马赫曾德干涉仪搭建实验实验报告
组合干涉仪实验报告
组合干涉仪（一）实验内容：（1）按照图一搭建迈克尔逊干涉仪的光路结构。
（2）调整实验的光路，即先不放扩束镜，使光源1发出的相干光经过倾角为45度的分束镜，一束穿过分束镜后垂直落在反射镜M1上，再反射沿原光路反射至白屏，另一束反射垂直落在M2上，再反射穿过分束镜至白屏，仔细调节光路，使两束光线在白屏上形成的光点重合。
（3）调整光路后在白屏前放上扩束镜，微调扩束镜的相对位置，使干涉条纹变得清晰。
（4）改变气室的压强，如通过压强计加压，然后缓慢释放气体，观察干涉条纹的变化以及压强计示数的变化，分别记录变化值（在本次实验中由于具体操作方案未提供，故在实验中先后采用了两种测量方法，即变化相同的气压值多组测量干涉条纹的变化，还有在干涉条纹变化相同时多组测量压强值的变化）（5）完全释放气室内的气体，整理仪器。
实验数据处理与分析：1.研究空气折射率与压强的关系：（1）固定压强的变化值由原始数据可知，当在实验中固定压强变化时，多次测量干涉条纹的移动数量，并取其平均值，整理得下表一：表一：固定压强变化时干涉条纹的移动数据而在改变气室压强前后压强值分别为：P1=32 kPa , P2=16 kPa故压强变化为：Δp=16 kPa实验中空气室的长度L=0.1 m再由实验原理可知在大气压强下空气折射率n0的表达式为：000)(21P P P L m n -+=λ1)将∆P = P 1- P 2代入式1）有：002m 1P PL n ∆∆+=λ2） （其中λ为激光器产生的相干光的波长，实验中λ=635nm ） 所以由式2）可求得大气压强下空气折射率n 0为： 002m 1P PL n ∆∆+=λ=Pa kPam m591001325.1161.021063514.41⨯⨯⨯⨯⨯⨯+- =1.000289（2）固定干涉条纹的移动数目由原始数据可知，当在实验中固定干涉条纹的移动数目时，多次测量压强的变化值取其平均变化值，也能研究空气折射率与压强的关系，先整理得下表二：表二：固定干涉条纹变化时压强变化的数据（干涉条纹移动了m ∆=15，初始压强P1=32kPa ）故由表二可知当干涉条纹移动了同一数目时，气室内压强变化的平均值为： P ∆=kPa 6.1655.167.164.166.168.16=++++同样由式2）可求得大气压强下空气折射率n 0为： 002m 1P PL n ∆∆+=λ=Pa kPam m591001325.16.161.021*******⨯⨯⨯⨯⨯⨯+- =1.0002912. 大气压强下空气折射率n 0的理论值的计算查阅资料可知，通常，在温度处于15-30℃范围时，空气折射率可用下式计算： ()9,10003671.018793.21-⨯+=-tPn P t式中温度t 的单位为℃，压强P 的单位为Pa 。
实验三：集成波导马赫-曾德尔干涉仪
实验三：集成波导马赫-曾德尔干涉仪一、实验目的：1．掌握MZI 的干涉原理2．掌握MZI 干涉仪的基本结构和仿真方法 二、实验原理：MZI 干涉原理基于两个相干单色光经过不同的光程传输后的干涉理论。
MZI 主要由前后两个3dB 定向耦合器和一个可变移相器组成。
最终使不同的两个波长分别沿两个不同的端口输出。
其结构示意图如下所示：图1 MZI 干涉原理简图马赫－曾德干涉结构可用做光调制器，也可用做光滤波器。
1、马赫－曾德干涉仪的分光原理：设两耦合器的相位因子分别为12,ϕϕ,当干涉仪一输入端注入强度为0I (以电场强度表示为0E )光波时，可以推出两个输出端的光场强度12,I I (以电场强度分别表示为12,E E )分别为：2222110121222222201212cos ()sin(2)sin(2)sin (/2)sin ()sin(2)sin(2)cos (/2)I E E L I E E L ϕϕϕϕβϕϕϕϕβ⎡⎤==++⎣⎦⎡⎤==-+⎣⎦式中，β为传输常数；12∆=-L L L 为干涉仪两臂的长度差，它在干涉仪两臂之间引入的相位差：2/2/∆=∆=L n L C F βπυπυ。
（υ为光的频率；n 为光纤纤心的折射率：C 为真空中的光速；/=∆F C n L 为马赫一曾德干涉仪的自由程。
当构成干涉仪的两耦合器均为标准的3 dB 耦合器(即分光比为1：1)时，两耦合器的相位因子为045，可以得到干涉仪输出端的强度传输系数分别如下：[][]2111200222220011cos(2/)211cos(2/)2===-===+E I T F I E E I T F I E πυπυ 图2给出了强度传输系数随输入光频率的变化曲线：图2 马赫－曾德干涉仪强度传输系数随频率变化曲线从图2可以看出，两个输出端的强度传输系数正好是反相的，也就是说，当在干涉仪的一个输入端注入单一频率的光波时，调节干涉仪使一个输出端输出光强度达到最大时，则另一输出端输出光强度将达到最小。
马赫曾德干涉仪实验讲义
马赫曾德干涉仪马赫——曾德干涉仪。
马赫——曾德干涉仪（Mach-Zehnder; inter-ferometer）是一种重要的光学和光子学器件，广泛应用于干涉计量、光通信等领域；它用分振幅法产生双光束以实现干涉，被广泛用作传感器和光调制器。
一、实验目的1．掌握马赫曾德干涉仪的原理和结构；2. 组装并调节马赫曾德干涉仪，观察干涉条纹。
3. 学会调节两束相干光的干涉；二、实验原理与仪器He-Ne 激光器、平面反射镜1和平面反射镜2 、分束器、合束器、扩束滤波准直系统、可变光阑、光强衰减片、白屏。
图1 实验装置及光路图图1为马赫曾德的实验装置图，：由He-Ne激光器发出的激光由扩束镜（显微物镜）、针孔滤波和透镜准直后形成宽口径平面波，经可变光阑后，光斑直径变为1厘米后，再经分束器形成两路：透射光和反射光。
透射光被反射镜2反射后垂直入射到原始物平面Po上的物体上，经衍射后的物光经过合束器到达距离z=20厘米处的CCD记录面P H上。
经过分束器后的反射光作为参考光被反射镜1和合束器反射到P H面上与物光干涉产生干涉条纹，被CCD 记录下来传输到计算机中。
三、实验内容和步骤1 光学器件的共轴调节调节激光器水平，调整各器件的高度的俯仰，使其共轴。
在调节透镜时要注意反射光点重合。
