ= 它在取得极值的必要条件是2(0)(0)(0)1(0)1(,,)()0n i nik ki k i kF a a b ξξξξξ=∂=+-=∂∑ ,1,2,,.k n =ik ki a a A =假定,即为对称矩阵,则(0)121,2,,.i nki ki a b k n ξ===∑1()(,)(,)(1.1)2J x Ax x b x =-若令0()J x x 则二次函数于取得极值的必要条件是:0(1.2)x Ax b=是线性方程组的解.二次函数,0()()J x x φλλ=+,其中x 是任意n 维非零向量.0()0J x x λ≠若于取极小值,则对任何,00()()()(0),J x x J x φλλφ=+>=即()φλ于0λ=取极小值.反之,若()φλ于0λ=取极小值,则对任何非零向量x ,有00()1(0)(),J x x J x λφφ+=>=()0()J x x 即于取极小值.下面给出()J x 存在极小值的充分必要条件:显然000()()[(,)(,)2(,)]2J x Ax x Ax x b x λφλ=++-2(,)2Ax x λ+,因为A 是对称矩阵,故000()()()(,)J x x J x Ax b x φλλλ=+=+-2(,)(1.3)2Ax x λ+若()J x 于0x 取极小值,则0(0)(,)0Ax b x φ'=-=,对任意n x R ∈,从而00Ax b -=,这说明0x 是(1.2)的解.又(0)(,)0,Ax x φ''=>对任意非零向量n x R ∈,故A 必为正定矩阵.反之,设A 是正定矩阵,0x 是方程(1.2)的解,即:00Ax b -=,则由(1.3)得20()()(,)2J x Ax x λφλ=+2(0)(,)(0),0,02Ax x x λφφλ=+>≠≠这说明()J x 于0x 取极小值.结论:设矩阵A 对称正定,则下面两个问题等价:0(1)n x R ∈求使00()min ()(1.4)nx RJ x J x ∈=()(1.1)J x 其中是由定义的二次函数。

偏微分方程报告范文

偏微分方程报告范文

偏微分方程报告范文偏微分方程是研究多变量函数的微分方程,其中函数的未知量既依赖于自变量,又依赖于多个自变量。

偏微分方程在物理学、工程学和经济学等领域中有着广泛的应用。

本报告将介绍偏微分方程的基本概念、求解方法和应用领域。

一、偏微分方程的基本概念偏微分方程是由未知函数的偏导数和自变量构成的方程。

常见的偏微分方程包括波动方程、传热方程和扩散方程等。

偏微分方程根据阶数可分为一阶和二阶偏微分方程。

一阶偏微分方程中只涉及到未知函数的一阶偏导数,一般可以通过变量分离的方法求解。

二阶偏微分方程中涉及到未知函数的二阶偏导数,求解方法一般包括分离变量法、特征线法和变换法等。

二、偏微分方程的求解方法1.分离变量法:假设未知函数可以表示为两个只依赖于单个自变量的函数的乘积形式,然后将该形式代入到偏微分方程中,再将方程两边关于不同的自变量求积分,从而得到方程的通解。

2.特征线法:通过特征线曲线的方法将偏微分方程转化为常微分方程。

先找出特征线曲线,然后在特征线上引入新的变量,使得偏微分方程变为常微分方程,进而求解。

3.变换法:通过适当的变量变换,将原偏微分方程转化为一个更容易求解的形式。

常用的变换方法有坐标变换、函数变换和变量替换等。

三、偏微分方程的应用领域1.物理学:偏微分方程在物理学中有着广泛的应用。

例如,波动方程可以描述声波、光波和电磁波等在介质中的传播;传热方程可以描述热传导过程;薛定谔方程和波恩-奥本海默方程可以描述量子力学中的粒子行为等。

2.工程学:偏微分方程在工程学中被广泛应用于流体力学、结构力学和电磁场等领域。

例如,纳维-斯托克斯方程用于描述流体的运动;弹性方程用于描述结构的变形和应力分布等。

3.经济学:偏微分方程在经济学中应用较多,尤其是在金融学中。

例如,布莱克-斯科尔斯方程用于定价期权;黑-舒尔斯方程用于描述衍生品的定价和风险管理等。

通过对偏微分方程的研究和求解,可以更好地理解自然界的现象和规律,并为解决实际问题提供数学模型和解决方法。

偏微分方程课程学习报告

偏微分方程课程学习报告
达朗贝尔公式 Poisson公式
u(x, t) 1 (x at ) (x at ) 21 2 a
1 ( t 4a 2t
x
x at
at
( ) d
u(x ,y ,z ,t )
s
at ( M )
ds )
1 4a 2t
s
at ( M
)
ut a 2u xx f(x ,t ), x ,t 0 0 0 0 u(x , ) (x ), x u(0,t ) (t ),t 0
椭圆方程的边值问题
3u 0,(x ,y ,z ) k u s ( p ), p s
ds
而对于波动方程的初边值问题主要用分 离变量法 u(x,t)=X(x)T(t)
热传导方程定解问题求解方法
• Cauchy问题主要用自相似变换法 Poisson公式
x2 1 2 e 4a t ,t 0 G(x ,t ) 2a t 0,t 0
通解热核函数
u(x ,t )
Cauchy问题
utt a 2 u xx u yy uzz 0, x ,y ,z ,t 0 u t 0 (x ,y ,z ),ut t 0 (x ,y ,z ), x ,y ,z
4
波动方程的Cauchy问题
初边值问题
u tt a 2u xx f ( x, t ), 0 x , t 0 u ( x, 0) ( x), ut ( x, 0) ( x), 0 x u (0, t ) (t ), u (l , t ) (t ), t 0 1 2
0
0

重视《偏微分方程》课程

重视《偏微分方程》课程

重视《偏微分方程》课程作者:刘倩来源:《科技视界》2014年第14期【摘要】《偏微分方程》主要来源于数学物理和理论物理中的连续介质模型,《数学物理方程》课程一直是数学课程的一部分,但复杂的偏微分方程理论对学生来说是一个难点。

本文针对《偏微分方程》课程的重要性和特点,提出了在学习过程中需要注意的几个重点及学习的方法,希望能提高学生的学习热情和兴趣,达成良好的学习效果。

【关键词】偏微分方程;数学物理方程;学习方法;学习效果1 《偏微分方程》课程的重要性和特点在自然科学和实际工程问题中的大量数学模型都可以用偏微分方程来描述,很多重要的物理、力学等学科的基本方程本身就是偏微分方程。

早在微积分理论刚成立后不久,人们就开始用偏微分方程来描述、解释或预见各种自然现象,并将所得到的的研究方法和研究成果运用于各门科学和工程技术中,不断地取得了显著的成效,显示了偏微分方程对人类认识自然界基本规律的重要性。

