最新原子物理学——碱金属原子光谱的精细结构

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碱金属原子光谱的精细结构

碱金属原子光谱的精细结构

l
分量,与j垂直的分量对外的平均效 果抵消了(由于绕j转动的缘故)。

j
对外起作用的是它沿j的延线的分量, j
这就是电子的总磁矩
单电子磁矩与角动量的关系
对图示进行分析,利用三角形的余弦定理
可求出 j
lˆ l(l 1)
l

sˆ s(s 1)

ˆj

j( j 1)
1、载流闭合回路的磁矩 μ (IS)n 对应力矩: τ μ B
经典物理:封闭矩形线圈
1、载流闭合回路的磁矩 (IS)n 力矩τ μ B
2、回转运动电子的角动量与磁矩 μ e L L
2m
1、载流闭合回路的磁矩 (IS)n 力矩τ μ B
观察到两个取向;
难道是轨道角动量矢量合成?
第四章:原子的精细结构:电子的自旋
第一节 原子中电子轨道运动磁矩 第二节 史特恩—盖拉赫实验 第三节 电子自旋的假设 第四节 碱金属双线 第五节 塞曼效应 第六节 氢原子能谱研究进展
埃伦费斯特和他的学生,1924年,莱顿. 左起: 第开, 古兹密特, 汀柏根, 埃 伦费斯特, 克罗尼格, 和费米。
原子处于基态。
沿着-x方向观察:
沿X水平方向运动的氢原子束,其速度:v
3kT m
为了使进入磁场的氢原子 束受到力的作用,这个磁 场必须是不均匀的磁场区 (0.1nm的线度范围内)。
N
S
磁场沿Z 方向是变化的,即
Bz 0, Bz Bz 0
z
x y
在磁场中,磁矩在磁场中的势能:

ˆj2 lˆ2 sˆ2
ˆj2 sˆ2 lˆ2
g j gl

碱金属原子形成精细结构光谱的选择定则为

碱金属原子形成精细结构光谱的选择定则为

碱金属原子因其复杂的内部结构,其光谱发射和吸收特性极其复杂。

这些原子可以形成精细结构光谱,这些光谱特性受到原子内部结构的影响,因此被称为精细结构光谱。

精细结构光谱选择定则是特定原子的精细结构光谱发射和吸收特性的定义。

碱金属原子的精细结构光谱选择定则可以分为两类:外层电子配对和内层电子配对。

外层电子配对定则指的是原子的外层电子受量子数的影响而形成的可观察的能级,外层电子的配对越完善,原子的精细结构光谱行为就越接近理想状态。

内层电子配对定则指的是由内层电子形成的值支配原子的精细结构光谱行为,内层电子的配对越完美,原子的精细结构光谱行为就越接近理想状态。

碱金属原子形成精细结构光谱的选择定则是指原子内部结构和外层电子配对定则,它们决定了碱金属原子形成精细结构光谱的发射和吸收特性。

这些定则是通过电子的配对和内层电子的值支配得出的,因此,可以精确地控制碱金属原子形成精细结构光谱的发射和吸收特性。

21_碱金属原子光谱的精细结构.ppt

21_碱金属原子光谱的精细结构.ppt
j j 1 1 s s 1 2
2
11 d V E p s 2 2 sp m c rd r
2
Ze 1 V r 40 r
2
1 d V 22 j j 1 1 s s 1 2 m c r d r
第二辅线系: ns 2p
伯格曼线系: nf 3d
Li 原子光谱的精细结构精细结构
间隔逐渐缩小
间隔不变
ns2p
因而设想 s: 单层 p: 双层
np2s 因而设想 s: 单层 p: 双层 且双层间隔随n 增加而减小
nd2p
因而设想 p、d、f: 皆为双层, 且 双层间隔随n 增加而减小
B ?
e
r

e
r
Ze
Ze

j Ze Ze

r 0 j B 3 4 r
r Ze r 0 j 0 B 3 3 4 r B 0 0 E 4 r 1 E Ze r j Ze E 2 c 4 0 r3 2 Ze 1 d V r e E F Vr 4 r d r r 0
1 2
Ze

p m s,z s


1 2
E s,zB
B
B
s,z
s,z
1 e E B s 2m
1e E B s 2m
2.2 自旋与轨道运动相互作用 能量的计算
E B s
e s ps m
2 2
给定n, l, s = ½,

