大学热学知识点总结
大一热学知识点
大一热学知识点热学是物理学的一个重要分支，研究热量的传递、转化和性质变化。
在大一的学习中，热学是一门基础而又关键的学科。
下面，我将为大家介绍大一热学的几个重要知识点。
一、热量与温度的概念及单位热量是物体间传递的能量，它与物体的温度密切相关。
在热学中，热量的单位是焦耳(J)。
温度是物体内部微观粒子的热运动程度的物理量，常用的单位是摄氏度(℃)或开尔文(K)。
在热学中，摄氏度和开尔文之间的关系是：K=℃+273.15。
二、热平衡和热传导定律当两个物体处于接触状态，并且它们的温度相同时，我们说它们达到了热平衡。
热平衡是热学中一个重要的基本概念。
热传导是指热量从热量较高的物体传递到热量较低的物体的过程。
根据热传导的性质，我们可以得出热传导的定律：热流的大小正比于温度差和传导物体的导热性能，反比于物体之间的距离。
热传导的单位是焦耳/秒(J/s)，也可以用瓦特(W)表示。
三、热胀冷缩现象与热膨胀系数物体在受热时会发生热胀，温度降低时会发生冷缩。
热胀冷缩是物体因温度变化而引起的尺寸变化现象。
热膨胀系数是描述物体热胀冷缩性质的一个物理量。
它表示单位温度升高(或降低)时，物体长度的相对增量。
不同物质的热膨胀系数不同，单位是1/℃。
常见的热膨胀系数有线膨胀系数、面膨胀系数和体膨胀系数。
四、理想气体状态方程与压强和温度的关系理想气体状态方程是描述理想气体状态的一个重要公式。
它可以表示为PV=nRT，其中P是气体的压强，V是气体的体积，n是气体的摩尔数，R是气体常数，T是气体的绝对温度。
根据理想气体状态方程，我们可以得出气体的压强和温度成正比的关系，即当气体的体积和物质的量不变时，气体的压强与温度成正比。
五、热容与比热容热容是物体吸收或释放单位热量时的温度变化量。
它是描述物体热力学性质的一个重要参数。
比热容是热容的一种相对值，它表示单位质量物质吸收或释放单位热量时的温度变化量。
常用的比热容单位是焦耳/(千克·开尔文)(J/(kg·K))。
大学热学知识点总结图
大学热学知识点总结图一、热力学基础知识1. 温度、热量和热平衡温度是物质内部微观运动的表现，热量是能量的一种形式，热平衡是指两个系统之间不再有能量的净传递。
2. 热力学第一定律能量守恒定律，在自然界中能量不会自行减少或增加。
3. 热力学第二定律热量不会自发地由低温物体传递给高温物体，熵增加原理。
4. 热力学第三定律当温度趋近于绝对零度时，任何实体的熵均趋于零，即系统的熵在温度趋近绝对零度时趋于一个常数。
5. 理想气体理想气体状态方程和理想气体内能的表达式。
6. 凝固和融化物质由固态转变为液态称为融化，由液态转变为固态称为凝固。
凝固和融化温度是由物质特性决定的。
二、热力学循环1. 卡诺循环卡诺循环是热机的理想循环，包括等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩四个过程。
2. 斯特林循环斯特林循环是一种热机的实际循环，包括等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩四个过程。
3. 高尔辛循环高尔辛循环是一种蒸汽轮机工作的热力循环过程，包括等压加热、等容膨胀、等压冷凝和等容压缩四个过程。
三、热力学系统1. 开放系统与闭合系统开放系统和闭合系统能够与外界进行物质、能量交换。
2. 热力学过程等容过程、等压过程、等温过程、绝热过程。
3. 热力学函数内能、焓、吉布斯自由能、哈密顿函数等热力学函数的定义和性质。
四、热传导1. 热传导的基本定律傅里叶热传导定律、傅里叶热传导方程、热导率概念。
2. 热传导的应用导热系数、传热表面积、传热温度差、传热距离等参数。
3. 热传导的热阻和导热系数热阻的概念和计算、导热系数的概念和计算。
五、热辐射1. 热辐射的基本定律斯特藩—玻尔兹曼定律、维恩位移定律、铂居—史恩定律。
2. 黑体辐射和表面发射系数黑体的定义、黑体的吸收、发射和反射的关系。
3. 热辐射的热平衡和热不平衡热辐射的观测和应用。
六、热功学1. 热功学的基本定律各态函数、热力学基本关系和亥姆霍兹自由能、君体—吉布斯函数的性质。
2. 熵增加原理和热功学过程热功学过程的熵增加原理，等熵过程、绝热过程等。
大学物理热学
ΔU=Q+W，其中ΔU表示系统内能的增量，Q表示外界对系统传递的热量，W表示外界对系统做的功。
热力学第二定律
内容
不可能把热从低温物体传到高温物体而不产生其他影响，或不可能从单一热源 取热使之完全转换为有用的功而不产生其他影响，或不可逆热力过程中熵的微 增量总是大于零。
表达式
对于可逆过程，有dS=(dQ/T)；对于不可逆过程，有dS>(dQ/T)，其中S表示熵， T表示热力学温度。
02
辐射传热特点
不需要介质，可在真空中传播；伴 随能量形式的转换；辐射强度与物
体温度的四次方成正比。
04
应用
太阳能利用、红外遥感测温、激光 器等。
复合传热过程分析
复合传热 分析方法 影响因素
应用
实际传热过程中往往同时存在热传导、对流和辐射三种传热方式。 根据具体传热条件，建立物理模型，综合运用热传导、对流和辐 射的传热规律进行分析计算。
02
理想气体性质及应用
理想气体状态方程
01
理想气体状态方程
pV = nRT，其中p为压强，V为 体积，n为物质的量，R为气体常 数，T为热力学温度。
02
理想气体状态方程 的适用条件
适用于稀薄气体，即气体分子间 距离较大，相互作用力可忽略不 计。
03
理想气体状态方程 的应用
可用于计算气体的压强、体积、 温度等物理量，以及进行气体状 态变化的分析。
热力学在其他领域应用
化学工业
制冷与空调
新能源领域
在化学工业中，热力学原理被广泛应用 于化学反应过程的分析和优化。通过热 力学计算和分析，可以确定化学反应的 条件、反应热、反应平衡常数等关键参 数，为化学工业的生产提供理论指导。
大学物理热学知识点整理
大学物理热学知识点整理热运动：物质世界的一种基本运动形式，是构成宏观物体的大量微观粒子的永不停息的无规则运动。
热现象：构成宏观物质的大量微观粒子热运动的集体表现。
宏观量：表征系统状态的物理量。
微观量：描写单个分子特征的物理量。