2 平行光调节利用调平的激光器，通过调节扩束准直系统，得到平行光。
加入可变光阑，使平行光中心通过光阑的中心。
通过针孔滤波和透镜准直获得宽口径平面波后搭建MZ干涉仪，保证两束光在合束器后完全重合并产生平行直条纹的干涉图样。
3.首先在激光束的传播方法放置分束器，将He-Ne激光器的主光束平分得到两个分光束。
调整分束器角度，得到两条严格垂直的分光束。
在光路1中放置反射镜1，将分光束1的传播方向改变，该反射镜与分光器位于同一列螺纹孔。
反复调节反射镜的位置和反射角度，得到严格平行并且等高的两束光线。
在光路2中放置反射镜2，如果调节的方法正确，主分光束的反射光和另外一条分光束可以刚好在空间相交，该交点基本可以刚好满足严格的等过程。
1马赫--1曾德干涉仪及全息光栅的制作
马赫---曾德干涉仪及全息光栅的制作[引言]马赫---曾德干涉仪是在雅满干涉仪的基础上发展起来的。
在雅满干涉仪中，两块玻璃板的前表面起到分光板的作用，而后表面则起到反射镜的作用，分光板和反射镜不能单独进行调节，而且两束光的间隔为玻璃板的厚度所限定。
为克服这些局限性，马赫和曾德使用了四块玻璃板，于是马赫---曾德干涉仪诞生了。
[实验目的]1．熟悉所用仪器及光路调整，观察两束平行光的干涉现象。
2．观察全息台的稳定性。
3．了解全息光栅的原理，学习制作全息光栅。
4．熟悉读数显微镜的操作过程。
[基本原理]在下图的光路中，波长为λ的激光束经扩束准直后，通过两个反射镜和两个半反半透镜组成的马赫---曾德干涉仪可以得到两束光程和强度都接近而且夹角易于调节的平行光束。
在光束的重叠区将产生干涉条纹。
在干涉区将放置感光板经适当曝光、显影、定影，将得到一个正弦光栅。
当两束光的夹角θ不是太大，在垂直于两束光夹角平分线的平面上干涉条纹的间距θλ≈d ，从而光栅的空间频率为λθν==d 1。
图二 马赫---曾德干涉仪及全息光栅的制作原理图干涉面1如果在同一底板上相继进行两次曝光，使分别对应于两束光夹角略有差别的两个数值1θ和2θ，那么得到的将是叠加在一起的两个正弦光栅，他们的空间频率分别为1ν和2ν。
这样的光栅称为复合光栅。
复合光栅上呈现的明暗相间的粗条纹称为摩尔条纹，它是两个正弦光栅的差频形成的，摩尔条纹的空间频率1221νννν∆=-=m 。
当两束平行光束夹角不是太大时，利用焦距f 已知的凸透镜测量这两束平行光束在透镜后焦面汇聚的两个光点距离0x ，可近似求出它们的夹角f x 0=θ，从而在与这两束平行光束夹角平分线垂直的平面上制作的正弦光栅的空间频率为λνf x 0=。
反之若要制作空间频率为ν的正弦光栅，可适当调节两束光的夹角，使0x 满足要求。
[仪器用具]氦氖外腔激光器及电源，空间滤波器，傅里叶变换透镜，分光镜两块，加强铝反射镜两块，干板若干，读数显微镜，暗室设备。
实验-马赫曾德
-、实验十三双光纤Mach-Zehnder干涉传感实验本实验采用双光纤技术，一方面通过双光纤分光路干涉，构成光纤Mach-Zehnder干涉传感测量系统；另一方面，在双光纤的出射端，构成杨氏双孔干涉系统。
通过本实验，可对光纤干涉相位调制的物理过程有一个完整的了解，同时，借助于双光纤杨氏空间干涉系统，可研究干涉条纹的空间分布等相关特性。
此外，借助于光纤双光路的光程调制器，可获得光相位的一些具体调制方法。
一、实验目的1.掌握基于双光纤干涉的基本原理；2.重点了解采用光纤形成光路的马赫-曾德（Mach-Zehnder）干涉系统中，光纤光程变化对条纹移动的影响；3.简要了解基于双光纤干涉的马赫-曾德（Mach-Zehnder）干涉测温以及应变测量等基本知识。
二、实验原理1．光纤杨氏干涉英国物理学家杨（T.Yong），最初所做的干涉实验如图13-1所示。
图13-1 双孔杨氏干涉实验用强光照射针孔S，以它作为点光源发射平面波。
在离S一定距离处放置另外两个小针孔S1和S2，它们从由S发出的球形波阵面上分离出两个很小的部分作为相干光源，由这两个小孔发出的光波在空间相遇的区域内会产生干涉现象。
因为针孔S、S1、S2很小，所以产生的干涉条纹图样很弱，不易观察。
后来采用狭缝代替针孔，得到了同样形状但明亮得多的干涉图样。
然而，有人认为无论是双孔干涉还是双缝干涉产生的干涉图样可能是由于光经过孔或缝的边缘时发生的复杂变化，而不是真正的干涉，后来菲涅耳做了双棱镜干涉实验，使人们确信光存在干涉性。
本实验采用光纤作为产生相干光的光源来实现双孔干涉（如图13-2所示），可以获得非常明亮的、条纹间距很宽的干涉图样。
该干涉条纹用眼睛在毛玻璃上能清晰地观察到。
图13-2 双光纤杨氏干涉实验装置2．光纤Mach-Zehnder干涉仪两光纤所构成的光路受到干扰时，会导致空间干涉条纹的移动。
因此，利用这一特性，可以构成光纤Mach-Zehnder干涉仪。
实验十、MZ综合实验
【实验名称】 马赫－曾德光纤干涉仪综合实验马赫－曾德光纤干涉仪基于相干光学中马－曾干涉仪原理实现了相干光路光纤化的一种器件，通称MZ 。
它主要由光纤耦合器、偏振控制器、PZT 相位调制器和光纤组成。
利用MZ 干涉仪原理制成的MZ 光纤调制器是在MZ 干涉仪的基础上，加入第二个耦合器，并采用PZT 将输入的电调制信号转换为光调制信号输出，其在光通信中有重要的应用。
因此，学习MZ 干涉仪的基础知识对于理解和掌握光通信原理和技术是非常必要的。
【实验目的】1．了解光纤马赫－曾德干涉仪的基本原理及时调整方法2．掌握光耦合的基本技能,3．掌握光纤偏振控制器的原理及使用方法,4．掌握压电陶瓷(PZT)进行光纤相位调制的工作原理及使用方法.【实验原理】为深入地掌握MZ 干涉仪的工作原理，我们先从构成MZ 干涉仪的基础元件光纤耦合器出发，运用模耦合理论分析光纤耦合器光场的输入和输出关系，再利用光传输理论扩展到整个MZ 干涉仪。
1. 光纤熔锥耦合器光纤熔锥耦合器是将两段光纤除去涂覆层后缠绕在一起，用光纤拉锥机拉制而成的用于光功率耦合的光纤器件。
通常光纤耦合器为1×2和2×2，图1给出1，2端口端输入，3，4端口输出的2×2耦合器示意图，图中箭头表示光波传输方向。