高二物理竞赛对碱金属光谱精细结构的解释PPT(课件)

高二物理竞赛对碱金属光谱精细结构的解释PPT(课件)
电偶极子延长线上的电场
电子在该电场中受到的电场力 同一主量子数n下,碱金属的各轨道能级分的很开
2ep
Balmer系第一条谱线Hα Balmer系第一条谱线Hα 类氢离子体系为Li++ 4×10-4eV; n=3: ΔEr~ 6×10-5eV;
F (r) 40r3 V (r)
类氢离子体系为Li++
计算原子处于2D3/2状态的总磁矩 及投影 的可能值。
2 1/2
2 1/2
nP 2S 电 n=偶2:极Δ子Er延~ 长2. 线2上的电场
2
因此,前面精细结构3/的2讨论只是考虑Δ1E/l2s
n2S1/222P3/2
主线双重线的波数差等于22P1/2 、22P3/2两能态之间的波数差
计算原子处于2D3/2状态的总磁矩 及投影 的可能值。
12S1/2
主线双重线的波数差等于22P1/2 、22P3/2两能态之间的波数差
双E层能Rn级h3lc(间l 2Z隔1*)4 /裂n 距2 ,l 1 ,nR R3l (l21 Z0 19 4)7 3 7 2.3 91 .6cm cm 1 ,11
1 3 7 Z 3 类氢离子体系为Li++
. 原子内部磁场的估算。试估计作用在氢原子2P态电子上的磁场
32S1/2
32P3/2 32P1/2
n=3
32D5/2 32D3/2
12
56 7 3 22P3/2 4
n=2
22S1/2
22P1/2
选择定则: l1,j0,1
实际有几条谱线呢?
四个量子数小结
名称
取值
主量子数 n 1,2,
l 0,1,2,n 1
角量子数 L ll 1

4[1].3 4.4 碱金属原子光谱的精细结构

4[1].3 4.4 碱金属原子光谱的精细结构

p j = pl + ps或p j = pl + ps
h h +s 或pj = l 2π 2π h h = (l + s ) 或 (l s ) 2π 2π h = j , j = l + s或 l s 2π
j:电子的总角动量量子数
h pj = l 2π
h s 2π
由电磁学理论,考虑电子的自旋磁距后附加的能量为
1 3 1 1 如l = 1,j = 1 + = 或1 - = 2 2 2 2
h h pl = 2 = 1.41 2π 2π 1 3 h h ps = × = 0.87 2 2 2π 2π
3 5 h h pj = × = 1.94 2 2 2π 2π h 1 3 h 或= × = 0.87 2 2 2π 2π
附加光谱项和精细结构裂距
T
T
j =l +
1 2
l = a 2
l +1 =a 2
Tls上=-a l 2
j =l
1 2
T0
nl
Tls下=a
l +1 2
双层能级间隔用波数表示
1 Rα 2 z 4 ~ v = T1 T2 = a (l + ) = 3 米 1 2 n l (l + 1)
~ v 与n 3和l (l + 1)成反比,与z 4成正比
对电子: 可得:
0 z ev B= sin α 2 4π r
mrv sin α = pl
ze 1 1 B= 3 pl (ε 0 0 = 2 ) 2 4πε 0 mc r c 1
3, θ 的取值 cos
p j = pl + ps 2 pl ps cos θ

