新概念物理学电磁学第四章电磁介质4有磁介质时的磁场性
电磁学赵凯华,陈熙谋第三版)第四章 习题及解答
#
)# ’" !" !# &
# )" & +%# !$ "" # +(" ($
+&" # +%# !& +%# !%" +"" #
#
#*"
)
+%#& #"
新概念物理教程·电磁学" " 第四章" 电磁介质" 习题解答
" " ! ! !" 平行板电容器两极板相距 #" $ !"，其间放有一
层 ! # %" $ 的电介质，位置和厚度如本题图所示。已知极板 上面电荷密度为 "#$ # &" ’ $($ !(( $ % "% ，略去边缘效应，求：
（&）极板间电势差 *；
（!）两层介质中的电位移 +"
解：（$） 设上极板带正电，面电荷密度为 "!% ，下极板带负电，面电
荷密度为 !"!% ，则可得
#
#
+ & "!% ，#
,$
&+ !$ !%
& "!% ，# !$ !%
,"
&+ !" !%
& "!% ； !" !%
从而
#
#
#
#
*
& ,$ $$
%," $"
!%
介质的电容器并联，于是有 % & %$ ’%%
磁场的基本概念和特性
磁场的基本概念和特性磁场是我们日常生活中经常遇到的物理现象之一，它对于电磁学起着重要的作用。
磁场是由电流产生的，它具有一些特定的属性和性质，本文将介绍磁场的基本概念和特性。
一、磁场的基本概念磁场是一种物理场，它是由电流或者磁体产生的。
在磁场中，可以观察到有磁性物体受到吸引或者排斥的现象。
磁场可以通过磁感线来表示，磁感线的方向是磁场的方向。
磁场有两个重要的特点：磁力线和磁感应强度。
磁力线是描述磁力的方向和磁场线分布的线条，磁感应强度则是描述磁场强弱的物理量。
磁感应强度的单位是特斯拉(Tesla)，通常用字母B表示。
二、磁场的特性1. 磁场的磁力线是闭合曲线。
磁力线形状可以通过铁屑实验观察到，当在磁场中撒上铁屑时，铁屑会按照磁力线的方向排列成闭合曲线的形状。
2. 磁力线的密度表示了磁场的强弱。
磁力线的密度越大，表示磁场越强。
3. 磁场具有方向性。
根据右手定则，当电流通过一根导线时，用右手握住导线，大拇指的指向就是电流的方向，其他四指弯曲的方向就是磁场的方向。
4. 磁场可以相互作用。
当两个磁场相遇时，它们可以相互作用并产生力的效应。
这一特性被广泛应用在电机、发电机、电磁铁等的工作原理中。
5. 磁场的强弱与距离有关。
根据库仑定律，磁场的强度与距离的平方成反比关系。
换句话说，磁场的强度随着距离的增加而减小。
三、应用和意义磁场的研究和应用有广泛的领域，包括电磁学、电力工程、计算机科学等。
在电磁学中，磁场与电场一起构成了电磁场，它们对于电磁波传播和电磁感应等现象具有重要作用。
磁场的特性也被应用于发电机和电动机等设备的设计和运行中，实现机械能与电能的相互转换。
在电力工程中，磁场的特性对于电力输送和变压器等设备的运行起着重要作用。
磁场的强度和密度可以帮助工程师确定电力设备的设计参数，确保设备的可靠运行。
在计算机科学中，磁场也有重要的应用。
硬盘驱动器中的读写头通过磁场来读取和写入数据，磁存储技术利用磁场在磁介质上存储数据。
电磁学中的介质的电磁性质研究
电磁学中的介质的电磁性质研究电磁学是研究电场和磁场相互作用的学科，而介质是电磁场的重要组成部分。
介质是指在电磁场中具有电磁性质的物质，包括固体、液体和气体。
在电磁学中，研究介质的电磁性质对于理解电磁场的传播和相互作用机制至关重要。
介质的电磁性质主要包括电介质和磁介质两个方面。
电介质是指能够在电场中产生极化现象的物质，而磁介质则是能够在磁场中产生磁化现象的物质。
介质的电磁性质研究涉及到介质的极化和磁化过程，以及介质对电磁场的响应和传播特性。
在电磁学中，介质的极化是一种重要的现象。
当介质处于外加电场中时，介质中的正负电荷会发生分离，形成电偶极矩，从而导致介质的极化。
介质的极化可以分为电子极化、离子极化和定向极化等不同形式。
