轴向拉压时杆件的变形

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工程力学16 轴向拉伸与压缩杆的变形

工程力学16 轴向拉伸与压缩杆的变形

伸长量;(2)C截面相对B截面的位移
(相对位移)和C截面的绝对位移。 解:(2) 位移:指物体上的一些点、
B
B
B′
l2=200
线、面在空间位置上的改变。 显然,两个截面的相对位移,
C
C
C′
在数值上等于两个截面之间的
F=40 kN
那段杆件的伸长(或缩短)。 因A截面固定,所以C截面
因此,C截面与B 截面的
掌握:胡克定律表达式的应用 ; 轴向变形— —伸长量的计算 ——难点+重点
谢 谢!
解:(1) 变形:物体受力以后 发生尺寸和形状的改变。
B
B
B′
l2=200
l1
FN l1 EA1
40 103 N 210 109 Pa
300 103 m 400 106 m2
0.143103m=0.143mm(伸长)
C
C
C′
F=40 kN
l2
FN l2 EA2
40 103 N 210 109 Pa
实验表明,在材料正应力没有超过比例极限时,横向线应变与纵 向线应变之比为常数,用绝对值表示为
v
或写成
v
v称为横向变形因数或泊松比
无量纲,由实验测定
例1 已知: AB段:A1 =400mm2
A
BC段:A2 =250mm2 ,E=210GPa
l1=300
求:(1)AB、BC段的伸长量及杆 的总伸长量;(2)C截面相对B截面 的位移和C截面的绝对位移。
200 103 m 250 102 0.143mm+0.152mm
0.152103m=0.152mm(伸长) 0.295mm(伸长)
例1 已知: AB段:A1 =400mm2

工程材料力学第四章轴向拉压杆的变形

工程材料力学第四章轴向拉压杆的变形
§4-5 轴向拉(压)杆的变形·胡克定律
拉(压)杆的纵向变形 (轴向变形) 基本情况下(等直杆,两端受轴向力):
纵向总变形Δl = l1-l (反映绝对变形量)
l 纵向线应变 (反映变形程度) l
1
fl
f ( x x)
x
f
l
x
x
沿杆长均匀分布 的荷载集度为 f 轴力图
fx
微段的分离体
y
pbd 2b 0
pd 2
13
所以
pd (2 10 Pa)(0.2m) -3 2 2(510 m)
6
4010 Pa 40 MPa
6
14
2.
如果在计算变形时忽略内压力的影响,则可认为
薄壁圆环沿圆环切向的线应变e(周向应变)与径向截面上
的正应力s 的关系符合单轴应力状态下的胡克定律,即
ν
亦即
- n
低碳钢(Q235):n = 0.24~0.28。
7
思考:等直杆受力如图,已知杆的横截面面积A和材料的 弹性模量E。
1.列出各段杆的纵向总变形ΔlAB,ΔlBC,ΔlCD以及整个 杆纵向变形的表达式。
2.横截面B, C及端面D的纵向位移与各段杆的纵向总变
形是什么关系?
uB L1
22
作业:4-7,4-91 Pa ~ 2.101011 Pa 200GPa ~ 210GPa
l 1 FN 胡克定律的另一表达形式: l E A