§43碱金属原子光谱的精细结构21页PPT

§43碱金属原子光谱的精细结构21页PPT
§43碱金属原子光谱的精细结构
56、极端的法规,就是极端的不公。 ——西 塞罗 57、法律一旦成为人们的需要,人们 就不再 配享受 自由了 。—— 毕达哥 拉斯 58、法律规定的惩罚不是为了私人的 利益, 而是为 了公共 的利益 ;一部 分靠有 害的强 制,一 部分靠 榜样的 效力。 ——格 老秀斯 59、假如没有法律他们会更快乐的话 ,那么 法律作 为一件 无用之 物自己 就会消 灭。— —洛克
END
60、人民的ห้องสมุดไป่ตู้福是至高无个的法。— —西塞 罗
16、业余生活要有意义,不要越轨。——华盛顿 17、一个人即使已登上顶峰,也仍要自强不息。——罗素·贝克 18、最大的挑战和突破在于用人,而用人最大的突破在于信任人。——马云 19、自己活着,就是为了使别人过得更美好。——雷锋 20、要掌握书,莫被书掌握;要为生而读,莫为读而生。——布尔沃

§20 碱金属光谱的精细结构

§20 碱金属光谱的精细结构

锐线系(二辅)是等距双线。
附注
(1)以上能级精细结构的公式是对类氢原子或离子算出的, 要用于碱金属原子,
公式 U

Z 有效 E0
4
2 n 3 l (l 1)
中的Z应理解为有效电荷数 Z有效 ( Z)。
(2)对碱金属原子能级的精细结构, 还应考虑相对论质量修正项U rel。但 随着原子序数的增大,相对论质量修正项相比于自旋轨道耦合项通3d
锐线系
4f
3p
漫线系
3s
2p
主线系
2s
2s
考虑自旋轨道耦合后,碱金属原子的能级除S能级外,都分裂为两个。
(2)自旋轨道相互作用:精细结构的定量考虑
原子核轨道运动引起的磁矩 1 2 i 1 2 Ze B 4 0 c2 r 4 0 c2 r 2 r / v
* l j mj
J


S
最后得到对类氢原子或离子的自旋-轨道耦合能的表达式: 1 1 Z e2 1 2 * ˆ ˆS U R R r dr L nl nl l j m l j mj d 2 2 3 3 j 2 4 π ε0 me c r r 1 Z e2 1 Z 3 [ j ( j 1) l (l 1) s ( s 1)] 1 2 2 2 3 3 2 4 π ε0 me c n l (l 1/ 2) (l 1)a1 2 1 Z e 2 ( me c)3 Z 3 [ j ( j 1) l (l 1) s ( s 1)] 4 4 π ε0 me 2 c 2 n3l (l 1/ 2)(l 1) 1 Z 4 e 2 3 me c 2 [ j ( j 1) l (l 1) s ( s 1)] 4 4 π ε0 c n3l (l 1/ 2)(l 1)

碱金属原子的光谱2

碱金属原子的光谱2

∆Tl , s = −
= − Rα Z
j ( j + 1) − l (l + 1) − s( s + 1) 1 3 2n l (l + )(l + 1) 2
原子的总能量: E = E n ,l + ∆El , s 原子的总能量
Rhc Enl = − 2 (静电相互作用) (n − ∆ l )
13
四、碱金属原子能级的分裂 Rhcα 2 Z *4 1 高于原能级 ∆E1 = >0 j =l+ 1 3 2 2n (l + )(l + 1) 2 Rhcα 2 Z *4 1 ∆E 2 = − <0 j =l− 低于原能级 1 2 2n 3l (l + ) 2 Rhcα 2 Z *4 l≠0 双层能级的间隔: ∆E = 3 双层能级的间隔 n l (l + 1) 讨论: 讨论: 1 1.能级由 、l、j三个量子数决定 s = 能级由n、 、 三个量子数决定 三个量子数决定: 能级由 2 1 j= 能级不分裂 l=0 2 1 14 l≠0 能级分裂为双层 j =l± 2
j =l+s
l cos θ = − l (l + 1)
s <0 s ( s + 1)
θ > 90
o
r r L 和S “平行 ”
j =l−s
o
l +1 cos θ = l (l + 1)
s >0 s ( s + 1)
9
r r θ < 90 L 和S “反平行 ”
自旋—轨道相互作用能 三、自旋 轨道相互作用能 1.电子轨道运动的磁场 .
11
r r 1 2 S ⋅ L = ( J − L2 − S 2 ) 2 1 = [ j ( j + 1) − l (l + 1) − s ( s + 1)]h 2 2

