大学物理:第11章 稳恒磁场
大学物理课件第11章稳恒磁场
p
已知:I、c
解:
0
B AO
0I 4a
(cos 1
cos 2 )
B
I cP
•
Ia
0 I [cos 0 cos( )]
A
4a
2
0I 4c sin
(1 cos )
2
所以 B p BAO BOB
2
方向
同理
BOB
0I 4c sin
(1 cos )
2
0I 2c sin
(1 cos )
r0
OR
dB dB
p•
dBx
X
方向
Idl r0
分析对称性、写出分量式
B
dB 0
Bx
dBx
0 4
Idl sin
r2
统一积分变量
Y
sin R r
Bx
dBx
0 4
Idl sin
r2
I Idl
O
0 IR 4r 3
dl
0 IR 4r 3
2R
r0
R x
2(
0 IR 2
R2 x2
)3
R
•
a LI
a
I
A a
•P
0 0I 5 105T S•
•T
4a R点
方向
BR BLA BLA
0 I (cos 0 cos 3 ) 0 I (cos 1 cos )
4a
4 4a 4
1.71 105T
方向 •
S点
BLA
0I 4a
(cos 0
cos
3
4
)
BLA
0I 4a
(cos
大学物理稳恒磁场解读
2018/9/27
24
r the displacement from
I dl
I
Idl toward P.
dB
the contribution of Idl to the magnetic induction at point P.
r
P
B
the magnetic field of I at point P.
I
S
2018/9/27 5
I
Magnetic field lines surrounding a long and straight wires
2018/9/27
6
I
Magnetic field lines for a tightly wound solenoid of finite length carrying a steady current.
Gauss’ theorem
B dS 0
Ampere’s circulation theorem (Ampere’s Law) L B d l 0 Ii
i
11
2018/9/27
Affect of magnetic field force on currents
right hand rule
26
Superposition Principle of Magnetic Induction
B d B
L
B Bi
u Idl r B d B= 4 r
L
0
L
3
2018/9/27
27
DISCUSSION
大学物理稳恒磁场
1.通电密绕长直螺线管内部的磁感强度
设总匝数为N、总长为L 通过稳恒电流电流强度为I 分析对称性,知内部场沿轴向,
l B
B外 0
I
方向与电流成右手螺旋关系
螺线管均匀密绕无漏磁 B外 0
B外 0 I B d l B d l B d l B d l B d l 外 内
沿半径方向引到很远的电源上,求:环中心处 o 点的 磁感应强度。
E
解:如图所示的电流系统在 o 点激发的 B 为 5 段电流 所产生的 B 矢量的迭加。 o 点在直电流 IAE 与 IFB 所 在延长线上。
A
c
o
I1
R
I2 D
B
F
B AE B FB 0
又O点离IEF很远,此电流的磁场可不计。
(C) L3 B dl 0 I
(D) L4 B dl 0 I
2 I
L1
L3
I
L2
[ D ]
L4
二、安培环路定理在解场方面的应用 对于一些对称分布的电流 可以通过取合适的环路L 利用磁场的环路定理比较方便地求解场量 (类似于电场强度的高斯定理的解题) 以例题说明解题过程
R1 的阴影部分均匀带正电荷,面电荷密度为 + ,其余部分均匀带负电荷,面电荷密度为 – , 当圆盘以角速度 旋转时,测得圆盘中心点 o 的磁感应强度为零, 问 R1 与 R2 满足什么关系?
解:当带电圆盘转动时,可 看作无数个圆电流的磁场 在 o 点的迭加,
R1 R2
o
半径为 r ,宽为 dr 的圆电流 dI= 2rdr / 2 = rdr 磁场 dB = 0dI/2r =0dr/2
《大学物理》稳恒磁场
第四节 安培环路定理
Bdl L
0 (I1 I2 )
(0 I1
I
)
2
I1
I2 I3
I1
L
I1
问(1)B 是否与回路 L 外电流有关?
(2)若
LB d l 0 ,是否回路 L 上各处
B
0
?
是否回路 L 内无电流穿过?