逐渐地,以物理、力学等各门学科中的实际问题为背景的偏微分方程的研究成为应用数学中的一个重要的内容,它直接联系着众多自然现象和实际问题,不断地提出和产生出需要解决的新课题和新方法,不断地促进着许多相关数学分支(如泛函分析、微分几何、计算数学等)的发展,并从它们之中引进许多有力的解决问题的工具。

偏微分方程已经成为当代数学中的一个重要的组成部分,是纯粹数学的许多分支和自然科学及工程技术等领域之间的一座重要的桥梁。

2 《偏微分方程》在学习中的几个重点和方法2.1 以学生为中心对于这一点是站在教师教学的角度上提出的,现如今的课堂教学中,学生是学习中的主体,而教师是引导者。

要达到以学生为中心的教学目的,就必须首先在教材额内容上做到以学生为中心,充分体现并满足学生对这门课程的需求。

目前,教学内容与学生的专业特点结合的仍不够紧密,让学生感觉不到这门课程有很强的应用背景。

结合《偏微分方程》这门课程的特点,需要在教材中适当融入一些有实际背景的案例。

对偏微分方程的认识与收获

对偏微分方程的认识与收获

对偏微分方程的认识与收获
偏微分方程是关于多元函数的方程,其中包含函数的偏导数。

它在数学和物理学等领域具有广泛的应用。

对于我个人而言,学习和研究偏微分方程带给我许多认识和收获。

首先,通过学习偏微分方程,我认识到这门学科是解决现实世界中许多实际问题的强有力工具。

偏微分方程可以描述和预测自然界中的现象,例如热传导、流体流动、电磁场等等。

通过对这些方程进行求解,我们可以了解这些现象背后的物理机制,并为相关工程和科学研究提供指导。

其次,对于我个人而言,学习偏微分方程使我深入了解了数学的美妙之处。

偏微分方程是数学分析的重要分支,它涉及到许多高深的数学概念和技巧,如函数空间、变分原理、特征线等。

通过研究这些概念和技巧,我逐渐意识到数学的严密性和优雅性。

通过解析解或数值方法求解偏微分方程,我能够欣赏到数学在解决实际问题中的独特魅力。

此外,学习偏微分方程也让我意识到数学与其他学科的紧密联系。

偏微分方程广泛应用于物理学、工程学、生物学等领域,它们提供了这些学科中许多问题的数学建模和分析方法。

通过研究偏微分方程,我能够拓宽自己的学科视野,将数学与其他学科结合起来,为解决实际问题提供更全面的方法。

总之,对偏微分方程的学习和研究给予我深刻的认识和丰富的收获。

它不仅增强了我对数学的理解和欣赏,还为我提供了解决实际问题的有力工具。

无论是在学术研究中还是在实际应用中,对偏微分方程的认识和掌握都能够为我提供宝贵的支持和帮助。

偏微分方程 数学之美

偏微分方程 数学之美

偏微分方程数学之美偏微分方程是数学中的一个重要分支,它在实际应用中发挥着重要的作用。

偏微分方程是描述物理、化学、工程等领域中的自然现象的数学模型。

这些自然现象包括热传导、流体力学、电磁学等等。

偏微分方程的研究不仅对于科学研究具有重要的意义,也对于工程技术应用起着至关重要的作用。

偏微分方程的研究始于18世纪,当时的数学家们试图解决一些自然现象的数学模型问题。

例如,热传导现象可以通过热传导方程来描述。

这个方程的求解可以得到物质温度在时间和空间上的分布。

通过这种方式,我们可以更好地理解热传导现象,并且可以预测物体的温度变化。

偏微分方程的求解是一个非常复杂的问题。

一般来说,偏微分方程很难直接求解。

因此,数学家们发展了许多重要的技术来解决这些问题。

其中最常用的方法是分离变量法,这种方法可以将偏微分方程分解为一系列更简单的问题。

然后,我们可以逐步求解这些简单问题,最终得到整个偏微分方程的解。

除了分离变量法之外,数学家们还发展了很多其他的方法来解决偏微分方程。

其中一种方法是有限元法,这种方法可以将偏微分方程转化为一系列代数方程。

然后,我们可以使用计算机来求解这些代数方程,从而得到偏微分方程的解。

这种方法在工程应用中非常常见,因为它可以用于解决复杂的物理问题。

偏微分方程是数学中的一个重要分支,它在实际应用中发挥着重要的作用。

偏微分方程的研究不仅对于科学研究具有重要的意义,也对于工程技术应用起着至关重要的作用。

数学家们发展了许多重要的技术来解决偏微分方程的求解问题,其中最常用的方法是分离变量法和有限元法。

无论是哪种方法,都需要数学家们的努力和创新才能得到更好的解决方案。

偏微分方程理论的归纳与总结

偏微分方程理论的归纳与总结

偏微分方程基本理论的归纳与总结偏微分方程就是储存自然信息的载体,自然现象的深层次性质可以通过数学手段从方程中推导出来、最为一种语言,微分方程在表达自然定律方面比文字具有更强的优越性、微分方程就是一个庞大的体系,它的基本问题就就是解的存在性与唯一性、该学科的主要特征就是不存在一种可以统一处理大多数偏微分方程的适定性问题的普适的方法与理论、这就是与常微分方程有显著差异的地方、这种特性使得我们将方程分为许多种不同类型,这种分类的依据主要来自数学与自然现象这两个方面、从数学的角度,方程的类型一般总就是对应于一些普遍的理论与工具、换句话讲,如果能建立一个普遍性的方法统一处理一大类方程问题,那么这个类型就被划分出来、而从自然现象的角度,我们又可以根据不同的运动类型以及性质将方程进行分类、当然这两种方式常常不能截然区分,通常它们就是相互关联的,这就造成方程的概念有许多重叠现象、根据数学的特征,偏微分方程主要被分为五大类,它们就是:(1)线性与拟微分方程,研究这类方程的主要工具就是Fourier分析方法;(2)椭圆型方程,它的方法就是先验估计+泛函分析手段;(3)抛物型方程,主要就是Galerkin方法,算子半群,及正则性估计;(4)双曲型方程,对应于Galerkin方法;(5)一阶偏微分方程,主要工具就是数学分析方法、从自然界的运动类型出发,偏微分方程可分为如下几大类:(1)稳态方程(非时间演化方程);(2)耗散型演化方程,这类方程描述了时间演化过程中伴有能量损耗与补充的自然运动、相变与混沌就是它们的主要内容;(3)保守系统,如具有势能的波方程、该系统控制的运动就是与外界隔离的,及无能量输入,也无能量损耗、行波现象与周期运动就是它们的主要特征;(4)守恒律系统,这类方程就是一阶偏微分方程组,它们与保守系统具有类似的性质,可视为物质流的守恒、激波行为就是由守恒律系统来控制、下面具体来介绍三类经典方程:三类典型方程:椭圆型方程,抛物型方程,双曲型方程,即偏微分方程模型的建立,解问题的解法以及三类典型方程的基本理论、关于三类典型方程定解问题的解题方法,它们主要就是分离变量法、积分变换法、特征线法、球面平均法、降维法与Green 