8理论力学
理论力学 第八章
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x o ' = x o ' (t ) 牵连运动方程 y o ' = y o ' ( t ) = ( t )
动系与定系之间的坐标变换关系
x = xO′ + x′ cos y′sin y = yO′ + x′ sin + y′ cos
沿半径为r的圆 例8-1 点M相对于动系 Ox′y′ 沿半径为 的圆 相对于动系 周以速度v作匀速圆周运动 圆心为O 作匀速圆周运动(圆心为 周以速度 作匀速圆周运动 圆心为 1 ) ,动系x′y′ O Oxy 以匀角速度ω绕点 作定轴转动, 相对于定系 以匀角速度 绕点O作定轴转动, 绕点 作定轴转动 如图所示。 重合, 重合。 如图所示。初始时x′y′ 与 与 重合 O Oxy 重合,点M与O重合。 的绝对运动方程。 求:点M的绝对运动方程。 的绝对运动方程
. 已知: 已知 ω, OA, = r, OO1 = l, OA水平 求: ω1 = ?
解:
1.动点:滑块A . 动系:摇杆AB 2. 运动分析 绝对运动:绕O点的圆周运动
相对运动:沿O1B的直线运动 牵连运动:绕O1轴定轴转动
√ √ √
3.
ve = va sin = ωr
r
2 2
l +r ve r2ω ∴ω1 = = 2 2 O A l +r 1
4. 绝对运动方程 vt vt x = x′ cos y′ sin = r1 cos r cosωt r sin r sin ωt y = x′ sin + y′ cos = r1 cos vt sin ωt + r sin vt co-3 用车刀切削工件的直径端面,车刀刀尖 M沿水平轴 作往复运动,如图所示。设oxy为定坐 沿水平轴x作往复运动 沿水平轴 作往复运动,如图所示。 为定坐 标系,刀尖的运动方程为 x = bsin (ωt ) 。工件以 标系, 逆时针转向转动。 等角速度 ω逆时针转向转动。 求:车刀在工件圆端面上切出的痕迹。 车刀在工件圆端面上切出的痕迹。
08-理论力学-第二部分运动学第八章刚体的平面运动
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形S在该瞬时的位置也就确定了。
88
运动学/刚体的平面运动
四、平面运动的分解 ——平移和转动
当图形S上A点不动时,则
刚体作定轴转动 。
当图形S上 角不变时,
则刚体作平移。
故刚体平面运动可以看成是 平移和转动的合成运动。
例如:车轮的平面运动可以看成: 车轮随同车厢的平移 和相对车厢的转动的合成。
99
2121
如图示平面图形,某瞬时速度瞬心为P点, 该瞬时平面图形内任一点B速度大小
vB vP vBP vBP
B
大小:vB BP
方向:BP,指向与 转向相一致。
vB
S
vA
C
vC
同理:vA=ω·AP, vC=ω·CP
由此可见,只要已知图形在某一瞬时的速度瞬心 位置和角速度 ,就可求出该瞬时图形上各点的速度。
的平面Ⅱ内的运动。
66
运动学/刚体的平面运动
二、平面运动的简化 刚体的平面运动可以简化为
平面图形S在其自身平面内的运动。 即在研究平面运动时,不需考虑 刚体的形状和尺寸,只需研究平 面图形的运动,确定平面图形上 各点的速度和加速度。
三、平面运动方程 为了确定代表平面运动刚体的
平面图形的位置,我们只需确定平 面图形内任意一条线段的位置。
vBA
s
B
vB vA
A
vA
方向: AB, 指向与 转向一致。
即:平面图形上任一点的速度等于基点的速度与该点随
平面图形绕基点转动的速度的矢量和。 ——基点法
基点法是求解平面图形内一点速度的基本方法。 1414
运动学/刚体的平面运动
二、速度投影法
由于A, B点是任意的,因此
8理论力学
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线运动.
D
动系的牵连运动—沿x轴的直线平动. vD
va= ve + vr va = r ve = vD= v
v 解得: va sin
v r sin
16
例题8-7.平底凸轮机构如图
示. 凸轮 O 的半径为R,偏心 距OA = e,以匀角速度 绕 B O 转动,并带动平底从动杆 BCD运动. 试求该瞬时杆 BCD的速度.
动系O—x´y´
e x´
y´
A的绝对运动—以B为中心 l 为 半径的园运动.
x A的相对运动—沿凸轮O边缘的曲线运动.
牵连运动—动系随凸轮O且角速度为的定轴转动.
牵连点—凸轮O上被AB杆的A端盖住的A´点且随凸轮
O作角速度为的定轴转动.
va= ve + vr va = l AB
解得:
AB
e l
22
ve = rsin
将它表示成转角的函数.
B
D
C e O A
26
解:取偏心园凸轮的 B
D
中心C为动点.
建立静系O—x y和 动系A—x´y´
y
ve va
C e vr
O
A
y´
x
x´
C的绝对运动—以O为中心为e半径的园运动.
C的相对运动—平行于 y´ 轴的直线运动.