热力学系统，简称系统：一些包含有大量微观粒子（如分子、原子)的物体或物体系。
外界或环境：系统以外的物体。
孤立系统：与外界没有任何相互作用的热力学系统。
封闭系统：与外界没有物质交换但有能量交换的系统。
开放系统：与外界既有物质交换又有能量交换的系统。
平衡态：对于一个孤立系，经过足够长的时间后，系统必将达到一个宏观性质不随时间变化的状态，这种状态称为平衡态。
热动平衡：在平衡态下，组成系统的微观粒子仍处在不停的无规则热运动之中，只是它们的统计平均效果不变，这是一种动态的平衡，又称为热动平衡。
状态参量：在平衡态下，热力学系统的宏观性质可以用一些确定的宏观参量来描述，这种描述系统状态的宏观参量称为状态参量。
态函数：由平衡态确定的其他宏观物理量可以表达为一组独立状态参量的函数，这些物理量称为“态函数”。
体积V ：气体分子所能到达的空间，即气体容器的容积。
单位立方米（ m^{3} ）,也用升（ L ）为单位。
压强p ：气体作用与容器壁单位面积上的压力，是大量分子对器壁碰撞的宏观表现。
SI单位制中单位是帕斯卡，简称帕（ Pa ）, 1\;Pa=1\;N/m^{2} 。
有时压强的单位还用大气压（ atm ）和毫米汞柱（ mmHg ）表示。
换算关系为1\;atm=1.013\times10^{5}\;Pa1\;mm\Hg=\frac{1}{760}\;atm=1.33\times10^{2}\;Pa温度：表征物体的冷热程度的物理量。
热平衡：在与外界影响隔绝的条件下，使两个热力学系统相互接触，让它们之间能发生传热，热的系统会慢慢变冷，冷的系统会慢慢变热，经过一段时间后，它们会达到一个共同的平衡状态，称这两个系统达到了热平衡。
大一热学知识点总结
大一热学知识点总结热学是物理学的重要分支，研究热量的传递、转化和守恒的规律。
在大一学习中，我们对热学有了初步的了解，下面是对大一热学知识点的总结。
一、热力学基本概念1. 热力学系统：指所研究的物体或物质的范围，包括研究对象和周围环境。
2. 热平衡：指热力学系统内部各部分热量的传递达到平衡状态。
3. 热力学第一定律：能量守恒定律，能量可从一种形式转化为另一种形式，但总能量不变。
二、热力学过程与循环1. 等压过程：系统在恒定的压强下进行，体积发生变化。
2. 等容过程：系统的体积保持不变，在容器中发生的过程。
3. 等温过程：系统与周围环境保持温度不变。
4. 绝热过程：系统与外界不进行热量的交换。
5. 热力学循环：系统经历一系列过程后回到初始状态的过程。
三、热力学定律和公式1. 热力学第二定律：热量不会自发地从低温物体传递到高温物体，热量的自发流动方向是从高温到低温。
2. 卡诺循环效率：决定于两个温度之比，既高温与低温的比值。
3. 热力学温标：绝对温度，以绝对零度为零点的温标。
4. 热容量：表示物体吸收或释放热量的能力，单位是焦耳/摄氏度。
5. 等温线和绝热线：在PV图上代表不同过程的曲线。
四、热力学方程1. 理想气体状态方程：PV = nRT，关系压强、体积、物质的摩尔数和温度。
2. 等温变化的理想气体方程：P₁V₁ = P₂V₂，表示等温变化时的物态方程。
3. 等压变化的理想气体方程：V₁/T₁ = V₂/T₂，表示等压变化时的物态方程。
4. 等容变化的理想气体方程：P₁/T₁ = P₂/T₂，表示等容变化时的物态方程。
五、热力学热传导和传热1. 热传导：热量通过物体内部颗粒之间的碰撞传递的过程。
2. 导热系数：衡量物质传热能力的物理量。
3. 热传导的计算：热传导率 = 导热系数 ×断面积 ×温度差 / 材料的厚度。
4. 对流传热：液体或气体中由于温度差而产生的流体运动传递热量。
热学基本知识点汇总
热学基本知识点汇总
热学基本知识点汇总
一、热学基本定律
1、牛顿冷却定律：物体放置在绝热环境中时，它的温度随时间而逐渐下降，当它达到环境温度时，就不再降低了。
2、热力守恒定律：总的热能在物理、化学反应过程中永远守恒，反应前后的总热能一定相等。
3、热量定律：吸热量等于加热量，只有当温度相等时才成立。
4、伽马定律：当表面温度低于环境（或源）温度时，物体表面射出的辐射量与温度的四次方成正比；当表面温度高于环境（或源）温度时，物体表面射出的辐射量与温度的四次方成负比。
二、热传导
1、热传导：热量在物体内部通过传导实现热能的转移。
2、热传导的因素：温度、传热系数、传热面积、热传导系数和传热距离。
3、热传导的方程：传热量＝传热面积×热传导系数×温度差÷传热距离。
三、热导率
1、热导率：在温度恒定的条件下，单位时间内物体外部传入的热量与温度梯度成正比的量。
2、热导率的单位：W（瓦特）/（m2·K）。
3、热导率的因素：物质的热传导系数、传热距离和温度梯度。
四、热膨胀
1、热膨胀：随着温度的升高，各种物质的体积会随之增加，这种现象叫做热膨胀。
2、热膨胀的单位：10-6/℃或 K-1。
3、热膨胀的因素：物质的热膨胀系数、温度，物质的热容量、温度变化速率和体积。
大学热学物理知识点总结
大学热学物理知识点总结1.热力学基本定律热力学基本定律是热学物理的基础，它包括三个基本定律，分别是热力学第一定律、热力学第二定律和热力学第三定律。
（1）热力学第一定律热力学第一定律是能量守恒定律的热学表述，它规定了热力学系统能量的守恒性质。
简单地说，热力学第一定律表明了热力学系统能量的增减只与系统对外界做功和与外界热交换有关。
热力学第一定律的数学表达式为ΔU=Q-W，其中ΔU表示系统内能的增量，Q表示系统吸热的大小，W表示系统对外界所作的功。
由此可以看出，系统的内能变化量等于吸收热量减去做的功。
（2）热力学第二定律热力学第二定律是热力学系统不可逆性的表述，它规定了热力学系统内部的熵增原理，即系统的熵不会减小，而只会增加或保持不变。
简单地说，热力学第二定律表明了热力学系统内部的任何一种热力学过程都是不可逆的。
这意味着热力学系统永远无法使热量全部转化为功，总会有一部分热量被转化为无效热。
热力学第二定律还表明了热力学过程的方向性，即热量只能从高温物体传递到低温物体，而不能反向传递。
（3）热力学第三定律热力学第三定律规定了当温度趋于绝对零度时，任何物质的熵都将趋于一个有限值，这个有限值通常被定义为零。
