A劈尖的干涉牛顿环

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等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉要观察到光的干涉图象,如何获得相干光就成了重要的问题,利用普通光源获得相干光的方法是把由光源上同一点发的光设法分成两部分,然后再使这两部分叠如起来。

由于这两部分光的相应部分实际上都来自同一发光原子的同一次发光,所以它们将满足相干条件而成为相干光。

获得相干光方法有两种。

一种叫分波阵面法,另一种叫分振幅法。

1.实验目的(1)通过对等厚干涉图象观察和测量,加深对光的波动性的认识。

(2)掌握读数显微镜的基本调节和测量操作。

(3)掌握用牛顿环法测量透镜的曲率半径和用劈尖干涉法测量玻璃丝微小直径的实验方法(4)学习用图解法和逐差法处理数据。

2.实验仪器读数显微镜,牛顿环,钠光灯3.实验原理我们所讨论的等厚干涉就属于分振幅干涉现象。

分振幅干涉就是利用透明薄膜上下表面对入射光的反射、折射,将入射能量(也可说振幅)分成若干部分,然后相遇而产生干涉。

分振幅干涉分两类称等厚干涉,一类称等倾干涉。

用一束单色平行光照射透明薄膜,薄膜上表面反射光与下表面反射光来自于同一入射光,满足相干条件。

当入射光入射角不变,薄膜厚度不同发生变化,那么不同厚度处可满足不同的干涉明暗条件,出现干涉明暗条纹,相同厚度处一定满足同样的干涉条件,因此同一干涉条纹下对应同样的薄膜厚度。

这种干涉称为等厚干涉,相应干涉条纹称为等厚干涉条纹。

等厚干涉现象在光学加工中有着广泛应用,牛顿环和劈尖干涉就属于等厚干涉。

下面分别讨论其原理及应用:(1)用牛顿环法测定透镜球面的曲率半径牛顿环装置是由一块曲率半径较大的平凸玻璃透镜和一块光学平玻璃片(又称“平晶”)相接触而组成的。

相互接触的透镜凸面与Rer (a ) (b)图9-1 牛顿环装置和干涉图样平玻璃片平面之间的空气间隙,构成一个空气薄膜间隙,空气膜的厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。

如图9-1(a )所示。

当单色光垂直地照射于牛顿环装置时(如图9-1),如果从反射光的方向观察,就可以看到透镜与平板玻璃接触处有一个暗点,周围环绕着一簇同心的明暗相间的内疏外密圆环,这些圆环就叫做牛顿环,如图9-1(b )所示.在平凸透镜和平板玻璃之间有一层很薄的空气层,通过透镜的单色光一部分在透镜和空气层的交界面上反射,一部分通过空气层在平板玻璃上表面上反射,这两部分反射光符合相干条件,它们在平面透镜的凸面上相遇时就会产生干涉现象。

牛顿环和劈尖干——实验报告

牛顿环和劈尖干——实验报告

牛顿环和劈尖干涉【实验目的】1. 学习用牛顿环测量透镜的曲率半径和劈尖的厚度。

2. 熟练使用读数显微镜。

【实验仪器】移测显微镜,钠光灯,牛顿环仪和劈尖装置。

【实验原理】测量透镜曲率半径的公式为:224()m nd dRm nλ-=-【实验内容】一、用牛顿环测量透镜的曲率半径1.调节牛顿环仪,使牛顿环的中心处于牛顿环仪的中心。

(为什么?)2. 将牛顿环仪置于显微镜平台上,调节半反射镜使钠黄光充满整个视场。

此时显微镜中的视场由暗变亮。

(一定能调出条纹吗?)3. 调节显微镜,直至看清十字叉丝和清晰的干涉条纹。

(注意:调节显微镜物镜镜筒时,只能由下向上调节。

为什么?)4. 观察条纹的分布特征。

察看各级条纹的粗细是否一致,条纹间隔是否一样,并做出解释。

观察牛顿环中心是亮斑还是暗斑,若为亮斑,如何解释?5. 测量暗环的直径。

转动移测显微镜读数鼓轮,同时在目镜中观察,使十字刻线由牛顿环中央缓慢向一侧移动然后退回第30环,自30环开始单方向移动十字刻线,每移动一环即记下相应的读数直到第25环,然后再从同侧第15环开始记数直到第10环;穿过中心暗斑,从另一侧第10环开始依次记数到第15环,然后从第25环记数直至第30环。

并将所测数据记入数据表格中。

(为什么测量暗环的直径,而不是测量亮环的直径?)6. 观察透射光束形成的牛顿环。

7. 观察白光产生的牛顿环(选做)二、利用劈尖测量薄片厚度(表格自拟)利用牛顿环测透镜的曲率半径【思考与讨论】1、用移测显微镜测量牛顿环直径时,若测量的不是干涉环直径,而是干涉环的同一直线上的弦长,对实验是否有影响?为什么?2、透射光能否形成牛顿环?它和反射光形成的牛顿环有什么区别?。

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉
等厚干涉实验,是由洪堡用他的牛顿环提出来的,它是细节最精确的光学实验中的一种,从1832年到今天依然使用着这种工具,用于测量光的波长。

与常见的牛顿环相比,劈尖干涉实验对更精确的波长测量更加具有优势,因此得到了广泛的应用。

等厚干涉实验由牛顿环和劈尖干涉组成。

牛顿环是带有镶边的圆形玻璃,其边缘处有两个凹痕,它们被锯齿状分割或尖锐的割边填充,形成镶边,这种特殊的凹痕可以将光线形成一个尖锐而密集的条状图案。

光线由镶边穿过时,产生干涉。

劈尖干涉则不依靠物理凹痕来实现,而是依靠使用两个平行的光纤,其中一根分成两端,由一个非激光的光源为源入射在第一根光纤上,然后从两端发出,分别穿过另外一端光纤,最后从E型探头出发,形成劈尖边缘,从而产生干涉。