43
第四节 安培环路定理
安培环路定理的应用
例题 无限长载流圆柱体的磁场
33
第三节 磁通量 磁场的高斯定理
例题 如图载流长直导线的电流为 I, 试求通过矩形面积的磁通量.
B
I
l
d1 d2
o
x
解
B 0I
2π x
dΦm
BdS
0I
2πx
ldx
Φm
B dS 0Il
S
2π
d2 dx x d1
Φm
0 Il
2π
ln
d2 d1
34
第三节 磁通量 磁场的高斯定理 磁场的高斯定理
d
I
B1
r1
dl1
B2 dl2
r2
l
B1
0I ,
2 π r1
B2
0 I
2 π r2
B1
dl1
B2
dl2
0 I
2π
d
B1 dl1 B2 dl2 0
l B d l 0
40
第四节 安培环路定理
多电流情况
I1
I2
I3
l
B B1 B2 B3
Bdl
l
0(I2 I3)
推广:
➢ 安培环路定理
第13章
大学物理 稳恒磁场
第十一章稳恒磁场磁场由运动电荷产生。
磁场与电场性质有对称性,学习中应注意对比.§11-1 基本磁现象磁性,磁力,磁现象;磁极,磁极指向性,N极,S极,同极相斥,异极相吸。
磁极不可分与磁单极。
一、电流的磁效应1819年,丹麦科学家奥斯特发现电流的磁效应;1820年,法国科学家安培发现磁场对电流的作用。
二、物质磁性的电本质磁性来自于运动电荷,磁场是电流的场。
注:1932年,英国物理学家狄拉克预言存在“磁单极”,至今科学家一直在努力寻找其存在的证据。
§11-2 磁场磁感强度一、磁场磁力通过磁场传递,磁场是又一个以场的形式存在的物质。
二、磁感强度磁感强度B 的定义:(1)规定小磁针在磁场中N 极的指向为该点磁感强度B 的方向。
若正电荷沿此方向运动,其所受磁力为零。
(2)正运动电荷沿与磁感强度B 垂直的方向运动时,其所受最大磁力F max 与电荷电量q 和运动速度大小v 的乘积的比值,规定为磁场中某点磁感强度的大小。
即:qvF B max=磁感强度B 是描写磁场性质的基本物理量。
若空间各点B 的大小和方向均相等,则该磁场为均匀磁场....;若空间各点B 的大小和方向均不随时间改变,称该磁场为稳恒磁场....。
磁感强度B 的单位:特斯拉(T)。
§11-3 毕奥-萨伐尔定律 一、毕-萨定律电流元: l Id电流在空间的磁场可看成是组成电流的所有电流元l Id 在空间产生元磁感强度的矢量和。
式中μ0:真空磁导率, μ0=4π×10-7NA 2 dB 的大小: 20sin 4rIdl dB θπμ=d B 的方向: d B 总是垂直于Id l 与r 组成的平面,并服从右手定则.一段有限长电流的磁场: ⎰⎰⨯==l l r r l Id B d B 304πμ二、应用1。
一段载流直导线的磁场 )cos (cos 42100θθπμ-=r IB 说明:(1)导线“无限长":002r I B πμ=(2)半“无限长”: 00004221r I r IB πμπμ==2.圆电流轴线上的磁场 磁偶极矩232220)(2x R R IB +=μ讨论:(1)圆心处的磁场:x = 0 RIB 20μ=;(2)半圆圆心处的磁场: RIR I B 422100μμ==(3)远场:x >>R ,引进新概念 磁偶极矩0n IS m =则: m xB 3012πμ=3.载流螺线管轴线上的磁场)cos (cos 2120ββμ-=nIB讨论:(1)“无限长”螺线管:nI B 0μ=(2)半“无限长”螺线管:nI B 021μ=例:求圆心处的B .§11-4 磁通量 磁场的高斯定理 一、磁感线作法类似电场线。
第十一章 电磁学 恒定磁场 Ma 2016
0 qnS d lv er dB 4 r2
d B 0 qv er B d N 4 r 2 方向根据右手螺旋法则, B 垂直 v 、 正, B 为 v r 的方向;q为负, B 与
q
+
r B
v
q-
q为 r组成的平面。 v r 相反。
μ0 I B (cos θ1 cos θ 2 ) 4πr0
0 π
2
I
无限长载流长直导线的磁场
θ1 θ2
μ0 I B 2πr0
注意用右手螺旋关系判断方向。 半无限长载流长直导线的磁场
1
r0
P
θ1 θ2
2 π
μ0 I B 4πr0
I
r0
P
大学物理 电磁学
2、载流圆线圈轴线上的磁场 真空中,半径为R的载流导线,通有电流I,称圆电流。求其 轴线上一点 P的磁感强度的方向和大小
1、5 点 : dB 0
7
6 5
Idl
R
×
× 3
3、7点 : dB
0 Idl 4 π R2
4
2、4、6、8 点 :
dB
0 Idl
4π R
2
sin 45
0
大学物理 电磁学
3. 毕—萨定律应用举例
dB 的方向均
沿x 轴负方向
(1) 载流长直导线的磁场
z
dz
解
2
dB
大学物理 电磁学
磁现象与电现象有没有联系?
