材料力学第一章二拉伸过程中的变形及力学性能指标演示文稿
工程材料力学性能第一章
将图1-1拉伸力-伸长曲线的纵、横坐标分别用拉伸试 样的原始截面积A0和原始标距长度L0去除,则得到应力应变曲线(图1-2)。因均系以一常数相除,故曲线形状不
变。这样的曲线称为工程应力-应变曲线。根据该曲线
便可建立金属材料在静拉伸条件下的力学性能指标。
如果用真应力S和真应变e( e )绘制曲线,则得到真
2.包申格效应的解释
(1)表现:对某些钢和钛合金, 因包申格效应可使规定残余伸长应 力降低15%~20%,所有退火状态 和高温回火的金属与合金都有包申 格效应,因此,包申格效应是多晶 体金属所具有的普遍现象。
(2)原因:包申格效应与金属 材料中位错运动所受的阻力变化有 关。
度量包申格效应的基本定量指 标是包申格应变,它是指在给定应 力下,正向加载与反向加载两应力 -应变曲线之间的应变差(图1-8)。
在图1-8中,b点为拉伸应力-应
变曲线上给定的流变应力, =bc即
为包申格应变。
3. 包申格效应的意义
如果金属材料预先经受大量塑性变形,因位错增殖和难于重分 布,则在随后反向加载时,包申格应变等于零。
用处: (1).包申格效应对于承受应变疲劳载荷作用的机件在应变疲劳 过程中,每一周期内都产生微量塑性变形,在反向加载时,微量塑 性变形抗力(规定残余伸长应力)降低,显示循环软化现象。 (2).对于预先经受冷塑性变形的材料,如服役时受反向力作用, 就要考虑微量塑性变形抗力降低的有害影响,如冷拉型材及管子在 受压状态下使用就是这种情况。 (3).利用包申格效应,如薄板反向弯曲成型。拉拨的钢棒经过 轧辊压制变直等。
实应力-应变曲线,如图1-3中的OBK曲线。
1.2 弹性变形
一、弹性变形及其实质 二、胡克定律 三、弹性模量 四、弹性比功 五、滞弹性 六、包申格(Bauschinger)效应
材料力学 ppt课件
③应力分析:画危险面应力分布图,叠加;
④强度计算:建立危险点的强度条件,进行强度
计算。
PPT课件
20
2、两相互垂直平面内的弯曲
有棱角的截面
max
Mz Wz
My Wy
[ ]
圆截面
max
M
2 z
M
2 y
[ ]
W
3、拉伸(压缩)与弯曲
有棱角的截面
max
FN ,max A
(4)确定最大剪力和最大弯矩
3、弯曲应力与强度条件
(1)弯曲正应力
My
I PPT课件 z
12
M max Wz
yt,max yc,max
Oz y
PPT课件
t,max
Myt,max Iz
c,max
Myc,max Iz
13
(2)梁的正应力强度条件
M max
Wz
M
2 z
M
2 y
T
2
Mr4
M
2 z
M
2 y
0.75T
2
PPT课件
22
5、连接件的强度条件
剪切的强度条件
FS [ ]
AS
挤压强度条件
bs
Fbs Abs
[ bs ]
PPT课件
M z,max Wz
M y,max Wy
[ ]
圆截面
max
FN ,max A PPT课件
M max W
[ ]
21
4、弯曲与扭转
材料力学课件PPT
力学性质:在外力作用下材料在变形和破坏方面所 表现出的力学性能
一
试
件
和
实
常
验
温
条
、
件
静
载
材料拉伸时的力学性质
材料拉伸时的力学性质
二 低 碳 钢 的 拉 伸
材料拉伸时的力学性质
二 低碳钢的拉伸(含碳量0.3%以下)
e
b
f 2、屈服阶段bc(失去抵抗变 形的能力)
b
e P
a c s
s — 屈服极限