牵连运动—动系沿水平直线作往复平动.
va= ve + vr
长 r,以匀角速1转动.试分析滑
O2
块A的运动.
5
O
例题8-3.曲柄导杆机构
的运动由滑块 A带动,已
B
C
知OA= r且转动的角速
A
度为.试分析滑块 A的
理论力学 第8章 动力学普遍定理
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xC
mi
M
xi
,
yC
mi
M
yi
,
zC
mi
M
zi
10
在均匀重力场中,质点系的质心与重心的位置重合。可采 用静力学中确定重心的各种方法来确定质心的位置。但是,质 心与重心是两个不同的概念,质心比重心具有更加广泛的力学 意义。 二、质点系的内力与外力 外力:所考察的质点系以外的物体作用于该质点系中各质点的力。 内力:所考察的质点系内各质点之间相互作用的力。
应用质点运动微分方程,可以求解质点动力学的两类问题。
6
1.第一类:已知质点的运动,求作用在质点上的力(微分问题) 2.第二类:已知作用在质点上的力,求质点的运动(积分问题) 已知的作用力可能是常力, 也可能是变力。变力可能是时间、 位置、速度或者同时是上述几种变量的函数。
7
例1 曲柄连杆机构如图所示.曲柄OA以匀角速度 转
只有外力才能改变质点系的动量,内力不能改变整个质点系 的动量,但可以引起系统内各质点动量的传递。
20
[例3] 质量为M的大三角形柱体, 放于光滑水平面上, 斜面上另 放一质量为m的小三角形柱体,求小三角形柱体滑到底时,大三角 形柱体的位移。
解:选两物体组成的系统为研究对象。
受力分析, Fx(e) 0, 水平方向 Px 常量。
l2 r2 l
得 F mr2 2 l 2 r 2
9
质点系的质心,内力与外力
一.质点系的质心 质点系的质量中心称为质心。是表征质点系质量分布情况的 一个重要概念。
质心 C 点的位置: (M mi )
rC
mi
M
ri
或 MrC mi ri
第八章理论力学哈工大
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§8-2 点的速度合成定理
例:小球在金属丝上的运动
牵连点:在任意瞬时,与动点相重合的动 坐标系上的点,称为动点的牵连点。
讨 论
动坐标系是一个包含与之固连的刚体在内的 运动空间,除动坐标系作平移有牵连点的运动能够给动点以直接的影响。 为此,定义某瞬时,与动点相重合的动坐标 系上的点(牵连点)相对于静坐标系运动的 速度称为动点的牵连速度
已知:
, OA r , OO1 l , OA水平。求 : 1 ?。
解: 1、动点:滑块 A 动系:摇杆 O1B 2、运动分析: 绝对运动-绕O点的圆周运动;相对运动-沿 O1B的直线运动;牵连运动-绕O1轴定轴转动。 3、 √ √ √
ve va sin r sin ve r 2 1 2 2
动点与动系的选取原则(P186思考题)
⒈ 动点与动系不能选在同一物体上,否则无相对运动。
⒉ 动点相对于动系的相对运动轨迹要一目了然,即是一条 简单、明了的已知轨迹曲线 —-圆弧或直线。
绝对、相对和牵连运动之间的关系
可以利用坐标变换来建立绝对、相对和牵连运动之间的关系。
O 动点:M 动系: ' x ' y ' 绝对运动运动方程
MM 1 va lim t 0 t
速度合成定理
MM 1 显然: ve lim t 0 t
M 1M 1 vr lim t 0 t
va ve vr
动点的绝对速度等于它 的牵连速度与相对速度 的矢量和
上式为矢量方程,它包含了绝对速度、牵 连速度和相对速度的大小、方向六个量, 已知其中四个量可求出其余的两个量。
得
va ve vr
点的速度合成定理:动点在某瞬时的绝对速度等于 它在该瞬时的牵连速度与相对速度的矢量和。 讨论 ⑴ ⑵ ⑶
理论力学第八章点的合成运动和例题讲解
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MM' = MM1 + M1M'
MM' = MM1 + M1M' 将上式两边同除以△t, 取△t →0时的极限,得
lim M M lim M M 1 lim M 1 M t 0 t t 0 t t 0 t
va vevr
即在任一瞬时动点的绝对速度等于其牵连速度与相对速度 的矢量和,这就是点的速度合成定理。 说明:① 点的速度合成定理适用于牵连运动(动系的运动)为
O1B的角速度1。
解:取OA杆上A点为动点,摆杆O1B 为动系,基座为静系。
绝对速度va = r ,方向 OA
相对速度vr = ? 方向//O1B 牵连速度ve = ? 方向O1B
由速度合成定理 va vevr作出速度平行四边形 如图所示。
ve vasin r
r r2 l2
r 2 r2 l2
则
1. 绝对运动:动点相对于静系的运动。 2. 相对运动:动点相对于动系的运动。 点的运动 3. 牵连运动:动系相对于静系的运动。 刚体的运动 在任意瞬时,动坐标系中与动点相重合的点叫牵连点。
绝对运动中动点的速度与加速度称绝对速度 v a 与绝对加速度 a a 相对运动中动点的速度和加速度称相对速度 v r 与相对加速度 a r
§8-2 点的速度合成定理
点的速度合成定理将建立动点的绝对速度、相对速度和牵连 速度之间的关系。
设有一动点M按一定规律沿着固连于动系O’x’y’z’ 的曲线AB 运动, 而曲线AB同时又随同动系O’x’y’z’ 相对静系Oxyz运动。
当t t+△t 时 AB A' B' , M M' 也可看成M M1 M´