E
←单轴应力状态下的胡克定律
6
横向变形因数(泊松比)(Poisson’s ratio)
单轴应力状态下,当应力不超过材料的比例极限时,

杆件的基本变形形式

杆件的基本变形形式

杆件的基本变形形式
杆件的基本变形形式有以下几种:
1. 拉伸和压缩:当杆件受到沿其轴向的力时,杆件会发生拉伸或压缩变形。

拉伸时杆件长度增加,压缩时杆件长度减小。

2. 剪切:当杆件受到垂直于其轴向的力时,杆件会发生剪切变形。

剪切变形表现为杆件的横截面发生相对错动。

3. 扭转:当杆件受到绕其轴线的力矩时,杆件会发生扭转变形。

扭转变形使得杆件的横截面绕轴线旋转。

4. 弯曲:当杆件受到垂直于其轴线的横向力时,杆件会发生弯曲变形。

弯曲变形导致杆件的轴线发生弯曲。

这些基本变形形式是杆件在不同加载条件下的主要响应方式。

在工程和力学领域中,了解杆件的基本变形形式对于设计和分析结构非常重要。

通过对这些变形形式的研究,可以确定杆件在负载下的应力、应变分布以及可能的破坏模式。

需要注意的是,实际工程结构中的杆件可能同时受到多种变形形式的组合作用。

例如,在一个梁的设计中,可能同时存在弯曲和剪切变形。

因此,在分析杆件的变形和应力时,需要综合考虑各种变形形式的影响。

希望这些信息对你有所帮助!如果你有其他问题,请随时提问。

简述轴向拉压杆的受力特点和变形特点

简述轴向拉压杆的受力特点和变形特点

简述轴向拉压杆的受力特点和变形特点
轴向拉压杆是一种受到拉力或压力作用的杆件。

其受力特点主要
有两点:
1. 受力方向:轴向拉压杆受力方向与其轴线方向相同或相反。

当受到拉力时,轴向拉压杆会向外展开;当受到压力时,轴向拉压杆
会向内收缩。

受力方向与轴线方向共线,使得杆件能够承受较大的拉
力或压力。

2. 受力均匀:轴向拉压杆受力均匀分布在其截面上。

由于受力
方向与轴线方向相同或相反,杆件内部的各个截面上的应力相对均匀。

这样的受力特点能够保证杆件的强度和刚度。

轴向拉压杆的变形特点主要有两点:
1. 长度变化:轴向拉压杆在受到拉力或压力作用时会发生长度
的变化。

当受到拉力时,轴向拉压杆会发生伸长变形;当受到压力时,轴向拉压杆会发生缩短变形。

杆件的长度变化与受力的大小成正比。

2. 弯曲变形:轴向拉压杆在受力作用下有可能发生弯曲变形。

当受到较大的压力或拉力时,杆件可能会产生塑性弯曲或弹性弯曲。

这种变形可能会影响杆件的稳定性和工作性能。

综上所述,轴向拉压杆的受力特点是受力方向与轴线方向相同或
相反,受力均匀;变形特点是发生长度变化和有可能出现弯曲变形。

这些特点需要在杆件的设计和使用过程中进行考虑,以保证其性能和
安全。

第四节:轴向拉伸和压缩时的变形

第四节:轴向拉伸和压缩时的变形
对比总结:塑性变形:
杆件在外力作用下会发生变形,当外力取消 时不消失或不完全消失而残留下来的变形。
第四节 轴向拉伸和压缩时的变形
二、纵向变形和胡克定律:
1、纵向变形 杆件在轴向力作用下,杆的长度会发生变化,杆件长度的改
变量叫做纵向变形,用△l 表示。若杆件变形前长度为l ,变形后 长度为l
1
第四节 轴向拉伸和压缩时的变形
第四节 轴向拉伸和压缩时的变形
杆件的纵向变形与杆长l 有关,在其它条件相同时, 杆件愈长则纵向变形愈大。为了消除杆长对变形的影响, 常用单位长度的变形来描述杆件变形的程度。单位长度的 变形叫做线应变,用ε表示。
NI
E I EA N 或
I
I EA E
上式是胡克定律的的另一种形式,它表明在弹性受 力范围内,应力与应变成正比。
第四节 轴向拉伸和压缩时的变形
例:图示为一两层的木排架,作用在横木上的荷载传给
立 柱 , 其 中 一 根 柱 的 受 力 图 如 图 b 所 示 , P1=30KN , P2=50KN。柱子为圆截面,直径d=150mm。木材的弹性模量 E=10Gpa。求木柱的总变形。
解:木柱AB和BC两段轴力不同,应分 别求出两段变形,然后求其总和 (1)求轴力ຫໍສະໝຸດ 第四节 轴向拉伸和压缩时的变形
三、横向变形 拉压杆产生纵向变形时,横向也产生变形。若杆件
变形前的横向尺寸为α,变形后为,则横向变形为向应变
为 : 1
横向应变为
杆件受拉时,横向尺寸缩小,ε′为负值;杆件受 压时横向尺寸变大,ε′为正值。可见,轴向拉、压杆的 线应变与横向应变的符号总是相反。
第四节 轴向拉伸和压缩时的变形
一、弹性变形与塑性变形 用手拉一根弹簧,当拉力不大时就放松,弹簧

