大学物理--第7章《光的衍射》
《光的衍射》课件
衍射角与衍射波
解释衍射时涉及的角度概念, 并介绍衍射波在空间中的传播。
衍射的公式及其推导
给出衍射的数学公式及其推导 过程,以便更好地理解和计算 衍射现象。
衍射的应用
衍射在各领域中的应用
探索衍射在光学、声学和无线通信等领域中的应用,例如光栅、衍射光学等。
衍射仪器的应用介绍
介绍一些常见的衍射仪器,如衍射光栅、衍射望远镜等,并说明其原理和用途。
《光的衍射》PPT课件
欢迎来到《光的衍射》的PPT课件,本课程将带您深入了解光的衍射现象,并 探讨其背后的物理原理和应用。让我们一起开始这个光学之旅吧!
简介
光的基本概念回顾
回顾光的基本概念,包括光是一种电磁波、光的传播速度等。
衍射的定义及其背后的物理原理
解释衍射的定义,并介绍光波在衍射现象中的传播和干涉。
本次课程的目的及重点
概述本课程的目的,并强调将重点讲解衍射的基本概念、数学表示和应用。
光的传播
光的直线传播
讨论光线在真空和均匀介质中的 直线传播特性。
光的波动性及其对光传播 的影响
探究光的波动性质以及对光传播、 衍射和干涉等现象的影响。光 Nhomakorabea干涉现象
介绍光的干涉现象、干涉条纹和 构成干涉的条件。
衍射的基本概念
总结本次课程对学生对物理学学习的启示和意义,鼓励他们深入探索更多的物理现象。
衍射技术的未来发展方向
展望衍射技术未来的发展方向,包括新型材料的应用和衍射技术在纳米尺度的应用。
总结
1 本次课程中学到的知识回顾
回顾本次课程中涉及的光的衍射的基本概念、数学表示以及应用。
2 衍射在光学研究中的重要性
强调衍射在光学研究中的重要性,并其在科学和工程领域的广泛应用。
第七章 光的衍射
K ( ) :倾斜因子
dS 2 nr dE CK ( ) cos( t ) r
0,K K max 1, 沿原波传播方向 的子波振幅最大 K ( )
惠更斯 — 菲涅耳原理解释了波为什么不向后传的问题,
,K 0 2
子波不能向后传播
这是惠更斯原理所无法解释的。
27
说明 (1) 得到的暗纹和中央明纹位置精确,其它明纹位置只是近似 (2) 单缝衍射和双缝干涉条纹比较。
单缝衍射条纹
双缝干涉条纹
28
§3 光栅衍射 由大量等宽,等间距的 平行狭缝所组成的光学元件。
光栅常数 d=a+b
P
a b
o
29
1.光栅公式
屏上出现衍射图象,实质:每个透光缝衍射(单缝衍射) 的基础上,各透光缝之间相互干涉作用的总效果。
如果同一个 满足(1)式时,又满足: λ a sin 2k (2) ( k 1,2,...) 2
每个狭缝各自的光(按单缝衍射)相消,谈不上缝与缝之间 的干涉,按(1)式应出现的明条纹,实际不出现缺级现象。
按光栅明纹公式:(a b) sin k , k= 0, 1, 2...
5
A
B
A
a'
a
B
b b'
6 光能绕过障碍物进入几何阴影区,并出现光强的不均匀分布。
衍射屏
观察屏
衍射屏
观察屏
*
S
a
S
L
L
一般a ≯ 103
孔的衍射
缝的衍射
7
2. 衍射分类
障碍物
观察屏
光源
S
*
L B D P
第7章 光的衍射
光能绕过障碍物进入几何阴影区, 光能绕过障碍物进入几何阴影区,并出现光强的 不均匀分布。 不均匀分布。 4
衍射屏
观察屏
衍射屏
观察屏 L
S
*
λ
a
S λ
L′ ′
一般a ≯ 10-3 λ
孔的衍射
缝的衍射
5
2. 分类
障碍物 光源 S
观察屏
*
L B
D P
(1)菲涅耳(Fresnel)衍射(近场衍射) )菲涅耳( )衍射(近场衍射) L 和 D中至少有一个是有限值。 中至少有一个是有限值。 中至少有一个是有限值
23
§7.3 光栅衍射 光栅( 一、光栅(grating) ) 光栅是现代科技中常用的重要光学元件。 光栅是现代科技中常用的重要光学元件。 明亮尖锐的亮纹 光通过光栅衍射可以产生明亮尖锐的亮纹, 光通过光栅衍射可以产生明亮尖锐的亮纹, 复色光入射可产生光谱 用以进行光谱分析。 光谱, 复色光入射可产生光谱,用以进行光谱分析。 演示: 演示: 衍射光栅 1. 光栅的概念 光栅是由大量的等宽等间距的平行狭缝 光栅是由大量的等宽等间距的平行狭缝 或反射面)构成的光学元件。 (或反射面)构成的光学元件。 从广义上理解, 从广义上理解,任何具有空间周期性的 衍射屏,都可叫作光栅。 衍射屏,都可叫作光栅。
演示: 演示:
夫琅禾费单缝衍射
13
λ
三、图像特点 1.条纹位置: 条纹位置: 条纹位置 中央明纹: θ 中央明纹: =0 y=± 其余各级条纹: 其余各级条纹: ±ftgθ 2.条纹宽度: 条纹宽度: 条纹宽度 由第一级暗纹公式: 由第一级暗纹公式: asinθ0 ≈ aθ0 = ±λ,
