玻耳兹曼的科学哲学思想研究
以身殉信念的玻尔兹曼_刘学礼
学过物理学的人,恐怕没有一个不知道玻尔兹曼的。
这位奥地利著名理论物理学家毕生致力于热学研究,在气体分子运动论和经典统计力学及辐射理论等众多领域建树颇多。
翻开今天的物理学教科书,一些常数、方程、定律就是用他的名字命名的。
玻尔兹曼生性幽默,不仅酷爱科学,而且崇尚自然,倾慕艺术。
科学上的卓越贡献,使他功成名就,成为一位显赫的学者。
他的家庭生活充满温馨,几乎每星期都要举行别具一格的家庭音乐晚会,经常由他自己弹奏钢琴。
但这美好的一切却无法驱散他在20世纪初内心深处渐渐生起的忧郁和烦恼。
终于在1906年仲夏的一天,他在旅行途中独自一人悄悄地跑进森林自杀身亡。
玻尔兹曼之死,令当时物理学界震惊不已,迄今仍属科学史上一个不解之谜。
究其原因,其中有一点是不能忽视的:19世纪末20世纪初,X射线、放射性元素和电子等一系列物理学的新实验和新发现,重重敲开了原子的大门,否定了原子不可分、元素不可变等传统信念,以牛顿为代表建立起来的经典物理学大厦开始动摇,使在原来物理学基础上所形成的物理学家们共同遵循的旧范式陷入危机之中。
物理学上空乌云密布,预示着一场伟大的科学革命之将至。
当代美国著名科学哲学家库恩认为,科学革命的实际过程就是新范式代替旧范式的过程。
所谓范式,即科学家集团或科学共同体在某一专业或学科中的共同信念。
随着科学研究的步步深入,科学的反常现象会不断出现,并愈来愈多,愈来愈频繁,人们无法用现有的范式作出解释,于是便引起科学的危机。
这一时期,由于人们对旧范式怀疑的不断增加,科学共同体成员因失去共同信念而四分五裂,不同派别纷纷争论,有的主张建立新范式,有的则墨守旧范式。
反常和危机虽然在科学家之间引起了分歧和混乱,但是也给科学家们带来了批判精神和创新精神。
可惜的是,当时许多物理学家跳不出经典物理学的框架,面对暴风骤雨式的科学新发现不知所措,思想上陷入极度悲观和混乱之中。
正如德国物理学家、量子论创立者普朗克当时所描绘的那样:“我们现在生活在一个不平常的世界里,不论我们观察哪一方面,在精神文明和物质文明的任何领域内,我们都觉得是处在一个极严重的危机之中,这种严重危机,在我们全部私人生活和社会生活上印上了许多纷忧和动摇的症候。
波普尔的科学哲学思想
波普尔的科学哲学思想1.科学哲学波普尔的科学哲学思想：波普尔的哲学体系，重点在于批判的理性主义，这即与经典的经验主义及其观测－归纳法泾渭分明。
波普尔尤其反对观测－归纳法，他认为科学理论不适用于普世，只能作间接评测。
他也认为，科学理论和人类所掌握到的一切知识，都不过是推测和假想，人在解决问题的过程中不可避免地掺入了想象力和创造性，好让问题能在一定的历史、文化框架中得到解答。
人们只能依靠仅有的数据来树立这一科学理论，然而，此外又不可能有足够多的实验数据，能证明一条科学理论绝对无误。
（例如，人们在检测100 万头绵羊后得出“绵羊是白色的”这一理论，然而检测之外，只要有一只黑色的绵羊存在，即可证明前面的理论错误。
谁又能无穷无止地检测绵羊，以证明“绵羊是白色的”理论的绝对无误呢？）这一“可错性”原则所推演出的“真伪不对称性”（真不能被证明，只有伪可以被证明），是波普尔哲学思想的核心。
波普尔高度评价了休谟对归纳法的批判，虽然他对休谟和归纳逻辑主义的批判是牵强的，但他对基础论的批判是相当有力的。
基础论是指人们普遍相信，知识需要一个坚实的基础，经验科学的基础是感觉基础。
这也正是归纳法的根源所在。
他指出经验基础论将科学分为两部分，一是观察和实践所得到的基础。
二是建立在这一基础上的理论。
而人们普遍忽略了，观察和理论不是独立的两种理论，任何观察都受理论倾向的影响。
这里可以发现测不准定理对他的启发。
波普尔认为寻求知识基础是一种错误，但不是偶然的失误。
这是一种基于人本性中寻求安全感的需要。
2.证伪主义理论证伪主义理论作为波普尔哲学思想中最具代表性的哲学理论，对当代科学发展具有十分重要的启示作用。
波普尔同意对偶然真理的界定，但他强调这样的经验科学应该服从一种证伪主义。
证伪主义至少存在两个优点。
第一，科学理论的表达一般为全称判断，而经验的对象是个别的。
所以，经验如果用来证实理论，那么它将是无法穷尽一般的理论的。
比如，再多的白羊也不能证明所有的羊都是白的，而只要一只黑羊就能证明所有的羊都是白的这个理论是错误的。
玻尔兹曼
研究范围ห้องสมุดไป่ตู้
玻耳兹曼推广了J.C.麦克斯韦的分子运动理论而得到有分子势能的麦克斯韦-玻耳兹曼分布定律。他进而在 1872年从更广和更深的非平衡态的分子动力学出发而引进了分子分布的H函数，从而得到H定理，这是经典分子动 力论的基础。从此，宏观的不可逆性、熵S及热力学第二定律就得以用微观几率态数W来说明其统计意义了，特别 是他引进玻耳兹曼常量k而得出S=lnW的关系式。他又从热力学原理导得了斯忒藩直接从实验得出的斯忒藩-玻耳 兹曼黑体辐射公式u=σT4（u为辐射密度；T为绝对温度；σ为一普适常数）。他大力支持与宣传了麦克斯韦的电 磁理论，并测定介质的折射率和相对介电常量与磁导率的关系，证实麦克斯韦的预言。作为一位坚决的唯物论者， 玻耳兹曼深信分子与原子的存在而反对以F.W.奥斯特瓦尔德为首的否认原子存在的唯能论者 。因孤立感与疾病 缠身在意大利杜伊诺自杀。
人物生平
玻尔兹曼路德维希·玻尔兹曼生于维也纳，卒于意大利的杜伊诺，1866年获维也纳大学博士学位，历任格拉 茨大学、维也纳大学、慕尼黑大学和莱比锡大学教授。他发展了麦克斯韦的分子运动类学说，把物理体系的熵和 概率起来，阐明了热力学第二定律的统计性质，并引出能量均分理论（麦克斯韦-波尔兹曼定律）。他首先指出， 一切自发过程，总是从概率小的状态向概率大的状态变化，从有序向无序变化。1877年，波尔兹曼又提出，用 “熵”来量度一个系统中分子的无序程度，并给出熵S与无序度Ω（即某一个客观状态对应微观态数目，或者说是 宏观态出现的概率）之间的关系为S=k lnΩ。这就是著名的波尔兹曼公式，其中常数k=1.38×10-23 J/K称为波 尔兹曼常数。他最先把热力学原理应用于辐射，导出热辐射定律，称斯忒藩-波尔兹曼定律。他还注重自然科学哲 学问题的研究，著有《物质的动理论》等。作为哲学家，他反对实证论和现象论，并在原子论遭到严重攻击的时 刻坚决捍卫它。
