上海大学理学院副教授宋小龙老师

合集下载

上大期刊屋推出“学术论文写作与投稿”系列讲座

上大期刊屋推出“学术论文写作与投稿”系列讲座
佚名
【期刊名称】《上海大学学报：自然科学版》
【年(卷),期】2010(16)6
【摘要】根据上海大学期刊社“上大期刊屋”的工作计划，2010年“上大期刊屋”系列讲座的第一场“学术论文写作与投稿”在上海大学延长校区第四教学楼301
室如期举行．本次讲座在研究生工作党委的协助下，“上大期刊屋”专门针对冬季学期的首日教育而为机电工程与自动化学院在读研究生量身打造的．本次讲座由《上海大学学报（自然科学版）》孟庆勋编辑主讲．讲座内容丰富而生动，
【总页数】1页(P596-596)
【关键词】论文写作;讲座;期刊;投稿;学术;上海大学;自然科学;大学学报
【正文语种】中文
【中图分类】G255.2
【相关文献】
1.中医药论文写作规范系列讲座第1讲中医药学术论文的定义与分类 [J], 韩世辉
2.中医药论文写作规范系列讲座第11讲中医药学术论文的常见体裁及特点 [J], 王志华
3.科技期刊论文写作系列讲座:Ⅱ.写作步骤 [J], 张久权
4.中国科协学会学术部关于进一步提高期刊学术论文英文摘要写作质量以及在各有关期刊编辑部开展英文摘要达标荐优活动的通知 [J], 中国科协
5.“上大期刊屋”推出“学术论文写作与投稿”系列讲座 [J],
因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。

Ni-Re与Co-Re二元体系的热力学研究及相图

化学性质和电子状态
［２１］
。密度泛函理论（ｄｅｎｓｉｔｙ
ｆｕｎｃｔｉｏｎａｌｔｈｅｏｒｙ，ＤＦＴ）［２２］是第一性原理计算的基
础，其主要目标是用电荷密度函数代替复杂的多
电子波函数作为基本变量，从而实现电子结构的
计算。
本文利用ＶＡＳＰ（Ｖｉｅｎｎａａｂｉｎｉｔｉｏｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ
ＳＨＩＺｈｏｎｇｗｅｎ１ＸＩＡＣｈｅｎｇｈｕｉ１ＬＩＵＷｅｉ２ＬＵＸｉａｏｇａｎｇ１，２
（１．ＳｃｈｏｏｌｏｆＭａｔｅｒｉａｌｓＳｃｉｅｎｃｅａｎｄＥｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，ＳｈａｎｇｈａｉＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｓｈａｎｇｈａｉ２００４４４，Ｃｈｉｎａ；
２．ＭａｔｅｒｉａｌｓＧｅｎｏｍｅＩｎｓｔｉｔｕｔｅ，ＳｈａｎｇｈａｉＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｓｈａｎｇｈａｉ２００４４４，Ｃｈｉｎａ）
【Ａｂｓｔｒａｃｔ】ＴｈｅｒｍｏｄｙｎａｍｉｃｐａｒａｍｅｔｅｒｓｏｆＮｉ⁃ ＲｅａｎｄＣｏ⁃ Ｒｅｂｉｎａｒｙｓｙｓｔｅｍｓｗｅｒｅｒｅ⁃ ｅｖａｌｕａｔｅｄ
封在氩气保护的石英管中，再将石英管置于马弗
炉中加热至１４７３Ｋ保温７２ｈ后水淬，以消除偏
析并提高成分均匀性。将淬火后的试样线切割加
工成４ｍｍ × ４ｍｍ × ４ｍｍ的正方体和直径４．９
ｍｍ、高度１８ｍｍ的圆柱样，然后清洗除去表面油
污，并用金相砂纸打磨抛光，确保后续处理不会有
度。
ｅｘ
Ｇ φｍ表示过剩吉布斯自由能，即：
ｅｘ
（２）
Ｇ φｍ＝ｘｉｘｊＬ φｉ，ｊ
式中：Ｌ表示二元交互作用参数，再以Ｒｅｄｌｉｃｈ⁃

热力学统计物理的教与学

高等教育课程教育研究 ·29·生加深对粮油本身固有物理量的理解和把握。

其要点：（1）介绍理论：在学生利用实验对粮油样品的固有物理量进行测定之前，教师向学生详细介绍该种粮油的固有物理量，学生通过实验验证后，才能更好地认识和理解什么是粮油的固有物理量，不同储存条件对固有物理量的影响等。

如：20°C 时，大豆油的固有物理量在0.9810～0.9250之间，随着温度的变化，这个数值也会产生变化。

（2）学生实验：指导学生利用实验验证大豆油的固有物理量，帮助学生加深对固有物理量概念的认识和理解的同时，引导学生逐步熟练掌握实验方法和实验技巧，提高学生的实验能力。

（3）师生总结：学生利用实验这种感性认识的方法了解了粮油本身固有物理量后，教师引导学生将其上升到理性认识，实现理论和实践的有机结合。

4．验证—探索—总结法此方法适用于部分特殊性实验，其目的是培养学生探索新知识的欲望和能力。

其要点：（1）教师验证：教师通过实验，验证部分常见观点的“错误”。

如：学生们都知道碘遇淀粉变蓝，但老师用特定淀粉样品做实验后，碘却呈棕红色。

（2）学生探索：教师利用学生固有的好奇心启发学生思考，从淀粉样品和指示剂的不同角度探索碘呈棕红色的原因，即碘遇淀粉的呈色反应随淀粉的分子结构的不同而不同。

（3）师生总结：客观事物具有多样性，不同淀粉的属性也不相同。

验证性实验将探索性实验的转变过程，实现了学生知识的再更新，有效培养了学生探索新知识的能力。

随着现代职业教育的迅猛发展，中职学校的实验（实训）教学在帮助学生获取知识技能方面越来越不可或缺。

粮油品质检验实验课教学作为一种实践活动，让学生在学会观察实验现象、解释实验现象产生的原因、分析验证实验原理、理解和掌握本专业知识技能的过程中，学习分析、比较、综合、概括等思维方法，形成实践能力，激发创造能力，为稳定就业、高质量就业打下良好基础。

热力学统计物理的教与学张雪华张明李林戚辉（中原工学院理学院河南郑州 450000）【摘要】热力学统计物理是物理专业学生的必修课，是衔接宏观物理与微观物理的重要课程。

钱伟长教育思想在我校教育教学改革中的实践

2006年1月第13卷第1期上海大学学报(社会科学版)Journal of Shanghai University (Social Sciences )J an.,2006Vol.13　No.1　收稿日期:2005212210作者简介:叶志明(19542　),男,上海大学,教授,博士生导师;宋少沪(19512　),男,上海大学教育质量考察与评估办公室,副教授。

钱伟长教育思想在我校教育教学改革中的实践———浅论与时俱进的上海大学“三制”特色叶　志　明1,　宋　少　沪2(1.上海大学,上海200444;2.上海大学　教育质量考察与评估办公室,上海200444) 摘要:在阐述学习和贯彻钱伟长教育思想和办学理念基础上,作者论述了上海大学所进行的以“三制”为核心的一系列教育教学改革实践的体会。

这些体会对于探索具有中国特色的学分制模式具有一定的借鉴意义。

关键词:钱伟长教育思想;“三制”;教育改革中图分类号:G 40209 文献标识码:A 文章编号:100726522(2006)0120007206引　言 2002年5月,“211工程”一期建设验收专家组在验收报告中提出,上海大学在校党委和钱伟长校长的领导下,坚持贯彻党的教育方针,“在培养创新型人才过程中,形成独特的教育理念。

在全国率先推行学分制,并形成了以学分制、选课制、短学期制为核心的特有教学管理模式。

”2003年10月,教育部本科教学工作水平评估专家组对上海大学实行的以“三制”为核心的全面教育教学改革也给予了充分的肯定,认为这是上海大学本科教学工作的主要特色。

钱伟长校长作为一位著名的科学家、教育家和社会活动家,他在领导上海大学教育教学改革的进程中曾经提出:“做前人没有做过的工作,要超越时代的水平”,“高等学校要转变教育思想,培养全面发展的人才”,“高等教育要适应经济发展的需要,必须进行改革”,[1](P201)“教学就要改革,改革就要实践,在实践中不断提高”。

上海大学钢铁冶金-材料加工二硕士导师Email地址

25.
吴广新
副教授
gxwu@;
26.
程红伟
副教授
hwcheng@;
27.
郭曙强
副教授
s
sbzheng@;
29.
李慧改
副教授
lihuigai@;
30.
13.
任忠鸣
教授
zmren@;
14.
操光辉
教授
ghcao@;
15.
李谦
教授
shuliqian@;
16.
李重河
教授
chli@;
17.
钟庆东
教授
qdzhong@;
18.
高玉来
教授
gaoyulai@;
41.
邹星礼
讲师
xlzou@
高工
jbyu@;
36.
余仲达
讲师
Yuzhongda66@;
37.
邹秀晶
讲师
xjzou@;
38.
郭艳玲
讲师
Yanling_guo@;
39.
李传军
讲师
cjli21@;
40.
仲红刚
讲师
hgzhong@;
钢铁冶金材料加工二?材料工程收?三专业硕士生导师?email?地址汇总序号导师姓名职称email?院士shuli?qianshueducn
2015年钢铁冶金/材料加工二/材料工程收三专业
硕士生导师email地址汇总
序号
导师姓名
职称
Email
1.
周国治
院士
shuliqian@;
2.
宋长江
研究员
riversxiao@;
3.
雷作胜