∴θ 0 = ±
大学物理课件-光的衍射
kmax
ab
2 106 5.9 107
3.4
kmax 3 最多能看到第三級譜線
[2]斜入射時:
i
j (a b)(sinj sin i ) k
最大級次滿足:
(a b)(sin900 sin 300) kmax
(a b) 3 2 106 3
kmax
2
2 5.9 107
5.1
B
2
(3)條紋寬度
暗條紋到中心的距離為:
l
xk sinjk f jk f
f k
a
x1 l0
中央明紋寬度:l0
2x1
2
f
a
xk
其他明紋寬度:l
(4)白光衍射
xk1
xk
f
a
白光照射時,中央為白色條紋,兩側對
稱排列形成彩色條紋。
15.3 光柵衍射(grating diffraction)
一、衍射光柵
[2]第一明紋寬度,兩個第三級暗紋距離;
解:[1]
a sin j (2k 1)
P
j
sin j
2
tgj
x
a=1.0mm
O
f
則有:
f=100cm
(2k 1)λf
x 1max
2a
7.5 10 4 m
由暗紋公式: a sin j k
k 3
x3min
kλf a
1.5 10 3 m
[2]第一級明紋寬度是
條紋重合說明j相同則有
( 2k'1)' ( 2k 1)
代入得:
λ 2k 1 λ 45001010m (2k 1)
0
0
第7章-光的衍射
b
k
b
b
11
§7-3 衍射光栅
大量等宽等间距的平行狭缝(或反射面)构成的光学元件。 广义上说,任何具有空间周期性的衍射屏都可叫作光栅。
a不透光
b透光
光栅可分透射、反射 两大类,如图所示:
12
★ 实验装置和现象定性解释 a -- 不透光(不反光)部分的宽度, b -- 透光(反光)部分的宽度, d = a + b -- 光栅常数。(两缝之间的距离)
b
很小时, sin
k
b
9
10
中央亮纹以k =±1的最小值位置为界限,故中央明纹角宽度:
2 2
b
若透镜L2焦距为f2,则中央明纹的线宽度:
f 2 l f 2 ( 2 ) 2 b
任何两相邻暗纹之间为亮纹,两侧亮纹的角宽度为:
( 0-3mm或4.5×10-3mm 。
20
(3) 根据光栅方程 d sin j
j
sin 1
d
sin j d 10
由于第4级缺级,故呈现的全部级数为第0、±1 、 ± 2 、± 3 、± 5 、± 6 、± 7 、± 9共15条。 思考:光栅衍射图样中是否一定存在缺级现象?
21
习
题
P107 1、6
22
18
例:波长 600nm 的单色光垂直入射到一光栅上,有两个 相邻主最大分别出现在 sin2 0.20 与 sin3 0.30 处,且 第4级缺级。求: (1)光栅常数;(2)光栅上狭缝的宽度; (3)在屏上实际呈现出的全部级数。 解: (1) 根据光栅方程
2024版大学物理光的衍射课件
圆孔衍射
实验装置与原理
圆孔衍射实验采用圆形小孔作为分波前装置,当单色光波通过圆孔时,会在屏幕上形成明暗相间的衍射环。 实验装置包括光源、圆孔、屏幕等部分。
衍射环特点
圆孔衍射环呈现中间亮、外围暗的特点。亮环的半径随着衍射角的增大而减小,暗环则相反。环的间距与圆 孔直径、光波长以及观察距离有关。
衍射公式与计算
光谱分辨率
光谱分辨率是指光谱仪器能够分辨的最 小波长间隔。光栅作为分光元件,其光 谱分辨率取决于光栅常数、入射光波长 和观测角度等因素。
多缝干涉与衍射光栅
多缝干涉
当多个相干光源发出的光波在空间某一点叠加时,会产生多缝干涉现象。在衍 射光栅中,透光缝相当于多个相干光源,因此衍射光栅可以产生多缝干涉现象。
X射线衍射在材料科学中的应用
物相分析
通过X射线衍射可以确定材料的物相组成,即材料中各种晶 体的类型和含量。这对于研究材料的性能和应用具有重要 意义。
晶体结构研究
X射线衍射是研究晶体结构的重要手段之一。通过分析衍射 数据,可以揭示晶体中原子的排列方式和化学键的性质, 进而深入了解材料的物理和化学性质。
材料性能表征
X射线衍射还可以用于表征材料的各种性能,如晶体取向、 晶格畸变、内应力等。这些信息对于优化材料的制备工艺 和提高材料性能具有重要指导作用。
05
激光全息与光学信息处理
全息照相原理及特点
原理
全息照相是利用激光的相干性,通过记录物体反射或透射光波与参考光波干涉形成 的全息图,再经过再现过程,得到物体的三维立体像。
根据基尔霍夫衍射理论,可以推导出圆孔衍射的公式,用于计算衍射环的位置和强度分布。同时,也可以利 用该公式分析圆孔直径、光源波长等因素对衍射环的影响。
大学物理光的衍射
汇报人:XX
01
02
03
04
05
06
光的衍射是指光在传播过程中遇到障碍物时,会绕过障碍物继续传播的现象。
光的衍射是光的波动性的表现,与光的干涉、反射等现象一起构成了光的传播规律。
