通量与散度的物理意义 - 烟台大学数学院
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通量与散度的物理意义
专题摘要:给出向量场通量与散度的定义,有源与无源场的概念,通量为正,为负,为零的物理意义,散度的物理意义。通过实例揭示通量与散度的工程背景。
通量与散度是流体运动学中的两个重要的概念,在大气、海洋、热能、电磁场、土木工程等领域有着重要的应用。一些与通量和散度有着密切联系的重要工程术语(如:水气通量、热通量、风通量、电通量、电磁波通量等)在处理具体工程问题时是首先考虑的重要指标。下面以流速场为例研究通量与散度。
通量
设有流速场),,(z y x V
k j i V ),,(),,(),,(),,(z y x R z y x Q z y x P z y x ++=,
其中流体是不可压缩的,即流体之密度是不变的,假设其密度为1,),,(),,,(),,,(z y x R z y x Q z y x P 具有连续的一阶偏导数。设S 是流速场中一有向曲面,曲面S 上点),,(z y x 处的单位法向量为
k j i n γβαcos cos cos ++=
单位时间流体经过S 流向指定侧的流体总流量为
[40] dS v S n ⎰⎰=Φ, (1)
其中γβαcos cos cos R Q P v n ++=⋅=n V 。n v 表示流体的流速向量V 在有向曲面S 的法向量n 上的投影。由于n 表示点),,(z y x 处的单位法向量,所以
dS V n V n V ⋅=⋅=⋅=)(dS dS dS v n
因此,(1)式又可表示为
dS V ⋅=Φ⎰⎰S
。
称(1)式的积分为流速场沿指定一侧穿过曲面S 的通量。
通量为正,为负,为零时的物理意义
设在单位时间内流体向正侧穿过S 的流量为Φ,则在单位时间内流体向正侧穿过面积元素dS 的流量为
dS V ⋅=Φd 。
当V 是从dS 的负侧穿到dS 的正侧时,V 与n 成锐角,此时0>⋅=ΦdS V d 为正流量;
当V 是从dS 的正侧穿到dS 的负侧时,V 与n 成钝角,此时0<⋅=ΦdS V d 为负流量。
因此,对于总流量dS V ⋅=Φ⎰⎰S
,其物理意义为:它是在单位时间内流体向正侧穿过
曲面S 的正流量和负流量的代数和。当0>Φ时,表示向正侧穿过曲面S 的流量多于沿反向穿过S 的流量;当0≤Φ时,表示向正侧穿过曲面S 的流量少于或等于沿反向穿过S 的流量。
当S 为封闭曲面时,此时总流量为
⎰⎰⋅=ΦS
dS V , (2)
表示流体从内侧穿出曲面S 的正流量和从外侧穿入曲面S 的负流量的代数和。当0>Φ时,表示流出多于流入,此时在S 内必有产生流体的泉源。当然还可能有排泄流体的漏洞,但所产生的流体必定多于排泄出的流体。因此,当0>Φ时,不论S 内有无漏洞,我们说S 内有正源;当0<Φ时,我们说S 内有负源。这两种情况统称为S 内有源。但是,当0=Φ时,我们不能断言S 内无源。因为这时在S 内可能出现既有正源又有负源,二者恰好相互抵消而使得0=Φ。
散度的物理意义
设流速场),,(z y x v 中有一点M ,包含点M 的任一闭曲面为S ∆,所占空间区域为∆Ω,其体积为V ∆,∆Φ为从S ∆内穿出S ∆的通量。则称极限
V S M ∆⋅⎰⎰∆→∆ΩdS V lim ,
为流速场在点M 的散度。记为V div 。
由定义可知,散度V div 为一数量,表示在场中一点处通量对体积的变化率,即该点处源的强度;当0≠V div 时,其符号为正(或为负),表示在该点处有散发通量的正源(或有吸收通量的负源);当0=V div 时,表示该点无源,所以称0=V div 的场为无源场。
由高斯(Gauss )公式,可得散度的数学表达式
z
R y Q x P div ∂∂+∂∂+∂∂=V 。 (3) 实例 在点电荷q 所产生的电场中,已知任意点M 处的电位移向量为
r D 2
4r q π=, (4) 其中r 是点电荷q 到点M 的距离,r 是从点电荷q 指向M 的单位向量。以点电荷q 为中心,以R 为半径的球面为S 。那么,
1). 在球面S 内产生的电通量为
q R q R q S
S S ==
⋅=
⋅=Φ⎰⎰⎰⎰⎰⎰dS 2244ππdS r dS D 。
2). 求电位移D 在任一点M 的散度
取点电荷所在之点为坐标原点,此时,
r D 34r
q π=
, 其中|r k,j i r |=++=r z y x 。因此 3
334,4,4r qz D r qy D r qx D z y x πππ===
, 所以
0)(33452222=++-=∂∂+∂∂+∂∂=r
z y x r q div πz D y D x D D z y x 。 上述结果表明,除点电荷在原点(0=r )之外,电位移D 在任一点M 的散度均为零,即为无源场。