理学院2013 年硕士研究生国家奖学金推荐学生汇总表

10
曹毅
男
汉
上海大学
理学院
凝聚态物理
11720077
2011年9月
硕士
89.21
第六届全国大学物联网创新创业大赛全国总决赛 1等奖；第六届全国大学物联网创新创业大赛上海赛区1等奖；
1. Electrodeposition and Thermoelectric Characterization of (00L)-Oriented Bi2Te3 Thin Films on Silicon with Seed Layer, Journal of The Electrochemical Society, 160, 11, Yi Cao, Zhigang Zeng, Yanling Liu, Xiangpeng Zhang, Chao Shen, Xiaohong Wang, Zhongxue Gan,Hao Wu, and Zhiyu Hua,导师排名9, 565, 国际刊物，SCI, 发表，2013，IF ：2.58
4
陈庆东
男
汉
上海大学
理学院
固体力学
11722231
2011年9月
硕士
85.77
上海大学理学院 2011年度第九届党史培训班征文比赛“优秀奖”
1. Inclusion of an arbitrary polygon with graded eigenstrain in an anisotropic piezoelectric half plane, International Journal of Solids and Structures,51,1,陈庆东，徐凯宇，潘尔年，导师第2，53-62，SCI，收录，发表，2013.09，1.871. 2. Square inclusion with a nonlinear eigenstrain in an anisotropic piezoelectric full plane, Sixth International Committee on Nonlinear Mechanics,无卷号，无期号，徐凯宇，陈庆东，导师1，119-122, 国际会议，收录在会议文集

上海大学2011年博士研究生入学考试各学院复试安排-213E 区校

新校区 B 楼 409 新校区 B 楼 401
美术学院
3 月 12 日上午 8：30 所有参加初试的考生
新校区美院 430
卢志国、卞敏捷、陈涛、王宏健、王康喆
延长校区行健楼 704
计算机学院电力电子专业
韦一、开金宇、牛森、申超、谢国强、李欣欣、肖蕾
延长校区行健楼 818
3 月 11 日下午 2：30 杨竣辉、薛云兰、何德牛、刘在英、黄明清、张柱、王娜延长校区行健楼 202
新校区 C 楼 101 室新校区 C 楼 103 室新校区 C 楼 104 室
马陆陆、魏雪蕊、屈海东、王学彬、王旭焕、潘新田
新校区 C 楼 106 室
马国栋、马鹏飞、殷娜、李太勇、唐莉萍
新校区 C 楼 108 室
凝聚态物理无线电物理
中国史世界史
3 月 12 日上午 8：30 3 月 12 日上午 8：30
上海大学 2012 年博士研究生入学考试各学院复试安排
学院
复试时间
参加复试的考生
复试地点
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
3 月 12 日下午 2：00 谭冠南、刘静、韩荣苍
延长校区行健楼 1110 室
3 月 12 日上午 9：00 王永琦、左一帆、罗勇、金剑波、耿兴云、程航、张媛延长校区行健楼 1118 室
通信学院
3 月 12 日下午 2：00 苗全利、鲍伟龙、茅明智、张林、王磊 3 月 12 日下午 1：30 盛志超、刘华平、王琛、赵龙宝、闫科、刘惠惠、方玫
数学
3 月 11 日下午 1：00
所有参加初试的考生
延长校区 4 教 307
所有参加初试的考生
延长校区 4 教 303
所有参加初试的考生

上海大学考研专业列表及导师简介

010100 哲学本学科为一级学科硕士授予点，是我校“211”重点建设学科之一，包括马克思主义哲学、科学技术哲学、中国哲学、外国哲学、宗教学、逻辑学、伦理学、美学等多个二级学科。

本学科拥有一支结构合理、高素质的专业教师队伍，教授5人，副教授11人；其中，具有博士学位的教师22人，具有海外学习经历的教师6人。

本学科学术梯队完整，学术氛围浓厚，科研条件良好，目前承担国家和省部级科研项目多项，并与国内外专家、学者建立了广泛的学术联系和合作关系。

本学科在专业教育上，注重系统的专业素质、学术能力和科学精神的有机统一，以培养具有较高哲学素养、理性精神、能够独立从事哲学方面的学术研究及其相关管理和教学等工作的人才为目标。

指导教师：陈新汉教授、王天恩教授、宁莉娜教授、欧阳光明教授、徐琴教授及多名副教授。

研究方向：01. 价值哲学02. 生态哲学03. 科学哲学04. 技术哲学05. 科技政策与科技管理06. 科技与社会07. 中国哲学传统与当代中国08. 外国哲学与当代社会发展09. 宗教哲学10. 逻辑思想比较与逻辑哲学招生人数：15考试科目：1. 101思想政治理论2. 201英语一3. 644哲学综合4. 869马克思主义哲学史或870中国哲学史或871西方哲学史5. 马克思主义哲学史或中国哲学史或西方哲学史或科学技术哲学概论（复试科目）备注：复试笔试科目与初试科目不得重合。

020100 理论经济学本学科旨在培养具有坚实的现代经济学理论基础，具备宽阔视野、创新能力和组织策划能力，社会经济工作适应性强，并具有独立理论研究和应用能力的复合型人才。

本学科师资队伍素质高，结构合理，承担多项、国家社会科学基金课题、国家自然科学基金课题，一批省部级和上海市的科研项目，具备培养高质量人才的研究与应用基础。

自2004年以来，本学科已培养近100名硕士研究生，毕业生主要在高等院校、政府部门、公司企业从事教学、科研、政策研究和公司管理，为国家和上海社会经济发展做出了贡献。

2019年上海大学与中国科学院长三角地区院所联合培养硕士研究生拟录取名单

61 59 120
070305 高分子化学与物理
74 60 88
080500 材料科学与工程
63 70 82
080500 材料科学与工程
64 57 108
080500 材料科学与工程
65 49 121
080500 材料科学与工程
63 49 126
080500 材料科学与工程
59 56 99
080500 材料科学与工程
录取学院名称
录取专业码
录取专业
理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院理学院通信与信息工程学院通信与信息工程学院通信与信息工程学院通信与信息工程学院通信与信息工程学院通信与信息工程学院计算机工程与科学学院计算机工程与科学学院机电工程与自动化学院机电工程与自动化学院机电工程与自动化学院机电工程与自动化学院机电工程与自动化学院
65 54 102
67 70 93
67 54 105
62 73 108
74 58 116
64 55 95
62 62 113
67 52 93
64 62 114
67 51 109
60 54 84
69 66 95
57 57 119
65 78 112
65 68 98
69 55 80
65 65 122
65 65 102
学位学习类别方式
联合培养单位名称
学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕学硕

公斤级氢-碳熔融还原实验研究

温度/oC 气量L/h 熔池直径/mm
a 1700-1674
464 100
炉次编号 b
1686-1646 1296 100
c 1525 155
85
d 1500 464 100
上海大学材料学院钢铁冶金重点实验室
４试验过程
加矿前
加矿
加矿后
反应结束
Shanghai University 公斤级碳氢熔融还原试验研究
炉次编号
温度/oC
a 1700-1674
上海大学材料学院钢铁冶金重点实验室
Shanghai University C-H2熔融还原工艺基本原理
基本中心原理
H2作为重要还原剂，碳作为热源和部分还原剂。
还原需热量大幅度降低
1/2Fe2O3+3/2C=Fe+3/2CO H=246.940KJ/molFe
1/2F2O3+3/2H2=Fe+3/2H2O H=50.013KJ/molFe
369.2kJ，此部分剩余热用来加热熔化Fe2O3,每吨铁的理论碳耗为320kg/t 。
上海大学材料学院钢铁冶金重点实验室
Shanghai University
铁浴式工艺方法难点
第一传热难，为实现埃克托普教授的理论设想，必须实现将CO二次燃烧产生的热量有效地传递给还原区，同时还必须避免还原区被氧化。这样必须要求碳还原铁氧化物与CO燃烧在空间上必须彼此分开，但传热和传质是难于分开的，这正是原始意义上的熔融还原难以实现的关键所在。第二能耗居高不下，没有充分利用冶炼过程煤气的物理热和化学热。
反应器出口
锅炉
发电机
水蒸汽
除尘
CO+H2O=CO2+H2