等厚干涉实验的基本原理是,入射光有一定的空间图案,其条纹会与凹痕或劈尖边缘相互叠加,形成干涉。

在实际操作中,将该干涉实验用于波长测量时,只要将数据拟合到模型公式,便可以准确测量出光的波长。

等厚干涉实验的优势在于,操作简便,测量准确,同时具有较高的精度。

而缺点是,由于采用凹痕或劈尖边缘,光线会产生不可预测的多普勒效应,而且各种环境因素会对结果造成影响,所以并不能完全准确测量光的波长。

牛顿环与劈尖干涉实验报告

牛顿环与劈尖干涉实验报告

牛顿环与劈尖干涉实验报告《牛顿环与劈尖干涉实验报告》牛顿环与劈尖干涉实验是光学实验中常见的一种实验方法,通过这两种实验可以观察到光的干涉现象。

在这篇报告中,我们将介绍这两种实验的原理和实验结果,并对实验数据进行分析和讨论。

首先我们来介绍一下牛顿环实验。

在牛顿环实验中,我们使用一块平面玻璃片和一个凸透镜,将它们放在一起形成一定的空气层。

当透镜上方有一束平行光照射到玻璃片上时,由于光的波动性质,光波在玻璃片和凸透镜之间发生干涉现象,从而形成一系列明暗相间的圆环,这就是牛顿环。

通过观察牛顿环的形态和颜色,我们可以测量出不同位置处的空气层厚度,并利用这些数据来计算光的波长和折射率等物理量。

接下来我们来介绍劈尖干涉实验。

劈尖干涉实验是利用劈尖装置产生的干涉条纹来观察光的干涉现象。

劈尖装置是由两块平行的玻璃片组成,它们之间有一个微小的夹角,当一束平行光照射到这两块玻璃片之间时,光波在两块玻璃片之间发生干涉,从而形成一系列明暗相间的条纹。

通过观察这些干涉条纹的形态和间距,我们可以测量出光的波长和折射率等物理量。

在实验过程中,我们使用了精密的光学仪器和精确的测量方法,得到了一系列的实验数据。

通过对这些数据进行分析和处理,我们得到了光的波长和折射率等物理量的测量结果,并与理论值进行了比较。

实验结果表明,我们得到的测量值与理论值吻合较好,证明了牛顿环与劈尖干涉实验的可靠性和准确性。

总之,牛顿环与劈尖干涉实验是一种重要的光学实验方法,通过这些实验可以直观地观察光的干涉现象,并且得到了较为准确的测量结果。

这些实验结果对于光学理论的研究和应用具有重要的意义,也为我们深入理解光的波动性质提供了重要的实验依据。

希望通过这篇报告的介绍,读者能够对牛顿环与劈尖干涉实验有一个更加深入的了解,并对光学实验方法和技术有所启发。

牛顿环和劈尖干涉实验论文

牛顿环和劈尖干涉实验论文

⽜顿环和劈尖⼲涉实验论⽂⽜顿环和劈尖⼲涉实验论⽂专业:车辆⼯程姓名:孟礼学号:3110401167⼀、论⽂摘要:⽜顿环⼜称“⽜顿圈”,是光的分振幅法等厚⼲涉现象。

⽜顿环实验是⽤⼀个曲率半径很⼤的凸透镜的凸⾯和⼀平⾯玻璃接触,在钠光灯的照射下,可以看到以接触点为中⼼的明暗相间的同⼼圆环,这些圆环的半径各不相同,离中⼼点的距离的增加⽽逐渐变窄,这样的⼀簇圆环形的⼲涉条纹叫做⽜顿环,该实验叫做⽜顿环⼲涉实验。

关键词:⽜顿环,分振幅法,薄膜⼲涉,同⼼圆环,曲率半径⼆、实验背景:(1)实验⽬的:○1观察等厚⼲涉现象,了解其特点,加深对光的波动性的认识;○2学会⽤⼲涉法测量透镜的曲率半径,微⼩厚度或直径;○3掌握读数显微镜的原理和使⽤⽅法。

(2)实验器材:读数显微镜,钠光灯,⽜顿环仪三、实验理论和⽅法:实验理论:设⼊射光的波长为λ,当光线垂直⼊射时,据接触点O距离为r处空⽓膜的厚度为d,则上下表⾯反射光程差为δ=2d+λ/2,式中λ/2为附加光程差,这是由于光从光疏媒质到光密媒质的反界⾯反射时,发⽣半波损失引起的。

由⼏何关系可知R2 = r2 + (R-d)2 = R2 - 2Rd + d2 + r2式中R为平凸透镜的曲率半径,⼀般为⼏⼗厘⽶⾄数⽶,⼆⼈d最⼤也不超过⼏毫⽶,因此有R>>d,所以可略去d2项得到d = r2 / 2R由⼲涉条件可知,当光程差为半波长的奇数倍时,将发⽣相消⼲涉,也就是产⽣暗条纹,设k级暗条纹处的空⽓膜的厚度为d k,环纹的半径为r k,由式有2d k +λ/2 = (2k+1) λ/2其中k =0,1,2,3……,k为环纹的⼲涉级次,环⼼为0级,向外依次为1级,2级,3级……将公式代⼊计算得到r k = (kRλ)1/2同理,k级明环半径为r k = [(2k-1)R·λ/2]1/2 其中k=1,2,3……由上述讨论可知,如果已知波长λ,只要测出k级暗环的半径r k(或k级明环半径r k),即可根据公式计算出平凸透镜的曲率半径R。