光的衍射现象在光学、物理学、天文学等领域有着广泛的应用。 光的衍射现象的发现,为光的波动说提供了有力的证据,推动了光学的发展。
单缝衍射:光通过单缝时,形成明暗相间 的条纹
双缝干涉:光通过双缝时,形成明暗相间 的条纹
薄膜干涉:光通过薄膜时,形成彩色的条 纹
光栅衍射:光通过光栅时,形成彩色的条 纹
菲涅尔衍射:光通过菲涅尔透镜时,形成 彩色的条纹
光子衍射:光子通过狭缝时,形成明暗相 间的条纹
光的衍射:光在传 播过程中遇到障碍 物时,会发生衍射 现象
衍射图样:单缝衍 射图样是明暗相间 的条纹,条纹间距 与狭缝宽度有关
单缝衍射的条纹间距与狭缝 的宽度、光的波长和观察屏 的距离有关。
单缝衍射是光的衍射现象之 一,当光通过狭缝时,会在 其后形成明暗相间的条纹。
单缝衍射的条纹亮度与狭缝 的宽度和光的强度有关。
单缝衍射的条纹形状与狭缝 的形状有关,可以是直线、
光的波动性:光 波在传播过程中 具有周期性和振 幅变化的特点。
干涉现象:当两 束或多束相干光 波相遇时,它们 在空间某些区域 会相互加强或减 弱,形成明暗相 间的干涉条纹。
双缝干涉实验: 通过双缝干涉实 验可以观察到明 暗交替的干涉条 纹,证明了光波
的波动性。
干涉条件:只有 相干光波才能产 生干涉现象,而 相干光波需要满 足频率相同、振 动方向相同和相 位差恒定等条件。
曲线或折线等。
光学仪器制造:利用 单缝衍射现象制造各 种光学仪器,如望远 镜、显微镜等。
大学物理光的衍射
k1bsin
2
b213000A &
对于 , k1是明纹
则 bsin(2k1)
2
b s in 3 0 0 3, 4 3 3 ( 0A & )是 紫 光
2
.
例1:如图,波长为
的单色平行光垂直照 A
射单缝,若由单缝边
缘发出的光波到达屏
上P、Q、R三点的光
o
程差分别为2、2.5
P
3.5 ,比较P、Q、 R B
.
离得远 可分辨
瑞利判据 刚能分辨
离得太近 不能分辨 小孔(直径D)对两个靠近的遥远的点光源的分辨
.
S1
D
*
0
*
I
S2
最小分辨角
分辨本领
1
1.22 D
R 1 D
1.22
.
D
R
望远镜: 不可选择,可D R
▲ 世界上最大的光学望远镜: D=8m
建在了夏威夷山顶。 ▲世界上最大的射电望远镜:
f
Q
三点的亮度。
R
解题思路:2=22 第二级暗纹
2.5(221)
2
第二级明纹
2
3.5(231) 第三级明纹
2.
例:在单缝夫朗和费衍射实验中,屏上第3级暗纹 对应的单缝处波面可划分为——6 —个半波带?若 将缝宽缩小一半,原来第3级暗纹处将是明——纹。
例:波长为600nm的单色平行光,垂直入射 到缝宽为b=0.60mm的单缝上,缝后有一焦 距f=60cm的透镜。在透镜焦平面上观察衍射 图样. 则中央明纹宽度为—1— .2m—m。两个第3级暗纹之 间的距离为—3.6—m—m 。
sb
显 示
几何
光的衍射ppt课件完整版
衍射实验演示与分析
通过实验演示了光的衍射过程,让学员直观感受 衍射现象,同时结合理论知识进行分析,加深学 员对衍射现象的理解。
衍射在光学领域的应用
介绍了衍射在光学领域的广泛应用,如光谱分析 、光学仪器制造等,让学员了解衍射在实际应用 中的重要性。
光的波动模型
光波是一种电磁波,具有振幅、频率 、波长等特性。光波的传播遵循波动 方程。
波动性与衍射关系解析
衍射现象
光波在传播过程中遇到障碍物或 孔径时,会偏离直线传播路径, 产生衍射现象。衍射是波动性的
重要表现。
衍射条件
衍射现象的发生与光的波长、障 碍物或孔径的尺寸以及光波的传 播方向有关。当波长较长、障碍 物或孔径尺寸较小时,衍射现象
预备工作要求
明确下一讲前需要完成的预习任务、实验操作等预备工作,确保学员能够顺利进入下一阶段的学习。
THANK YOU
该公式描述了光波在自由空间中传播时,遇到障碍物后的衍射光场分布。它是基于波动方 程的解,并引入了基尔霍夫的边界条件。
公式推导过程
从波动方程出发,利用格林函数和基尔霍夫的边界条件,可以推导出菲涅尔-基尔霍夫衍 射公式。具体过程涉及复杂的数学运算和物理概念的深入理解。
夫琅禾费衍射近似条件讨论
01
夫琅禾费衍射的定义
光的衍射ppt课件完整版
目 录
• 光的衍射概述 • 光的波动性与衍射关系 • 典型衍射实验介绍 • 衍射理论计算方法 • 现代光学中衍射技术应用举例 • 总结与展望
01
光的衍射概述
衍射现象及定义
衍射现象
光在传播过程中,遇到障碍物或 小孔时,光将偏离直线传播的途 径而绕到障碍物后面传播的现象 ,叫光的衍射。
光的衍射
对于红光,取k=2 , 则 R=0.69 mm; 对于蓝光,取k=3, 则 B=0.46 mm.