理论力学8章分析解析
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2018/10/20
理论力学第8章
22
补充例题。圆轮纯滚动的运动特点。 1. 圆轮在水平面上作纯滚动。轮心A作水平直 线运动。 无滑动条件:轮心A的 水平位移OC等于轮缘 滚动过的弧长,即 OC=MC。设OC长度为x, MC的圆心角为φ,则
x r
2018/10/20 理论力学第8章 23
OA sin AB sin r sin sin l
2018/10/20 理论力学第8章 13
2018/10/20
理论力学第8章
14
用基点法建立A和B的 速度关系。
v B v A v BA vB v A sin vBA sin 0 v A cos vBA cos r cos vBA AB l cos cos sin( ) vB r sin r sin r cos cos cos r , cos
2018/10/20
理论力学第8章
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轮A的速度和加速度分析:
vA v A r A, A 10rad / s R vC 2 R A 4m / s aA aA r A , A 10rad / s 2 R t n aC a A aCA aCA
v B v A v BA vB cos30 v A cos30 vB sin 30 v A sin 30 vBA v B v A r vBA 0,
2018/10/20
BA 0
理论力学第8章
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对于轮B: C为瞬心。
vC v B vCB 0 vB vCB vCB vB r vCB B r
理论力学8
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求曲柄在水平位置瞬时,摇杆O1B绕O1轴的角速度1及滑块A相
对摇杆O1B的相对速度。
运动学/点的合成运动
解:
选取动点: OA 上的A点 动系: O1B 定系: 基座
运 绝对运动:圆周运动 动 分 相对运动:直线运动 析 牵连运动:定轴转动 :
运动学/点的合成运动
另一方面,在实际问题中,不仅要在固联在地面上
的参考系上还要在相对于地面运动着的参考系上观察和
研究物体的运动。下面先看几个例子。
沿直线轨道纯滚动 的圆轮,研究轮缘上A 点的运动,对于地面上 的观察者,是旋轮线轨 迹,对站在轮心上的观 察者是圆。
A点的运动可看成随轮心的平移与绕轮心转动的合成。
运动学/点的合成运动
MM MM1 M1M 将上式两边同时除以t并取 t0得
lim MM lim MM1 t 0 t t 0 t
lim
M1M
t 0 t
va ve vr
即:在任一瞬时动点的绝对速度等于牵连速度与相对速
度的矢量和,这就是点的速度合成定理。
点的速度合成定理是瞬时矢量式,共包括大小‚方向 六个元素,已知任意四个元素,就能求出其它两个。
运动学/点的合成运动
例如,直管OB以匀角速度绕定轴O转动,小球M
以速度u在直管OB中作相对的匀速直线运动,如图示。 将动坐标系固结在OB管上,以小球M为动点。随着动 点M的运动,牵连点在动坐标系中的位置在相应改变。 设小球在t1、t2瞬时分别到达M1、M2位置,则动点的 牵连速度分别为
ve1 OM1
运动学/点的合成运动
第八章
点的合成运动
在前两章中研究点和刚体的运动时,认为地球( 参考体)固定不动,将坐标系(参考系)固连于地面。 因此,点和刚体的运动是相对固定参考系而言的。
理论力学第八章平面运动
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r vM
r vMC
r
uuuur CM
• 速度瞬心的确定方法
已知 vA ,的vB方向, 且 v不A 平行于 v。B
vrA // vrB ,且不垂直于AB
vrB
vvrrBBvArAvr0AvrABvrMAB
0
瞬时平移(瞬心在无穷远处)
纯滚动(只滚不滑)约束
找出下列平面运动刚体的速度瞬心。 A
第八章 刚体平面运动
1、刚体平面运动的定义及运动方程 2、刚体平面运动分解为随基点平动和绕基点转动 3、平面运动图形上点的速度分析 4、平面运动图形上点的加速度分析
1、刚体平面运动的定义
若刚体在运动过程中,刚体上的任意一点与 某一固定平面始终保持相等的距离,这种运 动称为平面运动。
刚体平面运动特点
刚体上所有各点均在平行于某固 定平面的平面内运动。
刚体的平面运动,可以简化为平面 图形在其自身平面内的运动来研究。
平面图形 S 的位置可用其上任一 线段如AB 来确定,线段AB的位 置又可用A 点的坐标 xA 、yA 和 线段AB与 x 轴的夹角 φ 来确定。 点 A 称为基点。
刚体平面运动方程
当平面图形 S 运动时,坐标 xA 、
yA 和夹角 φ 一般都是随时间 t 而 变化的,分别为时间 t 的单值连
续函数,即
xA f1 (t)
y A f 2 (t)
f3 (t)
这就是平面图形S 的运动方程,也就是刚体平面运动的运动方程。
2、刚体平面运动分解为随基点平动和绕基点转动
xO f1 t
1.5rad
/
s
BC
vB BC
2.25rad
/s
vA
2)瞬心法
理论力学第八章
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?
