高等传热学-傅立叶导热定律及导热方程
傅里叶导热方程式
傅里叶导热方程式傅里叶导热方程式（Fourier's Law of Heat Conduction）是研究物质热传导规律的基本方程之一，由法国物理学家约瑟夫·傅里叶在1822年提出。
该方程式描述了物质内部的热传导过程，即介质中热量从高温区域向低温区域的传递过程。
一、方程式介绍傅里叶导热方程式的数学形式如下：$Q = -kA\frac{dT}{dx}$其中，Q为热量流密度，单位为瓦特/平方米（W/m²）；k为热传导系数，单位为瓦特/米·开尔文（W/m·K）；A为传热截面积，单位为平方米（m²）；T为介质内某一点的温度，单位为开尔文（K）；x为距离，单位为米（m）。
该方程式反映了热量在空间内的传递情况，具有物理意义和数学意义，可以用来解决实际问题和预测物质的热传导行为。
二、方程式应用傅里叶导热方程式的应用范围十分广泛，主要包括以下几个方面：1.材料热传导性能的研究热传导系数是傅里叶导热方程式中的重要参数，其大小决定了物质的热传导性能。
可以通过实验测量和理论计算得到材料的热传导系数，从而优化材料的热传导性能。
2.热传导问题的数值模拟傅里叶导热方程式可以用来描述不同材料、不同结构的物体内部的热传导行为。
通过对方程式的离散化和数值求解，可以得到物体内部温度场的分布和演化过程，为热传导问题的解决提供了一种有效的数值模拟方法。
3.热传导问题的热阻分析在实际应用中，热传导问题通常涉及不同介质之间的传热问题。
傅里叶导热方程式可以用来描述传热过程中不同介质之间的热阻情况，从而预测热传导的效率和设计热传导系统。
4.热传导问题的优化设计通过对傅里叶导热方程式的研究和应用，可以优化热传导问题的设计方案。
例如，在热传导管路的设计中，可以通过控制管道结构和材料性能，以及调整传热流体的流速和温度等因素来达到优化设计的目的。
5.热传导问题的实验验证傅里叶导热方程式可以用来预测物质的热传导行为，但其结果仍需通过实验来验证。
傅里叶传热定律公式
傅里叶传热定律公式傅里叶传热定律是热传递领域中的一个重要概念，它就像是一把神奇的钥匙，能帮助我们打开理解热传递现象的大门。
咱先来说说这个傅里叶传热定律公式到底是啥。
它的表达式是：Q= -kA(dT/dx) 。
这里的 Q 表示热流量，也就是单位时间内通过给定面积的热量；k 是热导率，不同的材料热导率可不一样哦；A 是传热面积；dT/dx 则是温度梯度。
就拿咱生活中的事儿来说吧，还记得有一次冬天回老家，屋里生着那种老式的煤炉子。
晚上睡觉的时候，靠近炉子那一侧的被窝总是热乎乎的，而离炉子远的那一头就相对冷一些。
这其实就是傅里叶传热定律在起作用。
炉子的热量通过空气向四周传递，靠近炉子的地方温度高，离得远的地方温度低，形成了温度梯度。
在工业生产中，傅里叶传热定律的应用那可多了去了。
比如说制造汽车发动机的时候，要考虑发动机工作时产生的大量热量如何有效地散发出去，不然发动机过热可就出大问题啦。
工程师们就得根据傅里叶传热定律，选择合适的材料来制造发动机的散热部件，还要设计好散热的结构和通道，确保热量能够快速、均匀地散发，保证发动机正常工作。
再比如在建筑领域，我们冬天想要屋子保暖，夏天想要屋子凉快，这也离不开傅里叶传热定律。
给房子做保温层的时候，就得选热导率低的材料，这样能减少热量的传递，让屋里在冬天更暖和，夏天更凉快。
学习傅里叶传热定律公式，对于我们理解很多自然现象和工程应用都非常有帮助。
它可不是那种高高在上、遥不可及的理论，而是实实在在能解释和解决我们生活中各种热传递问题的好工具。
从小学到高中的学习过程中，咱们逐渐接触到越来越多的科学知识，像傅里叶传热定律这样的公式，虽然看起来有点复杂，但只要我们用心去理解，结合生活中的实际例子，就能发现科学的魅力所在。
它就像一个隐藏在日常生活背后的小秘密，等着我们去揭开，去探索。
当我们真正掌握了傅里叶传热定律公式，再回头看那些与热传递相关的现象，就会有一种恍然大悟的感觉。
就好像我们之前在迷雾中摸索，而现在突然有了一盏明灯照亮了前路。
傅里叶热传导定律导热微分方程
傅里叶热传导定律导热微分方程傅里叶热传导定律导热微分方程：探索热传导的奥秘1、引言：了解傅里叶热传导定律热传导是我们日常生活中重要的现象之一，在多个领域都有广泛应用，包括工程、物理、化学和生物等。
傅里叶热传导定律是描述物体内部温度分布的重要方程，通过导热微分方程可以更深入地理解温度传导现象。
2、基础知识：热传导和傅里叶热传导定律热传导是指热量从高温区域向低温区域传递的过程。
傅里叶热传导定律则是一组描述热传导的微分方程，最常用的是一维传热情况下的傅里叶热传导定律。
3、傅里叶热传导定律的一维形式在一维情况下，傅里叶热传导定律可以表示为：(1) ∂T/∂t = α ∂²T/∂x²其中，T是温度，t是时间，x是空间坐标，α是传热系数。
这个方程描述了温度随时间和空间变化的关系，可以帮助我们理解物体内部的温度分布情况。