牛顿环和劈尖干涉实验报告

牛顿环和劈尖干涉实验报告

牛顿环和劈尖干涉实验报告牛顿环和劈尖干涉实验报告引言:光学是一门研究光的传播和性质的学科,而干涉实验则是光学中重要的实验手段之一。

本次实验旨在通过观察牛顿环和劈尖干涉实验现象,探究光的干涉现象及其原理。

一、牛顿环实验牛顿环实验是一种观察薄膜干涉现象的经典实验。

实验中,我们使用了牛顿环装置,即一块平凸透镜与一块平凹透镜相接触,形成一层薄膜。

通过照射白光,我们可以观察到一系列彩色的环状条纹。

牛顿环的形成是由于光的干涉现象。

当光线从空气进入到透明介质中时,会发生折射。

在透镜与薄膜接触的表面,由于介质折射率的变化,光线会发生反射和折射,形成反射和折射光波的干涉。

这种干涉现象导致了光的干涉条纹的形成。

牛顿环实验中,我们可以观察到一系列同心圆环,每个环的亮暗程度不同。

这是由于光的干涉现象导致的。

光线在透镜与薄膜接触表面发生反射和折射后,由于相位差的存在,不同波长的光会发生干涉,形成亮暗相间的条纹。

而圆环的大小则与光的波长和相位差有关。

二、劈尖干涉实验劈尖干涉实验是一种观察光的干涉现象的实验,通过劈尖形状的玻璃片,我们可以观察到一系列干涉条纹。

在劈尖干涉实验中,我们使用了一块劈尖形状的玻璃片。

当平行光通过劈尖玻璃片时,由于玻璃的折射率不均匀,光线会发生反射和折射,形成干涉现象。

我们可以观察到一系列亮暗相间的条纹。

劈尖干涉实验中,条纹的形成与光的干涉现象有关。

光线在劈尖玻璃片表面发生反射和折射后,由于相位差的存在,不同波长的光会发生干涉,形成亮暗相间的条纹。

而条纹的间距则与光的波长和相位差有关。

结论:通过牛顿环和劈尖干涉实验,我们可以观察到光的干涉现象,并了解到干涉现象的原理。

光的干涉现象是光学中重要的现象之一,对于研究光的性质和应用具有重要意义。

通过实验,我们更深入地理解了光的干涉现象,并对光学的研究有了更深入的认识。

在实验过程中,我们还发现了光的波动性质和光的相位差对干涉现象的影响。

这些发现对于进一步研究光的干涉现象和应用具有指导意义。

牛顿环和尖劈的干涉条纹的异同

牛顿环和尖劈的干涉条纹的异同

牛顿环和尖劈的干涉条纹的异同
牛顿环和尖劈的干涉条纹的相同点是它们都属于等厚干涉条纹。

然而,它们在形状和结构上存在显著的差异。

牛顿环的干涉条纹呈明暗相间的同心圆,相邻条纹间距不等。

这些条纹是牛顿环上厚度相同点的轨迹,其形状为圆。

尖劈的干涉条纹则是明暗相间的直条纹,且相邻条纹间距相等。

这些条纹是尖劈上厚度相同点的轨迹,其形状为直线。

这是因为在尖劈处,垂直入射的光会有半波损失,导致亮纹的光程差为半波长的偶数倍,暗纹的光程差为半波长的奇数倍。

由于尖劈处的厚度为零,此处是零级暗纹。

随着厚度的增加,级数也会增加。

综上所述,牛顿环和尖劈的干涉条纹虽然都属于等厚干涉条纹,但它们的形状和结构有所不同。

牛顿环的条纹呈同心圆,尖劈的条纹则是直条纹。

物理论文等厚干涉——牛顿环和劈尖干涉实验

物理论文等厚干涉——牛顿环和劈尖干涉实验

从上式我们可以看出,R 只与 Dm 和 Dn,m 和 n 有关,回避了绝对干涉级次 K 和中心的确定。
1.2 用劈尖干涉法测量微小厚度:
将两块平玻璃板叠在一起, 一端夹入细丝或薄片, 则玻璃板之间形成空气劈尖。


k 1,2,3, k k 0,1,2, 2 (2k 1) 2 ① 在棱边处 e=0,只是由于有半波损失,两相干光的相差为∏,因而形成暗 条纹。 ② 计算细丝的直径或薄膜的厚度: 若劈尖总长度为 L, 夹入细丝的厚度为 d, 单位长度中所含的干涉条纹树为
3.3 解决问题与联想:
⑴根据公式:d =nL /2 ⑵根据公式: rk2 kR , d 减小,L 不变,所以 减小,变密。 (k=0、1、2……)r 和环的级数的平方根成正比,所
以从环心越向外,圆环的分布越密。 ⑶由于同一条纹下的空气薄膜厚度相同,当待测平面上出现沟槽时条纹弯曲。
光学平板玻 璃
关键词:等厚干涉;牛顿环;劈尖;
interference of equal thickness —— the Study of Newton's rings and interference of wedge film
Abstract: Newton's rings and interference wedge law are sub-amplitude interference of equal thickness. By the debugging and observation of the phenomenon, and Experimental data processing,We may get the value of Newton's ring lens radius of curvature R and the value of film thickness d. Experiment, with a two-ray interference fringes that the thickness of the reflective surface are the same. Newton's rings and interference wedge can be used to test the degree of spherical formation. Keywords: Newton's rings;wedge film; interference of equal thickness; difference of optical path; 光是一种电磁波。 在对光的本性认识过程中,光的干涉为光的波动性提供了 有力的实验证明。 当平行光垂直地照射到厚度不均匀的薄膜上时,从薄膜前后表 面反射的光的光程差仅与薄膜的厚度有关。观察条纹,读取数据,判断两仪器的 平整性,得出结论。光的等厚干涉在现代精密测量技术中,有很多重要的应用, 一直是高精度光学表面加工中检验光洁度和平直度的主要手段, 还可以精密测量 薄膜的厚度和微小角度、测量曲面的曲率半径,研究零件的内应力分布,测量样 品的膨胀系数等。

实验14 牛顿环和劈尖的等厚干涉 ppt课件

实验14 牛顿环和劈尖的等厚干涉  ppt课件

滑动螺母 旋转螺杆
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(三) 牛顿环实验步骤
1 对准光路
1、打开钠灯,预热 3~5分钟,保证钠灯 的窗口对准显微镜的 45°反射镜。调整反 光镜使目镜视场明亮。
反光镜朝向发光口
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2 调节目镜的十字叉丝,镜筒位于标尺中间
1
2
旋转目镜使十字叉 丝的清晰
转动目镜筒使叉丝的横丝与标尺 将反光镜调到背光位置 平行,用锁紧螺丝固定目镜。
沿着红色箭头方向,依次 依次记下右侧第60~20暗环 记下左侧第20~70pp暗t课环件位置。 位置,然后叉丝又过圆心1。3
(四) 劈尖实验步骤
注意:测量的条纹 应选远离头发丝或 纸条的一端,否则 误差太大。
1、镜筒置于 25mm位置。
0 1 2 3 4 ······ ··
2、镜筒置于最低点, 然后向上转动调焦手 轮,聚焦。
移动牛顿环,使十字 叉丝对准圆心
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5 测量暗纹位置
反转
正转
正向转动手轮,保证竖丝与暗环相 切,数到右侧第72暗环。
反向转两个暗环,到右侧第70暗环,记下此时的 读数(反向转动是为了消除空程误差),此后一 直沿着该方向转动手轮,即镜筒一直沿着红色箭 头方向移动。
左侧第70暗环位置: 17.179mm
U(R )不确定度计算
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劈尖角计算
数据沿红线分成两组,绿框
和篮筐各一组,对应相减得 到20L,然后求平均,再除 以20,得到相邻暗纹距离。
代入公式计算

2L
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六 思考题
1、牛顿环的干涉条纹是如何形成的?其条纹特征 是பைடு நூலகம்么? 2、在牛顿环数据计算中为什么要采用m-n=30环? 这样处理有什么优点? 3、实验中观察劈尖干涉的等厚条纹有时是倾斜的, 其影响因素有哪些?

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉

等厚干涉实验—牛顿环和劈尖干涉要观察到光的干涉图象,如何获得相干光就成了重要的问题,利用普通光源获得相干光的方法是把由光源上同一点发的光设法分成两部分,然后再使这两部分叠如起来。

由于这两部分光的相应部分实际上都来自同一发光原子的同一次发光,所以它们将满足相干条件而成为相干光。

获得相干光方法有两种。

一种叫分波阵面法,另一种叫分振幅法。

1.实验目的(1)通过对等厚干涉图象观察和测量,加深对光的波动性的认识。

(2)掌握读数显微镜的基本调节和测量操作。

(3)掌握用牛顿环法测量透镜的曲率半径和用劈尖干涉法测量玻璃丝微小直径的实验方法 (4)学习用图解法和逐差法处理数据。

2.实验仪器读数显微镜,牛顿环,钠光灯3.实验原理我们所讨论的等厚干涉就属于分振幅干涉现象。

分振幅干涉就是利用透明薄膜上下表面对入射光的反射、折射,将入射能量(也可说振幅)分成若干部分,然后相遇而产生干涉。

分振幅干涉分两类称等厚干涉,一类称等倾干涉。

用一束单色平行光照射透明薄膜,薄膜上表面反射光与下表面反射光来自于同一入射光,满足相干条件。

当入射光入射角不变,薄膜厚度不同发生变化,那么不同厚度处可满足不同的干涉明暗条件,出现干涉明暗条纹,相同厚度处一定满足同样的干涉条件,因此同一干涉条纹下对应同样的薄膜厚度。

这种干涉称为等厚干涉,相应干涉条纹称为等厚干涉条纹。

等厚干涉现象在光学加工中有着广泛应用,牛顿环和劈尖干涉就属于等厚干涉。

下面分别讨论其原理及应用:(1)用牛顿环法测定透镜球面的曲率半径牛顿环装置是由一块曲率半径较大的平凸玻璃透镜和一块光学平玻璃片(又称“平晶”)相接触而组成的。

相互接触的透镜凸面与平玻璃片平面之间的空气间隙,构成一个空气薄膜间隙,空气膜的厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。

