第八章 聚合物的高弹性和粘弹性
第八章、聚合物的高弹性和黏弹性
高弹性有如下特征:
①弹性形变很大,可高达1000%, 而金属材料的普弹形变不超过1% ②弹性模量小,10 达因cm ,而金属材料的弹性模量 达 10 达因 cm 。 ③聚合物发生高弹形变时,弹性模量与温度成正 比,即温度升高,弹性回力增高,从这个意上说, 与等容条件下气体的压力随温度升高而增加是相 似的。而金属的普通固体材料弹性模量随着温度 升高而下降。
平衡态形变(可逆) 高弹形变
非平衡态形变(不可逆)
假设橡胶被拉伸时发生高弹形变,除去 外力后可完全回复原状,即变形是可逆的, 所以可用热力学第一定律和第二定律来进 行分析。
u S f ( )T ,V T ( )T ,V l l
物理意义:外力作用在橡胶上,一方
面使橡胶的内能随伸长而变化,一方 面使橡胶的熵随伸长而变化。 或者说:橡胶的张力是由于变形时内 能发生变化和熵发生变化引起的。
“形变与时间有关”的原因:
橡胶是长链分子,整个分子的运动都要 克服分子间的作用力和内摩擦力。 高弹形变就是靠分子链段运动来实现的。 整个分子链从一种平衡状态过度到与外 力相适应的平衡状态,可能需要几分钟,几 小时甚至几年。 也就是说在一般情况下形变总是落后于 外力,所以橡胶形变需要时间。
2-2 平衡态高弹形变的热力学分析
1.加增塑剂
2. 共聚
3.降低结晶能力
第三节 粘弹性
3-1 3-2 3-3 3-4 3-5 3-6 3-7 3-8 3-9
力学松弛现象 蠕变 应力松弛 滞后 力学损耗 测定粘弹性的方法 粘弹性模型 粘弹性与时间、温度的关系(时温等效) 波尔兹曼迭加原理
高聚物的粘弹性——
聚合物的粘弹性
3.粘弹性:聚合物材料组合了固体的弹性和液体的粘性两者的特 征,这种行为叫做粘弹性。粘弹性的表现: 力学松弛 4.线性粘弹性: 组合了服从虎克定律的理想弹性固体的弹性和 服从牛顿流动定律的理想液体的粘性两者的特征,就是线性粘 弹性。否则为非线性粘弹性. 5.力学松弛:聚合物的力学性质随时间变化的现象,叫力 学松弛。力学性质受到,T, t,的影响,在不同条件下, 可以观察到不同类型的粘弹现象。
动态 粘弹性
滞后现象
力学损耗 (内耗)
在一定温度和和交变应力下,应变滞后于应力 变化.
的变化落后于的变化,发生滞后现象,则每一 个循环都要消耗功
3
聚合物的粘弹性
7.3.1 高聚物的线性粘弹性 静态粘弹性
(1)蠕变 在恒温下施加较小的恒定外力时,材料的形变随时间而
逐渐增大的力学松弛现象。 如挂东西的塑料绳慢慢变长。
t2 )
0 (t→)
E2-高弹模量 特点:高弹形变是逐渐回复的.
8
(t)
聚合物的粘弹性
无化学交联的线性高聚物,发生分 子间的相对滑移,称为粘性流动.
t (t)
t1 t2
t
图3 理想粘性流动蠕变
(t)=
0 (t<t1)
0 3
t (t1
t
t2 )
0 3
t2 (t
t2 )
3-----本体粘度
Creep recovery 蠕变回复
•撤力一瞬间,键长、键角等次级运动立即回复,形变直线下降 •通过构象变化,使熵变造成的形变回复 •分子链间质心位移是永久的,留了下来
11
聚合物的粘弹性
理想交联聚合物(不存在粘流态):形变: 1+2
高分子物理——高聚物的弹性与粘弹性.
如氯丁胶 Tg-45℃,加葵二酸二丁酯 (-80℃)可使
其的Tg -62℃;
如用磷酸三甲酚酯(-64℃)可使其 Tg-57℃。
可见增塑效果不仅与增塑剂结构有关,还与它本身Tg
有关,增塑剂的Tg越低,则增塑聚合物的 Tg也越低。
• 注意增塑剂的副作用 它使分子链活动性增加,也为形成 结晶结构创造了条件,所以用增塑 剂降低Tg的同时,也要考虑结晶形 成的可能性。
金属普弹性:形变量很小,弹性主要来 自能弹性,熵弹性很小,
(5)式可以变为 : U f fdl du dQ l T ,V 拉伸时,f 0, dl 0 dQ 0(吸热) 绝热时体系温度
热力学分析小结
U S f T l T ,V l T ,V U f T l T T ,V l ,V S T l T ,V
北京理工大学
PB crosslinked
?
北京理工大学
• 橡胶的定义 通俗的概念:施加外力发生大的形变, 外力除去后形变可以恢复的弹性材料” 美国材料协会标准规定“20~27℃下, 1min可拉伸2倍的试样,当外力除去后 1min内至少回缩到1.5倍以下者,或在 使用条件下,具有106~107Pa的杨氏模 量者”
普弹性
高弹性
结论是否正确呢? 靠实验来验证.后部分不能直接测定 需作一变换.