碱金属原子结构及光谱

碱金属原子结构及光谱

Na 原子黄双线:主线系 32P→ 32S
超精细结构 F
2P →2P3/2 ,2P1/2 (精细结构)
3 2 1
2P3/2 : j = 3/2; I =3/2 → F = 3, 2,1,0 2P3/2
0
EI,j= 6aI,j, 3aI,j, aI,j, 0
2
2P1/2 : j = 1/2; I =3/2 → F = 2, 1 2P1/2
1
EI,j= 3aI,j /4 , -5aI,j / 4 2S →2S1/2 (精细结构)
2
S2 1/ 2
:
j = 1/2; I =3/2
→ F = 2,1
F=2,
EI, j =3aI,j /4;
1
F=1,
EI, j =-5aI,j /4
3.4.3 原子超精细能级的应用-Cs(铯)原子钟
133Cs (133=质子数加中子数,mp=mn): I=7/2 ( P81, 表3.4.1 );
Cs原子蒸汽 F=4
EI,J = 9193MHz
频谱仪
F =3
微分器
电子饲服系统
脉冲 计数器
f < 9193 MHz, f > 9193 MHz
I(射频强度)
I(电信号强度)
dI / df
f = 9193 MHz
f
f
f = 9193 MHz f(t)
dI / df
>0 f(t) = 0
<0
精度:1/f = 10-10秒!(~25年误差1秒)
3.4 能级的超精细结构和同位素移位
3.4.1 原子核的角动量及能级的超精细结构
类似:电子的总角动量:
, 和 的相互作用

§4.1 碱金属原子的光谱(PPT-YBY)

§4.1 碱金属原子的光谱(PPT-YBY)

说明:以上给出的光谱线系图,是发射光谱。若观察吸收光谱 则只能观察到与主线系相对应的吸收光谱。这是因为,只有主 线系与原子的基态相联系,而产生吸收光谱的物质一般都处于 基态。 2、光谱项的表达式 里德伯碱金属原子光谱的公式 (1) (2) (3)
RA RA 1 vn T v (固) T( 动) 2 2 n n n 2
图1.3 氢原子和碱金属原子(锂)能级及跃迁示意图
图1.3 氢原子和 碱金属原子(锂、 钠)能级及跃迁 示意图
二、光谱的特征 1、碱金属原子光谱的四组谱线分类:(以锂Li原子为例) (1)主线系 np 2s 系限:(229.97nm) 紫外到可见
(2)锐线系,又称第二辅线系:ns 2p 系限:(349.9nm) 第一条红外,其余可见
第04章 原子的精细结构:电子的自旋
§4.1 碱金属原子的光谱
1 1 2 2 n n
里德伯公式 RH
系限 第一项是固定项,是跃迁末态 第二项是动项,是跃迁初态
一、碱金属原子光谱的特征 1、氢原子结构及能级
mz 2 e4 hcz 2 R En 2 2 2 2 (4 0 ) 2 n n
三、碱金属原子光谱的精细结构: 1、精细结构及特征: (1)主线系和锐线系(第二辅线系)分裂为两条线。
主线系: p : p (n)