4、解析解和数值解：探索温度变化的方法傅里叶热传导定律的导热微分方程是一个偏微分方程，可以通过解析解或数值解来获取温度的变化情况。
解析解适用于简单的几何形状和边界条件，而数值解则可以应用于更为复杂的情况。
5、实际应用：傅里叶热传导定律的物理意义傅里叶热传导定律的物理意义是描述热量如何在物体内部传递和分布的过程。
通过研究傅里叶热传导定律，我们可以探索不同物质和结构的热传导行为，进而优化材料的热性能、设计更高效的散热系统。
6、个人观点和理解：热传导与现代科技的关系热传导作为能量传递的重要方式之一，在现代科技发展中扮演着重要角色。
通过研究傅里叶热传导定律，我们可以更好地理解材料的热传导行为，从而开发出更高效的散热材料和散热系统，提高设备的效能，推动科技的发展。
7、总结回顾：深入理解热传导的奥秘在本文中，我们深入探讨了傅里叶热传导定律导热微分方程，从基础知识到实际应用，对热传导现象进行了全面评估。
傅里叶热传导定律导热微分方程可以帮助我们理解温度传导的机制和规律，为现代科技的发展提供了重要的理论支持，同时也为我们研究和优化热传导过程提供了有效工具。
傅立叶导热定律公式
傅立叶导热定律公式傅立叶导热定律公式在热学领域中可是相当重要的存在呀！咱们先来说说啥是傅立叶导热定律。
简单来讲，它描述了热量在固体或者静止流体中传递的规律。
这公式就像是一个神秘的密码，能帮我们解开热量传输的谜题。
傅立叶导热定律公式是这样的：$q = -kA\frac{dT}{dx}$ 。
这里的“q”表示热流密度，也就是单位时间内通过单位面积的热量；“k”是导热系数，不同的材料导热系数可不一样哦；“A”是传热面积；“dT/dx”则是温度梯度。
举个例子来说吧，就像冬天的时候，咱们在屋里呆着，会明显感觉到靠近窗户的地方比较冷。
这就是因为窗户的导热系数跟墙不一样，导致热量传递的速度不同。
通过傅立叶导热定律公式，就能算出热量在窗户和墙这两个不同地方传递的情况。
记得有一次，我在实验室里做一个关于材料导热性能的实验。
当时我们要测试几种不同材质的板子，看它们的导热效果。
我和小伙伴们忙得不亦乐乎，又是测量温度，又是计算面积，就是为了能准确地运用傅立叶导热定律公式得出结果。
那场面，各种仪器设备摆了一桌，大家紧张又兴奋，眼睛紧紧盯着数据的变化。
在实际应用中，傅立叶导热定律公式可太有用啦！比如说在设计暖气管道的时候，工程师就得考虑管道材料的导热系数，还有管道的布局和长度，这样才能保证房间里都能暖和起来，不然有的地方热得要命，有的地方还冷冰冰的。
还有在电子设备的散热设计中，要是不搞清楚芯片和散热片之间的导热情况，那设备很容易因为过热而出故障。
这时候傅立叶导热定律公式就像是一个可靠的军师，为工程师们出谋划策。
再比如，在一些工业生产过程中，比如炼钢、化工反应，控制好温度的传递对于保证产品质量和生产效率至关重要。
傅立叶导热定律公式就能帮助技术人员精确地计算和调整热量的分布。
总之，傅立叶导热定律公式虽然看起来有点复杂，但它可是热学世界里的一把神奇钥匙，能让我们更好地理解和掌控热量传递的奥秘，为我们的生活和各种工程技术带来便利和进步。
高等传热学知识点总结
多维、线性齐次，乘积解： t ( x, y, z, ) ψ( x, y, z )( ) 令 ψ( x, y, z) X ( x)Y ( y) Z ( z) ，分别求解，然后相乘
t ( x, y, z, ) Cmnp e a ( m
m 1 n 1 p 1
2
m2 m2 )
X( m , x)Y( m , y)Z(m , z)
多维稳态非齐次：边界非齐 fi (r ) 0 or 方程非齐 0 边界非齐次（方程齐次） ：分离变量法
t ( x, y) X ( x)Y ( y) ,参照时间与空间的分离变量法
当多个边界非齐次时，等于各单非齐问题的叠加 方程非齐次：等于相应齐次解+非齐次特解 线性、非齐次、非稳态： 热源函数法：在无限大区域，初始时刻 x=x0 处，作用了 一个 t=t0 的热源，当 0 时，
13
0.14
2 Num 0 . 6 6 4 1 R l e
1 3
Pr
大空间自然对流换热: Nu C (GrPr) C ( Ra)
x z yz z
， 利用
1 H
u H
i 1 i
3
H t 2 i ui
t cp
第二章 分离变量法 分离变量法： 将温度分成只与空间有 t (r , ) ψ(r )( ) ， 关的 ψ(r ) 和只与时间有关的 ( ) 的乘积。 对于线性齐次非稳态无内热源问题， t
ห้องสมุดไป่ตู้对流
t y
y w, x
对流换热基本计算式：傅里叶定律 qw
牛顿冷却公式 qc h(tw, x t ) ，t 在内流时取管道截面 平均流体温度，外流时取远离壁面的流体温度。
高等传热学知识点总结
半无限大物体：
d 2 X ( x) 2 X ( x) 0 2 dx
1 X ( , x) X ( , x ' ) F ( x ' )dx 'd 0 N ( )