据Gibbs 自由能的定义 : G H TS U PV TS , 对于微小的变化 : dG dU PdV VdP TdS SdT 将(4)式代入得到 : dG fdl VdP SdT (6) G dT 0, dP 0时 : f l T , P G dl 0, dP 0时 : S T l , P G G S f 因此 : l T ,V T l ,V l T l , P T ,V T l T , P l ,V
聚合物的粘弹性
t
0e
τ——松弛时间
应力松驰的原因:
当聚合物一开始被拉长时,其中分子处于不平衡的构象, 要逐渐过渡到平衡的构象,也就是链段要顺着外力的方向运 动,因而产生内部应力,与外力相抗衡。通过链段热运动调 整分子构象,使缠结点散开,分子链相互滑移,逐渐恢复蜷 曲的原状,内应力逐渐减少或消除。
聚合物的粘弹性说课
复
t2
t
1.3 弹性与粘性比较
弹性
粘性
能量储存 形变回复 虎克固体
E
E(,,T)
模量与时间无关
能量耗散
永久形变
牛顿流体
.
d
dt
E (,,T,t)
模量与时间有关
理想弹性体的应力取决于 ,理想粘性体的应力取决于 。
二. 粘弹性
聚合物
牛顿流体
非牛顿流体应变速率与 应力的关系
聚合物 虎克固体
t
与理想弹性体有区别
让学生 亲自经历运用科 学方法进行探索 。
让学生在实验过 程中自己摸索, 从而发现“新” 的问题或探索出 “新”的规律。
六、教学设计
提出问题 导入新课
提供条件 学生思考
引导分析 提出新疑
讨论问题 得出结论
布置作业 能力迁移
七、说课综述
在教学的过程中,我始终努力贯彻以教师为主导, 以学生为主体,以问题为基础,以能力、方法为主线, 有计划培养学生的思维能力、解决问题的能力。并且 从实际出发,充分利用各种教学手段来激发学生的学 习兴趣,体现了对学生创新意识的培养。
聚合物的粘弹性
一. 粘、弹基本概念 弹 – 由于物体的弹性作用使之射出去。
粘 – 象糨糊或胶水等所具有的、能使一个
物质附着在另一个物体上的性质。
高分子物理--聚合物的粘弹性ppt课件
粘弹体的应力与应变的相位关系
一、 粘弹性现象 (二) 动态粘弹性
力学损耗:由于滞后,周期性应力应变变化过程将伴随能量消耗, 称之为力学损耗。 损耗的大小同滞后角有关,常以tanδ 表示
橡胶拉伸与回缩的应力-应变关系示意图
一、 粘弹性现象 (二) 动态粘弹性
聚合物的内耗与频率的关系
表示在复平面上的复模量 E* D* ﹦1
一、 粘弹性现象 (三) 粘弹性参数
G*﹦G1+iG2
J* ﹦ J1 - iJ2
tan δ ﹦ E2 / E 1
﹦ D2 / D 1 ﹦ G2 / G 1 ﹦ J2 / J 1
链段运动的松弛时间同 作用频率(速率)相匹 配时(ω ~ 1/τ ),粘 弹性现象最显著。
二、 粘弹性的数学描述
(一) Boltzmann叠加原
在Δ σ31 、、
u2 、 ……
u3 、 Δ σn
……
un时刻,对试样加应力Δ σ1 、 Δ σ2 、
ε(t)﹦ ∑Δσi D(t-ui)
i: 1→ n
连续对试样加应力,变化率为? σ (u)/? u
t﹥ un
ε(t)﹦ ∫ D(t-u)(? σ (u)/? u) du u:- ∞ → t
ηs*﹦ηs1-ηs2 ηs1 ﹦(σ0/γ0 ω)sinδ ηs2 ﹦(σ0/γ0 ω)cosδ
ηs1 ﹦G2/ω
ηs2 ﹦G 1/ω
二、 粘弹性的数学描述
(一) Boltzmann叠加原
1. 数理学表达式
在零时刻,对试样加应力σ0 ε0 (t)﹦σ0 D(t)
在u1时刻,对试样加应力σ1 ε1 (t)﹦σ1 D(t-u1)
粘性响应 理想液体
第八章 聚合物的高弹性黏弹1
G=U+PV-TS
求导数
dG=dU+PdV+VdP-TdS-SdT
dU =TdS-PdV+fdl
橡胶拉伸 体积不变
dG=VdP-SdT+fdl
恒压下实验
dG=-SdT+fdl
恒温恒压, i.e. T, P不变,dT=dP=0
∂G f = ∂l T , P
∆S = S i , d − S i ,u
构象熵的变化
∆Si = −kβ [(λ −1)x + (λ −1)y + (λ −1)z ]
2 i 2 1 2 i 2 2 2 i 2 3 2 i
整个网链的构象熵变化
2 2 ∆ S = − k ∑ β i2 [( λ 1 − 1) x i2 + ( λ 2 − 1) y i2 + ( λ 3 − 1) z i2 ] 2 i =1 N
单键内旋转
链的柔顺性
橡胶高弹性 热力学分析 统计分析
橡胶热力 学方程
橡胶状态 方程
8.1、高弹性的热力学分析 、
tensile l 0– 初始长度 f – 拉伸力 dl – 伸长的长度
P—所处大气压 dV—体积变化
热力学第一定律
dU=dQ-dW
dU – 体系内能Internal energy变化 dQ – 体系吸收的热量 dW – 体系对外所做功 PdV fdl
M c - 交联点间链的平均分子量
ρT N Aρ 1 1 σ= kT (λ − 2 ) = N A k (λ − 2 ) λ λ Mc Mc
σ =
ρ RT
Mc
(λ −
粘弹性
外力的方向运动以减小或者消除内部应力,如果T很高(>>Tg),链运动摩擦
阻力很小,应力很快松弛掉了,所以观察不到,反之,内摩擦阻力很大,链段 运动能力差,应力松弛慢,也观察不到.只有在Tg温度附近的几十度的范围
内应力松弛现象比较明显.(链由蜷曲变为伸展,以消耗外力)
21
第8章 聚合物的粘弹性
0
玻璃态 高弹态 粘流态 t
2 0
0 0
sin tcost - dt
W 0 0sin
又称为力学损耗角,常用tan表示内耗的大小
33
第8章 聚合物的粘弹性
③内耗的表达
当 t 0sin t时, 应力 ( t ) 0sin t
展开 : ( t ) 0 cos sin t 弹性形变的动力 0sin cost 消耗于克服摩擦阻力
27
第8章 聚合物的粘弹性
③滞后现象与哪些因素有关?