p
: ( n ) 锐线系(第二辅线系: s s
s
(2)第一辅线系(漫)和柏格曼线系(基)分裂为三条。

d13

s

: (n) d12 d
能级只于量子数n有关 2、碱金属原子的结构、光谱及能级 (1)碱金属原子的结构: 原子实和一个价电子构成,见图1.1

对碱金属光谱精细结构的解释

对碱金属光谱精细结构的解释
4. 一条规则:—能级之间的跃迁有一条选择规则: Δl=0。
(1)主线系(the principal series): 谱线最亮,波长的分布范围最广,第一条呈红色,其 余均在紫外。
(2)第一辅线系(漫线系the diffuse series): 在可见光部分,其谱线较宽,边缘有些模糊而不清晰 ,故又称漫线系。
§4.1 碱金属原子的光谱
一、碱金属原子的光谱特点 各个碱金属原子的光谱具有相似的结构,光谱线也类似于
氢原子光谱,有如下特征:
主要特征有四条: 1.有四组谱线:—每一组的初始位置不同,即有四套初
项,四套线系。(主线系,第一辅线系(漫线系),第二辅 线系(锐线系),柏格曼线系(基线系)。)
2.有三个终端:—有三套固定项。 3.两个量子数 —主量子数n和轨道角动量量子数 l。
2
e p
2m

l(l 1) he
4 m
l(l 1)B
量子化的。
B

he
4m

9.27401023 A m2
玻尔磁子
p
z

ml
h
2
空间取向量子化
z


e 2m
p
z

ml B
4 施特恩—盖拉赫实验
实验装置
实验结果:
当 B 0 时,P上只有一条细痕,不受力的作用。 当 B均匀时,P上仍只有一条细痕,不受力的作用。
碱金属原子和氢原子中,电子轨道的异同 共同之处:最外层只有一个电子价电子 其余部分和核形成一个紧固的团体原子实 碱金属原子:带一个正电荷的原子实+一个价电子 H原子:带一个正电荷的原子核+一个电子
首先是基态不同-Li、Na、K、Rb、Cs、Fr的基态依次为 :2s、3s、4s、5s、6s、7s。

原子物理学_碱金属原子的光谱

原子物理学_碱金属原子的光谱

§4.1 碱金属原子的光谱一、碱金属原子的光谱各个碱金属原子的光谱具有相似的结构,光谱线也类似于氢原子光谱,可分成几个线系,一般观察到的有四个线系,分别称为主线系、第一辅线系(或称漫线系、第二辅线系(或称锐线系)和柏格曼系(基线系)。

(1)主线系(the principal series ):谱线最亮,波长的分布范围最广,第一呈红色,其余均在紫外。

(2)第一辅线系(漫线系the diffuse series ):在可见部分,其谱线较宽,边缘有些模糊而不清晰,故又称漫线系。

(3)第二辅线系(锐线系the sharp series ):第一条在红外,其余均在可见区,其谱线较宽,边缘清晰,故又称锐线系。

锐线系和漫线系的系限相同,所以均称为辅线系。

(4)柏格曼系(基线系the fundamental series ):波长较长,在远红外区,它的光谱项与氢的光谱项相差很小,又称基线系。

二、线系公式H 原子光谱:)11()()(~22n m R n T m T -=-=ν当∞→n 时,2)(~~m R m T ==→∞νν⇒系限。

里德伯研究发现,与氢光谱类似,碱金属原子的光谱线的波数也可以表示为二项之差:)*1*1(~22**n m R T T n m -=-=ν **m n > ⇒碱金属原子的里德伯公式 *n 、*m :有效量子数。

当∞→n 时,*~~m T =→∞νν⇒系限。

1.有效量子数H 原子:主量子数n 是整数碱金属原子:*n 、*m 不是整数⇒有效量子数2.量子数亏损*n 、*m 和整数之间有一个差值,用l ∆表示,*n n l -=∆ ⇒量子数亏损 l ∆与n 无关,与l 有关,→l 大,→∆l 小,=l 0、1、2、3……⇒ f d p s ,,,3.光谱项2**n R T n =⇔2)(nR n T =,*n ⇔n l n T n n T R n T T l n m ∆−−−→−−−−→−−−−→−-=∆=-=**~*~**νν151009729.1-⨯=cm R Li4.电子状态符号电子状态用量子数n 、l 、l m 描述对一定的n ,l =0、1、2……n -1,共n 个值。