简单地说，热力学第三定律表明了在绝对零度时，任何系统的熵都将趋于零。
热力学第三定律的提出对于热学物理的研究具有非常重要的意义，它为我们理解热学系统的性质提供了重要的基础。
2.热力学过程热力学过程是指热力学系统内部发生的一系列变化，包括各种状态参数的变化和热力学系统对外界的能量交换。
常见的热力学过程有等温过程、绝热过程、等容过程和等压过程等。
这些过程在日常生活以及工业生产中都有着广泛的应用。
（1）等温过程等温过程是指在恒定温度下进行的热力学过程。
在等温过程中，系统对外界做的功和吸收的热量之比是一个常数。
这意味着等温过程的压强和体积成反比，在P-V图上表现为一条双曲线。
常见的等温过程有等温膨胀和等温压缩等。
（2）绝热过程绝热过程是指在无热交换的情况下进行的热力学过程。
大学物理(热学知识点总结)
热力发电
利用高温热源和低温热源 之间的温差，通过热力循 环将热能转化为机械能， 再转化为电能。
04
热传递原理
导热、对流和辐射的原理
01 02
导热原理
导热是物质内部微观粒子（如分子、原子等）相互碰撞，将能量从高温 处传到低温处的现象。导热速率与物质的导热系数、温度梯度以及热流 路径的长度有关。
对流原理
热学的发展历程
古代对热现象的认识
01
人类很早就开始对热现象进行观察和利用，如火的使用、烧制
陶器等。
近代热学的形成
02
随着工业革命和科学技术的发展，热学逐渐形成一门独立的学
科，开始有越来越多的学者对热现象进行研究。
现代热学的应用
03
热学在能源利用、环境保护、航天航空等领域得到广泛应用，
成为推动人类社会发展的重要力量。
大学物理(热学知识点总 结)
• 热学概述 • 热力学第一定律 • 热力学第二定律 • 热传递原理 • 热力学与日常生活
01
热学概述
热学的定义与重要性
定义
热学是一门研究热现象的学科，主要 探讨热量传递、热力学过程和热力学 定律等方面的内容。
重要性
热学是物理学的重要分支之一，与日 常生活、工程技术和科学研究密切相 关，对于理解物质的基本性质和变化 规律具有重要意义。
证明
热力学第一定律也可以通过实验来证明。例如，通过测量封闭系统中热量转移和相应体积变化等实验数据，可以 验证热力学第一定律。
定律的应用实例
实例1
在汽车发动机中，燃料燃烧产生的热量转化为机械能，驱动汽车行驶。这正是 热力学第一定律的应用，即能量从一种形式（化学能）转化为另一种形式（机 械能）。
大一热学章节知识点梳理
大一热学章节知识点梳理
大一热学一般包括以下几个章节：热力学基本概念、热力学过程、气体分子动理论、杨氏模型、热传导、热辐射和热力学第一定律。
1.热力学基本概念：
a.热、温度、热平衡、热力学系统的概念及基本性质。
b.简单系统与复合系统。
c.宏观状态和微观状态的区别。
d.焓、压强、体积和温度的关系。
2.热力学过程：
a.等压过程、等容过程、等温过程、绝热过程的基本概念和性质。
b.理想气体状态方程和摩尔气体状态方程的推导和应用。
c.等温扩张、等容加热等过程的计算问题。
3.气体分子动理论：
a.理想气体模型的假设。
b.气体分子的运动状态和分布速率。
c.理想气体的分子平均动能和平均自由程。
4.杨氏模型：
a.杨氏模型的基本假设和推导过程。
b.真实气体与杨氏模型的比较。
c.统计力学与杨氏模型的关系。
5.热传导：
a.热传导的基本概念和机制。
b.热传导的数学模型。
c.热传导的应用和问题求解。
6.热辐射：
a.热辐射的基本概念和性质。
b.热辐射的黑体辐射和普朗克定律。
c.热辐射的应用和问题求解。
7.热力学第一定律：
a.热力学第一定律的基本概念和表述。
b.等温过程和绝热过程中的热量传递。
c.热力学第一定律的应用和问题求解。
以上是大一热学章节的主要知识点梳理，每个章节都有其重要性和应用性。
在学习过程中，可以结合实际应用和例题进行理解和掌握。
此外，还可以通过实验和实践来加深对热学知识的理解和应用能力。
大一热学知识点总结归纳
大一热学知识点总结归纳大一热学是理工科学生在大一上学期学习的一门课程，它为我们打下了热力学和热传导方面的基础知识。
在这门课程中，我们学习了许多重要且实用的热学知识点，下面我将对这些知识点进行总结和归纳。
一、热力学基本理论1. 热力学系统与界面：介绍了热力学系统的概念以及系统与界面之间的相互作用关系，引入了系统和界面的平衡状态。
2. 热力学第一定律：阐述了能量守恒定律，即能量可以从一个系统转移到另一个系统，但总能量守恒。
3. 热力学第二定律：介绍了热力学过程的方向性，表明热量不能自发地从低温物体传递到高温物体，热力学第二定律给出了能量转化的限制条件。
4. 热力学第三定律：阐述了当温度接近绝对零度时，凝固熵趋于零。
二、热力学循环1. 卡诺循环：介绍了卡诺循环的理论基础和性能优化原则，卡诺循环是一个理想的热力学循环，它是用来衡量热机性能的标准。
2. 斯特林循环：讲解了斯特林循环的工作原理和性能特点，斯特林循环是一种利用气体的等温膨胀和等温压缩来完成工作的热力学循环。
3. 蒸汽动力循环：介绍了蒸汽动力循环的基本概念和组成部分，包括锅炉、汽轮机、冷凝器和泵等。
三、热传导1. 热传导基本原理：解释了热传导的基本机制，包括传热的方式和传热速率的计算方法。
2. 斯特法定律：说明了温度梯度与热流密度之间的关系，是热传导领域中常用的定律之一。
3. 热传导方程：描述了热量传导过程的数学模型，可以用来解决热传导问题。
4. 材料的导热性质：介绍了导热系数和热导率等与材料导热性能相关的物理量，并讨论了不同材料的热传导特性。
四、热学实践1. 热学实验：描述了一些常见的热学实验，如测量热导率和比热容等实验方法和步骤。
2. 热机性能评价：介绍了评价热机性能的一些指标和方法，如热效率和热机循环图等。
3. 热力学计算：讲解了热力学计算中常用的公式和计算方法，如功和热的计算方法。
总结：通过学习大一热学，我们对热力学基本理论、热力学循环、热传导和热学实践等方面有了更深入的了解。
大一物理热学总结知识点
大一物理热学总结知识点热学是大一物理课程中的一部分，研究热能的传递、转化和计量。
下面将对大一物理热学课程中的重要知识点做一个总结。
