倒格子和布里渊区

于是：
Gh1h2 h3 CA a1 a3 (h1b1 h2b2 h3b3 ) ( ) h1 h3 2 2 0
同理 Gh1h2 h3 CB 0 而且 CA, CB 都在（ABC)面上， 所以 Gh1h2h3 与晶面系 (h1h2h3 ) 正交。
三维例子：
正点阵为简 单点阵，倒 易点阵也是 简单点阵。
正格子空间中长 的基矢a3对应于 倒格子空间短的 基矢b3，反之亦 然。推广，正格 子空间长的线条 对应于倒格子空 间短的线条。
正点阵为有心点阵时，倒易点阵也是有心点阵， 但有心类型可能不同，例如：体心立方点阵的倒格子 为面心立方点阵。
而面心立方点阵的倒格子为体心立方点阵。
倒易点阵仍是简立方点阵：
2 2 2 b1 i, b2 j , b3 k, a a a
所以倒格子也是布拉菲格子。 六角点阵： 六角点阵的倒易点阵： 见Ashcroft p88 c 轴方向不变，a 轴在垂直于c 轴的 平面上旋转30度。
正格子空间六方结构，在倒格子空间亦为六方结 构。不过其基矢尺寸关系发生变化，基矢方向也转了 一个角度。
显然 ： b1 a 2 a 3 , b 2 a 3 a1 , b 3 a1 a 2 ,
b1 2 2 3 a1 a 2 a3 a3 a1 b2 2 a1 a 2 a3 a1 a 2 b3 2 a1 a 2 a3