静电场 ?
静止的电荷 运动的电荷
1820年奥斯特:发现电流的磁效应
N
大学物理稳恒磁场 ppt课件
NI R
B2
0 NI R2
2(R2 x2 )32
R
O1
O2
x
(1) 电流方向相同:
B B1 B2
0 NI
2R
[1
(R2
R3
x2
3
)2
]
8.51105 T
(2) 电流方向相反:
B B1 B2
0 NI
2R
[1 pp(t课R件2
R3
x
2
)
3 2
]
4.06 105 T
R 2 Indx R2 x2 3/2
B
dB 0nI
2
x2 x1
R2dx μ0nI ( R2 x2 3/2 2
x2 R2 x22
x1 ) R2 x12
B
0nI
2
cos2
ppt课件
cos1
27
讨论
B
0nI
2
cos2
cos1
I
在弧长为 dl 的线元内 流过的电流元为:
dI
dI I dl
真空的磁导率ppt课件
13
O
r P
Idl
dB
dB
Idl
P r
dB
I
电流元的磁感应线在垂直于电流元的平面内 是圆心在电流元轴线上的一系列同心圆。
磁感应线绕向与电流流向成右手螺旋关系
磁场叠加原理: B dB
oIdl rˆ
ppt课L件
L 4r 2
dB
μ0 4π
大学物理——第11章-恒定电流的磁场
单 位:特斯拉(T) 1 T = 1 N· -1· -1 A m 1 特斯拉 ( T ) = 104 高斯( G )
3
★ 洛仑兹力 运动的带电粒子,在磁场中受到的作用力称为洛仑兹力。
Fm q B
的方向一致; 粒子带正电,F 的指向与矢积 B m 粒子带负电,Fm的指向与矢积 B的方向相反。
L
dB
具体表达式
?
5
★ 毕-萨定律
要解决的问题是:已知任一电流分布 其磁感强度的计算
方法:将电流分割成许多电流元 Idl
毕-萨定律:每个电流元在场点的磁感强度为:
0 Idl r ˆ dB 4 πr 2
大 小: dB
0 Idl sin
4 πr
2
方 向:与 dl r 一致 ˆ
整段电流产生的磁场:
r 相对磁导率
L
B dB
8
试判断下列各点磁感强度的方向和大小?