a.化学结构:刚性链滞后现象小,柔性链滞后现象大.
b.温度:当不变的情况下,T很高滞后几乎不出现,温度很低, 也无滞后.在Tg附近的温度下,链段既可运动又不太容易,此 刻滞后现象严重。 c. : 外力作用频率低时,链段的运动跟的上外力 的 变化,滞 后现象很小. 外力作用频率不太高时,链段可以运动,但是跟不上外力的变 化,表现出明显的滞后现象.
外力作用频率很高时,链段根本来不及运动,聚合物好像 一块刚性的材料,滞后很小
28
第8章 聚合物的粘弹性
2.内耗:
①内耗产生的原因: 当应力与形变的变化相一致时,没有滞后现象,每次形变所 作的功等于恢复形变时所作的功,没有功的消耗
如果形变的变化跟不上应力的变化,发生滞后现象,则每 一次循环变化就会有功的消耗(热能),称为力学损耗,也叫内 耗. 外力对体系所做的功:一方面用来改变链段的构象(产生 形变),另一方面提供链段运动时克服内摩擦阻力所需要的能量 .
聚合物的粘弹性
第7章聚合物的粘弹性7.1基本概念弹:外力T 形变T 应力T 储存能量T 外力撤除T 能量释放T 形变恢复粘:外力T 形变T 应力T 应力松驰T 能量耗散T 外力撤除T 形变不可恢复理想弹性: 服从虎克定律CT= E •£应力与应变成正比,即应力只取决于应变理想粘性:服从牛顿流体定律cr= 7?— dt应力与应变速率成正比,即应力只取决于应变速率聚合物是典型的粘弹体,同时具有粘性和弹性。
E = E ( a . £ .T.t )但是高分子固体的力学行为不服从虎克定律。
当受力时,形变会随时间逐渐发展,因此弹性模量有时 间依赖性,而除去外力后,形变是逐渐回复,而且往往残留永久变形 (丫^),说明在弹性变形中有粘流形变发生。
高分子材料(包括高分子固体,熔体及浓溶液)的力学行为在通常情况下总是或多或少表现为弹性与粘 性相结合的特性,而且弹性与粘性的贡献随外力作用的时间而异,这种特性称之为粘弹性。
粘弹性的本质 是由于聚合物分子运动具有松弛特性。
7.2 聚合物的静态力学松弛现象聚合物的力学性质随时间的变化统称为力学松弛。
高分子材料在固定应力或应变作用下观察到的力学松 弛现象称为静态力学松弛,最基本的有蠕变和应力松弛。
(一)蠕变在一定温度、一定应力的作用下,聚合物的形变随时间的变化称为蠕变。
理想弹性体:a= E- S 应力恒定,故应变恒定,如图7-1总结:理想弹性体 虎克固体 能量储存 形状记忆E = E (「£ .T ) E理想粘性体牛顿流体 能量耗散 形状耗散=E ( a . £ .T.t )理想粘性体,如图7-2 ,应力恒定,故应变速率为常数,应变以恒定速率增加图7-3聚合物随时间变化图聚合物:粘弹体,形变分为三个部分;①理想弹性,即瞬时响应:则键长、键角提供;②推迟弹性形变,即滞弹部分:链段运动③粘性流动:整链滑移邑=—Z注:①、②是可逆的,③不可逆总的形变:匕氐讣+补―严)+ =(二)应力松弛在一定温度、恒定应变的条件下,试样内的应力随时间的延长而逐渐减小的现象称为应力松弛。
《聚合物的粘弹性》课件
《聚合物的粘弹性》PPT 课件
聚合物是一类重要的材料,本课件将深入探讨聚合物的粘弹性及其应用。让 我们一起来揭开这个精彩的科学领域吧!