函数方法、关于三类典型方程的基本理论——极值原理与能量估计,并由此给出了解的唯一性与稳定性的相关结论、具体来说,关于二阶线性椭圆形方程,我们研究它的古典解与弱解、前者主要介绍了基本解、调与函数的基本性质、Green 函数、极值原理、最大模估计、能量方法与变分原理;而后者的研究则需要知道Sobolev空间的相关知识再加以研究;关于二阶线性抛物型方程,主要研究它的Fourier 变换、特殊的求解方法、基本解、方程式与方程组的最大值原理以及最大模估计、带有非经典边界条件与非局部项的方程式的最大值原理及能量方法;关于二阶线性双曲型方程,主要研究初值问题的求解方法、初值问题的能量不等式与解的适定性、以及混合问题的能量模估计与解的适定性、椭圆、抛物与双曲这三类线性偏微分方程解的适定性问题,它们分别以拉普拉斯方程、热传导方程与波动方程作为代表、具体地说,对于某些规则的求解区域试图求出满足特定线性偏微分方程与定解条件的具体解,这就决定了存在性问题;再利用方程本身所具有的特殊性质,将证明所求解就是唯一的,也就解决了唯一性问题;关于连续依赖性问题,需要在不同函数空间中考虑,我们将在连续函数空间与平方可积函数空间中分别讨论解关于输入数据的连续依赖性问题学习偏微分方程理论以及偏微分方程分析就是研究其它一切的基础、首先有必要解释一下解的适定性、简单地说,一个偏微分方程就是适定性的,若它有解(存在性)解唯一(唯一性)且对输入数据的微小改变的响应也就是很小的改变(连续依赖性)、前两个准则就是一个有意义的物理模型所要求的,第三个准则就是实验观察的基础、考虑适定性时,还应记得对有实际意义的问题通常不可能求得显示解,从而可考虑逼近格式,特别就是数值解在应用中就具有特别的重要性、因此,适定性问题与偏微分方程科学计算的如下中心问题有密切联系:对一个问题给定一定精度的数据,数值解计算输出有多少精度?正因为这个问题对现代定量科学的重要性,适定性成为偏微分方程理论的核心内容、因此,偏微分方程的学习应以三类线性偏微分方程的适定性问题为主要研究对象、同时,考虑到偏微分方程理论的两个特点:一就是与应用、与物理的紧密联系;二就是与数学其它分支的联系、以下,我们具体来说一下其两个具有应用价值的特点、针对特点一:首先,数学物理方程就是自然科学与工程技术的各门分支中出现的偏微分方程,这些方程给出了所考察的物理量关于自变量(时间变量与空间变量)的偏导数的关系、例如连续介质力学、电磁学、量子力学等方面的基本方程都属于数学物理的范畴,数学物理方程侧重于模型的建立与定解问题的解题方法,而偏微分方程则侧重于其自身的数学理论,所以偏微分方程理论的研究就是能够更好地将其运用于物理当中、针对特点二:偏微分方程理论与其她数学分支如泛函分析、数论、拓扑学、代数、复分析等紧密联系、偏微分方程理论广泛应用数学这些领域中的基本概念,基础思想与基本方法,并且它本身也给这些学科分支的研究问题的范围与方向以影响、鉴于此,对于应用数学而言,掌握与研究偏微分方程的目的主要应该放在以下几个方面:(1)建立模型、在经典物理中,具有普遍意义的自然定律不仅可以用实验手段获得,而且根据这些定律很容易对相应的自然现象建立数学模型、如天体力学,连续介质力学,流体动力学以及经典电磁学中的物理定律就属于这种情况、在近代物理中,情况有一些变化、咋爱量子力学与广义相对论中,一些自然规则与物理定律就是隐而不见的,此时数学物理方程就是依靠部分物理原则与实验数据猜测出来的、然而,到了现代数学阶段,大多数面临的问题仅依靠物理或数学的单一学科知识与直觉建立模型已变得非常困难,必须具备多学科交叉能力才行、因此,只有系统全面地掌握偏微分方程的理论与方法,才能训练出从方程解的性质反推出模型的形式的能力,这里方程解的性质就是由实验数据与观测资料所提供、这种模型反推能力再结物理直觉就就是现在建立数学模型的基本要求;(2)从已知的方程与模型推导出新的发现与预言、这个方面可以说就是科学发展最重要的环节之一;(3)从控制自然现象的微分方程中得到问题的机理与解释;(4)最后一个方面就就是从数学模型获得与实验与观测相吻合的性质与结论、虽然这类工作不能提供新的科学结果,但能使我们加深对问题的理解,体现自然美与数学美的有机结合、在总结了偏微分方程理论所研究的内容及其特点以后,我们该怎样学习基本理论呢?首先,对于每一类方程,我们要了解它的物理背景及其意义,否则,我们根本不知道它在说什么、事实上,同一个方程有许多不同的来源,这一方面就是偏微分方程理论具有广泛应用的原因之一、同时对于不同的来源进行类比研究可以更好地解释物理过程的某些特性,因为某个具体物理特性在某个物理过程还没有被观察到或没有引起注意,而在另外某个物理过程已经被观察注意到了,如果这两个物理过程服从同一个偏微分方程,则在原来的物理过程中应该也具有这个特性、其次,在对数学模型研究之后,需要有意识地讲数学解带回原来的物理意义中,去理解,解释物理现象、这一方面可以验证数学模型的有效性,另一方面可以更好地理解已知的物理现象,从而更加深刻地了解其在现实中的意义、然后,要善于去思考,总结,归纳、逐步提高分析、解决实际问题的能力、至于与数学其她学科的联系,比如,求解过程中将会用到许多微积分或数学分析的概念,思想,与定理,解的表达形式也就是有积分形式的或级数形式的,解空间的结构则用到许多线性代数的知识、最后,学好泛函分析也就是同等重要的,因为偏微分方程解的唯一性与连续依赖性需要许多实变与泛函分析的理论与方法、所以在重视偏微分方程基本理论时(实变函数与泛函分析的许多思想方法都就是来源于偏微分程理论研究),也要同样学好泛函分析、参考文献(1)王明新,偏微分方程基本理论;(2)马天,偏微分方程理论与方法;(3)王明新,数学物理方程、。