拉压杆的变形

拉压杆的变形

EA称为杆的拉压刚度,它是单位长度的杆产生单位长度的变形 所需的力。所以拉压刚度EA代表了杆件抵抗拉伸(压缩)变形 的能力。
因σ=FN/A、ε=Δl/l,故式(2-5)变为 σ=Eε (2-6
上式是胡克定律的另一表达式。它表明:在弹性限度内,正应力 与线应变成正比。
1.2横向变形
设图2-12所示拉、压杆在变形前、后的横向尺寸分别为d与d1, 则其横向变形Δd为
【例2-6】如图2-14(a)所示等截面直杆,已知 其原长l、横截 面积A、材料的容重γ、弹性模量E、受杆件自重和下端处集中力 F作用。求该杆下端面的位移ΔB。
【解】如图2-14(b)所示。距B端为x的横截面上的轴力为 FN(x)=F+γAx
微段dx如图2-14(c)所示。 略去两端内力的微小差值,则微段的变形为
=-0.975×10-3m=-0.975mm
各段柱的纵向线应变为
εBC=ΔlBC/lBC=-0.5mm/2000mm=2.5×10-4
εAB=ΔlAB/lAB=-0.975mm/1500mm=-6.5×10-4 全柱的总变形为两段柱的变形之和,即
Δl=ΔlBC+ΔlAB=-0.5mm-0.975mm=-1.475 mm
【解】由于上下两段柱的轴力不等,故两段柱 的变形要分别计算。各段柱的轴力为
FNBC=-100 kN 各段柱的纵向变形为
FNAB=-260 kN
ΔlBC=FNBC/EA = -100×103N×2m/10×109Pa× (0.2m)2 =-0.5×10-3m=-0.5mm
图2-13
ΔlAB=FNAB/EA= 260×103N×1.5m/10×109Pa×(0.2m)2
大量的实验表明,当杆的变形为弹性变形时,杆的纵向变形Δl与 外力F及杆的原长l成正比,而与杆的横截面面积A成反比,即

杆件的轴向拉压变形及具体强度计算

杆件的轴向拉压变形及具体强度计算

根据强度条件,可以解决三类强度计算问题
1、强度校核:
max
FN A

2、设计截面:
A

FN

3、确定许可载荷: FN A
目录
拉压杆的强度条件
例题3-3
F
F=1000kN,b=25mm,h=90mm,α=200 。
〔σ〕=120MPa。试校核斜杆的强度。
解:1、研究节点A的平衡,计算轴力。
目录
——横截面上的应力
目录
FN
A
——横截面上的应力
该式为横截面上的正应力σ计 算公式。正应力σ和轴力FN同号。 即拉应力为正,压应力为负。
根据杆件变形的平面假设和材料均匀连续性假设 可推断:轴力在横截面上的分布是均匀的,且方向垂 直于横截面。所以,横截面的正应力σ计算公式为:
目录
• 拉(压)杆横截面上的应力
FN 2 45° B
F
FN1 28.3kN FN 2 20kN
2、计算各杆件的应力。
B
1

FN1 A1


28.3103 202 106

4
F
90106 Pa 90MPa
x
2

FN 2 A2

20103 152 106

89106 Pa 89MPa
目录
三、材料在拉伸和压缩时的力学性质
教学目标:1.拉伸、压缩试验简介; 2.应力-应变曲线分析; 3.低碳钢与铸铁的拉、压的力学性质; 4.试件的伸长率、断面收缩率计算。
教学重点:1.应力-应变曲线分析; 2.材料拉、压时的力学性质。
教学难点:应力-应变曲线分析。 小 结: 塑性材料与脆性材料拉伸时的应力-应变曲线分析。 作 业: 复习教材相关内容。

工程力学-第7章-轴向拉压杆件的强度与变形计算

工程力学-第7章-轴向拉压杆件的强度与变形计算
广 州 汽 车 学 院
7
Guang Zhou Auto College
工程力学
第7章 轴向拉压杆件的强度与变形计算
广 州 汽
斜拉桥承受拉力的钢缆 车 学 院
8
Guang Zhou Auto College
工程力学
第7章 轴向拉压杆件的强度与变形计算
广 州 汽 车 学 院9来自 7-1轴向拉压杆横截面上的应力
胡克定律



工程力学
17
轴向拉压的变形分析
P
P
A 细长杆受拉会变长变细,
P
B 受压会变短变粗
C 长短的变化,沿轴线方向, 称为纵向变形
l+Dl l
d-Dd d
D 粗细的变化,与轴线垂直,
称为横向变形
P
P
P
7-3轴向拉压杆的变形计算 胡克定律
工程力学
Guang Zhou Auto College
变形量的代数和:


Δ
l

FNi li FNi ADlEADA+i
=Dl AD DlDE DlEB Dl
FNDElDE + FNEBlEB + FNBClBC
BC

Ec AAD
Ec ADE
Es AEB
Es ABC
=1.2106 m 0.6106 m 0.285106 m 0.428106 m
广
承受轴向载荷的拉(压)杆在工程中的