红光最大级次 kmax= (a + b) / R=4.8, 蓝光最大级次 kmax= (a + b) / B=7.2.
由光栅衍射主极大公式得
当两谱线重合时有 ykR ykB
dsiy nkRkRR dsiy nkRkB B
5
2. 设光栅平面、透镜均与屏幕平行.则当入射的平行单色光从垂直于
光栅平面入射变为斜入射时,能观察到的光谱线的最高级数k
(A) 变小;
(B) 变大;
(C) 不变;
(D) 的改变无法确定。
答案:(B)
参考解答: 平行单色光从垂直于光栅平面入射时
(ab)sin k (1 ).
斜入射时,如图所示有两种情况需要考虑,
解:1、2两光线的光程差,在如图情况下为
A
C A B D asin asin
由单缝衍射极小值条件
B
a(sin -sin ) = k k = 1,2,…… 得 = sin—1( k / a+sin )
k = 1,2,……(k 0) 1、2两光线的光程差,
C A A E asin asin
1
AE
C
1
2
BD
2
8
6. 以波长为 = 500 nm (1 nm = 10-9 m)的单色平行光斜入射在光栅常数为
d = 2.10 mm、缝宽为a = 0.700 mm的光栅上,入射角为i = 30.0°,求能看
到哪几级光谱线.
解:(1) 斜入射时的光栅方程
光栅 透镜
屏
G L2
大学物理 光的衍射
光栅公式
29
2、斜入射
P
O
Q 相邻两缝的入射光在入射到光栅前已有光程差 (a+b)sin ,光栅公式修改为:
( a b ) sin ( a b ) sin k
30
3、由 (a+b)sin =k 可知
光栅衍射明纹的位置只与(a+b)有关, 与缝的个数N无关。 4、光栅常数(a+b)越小,即狭缝越密,则明纹 间隔越大,条纹越亮,分辨率越高。证明如下:
3
2 10
3
rad
(b) x 0 2 f 1 2 10 (c) x 21
f( 2 a
m 2 mm
3
a
) 1 ( 2 10
1 10
3
) m 1 mm
23
例4:在单缝夫朗禾费衍射实验中,屏上第3级暗 纹对应的单缝处波面可划分为 6 个半波带?若 将缝宽缩小一半,原来第3级暗纹处将是 明 纹 。
sin 7、放在折射率为n的液体中 (a+b) · =k
/n
33
四、 光栅衍射图样特点
单缝衍射 多缝干涉
/a
I
/a
sin sin
/d
光栅衍射
0
2/d
sin
因此,光栅衍射图样本质上是多缝干涉,光 强分布受单缝衍射光强分布调制。
平面的光程差均为半波长 (即位相差为) ,在P 点会聚时将“一一抵消”。
10
若AB面分成 奇数个半波带,出现亮纹
AC a sin 3
2
a
A . .. . C A1 .
A 2.φ B φ P x
大学物理-第七章 光的衍射
A2
a
B
三个半波带,呈亮纹, I I0
R
A
L
A1
C
B /2
R
A
L
A1
A2 C
B /2
P Q
o
P Q
o
asin 0
中央明纹中心
a sin 2k k 干涉相消(暗纹)2k个半波带
a sin
2 (2k 1)
2
干涉加强(明纹)
物 偏 离 直 线 传 播 ,*
进入几何阴影区, 形成光强不均匀
S 分 布的 现 象。
*
HP
G
二 惠更斯 — 菲涅尔原理
波传到的任何一点都是子波
的波源,各子波在空间某点的相
干叠加,就决定了该点波的强度。
惠更斯 菲涅耳
dS
en
r
Q
P
*
t S : 时刻波阵面
dS :波阵面上面元
S
(子波波源)
dE
-2
-1
多光束干涉光强曲线
0
1
sin2N/sin2
N2
2 sin (a /)
-8
-4
光栅衍射 光强曲线
-8
-4
0
4
I N2I0单
单缝衍射 轮廓线
0
4
8 sin (d /) 8 sin (d /)
单缝和多缝的夫琅禾费衍射图样
N=1
N 1
N=2
N 3
N=3
N 5
N=4
N 8
N=5
例:一光栅透光部分a 0.06mm,用波长为600 nm的单色 光垂直照射到光栅上,透镜焦距f 2m,测得屏幕上相邻 条纹间距x 0.4cm.求:(1)在单缝衍射的中央明纹宽度内, 最多可以看到几级明纹?(2)光栅不透光部分宽度b ?