8
7
6
R
1
1、5 点 :
dB 0
0 Idl
4π R 2
Idl
2
3、7 点 : dB 2、4、6、8 点 :
3 4
5
dB
0 Idl
4π R
sin 450 2
9
★ 直线电流的磁场
29
★ 磁聚焦 洛仑兹力
Fm q B (洛仑兹力不做功)
与 B不垂直
//
// cosθ
sin θ
m 2π m R T qB qB
2πm 螺距 d // T cos qB
大学物理学下册答案第11章-大学物理11章答案
第11章稳恒磁场习 题一 选择题11-1 边长为l 的正方形线圈,分别用图11-1中所示的两种方式通以电流I 〔其中ab 、cd 与正方形共面〕,在这两种情况下,线圈在其中心产生的磁感应强度的大小分别为:[ ]〔A 〕10B =,20B = 〔B 〕10B =,02IB lπ= 〔C〕01IB lπ=,20B = 〔D〕01I B l π=,02IB lπ=答案:C解析:有限长直导线在空间激发的磁感应强度大小为012(cos cos )4IB dμθθπ=-,并结合右手螺旋定那么判断磁感应强度方向,按照磁场的叠加原理,可计算01IB lπ=,20B =。
故正确答案为〔C 〕。
11-2 两个载有相等电流I 的半径为R 的圆线圈一个处于水平位置,一个处于竖直位置,两个线圈的圆心重合,如图11-2所示,那么在圆心O 处的磁感应强度大小为多少? [ ]〔A 〕0 〔B 〕R I 2/0μ〔C 〕R I 2/20μ〔D 〕R I /0μ 答案:C解析:圆线圈在圆心处的磁感应强度大小为120/2B B I R μ==,按照右手螺旋定习题11-1图习题11-2图那么判断知1B 和2B 的方向相互垂直,依照磁场的矢量叠加原理,计算可得圆心O处的磁感应强度大小为0/2B I R =。
11-3 如图11-3所示,在均匀磁场B 中,有一个半径为R 的半球面S ,S 边线所在平面的单位法线矢量n 与磁感应强度B 的夹角为α,那么通过该半球面的磁通量的大小为[ ]〔A 〕B R 2π〔B 〕B R 22π〔C 〕2cos R B πα〔D 〕2sin R B πα 答案:C解析:通过半球面的磁感应线线必通过底面,因此2cos m B S R B παΦ=⋅=。
故正确答案为〔C 〕。
11-4 如图11-4所示,在无限长载流直导线附近作一球形闭合曲面S ,当曲面S 向长直导线靠近时,穿过曲面S 的磁通量ΦB 将如何变化?[]〔A 〕Φ增大,B 也增大〔B 〕Φ不变,B 也不变 〔C 〕Φ增大,B 不变〔D 〕Φ不变,B 增大 答案:D解析:根据磁场的高斯定理0SBdS Φ==⎰,通过闭合曲面S 的磁感应强度始终为0,保持不变。
大学物理稳恒磁场课件
流,也可引起空间电 荷从S面流入和流出时,则S面内
荷分布的变化
的电荷相应发生变化。
由电荷守恒定律,单位时间内由S 流出的净电量应等 于S 内电量的减少
电流连续性方程 恒定(稳恒)电流条件
SdS
dq内 dt
d q内 0 dt
SdS0
大学物理
5.欧姆定律的微分形式
dU—小柱体两端的电压 dI —小柱体中的电流强度
dq dt
方向:正电荷运动的方向 单位:安培(A)
大学物理
几种典型的电流分布
粗细均匀的 金属导体
粗细不均匀的 金属导线
半球形接地电极 附近的电流
电阻法勘探矿藏 时的电流
同轴电缆中的 漏电流
大学物理
电流强度对电流的描述比较粗糙: 如对横截面不等的导体,I 不能反映不同截面处 及同一截面不同位置处电流流动的情况。
静电场的电力线发自正电荷止于负电荷,
有头有尾,不闭合。
磁场的高斯定理 SBdS0
在恒定电流的磁场中,磁感应强
度 B 矢量沿任一闭合路径 L的线积
分(即环路积分),等于什么?
Bdl ?
L
大学物理
1. 长直电流的磁场
1.1 环路包围电流
B
在垂直于导线的平面内任作的环 路上取一点P,到电流的距离为r,
B0nI
若在长螺线管的端口处
B 0nI
2
本次课作业:
大学物理
1. 预习§14.5, §14.6 2. 思考题14.5-14.7 3. 习题14.5,14.7,14.8,14.9,14.10,14.11 作业提交日期: 10月12日
§3 安培环路定理
大学物理
静电场:
高斯定理: sD dSq
大学物理稳恒磁场理论及习题
结果:
1.
F
v,
B组
成
的
平
面.
2. F 大小正比于v, q0,sin.
q0沿磁场方向运动, F 0.
q0 垂直磁场方 向运动, F Fmax .
NIZQ 第4页
大学物理学 恒定磁场
在垂直磁场方向改变速率v,改变点电荷 电量q0 .