图1. 2×2光纤熔锥耦合器结构对于光波导而言,绝大部分光都集中在纤芯,但总有很小部分能量散布于包层.当两个光波导相互靠近时,一个波导中传输的光能将耦合到另一个波导之中,从而改变各个光波导的场分布,而这种变化反过来对原光波导发生影响,这就形成了两光波导的横向耦合。
理论上参与耦合作用的光场满足如下光纤耦合器的模耦合方程[][]⎪⎩⎪⎨⎧+=+=)()(d d )()(d d 212211z E z kE i zE z kE z E i z E ββ （1） 其中和分别为存在于耦合器中两个相互作用光场, 为模耦合系数, )(1z E )(2z E k β是光在光纤中传播常数。
马赫曾德干涉仪实验讲义
马赫曾德搞涉仪之阳早格格创做马赫——曾德搞涉仪.马赫——曾德搞涉仪（Mach-Zehnder; inter-ferometer）是一种要害的光教战光子教器件，广大应用于搞涉计量、光通疑等范围；它用分振幅法爆收单光束以真止搞涉，被广大用做传感器战光调造器.一、真验手段1．掌握马赫曾德搞涉仪的本理战结构；2. 组拆并安排马赫曾德搞涉仪，瞅察搞涉条纹.3. 教会安排二束相搞光的搞涉；二、真验本理取仪器He-Ne 激光器、仄里反射镜1战仄里反射镜2、分束器、合束器、扩束滤波准曲系统、可变光阑、光强衰减片、黑屏.图1 真验拆置及光路图图1为马赫曾德的真验拆置图，：由He-Ne激光器收出的激光由扩束镜（隐微物镜）、针孔滤波战透镜准曲后产死宽心径仄里波，经可变光阑后，光斑曲径形成1厘米后，再经分束器产死二路：透射光战反射光.透射光被反射镜2反射后笔曲进射到本初物仄里Po上的物体上，经衍射后的物光通过合束器到达距离z=20厘米处的CCD记录里P H上.通太过束器后的反射光动做参照光被反射镜1战合束器反射到P H里上取物光搞涉爆收搞涉条纹，被CCD记录下去传输到估计机中.三、真验真质战步调1 光教器件的共轴安排安排激光器火仄，安排各器件的下度的俯俯，使其共轴.正在安排透镜时要注意反射光面沉合.2 仄止光安排利用调仄的激光器，通过安排扩束准曲系统，得到仄止光.加进可变光阑，使仄止光核心通过光阑的核心.通过针孔滤波战透镜准曲赢得宽心径仄里波后拆修MZ搞涉仪，包管二束光正在合束器后真足沉合并爆收仄止曲条纹的搞涉图样.3.最先正在激光束的传播要收搁置分束器，将He-Ne激光器的主光束仄分得到二个分光束.安排分束器角度，得到二条庄重笔曲的分光束.正在光路1中搁置反射镜1，将分光束1的传播目标改变，该反射镜取分光器位于共一列螺纹孔.反复安排反射镜的位子战反射角度，得到庄重仄止而且等下的二束光芒.正在光路2中搁置反射镜2，如果安排的要收精确，主分光束的反射光战其余一条分光束不妨刚刚佳正在空间相接，该接面基础不妨刚刚佳谦脚庄重的等历程.4.大概安排佳分束镜战反射镜的光路，使二路光正在合束器上汇合，并出射正在黑屏上（决定光斑是可降正在各镜里核心，可用揩镜纸沉沉挡正在镜里前瞅察光斑的位子）.5.牢固一路激光，丈量记录光路的少度.安排另一路光路，使那路光的少度取刚刚刚刚记下的光路普遍，牢固光路.6.将黑屏移近（起码2m），瞅察黑屏上的二个激光斑，若没有沉合，安排分束镜的统造钮，使二个光斑完好沉合.7.把黑屏移回符合瞅察的位子，细调分束镜的统造钮并瞅察黑屏上的激光搞涉局里，曲到局里最明隐为止，得到浑晰的横曲搞涉条纹.五、思索题1.如果分束器后二路光光强分歧，该当使用什么元件革新？2.马赫曾德搞涉仪战迈克我逊搞涉仪的辨别是什么？各有什么特性？。
光纤马赫-曾德干涉
马赫-曾德光纤干涉实验光纤传感器是20世纪70年代中期发展起来的一种新型传感器,它是光纤和光通讯技术迅速发展的产物。
光纤马赫-曾德干涉仪(MZI)是一种功能型光纤传感器,它在光纤技术中常用作相位、频率等的调制解调器。
一、实验目的1．学习光纤 马赫-曾德（Mach-Zenhder ） 干涉原理2．掌握利用马赫-泽德光纤干涉仪对压力和温度的测量。
二、实验器材OFKM-Ⅳ型多功能全光纤干涉仪，He-Ne 激光器 三、实验原理1．光纤传感器基本工作原理光纤 马赫-曾德（Mach-Zenhder ） 干涉仪结构与原理如图 1所示。
光源发出的光经过耦合器（DC1），将光束一分为二，光纤一臂为信号臂，另一臂为参考臂。
经过耦合器 DC2 进行干涉，干涉光照到探测器上，光强表达式分别为)(cos 1t B A I Φ+= （1） )(cos 2t B A I Φ-= （2）在通过对干涉信号相位的获得来推知作用在信号臂上的外界物理量的变化。
2．马赫-曾德光纤温度传感器工作原理激光束从激光器发出后经分束器分别送入长度基本相同的两条光纤, 而后将两根光纤输出端汇合在一起,产生干涉光, 从而出现了干涉条纹。
当一条光纤臂温度相对另一条光纤臂的温度发生变化时, 两条光纤中传输光的相位差发生变化, 从而引起干涉条纹的移动。
干涉条纹的数量能反映出被测温度的变化。
光探测器接收到干涉条纹的变化信息, 并输入到适当的数据处理系统, 最后得到测量结果。
长度为 L 的光纤中传播光波的相位ΦnL k 00+Φ=Φ （3）其中0Φ 为光进入光纤前的初始相位， 0k （00/2λπ=k ，0λ为真空中波长）为传播常数, n 为光纤的折射率;L 为光纤的长度。
图1 光纤Mach-Zenhder 干涉仪原理图λπ=λπδ=∆ΦSP22λπ+=SP K I I I 2cos 00设光纤1L 温度不变，光纤2L 温度该变T ∆,则折射率n 的改变量为n ∆ ，光纤2L 长度改变量为2L ∆。
马赫曾德干涉仪搭建实验实验报告
马赫曾德干涉仪搭建实验
一、半光纤马赫曾德干涉仪搭建实验
1.实验原理和步骤
2.实验结果
二、全光纤马赫曾德干涉仪搭建实验
1．实验原理和步骤
2．实验结果
三、实验分析
马赫曾德干涉仪的基本原理是利用分振幅法产生双光束干涉，与迈克尔逊干涉仪有一定的相似处，比如从激光器输出的光束都是先分后合。
但不同之处在于马赫曾德干涉仪没有或很少有光返回到激光器，这避免了返回的光造成激光器不稳定。
全光纤马赫曾德干涉仪体积小且机械性能稳定，在工程传感器方面更为实用。
最新马赫曾德干涉仪实验讲义
马赫曾德干涉仪马赫——曾德干涉仪。
马赫——曾德干涉仪（Mach-Zehnder; inter-ferometer）是一种以实现干涉，被广泛用作传感器和光调制器。