偏微分方程理论学习总结

偏微分方程理论学习总结

偏微分方程理论学习总结任荣珍院系:理学院班级:19 班学号:**********偏微分方程理论学习总结偏微分方程这一门学科在我脑海中的印象不是很深,本科时学的是常微分方程,在课堂上听到老师提起过偏微分方程,因此,在研究生阶段选课时就选了这门课,以前不了解偏微分,再选了这门课之后对偏微分也算有一定的了解,接下来我想就我这学期学习了这门课做一个简单的总结。

下面就来介绍有关偏微分方程的发展简介:谈到偏微分方程,我们就会想到本科时学的常微分方程,而偏微分方程的发展没有常微分方程的发展早,所以要谈偏微分方程就先来谈一下常微分方程。

十七世纪微积分创立之后,常微分方程理论立刻就发展起来,当时应用常微分方程解决几何与理学中的新问题,结果是在天体理学中不仅能得到并解释早已知晓的那些事实,而且得到了新的发现(例如,海王星的发现就是在对微分方程分析的基础上作出的)。

而偏微分方程的研究要晚的多,对物理学中出现的偏微分方程研究在十八世纪中叶导致了分析学的一个新的分支——数学物理方程的建立。

J.达朗贝尔(D ’Alembert)(1717-1783)、L.欧拉(Euler)(1707-1783)、D.伯努利 (Bernoulli)(1700-1782)、J.拉格朗日(Lagrange)(1736-1813)、P.拉普拉斯(Laplace) (1749-1827)、S.泊松(Poisson)(1781-1840)、J.傅里叶(Fourier)(1768-1830)等人的工作为这一学科分支奠定了基础,它们在考察具体的数学物理问题中,所提出的思想与方法,竟适用于众多类型的微分方程,成为十九世纪末偏微分方程一般理论发展的基础。

十九世纪,偏微分方程发展的序幕是由法国数学家傅里叶拉开的,他于1822年发表的《热的解析理论》是数学史上的经典文献之一。

而十九世纪偏微分方程的另一个重要发现是围绕着位势方程来进行的,这方面的代表人物格林(G .Green)是一位磨坊工出身、自学成才的英国数学家,位势方程也称为拉普拉斯方程:2222220V V VV x y z∂∂∂∆=++=∂∂∂偏微分方程是储存自然信息的载体,自然现象的深层次性质可以通过数学手段从方程中推导出来,而本学期学习的偏微分方程理论的第一篇就介绍了线性椭圆形方程,椭圆形方程它的方法是先验估计加泛函分析手段,在线性椭圆形这一块以6章来详细介绍线性椭圆形方程,在这一篇中讲到了很多内容和知识点,下面我就来介绍一些关于线性椭圆形方程的一些定理及应用在第一章预备知识这一块主要学习了若干技巧和一些重要的不等式,若干技巧分单位分解定理、齐次化边界条件、振动方法等单位分解定理:(设12,,...,k ΩΩΩ是开集组,K 是紧集,满足1kj j K ϕ=⊂,则存在函数0()j j C ϕ+∞∈Ω,使得0j ϕ≥,11kj j ϕ=≤∑,且在K 的领域内11kj j ϕ==∑)、;接下来介绍一些重要的不等式: 一、基本不等式 (1) Cauchy 不等式对任意的,0a b ≥,有2222a b ab ≤+(2) 带ε的Cauchy 不等式对任意的,0a b >和0ε>,有2222a b ab εε≤+(3) Jensen 不等式设:R R ϕ→是下凸的,则11(())(())b ba af t dt f t dt b a b a ϕϕ≤--⎰⎰ 对有限区间[,]a b 及可积函数:[,]f a b R →均成立 (4) Young 不等式对任意,0a b ≥,1,p q <<∞,111p q+=,有 p qa b ab p q≤+(5) 带ε的Young 不等式对任意,0a b ≥和0ε>,1,p q <<∞,111p q +=,有 pq p qa b ab pqεε-≤+(6) Holder 不等式pp LL uvdx uv Ω≤⎰, 1,p q ≤≤∞,111pq+=(7)一般的Holder 不等式121212......p p p kk kL L L u u u dx u u u Ω≤⎰,111...1kp p ++= (7’) Minkowski 不等式设1,p q ≤≤∞,,()p f g L ∈Ω,则()p f g L +∈Ω,使()()()p p p L L L f gfgΩΩΩ+≤+(8) 几何与算术平均不等式对任意12,,...,0k a a a ≥,有11212...(...)k k k a a a a a a k++≤(9) p L 空间的内插不等式1rsta a L L L uuu-≤, s r t ≤≤,11a ar s t-=+二、内插不等式 (1) (Green 恒等式)2uu udx u dx uds nΩΩ∂Ω∂∆=-∇+∂⎰⎰⎰ 记号()()()()()i i x x u x u x n x u x n x n∂=∇=∂为u 在点x 的外法向导数。