结论: 场中同一点, Fmax/q0v有确定值. 场中不同点, Fmax/q0v量值不同.
大学物理学 恒定磁场
从毕-萨定律导出运动电荷的磁场
S: 电流元横截面积
n: 单位体积带电粒子数
q: 每个粒子带电量
v: 沿电流方向匀速运动
电流元 Idl产生的磁场:
大学物理学 恒定磁场
一.磁场 磁感应强度
• 磁性起源于电荷的运动 磁铁的磁性: 磁性: 能吸引铁、钴、镍等物质的性质.
磁极: 磁性最强的区域, 分磁北.
磁力: 磁极间存在相互作用, 同号相斥,
异号相吸.
问题: 磁现象产生的原因是什么?
司南勺
北宋沈括发明 “指南针(罗盘
1.在任何磁场中每一条磁感线都
是环绕电流的无头无尾的闭合线, 条形磁铁周围的磁感线 即没有起点也没有终点,而且这些
闭合线都和闭合电路互相套连.
2.在任何磁场中,每一条闭合的磁
感线的方向与该闭合磁感线所包围
的电流流向服从右手螺旋法则.
直线电流的磁感线
NIZQ 第6页
大学物理学 恒定磁场
二.毕澳-萨伐尔定律
r a
sin
B
l
dB
2 1
0I
4π
a
sin 2
sin 2
a2
sin d
大学物理 稳恒磁场
0
P
I I
0
1 0, 2
2
1 0 I B 2 2a
20 首 页 上 页 下 页退 出
(2)
圆电流的磁场
Id l
r
I R0
q
dB q
dB dB //
x
dB/
dB/
解: ∵ dB 在垂直于由 dl 和 r 组成的平面上。 ∴ dB 在由 r、 x 组成的平面内,并且和 r 垂直。
dm是⊥穿过dS 面的磁力线条数。
n0
dS
B
B的另一单位
1T 1Wb / m 2
10 首 页 上 页 下 页退 出
2、磁通量 穿过磁场中某一曲面的磁力线总数,称为穿过该曲面的磁 通量,用符号Φm表示。
dΦm B dS m B ds
s
ds
S
n q B
Bx dB x
B y dB y
B z dB z
15 首 页 上 页 下 页退 出
(1)载流直导线的磁场:
I
Idl l
1
解:取电流元Idl ,P点对电流 元的位矢为r,电流元在P点产生的 磁感应强度大小为
q
r
2
dB P
0 Idl sin q dB 4 r 2
20 I 0 I 20 I B 4 2R 4R 2R R
0 I
25 首 页 上 页 下 页退 出
l1
I1
o R
I dl (2) 电流元中心 dB 4 r
0 2
l2
I2
0 I 1l1 B1 纸面向外 2 4R
0 I 2l2 B2 纸面向里 2 4R
大学物理课件 第11章 稳恒电流的磁场
讨论 (1) 积分回路方向与电流方向呈右螺旋关系。
满足右螺旋关系时 Ii 0 ,反之 Ii 0。 (2) 磁场是有旋场— 电流是磁场涡旋的轴心。
LB dl 不代表磁力的功,是磁场与电流的关系。
(3) 环路上各点的磁场为所有电流的贡献。
利用安培环路定理, 可以计算具有一定对 称性分布的载流导线周围的磁场分布。
7.2 毕奥-萨伐尔定律
一产、生毕电的奥流磁-元场萨IddBl伐 在的尔空大定间小律为P点:
Idl dB
dB
dB
o
4π
Idl sin r2
o
4π
Idl r
3
r
μ0 称为真空磁导率,
r
I
dB
P* r Idl
在国际单位制中:
o
1
oc2
4π 107 (N/A2 )
任意载B流 导线dB在 p点4处πo 的 I磁dlr感3应r 强度:
上式也称为磁感应
Idl dB
强度叠加原理。 毕奥-萨伐尔
r
定律不能由实验直 接证明, 然而由这
dB
I
个定律出发得到的
P*
结果都很好的和实
r Idl
验相符合。
二、毕奥-萨伐尔定律的应用
例2 求距离载流直导线为a
2
处一点P 的磁感应强度。
I
解
dB
0
4
Idl sin r2
r a a csc
sin( π )