几个有意义的实际问题
偏心转子 为什么要 固定,如 果不固定 会怎样
几个有意义的实际问题
偏心转子 电动机工作 时为什么会 左右运动;
这种运动有 什么规律; 会不会上 下跳动; 利弊得失。
?
几个有意义的实际问题
偏心转子 没有跳起 时,质心 运动情况
几个有意义的实际问题
偏心转子 有跳起时, 质心运动 情况
工程实际中的动力学问题
v1
F
v2
棒球在被球棒 击打后,其速度 的大小和方向发 生了变化。如果 已知这种变化即 可确定球与棒的 相互作用力。
工程实际中的动力学问题
载人飞船的交会与对接
v2 v1
B A
工程实际中的动力学问题
航空航天器 的姿态控制
工程实际中的动力学问题
高速列车的振动问题
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
工程实际中的动力学问题
1. 直角坐标系投影式
z
ma F
O x
M
r z y
a
y
x
v
F
d r m 2 dt
2
F
直角坐标形式
d2x m 2 Fx ma x m x dt d2y m 2 Fy ma y m y dt d 2z m 2 Fz ma z m z dt
牛顿及其在力学发展中的贡献
牛顿出生于林肯郡伍尔索朴城的一个中等农户家中。 在他出生之前父亲即去世,他不到三岁时母亲改嫁了, 他不得不靠他的外祖母养大。
1661年牛顿进入了剑桥大学的三一学院,1665年获文 学学士学位。在大学期间他全面掌握了当时的数学和光 学。1665-1666的两年期间,剑桥流行黑热病,学校暂 时停办,他回到老家。这段时间中他发现了二项式定律, 开始了光学中的颜色实验,即白光由7种色光构成的实 验,而且由于一次躺在树下看到苹果落地开始思索地心 引力问题。在30岁时,牛顿被选为皇家学会的会员,这 是当时英国最高科学荣誉。
理论力学8[PDF]
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1第一章 静力学公理和物体的受力分析§ 1-11-1 静力学公理§ 1-21-2 约束和约束力§ 1-3 1-3 物体的受力分析和受力图例题2(1) 二力平衡公理:二力杆(二力构件): 受两力作用而平衡的构件或直杆.A BA F 1F 2F 2F 1B作用在同一刚体上的两个力使物体平衡的必要和充分条件是: 两个力的大小相等,方向相反,作用在同一条直线上.§ 1-1 静力学公理3(2) 加减平衡力系公理:推论: 力的可传性右图中 F = F 1 = F 2A FF 2F 1AB F (F 1 , F 2)(F 2 , F )作用在刚体上的力是滑移矢量.在作用于刚体上的任意一个力系中,加上或去掉任何一个平衡力系,并不改变原力系对刚体的作用.作用在刚体上的力可沿其作用线移动而不改变力对刚体的效应.4(3)力的平行四边形法则R = F 1 + F 2o F 1F 2o F 1F 2o F 1F 2力三角形法则F 1F io力多边形法则R = F 1 + F 2∑==ni iF R 1RR RR 5(4)作用与反作用定律两物体间相互作用的一对力,总是大小相等,方向相反,沿同一直线,并分别作用在这两个物体上.§ 1-21-2 约束和约束力约束反力的方向总是与约束所能阻止的物体的运动或运动趋势的方向相反.其作用点则是约束与物体的接触点.(1)柔体绳索,钢丝绳,胶带,链条等都是柔体.6柔体的计算简图是直线,光滑曲线.(2)光滑接触面柔体的约束反力沿着柔体的中心且背离被约束的物体.光滑接触面的计算简图是平面,光滑曲面. 光滑接触面的约束反力通过接触点,方向沿接触面的公法线并指向被约束的物体.计算简图:约束反力:o X OY O (3) 光滑圆柱铰链7(4)固定铰支座计算简图:A约束反力:AX AY A(5)活动铰支座计算简图:约束反力:AAA R AR AAA8(6)链杆计算简图:约束反力:A AR AR AR BR BB B § 1-3 1-3 物体的受力分析和受力图确定研究对象并解除其全部约束,将作用于其上的主动力和约束反力用力矢量表示在研究对象的计算简图上.其过程为受力分析,其图形为受力图.B A9例题1-1. 