为热源强度，当 J 1 时， t ( x, ) 为一维热源函数。 意义：无限大区域中，初始时刻在 x 平面上的单位强 度，瞬时面（线、点）热源所造成的温度分布。 应用： Q c p F ( )d A ， J F ( )d 因此， t ( x, )
Dp T v D
表示单位时间内黏性应力 （黏性切应 为黏性耗散函数， 相似原理意义：①实验时， 应当以相似特征数作为安排实 验的依据，并测量各特征数中包含的物理量；②实验结果 应整理成特征数间的关联式； ③实验结果可以推广应用到 与实验相似的情况。 管内湍流换热实验关联式 力与黏性法向应力）对控制体内流体所做的功，不可逆地 转化为热能的那部分 第二章 边界层相似理论和边界层方程 速度边界层：当流体流过固体壁面时，由于流体粘性作 用，使得在固体壁面附近存在速度发生剧烈变化的薄层 速度边界层厚度：速度等于 99%主流速度。 意义：流动区域可分为主流区和边界层区，主流区可看 作理想气体的流动，只在边界层区才需要考虑流体的粘 性作用。 温度边界层：在对流换热时，固体壁面附近温度发生剧 烈变化的薄层，也称热边界层。 温度边界层厚度：过余温度等于 99%主流流体过余温度 意义：温度场也可分为主流区和边界层区，主流区中的 温度变化可看作零，因此只需要确定边界层内的流体温 度分布。 普朗特数： Pr v a 普朗特数反映了流动边界层和温度 边界层的相对大小。其中流体的运动粘度反映了流体中 由于分子运动而扩散动量的能力，这一能力越大，粘性 的影响传递越远，流动边界层越厚。相类似，热扩散率 越大则温度边界层越厚。根据普朗特数大小可将流体分 为高普朗特数流体（百千） 、中~（0.7-10）以及低~0.01 边界层微分方程：外掠平板，2D，常物性，稳态，层 流，不可压缩流体，忽略黏性耗散 数量级分析法
傅立叶定律和导热系数.ppt
•其实 M= BiV /Bi
6. 时间常数
Θ
0
hA
e cV
e
c
c
cV
hA
为时间常数
0
反映温度变化快慢的指标
36.8%
d 0
c
c 0, tg , / 2
c ,tg 0, 0,Θ 1
0 c , / 2 0 温度变化越慢
例题1 一直径为5cm的钢球，初始温度为4500C，忽然被置于温 度为300C的空气中。设钢球表面与周围环境被置于温度为300C的 空气中。设钢球表面与周围环境间的传热系数为24W/(m2.K)，试 计算钢球冷却到3000C所需的时间。已知钢球的 c=0.48kJ/(kg.K),
5. 集总参数法适用条件
h(V / A)
BiV 0.1M
体Biot 数
特征长度 V/A
平板
圆柱
V A (平板厚度的一半)
AA
V R2l R
A 2Rl 2
球 V 4R3 / 3 R A 4R2 3
•平板BiV= Bi 圆柱 BiV= Bi/2 球 BiV= Bi/3
•M分别 取平板 1、圆柱 1/2 和球1/3
t 晶格振动 阻碍自由电子运动
•液体机理不清
金属 非金属
固体> 液体 > 气体 取决于物质的种类和温度
热绝缘（保温）材料 insulation material：
<0.2W/(mK)(50年代）
<0.14W/(mK)（GB84） <0.12W/(mK)（GB84）
是随温度变化的
物性
工程处理：
1. 物理问题
常物性、 Bi 0 、h=const. 求t=f()
复习第二章导热过程的传热学原理与导热微分方程
9
第三节 导热过程的定解条件/边界条件 3、第三类边界条件
给定边界上物体表面与周围流体间的对流换热 系数h 及周围流体的温度T 系数 c及周围流体的温度 f，即：
q = −λ (
∂T ) w = hc (Tw − T f ) ∂n
上述分类目的是从数学上便于求解方程组， 上述分类目的是从数学上便于求解方程组，实际 上物体边界的传热现象是多种多样的。 上物体边界的传热现象是多种多样的。
∂T = −λ • gradT = −λ • •n ∂n
直角坐标系分量： 直角坐标系分量：
∂T q x = −λ • ∂x
q
y
= −λ •
∂T ∂y
q
z
= −λ •
∂T ∂z
含义：反应了物体内部温度场和热流场之间的关系。 含义：反应了物体内部温度场和热流场之间的关系。说明 了物体内部各点的热流密度与温度梯度成正比 同时， 热流密度与温度梯度成正比。 了物体内部各点的热流密度与温度梯度成正比。同时，热 流密度向量与温度梯度向量在同一直线上，但方向相反， 流密度向量与温度梯度向量在同一直线上，但方向相反， 都垂直于等温面。 都垂直于等温面。
C 又 Q C
0 L
k 0 −1
Tm − TL = Tm − T
Tm − T k01−1 ∴ f s (T ) = 1 − ( ) Tm − T L
21
第五节 凝固潜热的处理 的表达式可知， 由上述两种 f s (T ) 的表达式可知， f s (T ) 是温 度的非线性函数，给数值计算带来困难。 度的非线性函数，给数值计算带来困难。 因此，在凝固过程的数值模拟中，采用不同的 因此，在凝固过程的数值模拟中， 方法来处理凝固潜热的析出。 方法来处理凝固潜热的析出。目前常用等价比热容 温度回升法和热焓法。 法、温度回升法和热焓法。