一、实验目的1．掌握马赫曾德干涉仪的原理和结构；2. 组装并调节马赫曾德干涉仪，观察干涉条纹。
3. 学会调节两束相干光的干涉；二、实验原理与仪器He-Ne 激光器、平面反射镜1和平面反射镜2 、分束器、合束器、扩束滤波准直系统、可变光阑、光强衰减片、白屏。
图1 实验装置及光路图图1为马赫曾德的实验装置图，：由He-Ne激光器发出的激光由扩束镜（显微物镜）、针孔滤波和透镜准直后形成宽口径平面波，经可变光阑后，光斑直径变为1厘米后，再经分束器形成两路：透射光和反射光。
透射光被反射镜2反射后垂直入射到原始物平面Po上的物体上，经衍射后的物光经过合束器到达距离z=20厘米处的CCD记录面P H上。
经过分束器后的反射光作为参考光被反射镜1和合束器反射到P H面上与物光干涉产生干涉条纹，被CCD 记录下来传输到计算机中。
三、实验内容和步骤1 光学器件的共轴调节调节激光器水平，调整各器件的高度的俯仰，使其共轴。
在调节透镜时要注意反射光点重合。
2 平行光调节利用调平的激光器，通过调节扩束准直系统，得到平行光。
加入可变光阑，使平行光中心通过光阑的中心。
通过针孔滤波和透镜准直获得宽口径平面波后搭建MZ干涉仪，保证两束光在合束器后完全重合并产生平行直条纹的干涉图样。
3.首先在激光束的传播方法放置分束器，将He-Ne激光器的主光束平分得到两个分光束。
调整分束器角度，得到两条严格垂直的分光束。
在光路1中放置反射镜1，将分光束1的传播方向改变，该反射镜与分光器位于同一列螺纹孔。
反复调节反射镜的位置和反射角度，得到严格平行并且等高的两束光线。
在光路2中放置反射镜2，如果调节的方法正确，主分光束的反射光和另外一条分光束可以刚好在空间相交，该交点基本可以刚好满足严格的等过程。
马赫-曾德干涉光路下的全息数字记录及其再现
第３１卷第５期大学物理实验Ｖｏｌ.３１Ｎｏ.５２０１８年１０月ＰＨＹＳＩＣＡＬＥＸＰＥＲＩＭＥＮＴＯＦＣＯＬＬＥＧＥＯｃｔ.２０１８收稿日期:２０１８￣０６￣２５文章编号:１００７￣２９３４(２０１８)０５￣００１７￣０４马赫￣曾德干涉光路下的全息数字记录及其再现李欣芫ꎬ赵梓言ꎬ付申成(东北师范大学ꎬ物理学师范专业国家级实验教学示范中心ꎬ吉林长春㊀１３００２４)摘要:搭建马赫￣曾德全息光路图ꎬ分别进行了数字全息的两个相关实验:光学￣数字全息(光学记录￣数字再现)ꎬ计算模拟全息(数字记录￣数字再现)ꎬ并对两个实验的结果进行分析加以对比ꎮ关键词:马赫曾德干涉ꎻ光学记录ꎻ数字记录ꎻ数字再现中图分类号:Ｏ４￣３４文献标志码:ＡＤＯＩ:１０.１４１３９/ｊ.ｃｎｋｉ.ｃｎ２２￣１２２８.２０１８.０５.００５㊀㊀１９４８年ꎬ英国物理学家ＤｅｎｎｉｓＧａｂｏｒ为提高电子显微镜的分辨本领ꎬ首次提出同轴全息照相ꎮ１９４９年ꎬＤｅｎｎｉｓＧａｂｏｒ提出了一种新的波前记录和再现方法 全息术[１]ꎮ由于传统全息术在利用干板记录全息图时必须要做化学湿处理ꎬ给实验操作带来了诸多不便ꎮ１９７１年ꎬＨｕａｎｇ进一步提出数字全息的概念ꎮ采用数字全息技术ꎬ不仅省去了繁琐的化学湿处理步骤ꎬ而且可以很方便地对生成的全息图进行图像处理[２]ꎬ同时减少或消除噪声等因素带来的的影响ꎮ其最大的优势是响应速度快㊁灵敏度高㊁能够记录运动物体的瞬时状态ꎮ近年来ꎬ数字全息在生物医学ꎬ粒子场测量等很多领域都得到了广泛应用[３]ꎮ２００６年ꎬＪｏｒｇｅＧａｒｃｉａ￣Ｓｕｃｅｒｑｕｉａꎬ等人介绍了一种可适用于研究海洋环境中蜉蝣生物运动的水下数字全息显微技术(ＤＩＨＮ)[１]ꎮ２０１７年ꎬＹａｓｕｈｊｒＴｓｕｃｈｉｙａｍａ等人提出了一种使用ＲＧＢ彩色滤光片的来生成高质量的全彩色大规模计算机全息图(ＣＧＨ)[４]ꎮ１㊀数字全息记录与再现的原理１.１㊀数字记录㊁数字再现数字全息技术分为两个步骤ꎮ首先利用光学干涉原理来记录物体振幅及相位信息ꎬ即记录过程ꎻ再利用光的衍射原理ꎬ对物体所含的光信息进行再现ꎬ即再现过程[４]ꎮ图１所示为数字全息图的记录及再现的坐标变换示意图ꎮ图１ 数字全息图的记录及再现的坐标变换示意图㊀㊀物体位于物平面(Ｏｂｊｅｃｔ￣Ｐｌａｎｅ)上ꎬ数字相机在全息平面(Ｈｏｌｏｇｒａｍ￣Ｐｌａｎｅ)上记录物光与参考光在全息平面上的干涉光强分布ꎬ最后在成像平面(ＶｉｒｔｕａｌＩｍａｇｅ￣Ｐｌａｎｅ)上生成全息图ꎮ设位于物平面上的物光场分布为Ｕ０(ｘ０ꎬｙ０)ꎬ则全息平面上的光场记为:Ｏ(ｘꎬｙ)＝Ａ０(ｘꎬｙ)ｅｘｐ[ｊφ０(ｘꎬｙ)]其中ꎬＡ０(ｘꎬｙ)和φ０(ｘꎬｙ)分别为物光波的振幅和相位分布ꎮ将到达全息平面上的参考光波记为:Ｒ(ｘꎬｙ)＝Ａｒ(ｘꎬｙ)ｅｘｐ[ｊφｒ(ｘꎬｙ)]其中ꎬＡｒ(ｘꎬｙ)和φｒ(ｘꎬｙ)分别为物光波的振幅和相位分布ꎮ则全息平面上全息图的强度分布为:ＩＨ(ｘꎬｙ)＝｜Ｕ(ｘꎬｙ)｜２＝｜Ｏ(ｘꎬｙ)＋Ｒ(ｘꎬｙ)｜２＝｜Ａ０(ｘꎬｙ)｜２＋｜Ａｒ(ｘꎬｙ)｜２＋２Ａ０(ｘꎬｙ)Ａｒ(ｘꎬｙ)ｃｏｓ[φ０(ｘꎬｙ)－φｒ(ｘꎬｙ)]上式的前两项分别代表了物光和参考光的光强分布ꎬ仅与振幅有关ꎻ第三项则是二者的干涉项ꎬ包含物光全部的振幅和相位信息[５]ꎮ由于参考光作为载波ꎬ其振幅和相位都受到了物光波的调制ꎬ因此物光调制参考光的结果即是产生了干涉条纹ꎮ全息图的数字再现过程是利用计算机对光波的振幅和相位进行数字计算完成的ꎮ根据衍射原理和再现距离可以得到再现平面上的光场分布ꎬ即:㊀㊀ＵＩ(ｘＩꎬｙＩ)＝ｅｘｐ(ｊｋｄ)ｊλｄ∬¥－¥Ｉ(ｕꎬｖ)Ｃ(ｕꎬｖ)ｅｘｐｊｋ２ｄ(ｘＩ－ｕ)２＋(ｙＩ－ｖ)２[]{}ｄｕｄｖ＝ｅｘｐ(ｊｋｄ)ｊλｄ∬¥－¥Ｉ(ｕꎬｖ)Ｃ(ｕꎬｖ)ｅｘｐｊｋ２ｄ(ｕ２＋ｖ２)éëêêùûúúｅｘｐ－ｊ２π１λｄ(ｕｘＩ＋ｕｙＩ)éëêêùûúúｄｕｄｖ㊀㊀因此ꎬ只要物体到成像平面间的距离满足菲涅尔衍射距离的要求ꎬ就可以获得清晰地再现全息图[６]ꎮ１.