北理工微电子器件复习资料3
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三、BJT 原理(下部分)
BJT 的反向和击穿特性;缓变基区物理形状条件下,基极包含四部分电阻;*w β、w γ、w α、w β的频率特性及影响因素;高频小信号模型及含义;获得最大功率增益条件、高频优值(功率增益带宽积)、最高振荡频率及发生振荡的条件;E-M 模型及开关特性。 5、反向特性及集电结雪崩击穿
BJT 在正常工作的情况下,集电结反偏,产生雪崩击穿。共基极和共发射极的输出特性曲线如下图所示。在共发射极情况下雪崩击穿产生负阻区。
基区穿通效应是由于集电结耗尽区扩展,导致基区宽度随之减小,当集电结反偏达到某一个极值时,发射区与集电区之间,只有耗尽层而无中性基区,这种现象称为基区穿通。是基区宽度调变效应(厄尔利效应)的极限情况。 6、基极电阻
基极电阻由四部分串联:
①非工作基区与基极金属的欧姆接触电阻(直线电流) ②基极接触处到基极接触孔边缘下的基区电阻(折线电流) ③基极接触孔边缘下到工作基区边缘的基区电阻(直线电流) ④工作基区的电阻(折线电流) 8、w α、w β频率特性 (1)基本概念
当晶体管对高频信号进行放大时,首先用被称为 “偏置” 或 “工作点” 的直流电压或直流电流使晶体管工作在放大区,然后把欲放大的高频信号叠加在输入端的直流偏置上。
当信号电压的振幅远小于kT q 时,称为小信号。这时晶体管内与信号有关的各电压、电流和电荷量,都由直流偏置和高频小信号两部分组成,其高频小信号的振幅都远小于相应的直流偏置。各高频小信号电量之间近似地成线性关系。
正偏PN 结:势垒电容和扩散电容;反偏PN 结:势垒电容。 (2)基区输运系数的频率特性
基区输运系数*
**1*
jm f f w e
j f f ββββ-=
⋅+在复平面的轨迹如下图所
示。随着频率升高,基区输运系数的幅度变化是沿着半圆上的P 点,由于相位角随着频率变化,得到P ˊ点。其中,m 为超相移因子。
(3)共基极高频小信号短路电流放大系数
b
0eb b
d c
e (1)(1)(1)(1)j m w j j j j ωτααωτωτωτωτ'
-==
'++++ eb τ为发射结势垒电容的充放电时间;
b 'τ为b τ(基区渡越时间)内对集电结交流电流有贡献的时间;
d τ为集电结耗尽区延迟时间;
c τ为集电结势垒电容的充放电时间;
(4)共发射极高频小信号短路电流放大系数及截止频率、特征频率
00,,w f
f f f f f
f f
βββ
β
βββ⎧⎪⎪⎪==⎨⎪⎪⎪⎩
直流增益、截止频率(增益带宽积)、特征频率之间的关系近似为:T 0f f ββ=。
注意图中和公式中,坐标的取值区别。 9、高频小信号等效电路
高频小信号电流电压方程为
b πbe μcb
πμc m be μcb
o 111I j C V j C V r r I g V j C V r ωωω⎛⎫⎛⎫
=+-+ ⎪ ⎪ ⎪
⎝⎭⎝⎭⎛⎫=++ ⎪⎝⎭
。其
中,
π0e πDE TE
e
μ0o μDE TC o
,,r r C C C r r r C C C r ββ==+==+,CE A o C C
V V
r I I ∂≡=∂。根据公式得到等效电路,如下图所示。
基本知识:电流源转换以及电流源到电压源的互换关系,如下图所示。
共基极等效电路及共发射极等效电路如下图所示。
10、功率增益和最高振荡频率
特征频率T f 代表的是共发射极接法的晶体管有电流放大能力的频率极限。最高振荡频率M f 则代表晶体管有功率放大能力的频率极限。
获得最大功率增益max p K 条件为:晶体管输出等效阻抗与其负载阻抗是共轭关系。
高频优值(功率增益带宽乘积)22max 1p M M K f f =⋅=⋅。
最高振荡频率:晶体管的最大功率增益max p K 下降为1时对应的频率为M f 。
发生振荡的条件:当整个环路的功率增益大于1时,晶体管可以在正反馈的条件下发生振荡。 11、开关特性
(1)晶体管的开关作用如下图所示。
(2)埃伯斯-莫尔等效电路及其等效电路
DC 情况下I/V 曲线,
exp 1exp 1exp 1exp 1BC BE
E ES R CS BC BE
C ES CS qV qV
I I I kT kT qV qV
I I I kT kT αα⎡⎤
⎡⎤
⎛⎫⎛⎫=--+- ⎪ ⎪⎢
⎥⎢⎥⎝⎭⎝⎭⎣⎦⎣
⎦
⎡⎤
⎡⎤
⎛⎫⎛⎫=--- ⎪ ⎪⎢
⎥⎢⎥⎝⎭⎝⎭⎣
⎦
⎣⎦
。
重要的互易关系ES R CS I I αα=,
令
exp 1exp 1BE
F ES BE
R CS qV
I I kT qV
I I kT ⎡⎤
⎛⎫=- ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦⎡⎤⎛⎫=- ⎪⎢⎥⎝⎭⎣
⎦
,则得到如下图所示的等效电路。
埃伯斯-莫尔输出特性曲线如下图所示。
晶体管瞬态开关特性如下图所示。