热传导中的傅立叶热传导定律和热传导方程
热传导中的傅立叶热传导定律和热传导方程热传导是物体中热能由高温区域向低温区域传递的过程。
为了准确描述热传导现象，在热力学中引入了傅立叶热传导定律和热传导方程。
本文将详细介绍这两个概念，帮助读者更好地理解热传导的基本原理和数学描述。
一、傅立叶热传导定律傅立叶热传导定律是基于傅立叶分析的理论，用于描述物体内部热传导的规律。
根据傅立叶热传导定律，热流密度（q）正比于温度梯度（▽T）的负方向，即：q = -k▽T其中，q表示热流密度，单位为瓦特/平方米（W/m²），表示单位时间内通过单位面积传输的热量；k表示热导率，单位为瓦特/米·开尔文（W/m·K），表示物质导热能力的大小；▽T表示温度梯度，单位为开尔文/米（K/m），表示单位长度内温度的变化量。
根据傅立叶热传导定律，热流由高温区域到低温区域，且热流密度的大小与温度梯度成正比。
如果物体温度均匀分布，即温度梯度为零，那么热流密度也为零，即没有热传导现象发生。
二、热传导方程热传导方程是描述热传导过程的偏微分方程，通过时间和空间导数描述了热量在物体内部的传递规律。
一维空间中的热传导方程可以表达为：∂u/∂t = α∂²u/∂x²其中，u(x,t)表示温度场，即温度随着时间和空间变化的函数；α表示热扩散系数，单位为米²/秒（m²/s），表示热量在物体内部传递的速率。
热传导方程的解得到了温度场随时间和位置的变化规律，通过求解热传导方程，可以预测物体内部温度的变化情况。
根据不同的边界条件和初值条件，可以得到具体问题的解析解或数值解。
三、热传导现象的应用热传导现象在日常生活中有着广泛的应用。
首先，热传导是制冷和加热技术的基础，如空调、冰箱、电磁炉等设备的工作原理都与热传导密切相关。
其次，热传导定律和热传导方程在工程领域中应用广泛，如热传导材料的选择、热传导的优化设计等方面。
另外，热传导也在科学研究中起着重要的作用。
传热学2.1 导热基本定律—傅立叶定律
2.1 导热基本定律—傅立叶定律研究方法：从连续介质的假设出发、从宏观的角度来讨论导热热流 量与物体温度分布及其他影响因素之间的关系。
一般情况下，绝大多数固体、液体及气体都可以看作连 续介质。
但是当分子的平均自由行程与物体的宏观尺寸相比 不能忽略时，如压力降低到一定程度的稀薄气体，就不能认 为是连续介质。
主要内容：（1）导热的基本概念、导热基本定律 ；（2）导热现象的数学描述方法； （3）几种稳态导热的计算方法。
2.1 导热基本定律—傅立叶定律气体——导热是气体分子不规则热运动 导 电 固 体——自由电子的运动 非导电固体——过晶格结构的振动(弹性声波)液体——类似气体 or 类似非导电固体1. 温度场(温度分布)：指在各个时刻物体内各点温度分布的总称。
物体的温度分布是坐标和时间的函数 t = f (x, y, z,τ ) 稳态温度场(定常温度场) t = f (x, y, z) 非稳态温度场(非定常温度场) t = f (x, y, z,τ )2.1 导热基本定律—傅立叶定律2. 等温面与等温线 等温面：同一时刻、温度场中所有温度 相同的点连接起来所构成的面 等温线：用一个平面与各等温面相交， 在这个平面上得到一个等温线簇等温面与等温线的特点： 彼此不能相交 不会中断，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者就终止与物体的边界上t+Δt t t-Δt2.1 导热基本定律—傅立叶定律2. 等温面与等温线 等温线图的物理意义： 若每条等温线间 的温度间隔相等 时，等温线的疏 密可反映出不同 区域导热热流密 度的大小。
如图 所示是用等温线 图表示温度场的 实例。
2.1 导热基本定律—傅立叶定律3. 温度梯度在温度场中，温度沿x方向的 变化率(即偏导数)∂t = ∂xlimΔt ΔxΔx → 0明显, 等温面法线方向的温度变化率最大，温度变化最剧烈。
∂t < ∂t ∂x ∂n温度梯度：等温面法线方向的温度变化率矢量：gradt = ∂t n ∂n温度梯度是矢量，指向温 度增加的方向。
傅里叶热传导定律推导
傅里叶热传导定律推导傅里叶热传导定律是热学中一个非常重要的定律，它可以描述固体物体内部的温度分布与时间演化规律。
本文将围绕傅里叶热传导定律进行推导，从而了解其具体含义以及应用。
第一步，我们需要对傅里叶热传导定律进行简要介绍。
其表述如下：热传导方程可以写作：ρc∂T/∂t=k∂²T/∂x²，其中ρ是物质密度，c是材料比热，k是热传导系数，T是温度，t表示时间，x表示空间位置。
上式表达了一个基本物理事实，即热量从高温处向低温处传导，这样，如果存在温度差异，热量就会被传导并最终达到热平衡。
在上式中，第一项是材料内部吸收或释放的热，第二项是热量传输的本质。
下面我们将简要讨论如何推导这个方程。
第二步，我们需要研究热量传导过程的物理机制。