２㊀马赫￣曾德干涉光路(光学记录㊁数字再现)搭建马赫￣曾德干涉光路ꎬ如图２所示ꎮ图２㊀马赫￣曾德干涉光路图㊀㊀由二倍频Ｎｄ:ＹＡＧ激光器输出波长为５３２ｎｍ的激光ꎬ利用衰减片可自由调整光强ꎬ之后光束经过空间滤波器ꎬ滤过高频光ꎬ再经扩束镜和准直镜后ꎬ形成一个亮度合适㊁宽度恰好的均匀平行光束ꎮ之后经分束镜分为物光和参考光ꎬ经过反射ꎬ物光和参考光在另一分束镜面耦合发生干涉ꎬ生成全息图[７]ꎮ为确保光路水平稳定ꎬ光学器件等高同轴ꎬ在搭建光路时ꎬ待测物和ＣＭＯＳ数字相机可最后再加入到光路中[８]ꎮ在光路搭建完成时ꎬ物光及参考光应具有相等的光程差ꎬ此时调节两束光ꎬ使其经合束镜后汇成一束同轴光ꎬ并在远处汇聚ꎬ出现干涉条纹[９]ꎬ此时光路基本调节完成ꎮ将ＣＭＯＳ数字相机加入到系统中ꎬ然后调整衰减片使ＣＯＭＳ采集到的干涉条纹光波强度适合接下来的实验ꎮ再通过调整合束镜微调旋钮ꎬ改变条纹疏密程度ꎬ最终所调竖条纹清晰且密集即可认为调节完毕ꎬ在近处观察时可看到条纹图像如图３所示[１０]ꎮ图３㊀所调竖条纹图像８１马赫￣曾德干涉光路下的全息数字记录及其再现２㊀实验内容与结果２.１㊀计算机模拟全息(数字记录ꎬ数字再现)实验利用计算机来模拟数字全息的记录与再现过程ꎮ具体操作流程如图４所示ꎮ图４㊀数字全息记录和重现流程图计算模拟全息实验分为两两个过程ꎬ首先通过计算机计算出一幅图片的全息图ꎬ然后通过计算机将全息图再现ꎮ通过单平面菲涅尔全息图数字模拟ꎬ同时设置此时的虚拟光路的相关参数ꎬ生成全息图像如图５(右)所示ꎮ图５㊀含 东北师大 字样原始图片(左)及输出全息图(右)图５(右)是含有 东北师大 字样加密后全息图样ꎬ字的形状已经难以辨认ꎬ但仍可以看出是黑白相间的模糊条纹ꎮ之后通过单平面一步菲涅尔数字再现ꎬ设置与模拟参数相同的再现参数ꎬ输出再现结果如图６所示ꎮ图６㊀输出含 东北师大 字样的数字再现图再现的 东北师大 字样轮廓清晰ꎬ可以很容易的从背景中分辨出来ꎮ４.２㊀数字全息(光学记录ꎬ数字再现)数字全息实验可分为两个过程ꎬ第一个过程是通过搭建马赫￣曾德干涉光路进行光学记录ꎬ第二个过程是利用计算机进行数字再现ꎮ记录时用计算机将含 东北师大 字样的图片输入到空间光调制器(ＳＬＭ)中作为待测物ꎬ记录介质则采用ＣＯＭＳ相机替代传统全息实验中的干板ꎮ图７即为ＣＭＯＳ相机记录的全息图ꎬ软件中可以通过调整物光和参考光的夹角直到ʃ１级和０级衍射分开ꎮ同时可以通过观察计算机中全息图条纹的间距来不断调整夹角的大小ꎬ使其不超过最大夹角以保证全息图和再现图不失真[８]ꎮ图７㊀含 东北师大字样全息图图８㊀含 东北师大 字样再现图图８中生成的全息图较为清晰ꎬ难以辨认字形ꎬ但可大致观察到字的位置大小等信息ꎬ起到了加密的作用ꎮ再现图的周围有一些衍射条纹ꎬ这是再现像和共轭像相互重叠引起的ꎮ将字形放大来看ꎬ其０级和ʃ１级衍射条纹基本分开ꎬ可以较为清晰看到字形ꎮ但仍有误差存在ꎬ 光学记录 整个过程由实验者搭建光学仪器完成ꎬ实验台的晃动ꎬ光学仪器的镜面是否干净ꎬＳＬＭ仪器是否足够精密ꎬ物光与参考光是否严格同轴平行等都会影响实验结果ꎮ３㊀实验结论数字全息记录的是参考光和物光直接在介质９１马赫￣曾德干涉光路下的全息数字记录及其再现上干涉形成的图样[１１]ꎮ采用ＣＭＯＳ相机代替传统全息实验中的干板ꎬ直接将全息图记录在计算机中ꎬ再利用计算机将全息图再现ꎮ计算模拟全息则是用数学的方法将物体的振幅和相位记录下来加以加密再现ꎬ完全通过计算机来实现图像的记录和再现[１２ꎬ１３]ꎮ就全息图来说ꎬ前者生成的全息图较为清晰ꎬ可看到图样大致宽度㊁轮廓等ꎻ而后者生成的全息图完全模糊ꎬ无法看到前者表达的图样大致信息ꎮ对于再现图ꎬ前者几乎无衍射条纹影响ꎬ图样效果好ꎬ后者较大程度受到了衍射条纹的影响ꎬ图样不如前者清晰可辨ꎮ参考文献:[１]㊀ＪｏｒｇｅＧａｒｃｉａ￣ＳｕｃｅｒｑｕｉａꎬＤｉｇｉｔａｌｉｎ￣ｌｉｎｅｈｏｌｏｇｒａｐｈｉｃｍｉ￣ｃｒｏｓｃｏｐｙ[Ｊ].ＡＰＰＬＩＥＤＯＰＴＩＣＳꎬ２００６(４５):８３６￣８５０. [２]㊀桂进斌ꎬ李俊昌ꎬ宋庆和ꎬ等.离轴数字全息超分辨率记录系统优化设计[Ｊ].光学学报ꎬ２０１４(６):７７￣８１.[３]㊀罗鹏ꎬ吕晓旭ꎬ钟丽云.数字全息技术研究进展及应用[Ｊ].激光杂志ꎬ２００６(６):８￣１０.[４]㊀ＹａｓｕｈｉｒｏＴｓｕｃｈｉｙａｍａꎬＫｙｏｊｉＭａｔｓｕｓｈｉｍꎬＦｕｌｌ￣ｃｏｌｏｒｌａｒｇｅ￣ｓｃａｌｅｄｃｏｍｐｕｔｅｒ￣ｇｅｎｅｒａｔｅｄ[Ｊ].ＯＰＴＩＣＳＥＸＰＲＥＳＳꎬ２０１７(３):２０１６￣２０１９.[５]㊀王亮.三维物体数字全息及其应用研究[Ｄ].南京师范大学ꎬ２００７.[６]㊀何建瑜ꎬ赵荣涛ꎬ竺江峰.新马赫￣曾特尔全息光路图制作高频全息光栅[Ｊ].大学物理实验ꎬ２０１１(６):９￣１１.[７]㊀韩冰ꎬ肖文ꎬ潘锋ꎬ丛琳ꎬ等.同轴数字全息相位恢复算法采样距离优化研究[Ｊ].激光与光电子学进展ꎬ２０１２(１２):６９￣７４.[８]㊀于瀛洁ꎬ郭路ꎬ周文静.数字全息位相拼接实验研究[Ｊ].光学仪器ꎬ２０１１(４):５５￣５９.[９]㊀刘丽君ꎬ封玲ꎬ王喜省.数字像面全息与同轴全息实验研究[Ｊ].大学物理实验ꎬ２０１１(６):１９￣２１. [１０]朱江ꎬ刘丽飒.数字平面全息光栅实验研究[Ｊ].大学物理实验ꎬ２０１７(３):６９￣７１.[１１]丁大为.计算全息图及其数字重现的研究[Ｊ].安徽大学硕士学位论文ꎬ２００４(５).[１２]仇宇.全息图的数字化频域滤波及数值再现研究[Ｊ].电子科技大学学报ꎬ２００６(６):９３４￣９３６. [１３]李文昌ꎬ周敏ꎬ等.利用马赫￣曾德干涉光路制作二维全息光栅[Ｊ].大学物理实验ꎬ２０１８(４):４９￣５３.Ｍａｃｈ￣ＺｅｎｄｅＤｉｇｉｔａｌＨｏｌｏｇｒａｐｈｉｃＲｅｃｏｒｄｉｎｇａｎｄＲｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎＬＩＸｉｎ￣ｙｕａｎꎬＺＨＡＯＺｉ￣ｙａｎꎬＦＵＳｈｅｎ￣ｃｈｅｎｇ(ＮａｔｉｏｎａｌＥｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌＴｅａｃｈｉｎｇＤｅｍｏｎｓｔｒａｔｉｎｇＣｅｎｔｅｒｏｆＰｈｙｓｉｃｓＮｏｒｍａｌＰｒｏｆｅｓｓｉｏｎꎬＮｏｒｔｈｅａｓｔＮｏｒｍａｌＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙꎬＪｉｌｉｎＣｈａｎｇ￣ｃｈｕｎ１３００２４)Ａｂｓｔｒａｃｔ:ＩｔｓｅｔｓｕｐａＭａｃｈ￣Ｚｅｈｎｄｅｒｈｏｌｏｇｒａｐｈｉｃｏｐｔｉｃａｌｐａｔｈꎬａｎｄｃｏｎｄｕｃｔｓｔｗｏｒｅｌａｔｅｄｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓｏｆｄｉｇｉｔａｌｈｏｌｏｇｒａｐｈｙ:ｏｐｔｉｃａｌ￣ｄｉｇｉｔａｌｈｏｌｏｇｒａｐｈｙ(ｏｐｔｉｃａｌｒｅｃｏｒｄｉｎｇａｎｄｄｉｇｉｔａｌｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ)ꎻｃｏｍｐｕｔｅｒｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｈｏｌｏ￣ｇｒａｍ(ｄｉｇｉｔａｌｒｅｃｏｒｄｉｎｇａｎｄｄｉｇｉｔａｌｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ).Ｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅｔｗｏｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓｗｅｒｅａｎａｌｙｚｅｄａｎｄｃｏｍ￣ｐａｒｅｄ.Ｋｅｙｗｏｒｄｓ:Ｍａｃｈ￣Ｚｅｈｎｄｅｒｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅꎻｏｐｔｉｃａｌｒｅｃｏｒｄｉｎｇꎻｄｉｇｉｔａｌｒｅｃｏｒｄｉｎｇꎻｄｉｇｉｔａｌｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ０２马赫￣曾德干涉光路下的全息数字记录及其再现。
《基于马赫-曾德干涉仪的光纤周界安防系统研究》
《基于马赫-曾德干涉仪的光纤周界安防系统研究》篇一一、引言在安全监控领域，光纤技术因其卓越的抗干扰能力和灵活的传输方式被广泛地应用于各种场景。
光纤周界安防系统作为一种新型的防御系统，能够实现对重要区域的实时监控和警戒。
本文着重介绍了一种基于马赫-曾德干涉仪的光纤周界安防系统，并对其进行了深入研究。
二、马赫-曾德干涉仪原理马赫-曾德干涉仪（MZI）是一种利用光纤传输和光干涉原理的精密光学测量设备。
它由两个耦合器将一束光分成两个或更多光路，再在另一个位置通过另一组耦合器进行重新组合。
每一条路径在受到轻微影响后重新合并形成光束时会产生相位差，根据这一原理可对特定因素进行检测和评估。
三、光纤周界安防系统的应用基于MZI原理的光纤周界安防系统具有独特的应用优势。
由于采用光纤传输光信号，可以极大地降低因环境变化产生的电磁干扰；其次，MZI的高灵敏度能够检测到微小的振动和变化，这对于安全监控来说至关重要；最后，该系统能够实现对重要区域的实时监控和警戒，大大提高了安全防范的效率。
四、系统设计与实现基于马赫-曾德干涉仪的光纤周界安防系统主要由三部分组成：光纤传输网络、马赫-曾德干涉仪以及信号处理与报警模块。
其中，光纤传输网络负责将光信号传输到各个监测点；马赫-曾德干涉仪负责检测和测量光信号的相位变化；信号处理与报警模块则负责对接收到的信号进行处理，并在必要时触发报警。
五、实验与结果分析我们通过搭建一个实际的光纤周界安防系统进行了实验验证。
实验结果表明，该系统在受到外界干扰时能够迅速地检测到光信号的相位变化，并准确地判断出干扰源的位置。
此外，我们还对系统的灵敏度和误报率进行了测试，结果表明该系统具有较高的灵敏度和较低的误报率。
六、结论与展望本文提出了一种基于马赫-曾德干涉仪的光纤周界安防系统，并对其进行了深入研究。
该系统具有抗干扰能力强、灵敏度高、实时监控等特点，可广泛应用于重要区域的周界安防。
然而，该系统仍存在一些不足，如对环境因素的敏感性等。
实验报告格式
光电技术实验报告实验日期：2014年11月24-25日一、实验目的1.干涉的实验目的1)组装调节迈克尔逊干涉仪，观察点光源产生的非定域等厚、等倾干涉条纹记录。
2)观察干涉条纹反衬度随光程差变化。
了解光源干涉长度的意义，检查防震台稳定性。
3)比较平面波和球面波产生干涉条纹的区别。
2.衍射的实验目的1)验证夫琅禾费衍射图样的若干规律。
2)掌握测量利用光电元件测量光强的方法。
3)用Matlab模拟夫琅禾费衍射现象。
二、实验仪器1.干涉实验仪器He-Ne激光器，反射镜，衰减器，分光光楔，扩束器，显微物镜镜头，光阑，CCD，配备相关软件的计算机，白板。
2.衍射实验仪器He-Ne激光器，反射镜，双凸透镜，狭缝，圆孔，一维光栅，衰减器，CCD，计算机。
三、基本原理1.迈克尔逊干涉仪的非定域干涉条纹本仪器是用分裂振幅的方法产生双光束干涉以实现光的干涉。
从激光器岀射的光束经过准直扩束器系统，形成一束宽度合适的平行光束。
这束平行光射入分光棱镜之后分为两束。
一束由分光棱镜反射后到达发射镜，经反射后透过分光棱镜，形成岀射光束，这是第一光束；另一束透过分光棱镜，到达反射镜，经过反射后再次到达分光棱镜，形成反射光束，这是第二束光。
在分光棱镜前方两束光的重叠区域放上CCD。
干涉原理，如有图所示，其中S为单色点源，M1、M2为互相垂直放置的平面反射镜。
BS为分束镜，放在M1M2法线的交点上，并分别与M1、M2成45°角。
电光源S发出球面波经BS的镀膜层分为两束光。
这两束光分别经M1、M2反射又回到BS，在BS上透过和反射的这两束光在BS的右侧空间形成一非定域的干涉场。
屏幕放在干涉场中垂直于光束方向，在屏幕上可以看到干涉条纹。
M2’与M1平行时（及M2与M1相互垂直），产生圆形干涉条纹，当M2’与M1之间有一定小的倾角时，屏幕上的干涉条纹不再是圆形的封闭曲线，而变成弯线或是接近直线（实际上是双曲线或椭圆的一部分）。
圆心条纹中心处的光强取决于M1M2相对的距离d，即：()2cos dI P A Bπλ⎛⎫=+ ⎪⎝⎭当d=kλ时，（k为整数），中心出现亮点；当d=(k+1/2)λ时,中心出现暗点。
实验报告马赫曾德干涉仪(20200905135148)
实验报告马赫曾德干涉仪实验报告马赫 - 曾德干涉仪 2011-03-17 11:20 P.M.班级08级物理系*班组别_1_姓名 _Ayjsten_ 学号 1080600*日期指导教师_ _【实验题目】马赫 - 曾德干涉仪马赫 - 曾德干涉、针孔滤波器、有关长度。
