铁磁物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理
铁磁体-顺磁体之间的转变
铁磁体-顺磁体之间的转变铁磁体和顺磁体是两种不同的磁性材料，它们之间的转变可以通过多种方式发生，包括温度变化、外加磁场以及材料结构的改变等。
在这篇文章中，我们将详细探讨铁磁体和顺磁体之间的转变过程。
首先，让我们先了解什么是铁磁体和顺磁体。
铁磁体是具有明显磁性的材料，其中的原子或分子自发地排列成磁性区域（磁畴），这些磁畴内的磁矩方向一致，而不同磁畴之间的磁矩方向则可以不一致。
铁磁体在外加磁场作用下，磁矩会沿着磁场方向重新排列，使得整个材料表现出明显的磁性。
顺磁体是具有微弱磁性的材料，其中的原子或分子在外加磁场作用下，磁矩方向与磁场方向一致。
然而，在无外加磁场时，顺磁体内的磁矩方向是随机的，相互之间没有明显排列。
因此，顺磁体在无外加磁场时不会表现出明显的磁性。
铁磁体和顺磁体之间的转变可以通过温度的变化来实现。
一般情况下，铁磁体会随着温度的升高而失去磁性，转变成顺磁体。
这是因为在高温下，原子或分子的热运动增强了，使得磁畴内的磁矩易于变动，导致整个材料的磁矩无法保持一致的方向，从而失去磁性。
但是也有一些特殊情况，铁磁体在经过一定温度范围内的升温过程中，会经历铁磁-顺磁相变。
这是因为在这个温度范围内，铁磁体的磁畴随温度的增加而减小，最终消失。
当达到临界温度时，磁畴消失，整个材料也失去了磁性，成为顺磁体。
这个临界温度被称为居里温度，不同的材料具有不同的居里温度。
除了温度的变化，外加磁场也可以引起铁磁体和顺磁体之间的转变。
在顺磁体中，由于原子或分子内部的磁矩与磁场方向一致，外加磁场可以使该磁矩相互排列，产生磁性。
而对于铁磁体，外加磁场并不会改变磁矩的方向，只是会强化磁畴的排列，增强整个材料的磁性。
当外加磁场超过一定极限值时，铁磁体会发生顺磁-铁磁相变，磁畴的排列变得更加有序，整个材料表现出更强的磁性。
此外，材料结构的改变也可以导致铁磁体和顺磁体之间的转变。
例如，通过合金化、化学反应等方式改变材料的成分和晶体结构，可以调控材料的磁性。
实验二十 居里点测定
实验二十居里点的测定测量铁磁材料居里温度的方法很多，例如磁称法、感应法、电桥法和差值补偿法等。
它们都是利用铁磁物质磁矩随温度变化的特性，测量自发磁化消失时的温度。
本实验采用感应法。
测量感应电动势随温度变化的规律，从而得到居里点T C。
【实验目的】1．通过实验，对感应电动势随温度升高而下降的现象进行观察，初步了解铁磁材料在居里温度点由铁磁性变为顺磁性的微观机理。
2．用感应法测定磁性材料的曲线ε～T并求出其居里温度。
3．用示波器观测铁磁性材料的磁滞回线和居里温度。
【实验仪器】居里点测定仪附件盒双踪示波器【仪器简介】仪器由加热装置、待测样品、测温部分、加热电源和示波器接口等组成，加热装置由耐高温的石英玻璃罩、瓷柱和镍鉻丝组成，用AD590温度传感器来测量其内的温度，用3位半数字表来显示温度。
测试样品为五种不同居里温度的环形铁氧体件，铁氧体上绕有两组线圈，感应电动势用1999mV的交流数字电压表来显示。
样品的磁滞回线用示波器来形象的显示。
面板上示波器显示框内的X轴接磁场强度H，Y轴接磁感应强度B，X调节用来调节磁场强度H的大小。
面板图见下图。
面板示意图【实验原理】1．基本原理科学实践证明，铁磁物质的磁性主要来源于电子自旋磁矩。
在没有外磁场的条件下，铁磁物质中相邻原子的电子磁矩具有非常强的交换耦合作用，这种相互作用促使相邻原子的电子自旋磁矩平行排列起来，形成一个个自发磁化达到饱和状态的区域，称为磁畴。
磁畴的几何线度可以从微米量级到毫米量级，形状一般很不规则，在不同材料或同一材料的不同区域有很大的不同。
在没有外磁场作用时，不同磁畴的自发磁化方向各不相同，如图（1）所示。
因此，对整个铁磁物质来说，任何宏观区域的平均磁矩为零，铁磁物质不显示磁性。
当有外磁场作用时，不同磁畴的磁矩方向趋于外磁场的方向，宏观区域的平均磁矩不再为零，这时铁磁物质显示出宏观的磁性，这一过程通常称为技术磁化。
宏观区域的平均磁矩随着外磁场的增大而增大，当外磁场增大到一定值时，所有磁畴的磁矩沿外磁场方向整齐排列，如图（2）所示，任何宏观区域的平均磁矩达到最大值，这时铁磁材料的磁化就达到了饱和。
铁磁物质自发磁化的理论解释1
铁磁物质自发磁化的理论解释1 铁磁物质自发磁化的理论解释摘要:磁性是所有物质的一种基本属性，任何物体都具有某种程度的磁性。
对磁性现象的认识和应用可以追溯到很久以前的古代。
但是对磁性本身内在规律的研究却是直到十九世纪末才开始的。
铁、镍、钻以及他们与其他金属或非金属的合金等物质具有非常高的饱和磁化强度，因此被称为铁磁性物质。
铁磁物质的一个最基本的特点就是存在自发磁化现象。
即在铁磁体的内部有很多个小区域，在这些小区域内原子磁矩相互平行排列，这些小区域被称为磁畴。
当温度升高，自发磁化现象减弱。
当温度达到某一特定值时，自发磁化现象就会消失，这时铁磁物质将表现出顺磁性，而这一特定温度就是居里温度。
为了解释铁磁物质的自发磁化现象，外斯于1907年提出了自发磁化的分子场理论。
1，自发磁化的分子场理论外斯所提出的分子场理论是解释自发磁化的经典理论，由于它的物理图像不涉及到微观本质，所以又被称为唯象理论。
外斯理论的主要内容为以下两个基本假说:(1)在铁磁物质内部存在很强的分子场。
所以即使没有外加磁场，在分子场的影响下磁体内部的各个小区域也会发生自发磁化。
而外磁场的作用就是让各个小区域的磁矩倾向于外磁场的排列。
所以，分子场的大小是与物质的自发磁化强度成正比的。
这一项假说即是分子场理论。
物理学家们在这个基础上建立了解释铁磁性起源的唯象理论。