一、温度和热平衡1. 温度：温度是物体分子平均动能的度量，可以通过温度计进行测量。
2. 热平衡：热平衡是指两个物体之间没有温度差异，热量不再流动。
二、热量与热容量1. 热量：热量是物体间能量的传递方式，沿着温度梯度从高温物体流向低温物体。
2. 热容量：热容量是物体温度升高单位温度所吸收的热量。
热容量可用公式Q=mCΔT计算，其中Q表示吸收的热量，m表示物体质量，C表示物体的比热容，ΔT表示温度变化。
三、传热方式1. 热传导：热传导是指热量通过物质内部传递，取决于物质的导热性能和温度梯度。
2. 热对流：热对流是指流体内部和流体与固体表面之间的热量传递方式，取决于流体的流动性质。
3. 热辐射：热辐射是指热量通过电磁波辐射传递，不需要物质介质，可以在真空中传递。
四、热力学第一定律热力学第一定律是对能量守恒定律在热学中的应用，用来描述热量转化为其他形式能量的过程。
热力学第一定律可以表示为：ΔU = Q - W，其中ΔU表示系统内能的变化，Q表示吸收的热量，W表示对外界做功。
五、热机和热效率1. 热机：热机是将热量转化为功的装置，常见的热机有蒸汽机和内燃机等。
2. 热效率：热效率是指热机的输出功与输入热量之比，可用公式η = W/QH计算，其中W表示输出功，QH表示输入热量。
六、热力学第二定律热力学第二定律是热学领域的基本定律之一，描述了热能的自发转化方向。
热力学第二定律有多种表述方式，如开尔文表述和克劳修斯表述。
七、热力学循环热力学循环是指在一定条件下，热能从高温物体转化为功并完全或部分返还给低温物体的过程。
常见的热力学循环有卡诺循环和斯特林循环等。
八、熵和热力学第二定律熵是描述系统无序度的物理量，热力学第二定律可以表述为对于一个孤立系统，其熵要么增加，要么保持不变，不会减小。
大学物理热学知识点和试题
热学知识点总结1.温度的概念与有关定义1)温度是表征系统热平衡时的宏观状态的物理量。
2)温标是温度的数值表示法。
常用的一种温标是摄氏温标，用t表示，其单位为摄氏度（℃）。
另一种是热力学温标，也叫开尔文温标，用T表示。
它的国际单位制中的名称为开尔文，简称K。
热力学温标与摄氏温标之间的换算关系为：T/K=273.15℃ + t温度没有上限，却有下限。
温度的下限是热力学温标的绝对零度。
温度可以无限接近于0 K，但永远不能到达0 K。
2.理想气体的微观模型与大量气体的统计模型。
速度分布的特征。
1)为了从气体动理论的观点出发，探讨理想气体的宏观现象，需要建立理想气体的微观结构模型。
可假设：a气体分子的大小与气体分子之间的平均距离相比要小得多，因此可以忽略不计。
可将理想气体分子看成质点。
b分子之间的相互作用力可以忽略。
c分子键的相互碰撞以及与器壁的碰撞可以看作完全弹性碰撞。
综上所述：理想气体分子可以被看作是自由的，无规则运动着的弹性质点群。
2）每个分子的运动遵从力学规律，而大量分子的热运动则遵从统计规律。
统计规律告诉我们，可以听过对围观物理量求平均值的方法得到宏观物理量。
气体的宏观参量（温度、压强等）是气体分子热运动的为管理的统计平均值。
3.理想气体状态方程与应用当质量一定的气体处于平衡态时，其三个状态参数P、V、T并不相互独立，二十存在一定的关系，其表达式称为气体的状态方程f（P，V，T）= 0最终得：T V p T pV '''=。
此式称为理想气体的状态方程。
标准状态：RT Mm pV =。
R=8.31J ·mol -1·K -1，称为摩尔气体常量。
设一定理想气体的分子质量为m 0，分子数为N ，并以N A 表示阿伏伽德罗常数，可得：T N R V N V RT m N Nm V RT M m p AA ===00 得：nkT p =，为分子数密度，可谓玻耳玆曼常量，值为1.38×10-23J ·K -1.这也是理想气体的状态方程，多用于计算气体的分子数密度，以及与它相关的其它物理量。
大学物理热学知识点
大学物理热学知识点一、理论基础力学1、运动学参照系。
质点运动的位移和路程，速度，加速度。
相对速度。
矢量和标量。
矢量的制备和水解。
匀速及匀速直线运动及其图象。
运动的合成。
抛体运动。
圆周运动。
刚体的对应状态和绕定轴的旋转。
2、牛顿运动定律力学中常用的几种力牛顿第一、二、三运动定律。
惯性参照系的概念。
摩擦力。
弹性力。
胡克定律。
万有引力定律。
光滑球壳对壳内和壳外质点的引力公式（不建议求出）。
开普勒定律。
行星和人造卫星的运动。
3、物体的平衡共点力促进作用下物体的均衡。
力矩。
刚体的均衡。
战略重点。
物体平衡的种类。
4、动量冲量。
动量。
动量定理。
动量守恒定律。
反冲运动及火箭。
5、机械能功和功率。
动能和动能定理。
重力势能。
引力势能。
质点及光滑球壳壳内和壳外的引力势能公式（不建议求出）。
弹簧的弹性势能。
功能原理。
机械能守恒定律。
相撞。
6、流体静力学恒定流体中的应力。
浮力。
7、振动简揩振动。
振幅。
频率和周期。
位相。
振动的图象。
参考圆。
振动的速度和加速度。
由动力学方程确认四极振动的频率。
阻尼振动。
受迫振动和共振（定性了解）。
8、波和声横波和纵波。
波长、频率和波速的关系。
波的图象。
波的干预和绕射（定性）。
声波。
声音的响度、音调和音品。
声音的共鸣。
乐音和噪声。
热学1、分子动理论原子和分子的量级。
分子的热运动。
布朗运动。
温度的微观意义。
分子力。
分子的动能和分子间的势能。
物体的内能。
2、热力学第一定律热力学第一定律。
3、气体的性质热力学温标。
理想气体状态方程。
普适气体恒量。
理想气体状态方程的微观解释（定性）。
理想气体的内能。
理想气体的等容、等压、等温和绝热过程（不要求用微积分运算）。
4、液体的性质流体分子运动的特点。
表面张力系数。
浸润现象和毛细现象（定性）。
5、液态的性质晶体和非晶体。
空间点阵。
液态分子运动的特点。
6、物态变化熔融和凝结。
熔点。
熔解热。
蒸发和凝结。
饱和汽压。
沸腾和沸点。
汽化热。
临界温度。
液态的升华。
空气的湿度和湿度计。
大学物理(热学知识点总结)