(二)关于塑性流动的强度理论
1.第三强度理论(最大剪应力理论) 这一理论认为最大剪应力是引起材料塑性流动破坏的主要
因素,即不论材料处于简单还是复杂应力状态,只要构件危险 点处的最大剪应力达到材料在单向拉伸屈服时的极限剪应力就 会发生塑性流动破坏。
这一理论能较好的解释塑性材料出现的塑性流动现象。 在工程中被广泛使用。但此理论忽略了中间生应力 2的影响, 且对三向均匀受拉时,塑性材料也会发生脆性断裂破坏的事 实无法解释。
许吊起的最大荷载P。
CL2TU8
解: N AB
A [ ]
0.0242 4
40 106
18.086 103 N 18.086 kN
P = 30.024 kN
6.5圆轴扭转时的强度计算
圆轴扭转时的强度计算
▪ 最大剪应力:圆截面边缘各点处
max
Tr
Ip
max
Wp T
Wp
Ip r
—
抗扭截面模量
3、强化阶段ce(恢复抵抗变形
的能力)
o
b — 强度极限
4、局部径缩阶段ef
明显的四个阶段
1、弹性阶段ob
材料力学之四大基本变形 ppt课件
max
T Wp
(2)
(1) 得:l jG I p
(2)
max Wp
6 80 109 0.05
180 90 106 2
2.33 m ppt课件
19
4.弯曲
我们只研究矩形截面梁的弯曲
矩形截面梁有一个纵向对称面
当外力都作用在纵向对称面内,弯曲也发生在该对称面 内,我们称之为平面弯曲。
ppt课件
M RAy x P1x a
21
横截面上 某点正应力
该截面弯矩
My Iz
该点到中性轴 距离
该截面惯性矩
某截面上最大
弯曲正应力发生在截 面的上下边界上:
max
M WZ
WZ 称为抗弯截面模量,Z 为中性轴.
WZ
IZ ymax
ppt课件
22
一、变形几何关系
( y)d d y
a d
即梁内的最大弯曲压应力σc,max发生在截面D的a点处。至于最大弯曲拉应力 σt,max究竟发生在b点处,还是c点处,则须经计算后才能确定。概言之,a,b,c三 点处为可能最先发生破坏的部位,简称为危险点。
ppt课件
28
2.强度校核
a
MD ya Iz
(5.56103 N m)(0.095m) 8.84106 m4
33.6MPa
由此得
c,max a 59.8MPa [ c ]
t,max c 33.6MPa [ t ]
满足强度要求。
ppt课件
29
例:图示铸铁梁,许用拉应力[σt ]=30MPa, 许用压应力[σc ]=60MPa,Iz=7.63×10-6m4, 试校核此梁的强度。
材料力学拉伸与压缩教学课件PPT
二、斜截面上的应力
P
P P
p
列平衡方程:
p
A
cos
-
P
0
p
A
cos
=P
p
Pcos
A
Pcos cos
A
= P
A
p
p
正应力
p cos cos2
切应力
p sin sin
cos sin 2
2
关于上式的讨论
从上可知 、 均是 的函数,所以斜截面
的方位不同,截面上的应力也不同。
一、横截面上的应力
NP
N
A
如果应力 均匀分布
平面假设
① 实验:受轴向拉伸的等截面直杆,在外力施加之前, 先画上两条互相平行的横向线ab、cd,然后观察该两 横向线在杆件受力后的变化情况。
ac
F
a
c
F
b
d
bd
② 实验现象
变形前,我们在横向所作的两条平行线ab、cd, 在变形后,仍然保持为直线,且仍然垂直于轴线,只 是分别移至a’b’、c’d’位置。
许吊起的最大荷载P。
CL2TU8
解: N AB
