2.5 光的相干性
光的相干性
![光的相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/6a8f5bad83c4bb4cf7ecd1c5.png)
现代 555 nm
该实验对光的波动说的复苏起到关键 作用,在物理学史上占重要地位。
“尽管我仰慕牛顿的大名,但我并不因此非得认为他是 百无一失的。我……遗憾地看到他也会弄错,而他的权 威也许有时甚至阻碍了科学的进步。”
(1) 分波阵面法
将同一波面上两不同部 分作为相干光源
(2)分振幅法(分振幅~分能量)
•装置(原理图):
1 2
波列越长,谱线宽度越窄,光的单色性越好。
不同原子发光、或同一原子各次发光
频率 振动方向 初相
具有随机性 难以满足相干条件
设观察时— 间至 为少为仪器或时 人间 眼反应
1
I I1 I2 2I1 I2 co d st I1 I2
0
均匀分布,
0
非相干叠加
两普通光源或同一光源的不同部分是不相干的
发展状况:
(1) 激光:产生机理不同,具有相干性
普通光源:自发辐射 激光:受激辐射
频率
完
相位
全
偏振态
相
同
传播方向
(2) 快速光电接收器件 ——皮秒技术
接受器时间反0应 1s常 数 μs由 , ns, ps 可以观察到十分短暂的干涉,甚至两个独立光源 的干涉。
3.从普通光源获得相干光
思路:将同一点光源、某一时刻发出的光分成两束, 再引导其相遇叠加
将透明薄膜两个面的反射 (透射)光作为相干光源
s
p
n1
①i
a
②
d
③
c
n2 n1
b
f
⑤
h
e
④
p
原稿中的插图和论述
当同一束光的两部分从不同的路径,精 确地或者非常接近地沿同一方向进入人 眼,则在光线的路程差是某一长度的整 数倍处,光将最强,而在干涉区之间的 中间带则最弱,这一长度对于不同颜色 的光是不同的。
光的空间相干性
![光的空间相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/5c5a7fba102de2bd960588c0.png)
bd/R=
• Fizeau, 1868 • E.Stephan,
1873, 80cm • Michelson,
1890, 30cm, 木星的四个 伽利略卫星 的角直径
迈克尔孙星体干涉仪
• 参宿四 (Betelgeuse) Michelson Pease
• Michelson, 1921
小结
空间相干性来源于光源不同部分 发光的独立性,它集中表现在光场的 横方向上。当使用扩展光源时,在辐 射场中与光传播方向垂直的截面上只 在有限范围内的点才是相干的,它们 彼此的相位具有确定的关系。这个范 围越大,空间相干性就越好;反之, 则空间相干性就越差。
δs→δx, b2→Δx/2, b0→Δx
x D s
R
x D
d
s
b2 ,x
x 2
b2
R
2d
s
b0 ,x
x
b0
R d
b<b0, , b0=R/d 例
=0.6m, R=1m, d=1mm
b0=0.6mm
dI
2ids1
cos
2
L
L d s d x RD
I dI
I
b
2 b
2
表 1 反衬度与光源宽度
u
b
π/2 π
3π/2 2π
5π/2 3π
7π/2 4π
9π/2 5π
b0/2 b0
3b0/2 2b0
5b0/2 3b0
7b0/2 4b0
9b0/2 5b0
γ 0.64
0 0.21
0 0.13
0 0.09
0 0.07
0
•光场的空间相干性
第四章光的相干性概论
![第四章光的相干性概论](https://img.taocdn.com/s3/m/289fa5f69e314332396893ea.png)
在前面的各个部分,凡是涉及到光的叠加,我们通常采用相干叠加或非相干 叠加的方法进行处理。例如在杨氏干涉装置中,两列光波如果是相干的,则叠加
之后干涉项 2A1A2 cos ∆ϕ ≠ 0 ,如果是非相干的,则干涉项 2 A1A2 cos ∆ϕ = 0 。
或者说,在数学处理上,对于相干光,叠加时复振幅相加,U (r) = U1(r) + U2 (r) ;
L0 = ∆Z = λ2 / ∆λ (1.6.8)正是上述的 δMax ,于是对上述现象可以作如下解释。
L =λ2/∆λ 0 Z
带宽为∆λ 的准单色波所形成的波包
由于光源是非单色波 λ ~ λ + ∆λ ,则就是非定态光波,在空间是一个有效长 度为 L0 = λ 2 / ∆λ 的波包。对于屏上的中心点O,到双缝S1、S2的光程相等,因而
= 2 I 0 dx (1 + cos
2π λ
δ ) = 2 I 0 dx [1 + cos