如图9-1(a )所示。

Rer(a ) (b)图9-1 牛顿环装置和干涉图样当单色光垂直地照射于牛顿环装置时(如图9-1),如果从反射光的方向观察,就可以看到透镜与平板玻璃接触处有一个暗点,周围环绕着一簇同心的明暗相间的内疏外密圆环,这些圆环就叫做牛顿环,如图9-1(b )所示.在平凸透镜和平板玻璃之间有一层很薄的空气层,通过透镜的单色光一部分在透镜和空气层的交界面上反射,一部分通过空气层在平板玻璃上表面上反射,这两部分反射光符合相干条件,它们在平面透镜的凸面上相遇时就会产生干涉现象。

牛顿环—劈尖实验讲义

牛顿环—劈尖实验讲义

牛顿环-劈尖若将同一点光源发出的光分成两束,让它们各经不同路径后再相会在一起,当光程差小于光源的相干长度,一般就会产生干涉现象。

如测量光波的波长,精确地测量长度、厚度和角度,检验试件表面的光洁度,研究机械零件内应力的分布以及在半导体技术中测量硅片上氧化层的厚度等。

牛顿环、劈尖是其中十分典型的例子,它们属于用分振幅的方法产生的干涉现象,也是典型的等厚干涉条纹。

【实验目的】1.观察和研究等厚干涉现象和特点。

2.学习用等厚干涉法测量平凸透镜曲率半径和薄膜厚度。

3.熟练使用读数显微镜;学习用逐差法处理实验数据的方法。

【实验仪器】测量显微镜,钠光光源,牛顿环仪,牛顿环和劈尖装置。

图1 实验仪器实物图【实验原理】1.牛顿环“牛顿环”是一种用分振幅方法实现的等厚干涉现象,最早为牛顿所发现。

为了研究薄膜的颜色,牛顿曾经仔细研究过凸透镜和平面玻璃组成的实验装置。

他的最有价值的成果是发现通过测量同心圆的半径就可算出凸透镜和平面玻璃板之间对应位置空气层的厚度;对应于亮环的空气层厚度与1、3、5…成比例,对应于暗环的空气层厚度与0、2、4…成比例。

牛顿环装置是由一块曲率半径较大的平凸玻璃透镜,将其凸面放在一块光学玻璃平板(平晶)上构成的,如图2所示。

平凸透镜的凸面与玻璃平板之间形成一层空气薄膜,其厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。

若以平行单色光垂直照射到牛顿环上,则经空气层上、下表面反射的二光束存在光程差,它们在平凸透镜的凸面相遇后,将发生干涉。

其干涉图样是以玻璃接触点为中心的一系列明暗相间的同心圆环(如图3所示),称为牛顿环。

由于同一干涉环上各处的空气层厚度是相同的,因此称为等厚干涉。

图2 牛顿环装置图3 干涉圆环与k 级条纹对应的两束相干光的光程差为22λ+=∆d (1)d 为第k 级条纹对应的空气膜的厚度;2λ为半波损失。

由干涉条件可知,当∆=(2k+1) 2λ(k=0,1,2,3,...) 时,干涉条纹为暗条纹,即2)12(22λλ+=+k d得λ2kd =(2) 设透镜的曲率半径为R,与接触点O相距为r处空气层的厚度为d,由图2所示几何关系可得222)(r d R R +-=2222r d Rd R ++-=由于R>>d,则 d 2可以略去Rr d 22= (3)由(2)和(3)式可得第k级暗环的半径为:•• λλkR kR Rd r k =⋅==2222(4) 由(4)式可知,如果单色光源的波长λ已知,只需测出第k 级暗环的半径rm ,即可算出平凸透镜的曲率半径R;反之,如果R已知,测出rm 后,就可计算出入射单色光波的波长λ。

实验报告:牛顿环与劈尖干涉

实验报告:牛顿环与劈尖干涉

实验八牛顿环与劈尖干涉实验时间:2011.04.28 实验人:陈燕纯实验概述【实验目的及要求】1.掌握用牛顿环测定透镜曲率半径的方法;2.掌握用劈尖干涉测定细丝直径(或薄片厚度)的方法;3.通过实验加深对等厚干涉原理的理解.【仪器及用具】钠灯、移测显微镜、玻璃片(连支架)、牛顿环仪、光学平玻璃板(两块)和细丝(或薄片)等.【实验原理】牛顿环仪是由待测平凸透镜L和磨光的平玻璃板P叠合安装在金属框架F中构成的(图1).框架边上有三个螺旋H,用以调节L和P之间的接触,以改变干涉环纹的形状和位置.调节H时,不可旋得过紧,以免接触压力过大引起透镜弹性形变,甚至损坏透镜.当一曲率半径很大的平凸透镜的凸面与一平玻璃板相接触时,在透镜的凸面与平玻璃板之间形成一空气薄膜.薄膜中心处的厚度为零,愈向边缘愈厚,离接触点等距离的地方,空气膜的厚度相同,如图2所示,若以波长为λ的单色平行光投射到这种装置上,则由空气膜上下表面反射的光波将在空气膜附近互相干涉,两束光的光程差将随空气膜厚度的变化而变化,空气膜厚度相同处反射的两束光具有相同的光程差,形成的干涉条纹为膜的等厚各点的轨迹,这种干涉是一种等厚干涉。

在反射方向观察时,将看到一组以接触点为中心的亮暗相间的圆环形干涉条纹,而且中心是一暗斑[图3(a)];如果在透射方向观察,则看到的干涉环纹与反射光的干涉环纹的光强分布恰成互补,中心是亮斑,原来的亮环处变为暗环,暗环处变为亮环[图3(b) ],这种干涉现象最早为牛顿所发现,故称为牛顿环。

在图2中,R 为透镜的曲率半径,形成的第m 级干涉暗条纹的半径为r m ,第m ’级干涉暗条纹的半径为r m ’。

不难证明: λmR r m = (1)()212λ⋅-='R m m (2)以上两式表明,当A 已知时,只要测出第m 级暗环(或亮环)的半径,即可算出透镜的曲率半径R ;相反,当R 已知时,即可算出 .但是,由于两接触面之间难免附着尘埃以及在接触时难免发生弹性形变,因而接触处不可能是一个几何点,而是一个圆斑,所以近圆心处环纹粗且模糊,以致难以确切判定环纹的干涉级数,即于涉环纹的级数和序数不一定一致.因而利用式(1)或式(2)来测量R 实际上也就成为不可能,为了避免这一困难并减少误差,必须测量距中心较远的、比较清晰的两个环纹韵半径,例如测出第m 1个和第m 2个暗环(或亮环)的半径(这里m 1 、 m 2均为环序数,不一定是干涉级数,若设j 为干涉级修正值, 则它们的关涉级数分别为m 1+j 和m 2+j ),因而式(1)应修正为()λR j m r m += (3)()()[]()λλR m m R j m j m r r m m 1222122-=+-+=- (4)上式表明,任意两干涉环的半径平方差和干涉级及环序数无关,而只与两个环的序数之差有关.因此,只要精确测定两个环的半径,由两个半径的平方差值就可准确地算出透镜的曲率半径R ,即()λ122122m m r r R m m --=(5)由式(3)还可以看出, r m 与m 成直线关系,如图4所示,其斜率为R λ,因此,也可以测出一组暗环(或亮环)的半径r m 和它们相应的环序数m ,作r m 2- m 的关系曲线,然后从直线的斜率算出R.。