这个过程的数学细节可能较难掌握，但是我们可以从物理直觉出发，设想一个热传导实验：假设一块物体的两个端口分别处于高温和低温的环境中，而它们之间存在一些热耗散物质如导热油或导热铜片，那么随着时间的流逝，物体内不同位置的温度分布依次被观测到，温度的变化规律是什么？第三步，我们可以设定一些假设来推导出傅里叶热传导定律。
基于这个简单的实验假设，我们可以发现，如果两端口的温差越大，物体内部温度变化的速度就越快，而如果物质内部的导热能力越强，温度变化的速度就越慢。
我们假设这些规律可以用下面的数学形式来描述：dT/dt=-g(T-T1)+d²T/dx²这里，dT/dt是温度变化率，g是温度所受的热力，T1是环境温度，d²T/dx²是热传导系数的函数。
第四步，我们进行几次数学变化和推导，最终得到热传导方程的一般形式。
在这个过程中，我们采用了傅里叶分析的方法，将热传导方程映射到频域上，根据傅里叶级数的展开公式推导出一种新的求解方式，这种方式无论是对于周期性、间断性函数还是连续函数都具有极高的适用性。
综上所述，傅里叶热传导定律是一种描述物体内温度分布与时间演化的重要定律。
高等传热学-2
已知圆柱坐标系与直角坐标系之间的函数关系
x = r cos j , y = r sin j , z = z
令 x1 = r , x2 = j , x3 = z 求出拉梅系数
H1 = Hr = 1 H2 = Hj = r H3 = Hz =1
圆柱坐标系的导热方程
H = H1H 2H3 = r
rc ¶T ¶t
高等传热学
张靖周
南京航空航天大学 能源与动力学院
第二章 导热的理论基础
2-1 导热基本定律
一、 经典傅里叶(Fourier)定律 qv = - l Ñ T = - l gradT = - l ¶ T nv ¶n
Fourier定律作为导热的本构方程，描述了热流量和 温度分布之间的关系。 思考： Fourier定律的适定条件？
r n
方向
温度升高，即
( ¶T ¶n
)w
>
0
，故
-
l(
¶T ¶n
)w
<
0
(2)假设 Tf < Tw ，表面温度比内部温度低，则沿 nr方向
温度降低，即
( ¶T ¶n
)w
<
0
，故
-
l(
¶T ¶n
)w
>0
第二类和第三类边界条件的具体应用
热流密度 导热
q0
=
-l
¶T (0,t ¶x
)
导热 热流密度
-
l
¶T
C 是热传播速度 a 是导温系数
t0
=
a C2
t 0 是弛豫时间：温度场的重新建立滞后于热扰动改
变的时间，反映了系统趋于新的平衡状态的快慢程度
(1) 对于稳态导热过程，热流密度矢量场不随时间变化，传播项 的影响消失
传热基本方程及传热计算
传热基本方程及传热计算传热是热能在不同物体之间由高温物体向低温物体传递的过程。
根据传热的方式不同，传热可以分为三种基本模式：传导、对流和辐射。
1.传导：传导是在物质内部进行热能传递的过程，它是由物质内部粒子的碰撞引起的。
传导传热的基本方程是傅里叶热传导定律，它的表达式为：q = -kA(dT/dx)其中，q表示单位时间内通过传导传递的热量，在国际单位制中以瓦特（W）表示；k是物质的热导率，表示物质传热的能力，单位是瓦特/米·开尔文（W/m·K）；A是传热面积，表示热量传递的面积；(dT/dx)表示温度梯度，即温度随长度的变化率。
2.对流：对流是通过流体介质（如气体或液体）的流动来传递热量的过程。
对流传热的基本方程是牛顿冷却定律，它的表达式是：q=hA(T1-T2)其中，q表示单位时间内通过对流传递的热量，在国际单位制中以瓦特表示；h是对流传热的热传递系数，表示流体传热的能力，单位是瓦特/平方米·开尔文（W/m^2·K）；A是传热面积，表示热量传递的面积；T1和T2是两个物体之间的温度差。
3.辐射：辐射是通过电磁波的辐射来传递热量的过程。
辐射传热的基本方程是斯特藩-玻尔兹曼定律，它的表达式是：q=εσA(T1^4-T2^4)其中，q表示单位时间内通过辐射传递的热量，在国际单位制中以瓦特表示；ε是物体的辐射率，表示物体辐射的能力；σ是斯特藩-玻尔兹曼常数，它的值约为5.67×10^-8瓦特/(平方米·开尔文的四次方)；A 是传热面积，表示热量传递的面积；T1和T2是两个物体的绝对温度，单位为开尔文（K）。
传热计算可以根据以上基本方程进行。
首先，需要确定相关的参数，如热导率、热传递系数和辐射率等。
然后，可以使用适当的方程计算传热速率。
最后，根据传热速率和传热时间，可以计算传输的总热量。
传热计算可以应用于很多领域，如建筑、工程、材料和环境等。
它可以帮助我们设计高效的热交换设备、优化能源利用和节约能源。
导热的基本定律
导热的基本定律导热的基本定律导热是物体内部热能传递的一种方式，它是指在物体内部由温度高处向温度低处传递热量的过程。
导热的基本定律可以通过研究物体内部温度分布和热流密度之间的关系来描述。
一、傅里叶定律傅里叶定律是描述物体内部温度分布与时间和空间变化之间关系的一个重要定律。