电子极化是指介质中的电子在外加电场作用下发生位移，从而形成电偶极矩；离子极化是指介质中的离子在外加电场作用下发生位移，形成电偶极矩；定向极化是指介质中的分子或原子在外加电场作用下发生取向变化，形成电偶极矩。
介质的极化现象不仅与介质的物理性质有关，还与外加电场的强度和频率等因素密切相关。
介质的极化现象对于电磁场的传播和相互作用具有重要影响。
在电磁波传播过程中，电磁波与介质相互作用，会引起介质中的电子、离子或分子发生极化现象，从而改变电磁波的传播速度和传播方向。
这种现象被称为介质对电磁波的吸收和散射。
介质对电磁波的吸收是指介质吸收电磁波的能量，而散射是指介质将电磁波的能量以不同的方向重新分布。
介质的吸收和散射对于电磁波的传播和应用有着重要的影响，例如在无线通信和雷达系统中，介质的吸收和散射会导致信号的衰减和传播路径的变化。
除了电介质，磁介质也是电磁学中的重要研究对象。
磁介质是指能够在磁场中发生磁化现象的物质。
当磁介质处于外加磁场中时，磁介质中的磁性微观磁偶极子会发生取向变化，形成磁化强度。
磁介质的磁化现象与电介质的极化现象类似，都是介质对外加场的响应。
磁介质的磁化现象对磁场的传播和相互作用具有重要影响，例如在电感器和变压器等电磁器件中，磁介质的磁化会导致磁场的集中和传输。
新概念物理学电磁学
新概念物理学电磁学电磁学是近代物理学的重要分支之一，探究电、磁、电荷、电流等自然现象，研究它们之间的相互作用和规律性。
本文将从电荷、电场、磁场、电磁波等方面介绍新概念物理学电磁学的相关知识。
一、电荷电荷是物质固有的性质，包括正电荷和负电荷。
当两个电荷之间距离越近，它们之间的相互作用力就越大。
同种电荷之间的相互作用力是排斥力，异种电荷之间的相互作用力是吸引力。
电荷量的单位是库仑（C）。
万有引力常数G和库仑常数k不同，G是一个数量级极小的数值，k则非常大，即1/4πε0，其中ε0是真空的电介质常数，其值约为8.85×10^-12C^2/N·m^2。
静电场是由静止的电荷形成的场，它的强度是在点电荷周围单位正电荷所受到的作用力的大小，方向则是指向点电荷的方向，由库仑定律所描述。
二、电场电场是描述电荷在空间中产生的场。
电场的概念和磁场的概念相似，但是它们之间有很大的差异。
电场和电荷之间的关系是密不可分的，而磁场则与电荷无关。
电场强度是描述电场中力的大小和方向的物理量，单位是N/C。
电场的电势差是指在电场中两点间通过的路径上摆放单位正电荷所需的势能改变，以电压(V)表示。
量子力学指出，电子和电子之间的排斥是静电场的主要来源。
电子的波动性使它们在空间中形成一种分布，这种分布越密集，静电场越强。
三、磁场磁场是由运动电荷（如电流）所产生的场，它与电荷之间就产生了相互作用。
由于带电粒子在运动时不同坐标处有不同的速度和加速度，因此它们在不同坐标产生的磁场也不同。
磁通量是磁场的量度，单位是韦伯（Wb）。
磁感应强度是描述磁场的大小和方向的物理量，单位是特斯拉（T）。
由安培环路定律和冯·洛伦兹力法则可以得到电流和磁场之间的相互关系。
四、电磁波电磁波是由变化的电场和磁场相互作用所形成的波。
电磁波的特点是传播速度极高，是光的一种,在真空中的速度为3×10^8m/s。
随着电荷在空间中不断移动，电磁波的频率和波长也在不断变化。
高中物理选择性必修件第四章电磁场与电磁波
距离防护
尽量远离电磁辐射源，如减少使用手 机、电脑等电子设备的时间，避免长 时间接触。
时间防护
合理安排作息时间，避免在电磁辐射 较强的环境下长时间停留。
屏蔽防护
采用屏蔽材料对电磁辐射进行屏蔽， 如穿戴防辐射服、使用防辐射眼镜等 。
提高公众对电磁辐射认知水平
加强科普宣传
通过媒体、学校等途径加强电磁 辐射相关知识的科普宣传，提高
电磁波的发射、传播和接收
变化的电流在空间激起电磁波，以光速向四周传播。接收电磁波的过程也是电磁感应现象 。
解题技巧分享
理解电磁场和电磁波的基本概念及性 质，掌握电磁波的产生机理和传播特 性。