I. 聚合物概述
定义和分类
聚合物是由许多重复单元组成的大分子化合物,可分为线性、交联和支化等不同类型。
聚合过程及特点
聚合过程是单体分子结合形成高分子链的化学反应,聚合物具有高分子量、可塑性和可再生 等特点。
3
色散力谱技术
色散力谱技术结合了动态力学和谱学的原理,可精确测量聚合物的粘弹性参数。
V. 聚合物的粘弹性对应用的影响
1 聚合物加工
了解聚合物的粘弹性特性有助于优化聚合物加工过程,提高产品质量和生产效率。
2 材料性能预测
粘弹性参数可以用于预测聚合物在不同应力和环境条件下的性能,指导材料设计和选择。
3 涂层和粘合剂
应用领域和意义Biblioteka 聚合物在塑料、纤维、涂料等众多领域有着广泛的应用,对现代社会的发展起着重要作用。
II. 粘弹性基础知识
1 弹性和黏性
弹性是物体恢复原状的能力,而黏性则描述了物体抵抗形变的能力,聚合物同时具备这 两种特性。
2 变形与应力的关系
聚合物的变形与施加的应力成正比,其应力-应变曲线可用来描述聚合物的力学性质。
聚合物的粘弹性特性对于涂层和粘合剂的粘附性和耐久性具有重要影响。
VI. 新颖的聚合物复合材料
粘弹性调控
通过调控聚合物复合材料的粘 弹性,可以实现材料性能的改 良和特定应用的实现。
复合材料制备及性能
聚合物复合材料结合了不同材 料的优点,具有良好的力学性 能和多样化的用途。
未来发展方向
聚合物复合材料在领域中的应 用潜力巨大,未来将继续研究 新的材料和创新的应用。
聚合物的高弹性和粘弹性
t
0
Creep recovery 蠕变回复
ε
e1
e2 e3
0 t2
t
•撤力一瞬间,键长、键角等次级运动立即 回复,形变直线下降 •通过构象变化,使熵变造成的形变回复
•分子链间质心位移是永久的,留了下来
线形和交联聚合物的蠕变全过程
ε
线形聚合物 交联聚合物
t
形变随时间增加而增大, 形变随时间增加而增 大,趋于某一值,蠕 蠕变不能完全回复 变可以完全回复
模量与时间无关
E(,,T,t)
模量与时间有关
理想弹性体、理想黏性液体 和黏弹性
理想弹性体(如弹簧)在外力作用下平衡形变瞬 间达到,与时间无关;
理想黏性流体(如水)在外力作用下形变随时间
线性发展。
聚合物的形变与时间有关,但不成线性关系,两
者的关系介乎理想弹性体和理想粘性体之间,聚
合物的这种性能称为黏弹性。
dU=0 dV=0
dU =TdS-PdV+fdl =0
fdl =-TdS δQ=TdS
Q fd l
拉伸 dl>0, dS<0, δQ<0 拉伸放热 回缩吸热
回缩 dl<0, dS>0, δQ>0
热力学分析小结
U S f T l T ,V l T ,V U f T l T ,V T l ,V S T l T ,V
δW = PdV - fdl
假设过程可逆
热力学第二定律
δQ=TdS
dU =TdS - PdV+fdl
橡胶在等温拉伸中体积不变, 即 dV=0
聚合物的粘弹性
7.1.2 应力松弛 定义: 材料在一定温度下,受到某一恒定的外力(形 变),保持这一形变所需随时间的增加而逐渐减小的现象 生活中的形变: 松紧带子 密封件 在受外力时,密封效果逐渐变差(密封的重要问题)
线性和交联聚合物的应力松弛曲线
7.1.2 应力松弛
应力松弛的影响因素
1.交联: 由于交联的存在,分子链之间不能产生相对 位移,高聚物不能产生塑性形变,故应力只能衰 减到一平衡值而不能松驰到零。所以,和蠕变一 样,交联也是克服应力松驰的重要措施。为此, 橡胶制品需要交联处理
时温等效原理:升高温度与延长时间对分子是等效的,对聚合 物的粘弹行为也是等效的。 降低频率与延长观察时间是等效的,增加频率与缩短观察时间 是等效的。 WLF方程:
l (T Tg )
17.44(T Tg ) 51.6 (T Tg )
7.4 粘弹性的研究方法
7.4.2 动态粘弹谱仪和动态热机械分析仪
粘弹谱仪属强迫振动非共振法,该法直接收集在试
样上的应力和试样应变的大小和相位,然后按照最基 本的关系求得 E ' 、E " 和 Tg 值
动态粘弹谱仪(Rheovibron)常用以测量片状样品,
还可测量纤维状样品。
近年来,动态热机械分析仪发展十分迅速,它也属于
柔顺性越大,蠕变越快;刚性大,蠕变速度慢 常用:PVC薄膜
b.分子量:
分子量越大,蠕变越慢
c交联度:
交联的发生,蠕变变慢 在橡胶交联中应用
蠕变与温度和外力的关系
d分子运动能力增加,蠕变变快
7.1.1 蠕变 影响蠕变的因素: e 结晶,蠕变变慢 f 外力变大,蠕变变快
g 热处理,蠕变减小(热处理 消除橡胶的内应力)
高分子物理名词解释 (2)
.'.第一章 概论 分子量分布,是指聚合物试样中各组分含量与分子量的关系。
黏弹性,对一整块聚合物熔体在短时间内可以观察到它有一定的形状和弹性,但是经长时间观察这种熔体会表现出液体的流动性。
这种长时间观察到的粘性流动和短时间内观察到的弹性两者相结合,而且与时间有关的力学性质称为黏弹性。
玻璃化转变,无定形和结晶热塑性聚合物低温时都呈玻璃态,受热至某一较窄温度,则转变为橡胶态或柔韧的可塑状态,这一转变过程称为玻璃化转变。
转变时对应的温度称为玻璃化转变温度Tg 。
高弹性,聚合物材料在受到外力时,分子中的链段发生了运动,使长链分子由蜷曲状变成伸展状,产生很大的形变,但不导致高分子链之间产生滑移,当解除外力后,形变可完全恢复,材料的这种性质称为高弹性。
第二章 高分子的链结构高分子的链结构又分近程结构和远程结构。
近程结构属于化学结构,又称一级结构。
远程结构包括分子的大小与形态,链的柔顺性及分子在各种环境中所采取的构象,又称二级结构。