高等数学偏微分方程教材解读

高等数学偏微分方程教材解读

高等数学偏微分方程教材解读数学是一门抽象而深奥的学科,其中较为复杂的分支之一就是高等数学中的偏微分方程。

偏微分方程对许多科学领域的研究有着重要的应用价值,并且在工程、物理、经济学等领域中被广泛使用。

为了更好地理解和掌握偏微分方程,学习者需要借助教材进行系统学习。

本篇文章将对高等数学中的偏微分方程教材进行解读,旨在通过对教材内容的梳理和解释,帮助读者更好地理解和应用偏微分方程。

一、偏微分方程简介偏微分方程是描述自变量为多个变量的函数的方程,该函数的偏导数与未知函数之间的关系。

在物理问题的建模和求解中,常常需要对多个变量进行分析和研究,这时就需要用到偏微分方程。

例如,在热传导问题中,涉及到时间和空间的变化,因此需要使用偏微分方程进行描述和求解。

二、偏微分方程教材概述偏微分方程的教材通常包括以下内容:1. 偏微分方程的分类:偏微分方程根据其方程类型和解的性质,可以分为椭圆型、抛物型和双曲型方程。

教材通常会介绍这三类方程的特点以及其在实际问题中的应用。

2. 常见的偏微分方程:教材会详细介绍常见的偏微分方程,如泊松方程、热传导方程、波动方程等,并对它们的物理背景和解的性质进行阐述。

3. 偏微分方程的解法:教材会介绍偏微分方程的解法,包括分离变量法、变量替换法、特征线法等。

通过这些解法,学习者可以掌握不同类型偏微分方程的求解技巧。

4. 偏微分方程的数值解法:由于某些偏微分方程难以获得解析解,因此需要借助数值方法进行求解。

教材通常会对常用的数值方法进行介绍,如有限差分法、有限元法等,帮助学习者理解数值求解的原理和应用。

三、教材内容解读1. 偏微分方程分类的教学目标教材通常会从偏微分方程的分类入手,帮助学习者理解不同类型方程的特点和解的性质。

例如,在介绍椭圆型方程时,会强调其在稳态问题中的应用;而在讲解抛物型方程时,会重点介绍其在热传导问题中的应用。

通过对每一类方程的深入剖析,学习者可以从宏观和微观两个层面全面理解偏微分方程的基本概念和应用。

偏微分方程谭中

偏微分方程谭中

偏微分方程谭中偏微分方程谭中:从理论到应用偏微分方程是数学中重要的研究领域之一,它在物理学、工程学、经济学等多个学科中都有广泛的应用。

本文将从理论到应用,深入探讨偏微分方程的基本概念、解法和应用领域,并展示其在现实生活中的重要性和价值。

一、偏微分方程的基本概念偏微分方程是描述多变量函数的函数方程,它包含了未知函数及其偏导数之间的关系。

与常微分方程不同,偏微分方程中的未知函数是多个变量的函数,因此需要引入偏导数的概念来描述变量之间的关系。

常见的偏微分方程包括波动方程、热传导方程和亥姆霍兹方程等。

波动方程描述了波的传播,热传导方程描述了物体的温度分布随时间的变化,亥姆霍兹方程描述了电磁波在介质中的传播等。

这些方程都是以空间变量和时间变量为自变量,并包含未知函数及其对自变量的偏导数。

二、偏微分方程的解法解偏微分方程是数学研究中的重要课题,不同类型的偏微分方程有不同的解法。

其中,分离变量法、变量代换法和特征线法是常用的解法。

分离变量法是一种常见且有效的解偏微分方程的方法。

它通过假设解可以表示为若干个单变量函数的乘积,将原方程转化为多个常微分方程,然后通过求解这些常微分方程得到最终解。

变量代换法是另一种常用的解法,它通过引入新的变量进行代换,将原方程转化为更简单的形式。

通过合适的变量代换,可以将原方程转化为常微分方程或者分离变量的形式,然后再通过求解得到解析解。

特征线法适用于一类特殊的偏微分方程,它利用方程中的特征曲线,将原方程转化为常微分方程。

通过求解常微分方程,可以得到特征曲线上的解,再通过特征曲线的叠加,得到整个解的形式。

三、偏微分方程的应用领域偏微分方程在物理学、工程学、经济学等多个学科中都有广泛的应用。

下面以几个典型的应用领域为例,展示偏微分方程在现实生活中的重要性和价值。

1.物理学中的应用偏微分方程在物理学中有广泛的应用,例如描述波动、电磁场、热传导等现象。

通过求解相应的偏微分方程,可以获得波的传播规律、电磁场的分布以及物体温度随时间的变化等重要信息。

偏微分方程的读书报告

偏微分方程的读书报告
, 并且所有的参数都是正常数。另一个是带有HollingⅡ型响应函数的捕食 模型: 其中都是正常数。
文中主要是讨论了上面两种捕食模型的共存解的存在性、多解性、 分支与稳定性。两种模型采用的都是正锥上的拓扑度理论和分支理论。 现在我自己对书中采用的方法做一下归纳:
要采用正锥拓扑度理论,必须要对所要讨论的问题做先验估计,估 计出上下界,这是此法的前提条件,这个决定想采用锥上拓扑度理论研 究问题时,在构造模型时必须注意,要使得所构造的模型有解的先验估 计。比方说是上述问题讨论的正解,总是要先对正解做先验估计,估计 出它的上下界,采用的方法是最大值原理、上下解方法和正解的唯一性 等等。做出先验估计之后,然后做正锥,在正锥上讨论问题,找出问题 的平凡正解和半平凡正解。将所要研究的问题转化为紧算子的不动点问 题,利用锥上的拓扑度理论,求出每个平凡正解和半平凡正解的不动点 指数(方法就是看看紧算子的导算子有没有性质,利用前面的定理即 可),然后利用拓扑度与不动点指数之间的关系(拓扑度等于不动点指 数之和),来探讨共存解的存在性以及多解性。分支理论是严格按照分 支定理来处理的,严格验证分支定理中的几条性质即可。正解的线性稳 定性也是严格按照定义来处理,就是要证明所研究问题的线性化特征值 问题的所有特征值的实部都是大于零即可。这里文章大部分采用的方法 都是反证法,因为直接证不好证,所以采用反证法会使得问题好处理, 并且中间的证明也多次用到第二章的特征值和特征函数的问题,这都是 我从这本书中学到的思想,受益匪浅!
第六章讲的是图灵(Turing)模式,结合两个具有代表性的例子,利 用抽象的拓扑度理论和先验估计,介绍Turing模式的研究内容和方法。
我们知道,在采用拓扑度理论研究问题时,需要计算不动点指数, 利用前面的结论,不动点指数的运算很麻烦,书中先给出一个简化不动 点指数的定理: (定理)假设对所有的,.那么 其中, 是 的正常数解,是上述问题的正解当且仅当是紧算子 的正解,,是 的全部特征值,是的重数。

微分方程读书报告

微分方程读书报告

读书报告—读Harold Levine《偏微分方程》微分方程不经在纯粹数学而且在应用数学中都起到了中心作用,对它的研究已经提供了具有重大理论和实践价值的结果。

这些方程,例如以直接的方式表示了Newton的动力学运动基本定律,并且使得对行星运动的第一次定量描述成为可能。

随后,陈述有关流体和带电粒子的运动、热和质量的传递、地震和大气的运动以及无数物理、化学、工程现象的基本定律的微分方程的建立和得到认同显示了微分方程的崇高地位。

科学各领域的研究的开创阶段往往是比较短的,把所考虑问题的描述性变量联系起来用一个或者多个微分方程的详细描述是这个阶段的特色;而在随后时间要更长一点的发展阶段,中心问题是对上述方程求解。