2π λ
( β x + δ 2 )]
∫ 干涉场的强度为 I
= 2I0
b
2 −b
2
dx[1
+
cos
2π λ
(β x + δ2 )]
=
2I0 (b
+
λ πβ
sin
π bβ λ
cos
2π λ
δ2)
I Max
=
2I0b
=| U1(S1,
r)
|2
+
| U2 (S1)
|2
+U1
(S1
)U
∗ 2
(
S1
)
+
光源的相干性分析与应用—工程光学课程设计正文终稿
![光源的相干性分析与应用—工程光学课程设计正文终稿](https://img.taocdn.com/s3/m/f59a8875011ca300a6c390c3.png)
工程光学课程设计(论文)题目数字化分析光的相干性学院物理与电子工程学院光源的相干性分析与应用摘要:光的相干性是光学中的重要概念之一。
相干效应可分为空间相干性和时间相干性,前者与光源的几何尺寸有关,后者则与光源的相干长度或单色性(带宽)有关。
迈克耳逊干涉仪为测量时间相干性提供了一种方便的技术;空间相干性则由杨氏双逢实验作出了最好的证明。
实际上许多光源都不是理想的点光源,而是有一定的几何尺寸的扩展光源,产生的光不可能是单色的。
一般来说,我们可以这样认为,对普通光源(扩展光源)的相干性分析,同时也适用于点光源,最深层的精髓没有发生变化。
本文介绍了用MATLAB仿真杨氏双缝干涉的实验,来数字化处理实验现象,以减少客观的误差对于整个实验的影响,方便同学们能够更好地了解。
同时也着重介绍了迈克尔逊干涉仪工作的基本原理,时间相干性的基本概念以及用不同光源为例,简单的说明光源的时间相干性的问题。
根据光源的一些特性,还有一些具体的应用,激光具有单色性,相干性等一系列极好的特性。
比如激光的应用。
激光在未来的发展过程中,将会有更大的发展前景。
关键字:时间相干性;MATLAB;空间相干性;迈克耳孙干涉仪;激光目录第一章引言 (1)第二章理论基础 (1)2.1 相干时间和相干长度 (1)2.2 空间相干性 (2)2.3 时间相干性 (3)2.4相干性的描述 (4)2.4 迈克尔逊干涉仪的工作原理 (4)第三章光源的相干性分析和应用 (5)3.1 杨氏双缝干涉与空间相干性 (5)3.2 迈克耳孙干涉仪与时间相干性 (8)3.2.1干涉条纹的可见度 (8)3.2.2不同的光说明时间相干性 (9)3.3应用 (10)第四章全文总结 (11)4.1 主要结论 (11)4.2 主要创新点 (12)仿真代码 (12)参考文献 (13)第一章引言虽然光学是物理学中最古老的一门基础学科,但是在当前科学研究中依然活跃,具有很强的生命力和研究价值。
光的干涉和光的相干性 (2)
![光的干涉和光的相干性 (2)](https://img.taocdn.com/s3/m/4a03ad5ba31614791711cc7931b765ce05087ad7.png)
干涉现象与相干性的区别
干涉现象:光波 叠加后形成的明 暗条纹,是光的 相干性的直接表 现。
相干性:光波之 间的相位差和频 率差,决定了干 涉现象的性质和 强度。
干涉条纹:干涉 现象中形成的明 暗条纹,其宽度 和间距与相干性 有关。
相干性测量:通 过测量干涉条纹 的性质,可以了 解光波的相干性。
干涉与相干性在光学实验中的应用
光的干涉:两束或两束以上的光波在空间相遇时,会发生叠加,形成干涉现象 相干性:光波的相干性是指光波之间的相位差和频率差之间的关系 干涉条件:光的干涉需要满足相干性、频率相同和相位差恒定的条件 干涉图样:干涉现象会产生各种不同的干涉图样,如明暗相间的条纹、彩色的环状等 相干性的影响:相干性的大小会影响干涉图样的清晰度和亮度,相干性越好,干涉图样越清晰,亮度越高
对信息科学的影响
光的干涉和相干性是信息科学的基础理论之一 光的干涉和相干性在光纤通信、激光雷达等领域有广泛应用 光的干涉和相干性研究有助于提高信息传输速度和质量 光的干涉和相干性研究有助于推动量子通信、量子计算等新兴领域的发展
对现代科技发展的贡献
光的干涉和相干性是现代光学技术的基础,如激光、光纤通信等。
干涉现象的应用
光学仪器:如显微镜、望远镜等,利用光的干涉原理提高成像质量
光纤通信:利用光的干涉原理实现高速、大容量的信息传输
激光技术:利用光的干涉原理产生高强度、单色性的激光束 生物医学:利用光的干涉原理进行细胞、组织、器官等的无损检测和治 疗
02 光的相干性
相干性的定义
光的相干性是指两 束光在空间和时间 上的相位差保持恒 定的特性。
两列光波的相位差恒 定
两列光波的振动方向 相同
两列光波的强度相同
干涉现象的分类
光的干涉相干性、分布规律及其计算方式