(2)在铁磁体内的自发磁化分为很多个小区域，并且每个小区域都自发磁化达到饱和状态。
没有外加磁场时，每个区域内的自发磁化的强度方向是没有规律的，彼此之间相互抵消，因而整个磁体不对外显示铁磁性。
在这一假说的基础上物理学家们建立起了磁畴理论，这一理论是研究铁磁性物质磁化的重要理论。
“分子场”理论说明了自发磁化的存在及其随温度的变化，并且得到了自发磁化消失的温度(居里点)和居里—外斯定律。
这些理论结果都是与实验符合的，这是“分子场”理论的成功之处。
然而，“分子场”理论也有很大的缺陷，主要是没有说明“分子场”的本质和没有说明为什么与自发磁化强度成正比，同时在温度很低和靠近居里点的两种情形下，由分子场理论预示的自发磁化强度随温度的变化，并不与实验结果相符。
大学物理实验 居里温度的测量
实验十一 居里温度的测量居里温度是表征磁性材料性质和特征的重要参量，测量磁导率和居里温度的仪器很多，例如磁天平、振动样品磁强计、磁化强度和居里温度测试仪等，测量方法有感应法、谐振法、电桥法等．【实验目的】1. 初步了解铁磁性物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理．2. 学习JZB-1型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法．3. 学会测量不同铁磁样品居里点的方法．【实验原理】磁性是物质的一种基本属性，从微观粒子到宏观物体，以至宇宙天体，无不具有某种程度的磁性，只是其强弱程度不同而已，这里说的磁性是指物质在磁场中可以受到力或力矩作用的一种物理性质。
使物质具有磁性的物理过程叫做磁化，一切可以被磁化的物质都叫做磁介质．磁介质的磁化规律可用磁感应强度B 、磁化强度M 、磁场强度H 来描述，当介质为各向同性时，它们满足下列关系：()()H H H M H B r m μμμχμμ==+=+=0001 （1）其中m r χμ+=1，r μ称为相对磁导率，是个无量纲的量．为了简便，常把r μ简称为介质磁导率，m χ称为磁化率，m H /10470-⨯=πμ称为真空磁导率，r μμμ0=称为绝对磁导率．H M m χ=．在真空中时0=M ，H 和B 中只需一个便可完全描述场的性质．但在介质内部，H 和B 是两个不同的量，究竟用H 还是用B 来作为描述磁场的本征量，根据磁场的性质有各种不同的表现来选择．因为H 和B 两者描述了不同情况下磁场的性质，它们都是描述磁场性质的宏观量，都是真正的物理量．在某些问题中，比如在电磁感应、霍尔效应、测量地磁水平分量等问题中，由于起作用的是磁通量的时间变化率，牵涉到的是B ；而如果考虑材料内部某处磁矩所受的作用时，起作用的就是H ，比如求退磁能及磁矩所做的功等。
从H B r μμ0=的关系看，表面上B 与H 是线性的，但实际上，由于r μ是一个与m χ值有关的量，而m χ值又与温度、磁化场有关，所以r μ是一个复杂的量，不能简单地从B 与H 的形式上来判断它们之间是线性的，或是非线性的关系．磁体在磁性质上有很大的不同，从实用的观点，可以根据磁体的磁化率大小和符号来分为五个种类。
物质顺磁性和抗磁性的产生原因
顺磁性和抗磁性的原因磁性是物质的一种基本属性。
物质按照其内部结构及其在外磁场中的性状可分为抗磁性、顺磁性、铁磁性、反铁磁性和亚铁磁性物质。
铁磁性和亚铁磁性物质为强磁性物质，抗磁性和顺磁性物质为弱磁性物质（参考文献1 ）。
从上面的介绍看出，任何物质都会显示磁性，并且物质从顺磁性到反磁性、磁性从强到弱是逐渐变化的，没有一个明显的界限。
物质的磁性到底是怎么产生的，本文就此观点提出我自己的看法。
一、现在的理论给人们带来的疑惑1、顺磁性：现在人们认为，电子磁矩由电子的轨道磁矩和自旋磁矩组成。
在晶体中，电子的轨道磁矩受晶格的作用，其方向是变化的，不能形成一个联合磁矩，对外没有磁性作用。
因此，物质的磁性不是由电子的轨道磁矩引起，而是主要由自旋磁矩引起。
每个电子自旋磁矩的近似值等于一个波尔磁子。
是原子磁矩的单位。
因为原子核比电子重2000倍左右，其运动速度仅为电子速度的几千分之一，故原子核的磁矩仅为电子的千分之几，可以忽略不计。
（参考文献2 ）我认为上面这段论述是不合理的，我们都知道，原子是由原子核和核外电子组成，原子核又是由质子和中子组成，原子核的体积约为原子体积的几千万亿分之一,(半径约为原子的十万分之一).打个比方,原子相当于足球场那么大,而原子核则只有一只蚂蚁那么大。
（参考文献3）。
电子的质量约为质子质量的1/1836（参考文献4 ）。
中子能够通过β衰变过程变成质子、电子和反中微子，（参考文献 5 ）。
从这些论述可想而知，电子的体积会有多大，电子的体积不会超过质子和中子体积的千分子一。
即从电子的角度来看原子，原子就象是一个非常巨大的宇宙一样。
由于电子的体积很小很小，即使电子自旋产生的磁场较强，它影响的范围必然很小很小，不可能影响到原子以外，因此电子自旋产生的磁场在宏观上是显示不出来的，如果能显示出来，电子产生的磁场就强大的无法想象了。
上面还提到原子核的磁矩很小，可以忽略，这个观点我觉得也是错误的，人们现在只是从质量上去考虑对磁矩的影响，而把其它因素忽略了，比方说原子核的体积。
铁磁材料居里温度测试实验
铁磁材料居里温度测试实验【实验目的】1．了解铁磁物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理。
2．利用交流电桥法测定铁磁材料样品的居里温度。
3．分析实验时加热速率和交流电桥输入信号频率对居里温度测试结果的影响。
