传热学 第五章 对流原理

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至于位置的影响,可观察热面朝上和热 面朝下的平壁,向空气自然对流散热的 情况。热面朝上时,气流发热上升,容 易展开流动,气流扰动激烈;热面朝下 时,抑制了流动,使流动比较平静,换 热系数α 比朝上时要小些。
图5-7换热面相对位置的影响


五、相态变化
相变主要是指在换热过程中,参与换热的液体 因受热而沸腾,或气体因放热而发生凝结的现 象。发生相变时,流体的温度基本保持相应压 力下的饱和温度。这时,流体与壁面间的换热 量等于流体吸收或放出的潜热,同时由于存在 两相流动与单相情况不一样,所以,一般说来 对同一种流体,有相变时比无相变时的换热强 度要大得多。 综上所述,可以看出,对流换热过程比较复杂, 影响对流换热的因素很多,只有对上述情况分 门别类进行分析和试验,才能了解对流换热系 数α 的变化规律,获得反映各种情况的计算公 式。

当粘性流体以主流速度vf 流过固体壁面 时,由于流体的粘性产生的壁面的摩擦 力,使紧贴壁面处流体的速度降为零, 离壁面愈远的流体速度愈接近于来流速 度vf,沿壁面法线方向上出现速度梯度。 流体力学中,把具有明显速度梯度的那 一层流体薄层叫做速度边界层,图5-1表 明了速度边界层在平板上的形成和发展 过程。
3.代入量纲
-3 -1 a
[M T ] [1]L L

1 b
ML ML L
3 c 1 1 d
2 2
T
1 e
LM
3
T
1 f

f=1-e d=1-c-f=1-c+e-1=e-c b=3-d-2e-3f=3-e+c-2e-3+3e=c a=-c+3c+e-c-2e-1+e=c-1 A( D aV b c d C e f ) p

管内受迫对流换热时对流换热系数α 的 一般数学表达式为: f D、V、、、C p、 (a)


AD V
a b c
d
e f C p
(b)
2.列出各物理量的量纲
α D V ρ Cp μ λ 单位 W/m2.℃ m m/s kg/m3 J/kg.℃ kg/m.s W/(m.℃) 量纲 [Mτ -3T-1] [L] [Lτ -1] [ML-3] [L2τ -2T-1] [ML-1τ -1] [LMτ -3T-1]
二、热边界层 热边界层又称温度边界层,它和速度边 界层的概念相类似。实验表明,当流体 流过与其温度不同的固体壁面时,在紧 贴壁面的那一层流体中,沿壁面法线方 向温度发生显著变化,流体的温度由壁 面温度变化到主流温度。传热学中,把 温度发生剧烈变化,具有明显温度梯度 的这一流体薄层称为热边界层。 图5-2为流体流过平板时热边界层的形成 和发展过程。

如果流体的流动是由于流体冷热部分的密度不同 引起的浮升力造成的,则称为自然对流。暖气 片的散热,蒸汽或其他热流体输送管道的热量 损失,都与这类换热有关。 一般来讲:强迫对流 换热优于自然对流。
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二、流体流动的流态 在分析对流换热时,还应分清流体的流态。 流体力学告诉我们,流体受迫在流道内流 动时可以有两种不同性质的流态。流体分 层地平行于流道的壁面流动,呈现层流状 态。但当流动状态到超过某一临界值时, 流体的流动出现了旋涡,而且在不断地发 展和扩散,引起不规则的脉动,使流动呈 现紊流状态。

5.2
影响对流换热的因素
影响对流换热的因素很多,研究表 明,对流换热的强弱与流体的流动原因、 流态、流体的性质、壁面的几何特征以 及流体相对于壁面的位置、流体有无相 变等有关。现分述如下:
一、流体流动的原因 根据引起流体流动的原因,可将对流换 热分为受(强)迫流动对流换热和自然对 流换热两大类。 如果流体的流动是由泵、风机或其他压 差作用所造成,称受(强)迫流动。油 气输送管线,伴热管线中流体与壁面的 换热、大中型内燃机中流过散热器中的 水、风等都属于此类。 当流体在管内受迫流动时,边界层的形 成和发展如图5-4所示。