l
0I rd
L 2r
cos 1 dl rd
设闭合回路l为圆形回路
0I
(l与I成右螺旋关系)
磁场的环流与环路中所包围的电流有关。
若回路绕向为顺时针
第十一章 稳恒磁场-PPT精品
3
由离子或自由电子(带电粒子)的定向运动而引起的 电流称为传导电流。
解:圆中心处的磁场可视为许多半径不等的圆电流磁场的
叠加。设半径为r的圆形电流,圆形电流为dI,则在中
心的
dB 0dI
2r
方向:垂直盘面向外
R
o
r
dI dq 2rdrrdr
dr
2 2
R
Bd
B R0d I0 Rd r0R
0
02r 2 0
若螺线管为无限长,则有β1=π,β2 =0 方向沿OX轴正向
B 0n I
若点P位于半无限长载流螺线管一端β1=π/2,β2=0
或β1=π/2,β2=π
B
1 2
0nI
长直螺线管内轴线上磁感应强度 分布:中部的磁场可看成均匀
29
§11-5 磁通量、磁场的高斯定理
一、磁感线 1.定义:用来描述磁场分布的一系列曲线。
是位置的函数。磁场力的方向永远垂直 于上述特殊方向与速度组成的平面。
13
磁感应强度的定义
大小
B F max qv
其方向磁场力为零时电荷的运动方向,且磁场力与 速度和磁场强度满足右手螺旋定则。所以,磁场
力又可写为 F qvB
单位:特斯拉 T 1T=1N·A1·m-1
高斯 G 1G=10-4T
r2R2x2R2cs2c
大学物理电磁学 第11章 恒定磁场
四、毕-萨定律的应用
dB
0 4
Idl r r2
方法:
(1)将电流分解为无数个电流元
(2)由电流元求dB (据毕—萨定律)
(3)对dB积分求B = dB 矢量积分须化作分量积分去做
Bx dBx , By dBy , Bz dBz
例题1 直线电流在P点的磁场
2
解:
任取电流元 I dl
所有磁现象可归纳为:
运动电荷
运动电荷
载流导体
磁场
载流导体
磁体
磁体
磁场的宏观性质:对运动电荷(或电流)有力的 作用,磁场有能量
二、磁感应强度
B 1、磁场的描述:磁感应强度
方向: 磁针静止时,N极指向即B的正方向
S
N
2、B的大小:
以磁场对载流导线的作用为例
电流元所受到的磁场力
dF Idl sin
l
r
B
3)说明磁场为非保守场称为涡旋场
静电场是保守场、无旋场
二、简证(用特例说明安培环路定理的正确性)
(1)闭合路径L环绕电流
L在垂直于导线的平面内
B 0I 2 r
L
I d
o
B
r
dl
磁感线
(2)闭合路径L不包围电流
B dl1 dl2 L
P
·
I
d
o
dl2
dl1
L2
L1
磁感线
·
Q
三、运用安培环路定理求磁场 安培环路定理适用于任何形状恒定电流的载流体
P·
Idl r
B
dB
0 4
Idl r r2
B
dB
0 4
Idl r r2
大学物理稳恒磁场
要点二
详细描述
当电流通过导体时,导体中的自由电子在磁场中受到洛伦 兹力的作用,产生电子漂移现象,使导体受到与电流和磁 场方向垂直的作用力。电荷产生洛伦兹力,影响电荷的运动轨迹。
详细描述
当带电粒子在磁场中运动时,受到洛伦兹力的作用,使 粒子的运动轨迹发生偏转,偏转方向与粒子的带电性质 和运动方向有关。
磁场的散度和旋度
总结词
磁场的散度和旋度是描述磁场分布的重要物理量,散 度表示磁场线穿入的净通量,而旋度表示磁场线的环 绕程度。
详细描述
磁场的散度描述了磁场线穿入的净通量,如果一个点 的磁场散度为正,表示该点附近的磁场线有穿入的趋 势,即磁场线从外部指向该点;如果散度为负,则表 示磁场线有穿出的趋势,即磁场线从该点指向外部。 而磁场的旋度则描述了磁场线的环绕程度,它与磁感 应强度的方向和变化率有关。了解磁场的散度和旋度 对于理解磁场的基本性质和解决相关问题非常重要。
磁感应强度和磁通量
磁感应强度