【实验仪器】FD-FMCT-A铁磁材料居里温度测试实验仪，示波器检【实验原理】一、概述：磁性材料在电力、通讯、电子仪器、汽车、计算机和信息存储等领域有着十分广泛的应用，近年来已成为促进高新技术发展和当代文明进步不可替代的材料，因此在大学物理实验开设关于磁性材料的基本性质的研究显得尤为重要。
铁磁性物质的磁特性随温度的变化而改变，当温度上升至某一温度时，铁磁性材料就由铁磁状态转变为顺磁状态，即失掉铁磁性物质的特性而转变为顺磁性物质，这个温度称为居里温度，居里温度是表征磁性材料基本特性的物理量，它仅与材料的化学成分和晶体结构有关，几乎与晶粒的大小、取向以及应力分布等结构因素无关，因此又称它为结构不灵敏参数。
测定铁磁材料的居里温度不仅对磁材料、磁性器件的研究和研制，而且对工程技术的应用都具有十分重要的意义。
本实验仪根据铁磁物质磁矩随温度变化的特性，采用交流电桥法测量铁磁物质自发磁化消失时的温度，该方法具有系统结构简单，性能稳定可靠等优点，通过对软磁铁氧体材料居里温度的测量，加深对这一磁性材料基本特性的理解。
仪器配有自动采集系统，可以通过计算机自动扫描分析，二、实验原理1．铁磁质的磁化规律由于外加磁场的作用，物质中的状态发生变化，产生新的磁场的现象称为磁性，物质的磁性可分为反铁磁性（抗磁性）、顺磁性和铁磁性三种，一切可被磁化的物质叫做磁介质，在铁磁质中相邻电子之间存在着一种很强的”交换耦合“作用,在无外磁场的情况下，它们的自旋磁矩能在一个个微小区域内“自发地”整齐排列起来而形成自发磁化小区域，称为磁畴。
在未经磁化的铁磁质中，虽然每一磁畴内部都有确定的自发磁化方向，有很大的磁性，但大量磁畴的磁化方向各不相同因而整个铁磁质不显磁性。
物质顺磁性和抗磁性的产生原因
物质顺磁性和抗磁性的产生原因顺磁性和抗磁性的原因磁性是物质的一种基本属性。
物质按照其内部结构及其在外磁场中的性状可分为抗磁性、顺磁性、铁磁性、反铁磁性和亚铁磁性物质。
铁磁性和亚铁磁性物质为强磁性物质，抗磁性和顺磁性物质为弱磁性物质（参考文献1 ）。
从上面的介绍看出，任何物质都会显示磁性，并且物质从顺磁性到反磁性、磁性从强到弱是逐渐变化的，没有一个明显的界限。
物质的磁性到底是怎么产生的，本文就此观点提出我自己的看法。
一、现在的理论给人们带来的疑惑1、顺磁性：现在人们认为，电子磁矩由电子的轨道磁矩和自旋磁矩组成。
在晶体中，电子的轨道磁矩受晶格的作用，其方向是变化的，不能形成一个联合磁矩，对外没有磁性作用。
因此，物质的磁性不是由电子的轨道磁矩引起，而是主要由自旋磁矩引起。
每个电子自旋磁矩的近似值等于一个波尔磁子。
是原子磁矩的单位。
因为原子核比电子重2000倍左右，其运动速度仅为电子速度的几千分之一，故原子核的磁矩仅为电子的千分之几，可以忽略不计。
（参考文献2 ）我认为上面这段论述是不合理的，我们都知道，原子是由原子核和核外电子组成，原子核又是由质子和中子组成，原子核的体积约为原子体积的几千万亿分之一,(半径约为原子的十万分之一).打个比方,原子相当于足球场那么大,而原子核则只有一只蚂蚁那么大。
（参考文献3）。
电子的质量约为质子质量的1/1836（参考文献4 ）。
中子能够通过β衰变过程变成质子、电子和反中微子，（参考文献5 ）。
从这些论述可想而知，电子的体积会有多大，电子的体积不会超过质子和中子体积的千分子一。
即从电子的角度来看原子，原子就象是一个非常巨大的宇宙一样。
由于电子的体积很小很小，即使电子自旋产生的磁场较强，它影响的范围必然很小很小，不可能影响到原子以外，因此电子自旋产生的磁场在宏观上是显示不出来的，如果能显示出来，电子产生的磁场就强大的无法想象了。
上面还提到原子核的磁矩很小，可以忽略，这个观点我觉得也是错误的，人们现在只是从质量上去考虑对磁矩的影响，而把其它因素忽略了，比方说原子核的体积。
居里一韦斯定律
居里一韦斯定律
居里-韦斯定律描述了铁磁物质在居里温度以上即处于顺磁区域时铁磁物质的磁化率与温度的函数关系。
为顺磁物质的居里定律在铁磁物质处于顺磁区域的推广。
中文名居里-韦斯定律外文名Curie–Weiss law表达式x=C/(T-Tc)提出者居里韦斯应用学科物理学适用领域磁学
对于顺磁物质，磁化率与温度呈现反比关系，初称居里定律。
后在1907年经法国物理学家韦斯进一步研究，推广到铁磁物质，命名为居里--韦斯定律。
其中为铁磁物质的铁磁-顺磁相变温度，在此温度以下为铁磁性，温度以上转变为顺磁性，称为居里温度。
在接近居里温度附近居里--韦斯失效，原因在于在相变点附近涨落巨大，用以计算居里--韦斯定律的平均场模型失效。
在相变点附近居里定律转变为
式子中的为铁磁系统的一个临界指数。
另外，在温度远远高于居里温度的区间，居里--韦斯定律的形式仍然保持，但是式子中的居里温度发生变化，转变为另一个常数，称为韦斯常量。
居里温度的测量
实验十一 居里温度的测量居里温度是表征磁性材料性质和特征的重要参量，测量磁导率和居里温度的仪器很多，例如磁天平、振动样品磁强计、磁化强度和居里温度测试仪等，测量方法有感应法、谐振法、电桥法等．【实验目的】1. 初步了解铁磁性物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理．2. 学习JZB -1型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法．3. 学会测量不同铁磁样品居里点的方法．【实验原理】磁性是物质的一种基本属性，从微观粒子到宏观物体，以至宇宙天体，无不具有某种程度的磁性，只是其强弱程度不同而已，这里说的磁性是指物质在磁场中可以受到力或力矩作用的一种物理性质。