聚集态结构是指高分子材料整体的内部结构,包括晶态结构、非晶态结构、取向态结构、液晶态结构以及织态结构,它们是描述高分子聚集体中的分子之间是如何堆砌的,又称三级结构。
织态结构和高分子在生物体中的结构则属于更高级的结构。
高分子链的构型包括单体单元的键合顺序、空间构型的规整性、支化度、交联度以及共聚物的组成及序列结构。
高分子链序列结构:共聚物中不同结构单元的交替次数,不同结构单元在分子链中的平均长度。
全同立构,高分子全部由一种旋光异构体键接而成,称为全同立构;间同立构,由两种旋光异构体交替键接而成,称为间同立构;无规立构,两种旋光异构体完全无规键接时,则称为无规立构。
等规立构,全同异构和间同异构统称为等规立构。
定向聚合,通常自由基聚合的高聚物大都是无规的,只有用特殊的催化剂才能制得等规立构的高聚物,这种聚合方法称为定向聚合。
等规度是指高聚物中含有全同立构和间同立构的总的百分数。
11级高分子物理8 聚合物的高弹性和黏弹性
2019/11/7
7
8.1 高弹性的热力学分析
F H T S u p V T Sd F d u p d V V d p T d S S d T
拉伸过程中,dV=0,恒压下进行,dp=0.
dFfdlSdT
du=TdS+fdl
F/lT,p f
F/T S l,p
F el23h kT 2 0
N
h2h2 0
3N kT h2
1
2 h20
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8.2.1 仿射网络模型
F el23h kT 2 0
N
h2h2 0
3N kT h2
1
2 h20
x lx /lx0 y ly /ly0
将长度为l的试样在f 作用下伸长dl。对于等温可逆过程
du=TdS+fdl
(8-1)
f (ul)T,VT(Sl)Tபைடு நூலகம்V
(8-2)
物理意义:
外力作用在橡胶上,一方面使橡胶的内能随伸长而变化, 另一方面使橡胶的熵随伸长而变化。
或者说,橡胶的张力是由于变形时内能发生变化和熵发 生变化而引起的。
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1.蠕变
① 理想的弹性即瞬时的响应
1 / E1
② 推迟弹性形变即滞弹部分
2 ( /E2) (1-et/)
③ 粘性流动
3 (/3)t
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2 / E2
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1.蠕变
( t ) 1 2 3 / E 1 (/ E 2 ) ( 1 e t / ) (/3 ) t
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聚合物的高弹性和黏弹性
它与一般材料的普弹性的差别就是因为构象的改变:
形变时形变中许不多起主不要同作的用构象
(内能却是普弹形变的主要起因)。
极大的分子量
(2)高聚物的粘弹性——
弹性材料 粘性流体
描述粘弹性高聚物材料的力学行为必须同时考虑 应力 四个参数。 应变 时间 温度
第二节 高弹性
平衡态形变(可逆)
高弹形变
•
假设橡胶被拉伸时发生高弹形变,除去外力后可完全回复原状,即变形是可逆的,
非平衡态形变(不可逆) 所以可用热力学第一定律和第二定律来进行分析。
u
S
f ( l )T ,V T ( l )T ,V
• 物理意义:外力作用在橡胶上,一方 面使橡胶的内能随伸长而变化,一方 面使橡胶的熵随伸长而变化。
• “形变与时间有关”的原因:
•
橡胶是长链分子,整个分子的运动都要克服分子间的作用力和内摩擦力。
•
高弹形变就是靠分子链段运动来实现的。
整个分子链从一种平衡状态过度到与外力相适应的平衡状态,可能需要几分钟,几小时 甚至几年。
也就是说在一般情况下形变总是落后于外力,所以橡胶形变需要时间。
2-2 平衡态高弹形变的热力学分析
• 或者说:橡胶的张力是由于变形时内 能发生变化和熵发生变化引起的。
(S ) [ (G) ] [ (G) ] ( f )
l T ,V
l T l,P T ,V
l T T ,P l,V
T l,V
f (u) T ( f )
l T ,V
T l,V
• 这就是橡胶热力学方程式
f • 实验时用 当纵坐标,T为横坐标,作 图: f ~T
f
77% 33% 11% 4%
固定拉伸时的张力-温度曲线
第八章 聚合物的高弹性和粘弹性(1)
In 1839, 硫化作用
Charles Goodyear
虽然1800年美国开始出现第一个橡胶厂, 但其产品有一个致命的弱点:天冷时还 算正常,但天热时却会融化变软。橡胶 真正的大规模生产和应用应该归功于美 国人Charles Goodyear。他是五金销 售商,但醉心于各种发明。失败了很多 次,有一天正在火炉边沉思,突然闻到 一股奇怪的臭味,发现是火炉上的橡胶 混进了硫磺后发出的,令人惊讶的是这 样烤出来的橡胶不发粘了!! 偶然发现天然橡胶与硫磺共热后明显地 改变了性能,使橡胶从硬度较低、遇热 发粘软化、遇冷发脆断裂的不实用的性 质,变为富有弹性、可塑性的材料。这 一发现的推广应用促进了天然橡胶工业 的建立。天然橡胶这一处理方法,在化 学上叫作高分子的化学改性,在工业上 叫作天然橡胶的硫化处理。
•聚丁二烯 Polybutadiene
(胶粘剂和密封剂)
•聚异丁烯Polyisobutylene--不透气性