![光的干涉相干性、分布规律及其计算方式](https://img.taocdn.com/s3/m/91e1f7dc804d2b160a4ec048.png)
折合原则:在引起光波相位改变上等效。
介质中 x 距离内波数:x
真空中同样波数占据的距离
x
x c
u
x
c u
xn
介质折射率
结论:
光在折射率为n 的介质中前进x 距离引起的相位改 变与在真空中前进nx 距离引起的相位改变相同。
定义: 光 程 几 何 路 介程 质 折 射 率 等效真空程
研究光的干涉现象的产生和基本实验规律。
本章教学内容:
光源和光的相干性 杨氏双缝干涉 薄膜干涉
第十二章 光的干涉
基本要求
1. 掌握光的相干性、光程和光程差的概念 2. 2. 理解获得相干光的分波阵面法和分振幅法 3. 3. 掌握双缝干涉条纹分布规律及相关计算方法 4. 4. 掌握劈尖干涉条纹分布规律及相关计算方法 5. 5. 掌握牛顿环干涉条纹分布规律及相关计算方法 6. 6. 了解迈克尔逊干涉仪的原理和应用
长为 的光照射双缝S1和S2,通过空气后在屏幕E上
形成干涉条纹。已知P点处为第三级明条纹,则S1和 S2到P点的光程差为多少?若将整个装置放于某种透 明液体中,P点变为第四级明条纹,则该液体的折射
率为多少? 解: 由明纹条件
P S1
k(k0,1,2,)
S
得
3
S2 E
由明纹位置 xkD (k0,1,2,)
d
得 34
所以 n / 4 /3 1 .33
其它分波阵面干涉
菲涅耳双面镜
P
s
M1
s1
d
s2
C
M2
D
洛埃镜
P'
P
s1
d s2
ML
光的干涉和光的相干性
![光的干涉和光的相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/625f987b5b8102d276a20029bd64783e09127dd0.png)
干涉现象的产生条件
相干光源:由 同一波源发出 的光被分成两 部分,分别经 过不同的路径
后再次相遇
相干长度:在 一定距离内, 光波的相位差 保持不变,形
成干涉现象
光的干涉条件: 两束光波的频 率相同、振动 方向相同、相
位差恒定
干涉现象:在 相遇处形成明 暗相间的条纹, 增强或减弱的 光强分布不均
匀
干涉现象的分类
的变化情况
实验结果:通 过观察干涉图 样,可以验证 光的干涉现象 和相干性,并 测量光波的波 长和相干长度
等参数。
光的干涉和相干性的理论解释
波动理论对干涉现象的解释
波动理论认为光是一种波,具有干涉现象 干涉现象是两束或多束波在空间相遇时,在某些区域波动增强,在另一 些区域波动减弱的现象 干涉现象的产生需要满足一定的条件,如频率相同、相位差恒定等
波动理论能够解释光的干涉现象,为光的相干性提供了理论基础
波动理论对相干性的解释
添加 标题
波动理论的基本概念:波动是能量在空间中传播的形式,具有振幅、频率和相位等特征。
添加 标题
相干性的定义:相干性是指两个或多个波源产生的波在空间某一点相遇时,它们在相位和振幅上相互关联的 程度。
添加 标题
波动理论对相干性的解释:根据波动理论,当两个或多个波源产生的波在空间相遇时,它们会相互叠加,形 成干涉现象。干涉的结果取决于各个波的相位关系,相干性则决定了干涉现象的明显程度。
THANK YOU
汇报人:
干涉现象与相干性的区别
干涉现象:由于光波的叠加而形成的明暗相间的条纹,与相干性无关。 相干性:光波的振动方向、频率和相位的一致性,是产生干涉现象的必要 条件。 区别:干涉现象是光的波动性的表现,而相干性是描述光波的振动状态。
激光的相干性
![激光的相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/b78c8f8531b765ce0408149c.png)
的光必然向外扩展,对于圆孔衍射,第一极小值在
0.61
,于是,因为衍射的缘故,
a
能量分布的面积的增量为 2 a d ( d 为腔长),衍射能量损耗的百分比为
2 a d a2
2 d a
1.22
d a2
1.22
1 N
式中 N 这菲涅耳数,定义 a2 / d ,N 愈大,衍射损耗愈小,所以菲涅耳数 N 是描述衍射
§9-6 激光的相干性 一、间相干性与空间相干性 在第一章里已讲过了光的干涉,光源的相干性是一个很重要的问题,所谓相干性,也 就是指空间任意两点光振动之间相互关联的程度,
P1
P2 Q (图 9-26)
在图 9-26 中,如果 1 和 2 两点处的光振动之间的位相差是恒定的,那么当 1 和 2 处的光
如果光的速度为 c 则 ctH 表示在相干时间内光经过的路程,我们称它为相干长度,记之为