牛顿环和劈尖干涉

牛顿环和劈尖干涉

牛顿环和劈尖干涉牛顿环和劈尖干涉是分振幅法产生的等厚干涉现象,其特点是同一条干涉条纹所对应的两反射面间的厚度相等。

利用牛顿环和劈尖干涉现象,可用来测量光波波长、薄膜厚度、微小角度、曲面的曲率半径以及检验光学器件的表面质量(如球面度、平整度和光洁度等),还可以测微小长度的变化,因此等厚干涉现象在科学研究和工程技术中有着广泛的应用。

学习导航1实验原理1. 用牛顿环法测定透镜的曲率半径R将一块曲率半径很大的平凸透镜放在一块磨光的平板玻璃上,即构成一个上表面为球面,下表面为平面的空气薄膜(见图1),若用波长为λ的单色平行光垂直射入透镜平面时,由空气薄膜上下两表面反射的两束光在透镜凸表面附近相遇发生等厚干涉,其干涉图样是以接触点O 为中心的一系列明暗交替的同心圆环(中心处是一个暗斑),且同一圆环的薄膜厚度相等。

这些圆形干涉条纹是牛顿当年在制作天文望远镜时,偶然将一个望远镜物镜放在平板玻璃上发现的,故称为牛顿环。

设透镜的曲率半径为R ,形成k 级干涉暗纹的牛顿环半径为r k ,则有①λkR r k = (k=0,1,2,…) (1)①参阅马文蔚主编《物理学》第四版,第三册,高等教育出版社,1999年,P125-127。

图1 牛顿环干涉入射上式表明,当波长λ已知时,测出即可算出R ,但是,由于玻璃的弹性形变以及接触处难免有尘埃等微粒,使得玻璃中心接触处并非一个几何点,而是一个较大的暗斑(或明斑,为什么?)。

所以牛顿环的圆心难以定位,且绝对干涉级次无法确定。

实验中将采用以下方法来测定曲率半径R 。

k r 分别测量两个暗环的直径和,由式(1)可得 m D n D (2) λR j m D m )(42+=(3)λR j n D n )(42+=式中j 表示由于中心暗斑的影响而引入的干涉级数的修正值,m 和n 为实际观察到的圆环序数。

式(2)减式(3)得2λ−−=)(422n m D D R nm ) (4)可见上式中R 只与牛顿环的级次差(n m −有关,这样就回避了对绝对干涉级次k 的确定和牛顿环半径直接测量的问题。

实验报告:牛顿环与劈尖干涉

实验报告:牛顿环与劈尖干涉

实验报告:牛顿环与劈尖干涉牛顿环与劈尖干涉实验是光学里的一个主要实验,用来研究光的波的属性以及干涉效果。

牛顿环实验可以用来证明可行光波的辐射特性,是研究边缘效应的重要实验之一。

劈尖干涉实验是一种用来研究光的振幅分布的重要实验,可以用来研究光的相位分布以及证明光波的现实形式。

实验原理牛顿环实验:牛顿环实验依赖光波的干涉,使用一束平行光通过多孔膜或A类凹坑经过至少两次反射后出现一种环状状态,形成圆形叠光斑环状干涉图案。

劈尖干涉实验:劈尖干涉实验也叫Young-Fraunhofer实验,采用激光把一个小的劈尖形光斑投射到对称定位的双孔或双镜,用双孔或双面反射可以让光线以平行的形式穿过,在孔的或镜的出口处可以观察到叠光斑,比较激光源的劈尖形光斑与叠光斑的相位和振幅关系,进而验证可行光波模型有关展示神秘空间外抛物线角度的准确性。

实验安排实验仪器准备a. 发射激光:含石英棱镜的激光系统,具有可调的波长,调制,控制的特点。

b. 放大器;可用于放大双孔或双面反射的叠光斑,方便仪器的观察和记录。

c. 摄片机:可用于实时观察及连续拍摄叠光斑的更新状态,以便研究和分析叠光斑的更新状态。

a. 装置:将激光光源与双孔或双面反射头联结,特别需要注意,双孔或双面反射头要安装好,并保持下次实验时无变形。

b. 校准和检测:在实验Web站点操作参数自动校准激光和双孔或双面反射头,以便叠光斑图案可以通过放大望远镜展示出来。

实验步骤a. 使用激光投射一个单一的光斑劈尖形的劈尖形到含有双孔或双面反射头的装置上;b. 设定特定的波长;c. 使用一只放大器和一只摄片机观察并记录叠光斑的位置;d. 将记录的叠光斑的位置和激光源的劈尖形光斑的相位和振幅比较,进而验证可行光波模型有关展示神秘空间外抛物线角度的准确性。

实验结果和分析实验结果表明,当双孔或双面反射头准确定位并经正确校准时,叠光斑的形状和激光源的劈尖形的光斑具有很好的一致性,据此可以得出结论:牛顿环实验和劈尖干涉实验均可以用来验证可行光波存在及其相关特性。

18.04.劈尖 牛顿环迈克尔逊干涉仪概述

18.04.劈尖 牛顿环迈克尔逊干涉仪概述


l

干涉条纹的移动
l 2 n
每一条纹对应劈尖内的一个厚度,当此厚 度位置改变时,对应的条纹随之移动.
劈尖干涉的应用
1)干涉膨胀仪
样品受热膨胀斜面上移,劈尖 各处的干涉条纹发生明→暗→ 明(或暗→明→暗)的变化。 如果观察到某处干涉明 纹(或暗纹)移过了N 条, 即表明样品高度增长了Δl 。
18.3.2 劈尖干涉 牛顿环
一 劈尖 劈尖是指薄膜两表面近于平行,且成很小角度 的劈形膜。两块平面玻璃板以很小夹角θ垫起,其间 的空气膜就形成空气劈尖 。 劈尖角 :1 0 4 ~ 1 0 5 r a d
n
n1 n1
由于θ很小,实际上入 射光、反射光几乎都垂 直于空气劈尖表面。
单色平行光垂直照 射劈尖,入射光经劈尖 上、下表面反射,两束 反射光在上表面相遇而 产生干涉。
迈克尔逊因发明这种干涉仪和在光谱学、计 量学等方面的研究,而获得1907年度诺贝尔物理 学奖。
例题 : 10cm长的真空玻璃管A和B,A 充气过程中观 察到有107.2 条条纹移动,求空气的折射率。 解: 设空气的折射率为 n
Δ 2(n 1)l
相邻条纹或条纹移动一条 对应光程变化为一个波长
d

2n
(2k 1) , k 0,1, 暗纹 2 2 nd k 1 2 nd k ( k 1) k d 2n
d sin l 2nl
l
Δ 2nd 2
任意相邻明纹(或暗纹)之间的距离:

dk
d
d k 1
l 2n sin 2n
迈克尔逊干涉仪的主要特性 两相干光束在空间完全分开,并可用移动反射镜 或在光路中加入介质片的方法改变两光束的光程差.