描述磁场强弱的物理量,单位是特斯 拉(T)。
磁通量
表示磁场中穿过某一面积的磁力线数 量,单位是韦伯(Wb)。
磁场中的介质
磁介质
能够影响磁场分布的物质,根据磁化性质可分为顺磁质、抗磁质和铁磁质。
磁化强度
描述介质被磁化程度的物理量,与介质内部微观粒子磁矩有关。
02
CATALOGUE
互感和变压器原理
总结词
互感现象是两个线圈之间磁场耦合的现 象,变压器则是利用互感现象实现电压 变换的电气设备。
VS
详细描述
当两个线圈靠得很近时,一个线圈中的电 流会在另一个线圈中产生感应电动势,这 种现象称为互感现象。变压器是利用互感 现象实现电压变换的电气设备,它由一个 初级线圈和一个次级线圈组成,当初级线 圈中有交流电通过时,次级线圈中会产生 感应电动势,从而实现电压的升高或降低 。
大学物理 第十一章 电流与磁场
A
E
B
Ek
凡电源内部都有非静电力,
U
非静电力使正电荷由负极经电源内部到达正极。
A
UB
引入:非静电场强
Ek
=
单位正电荷所受的非静电力。
Ek E
Fk qEk
2 电动势ε
A非
L qEk
dl
内
qEk
dl
qEk 外
dl
内 qEk
dl
★ 结论:当电荷在闭合电路中运动一周时,只有非静电力做功
右手法则,dB (
Idl
r
)
(11-29)
2. 载流导线的磁场
B
l
0 4
Idl r0
r2
(矢量积分) (11-30)
方向判断练习
• dB
r
Idl
dB
r
Idl
r
Idl
dB
dB
r
Idl
•
二、毕 - 沙 定律 的应用(重点 计算B的方法之一)
1. 一段直电流的磁场
I
讲义 P.324 例 11-1
一 磁现象 磁场 — 运动电荷周围存在的一种物质。
1. 运动电荷 电流
磁场;
2. 磁场可脱离产生它的“源”独立存在于空间;
3. 磁力通过磁场传递,作用于运动电荷或载流导线;
4. 磁场可对载流导线做功,所以具有能量。
演示磁场电流相互作用
I
SN
二、磁感应强度 B
1. 实验结果
z
F
B
F q, v, B, sin
五、欧姆定律 (Ohm’s law)
R是与U 和I 无关的常量。
I U R
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二. 磁感应强度B
试验线圈(电流、尺寸都很小 的载流线圈)的磁矩:
I
en
s
Pm=IS en
en 为试验线圈平面正法线方向的单位矢量
试验线圈处于平衡时,线圈正法线指示的方向即 为该点磁场(B)的方向。 对一给定点,改变试验线圈的磁矩:磁矩pm增 大,磁力矩Mmax增大。
5
殊方向反映了该点磁场的性质。
1= 45 , 2= 90
16
a
(3) 边长为a的正三角形中心o点的磁场。 正三角形:B1=0; CD段: B2=0; AB段: B a
r
a
.P
B
x2
x1
o Idxsin 2 4 r
o Idlsin dB 4 r2
10
B
x2
x1
o Idxsin 2 4 r
x 2 I Idx x
o
x=atg( -90 )=-actg
a ad dx , r 2 sin sin
r
o I B 4 a
1 a
.P
2
1
sin d
o I B (cos 1 cos 2 ) 4a
11
o I B (cos1 cos 2 ) 4a
注意: 1. a是直电流外一点P到直电 流的垂直距离; 2. 1和 2是直电流与(直电 流端点与场点P的)连线的夹角。
1 a
M max 通过分析:在场中给定点,比值 及其特 Pm
磁感应强度的大小等于线圈所受的 I
s
最大磁力矩与线圈磁矩之比,即 en M max B 单位:特斯拉(T) Pm
方向:试验线圈在该点处于平衡位置时的 en方向
注意:定义磁感应强度矢量还有多种方法。
6
§11.2 毕奥-萨伐尔定律!