为了从原来的微分方程已有的无穷多个解当中挑选出一个特定解,就需要补充的方程或条件;为确保整个方程组有唯一解,充分考虑这些条件就成为必要的了。

通过引进新的概念,以适定问题为特征的求解方程组的巨大进步来临了,从此这个新概念被认为是数学推理发展中的一个里程碑。

其中值得注意的是两位新道路的开拓者,Fourier和Heaviside所依靠的是猜测性推理,他们把为他们的建议提供坚实数学基础的必要工作留给其他人去做。

借助于微分方程的公式化表述而得到满意解决的方程的数量以及大量可以应用的理论都在稳定的增长。

这本书主要涉及比较简单的线性方程,同时伴有由于通常需要求得满足事先规定的条件的解而引起的复杂性;它是在经典框架内的直接方法以及相关理论的广泛地概述。

第一章为偏微分法,主要讲了偏导数概念,全微分或由自变量的无穷小改变所产生的相关函数的改变。

变量变换,函数关于原来的自变量和变换后的自变量的偏导数之间的关系。

自变量的变换导致的偏微分方程的转换以及复合函数微分法。

第二章为偏微分方程的解及其具体确定,主要讲了通过指定数据来确定两个自变量的线性偏微分方程的特解。

沿一条平面曲线给出函数值的一阶方程的解,沿一条平面曲线分别给出函数值及其法向导数值的二阶方程的解。

偏微分方程总结报告

偏微分方程总结报告

偏微分方程总结报告一、引言偏微分方程是数学中一个重要的分支,它描述了时间和空间中变化的物理量之间的关系。

在自然科学、社会科学和工程学中,偏微分方程有着广泛的应用。

本文将对偏微分方程的基本概念、分类和常见的求解方法进行总结。

二、偏微分方程的基本概念偏微分方程是一个包含未知函数的偏导数的方程。

它通常表示为一个数学表达式,其中包含一个或多个未知函数和这些函数的偏导数。

例如,热传导方程、波动方程和拉普拉斯方程等都是偏微分方程的实例。

三、偏微分方程的分类根据不同的分类标准,偏微分方程可以分为多种类型。

常见的分类方式包括:1. 按照阶数:一阶偏微分方程、二阶偏微分方程等。

2. 按照自变量的个数:常微分方程、偏微分方程等。

3. 按照边界条件:Dirichlet边界条件、Neumann边界条件和Robin边界条件等。

4. 按照方程的形式:线性偏微分方程和非线性偏微分方程等。

四、偏微分方程的求解方法求解偏微分方程的方法有很多种,下面列举几种常见的求解方法:1. 分离变量法:将偏微分方程转化为多个常微分方程,然后求解这些常微分方程。

这种方法适用于具有周期性解的偏微分方程。

2. 有限差分法:将偏微分方程转化为差分方程,然后在离散点上求解这个差分方程。

这种方法适用于具有规则网格的偏微分方程。

3. 有限元法:将偏微分方程转化为变分问题,然后使用有限元方法求解这个变分问题。

这种方法适用于具有复杂边界条件的偏微分方程。

4. 谱方法:将偏微分方程转化为谱问题,然后使用傅里叶分析、小波分析等方法求解这个谱问题。

这种方法适用于具有快速收敛解的偏微分方程。

数学物理方程读书报告

数学物理方程读书报告

数学物理方程读书报告遥感与数字地球研究所徐焕 201428007010031数学物理方程这门课主要是为非数学专业理工科研究生的公共选修课,介绍偏微分方程的基本解法,变分法的基本思想和在求解常微偏微分方程中的应用, 提高学生解决实际问题的数学能力。

通过学习我基本上在原本的基础上对于定解问题、行波法、分离变量法等基本掌握,对于基本解方法和变分法等问题有了初步的熟悉和运算。

具体而言本课程具体内容总结如下:第一章定解问题基本概念;三类基本方程;定解问题:第二章行波法 Duhamel原理;一维波动问题;空间波动方程:第三章分离变量法分离变量法的一般原则;本征值问题;曲线坐标系;特殊函数:第四章基本解方法热传导方程的基本解和初值问题;波动方程的基本解和初值问题;场位方程第一;边值问题的格林函数:第五章变分法泛函求导;泛函的极值问题;Euler-Lagrange 方程;Lagrange 乘子理论。

现在具体分析每一章具体内容,着重分析泊松方程的格林函数法,内容如下:第一章讲了数学模型的建立以及方程的定解条件和定解问题。

在研究物理﹑力学和工程技术的过程中会遇到一些问题,要求反映物理模型的某种规律,这就需要建立起相应的数学模型,然后运用那个数学理论和方法求解这个数学模型,掌握有关物理量的变化规律。

本章首先讲了偏微分方程的一般概念,并讨论了在偏微分方程理论中经常遇到的线性算子和对于线性偏微分方程的解成立的三个叠加原理。

然后介绍了三大类二阶线性偏微分方程:双曲型方程、抛物型方程和椭圆型方程,它们的典型代表分别为:波动方程、热传导方程和拉普拉斯方程(泊松方程)。

在介绍波动方程时,推导出了一维波动方程、m维波动方程及梁的横振动方程。

从弦的横振动方程的推导过程可以知道,物体的振动产生了波的传播。

热传导方程描述了热传导现象。

拉普拉斯方程描述了电场中的势的分布规律。

为了描述在特定条件下的物理状态的规律,不仅需要建立方程,还需要附加反映边界状态的边界条件以及与初始状态有关的初始条件。

偏微分方程的读书报告

偏微分方程的读书报告

偏微分方程的读书报告读书报告——————读王明新《非线性椭圆型方程》此书系统地介绍了二阶线性椭圆算子的特征值理论,半线性椭圆型方程和方程组的上下解方法及其应用,拓扑度理论和分支理论及其应用,方程组的解耦方法,Nehari流形方法及其应用,p-Laplace算子的特征值理论和p-Laplace方程的上下解方法及其应用。

本书选题先讲,内容新颖丰富,大部分内容取自同行近几年发表的论文。

于我是入学后才读此书,我只读了其中的部分内容,这里我只对前六章的内容写个读书笔记。

书中罗列了同行近几年发表的论文,对读者来说,有难度,同样也是训练读者查?Lu?f?x,u,Du?,x?? ?x????B u??,若边界条件是Bu?u,那么上下解的光滑性条件可以减弱为u,u?C??C2???.定理:假设在??上a?x??0,函数u,u为上述边值问题的上下解,并且满足u?u。

记??c?minu,c?maxu。

又设f?x,u,??关于x??,u?u,u以及???n满足Nagumo????条件,即存在连续函数?:R??R?,使得f?x,u,?????u?1??,?x??,u?u,u,???n. 2????那么上述边值问题存在解u,并且满足u?u?u,Du??N, 其中N是依赖于u,u,?,L的系数的Nagumo常数. 此定理的意义在于判断椭圆型方程解的存在性。

同样,对于椭圆型方程组也有类似的结果,这与抛物型方程的上下解方法是不一样的,抛物型方程的上下解方法在判断解的存在性的同时,还给出了解的唯一性。

要注意椭圆型和抛物型方程的比较。

上下解的方法虽然简单初等,但是困难的是合理构造出上下解。

结合叶其孝编写的《反应扩散方程》,现总结构造上下解的方法:常数上下解;常微分方程法;转化为偏微分方程法;利用第一特征值和特征函数等等。

课后习题中的重要结论:研究边值问题???w?q?x?w?kw?f?x?w2,x?? ?x? ???w?0,假定q,f?C?且在?上f?0,k是一个常数,则如果上述问题有一个正的严格下解w,则上述问题有唯一的正解w,并且???1?q??k,w?w. 如果?1?q??k,则上述问题有唯一的正解. 书的第四章内容主要介绍了非线性泛函分析中的拓扑度理论和分支理论,因为此理论也是研究椭圆型方程和方程组的边值问题的解的存在性的重要工具。