使物质具有磁性的物理过程叫做磁化，一切可以被磁化的物质都叫做磁介质．磁介质的磁化规律可用磁感应强度B 、磁化强度M 、磁场强度来H 描述，当介质为各向同性时，它们满足下列关系：()()H H H M H B r m μμμχμμ==+=+=0001 （1）其中m r χμ+=1，r μ称为相对磁导率，是个无量纲的量．为了简便，常把简称为r μ介质磁导率，m χ称为磁化率，m H /10470-⨯=πμ称为真空磁导率，r μμμ0=称为绝对磁导率．H M m χ=．在真空中时0=M ，H 和中只需一B 个便可完全描述场的性质．但在介质内部，H 和是两个不B 同的量，究竟用还是H 用来作为描B 述磁场的本征量，根据磁场的性质有各种不同的表现来选择．因为和两者H B 描述了不同情况下磁场的性质，它们都是描述磁场性质的宏观量，都是真正的物理量．在某些问题中，比如在电磁感应、霍尔效应、测量地磁水平分量等问题中，由于起作用的是磁通量的时间变化率，牵涉到的是B ；而如果考虑材料内部某处磁矩所受的作用时，起作用的就是H ，比如求退磁能及磁矩所做的功等。
居里温度
居里温度测量侯建强（南京大学匡亚明学院理科强化部2010级，学号：101242015）摘要：温度是表征磁性材料性质和特征的重要参量，测量磁导率和居里温度的仪器很多，例如磁天平、振动样品磁强计、磁化强度和居里温度测试仪等，测量方法有感应法、谐振法、电桥法等。
本实验测定了钙钛矿锰氧化物样品在不同实验条件下的居里温度，最后对本实验进行了讨论。
关键词：居里温度，磁化强度1.引言磁性材料的自发磁化来自磁性电子间的交换作用。
在磁性材料内部，交换作用总是力图使原子磁矩呈有序排列：平行取向或反平行取向。
但是随着温度升高，原子热运动能量增大，逐步破坏磁性材料内部的原子磁矩的有序排列，当升高到一定温度时，热运动能和交换作用能量相等，原子磁矩的有序排列不复存在，强磁性消失，材料呈现顺磁性，此即居里温度。
不同材料的居里温度是不同的。
材料居里温度的高低反映了材料内部磁性原子之间的直接交换作用、超交换作用、双交换作用。
因此，深入研究和测定材料的居里温度有着重要意义。
2.实验目的（1）初步了解铁磁性物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理；（2）学习JZB-1型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法；（3）学会测量不同铁磁样品居里点的方法。
3.实验原理磁性是物质的一种基本属性，从微观粒子到宏观物体，以至宇宙天体，无不具有某种程度的磁性，只是其强弱程度不同而已，这里说的磁性是指物质在磁场中可以受到力或力矩作用的一种物理性质。
使物质具有磁性的物理过程叫做磁化，一切可以被磁化的物质都叫做磁介质．磁介质的磁化规律可用磁感应强度{EMBED Equation.3 |B、磁化强度、磁场强度来描述，当介质为各向同性时，它们满足下列关系：（1）其中，称为相对磁导率，是个无量纲的量．为了简便，常把简称为介质磁导率，称为磁化率，称为真空磁导率，称为绝对磁导率．．在真空中时，和中只需一个便可完全描述场的性质．但在介质内部，和是两个不同的量，究竟用还是用来作为描述磁场的本征量，根据磁场的性质有各种不同的表现来选择．因为和两者描述了不同情况下磁场的性质，它们都是描述磁场性质的宏观量，都是真正的物理量．在某些问题中，比如在电磁感应、霍尔效应、测量地磁水平分量等问题中，由于起作用的是磁通量的时间变化率，牵涉到的是；而如果考虑材料内部某处磁矩所受的作用时，起作用的就是，比如求退磁能及磁矩所做的功等。
铁磁材料的磁化机理
铁磁材料的磁化机理涉及到原子和电子的微观行为。
在铁磁材料中，磁矩是一个关键的概念，它是原子或离子内部电子轨道和自旋运动的结果，产生了一个微小的磁场。
以下是铁磁材料的磁化机理的主要方面：
1. **原子磁矩：** 铁磁材料中的原子具有自旋和轨道角动量，这导致它们产生微小的磁矩。
这些磁矩的方向是量子力学效应的结果，通常与自旋轨道相耦合。
2. **磁矩的排列：** 在没有外部磁场的情况下，铁磁材料中的原子磁矩可能是随机分布的。
但在存在外部磁场的情况下，原子磁矩趋向于在同一方向上排列，从而产生一个宏观磁矩。
这种自发的磁矩排列称为自发磁化。
3. **顺磁性和铁磁性：** 铁磁材料通常分为两类，即顺磁性和铁磁性。
顺磁性材料中的磁矩与外部磁场方向一致，但强度相对较弱。
铁磁性材料中的磁矩也与外部磁场方向一致，但它们的强度相对更强，并且在去除外部磁场后能够保持一定程度的自发磁矩。
4. **居里点：** 铁磁材料在一定温度下会失去磁性，这一温度被称为居里点。
在居里点以上，热运动足够强大，以至于阻碍了原子磁矩的自发排列。
总体而言，铁磁材料的磁化机理涉及到原子和电子层面的相互作用，而外部磁场可以影响和引导这些微观磁矩的排列，从而产生宏观的磁性。
物质的铁磁性与顺磁性
物质的铁磁性与顺磁性铁磁性和顺磁性是物质中常见的磁性现象，它们在日常生活和科学研究中发挥着重要作用。
本文将详细介绍物质的铁磁性和顺磁性以及它们的特点、应用和研究现状。
一、铁磁性铁磁性是指某些物质在外加磁场下表现出的磁性，其特点是在低温下具有强磁性。
铁磁性的物质通常由铁、镍、钴等过渡金属元素构成，其晶体结构对于磁性的表现起着关键作用。
铁磁性物质在外加磁场作用下，所有的微观磁矩会呈现出同样的取向，使得整个物质表现出较强的磁性。
铁磁性物质的磁矩可以随着外磁场的改变而改变，呈现出明显的磁滞回线现象。
同时，铁磁性物质还具有自发磁化的特性，即在无外磁场作用下，铁磁性物质仍然可以表现出一定的磁性。
铁磁性的应用十分广泛。
例如，铁磁性材料被广泛应用于电动机、发电机以及变压器等电磁设备中，用来增强磁场和提高传输效率。
此外，铁磁性材料还可以用作制作存储介质的磁性头部和磁盘等。
二、顺磁性顺磁性是指物质在外加磁场下表现出的磁性，它与铁磁性相比，顺磁性较弱且易受外磁场影响。