热力学中萦绕不散的“哲学之妖”
热力学中萦绕不散的“哲学之妖”编译 姚人杰PHYSICS物理学数世纪以来， 统计力学的矛盾意涵一直让物理学家和哲学家苦恼不已。
我们今时今日的知识是否允许我们驱除那些“ 哲学之妖” ？热力学是一项怪异的理论。
尽管热力学是我们了解世界的基础，但它与其他物理学理论大不相同。
热力学故此被叫作物理学中的“村巫”。
热力学有许多怪异之处，其中包括经典统计力学的怪诞的哲学意涵。
早在相对论和量子力学将现代物理学的悖论展现于公众视野中之前，路德维希•玻尔兹曼（Ludwig Boltzmann ）、詹姆斯•麦克斯韦（JamesClerk Maxwell ）以及其他统计力学开拓者早已使出全力，与几个恐将破坏热力学的思想实验（或者说是“哲学之妖”）角力。
尽管麦克斯韦和玻尔兹曼十分努力，可他们还是无法彻底击败滋扰热力学的妖——这主要是因为他们的思考局限于经典视角。
如今，在量子基础上取得的实验与理论进展早已允许研究者和哲学家更深入地洞察热力学和统计力学。
这些进展使得我们能对纠缠热力学的妖实施一次“量子驱邪”，一劳永逸地驱除那些“妖”。
洛施密特妖与时间反演统计力学和热力学的开创者之一玻尔兹曼着迷于热力学中一个表面看来的悖论：一个系统达到热力学平衡时，会展示出不可逆行为，譬如一杯咖啡的冷却或者气体的扩散。
但这些不可逆行为是怎样从基础的时间可逆（即时间反演对称）的经典力学中产生的呢？平衡行为仅仅沿着时间的一个方向发生：假如你观看一个酒杯破碎的视频，你立刻就知道视频有没有倒着放。
相比之下，底层的经典力学或量子力学是时间可逆的：如果你看到一个许多台球相互撞击的视频，你不一定知道视频有没有倒着放。
玻尔兹曼在他的研究生涯中，一直寻求用一系列策略来从基础的时间可逆的动力学出发，解释不可逆的平衡行为。
玻尔兹曼的好友约瑟夫•洛施密特（JosefLoschmidt ）公开反对他的那些尝试。
洛施密特主张，基础的经典力学允许动量可逆的可能性，而动量可逆会导致气体回溯其步骤，“反平衡”至较早的低熵状态。
斯忒藩—玻尔兹曼定律
斯忒藩—玻尔兹曼定律摘要：一、斯忒藩—玻尔兹曼定律的背景与意义1.定律的起源2.对热力学与统计物理学的贡献二、斯忒藩—玻尔兹曼定律的公式与解释1.公式表述2.物理意义及推导过程三、斯忒藩—玻尔兹曼定律的应用领域1.气体动理论2.固体物理3.宇宙学四、斯忒藩—玻尔兹曼定律与其他定律的关系1.与麦克斯韦- 波尔兹曼分布律的联系2.与费米气体和玻色气体的区别正文：斯忒藩—玻尔兹曼定律，又称斯忒藩- 玻尔兹曼方程，是描述理想气体分子碰撞过程的一个基本定律。
它是以奥古斯特·斯忒藩和路德维希·玻尔兹曼两位物理学家的名字命名的，他们分别于1865 年和1872 年独立提出了这一定律。
这一定律在热力学和统计物理学领域有着重要的地位，并对气体动理论、固体物理以及宇宙学等领域产生了深远的影响。
斯忒藩—玻尔兹曼定律的公式表述为：Σ(i=1 至∞)pid2 =8πkT/√(NkT)，其中Σ表示对所有自由度求和，i表示自由度；pid2表示第i 个自由度的动能；k为玻尔兹曼常数；T为绝对温度；N为气体分子数。
该公式描述了在给定温度下，气体分子的总动能与分子数之间的关系。
在物理意义上，斯忒藩—玻尔兹曼定律表示了在一定温度下，气体分子的平均动能与分子数成正比。
当气体温度升高时，分子的平均动能也会增加。
这一定律揭示了气体动理论的基本规律，为研究气体性质提供了理论基础。
此外，斯忒藩—玻尔兹曼定律在固体物理、宇宙学等领域也有着广泛的应用。
在固体物理中，它有助于研究电子与晶格振动的相互作用，从而解释固体的热力学性质。
在宇宙学中，斯忒藩—玻尔兹曼定律可以用于估算宇宙背景辐射的温度，从而揭示宇宙的演化过程。
玻尔兹曼
BoltzmannPaul在中学时代学习的兴趣异常浓烈起来，他广泛阅读了屠格涅夫（Turgenev）的书，并开始着迷于数学和物理，这些课外学习构成了他全部的学术生活，同时学习拉丁文、希腊文．并成功地通过了1899年夏天毕业考试的口试和笔试．1899年10月，Paul Ehrenfest以优异的成绩进入维也纳工业大学学习化学．他选修的课程有力学、矿物学、数学，分析化学实验课等，除了完成这些繁重的课程外，Ehrenfest还参加1899年11月的一次重要的科学活动——观测预计狮子座要33年才出现一次的流星雨．说德语的大学生并不把自己限制在一所学校中，Paul Ehrenfest也是如此，他除了上工业大学的课程外还去维也纳大学听一些名教授的课，Ehrenfest 1899年～1900年在维也纳大学听了理论物理学教授Ludwig Boltzmann的热力学课，Boltzrnann把他的全部精力都投入了理论物理学的研究，基于Boltzmann令人信服的榜样的力量，启发了Ehrenfest发现了自己在理论物理方面的专长．Boltzrnann1844年生于维也纳，1866年在维也纳大学取得了博士学位，毕业后跟导师Joset Stefan在维也纳当助手，随后先在格雷兹大学，后去海德尔堡和柏林，在那里向Robert Bunsen，Gustav Kirchhoff以及Hermann V on Helmhholtz这些名人学习。