根据傅里叶定律，物体内部温度分布与时间和空间变化之间存在着一种数学关系，即：q=-kA(dT/dx)其中，q表示单位时间内通过面积A传递的热流量，k表示材料的导热系数，dT/dx表示单位长度上温度变化率。
二、傅里叶传导方程傅里叶传导方程是描述物体内部温度分布随时间变化的一个偏微分方程。
傅里叶传导方程可以用来求解物体内部温度随时间变化的规律。
它可以用以下形式表示：∂u/∂t=k∇²u其中，u表示物体内部温度分布函数，t表示时间，k表示材料的导热系数，∇²表示拉普拉斯算子。
三、热传导方程热传导方程是描述物体内部温度分布随时间和空间变化的一个偏微分方程。
它可以用来求解物体内部温度随时间和空间变化的规律。
热传导方程可以用以下形式表示：∂u/∂t=k∇²u+q其中，u表示物体内部温度分布函数，t表示时间，k表示材料的导热系数，∇²表示拉普拉斯算子，q表示单位时间内通过面积A传递的热流量。
四、导热系数导热系数是材料特性之一，它描述了材料对于单位面积上单位长度内温度梯度的响应能力。
在傅里叶定律中，k被称为材料的导热系数。
不同材料具有不同的导热系数，在工程设计中需要根据实际情况选择合适的材料。
五、影响导热的因素影响导热的因素主要有以下几个：1. 材料本身特性：不同材料具有不同的导热系数。
2. 温度差：温度差越大，热传导越快。
3. 材料厚度：材料厚度越大，热传导越慢。
4. 材料结构：材料结构的复杂程度会影响热传导的速率。
总之，导热是物体内部热能传递的一种重要方式，傅里叶定律、傅里叶传导方程和热传导方程等基本定律可以用来描述物体内部温度分布与时间和空间变化之间的关系。
热传导中的傅立叶定律与传热方程
热传导中的傅立叶定律与传热方程热传导是热能在物体或介质之间的传递过程。
在许多传热过程中，傅立叶定律和传热方程是描述热传导的两个重要工具。
傅立叶定律描述了热量在介质内部的传递规律，传热方程则进一步推导了热传导的数学表达。
1. 傅立叶定律傅立叶定律是傅立叶（Jean-Baptiste Joseph Fourier）基于实验观察提出的。
该定律表明，在稳态热传导条件下，单位时间内通过的热量与热传导剖面上的温度梯度成正比。
傅立叶定律的数学表达式可以表示为：q = -kA(dT/dx)其中，q是单位时间内通过的热量，k是介质的热导率，A是传热剖面的横截面积，dT/dx是温度梯度。
根据傅立叶定律，热量的传递方向是从高温区域到低温区域。
2. 传热方程传热方程是根据傅立叶定律进一步推导得到的。
对于一维情况下的热传导，传热方程可以表示为：∂T/∂t = α(∂^2T/∂x^2)其中，∂T/∂t是温度随时间的变化率，α是介质的热扩散率，∂^2T/∂x^2是温度在空间上的二阶导数。
该方程描述了温度与时间、空间变量之间的关系，并表明热传导的速率与温度梯度的二阶导数成正比。
3. 热传导中的边界条件在求解传热方程时，需要根据具体问题设置适当的边界条件。
常见的边界条件包括：（1）第一类边界条件：给定的温度分布，即在边界上的温度已知。
（2）第二类边界条件：给定的热流量，即在边界上的热量通过率已知。
（3）第三类边界条件：给定的热传导率，即边界上的热流量密度已知。
通过合理设置边界条件，可以求解出传热方程的解析解或数值解，进而分析物体内部温度分布和热传导过程。
4. 热传导中的应用傅立叶定律与传热方程在工程和科学研究中广泛应用于热传导问题的分析和设计。
在材料热处理中，通过热传导计算加热或冷却过程中物体内部温度分布的变化，从而确定加热或冷却时间和温度控制策略。
在热传感器的设计中，傅立叶定律与传热方程被用来计算热散射和热导率，以提高传感器的稳定性和灵敏度。
傅里叶导热定律表达式
傅里叶导热定律表达式
傅里叶导热定律是建立在热力学和流体力学基础上的定律，是物理学中著名的七定律之一，也是材料科学的基础。
它用到了许多复杂的事物，例如温度、热量、热导率、熵、热流等。
它主要研究的是物体中热量的传热机制，它指出物体传热的过程，可以用下面的数学表达式来表示：
Q= -κT
式中，一个特殊的热导率，即用于表示温度梯度对热传递速率的系数，Q一个热流强度，它决定了热量在物体中的传播方向，T决定了从一个点到另一个点的温度梯度。
物体的实际传热特性，受物体材料的热力学性质，以及物体的结构参数的影响，它们会影响到物体的热导率，也就影响到物体传热的时空特性。
由于导热定律的存在，使得电子器件的发展发生了重大变化，它的应用涉及到基本上所有的工程领域，从汽车到微机器人，从飞机到卫星，它都能用来衡量物体如何传热。
其应用也在近期取得了很大的进展，如热电材料、低温材料以及具有介电性质的材料等。
傅里叶导热定律的研究大大更加有效地揭示了物体的传热特性。
然而，单纯的计算物体热导率或者热流强度，并不能完全描述物体的传热特性，还需要更深入地研究物理现象，比如层流、动量转移等等，才能得到更为详细的结果，不仅是传热问题，任何物理系统都需要这种深入的研究和深刻的理解。
傅里叶导热定律在众多科学和工程领域有广泛的应用，它和其他流体力学定律一样，都是物理学中最重要的定律，为工程师们提供了宝贵的信息和指导，在不断的发展中，它同样被证明是一个重要的理论基础。