【实验目的】1.熟悉所用仪器及光路的调治，观察两束平行光的干涉现象。
2.观察全息台的牢固度。
3.经过实验观察激光的有关长度。
【实验原理】针孔滤波器激光从发出，经过各种透镜的反射折射，会产生很多杂散光，如光学元件表面自己不够平展，表面落有灰尘等，而激光的干涉性又好，元件表面的问题以致激光产生大量散射光。
针孔滤波器原理图见图 ?，以以下图，聚光镜汇聚光的同时还产生很多散射光，而这些散射光的光辉与没有碰到搅乱的光束的方向不同样，只有没有碰到搅乱的光束才能经过针孔，从而过滤掉了其他的搅乱光。
针孔的直径很小，一般约，从针孔后边看，就可以把它当作一个能产生球面波凑近理想的光源。
这对于光学研究有重要的意义。
全息工作台基本要求是工作台的牢固性要好。
振动的一般本源是地基的震动，所以必定对全息台进行减震办理。
专用全气浮工作台是最好的减震台。
简单的减震方法可用砂箱、微塑料、气垫和重的铸铁或花岗岩，并应安装一个隔断罩。
记录全息图时，室内不要通风，工作人员不要大声讲话并与工作台保持较远的距离。
如全息记录时，物光和参照光交角为θ，干板中央处的干涉条纹间距为d=λ/sin θ( λ为激光波长 ) 。
若是干板以大于d/2 的振幅上下震动，则明暗部分将凌乱。
所以在记录全息的过程中，工作台的牢固性必定考虑。
马赫 - 曾德干涉马赫 - 曾德干涉是用分振幅法产生双光束以实现干涉的干涉仪。
详尽光路图见以下图 ?所示。
马赫 - 曾德干涉中，在分束镜 2 处汇聚的两路激光一般是存在一个夹角的，调整分束镜 2 使夹角减小，则白屏上观察到的干涉就更明显。
由分束镜分开后的两路光路长度，要求是等长的。
马赫-曾德干涉仪观测光写入平面光子晶格折射率调制度的实验研究
图 １ 搭建的马赫曾德干涉仪观测装置
Ｆ ｇ １ Ｅ ｐ ｒ ｎ ａ ｅｕ ｏ ｉ ｘ ｅ ｍｅ ｔｌ ｓ ｔ ｐ ｆｒ ｉ ｍｅ ｓ ｒ ｇ ｒｆａ ｔ ｅ ｉｄ ｘ ｃ ａ ｇ ｒ ｓ ｌ ａ ｕ ｎ ｅｒ ｃｉ ｎ ｅ ｈ ｎ ｅ ｉ ｃ ｙ ｔ ｉ ｖ ｎ ａ
量。
折射率调制度的分布是反映光写入光子晶格性 变化 ，这样折射率的变化引起光路中物光的光程发 能的最重要的参数之一 ，同时还对研究光子晶格 的 生相 应 改 变 ， Ｃ Ｄ的接 收靶 面上 参 考 光 和 物光 的 在 Ｃ 光 写人 物理机 制具 有重 要意 义 ，对 于光 写入 光子 晶
体光 写入平 面光子 晶格折 射率调 制度 的分布进 行观 测的方法。利用 Ｃ Ｄ记录下 晶体 在平面光 子晶格写入前 后的 Ｃ 像 面投影 图和全息干涉 图，通过模 式分 析仪再现 出其反 映平面 光子 晶格 折射 率调 制度分 布 的相位 图信 息，进 而 测 出条纹变化量和条纹间距 ，从而实现对掺铁铌酸锂晶体 光写入平 面光子 晶格折 射率调 制度分布 的实验观 察并
学基金 （０ ４ ８ ２ １ １ 两项资助 。 ２ ０ ００ ０ １ ） 作者简介 ： 陈宝东 （９ １ ， ， １８ 一） 男 内蒙古 自治区人 ， 内蒙古 师范大学 物理与 电子 信息学 院研 究生 ， 要从 主 事光折变非线性光学 的研究 。
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
以及近场衍 射法等
，测量实验条件要求较 高、
收 稿 日期 ：０ ８一 ｌ １ ２０ Ｏ 一１
马赫--曾德干涉
在步骤2中获取的分光束中的传播路线上放置第二块反射镜M2，同样，在反射光路中适当距离放置两个域上述步骤中等高的可变光阑，反复调节反射镜的位置和反射角度，使得反射光刚好通过可变光阑的中心。同时，如果调节的方法正确，主分光束的反射光和另外一条分光束可以刚好在空间相交，该交点基本可以刚好满足严格的等过程。
通过实验现象探究 与干涉条纹的关系
光束I沿垂直屏幕P的传播方向，光束II与光束I的夹角为 ，光束I河光束II产生相干光,光束I形成竖直的垂直等相面,光束II形成倾斜等相面.这两束光在平面上形成明暗相见的波振面.如下图所示.且间距为λ的等位相波阵面分别垂直于光的传播方向，屏幕上两个相邻的光强极大值之间的距离为d.若Ⅰ，Ⅱ两束光严格平行，则在屏幕不出现干涉条纹；若两束光在水平方向有一个交角 ，那么在屏幕的竖直方向出干涉条纹，而且两束光交角越大，干涉条纹越密，反正条纹越稀。当转动两块反射镜或最后一块分束镜使两个像点重合。这时光束I和光束II处于重合状态，聚交角 ，应没有干涉条纹。撤去透镜后，微调两块反射镜或最后一块分束镜的水平调节旋钮，改变I、II的交角使其不为零，就可在光束I和II的重叠区看到较明显的干涉条纹。如果上图中经最后一块分束镜射出的两相干光束I、II与P面水平法线的交角不相等，分别为θ1和θ2， =θ1+θ2称为两束光的交角，
2)不要正对着激光束观察，以免损坏眼睛；
首先，本次实验是分小组完成的，在这个三人小组里，我又一次意识到小组合作的重要性。没有大家相互配合和相互指正，就没有进步，就没有实验的成果。
其次，因为这是设计性实验，书上给出的只有简单而概括的指导，我们需要在做实验之前查阅资料去了解实验内容和设计实验方案；而不像以前的实验，实验教材上都已经提供较完整的原理解释和步骤设计。我先到网上大概了解了一下实验内容和原理，去图书馆找了讲解物理实验的书，还在图书馆数据库里面查到了跟全息光栅制作方法有关的期刊文献。查找资料的过程让我充分熟悉了制作原理、具体操作步骤.整理资料、写论文的过程其实也是一种锻炼，学会用电脑敲出公式，将图片和文字排版好，都需要有细心和耐心。然而，最大的感触是在实验过程中科学和严谨的态度是非常重要的。一方面，不可以在不明白原理和方法的情况下进行实验，不可以在数据有问题的情况下继续实验；另一方面，后期的实验数据处理也应该认真对待。
双马赫—曾德尔型干涉仪定位技术研究
