第十五章 电磁感应与电磁波

第十五章电磁感应与电磁波

[教学时数] 12

[教学内容] 第一节电磁感应的基本定律

第二节动生电动势

第三节感生电动势

第四节自感和互感

第五节磁场的能量

第六节电磁波

[教学要求] （1）熟悉电磁感应现象，掌握法拉第电磁感应定律和楞次定律；

（2）深刻理解动生电动势、感生电动势、自感电动势、互感电动势等概念；

（3

（4）了解磁场能量、能量密度等概念，会求磁场能量、能量密度；

（5）理解位移电流的概念，知道电磁波的产生机制。

[重点] 求解动生电动势和感生电动势

[难点] 互感电动势

[教学方法] 讲授法、谈话法、启发法、范例教学法

[教学方案]

1. 内容安排

每小节用两个课时完成

2. 活动安排

理论讲授、例题讲解、课堂练习、课后练习

第一节 电磁感应的基本定律

1． 电磁感应现象

2．

1831年实验物理学家法拉第从实验中发现，当通过

任一闭合导体回路所包围面积的磁通量发生变化时，回

路中就会产生电流，这种现象叫电磁感应现象，产生的

电流叫感应电流。回路中有电流的原因是电路中有电动

势，直接由电磁感应得到的电动势叫感应电动势。

2．楞次定律

楞次定律指出：闭合回路中的感应电流总是企图使

它自己所产生的磁场反抗原磁通量的变化。因此对感应

(1)原磁场的方向及磁通量Φm 如何变?

(2)由“反抗”Φm 的变化确定感应电流的磁场方向；

(3)由感应电流的磁场方向确定感应电流(电动势)

这里要注意“反抗”的含义，反抗并不是相反，“反抗”是指Φm 若变大，感应电流的磁场方向应与之相反；而Φm 变小，感应电流的磁场方向应与之相同。例如在图8(a)中，导体CD 向右滑动，(1)回路中B 垂直低面向内，Φm 在增加；(2)由“反抗”知感应电流的磁场方向应相反，即垂直纸面向外；(3)要得到这样的磁场，电流(电动势)必为C →D 。

3．法拉第电磁感应定律

法拉第全面总结了磁通量的变化与感应电动势之间的关系而得出：不论任何原因使通过回路面积的磁通量发生变化时，回路中产生的感应电动势与磁通量对时间的变化率成正比，这就是法拉第电磁感应定律

ε = - dt

d φ 式中负号表明感应电动势的方向和磁通量变化率之间的关系，是楞次定律的数学表示，判断时先任取一个回路方向(绕行方向)，并按右螺旋法则定出回路法线n 的方向；再定磁通量的正负，与n 同向为正，异向为负；最后由d Φ/dt 的正负确定εi 的正负，如图8.1.2所示。显然用这种方法确定感应电动势的方向很复杂，因此在实际解算中，常常是利用楞次定律来

第二节 动生电动势

1．动生电动势

由于闭合回路或一段导体在稳恒磁场中运动而回路或导体内产生的感应电动势叫动生电动势。

ε = dt d φ = Bl dt

dx = Blv 动生电动势的本质是自由电子在磁场中受到洛仑兹力的结果。导体CD 向右运动时，自

《大学物理》电子教案

3

由电子在磁场中会随着导体一起向右运动从而受到洛仑兹力的作用，e 向下运动，也即正电荷向上运动。电荷在CD 两端堆积，从而在CD 上形成由D →C 的电场，达平衡时， CD 就是一个电源，非静电力就是洛仑兹力。非静电力场

Ek ＝F/e ＝v ×

B

所以动生电动势

ε= ⎰E k ·d l = ⎰（v ×B ）·d l

上例中由于洛仑兹力只出现在CD 导体段，且此即(8。5)式，中学学习过的“切割磁力线”就是这种情况，“切割”很形象，也很容易用“右手定则”判断方向，但那只是特例。在一般情况下还是要用6)式，不过一定要注意叉乘、点乘的关系以及电动势的方向。

2．动生电动势的能量来源

设导体在匀强磁场B(方向垂直纸面向里)中以速度v 向右运动，如图所示。导体中的自由电子由于受到非静电力场的作用，而以速度u 相对于导体向下运动。这样，电子相对于静止参照系的运动速度为V ，磁场作用于自由电子的总洛仑兹力为

F = -e V ×B

总洛仑兹力F 垂直于自由电子的运动速度V ，所以不作功。F 不作功，并不排斥F 的分力可以作功。将F 分解为平行和垂直于导体的两个分力f 和f ′，f 与电子定向移动的方向一致，f ′是导体向右移动时所受的阻力。因F ⊥V ，所以F ·V =0,其中f ·u 是总洛仑兹力F 的分力f 对一个自由电子付出的功率，显然，f ·u 的宏观表现必定是动生电动势的电功率εI 。因为当导体在磁场中运动时，其中包含的所有电子都要受到总洛仑兹力的分力f 的作用，所以宏观功率应是所有自由电子共同提供的。如果该导体内自由电子的密度为n ，导体的长度为L ，截面积为S ，那么洛仑兹力提供的总功率

P = nSL f ·u =（vBL ）（-neuS ）

其中 vBL ＝ε

－neuS ＝I

f ′是阻碍导体运动的力，为了维持导体以v 的速度运动，外界必须提供大小等于f ′,方向与f ′相反的力－f ′，显然力－f ′一定与速度平行。这就表示外界为维持导体运动必须付出功率。对于导体中的每一个自由电子，外界付出的功率为f ′，对于导体的个自由电子，外界付出的总功率

P ,= （nSL ）（-f ,·v ）= -εI

可见外界为维持导体的运动必须付出的总功率，其数值等于动生电动势的电功率，式中负号表示外界克服阻力

f

从以上分析可以得出这样的结论：虽然洛仑兹力并不提供能量，但在外力克服洛仑兹力的一个分力f ′所作的功通过另一个分力f 转化为感应电流能量的过程中，洛仑兹力传递了能量。

第三节 感生电动势

1

导体或导体回路处于静止状态而磁场随时间发生变化时，在导体或导体回路内产生的电动势叫感生电动势。现在我们分析一下产生感应电动势的原因，即非静电力是什么?前面我们学过的电荷所受的力无非是库仑力和洛仑兹力两种，但在产生感生电动势的过程中，非静