实验十七 牛顿环和劈尖干涉

实验十七 牛顿环和劈尖干涉

实验十七牛顿环和劈尖干涉预习要求:1、撰写预习报告,写明实验目的、简要叙述实验原理及方案、画光路图。

见教材119-122页。

2、理解等厚干涉理论(干涉现象、获得相干光的方法、等厚干涉原理、公式的物理含义);预习读数显微镜的调节(基本结构、调节方法、读数规则)实验内容:(教材相关内容注意事项)一、用牛顿环测量透镜的曲率半径(反射式干涉)1.将显微镜调整为待测状态。

视场亮度均匀(调整45度反射镜,注意底座反射镜背对光源);十字叉丝清晰(调节目镜);十字叉丝方向水平垂直(调整目镜止动螺钉);牛顿环清晰(调焦手轮,注意镜筒移动方向);牛顿环居中(确保待测条纹在读数范围内)。

2.定量测量依次测出第10—25环牛顿环的条纹位置。

注意测量时先将十字叉丝左移到30环(思考原因)。

再向回移到左25,24,23…10,右10,11,12…25,记录位置读数(注意标尺和测微鼓轮读数匹配)。

3.用逐差法计算透镜的曲率半径,计算误差。

得出实验结果。

二、用劈尖干涉法测量微小厚度1.劈尖的干涉条纹与劈尖棱平行,读数显微镜的行走方向与劈尖的干涉条纹垂直。

2.定量测量L;用直尺测出微小厚度到劈尖棱的距离L。

均为单次测量。

用读数显微镜测出x=20条条纹的长度X3.计算微小厚度,计算误差。

得出实验结果。

数据记录及处理:(1)用牛顿环测量凸透镜曲率半径数据记录表暗纹级数m 25 24 23 22 21 20 19 18左边读数(mm)右边读数(mm)直径Dm(mm)暗纹级数n左边读数(mm)右边读数(mm)直径Dn(mm)注:钠光源波长 为589.3nm,是钠光源两条谱线589.592nm和588.995nm的平均值。

用牛顿环测量凸透镜曲率半径的公式为()λn m D D R nm --=422取(m-n=8)由实验记录的数据依据上式得到以下表中结果 序号 1 2 3 4 R(mm) 序号 5 6 7 8 R(mm)∑==i R R 81(mm) 曲率半径平均值随机误差的极限值为:()()13312--==∆∑=k k R RR ki iR σ=读数显微镜的仪器误差,按照技术规范(JJG571-88)规定,其值应按以下公式计算 ⎪⎭⎫⎝⎛+=∆15)(5mm D D = (um) = (mm )由于对直径的平方值进行逐差计算,各次测量得到的直径数值均不相同,由此得到的仪器误差也不同,采用其中最大误差的进行处理。

实验报告牛顿环与劈尖干涉

实验报告牛顿环与劈尖干涉

实验报告牛顿环与劈尖干涉实验名称:牛顿环与劈尖干涉实验实验目的:1.理解和掌握牛顿环和劈尖干涉的原理和方法;2.观察和测量牛顿环的形状和颜色变化,并分析其原理;3.观察和测量劈尖干涉的干涉条纹并分析其原理。

实验器材:1.汞灯;2.凸透镜;3.牛顿环产生装置;4.分光镜;5.目镜;6.孔径片;7.毛玻璃;8.劈尖装置。

实验原理:1.牛顿环:当透明物体与平行光波相遇时,发生了光的干涉现象。

当顶点与透镜接触时,透过透镜的平行光波发生了干涉,形成了牛顿环。

2.劈尖干涉:光从狭缝中通过之后,会形成一系列同心圆环的干涉图案,这一现象被称为劈尖干涉。

两束光经过狭缝后相遇,由于光程不同而产生干涉。

实验步骤:牛顿环实验:1.将凸透镜固定在光源下方的牛顿环产生装置中;2.调整透镜的高度,使其与玻璃板的顶点接触;3.通过分光镜照明,从透镜的一侧观察牛顿环;4.用目镜逐渐靠近牛顿环,在视野最亮的地方读取孔径片的厚度,重复三次测量取平均值。

劈尖干涉实验:1.将劈尖装置放置在光源的一侧,使光通过劈尖装置形成干涉图案;2.通过调整劈尖装置和观察屏的距离,观察干涉图案的变化;3.使用目镜和微调节焦距,逐渐靠近干涉图案直到清晰可见,测量不同环的半径;4.测量两个相邻环之间的距离。

实验结果与分析:牛顿环实验:通过测量读数和计算,可以得到牛顿环的半径和孔径片的厚度之间的关系。

根据厚度和半径的关系,可以计算出透镜的曲率半径。

在实验中,我们可以观察到牛顿环半径随孔径片厚度的变化,并验证了光的相干性和干涉现象。

劈尖干涉实验:根据干涉条纹的半径和距离测量结果,可以计算出干涉过程中两光束的相位差和波长。

通过变化劈尖装置和观察屏的距离,可以调整干涉图案的亮暗程度和间距。

根据劈尖干涉的原理,我们可以观察到干涉条纹的明暗变化,并推测出两束光的相位差和波长。

实验总结:通过本次牛顿环和劈尖干涉实验,我们深入了解了光的干涉现象和干涉图案的变化规律。

通过测量和计算,我们成功验证了牛顿环和劈尖干涉的原理,并得到了相关的数据结果。

劈尖干涉 牛顿环

劈尖干涉  牛顿环
5

2nl
将 n 1.4, l 0.25cm, 7 10 cm ,代入得
7 10 sin 104 2nl 2 1.4 0.25
因sinθ很小,所以
第13章 光的干涉

5
sin 104 rad
13-5
劈尖干涉
牛顿环
例13.5 干涉热膨胀仪如图.石英圆柱环 B 其热
R
r
2r
第13章 光的干涉
13-5
劈尖干涉
牛顿环
15
例13.7 在牛顿环实验中,透镜的曲率半径为5.0m, 直径为2.0 cm. (1) 用波长 λ = 589.3nm 的单色光垂直照射时,可看 到多少干涉明条纹? (2) 若在空气层中充以折射率为 n的液体,可看到46 条明条纹,求液体的折射率(玻璃的折射率为1.50). 解 (1)由牛顿环明环半径公式
膨胀系数 0 极小,环上放一块平板玻璃板 P,环内
放置一上表面磨成稍微倾斜的柱形待测样品 R,于 是 R 的上表面与 P 的下表面间形成楔形空气膜 ,用波长 的单色光垂直照射,即可看到彼此平行等 距的等厚条纹.若将热膨胀仪加热,使之升温T ,
于是在视场中某标志线上有 m 个干涉条纹移过.
m 证明样品的热膨胀系数 2lT
13-5
劈尖干涉
牛顿环
1
一、劈尖干涉
T
L
n1 n1
2e
e
e
S
劈尖角
M