应用非常广泛。

由汽缸、活塞、连
杆所组成的机构中,不

仅连接汽缸缸体和汽缸
盖的螺栓承受轴向拉力,

带动活塞运动的连杆由

轴向拉压杆件的受力特点

轴向拉压杆件的受力特点

轴向拉压杆件的受力特点
轴向拉压杆件是指在受力时,受力方向与杆件轴线重合的杆件。

其受力特点主要表现为受力方向沿杆件轴线,因此其受力状态可以简化为拉力或压力。

在受拉力时,杆件会发生拉伸变形,而在受压力时,杆件会发生压缩变形。

此外,轴向拉压杆件的受力特点还包括以下几个方面:
1. 受力方向的集中性:轴向拉压杆件的受力方向集中在杆件轴线上,因此其受力状态相对简单,易于计算。

2. 受力方向的稳定性:由于受力方向与杆件轴线重合,因此轴向拉压杆件的受力方向相对稳定,不易发生偏转或扭曲。

3. 受力面积的小:轴向拉压杆件的受力面积相对较小,因此其承受的应力较大,需要选择合适的材料和截面形状以满足强度要求。

4. 受力方向的单一性:轴向拉压杆件的受力方向单一,因此其在设计和制造时需要考虑受力方向的影响,如选择合适的连接方式和加强措施等。

轴向拉压杆件的受力特点主要表现为受力方向沿杆件轴线,受力面积小,受力方向稳定且集中,需要选择合适的材料和截面形状以满足强度要求,并在设计和制造时考虑受力方向的影响。

2021铁道工程技术 2.3轴向拉压杆件的变形

2021铁道工程技术 2.3轴向拉压杆件的变形

轴向拉(压)杆的变形•胡克定理拉(压)杆受轴向力作用时,沿杆轴方向会产生伸长(或缩短),称为纵向变形;同时杆的横向尺寸将减小(或增大),称为横向变形。

如图(a )、(b )所示。

一、纵向变形设杆件变形前长为l ,变形后长为1l ,则杆件的纵向变形为 l l l -=∆1拉伸时纵向变形为正,压缩时纵向变形为负。

纵向变形l ∆的单位是m 或mm 。

纵向变形的大小与杆的原长l 有关,为了度量杆的变形程度,需用单位长度的变形量。

单位长度的变形称纵向线应变,简称线应变,以ε表示。

对于轴力为常量的等截面直杆,其纵向变形在杆内分布均匀,故线应变为ll∆=ε () 拉伸时ε为正,压缩时ε为负。

二、胡克定律实验证明,当杆的应力未超过某一限度,纵向变形l ∆与外力P 、杆长l 及横截面面积A 之间存在着如下的比例关系:EAPll =∆ () 在内力不变的杆段中,P N =,可将上式改写为用内力表达的形式 EANll =∆ () 式()称为胡克定律,表明当杆件应力不超过某一限度(比例极限)时,其纵向变形与轴力及杆长成正比,与横截面面积成反比。

P图 2.10(a)(b)将ε=∆l l 及σ=AN代入()式,可得 εσ⋅=E ()式()是胡克定律的另一表达形式,它表明当应力不超过比例极限时,应力与应变成正比。

比例系数E 称为材料的弹性模量,它与材料的性质有关,是衡量材料抵抗弹性变形能力的指标。

各种材料的E 值由试验测定,其单位与应力的单位相同。

EA 称为杆件的抗拉(压)刚度,它反映了杆件抵抗拉(压)变形的能力,对长度相同,受力相等的杆件,EA 越大,变形l ∆就越小;反之,EA 越小,变形l ∆就越大。

三、横向变形拉(压)杆产生纵向变形时,横向也产生变形。

设杆件变形前的横向尺寸为a ,变形后为1a (图)()(b a 、),则横向变形为 a a a -=∆1 横向应变为aa∆='ε () 杆件伸长时a ∆为负值,也为负值;杆件压缩时a ∆为正值,也为正值。