A [ ]
0.0242 4
40 106
18.086 103 N 18.086 kN
P = 30.024 kN
作业 P50
2-1,2-2,2-4
预习内容
问题1、 拉伸或压缩时的胡克定律 问题2、材料拉伸或压缩时的力学性能 问题3、应力集中
变形特征:沿轴线方向伸长或缩短,横 截面沿轴线平行移动。
F
F
拉杆
F
F
压杆
§2-2 轴力与轴力图 截面法
材料力学课件全套ppt演示文稿
第八页,共98页。
目录
§1.1 材料力学的任务
4、稳定性:
在载荷 作用下,构 件保持原有 平衡状态的 能力。
强度、刚度、稳定性是衡量构件承载能力 的三个方面,材料力学就是研究构件承载能力的 一门科学。
第九页,共98页。
目录
§1.1 材料力学的任务
三、材料力学的任务
第三十五页,共98页。
目录
§2.2 轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力
杆件的强度不仅与轴力有关,还与横截面面积有 关。必须用应力来比较和判断杆件的强度。
在拉(压)杆的横截面上,与轴力
FN对应的应力是正应力 。根据连续性
假设,横截面上到处都存在着内力。 于是得静力关系:
FN dA A
第三十六页,共98页。
材料力学课件全套ppt演示文稿
第一页,共98页。
第一章 绪论
§1.1 材料力学的任务
§1.2 变形固体的基本假设 §1.3 外力及其分类 §1.4 内力、截面法及应力的概念 §1.5 变形与应变
§1.6 杆件变形的基本形式
第二页,共98页。
目录
§1.1 材料力学的任务
一、材料力学与工程应用
古代建筑结构
材料力学的任务就是在满足强度、刚度和 稳定性的要求下,为设计既经济又安全的构件 ,提供必要的理论基础和计算方法。
若:构件横截面尺寸不足或形状
不合理,或材料选用不当
___ 不满足上述要求, 不能保证安全工作.
若:不恰当地加大横截面尺寸或
选用优质材料
___ 增加成本,造成浪费
}
研究构件的强度、刚度和稳定性,还需要了解材料的力学性能。因此在进行理论分 析的基础上,实验研究是完成材料力学的任务所必需的途径和手段。
材料拉伸时的力学性能.ppt
低碳钢拉伸试验现象:
屈服:
颈缩:
断裂:
6.1.2 铸铁在轴向拉伸时的力学性能
铸铁拉伸直到断裂,应力和应变近似地呈 现直线关系(图6-4)。因此,铸铁直至断裂 都满足胡克定律。铸铁拉伸直到断裂,试件尺
寸几乎没有变化,所以,铸铁是脆性材料。脆
性材料的强度指标是强度极限外σb ,它等于试 件断裂载荷除以试件的原横截面面积。
565611611低碳钢在轴向拉伸时的力学性能低碳钢在轴向拉伸时的力学性能试验过程中的轴力f在数值上等于载荷p的数值和对应的试件伸长量l绘成pl曲线称为拉伸曲线为了消除尺寸的影响获得反映材料性能的曲线将纵坐标p和横坐标l标距的伸长量分别除以试件的初始截面积a得到材料拉伸时的应力一应变曲线即一曲线
第六章 材料在轴向拉压时的力学性能
l 5d
l =5.65 A
6.1.1 低碳钢在轴向拉伸时的力学性能
试验过程中的轴力FN(在数值上等于载荷 P的数值)和对应的试件伸长量Δl绘成P—Δl曲 线,称为“拉伸曲线”
为了消除尺寸的影响,获得反映材料性能的
曲线,将纵坐标P和横坐标Δl(标距的伸长量) 分别除以试件的初始截面积A0和标距l0,得到材 料拉伸时的应力一应变曲线,即σ一ε曲线。
§ 6.1 材料在拉伸(压缩)时的力学性能