上海大学校友会理学院分会名册.pdf

上海大学校友会理学院分会名册数学系小组：1960级数学系指导员：王胜富汤正诠周小鲁蒋田林秦关荣叶忆茜韩树鑫季成家左源儿周素珍张根法寿庆余姚允錄章幼义张昌年朱国材郁振宇丁瑞龙丁国威乔考平范理正周莉莉赵培栖郭万荣曹鸿如杨振家王健为周宗岳袁福来姚善莲余性厚杨建山邵臻浩林来泉孙扬能宗德孝沙蓉曹根宝郭本瑜施坤贤注：袁福来现用名为袁征，宗德孝现用名为宗煜1962级数学系指导员：张寿萱陈淦诚沈雅荘黄佩玉姚静秋张强华程惟宁陈淼芬廖康乐徐嘉芳黄玉珍郑郁霖陆兵徐皓明陆慰民袁亦祥张金根岳仲嘉杨耀生季宝林吴亦敏李伍中张益铭陈壮侨张钦良1963级数学系指导员：王琦良张耀良胡克瑾林斌贵赵慧敏郭慧春邵天伟翁德准胡云琏金慧娟董治平王志成万柏界俞逸良张国樑朱金敖王石城徐广南步炳根祝慎忠赵兴耀周光华林文杰施文礼万文彬沈琴芳杨雪明梁德胜高果明张钦良张益铭丁学铭1964级数学系指导员：杨海宝余淑英王兴民奚振海沈金媛刘南根梁佐佑包文海吴耀珍林忠强陈兆璋孙耀明陈玉珍沈求己黄利仁钱旭赵双岭宋小英徐福成丁学铭王德利1965级数学系指导员：陈建文茅德康张彼得贺国强朱复初侍娣利张界民宋觉新沈万鸿郭广慧黄冰树张振惠翁惠君严黎亚吴承富汤元元叶奕明树荷花黄秀超沈三妹1973级数学系指导员：徐鸿明张彩英潘凤凤李绍英吴志愿费丽华杨萍卫新国葛会万周宗直谢志强陈小珠徐梅英李刚陈兴国朱爱芳孙秀妹杨少琪薛祝和李卫东朱天顺黄志康王翼飞吴福民周惠光吴炜颜珍棣冯诗齐王胜利1973级数学系指导员：王同花高娟英周建新周玲玲张卫生周红妹迟洪钦叶镇乐美琪吴剑华李惠明张秀凤胡慧智蔡建平葛忻群朱丽君叶亷华戚惠敏王龙培吴善瑜朱亚林江炳尧屠晓英贝建中徐忠林王毅华朱足义陈必圭范力肖招成徐生桃严夭星王萍萍谢伟强栾金福蔡新兴徐民强沈祥玉包于洪齐克力王晓珊韩雁宁杨锡民谢昌智1974级数学系指导员：范祖林甘雯静李访寒曹龙英丁爱钧张文琦严震宇牟善晔吴建中邹萍方雅芳冯燕孙玉华周海龙乐凤琴张佩琴陈国强周丽君朱建国朱华秀皋玉兰施勤君丁荣富谢玉英蔡希明唐兆居朱国勇潘志刚李民祥徐尧堂苏春德董暐昉梁端江毛金莲凌君逸朱建龙陈珍凤吴佩华沈杏娣姜玉凤沈良蔡银娣丁德明蔡秀琴谢凌云1975级数学系指导员：贺健张建华张扣妹钱天佑李新媛仇美丽沈云华朱国英沈慧芳韩亚平朱年娣邱伟星张秀英王肃清张其兴曹培华戎引韩泽民梁正保杨重华凌钟庆孙炎林高培明黄幼文倪瑞武马菊英叶静文郭志国陈国平董荷莲宋兰娣曹明琴毛宇兰高永祺曹国良姚祖尧汪和平1976级数学系指导员：薛显慧汤立强浦根银陈兆云邹惟一沈子华徐建毅董爱萍王菊英王家乐郑启盛盛平兴曹兴才陈红珍张强王国节孙雪华黄蘋萍李振强孙华成陈永安缪淮扣吴苗生陈英彪潘志翔曹立潘磊陈玉芳蔡超何大钧高步社张庆华钱玲玲薛爱群许国放李克炳张也鲁陆仲绩戴月琴刘云云袁忠祥吴明华徐远位1977级数学系辅导员：1977级1班班导师孙林福汤勤陈一华尤柏源俞福赉梁开弟袁凤志薛乐询范绍文曾惠锡蒋亦平黄兆峰洪向宁徐鸣马和平姚苏生刘文海邵伟民李培敏郭思恩瞿元超孙放王建亚杨治邦王雪芬顾桂定董蕃宗杜巍张建平杨远璋张烨陈志宏邵峰焦凡胡毓敏邓惠敏邹惟一1977级2班班导师庄禹叶尧坤宋大乐李平平俞安尔王汉坤管津吴加榕殷海宁楼钟慈黄婉珍张萍李亦伟葛元朱怡良项国甸李兰杨殿雄陆伟熙严小圃陈朴陈惠忻侯嘉轼金毛弟唐全荣居环龙倪健民 (余健民)1978级数学系辅导员：1978级1班班导师陶易赵永强李伟林建民仇勇平马闰娟刘虹潘辛陈国伟魏秉刚贺力平张建文韩道刚俞一君邱浩郑玫谢超张辛顾青春白明雅张嘉琦李群方昇周炜黄伟徐建军陈德华高晓峰陈双燕楼生琳邵瑞阳黄伟峰刘生葛建生陈嵛书俞坚杨坊袁捷皇甫震亚梅松 (胡建康)1978级2班班导师顾肖农赵国云曹国跃袁根强刘仰前车荣强毕伟孔建新钱红陈杭明马建敏杨珙宋骏周耀民陈皓李正陈凌云胡桂林张祖平胡岐张明吴良赋缪幼殿邬冬华张贤福杨鼎文田蔚文濮定国管小思 (宋长根(顾其迪)1979级数学系辅导员：1979级1班班导师关子敬汪伟民李炳松蔡泓奇陈伟雄张根健倪张俊金石明侯磊姜瑞龙史伟海倪惠丽周文俊王学勤孙东明张伊雄苗俊华胡志强郎国伟张伟标忻尚志施兴薛飘万志俊许玉似秦艳华周礼雯鲁春生康慧民单雄信秦伟民钟建国王志平李志祥叶向荣安潤华汤鸣1980级数学系辅导员：1980级1班班导师姜佩磊葛海燕陈燕肖昭霞胡晓梅吴欣欣袁福寅张澄宇张建平胡百文娄文旗沈波吴慷施钟袁益明李明谢琦钱立群袁小平韩伯顺方伟泉许刚王健季爱平钱伟燕凌杉刘月高1980级2班班导师陆建萍张敏乐虹刘凌玉刘平吴春萍夏岩金光辉吴牧姚建华姚成吴晓雷赵培华陈锦国熊文寅薛明辉蔡绿川尤为华里发陈超胡大俊朱桂敏顾雷平何新曜许守毅赵毅郭思维袁海荣1981级数学系辅导员：1981级1班班导师夏霙王志萍蒋子东赵新风蒋晗芳戴华凌晓东洪玮叶鹤定金磊任晓东赵平陈继龙方俊华刘逸明赵延冯辉张涛葛志敏吴文龙卢扣住吕伟民葛甘牛阮建国侯镜宇何荣周国强王新徐华昌薛永鹤唐志翔1981级2班班导师徐克奇陈芳恽佩芳刘健黄雅萍潘陈英郑明丁亚蒙刘英平吕运福徐岳明欧凌曹益群范莹蔷张卫列陈洁王镇王樵蒋一愚刘金松黄文杰王民安刘世忠孟斐罗克星苗正1982级数学系辅导员：1982级1班班导师陈黧斐贺向阳范存萍陈礼娟郁美玲刘昕沈丰张才华张思进李斌孙谋安屠福敏张伟王永庆朱有鸿陆敏孙宁军陈烨桦刘勤陈育民鲍志岗盛勇王培云乔光时张黎唐建威谢齐军缪建明王永华 (邱伟敏戚师承过红殷珉陈英豈 (李海曙)1982级2班班导师许秀萍张菁顾华江列平胡青盛琰楼春义唐建华王翔鸿倪国祺吴卫权杨建强姚旭东陈辛伟卢国义袁巍钱俭陆小弟季贤忠冯国华张睿夫施建新俞毅徐春庆谷晓明李庆云樊志奇奚国坚 (陈俊杰章波涛)1983级数学系辅导员：1983级1班班导师程序徐蕾李燕萍潘明华曹慧玲王旭孟鹤明朱伟军王金良龚政殷建华赵毅陈龙夫顾豪杰徐纬卢庆耀1983级2班班导师张慧珍张磊林红春张青杨慧霞程奇张浩孙培德杭建红项伟忠管伟平沈利金强苏正国许潘民王自成沈瑞平沈国星王赤婴阮红涛卜立微1984级数学系辅导员：1984级1班班导师徐佩芬张越娟廖健清姜勤密闪珂孙中炜余建明张诚刘思廷杨志刚沐云张帆李明张迪祝文勇张建荣陈林祖辉许乐愚蒋寰甘毅张剑平李钧睿朱育清高灏毛鸣颀杨国华贺平1984级2班班导师严颖敏夏清俞勤奋黄飞娟王加红刘义琛郁红兴刘国明吴峥付俊民李传海姜海鑫刘永生郭政吴家华张豪毛党振张思东魏伟孟雷计顺良徐华陆俊伟杨国健沈珏秦舟波薄建年范明华葛列英张明张宜川 (章波涛)1985级数学系辅导员：1985级1班班导师周杏萍周志伟孙红敏杭军奚文斐许伟葛林根沃伟东张红陈洪生姜菊利周俊应剑陆文红舒宏林吉发陈利兵殷玉进童国梁孙志雄叶鸿驹吴玮卫孙麒周永刚蒋昌彦刘小伶吴仙强肖家健陈家祥张曦武嵘1985级2班班导师裘泳楼烨姚韶民杜景华沈国全李慰萱卢裕坤杨秋弟朱品芳顾喜荣宗冬明朱振英周峥朱敏浩王进恩顾舫王敬东唐锦高樊春冠袁亚明李星罗皓明戚德胜李东文王庆国何智勇朱文兴郑加宁姚洁1986级数学系辅导员：1986级1班班导师胡宁毛勇年吴佳东鲁文胜谢碧蓉华琼杨炯沈德潤宋唯张广应王青陆海蓉顾爱东王世明陈忠王勤东凌左论曹小莉包曙峰江坚把顺忠曹国元叶瑞松杨荣捷程开武叶东童杰吴金洪陈旭玮姜德忠1986级2班班导师印义昊杜伟刘耘钟华余苓李杏明陆蔚青屠剑陆敏杨荣萍彭韬罗颖叶颖江凯旋封家俭卢洪颐范继忠虞晓华宗玉东凌东鹏秦立和顾掌保徐国斌张道平陈朝晖吴芳方力新尹臣标陈正松周晓东朱百根1987级数学系辅导员：1987级1班班导师张爱明陈文源周之理陈弘吉永东杨新珏徐海珍许海云朱闻渊施潇姚国欣孙彤杰汤致青沈咏梅陆忠民陆刚群蔡朝晖陈敏娟裔辉李向红章卫彪袁国荣杨金国黄伟洪斌波陈育晓刘建武王新力韩志明1987级2班班导师庄思良倪钧邵劭董宏亮郭玮李华曾博童杰章艳玲戴震宇金伟文周烨方军王卫陆玮刚张青洪伟吕颖龚婷沈军钱建军金标李健阎立功朱敏季宁杨容伟金昇红胡俭朱佩成周明良富立新1988级数学系辅导员：1988级1班班导师屠德纪冯世宝邵培瑾陆国盛何晓中张爱军张宏马韧包碚瑛陈慧秦斌朱毅吴健李迅周卫岗郭煜金宇黄烨陆军刘海峰徐康张沁玲邬文雄沈建民1988级2班班导师陈春杰邓燕华苏映海张凯贤王爱红秦卫东居健张琦潘家定吕为宇陈瑞婷杨展宏黄惠刚杨惠超童志军陈燕1989级数学系辅导员：1989级1班班导师史家骏吴雯刘丛笑马千军杨泓涛李少雷庄晓文乔屹赵康泰孙建政薛鑫美何劼曹和明杨炯徐泽峰汤国平花勇马闻璐袁家锐丁瑾张蕙1989级2班班导师张朝鸣潘桂华张晨何智宇陈军戴文俊陈冰丁锦仪潘利锋金密芳郑雷钧姚坚1990级数学系辅导员：1990级1班班导师奚晓青倪啸黄键蔡钧王勤超苏惠玲朱炜王莹韩冬晓管佳明方恬俞勤顾晓明沈喆畅吴峻蒋秉辉朱华均1990级2班班导师徐忠李馥飚唐蕴锋蒋雪冬须建峰梁玮孙继军刘敏甘敏骏杨志华林涛王微张海平陆锦华1991级数学系辅导员：1991级1班班导师吴燕赵鲁张骅沈慧敏程琮潘国慧孙玉华杨思熳朱莉瑾朱倍婷卢霄臻刘志伟许林翊范震炯张益民乔榕沈斌王卫平1991级2班班导师富筱军施行忠郭征宇史晓怡马钧顾雪峰阎俊欧阳晓斌周佳魏颖蒋国强何军辉唐卫东卢雷宁施征宇卜琛马健荣冯志刚1992级数学系辅导员：1992级1班班导师徐晓华周宏达薛峰陈晓宇谢昇张玮张轶民祝宏钧陈相因夏文宇汤晓东李玥翌刘雪梅倪春灏宋烨张旭东俞志宏张振宇彭晓峰邵峰朱瑾娴郭斌1992级2班班导师胡春光张毅周纲管伟芳陈蔚陈华包宜伟张常青蔡天嗣陈亚杰张珺朱晨铭陈全乐1993级数学系辅导员：1993级1班班导师陈雯华王春周炜汪渊菁沈剑玲孟伟张庆华陈燕王新宇仲若冰张青宋继冬顾燕红徐玲山浩罗虓傅晓东石鑫何颖琪王寅冯胜强黄卓文冯伟智杨水容杨晓红袁浪罗强陀耀深杨宇丹谭书君万洪海谭睿陈諝罗宇峰黄卫华阮强林艳兰李文姬梁广相1993级2班班导师樊醴盛春黄镇波樊国军顾海荣庄严方敏惠王莉萍李浩锋谈黎青叶舟奚卿戴效舜毛晓峰刘清郭利军1