81 法拉第磁光效应
法拉第磁光效应
磁光效应
法拉第磁光效应电流互感器的基本原理
线偏振光沿着与磁场平行的方向通过磁光材料时，线偏振光的振动平面将产生偏转。
线偏振光振动平面偏转角与磁场强度和光在磁场中所经历的路径距离成正比
θ=VHdl
θ为线偏振光振动平面的偏转角；V为维尔德（verde）常数；H为磁场强度；l为光在磁场中所经历的路径距离。
如果传感器中的敏感路径是闭合环路，那么穿过敏感环路的电流所产生的磁场将作用于闭合环路，根据安培环路定理，可得：θ=Hdl=VN Hdl=VN l=NVl
N为敏感路径
N
N
的圈数（或匝数）；l为通过环路的总电流数表明：通过磁光材料（光纤或者磁光玻璃）线偏振光振动平面的偏转角大小与光学环路的匝数及穿过光学环路的总电流成正比。
则检测到光信号的偏振旋转角，也就能得到对应的被测电流值。
法拉第效应名词解释
法拉第效应名词解释一、法拉第效应名词解释在物理学里，法拉第效应(又叫法拉第旋转，磁致旋光)是一种磁光效应，是在介质内光波与磁场的一种相互作用。
法拉第效应会造成偏振平面的旋转，这旋转与磁场朝着光波传播方向的分量呈线性正比关系。
二、法拉第效应简介磁光效应是光与具有磁矩的物质共同作用的产物。
磁光效应主要有三种，即:法拉第效应、克尔效应、塞曼效应。
在光学电流传感器领域，法拉第磁光效应的应用最为广泛。
光学电流传感器中磁光介质即磁光效应中具有磁矩的物质，是决定光学电流传感器性能的重要器件。
具有磁矩的物质可以分为五大类，而在光学电流传感器领域，顺磁性物质的应用最为广泛。
三、法拉第效应应用法拉第效应可以应用于测量仪器。
例如，法拉第效应被用于测量旋光度、或光波的振幅调变、或磁场的遥感。
在自旋电子学里，法拉第效应被用于研究半导体内部的电子自旋的极化。
法拉第旋转器可以用于光波的调幅，是光隔离器与光循环器的基础组件，在光通讯与其它激光领域必备组件。
具体应用如下:(1) 量糖计(自然旋光)(2) 磁光开关与磁光调制器(点调制与空间调制)(3) 磁光光盘:光信息存储(4) 磁光电流传感器(或互感器):测量大电流(5) 磁光隔离器:在光通信和级联式激光器系统中用以隔离后续系统反馈的光信号(6) 磁光偏频器:零锁区激光陀螺中通过产生偏频来消除激光陀螺的闭锁现象法拉第效应可用于混合碳水化合物成分分析和分子结构研究。
在激光技术中这一效应被利用来制作光隔离器和红外调制器。
该效应可用来分析碳氢化合物，因每种碳氢化合物有各自的磁致旋光特性;在光谱研究中，可借以得到关于激发能级的有关知识;在激光技术中可用来隔离反射光，也可作为调制光波的手段。
因为磁场下电子的运动总附加有右旋的拉穆尔进动，当光的传播方向相反时，偏振面旋转角方向不倒转，所以法拉第效应是非互易效应。
这种非互易的本质在微波和光的通信中是很重要的。
许多微波、光的隔离器、环行器、开关就是用旋转角大的磁性材料制作的。
法拉第磁致旋光效应
法拉第磁致旋光效应法拉第磁致旋光效应，又称为法拉第效应，是指当光线通过某些材料时，受到磁场的作用后，光线的传播方向会发生偏转的现象。
这一发现由英国物理学家迈克尔·法拉第于1845年首次提出，并得到了当时科学界的广泛关注。
法拉第磁致旋光效应的出现，揭示了光与磁场之间的紧密联系。
它为我们揭示了光的电磁本质，并对光学、磁学、材料科学等领域的研究与应用产生了深远的影响。
在物理学中，我们经常会遇到电场和磁场对物质的影响。
然而，在当时的研究中，人们通常关注的是电场对物质的作用，对磁场的研究相对较少。
法拉第磁致旋光效应的发现，使得人们意识到磁场同样具有对物质的重要影响，从而推动了磁场研究的发展。
我们知道，光是由电场和磁场交织而成的电磁波。
当光线穿过某些具有对称结构的材料时，其电场和磁场方向可能发生变化。
而在磁场的作用下，这种变化会进一步导致光线的传播方向改变。