掌握电磁波在真空和介质中的传播速 度、波长、频率等参量之间的关系， 理解电磁波的反射、折射、衍射等现 象。
熟悉电磁波谱中各波段的特点及应用 ，了解不同波段电磁波的产生、传播 和接收方式。
场力。电场强度的方向与正电荷在电场中受到的电场力方向相同。
02 03
磁感应强度
描述磁场的力的性质的物理量，其大小等于单位电流元在磁场中所受安 培力的最大值。磁感应强度的方向与小磁针静止时N极所指的方向相同 。
电磁感应
当穿过闭合电路的磁通量发生变化时，闭合电路中就会产生感应电流。 感应电流的磁场总是阻碍引起感应电流的磁通量的变化。
电磁场
变化的电场和磁场总是相互联系的，形成一个不可分割的统一体，即电磁场。电磁场由近 及远以电磁波的形式传播。
电磁波
变化的电场和磁场在周围空间产生电磁波，电磁波向外传播的过程也是传播能量的过程。 电磁波中的电场能量最大时，磁场能量最小；磁场能量最大时，电场能量最小。电磁波中 的电场和磁场互相垂直，电磁波则与电场、磁场垂直。
无线通信系统功能
电磁介质
(r R1 )
(r R2 )
18
§1 电介质
（３）由（１）可知
( R1 r R2 ) E 2π 0 r r
R2 U E dr
R1
dr ln R2 2π 0 r r 2π 0 r R1
Q R2 C 2π 0 r l ln U R1
L
磁介 质 I L
B dl 0 ( I 0内 I内) 0 I 0内 0 M dl L B ( 0 M ) dl I 0内 L
I0
定义
H
B
0
M
23
第六章 —— 电磁介质
§2 磁介质（一）--- 分子电流观点
B Bo B
传导电流产生 与介质有关的电流产生
B r B0
介质的相对磁导率
r 1 r 1 r >> 1
第六章 —— 电磁介质
顺磁质 抗磁质
铁磁质
22
§2 磁介质（一）--- 分子电流观点
三 有磁介质时的安培环路定理和高斯定理
1. 安培环路定理 设：I0─ 传导电流 I ─ 磁化电流
+
-
+
-+
P
+
E’ +
-
-+
第六章 —— 电磁介质
13
§1 电介质
5、电介质中高斯定理的应用 ——求解电荷和电介质都对称分布时的电场的场强。 例 如图所示，一个均匀带电球体外 有一个电介质球壳。试求场强分布。 解：如图取高斯面，则有： ε
D E
Qr 4 R 3 , r R1 0 Q E , R1 r R2 2 4r Q , r R2 4 0 r 2
高二物理竞赛磁介质的磁场PPT(课件)
铁磁质中起主要作用的是电子的自旋磁矩。磁 畴中的电子的自旋磁矩可以不靠外磁场而取得 一致的方向。
在没有外磁场作用时，磁体体内磁矩排列杂乱，任 意物理无限小体积内的平均磁矩为零。
加外磁场后，磁畴转向磁畴体积变化 .
例1 有两个半径分别为R和r的“无限长”同轴圆筒形导体，在它们之间充以相对磁导率为μr的磁介质.
场强度和磁感应强度。
解： H d l
H 2r NI
NI
H
NI
2r
nI
I
当环内是真空时 B0 0H
当环内充满均匀介质时
B H 0r H
B B0
r
§9-3 铁磁质 铁磁质： 铁、钴、镍、镝等物质 铁磁质基本特点： （1）相对磁导率不是常数，随外磁场的变化，
且r >>1.
（2） B—H不具有简单的线性关系.
不同的铁磁质有不同的居里温度Tc。
1）避开了磁化电流，使得环路积分只与传导电流相联系；
（3）在外磁场的作用下能产生很强的附加磁场.
对于各向同性线性磁介质
例1 有两个半径分别为R和r的“无限长”同轴圆筒形导体，在它们之间充以相对磁导率为μr的磁介质.
5、磁滞损耗
铁磁质在交变磁场中反复磁化，该过程中能量的 损失叫做磁滞损耗。 原因：磁畴反复变向时，由磁畴壁摩擦引起。 大小：磁滞损耗正比于磁滞回线面积
§9-2 磁介质中的磁场
有磁介质存在时，空间任一点的磁场
BB0B' 例1 有两个半径分别为R和r的“无限长”同轴圆筒形导体，在它们之间充以相对磁导率为μr的磁介质.