994级数学系辅导员：1994级1班班导师陆鸣轶陆操刘麟陈天阳童侃王振岳良樊华陈璍彭小东石雷奎岳伟民付志明夏悦陈艳石蔚萍瞿惠峰范宇治樊翌高晓丁镝飞鲁能飞黄兆奇何东彪梁智滨区志平祝国英郑胜浪程辉肖玲曹锡兰林振安林振鹏陈育彬郭谷刘兴邦张建1994级2班班导师张利民杨利俊马字龙王乐天潘伟明朱伟杰方耀锋唐文军张凌赵海峰陈翔杨春霞倪红春吴春燕宋洁行1995级数学系辅导员：1995级1班班导师张燕琴盛慧莉王素华应慷周静汪浩洲潘珑何超英姜瑾怡郑瑾华雪红滕瑛沈志龙章越范碧峰周钰沈亮顾佳凡殷俊杰黄腾肖炜张俊朱伟吴彦欣朱兵王雪君谢远锋蒯宏斌冯若铭费祖民孙世戟1995级2班班导师邵琪金舍扉钱海燕花勤张静洁朱海英沈臻陈昕贇施民杰纪东吴一中蔡建华张政炘汪庆殷俊宋斌张洪周明海韩弋中江健舒舍予舒元炜沈卓雄周涛赵海峰1996级数学系辅导员：1996级1班班导师周利清陈悦黄谷丰阮正谦朱俊栋仇海龙张颖贤王佩洁刘愈王琳姚颖叶蕾唐英谢斐陈菲菲李祥汤春生丁爱丽徐东朱海翔吴佳锋钱晓峰张黎颖刘婧茅海燕章越1996级2班班导师孙海宁吴军荣郉巍陈纯张毅张炜勇周锋丁峰凌华德宋扬夏龑钱舒毕荣胡天玮朱蓓蓓徐勤亚杨卫清沈琰唐国华许琪陈意明韩冰赵冰松沈黎锋董轶青1997级数学系辅导员：1997级1班班导师李明星龚一鸣杨宏施振菁王沁宁陆丰徐春凌喻莉王燕顾春华左洁高伟孟云芳张悦吴蓓莉沙涛徐晔胡新宇陆鸿刚张磊周创张庆俞晓东方晓伟陈跃凌珺郭龙根陶锋梁晓燕沈晓英陈融施玮青唐毓戴骏炜张国华施伟马首骅潘海光乔晓毅王震华刘卫平1997级2班班导师张亮徐荣梅何铮嫣彭宏涛王卫青陆巍侯文渊卜罡常超薛滢钱佳俭沈晔陈宝霞吴佳曦钱珺荘勇刚张颖平陈刚何骏范晓丹胡蓓蓓毛晓焱邹洁凌燕飞安澜陈美霖危献平高君刘宁武凯仇芸斌侯以强王卓炜周亮杜雪青王磊杜伟华施恒强周嘉骏魏星华张凯卢智韬1998级数学系辅导员：1998级1班班导师郑琰刘炎麟黄圣敏张鸣陶一新凌强沈瑞皓贺嘉朱继华沈烨朱超汪晓峰姜丰姚国平谢少峰张蓉宋珍妮吴斌盛啸嵘王佳丁凌邬晓文喻瑛王元丰芮蓓璐王剑戚俊章晶陈利刘洁樊瑜汤晓舒宋佳佳罗旭陆彦敏阮梦婕吉妮陈思益张洱海于海永顾正霖赵彦徐思远苏文峰李敏飞沈閏杰唐靓张娟董艳陈集胜1998级2班班导师陈亮亮陈劼林园蔡晓宇张绮虔汪文渊王琦炳张敏阎枫陈乙明孙明周伟蒋春萍顾潇陆文陈金娣林浴晖张晓飞史长胜徐云庞强年陈亭徐春华范柳锋王磊陆菁怡贺真真奚赋元高喆房佳珮王仲达黄海莹时晓骏刘翔姚颖虹邹华明李强王斌宾徐雯万爱华秦静戴怡文汤薇薇林必德祝文燕褚陈波顾森林兰园林1999级数学系辅导员：1999级1班班导师王长春邵春吴彬朱英磊张怡然金晔忻杜云峰沈弘刘纬龚张蓉杨毓廷蒋奇威顾家晟宇航孙俊吴轶峰张莺徐靓王静徐妹宋佳音周彩菊朱佳东万玉峰陆淼古晓嘉张宇峰朱立甫周晓冬顾轶锋1999级2班班导师金明杨帆王凯鸣苏嘉珺魏明高昊郭劼黄欢王剑斌江海卣谢逸群吴君毅徐琛王志灏杨杰慧张丽智徐荣芳陆焱萍毛珺沈龙华许磊王历平高卫栋徐颖周健涌包晓军金俪雯陆勤俭徐军明许一青李明星顾非石奚徵平谢乔岳王琛1999级3班班导师蔡申琪李楠王辉沈嘉瑛陶芸冯雁汪怡潘丽娟李冯杨振中王贇祺陈常炜周媚秦静郑琰庞强年陆夏顾翊东施志伟洪霄黄铸孙明邬晓文林园王全斌陈亭邹华刚夏蓉蓉2000级数学系辅导员：2000级1班班导师：吴晨晖陈玥昕陆彦波翁密沈辉张益晟刘毅杨华马赟鹤李国军谢莉莉徐芸秦廷华陈杰周文杰钱晓东宋伟沈伟费晓亮陆德华孙炜赵建涛朱冬华刘晶王冲葛珉陈凯孙麟陈宏明施恩吴皓丁鹤鲁百杨严伟伟邵艳张薇张世敏包尔陈晨杨志刚强健浩江如屹陆劭伟王艳婷夏昱晔薛燕君2000级2班班导师：冷拓郭力王勇岑佳陶巍刘晓春董毅戴敬源肖君伟熊彦刘博文俞大千杨爱萍蔡俊杰齐诚房彦德吴志刚何叶峰费轶群朱音王丽诸屹黄志刚何唯王超陈酉捷熊雪亮金轶唐世亮杨云海周骏夏知渊陈琦玮吴志刚黄文杰唐俊毅顾豪良许俊高尧杰沈婷婷沈祯阳吕雯芸忻莉莉钟颉2000级3班班导师：丁志懿陆云谈戍青王嘉谷韩梦晨曹颖欣李骁琛姚永祥汪晓明苏晓施玮陈肖燕任莹张敏莺徐君丁志钢蔡晓冬张增阔李娜姜蓓莉陆益尊田之中蒋维瞿勇尹凌炜杨博陶立欣张智勇高毅敏肖梓吴锟朱环宇2001级数学系辅导员：2001级1班班导师：杨晓薇沈贇琦金艳雯韩志豪李艳蔡叔恺黄磊姚晓飞田晨曦陈佳月何世俊张俊周惠俊应雯珺瞿正刚范文婕陈伟勇戚炅年赵俊伟孙东刘嘉孙碧奇臧仕佳叶长华沃祖英李健飞张帆张海云王晨巍朱侠金张烨丁晓丹乔建明金沛喆沈源金赛飞姚振凯吴福明闻聪王嘉晟周意华赵代伟胡浩亮季晟琦陈炼张琪亮鲍宁宇张勤袁雅敏葛佳琪赵伟花羽超范志刚王亚磊余龙张海东程予绍姚欣强健浩王吟毅李明欣孟骏亮邹昕李海东何韩诚王文尹承杰沈成磊刘星汤亮王荣瞿向东顾一鸣高琦葛晓春齐诚陶巍何唯陈酉捷2001级2班班导师：杨强高波魏源孟路佳任远李思沂汪洁瑾吴佳敏乔林靖黄萃琳钱莹莹金毅商兆宁凌峰丁诚蔡力徐立纪国华沈敏峰李达冯铁男汤奇杰胡佳杰周轶凯张毅倪剑逸赵唯张燕飞马佶俊竺成丁志懿丁志钢蔡晓冬姜蓓莉尹凌炜高毅敏陈增顾潇丁凌陈集胜戚懿方梁蔡俊杰房彦德姚永祥张增阔杨祖率2002级数学系辅导员：傅新华、王贻2002级1班班导师：谢振鑫刘晓冬俞雷倪晓俊张胤翀徐铭董洁琳林斌赵方乐宏张亦奇缪栋晓陶婷婷胡婷悦张绚周敏谨唐宁方钰徐琪欣陈倩陈则徐朱颖陆鸣殷文雄林嘉俊徐波朱庆安栾小琛杨柳青杨裕詹子婴康乐冯英磊顾玉萍李桢森周璐潘如亮周成圆李钟毓严志盛周隽王妍婷宋静伟2002级2班班导师：高锋朱齐佳韩建鑫濮文洲钱进升王欣杰蔡福生万文元韩晓君陆滨尤雅马壹飞施凡陈思慧吴俊奚燕婉王飞飞董权霖袁锋李琦沈洁淳陈亮史振华尹剑华魏诺陈晟杰陈岚林之乔孙艳王晶汪浩蒋雄张晓蕾徐蓓芸叶君吴海晏林怡青周弦沈吉敏郑蓓莉顾瑞高望达陆文君盛潇兢2002级3班班导师：郭亚强朱冠祺李烨陈士颐马良毅曹荣俞子春阮亚栋杨烨赵洁苑柯嘉玮龚晓惠刘丹峰吴炯曦徐晶姚捷滕成中邱江安谢天韩枫徐应盈高爽陆文婷石欣蓉周思炜施月辉吴冬艳曲之鹏杨健何志强朱晶星陈裕颋黄文睿丁瑜涵魏讲文郑雪超陈光明2003级数学系辅导员：赖练2003级1班班导师：赖练蔡敏陈佳陈子敬丁纯琛高文斌何健胡振兴刘靖杰孟晓伟戚澄沈剑舒越唐俊吉万祎王昊琦吴晖徐鹤亮杨恺叶文祥虞喆斌张家健张羽啸赵剑周烨管莉娟陆晓敏帅钰芳唐元圆吴薇张洁婷2003级2班班导师：王文环曹斌陈嘉栋陈文杰仇于凌丁树桐龚云路贺俊黄锦涛刘志国莫振军钱欢欢沈君孙先龙唐欣宇汪骅王颉珊吴书城徐凯杨卓君易智勇袁丁华张琳张征荣郑铭杰周振宇韩鋆罗晓玮苏英陶冶邢美琪张颖2003级3班班导师：付新楚曹旻园陈俊陈晓煜单杰范晨麟龚自清胡欢欢贾彦佶芦智源倪天杰钱云恺沈弦嘉孙亦栋陶诚杰汪进王萌武杰许佳超姚晓亮尹斌斌袁智超张韧章佳璐周家骏陈露佳李俊敏马燕飞孙娅雯王颖叶婧赵微2003级4班班导师：熊革陈诚陈立陈岩邓晓丰冯佳栋胡兴航井子恺马开敏倪志清沈佳佳施亮汤卓俊田剑王高峰王子聪肖文杰叶俊杰俞浩田张会扬张挺章涛周立刚陈鑫宏刘源涛乔洁孙湛怡文清芝原丽明周倩懿高峰乐宏陈嫣然2004级数学系辅导员：郑宏彩2004级1班班导师：郑宏彩彭小龙苗作兴朱弘毅胡笑鸣徐璟源孙佳孙燕萍吴量王泰华顾铭鉴张晓帆严卿张闻怡王庆建柳林捷楼江鹏徐懿杨晓冬符啸愚黄申为陈轶杰傅文浩刘耀华周志浩张帅胤林寅奇朱琛麟黄子彦刘越徐晶李旻赋吴峰马丹朱荔茅嘉何文娟吴丕达程建强薛晓怡丁译张华彦石坡2004级2班班导师：张中强王通通李迪顾佳磊倪佳磊季澄孙彬薛蛟钱寅陈聪方寅率黄莎朱少明王义深洪磊唐烨金蕾戴岑怡崔晨陈竹严子悦张作彧乔晓韵周小路周杨勇钱昱华赵文斌金鼎立朱飞龙季文清陆师孙羽亭徐伟敏2004级3班班导师：郑中团黄桢吴斌陈哲明李涵灵沈得伟卢特达施韬傅继华章毓明周子彦陆霏施立峰李晶吴迅捷顾之君沈旭兵霍智超唐一敏郑隽倾刘翠张锦寅高林张先洪李建华赵之谦匡小文汤欢殷骏杰舒儇宇程靖斐陈蕾蒋凌莹陆玙雯武静刘燕朱玲钱琳俪钱力周超潘罗文周玮琛项帝峰李金龙沈立竣谢美香胡志弘刘雯彬吴佳沈轶珺王晓萍钱鑫2005级数学系春季班辅导员：郑宏彩王晖翔吴英杰张寅峰周荣庆楼震明李鑫尧周晓东叶华夏文杰钱威薛彬忻蒋振宇许昊王惟怿江烨范虓唐雷沈韬董望清沈豪峰杜嘉军孙乐幸徐超包正欣王丽君赵陆海波2005级数学系辅导员：余志龙、周青利2005级1班班导师：余志龙、周青利胡仁杰刘思恩顾颖潘璠阮晨密佳磊曹逸玮童雨晨张敏王阳民郑英虞晔旻眭君曹钰庆徐赞一陈旭滨周董平张健陆瑞明张谷刘力夫朱寅曹欣史鹏飞方佳陈佳瑜惠笑麟陈佳孙晨芳陈明俐胡晓娟严君刚王鑫鑫徐逸闻施祺华方欣苏妍文曹欣国沈皓许斌蔡海清施翔王乐曹添舒2005级2班班导师：徐玉兰刁伟元孙晓轩徐双赵晓荻沙剑斌周详吴健超朱潇昀陈琦郑天锡陈彦濛金斌王佳乐吕俊蔡宇辉陈杰崔锦荣丁强刘燕平褚佳辉王梓名刘洋周泓泽李龙泉詹远灏樊啸王惠朱燕楼珏颖顾云菲朱皆青储文娟杨陈马童童费思捷章立夏吴文吉姚思及熊志鹏2005级3班班导师：刘巧华黄泽伟赵贇麒沈啸黄承毅吴佳文张宇姜玄谢思尧荣维达陆佳磊李启丰吴同海薛永杰张韬源史皓钧龚韬成笑川张硕黎建辉张剑庄刚金成敏周卫俊李程顾珏陈霞余文婧刘文婷付小丽罗迪黄倩倩陈熙2006级数学系辅导员：朱晓青、刘巧华2006级1班班导师：朱晓青沈华庆王毅敏杨晓俊陈玮杨帆王慧李涅平朱晨晓汤霄周俊博周秉巍赵波潘腾蛟季东琛谢飞廖剑沈远徐可李文婷李思佳封磊何卓衡王俊飞赵广伏冰峰刘言文吴仪卿许雅陈辰一刘子琦何文丽马力范鹏程张辰吴明晖周宇辰赵斌顾梅伊帆2006级2班班导师：仲维亚沈皓李龙廷陈思轶孙君为刘安君潘兢艺徐健徐侃闻梁晓君王磊陶景周张霆储欣丁军铧佘奕龙杭詠康潘少伟肖皇马胜曾祥哲朱前程娄洋王煜烽王渊任俊麟孙艺君韩璧瑶蔡文超应晓芬李婷蒲福蓉郭梦舟孙立陶晓影陈艳燕陈颖2006级3班班导师：姚锋平汤孝光黄杰王喆蔡黎平蒋原君狄纯谈国荣朱晓斌李晓刚王杨阳郑雪昂陈晓靖刘胜琦陆敏王帅华倪晓亮张家宸肖瑶袁晋钱隆李浩然张艳阳韩凝梁泽亮储晓丽曹卉莫君燕赵自岚马丽娜吕玉芹陈丹贺玉王荣萍龚瀛涛徐黄谢维。