工程材料力学第四章轴向拉压杆的变形

工程材料力学第四章轴向拉压杆的变形

杆件几何尺寸的改变,是个标量;位移是指结点位置的移动,
是个矢量,它除了与杆件的变形有关以外,还与各杆件所受 约束有关。
21
求图示结构在荷载作用下B点的水平位 移和铅垂位移。(只列出几何关系)
A L1 B
L1
uB
a
B1
B2
L2
C
L2

vB
B'
解:变形图如图2, B点位移至B'点,由图知:
L2 vB L1ctg a sin a
y
pbd 2b 0
pd 2
13
所以
pd (2 10 Pa)(0.2m) -3 2 2(510 m)
6
4010 Pa 40 MPa
6
14
2.
如果在计算变形时忽略内压力的影响,则可认为
薄壁圆环沿圆环切向的线应变e(周向应变)与径向截面上
的正应力s 的关系符合单轴应力状态下的胡克定律,即
E 2.001011 Pa ~ 2.101011 Pa 200GPa ~ 210GPa
l 1 FN 胡克定律的另一表达形式: l E A




E
←单轴应力状态下的胡克定律
6
横向变形因数(泊松比)(Poisson’s ratio)
单轴应力状态下,当应力不超过材料的比例极限时,
某一方向的线应变 与和该方向垂直的方向(横向)的线应 变'的绝对值之比为一常数,此比值称为横向变形因数或 泊松比(Poisson’s ratio):
ν
亦即
- n
低碳钢(Q235):n = 0.24~0.28。
7
思考:等直杆受力如图,已知杆的横截面面积A和材料的 弹性模量E。

轴向拉压杆件的受力特点和变形特点

轴向拉压杆件的受力特点和变形特点

轴向拉压杆件的受力特点和变形特点哎呀,我的妈呀!什么是轴向拉压杆件呀?这名字听起来可真够复杂的!不过没关系,让我这个好奇宝宝来好好研究研究。

先来说说轴向拉压杆件的受力特点吧!你想想看,一根杆子,就像拔河比赛中的绳子一样,两边有人使劲儿拉或者使劲儿压。

要是两边都用力往两边拉,这杆子不就受到拉力了嘛?那要是两边都用力往中间压,这杆子不就受到压力了嘛?这多简单!
比如说,起重机吊起一个重物,那连接重物的那根杆子,不就是受到拉力了吗?这不就和我们拔河的时候,绳子被两边拉是一个道理嘛?再比如,我们用千斤顶把车子顶起来,那千斤顶里的杆子,不就是受到压力了吗?这不就和我们使劲儿把气球往里面压一样嘛?
那轴向拉压杆件的变形特点又是什么呢?当杆子受到拉力的时候,它会变长变细,就好像我们拉一根橡皮筋,它是不是就被拉长了,还变细了?当杆子受到压力的时候,它会变短变粗,这就好像我们把一块面团往一起压,面团是不是就变短变厚了?
我们来想象一下,如果有一根细细的竹子,当成轴向拉压杆件。

当我们用力拉它的时候,它是不是就会被拉得长长的,而且中间还会变得更细,感觉随时都会断掉似的?要是我们用力压它,它是不是就会被压得短短的,粗粗的,像个矮胖墩儿?
我再给你举个例子,假如有一根金属杆子,用来支撑大桥。

如果桥上的车太多太重了,这根杆子受到的压力太大,它可能就会被压得变形,说不定大桥都会变得不安全啦!这多可怕呀!
所以说呀,了解轴向拉压杆件的受力特点和变形特点可太重要啦!要是工程师们不明白这些,盖的房子、造的桥说不定哪天就出问题了,那得多危险呀!
总之,轴向拉压杆件的受力和变形特点虽然听起来有点复杂,但是只要我们多想想生活中的例子,就不难理解啦!。

材料力学 杆件的变形计算

材料力学 杆件的变形计算

40kN A
60kN B
20kN C
400
400
9
40kN A
60kN B
20kN
C
1)求出轴力,并画出轴力图
400
400
FN KN 40
2)求伸长量
+
x l l AB lBC

20
l AB
FNABl AB EAAB
40 10 3 400 200 10 3 800
0.1mm
伸长
lBC
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
FNBC l BC EABC
x0 x
5、杆的横向变形:
ac ac ac
6、x点处的横向线应变:
ac
ac
2
二、拉压杆的弹性定律
1、等内力拉压杆的弹性定律
P
P
2、变内力拉压杆的弹性定律
NN((xx))
x dx 内力在n段中分别为常量时
dL PL A
dL PL NL EA EA
※“EA”称为杆的抗拉压刚度。
(dx) N ( x)dx EA( x)
C
C2
C1
因此,C节点变形后将位于C3点
C3 C0
由于材料力学中的小变形假设,可
以近似用C1和C2处的圆弧的切线来代替 圆弧(以切代弧法),得到交点C0
14
[解]
1)分析节点C,求AC和BC的轴力(均预
A
先设为拉力)
F
B
30oC2
C
C1
y
FAC
F
30
FBC
C x
FAC sin 30 F 0 FAC 2F 80kN 拉 伸长
是刚刚走到这个知识领域的边缘,然而一旦对它有了充分的认 识,就将会在我们面 前展现出一个迄今为止只被人们神话般