顺磁性的物质通常包括氧化物、氟化物以及稀土金属等。
顺磁性物质在外磁场作用下，各个微观磁矩的取向并不完全一致，而是与外磁场的方向有一定的夹角。
因此，顺磁性物质的磁矩并不是完全自发形成的，而是在外磁场作用下呈现出的磁性。
顺磁性物质的应用也十分广泛。
比如在医学中，顺磁性材料可以用于磁共振成像（MRI）等诊断技术中，通过外加磁场将顺磁性材料引入人体，以获取有关人体内部结构和功能的信息。
此外，顺磁性材料还可以用于磁性流体的制备和磁性分离等领域。
三、铁磁性与顺磁性的研究现状对于铁磁性和顺磁性的研究一直是材料科学领域的热点之一。
在理论研究方面，研究人员通过量子力学、固体物理学等多个学科的交叉研究，深入探索了铁磁性和顺磁性物质的微观机制和性质。
在实验研究方面，随着科技的不断进步，研究人员能够使用更先进的实验手段来研究铁磁性和顺磁性。
例如，透射电子显微镜（TEM）和扫描隧道显微镜（STM）等仪器的发展，使得研究人员可以对铁磁性和顺磁性物质的微观结构和磁性进行更加精确的观测和探究。
实验十四 铁磁材料高温居里点测试
实验十四 铁磁材料高温居里点测试实验铁磁性物质的磁性随温度的变化而改变。
当温度上升到某一温度时，铁磁性材料就由铁磁状态转变为顺磁状态，即失掉铁磁性物质的特性而转变为顺磁性物质，这个温度称之为居里温度，以T c 表示。
测量T c 不仅对磁性材料、磁性器件的研制、使用，而且对工程技术乃至家用电器的设计都具有重要的意义。
通常，测量铁磁性物质居里温度的方法有磁秤法、电桥法和感应法等，本实验在感应法基础上，设计了相应的辅助测试电路来测定铁磁物质的居里温度。
一、实验目的1．初步了解铁磁物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理；2．学习测定铁磁物质居里温度的原理和方法；3．测定铁磁物质的居里温度。
二、实验原理1.基本理论在铁磁性物质中，相邻原子间存在着非常强的交换耦合作用，这个相互作用促使相邻原子的磁矩平行排列起来，形成一个自发磁化达到饱和状态的区域，这个区域的体积约为8310m ，称之为磁畴。
在没有外磁场作用时，不同磁畴的取向各不相同，如图1。
因此，对整个铁磁物质来说，任何宏观区域的平均磁矩为零，铁磁物质不显示磁性。
当有外磁场作用时，不同磁畴的取向趋于外磁场的方向，任何宏观区域的平均磁矩不再为零，且随着外磁场的增大而增大。
当外磁场增大到一定值时，所有磁畴沿外磁场方向整齐排列，如图2所示。
任何宏观区域的平均磁矩达到最大值，铁磁物质显示出很强的磁性，我们说铁磁物质被磁化了。
铁磁物质的磁导率μ远远大于顺磁物质的磁导率。
图1 无外磁场作用的磁畴；图2 在外磁场作用下的磁畴铁磁物质被磁化后具很强的磁性，这种强磁性与温度有关。
随着铁磁物质温度的升高，金属点阵热运动的加剧会影响磁畴矩的有序排列。
但在未达到一定温度时，热运动不足以破坏磁畴磁矩基本的平行排列，此时任何宏观区域的平均磁矩仍不为零，物质仍具有磁性，只是平均磁矩随温度升高而减小。
而当与kT（k是玻尔兹曼常数，T是绝对温度）成正比的热运动能足以破坏磁畴磁矩的整齐排列时，磁畴被瓦解，平均磁矩降为零，铁磁物质的磁性消失而转变为顺磁物质，与磁畴相联系的一系列铁磁性质（如高磁导率、磁滞回线等）全部消失，相应的铁磁物质的磁导率转化为顺磁物质的磁导率。
铁磁质的磁化规律
铁磁质的磁化规律研究铁磁质磁化规律的实验装置如图7-10所示，其中闭合环由待测铁磁材料制成。
其中闭合环由待测的铁磁材料制成。
设通过线圈的电流为I，则磁场强度，再用一个副线圈连接磁通计或冲击电流计来测B。
下面分析和的关系，并将结果在以H为横轴，以B为纵轴的平面坐角坐标系中表示出来。
1.磁化曲线对于一切顺磁质或抗磁质来说，它们的绝对磁导率或相对磁导率是常数，或者说B和H成正比，如果把B看成是H的函数，那么它的函数图像是一条直线，如图7-11。
但对于所有的铁磁质来说，情况就不同了，实验表明，B和H不是简单的正比关系，而是比较复杂的函数关系，如图7-12所示，B-H实验曲线通常称为磁化曲线。
如图7-12所示，当H从零开始增大时，B也逐渐增大（0-1段）；H再继续增大时，B急剧上升（1-2段），在曲线2-3段中，B随H的增大又缓慢下来；到达a 点后，再继续增大H时，B几乎不再增加，此时的磁感应强度叫做饱和磁感应强度。
2.磁滞回线我们继续进行上面的实验。
当B达到饱和值后，再逐步减小H的数值。
这时B数值也要减小，但B并不沿曲线下降，而且沿另一条曲线下降（图7-13）。
当时，，而仍然保持一定的磁感应强度。
当时，。
B随H的全部变化过程，如图7-13中的闭合曲线所示。
如果从O点开始还没有到a点前就把减小，则B将沿另一曲线下降形成较小的闭合曲线，如图7-13的虚线所示。
上述实验结果表明，铁磁质的磁感应强度B不是H的单值函数，对于同一个H值（如），B可以有若干个不同的数值（，…）这还要看以前的磁化情况而定，总的说来，B总是落后于H的变化，这种现象称为磁滞是铁磁质的重要特性之一。
图7—13的闭合曲线称为磁滞回线，其中磁滞回线称为饱和磁滞回线，不同的铁磁质有不同的磁滞回线。
线段或的长度表示当外磁场等于零时铁磁质还保留的磁感应强度或，称为剩磁。
线段oc 或表示要使磁感应强度变为零时时必须加的外磁场强度，称为矫顽力，一般用表示，不同的铁磁质有不同的矫顽力。
铁磁物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理
旋光仪
WZZ-1
最小读数值：0.01°
2
台
准确度：土（0.01°+测量值>0.05%）
离子迁移
输出范围：0〜600V0〜100mA可调，恒流输出 分 辨
7
