声光调Q倍频YAG激光器实验

实验十二声光调Q倍频YAG激光器实验
一、实验目的
<1）掌握声光调Q连续激光器及其倍频的工作原理；
<2）学习声光调Q倍频激光器的调整方法；
<3）了解声光调Q固体激光器的静态和动态特性，并掌握测试方法；
<4）学习倍频激光器的调整方法。

二、实验原理
声光调Q倍频连续YAG激光器的工作原理
<1）声光调Q基本原理：
图12-1 声光调制器工作原理
声光调制器是由石英晶体、铌酸锂、或重火石玻璃做为声光介质，通过电声换能器<压电晶体）将超声波耦合进去，在声光介质中产生超声波光栅。

超声波光栅将介质的折射率进行周期性调制，从而进一步形成折射率体光栅。

如图12-1所示。

光栅公式如下式b5E2RGbCAP
<1）
式<1）中，为声光介质中的超声波波长，为布拉格衍射角，
为入射光波波长，为声光介质的折射率。

当入射光以布拉格角入
射时，出射光将被介质中的体光栅衍射到一级衍射最大方向上。

利用声光介质的这种性质，可以对激光谐振腔内的光束方向进行调制。

当加入声光调制信号时，光束偏转出腔外，不能在腔内形成振荡，即此时为高损耗腔。

在此期间泵浦灯注入给激活介质<激光晶体）的能量储存在激光上能级，形成高反转粒子数。

当去掉声光调制信号时，光束不被偏转，在腔内往返，形成激光振荡。

由于前面积累的高反转粒子数远远超过激光阈值，所以瞬时形成脉冲激光输出，从而形成窄脉宽、高能量的激光脉冲。

声光调Q激光器工作在几千周到几十千周的调制频率下，所以可以获得高重复率、高平均功率的激光输出。

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<2）倍频器件工作原理：
图12-2 倍频晶体折射率椭球及通光方向示意图
由于晶体中存在色散现象，所以在倍频晶体中的通光方向上，基频光与倍频光所经历的折射率与是不同的。

图12-3给出了一个单轴晶体的色散及1064nm倍频匹配点的折射率关系曲线。

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图12-3 单轴晶体色散曲线及倍频原理示意图
图12-3中的实线代表了寻常光的折射率，点划线代表了非常光的折射率，中间的点线则代表了非常光在改变入射光角度时得到的折射率。

由图中可以看出，当改变晶体中入射光的角度，中间的非常光折射率曲线随之变化，在如图的位置上，可以实现1064nm 的倍频。

即在特定的通光方向上，532nm 的倍频光与1064nm 的基频光折射率可以实现相等，实现倍频的相位匹配。

RTCrpUDGiT 对于双轴晶体其相位匹配的计算较为复杂，这里不详细论述。

其相位匹配原理都是相同的。

<3）倍频效率：
设为基频光，为倍频光，则由理论计算可以得到倍频的效率为
<2）
式<2）中为基频光光强，为倍频光光强，为晶体长度，
为晶体倍频有效非线性系数，为基频光折射率，为倍频光折
射率，为三波互作用时的波矢量失配。

由公式给出的
倍频效率是一个Sinc平方函数，当=0时效率达到最大值，失配量在的整数倍时达到最小值。

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图12-4 倍频效率的sinc平方函数图
三、实验装置
实验装置如图12-5所示。

这是一台内腔倍频、连续氪灯<单灯）泵浦、声光调Q的YAG激光器。

不加倍频元件可以输出1064nm波长的近红外高功率激光。

当腔内放置倍频晶体时，如采用倍频效率较高的KTP<磷酸二氢钾）晶体，就可以产生532nm波长的倍频绿光输出。

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图12-5 声光调Q连续YAG倍频激光器示意图
由于倍频效率与基频激光的峰值功率平方成正比，所以为了有效地产生高效率的倍频输出，在YAG腔内采用了声光调Q装置，其作用可以将连续振荡的1064nm基频光变换成10KHz左右的高重复频率脉冲激光，脉冲宽度在150nS左右。

由于具有重复频率和峰值功率高的特点，所以可以获得高平均功率的倍频绿光输出。

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实验装置中采用5mW的氦氖激光器做为准直光源。

谐振腔后面采用的全反镜为1064nm高反。

倍频输出镜为1064nm高反和532nm 高透双色镜。

1064nm基频光在腔内形成振荡且不直接输出到腔外。

在腔内放置KTP晶体做为倍频器件，将1064nm基频光转换为532nm倍频光，并通过倍频输出镜获得输出。

本实验中，在腔内还放置了一块谐波反射镜，上面镀有1064nm高透、532nm高反，使
获得的后向倍频光再次反射回倍频输出镜处并得到输出，从而进一步提高了倍频输出效率。