总磁场 B遵从的规律 例1 有两个半径分别为R和r的“无限长”同轴圆筒形导体，在它们之间充以相对磁导率为μr的磁介质.
高一物理第四章知识点总结
高一物理第四章知识点总结高一物理第四章主要涉及的是电磁感应和电磁场的学习。
通过本章的学习，我们可以了解到电磁感应的基本原理，电磁场的概念以及电磁感应与电路的应用等内容。
下面将对这些知识点进行总结和分析。
一、电磁感应的基本原理电磁感应是指通过磁场改变导体中的磁通量，产生感应电动势的现象。
根据法拉第电磁感应定律，当磁场的变化导致一个导线中的磁通量发生变化时，导线两端会产生感应电动势，从而在导线中产生电流。
这个原理在电动机、发电机等电器设备中得到了广泛应用。
二、电磁感应中的现象和定律在电磁感应过程中，有一些重要的现象和定律需要我们了解。
首先是感应电动势的方向，根据楞次定律，感应电流的方向总是使得其磁场的变化抵消了产生它的原因。
其次是自感现象，即导体自身对自身变化速率的磁场所产生的感应电动势。
这个现象在电视机和计算机显示器中起到了重要作用。
最后是电磁感应定律，它表明感应电动势与磁通量的变化速率成正比。
三、电磁感应与电路的应用电磁感应在电路中的应用是电磁感应知识的重点之一。
通过改变磁场的强弱和方向，可以在电路中引起磁场的变化，从而产生感应电动势和感应电流。
利用电磁感应和电路的相互作用，我们可以实现电磁感应发电、感应加热等功能。
此外，变压器也是电磁感应的一种应用，它通过磁场的变化来改变电压和电流的比例。
四、电磁场的概念和基本特性电磁场是指由电荷和电流在周围空间中产生的磁场和电场的总和。
它是一个三维的空间，具有磁场和电场的分布。
电磁场的强度和方向可以用矢量表示。
电磁场中的电场和磁场力线可以用来表示电磁场的强弱和分布情况。
电磁场对物体具有作用力，能够对带电物体施加力，从而改变物体的运动状态。
五、电磁场的传播和辐射电磁辐射是电磁场能量的传播形式之一。
当电流通过导线时，会产生感应电磁场，这个电磁场可以传播到周围空间中，并以电磁辐射的形式传播出去。
电磁辐射具有波动性质，包括频率、波长、传播速度等特征。
电磁辐射可以分为射线辐射和非射线辐射两种形式。
电磁学(赵凯华)答案[第4章 电磁介质]
![电磁学(赵凯华)答案[第4章 电磁介质]](https://img.taocdn.com/s3/m/64ee6be37c1cfad6195fa719.png)
1.如图所示，一根细长的永磁棒沿轴向均匀磁化，磁化强度为。
试求图中表示的1、2、3、4、5、6、7各点的磁感应强度和磁场强度。
解永磁体被磁化，可以认为表面出现磁化电流，由磁化电流与磁化强度的关系，可知。
并且磁化电流产生的磁感应强度可与一细长螺线管产生的磁场等效，所以由细长螺线管磁场分布可知，在细长螺线管轴线上，其端部的磁感应强度恰为其中部的一半，故表明磁感应线连续。
因为沿方向的投影式为所以表明磁场不连续。
2有一圆柱形无限长载流导体，其相对磁导率为，半径为，今有电流沿轴线方向均匀分布，试求： 导体内任一点的 ； （2）导体外任一点的 ； （3）通过长为的圆柱体的纵截面的一半的磁通量。
解 （1）在导体内过距轴线为 的任一点作一个与轴垂直，圆心在轴线上，半径为 的圆周作为积分线路，如图所示。
此圆周与磁场线重合，而且沿圆周 是常数。
故得根据含介质的安培环路定理因导体内电流均匀分布，所以电流密度为在半径为 的截面中所以 ,则（2）在导体外任一点 ，以过这一点而圆心在轴线上的圆周作为积分线路，同样得因 ，故 ，所以 ,(3)如图所示，通过长为的圆柱体纵截面的一半的磁通量为3同轴电缆由两同心导体组成，内层是半径为的导体圆柱，外层是半径分别为、的导体圆筒，如图所示。
两导体内电流等量而反向，均匀分布在横截面上，导体的相对磁导率为,两导体间充满相对磁导率为的不导电的均匀磁介质。
试求在各区域中的分布。
解:对称性分析可知，在半径相等处的磁场强度大小相等，方向与电流方向成右手螺旋关系。
可用含介质时的安培环路定理求得，再由、之间的关系求得分布。