未来，传热研究将继续发挥关键作用，为人类的技术发展提供新的动力。
傅里叶定律一般表达式
傅立叶定律用热流密度表示时形式如下：q=-λ(dt/dx) 可以用来计算热量的传导量。
相关的公式如下Φ=-λA(dt/dx) q=-λ(dt/dx) 其中Φ为导热量，单位为W λ为导热系数，w/(m*k) A为传热面积，单位为m^2 t为温度，单位为K x 为在导热面上的坐标，单位为m q是沿x方向传递的热流密度（严格地说热流密度是矢量，所以q应是热流密度矢量在x方向的分量）单位为W/m^2 dt/dx 是物体沿x方向的温度梯度，即温度变化率一般形式的数学表达式：q=-λgradt=-λ(dt/dx)n 式中：gradt是空间某点的温度梯度（temperature gradient）；n是通过该点的等温线上的法向单位矢量，指温度升高的方向上述式中负号表示传热方向与温度梯度方向相反λ表征材料导热性能的物性参数（λ越大，导热性能越好）--------------- 根据傅里叶定律，方波是由无穷多次正弦波组合而成的，用方波测试功放的频率响应，比正弦波测试更代表实际音频信号，更能反应功放器材的动态性能。
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质点温度发生变化，则意味着内能发生变化 按热力学第一定律，必有热量进出该质点 结果表明瞬时热源的作用迅速传遍整个区域， 不论空间介质种类如何（热量传播速度无限 大） 温度出现不均匀的的原因是由于各点吸收的 份额不同 热传导微分方程是傅立叶导热定律结合能量 守恒原理而得 能量守恒定律只涉及能量在数值上的关系， 与能量传递过程中具体行为无任何联系 故可认定上述结论是傅立叶导热定律所导致
考虑热传播速度的有限性 对于无源项情况， 型 hyperbola 偏微分方程）
1 2 t 1 t 2 t 2 2 （双曲线 a c
是对抛物线型parabolic偏微分方程的一种修 正
导热微分方程在正交坐标系(orthogonal curvilinear coordinates)中表述
梯度 (gradient) 一般表达式在附录(Appendix) 3 中式（9）
1 1 1 e1 e2 e3 H1 q1 H 2 q2 H 3 q3
按温度变量(variable)有：
1 t t ei i 1 H i xi
3
（a)
高等传热学
波的特征wave property
传播介质中的质点(particle)并未随机械波 的传播而迁移(move) 水波荡漾时水的质点正是在重力和水的张力 作用下上下振动，从而带动周边的质点一起 上下振动，此质点与周边质点的振动有一个 相位差(phase difference)，这种波称为横 波(transverse wave) 声波(sound wave )的实质与水波(water wave )完全一致，只是水波能看到，声波 看不到
高等传热学
热的波动性wave of the heat
导热的微观机理根据物质形态的不同而有差 别 热传导过程的实现由两种相互独立的机制完 成（1）利用晶格(crystal lattice)波的振动 和声子(phonon)的运动；（2）自由电子 (free electron) 的平移移动 在导热时的能量传递是微观粒子的波动或运 动导致 导热时热量的传播速度不会以无限大的速度 (infinite speed) 进行
t 2t ＝a 2 f ( x, ) x t ( x, ) 0 0
式中：
Q（x，） f（x，） c
高等传热学
按格林函数(Green function)法求解可得温度分布 (temperature distribution)：
t（x，）
其中，
0
热量实际的传播速度的确定
对于一个处于稳定状态的热传导系统，当系 统内部（interior）或边界（boundary） 出现一个热扰动时，原来的稳定状态便被破 坏(destroy) 通过一段时间的热量传递，系统将达到一个 新的稳定状态 有热扰动(heat disturbance)引起的瞬态 温度分布必将滞后于热扰动 温度场的重新建立滞后于热扰动的时间称为 松弛时间（或驰豫时间）relaxation time
i= 1,2,3
高等传热学
[ q ] [ ] t
其中: 矢量Vector
X
12 22 32 13 23 33
q1 [q ] q 2 , q 3
t x1 t t X x 2 t x 3
高等传热学
以c代表热量传递速度，τ0代表驰豫时间，则在温度场重 新建立期间，热扰动传播的距离为δ＝c τ0，从热扩散率 角度来看，热扰动传播距离可以表示为δ＝a/c，从而：
c 0 a / c
则热量传播速度为
c
a
0
这说明热量传播速度随物体热扩散率增大而增大，随松 弛时间增大而减小。松弛时间大致为分子二次碰撞间的 时间间隔。氮：10－9s，铝：10－11s
13 23 33
1 [ ] 0 0
0
2
0
0 0 3