数测定装
LQY
率：0.1V 0.01mA计时时间范围：0〜99.9分钟Hb迁移
3
台
置
管 库仑计 铜电极Hb迁移管固定架
8
超级恒温
水浴
SYC-15B
20
等离子体装
微波激励器、环行器、水负载、三螺钉阻抗调配器、微波谐振腔。
套
1
置
3、抽气系统，优质2ZX-2直联泵，抽气速率：2L/S，数量：1台。
4、不锈钢冷阱，数量：1台。
1、放电管内径：①25mm，放电管长度：300mm，电极距离：30〜
290mm可调；
直流等离子
工作气压：10Pa〜200Pa可调；放电电流：10-6A〜0.2A可测。
三档连续可调
l积分精度：0.5%±1个字
l终点指示：四种方式
l显示：4位LED
2
台
测量范围：折射率nD1.3000〜1.7000锤度（Brix）0〜
95%
5
数显阿贝
WYA-2S
2
台
折射仪
准确度： 折射率n*土0.0002锤度（Brix） <±0.1%
温度显示范围（最小示值O.「C）：0〜50C
测量范围：-45。〜+45°
2、 超声波传感器工作频率：2.5 MHz，收发一体式；工作介质：水；
3、 超声波传感器与成像物体的距离：7cm-20cm;
3、成像角度：0〜360o可变，分辨率2o;
大学物理实验 居里温度的测量
实验十一 居里温度的测量居里温度是表征磁性材料性质和特征的重要参量，测量磁导率和居里温度的仪器很多，例如磁天平、振动样品磁强计、磁化强度和居里温度测试仪等，测量方法有感应法、谐振法、电桥法等．【实验目的】1. 初步了解铁磁性物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理．2. 学习JZB-1型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法．3. 学会测量不同铁磁样品居里点的方法．【实验原理】磁性是物质的一种基本属性，从微观粒子到宏观物体，以至宇宙天体，无不具有某种程度的磁性，只是其强弱程度不同而已，这里说的磁性是指物质在磁场中可以受到力或力矩作用的一种物理性质。
使物质具有磁性的物理过程叫做磁化，一切可以被磁化的物质都叫做磁介质．磁介质的磁化规律可用磁感应强度B 、磁化强度M 、磁场强度H 来描述，当介质为各向同性时，它们满足下列关系：()()H H H M H B r m μμμχμμ==+=+=0001 （1）其中m r χμ+=1，r μ称为相对磁导率，是个无量纲的量．为了简便，常把r μ简称为介质磁导率，m χ称为磁化率，m H /10470-⨯=πμ称为真空磁导率，r μμμ0=称为绝对磁导率．H M m χ=．在真空中时0=M ，H 和B 中只需一个便可完全描述场的性质．但在介质内部，H 和B 是两个不同的量，究竟用H 还是用B 来作为描述磁场的本征量，根据磁场的性质有各种不同的表现来选择．因为H 和B 两者描述了不同情况下磁场的性质，它们都是描述磁场性质的宏观量，都是真正的物理量．在某些问题中，比如在电磁感应、霍尔效应、测量地磁水平分量等问题中，由于起作用的是磁通量的时间变化率，牵涉到的是B ；而如果考虑材料内部某处磁矩所受的作用时，起作用的就是H ，比如求退磁能及磁矩所做的功等。
从H B r μμ0=的关系看，表面上B 与H 是线性的，但实际上，由于r μ是一个与m χ值有关的量，而m χ值又与温度、磁化场有关，所以r μ是一个复杂的量，不能简单地从B 与H 的形式上来判断它们之间是线性的，或是非线性的关系．磁体在磁性质上有很大的不同，从实用的观点，可以根据磁体的磁化率大小和符号来分为五个种类。
磁性物理铁磁与顺磁
磁性物理铁磁与顺磁磁性是物质的一种特性，它可以分为多种类型，其中最常见的是铁磁和顺磁。
铁磁和顺磁在磁性行为上有着明显的差异，本文将对这两种磁性进行详细介绍。
一、铁磁铁磁是指在外磁场作用下，物质会表现出强烈的磁性行为。
铁磁物质的磁矩会在外磁场的作用下，与外磁场方向一致，从而形成一个强大的磁场。
铁磁物质的磁矩在无外磁场作用下，也会自发地形成一个磁场，这就是铁磁物质的自发磁化。
铁磁物质的自发磁化是由于其内部存在着强烈的磁畴。
磁畴是由大量的原子磁矩按照一定的排列方式组成的，每个磁畴的磁矩方向基本一致。
在无外磁场作用下，磁畴的磁矩方向是随机的，导致整个物质的磁矩总和为零，不表现出磁性。
但是当外磁场作用于铁磁物质时，磁畴的磁矩会逐渐与外磁场方向一致，从而形成一个大的磁矩，使得物质表现出强烈的磁性。
铁磁物质的磁化强度与外磁场的强度成正比，而且在外磁场消失后，铁磁物质仍然保持一定的磁化强度，这就是铁磁物质的剩余磁化。
铁磁物质的剩余磁化使得它具有记忆性，可以用于制造磁存储器等设备。
二、顺磁顺磁是指在外磁场作用下，物质会表现出较弱的磁性行为。
顺磁物质的磁矩会在外磁场的作用下，与外磁场方向相互平行或反平行，但是磁矩的强度较弱。
顺磁物质的磁矩在无外磁场作用下，不会自发地形成一个磁场。
顺磁物质的磁化强度与外磁场的强度成正比，但是在外磁场消失后，顺磁物质的磁化强度会迅速减弱，最终恢复到无磁化状态。
顺磁物质没有剩余磁化，不具备记忆性。
顺磁物质的磁性主要来源于其原子或离子的未成对电子。
未成对电子具有自旋，自旋会产生磁矩。
在外磁场作用下，未成对电子的磁矩会与外磁场方向相互平行或反平行，从而形成一个较弱的磁矩。
三、铁磁与顺磁的比较1. 磁化强度：铁磁物质的磁化强度较大，顺磁物质的磁化强度较弱。
2. 自发磁化：铁磁物质在无外磁场作用下会自发地形成一个磁场，而顺磁物质不会自发磁化。
3. 剩余磁化：铁磁物质具有剩余磁化，顺磁物质没有剩余磁化。
简述铁磁材料的磁化过程
简述铁磁材料的磁化过程引言：铁磁材料是一类具有强磁性的材料，常见的有铁、钴、镍等。