轴向拉(压)杆的变形

轴向拉(压)杆的变形
(5-8) ε′没有量纲。
轴向拉(压)杆的变形
1.4 泊松比
实验表明,对于同一种材料,当应力不超过比例极
限时,横向线应变与纵向线应变之比的绝对值为常数。比
值ν称为泊松比,亦称横向变形系数。即
(5-9a)
由于这两个应变的符号恒相反,故有
ε'=-νε
(5-9b)
泊松比ν是材料的另一个弹性常数,由实验测得。工
程上常用材料的泊松比见表5-1。
轴向拉(压)杆的变形
工程力学
引入比例常数E,则上式可写为 (5-7)
上式称为胡克定律,这是胡克定律的另一形式。 由式(5-7)可看出,EA越大,杆件的变形Δl就越小,故称EA 为杆件抗拉(压)刚度。工程上常用材料的弹性模量见表5-1。
轴向拉(压)杆的变形
1.3 横向变形
在轴向力作用下,杆件沿轴向的方向伸长(缩 短)的同时,横向尺寸也将缩小(增大)。设横向 尺寸由b变为b1,如图5-8(b)所示,Δb= b1-b,则 横向线应变为
工程力学
轴向拉(压)杆的变形
轴向拉伸(或压缩)时,杆件的变 形主要表现为沿轴向的伸长(或缩短), 即纵向变形。由实验可知,当杆沿轴向 伸长(或缩短)时,其横向尺寸也会相 应缩小(或增大),即产生垂直于轴线 方向的横向变形。
轴向拉(压)杆的变形
1.1 纵向变形
设一等截面直杆原长为l,横截面面积为A。在轴向拉力F 的作用下,长度由l变为l1,如图5-8(a)所示。杆件沿轴线方 向的伸长为Δl=l1-l,拉伸时Δl为正,压缩时Δl为负。
图5-8
轴向拉(压)杆的变形
杆件的伸长量与杆的原长有关,为了消除杆件长度 的影响,将Δl除以l,即以单位长度的伸长量来表征杆件 变形的程度,称为线应变或相对变形,用ε表形

轴向拉伸和压缩—轴向拉(压)杆的变形(建筑力学)

轴向拉伸和压缩—轴向拉(压)杆的变形(建筑力学)
长度的纵向变形,即纵向线应变,简称应变。
纵向线应变
l
l
线应变--每单位长 度的变形,无量纲。
△l以杆件伸长时为正,缩短时为负; 的正负号与△l
一致,因此,拉应变为正,压应变为负。
FP
a1
a
FP
l l1
杆的横向变形为
∆a =a1-a
杆在轴向拉伸时的横向变形为负值,压缩时为正值。
同理,将杆件的横向变形 除以杆的原截面边长,得杆件单
轴向拉伸与压缩
对于长度相同,轴力相同的杆件,分母EA越大,杆的纵向 变形⊿ l 就越小。
可见EA反映了杆件抵抗拉(压)变形的能力,称为杆件的 抗拉(压)刚度。
胡克定律的另一表达形式 或 E
E
在弹性范围内,正应力与线应变成正比。
对于各段杆件截面面积不同或内力分段不同的拉压杆 ,在计算杆件变形量时,应分段计算,然后叠加,即:
位长度的横向变形
' a
a
ε′称为横向线应变。ε′的正负号与⊿a 相同,压缩时为正 值,拉伸时为负值;ε′也是一个无量纲的量。
'
泊松比μ是一个无量纲的量。它的值与材料有关,可由实 验测出。
由于杆的横向线应变ε′与纵向线应变ε总是正、负号相反, 所以
-
轴向拉伸与压缩
第四节 轴向拉(压)杆的变形
一、纵向变形和横向变形
FP
a1
a
FP
l l1
纵向变形 l l1 - l
长度量纲
将杆件的绝对伸长量△l 除以杆的原长l,得到杆件单位
FNl EA
轴向拉伸与压缩
例7-6 试求 例7-5中砖柱顶面位移。已知E=3GPa, lAB=3m, lBC=4m。
解 由于砖柱底端是固定端,所以 柱顶面位移等于全柱的总缩短变形。