这就是法拉第磁致旋光效应的基本原理。
法拉第磁致旋光效应的应用十分广泛。
首先，在科研领域，它为深入理解光和磁场之间的关系提供了实验依据，为电磁理论的发展做出了重要贡献。
其次，在光学技术方面，法拉第磁致旋光效应被广泛应用于制造光学器件，例如旋光棱镜、偏光器等，以及光通信、光存储等领域。
再者，在生物医学领域，法拉第磁致旋光效应也被用于细胞显微镜和生物传感器等设备的设计与制造。
此外，对法拉第磁致旋光效应的研究还启发了科学家们对新材料的探索和开发。
通过针对具有特殊对称结构的材料进行设计与合成，科学家们希望能够进一步优化并进一步扩展该效应的应用范围。
总之，法拉第磁致旋光效应是一项重要的科学发现，它揭示了光和磁场之间的密切联系，推动了磁场研究的发展，为电磁理论的发展做出了重要贡献。
它的应用不仅在光学技术领域有着广泛的应用，而且在生物医学领域也具有重要的意义。
对法拉第磁致旋光效应的进一步研究和探索，有助于提高我们对光学、磁学和材料科学等之间关系的认识，并为新材料的发展与应用提供契机。
法拉第磁光效应实验
式中，I0为起偏器同检偏器的透光轴之间夹角=0或=时的输出光强。若在两个偏振器之间加一个由励磁线圈（调制线圈）、磁光调制晶体和低频信号源组成的低频调制器（参见图5.16.4），则调制励磁线圈所产生的正弦交变磁场B=B0sint，能够使磁光调制晶体产生交变的振动面转角=0sint，0称为调制角幅度。此时输出光强由式（5.16.25）变为
（5.16.35）
若将输出的调制光强入射到硅光电池上，转换成光电流，在经过放大器放大输入示波器，就可以观察到被调制了的信号。当=45时，在示波器上观察到调制幅度最大的信号，当=0或=90，在示波器上可以观察到由式（5.16.34）和式（5.16.35）决定的倍频信号。但是因为 一般都很小，由式（5.16.34）和式（5.16.35）可知，输出倍频信号的幅度分别接近于直流分量0或I0。
②了解顺磁、弱磁、抗磁性、铁磁性或亚铁磁性材料的基本特性，以及费尔德常数V与磁光材料性质的关系。
③比较法拉第磁光效应与固有旋光效应的异同。
④磁光调制过程中，调制信号与输入信号之间的函数关系。
5.16.2
1
实验表明，在磁场不是非常强时，如图5.16.1所示，偏振面旋转的角度与光波在介质中走过的路程d及介质中的磁感应强度在光的传播方向上的分量B成正比，即：
对于每一种给定的物质，法拉第旋转方向仅由磁场方向决定，而与光的传播方向无关（不管传播方向与磁场同向或者反向），这是法拉第磁光效应与某些物质的固有旋光效应的重要区别。固有旋光效应的旋光方向与光的传播方向有关，即随着顺光线和逆光线的方向观察，线偏振光的偏振面的旋转方向是相反的，因此当光线往返两次穿过固有旋光物质时，线偏振光的偏振面没有旋转。而法拉第效应则不然，在磁场方向不变的情况下，光线往返穿过磁致旋光物质时，法拉第旋转角将加倍。利用这一特性，可以使光线在介质中往返数次，从而使旋转角度加大。这一性质使得磁光晶体在激光技术、光纤通信技术中获得重要应用。
法拉第磁旋光效应
VBd=θ专业物理实验法拉第磁旋光效应一、 实验目的.1. 通过对重火石玻璃磁光效应的测量，加深磁场对光学介质物性常数影响的理解；2. 了解光波隔离器的工作原理。
二、 实验原理.1845年，法拉第发现，当一束平面偏振光沿着磁场方向通过受磁场作用的物质，如玻璃、二硫化碳、汽油等时，透射光的偏振面会转过一个角度。
这种磁致旋光现象称为法拉第效应。
它和发生于糖溶液中的自然旋光效应是不同的。
在法拉第效应中，对于给定的物质，偏振面的旋转方向相对于实验室坐标只由磁场B 的方向决定，和光的传播方向无关，是不可逆的光一周，累积旋光角倍增。
而自然旋光效应是可逆的，光线往返一周，累积旋光角为零。