合成橡胶
(化妆品和药品的油相成份:滋润不油 腻,保湿润滑,渗透力强)
•氯丁橡胶Polychloroprene
(粘胶鞋底、涂料和火箭燃料)
橡胶的概念及交联网的提出
真正的橡胶这个概念的提出是20世纪三十年代。
内能变化 熵变化
G=H-TS 8
H、T、S分别为系统的焓、热力学温
度和熵
Josiah Willard Gibbs
(1839~1903)
焓是一种热力学体系,对任何系统来说,焓的定义为:
H=U+PV 9
U为系统的内能;P为系统的压力,V为系统的体积
G=U+PV-TS 10
求导数
dG=dU+PdV+VdP-TdS-SdT 11
聚合物的高弹性和粘弹性
高分子物理课内实践——聚合物的高弹性和黏弹性一、高弹性:非晶态聚合物在玻璃化温度以上时处于高弹态。
高弹态的高分子链段有足够的自由体积可以活动,当它们受到外力后,柔性的高分子链可以伸展或蜷曲,能产生很大的形变,甚至超过百分之几百,但不是所有的聚合物都如此。
如果将高弹态的聚合物进行化学交联,形成交联网络,它的特点是受外力后能产生很大的形变,但不导致高分子链之间产生滑移,因此外力除去后形变会完全回复,这种大形变的可逆性称为高弹性。
它是相对于普弹性而言的。
所谓普弹性就是金属或其他无机材料的属性,即在力场作用下,应力与应变成正比,服从胡克定律,且形变量甚小,仅为千分之几或更小。
高弹态高聚物的弹性形变则数值很大,可达百分之几或更大,在绝热拉伸或压缩过程中,处于高弹态的高聚物(如橡胶)的温度能上升,金属的温度则下降。
在平衡状态时,橡胶的弹性模量与温度成正比,而金属的模量则与温度成反比。
高弹态是聚合物特有的基于链段运动的一种力学状态,高弹性是高分子材料极其重要的性能,其中尤以橡胶类物质的弹性最大。
它有如下特征:1.弹性模量很小而形变量很大。
由于热运动的作用,这种分子会不断的改变着自己的形状,就会显示出形变量比较大的特点,当外力作用对抗回缩力的时候形变就会自发回复,造成形变的可逆性,由于回缩力不大,在外力不大的时候就会可能发生比较大的形变,所以其弹性的模量表现比较小;2.弹性模量随温度的升高而增加。
在外力的作用下,这种回缩力与温度也有很大关系,会随着温度的升高,分子的热运动就会出现加强,回缩力也就会增大,弹性模量也就出现增加,弹性形变就会变小;3.泊松比大;4.形变需要时间。
由于在受到压力压缩的时候,形变就会总是随着时间的发展达到最大,随着压力的下降而消失。
不管是克服分子之间的作用力以及内摩擦力,还是从一种平衡的状态过渡到外力相适应的平衡状态,形变都是在外力作用之后所引起的,所以发生形变是需要时间的;5.形变时有热效应。
高分子材料的高弹性和粘弹性
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力学性能分强度与形变两大块,强度指材料抵抗破坏的能力,如屈服强度、拉伸或压缩强度、抗冲击强度、弯曲强度等;形变指在平衡外力或外力矩作用下,材料形状或体积发生的变化。
对于高分子材料而言,形变可按性质分为弹性形变、粘性形变、粘弹性形变来研究,其中弹性形变中包括普通弹性形变和高弹性形变两部分。
高弹性和粘弹性是高分子材料最具特色的性质。
迄今为止,所有材料中只有高分子材料具有高弹性。
处于高弹态的橡胶类材料在小外力下就能发生100-1000%的大变形,而且形变可逆,这种宝贵性质使橡胶材料成为国防和民用工业的重要战略物资。
高弹性源自于柔性大分子链因单键内旋转引起的构象熵的改变,又称熵弹性。
粘弹性是指高分子材料同时既具有弹性固体特性,又具有粘性流体特性,粘弹性结合产生了许多有趣的力学松弛现象,如应力松弛、蠕变、滞后损耗等行为。
这些现象反映高分子运动的特点,既是研究材料结构、性能关系的关键问题,又对正确而有效地加工、使用聚合物材料有重要指导意义。
一、高弹形变的特点及理论分析高弹形变的一般特点与金属材料、无机非金属材料的形变相比,高分子材料的典型高弹形变有以下几方面特点。
1、小应力作用下弹性形变很大,如拉应力作用下很容易伸长100%~1000%(对比普通金属弹性体的弹性形变不超过1%);弹性模量低,约10-1~10MPa (对比金属弹性模量,约104~105MPa)。
2、升温时,高弹形变的弹性模量与温度成正比,即温度升高,弹性应力也随之升高,而普通弹性体的弹性模量随温度升高而下降。
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1
1. 高弹性 高弹性的特点 平衡态高弹性热力学分析 橡胶的使用温度
2
1.1 高弹性的特点 高弹态是高聚物所特有的,是基于链段运动的 一种力学状态,即高聚物在一定条件下,通过 玻璃化转变而处于高弹态时所表现出独特的力 学性能——高弹性。 这是高聚物中一项十分难能可贵的性能。
37
3 应力松弛 定义:对于一个线性粘弹体来说,在应变保持不变 的情况下,应力随时间的增加而逐渐衰减,这一现 象叫应力松弛。 例如:拉伸一块未交联的橡胶到一定长度,并保持 长度不变,随着时间的增加,这块橡胶的回弹力会 逐渐减小,这是因为里面的应力在慢慢减小,最后 变为0。因此用未交联的橡胶来做传动带是不行的。
橡胶热力学方程式:
∂u ∂f f = ( )T ,V + T ( )l ,V ∂l ∂T
实验时用f当纵坐标,T为横坐标,作f-T图:
9
f
77% 33% 11% 4%
∂u 截距为 ( ) T ,V ∂l ∂f 斜率为 ( ) l ,V ∂T
T (K )
固定拉伸时的张力-温度曲线
发现各直线外推到 T → 0时均通过原点,即截距 为0,得: f = −T (
