激光散斑测量实验报告
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实验报告
陈杨PB05210097 物理二班
实验题目:激光散斑测量
实验目的:
了解单光束散斑技术的基本概念,并应用此技术测量激光散斑的大小和毛玻璃的面内位移。
实验内容:
本实验中用到的一些已知量:(与本次实验的数据略有不同)
激光波长λ = 0.0006328mm
常数π = 3.14159265
CCD像素大小=0.014mm
激光器内氦氖激光管的长度d=250mm
会聚透镜的焦距f’=50mm
激光出射口到透镜距离d1=650mm
透镜到毛玻璃距离=d2+P1=150mm
毛玻璃到CCD探测阵列面P2=550mm
毛玻璃垂直光路位移量dξ和dη,dξ=3小格=0.03mm,dη=0 光路参数:P1=96.45mm ρ(P1)=96.47mm P2= 550mm dξ=3小格=0.03mm(理论值)
数据及处理:
光路参数:
P1+d2=15cm
P2=52.5cm
d1=激光出射口到反射镜的距离+反射镜到透镜距离=33.6+28.5=62.1cm f ’=5cm d=250mm λ=632.8nm
(1)理论值S 的计算:
经过透镜后其高斯光束会发生变换,在透镜后方形成新的高斯光束 由实验讲义给的公式:
2'2
012'11
''
2)()1(d f W f d d f f λπ+---
= πλd W 01= 201W d πλ=
代入数据,可得:
''
1
21
221''12
2
22
01
022
2
2
2
2101
102
d 15(1)()
5
62.11559.6332439.63362.12515511f d f cm P d d f f
cm cm
P cm cm cm cm
cm cm cm cm d
W W d d W d f f f f W λπ
π
λ⎛⎫⎛⎫
⎪ ⎪
⎝⎭⎝⎭
⎛⎫⎛⎫⎛⎫⎛⎫ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭
⎝⎭⎝⎭
-=-=--+-=-+
=≈-+=
=
-+-+=
可得
由公式-31.80010cm ≈⨯
此新高斯光束射到毛玻璃上的光斑大小W 可以由计算氦氖激光器的
高斯光束的传播特性得到:
221/2
302022
2
2
2
122112111()(1/)
250.16162.12511550.161()19.63319.6349.6339.6331.8001010.1W W a W d cm
a cm
cm cm d d cm cm f f a cm P P cm cm cm P cm P P cm πλρ-⎛
⎫⎛⎫⎛⎫
⎛⎫
⎪ ⎪ ⎪
⎪ ⎪
⎪⎝⎭⎝⎭
⎝⎭
⎝
⎭⎛⎫⎛⎫⎛⎫ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭⎝⎭
=+==
=
≈-+-+=+=⨯+≈=⨯⨯+1/2
20.10861cm
cm ⎛⎫
⎛⎫ ⎪
⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭
≈
可以求得散斑的统计半径S :
372632.81052.5cm /9.792100.108cm cm S P W cm
λππ--⨯⨯==≈⨯⨯
(2)实验值的计算: 组数 Sx/像素 Sy/像素 r S=(S x +S y )/2
1 7.74 8.57 11 8.16
2 7.67 9.00 1
3 8.38 3 7.53 8.71 12 8.12
4 7.10 8.32 10 7.71
5 7.50 8.4
6 10 7.98 6
7.46
8.37
10
7.92
6
18.056
i i S S ==
=∑像素=112.7μm
则S 理论值和实验值得相对误差为:
-S 11.27-9.792100%=100%15.1%S 9.792
S η=⨯⨯=理论实验理论
照在毛玻璃上激光光斑的平均半径:
22
52.5=632.8nm cm 3.14112.7938.329.3810cm P w m m S
λμμπ-=
⨯÷÷==⨯ 则W 的理论值和实验值得相对误差为:
9.38-10.8
100%=
100%13.1%10.8
w w w η-=
⨯⨯=理论
实验理论
(3)求出毛玻璃的平均实际位移量 6
1162246
i i d d m ξξμ==
==∑像素
0d η=
毛玻璃的平均实际位移量
21
22434.71()152.5/9.634d m
x m P P cm cm ξμμρ∆===++
本实验中,调整光路是最关键的一步。尤其注意将各个光学元件的中心调到等高的位置(21cm )并使激光束照射在光学元件的中心。 实验体会:
1、本实验属光学实验,所以能否调整好光路是本实验成功与否的关键.调整光路时应保证各光学元件中心等高,激光束穿过各元件的中心。调好光路后要将磁性表座锁好,以确保其不再发生移动. 调整光路时要一个一个光学元件逐次调整固定。为了保证等高,应该以最不易改变高度的元件为基准来调节。本实验中,应以毛玻璃的21cm 为