利用法拉第效应的这一特性，可制造一种不可逆的光学仪器：光波隔离器或单通器。
此外，法拉第效应还可用于物质结构和半导体物理方面的研究。
当磁场不是非常强时，法拉第效应中偏振面转过的角度θ，与沿介质厚度方向所加磁场的磁感应强度B 及介质厚度d 成正比，即（1）式中比例常数V 叫做费尔德常数。
几乎所有的物质都存在法拉第效应。
不同的物质偏振面旋转的方向可能不同。
设想磁场B 是由绕在样品上的螺旋线圈产生的。
习惯上规定：振动面的旋转方向和螺旋线圈中电流方向一致，称为正旋（V >0）；反之，叫做负旋（V < 0）；V 由物质和工作波长决定，它表征物质的磁光特性。
根据自然旋光的菲涅耳唯象描述，对于法拉第效应可作这样的经典解释：一束平行于磁场方向传播的平面偏振光可看作两束等幅的左旋和右旋圆偏振光的叠加，进入介质后由于磁场的作用使得它们以稍微不同的速度⎪⎭⎫ ⎝⎛l r n c n c ,向前传播，从介质出射后，合成线偏振光，偏振面相对于入射光转过了一定的角度。
图1 线偏振光沿磁场方向传播下面来进行旋转角度的计算：设有一束偏振光沿介质磁场方向穿过介质，如图1所示。
入射线偏振光的场强为n 为空气中的折射率。
在进入介质的地方（z = 0） 进入介质后分成右旋、左旋圆偏振光。
法拉第磁光效应
法拉第磁光效应
1 磁光效应的基本概念
磁光效应，也称为法拉第效应，是指在施加磁场时，光在介质中
的传播速度及折射率等光学参数发生变化的现象。
这种现象是由英国
科学家法拉第于1845年首次发现的，因而得名为磁光效应或法拉第效应。
2 磁光效应的原理
磁光效应的原理基于磁场与电介质中的电场相互作用而产生的。
在磁场存在的情况下，电介质中的电子将受到磁场的作用而发生运动，并因此产生磁矩。
当光线通过这样的电介质时，它的电矢量将与产生
的磁场相互作用，从而导致光的折射率的变化。
换句话说，磁光效应
是由磁场和电光作用相互影响而产生的光现象。
3 磁光效应的应用
磁光效应在很多领域中都有着重要的应用。
当前，磁光效应广泛
应用于光学通信、光学传感器、光学计算、光学储存等领域。
在光学
通信中，磁光效应可以用来调制光信号；在光学传感器中，它可以用
来检测磁场强度，测量温度和应力等参数；在光学计算和光学存储中，磁光效应可以用来实现光路开关和存储数据，等等。
这些应用表明，
磁光效应在光学领域中具有广阔的前景和应用前景。
4 磁光效应的未来
随着光学科学和技术的快速发展，磁光效应也得到了更多的研究和应用。
目前，科学家们正在进行更为深入的研究，以探索并开发磁光效应的更多潜在用途。
例如，一些新型的材料和结构正被研究，以提高磁光效应的灵敏度和响应时间，以及拓展其应用范围。
因此，磁光效应有望在未来的科学研究和工程技术中发挥更为重要的作用。
法拉第磁光效应实验
（5.16.7）
式中 ，为电子共振频率。设磁场沿+z方向，又设光波也沿此方向传播并且是右旋圆偏振光，用复数形式表示为
将式（5.16.7）写成分量形式
（5.16.13）
令c=eB/m（c称为回旋加速角频率），则
（5.16.14）
由于 ，因此
（5.16.15）
对于可见光，为（2.5-4.7）1015s-1，当B=1T时，c≈1.71011s-1<<，这种情况下式（5.16.15）可以表示为
（5.16.16）
式中L=c/2=(e/2m)B,为电子轨道磁矩在外磁场中经典拉莫尔（Larmor）进动频率。
（5.16.26）
由式（5.16.26）可知，当一定时，输出光强I仅随变化，因为是受交变磁场B或信号电流i=i0sint控制的，从而使信号电流产生的光振动面旋转，转化为光的强度调制，这就是磁光调制的基本原理。
图5.16.4磁光调制装置
根据倍角三角函数公式由式（5.16.26）可以得到
（5.16.27）
（5.16.8）
（5.16.9）