偏微分学习有感

偏微分学习有感

偏微分学习有感Pb06001067 郑泽敏经过一学期的学习,发现虽然偏微学的是解方程,用的东西是相当多的。

记得以前一位统计系的室友跟我说很后悔学微分几何,觉得那对他们没什么用。

当时我就觉得他太狭隘,就算几何对他们没用,扎实一下分析底功也好啊!但是在这学期的偏微学习中我找到了他们狭隘的确凿证据。

首先,偏微是统计系的必修课,重要性毋庸置疑,不论在物理还是金融领域都随处可见它的身影。

而且解方程绝不是孤立的,不可能凭空想象一个方程再凭空去解,那种事情即使能办到也是没有意义的。

它来源于现实生活中的模型,其解决方案更是各有千秋。

下面我仅就微分几何在其中的体现发表一些感慨。

偏微分方程中最简单的恐怕要数一阶线性方程了,但正是在求解这种方程的过程中我发现自己实际上是在找一个曲面,一个所谓的“积分曲面”,它就是方程的解。

考虑如下的一阶拟线性方程:a(x,y,u) u x + b(x,y,u)u y = c(x,y,u)用几何的观点看,就是找一个函数u使向量(u x ,u y , -1) 满足与向量(a,b,c)正交,而向量(u x , u y , -1)又可看作是(1, 0 , u x)与(0 , 1, u y)的直积(差个方向),但(1, 0 , u x) ,(0 , 1, u y) 又恰好是曲面(x,y,u(x,y))切平面上的一组基,它们的直积就是曲面的法向量,于是乎,既然(a,b,c)与它正交,那(a,b,c)也在切平面里了。

所以,求解那个方程,说白了就是找一个曲面(x,y,u(x,y)), 对于每个(x,y)让(a,b,c)掉在它的切平面内就行了。

当然喽,一条在每点都以(a,b,c)为切向量的曲线是很特殊的,它叫那个方程的特征曲线。

凭直觉你就会想到这种曲线会掉在曲面内(如果它们有交点的话),毕竟要找的曲面就是要满足在每点都以(a,b,c)为切向量嘛!当然这需要严格的数学证明,主要是一些常微的底功(在此主要讨论几何与方程,就不敖述了)。

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读书报告——————读王明新《非线性椭圆型方程》此书系统地介绍了二阶线性椭圆算子的特征值理论,半线性椭圆型方程和方程组的上下解方法及其应用,拓扑度理论和分支理论及其应用,方程组的解耦方法,Nehari 流形方法及其应用,p -Laplace 算子的特征值理论和p -Laplace 方程(组)的上下解方法及其应用。

本书选题先讲,内容新颖丰富,大部分内容取自同行近几年发表的论文(最新的内容是2009年发表的)。

由于我是入学后才读此书,我只读了其中的部分内容,这里我只对前六章的内容写个读书笔记。

书中罗列了同行近几年发表的论文,对读者来说,有难度,同样也是训练读者查参考文献的能力。

此书的第一章内容是介绍后面要用到的相关的预备知识。

第一节,书上对于Banach 空间,引入了Fr ´echet 导数和G ˆateaux 导数(以下简称为F 导数和G 导数)。

定义(F 导数) 称f 在点Ω∈0x 处是F 可微的,如果存在有界线性算子()Y X L A ,∈,使得()()r Au x f u x f 0)(00=--+当0→=r u 时.算子A 成为f 在0x 处的F 导数.定义(G 导数) 设.,:0Ω∈→⊂Ωx Y X f .对任意的,X h ∈当t 适当小时都有Ω∈+th x 0,并且极限()()tx f th x f t 000lim-+→存在,则称f 在0x 处G 导,称其极限是f 在0x 处沿方向h 的G 微分,记为()h x f G 0. 并且给出了两者之间的联系:.导导导连续G F G −−−→← 由定义我们可以看出,F 导比G 导难求。

利用这个关系,在求算子的F 导数的时候,我们可以转化为求G 导,然后只需证明求得的G 导是连续的,利用上面的关系,就知道,我们所求得的G 导就是F 导,这样,我们就把复杂的难于求的F 导转化为易求的G 导。

而本书中后面多次提到了求F 导数。

第二节介绍了无条件局部极值的定义、存在性和必要性。

这一节的内容类似与微积分中学过的一元或是二元函数的局部极值的定义和费马定理,学习的时候结合 内容记忆起来方便。

第三节介绍了在拟线性方程的边值的非负非平凡解的存在性方面的一个应用,前面讲到的知识在例子中多次被用到。

第二章主要介绍二阶线性椭圆算子的特征值问题。

我以前读过叶其孝编写的《反应扩散方程》中有介绍二阶线性椭圆的特征值问题,内容较少,篇幅不多,而这本书中较大篇幅的介绍了二阶线性椭圆的特征值问题,并且内容也比较丰富,可以说是这方面内容的经典汇总。

然而,对于二阶线性椭圆的特征值问题,到目前为止,只是第一特征值的研究比较全面,至于第二特征值以及再高的特征值的研究很贫乏,这方面可作的东西非常多,也可以说是对我们读者来说的一个指引作用。

书中先介绍了一般形式的二阶线性椭圆算子的特征值问题:()()()⎪⎩⎪⎨⎧Ω∂∈=Ω∈=++-=∑∑==x Bu x u u x c u D x b u D x a Lu i ni i ij n j i ij ,0,11,λ 这里的0=Bu 指的是Dirichlet 边值条件、Neumann 边值条件和Robin 边值条件。

假设(A )L 是一致椭圆的;(B )()()()()Ω∈C x c x b x a i ij ,,.由于此类算子的特征值结构非常复杂,书中介绍的主要是主特征值的内容,相关的结论是:上述的特征值问题有唯一的主特征值,与它对应的特征函数在Ω内是正的或者负的;其余的非主特征值对应的特征函数如果是实函数,那么它一定在Ω内改变符号;并且特征值的个数是可数个: ,..,21n λλλ。

还有几个重要的结论: 1. 假设()0≥x c ,1λ是特征值问题()()()⎪⎩⎪⎨⎧Ω∂∈=+∂∂Ω∈=+∆-x u x b u x a x u u x c u ,0,νλ 的主特征值,并且还是实的和简单的,其中(Ⅰ)()(),0,0≡≡x b x a 或者(Ⅱ)()().0,1≥≡x b x a如果()0≠x c 或者()0≠x b ,则01>λ.如果()()0≡≡x b x c ,则.01=λ 2.设()Ω∈C q ,k 是一个常数。