§43碱金属原子光谱的精细结构共21页

§43碱金属原子光谱的精细结构共21页
§43碱金属原子光谱的精细结构
1、纪律是管理关系的形式。——阿法 纳西耶 夫 2、改革如果不讲纪律,就难以成功。
3、道德行为训练,不是通过语言影响 ,而是 让儿童 练习良 好道德 行为, 克服懒 惰、轻 率、不 守纪律 、颓废 等不良 行为。 4、学校没有纪律便如磨里没有水。 ——夸 美纽斯
5、教导儿童服从真理、服从集体,养 成儿童 自觉的 纪律性 ,这是 儿童道 德教育 最重要 的部分 。—— 陈鹤琴
1、最灵繁的人也看不见自己的背脊。——非洲 2、最困难的事情就是认识自己。——希腊 3、有勇气承担命运这才是英雄好汉。——黑塞 4、与肝胆人共事,无字句处读书。——周恩来 5、阅读使人充实,会谈使人敏捷,写作使人精确。——培根

原子物理学——碱金属原子的光谱

原子物理学——碱金属原子的光谱

§4.1 碱金属原子的光谱一、碱金属原子的光谱各个碱金属原子的光谱具有相似的结构,光谱线也类似于氢原子光谱,可分成几个线系,一般观察到的有四个线系,分别称为主线系、第一辅线系(或称漫线系、第二辅线系(或称锐线系)和柏格曼系(基线系)。

(1)主线系(the principal series ):谱线最亮,波长的分布范围最广,第一呈红色,其余均在紫外。

(2)第一辅线系(漫线系the diffuse series ):在可见部分,其谱线较宽,边缘有些模糊而不清晰,故又称漫线系。

(3)第二辅线系(锐线系the sharp series ):第一条在红外,其余均在可见区,其谱线较宽,边缘清晰,故又称锐线系。

锐线系和漫线系的系限相同,所以均称为辅线系。

(4)柏格曼系(基线系the fundamental series ):波长较长,在远红外区,它的光谱项与氢的光谱项相差很小,又称基线系。

二、线系公式H 原子光谱:)11()()(~22n m R n T m T -=-=ν当∞→n 时,2)(~~m R m T ==→∞νν⇒系限。

里德伯研究发现,与氢光谱类似,碱金属原子的光谱线的波数也可以表示为二项之差:)*1*1(~22**n m R T T n m -=-=ν **m n > ⇒碱金属原子的里德伯公式 *n 、*m :有效量子数。

当∞→n 时,*~~m T =→∞νν⇒系限。

1.有效量子数H 原子:主量子数n 是整数碱金属原子:*n 、*m 不是整数⇒有效量子数2.量子数亏损*n 、*m 和整数之间有一个差值,用l ∆表示,*n n l -=∆ ⇒量子数亏损 l ∆与n 无关,与l 有关,→l 大,→∆l 小,=l 0、1、2、3……⇒ f d p s ,,,3.光谱项2**n R T n =⇔2)(nR n T =,*n ⇔n l n T n n T R n T T l n m ∆−−−→−−−−→−−−−→−-=∆=-=**~*~**νν151009729.1-⨯=cm R Li4.电子状态符号电子状态用量子数n 、l 、l m 描述对一定的n ,l =0、1、2……n -1,共n 个值。

原子物理学第四章碱金属原子

原子物理学第四章碱金属原子

1)a03

s
的 处理:
p j ps pl
2
pj
pl 2
ps 2 2 ps pl

2
pj
j( j 1)
2,
pl 2 ( 1) 2,
pls 2 s(s 1) 2
2
ps pl 2 j( j 1) ( 1) s(s 1)]
代入整理得:
El , s
Rhc 2Z *4
n3l(l 1)(l 1)
4.3 碱金属原子光谱的精细结构
1. 引入: 用高分辨率的仪器观察谱线,发现一条→二/三条
2.本节中心: 谱线精细结构→能级分裂
一.实验事实
~ 增加
主线 系:
二 辅