P r 真空中,电流元Idl 在P点产 生的磁场为:
P
2
I
应取同一方位的角。
12
o I (cos 1 cos 2 ) B 4a
讨论:(1) 对无限长直导线,
2
I
1=0, 2=,则有:
oI B 2 a
I B
1 a
P
(2) 对半无限长直导线, 1= /2, 2=,有:
oI B 4 a
1
稳恒磁场
由稳恒电流激发的磁场成为稳恒磁场,又称静磁场。 任务:研究稳恒磁场的产生、性质和磁力(磁力矩) 内容:一个重要物理量——磁感应强度B 一条基本定律——毕奥-萨伐尔定律 两条基本定理——高斯定理和安培环路定理 一个公式: 洛仑兹力 方法:类比法 !!!!
1
§11-1 磁力和磁场 磁感应强度 一. 磁力和磁场
Idl
o Idl r dB 4 r 3
1. SI制中:o=410-7 真空的磁导率 B的单位:特斯拉(T),1T=104Gs 2. r是从电流元Idl 指向场点P的矢量。
r= r Idl 到P点的距离。
7
B P r
o Idl r dB 4 r 3
载流导体产生的磁感应强度
B
导体
o Id l r 4 r 3
B
导体
dB
注意:上面的积分是求矢量和!!
9
例2-1 求直线电流的磁场。 解: 电流元Idx在P点所产生 的磁场为:
x I Idx x
o
o Idx sin dB 4 r2
方向:垂直纸面向里 ( 且所有电 流元在P点产生的磁场方向相同); 所以:
早期磁现象:磁铁 磁铁间的相互作用。 (1) 磁铁有吸引铁、鈷、镍的性质—磁性。 (2) 磁铁有两个极:N,S。 (3) 磁极间存在相互作用力:同极相斥,异极相吸。 I 1819年,奥斯特 N 实验证明电流与磁铁 S 间有力的作用。 磁铁间作用力、磁铁和电流间的相互作用力, 电流与电流间的相互作用力统称磁力。 2
15
2
.o
o I B (cos 1 cos 2 ) 4a
I (2) 边长为a的正方形中心 O点:
1
a A
.o
o I (cos 45 cos 135 ) 4 B a 4 2 1= 45 , 2= 135
A点磁场:
2
1
I
o I (cos 45 cos 90 ) 2 B 4a
1 2
A
o I B (cos1 cos 2 ) 4a
C
I
B
o I B [cos( ) cos ] AB: 1 4a cos 2 oI o I BC: B 2 (cos cos ) 4a 2 4 a o I o I (1 sin ) P点磁场:B B1 B2 4 a cos 4 a
(2) 如果P点位于直导线上或 其延长线上, 则P点的磁感应强 度必然为零。 证:若P点位于直导线上或 其延长线上,则=0或=,有:
x I Idx x
o
r
a
.P
o Idlsin 0 B dB 4 r2
o Idlsin dB 4 r 2
14
例2-2 直电流公式的应用。 (1) P点磁场: P a I
大小:Idl=电流I线元长度dl。 方向:电流I的方向;
3. 电流元Idl 是线元。
Idl
o Idlsin 4. dB 4 r 2
是Idl与r 之间的夹角。
方向:由右手螺旋法则确定。
8
5. 对载流导体求磁感应强度B 将载流导体分成若干电流元Idl ,求dB
o Idl r dB 3 4 r
安培假说:
一切磁现象都起源于电荷的运动(电流)。
通电导线的磁性,起源于传导电流; 磁铁的磁性,起源于分子电流; 电磁波的磁性,起源于位移电流; 结论:磁和电不可分;磁场就是电流的磁场。 电流1 运动电荷 磁场 磁场 电流2 运动电荷
3
磁场:由电流在周围空间激发的一种特殊物质。 物质性表现: ① 磁场对电流或运动电荷能施力的作用 ② 磁场能对载流导体做功 — 磁场具有能量 ③ 磁场能与其他物质相互作用 — 使磁介质磁化 特殊性表现: ① 区别于实体物质,具有空间叠加性。 ② 区别于电场,磁场只存在于运动电荷周围, 只 存在于电流周围。