1873年他以数学教授的身份回到维也纳，1876年到1889年再一次去了格雷兹大学担任实验物理学教授，离开格雷兹大学后他拒绝了去柏林接替Kirchhoff职位的邀请，以理论物理学教授的身份去了慕尼黑．1894年重新回到家乡维也纳，1900年离开维也纳去莱比锡，1902年回到维也纳继续担任那个仍给他空着的职务，准备在这几度过他的余生．Boltzmann以他在理论物理许多领域取得的成就而赢得了世界范围的声誉，他肯定了力学在自然科学领域中至高无上的作用，并将力学深入地运用于原子理论，他倾注了最大精力试图解决的问题是用力学原理解释热力学第二定律．Kirchhoff采用物理理论的唯象方法，力图避免在建立物理理论时作结构上和力学上的假设。
波尔之曼常数
波尔之曼常数全文共四篇示例，供读者参考第一篇示例：波尔之曼常数，也称为费米耦合常数，是一种在粒子物理学和凝聚态物理学中常用的物理常数。
它由意大利物理学家恩里科·波尔（Enrico Fermi）和美国物理学家利昂·曼霍（Leon Mandelstam）在20世纪30年代研究质子-质子相互作用时引入的。
波尔之曼常数在量子电动力学和量子色动力学等领域具有重要作用，可以描述粒子之间的相互作用强度。
波尔之曼常数通常用α来表示，其数值约为0.00729735257。
它定义为电磁相互作用中的规范耦合常数，表示电子与光子之间的相互作用强度。
波尔之曼常数的精确值由实验测量得出，在不同的精度下可以表示为不同的数值。
在自然界中，波尔之曼常数可以用于描述原子核内的相互作用、元素之间的化学反应、以及宇宙中的星体运动等现象。
通过波尔之曼常数，物理学家可以计算出一系列基本粒子之间的相互作用，从而揭示物质世界的微观规律。
波尔之曼常数的大小取决于粒子的质量和电荷。
在自然单位制下，波尔之曼常数的数值为1，即α=1。
它表示了电磁相互作用在自然单位制下的强度，是一种无量纲物理常数。
波尔之曼常数的值约为1/137，说明了电子与光子之间的相互作用相对较弱。
波尔之曼常数还被称为微观世界的“精细结构常数”，因为它揭示了微观粒子之间微妙而复杂的相互作用。
在量子场论中，波尔之曼常数是一个重要的物理量，在描述基本粒子的行为和性质时起着关键作用。
除了在粒子物理学领域应用广泛外，波尔之曼常数还在凝聚态物理学中具有重要意义。
在固体和液态等物质中，波尔之曼常数可以用来描述电子之间的相互作用，影响材料的导电性、磁性和热性质。
通过改变波尔之曼常数的数值，科学家们可以控制材料的性能和功能，为新型材料的设计和合成提供理论依据。
波尔之曼常数是现代物理学中一个重要的常数，它揭示了微观粒子之间的相互作用强度，为解释和预测自然现象提供了基础。
通过深入研究波尔之曼常数，科学家们可以更好地理解宇宙的奥秘，探索未知领域的可能性，推动物理学和材料科学的发展。
玻耳兹曼
玻耳兹曼，L.玻耳兹曼，Ludwig Boltzmann (1844～1906) 奥地利物理学家，统计物理学的奠基人之一，是维护原子论反对唯能论的积极斗士。
1844年2月20日生于维也纳,幼年受到很好的家庭教育,中学时学习优异。
1863年入维也纳大学学习，为物理学教授J.斯忒藩以及J.洛喜密脱等人所赞赏。
1866年得博士学位后，在维也纳的物理学研究所任助理教授，进行实验和理论的研究。
这个研究所规模不大，但学术讨论空气浓厚，它的成员思想敏锐，对玻耳兹曼的影响深远。
此后他历任格拉茨大学(1869～1873,1876～1889)、维也纳大学(1873～1876，1894～1900,1902～1906)、慕尼黑大学(1880～1894)和莱比锡大学(1900～1902)的教授。
玻耳兹曼在大学学习时，就从斯忒藩那里得知J.C.麦克斯韦的工作。
他发展了麦克斯韦的分子运动学说,证明了在有势的力场中处于热平衡态的分子速度分布定律（即现在所说的麦克斯韦－玻耳兹曼分布定律）。
他和麦克斯韦一样都企求通过分子的碰撞用力学规律来解释气体的平衡态。
1872年他发表了研究气体从不平衡过渡到平衡的过程（迁移过程）的成果,给出数学表达式,即著名的玻耳兹曼方程。
他引进由分子分布函数定义的一个函数□,通过力学的和概率论的论证,确定在分子相互碰撞下□将随时间单调地减小,从而把□和熵联系起来。
这时他以为是证明了热力学第二定律的绝对性。
但是洛喜密脱提出异议，考虑数目很大的一群分子的初始条件完全确定的情况，这些分子的运动是受具有时间反演不变性的牛顿力学所制约，按照玻耳兹曼所持的结论,这个系统的□将单调地减小。
但是如果假设另一个系统与它不同的地方只是初始条件同它恰恰是时间反演的，那末这第二个系统的□就会随时间增加。
因而熵增加原理不能是绝对的。
玻耳兹曼终于在1877年得到正确的结论，即在趋向平衡的过程中熵的增加只是最可几的，而不是绝对的。
他指出在一定的宏观条件下，可以从不同分布的相对数目计算出它们的几率，很可能由此得到计算热平衡的方法。
量子力学知识：量子力学中的玻尔兹曼方程
量子力学知识：量子力学中的玻尔兹曼方程量子力学是研究微观领域中物质的运动规律的学科，它采用数学方法解释微观世界中的物理现象。
在量子力学中，玻尔兹曼方程是研究物质运动的重要方程之一。
本文将介绍玻尔兹曼方程的定义、原理、物理意义和应用，并探讨玻尔兹曼方程在量子力学中的重要性。
一、玻尔兹曼方程的定义和原理玻尔兹曼方程是熵增定理在经典理论中的应用。
熵增定理是热力学第二定律的重要内容之一，它表明任何孤立系统的熵都不会减少，而是随着时间的推移而增加。
熵是描述系统无序程度的物理量，它反映了系统内部的混乱程度。
熵增定理是自然界中一个普遍存在的规律，无论是在经典物理学还是在量子物理学中都适用。
玻尔兹曼方程是描述系统熵增的方程，它是由奥地利物理学家路德维希·玻尔兹曼于1872年发表的。
玻尔兹曼方程的形式为：∂f/∂t + v·∇f + F/m·∇v f = C[f]其中，f表示分布函数，描述了粒子在不同位置和速度下的分布状况；v是粒子的速度向量，∇是空间梯度算子，F是粒子所受到的外力，m是粒子的质量，C[f]是碰撞积分项，表示粒子之间发生的碰撞过程。