O CH2
(5)主链上均为非碳原子的二甲基硅橡胶
CH3 O Si CH3
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2)改变取代基结构 带有供电子取代基的橡胶易氧化:天然橡胶、丁苯 橡胶。带有吸电子取代基的橡胶不易氧化:氯丁橡 胶、氟橡胶。 3)改变交联链的结构 原则:含硫少的交联链键能较大,耐热性好,如果 交联键是C-C或C-O,键能更大,耐热性更好。 (氯丁橡胶用ZnO硫化交联键为-C-O-C-,天然橡 胶用过氧化物或辐射交联,交联键为-C-C-)。
40
例如:汽车每小时走60km,相当于在轮胎某处受到每分钟 300次周期性外力的作用(假设汽车轮胎直径为1m,周长则 为3.14×1,速度为1000m/1min=1000/3.14=300r/1min), 把轮胎的应力和形变随时间的变化记录下来,可以得到下面 两条波形曲线:
σ (t )
ω (t )
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σ = σ 0e
−t
τ
应力松弛和蠕变是一个问题的两个方面,都反映 了高聚物内部分子的三种运动情况:当高聚物一 开始被拉长时,其中分子处于不平衡的构象,要 逐渐过渡到平衡的构象,也就是链段要顺着外力 的方向来运动以减少或消除内部应力。
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4 滞后现象 高聚物作为结构材料,在实际应用时,往往受到 交变力的作用。例如轮胎,传动皮带,齿轮,消振 器等,它们都是在交变力作用的场合使用的。 以轮胎为例,车在行进中,它上面某一部分一会 儿着地,一会离地,受到的是一定频率的外力,它 的形变也是一会大,一会小,交替地变化。
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6)应用 各种高聚物在室温时的蠕变现象很不相同,了解这 种差别对于系列实际应用十分重要。
ε ( %)
2.0 1.5
8
7 6 5 4 3 2 1
1.0 0.5
1000 2000
t
小时
1——PSF 2——聚苯醚 3——PC 4——改性聚苯醚 5——ABS(耐热) 6——POM 7——尼龙 8——ABS
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形变 线性高聚物 理想粘性体
σ ε= t η
理想弹性体
交联高聚物
ε=
时间
σ
G
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2.2 蠕变 • 蠕变:在一定的温度和恒定的外力作用下(拉 力,压力,扭力等),材料的形变随时间的增加 而逐渐增大的现象。 • 蠕变过程包括下面三种形变: 普弹形变、高弹形变、粘性流动。
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普弹形变 高分子材料受到外力作用时,分子链内部键长和键 角立刻发生变化,形变量很小,外力除去后,普弹 形变立刻完全恢复,与时间无关。 普弹形变 ε 1 =
σ (t ε(t))
π
2π
3π
ω (t )
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• 滞后现象:高聚物在交变力作用下,形变落后于 应力变化的现象。 • 解释:链段在运动时要受到内摩擦力的作用,当 外力变化时链段的运动还跟不上外力的变化,形 变落后于应力,有一个相位差,越大,说明链段 运动愈困难,愈是跟不上外力的变化。
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• 高聚物的滞后现象与其本身的化学结构有关:通 常刚性分子滞后现象小(如塑料);柔性分子滞 后现象严重(如橡胶)。 • 滞后现象还受到外界条件的影响。 温度的影响 外力作用的频率
7
∂S ∂u f = ( )T ,V − T ( )T ,V ∂l ∂l
物理意义:外力作用在橡胶上,一方面使橡胶的内 能随伸长而变化,一方面使橡胶的熵随伸长而变化。 或者说,橡胶的张力是由于变形时内能和熵发生变 化引起的。
8
∂S ∂ ∂G ∂ ∂G ∂f ( )T ,V = −[ ( ) l , P ]T ,V = −[ ( )T , P ]l ,V = −( ) l ,V ∂l ∂l ∂T ∂l ∂T ∂T
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1) 改变橡胶主链结构 (1)主链不含双键
乙丙橡胶: CH2 CH2 CH3 丙烯睛—丙烯酸酯胶: CH2 CH CN CH2 CH O CH CH2
RO C
(2)主链上含双键较少的丁基橡胶(异丁烯与异戊二烯)
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(3)主链上含S原子的聚硫橡胶
CH2 CH2 S S S S
(4)主链上含有O原子的聚醚橡胶
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2. 降低Tg,避免结晶,改善耐寒性