G G ( k ) 0 2
k



k
G 2
G

G 2
正方点阵布里渊区
第二到第九Brillouin区约化到第一布里渊区
各布里渊区的形状，不管被分成多少部分，对原点都是对称的
六方点阵布里渊区图
见黄昆书图4－24 （p194)
Kittel
（p28)
黄昆书图4－12（p179)
1.4
倒格子和布里渊区
(Reciprocal lattice; Brillouin zones)
一. 定义 二. 倒易点阵和晶体点阵的关系 三. 倒易点阵的物理意义 四. 倒易点阵实例
五. 布里渊区
一. 定义：假设 a1, a 2 , a 3 是一个晶体点阵的基矢，该点阵的
格矢为：Rn n1 a1 n1 a2 n1 a3 原胞体积是： a1 (a2 a3 )
见黄昆书图4－12 （p179)
体心立方的Wigner-Seitz原胞及第一布里渊区
面心立方的Wigner-Seitz原胞及第一布里渊区
Kittel （p29）,黄昆书图4－13（p179)
见黄昆书图4－13 （p179)
Symbol Γ
Description Center of the Brillouin zone Simple cube
G hkl hb1 kb2 lb3
就构成了上面点阵的
倒易点阵，上面变换公式中出现的 2 因子，对于晶体学 家来说并没有多大用处，但对于固体物理研究却带来了极 大的方便。倒易点阵的概念是Ewald 1921年在处理晶体X 射线衍射问题时首先引入的，对我们理解衍射问题极有帮 助，更是整个固体物理的核心概念。
倒易点阵是在晶体点阵（布拉菲格子）的基础上定 义的，所以每一种晶体结构，都有 2个点阵与其相联系， 一个是晶体点阵，反映了构成原子在三维空间做周期排 列的图像；另一个是倒易点阵，反映了周期结构物理性 质的基本特征。
四. 倒易点阵实例：
倒格子基矢是从点阵基矢引出的，它们之间的联系需要我 们通过具体实例来理解：根据右面定义， a a
正、倒格子对应关系
不同空间描写晶体的对称性
r空间（实空间）
k空间(相空间)
布拉伐格子
原胞 正（坐标）空间
数学：正格子 观察：显微镜
倒格子 布里渊区
（倒空间中的Wigner-Seitz原胞）
周期性
倒（动量）空间
数学：倒格子 观察：X射线衍射
五. 布里渊区： 第一布里渊区的确定：取法和正点阵中Wigner-Seitz 原胞取法相同。它是倒易点阵的原胞。
与正格子的晶面系 (h1h2h3 ) 正交。 如图所示，晶面系 (h1h2h3 ) 中最靠近原点的晶面（ABC） 在正格子基矢 a1 , a 2 , a 3 的截距分别为： a1 , a 2 , a 3 h1 h2 h3
a1 a 3 CA OA OC h1 h3 a 2 a 3 CB OB OC h2 h3
可以得到：
2 2 (2 )2 b 2 b3 ( a 3 a1 ) ( a1 a 2 ) a1
*
2 3 又因为： b1 (b2 b3 ) (2 ) (a1 b1 ) (2 )
二. 倒易点阵和晶体点阵之间的关系：
倒易点阵是从晶体点阵（以后简称正点阵）中定义出的， 可以方便地证明它和正点阵之间有如下关系： bi a j 2 ij 1. 两个点阵的基矢之间： 1, i j ij 0, i j
2. 两个点阵的格矢之积是 2 的整数倍：Ghkl Rn 2m
3. 两个点阵原胞体积之间的关系是：
4. 正点阵晶面族 (h,k,l) 与倒易点阵格矢 Ghkl 相互垂直，
(2 )3 * b1 (b2 b3 )
Ghkl hb1 kb2 lb3
且有：
2 d hkl G hkl
1. 证明：根据矢量运算规则，从倒格矢定义即可说明。 2. 证明：
推得到二维正方格子的布里渊区图见下页。
用 k 表示从原点出发、端点落在布里渊区界面上的倒易空
间矢量，它必然满足方程：
由于布里渊区界面是某倒格矢 G 的垂直平分面，如果
1 2 k G G 2
该方程称作布里渊区的界面方程
布里渊区界面方程
布里渊区的界面是某一倒格矢 G 的垂直平分面，界面方 1 2 程式可以写成： k G G 12 即 k 在 G 上的投影是 G 的 2 。 k 是倒格子空间中的矢量。满足上式的 k 的端点将落在 G 的垂直平分面上，所有 k 的末端的格点构成布里渊区的界 面，只要给定 G ，就可以求出对应的布里渊区界面。
Rn Ghkl (n1a1 n2 a2 n3a3 ) (hb1 kb2 lb3 ) 2 (n1h n2 k n3l ) 2m
(m为整数)
3. 证明见习题1.11
4. 证明：先证明倒格矢 Gh1 ,h2 ,h3 h1 a1 h2 a2 h3 a3
上述第4点的图示。
5. 正点阵和倒易点阵是互易的：由正点阵 a1 , a 2 , a 3 给出倒易 点阵 b1, b2 , b3 现假定 b1, b2 , b3 为正点阵，则其 倒易点阵根据定义为： c 2 (b b ) 2 3 1 *
利用三重矢积公式： A ( B C) B( A C) C( A B)
的格矢。所以，同一物理量在正点阵中的表述和在倒易点阵中 的表述之间服从Fourier变换关系。
实际上，晶体结构本身就是一个具有晶格周期性的 物理量，所以也可以说：倒易点阵是晶体点阵的 Fourier变换，晶体点阵则是倒易点阵的Fourier逆变换。 因此，正格子的量纲是长度 L, 称作坐标空间，倒格子 的量钢是长度的倒数 L-1，称作波矢空间。例如：正点 阵取cm,倒易点阵是cm-1, 下一节我们将看到： 晶体的显微图像是真实晶体结构在坐标空间的映像。 晶体的衍射图像则是晶体倒易点阵的映像。
Corner point Center of a square face Body-centered cubic
H N P
Corner point joining four edges Center of a face Corner point joining three edges Hexagonal
现在定义 3个新的基矢 b1, b2 , b3 构成一个新点阵：
（ h,k,l 是整数。） 位移矢量
a 2 a3 b1 2 a1 a 2 a3 a3 a1 b2 2 a1 a 2 a3 a1 a 2 b3 2 a1 a 2 a3
ห้องสมุดไป่ตู้
Léon Brilliouin
（1889-1969）
布里渊区定义：在倒易点阵中，以某一格点为坐标原点，做所有 倒格矢的垂直平分面，倒易空间被这些平面分成许多包围原 点的多面体区域，这些区域称作布里渊区，其中最靠近原点 的平面所围成的区域称作第一布里渊区，第一布里渊区界面
与次远垂直平分面所围成的区域称作第二布里渊区，依次类
b2
a2 a1
b1
左图是一个二维斜方点阵和它的
倒易点阵， b1 a 2 , b2 a1 , a1 b1 a2 b2 2 a1 b2 a2 b1 0
简立方点阵： a1 ai, a2 a j, a3 ak
M R
Center of an edge Corner point
X
Center of a face
Face-centered cubic
K L
Middle of an edge joining two hexagonal faces Center of a hexagonal face
U
W X
Middle of an edge joining a hexagonal and a square face