大学物理光的衍射
利用光的衍射原理,在光纤通信中实现光信 号的传输、调制和检测等功能。
阵列波导光栅(AWG)
用于光纤通信网络中,实现多路光信号的复 用和解复用。
衍射光栅
用于波分复用(WDM)系统中,将不同波 长的光信号分离或合成。
应用领域
光纤通信、光网络、数据中心等。
微型显示技术中衍射元件
微型显示技术
利用衍射元件实现微型化、高清晰度 的显示技术,如头戴式显示器 (HMD)、智能手机等。
02
典型衍射实验及观察
单缝衍射实验
实验装置
包括单色光源、单缝、屏幕等部 分。
光源要求
需要使用单色光,因为不同波长 的光在衍射时产生的干涉图样不 同,单色光可保证实验结果的准 确性。
单缝要求
单缝宽度要远小于光的波长,这 样才能产生明显的衍射现象。
观察结果
在屏幕上可以观察到明暗相间的 衍射条纹,中央条纹最亮,两侧
波动理论与衍射
波动理论
光具有波动性质,可以看作是一种电磁波。光的衍射现象可以用波动理论来解释。
衍射的解释
当光波遇到障碍物或小孔时,障碍物或小孔的尺寸与光波的波长相当或更小时,光 波会发生明显的衍射现象。这是因为光波在障碍物或小孔的边缘处发生弯曲,使得 光波的传播方向发生改变。
惠更斯-菲涅尔原理
惠更斯-菲涅尔原理
衍射光学与计算光学的融合
随着计算机技术的不断发展,计算光学在衍射光学中的应用将越来越广 泛。未来,衍射光学与计算光学的融合将成为光学领域的重要发展趋势, 为光学设计和制造带来更多的可能性。
THANKS
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条纹依次递减。
双缝干涉与衍射比较
实验装置
双缝干涉实验与衍射实验装置类似,只是在单缝处 改为双缝。
练习册 第7章《光的衍射》答案
第7章 光的衍射一、选择题1(D),2(B),3(D),4(B),5(D),6(B),7(D),8(B),9(D),10(B)二、填空题(1). 1.2mm ,3.6mm(2). 500nm (或4105-⨯mm)(3). 一 三(4). 0,1±,3±(5). 5(6). 更窄更亮(7). 0.025(8). 照射光波长,圆孔的直径(9). 2.24×10-4 (10). 13.9三、计算题1.某种单色平行光垂直入射在单缝上,单缝宽a = 0.15 mm .缝后放一个焦距f = 400 mm 的凸透镜,在透镜的焦平面上,测得中央明条纹两侧的两个第三级暗条纹之间的距离为8.0 mm ,求入射光的波长.解:设第三级暗纹在ϕ3方向上,则有 a sin ϕ3 = 3λ此暗纹到中心的距离为 x 3 = f tg ϕ3因为ϕ3很小,可认为tg ϕ3≈sin ϕ3,所以 x 3≈3f λ / a .两侧第三级暗纹的距离是 2 x 3 = 6f λ / a = 8.0mm∴ λ = (2x 3) a / 6f = 500 nm2.在夫琅禾费单缝衍射实验中,如果缝宽a 与入射光波长λ的比值分别为(1) 1,(2) 10,(3) 100,试分别计算中央明条纹边缘的衍射角.再讨论计算结果说明什么问题.解:(1) a =λ,sin ϕ =λ/ λ=1 , ϕ =90°(2) a =10λ,sin ϕ =λ/10 λ=0.1 ϕ =5︒44'(3) a =100λ,sin ϕ =λ/100 λ=0.01 ϕ =34'这说明,比值λ /a 变小的时候,所求的衍射角变小,中央明纹变窄(其它明纹也相应地变为更靠近中心点),衍射效应越来越不明显.(λ /a )→0的极限情形即几何光学的情形: 光线沿直传播,无衍射效应.3.在某个单缝衍射实验中,光源发出的光含有两秏波长λ1和λ2,垂直入射于单缝上.假如λ1的第一级衍射极小与λ2的第二级衍射极小相重合,试问(1) 这两种波长之间有何关系?(2) 在这两种波长的光所形成的衍射图样中,是否还有其他极小相重合?解:(1) 由单缝衍射暗纹公式得111sin λθ=a 222s i nλθ=a 由题意可知 21θθ= , 21sin sin θθ=代入上式可得212λλ=(2) 211112sin λλθk k a == (k 1 = 1, 2, ……)a k /2sin 211λθ=222sin λθk a = (k 2 = 1, 2, ……)a k /sin 222λθ= 若k 2 = 2k 1,则θ1 = θ2,即λ1的任一k 1级极小都有λ2的2k 1级极小与之重合.4.氦放电管发出的光垂直照射到某光栅上,测得波长λ1=0.668μm 的谱线的衍射角为ϕ=20°.