该方程的意义是描述粒子在空间和速度上的分布变化，以及碰撞过程对粒子分布的影响。
方程右边的碰撞积分项表示碰撞作用引起的粒子分布变化，它是玻尔兹曼方程描述系统熵增的关键部分。
碰撞作用可以使粒子之间互相转移动量和能量，从而改变粒子的分布状态，这就是熵增定理的体现。
二、玻尔兹曼方程的物理意义玻尔兹曼方程的物理意义在于描述了粒子在空间和速度上的分布变化，以及碰撞过程对粒子分布的影响。
玻尔兹曼方程可以用于研究气体、流体等的热力学性质，如温度、密度、压力、热传导等。
在量子力学中，玻尔兹曼方程也被广泛应用于研究各种微观粒子的动力学行为，如电子、质子、中子、光子等。
玻尔兹曼方程的另一个重要物理意义在于描述了能量转移的过程。
在热力学中，能量的转移一般分为传导、对流、辐射三种方式。
波尔兹曼
生平简介路德维希·玻尔兹曼(Ludwig Edward Boltzmann 1844.2.20-1906.9.5)，热力学和统计物理学的奠基人之一。
玻尔兹曼1844年出生于奥地利的维也纳，1866年获得维也纳大学博士学位。
玻尔兹曼的贡献主要在热力学和统计物理方面。
1869年，他将麦克斯韦速度分布律推广到保守力场作用下的情况，得到了玻尔兹曼分布律。
1872年，玻尔兹曼建立了玻尔兹曼方程（又称输运方程），用来描述气体从非平衡态到平衡态过渡的过程。
1877年他又提出了著名的玻尔兹曼熵公式。
人物生平生于维也纳，卒于意大利的杜伊诺，1866年获维也纳大学博士学位，历任格拉茨大学、维也纳大学、慕尼黑大学和莱比锡大学教授。
他发展了麦克斯韦的分子运动类学说，把物理体系的熵和概率联系起来，阐明了热力学第二定律的统计性质，并引出能量均分理论（麦克斯韦-波尔兹曼定律)。
他首先指出，一切自发过程，总是从概率小的状态向概率大的状态变化，从有序向无序变化。
1877年，波尔兹曼又提出，用“熵”来量度一个系统中分子的无序程度，并给出熵S与无序度W（即某一个客观状态对应微观态数目，或者说是宏观态出现的概率）之间的关系为S=k ㏒W。
这就是著名的波尔兹曼公式，其中常数k=1.38×10^(-23) J/K 称为波尔兹曼常数。
他最先把热力学原理应用于辐射，导出热辐射定律，称斯忒藩-波尔兹曼定律。
他还注重自然科学哲学问题的研究，著有《物质的动理论》等。
作为哲学家，他反对实证论和现象论，并在原子论遭到严重攻击的时刻坚决捍卫它。
“如果对于气体理论的一时不喜欢而把它埋没，对科学将是一个悲剧；例如：由于牛顿的权威而使波动理论受到的待遇就是一个教训。
我意识到我只是一个软弱无力的与时代潮流抗争的个人，但仍在力所能及的范围内做出贡献，使得一旦气体理论复苏，不需要重新发现许多东西。
”——玻尔兹曼玻尔兹曼的一生颇富戏剧性，他独特的个性也一直吸引着人们的关注。
斯忒藩—玻尔兹曼定律
斯忒藩—玻尔兹曼定律
摘要：
1.斯忒藩- 玻尔兹曼定律的定义和含义
2.斯忒藩- 玻尔兹曼定律的推导和证明
3.斯忒藩- 玻尔兹曼定律在物理学中的应用和重要性
4.斯忒藩- 玻尔兹曼定律的拓展和未来发展
正文：
斯忒藩- 玻尔兹曼定律是物理学中一个重要的定律，它描述了在一个封闭系统中，熵（即无序程度）总是不断增加的。
这个定律是由19 世纪的物理学家斯忒藩和玻尔兹曼分别独立发现的，因此以他们的名字命名。
斯忒藩- 玻尔兹曼定律的推导和证明是基于热力学第一定律和统计力学的基本原理。
根据热力学第一定律，封闭系统中的能量总是守恒的，而根据统计力学，系统的熵可以表示为系统微观状态的概率加权和。
通过这两个原理，可以推导出斯忒藩- 玻尔兹曼定律。
在物理学中，斯忒藩- 玻尔兹曼定律有着广泛的应用。
它不仅被用于研究热力学系统，也被用于研究其他各种物理系统，如量子系统、黑洞等。
此外，斯忒藩- 玻尔兹曼定律也被应用于生物学、经济学、计算机科学等领域。
虽然斯忒藩- 玻尔兹曼定律已经被广泛接受并应用于各种领域，但是对于其更深入的理解和应用仍然存在许多挑战。
例如，如何在量子系统中应用斯忒藩- 玻尔兹曼定律，以及如何将斯忒藩- 玻尔兹曼定律应用于更复杂的系统，如生命系统等，都是当前物理学研究的重要方向。
量子力学的哲学思考
量子力学的哲学思考李学生摘要: 本文对量子力学的哲学基础进行了思考，从场的时空本质的观点出发，指出了实证哲学观的局限性，阐述了Einstein与哥本哈根学派对量子力学基础的认识都有其局限性。
关键词：场的时空本质、实证哲学观、量子纠缠态、量子退相干、“猫”佯谬（一）量子力学的哲学基础Einstein不但是相对论的奠基人，而且也是量子力学的主要创立者之一，量子力学的哲学基础是Einstein实证哲学观的体现。
关于光的波粒二象性，Einstein 从统计观点作了解释，即光的波动性可看作是大量光子运动时表现出的统计规律性，光波振幅大因而光强大的地方，光子到达的概率大，或者严格一点说，光子在该处单位体积中出现的概率大，即概率密度大。
微观粒子遵从的规律是概率性的。
Einstein讲：“根据目前的量子理论，在辐射损耗的基本过程中，分子要经受一个数量上为hv/c而方向上“随机”的反冲。
” Bohr讲“在定态中系统的动力学平衡可以借助普通力学来讨论，但不同定态之间的过渡不能在同样基础上考虑。
紧接着后一过程的是各向同性辐射器的发射，这个发射的频率和能量之间的关系由普朗克理论给出。
任何观测都要干涉到现象的进程，〔并需要〕最终弃绝因果定律的经典理想和根本改变我们对物理现实这个问题的态度。
每个原子现象都是关闭着的，因而观察只能基于通过合适的放大装置获得的登记。
这些装置具有不可逆功能，象电子穿透乳胶造成的在照相底盘上的永久记号之类。
而正规化的量子力学允许这样一类定义完善的应用，这些应用只采用这些关闭着的现象并必须把它当作经典物理的合理推广。