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四、实验内容
<1）仔细反复调整激光器中反射镜、声光Q开关、KTP倍频晶体，使之降低阈值达到最佳工作状态。

<2）观察声光调Q连续YAG倍频激光器的工作特点。

<3）比较有调Q作用和无调Q作用时倍频输出明显的差别。

<4）测量倍频激光器绿光输出的脉冲宽度和波形。

<5）观察不同声光调制频率下绿光输出功率的变化。

<6）转动倍频晶体角度观察倍频输出功率变化。

*<7）估算倍频激光器的倍频效率。

五、实验步骤
<1）用氦氖激光器调整光路，使所有反射面都与光轴垂直，达到谐振腔的腔镜平行。

重点是光路中的激光棒端面、声光Q开关端面、全反镜和倍频输出镜。

这是保证有效产生高功率基频光振荡的首要条件。

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<2）通冷却水后，小心设定连续激光电源的最小工作电流，开启电源使连续氪灯工作在最小孤光放电状态。

<3）打开激光功率计，并调零，设定探测波长为532nm档。

开启声光调Q驱动电源，调整声光调制功率。

一般应结合激光功率进行调整，当激光功率较小时调制功率亦小，调制功率不宜设定过高，以达到最高效率为准。

先将声光调制频率设定为7KHz左右，进行观察，然后再改变声光调制频率从7KHz~20KHz，观察绿光输出功率的变化。

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<4）对实验内容<3）进行观察和熟悉。

<5）用分辨率小于100nS的示波器和绿光响应的高速光电二级管探测观察声光调Q倍频绿光输出的波形。

可将激光调整到较小，
或将绿光激光打到物体的反射面上探测其反射光即可。

不可直接将探测器对准绿光进行探测，否则会造成探测器的损坏。

rqyn14ZNXI <6）绘制不同声光调制频率下的绿光输出功率曲线，注意标明激光工作条件<激光电源驱动电流、声光调制器驱动电流）。

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<7）KTP晶体属于双轴晶体，实验中采用II类相位匹配，其
1064nm的倍频最佳相位匹配角为，。

稍微转动晶体的方位角，记录输出功率随晶体角度变化的曲线。

理论计算应为
一Sinc平方曲线。

用氦氖激光器垂直入射晶体表面，在一定距离上观察晶体表面反射光点的位置，以计算出晶体与光轴的夹角。

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*<8）测量倍频效率。

先将倍频晶体和谐波反射镜取出，用一波长在1064nm处反射率为90%的镜片取代倍频输出镜，以形成一1064nm连续激光谐振腔，先测量只有1064nm激光输出的功率。

将晶体、谐波反射镜、倍频输出镜放回导轨上，形成内腔倍频谐振腔，再测量倍频输出的绿光功率。

用绿光功率除以基频光功率，以估算出倍频效率。

注意：此时测量的基频光功率为估算值，实际还应考虑电源到激光的效率。

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重要提示：
1）连续激光器的电源功率最大输出在千瓦以上，由于固体激光器效率只有百分之几，大部分都转换为热量，所以一定要先开启冷却水然后方可进行操作，否则晶体和氪灯会发生损坏。

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2）由于1064nm基频光都在腔内振荡没有输出，所以腔内功率密度很高，很容易打坏光学元件，所以一定要保证通光光路中没有切光，特别是KTP晶体要对正通光中心。

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3）激光脉宽探测器是价值较高的高速响应及高灵敏度光电二极管，不可直接将激光输出打在上面。

只能探测强光打在物体上的散射光。

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六、实验报告
1）描述声光调Q内腔倍频YAG激光器的工作原理。

2）有声光调Q与无声光调Q作用时的绿光输出现象和记录。

3）脉宽形状及脉宽记录，以及不同声光调制频率下的脉宽记录。

4）不同声光调制频率下绿光输出功率与频率的关系曲线。

5）改变角，测得的绿光输出功率与角度的关系曲线。

6）在有条件的情况下，完成实验内容*<7），并提交绿光输出功率与角度的关系曲线。

七、思考题
倍频激光器输出耦合镜为1064nm全反，这是否与激光原理中最佳偶合输出的概念矛盾？
申明：
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