H ,于是有
H = ctH
在迈克耳孙干涉仪中,如图 1-19 所示,引起干涉的两束光为 a1b1 和 a2b2 ,这两束光的
光程差即为平面反射镜
M1
和
M
' 2
之间的空气薄层的厚度,现在令这厚度为
,只有当
tH 时,才能清楚地看到干涉条纹,ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ时 a1b1 和 a2b2 这两束光才是完全相干光,当
振动向前传播并在 Q 点相遇时,这两个振动之间的位相差当然也是恒定的,于是在 Q 点将
得到稳定的干涉条纹,这时,我们就称 1 和 2 处的光振动为完全在联的,也就是完全相
干光,如果 1 , 2 处的光振动之间的位相差是完全任意的,并随时间作无规则的变化,
那么在 Q 点相遇时,根本不能给出干涉条纹,这时我们称 1 , 2 处的光振动是完全没有
论述光的空间相干性和时间相干性
![论述光的空间相干性和时间相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/0f61a3b9f71fb7360b4c2e3f5727a5e9856a27a2.png)
空间相干性的应用
01
全息成像
利用空间相干性,可以将三维物 体记录在光敏材料上,通过干涉 和衍射再现出物体的三维图像。
02
光学利用空间相干性,可以测量物体 的表面形貌、光学元件的表面质 量等。
在时间相干性中,光波的相位关系随时间变化。 如果两束光波在时间上有确定的相位关系,则 它们是时间相干的。
在空间相干性中,光波在不同空间位置的相互 关系。如果一束光波在不同空间位置具有确定 的相位关系,则它是空间相干的。
相干性的重要性
01
02
03
04
相干性是光学现象和光学系统 性能的关键因素,对干涉、衍 射、成像等光学过程有重要影
利用空间相干性,可以对光学信 号进行滤波、调制等处理,提高 信号的质量和传输效率。
03 光的空间相干性的实验验 证
双缝干涉实验
实验装置
实验结果
双缝干涉实验装置包括光源、双缝、 屏幕和测量装置。
如果光源发出的光是相干的,则干涉条 纹清晰可见;如果光源发出的光是不相 干的,则干涉条纹模糊不清或消失。
光计算中的相干性
全息计算
全息技术利用光的干涉和衍射原理, 对数据进行编码和解码。全息计算具 有并行处理和分布式存储的优点,适 用于大规模数据计算。
量子光学计算
量子光学计算利用光的量子相干性, 可以实现更高效和更安全的计算。例 如,量子隐形传态利用了光的空间相 干性,实现了信息的传输和加密。
光信息处理中的相干性
类型
光学滤波器有多种类型,包括干 涉滤波器、吸收滤波器、光学带 通滤波器和光学陷波滤波器等。
应用
在光谱分析、激光雷达、光学通 信和生物医学成像等领域有广泛 应用。
第1讲 光源 光的相干性
![第1讲 光源 光的相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/ca3e4a69c77da26924c5b0ca.png)
E1
hf
完全一样(频率,位相,振动方向,传播方向)
第1讲 光源 光的相干性
波动光学
由普通光源获得相干光的方法
分波面法
1p
S*
2
分振幅法
·p
S*
1 2
薄膜
这样获得的两束光初相位及频率都相同
光的独立传播波动光学第1讲光源光的相干性普通光源发出的光是非相干的独立不同原子发的光独立同一原子先后发的光激光光源相干性好hfhfhf完全一样频率位相振动方向传播方向受激辐射自发辐射光源中各原子所发光波列彼此之间没有频率相位间的关联薄膜由普通光源获得相干光的方法波动光学第1讲光源光的相干性这样获得的两束光初相位及频率都相同
几何光学:反射,折射,成像
波动光学
光
波动光学: 干涉,衍射,偏振
学
量子光学: 研究光子与物质的相互作用
光具有波粒二象性
波动光学
第1讲 光源 光的相干性
第1讲 光源 光的相干性
一、光源及发光机制 二、光的单色性 三、光的相干性
波动光学
第1讲 光源 光的相干性
波动光学
一、光源及发光机制: 两大类光源: 普通光源 发光机制: 自发辐射
激光光源 受激辐射
普通光源发光: 自发辐射跃迁
E2 发光时间t 10-8s
波列
E2
Laser
hf hf
E1
hf
E1
波列长L =ct
原子发出的是一段频率一定、振动方向一定、有限长的波列
第1讲 光源 光的相干性
波动光学
二、光的单色性:
可见光的波长范围: 760nm—400nm Δλ越小—单色性越好
发生干涉的必要条件: 振动方向相同+频率相同+相位差恒定 还要满足:空间相干性 + 时间相干性