7、bca为理想气体绝热过程，b1a和b2a是任意过程，则上述两 过程中气体作功与吸收热量的情况是: A） b1a过程放热，作负功；b2a过程放热，作负功． B） b1a过程吸热，作负功；b2a过程放热，作负功． C）b1a过程吸热，作正功；b2a过程吸热，作负功． D） b1a过程放热，作正功；b2a过程吸热，作正功．
[1]、有一定量的理想气体，从初状态 a （P1 、V1 ）开始， 经过一个等容过程达到压强为P1 / 4 的 b 态，再经过一个等 压过程达到状态C ，最后经过等温过程而完成一个循环， 求：该循环过程中系统对外作的功A 和所吸收的热量Q。 解：由已知可得： a( P 1 ,V1 )
循环过程
E 0 Q A V V1 1) a b A 0 2) b c A p1 (4V1 V1 ) / 4 3 p1V1 / 4 3) c a A p1V1 ln( V1 / 4V1 ) p1V1 ln4
p (105 Pa) 3 2 1 O A 1 2 C V (103 m3) B
解：(1) A→B：
A1
ΔE1= CV (TB-TA)=3(pBVB-pAVA) /2=750 J Q=A1+ΔE1＝950 J． B→C： A2 =0 ΔE2 = CV (TC-TB)=3( PCVC-PBVB ) /2 =-600 J． Q2 =A2 +ΔE2 ＝-600 J． C→A： A3 = PA (VA－VC)=－100 J．
解（ ： 1） 等 容 过 程 ， A 0, 外 界 对 气 体 作 功 A 0 M i Q E CV T RT M mol 2 0.02 3 8.31 ( 300 290 ) 623 ( J ). 0.004 2 (2)等压过程， E 与 （ 1） 同 。
大一热学章节知识点梳理
大一热学章节知识点梳理热学作为物理学的一个重要分支，主要研究热能与其他形式能量之间的转化关系，以及与物质性质和状态变化之间的关系。
大一热学课程是热学的入门课程，主要内容包括热力学基本概念、热力学定律、热力学循环等。
本文将对大一热学章节中的知识点进行梳理，以便更好地理解和掌握这门课程。
一、热力学基本概念1. 热力学系统：热力学研究的对象，可以是封闭系统、开放系统或孤立系统。
2. 热力学平衡：系统的宏观性质不随时间变化，并且各部分不再相互影响。
3. 温度：物体内部分子热运动的程度，是物体与外界热平衡时的特征量。
4. 内能：物体分子内部的动能和相互作用势能的总和。
5. 热量和功：热传递和功的转化是热力学基本过程。
二、热力学定律1. 热力学第一定律：能量守恒定律，系统的内能变化等于系统所吸收的热量与对外界所作的功之和。
2. 热力学第二定律：热量自然只能从高温物体传递到低温物体，热力学过程具有不可逆性。
3. 热力学第三定律：绝对零度是不可达到的温度，熵在绝对零度下为零。
三、热力学循环1. 卡诺循环：理想热机的一个理论模型，由绝热过程和等温过程组成。
2. 等温扩张和等温压缩：在等温条件下，气体的体积和压强之间的关系。
3. 绝热过程：在没有热量交换的条件下，气体的温度和体积之间的关系。
四、气体状态方程1. 状态方程的定义：描述气体状态的方程，包括理想气体状态方程和实际气体状态方程。
2. 理想气体状态方程：P·V = n·R·T，其中P为气体压强，V为气体体积，n为气体物质的物质量，R为气体常数，T为气体的绝对温度。
3. 实际气体状态方程：根据实验得出的针对不同条件的状况方程，如范德瓦尔斯方程等。
五、相变与物态方程1. 相变的定义：物质由一个物态转化为另一个物态的过程，如凝固、融化、汽化和凝华等。
2. 相变热：相变过程中单位质量物质吸收或者释放的热量。
3. 物态方程：描述物质在不同温度和压强下的状态，如气体状态方程、液体状态方程和固体状态方程等。
大学热学知识点总结
热学复习大纲热力学第零定律:在不受外界影响的情况下，只要A 和B 同时与C 处于热平衡，即使A 和B 没有接触，它们仍然处于热平衡状态，这种规律被称为热力学第零定律。
1)选择某种测温物质，确定它的测温属性； 经验温标三要素： 2)选定固定点；3)进行分度，即对测温属性随温度的变化关系作出规定。
经验温标：理想气体温标、华氏温标、兰氏温标、摄氏温标 (热力学温标是国际实用温标不是经验温标) 理想气体微观模型1、分子本身线度比起分子间距小得多而可忽略不计2、除碰撞一瞬间外，分子间互作用力可忽略不计。
分子在两次碰撞之间作自由的匀速直线运动；3、处于平衡态的理想气体，分子之间及分子与器壁间的碰撞是完全弹性碰撞；4、分子的运动遵从经典力学的规律:在常温下，压强在数个大气压以下的气体，一般都能很好地满足理想气体方程。
处于平衡态的气体均具有分子混沌性单位时间内碰在单位面积器壁上的平均分子数 压强的物理意义分子平均平动动能2k 21v m =ε 温度的微观意义 kT v m t 23212==ε 绝对温度是分子热运动剧烈程度的度量是分子杂乱无章热运动的平均平动动能，它不包括整体定向运动动能。
粒子的平均热运动动能与粒子质量无关，而仅与温度有关 气体分子的均方根速率mrms M RTmkTv v 332=== 范德瓦耳斯方程1、分子固有体积修正2、分子吸引力修正k 32εn p =统计关系式宏观可测量量 微观量的统计平均值RT M m b M m V V a M m p V m mol RT b V V ap mm m m m=-⋅+=-+])()][()([:,,)1(,))((:222则范氏方程为体积为若气体质量为范氏气体范德瓦耳斯方程平均值运算法则设)(u f 是随机变量u 的函数， 则)()()()(u g u f u g u f +=+ 若c 为常数，则 )()(u f c u cf =若随机变量u 和随机变量v 相互统计独立。
大学物理热学知识点归纳总结
大学物理热学知识点归纳总结在大学物理中，热学是一个重要的分支学科，研究热与能量的传递、转化以及物体的热性质。
下面将对大学物理热学的知识点进行归纳总结，帮助读者更好地理解和掌握这一领域的知识。
一、热传递1. 热传递方式热传递主要有三种方式：传导、对流和辐射。
传导是通过物质内部的分子碰撞传递能量；对流是通过流体的运动传递能量；辐射是通过波的传播传递能量。
2. 热传导定律热传导可以用傅里叶定律来描述，该定律表示热流密度与温度梯度成正比。