将式（5.16.9）乘 并与式（5.16.8）相加可得
（5.16.10）
因此，电子振荡的复振幅为
（5.16.11）
设单位体积内有N个电子，则介质的电极化强度矢量 。由宏观电动力学的物质关系式 （为有效的极化率张量）可得
（5.16.12）
将式（5.16.10）代入式（5.16.12）得到
微观上如何理解磁场会使左旋、右旋圆偏振光的折射率或传播速度不同呢？上述解释并没有涉及这个本质问题，所以称为唯象理论。从本质上讲，折射率nR和nL的不同，应归结为在磁场作用下，原子能级及量子态的变化。这已经超出了我们所要讨论的范围，具体理论可以查阅相关资料。
法拉第磁光效应 高速光纤通信技术的概况
法拉第磁光效应高速光纤通信技术的概况
法拉第磁光效应是指当光线经过激光器产生的磁场作用下，其光学性质发生改变的现象。
高速光纤通信技术是一种利用光纤来传输大量数据的通信技术。
法拉第磁光效应利用了物质对外磁场的敏感性，通过调制光的偏振态来传输信息。
当光线通过磁场变化时，根据法拉第磁光效应，偏振方向也会发生变化。
通过控制磁场强度和光的传输路径，可以实现光信号的调制和解调。
高速光纤通信技术利用光纤的高带宽和低信号衰减的特性，通过光脉冲的方式进行数据传输。
相比传统的电信号传输，光信号传输速度更快，传输距离更远，抗干扰能力更强。
通过将法拉第磁光效应与高速光纤通信技术结合，可以实现在光纤中实时调制、解调和传输大量的高速数据。
这种技术在光纤通信、数据中心互连、光网络等领域有广泛的应用前景，可以满足日益增长的数据传输需求。
法拉第磁光效应原理
法拉第磁光效应原理
法拉第磁光效应原理是指在磁场中，光线通过介质传播时，由于磁场的存在而使得光的传播速度与传播方向发生变化的现象。
根据法拉第电磁感应定律和波动理论的推导，可以得到法拉第磁光效应的数学表达式。
在一个垂直于磁场方向的矩形截面内，自由电子受到洛伦兹力的作用，而引起了水平方向的加速度。
这导致了电子云的位移，进而改变了介质中的极化电荷分布。
当光线传播通过这个介质时，光的传播速度与传播方向会发生变化。
传播速度的变化与磁场的强度、介质的性质以及光波的频率有关。
传播方向的变化则与磁场的方向及光线入射的角度有关。
法拉第磁光效应的应用十分广泛。
通过改变磁场的强度，可以控制光线的传播速度和传播方向，这为光学器件的设计和调节提供了很大的便利。
例如，在光通信中，可以利用法拉第磁光效应来实现光信号的调制和解调；在固态激光器中，可以利用法拉第磁光效应来调节激光器的输出功率等。
此外，法拉第磁光效应还可以用于测量磁场的强度和方向，以及测量介质的电流密度等。
磁光效应简介
磁光环行器
磁光环行器的原理和隔离器的原理一样。 利用光环行器可在一根光纤内传输两个不 同方向的信号，从而大大减小了系统的体 积和成本。 图中由1端输入的信号只能沿顺时针方向 进入2、3和4端，而不能沿逆时针方向进 入4、3和2端，这样就防止了光线的反射。
磁光传感器
磁光效应传感器的原理主要是利用光的偏振状 态来实现传感器的功能。当一束偏振光通过介 质时，若在光束传播方向存在着一个外磁场， 那么光通过偏振面将旋转一个角度。也就可以 通过旋转的角度来测量外加的磁场。 在特定的试验装置下，偏转的角度和输出的光 强成正比，通过输出光照射激光二极管LD，就 可以获得数字化的光强，用来测量特定的物理 量。
磁光调制器
发生偏振面旋转来调制光束。磁光调制器 有广泛的应用，可作为红外检测器的斩波 器，可制成红外辐射高温计、高灵敏度偏 振计，还可用于显示电视信号的传输、测 距装置以及各种光学检测和传输系统中。 磁光调制器有很多种，常用的有钇铁石榴 石单晶及其薄膜磁光调制器、玻璃磁光调 制器和薄膜波导磁光调制器等。
磁光效应包括很多种，目前对其研究和应 用最广泛的是法拉第效应和克尔效应。