耐寒性不足的原因是由于在低温下橡胶会发生玻璃化转变 或发生结晶,而导致橡胶变硬变脆,丧失弹性。 而导致聚合物玻璃化的原因是分子互相接近,分子间互相 作用力加强,以致链段的运动被冻结,因此: 任何增加分子链的活动性,削弱分子间相互作用的措施 都会使下降,加增塑剂。 任何降低聚合物结晶能力和结晶速度的措施均会增加聚 合物的弹性,提高耐寒性(因为结晶就是高分子链或链 段规整排列,它会大大增加分子间相互作用力,使聚合 物强度增加,弹性下降)共聚法。
5
原因:由于橡胶是长链分子,整个分子的运动都要 克服分子间的作用力和内摩擦力,高弹形变就是靠 分子链段运动来实现的。整个分子链从一种平衡状 态过度到与外力相适应的平衡状态,可能需要几分 钟,几小时甚至几年。也就是说在一般情况下形变 总是落后与外力,所以橡胶形变需要时间。
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1.2 平衡态高弹形变的热力学分析 • 高弹形变可分为平衡态形变(可逆)和非平衡态 形变(不可逆)两种。 • 假设橡胶被拉伸时发生高弹形变,除去外力后可 完全回复原状,即变形是可逆的,所以可用热力 学第一定律和第二定律来进行分析。
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1. 改善高温耐老化性能,提高耐热性 硫化的橡胶具有交联的网状结构,除非分子链断 裂或交联链破坏,否则不会流动的,硫化橡胶耐 热性似乎是好的。但实际硫化橡胶在120℃已难以 保持其物理机械性能,170~180℃时已失去使用价 值,为什么呢? 橡胶主链中含有大量双键,易被臭氧破坏而裂 解,双键旁的α次甲基上的氢容易被氧化而降解 或交联。
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5)不同种类高聚物蠕变行为不同 线形非晶态高聚物 • 如果 << Tg 时作试验只能看到蠕变的起始部分, 要观察到全部曲线要几个月甚至几年。 • 如果 >> Tg 时作实验,只能看到蠕变的最后部分。 • 在 Tg 附近作试验可在较短的时间内观察到全部 曲线。
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交联高聚物的蠕变 无粘性流动部分。 晶态高聚物的蠕变 不仅与温度有关,而且由于再结晶等情况,使 蠕变比预期的要大。
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2 粘弹性 松弛现象 蠕变 应力松弛 滞后 力学损耗 粘弹性模型 粘弹性与时间、温度的关系(时温等效) 波尔兹曼迭加原理 测定粘弹性的方法
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2.1 高聚物的力学松弛现象 • 力学松弛——高聚物的力学性能随时间的变化统 称力学松弛。 • 最基本的有:蠕变 应力松弛 滞后 力学损耗
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理想弹性体受外力后,平衡形变瞬时达到,应变 正比于应力,形变与时间无关。 理想粘性体受外力后,形变是随时间线性发展 的,应变速率正比于应力。 高聚物的形变与时间有关,这种关系介于理想弹 性体和理想粘性体之间,也就是说,应变和应变 速率同时与应力有关,因此高分子材料常称为粘 弹性材料。
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23℃时几种高聚物蠕变性能
可以看出: 主链含芳杂环的刚性链高聚物,具有较好的抗蠕变 性能,所以成为广泛应用的工程塑料,可用来代替 金属材料加工成机械零件。 蠕变较严重的材料,使用时需采取必要的补救措施。
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例1:硬PVC抗蚀性好,可作化工管道,但易蠕变, 所以使用时必须增加支架。 例2:PTFE是塑料中摩擦系数最小的,所以有很好 的自润滑性能,但蠕变严重,所以不能作机械零 件,却是很好的密封材料。 例3:橡胶采用硫化交联的办法来防止由蠕变产生分 子间滑移造成不可逆的形变。
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3)三种形变的相对比例依具体条件不同而不同
T < Tg 时,主要是 ε 1
T > Tg 时,主要是 ε 1 和 ε 2
ε ε ε T > Tgf 时, 1 , 2 , 3 都较显著
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4)蠕变与温度高低及外力大小有关 温度过低(在Tg以下)或外力太小,蠕变很小, 而且很慢,在短时间内不易观察到。 温度过高(在Tg以上很多)或外力过大,形变发 展很快,也不易观察到蠕变。 温度在Tg以上不多,链段在外力下可以运动,但 运动时受的内摩擦又较大,则可观察到蠕变。
σ ε3 = t η3
应力 本体粘度
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示意图
ε3
t
t1
t2
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1)高聚物受到外力作用时,三种形变是一起发生 的,材料总形变为
ε = ε1 + Hale Waihona Puke 2 + ε 3 =σ
G1
+
σ
G2
(1 − e
−t
τ
σ )+ t η3
2)由于 ε 3 是不可逆形变,所以对于线形高聚物来 讲,外力除去后,总会留下一部分不可恢复的形 变。