量子霍尔效应
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量子霍尔效应 童国平 浙江师范大学数理信息学院
内容提要 引言 经典Hall 效应 电子的Landau 能级 磁通量子化 整数量子Hall 效应(IQHE) 分数量子Hall 效应(FQHE) 展 引言 (1985年第一次诺贝奖)
1930年, Landau 证明量子力学下电子对磁化率有贡献, 同时也指出动能的量子化导致磁化率随磁场的倒数周期变化. 引言
• 1975年S.Kawaji 等首次测量了反型层的霍尔电导, 1978年 Klaus von Klitzing 和
Th. Englert 发现霍尔平台, 但直到1980年, 才注意到霍尔平台的量子化单位
• 1985年, Klaus von Klitzing 获诺贝尔物理奖.
引言
1998年第二次诺贝尔奖
• 1982年, 崔琦, H.L. Stomer 等发现具有分数量子数的霍尔平台, 一年后,
ughlin 给出了一个波函数, 对分数量子霍尔效应给出了很好的解释. • 1998年诺贝尔物理奖授予Horst Stomer, 崔琦和Robert Laughlin, 以表彰他们发现
分数量子霍尔效应及对这一新的量子液体的深刻理解.
量子霍尔效应
经典霍尔效应
1879年,由Johns Hopkins 大学的研究生Edwin Hall 发现, 其导师是Henry A. Rowland 教授. 经典霍尔效应 长条形导体:
电流密度: 横向电场: 霍尔电阻率:
电阻率与磁场成正比
2
e
h
x j nev
=y E vB
=H y
x E j B ne
ρ==
经典霍尔效应
根据德鲁特电导理论, 金属中的电子在被杂质散射前的一段时间t 内在电场下加速, 散射后速度为零. τ称为弛豫时间. 电子的平均迁移速度为
电流密度为
若存在外加静磁场, 则电导率和电阻率都变为张量
此处 , 仍然成立.
有磁场时, 加入罗仑兹力, 平面电子运动的Langevin 方程为
稳态时, , 假定磁场沿z 方向, 在xy 平面内
其中 (回旋频率)
(经典电导率)
由此易得
电导率与电阻率的关系为
如果 , 则当 时, 也为0.
另一方面
d v eE m
τ=-2
0d ne j nev E E
m
τσ=-=
=, xx xy xx
xy yx
yy
yx
yy σ
σρρσρσ
σ
ρρ⎛⎫⎛⎫==
⎪ ⎪
⎝⎭⎝⎭
j=E σ⋅E=j ρ⋅()d
d d v e
v
E v B m τ
=-+⨯-
d j nev =-00x c y x y c x
y
E j j E
j j σωτσωτ=+=-+c eB m ω
=2
0e n m
στ=0c 0
1 =xx yy xy yx ρρσρρωτσ==⎧⎪⎨=-⎪⎩22
0220(1)(1)xx yy c xy
yx c c σσσωτσσσωτωτ⎧==+⎪⎨=-=-+⎪⎩2222(), ()
xx xx xx xy xy xy xx xy
σρρ
ρσρρρ=+=-+0xy ρ≠0xx σ=xx
ρ
由此, 当 时, , 为霍尔电导
电子在均匀磁场中运动的Landau 能级
由量子力学, 电子处在磁场中的哈密顿量为
这里选择矢量势
波函数为(因为H 中不显含x, z)
根据薛定谔方程可求得电子的能量为 或
其中 n = 0, 1, 2, 3, 4, … H 的本征函数为
在xy 平面内单位面积态之数目为
对于某一个Landau 能级, 在y 方向的平衡位置数目也由 决定,
故能级的简并度是 .
xy xx c
ne B σσωτ
=-+0xx σ=x xy y j E σ
=xy σ
H xy ne B
σ
σ==-222
1
[()]2x y z z H p eB y p p S B
m
μ=
+++-(,0,0)
By =-A (,,)()exp[()]
i
x z x y z y p x p z ψφ=+ 212
()2n c z
z E n p
m S B
ωμ=++- 1
2
()n c
E n ω=+
****
1/2
const ()2, ()2m
n
zz nm
c c c z z e z z z x iy l z x iy l l eB ψ-∂∂⎛
⎫⎛⎫=-- ⎪
⎪∂∂⎝
⎭⎝⎭=+=-⎛⎫
= ⎪
⎝⎭
B n eB h
=B
n
B
n
磁通量子化
选标量函数仅依赖方位角
作规范变换,并选取 若波函数描述延展态,则方位
角可以取任意值. 若满足周期性,则
单值性要求:
其中
为磁通量子.
整数量子Hall 效应(IQHE)
• 二维电子系统
目前, 二维电子气主要以下面三个方式实现 1, MOSFET(金属-氧化物-半导体场效应管)
硅中空穴向z 方向运动,在SiO2和Si 的表面出现负电荷.电子密度为:
MOSFET 示意图 p-Si 空穴型
12L r R
A d l R R χπφ
=∂⋅=⋅=Φ
∂⎰ ()2χχφφ
π
Φ==
00
exp A i ψφ'=⎛⎫
Φ'=- ⎪
Φ⎝⎭
()exp A A A ie α
ψψαψ
'→=+∇'→= αχ
=-0
, 0,1,2,...
m m Φ==±±Φ0
h e Φ=13-2
10cm
ρ