材料力学 杆件的变形计算

材料力学 杆件的变形计算
必知弓力三石者,当弛其弦以绳缓擐之者,谓不张之,别以 一条 绳系两箭,乃加物一石张一尺、二石张二尺、三石张三 尺。其中 “两萧” 就是指弓的两端。 胡:郑老先生讲“每加物一石,则张一尺”。和我讲的完全是同一 个意思。您比我早1500 中就记录下这种正比关系,的确了不起, 真是令人佩服之至』我在1686 年《关于中国文字和语言的研究 和推测》一文中早就推崇过贵国的古代文化:“目前我们还只 是刚刚走到这个知识领域的边缘,然而一旦对它有了充分的认 识,就将会在我们面 前展现出一个迄今为止只被人们神话般
B
30oC2
C
C1
1.44mm
胡:请问,“ 弛其弦,以绳缓援之” 是什么意思 ?
郑:这是讲测量弓力时,先将弓的弦 松开,另外用绳子松松地套住弓 的两端,然后加重物,测量。
胡:我明白了。这样弓体就没有初始应力,处于自然状态。
郑:后来,到了唐代初期,贾公彦对我的注释又作了注疏,他说: 郑又云假令弓力胜三石,引之 中三尺者,此即三石力弓也。
400
400
FN KN 40
2)求伸长量
+
x l l AB lBC

20
l AB
FNABl AB EAAB
40 10 3 400 200 10 3 800
0.1mm
伸长
lBC
FNBC l BC EABC
20103 400 0.167mm
200103 240
缩短
l lAB lBC 0.1 0.167 0.067mm 缩短
A
1m
F
B
30o
C
分析
A
B
通过节点C的受力分析可以判断AC 杆受拉而BC杆受压,AC杆将伸长,而 F BC杆将缩短。

第7章 轴向拉压杆件的强度与变形计算

第7章 轴向拉压杆件的强度与变形计算

F NBC 56 . 6 kN (压力) F NBA 40 kN
(拉力)
(2)由强度条件确定各杆截面尺寸 对BA杆
A BA
d
4
2

F NBA
s
d
4 F NBA

s
17 . 8 mm
可取
d 18 mm
F NBC
对BC杆
A BC a
2

w
a
F NBC
【例】已知AB梁为刚体,CD为拉杆,拉杆直径
d=2cm,E=200GPa,FP=12kN, 求B点位移。
C 0.75m A D B
1m
1.5m
FP
解:(1)受力分析,求轴力
FN
F Ax
A
D
B
F Ay
1m
1.5m
FP

M
A
0
F P AB F N AD sin
FN
解:(1)受力分析, 求各杆轴力

F NBD
F x 0, Fy 0
2 F P 31 . 4 kN
(2)求各杆应力

BD
F NCD F P 22 . 2 kN
F NBD A BD F NCD A CD 22 . 2 kN 31 . 4 kN

CD
3
m

DD BB

AD AB
B B D D /(
AD AB
)
4 . 17 10
3
m
7.4 轴向拉压杆的强度计算
• 工作应力

FN A
• 失效:工作应力超过了杆件材料所能承受的极 限应力;