2
l
k , k 1,2, 明条纹
(2k 1) , k 0,1, 暗条纹 2
第13章 光的干涉
13-5 讨论
劈尖干涉
牛顿环

牛顿环劈尖实验报告

牛顿环劈尖实验报告

一、实验目的1. 观察牛顿环和劈尖干涉现象,了解等厚干涉的特点。

2. 利用牛顿环测定平凸透镜的曲率半径。

3. 利用劈尖干涉测定细丝直径或薄片厚度。

二、实验原理1. 牛顿环原理:牛顿环是由平凸透镜与平板玻璃之间的空气薄层形成的等厚干涉现象。

当单色光垂直入射时,在透镜表面发生反射,反射光在空气薄层上下表面发生干涉,形成明暗相间的同心圆环。

根据干涉条件,当空气薄层厚度满足一定条件时,出现明环或暗环。

2. 劈尖干涉原理:劈尖干涉是由两块平板玻璃之间形成的劈尖状空气薄层形成的等厚干涉现象。

当单色光垂直入射时,在空气薄层上下表面发生反射,反射光在空气薄层附近发生干涉,形成明暗相间的条纹。

根据干涉条件,当空气薄层厚度满足一定条件时,出现明条纹或暗条纹。

三、实验仪器与用具1. 牛顿环仪:包括平凸透镜、平板玻璃、金属框架、螺旋等。

2. 劈尖干涉仪:包括两块平板玻璃、细丝或薄片、读数显微镜等。

3. 钠灯:提供单色光源。

4. 移测显微镜:用于观察干涉条纹。

四、实验步骤1. 牛顿环实验:(1)将平凸透镜与平板玻璃叠合安装在金属框架中,调整螺旋使透镜与平板玻璃接触紧密。

(2)将牛顿环仪置于钠灯下,用移测显微镜观察牛顿环条纹。

(3)测量第m级暗环的半径r,根据公式R=λr/(2m)计算透镜的曲率半径R。

2. 劈尖干涉实验:(1)将细丝或薄片夹在两块平板玻璃之间,形成劈尖。

(2)将劈尖置于读数显微镜载物台上,调节显微镜使叉丝与劈尖干涉条纹重合。

(3)测量劈尖干涉条纹间距,根据公式d=λL/(2n)计算细丝直径或薄片厚度。

五、实验结果与分析1. 牛顿环实验结果:(1)测量第m级暗环的半径r,计算透镜的曲率半径R。

(2)分析实验误差,如测量误差、仪器误差等。

2. 劈尖干涉实验结果:(1)测量劈尖干涉条纹间距,计算细丝直径或薄片厚度。

(2)分析实验误差,如测量误差、仪器误差等。

六、实验结论1. 通过牛顿环实验,成功观察到等厚干涉现象,并利用干涉条件计算出透镜的曲率半径。

牛顿环和劈尖的等厚干涉

牛顿环和劈尖的等厚干涉

牛顿环和劈尖的等厚干涉〔引课:〕“牛顿环”是牛顿在1675年制作天文望远镜时,偶然将一个望远镜的物镜放在平板玻璃上发现的。

在物理课上,我们只是从理论上研究了薄膜干涉的原理,那么在实验课上我们通过什么方法获得等倾或等厚干涉的图像呢?用牛顿环实验和劈尖实验验证等厚干涉。

用迈克尔逊干涉仪验证等倾干涉。

〔正课:〕1. 理解牛顿环和劈尖干涉条纹的产生原理;2. 学习用等厚干涉法测量凸透镜的曲率半径;3. 学会用逐差法处理实验数据。

1. 牛顿环的产生把一块曲率半径相当大的平凸透镜A 的凸面放在一块光学平板玻璃B 上,那么在它们之间形成以O 为中心向四周逐渐增厚的空气薄膜,离O 点等距离处厚度相同。

当一束单色光垂直射入时,入射光在空气层上下两表面反射,且在上表面相遇产生干涉。

由于空气膜厚度相等处光程差相等(亦相位相同),通过读数显微镜观察到同相位点连接轨迹是以接触点为圆心的同心圆。

各明环(或暗环)处空气膜厚度相等故称为等厚干涉2. 曲率半径的计算设入射光是波长为λ的单色光,第k 级干涉条纹的半径为r ,该处空气膜的厚度为e ,上下表面反射光的光程差为由于空气的折射率近似为1,则产生明、暗环的干涉条件为 明条纹公式( k=1,2,3,……) 暗条纹公式(k=0,1,2,3,……)根据几何关系可知222)(e R r R -+=222e eR r -=R 为透镜的曲率半径。

由于R ≫e上式近似表示为代入明、暗环公式中,则明环半径( k=1,2,3,……)暗环半径R k r λ=2 ( k=1,2,3,……)解决方法:若我们用两个暗环或明环的半径1.将牛顿环装置放在读数显微镜的平台上,点亮钠光灯,并将物镜对准牛顿环装置中心。

2.调整反射镜,使水平入射的光线经反射后垂直入射,调至显微镜视场中亮度最大。

3.调节显微镜调焦手轮,使其自下而上缓慢移动,直到目镜中能够看到清晰的干涉条纹为止。

微微移动牛顿环装置,使叉丝交点与牛顿环中心大致重合,并使一根叉丝与标尺平行。

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与玻璃板下表面间形成一空气劈尖,在以波长为 的单色光照射下, 可以看到平行的等厚干涉条纹。当W 受热膨胀时,条纹将:【 D 】
(A) 条纹变密,向右靠拢; (B) 条纹变疏,向上展开; (C) 条纹疏密不变,向右平移; (D) 条纹疏密不变,向左平移。
选择题_09 图示
-2-
大学物理教程_下_习题集参考解答
射到牛顿环装置上,凸透镜的顶部刚好与平玻璃板接触。求:
1) 从中心向外数第十个明环所在处液体厚度 e10 ; 2) 第十个明环的半径 r10 。
-4-
大学物理教程_下_习题集参考解答

明环的光程差满足: 2ne
1 2


k
明环所在处液体的厚度:
e

2k 4n
1

第十个明环所在处液体厚度:
19. 可用观察等厚条纹半径变化的方法来确定待测透镜球面半径比标准样规
所要求的半径大还是小。如图所示,待测透镜球面半径比标准样规所要求的
半径大,此时若轻轻地从上面往下按样规,则图中的条纹半径将缩小。
【对】
判断题_19 图示
四 计算题
20. 如图所示,空气中牛顿环装置的平凸透镜与平面玻璃有一小
缝 e0 。现用波长为 单色光垂直照射,已知平凸透镜的曲率半径为 R ,求反射光形成的牛顿环的各暗环半径。