流态不同,对流换热过程中热对流的作 用也不同。紊流时的对流换热强度高, 换热系数α 大。 由上可以推知,提高速度可使Re增加, 层流厚度减薄,这是提高传热系数的有 效途径。
三、流体的物性 影响对流换热过程的流体物性参数主要有:导热系 数λ ,比热cp、密度ρ 、粘度μ 等。 导热系数大的流体,层流层的导热热阻小,换热强。 比热和密度大的流体,单位体积的比热容ρcp 大, 即单位体积流体的载热能力强,对流作用时转移 热量的能力强,增强了流体与壁面之间的热交换。 至于粘度,一般地说,μ 大,粘滞力大,边界层增 厚,对流换热系数降低。这从雷诺数Re也可以看 出,当其他条件大致相同时,粘性大的流体,Re 数值小,影响流体的流态,进而影响换热系数α 。
5.1 速度边界层和热边界层
对流换热是导热和热对流同时起作用 的过程,过程中所传热量的基本计算依据是 牛顿冷却定律,即 Q=αA(tf-tw) W 或 q=α(tf-tw) W/m2 (5-1)
α =q/(tf-tw) W
对流换热系数α表征着对流换热的强弱 。
在数值上,它等于流体和壁面之间的温度 差为1℃时,通过对流换热交换的热流密 度。单位为W/(m2·℃)。 对流换热量以及相应的换热系数的大小,将 更多地取决于流体的运动性质和情况。
层流边界层 紊流核心区
过渡区 紊流边界层 层流底层 主流区 速度边界层厚度 临界距离
层流
过渡流
湍流
u
y
x

xc

层流底层 缓冲层
根据流体力学知识,层流边界层厚度 5 xv 5 x 5 x vf vf x Re x

在层流边界层内的速度分布线为抛物线型; 在紊流边界层内,层流底层部分的速度 分布较陡,接近于直线,而在底层以外 的区域,由于流体微团的紊流运动,动 量传递被强化了,速度变化趋于平缓。
5.3 量纲分析在对流换热中的应用
目前,工程上实用的计算对流换热 系数α 的各种公式,主要是通过实验研 究获得的。本节将简介采用量纲分析法 求解α 的准则方程式的大致方法和步骤。
一、基本概念
1.单位:把用来度量被测物理量的度量标准。 2.量纲或因次:用来说明同一类物理量属性的 名称。 3.基本量纲:人们常用几个彼此独立的常用的 物理量作为基本量,它们的量纲作为基本 量纲。传热学中涉及到的主要是长度、质 量、时间和温度等基本量纲,分别用代号L、 M、τ 和T表示。 4.导出量纲:根据物理量间的特定关系由基本 量纲导出的其它物理量的量纲。

如图所示,流体接触管道后,便从两侧流 过,并在管壁上形成边界层。正对着来流 方向的圆管最前点,即φ =0处,流速为 零,边界层厚度为零。此后,在圆管壁上 形成层流边界层,并随着φ 角的增大而增 厚。当厚度增加到一定程度时,便过渡到 紊流边界层。在圆管壁φ =80°附近处, 流体脱离壁面并在圆管的后半部形成旋涡。
一、速度边界层
流体力学指出,具有粘性且能湿润固 体壁面的流体,流过壁面会产生粘性力。 根据牛顿粘性(内摩擦)定律,流体粘性 力τ 与垂直于运动方程速度梯度(dv/dy) 成正比,即: τ=μ(dv/dy) N/m2 (5-2) 式中,μ 称为流体的动力粘度,单位为Pa· s 或kg/(m· s)。
x
x
f
w x
t ( ) w, x x (t f tw ) x y
f
(5.3)
式(5-3)描述了对流换热系数与流体温度场的关系,称为 对流换热过程微分方程式。
由式可知:在流体性质和传热温差一定的情况 下,对流换热系数α 的大小取决于边界层内的 温度梯度。一切能提高温度梯度的因素都能强 化换热过程,反之,将削弱换热过程。对于不 存在相变(如无沸腾、冷凝现象)的单相流体对 流换热过程,各种因素往往通过影响边界层厚 度而影响。 如果层流底层的厚度减小,则相应的温度边界 层的厚度也要减小,从而使得温度梯度上升, α 也增高。因此,通过改善流动状况,使层流 底层厚度减薄,是强化对流换热的主要途径之 一。 下面我们就着重围绕这一线索来分析各种因素 对α 的影响。
第五章
对流换热
对流换热是指流体与固体壁面直接 接触时所发生的热传递过程。这一章, 我们要进一步探讨对流换热的机理,分 析影响对流换热的各种因素,并简要介 绍用因次分析法确定对流换热系数的方 法等。
对流换热分类: 1.按有无相变分类:有相变的对流换热和无相 变的对流换热。 2.按流动原因分类:强(受)迫对流换热和自 然对流换热。 3.按流体流过壁面情况分类:内部(有界)流 动对流换热和外部(无界)流动对流换热。
在自然对流的情况下,还需要考虑流体体积 膨胀系数β 的影响,因为流体的温差所产 生的浮升力与它有关。根据阿基米德浮力 原理,可得单位质量流体在温差Δ t=tw - tf时的浮升力为: f=(ρw-ρf)g =[ρf(1+βΔt)-ρf]g =ρfβgΔt (5-5)