热传导系数是描述物质导热性能的物理量。
3. 对流换热对流换热是通过流体对流传热的现象，常见的例子包括空气对流、水的对流等。
对流换热可以通过牛顿冷却定律进行计算。
4. 辐射换热辐射换热是通过电磁波的辐射传递能量，不需要介质参与。
斯特藩-玻尔兹曼定律描述了辐射换热的关系，还有黑体辐射以及斯特藩定律可用于描述辐射换热的各种特性。
二、热力学1. 温度和热量温度是物体内部分子热运动的强弱程度的度量，用热力学温标来表示；热量是物体之间传递的热能。
2. 理想气体状态方程理想气体状态方程描述了气体的状态参数之间的关系，一般形式为PV = nRT，其中P是气体的压强，V是体积，n是物质的物质量，R是理想气体常数，T是温度。
3. 热力学第一定律热力学第一定律是能量守恒定律在热学过程中的表现，表示了热量与功的转化关系。
ΔU = Q - W，其中ΔU是内能变化，Q是吸收的热量，W是对外界做的功。
4. 热力学第二定律热力学第二定律描述了自然界热现象发生的方向性，主要有熵增定律和开尔文定律。
熵增定律指出自发过程的总熵增不会小于零，开尔文定律则根据热机和热泵的运行原理提出了热力学温标的概念。
三、热量传递的应用1. 热膨胀热膨胀是物体随着温度变化而引起的体积、长度等物理量的变化。
线膨胀、面膨胀和体膨胀是常见的热膨胀现象，可以通过热膨胀系数进行定量描述。
2. 热传感器热传感器是利用物体温度变化引起的一些物性变化进行温度测量的装置，如热电偶、热电阻等。
大学热学知识点总结
大学热学知识点总结热学是物理学中的重要分支之一，主要研究热的传递、转化以及与物质的相互作用等现象。
在大学物理课程中，热学是必不可少的一部分。
本文将对大学热学的一些基本知识点进行总结，帮助读者更好地理解热学的概念和原理。
1.温度和热平衡温度是物体内部微观粒子运动状态的一种量化描述。
热平衡是指两个物体之间没有热量交换的状态。
热平衡的条件是两个物体的温度相等，达到热平衡后，它们的温度将保持不变。
2.热量和内能热量是物体之间由于温度差而传递的能量。
内能是物体内部微观粒子的总能量，包括宏观运动能、分子势能和分子动能等。
热量的传递是由于温度差引起的内能的传递。
3.热传导热传导是指物体内部热量的传递过程。
在热传导中，热量由高温区域传递到低温区域，直到两个区域的温度达到平衡。
热传导的速率取决于物体的导热性质、温度差和物体的几何形状等因素。
4.热容和比热容热容是物体吸收或释放单位温度变化时所需的热量。
比热容是单位质量物质所需的热量。
不同物质的比热容不同，比热容可以用来比较物质的热量储存能力。
5.热膨胀热膨胀是物体在受热时体积增大的现象。
物体受热后，内部粒子的振动增强，使物体的平均间距增大，从而导致物体的体积膨胀。
热膨胀的程度可以通过热膨胀系数来描述。
6.理想气体状态方程理想气体状态方程描述了理想气体的状态和性质之间的关系。
根据理想气体状态方程，气体的压强、体积和温度之间存在一定的比例关系。
理想气体状态方程可以用来计算气体的性质和状态变化。
7.热力学第一定律热力学第一定律是能量守恒定律在热学中的应用。
根据热力学第一定律，系统吸收的热量等于系统对外界做的功和系统内能的增加之和。
热力学第一定律可以用来分析热力学系统的能量转化和守恒。
8.熵和热力学第二定律熵是一个衡量系统无序程度的物理量。
根据热力学第二定律，熵在任何孤立系统内总是增加的。
热力学第二定律描述了自然界中热量传递的方向性和不可逆性。
9.热力学循环热力学循环是指在一定条件下气体或其他工质通过一系列热力学过程完成一定的功的循环过程。
期末热学知识点总结
期末热学知识点总结1. 热力学的基本概念和原理2. 热力学系统的性质和态描述3. 热力学过程4. 热力学定律5. 热力学方程6. 热力学函数7. 热力学循环8. 热力学方程应用9. 热传导、对流、辐射10. 热力学与其他学科的关系11. 热力学的应用领域---热学（Thermodynamics）是物理学的一个重要分支，研究物质的热力学性质和能量转化。
热学的基本概念和原理是热力学体系的基础和核心，牵涉到大量的物理现象和理论。
期末热学知识点总结的目的在于梳理和归纳这些知识点，帮助学生加深对热学领域的理解和掌握。
一、热力学的基本概念和原理热力学研究的基本问题是物体的热、机械能量转化和传递规律。
热力学将物质视为微观粒子的集合，通过统计方法揭示物质的宏观性质。
热学的基本原理包括能量守恒原理、熵增加原理、热平衡原理等。
二、热力学系统的性质和态描述热力学系统是研究对象的基本概念，包括孤立系统、封闭系统、开放系统。
系统的态描述是热学研究的重点，包括状态方程、状态函数、状态量等。
三、热力学过程热力学过程是系统从一个状态转变到另一个状态的全过程。
常见的热力学过程包括等容过程、等压过程、等温过程、绝热过程等。
热力学过程的特点和基本规律是热学研究的难点之一。
四、热力学定律热力学定律是热学研究的基础，包括热力学第一定律、热力学第二定律等。
这些定律揭示了系统在能量转化和传递过程中的基本规律和限制。
五、热力学方程热力学方程是研究热学系统的数学描述和基本工具，包括麦克斯韦关系、亥姆霍兹自由能、吉布斯函数等。
这些方程通过物质的性质和状态描述，为热学研究提供了重要的理论基础。
六、热力学函数热力学函数是描述系统状态和性质的重要工具，包括内能、焓、自由能等。
这些函数能够揭示系统的内在规律和特性，对于研究系统的能量转化和传递过程有着重要的作用。
七、热力学循环热力学循环是热学研究的重要对象，包括卡诺循环、斯特林循环、布雷顿循环等。
这些循环通过不同的方式实现能量转化和传递，展现了热学系统的能量效率和性能。
大一大物热学知识点总结
大一大物热学知识点总结一、热力学基本概念热力学是研究热和功之间相互转化关系的学科，主要包括温度、热量、功、内能、热容等基本概念。
1. 温度温度是物体内部粒子的平均动能的度量，常用单位是摄氏度（℃）和开尔文（K）。
2. 热量热量是物体间由于温差而传递的能量，常用单位是焦耳（J）。
3. 功功是由于力对物体的作用而导致的能量转移，常用单位是焦耳（J）。
4. 内能内能是物体的微观粒子的总平均能量，包括物体的热能和势能。