上海大学通信学院导师

52
赵恒凯
讲师(博士)
信号处理、无线通信、微波遥感
53
王旭智
讲师(博士)
DSP应用系统设计、视频图像处理
54
马秀丽
讲师(博士)
模式识别，图像处理，智能信息处理
通信与微波
55
陈振宜
副研究员(博士)
光纤技术、光纤传感、光纤器件、光电子技术
负责
56
黄宏嘉
教授/院士
特种光纤
57
石志东
副研究员(博士)
光纤技术、光电子学
副组长
30
钟顺时
教授
现代天线理论和技术
31
马哲旺
教授(博士)
微波理论与技术、微波电路
32
李国辉
副教授(博士)
微波光子学与非线性理论
33
倪维立
副教授(博士)
电磁散射
34
颜锦奎
副教授(博士)
射频电路技术
35
肖中银
讲师(博士)
光波导理论与微波材料
36
沈文辉
讲师(博士)
相控阵天线
37
孟令琴
讲师(博士)
通信、雷达用微波、射频系统及其单片集成电路研究
15
陈惠民
教授
数字通信、无线通信
组长
16
金彦亮
讲师(博士)
宽带无线接入技术
副组长
17
杨剑康
副教授
数字通信
18
张金艺
副研究员
大规模集成电路设计
19
石海
副教授
无线通信、光纤通信、交换技术
20
赵东东
副教授
移动通信、数字通信
21
武卓

格点空间上的垂直泛函复形及其正合性

（ｏｌｇｆｔｅｔｓＳｉｃ，ｕｙｎｒｌｎｖｒｉ，ｕｙｎ７２ＣｉａＣｌｅｏｈｍａｉｃｅｅＬｏａｇＮｏｍａＵｉｅｓｙＬｏａｇ４２，ｈｎ）ｅＭａｃｎｔ１０
Ａｂｔａｔｓｒｃ：Ｗｅｄｆｎｎｅｕｖｌｎｅａｉｎａｎｅｉａｏｓａｄｆｎｔｏａｉｆｒｎｉｌｏｅｕａａｔｃｅｅａｑｉａｅｔｒｌｔｏｍｏｇｖｒｃｌｆｒｎｕｃｉｎｌｄｆｅｅｔａｎｒｇｌｒｌｔｉｅｉｔｍ
随着非交换几何学【的发展，】各种非交换微分运算相继出现。郭汉英根据Ａｂｌｎ离散群的生成元理论ｅｉａ
提出了差分离散格点空间上的非交换微分运算［】正规无限格点空间上，文献【】。在６定义了离散微分代
数．’ ）６（和离散外微分算子ｄ，根据ｄ２的幂零性得到差分复形，并构造了同伦映射，证明它是正合的，这
正是ｄｈｍ复形的离散形式。文献【】ｅａＲ７在差分复形的系数函数中添加依赖变量及其各阶偏差分，定义了全
微分形式，得到了水平复形的离散形式，并证明它是正合的。文献［】８将全微分形式系数函数中的依赖变量
及其各阶偏差分看作互相独立的变量，把独立变量，看作参数，在中定义了离散垂直微分形式及垂直外ｌ微分映射，从而又得到了垂直复形的离散形式，它也是正合的。如同文献【】ｌ中连续的情形，笔者在离散垂直形式之间引入一个等价关系，从而定义了离散垂直泛函复形，并讨论它的正合性。