四、换热面的几何形状、尺寸和相对位置 参与对流换热过程的固体壁面的形状、大 小和位置,都会影响流体的流动状况,以 及壁面上所形成的边界层,前面已叙及了 流体流过平板和管内强迫流动时的情况, 下面讨论流体在管外受迫横向流过圆管的 情况。
流体的流动究竟是层流还是紊流,可用 无因次的雷诺数的大小来判断。 Re=ρvL/μ=vL/ν (5-4) 式中ρ 为流体的密度,v为流速,μ 为流体的动力粘度,ν 为流体的运动粘 度,L为流道截面的定型尺寸。 研究表明,流体在圆管内受迫流动时, 当Re<2200时为层流,Re>104为旺盛紊 流,2200<Re<104为过渡区。 Re=2200称为管流下临界雷诺数。
二、准则方程式

从上节可以知道,在大多数情况下,影响 无相变对流换热过程的换热系数α 的物理 因素可归结为流体流态、物性、换热壁面 状况和几何条件、流动原因四个方面。研 究表明,对于管内受迫流动,如果假定物 性是常数,不随温度而变,研究的是平均 对流换热系数。影响换热系数α 的因素有 流速V,管径D,流体密度ρ ,动力粘度μ , 比热cp和导热系数λ 。

显然,流体温度的分布与流体的流动有关, 深受速度边界层的影响。流体呈层流状态时, 流体微团沿相互平行的流线进行,没有横向 流动,不发生物质交换,壁面法线方向上的 热量传递,基本上靠分子的导热进行,层内 温度变化较大,温度分布呈抛物线型。对于 紊流边界层,其中层流底层的热量传递也是 靠导热,而在紊流核心层的热交换,除靠分 子的导热外,主要靠流体涡流扰动的对流混 合,从而使得层流底层的温度梯度最大,而 在紊流核心层温度变化平缓比较均匀一致。
5.量纲通式:在传热学中,各物理量的量纲均可用
如下的量纲通式来概括:
[Y ] L M T
a
b c d
6.量纲的和谐性(齐次性)原理:一个概念清楚, 表达正确的方程式,等号两边同名量纲的指数一 定相等。 7.准则或准则数:由几个不同物理量组合而成的无 量纲量。 8.待定准则:包含未知量(或待定量)的准则。 9.已定准则:不包含未知量(或待定量)的准则。 10.准则方程:由准则数组成的方程。
三、换热微分方程式
温度差主要集中在热边界层内,通过紧贴壁面的层流边 界层和层流底层的热量只能以导热方式进行,由付立 叶定律计算: t qx f ( ) w, x (a)
y
所有的传热量都必须通过这薄层流体,局部换热系数为 αx,据牛顿冷却定律: (t t ) (b) q


假定恒物性流体进入平板时的温度各处均匀 一致,为tf ,平板表面温度也各处均匀一致, 为tw,且tf>tw。由图可见;热边界层内,垂 直壁面法线方向上温度分布情况,是紧贴壁 面的流体温度等于壁面温度tw ,随着离壁面 距离的增加,温度逐渐升高,直到某处等于 流体主流温度tf ,以后基本不变。通常,把 无量纲过余温度比(t-tw)/(tf-tw)=0的 壁面处到(t-tw)/(tf-tw )=0.99处的那一 流体层视为热边界层,其沿壁面法线方向的 距离定义为热边界层的厚度,用符号δ t表示。
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