如果存在正函数ϕ,使得()()⎩⎨⎧Ω∂∈=Ω∈≤≥+∆-x x ku x q ,0,ϕϕϕ则()().1k q ≤≥λ进一步,如果上式不是恒等式,则()().1k q <>λ其次是考虑的散度型的二阶线性椭圆算子的特征值问题:()()⎪⎩⎪⎨⎧Ω∂∈=Ω∈=+-=∑=x Bu x u u x q u D x a D Lu i nj i ij j ,0,)(1,λ 假设(A )L 是一致椭圆的;(B )()()()()()().,,1Ω∂∈Ω∈Ω∈C x b C x q C x a ij由于此算子是对称算子,故它的特征值的具有非常清晰的结构。

相关的结论有: (1)特征值全是实数;(2)不同的特征值所对应的特征函数是正交的; (3)特征值的极小原理和极大-极小原理; (4)特征值是无界的,即∞=∞→k k λlim ;(5)特征函数系是()Ω2L 中的一个完备正交系;(6)特征值的变化(特征值关于)(x q 是单调增加的,Dirichlet 边值问题的特征值关于区域是单调减少的);(7)特征值连续依赖于系数()()()x b x q x a ij ,,; (8)若()Ω∈C x q )(,k 为常数,()q m λ是问题()⎩⎨⎧Ω∂∈=Ω∈=+∆-x u x u u x q u ,0,λ 的第m 个特征值,则()()k q k q m m +=+λλ;(9)非完全耦合的二阶线性椭圆方程组的特征值问题: 设()Ω∈αCc ,算子()(),)(1,x a D x aD M i nj i ijj+-=∑=()()x b D x a D N i nj i ij j +-=∑=)(1,都是区域Ω上的一致椭圆算子,特征值分别记为{}∞=1i i ξ和{}∞=1i i η,系数()Ω∈αC b a b a ij ij ,,,.定义⎪⎪⎭⎫⎝⎛+=⎪⎪⎭⎫⎝⎛Nv v x c Mu v u L )(,则算子L 的谱仅由特征值构成,并且()=L σ{}∞=1i i ξ⋃{}∞=1i i η; (10)Poincare 不等式:(与Sobolev 空间的Poincare 不等式对比记忆)(ⅰ)记01>λ是算子∆-在Ω上带有齐次Dirichlet 边界条件的第一特征值,则(),,1122122Ω∈∀≤H u Du uλ 并且11λ是使得上式成立的最小常数,也称为最佳嵌入常数。

(ⅱ)记02>λ是算子∆-在Ω上带有齐次Neumann 边界条件的第二个特征值,则(),0,,1122222=∂∂Ω∈∀∇≤-Ω∂Ωνλu H u u u u并且21λ是使得上式成立的最小常数,也称为最佳嵌入常数。

补充:(Bessel 不等式)设X 是一个内积空间,如果{}Λ∈=ααe S 是X 中的正交规范基,那么X x ∈∀,有()22,x e x ≤∑Λ∈αα.研究特征值问题的意义目前主要在于研究主特征值,因为主特征值所对应的特征函数在整个定义域内不改变符号,即恒正或是恒负,这对于后面要讲的生态模型的正共存解的存在性起到关键的作用,这也是本书中在讲共存解时多次采用的方法,这也给读者在研究问题的时候提供了一种很有用的方法。

第三章介绍了椭圆型方程的上下解方法(利用上下解得到解的存在性的方法称为上下解方法),此法是研究非线性偏微分方程的一种重要方法。

对于一个非线性偏微分方程的定解问题,只要比较原理成立,都可以利用上下解方法来处理。

上下解方法非常简单初等,结构又非常深刻。

这种方法即给出了解的存在性,又给出了解的估计。

但此法也有困难的地方,那就是构造合适的上下解。

下面先给出一个一般形式的比较原理,然后依次给出方程式和方程组的上下解方法,最后结合叶其孝编写的《反应扩散方程》总结一下构造上下解的方法。

(比较原理)假设Ω是nℜ中的一个有界区域,()Ω∈∞L x )(η,函数()x q 在Ω内非负连续,常数]1,0(∈α,非负函数()].0()(∞∈C s g .又设函数()Ω∈121,C u u 并且在Ω内是正的,在分布意义下满足()()()()222111)(0)(u g x q u x u u g x q u x u +-∆-≥≥+-∆-ααηη,在边界附件满足()0sup lim 1112),(≤-++→Ω∂ααu u x d . 如果(1)当10<<α时,函数()αss g 关于{}{}⎪⎭⎫ ⎝⎛∈ΩΩ2121,sup ,,inf u u u u s 单调不减;(2)当1=α时,()x q 是非负非平凡的连续函数,()αss g 关于{}{}⎪⎭⎫ ⎝⎛∈ΩΩ2121,sup ,,inf u u u u s 严格单增,则21u u ≥在Ω内恒成立。

注:由上面的比较原理,得边值问题()()()⎩⎨⎧Ω∂∈=Ω∈=+-∆-x x u x u g x q u x u ,,0)(ϕηα 有唯一的正解。

下面具体来总结一下方程式的上下解方法。

先对拟线性方程,利用不动点定理证明:如果所讨论的问题具有有序的上下解,那么它在上下解之间一定有解;其次对半线性方程,借助有序上下解构造单调迭代序列,进而得到位于上下解之间的最大解和最小解的存在性。

设Ω是nℜ中的一个有界区域,边界α+∈Ω∂2C,算子c D b D aL i ni i ij nj i ij++-=∑∑==11,在Ω上是一致椭圆算子,系数属于()ΩαC .边界算子,ν∂∂+=ubau Bu 其中()Ω∂∈+α1,C b a 都是非负函数,并且0)()(>+x b x a .考虑下面的边值问题()⎪⎩⎪⎨⎧Ω∂∈=Ω∈=++-=∑∑==x Bu x Du u x f cu u D b u D a Lu i ni i ij n j i ij ,,,,11,φ 定义(上下解)函数()()ΩΩ∈21,C C u u 分别称为上述问题的上下解,如果()⎪⎩⎪⎨⎧Ω∂∈≥Ω∈≥x u B x u D u x f u L ,,,,φ()⎩⎨⎧Ω∂∈≤Ω∈≥x u B x u D u x f u L ,,,,φ 若边界条件是u Bu =,那么上下解的光滑性条件可以减弱为()()ΩΩ∈2,C C u u .定理:假设在Ω∂上()0>x a ,函数u u ,为上述边值问题的上下解,并且满足u u ≥。

记u c Ω=min ,u c Ω=max 。

又设()η,,u x f 关于Ω∈x ,[]u u u ,∈以及n ℜ∈η满足Nagumo条件,即存在连续函数++→R R :ψ,使得()()()[]n u u u x u u x f ℜ∈∈Ω∈∀+≤ηηψη,,,,1,,2.那么上述边值问题存在解u ,并且满足,,N Duu u u ≤≤≤∞其中N 是依赖于L u u ,,,ψ的系数的Nagumo 常数.此定理的意义在于判断椭圆型方程解的存在性。

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