重为W 的直杆AB 搁在台阶上 , 与地面上A , D 两点接触 ,在E 点用绳索 E F 与墙壁相连.如图所示 , 略去摩擦.试作直杆的受力图.ABECDFW10A BE C DFW解: 取杆A B 为研究对象.T E N AEF 为柔绳约束.约束反力为T EA 为光滑面约束,公法线垂直于地面,约束反力为N AD 为光滑面约束,公法线垂直于直杆表面,约束反力为N DN D11例题1-2. 由水平杆AB 和斜杆BC 构成的管道支架如图所示.在AB 杆上放一重为P 的管道. A ,B ,C 处都是铰链连接 .不计各杆的自重 ,各接触面都是光滑的.试分别画出管道O ,水平杆AB ,斜杆BC 及整体的受力图.ACBDOP12A CBD OP解:(1)取管道O 为研究对象.OPN D(2)取斜杆BC 为研究对象.CBR CR BABDN D ′R B ′X AY A(3)取水平杆AB 为研究对象.(4)取整体为研究对象.Y AR CX A。
理论力学8—点的合成运动
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(2) 应用速度合成定理时,可利用速度平行四边形中的 几何关系解出未知数。也可以采用投影法:即等式左 右两边同时对某一轴进行投影,投影的结果相等。
7.2 点的速度合成定理
通常选动点和动系主要有以下几种情况: 1. 有一个很明显的动点,在题中很容易发现;
2. 有一个不变的接触点,可选该点为动点;
3. 没有不变的接触点,此时应选相对轨迹容易确 定的点为动点; 4. 必须选某点为动点,而动系要取两次; 5. 根据题意,必须取两次动点和动系; 6. 两个不相关的动点,可根据题意来确定;
=ωt, 已知:r,相对速度v,
求:点M的绝对运动方程。
t0
0。
解:
动点:M 点 动 系 : O x y
相对运动方程
OO x O M cos 1 1 O y M sin 1
代入
vt r
=ωt, 已知:r,相对速度v,
求:点M的绝对运动方程。
vt x r 1 cos r y r sin vt r
第 7 章
点的合成运动
8.1 相对运动· 牵连运动· 绝对运动
8.2 点的速度合成定理
8.3 点的加速度合成定理
7.1 相对运动· 牵连运动· 绝对运动
一、方法及思想起源
运动合成的思想我们 大家都很熟悉,比如说右 边直升飞机螺旋桨端的P 点,其运动就可以分解为: “随螺旋桨一起相对飞机 机身的运动”和“随机身 一起在空中的移动”。你 们可以试着点击一下图片, 看看运动合成的情况。
A
y`
转轮
x
现在我们可以这样陈述:动点A相对于坐标架xoy的运动(螺旋 线),可以分解为动点相对于坐标架x`oy`的运动(直线运动)和坐 标架x`oy`相对于坐标架xoy的运动(定轴转动)。
理论力学第八章复习
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1.刚体平面运动定义 刚体作平面运动的充要条件是:刚体在运动过程中,其上任何一点到 某固定平面的距离始终保持不变。 2.平面运动方程 刚体的平面运动可以简化成平面图形在平面上的运动。运动方程:
习题8-1
其中A为基点。如果以 A 为原点建立平动动系,则平面运动分解为跟随基点(动系) 的平动和相对于基点(动系)的转动。
注意:(1)平动部分与基点选择有关。 (2)转动部分与基点选择无关。
刚体平面运动
3.研究平面运动的基本方法
(1)基点法--本章重点 (2)绕两平行轴转动的合成--常用于研究行星轮系统的传速比。 4.平面运动刚体上各点的速度分析 三种方法: (1)基点法--应用速度合成定理 (2)速度投影定理(由基点法推论) (3)瞬心法(由基点法推论) 5.加速度分析 只推荐用基点法分析平面运动刚体上各点的加在自身平面内运动,若其顶点 A、B、C、D 的加速度大小 相等,方向由图(a)、(b)表示,则------。
① (a)、(b)两种运动都可能 ③ (a)运动可能,(b)运动不可能
② (a)、(b)两种运动都不可能 ④ (a)运动不可能,(b)运动可能
2.曲柄连杆机构中,曲柄 OA 以匀角速度 连杆AB 的角加速度为------。其大小为?