材料的力学性能是指材料在外力作用下表现出的变 形和破坏方面的特性。
在室温下,以缓慢平稳加载的方式进Leabharlann 的拉伸试验, 称为常温、静载拉伸试验。
试件中:d为圆试件直径,l为试件的有效长度,
称为标距; A为板试件的横截面积。
圆截面:
l 10d
矩形截面: l =11.3 A
σ
ε
O
6.1.3 强度指标和塑性指标
材料力学实验之拉伸实验 ppt课件
拉伸实验
(验证性实验)
拉伸实验
材料力学实验之拉伸实验
一、实验目的
拉伸实验
1、测定低碳钢拉伸弹性模量E、屈服点σs、 抗拉强度σb、断后伸长率δ、断面收缩率ψ。
2、测定铸铁抗拉强度σb,断后伸长率δ。
二、实验设备及仪器
1. 电子万能材料试验机; 2. 0.02mm游标卡尺;
3. 双侧电子引伸计。
2、铸铁拉伸时的力学性能:
试样装在试验机上,受到轴向拉力
F 作用,试样标距产生伸长量 D。l 两者
之间的关系如图。
铸铁没有明显直线部分,没有屈服和 颈缩现象。在较小拉应力下被拉断,断 后伸长率也很小。铸铁等脆性材料的抗 拉强度很低,所以不宜作为抗拉零件的 材料。
抗拉强度
b
Fb A0
(强度指标)
拉伸实验
拉伸实验
材料在弹性范围内服从虎克定律,其应力、应变成正比关系:E
将 F , Dl 代入上式,得
0
l
E F l0 Dl A0
双
侧
电 子 引
用双侧电子引伸计
测量变形量 Dl
伸
计
l为0 引伸计刀口间
距离 l0 50mm
材料力学实验之拉伸实验
拉伸实验
试验方法: 将引伸计安装在试样上,受拉力后所产生的伸长量与力之间的
F
Fb
O 铸铁拉伸曲线 Dl
断后伸长率 l1 l0 100%(塑性指标)
l0材料力学实验之拉伸实验
拉伸实验——观察现象
低碳钢
颈缩现象,“杯口”
拉伸实验
低碳钢试样拉伸破坏后,断口呈“杯口”状。
铸铁
平面断口,正应力引起
铸铁试样拉伸破坏后,断口在横截面上,呈平口状。
材料力学拉伸压缩与剪切演示文稿
22 第二十二页,共34页。
2.4 材料在拉伸时的力学状态
一、 材料在拉伸时的力学性质
1、低碳钢轴向拉伸时的力学性质 (四个阶段)
⑴、弹性阶段:oa
oa为直线段; σ=Eε—胡克定律
a'a为微弯曲线段。
σe — 弹性极限
(elastic limit)
a
σp — 比例极限
(proportional limit)
2.4 材料在拉伸时的力学状态
材料的塑性
塑性 材料能经受较大塑性变形而不破坏的能力
延伸率
l1 l 100% l
l-试验段原长(标距)
l1-为试件断裂后长度
29
第二十九页,共34页。
2.4 材料在拉伸时的力学状态
断面收缩率
A A1 100% A
A -试验段横截面原面积 A1-断口的横截面面积
塑性与脆性材料
轴力图,求最大轴力
解:1. 轴力计算
FNx Argx
2. 轴力图与最大轴力 轴力图为直线
FN0 0
FNl lArg
FN,max lArg
10 第十页,共34页。
2.2 轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力
2 拉压时橫截面上的应力
只根据轴力并不能判断杆件是否有足够的强度,用横截面上的 应力来度量杆件的受力程度。
1.变形现象(Deformation phenomenon)
ac
F
a
c
F
b
d
bd
(1) 横向线ab和cd仍为直线,且仍然垂直于轴线;
(2) ab和cd分别平行移至a'b'和c'd' , 且伸长量相等.