如果在同样ϕ角处出现波长λ2=0.447μm 的更高级次的谱线,那么光栅常数最小是多少?解:由光栅公式得sin ϕ= k 1 λ 1 / (a +b ) = k 2 λ 2 / (a +b ),k 1 λ 1 = k 2 λ 2k 2 / k 1 = λ 1/ λ 2=0.668 / 0.447将k 2 / k 1约化为整数比k 2 / k 1=3 / 2=6 / 4=12 / 8 ......取最小的k 1和k 2 , k 1=2,k 2 =3,则对应的光栅常数(a + b ) = k 1 λ 1 / sin ϕ =3.92 μm.5.一束平行光垂直入射到某个光栅上,该光束有两种波长的光,λ1=440 nm ,λ2=660 nm (1 nm= 10-9 m).实验发现,两种波长的谱线(不计中央明纹)第二次重合于衍射角ϕ=60°的方向上.求此光栅的光栅常数d .解:由光栅衍射主极大公式得111sin λϕk d =222sin λϕk d =212122112132660440sin sin k k k k k k =⨯⨯==λλϕϕ 当两谱线重合时有 ϕ1= ϕ2 即69462321===k k 两谱线第二次重合即是4621=k k , k 1=6, k 2=4 由光栅公式可知 d sin60°=6λ1 60sin 61λ=d =3.05×10-3 mm6.以波长400 nm ─760 nm (1 nm =10-9 m)的白光垂直照射在光栅上,在它的衍射光谱中,第二级和第三级发生重叠,求第二级光谱被重叠的波长范围.解:令第三级光谱中λ=400 nm 的光与第二级光谱中波长为λ' 的光对应的衍射角都为θ, 则 d sin θ =3λ, d sin θ =2λ'λ'= (d sin θ / )2==λ23600nm∴第二级光谱被重叠的波长范围是 600 nm----760 nm7.用每毫米300条刻痕的衍射光栅来检验仅含有属于红和蓝的两种单色成分的光谱.已知红谱线波长λR 在 0.63─0.76 μm 范围内,蓝谱线波长λB 在0.43─0.49 μm 范围内.当光垂直入射到光栅时,发现在衍射角为24.46°处,红蓝两谱线同时出现.(1) 在什么角度下红蓝两谱线还会同时出现?(2) 在什么角度下只有红谱线出现?解:∵ a +b = (1 / 300) mm = 3.33 μm(1) (a + b ) sin ψ =k λ, ∴ k λ= (a + b ) sin24.46°= 1.38 μm∵ λR =0.63─0.76 μm ; λB =0.43─0.49 μm对于红光,取k =2 , 则 λR =0.69 μm ; 对于蓝光,取k =3, 则 λB =0.46 μm.红光最大级次 k max = (a + b ) / λR =4.8,取k max =4则红光的第4级与蓝光的第6级还会重合.设重合处的衍射角为ψ' ,则 ()828.0/4sin =+='b a R λψ,∴ ψ'=55.9°(2) 红光的第二、四级与蓝光重合,且最多只能看到四级,所以纯红光谱的第一、三级将出现.()207.0/sin 1=+=b a R λψ ψ1 = 11.9°()621.0/3sin 3=+=b a R λψ ψ3 = 38.4°8.一衍射光栅,每厘米200条透光缝,每条透光缝宽为a=2×10-3 cm ,在光栅后放一焦距f=1m 的凸透镜,现以λ=600 nm (1 nm =10-9 m)的单色平行光垂直照射光栅,求:(1) 透光缝a 的单缝衍射中央明条纹宽度为多少?(2) 在该宽度内,有几个光栅衍射主极大?解:(1) a sin ϕ = k λ tg ϕ = x / f当 x << f 时,ϕϕϕ≈≈sin tg , a x / f = k λ ,取k = 1有x = f l / a = 0.03 m∴中央明纹宽度为 ∆x = 2x = 0.06 m(2) ( a + b ) sin ϕλk '=='k ( a +b ) x / (f λ)= 2.5取k '= 2,共有k '= 0,±1,±2 等5个主极大.四 研讨题1. 假设可见光波段不是在nm 700~nm 400,而是在毫米波段,而人眼睛瞳孔仍保持在mm 3左右,设想人们看到的外部世界是什么景象?参考解答:将人的瞳孔看作圆孔。
《光的衍射》大学物理实验报告(有数据)