① ② ③ ④ =r
,
_________,加速度的大小为_________。
半径为 r 的车轮沿固定圆弧面作纯滚动,若某瞬时轮子的角速度为ω,
角加速度为ε,则轮心 O 的切向加速度和法向加速度的大小分别为------。
① ② ③ ④ =r
3.半径为 r 的车轮沿固定圆弧面作纯滚动,若某瞬时轮子的角速度为ω,
角加速度为ε,则轮心 O 的切向加速度和法向加速度的大小分别为------。
理论力学8刚体的基本运动
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前面都为数量表达式,只有大小,而未标明方向; 矢量表达既有大小,又有方向。
一. 角速度和角加速度的矢量表示
按右手定则规定
w , 的方向。
大小:|w ||ddt |
dw dw k k
dt dt
方向如图 w wk
15
二 刚体内任一点的线速度和线加速度的矢积表示
vRw rsin w |w r|wrsin Rw
小于90o , 在同一瞬间的速度和加速度的分布图为:
各点速度分布图
各点加速度分布图
10
§8-4 绕定轴转动刚体的传动问题
传动比:通常称主动轮与从动轮角速度之比
i12
w1 w2
一.齿轮传动
因为是做纯滚动(即没有相对滑动) 1.内啮合
vF vE vF vE
wF rF wE rE
定义齿轮传动比
iEF
aC n Rw02 0.532 4.5m/s 2
aC (aC )2 (aC n )2 12 4.52 4.61 m/s2
tg
aC aC n
1 4.5
0.222,
12.5
⑤ t=3s 时, aC aA 1m/s2,aCn Rw 2 0.592 40.5m/s2
aC
12 40.52 40.51m/s2,
w 2 w02 2
7
§8-3 转动刚体内各点的速度和加速度
一. 线速度V和角速度w之间的关系(即角量与线量的关系)
w , 对整个刚体而言(各点都一样);
v, a 对刚体中某个点而言(各点不一样)。
v
v
lim
t0
R t
wR
v wR
8
二.角加速度 与an ,a 的关系
《理论力学》第8章作业
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第八章 作业解答参考8-1 椭圆规尺AB 由曲柄OC 带动,曲柄以角速度ω0绕O 轴匀速转动,如图所示。
如OC = BC = AC = r ,并取C为基点,求椭圆规尺AB 的平面运动方程。
解:依题意取C 为基点,将规尺AB 的平面运动分解为随基点C 的平移和绕基点C 的定轴转动。
∵ OC = BC = AC = r∴ ∠CBO = ∠COB设 ∠CBO = φ,则:φ= ω0 t因此,规尺AB 的平面运动方程为:000cos sin C C x r t y r t t ωωϕω===,,8-5 如图所示,在筛动机构中,筛子的摆动是由曲柄连杆机构所带动。
已知曲柄OA 的转速 n OA = 40 r /min ,OA= 0.3 m 。
当筛子BC 运动到与点O 在同一水平线上时,∠BAO = 90°,求此瞬时筛子BC 的速度。
解:由题意可知,此机构中的OA 杆作定轴转动、AB 杆作平面运动、筛子BC 作平移运动;以B 点的速度v B 代替筛子BC 的运动速度,当筛子BC 运动到与点O 在同一水平线上时,A 、B 两点的速度分析如右下图所示,其中v B 与CB 间的夹角为30°、与AB 延长线间的夹角为60°,且:()π4πrad/s 303n ω== (逆转) ()()0.4π m/s A OA v OA ω=⋅= 由速度投影定理可得:cos60A B v v =︒∴ ()()0.8π 2.51 m/s cos60A B v v ==≈︒即:当筛子BC 运动到与点O 在同一水平线上时,筛子BC 的运动速度为2.51 m/s ,方向与水平方向成30°夹角指向左上方。
8-11 使砂轮高速转动的装置如图所示,杆O 1O 2 绕O 1 轴转动,转速为n 4,O 2 处用铰链接一半径为r 2 的活动齿轮Ⅱ,杆O 1O 2 转动时轮Ⅱ在半径为r 3 的固定内齿轮上滚动,并使半径为r 1 的轮Ⅰ绕O 1 轴转动。
《理论力学》第八章-刚体平面运动试题及答案
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理论力学8章作业题解8-2 半径为r 的齿轮由曲柄OA 带动,沿半径为R 的固定齿轮滚动。
如曲柄OA 以匀角加速度a 绕O 轴转动,且当运动开始时,角速度00=w ,转角0=j 。
求动齿轮以中心A为基点的平面运动方程。
解:图示,A 轮平面运动的转角为=A j ∠C 3AC 2=j +∠CAC 2由于弧长CC 1=CC 2,故有 ∠CAC 2=r R /j ,所以22/t rr R r r R r R A a j j j j +=+=+=A 轮平面运动方程为ïïîïïíì+=+=+=+=+=22212212)sin()()sin()()cos()(cos )(tr r R t r R r R y t r R r R x A A A a j a j a j8-6两刚体M ,N 用铰C 连结,作平面平行运动。
已知AC=BC=600mm ,在题附图所示位置s mm v s mm v B A /100,/200==,方向如图所示。