第七讲--光的相干性(新)
![第七讲--光的相干性(新)](https://img.taocdn.com/s3/m/6425cadfce2f0066f533222b.png)
相干时间与相干长度
以上讨论的是纯单色光源的情况,即光源只发射单一 波长的光波。但实际使用的光源都不是严格的单色光源, 它们所辐射的光波总是以某一频率为中心存在着一定的频 率宽度。从光源的发光机制来看,任何光源所发射的光波 都是由一系列有限长度的波列组成的,这些波列彼此间由 不连续的相位变化所分离。这些相位变化反映了光源中被 激光原子在能级之间跃迁的随机过程,它产生了短而无规 则的辐射波列。一个给定的光源具有一定的平均波列长 度 Lc ,它就是相干长度。光通过相干长度所需要的时间 称为相干时间 c,二者之间的关系是:
(6.12)
凡在此孔径角内的两点,都有一定程度的相干性;凡 在此孔径角以外的两点,都是不相干的。不难求得:
bc a
(6.14)
该式表明,相干范围的孔径角 a 与扩展光源尺寸 bc 成 反比,这是空间相干性公式。(6.14)式与(6.10)式是描 述空间相干条件的两个等效公式。
§6-3
式中尖括号<>表示时间平均,*表示复共轭,Re{}表示 实部。因为I1=I2,所以
I (t ) 2 I1 2 Re{ E1 E2 } (6.27)
因此,在屏上的总强度I是第一个波的强度I1、第二个波 的强度I2和一个附加的干涉项之和。
定义:
( ) E 1 (t ) E1 (t ) 1 lim Tm T m
这种波列的傅里叶分析必须作非周期函数处理,即它 是由各种各样的谐波共同产生的,在时间间隔 c 内存在这 个波列,而在 c 以外,这些波处处相消。一个有限的波列 可以看作一个孤立的脉冲,不必考虑它的形状。因为一个 单脉冲是一个非周期函数,但它可以看成是周期从 t 到 t 的一个周期函数。这样利用傅里叶积分可以导出 各频率成分的贡献(频谱):
物理光学光的相干性
![物理光学光的相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/44818853974bcf84b9d528ea81c758f5f71f2946.png)
衍射理论在光学仪器中应用
分辨率限制
衍射现象是光学仪器分辨率限制的主要因素之一。由于光 的波动性,当光通过光学系统时,会发生衍射现象,导致 图像模糊和分辨率降低。
光学系统设计
在光学系统设计中,需要考虑衍射现象对成像质量的影响 。通过合理设计光学系统的参数和结构,可以减小衍射现 象对成像质量的影响。
衍射光栅
自然光
光振动沿各个方向均匀分布,人眼观 察到的光源直接发出的光。
偏振光
光振动只沿特定方向传播,通过偏振 片或反射、折射等过程后,具有特定 振动方向的光。
偏振片起偏和检偏作用
起偏
将自然光转换为偏振光的过程,通过偏振片实现。偏振片只允许与其透振方向 相同的光通过,起到筛选作用。
检偏
检测光的偏振状态,通过另一个偏振片实现。当检偏器的透振方向与入射光的 振动方向相同时,光可顺利通过;否则,光将被阻挡。
其他类型干涉现象
薄膜干涉
当光波照射到薄膜上时,会在薄膜前后表面反射形成两束 相干光波,从而产生干涉现象。这种现象常用于检测光学 元件的表面质量。
迈克尔逊干涉仪
一种精密的光学仪器,利用分振幅法产生两束相干光波, 通过调整光路可以产生不同的干涉条纹,用于测量长度、 折射率等物理量。
激光干涉
激光具有高度相干性,因此可以产生非常明显的干涉现象。 激光干涉技术广泛应用于精密测量、光学加工等领域。
物理光学光的相干性
目 录
Байду номын сангаас
• 物理光学基本概念 • 相干光及其条件 • 干涉现象与原理 • 衍射现象与原理 • 偏振现象与偏振光应用 • 相干性在现代科技中应用
01 物理光学基本概念
光的波粒二象性
01
02
光的相干性
![光的相干性](https://img.taocdn.com/s3/m/44861d7d0b1c59eef8c7b4cf.png)
普通单色光的谱线宽度 : 10-3 0.1 nm
激光的谱线宽度 : 10-9 10-6 nm
越小,光的单色性就越好。
产生单色光的方法
(1)利用色散; (2)利用滤波片; (3)利用单色光源;
(4)激光 太原理工大学大学物理
二、光的相干性
1.干涉现象 两列光波相遇时,出现稳定的明暗相间花样称 为光的干涉现象.
第14章
光具有波动性的判据 光是横波的判据
波动光学
干涉现象 衍射现象 偏振现象
光是一种电磁波,光矢量用 E 矢量表示光矢量, 它
在引起人眼视觉和底片感光上起主要作用 .