磁光效应的几种理论
一、法拉第效应 二、克尔效应 三、磁线双折射（科顿—莫顿效应或者佛赫特 效应） 四、磁圆振二向色性
五、塞曼效应
六、磁激发光散射 下面就简单介绍一下法拉第效应和克尔效应。
法拉第效应
一束偏振光沿外加磁场方向或磁化强度方 向通过介质时偏振面发生旋转的现象称为 法拉第效应。 描述法拉第效应的物理量称为法拉第旋转， 亦可称为磁光旋转。 法拉第效应的宏观理论可以应用介电张量 和麦克斯韦方程来描述法拉第磁光效应， 这是一种常用的磁光效应的经典理论。
法拉第磁光效应的原理
法拉第磁光效应的原理嘿，朋友！咱们今天来聊聊法拉第磁光效应，这可是个相当神奇又有趣的玩意儿。
你知道光吗？那是我们生活中再常见不过的东西啦，照亮我们的世界，让我们能看清周围的一切。
可你想过光在磁场中会有啥特别的表现不？这就好比一个调皮的孩子在大人的管束下会有不一样的行为一样。
法拉第磁光效应啊，简单来说，就是当一束光通过处于磁场中的物质时，它的偏振面会发生旋转。
啥是偏振面？嗯，你可以把它想象成光的一个“小属性”，就像人的性格特点一样。
咱们平常看到的光，就像是一群毫无秩序到处乱跑的孩子。
而偏振光呢，就像是这些孩子排好了整齐的队伍，朝着一个特定的方向前进。
当这排好队的光进入有磁场的物质时，就好像被磁场这个“神秘力量”轻轻推了一把，它们的队伍方向就发生了变化，也就是偏振面旋转啦。
这是不是很奇妙？就好像光在磁场里被施了魔法一样！那为啥会这样呢？这得从物质的内部结构说起。
物质里面的原子、分子啥的，就像是一个个小小的“工作车间”。
在磁场的作用下，这些“车间”的工作方式发生了改变，从而影响了光的传播。
比如说，就像一个原本正常运转的工厂，突然来了个严格的新领导，要求改变工作流程，于是整个生产出来的东西就不一样啦。
科学家们为了研究这个效应，那可是费了好大的劲。
一次次的实验，一次次的观察和分析。
他们就像侦探一样，不放过任何一个细节，努力寻找着这个神奇现象背后的真相。
你想想，如果我们能好好利用这个法拉第磁光效应，那能做出多少神奇的东西啊！比如说更先进的光学仪器，能让我们看到更细微、更遥远的世界。
这就像给我们打开了一扇通往未知世界的新大门，让我们看到更多以前看不到的精彩。
所以说，法拉第磁光效应可不仅仅是个科学名词，它是打开未来科技大门的一把神秘钥匙，等着我们去探索更多的奥秘，创造更多的可能。
难道不是吗？。
8、磁光效应解析
8、磁光效应磁光效应是指处于磁化状态的物质与光之间发生相互作用而引起的各种光学现象。
包括法拉第效应、克尔磁光效应、塞曼效应和科顿- 穆顿效应等。
这些效应均起源于物质的磁化，反映了光与物质磁性间的联系。
笔者认为这些磁光效应实验进一步说明光子具有电磁质量。
（一）、“法拉第效应”1845年M.法拉第发现，当线偏振光在介质中传播时，若在平行于光的传播方向上加一强磁场，则光振动方向将发生偏转，偏转角度“与磁感应强度B和光穿越介质的长度I的乘积成正比，即VBI，比例系数V称为费尔德常数，与介质性质及光波频率有关。
偏转方向取决于介质性质和磁场方向。
上述现象称为法拉第效应或磁致旋光效应。
该效应可用来分析碳氢化合物，因每种碳氢化合物有各自的磁致旋光特性；在光谱研究中，可借以得到关于激发能级的有关知识；在激光技术中可用来隔离反射光，也可作为调制光波的手段。
因为磁场下电子的运动总附加有右旋的拉穆尔进动，当光的传播方向相反时，偏振面旋转角方向不倒转，所以法拉第效应是非互易效应。
这种非互易的本质在微波和光的通信中是很重要的。
许多微波、光的隔离器、环行器、开关就是用旋转角大的磁性材料制作的。
“法拉第是很熟悉借助于偏振光来研究产生在透明固体中的协变的方法的。
他作了许多实验，希望发现偏振光在通过内部存在着电解导电或介电感应的媒质时所受到的某种作用。