仅仅因为有忽视与测量方式相互作用的可能性，时间和空间的概念从根本上获得了意义。
从习惯于要求一个直接视觉化的自然描述中，我们必须准备接受不断扩展的抽象性的需要。
最重要的，我们也许可以期待在量子理论和相对论交叉的地方，也就是许多困难仍然没有解决的地方得到一个惊喜。
”相对论和量子力学的表述形式在其本身范围内提供一切可能经验的适当方法；甚至这两种理论的表述形式也显示了深刻的类似性。
斯忒藩—玻尔兹曼定律
斯忒藩—玻尔兹曼定律【实用版】目录1.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的定义和含义2.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的推导和证明3.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律在热力学和统计物理学中的应用4.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的意义和影响正文1.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的定义和含义斯忒藩 - 玻尔兹曼定律，又称为斯特藩 - 玻尔兹曼定理，是由奥地利物理学家斯忒藩和丹麦物理学家玻尔兹曼于 19 世纪末 20 世纪初共同提出的。
该定律主要用于描述一个黑体在热力学平衡状态下，辐射强度与温度的关系。
具体来说，它表明了一个黑体的辐射强度与黑体温度的四次方成正比。
2.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的推导和证明斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的推导过程相对复杂，涉及到量子力学、统计物理学和热力学等多个领域的知识。
首先，斯忒藩假设黑体辐射的能量是由大量微观粒子（如电子）的热运动所产生的，而玻尔兹曼则通过统计物理学的方法，证明了这些微观粒子的热运动与黑体辐射的强度之间的关系。
具体来说，他们证明了黑体辐射的强度与微观粒子的平均动能（即温度）的四次方成正比。
3.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律在热力学和统计物理学中的应用斯忒藩 - 玻尔兹曼定律是热力学和统计物理学领域的重要成果，被广泛应用于研究热辐射、热传导和热扩散等问题。
此外，它也为量子力学的发展提供了重要的理论基础，对现代物理学的发展产生了深远的影响。
4.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的意义和影响斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的提出，标志着物理学从经典力学向量子力学的转变，是现代物理学发展的重要里程碑。
它不仅对热力学和统计物理学的发展产生了深远的影响，也为量子力学、固体物理学、核物理学和天体物理学等领域的研究提供了重要的理论基础。
斯特藩-玻尔兹曼定律
斯特藩-玻尔兹曼定律（Stefan-Boltzmann law），又称斯特藩定律，是热力学中的一个著名定律，其内容为：一个黑体表面单位面积在单位时间内辐射出的总能量（称为物体的辐射度或能量通量密度）j*与黑体本身的热力学温度T（又称绝对温度）的四次方成正比，即:其中辐射度j*具有功率密度的量纲（能量/(时间·距离2)），国际单位制标准单位为焦耳/(秒·平方米)，即瓦特/平方米。
绝对温度T的标准单位是开尔文，ε为黑体的辐射系数；若为绝对黑体，则ε = 1.比例系数σ称为斯特藩-玻尔兹曼常数或斯特藩常量。
它可由自然界其他已知的基本物理常数算得，因此它不是一个基本物理常数。
该常数的值为：所以温度为 100 K 的绝对黑体表面辐射的能量通量密度为5.67 W/m2，1000 K 的黑体为56.7 kW/m2，等等。
斯特藩-玻尔兹曼定律是一个典型的幂次定律。
本定律由斯洛文尼亚物理学家约瑟夫·斯特藩（Jožef Stefan）和奥地利物理学家路德维希·玻尔兹曼分别于1879年和1884年各自独立提出。
提出过程中斯特藩通过的是对实验数据的归纳总结，玻尔兹曼则是从热力学理论出发，通过假设用光（电磁波辐射）代替气体作为热机的工作介质，最终推导出与斯特藩的归纳结果相同的结论。
本定律最早由斯特藩于1879年3月20日以Über die Beziehung zwischen der Wärmestrahlung und der Temperatur （《论热辐射与温度的关系》）为论文题目发表在维也纳科学院的大会报告上，这是唯一一个以斯洛文尼亚人的名字命名的物理学定律。
本定律只适用于黑体这类理想辐射源。
[编辑]斯特藩-玻尔兹曼定律的推导斯特藩-玻尔兹曼定律能够方便地通过对黑体表面各点的辐射谱强度应用普朗克黑体辐射定律，再将结果在辐射进入的半球形空间表面以及所有可能辐射频率进行积分得到。
斯忒藩—玻尔兹曼定律
斯忒藩—玻尔兹曼定律
摘要：
一、斯忒藩—玻尔兹曼定律的背景和概念
1.定律的起源
2.定律的概念
二、斯忒藩—玻尔兹曼定律的具体内容
1.定律的数学表达式
2.定律的物理意义
三、斯忒藩—玻尔兹曼定律的应用
1.在天文学中的应用
2.在地球科学中的应用
3.在其他领域中的应用
四、斯忒藩—玻尔兹曼定律的意义和影响
1.对科学发展的贡献
2.对人类认识宇宙的启示
正文：
斯忒藩—玻尔兹曼定律是热力学中一个非常重要的定律，它描述了理想气体的熵（即混乱程度）与热力学温度之间的关系。
这个定律起源于19 世纪末，由奥地利物理学家斯忒藩和丹麦物理学家玻尔兹曼先后独立提出，因此以他们两人的名字命名。