真空中的光速
可见光的范围
c
1
0 0
: 400 ~ 760nm : 7.5 1014 ~ 4.3 1014 Hz
0 2
E E 2 E10 E20
即 I I I 2 I1 I 2
2 1
1
2
1 ) dt
cos(
0
1
1 ) dt
太原理工大学大学物理
1) 对于相干光 两列光波在P点的相位差 2 1 恒定
则合光强
I I1 I 2 2 I1I 2 cos
cosdt 0
0
则P点光强为
I I1 I 2
相遇区域内的光强等于各光强直接相加,称 为非相干叠加。 太原理工大学大学物理
四、相干光的获得 相干光只能从一个原子一次发光中获得。 1)分波阵面法 2)分振幅法
s1
光源*
s2
太原理工大学大学物理
光的干涉部分主要讨论杨氏双缝干涉和薄膜 干涉。
2 10 2 20
论述光的空间相干性和时间相干性PPT课件
![论述光的空间相干性和时间相干性PPT课件](https://img.taocdn.com/s3/m/983c2d5df46527d3240ce0fc.png)
效果:空间相干性表现在光波场的横向,并集中于分波前干涉; 时间相干性表现在光波场的纵向,并集中于分振幅干涉。
结语
数学描述: 空间相干性:相干线度: dc l / b 相干孔径角: / b 相干性反比公式:b
时间相干性
设由分光源S′,S″所发出的单色相干光的平均持续 时间为τ ,则平均波列长度为Lc=cτ ,c为光速。在不 考虑光源线度对干涉条纹清晰度影响的情况下,若光 源S′发出的光传播到光屏EE′上P点所用时间为t1,光 源S″发出的光传播到光屏EE′上P点所用时间为 t1 +Δ t,则当Δ t<τ 时,两列光波在P点能形成干涉条 纹;Δ t越接近于τ ,条纹越不清楚;当Δ t>τ 时,两 列光波位相间无确定关系,不能产生干涉现象。
相干光源:能够观察到干涉条纹的理想光源,是从一 无限小的点光源发出无限长光波列,用光学方法将其分为 两束,再实现同一波列的相遇迭加,能得到稳定的干涉条 纹的光源。
概述
实际的相干光源和理想的相干光源有两点重要的不同, 一是理想相干光源所发出的是无限长光波列,而实际相干 光源所发出的是有限长光波列;二是理想相干光源为一几 何点,而实际相干光源总有一定的线度。因此,我们应注 意以下两方面的问题: (1)由于实际相干光源所发出的光波列为有限长,若两束 光到达观察点的光程差超过一个波列的长度,在该处就不 能实现相干迭加。所以,波列长度和光程差的大小是影响 干涉条纹清晰度的一个重要因素。
概述
(2)由于实际相干光源有一定的线度,即使光源上的每个点 所发出的光都是无限长波列,能保持恒定的位相差而形成 稳定的干涉条纹,但由于光源上不同点发出的光所形成的 干涉条纹分布不同,迭加的结果仍使条纹看不清楚.所以, 光源的线度以及干涉装置的结构,是影响干涉条纹清晰度 的另一个重要因素
2.5 光的相干性
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稳定光场的干涉定律
复相干度γ12(τ)一般是τ的复数周期函数,它的模值 满足0≤|γ12(τ)|≤1,-描述光场的相干性更为方便。
|γ12|=1时,表示光场完全相干;
0<|γ12|<1时,表示光场部分相干;
|γ12|=0时, 表示光场不相干。
利用复相干度, P点的光强为
I P I1 I 2 2 I1I 2 Re 12 ( )
P
b
s’ r’1 s r’2
)
S1 d S2 r0 P0
r’0
1/16/2016
具体分析
具体分析
-以杨氏干涉实验为例
P
b s’ r’1 s
S1
d ) S2 r0 P0
先讨论两个线光源s’ 和s的情况
r’2
r’0
s’到s的距离b变大,s’的干涉图样相对s的向下平移; 极限情况:s’干涉图样的最大与s的最小重合,此时干 涉条纹的V=0
Ep(t)=E1(t-t1)+E2(t-t2)
在观察时间内P点的光强为
Ip(t)=<Ep(t)Ep* (t)>
1/16/2016
复相干函数
将Ep(t)式代入后,得到P点光强
* * I P E1 (t t1 ) E1 (t t1 ) E2 (t t2 ) E2 (t t2 ) * * * E1 (t t1 ) E2 (t t2 ) E1 (t t1 ) E2 (t t2 )
若杨氏干涉实验中用的是扩展 光源,其宽度为b时。
r’0
扩展光源可分成许多相距为b的线光源对,由于每 对线光源叠加后的可见度为零,故整个干涉图样的 可见度为零- -不发生干涉。 即对于一定波长和干涉装臵,当光源的线度b’较大,且 满足 d r0 ' b' 2b , 或b' r0 ' d 时,通过S1、S2两点的光场不发生干涉。这两点光场没有空 间相干性。 常将bc=/=(r0’/d)称为光源的临界宽度。 β=d/r0’是干涉装臵中的两个小孔S1和S2对S的张角。
14统计光学(4)光的相干性
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假设光场是平稳和各态历经的,统计量的平
均与时间原点无关;时间平均与集平均相同。则
由光源发出的光强为。
I0 u(t )
2
u t
2
解析信号 u (t) 的自相关函数
u t u (t )
0 ut
2
u0
2
I0
e
j [2 ]
式中 是 的模。
arg 2
假定干涉仪中的两光路的透射系数是相等的。 即 K1 = K2 = K,则
I D 2 K 2 I 0 cos 2
G e j 2 d
0
理想单色光源,归一化功率谱可写为 G 其复相干度γ(τ)
G e
0
j 2
d e
0
j 2
d e
j 2
与复相干度的复指数形式比较
统计光学
(4)光波的相干性
2010.10.