然而他并没有能找到任何这种作用，尽管实验是用按照最适宜发现拉力的效应的方式装置起来的－－电力或电流和光线相垂直，并和偏振平面成45 度角。
法拉第用各种方式改变了实验，但是没有发现由电解电流或静电感应引起的对光的任何作用。
然而他在确立光和磁之间的关系方面却取得了成功，而他作到这一点的那些实验则描述在他的《实验研究》的第十九组中。
我们将把法拉第的发现取作我们有关磁的本性的进一步探索的出发点。
从而我们将描述一下他所观察到的现象。
一条平面偏振的光线从一种透明的抗磁性媒质中通过；当从媒质中出来时，用一个检偏器截断它的路程，以测定它的偏振面。
法拉第磁光效应测微弱磁场
法拉第磁光效应测微弱磁场嘿，朋友们！咱今天来聊聊法拉第磁光效应测微弱磁场这事儿。
您知道吗？微弱磁场就像藏在暗处的小精灵，要想抓住它们可不容易。
但别怕，咱有法拉第磁光效应这个神奇的法宝！啥是法拉第磁光效应呢？简单来说，就好比一束光在磁场里跑，磁场就像个调皮的小孩，把光的方向给扭了扭。
这一扭可不得了，咱们就能通过观察光的变化来感知磁场的存在和强弱啦。
比如说，咱们平常看到的光，就像一群自由自在奔跑的孩子，没有什么约束。
可一旦进入磁场，就像是孩子们被施了魔法，跑的方向不再那么随意啦。
那怎么用这效应来测微弱磁场呢？这可得精心准备一番。
就像大厨做菜，得有好食材和好工具。
咱们得有高质量的光学元件，那可不能马虎，不然就像炒菜锅有个洞，啥也做不好。
还有精准的磁场发生器，这就好比是做菜的火候，得控制得恰到好处。
在实验过程中，每一个细节都得留神。
测量光的偏振角度，那得像量衣服尺寸一样，差一点都不行。
而且要保证实验环境稳定，不能一会儿有风，一会儿有震动，不然就像在摇晃的船上写字，能写好才怪呢！您想想，要是测量不准确，那得出的结果不就像乱搭的积木，一下子就倒了？所以啊，从准备器材到操作实验，每一步都得小心翼翼，如同走在钢丝上。
有人可能会说，这得多麻烦呀！但您再想想，要是能准确测量出微弱磁场，那能解决多少难题啊！比如在医学上，能更精确地检测人体里的细微变化；在科研领域，能发现新的物理现象。
这难道不值得我们下功夫去研究吗？总之，法拉第磁光效应测微弱磁场，虽然过程复杂，但只要我们认真对待，精心操作，就能像探险家找到宝藏一样，收获满满的惊喜和成果！这可是探索未知世界的一把神奇钥匙，让我们能打开更多科学的大门。
您说是不是这个理儿？。
磁致旋光-法拉第效应实验原理
磁致旋光-法拉第效应实验原理
铁磁致旋光-法拉第效应是电子束照射于非晶态铁磁材料时出现的现象，它表现为铁磁材料在电子束照射下磁化，并发出强大的旋光。
它也被称为德利克氏效应，因为由法国物理学家威廉·德利克于1900年发现。
电子束照射铁磁材料还可以引起材料的热相对跃，导致材料的结构发生变化。
该效应的基本原理是，电子会通过外加磁场使非晶态铁磁材料变得磁化，从而产生旋光。
法拉第效应在火花放电中通常很强，甚至可以在室温下发出强旋光。
与
法拉第效应类似，从磁隙中发散出的热激光（SEL）也是一种强大的旋光效应，对旧歌剧外墙上有较多应用。
考虑到安全措施，大多数法拉第效应实验中都会使用有源磁场，如永磁体或电磁体。
电磁体可以实现快速更改磁场大小的速度。
永磁体则可以提供恒定的磁场条件，更适合用于长时间的控制和实验。
法拉第磁光效应传感器详细介绍
法拉第磁光效应传感器详细介绍法拉第磁光效应传感器，这可是个相当有趣又实用的玩意儿呢！咱先说说这法拉第磁光效应是啥吧。
你看啊，就像有魔法一样，当一束光在介质里传播的时候，如果这个介质周围还有磁场，那这束光的偏振面就会发生旋转。
这就好比一个调皮的小磁针，本来好好地指着一个方向，突然有个神秘的力量把它拧了一下，光的偏振面就是这样被磁场给“拧”了。
这就是法拉第磁光效应的基本情况啦。
那基于这个效应制造出来的传感器呢，那可就更厉害了。