材料力学拉伸试验
§1-1 轴向拉伸实验一、实验目的1、 测定低碳钢的屈服强度eL R (s σ)、抗拉强度m R (b σ)、断后伸长率A 11.3(δ10)和断面收缩率Z (ψ)。
2、 测定铸铁的抗拉强度m R (b σ)。
3、 比较低碳钢Ø5(塑性材料)和铸铁Ø5(脆性材料)在拉伸时的力学性能和断口特征。
注:括号内为GB/T228-2002《金属材料 室温拉伸试验方法》发布前的旧标准引用符号。
二、设备及试样1、 电液伺服万能试验机(自行改造)。
2、 0.02mm 游标卡尺。
3、 低碳钢圆形横截面比例长试样一根。
把原始标距段L 0十等分,并刻画出圆周等分线。
4、 铸铁圆形横截面非比例试样一根。
注:GB/T228-2002规定,拉伸试样分比例试样和非比例试样两种。
比例试样的原始标距0L 与原始横截面积0S 的关系满足00S k L =。
比例系数k 取5.65时称为短比例试样,k 取11.3时称为长比例试样,国际上使用的比例系数k 取5.65。
非比例试样0L 与0S 无关。
三、实验原理及方法低碳钢是指含碳量在0.3%以下的碳素钢。
这类钢材在工程中使用较广,在拉伸时表现出的力学性能也最为典型。
ΔL (标距段伸长量)低碳钢拉伸图(F —ΔL 曲线)以轴向力F 为纵坐标,标距段伸长量ΔL 为横坐标,所绘出的试验曲线图称为拉伸图,即F —ΔL 曲线。
低碳钢的拉伸图如上图所示,F eL 为下屈服强度对应的轴向力,F eH 为上屈服强度对应的轴向力,F m 为最大轴向力。
F —ΔL 曲线与试样的尺寸有关。
为了消除试样尺寸的影响,把轴向力F 除以试样横截面的原始面积S 0就得到了名义应力,也叫工程应力,用σ表示。
同样,试样在标距段的伸长ΔL 除以试样的原始标距LO 得到名义应变,也叫工程应变,用ε表示。
σ—ε曲线与F —ΔL 曲线形状相似,但消除了儿何尺寸的影响,因此代表了材料本质属性,即材料的本构关系。
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应变硬化特性:金属材料有一种阻止继续塑性变形的能力。 塑性应变是硬化的原因,硬化是塑性变形的结果。
7
一、基本概念
(12)塑性( plasticity ):材料断裂前发生塑性变形(不可逆永久变 形)的能力 ,也即固体材料在外力作用下能稳定地产生永久变形而不 破坏其完整性(不断裂、不破损)的能力。
4
一、基本概念
(4)刚度( stiffness):指物体(固体)在外力作用下抵抗变形的 能力,可用使产生单位形变所需的外力值来量度。刚度越高,物体表 现越硬。
(5)弹性比功(elastic specific work): 表示材料吸收弹性变形功 的能力,弹性比能、应变比能,决定于弹性模量和弹性极限(即材料 由弹性变形过渡到弹-塑性变形时的应力)。
静力韧度值:材料在静拉伸时单位体积断裂前所吸收的功,是 强度和塑性的综合指标
9
二、知识点
10
弹性变形
弹性变形及其实质
(1)弹性(概念?)变形表现:可逆性变形。不论是在加载期还是卸 载期内,应力与应变之间都保持单值线性关系且弹性变形量比较小, 金属一般不超过0.5%~1%,陶瓷一般低于0.1%(~0.01%),高分子 材料一般在200% (100~1000%)以上。
再次进行同向或反向加载,会产生残余伸长应力(弹性极限或屈服极 限)增加或降低的现象。其基本定量指标是包申格应变,与金属材料 中位错运动所受的阻力变化有关。
(9)塑性变形(plastic deformation):材料在外力作用下产生的永 久不可恢复的变形。方式:滑移和孪生。
6
一、基本概念
(10)屈服现象和屈服点/屈服极限(yield point/yield limit): 屈服现象:拉伸试验过程中,外力不增加(恒定)试样仍能继
续伸长,或外力增加到一定数值时突然下降,随后在外力不增加或上 下波动情况下,试验继续伸长变形的现象
屈服点/屈服极限:呈现屈服现象的金属材料拉伸时,试样在外 力不增加(保持恒定) 仍然能继续伸长的应力。