它们在外加磁场作用下，能够被磁化并保持磁性，具有广泛的应用领域。
本文将从铁磁材料的磁性起源、磁化过程以及相关应用等方面进行简述。
一、铁磁材料的磁性起源铁磁材料的磁性起源于其原子的磁性行为。
在铁磁材料中，原子具有自旋和轨道磁矩，这些磁矩之间存在着相互作用。
当铁磁材料处于无外加磁场时，这些磁矩的方向是随机的，相互抵消，所以整个物体没有表现出明显的磁性。
二、铁磁材料的磁化过程1. 铁磁材料的磁化过程可以通过外加磁场对材料内部磁矩的影响来实现。
当外加磁场作用于铁磁材料时，磁场的存在会使得材料内部的磁矩发生重新排列，使得它们的方向有序地排列起来。
2. 在外加磁场作用下，铁磁材料内部的磁矩会发生两个主要的变化：磁矩的方向发生改变，磁矩的大小发生增大。
这是因为外加磁场对材料内部的磁矩施加了一个力矩，使得磁矩力图磁场方向旋转，从而改变了磁矩的方向。
同时，外加磁场还对材料内部的电子产生了磁场力，使得磁矩的大小增大。
3. 铁磁材料的磁矩在外加磁场作用下，会逐渐趋于饱和。
当外加磁场增大到一定程度时，铁磁材料内部的磁矩已经基本上全部转向外加磁场的方向，此时磁矩的大小几乎不再改变，称为饱和磁化。
三、铁磁材料的应用铁磁材料由于其独特的磁性特性，在电子技术、电力工业、通信工程等领域有着广泛的应用。
1. 在电子技术中，铁磁材料常用于制造磁存储器、电感器、变压器等。
磁存储器是计算机等电子设备中的重要组成部分，它利用铁磁材料的磁性可变特性，实现数据的存储和读取。
2. 在电力工业中，铁磁材料常用于制造电动机、发电机等设备。
电动机是工业生产中常用的动力装置，铁磁材料的磁性能使得电动机能够产生强大的机械动力。
3. 在通信工程中，铁磁材料常用于制造天线、传感器等设备。
天线是无线通信中的重要部件，铁磁材料的磁性使得天线能够接收和发送无线信号。
结论：铁磁材料的磁化过程是一个通过外加磁场对材料内部磁矩的影响来实现的过程。
为什么铁磁性物质可以被磁化
为什么铁磁性物质可以被磁化铁磁性物质是指能够表现出明显磁性的物质，如铁、镍和钴等。
在外界磁场的作用下，这些物质可以被磁化。
那么，为什么铁磁性物质能够被磁化呢？本文将从微观层面和宏观层面两个角度解答这个问题，揭示铁磁性物质被磁化的原理。
一、微观层面解析铁磁性物质的磁化与其内部的微观结构密切相关。
这些物质的原子或离子具有未配对的自旋电子，自旋电子对磁化起着重要作用。
1. 自旋电子自旋电子是指一个电子自身所具备的旋转运动。
在铁磁性物质中，许多原子或离子内部存在未配对的自旋电子。
这些自旋电子具有磁矩，即它们在外磁场中会受到力矩的作用。
2. 磁矩的相互作用在铁磁性物质中，未配对的自旋电子会相互作用形成微观的磁区。
这些磁区内的自旋电子呈现类似于“北极”和“南极”的排列，即具有磁矩。
在没有外磁场作用时，各个微观磁区的磁矩呈无序排列。
当外磁场作用于铁磁性物质时，这些微观磁区的磁矩会发生重新排列，并趋向于在同一方向上对齐，形成一个整体的磁化方向。
这种自发形成的磁化方向被称为自发磁矩。
二、宏观层面解析除了微观层面的解释外，我们还可以从宏观层面来理解铁磁性物质的磁化。
1. 磁畴结构在宏观上观察，铁磁性物质可以被划分为许多微观磁区，这些磁区被称为磁畴。
在没有外磁场作用时，各个磁畴内的自旋电子具有各向异性，呈无序排列。
当外磁场作用于铁磁性物质时，磁畴的边界开始运动，磁畴的大小和数目发生改变。
最终，磁畴内的自旋电子趋向于在同一方向上对齐，形成整体的磁化方向。
2. 磁化过程铁磁性物质的磁化过程可以分为三个阶段：磁畴起源、磁畴生长和磁畴扩展。
磁畴起源阶段是指在外磁场作用下，微观磁区开始出现磁化方向的倾斜。
磁畴生长阶段是指磁畴内的自旋电子逐渐趋向于在同一方向上对齐，并使磁畴的大小和数目增加。
磁畴扩展阶段是指当外磁场继续增大时，磁畴开始融合并扩展，直到整个铁磁性物质都被磁化。
三、结论铁磁性物质能够被磁化，是由于其微观层面的自旋电子相互作用和宏观层面的磁畴结构变化所致。
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4频率：1Hz、3Hz、5Hz、10Hz
套
1
13
单光子计数实验系统
1光谱采集范围：360nm-650nm
2积分时间：0~30min（1ms/档，可调）
3最大计数：≥107
台
2
14
近代光学实验系统(附光学平台)
1傅里叶透镜：f=300mm,变换透镜组件：2-4倍扩束和聚焦,分光棱镜：25.4mm，632.8nm
2、额定输入功率：1250W，额定电流：5.7A，额定制冷量：3000W。
3、工作环境：-10℃～40℃
台
1
28
普朗克常数测定仪
1、由微电流测量仪、光电管、滤光片和汞灯等组成，验证光电效应并测量普朗克常数h。
2、手动和自动两种工作方式：自动方式分为：截止电压测试、伏安特性测试。
台
6
29
数字积分冲击电流计
第一标段：物理学专业实验室(二)
序号
设备名称
性能指标技术参数
单位
数量
1
高温居里点测试仪
1．铁磁物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理；
2．感应法测定铁磁物质居里温度的原理和方法；
3．测定铁磁物质的居里温度。
套
2
2
光纤马赫-曾德尔干涉仪
1．熟悉光纤马赫-曾德尔干涉仪的工作原理，并通过自己搭建光路，掌握马赫-曾德尔干涉仪光路的调整方法。
组
4
34
法-铂干涉仪(麦克尔逊干涉仪)
技术参数：1最小读数0.0001mm 2测量误差＜2% 3移动镜行程200mm
台
4
35
声悬浮试验仪
技术指标要求：
1、用超声波将物体悬浮在空气介质中，悬浮层数:1-6层;层间距离:4.5mm左右,最大悬浮距离:25～28mm.
