半导体光电子器件课件
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§1-2 异质结的晶格匹配与异质结在
光电子器件中的应用
一、半导体光电子材料
1.半导体光电材料特性参数
2. 异质结中的晶格匹配
二、半导体材料的折射率
三、异质结特性及在半导体光电子器件中的应用
一、半导体光电子材料.常见半导体材
料(Si、GaAs)
的能带图
半导体的能带
结构与晶向有
关,都比较复
杂,通常以能
量E和波矢k的
关系来表达。
Si的导带的极小值和价
带的极大值不在同一k
值处,因而为间接带;
GaAs、InP的导带极小值和
价带极大值同在相同的k=0
处,这类材料为直接带隙材料。
1.半导体光电材料特性参数
晶体结构、晶格常数a,热胀系数,能带类型、
(单位为ev)、电子迁移率µn和空穴迁移率µp、禁带宽度E
g
介电常数ε和电子亲合势χ。
•Si间接带隙材料,
金刚石结构,原胞是
面心立方结构,常规
电子器件和高速的集
成电路材料。
Si、Ge等Ⅳ族元素半导体都是
间接带隙等材料,其发光效率非
常低,不适于做发光器件。
•GaAs、InP是直接带隙材料,闪锌矿结构。沿着它的{110}晶面很容易把晶体一分为二地解理开来,故此面称为解理面。Ⅲ-Ⅴ族中的直接带隙材料。
在{110}面中,同时有等数量的
Ga原子和As原子,因此显示出电
学中性。
解理面非常平坦、光亮,有较
高的反射率,解理面之间相互平
行,因此两个相向平行的解理面
就构成一个非常好的谐振腔。
二、半导体材料的折射率
不同化合物的禁带宽度Eg和折射率n随组分的变化趋势正好相反,即Eg大的化合物,折射率n反而较小。这正是设计半导体光电器件常常需要的。
Al x Ga 1-x As 的折射率n 随AlAs 组分x 之间的依赖关系为
2
091.0710.0590.3x
x n +−=Ga x In 1-x As y P 1-y 的折射率n 的表达为
()2
059.0256.04.3y
y y n −+=折射率是一个很重要的光学参数。折射率的大小、异质结构中的折射率梯度、折射率随波长、载流子浓度、温度等等的变化都会影响半导体激光器、探测器、波导器件的性能,尤其会影响激光的波长和模式。
掌握其变化规律,并且充分地利用其特性来满足器件的设计、制造和应用的要求。
三、异质结特性及在半导体光电子器件中的应用
1.异质结的特性
和折射率差∆n这两种本质性异质结构具有带隙差∆E
g
质,它们为异质结带来一系列重要的特性和效应:
●高注入比、超注入效应
●对载流子和光波的限制、导波效应
●窗口效应等等
这些特性和效应构成了半导体光电子技术的物理基础。
(2)异质结对载流子和光波的限制、波导效应
异质结的带隙差∆E g (亦即导带差∆E c 和价带差∆E v )对载流子(电子和空穴)有限制作用,防止载流子向外泄露。同时,异质结的折射率差∆n 能够提供波导结构,对于高折射率材料中传播的光波具有光限制作用,防止光波向外泄露。
♦在半导体激光器中的应用
(LD-Laser Diode )
♦异质结在发光二极管中的应用
(LED-Laser Emitting Diode)
LED同LD,采用多层异质结结构,作用:a.将注入电子和空穴限制在有源层中;b.非平衡载流子复合产生的光子在异质结的波导效应下,能有效地减少内部损耗。
(3) 窗口效应
两种半导体材料在一起构成异质结时,由于禁带宽度不同,它们对光波的吸收波长也就不同。半导体只吸收波长小于带隙吸收边(λg =1.24/E g )的光波,而对于波长比λg 长的光波来说,它就是透明的。异质结的这种作用称之为窗口效应。
ħv
1
2
2
1
入射光
入射光
透射系数和吸收系数
透射系数和吸收系数光子能量光子能量2
1g g E E >>νh 2
1g g E E =ħv
E g1
E g2
E g2
E g1
ħv ħv
§1-3 金半结与MOS结构
〈一〉金属与半导体接触及其能级图
F
m E E W −=0一、金属与半导体接触
1.金属的功函数
金属的功函数约为几个电子伏特,铯(Cs)的功函数最低为1.93eV,铂(Pt )的功函数最高为5.36eV 。
金属的功函数大小标志着电子在金属中束缚的强弱,W m 越大,电子越不易离开金属。
意义:一个起始能量等于费米能级能量的电子,由金属内部逸出到真空中所需的最小能量。
2.半导体的表面态
常把固体与真空之间的分界面叫“表面”而把不同相或不同类物质之间的分界面叫“界面”。
“表面”实际上并不是一个几何面,而是指大块晶体的三维周期结构与真空之间的过渡区,它包括了所有不具有体内三维周期性的原子层。
半导体表面态概念见前面及讲义
表面态对半导体各种物理过程有很重要的影响,特别是对许多半导体器件的性能影响更大。
由于接触电势差的存在,使得电子的流动受到影响。
分两种情况讨论
(1)金属与n型半导体接触
(2)金属与p型半导体接触