这个传感器就像是一个超级敏锐的小侦探，专门去发现磁场的存在和变化。
它的结构呀，其实也不是特别复杂得让人摸不着头脑。
它有一个光源，这个光源就像是一个灯塔，发出光线照亮前方未知的“磁场世界”。
光线从光源出来后，就进入到磁光材料里。
这个磁光材料呢，就是整个传感器的关键部分啦，就如同人的心脏一样重要。
光在磁光材料里传播的时候，如果周围有磁场，那光的偏振面就会发生旋转，这个旋转角度可是和磁场的大小有关系的哦。
然后呢，还有一个检偏器。
这检偏器就像一个筛子，它只允许特定偏振方向的光通过。
当光的偏振面被磁场旋转后，通过检偏器的光强就会发生变化。
这变化就被后面的探测器给捕捉到啦。
探测器就像是一个细心的记录员，它把光强的变化记录下来，然后根据之前设定好的一些关系，就能知道磁场的大小、方向之类的信息啦。
你可能会问，这东西有啥用呢？用处可大了去了！在电力系统里，就像是一个默默守护的卫士。
我们知道，电力系统里有各种各样的磁场，要是这些磁场不正常了，可能就预示着设备出问题了。
法拉第磁光效应传感器就能很灵敏地检测到磁场的变化，提前告诉人们哪里可能有故障隐患，这就好比是在火灾还没起来之前，就发现了冒烟的小火苗，及时把危险扼杀在摇篮里。
在通信领域呢，它也能大展身手。
磁场在一些通信设备里也起着很重要的作用，这个传感器就可以检测磁场相关的参数，确保通信的顺畅。
就像是交通警察在路口指挥交通一样，哪里堵了，哪里乱了，都能及时发现并处理。
81 法拉第磁光效应
§8.1 法拉第磁光效应法拉第磁光效应是一种通过外加电磁场方式产生旋光现象的实验现象，充分反应了光与物质之间的相互作用。
磁光效应在许多领域都有着广泛应用，如强磁场测量、磁光材料等。
【实验目的】了解法拉第磁光效应的基本规律；学习掌握使用光传感器及虚拟仪器软件测量Verdet 常数的方法。
【实验原理】观察法拉第效应的装置如下图所示，由起偏器P1产生线偏振光，光线穿过带孔的电磁铁，沿着（或逆着）磁场方向透过样品，当励磁线圈中没有电流（无磁场）时，使检偏器P2的偏振方向与P1正交，这时发生消光现象。
这表明，振动面在样品中没有旋转，通过励磁电流产生强磁场后，则发现必须将P2的振动方向转过角ϕ，才出现消光，这表明，振动面在样品中转过了ϕ，这就是磁致旋光或法拉第效应。
对于给定的物质，振动面的旋转与样品的长度l 、磁感应强度B 成正比。
V l B ⋅⋅=Δϕ其中比例系数V 叫做Verdet 常数。
由原子物理的有关知识，可得：2e dn V mc d l l= 其中：e,m 为电子电荷和质量，c 为光速，n 为光在透明介质中的折射率，它是波长λ的函数n(λ)，这个定义适合广泛的光谱范围。
对于重火石玻璃14231.810()dn m d l l-¥= 因此V 正比于1/λ2: 1421.8102e V mc l -¥=-◊ (3)荷质比e/m 可以根据纯光学测量和已知光速计算得到。
在一些物质中用这种方法得到的e/m 值和理论值符合得很好，说明在这些物质中，法拉第效应是由于电子得本征振动引起的。
在这个实验中，磁场的强度不足以使方程（1）和（2）发生数量级的变化。
所以我们只做以下的工作。
Δ和磁场B的关系。
a）验证ϕb)证明Verdet常数随波长增加而减少。
将细绳交叉着系在检偏片上，并将它们装在量角器上，这样就能精确的确定光转过的角度。
所有偏振片的设置多可以通过这种方法读出。
【实验仪器】100W 汞灯偏振片线圈高斯计单色滤光片光传感器虚拟仪器【实验内容】1 实验装置调整如下图，将绳系在检偏器上，参照检偏器的量角器使绳处于正确的位置和角度，最好用丝绳。
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§8.1 法拉第磁光效应