线系 第4 第3 第2 第1
限 条条


主线 系:
二 辅
~ 增加
一 辅
主线系: 二辅: 一辅:
线系 第4 第3 第2 第1
限 条条
当 0 时,j 1 能级不分裂
2 j
1
2
Rhc 2Z *4
El,s 2n3 (l 1 )(l 1)
当 0 时,
2
j 1 2
El , s
Rhc 2Z *4
2n3l(l 1)
2
能级分裂为双层, 间隔:
E
Rhc 2Z *4
n3l(l 1)
l0
讨论:
1.能级由
n
j
l
三个量子数决定,
E
Rhc 2Z *4
R
n 2
li 原子跃迁图: Li原子 s
4
4s
3 3s
p
d
f
4p
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§4.3 碱金属原子光谱的精细结构
一.碱金属光谱的精细结构
碱金属光谱的每一条光谱是由二条或三条线组成,如图所示。

二、定性解释
为了解释碱金属光谱的精细结构,可以做如下假设:
1.P 、D 、F 能级均为双重结构,只S 能级是单层的。

2.若l 一定,双重能级的间距随主量子数n 的增加而减少。

3.若n 一定,双重能级的间距随角量子数l 的增加而减少。

4.能级之间的跃迁遵守一定的选择定则。

根据这种假设,就可以解释碱金属光谱的精细结构。

§4.4 电子自旋同轨道运动的相互作用
一、电子自旋角动量和自旋磁矩
1925年,荷兰的乌伦贝克和古德史密特提出了电子自旋的假设:
每个电子都具有自旋的特性,由于自旋而具有自旋角动量S 和自旋磁矩s μ ,它们是电子
本身所固有的,又称固有矩和固有磁矩。

自旋角动量:ππ2*2)1(h s h s s p s =+=,2
1=s
外场方向投影:π2h m S s z =, 21±=s m 共2个, 自旋磁矩:s s p m
e -=μ B
s s h s s m e p m e μπ
μ32)1(-=+-=-
= 外场方向投影:
B z z S m
e μμ±=-= 共两个⇒偶数,与实验结果相符。

1928年,Dirac 从量子力学的基本方程出发,很自然地导出了电子自旋的性质,为这个假设提供了理论依据。

二、电子的总角动量
电子的运动=轨道运动+自旋运动
轨道角动量:π
π2*2)1(h l h l l p l =+= 12,1,0-=n l 自旋角动量:ππ2*2)1(h s h s s p s =+= 2
1=s 总角动量: s l j p p p += π
π2*2)1(h j h j j p j =+= s l j +=,1-+s l ,……s l -
当s l >时,共12+s 个值
当s l <时,共12+l 个值
由于 2
1=s 当0=l 时,2
1==s j ,一个值。

当 3,2,1=l 时,2
1±=l j ,两个值。

例如:当1=l 时,23211=+=j 2
1211=-=j π
π222)1(h h l l p l =+= ππ2232)1(h h s s p s =+=
π
ππ223,22152)1(h h h j j p j =+= l p 和s p 不是平行或反平行,而是有一定的夹角
θcos 2222s l s l j p p p p p ++=
)
1()1(2)1()1()1(2cos 222+++-+-+=--=s s l l s s l l j j p p p p p s l s l j θ 当s l j +=时 0)1()
1(cos >++=s s s l l l
θ,o 90<θ,称l p 和s p “平行” 当s l j -=时 0)1()1(1
cos <+++-
=s s s l l l θ,o 90>θ,称l p 和s p “反平行” 原子的角动量=电子轨道运动的角动量+电子自旋运动角动量+核角动量。

原子的磁矩=电子轨道运动的磁矩+电子自旋运动磁矩+核磁矩。

三、电子轨道运动的磁矩
电子轨道运动的闭合电流为:T
e i -
= “-”表示电流方向与电子运动方向相反
面积:dt r rd r dA φφ 22
121=⋅= 一个周期扫过的面积: T m
p dt p m dt mr m dt r dA A l T l T T 221212100202=====⎰⎰⎰⎰φφ
m p e iA l 2-==μ l p m
e 2-=μ π
2)
1(h l l p l += 是量子化的 B l l l m
he l l p m e μπμ)1(4)1(2+-=+-=-= 量子化的。