根据斯忒藩—玻尔兹曼定律，理想气体的熵S 与热力学温度T 之间的关
系可以表示为：S = k * ln(W)，其中k 为玻尔兹曼常数，约为1.38 * 10^-23 J/K；ln表示自然对数；W为气体分子的微观状态数。
从这个公式可以看出，熵与温度成正比，温度越高，熵越大，混乱程度越高。
斯忒藩—玻尔兹曼定律在天文学、地球科学等领域有着广泛的应用。
例如，在天文学中，通过观测恒星表面的光谱，可以推算出恒星的温度和质量，进一步研究恒星的演化过程。
在地球科学中，这个定律可以用来研究地球内部的热力学过程，如地热资源的开发和地壳运动的成因等。
热力学理论中的玻尔兹曼常数
热力学理论中的玻尔兹曼常数热力学理论中的玻尔兹曼常数：揭示微观世界的奥妙自然界中存在着无数复杂而又精确的物理定律和数值常数，而在热力学领域中，玻尔兹曼常数（Boltzmann constant）是一项极为重要的量子力学常数。
它由奥地利物理学家路德维希·玻尔兹曼在19世纪末提出，并成为热力学统计力学的基石之一。
本文将深入探讨玻尔兹曼常数的含义、应用领域以及其在揭示微观世界奥秘中的重要性。
玻尔兹曼常数的含义：玻尔兹曼常数以玻尔兹曼命名，将他作为19世纪末提出统计力学的奠基人，可谓实至名归。
它的数值约为1.38 × 10^{-23} J·K^{-1}，这个数值虽然看上去微不足道，但它有着深刻的物理学意义。
简单来说，玻尔兹曼常数是将宏观热力学与微观粒子行为相联系的桥梁。
玻尔兹曼常数的应用领域：玻尔兹曼常数在热力学领域有着广泛的应用。
首先，它被用于描述气体中粒子的运动和能量分布，使得我们能够更好地理解和预测气体性质。
其次，玻尔兹曼常数还是温度和能量的关系中不可或缺的一环。
根据玻尔兹曼分布定律，系统中粒子的能量分布服从一个指数函数关系，而其中的玻尔兹曼常数正是体现了这种关系。
玻尔兹曼常数还与统计力学中的熵密度有着密切的关联。
根据玻尔兹曼-维尔瑟斯公式，系统的熵密度与玻尔兹曼常数成正比。
通过通过时代进一步研究我们不难发现，熵的增加正是系统从有序性变得无序性的一个度量。
而玻尔兹曼常数提供了将宏观热力学描述与微观粒子行为关联的方式，从而更好地解释了熵的产生和系统演化的方向性。
玻尔兹曼常数揭示微观世界的奥秘：热力学始终是一门研究宏观系统的学科，通过对宏观物质的实验和观测来总结出一系列关于热力学规律的定律和公式。
然而，这些定律却无法直接从微观尺度上解释，这就是热力学领域的困境。
而玻尔兹曼常数的提出，则打开了揭示微观世界的大门。
它建立了宏观物质属性与微观粒子行为的联系，将热力学定律从表面的现象推导到微观量子尺度的粒子运动。
斯忒藩—玻尔兹曼定律
斯忒藩—玻尔兹曼定律
（最新版）
目录
1.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的定义
2.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的推导过程
3.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的应用
4.斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的局限性
正文
斯忒藩 - 玻尔兹曼定律是统计力学中的一个重要定律，它描述了在
给定温度下，一个黑体辐射的强度与频率之间的关系。
这一定律对于理解热辐射的性质以及发展量子力学具有重要的意义。
斯忒藩 - 玻尔兹曼定律的推导过程相对复杂，它基于量子力学的基
本原理和统计力学的方法。
首先，我们假设黑体由大量微观粒子组成，每个粒子在给定的温度下具有一定的能量。
然后，我们考虑这些微观粒子在黑体中辐射和吸收能量的过程，通过统计这些过程的概率，我们可以得到黑体辐射的强度与频率之间的关系。
斯忒藩 - 玻尔兹曼定律在许多领域都有广泛的应用，例如在天文学、气象学、通信技术等领域。
在天文学中，我们可以通过观测天体的辐射强度和频率，推断天体的温度和成分。
在气象学中，我们可以通过观测大气的辐射强度和频率，推断大气的温度和湿度。
在通信技术中，我们可以通过调控信号的频率和强度，实现信息的高效传输。
然而，斯忒藩 - 玻尔兹曼定律也存在一些局限性。
首先，它假设黑
体由大量微观粒子组成，这对于某些实际物体并不适用。
其次，它基于量子力学的基本原理和统计力学的方法，对于某些强相干或者强耦合的系统，可能需要采用其他的理论方法进行描述。
总的来说，斯忒藩 - 玻尔兹曼定律是统计力学中的一个重要定律，它对于理解热辐射的性质以及发展量子力学具有重要的意义。
玻尔兹曼分布律的物理意义
玻尔兹曼分布律的物理意义1. 玻尔兹曼分布的概述嘿，大家好！今天咱们要聊聊一个听起来像科学家在开会的话题，但其实非常有意思的内容，那就是玻尔兹曼分布律。
简单来说，这个分布律是描述在特定条件下，粒子在不同能量状态下的分布情况。
想象一下，所有的小分子们就像参加一个派对，每个分子根据自己的“能量”选择不同的舞台。
那些“精力充沛”的分子可能跳得更高，而“累了”的分子就只能在一旁打瞌睡。
听起来是不是有点儿好玩？1.1 定义和背景玻尔兹曼分布律的名字来自于奥地利物理学家路德维希·玻尔兹曼。
他在19世纪末期搞定了这一理论，试图解释热力学和统计力学之间的关系。
可以说，他是“站在巨人的肩膀上”，让我们能更好地理解微观世界。
哎，这家伙真是个天才，给我们带来了很多启示！1.2 公式的意义在玻尔兹曼分布中，最重要的公式是：( P(E) propto e^{E/kT )。
这里的 ( P(E) ) 代表能量为 ( E ) 的粒子概率，( k ) 是玻尔兹曼常数，而 ( T ) 是绝对温度。
看起来有点复杂，对吧？但实际上，这个公式告诉我们：在温度升高的时候，粒子的能量分布会变得更“活泼”。