双马赫—曾德尔型干涉仪定位技术研究潘岳;王健【摘要】在干涉型分布式光学振动传感系统中,双马赫—曾德尔技术具有较高的定位精度和较低的成本,更受关注.现搭建了双马赫—曾德尔分布式光纤传感系统,并对其进行了定位实验,阐述了检测系统的组成和原理.对基于互相关算法的定位性能进行研究,测试了其单点定位和多点定位功能,指出其定位局限性.另外重点分析了影响该系统定位稳定性的因素,提出一种数据处理算法,以提高其定位稳定性.实验结果表明,经过该算法数据处理之后,系统定位稳定性和可靠性得到极大提高.%Dual Mach-Zehnder technology has been paid much attention in interferometric distributed optical vibration sensors due to its superior positioning performance and lower cost. A dual Mach-Zehnder fiber-optic distributed sensing system was set up and experimented) and the composition and working principle of the detection system was also expatiated. The performance of positioning based on the cross-correlation algorithm was studied, its limitations of positioning was pointed out when testing the fuction of single-point positioning and multipoint positioning. In addition, the factors impacting the stability of the system position were analysed in detail, and a data-processing algorithm was proposed to improve its stability. Experimental results show that the stability and reliability of system position have been greatly improved after data-processing.【期刊名称】《光学仪器》【年(卷),期】2012(034)003【总页数】6页(P54-59)【关键词】分布式光纤传感器;定位技术;马赫—曾德尔干涉仪;互相关算法【作者】潘岳;王健【作者单位】杭州电子科技大学电子信息学院,浙江杭州310018;杭州电子科技大学电子信息学院,浙江杭州310018;聚光科技(杭州)股份有限公司,浙江杭州310052【正文语种】中文【中图分类】TP212引言针对光纤干涉型分布式传感系统可用于微弱行为探测的重大前景，国内外提出了很多不同结构的干涉型分布式光纤传感技术［1］，包括：双萨克纳克［2－3］、萨克纳克和马赫－曾德尔［4－5］、萨克纳克和迈克耳逊［6］、双马赫－曾德尔［7－9］等混合组成的干涉型分布式传感结构。
大物实验报告 全息光栅的制作 满分作品 抄的时候请稍作改动
潘杨昊11223016机电机电1111郑小秋2012.09.17全息光栅的制作一、实验任务设计并制作全息光栅，并测出其光栅常数，要求所制作的光栅不少于每毫米100条。
二、实验要求1、设计三种以上制作全息光栅的方法，并进行比较。
2、设计制作全息光栅的完整步骤（包括拍摄和冲洗中的参数及注意事项），拍摄出全息光栅。
3、给出所制作的全息光栅的光栅常数值，进行不确定度计算、误差分析并做实验小结。
实验提示：1 、了解光栅和全息的基本知识。
2 、所提出的制作方法中应包含马赫-曾德干涉法。
3 、熟悉实验室环境、光学元件和实验步骤，试摆光路，进行调解，并达到可以拍摄光栅的水平。
思考问题：1、什么是光栅常数和光栅方程？2、怎样根据所要求的光栅常数设计光路？三、实验的基本物理原理1、光栅产生的原理光栅也称衍射光栅，是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。
它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。
光栅的狭缝数量很大，一般每毫米几十至几千条。
单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉，形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样，这些锐细而明亮的条纹称作谱线。
谱线的位置随波长而异，当复色光通过光栅后，不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。
光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果（如图1）。
图12、测量光栅常数的方法：用测量显微镜测量；用分光计，根据光栅方程d·sin =k 来测量；用衍射法测量。
激光通过光栅衍射，在较远的屏上，测出零级和一级衍射光斑的间距△x及屏到光栅的距离L，则光栅常数d= L/△x。
四、实验的具体方案及比较1、洛埃镜改进法：基本物理原理：洛埃镜的特点是一部分直射光和另一部分反射镜的反射光进行干涉，如原始光束是平行光，则可增加一全反镜，同样可做到一部分直射光和一部分镜面反射光进行干涉，从而制作全息光栅。
优点：这种方法省去了制造双缝的步骤。
缺点：光源必须十分靠近平面镜。
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马赫曾德干涉仪搭建实验
一、半光纤马赫曾德干涉仪搭建实验
1.实验原理和步骤
2.实验结果
二、全光纤马赫曾德干涉仪搭建实验
1．实验原理和步骤
2．实验结果
三、实验分析
马赫曾德干涉仪的基本原理是利用分振幅法产生双光束干涉，与迈克尔逊干涉仪有一定的相似处，比如从激光器输出的光束都是先分后合。
但不同之处在于马赫曾德干涉仪没有或很少有光返回到激光器，这避免了返回的光造成激光器不稳定。
全光纤马赫曾德干涉仪体积小且机械性能稳定，在工程传感器方面更为实用。