§1 光波的相干性
两束光或多束光相互作用和叠加的结果形成 干涉光场,干涉光场的分布取决于光波的振幅和
相位涨落的相干性。
实际光场都是部分相干光,对光的统计特性的 描述,除了给出光场的一阶统计特性,就是要给 出光场的各阶关联函数。 光的二阶关联函数,在时域就是互相关函数, 采用频域的描述方法,二阶关联函数就是光的功 率谱。
一、部分相干光的互相关函数
设时空点 Sj=(pj , tj) 上光扰动的复解析信号为
U(pj , tj)=u(Sj), 它的联合概率密度为
p U s1 ,,U sN
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2. 光源的非单色性对条纹可见度的影响
干涉实验中,通常使用的光源并不是理想的单色光源, 波长一般在+内。 由于每一个波长的光均形成一组干涉条纹,且除零级外, 其他各级条纹相互间是不重合的,且是非相干叠加,叠 加结果使得条纹的可见度下降。 以杨氏干涉实验为例具体分析
r0 yj j 波长为的单色光,j级明纹的位臵 d r0 波长为+的单色光,j级明 yj j ( ) 纹的位臵 d r j级明纹的宽度 y j j 0
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2.5.2 相干性的定量描述
定性描述
从条纹可见度出发引入了描述光场相干性的相干面积和相干 长度;- -相干体积 在相干体积内的光波进行干涉实验时,能观察到稳定的干涉 条纹。 由于这种“稳定的干涉条纹”本身就是一种定性的相干性判 据,所以相干面积和相干长度的概念只是相干性的一种粗略 描述- -定性描述。
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2.光的相干性定量描述
光的时间相干性
在图 2-64 所示的干涉装臵中,如果 S 是一个 非单色 的点光源,且S到S1和S2的距离相等. 因而 S1 和 S2 处的光场相同,均为 E(t) ,则所考察的 光的相干性仅为光的时间相干性。 P 点的干涉效应由取决于光场的互相干函数,变为 取决于光场的自相干函数,相应的光场归一化自相干 函数为 称该 γ(τ) 为时间相干度,它是经历 E (0) E * ( ) 不同时间从S1和S2传播到P点的两个光场 ( ) 之间时间相干性的定量描述。 I 若 S 是单色光,则 |γ(τ)|=1- - 完全相 干。
式中 <E1(0)E1*(0)> 和 <E2(τ)E2*(τ)> 分别为 S1 和 S2 在 P 点产生的 光强I1和I2。而 光 场 E1 和 E2 的 互 * 相干函数- -复 E1 (0)E2 ( ) E1* (0)E2 ( ) 2 Re 12 ( ) 相干函数
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2.5 光的相干性
实验室获得相干光,对光源的要求
分波面法- -单色点(线)光源; 分振幅法- -单色扩展光源;
扩展光源), 产生的光不可能是单色的。 用实际光源进行干涉实验,其条纹可见度下降, 甚至不产生干涉- -光的相干性 2.5.1 光的相干性 2.5.2 相干性的定量描述 2.5.3 激光的相干性 2.5.4 干涉的定域性
与V=0,对应的干涉级为
j
与这对应的光程差是实现相干的最大光程差
max
2 j ( ) ,
• Δmax称为相干长度。由光源的单色性决定
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时间相干性
实际光源的光谱线都有一定的频率宽度(波长范围 )- -亦即相应的发光时间t是有限的。因此所发波 列的长度L=ct也是有限的。 由于原子发光的随机性,不同波列间没有确定的初相 位关系,所以不同波列间是不相干的。 下图中a、b两波列是不相干的。
则有
L max
2
波列的长度L(即是相干长度) 由光源的单色性决定,
时间相干性-描述到达空间定点处两列波的相关程度
若在观察点前后两时刻传来的光波来源于同一波列,则它们 是相干光波。称该光波场具有时间相干性。 否则为非相干光波,称为无时间相干性。 继续讨论
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相干时间的度量
相干时间:考虑空间一定点P,光波列通过该点 所需的时间,即定义为该光波的相干时间。
2 L t 0 1 c c
相干时间是描述光场纵向相干性的; 相干时间由光源的单色性决定; 相干时间的长短反映光场时间相干性的好坏。 相干时间长-单色性好; 相干时间短-单色性差。 相干时间可用相干长度来度量-可通过迈克耳孙 实验测量。
Ep(t)=E1(t-t1)+E2(t-t2)
在观察时间内P点的光强为
Ip(t)=<Ep(t)Ep* (t)>
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复相干函数
将Ep(t)式代入后,得到P点光强
* * I P E1 (t t1 ) E1 (t t1 ) E2 (t t2 ) E2 (t t2 ) * * * E1 (t t1 ) E2 (t t2 ) E1 (t t1 ) E2 (t t2 )