就好像在一个温暖的阳光下，大家都愿意出去玩，而在寒冷的冬天，大家则更喜欢待在被窝里。
2. 玻尔兹曼分布的实际意义2.1 热平衡接下来，我们来聊聊这个分布律在实际生活中的应用。
比如说，热平衡的概念。
如果你把热水和冷水混合，最后会得到一个温度中间值。
玻尔兹曼分布就是帮助我们理解这个现象的关键。
想象一下，热水就像个活泼的小朋友，而冷水则是一位懒洋洋的老人。
经过一段时间，热水的能量会逐渐传递给冷水，大家最后都变得“和谐”起来。
2.2 统计力学的基础在统计力学中，玻尔兹曼分布是个“基础”的概念。
它为我们提供了分析复杂系统的工具。
比如说，咱们可以利用它来预测气体分子的行为。
想象一下，一群气体分子像小孩子在操场上玩耍，有的追逐，有的闲逛。
通过玻尔兹曼分布，我们能更好地预测他们的“游戏方式”，从而了解气体的性质和行为。
玻耳兹曼
玻耳兹曼（玻耳兹曼（1844-1906））另外一些属于基本性质的问题渐渐出现了。
多数研究分子运动论的人也已经同时活跃在热力学领域中，并且很清楚，两门学科之间是有联系的。
不过还存在着根本性的困难。
一个孤立系统的熵会随时间增加，一直到热平衡时达到一个极大值，这一事实成为热力学的中心内容。
该事实的经验基础就是不可能存在第二类永动机，或者由热传导指示的时间之矢。
另一方面，所有力学现象在时间上是可逆的，这就是说，如果在某一瞬间将一系统的所有质点的速度全部反向，那末运动也就反向，如同我们看一部从末尾到开头倒放着的电影。
那末是否可能从纯粹力学来解释自然现象的不可逆性？是否熵增加可从力学推导出来？这些基本问题困扰着十九世纪下半叶许多最有聪明才智的人。
企图把热力学第二定律这样一种基本定律归结到力学中去，这是很自然的，玻耳兹曼曾作了首次的尝试。
他是奥地利人，税务员的儿子，1844年生于繁华的维也纳，当时正处于约瑟夫（奥地利皇帝，1848-1916，为长期统治奥地利的哈布斯堡家族后代。
）统治时期之前不久的年代。
1848年左右，民族问题（它导致第一次世界大战末帝国的覆灭）已几乎使哈布斯堡帝国崩溃，但是约瑟夫仍设法使国家维持下去，并使分裂几乎看不出来。
维也纳伟大的音乐传统仍由布鲁克纳（奥作曲家，1824-1896）、勃拉姆斯（德作曲家，1833-1897）、马勒（奥作曲家、指挥家，1860-1911）和施特劳斯（德作曲家、指挥家，1864-1949）“王朝”一代代传下去。
在那种气氛下，科学和医学欣欣向荣。
首先，维也纳有着可与巴黎相比拟的文明生活方式。
维也纳把自己视作东部欧洲的巴黎而和欧洲其余部分并存。
玻耳兹曼早年是在小城市韦尔斯和林茨度过的，但大学是在维也纳读的，他的教授斯蒂芬（1835-1893）后因辐射研究而出名，大学里一位年长的朋友洛施米特（1821-1895）则是首先给出有关分子大小的可靠数值的人。
到1864年时，玻耳兹曼完成了正规学业，1867年他成为兼职讲师。
玻尔兹曼给我们的启发
玻尔兹曼给我们的启发
玻尔兹曼是一位著名的物理学家，他的贡献对于现代物理学的发展有着重要的影响。
他的热力学理论和统计物理学理论为我们提供了很多启示，让我们更好地理解了自然界的规律。
玻尔兹曼的热力学理论认为，热力学系统的熵是系统的微观状态数的对数。
这个理论为我们提供了一个新的视角，让我们更好地理解了热力学系统的本质。
同时，他的统计物理学理论也为我们提供了一个新的方法，让我们可以通过统计微观粒子的运动状态来推导出宏观物理量的规律。
玻尔兹曼的理论给我们的启示是，我们需要从微观粒子的运动状态出发，来理解宏观物理现象的规律。
只有通过对微观粒子的运动状态进行统计分析，才能够得到宏观物理量的规律。
这个启示对于我们理解自然界的规律有着重要的意义。
玻尔兹曼的理论也告诉我们，科学的发展需要不断地进行创新和突破。
只有通过不断地探索和发现，才能够推动科学的发展。
玻尔兹曼在他的研究中，不断地进行创新和突破，这为他的理论的发展提供了坚实的基础。
玻尔兹曼给我们的启发是，我们需要从微观粒子的运动状态出发，来理解宏观物理现象的规律。
同时，我们也需要不断地进行创新和突破，才能够推动科学的发展。
这些启示对于我们理解自然界的规
律和推动科学的发展有着重要的意义。
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玻耳兹曼的科学哲学思想研究
【摘要】：玻耳兹曼是物理学研究处于从经典到微观转型期的一位理论物理学家、统计力学的奠基者和原子实在论的坚定的辩护者。
由于他的物理学研究涉及到对物理世界的存在性的根本理解,致使他不得不在从事物理学研究与教学的同时,介入对关于概率、决定论、实在论等哲学问题的思考,甚至有人把他自杀谢世的原因归结为他孤独的哲学思考。
本文力图对玻耳兹曼的科学哲学思想进行系统的探讨,揭示他基于理论物理学的研究所阐述的一系列哲学思想。
本文主要分两部分：第一章为第一部分,主要考察了玻耳兹曼的科学哲学思想形成的背景。
第二至六章为第二部分。
这一部分根据玻耳兹曼在不同时期的科学研究中形成的不同的科学哲学思想,分章探讨了他的统计决定论、实在论、对原子的辩护、图象论和语言哲学观五个方面的思想。
其中,玻耳兹曼的语言‘哲学观在内容上是他的前期哲学思想的综合。
各章的要点归纳如下：第一章的阐述表明,玻耳兹曼是在研究麦克斯韦工作的基础上,登上了科学顶峰的,他从事统计物理学研究的哲学基础与牛顿力学研究纲领蕴含的哲学思想并行不悖。
克劳修斯提出的熵概念和麦克斯韦的物理类比方法为玻耳兹曼统计物理研究奠定了概念前提和方法论基础,自身的科学素养为玻耳兹曼的研究工作提供了理论基础,自己所选的研究方向,进行的科学论战为他的科学哲学思想的形成提供了实践基础。
第二章考察了玻耳兹曼的统计决定论思想的产生与形成过程。