坐标轴(coordinate axis) Oξ1，Oξ2，Oξ3称为导热系数主轴 (principal axis)，λ1，λ2，λ3成为主导热系数。
热传导过程的能量平衡及其表现形式
高等传热学
导热积分方程及其推导
heat conduction integral equation and its deduction
假设模型： Assumption 物体存在内热源， 其热源强度为qV， 所考虑控制容积为V， 边界面积为A。取微 元体容积为dV，其 边界面积为dA。
高等传热学
n q
与一般的傅立叶导热定律有何区别 更多内容可参阅“热传导、质扩散与动量传 递中的瞬态冲击效应”一书，作者：姜任秋
高等传热学
各向异性介质中的导热
heat conduction in the anisotropic medium
何为各向异性？ 3 t qi ij x j j 1 下标 i,j 分别是何含义?
（注意：只适用于各向同性材料）
高等传热学
各种常物性(constant property)材料的导热 微分方程
无内热源项： 稳态导热+无内热源：
1 t 2t a
（抛物线型偏微分方程）
2 qV t 0 ( 泊松方程） （椭圆型偏微分方程） 2t 0 （拉普拉斯方程）
去掉积分符号
上式为导热能量方程的微分形式 differential form
导热微分方程 heat conduction differential equation
上式进一步将内能用温度表示，热量用温度梯度表示，则：
( ct ) (t ) qV 0
即
( ct ) (t ) qV
11 矩阵 [ ] Matrix 21 31
,
矢量
可以通过坐标变换(coordinate system transformation )，在一个确 定的坐标系（ξ1，ξ2， ξ3）下，
11 [] 21 31
12 22 32
A
V
dv dA
按热平衡有：（针对控制容积control volume）
导入的净热流量 + 内热源发热量 = 内能增加量 导入的净热流量 net heat flow rate 内热源发热量
heat generation
q n dA
q
V
V
A
V
dV
内能增加量 intrinsic energy increasing
机械波的形成 Form of the mechanical wave
物体的振动(vibration)要与周围物质发生 相互作用，从而导致能量向四周传播 机械波正是这样一个机械振动的传播过程 机械波的形成需要两个条件：波源(source) 及传播振动的物质(media) 波源是引起波动的初始振动物体 传播振动的物质一般为弹性介质(elastic media)
高等传热学
导热微分方程及其推导
曾经的推导方式是怎样？
在具体坐标系下，对微元体(different element) 应用能量平衡原理 基于导热积分方程，利用散度定理 (divergence theorem) 推导
高等传热学
按散度定理，将对面积的积分(surface integral)改为对体积的积分 (volume integral)
( e)dV
将各项表达式代入热平衡式： V ( e)dV A q n dA V qV dV 上式称为导热方程的积分形式 integral form（注意：各向同 性，异性均适用）
导热积分方程
heat conduction integral equation
f（ ,） G（x， ; ,）dd
( x )2 1 G( x, ; , ) exp 4 a 2 a
它代表在时间τ＝η＋0这一瞬时(moment)，作用在无限 大物体内x=η处的热源所引起的温度分布。 显然，当时间τ>η时，若内热源为放热源，则整个无限大 区域内的温度总是升高；反之则温度降低。 任何一点的温度都要受到瞬时热源的影响 这意味着热量传递速度无限大
由于滞后于热扰动温度场重新建立所需要 的热量
dq d
单位时间内某地的热量变化
dq 0 d
松弛时间某地的热量变化
变形：
a q 2 c
高等传热学
修正的傅立叶导热定律 modified Fourier’s low
a q q t 2 c
或：
q 0 q t
energy balance for heat conduction and its mathematical form
导热方程式是以数学形式体现的在热传导过程中、特定考 虑区域内的能量守恒规律，即简化的热力学 thermodynamics 第一定律。 它揭示了温度场在时——空领域内的内在联系。
导热积分方程 integral equation 导热微分方程 differential equation 导热变分方程 variation equation
V
( e)dV q n dA qV dV A V
将内能与温度的关系e = ct和傅里叶定律
代入上式，则有：
q t
V
( c t )dV t n dA q v dV A V
这就是导热积分方程（integral equation），它针对物体内 任意区域。