直杆轴向拉压的变形

直杆轴向拉压的变形

单击此处添加标题
式中E 称为材料的弹性模量,与材料的性质有关, 由实验测定,它反映了某种材料抵抗变形的能 力,在国际单位制中常用单位为兆帕(MPa)。
它表明:在弹性受力范围内,应力与应变成正比。
3.6 直杆轴向拉、压在工程中的应用
应用分析:自从1956 年瑞士建成第一座现代化的斯特勒姆桑德斜拉桥以来,世界各国相继修建了300 多座斜拉 桥,我国就占了100 多座。在图a、b 所示的某斜拉桥中,钢质拉索就属于轴向受拉构件。在施工与使用过程中, 要采取有效的措施(如对钢索外加防护套、内注水泥浆)防止钢索发生锈蚀。道路与桥梁工程中许多桥墩属于轴 向受压构件,其截面通常采用圆形(图c)或方形。由于桥墩是轴向受压构件,故其纵向受力钢筋沿周边均匀分 布(图d)。
3. 螺栓连接,杆件也可绕结点作微小的转动,计算时,结点也可以简化为铰链连接,各根通过结 点连接的杆件,也可看成二力杆,通常上弦杆和腹杆受压,下弦杆受拉。为保证屋顶的稳定性 和安全性,在施工过程中,必须保证结点的施工质量和屋架的垂直度、水平度等。
单击此处添加大标题内容
某房屋工程为预应力混凝土管桩基础,采用干打锤击沉桩方法(如图)进 行沉桩时桩身应垂直,垂直度偏差不得超过0.5%,并用两台成90。方向 的经纬仪校准。应用分析:管桩是按轴向受压构件为主设计的,它承受房 屋传来的竖直向下的荷载作用。 管桩在锤击沉桩过程中,受到冲击动荷载的作用。冲击动荷载的大小与锤 重、落锤高度、锤击速度有关,冲击动荷载能有效地把管桩沉入地基中。 在沉桩施工过程中,桩身、桩帽、送桩和桩锤应
纵向绝对变形
单击此处添加标题
单击此处添加标题
规定拉伸时ε 为正,反之为负,线应变量纲为1。
实验表明:在弹性受力范围内,杆件的纵向变 形与杆件所受的轴力及杆件长度成正比,与杆 件的横截面面积成反比,这就是胡克定律。其 表达式为:
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刀点的位移AA。
♦轴向拉压时杆件的变形
解:⑴列平衡方程。
Fx = 0 FN2 sin a - FN1 sin a = 0
Fy - 0 FN1cosa + FN2 cos a - F =
0
‘,
得到.FN1 = FN2 =-
F 2cosa
♦轴向拉压时杆件的变形
(2)计算两杆的变形。 B
"22 = FEAL = lEAcosa
= =
卩 8
E
迫爾 0< “ 0.5 铜泡沫“ =-0.39 G =
♦轴向拉压时杆件的变形
兀■胡克定律
Fl △ l xd A
Thomas Young
罗伯特•胡克
E弹性模量 EA抗拉(压)刚度
♦轴向拉压时杆件的变形
五、杆件的变形计算
例题1图示为一变截面圆杆4BCD。已知
F1=20kN , F2=35kN , F3=35kN , /1=/3=300mm , /2=400mm , 4=12mm , ^2=16mm , ^3=24mmo 试
求:8截面的位移及"杆的变形。
♦轴向拉压时杆件的变形
50
♦轴向拉压时杆件的变形
解:B截面的位移及杆的变形
MAB = ^111 = 2.53 x 10-4m
AB EA1
AlBC = = -1.42 x 10-4m
BC EA2
AlCD = M3 = -1.58 x 10-4m
CD EA3
FN1 =20kN (+) FN2 =-15kN (-)
第二章拉伸压缩与剪切
2.1轴向拉压的内力计算 ◄2.2 画轴力图 ◄2.3拉(压)杆横截面上的应力 ◄2.4拉(压)杆斜截面上的应力 ◄2.5材料拉伸时的力学性能
第二章拉伸压缩与剪切
2.6材料压缩时的力学性能 ◄2.7失效、许用应力和强度计算 ◄2.8轴向拉压时杆件的变形 ◄2.9 应力集中的概念
(伸长)
变形后,两杆仍应铰结在一起。
A"
♦轴向拉压时杆件的变形
汨 AA
AAff
也 ― A A = AA = =
cos a 2 EA cos a
1.293mm (J)
A2
以BAi和GA?为半径作圆弧 相交于A" 过Ai,A?分别做两杆的垂线相交于A'
FN3 =- 50kN (-)
' =-0.3 mm
UB = A CD + X'BC
A/AD = A/AB + AlBc + A【CD = -0.47 x 10-4mm
♦轴向拉压时杆件的变形
例题2如图所示杆系由两根钢杆1和2组成。已知 杆 端铰接,两杆与铅垂线均成0=30°的角度,长度 均 为I = 2m,直径均为d=25mm,钢的弹性模量为 £=210GPa。设在点处悬挂一重物F=100 kN,试求
2.10剪切和挤压的实用计算
轴向拉压时杆件的变形
♦轴向拉压时杆件的变形
一、纵向变形
1.纵向变形 2.纵向应变
M = 11 -1
8 =T
♦轴向拉压时杆件的变形
1. 横向变形 、b = b1 - b
矽 2. 横向应变
ห้องสมุดไป่ตู้
=b1-b =业
bb
♦轴向拉压时杆件的变形
三、泊松比
S,
卩 卩 一 一 称为泊松比
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