在中，,所以在中所以在中所以在中,, 各区域的方向与内层导体圆柱中的电流方向成右手螺旋关系。
4 一铁环外均匀绕有绝缘导线，导线中通有恒定电流，今若在环上开一条狭缝。
试求：（1）开狭缝前后，铁环中的，和如何变化；（2）铁环与缝隙中的，和。
解由高斯定理可知，磁场中磁感应强度总是闭合曲线，而磁场强度线却不一定连续；的环流是由回路中的传导电流决定的，而的环流是由回路中的传导电流和磁化电流（也称束缚电流）共同决定的。
电磁学-磁介质
在L上取一线元,以dl为轴线，a为底， 作一圆柱体
体积为V=adlcos ，凡是中心处在
V内的分子环流都为dl所穿过 ， V内共有分子数
N
nV
nadl cos
na dl
N nV nadl cos na dl
N个分子总贡献 I ' IN nIa dl M dl
沿闭合回路L积分得普遍关系
I0
L内
传导电流
H B M H dl I0
0
L
有磁介质时的 安培环路定理
H dl I0
L
• 磁场强度H沿任意闭合环路的线积分总等于 穿过以闭合环路为周界的任意曲面的传导 电流强度的代数和。
磁化的描绘
• 磁化强度矢量 M
– 为了描述磁介质的磁化状态（磁化方向和强 度），引入磁化强度矢量M的概念
– 磁化后在介质内部任取一宏观体元，体元内的
分子磁矩的矢量和 m分子0
– 磁化程度越高，矢量和的值也越大 – M:单位体积内分子磁矩的矢量和
m分 子
M V
磁化的后果
M I ' B B0 B'
磁介质
(分子电流和磁核两种观点 本章只讨论分子电流 研究方法与电介质类似）
当一块介质放在外磁场中将会与磁场发生 相互作用，产生一种所谓的“磁化”现象， 介质中出现附加磁场。我们把这种在磁场作 用下磁性发生变化的介质称为“磁介质”。
磁场 磁介质
磁化MI '00后果影响外场。
B' 0
磁介质被磁化后，会产生附加磁场，从而改变原 来空间磁场的分布。
描 绘 磁 化
• 三者从不同角度定量地描绘同一物理现象
——磁化，之间必有联系，这些关系——磁介 质磁化遵循的规律
电磁学课件：4_1电磁介质
取一任意闭合曲面S
以曲面的外法线方向n为正
极化强度矢量P经整个闭合面S的通量等于 因极化穿出该闭合面的极化电荷总量q’
根据电荷守恒定律，穿出S的极化电荷等 于S面内净余的等量异号极化电荷－q’
P d S q' q'
S
穿出S面
S内
普遍规律
均匀介质：介质性质不随空间变化
可以证明
进去=出来——闭合面内不出现净电荷 ‘＝0
有作用？
物质固有的电 磁结构
场
物质
自由电荷：宏观移动 束缚电荷：极化
磁介质:磁化
电介质
物质具有电结构 当物质处于静电场中
场对物质的作用：对物质中的带电粒子作用 物质对场的响应：物质中的带电粒子对电场力的作用
的响应
导体、半导体和绝缘体有着不同的固有电结构
不同的物质会对电场作出不同的响应，产生不同的后 果，——在静电场中具有各自的特性。 • 导体中存在着大量的自由电子——静电平衡 • 绝缘体中的自由电子非常稀少——极化 • 半导体中的参与导电的粒子数目介于两者之间。
dS上的极化电荷 dS R2 sindd
dq' 'dS P cosdS PR2 cos sindd
dEo '
1
4 0
dq' R2
P
4 0
cos
s in dd
对称性分析：
退极化场由面元指向O（如图）
只有沿z轴电分量未被抵消，且与P相反
dE'z
dE'o
cos(
)
P
4
0
cos2
s in dd
介质中一点的 P(宏观量 )
P lim p分子 V 0 V
1-4介质的电磁性质
二、介质的极化
1.介质的极化
① 电极化强度矢量P ：在外场作用下，电介质内部出现 宏观电偶极矩分布，用电极化强度矢量P描述。 P pi V
①介质与场的作用是相互的.介质对宏观场的作用就 是通过束缚电荷激发电场.因此,在麦氏方程中的电
荷密度包括自由电荷密度和束缚电荷密度,故有
0Ef P
在实际问题中,束缚电荷不易受实验条件限制,我们
可以将其消去,得：