玻耳兹曼是在不断地解构传统物理学研究方式的同时,逐渐地形成了分子混沌假设与各态历经假说的思维方式,在重新阐
述热力学第二定律和取得统计物理学研究成就的过程中,形成了他的统计决定论思想。
他对熵的概率解释是他的统计思想的实质内容,也对后来的物理学哲学问题的研究提供了有益的启迪。
第三章重点论述了玻耳兹曼的实在论立场。
玻耳兹曼的实在论思想是在他与当时的唯能论者、实证论者、工具主义者和现象主义者的争论中形成的。
其中,他与马赫和奥斯特瓦尔德的争论最为激烈。
在本体论意义上,他认为,作为统计力学基础的原子具有实在性；在认识论意义上,他认为,以原子假说为基础的物理学理论是对客观世界的正确描述；在方法论意义上,他认为,想象是理论的摇篮,理论是实践的工具,计算在理论物理中是必须的,是用来求解方程,联系不同表述有效工具,因此,数学方法是整理物理思想的真正有效的工具。
第四章主要追溯了玻耳兹曼为原子辩护的心路历程。
玻耳兹曼是一位笃信原子的人,他对原子的存在性的辩护不仅与他的实在论立场相一致,而且,他的辩护本身是内在于他的物理学成就(特别是以他的名字命名的玻耳兹曼方程和玻耳兹曼原理)的,或者说,他的原子实在论思想一方面是对19世纪的牛顿、博斯科维奇、克劳修斯和麦克斯韦等人的原子论思想的综合,另一方面,是他在为涉及到时间之矢和概率本性的热力学第二定律和统计力学作出辩护的过程中,通过与洛希密特、策梅洛等物理学家的不断讨论与争辩,体现出来的。
第五章主要论述了玻耳兹曼的图象论思想。
玻耳兹曼图象论思想是在深受波尔查诺的学生齐默尔曼阐述的心理图象理论和伽利略与牛顿描述的力学图象观的影响之基础上,在研究电磁学、力学和统计力学的过程中运用类比方法形成的。
他试图通过图象
论的观念来捍卫原子实在论的思想。
他认为,心理图象既有必然性,也有偶然性,必然性说明了心理图象是对物理现象的内在本质的一种反映,偶然性说明即使是错误的心理图象也会对科学研究起到一定的启发作用。
因此,心理图象既不是对实在的绝对客观的描述,也不是完全随意的主观构想,而是既包含了新的物理思想,因而具有可预言性,又不可避免地包含了时代认识的局限性,因而具有可错性。
第六章考察了玻耳兹曼的语言哲学思想的形成过程及其主要观点。
玻耳兹曼晚年成为马赫哲学讲座的继任者,这个机会使他于1904和1905年间,从自然哲学讲座转向语言哲学讲座。
他认为,从事哲学研究最简单和最经验的方法是语言分析和数学分析,解决语言问题最简单和最经验的东西是确定数学符号和表达的意义和指称,语言使用要与科学思想的表达相一致。
【关键词】：玻耳兹曼原子辩护模型心理图象哲学病
【学位授予单位】：XX大学
【学位级别】：博士
【学位授予年份】：2011
【分类号】：N02
【目录】：摘要8-10Abstract10-13导言13-26一、问题的提出13-17二、论文的目的和意义17-20三、国内外研究现状分析20-23四、论文研究思路与内容23-25五、创新与难点25-26第一章玻耳兹曼科学哲学思想的形成背景26-491.1玻耳兹曼简介26-361.1.1学习与工作
经历26-341.1.2科学争论经历34-361.1.3简短结语361.2近代物理学研究的基础36-471.2.1牛顿力学纲领37-401.2.2克劳修斯熵概念的提出40-431.2.3麦克斯韦”物理类比”的研究方法43-471.2.4简短结语471.3结语47-49第二章玻耳兹曼的统计决定论49-722.1统计物理研究工作的背景49-542.2主要的统计物理成就54-612.2.1玻耳兹曼分布54-562.2.2玻耳兹曼方程和H定理56-582.2.3熵与几率58-602.2.4理论物理学的一个珍品60-612.3统计决定论的内容61-662.4统计决定论的影响66-702.5结语70-72第三章玻耳兹曼的实在论72-963.1实在论形成的背景72-753.2原子本体论的实在论75-783.3科学认识论的实在论78-823.4科学方法论的实在论82-863.5与科学方法论的实在论相关的X例考察86-933.5.1玻耳兹曼与分子混沌假设86-893.5.2玻耳兹曼与各态历经假说89-923.5.3简短结语92-933.6实在论的影响93-943.7结论94-96第四章玻耳兹曼对原子的辩护96-1264.1原子辩护的历史背景96-994.2与原子相关的H定理质疑者的辩护99-1064.2.1玻耳兹曼与洛希密脱100-1024.2.2玻耳兹曼与英国物理学家们102-1054.2.3玻耳兹曼与策梅洛105-1064.3与反原子实在论者的辩护106-1154.3.1玻耳兹曼与马赫107-1124.3.2玻耳兹曼与奥斯特瓦尔德112-1154.4与原子辩护的相关实例分析115-1204.4.1玻耳兹曼为热力学第二定律应用的辩护116-1184.4.2玻耳兹曼为统计力学的辩护118-1204.5原子辩护的影响120-1244.6结论124-126第五章玻耳兹曼的图象论126-1415.1图象论的背景126-1275.2图象论的基本内容127-1295.3玻耳兹曼图象论与赫兹图象论的比较
129-1315.4与图象论相关的三个X例的考察131-1375.4.1力线是构建电磁学的心理图象131-1345.4.2质点是力学的心理图象134-1355.4.3力学原子单元是统计力学的图象135-1365.4.4简要评论136-1375.5图象论的影响137-1405.6结语140-141第六章玻耳兹曼的语言哲学观141-1556.1语言哲学观形成的背景141-1466.2语言哲学观的内容146-1506.3与语言哲学观相关的X例考察150-1536.4语言哲学观的影响153-1546.5结语154-155结束语155-158参考文献158-167主要研究成果167-168致谢168-169个人简况及联系方式169-171本论文购买请联系页眉。