谷氨酰胺合成酶基因、其编码蛋白及其克隆方法[发明专利]

专利名称：谷氨酰胺合成酶基因、其编码蛋白及其克隆方法专利类型：发明专利
发明人：宋任涛,范倩岚,屈武斐,孙晓亮,朱晨光,许政暟
申请号：CN201110148438.0
申请日：20110603
公开号：CN102250925A
公开日：
20111123
专利内容由知识产权出版社提供
摘要：本发明涉及一种谷氨酰胺合成酶基因、其编码蛋白及其克隆方法。

本发明的基因来源于盐藻，为SEQIDNO1所示的碱基序列该基因具有合成谷氨酰胺合成酶的功能，并且证明了该基因能够显著提高模式生物大肠杆菌合成谷氨酰胺的能力。

这也预示了所公开的全长基因及氨基酸序列，其在提高生物体的氮利用效率、增加生物体氮元素含量的植物基因工程方面具有应用价值。

申请人：上海大学
地址：200444 上海市宝山区上大路99号
国籍：CN
代理机构：上海上大专利事务所(普通合伙)
代理人：陆聪明
更多信息请下载全文后查看。

分层流体中的二维代数孤立波及其垂向结构

文章编号:1000- 0887 (2005) 10- 1143- 09分层流体中的二维代数孤立波Ξ及其垂向结构1 ,2 1 ,2 3苏晓冰,魏岗,戴世强(1. 上海交通大学船舶海洋与建筑工程学院,上海200030 ;2. 解放军理工大学理学院,南京211101 ;3. 上海大学上海市应用数学和力学研究所,上海200072)(我刊编委戴世强来稿)摘要: 研究具有自由面的,上部为浅层的大深度分层流体中代数孤立波,考察其垂向结构所对应的本征值问题,给出了二维Benjamin- Ono 方程的一个解析解,并根据色散关系作了物理解释·作为数值例子,研究了具有H olmb oe 型密度分布的密跃层结构的特殊情形,并用射线理论探讨了这种内波的传播机制·关键词: 二维Benjamin- O no 方程; 分层流体; 本征值问题; 内波垂向结构中图分类号: O353. 2 文献标识码: A引言在连续分层海洋中,随着扰动范围接近于密度垂向变化的尺度,会出现一类特殊形式的孤立波———代数孤立波,它的控制方程为Benjamin- Ono 方程( 以下简称为BO 方程) 1 ,2 ,其垂向结构可化为求解一类Sturm-Li ouville 本征值问题 3 (以下简称为S-L 问题) ·BO 方程源于普遍的物理海洋学背景,且具有许多与K dV 型方程相类似的性质,同时还存在与众不同的代数孤立波解,因此,该方程及其应用研究一直受到广泛重视·一维B O 方程可采用拟Lagrange 坐标的L ong 方程导出 1 ,或直接由E uler 方程导出 3 ·有关一维或一维高阶BO 方程及其解的性态、代数孤立波的相互作用等问题已得到广泛研究 4 ～7 ·二维BO 方程由Abl owitz 和Segur8 在研究代数孤立波受横向扰动情况下的稳定性时建立,对这类方程的研究相对较少,可能与其方程为不可积系统有关·最近T suji 等人9 对二流体系统中的二维BO 分布,Benjamin1获得了自由面的“刚盖”近似下的解析解,证明了该条件下可以忽略偶数模态Ξ 收稿日期: 基金项目: 2004- 03- 25 ; 修订日期: 2005- 05- 15国防预研基金资助项目( 51443030103QT0601) ; 中国博士后基金资助项目( 2004036099) ; 海洋工程国家重点实验室基金资助项目(0502)苏晓冰(1958 —) ,男,汉族,江苏人,副教授,硕士;魏岗(联系人. Tel : + 86- 21- 62933162 ; E- m ail : G w ei @mail . shu. edu. cn) ·1143作者简介:1144苏晓冰魏岗戴世强对内孤立波的影响 ;对于非常弱的 H olm boe 型密度分布 ,程友良等人 3证明了满足上、下界面分别有第二类和第一类边界条件的垂向结构存在第一模态 (非振荡型) 的 Legendre 多项式解· 然而对于一般密度分布 ,且考虑自由面效应的弱非线性内波的垂向结构 ,求解通常比较困难·值得指出的是 ,射线理论正在被愈来愈广泛地用于内波传播问题的研究10 ～12 ·本文拟从 E uler 方程出发 ,对具有自由面的上部浅层的大深度分层流体 ,推导二维 BO 方程及其相应的 S -L 问题 ,利用试探法探求二维 BO 方程的解析解 ; 利用数值模拟求解 H olm boe 型密度分布下内波垂向结构的 S -L 问题 ,并借助射线理论探究此类弱非线性内波的传播机制·1 控制方程及其推导考虑不可压、无粘流动 ,取垂直向上为 z 轴正方向 , 自由面位于 z = 0 , 则控制方程组为5ρ 5 t + (V ·A )ρ = 0 , (1)(2) (3)ρg , 分别为流体速度和重力加速度·边界条件为13 ,140) , (4)) ,式中 c 为波的传播速度·考虑层化海洋的密跃层结构 ,取 H olm boe 型密度分布15ρ≦ex p [ - α0tanh (β0 ( z + h 0) /h 0) ]ρ≦ = const ( - ( z 2 h 0 ≤ z ≤0) , ≤- 2 h 0) · ρ( z ) =(5)相应的 Brunt- Vaisala 频率为sech 2(β0 ( z + h 0) / h 0) ( - 2 h 0 ≤ z ≤0) , N 2 ( z ) = (6)( z ≤- 2 h 0) ,式中 h 0 ,β0 为描述密度跃变强度的参数 ,假定 z = - 2 h 0 处的 ρ( z) 连续· 以 h 0 、a 和λ分别表示特征长度、特征波幅和特征波长 , 假设弱非线性参数ε( = a/ h 0) 与色散参数 μ( = h 0/ λ) 满足平衡关系 :ε = O (ν) · 对于上层流体运动 ( - 2 h 0 ≤z ≤0) , 假定非线性长波在 y 方向具有弱的传播特性 ,作如下G ardner-Morikawa 变换16(以下简称为 G -M 变换) :ξ = εκ( x - ct ) , ε = ε3/ 2 y , ξ = z , τ = ε2t ,(7)其中 c = c 0 +εc 1 + O (ε2) ,κ = 1 +εκ1 + O (ε2) ,这里κ为波数因子 , c 0 为线性长波传播速度 , c i ( i = 1 , 2 , ) 及 κi ( i = 1 , 2 , ) 为待定常数 , 它们是各阶波速和波数的修正因子 · 将各个变量按如下小参数 ε展开 := εu 1 (ξ,ε,δ,τ) + ε2 u 2 (ξ,ε,δ,τ) + O (ε3) , = ε3/ 2 v 1 (ξ,ε,δ,τ) + ε5/ 2 v 2 (ξ,ε,δ,τ) + O (ε7/ 2) , = ε2w 1 (ξ,ε,δ,τ) + ε3w 2 (ξ,ε,δ,τ) + O (ε4) , = p 0 (δ) + εp 1 (ξ,ε,δ,τ) + ε2 p 2 (ξ,ε,δ,τ) + O (ε3) , = ρ0 + ερ1 (ξ,ε,δ,τ) + ε2ρ2 (ξ,ε,δ,τ) + O (ε3) , u (ξ,ε,δ,τ) v(ξ,ε,δ,τ)w (ξ,ε,δ,τ) p (ξ,ε,δ,τ) ρ(ξ,ε,δ,τ)(8)(9) (10) (11) (12)分层流体中的二维代数孤立波及其垂向结构1145式中已考虑了不可压缩条件以及静力平衡条件 d p 0 (δ) / d δ = - ρ0 (δ) g · 将上述变换和展开式代入方程 (1) ～ ( 3) 和边界条件 (4) , 比较 ε的同次幂系数 , 可获得关于 ε的各阶方程· 从 ε的最低阶方程可导出关于 w 1 的方程和边界条件d ρ0 d δw 15 w 1 5g 5δ ρ0 = 0 , (13) - c 2 5δ 0 d w 1 g(14)- c 2 w 1= 0 ( 在 z = 0) ·0 用分离变量的方法求解上述方程 ,为此设5 f1 (ξ,ε,τ) w 1 (ξ,ε,δ,τ) = - φ(δ) , (15) 5ξ其中 f 1 (ξ,ε,τ) 代表待定的一阶波幅函数 , 它满足条件 f 1 | ξ→≦,ε→≦ →0· 将式 (15) 代入方程可推导出控制垂向结构的常微分方程和自由面条件 ,即(16) 0) ,(17)u 1( f 1 ;ρ0 ,φ) , (18) d w 22 gg (19)δ -c 2 w2 = -c 2 c 1 w 1( 在 z = 0) ,这里 J 为一阶解的已知泛函 · 方程 (16) 和 (18) 中函数 φ(δ) 和 w 2 (ξ,ε,δ,τ) 满足可解性条件16 ,17- 2 hw ′ | δ= - 2 h= -∫ J ·φd δ·ρ0 φ′ w 2 - φ (20)2 0将边界条件 (17) 、(19) 以及式 (15) 代入方程 (20) 经整理得 : ξ 52 f 1 5 f 1 5 f 1 5 f1 w ′|∫0 5ε2c 0ρ0 φ′ w 2 - φ d δ, (21)= 2 a + b + df + c a 2 δ= - 2 h1 0 5 τ 5 ξ 5τ 0其中系数- 2 h - 2 h2∫0a = -∫0(ρ0φ′) ′φd δ, b = - c1(ρφ ) φδ ′d -,- 2 h d = ∫03 (ρφ′2) ′- 2 (ρφφ″) ′-2ρφ′φ″φd δ· 和 0 0对于下层流体 ( - ≦ ≤ z ≤- 2 h 0) , 假设波动仅来自上层流体的扰动 ,作如下的 G -M 变换 :ξ = εκ( x - ct ) , ε = ε3/ 2 y , Z = εκ( z + 2 h 0) , τ = ε2t ·根据连续性方程和上述变换 ,将各变量作如下展开 :u (ξ,ε, Z ,τ) = ε2 U 1 (ξ,ε, Z ,τ) + O (ε3) , v (ξ,ε, Z ,τ) = ε2V 1 (ξ,ε, Z ,τ) + O (ε3) , w (ξ,ε, Z ,τ) = ε2W 1 (ξ,ε, Z ,τ) + O (ε3) , p (ξ,ε, Z ,τ) = p 0 ( z ) + ε2 P 1 (ξ,ε, Z ,τ) + O (ε3) , (22) (23) (24) (25) (26)2 g ρ0 (0)φ2 (0) c 21146苏晓冰魏岗戴世强ρ(ξ,ε,δ,τ) = ρ0 + ερ1 (ξ,ε,δ,τ) + ε2ρ2 (ξ,ε,δ,τ) + O (ε3) · 将上述 G -M 变换和各展开式代入方程 (1) ～ (4) ,可得关于 ε的各阶方程· 从 ε的最低阶方程可导出关于 W 1 的方程和边界条件 ,即(27)52 W 1 52 W 1 = 0 , (28)+ 5ξ25 Z 2 5f 1 W 1 (ξ,ε, Z ,τ) | Z = 0 →-φ(δ) ( z →- 2 h ) ,0 5ξδ→- 2 h(29)W 1 (ξ,ε, Z ,τ) | Z →≦ →0( | Z | , | ξ| → ≦) ·(30) ( ) 31(32) 5 W 1(33)525 w 2Τ ( f 1)(34) == ,5ξ25δ δ→- 2 h 5 Z= 0 ,δ→- 2 hZ →0φ″(δ) (35) δ→- 2 h+ ≦1π∫- ≦ 其中 Τ ( f 1) =[ f 1(ξ′,ε,τ) / (ξ - ξ′) ]d ξ′为 Hilbert 变换 ,不失一般性 ,令 φ( - 2 h 0) =1· 将式 (33) 、(34) 和 (35) 代入式 (21) ,则有ξ 52 f 1 5 f 1 5 f 1 5 f1 52 2 A 5τ + B 5ξ + Df 1 5ξ + c 0ρ≦ 5ξ2 Τ ( f 1) + c 0 A ∫0 5ε2 d ξ = 0·(36) 上述方程即为控制弱非线性长波的二维 BO 方程·取“刚盖”近似 ,令 φ( 0) = 0 , 则有ξ 52 f 1 5 f 1 5 f 1 5 f1 52 c 1 5ξ + αf 1 5ξ + β5ξ2 Τ ( f 1) + γ∫0 5ε2 d ξ = 0 ,(37) 5τ - 其中 α = d/ 2 a ,β = c 0ρ≦/ 2 a ,γ = c 0/ 2· 容易验证 :当 c 1 = 0 时 ,式 (36) 或式 (37) 与 Abl owitz 和 Segur 8 的二维 BO 方程完全一致·2 二维 BO 方程的物理解-作变量代换 ξ = ξ- c 0τ, 假定二维代数孤立波沿 x 方向传播占优 , 其波长λ为一维代数孤立波波长 λ0 的修正 ,即βλ = λ0 ( 1 - δ) = ( 1 - δ) , (38) c 0 - c 1其中小参数 δ表示修正因子·设二维代数孤立波的解具有如下形式2 aλ -f 1 (ξ,ε,τ) =(39),-(ξ+ με)2 + λ2其中 a 、μ为待定系数 , 且 μ正比于波数比 , 即 μ∝ O ( k y / k x ) , 这里 k x 、k y 分别为 x 和 y 方向的分层流体中的二维代数孤立波及其垂向结构1147波数·将式 (39) 代入方程 (37) ,经系数比较有( c 0 + c 1 ) λ + β =μ2 ( ) , 40a = - 4β≈ - a 0 (1 + δ) , (41) αλ 式中 a 0 = 4β/ (αλ0) 为一维代数孤立波的波幅·将式 (38) 代入式 (40) ,可导出 ( c 0 + c 1) δ 1/ 2 - 1/ 2 μ≈ (λ0)(42) · γ由于 λ0 ∝ O( k x ) - 1 , 取 δ∝ O (γ/ ( c 0 + c 1) ) , ( 注意 0 < δ < 1) , 利用 μ∝ O ( k y / k x ) , 立即有k 2 3y ～ O ( k x ) ·(43) 满足 BO 方程的色散关系式1 为ω2= c 2 k 2 - 2βc k 2 | (44)k | · 0 0 利用式 (43) ,上式化为2k y1 ω2= c 2 ( k 2 + k 2)- 2βc ( k2+ k 2) + O ( k 5 ) ≈k 1 + 0 x y 0 x y x x 2 k x2k yβ c 2 2 1 +- 2c | k x |(45)0 k x,k x或近似地有c 0k x ω = c 0 k 2 - βk 2 | k | +k 2 · (46)x x x y2容易验证 ,式 (46) 恰为二维 B O 方程 (37) 所对应的色散关系· 因此 ,所设解 (39) 满足非线性波动传播的物理实质 ,代表二维代数孤立波 ,与一维形式相比 ,它的波长变短、波幅增高·3 垂向结构分析本节首先采用数值模拟求解本征值问题 ,并用 WK B 方法18验证数值结果的可靠性 ;其次讨论密跃层结构对内波垂向结构的影响 ;最后利用射线理论分析弱非线性内波的传播·方程 (16) 、边界条件 (17) 和式 (33) 构成弱非线性内波垂向结构的非标准 Sturm -Li ouville 本征值问题 ,方程 (16) 可化为2φ″- N φ′+ χN 2φ = 0 , (47) gd φd δ - χg φ = 0 (δ = 0) , (48)(49)φ′= 0(δ = -2 h 0) , 其中 χ = 1/ c 2 为待求的本征值 ,它同时出现在方程和边界条件中·采用二阶中心差分格式和0 一阶迎风格式 ,离散方程 (47) 和边界条件 (48) 、(49) ·根据离散方程组存在非平凡解的条件可确定一组序列本征值 χ( i ) 0 < χ(1) < χ(2) < χ( n )φj , 对应的本征函数决定了内波 <的垂向结构 · 数值试验表明 , 随着垂向的等分 m 的增大 , 本征值序列 χ( i ) 趋于稳定 , 如图 1 所示 , 其中横坐标为第 i 个本征值的序列数 n , 纵坐标为序列本征值的相对误差 E/ ( %) ·对于高阶模式 ,若满足条件 (χ( i ) g ) µ 1 , 则方程 (47) 退化为φ″+ χN 2φ = 0·(50)1148苏晓冰魏岗戴世强图 1 垂向等分数 m 对序列本征值 χ( i ) 的影响图 2 直接数据模拟和 WK B 计算的本征值 χ( i )比较n上述方程经 Li ouville- G reen 变换18振荡解可由 WK B 方法给出,且满足条件 χ( i )µ [ ( N 2) ″/ (4 N 4) - 5 ( N ′) 2/ (16 N 2) , 则δδD co s χ∫N 2d δ′ + F sin χ∫ N 2d δ′φ(δ) =(51),4N2式中 D 、F 为待定常数·将上式代入边界条件 (48) 和 (49) ,则本征值由下列超越方程决定2 δ′1d Ntan ∫ χ( i )χ( i ) N 2d δ′·(52)= d δN N 图 2 比较了两种方法计算的结果 :当 χ( i ) 较大时 , 两者计算的本征值趋于一致 ; 而当 χ( i )较小时 ,WK B 方法失效 ,故误差较大·上述分析表明 ,所用数值方法是有效的· 取典型的海洋跃层结构参数 , ρ≦ = 1 012. 