试求C 点的速度。
解:由速度投影定理得()()0==BC C BC B v v 。
则v C 必垂直于BC 连线,v C 与AC 连线的夹角为30°。
由()()AC A AC C v v = 即得:s mm v v A C /200== ,方向如题4-6附图示。
解毕。
8-9 图所示为一曲柄机构,曲柄OA 可绕O 轴转动,带动杆AC 在套管B 内滑动,套管B 及与其刚连的BD 杆又可绕通过B 铰而与图示平面垂直的水平轴运动。
已知:OA =BD =300mm ,OB =400mm ,当OA 转至铅直位置时,其角速度ωo =2rad/s ,试求D 点的速度。
C 12Aj C解 (1)平面运动方法: 由题可知:BD AC w w =确定AC 杆平面运动的速度瞬心。
套筒中AC 杆上一点速度沿套筒(为什么?)s rad IAOA IA v A AC /72.00=´==w w , s mm BD BD v AC BD D /216=´=´=w w D 点加速度如何分析?关键求AC 杆角加速度(=BD 杆角速度) 基点法,分析AC 杆上在套筒内的点(B’):(1) tA B n A B A B a a a a ¢¢¢++=r r r r大小:× ∠ ∠ × 方位:× ∠ ∠ ∠ 再利用合成运动方法:动点:套筒内AC 杆上的点B’,动系:套筒。
理论力学8—点的合成运动2分解
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(2) 应用速度合成定理时,可利用速度平行四边形中的 几何关系解出未知数。也可以采用投影法:即等式左 右两边同时对某一轴进行投影,投影的结果相等。
8.2 点的速度合成定理
通常选动点和动系主要有以下几种情况: 1. 有一个很明显的动点,在题中很容易发现;
2. 有一个不变的接触点,可选该点为动点;
ae 2 ve1
o
M1
ae1
o
ve1 (l r ) ae1 (l r ) 2
2 2
ve 2 l r
ae 2 l 2 r 2 2
重点要弄清楚牵 连点的概念
8.2 点的速度合成定理
rM rO r
r = xi yj zk
8.1 相对运动· 牵连运动· 绝对运动
习惯上把固定在地球上的坐标系称为 定参考系 , 以oxy坐标系表示;固定在其它相对于地球运动的参考 体上的坐标系称为动参考系,以o'x'y'坐标系表示。 用点的合成运动理论分析点的运动时,必须选定两 个参考系,区分三种运动:
(1) 动点相对于定参考系的运动,称为绝对运动;
第 8 章
点的合成运动
8.1 相对运动· 牵连运动· 绝对运动
8.2 点的速度合成定理
8.3 点的加速度合成定理
在不同的参考系中,对于同一动点,其运动方 程、速度和加速度是不相同的,这就是运动的 相对性。许多力学问题中,常常需要研究同一 点在不同参考系中的速度、加速度的相互关系。
8.1 相对运动· 牵连运动· 绝对运动
z'
k' j'
y'
i'
x'
O' y
理论力学第8章动力学普遍定理3
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W 得
i
2Q 9 P 2 2 l 0 M 12 g
——(*)
2 l
3 gM 2Q 9 P
将(*)式对t 求导数,得
2Q 9 P 12 g l 2
2
d dt
M
d dt
d dt
T 1 2 mv
2
1 2
J A
2
1 2
mv
2
JA
1 2
mr , v r
2
T
5 4
mv
2
当圆盘A质心沿斜面向下运动dS时:
δW
5 4
i
2 mg d S sin f mg d S cos mg d S ( 2 sin f cos )
由动能定理的微分形式dT=∑Wi得:
δ W F d s F r d m z ( F ) d
2
W
1
m z ( F )d
若 m z ( F ) 常量,则
W m z ( F )( 2 1 )
7
如果作用力偶m , 且力偶的作用面垂直转轴,则
W md
1 2
W 若m = 常量, 则 注意:功的符号的确定。
注意:圆轮作纯滚动时摩擦力F不做功
( d r 0 )
(2) 滚动摩擦阻力偶m的功 若m = 常量则 6.约束反力的功 约束反力元功为零或元功之和为零的约束称为理想约束。
W m m s R
即:理想约束的约束反力做功为零。
9
(1)光滑支承面
N dr δW N dr 0
2
——质点动能定理的微分形式
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10.12上题中,若空间摆的摆长 以 的规律变化,其中 为运动开始时的摆长, 为常值,试建立摆的运动微分方程。
解:将
, , , ,
代入球坐标形式运动微分方程得到:
10.13水平圆台上有一光滑导槽BC,槽内有一方块A如图示,今圆台从静止开始,以角加速度 绕铅垂轴转动。求开始转动时A相对于圆台的加速度。图中 , 。
(单位为m)
若缆车以5m/s的速度沿铁索前进,缆车和乘客总重量为 ,试以 表示缆车作用于铁索的正压力。假定缆车不影响铁索的形状。
解:由铁索轨迹方程 可得
,
其中 。根据几何关系有
,
(m)
对缆绳列写牛顿定律沿 方向的投影式:
,( )
导出