223102740.94m A m
he B ⋅⨯==-πμ ⇒ 玻尔磁子 π
2h m L l z = 空间取向量子化 B l z z m L m
e μμ-=-=2 四、自旋—轨道相互作用能 电子由于自旋运动而具有自旋磁矩:
s s p m
e -=μ 具有磁矩的物体在外磁场中具有磁能:
θμμcos ,B B E s s s l -=⋅-=
电子由于轨道运动而具有磁场:
3*03
*0304)(44r p m e Z r m r m e Z r r q B l πμυπμυπμ=⨯-=⨯= l s s s l p mr e Z p m e B E
3*0,4πμμ⋅=⋅-=l s p p r m e Z ⋅=322*04πμ 考虑相对论效应后,再乘以因子2
1做修正
s l E ,l s p p r
m e Z ⋅=322*08πμ 2)2)](1()1()1([21cos π
θh s s l l j j p p p p s l l s +-+-+==⋅ 2001c
=εμ
s l E ,32
22*01441
r c m e Z πε=2)2)](1()1()1([πh s s l l j j +-+-+ r 是一个变量,用平均值代替:
)1)(2
1()1(3312
*3++=l l l n a Z r 其中:2220144me h a ππε= 代入整理得:
2)1()1()1()1)(2
1(34*2,+-+-+++=s s l l j j l l l n Z Rhc E s l α 原子的总能量:s l l n E E E ,,+=
五、碱金属原子能级的分裂
2
1±=l j ,能级分裂为双层 当21+=l j 时,)1)(2
1(234*2,++=l l n Z Rhc E s l α 当21-=l j 时,)2
1(234*2,+-=l l n Z Rhc E s l α
双层能级的间隔:)
1(234
*2+=∆l l n Z Rhc E α 0≠l
讨论:
1.能级由n 、j 、l 三个量子数决定,
当0=l 时,s j =,能级不分裂;
当0≠l 时,2

=l j ,能级分裂为双层。

2.能级分裂的间隔由n 、l 决定 当n 一定时,→l 大,→∆E 小,即
f d p E E E 444∆>∆>∆
当l 一定时,→n 大,→∆E 小,即
p p p E E E 432∆>∆>∆
3.双层能级中,j 值较大的能级较高。

4.碱金属原子态符号:
j s L n 12+ 如 3=n 0=l 2
1=j 2/123S 1=l 2
3=
j 2/323P 2
1=j 2/123P 2=l 2
5=j 2/523D 23=j 2/323D 五年级语文上册期末复习计划
(2017--2018)学年度第一学期
一、指导思想:
根据本学期工作计划的安排,结合学生及语文学习的具体情况,本着以素质教育为核心,以提高学生实际语文能力为重点,力求挖掘学生的积极性和学习潜在能力,在不增加学习负担的前提下,进一步争取语文整体教学质量的提高。

二、基本情况
本学期新课标小学语文五年级上册期末总复习的内容,主要包括
28篇课文、7个《口语交际·习作》和《回顾·拓展》及相应的综合性学习的复习。

这次复习,将紧扣本册教材的学习展开,着重帮助学生对本学期的语文学习作一次全面、系统的梳理,以温故知新,查漏补缺,夯实基础,培养能力,提高语文的综合素养,全面达成本学期的学习目标。

我班现有学生11名,其中有很多学生学习态度不踏实,学习兴趣不浓积极性差,语文基础知识薄弱及书写状况较差,学习习惯有待提高,班级整体的水平较低。

三、复习目标:
1.巩固本学期生字词,理解一部分重要词语,能听写、运用本册中出现的词语造句习作等。

2.能背诵指定课文,领会部分句子含义,会背诵、理解、默写古诗。

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