4 kg ·m - 3 , h 0 = 100 m ,α0 = 0. 012 5 ,β0 = 1 , 图 3 给出了前 4 阶内波模态对应的本征函数 · 试验表明 :在上部浅层分层的大深度海洋中 ,“刚盖”近似条件符合得相当好 ; 第 1 模态 ( n = 1) 对应的本征函数 φ(1) 在密跃层内是深度的单调增函数 , 高 i 阶模态 ( n ≥2) 对应的本征函数 φ( n )为振荡型 , i 在开区间 ( 0 , - ≦) 保持 n 个零点 ,与标准 S -L 问题的性态类似·随着密跃层厚度变小 ( β0 增大 , 其它条件不变) , 亦即密度跃变的强度增大 , 此时 , 同一模式本图 3 四阶内波模式对应的本征函数φn i 征值χ( n ) 增加 , 相应的长波传播速度 c ( n )减小 ;最 0 低阶模式 ( n = 1) 的本征函数衰减得更快 , 高阶模式 ( 例如 n = 3) 的波数变大 , 如图 4 所示 , 这种变化伴随着内波模式的转换 , 极易导致系统失稳或界面破碎 · 此外 , 随着β0 的增加 ,数值计算出的有效模态数 n 减少 ,这时系统趋近于两层流体模型 ,相应地 ,系统仅存在快波和慢波两种模态·波矢的空间曲线构成射线·射线理论源于几何光学近似 ,对于 B - V 频率 N 在垂向急剧变化的情形 ,若内波特征量沿水平坐标和时间是缓变的 ,而沿铅垂方向坐标是快变的 ,则几何光学近似仍然有效19·考虑较高阶的内波模态 ,垂向波数 k z 变大 ,取代数孤立波波长和 WK B分层流体中的二维代数孤立波及其垂向结构1149(a ) n = 1 ( b ) n = 3图 4 密度跃变强度的变化对本征函数 φ( n ) 的影响i 的垂向波数 ,则内波的波矢可近似表示为k( n )( k ( n ), k ( n ) ) (2π(λ( n ) ) - 1 ,χ( n ) N 2) · (53)= = x z 为此 ,描述内波的相位方程可写为 λ( n )δ( n)∫2ξ ± 2π χN (δ′) d δ′= ξ0 ,(54)对应的射线方程为ξ i δ2π/ (λ( n ) χ( n )N 2(δ) ) = ξ0 ,(55)其中负号表示反射射线满足的方程·(a ) β0 = 1 ( b ) β0 = 3图 5 密度跃变强度的变化对射线角 ζ的影响图 5 是不同内波模态的射线角 ζ = arctan ( k z / k x ) 随深度的变化 , 由于 N (δ) 的非均匀性 ,弱非线性的内波沿弯曲的射线传播 · 图中 , 不同的模式在自由面有不同的射线角 , 模态数 n越小 , 在自由表面和深海域 (δ →- ≦) 的射线角就越小 ; 对于高阶本征模态 , 由于 k ( n )ν k ( n ),x z射线角在自由面趋于π/ 2 , 这类弱非线性内波在自由面附近以垂向传播的形式存在 ; 随着跃变程度的增强 , 在自由面和深海域的射线角趋于零 , 内波在自由面和深海域近乎水平传播 , 如图 5 ( b ) 所示·图 6 是根据式 (54) 和 (55) 绘制的模态数 n = 3 的等相线和射线· 图中 ,对应的弱非线性内波在自由表面和 N (δ) 趋于常数的深度间来回振荡 · 随着跃变程度的增强 (β0 变大) ,一方面 ,弱非线性内波将被限制在密跃层内传播 ,另一方面 ,高阶本征模态的射线在跃层中心附近1150 苏晓冰魏岗戴世强的弯折程度加剧(见图6 ( b) ) ,由此可见,高阶模态的作用是导致系统失稳的重要因素·(a) β0 =1( b) β0 = 3图6 模态数n = 3 的等相线和射线4 结论根据以上工作,我们得到几点结论:1) 本文建立了具有自由面的上层很浅的大深度分层流体中的二维BO 方程及其内波垂向结构所满足的Sturm-Li ouville 本征值问题,获得了满足二维BO 方程的具有波动物理特征的解析解,其代表的二维代数孤立波与一维形式相比,波长变短、波幅增大·2) 弱非线性内波垂向结构的非标准S-L 本征值问题数值模拟表明:密度跃变趋强导致跃层中心附近高阶模态解的变化加剧,这种变化伴随着内波模态的转换,同时也是导致系统失稳的直接原因之一·3) 根据射线理论,获得了上述弱非线性内波沿弯折射线传播的规律,描绘了导致界面失稳的重要因素之一的物理图像:高阶本征模态的射线在跃层中心附近的弯折程度加剧·[ 参考文献][ 1 ] B e n ja m i n T B . Int e r n al w a ves o f p e r m a n e n t f or m i n fl u i d s of great dep t h J . J Fl u i d Mech , 1967 , 29 : 559 —592.O n o H. Alge b raic s olit a r y w a ves i n s t r atifie d fl u i d s J . J Ph ys Soc J ap a n , 1975 , 39 (4) :1082 —1092. 程友良, 戴世强.大深度分层流体中的二阶内孤立波A . 见: 周连第, 邵维文, 鲁传敬等编.第五届全国水动力学学术会议暨第十五届水动力学研讨会论文集C . 北京: 海洋出版社, 2001 , 53 —60.[ 2 ][ 3 ]分层流体中的二维代数孤立波及其垂向结构1151[ 4 ] [ 5]张领海. 广义三阶B e n ja m i n- O n o 方程J . 数学物理学报, 1993 , 13 (4) :473 —479.韩效宵, 郝海龙.高阶B e n ja m i n- O n o 方程解的衰变性质J . 数学年刊, A 辑, 1996 , 17 ( 2) : 163 —172.张鸿庆, 张玉峰. B e n ja m i n方程的B a c k l u n d变换、非线性叠加公式及无穷守恒律J , 应用数学和力学, 2001 , 22 (10) :1017 —1021.Gri m s h aw R , Z h u Y. O b lique i n t e r acti o n bet w e e n i n t e r n al s o lit a r y w a ves J . St u d App l Ma t h , 1994 , 92 :249 —270.Abl o witz M J , Segur H. L o ng i n t e r n al w a ves i n fl u i d s of great dep t h J . St u d App l Ma t h , 1980 , 62 : 249 —262.Ts uji H. O b lique i n t e r acti o n o f i n t e r n al s o lit a r y w a ves i n a t w o- laye r fl u i d of i n fi n it e dep t h J . Fl u i d D y n a m i c s Res e a r ch , 2001 , 29 :251 —267.Light h ill J . Wa v es i n Fl u i d M . Ca m bri d ge : C a m bri d ge U n ive r sit y Pres s , 1978.沈国光, 李德筠.内波研究中的射线理论和陷波J . 水动力学研究与进展, A辑, 1996 , 11 ( 1) : 43 —51.B r o ut m a n D , Rott m a n J W , Ec k e r m a n n S D . Ray met h o ds f or i n t e r n al w a ves i n t h e at m osp he r e a n d o2 cea n J . A n n u Rev Fl u i d Mech , 2004 , 34 :559 —593.La k s s h mi h Ka n t h a , Ca r o la n ne C lays o n .S m a Scale Pr o ces s e s i n G eop h ys i c al Fl u i d Flows M . New Yor k :Aca d e m ic Pres s , 2000.易家训. 流体力学M . 章克本, 张涤明, 陈启强, 等译.北京:高等教育出版社, 1983. 富永政英.海洋波动———基础理论和观测成果M . 关孟儒译.北京:科学出版社,1984. 戴世强. 约化摄动法和非线性波远场分析J . 力学进展, 1982 , 12 (1) :2 —23.郭敦仁. 数学物理方法M . 北京:人民教育出版社, 1965.李家春, 周显初.数学物理中的渐近方法M . 北京:科学出版社, 1998.徐肇廷. 海洋内波动力学M . 北京:科学出版社, 1999.[ 6 ][ 7 ][ 8 ][ 9 ][ 10 ][ 11 ][ 12 ][ 13 ][ 14 ][ 15 ][ 16 ][ 17 ][ 18 ][ 19 ]Tw o- Di m e n s i o n a l Al g e b r a i c S ol i t a r y Wa v e a n dI t s Ve r t i c a l S t r u c t u r e i n S t r a t i f i e d Fl ui dSU Xi a o- bi n g1 , 2 , W EI Ga n g1 , 2 , DAI S hi- q i a ng3(1. School of N a v al Ar chi t ect u r e a n d Ocea n En g i nee r i n g ,S h a n g ha i J i a o t o n g U n i v e r s i t y , S h a n g h a i200030 , P. R. Chi n a ;2. Fac u lt y of Sci e n ce , PLA U n i v e r s i t y of Sci e n ce & T ech n o logy ,N a n j i n g 211101 , P . R. Chi n a ;3. S h a n g h a i I n s t i t ute of Appli e d Ma t h e m a t i c s a n d Mech a n i c s ,S h a n g ha i U n i v e r s i t y , S h a n g h a i 200072 , P. R. Chi n a)A bs t r a c t : The alge braic s olit a ry w ave a n d its as s ociat e d eige nval ue p r o ble m i n a deep s t r atifie d fl u i dwit h a f ree s urf ace a n d a s hall o w upp e r laye r w e re s t udie d . An d its ve rtical s t r uct ure w as e x a m i n e d.An e xact s ol uti o n f or t he de rive d 2D B e nja mi n- O n o equati o n w as o b t ai ne d , a n d p hysical e x pla n ati o n w as give n wit h t he c or resp o n di n g disp e rsi o n relati o n . As a sp ecial cas e , t h e ve rtical s t r u ct u re o f t h e w e a k ly nonli n ea r i n t e r n al w a ve f or t h e Hol m boe de n sit y dis t r i b uti o n w a s n ume r ically i n ves t igat e d , a n d t h e p r o p a gati n g mec h a n is m of t h e i n t e r n al w a ve w a s s t u die d by usi n g t h e ray t h e o ry .Ke y w o r ds : t w o- di m e n si o nal B e n ja m i n- O n o equati o n ; s t r atifie d fl u i d ; eige n val u e ; ve r tical s t r u ct u re。