3.5光的衍射一、实验目的(1)观察单缝衍射现象(2)测定单缝衍射的相对光强分布(3)应用单缝衍射的分布规律测定单缝的宽度二、实验仪器GSZ-Ⅱ光学平台(配有光具座、氦氖激光器及电源、狭缝、光电转换器、观察屏、数字式灵敏检流计等)。
三、实验原理(1)光的衍射:光在传播的过程中遇到障碍物会绕过障碍物继续传播,到达沿直线传播所不能到达的区域,并形成明暗条纹。
只有当障碍物的线度和光波的波长可以相比拟时,衍射现象才明显地表现出来。
(2)根据光源和观察屏到障碍物的距离的不同可以把衍射现象分为两大类。
菲涅尔衍射/近场衍射:光源与观察屏之间的距离或光源与障碍物之间的距离是有限的;夫琅禾费衍射/远场衍射:光源到障碍物的距离及观察屏到障碍物之间的距离都为无限大,即平行光入射、平行光出射。
单缝衍射光强分布图四、实验步骤1.观察夫琅禾费单缝衍射现象安排实验光路,调节各光学元件至等高同轴,是激光束垂直照射单缝,调节单缝的宽度和观察屏到单缝的距离使观察屏上出现清晰明显的衍射条纹,然后进行以下操作:(1)改变单缝宽度,观察并记录衍射条纹的变化规律(2)改变单缝到观察屏之间的距离,观察并记录衍射条纹的变化规律(3)移去观察屏,换上光电转换器,是数字是灵敏检流计与之相连。
调节光电转换器的移位螺钉,测出中央极大光强I o和k=∓1,∓2,∓3级的次级大光强=0.047,0.017,0.008。
I k,检验理论结果I kI o(4)观察夫琅禾费圆孔衍射现象。
理论结果表明,夫琅禾费单缝衍射的∓1级次级大光强还不到主极大光强的百分之五。
当数字式灵敏检流计的数字显示为“1”时,表示此时已超出检流计量程,需减小单缝的宽度或者让光电转换器远离单缝。
2.观察菲涅尔单缝衍射现象安排好实验光路,在激光与单缝之间插入一扩束镜使激光束发散后照射单缝产生菲涅尔衍射。
调节单缝宽度和观察屏到单缝的距离使观察屏上出现清晰明显的衍射条纹,然后进行:(1)改变缝宽,观察并记录衍射条纹的变化规律。
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显然在对应于衍射角为30°的方向,屏上出现第2极暗条纹,单缝处波阵 面可分成4个半波带。
5
2. 设光栅平面、透镜均与屏幕平行.则当入射的平行单色光从垂直于 光栅平面入射变为斜入射时,能观察到的光谱线的最高级数k (A) 变小; (B) 变大; (C) 不变; (D) 的改变无法确定。 答案:(B) 参考解答: 平行单色光从垂直于光栅平面入射时
由光栅衍射主极大公式得
当两谱线重合时有 y kR y k B
即
d siny kR kR R B d siny kR kB
k R B 0.46 2 4 R 0.69 3 6 kB
则红光的第4级与蓝光的第6级还会重合.设重合处的衍射角为y , ∴ y = 55.9° 则 siny 4R / a b 0.828
8
6. 以波长为 = 500 nm (1 nm = 10-9 m)的单色平行光斜入射在光栅常数为 d = 2.10 mm、缝宽为a = 0.700 mm的光栅上,入射角为i = 30.0°,求能看 到哪几级光谱线. 光栅 屏
解:(1) 斜入射时的光栅方程
G
透镜
L2
C
d sin d sin i k
(2) 红光的第二、四级与蓝光重合,且最多只能看到四级,所以纯红光谱 的第一、三级将出现. siny 3 3R / a b 0.621 siny 1 R / a b 0.207
y1 = 11.9°
y3 = 38.4°
11
8. 一光源含有氢原子与它的同位素氘原子的混合物,这光源发射的光中 有两条红线在波长 = 656.3 nm (1 nm = 10-9 m)处,两条谱线的波长间 隔 = 0.18 nm.今要用一光栅在第一级光谱中把这两条谱线分辨出来, 试求此光栅所需要的最小缝数. 解:光栅的分辨本领R与光栅狭缝总数N和光栅光谱的级数k有关. 光栅分辨本领公式为
k R B 0.46 2 4 R 0.69 3 6 kB
10
则红光的第4级与蓝光的第6级还会重合.
7. 用每毫米300条刻痕的衍射光栅来检验仅含有属于红和蓝的两种单色成 分的光谱.已知红谱线波长R在 0.63─0.76 mm范围内,蓝谱线波长B在 0.43─0.49 mm范围内.当光垂直入射到光栅时,发现在衍射角为24.46° 处,红蓝两谱线同时出现. (1) 在什么角度下红蓝两谱线还会同时出现? (2) 在什么角度下只有红谱线出现? 红光最大级次 kmax= (a + b) / R=4.8, 蓝光最大级次 kmax= (a + b) / B=7.2.