(11)应变硬化/形变强化(strain hardening,strain strengthening): 在材料的拉伸/压缩实验中,材料经过屈服阶段之后,又增强了抵
(2)弹性模量的大小反应了材料抵抗外力的能力
(3)工程上弹性模量被称为材料的刚度,表征材料对弹性变形的抗力,其值 越大,则在相同应力下产生的弹性变形越小。
单晶表现出弹性各向异性,多晶各向同性(伪各向异性)。 弹性模量与原子间作用力(主要)和原子间距有关。原子间作用力取决于材 料原子本性和晶格类型,故弹性模量主要取决于材料的原子本性和晶格类型。
(1)简单应力状态的胡克定律
(a)单向拉伸:
y
y
E
x
z
y
y
E
(b)剪切: G
(c)扭转:
G E
2(1 )
12
弹性变形
胡克定律
(2)广义的胡克定律
实际上机件的受力状态都比较复杂,应力往往是两向或三向的。在 复杂应力状态下,用广义胡克定律描述应力与应变的关系:
1
1 E
[
1
( 2
3 )]
2
(2)弹性变形(elastic deformation):材料在外力作用下产生变形, 当外力去除后恢复其原来形状,这种随外力消失而消失的变形。
(3)弹性模量( elastic modulus,modulus of elasticity):是表征材料 弹性的物理参数,是指材料在弹性变形范围内,应力和对应的应变的比 值E=σ/ε,也是材料内部原子之间结合力强弱的直接量度。
断面收缩率( ψ) A1 A0 100 %
A0
8
一、基本概念
(12)韧度/韧性: 韧度( tenacity/toughness ): 是度量材料韧性的力学性能指标,
其中又分为静力、冲击和断裂韧度(static 、impact、fracture toughness )。
韧性( toughness ):是材料的力学性能,它是材料断裂前吸收 塑性功和断裂功的能力,或指材料抵抗裂纹扩展的能力。
பைடு நூலகம்
1 E
[
2
( 3
1)]
3
1 E
[
3
( 1
2 )]
式中 σ1、 σ2、 σ3 ——主应力;ε1、 ε2、 ε3 ——主应变 主应力中有压应力时,则为负。 应变为正表示伸长,为负表示缩短。
13
弹性变形
弹性模量
(1) 是表征材料弹性的物理参数,材料在弹性变形范围内,应力和对应的应 变的比值( E=σ/ε ),也是材料内部原子之间结合力强弱的直接量度。
(2)实质:晶格中原子自平衡位置产生可逆位移的反映。
(3)解释:双原子模型
➢ 当原子间相互平衡因受力 而受到破坏时,原子的位置 必须作相应的调整,即产生 位移,而原子的位移总和在 宏观上就表现为变形。
11
弹性变形
胡克定律:用来表征材料或微小单元应力-应变之间关系的规律
,包括单向拉伸、剪切和扭曲、广义。
延展性( ductility):材料经受塑性变形而不破坏的能力。 金属材料断裂前的所产生的塑性变形由均匀塑性变形和集中塑性
变形两部分构成(没有不均匀屈服塑性变形,因为只有低碳钢才是那种 应力-应变曲线)。
塑性指标( plasticity index ):
断后伸长率(δ)
L1 L0 L0
100 %
材料力学第一章二拉伸过程中的 变形及力学性能指标演示文稿
优选材料力学第一章二拉伸过程 中的变形及力学性能指标
第一章(二) 知识要点
1、拉伸过程中的弹性变形 2、拉伸过程中的塑性变形 3、相应的力学性能指标
3
一、基本概念
(1)弹性(elasticity):是指物体(材料)本身的一种特性,发生形 变后可以恢复原来的状态的一种性质。
(6)滞弹性(anelasticity):在弹性范围内加快加载或卸载后,随 时间延长产生附加弹性应变的现象。
5
一、基本概念
(7)循环弹性(cyclic elasticity):在交变载荷(振动)下材料吸 收不可逆变形功的能力。
(8)包申格效应(Bauschinger′s effect,Bauschinger effect): 简单地说,就是经过预先加载产生少量塑性变形后的金属材料,