架起力学与实践的桥梁——“力学与实践”课程建设

架起力学与实践的桥梁——“力学与实践”课程建设
魏莎;宋亦诚;宋丽芬;郑冰月
【期刊名称】《力学与实践》
【年(卷),期】2022(44)4
【摘要】为探讨力学理论与创新实践相结合的课程教学改革方式,总结和分析了实践类课程“力学与实践”的教学设计和实践。

本课程是为上海大学理论与应用力学专业学生开设的实践类课程,旨在为本科生架起力学与实践的桥梁,帮助学生基于所学力学知识,综合应用理论、计算和实验方法研究工程实际中的机构运动和结构振动,并进行有效沟通和交流。

教学实践表明,“力学与实践”课程可以提高学生独立思考、运用知识解决问题和团队协作的能力。

【总页数】4页(P974-977)
【作者】魏莎;宋亦诚;宋丽芬;郑冰月
【作者单位】上海大学力学与工程科学学院;上海市应用数学和力学研究所
【正文语种】中文
【中图分类】O31
【相关文献】
1.用微课架起校内外教育的桥梁——区域社会实践微课程建设初探
2.精品课程网站建设与应用研究——以"理论力学"精品课程网站建设实践为例
3.以核雕课程文化建设助力学校内涵发展*──苏州太湖国家旅游度假区中心小学课程文化建设的探索与实践
4.材料力学课程远程教育模式的建设与实施
——以材料力学教学实践为例5.专业文化建设背景下思政教育融入课程的探索与实践--以“流体力学及设备”课程思政建设为例
因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。