6
1.22 D
D
1.22
0
1.22 550109 1.39101 (m) 13.9(cm) 6 4.8610
7
5. 如图所示,设波长为的平面波沿与单缝平面法线成角的方向入射, 单缝AB的宽度为a,观察夫琅禾费衍射.试求出各极小值(即各暗条纹)的 衍射角. 解:1、2两光线的光程差,在如图情况下为
I 0 sin 2 ( πa sin
2 2 π a sin 2 2
)
或写成
sin 2 u I I0 u2
u
πa sin
A
da
P
a
C
每一份都是一个面光源,面光 源上每一点都是子光源。 在 方向,相邻面元之间的光 程差为
P0
B
1
相位差为
1
设想把单缝处的波阵面分成N个(N为很大的数) 等宽的面元(垂直于画面)。
3
3. 光学仪器分辨率
最小分辨角。
0.610
1
R
分辨率
4
1. 单缝夫琅禾费衍射实验中,波长为的单色光垂直入射在宽度为 a=4的单缝上,对应于衍射角为30°的方向,单缝处波阵面可分 成的半波带数目为 (A) 2 个.
答案:(B)
(B) 4 个.
(C) 6 个.
(D) 8 个.
取整数 kmax1 = 2. 取整数 kmax1 = 6.
(3) 对应于i = 30°,设 = 90°,k = kmax2,则有
d sin(90) d sin 30 k max 2
k max 2 (d / )[sin(90) d sin 30]
(4) 但因 d / a = 3,所以,第 -6,-3,… 级谱线缺级. (5) 综上所述,能看到以下各级光谱线:
BC a sin N N
1
2 a sin N
14
A
da
P
1
BC a sin N N
a
C
1
2 a sin N
P0
B
假设每一个面元在P点引起的光 波振幅为,根据多个等幅同 频振动的合振幅公式
A a sin N sin 2 2
6
3. 一束平行单色光垂直入射在光栅上,当光栅常数(a+b)为下列哪种情况 时(a代表每条缝的宽度), k=3,6,9等极次的主极大均不出现? (A) a+b=2a . (C) a+b=4a . (B) a+b=3a . (D) a+b=6a .
[ B ]
k
ab k (k 1, 2, 3, ...;k只能取整数 ) a
1 3 1 3
当 k =2时, a =2×d/3 = 2×2.4 /3 mm = 1.6 mm.
13
10. 在单缝夫琅禾费衍射实验中,用单色光垂直照射,若衍射图样的中央 明纹极大光强为I0,a为单缝宽度, 为入射光波长,则在衍射角 方向上 的光强度I = __________________.
d sin k
k 2 600 2.4 10 3 (nm) 2.4 (mm) sin sin 30
据光栅分辨本领公式
R
kN
得: N
60000 k
在 = 30°的方向上,波长2 = 400 nm的第3级主极大缺级,因而在此处恰 好是波长2的单缝衍射的一个极小,因此有: k d a , k 1或2 d sin 30 32 , a sin 30 k 2 3 缝宽a有下列两种可能: 当 k =1 时, a d 2.4( mm) 0.8(mm)
(a b) sin k (1).
斜入射时,如图所示有两种情况需要考虑,
显然,按公式(2)解出的 最高级次k大于按公式(1) 解出的最高级次k.
( AC AD) (a b)(sin sin ) k (2),
( AC BD) (a b)(sin sin ) k (3).
1
因为N非常大,所以1非常小, sin
1
2
1
2
N1 N1 A A 令 sin 2 NA sin 1 2 所以 A A N1 a sin 2 1 N1 u 2 2 2 则 sin u sin u 1, A NA 0 , u 0 , 当 A NA u u sin
对于红光,取k=2 , 则 R=0.69 mm; 对于蓝光,取k=3, 则 B=0.46 mm.
红光最大级次 kmax= (a + b) / R=4.8, 蓝光最大级次 kmax= (a + b) / B=7.2. 由光栅衍射主极大公式得 当两谱线重合时有 y kR y k B 即
d siny kR kR R B d siny kR kB
计算缺级的基本公式。
4. 设天空中两颗星对于一望远镜的张角为4.84×10-6 rad,它们都发出波 长为550 nm的光,为了分辨出这两颗星,望远镜物镜的口径至少要等于 _____________ cm.(1 nm = 10-9 m) 参考解答:根据光学仪器的最小分辨角公式 0 令 0 4.8410
参考解答:根据半波带法讨论,单缝处波阵面可分成的半波带数目取决 于asin 的大小,本题中
a 4, 300.
比较单缝衍射明暗条纹的公式:
a sin 2 4 , 2
a sin 2k
a sin (2k 1)
2
, (k 1,2...)
2
, (k 1,2...)
2
2. 衍射光栅
光栅明纹公式: (a b) sin k , k= 0, 1, 2...
缺级公式:
光栅暗纹公式
ab k k a
(k 1, 2, 3, ...;k取整数)
(m Nk , k 0)
d sin
R
m N
光栅的分辨本领
kN
5 3 2a 2a
I
A
3 2a
5 2a
a
3λ 2 a a a
a
2 a
3λ a
sin
a sin (2k 1)
B
λ λ λ 2 2 2
a sin 2k
λ (k 1,2,3...), 暗纹, 2
λ (k 1,2,3...), 明纹。 2
A
CA BD a sin a sin
由单缝衍射极小值条件
B
a(sin -sin ) = k k = 1,2,……
得 = sin—1( k / a+sin ) k = 1,2,……(k 0)
A
1
E
C
B D
1
2
1、2两光线的光程差,
2
CA AE a sin a sin
R
Nk