s到P0的光程差: s’到P0的光程差: 极限情况:
0
' r2 'r1 ' d sin d
2
'
又
tg
b
d 2
r0 ' 此时,s’与s间的距离: b 2d
r0 '
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P
b
继续讨论
s’ s )
S1 d S2 P0
若杨氏干涉实验中用的是扩展 光源,其宽度为b时。
r’0
扩展光源可分成许多相距为b的线光源对,由于每 对线光源叠加后的可见度为零,故整个干涉图样的 可见度为零- -不发生干涉。 即对于一定波长和干涉装臵,当光源的线度b’较大,且 满足 d r0 ' b' 2b , 或b' r0 ' d 时,通过S1、S2两点的光场不发生干涉。这两点光场没有空 间相干性。 常将bc=/=(r0’/d)称为光源的临界宽度。 β=d/r0’是干涉装臵中的两个小孔S1和S2对S的张角。
在相干性的经典理论中,通常利用复相干函数和复相干度对 相干性进行定量描述; 它们与干涉条纹的可见度有直接联系,通过实验测量干涉条 纹可见度,即可由它们很方便地确定出光的相干性。
定量描述
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1.复相干函数和复相干度
扩展的非单色光源(实际 光源)S照明光屏A上的两 个小孔S1和S2,由S1和S2 发出的两光波在观察屏E 上叠加,产生干涉条纹。 设t时刻S1和S2两点的光场 分别为E1(t)和E2(t)。 不计小孔的衍射效应,忽略光场由S1和S2到P点的变化, 则P点的光场为
假设光场是稳定的,即它们的统计性质不随时间变化,或者说 上 式 中 各 个 量 的 时 间 平 均 值 与 时 间 原 点 的 选 择 无 关 , 可 令 t=t1 τ=t1-t2 。则有
* * I P E1 (0) E1 (0) E2 ( ) E2 ( ) * * E1 (0) E2 ( ) E1 (0) E2 ( )
- -稳定光场的干涉定律。
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干涉条纹的可见度
由干涉条纹可见度定义及P点表达式,可得干涉条纹 的可见度为
2 I1I 2 V | 12 | I1 I 2
当I1=I2时,得到
V | 12 |
可见,S1和S2的光强度相等时,复相干度的模就是屏幕上 干涉条纹的可见度。 在光场完全相干(|γ12|=1)时,条纹可见度V=1; 光场完全不相干(|γ12|=0)时,条纹可见度V=0; 光场部分相干(0<|γ12|<1)时,条纹可见度0<V<1。
d
随着干涉级j的增大,同一级干涉的宽度增大,可见度下降. 继续讨论
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j+1
+ +
条纹分辨的极限
j
条纹分辨的极限:波长为的j+1级与波长为 +的j级条纹重合,条纹的可见度降为零。
此时(V=0),在重合点P的光程差为
j ( ) ( j 1)
复相干度
引入相干函数Γ12(τ)后P点的光强为
I P I1 I 2 2 Re 12 ( )
•其中, 2ReΓ12(τ) 称为干涉项。由于它的存在, P 点的 总光强IP可以大于、小于或等于(I1+I2)。 当S1和S2两点重合时,互相干函数Γ12(τ)变成自相干函数
11 ( ) E1 (0) E1* ( ) 或
稳定光场的干涉定律
复相干度γ12(τ)一般是τ的复数周期函数,它的模值 满足0≤|γ12(τ)|≤1,-描述光场的相干性更为方便。
|γ12|=1时,表示光场完全相干;
0<|γ12|<1时,表示光场部分相干;
|γ12|=0时, 表示光场不相干。
利用复相干度, P点的光强为
I P I1 I 2 2 I1I 2 Re 12 ( )
P
b
s’ r’1 s r’2
)
S1 d S2 r0 P0
r’0
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具体分析
具体分析
-以杨氏干涉实验为例
P
b s’ r’1 s
S1
d ) S2 r0 P0
先讨论两个线光源s’ 和s的情况
r’2
r’0
s’到s的距离b变大,s’的干涉图样相对s的向下平移; 极限情况:s’干涉图样的最大与s的最小重合,此时干 涉条纹的V=0
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光的空间相干性
空间相干性:是描述光场中在光的传播路径 上空间横向两点在同一时刻光振动的关联程 度;亦即是说,对给定宽度的扩展b光源,在 它照明的空间中在横向波面上多大的范围内 提取出来的两个次光源S1和S2还是相干的? (两次波源间距小于或等于dt)
空间相干性也称横向相干性; 空间相干性与光源的线度有关,光束窄-空间相 干性好;实验中常通过限制光束的宽度,来提高 光场的空间相干性;
当τ=0时,有
将互相干函数 Γ12(τ) 归一化,可 得归一化的互相干函数 γ12(τ)-复相干度