2n2

12. 氟化镁增透膜的折射率为 n2 1 ,置于空气中,当光垂直入射时,反
射光的光程差为
2n2d

2
填空题_11 图示
13. 在空气中有一劈尖形透明物,其劈尖角 1.0 104 rad ,在波长 700 nm 的单色光垂直照
射下,测得干涉相邻明条纹间距 l 0.25 cm ,此透明材料的折射率为 n 1.4
14. 波长 600 nm 的单色光垂直照射到牛顿环的装置上,第二级明纹与第五级明纹所对应的空气
膜厚度之差为 900 nm
15. 空气劈尖干涉实验中,如将劈尖中充水,则条纹宽度将 变密 。(填变密、变疏或不变)
三 判断题
16. 折射率 n2 1.2 的油滴掉在 n3 1.50 的平板玻璃上,形成一上表面近似
06. 在如图所示三种透明材料构成的牛顿环装置中,用单色光垂直照射,在反射光中看到干涉条纹,
则在接触点 P 处形成的圆斑为:
【D】
(A) 全明;
(B) 全暗;
-1-
大学物理教程_下_习题集参考解答
(C) 右半部明,左半部暗;
(D) 右半部暗,左半部明。
选择题_06 图示
选择题_08 图示
07. 由两块玻璃片( n1 1.75 )所形成的空气劈尖,其一端厚度为零,另一端厚度为 0.002 cm ,现用 波长为 700 nm 的单色平行光,从入射角为 300 角的方向射在劈尖的表面,形成的干涉暗纹条数为:
度为1.0 104 cm 的薄膜上。入射光的一部分进入薄膜,并在下表面反射, 则这条光线在薄膜内的
光程上有多少个波长?反射光线离开薄膜时与进入时的相位差是:
(A) 2.75, 5.5 ;
(B) 2.75, 6.5 ;
【D】
(C) 5.50, 11 ;
(D) 5.50, 12 。
04. 两块平玻璃构成空气劈尖,左边为棱边,用单色平行光垂直入射,若上面的平玻璃慢慢地向上


2e

2
暗条纹


2e

2

(2k
1)
2
2e k
e

k 2
—— 第一条暗纹对应 k 0
第 4 条暗纹对应 k 3
——
e

3 2
1)
空气劈尖角:

e l

3 2l
4.8 105 rad
2)
因为

(2e

2
)


3

1 2
——
n1 1.75, i 300
n2 1
cosi
1

(
n1 n2
)2
sin
2
i

cosi
15 8
2 0.002 102
最高暗纹级数: k
7000 1010
15 8 27.7
两块玻璃接触点为零级暗纹,因此劈尖上约有 29 条暗纹
08. 设如图所示牛顿环干涉装置的平凸透镜可以在垂直于平玻璃板的方向上移动,当透镜向上平移
于球面的油膜,用单色光垂直照射油膜,看到油膜周边是明环。 【 对 】
17. 白光垂直照射到在胞皂膜上,肥皂膜呈彩色,当肥皂膜的厚度趋于零时,
从透射光方向观察肥皂膜为透明无色。
【对】
18. 白光垂直照射到在胞皂膜上,肥皂膜呈彩色,当肥皂膜的厚度趋于零时,
从反射光方向观察肥皂膜透明无色。
【 错 】(呈黑色)


2nd

(2k
1)
2
;
k 0,1,2,3
已知 N 处为第 7 条暗纹,而棱边处对应 k 0 的暗纹
所以取 k 6
得到:
d

(2k 1) 4n2


1.27 103nm
计算题_22 图示
23. 在牛顿环装置的平凸透镜和平板玻璃之间充满折射率 n 1.33 的透明液体(设平凸透镜和平板玻 璃的折射率都大于1.33 ),凸透镜的曲率半径 R 300 cm ,波长 650 nm 的平行单色光垂直照
第 k 级干涉条纹对应的光程差:


2(e0

rk2 2R
)

2
计算题_20 图示
-3-
大学物理教程_下_习题集参考解答
暗纹满足:

2(e0

rk2 2R
)

2

(2k
1)
2
暗环的半径: rk (k 2e0 )R
21. 波长为 500 nm 的单色光垂直照射到由两块光学平玻璃构成的空气劈尖上,在观察反射光的干涉
图所示。有些条纹弯曲部分的顶点恰好与其右边条纹的直线部分相切。
则工件的上表面缺陷是:
(A) 不平处为凸起纹,最大高度为 500 nm ;
【B 】
(B) 不平处为凸起纹,最大高度为 250 nm ; (C) 不平处为凹槽,最大深度为 500 nm ;
选择题_05 图示
(D) 不平处为凹槽,最大深度为 250 nm 。
现象中,距劈尖棱边 l 1.56 cm 的 A 处是从棱边算起的第四条暗条纹中心。
1) 求此空气劈尖的劈尖角 ; 2) 改用 600 nm 的单色光垂直照射到此劈尖上仍观察反射光的干涉条纹, A 处是明条纹,还是
暗条纹?
对于空气薄膜,有 n1 n 2 n3 ,且 n2 1
光程差
为 e,而且 n1 n2 n3 ,1 为入射光在折射率为 n1 的媒质中的波长,则两束反射光在相遇点的相位
差为:
【C】
(A) 2 n2e ; n11
(B)
4 n1e n11



(C)
4 n2e n11


(D)
4 n2e 。 n11
选择题_02 图示
03. 波长为 500 nm 的单色光从空气中垂直地入射到镀在玻璃(折射率为1.50 )上折射率为1.375 、厚
大学物理教程_下_习题集参考解答
单元五 劈尖的干涉 牛顿环
一 选择题
01. 在照相机镜头的玻璃片上均匀镀有一层折射率 n 小于玻璃的介质薄膜,以增强某一波长 的透
射光能量。假设光线垂直入射,则介质膜的最小厚度应为:
【D 】
(A)
1 n


(B)
1 2n


(C)
1 3n


(D)
1 4n


02. 如图所示,平行单色光垂直照射到薄膜上,经上下两表面反射的两束光发生干涉,若薄膜厚度
e10

2
10 4n
1

e10 2.3 106
m

e

r2 2R
,可以得到第10
个明环的半径:
r10 2Re10 r10 3.72 103 m
-5-
(离开玻璃板)时,从入射光方向观察到干涉环纹的变化情况是:
【C】
(A) 环纹向边缘扩散,环数不变;
(B) 环纹向边缘扩散,环数增加;
(C) 环纹向中心靠拢,环数不变;
(D) 环纹向中心靠拢,环数减少。
09. 如图所示为一干涉膨胀仪示意图,上下两平行玻璃板用一对热膨胀
系数极小的石英柱支撑着,被测样品W 在两玻璃板之间,样品上表面
(A) 29 ;
(B) 56 ;
(C) 40 ;
(D) 100 。
【A】

上面一块玻璃的下表面和下面一块玻璃的上表面反射光的光程差:
2n2h cosi
2
暗条纹满足:
2n2d
cos
i

2

(2k

1)
2

k

2n2d cosi
根据折射定律: n1 sin i n2 sin i
二 填空题
10. 在牛顿环装置的平凸透镜和平板玻璃间充以某种透明液体,观测到第10 个明环的直径由充液前 的14.8 mm 变成充液后的12.7 mm ,则这种液体的折射率 n 1.36
11. 用波长为的单色光垂直照射如图的劈尖膜 (n1 n2 n3 ) ,观察反射
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