(0EP)f
引入电位移矢量D，定义为 D0EP
可以得
Df
② D和E之间的实验关系 对于一般各向同性线性介质，极化强度和电场
H B M
改写上式为
HJf
D t
0
② B和H之间的实验关系
实验指出，对于各向同性非铁磁物质，磁化强度
M和H之间有简单的线性关系
MMH
χM称为磁化率。 由此可得： B 0 H 0 M （ 0 1 M ) H 0r H H µ称为磁导率， µr为相对磁导率。
四、介质中的麦克斯韦方程组
侧面进入介质2的正电荷为P2 ·dS ，由介质1通过薄层左侧进 入薄层的正电荷为P1 ·dS ，因此，薄层内出现的净余电荷为 (P1 −P2) ·dS ，以σP表示 束缚电荷面密度，有
PdS(P 1P 2)dS
(P 1P2)ndS
由此， Pn(P 1P 2)
n为分界面上由介质1指向介质2的法线。
2.介质与场的相互作用
之间有简单的线性关系
Pe0E
χe称为介质的极化率。 于是
D 0 E P 0 ( 1 e ) E r0 E E ，
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
例题：
有一磁介质细铁环，在外磁场撤消
后，仍处于磁化状态，磁化强度矢
量M 的大小处处相同，M的方向如
图所示。求环内的磁场强度H和磁
H=0
感应强度B
问：公式B=0H是否适用？
H dl I0 0
L
答：不适用，因为铁环属于铁磁质 B 0H 0M
可以用B= 0 (H+M)来讨论
B 0M
方法一：用H的安培环路定理 i' Mn i' nI
求H—M—B
与螺绕环类比
方法二：M——I’——B——H B和M方向一致为
H B M 0
0
B 0H 0M
B 0i' 0M
磁场强度：H 是一个辅助矢量
单位为安培每米，用A/m表示
问题
已知I0 ——可能求H，但因为M未知——依旧 无法求B
需要描绘磁介质磁化性质的物理量，并补充H 和B的关系
H和M的关系
对于各向同性线性磁介质，H、M的关系为
从磁
荷观 M mH
点引
H B M
0
磁化率
相 对 磁
入 B 0H 0M 0 (1 m )H 0H
用上述公式计算磁场遇到麻烦
磁化电流和B互相牵扯，难于测量和控制，通 常也是未知的
B-S定律和安培环路定理以已知电流分布为前 提
解决的办法——需要补充或附加有关磁介 质磁化性质的已知条件
有可介理质解时为，第四章中给出的安培环I' 路 定M 理 dl
总场
两边同
除以0 ，
再移项
定义： 磁场强度
B dl 0 I 0I0 I'
L
L内
B dl 0 I0 0 M dl
L B (
L 0
L内
M)dl
I0
L内
传导电流
H B M H dl I0
0
L
有磁介质时的 安培环路定理
H dl I0
L
磁场强度H沿任意闭合环路的线积分总等于 穿过以闭合环路为周界的任意曲面的传导 电流强度的代数和。
B和M的关系为 B 0 M 1 M
导 率
各向同性线性磁介质 m
km
m 0, 1, | m | 很小
m 0, 1, | m | 很小
M和B同向，顺磁质 M和B反向，抗磁质
真空中，M=0 m 0, 1, B 0H 无磁化现象
磁化率m
地位和作用类似于e
对于各向同性线性介质来讲m是一个没有量纲的
标量
均匀介质 m是常数 非均匀介质m是介质中各点坐标的函数，甚至于是时
间的函数
对各向异性磁介关系，甚至也不是单值关系
当M与H为非线性单值关系时，虽然仍可用上述关系 式来定义 ,但它们都不是恒量，而是H的函数，且
m >>1，其数量级为102～106以上 当M与H无单值关系时，不再引用m、 的概念了
有磁介质时的磁场性质
I0 产生 B0 使介质磁化 M
B'产生附加场 I '
||
B
传导电流产生 + 磁化电流产生
S B0 dS 0
+ S B'dS 0
L
B0
dl
0
L内
I0
L
B'dl
0
L内
I
'
北京大学物理学院
总磁场 B遵从的规律
S B dS 0
L
B
dl
0
L内
I0
0
L内
I'