法拉第磁光效应是一种通过外加电磁场方式产生旋光现象的实验现象，充分反应了光与物质之间的相互作用。
磁光效应在许多领域都有着广泛应用，如强磁场测量、磁光材料等。
【实验目的】
了解法拉第磁光效应的基本规律；
学习掌握使用光传感器及虚拟仪器软件测量Verdet 常数的方法。
【实验原理】
观察法拉第效应的装置如下图所示，由起偏器P1产生线偏振光，光线穿过带孔的电磁铁，沿着（或逆着）磁场方向透过样品，当励磁线圈中没有电流（无磁场）时，使检偏器P2的偏振方向与P1正交，这时发生消光现象。
这表明，振动面在样品中没有旋转，通过励磁电流产生强磁场后，则发现必须将P2的振动方向转过角ϕ，才出现消光，这表明，振动面在样品中转过了ϕ，这就是磁致旋光或法拉第效应。
对于给定的物质，振动面的旋转与样品的长度l 、磁感应强度B 成正比。
V l B ⋅⋅=Δϕ
其中比例系数V 叫做Verdet 常数。
由原子物理的有关知识，可得：
2e dn V mc d l l
= 其中：e,m 为电子电荷和质量，c 为光速，n 为光在透明介质中的折射率，它是波长λ的函数n(λ)，这个定义适合广泛的光谱范围。
对于重火石玻璃
14
231.810
()dn m d l l
-¥= 因此V 正比于1/λ2: 14
2
1.8102e V mc l -¥=-◊ (3)
荷质比e/m 可以根据纯光学测量和已知光速计算得到。
在一些物质中用这种方法得到的e/m 值和理论值符合得很好，说明在这些物质中，法拉第效应是由于电子得本征振动引起的。
在这个实验中，磁场的强度不足以使方程（1）和（2）发生数量级的变化。
所以我们只做以下的工作。
Δ和磁场B的关系。
a）验证ϕ
b)证明Verdet常数随波长增加而减少。
将细绳交叉着系在检偏片上，并将它们装在量角器上，这样就能精确的确定光转过的角度。
所有偏振片的设置多可以通过这种方法读出。
【实验仪器】
100W 汞灯偏振片线圈高斯计单色滤光片光传感器虚拟仪器
【实验内容】
1 实验装置调整
如下图，将绳系在检偏器上，参照检偏器的量角器使绳处于正确的位置和角度，最好用丝绳。
将变压器放在基坐上，使基坐的点相对。
安装汞灯：用100w的灯泡和反射器，在照片滑板上装上热绝缘的过滤片。
光路调节（图2）：首先将装置安装成没有偏振片（2）透镜（4）的方式。
打开汞灯，通过聚光器在墙上形成灯丝的像，调节光源和磁极使光线尽可能的通过磁极的孔，将重火石玻璃放在光路中，用两个磁极夹住它，但手不要碰到它透光面，然后将磁极固定住。
在光轴上放上透镜（4）。
调节带有细绳的检偏器（5）和透镜（4）的距离，使得检偏——滤光片能被照亮。
插入起偏片（2）。
2 校正B＝f（I）；I为线圈电流
拿开重火石玻璃，用高斯计测量测量两磁极间的场强B，光传感器及虚拟仪器软件测线圈中的电流I，作B－I图。
3 磁场B和偏振盘的旋角ϕΔ的关系。
（方程（1））。
在照片滑板上插上滤光片（λ=450nm; (46811)）,将重火石玻璃放回到两个磁极间。
通过励磁电流选择适当的磁场。
使检偏器（5）处于0o 。
旋转起偏器（2），通过透镜（6）观察光线的强度，找到使光线最弱的位置。
不改变励磁电流大小，让它反相，转动检偏器（5）找到使光线最若的位置。
去掉磁场，转动检偏器（5），读出使光线最强的位置。
改变励磁电流重复测量。
如图3
当磁场方向反相时我们总是测量两倍的旋角2ϕΔ：滤光片设置成强度最小的方式，因为比强度最大方式更为准确。
4 Verdet常数和波长的关系。
将某一波长的滤光片放在照片滑板上，将（5）的角度设置成零，滤光片在光路中，磁场B 设成最大值。
按b）的步骤测量旋角。
更换滤光片重复测量。
可用的滤光片有：46805（λ=570nm），46809（λ=515nm），46813（λ=440nm）。
重火石玻璃长度l＝20mm。