2、可悬浮的物体：纸质薄片，泡沫塑料颗粒等轻质固体；
套
2
7
电子自旋共振仪
1、使用独特设计的可旋转式亥姆霍兹磁场线圈-探头组件。
2、地磁场垂直分量测量范围：0-1GS，精度优于2％
3、地磁场水平分量测量氛围：0-1GS，精度优于2％
套
2
8
光信息综合实验系统(附光学平台)
1 LCD液晶屏对角线尺寸是1.3英寸，分辨率是1024×768，刷新率是60Hz；
3、抽气系统,优质2ZX-2直联泵，抽气速率：2L/S，数量：1台。
4、不锈钢冷阱，数量：1台。
套
1
21
直流等离子体诊断实验装置
1、放电管内径：Ф25mm，放电管长度：300mm，电极距离：30～290mm可调；
工作气压：10Pa～200Pa可调；放电电流：10-6A～0.2A可测。
2、工作电压：DHPD-1：0V～1500V可调；另一组为探针测量电源，调节范围是0～±100V，稳定度0.5%。探针电流测量范围：0～20mA。
三档连续可调
l积分精度：0.5%±1个字
l终点指示：四种方式
l显示：4位LED
2
台
5
数显阿贝折射仪
WYA-2S
测量范围：折射率nD1.3000～1.7000锤度（Brix）0～95%
准确度：折射率nD≤±0.0002锤度（Brix）≤±0.1%
温度显示范围（最小示值0.1℃）：0～50℃
2
台
6
旋光仪
标段四：分析化学实验中心（一）
序号
设备名称
规格型号
技术规范要求
数量
单位
1
气相色谱质谱联用仪
DSQⅡ
质谱仪总体性能参数及硬件1、质量范围：1-1020amu;2、质量轴校准成线性；3、分辨率：单位质量分辨；4、扫描速度：最高11000amu/sec,以0.01amu递增；
1
台
2
高效液相色谱仪
Agilent1200
1
台
4
全ห้องสมุดไป่ตู้长薄层色谱扫描仪
KH-3100
1、测量方式：反射法，荧光法、吸收法；
2、光谱范围：200nm~850nm（连续可调）；
3、光源：卤钨灯、氘灯（自动切换）；
1
台
5
原子发射光谱仪
1020MPT
1、波长范围：200-800nm
2、波长准确度：≤±0.10nm
3、波长重复性：≤±0.01nm
1
台
标段五：分析化学实验中心（二）
WZZ-1
测量范围：-45°～＋45°
最小读数值：0.01°
台
6
第二标段：物理学专业实验室(三)
序号
设备名称
性能指标技术参数
单位
数量
1
实验台
实验台规格：长1700mm×宽750mmm×高800mm
台面：采用威盛亚台面；台面厚度25mm。
张
50
2
仪器柜
1.仪器柜规格：宽1000mm×厚450mm×高2000mm
2.结构：主框架采用实验室专用钢框架结构（钢材厚度2mm）和模具冲压标准化连接件，坚固结实。主体采用上、下二段平面结构,上段为玻璃镶嵌对开门分层(阶梯)柜，上部板式镶装5mm厚玻璃对开门，内设隔板二层，下层为全钢对开门分层柜内设隔板一层。
1、采用数字积分电路，内含高速微处理器对冲击电流进行积分运算，精度高，重复性好。
2、测量范围及精度：
量程(C)分辨力测量误差(%)
0~200.0×10-9C 0.1×10-9C≤1%
0~2.000×10-6C 0.001×10-6C≤1%
0~20.00×10-6C 0.01×10-6C≤1%
只
8
30
1
台
2
电子分析天平
BS124S
110g/0.1mg，四级防震，自动校准系统，动态温度补偿，全自动故障诊断，超载保护，超高速MC1微处理器，内置RS232接口，超级双杠杆单体传感器，下部吊钩，左右除皮键。
4
台
3
电子天平
SE202F
200g/0.01g
10
台
4
通用库仑仪
KLT-1
l电解电流：50mA、10mA、5mA
2晶体尺寸：10*10mm,最大测量尺寸：φ45mm 3光学元件：材料: K9精退火，中心厚(Tc):±0.1mm，中心偏: 3’，焦距(f):±2%，直径(F): -0.20mm
套
1
15
近代光学实验系统附件（光具座）
技术参数：1导轨为铝合金材料，长度1500mm；船形。2配套有：滑块、透镜支架、透镜组、光栅、测微目镜、牛顿环、劈尖、激光器、溴钨灯等50种配件。
3、自带循环冷却水系统。
套
1
22
巨磁阻综合实验系统
1、巨磁阻传感器：灵敏度3.3mV/V
Gs～4.0 mV/V Gs；线性范围：-8.0Gs～+8.0Gs；饱和磁场15Gs。
2、传感器工作电源：4V～15V连续可调。
3、传感器测量信号4位半LED显示。
Gs～4.0 mV/V Gs；线性范围：-8.0Gs～+8.0Gs；饱和磁场15Gs。
8系统数据分析软件。
套
1
18
超导磁悬浮力测量实验仪
装置由超导体低温容器、移动机构、压力传感器、位移传感器、数据显示装置以及控制系统构成。测量超导体的磁浮力大小，测量压力-位移曲线和压力-时间曲线，研究零场冷和场冷两种状态下的磁浮力。
台
1
19
微波铁磁共振实验系统(附高斯计)
1、扫描电源最大输出电压：50V
套
4
16
非线性光学测量仪
1 Z扫描范围-50mm ~ +50mm
2采样间隔0.1 mm, 0.2mm, 0.5mm
1mm , 2mm , 5mm
3接收器光电倍增管（CR114）、硅光电池、CCD
套
2
17
电子衍射仪
仪器配置：1粉末立式衍射仪；2立式测角仪；3Cu靶射线管；4防辐射工作柜；
5NaI闪烁检测器；6单道脉冲幅度分析系统；7冷却水循环系统；
2、传感器工作电源：4V～15V连续可调。
3、传感器测量信号4位半LED显示。
Gs～4.0 mV/V Gs；线性范围：-8.0Gs～+8.0Gs；饱和磁场15Gs。
2、传感器工作电源：4V～15V连续可调。
3、传感器测量信号4位半LED显示。
台
6
23
相位法光速测量仪
1光源半导体650nm激光器
2反射间距58mm
2、输出电流调节范围：0～6A
3、相位调节范围：≥180º
4、磁场强度：0.5T
套
2
20
多功能微波等离子体装置
1、镀膜沉积室：Φ45mm×300mm石英玻璃，上进气、下置抽气系统。
2、微波功率, 0～800W连续可调输出。TE10模式微波传输。配有微波激励器、环行器、水负载、三螺钉阻抗调配器、微波谐振腔。
2．观察双光束干涉现象。
3．将光纤分别用在压力、位移、温度场内，观察干涉条纹变化。
台
4
3
热辐射与红外扫描成像装置
红外转换器：输入端口通过专用双鼠标线与红外热辐射传感器相连，输出热辐射强度电压，最大5V。
台
1
4
密立根油滴实验仪
（1）平均相对误差：≤3%
（2）板极电压：DC-500V～+500 V
（3）升降电压：DC 200V
塞曼综合实验仪
电磁铁（带转座可作360°旋转，磁铁一端中心开孔）电感应强度B=0～13000；高斯磁极间距10mm；磁极端直径Ф10mm；磁感应强度的不均匀性（Ф10mm）≤5%；
台
2
31
综合光性能测试系统（分光计）
技术指标要求：1、仪器的测角精度为1′；2、平行光管、望远镜系统的焦距为170mm，通光口径为φ22mm，视场为3°22′，望远镜系统目镜焦距为24.3mm；