10.6一质量为80kg的滑雪运动员在图示位置的下滑速度36km/h。若山坡可视为抛物面,摩擦因数 ,试求运动员作用于雪地的力(在动力学解题时,假定动、静摩擦因数相等)。
。求单摆的相对运动微分方程。
解:取以O为原点的平动坐标系为非惯性系。
单摆:
:
将
代入上式,解得
10.19图示单摆的悬线长 ,悬点O在固定点 附近沿水平线做简谐运动, 。求单摆的相对运动微分方程。
解:取以O为原点的平动坐标系为非惯性系,空间摆相对非惯性系的位置用球坐标系表示。
O点加速度: ,
单摆:
:
:
将 代入上式,整理导出如下运动微分方程:
滑块A: ,
飞球:
:
将 , 代入上式,得
解出
,
10.8已知物块质量为 ,被限制在直线轨道上运动如图示。若弹簧刚度系数为 ,质量不计,试根据接触面无摩擦和有摩擦(动摩擦因数为 )两种情况建立物块的运动微分方程。
解:物块:
x: , , ,
y:
导出:
,(无摩擦)
,(有摩擦)
10.9小汽车关闭发动机后驶上一半径为200m的圆弧面如图示。设小车可视为质点,小车与落面的动摩擦因数为 ,试以 为广义坐标列出小车上坡的运动微分方程。
解:方块: ,向三轴投影得
, ,
其中 , 。因此有
(1)
滑动时将 代入式(1),解得 ;
将 代入式(1),解得 。
10.3游乐场一圆柱形旋转厅如图示,游客背对墙而立,当旋转厅达到一定角速度时,让地板下降。求保证游客(允许视为质点)不往下掉落的最小角速度。设人和墙之间的静摩擦因数 。
解:游客: ,向x、y轴投影得
解:汽车:
n: ,
: ,
将 和 代入,得
10.10图示质点P沿光滑的摆线轨道运动,摆线的参数方程为
试建立质点P的运动微分方程。
解:由
,
得
,
由此导出
从而解得
, 。
对质点P列写牛顿定律沿 方向的投影式:
则质点P的运动微分方程为
。
10.11试建立图示两自由度空间摆P的运动微分方程。
解:将
, , ,
代入球坐标形式运动微分方程得到
解:滑块E为一自由度。以相对平衡位置O为原点建立 坐标系,以曲杆ABCD为非惯性系。在相对平衡位置,由 ,导出
(1)
其中 为弹簧静伸长。
滑块E:
x: (2)
将(1)代入(2),导出如下运动微分方程:
10.16上题中,若杆CD改为与AB轴成 角如图示,其他条件不变,试建立物体E的运动微分方程。
解:滑块E为一自由度。以相对平衡位置O为原点建立 坐标系,以构件ABCD为非惯性系。在相对平衡位置,由 ,导出
,
由上二式解得
10.4一质量为1ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱg的小球A被限制在两滑槽内运动,如图示。若两滑槽的运动规律分别为 和 (其中, 以 计, , 以cm计),试求在任意时刻小球A所受到的作用力。
解:设
, ,
则有
,
根据牛顿定律,小球A受到得作用力为:
10.5支撑缆车的铁索成悬链线状如图示,相对(Oxy)坐标系的轨迹方程为
解:由图可得抛物线方程为 ,则
,
由几何关系得
,
对运动员列写牛顿定律沿 方向的投影式:
,( )
导出
运动员作用于雪地的力即为 和 。
10.7图示一离心调速器,表示小球位置的角度坐标 取决于调速器的角速度及作用于轴承A的力 。若小球质量为10kN, ,各杆长20cm(不计重量),求 时调速器的角速度 。
解:
(1)、(2)中消去 ,并将 , , , 代入,导出
若C右滑、B上滑,将两图比较可知只要改变 的符号即可,即
因此B、C相对平台静止的 的范围
10.15轴AB以角速度 匀速转动,质量为 的物体E可在垂直于AB轴并与之相固接的光滑杆CD上滑动如图示。若C,E之间弹簧的刚度系数为 ,试建立物体E的运动微分方程。
(1)
其中 为弹簧静伸长。
滑块E:
:
将式(1)代入上式,导出如下运动微分方程:
10.17一炮弹以初速 、倾角 在地球表面北纬 处向北发射如图示。不计空气阻力。(1)忽略地球自转的影响,求炮弹的运动微分方程及运动规律;(2)考虑地球自转的影响,求炮弹的相对运动微分方程,并计算经过时间 后炮弹东偏的距离。
解:A(以圆台为非惯性系):
,( )
:
10.14一平台以 的角速度匀速转动如图示。物体C重450N,物体B重225N,由不可伸长、不计质量的绳索相互连接。若B,C与平台接触面的静摩擦因数均为0.4,求保证B,C相对平台静止的 范围。
解:以平台为非惯性系:
C(左滑):
y:
x: (1)
B(下滑):
x:
y: (2)
解:
(1)炮弹: ( )
, ,
, ,
(2)
炮弹(地球为非惯性系):
忽略具有 的微量项,即不计 ,则导出
(*)
具有初始条件:
, ,
将 视作小参数,用摄动法求解上述方程。令 。得到零次方程与情况(1)相同,将其解代入式(*),得
解出 。表明炮弹东偏。
10.18图示单摆的悬线长 ,悬点O在固定点 附近沿铅垂线做简间谐运动,
10.1一质量为10kg的小球置于倾斜 的光滑斜面上,并用平行于斜面的软绳拉住如图示。求当斜面以 的加速度向左运动时,绳子中的拉力以及斜面上的压力,并问当斜面的加速度达到多大时绳子中的拉力为零?
解:小球:
: ,
: ,
令第一式中得 ,解得:
10.2一重20N的小方块放于绕铅垂轴转动的水平圆台上如图示, ,今圆台从静止开始以 的匀角加速度转动。设方块与台面间的静摩擦因数为0.25,问经过多少时间后,方块开始在台面上滑动?又问当 时,方块与台面间的摩擦力多大?