5. 热容热容是物体吸收或释放单位温度变化下的热量，常用单位是焦耳/开尔文（J/K）。
二、热力学定律热力学定律是热力学理论的基础，包括热平衡定律、第一定律、第二定律等。
1. 热平衡定律当两个物体处于热平衡状态时，它们之间不存在热量的净传递，它们的温度相等。
2. 第一定律（能量守恒定律）能量守恒定律指出，一个系统的内能变化等于系统所吸收的热量与所做的功的代数和。
3. 第二定律（熵增定律）熵增定律表明，孤立系统的熵总是增加的，热量自发从高温区传递到低温区，不会出现热量自发从低温区传递到高温区的情况。
三、热力学过程热力学过程是指热力学系统在一定条件下的能量转化过程，包括等温过程、绝热过程、绝热膨胀过程等。
1. 等温过程等温过程指系统与周围保持恒温的过程，此时系统的内能不变，热量与功相互平衡。
2. 绝热过程绝热过程指系统与周围无热量和功传递的过程，此时系统的内能变化只与功有关。
3. 绝热膨胀过程绝热膨胀过程是指系统在绝热条件下从一个状态膨胀到另一个状态的过程，此时系统的内能没有发生变化。
四、热力学循环热力学循环是指一系列热力学过程组成的闭合路径，常见的热力学循环有卡诺循环、斯特林循环等。
1. 卡诺循环卡诺循环是一个由等温过程和绝热过程构成的理想循环，它是一个理论上的极限循环，具有最高效率。
2. 斯特林循环斯特林循环是一种高效率热机循环，通过等温膨胀和等温压缩的过程来完成能量转化。
五、热力学关系式热力学关系式是描述热力学系统性质之间关系的方程，包括理想气体状态方程、热容与熵的关系等。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
热学复习大纲等温压缩系数 K^-1(dV)TV d P体膨胀系数 P p = -(dV)p pV dT p压强系数O V =2(业)Vp dT=1('dL)p 通常 ot v =3。
l dT热力学第零定律B 没有接触，它们仍然处于热平衡状态，这种规律被称为热力学第零定律。
1)f选择某种测温物质，确定它的测温属性;经验温标三要素:) 选定固定点;经验温标：理想气体温标、华氏温标、兰氏温标、摄氏温标(热力学温标是国际实用温标不是经验温标理想气体物态方程p 0V 0R=-— =8.31J / mol KT 0»M = Nm ,M m = N A mk = R1.3^10^3J / K n 为单位体积内的数密度N AN A =6.02 X1023个 /mol理想气体微观模型1分子本身线度比起分子间距小得多而可忽略不计23洛喜密脱常数 ：n o = —m A = 2.7Xio 25m A 22.4X10距离：11 "3 Q=(25)3m =3.3X10 m2.7X101 13 3 3M m 3二0r =( --- ) =(—-—)3=2.4X10 m'4 兀 n '4 兀 PN A2、 除碰撞一瞬间外，分子间互作用力可忽略不计。
分子在两次碰撞之间作自由的匀速直线 运动；3、 处于平衡态的理想气体，分子之间及分子与器壁间的碰撞是完全弹性碰撞；4、 分子的运动遵从经典力学的规律 ：在常温下，压强在数个大气压以下的气体，一般都能 很好地满足理3)进行分度，即对测温属性随温度的变化关系作出规定。
线膨胀系数a:在不受外界影响的情况下，只要 A 和B 同时与C 处于热平衡，即使 A 和空/亘量TpV =\RT =—RT M mp = nkT标准状态下分子间平均1U)3n o氢分子半径想气体方程。
处于平衡态的气体均具有分子混沌性单位时间内碰在单位面积器壁上的平均分子数1 —— n△t 时间内碰在 A A 面积器壁上的平均分子数心N=AAvit 上6以后可用较严密的方法2 =统计关系式P = — n g k3 k1 —分子平均平动动能 瓦=—mv2理想气体物态方程的另 一种形式P = nkT k 」N A绝对温度是分子热运动剧烈程度的度量 是分子杂乱无章热运动的平均平动动能, 粒子的平均热运动动能与粒子质量无关,气体分子的均方根速率v rm s = Q = j — = J 3RT范德瓦耳斯方程1分子固有体积修正2、分子吸引力修正P P P i = P 内p 内 (V m -b) = RT (考虑 1mol 气体) ― RTP "P i = ------------V m -b单位时间碰在单位面积器壁上的平均分子数A N 1 = ----皿i tnv == 1.38X10ZJ ”K 」,k 为玻尔兹曼常数温度的微观意义二—mv 2=3kT 2 2它不包括整体定向运动动能。
而仅与温度有关M mV m-匕=更或P=RTP V m -b微观量的统计平均值2A p i =［单位时间内碰撞在单面积上平均分子数位1 —随机变量会偏离平均值定义相对均方根偏差= (Au)rms当u 所有值都等于相同值时，(Au)rm s = 0理解分布函数的几个要点：1. 条件：一定温度(平衡态)和确定的气体系统，2. 范围：(速率v 附近的)单位速率间隔，所以要除以3. 数学形式：(分子数的)比例，局域分子数与总分子数之比。
物理意义：「A k = Kn,1 一 N2 /. A Pi = - nv ”Kn = (—A) v3 范德瓦耳斯方程 a ：(p +p)(V m — b) = RT,(1mol 范氏气体) Vm若气体质量为 m ，体积为V ,则范氏方程为：［p +(詮2和―瓷吩M ；RT 平均值运算法则 设f (u)是随机变量u 的函数， 则f(u) + g(u) = f(u)+g(u) 若c 为常数，则 cf(u) =cf(u)若随机变量u 和随机变量v 相互统计独立。
又f (u)是u 的某一函数，g(v)是v 的另一函数，则 f (u) gwr f(u) g(v)应该注意到，以上讨论的各种概率都是归一化的，即ni=1=1般其偏离值的平均值为零,但均方偏差不为零。
(△u)2 = u 2_2uu +(u) =u 2-2u u +(u)22 厂\2=u -(u)3u)2二02 J / —\2Li u可见相对均方根偏差表示了随机变量在平均值附近分散开的程度， 气体分子的速率分布律： 处于一定温度下的气体， 分布在速率 子数占总分子数的百分比只是速率处于一定温度下的气体， 称为速率分布函数。
也称为涨落、散度或散差。
