大学物理下--光学复习
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
第一部分:光的干涉
一、相长干涉和相消干涉的条件
ππλδ
ϕ)12(2{
+±±==∆k k 3210,,,k =
减弱,相消干涉)
加强,相长干涉)
((2/)12({
λλ
δ+±±=k k 二、杨氏双缝实验
ϕϕδtg a a ⋅⋅=2~sin 2
D x tg =
ϕ
⎩⎨
⎧=+±=±=⋅=暗纹
、、明纹、、
2102/)12(321a 2k k k k D x λλδ① 明暗纹位置:
21
S 2
D
(暗纹)
(明纹)
3212104122,,k ,,k )a /(D )k ()
a /(kD {
x ==-±±=λλ ② 干涉条纹的间距:
)a /(D x 2λ∆=
三、 薄膜干涉
1、反射光的干涉公式:
)
0(2
/)12({)2(sin 22
2
12
2≥+=+-=k k k i n n e λλλ
δ
a 、讨论:21n ,n 一定时
① i 一定,)e (δδ=:等厚干涉 ② e 一定,)i (δδ=:等倾干涉 b 、 透射光的干涉
21222
2
12
2/)k (k {
i sin n n e 'λλ
δ+=-=
c 、 注意点:
① 干涉光线?条纹域?光路?
② 半波损失?
③ k 的取值要保证0≥e ,k 取整数。
2、 劈尖干涉
① 空气劈尖
2102
/)12({
22、、=+=+
=k k k e λλ
λ
δ
)e (δδ=:平行于棱边的明暗相间的直条纹
劈尖(棱边)处:20/,e λδ==,暗纹;
相邻明(暗)条纹间距:θλ
2≈
l
相邻明(暗)条纹:2λ∆=
e
② 玻璃劈尖
θ
2102
/)12({
22、、=+=+
=k k k ne λλ
λ
δ相邻明纹间距:θλ
θλn sin n l 22≈
=
例:下列各图中,条纹将如何变化?
↓↑=l ,sin l θθλ2 ↑↑=+=k ,e k e λ
λ
δ22 l
a H sin l 22λ
θλ
==
3、 牛顿环
(1)明暗环半径
θ
ω
θ
2/)12({
22λλ
λ
δ+=+
=k k e
将R r e 22
=代入, 明环:
3,2,12
/)12(=-=k R k r λ
暗环: ,2,1,0==k kR r λ (2)讨论: ① 中间一点是暗圆斑; ② 条纹不是等间距的,越外越小 ③ 中间填充介质,仍有一条光线有半波损失, 明环:
321212,,k )n /(R )k (r =-=λ
暗环: ,2,1,0/==k n
kR r λ
4、 增透与增反 增反:
1022,k k e n ==λ增透:
2
1222λ
)
k (e n += 10,k =
四、 迈克尔逊干涉仪
2λ
N
d ∆=∆
2)1(2λ
δN t N ∆=-=
)1(22-∆=
n N
d λ
第二部分 光的衍射 一、 夫琅和费单缝衍射
38
1.50
13.n =
1、 垂直入射时明暗纹的条件 由菲涅耳半波带法得到
⎪⎪⎪⎪
⎩
⎪
⎪⎪⎪⎨⎧+±⋅±==明纹中心暗纹中心
中央明纹2)12(220sin λλϕδk k a AB
),,k ( 321=
明暗纹中心的位置
⎪⎪⎪
⎩
⎪⎪⎪⎨⎧
+±±≈)
(2)12()
()(0明纹中心暗纹中心中央明纹a f k f a k x λλ ),,k ( 321= 中央明纹宽度:a f l λ20=
相邻(明)暗纹间距:20
l a f
l =
=λ
2、 斜入射:
⎪⎪
⎪
⎩
⎪
⎪
⎪⎨⎧
±±=+±±=⋅=+=明纹)(暗纹
,2,1,212,2,1,22,0)sin (sin k k k k a λλθϕδ
条纹位置:
⎪⎪⎪
⎩
⎪
⎪
⎪⎨⎧
±±=+±±=⋅-=明纹)(暗纹
中央明纹 ,2,1,212,2,1,22,k f k k f k ftg ftg x λλθϕ 线下方取负。在法线上方取正,在法θϕ,
二、光栅衍射(本章重点,本学期重点)
1、 光栅方程
确定主极大位置的方程
N
b a d 1
=+=
,,,k k sin )b a (210=±=+λϕ
λ
λ
ϕNk b
a k sin ±=+±= 2、 缺级现象
若ϕ同时满足:
,,'k k sin a 21±±='=λ
ϕ
,,k k sin )b a (10±==+λϕ
缺级: '
k a
b a k += 如:a b a 3=+,则'k k 3=,即:
963±±±=,,k 为缺级。