v 附近的单位速率间隔内的分v 的函数,f(v)dN NdvT 和m 是一定的;dv ；速率在v 附近，单位速率区间的分子数占总分子数的概率，或概率密度。
f(v)d^dN表示速率分布在 V T v + dv 内的分子数占总分子数的概率;NV 2dN=f f (v)dv 表示速率分布在T v 2内的分子数占总分子数的概率;V ldN 比N = [ f (V dv = 1 (归一化条件)麦克斯韦速率分布律1. 速率在V T v + dv 区间的分子数，占总分子数的百分比32dN ・「m ¥ 窈 2. ——=4兀 1 ---- I e 2 V dv N 12咏T 丿2. 平衡态一一麦克斯韦速率分布函数『E4 mv 2mr ~2 kT 2I e V12兀灯丿▼十、昱浮=再拧v 2f(v)dvV m \ M 0重力场中粒子按高度分布：重力场中，气体分子作非均匀分布，分子数随高度按指数减小。
M m ghmghp = p o eF = p oe^_mghRT n = n)e kT取对数 h = ------- I n 卫M m g P测定大气压随高度的减小，可判断上升的高度f (V )=4兀最概然速率V 彳等彳晋“41侶气体在一定温度下分布在最概然速率 V p 附近单位速率间隔内的相对分子数最多。
V p2kTVp ^曲平均速率-捺=馬“60倍 fvf(v)dv方均根速率p = nkTP o^n o kT玻尔兹曼分布律：若分子在力场中运动，在麦克斯韦分布律的指数项即包含分子的动能，还应包含势能。
名=耳+ E p 当系统在力场中处于平衡状态时,其坐标介于区间X T x+dx y T y + dy Z T z + dz速度介于 V xTV x Pd* V y T V y +dv y V z T V z +dv z 内的分子数为:3m r ——kT~I e dVxdVydVzdxdydz 12兀kT 丿上式称为玻尔兹曼分子按能量分布律n o 表示在势能齐为零处单位体积内具有各种速度的分子总数dN =no 上式对所有可能的速度积分3 ¥ _®e kTdV x dV y dV z = 1理想气体的热容 1.热容：系统从外界吸收热量dQ ，使系统温度升高 dT ,则系统的热容量为c =dQdTC 2.摩尔热容C m =— 1 "v dT dQ 每mol 物质C 3.比热容 c= —m1 dQm dT 单位质量物质4.定压摩尔热容量p,mdQ )p5.定容摩尔热容量C V ,m1 VdT 1 dQ =-( VdT )V理想气体的内能 r TkN A = R>u ■= v-RT 2理想气体［动能E^ = 2kT（理想气体的内能是温度的单值函数 气体的迁移现象 系统各部分的物理性质，如流速、温度或密度不均匀时, 牛顿黏性定律系统处于非平衡态。
（输运过程）速度梯度如=A yA y也 u d u lim=— 占T △ yd y11粘滞定律f = _「一 ”A n 为粘度（粘性系数）dy粘度n 与流体本身性质有关dV=Q dt菲克定律:rlnZ 方向扩散的）粒子流密度 J N 与粒子数密度梯度 —— 成正比。
dz式中负号表示粒子向粒子数密度减少的方向扩散，若与扩散方向垂直的流体截面上的温度｛液鳥f- A 满足y = 0处V = 0的流体叫牛顿流体 y切向动量流密度动量流密度：Jp畔/A,罟为动量流dp dt=JpA .J p —口字dz非牛顿流体 其速度梯度与互相垂直的粘性力间不呈线性函数关系，如血液、泥浆等 ，其粘性系数会随时间而 变的，如:油漆等凝胶物质对形变具有部分弹性恢复作用，如沥青等弹性物质泊萧叶定律dV体积流率一=QV :单位时间内流过管道截面上的流体体积。
r =0时u 最大，r T R V T 0压力差:2(P i -P 2)兀粘滞阻力f 兀r^ dr定常流动du ( p i - P 2)r dr-f du = p 1 - p 2 ^L R f rdr・ru(r)F RF dQ v =u(r)dS =u(r)2^^rdr兀（P i一 p 2)R 22J 0 (R 2-r 2)rdr对水平直圆管有如下关系:dV 兀 r^p叫泊萧叶定律J N = —D ——在一维（如dzJ N 处处相等，则：J N 乘分子质量与截面面积，即可得到单位时间扩散总质量。
傅立叶定律：热流 Q （单位时间内通过的热量）与温度梯度其中比例系数 瓷称为热导系数,其单位为 W -m 」-K 」 温度较低处 若设热流密度为J T ,则：J T =-瓷“■d-dz热欧姆定律 把温度差A T 称为"温压差”（以- A U T 表示，其下角T 表示“热”,下同）,把热流Q 以I T则可把一根长为 L 、截面积为 A 的均匀棒达到稳态传热时的傅里叶定律改写为KA T E T牛顿冷却定律对固体热源，当它与周围媒体的温度差不太大时,T o 为环境温度，T 为热源温度， A 为热源表面积，h 为热适应系数。
平均碰撞频率Z一个分子单位时间内和其它分子碰撞的平均次数，称为分子的平均碰撞频率。
假设:每个分子都可以看成直径为 d 的弹性小球，分子间的碰撞为完全弹性碰撞。
大量分子平均碰撞频率为 Z = nM d 2u因此 Z = J2nn d 2v则 Q = -KdzAdT及横截面积A 成正比dz，负号表示热量从温度较高处流向I T =其中R T =L _ P T L K A A而P 二1称为热阻率K单位时间内热源向周围传递的热量*Q 为：Q =hA(T -T o )中，只有被考察的特定分子A 以平均速率 u 运动，其它分子都看作静止不动。
单位时间内与分子 A 发生碰撞的分子数为n n d 2U考虑到所有分子实际上都在运动，则有u = yf 2V=5#I 8RT用宏观量P 、T 表示的平均碰撞频率为 Z =J2nn J 2=—V nM m平均自由程一个分子连续两次碰撞之间经历的平均 自由路程叫平均自由程 Z单位时间内分子经历的平均距离v ，平均碰撞 Z 次. v扎 =■=Z每个分子都在运动，平均碰撞修正为1） 准静态过程是一个进行的“无限缓慢”，以致系统连续不断地经历着一系列平衡态的过程；2） 可逆与不可逆过程：系统从初态出发经历某一过程变到末态，若可以找到一个能使系 统和外界都复原的过程（这时系统回到初态，对外界也不产生任何影响） 的。