动量能量守恒习题课34页PPT
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动量守恒和能量守恒 习题解答PPT学习教案
A
30o 15o
B
第24页/共36页
解：取m为研究对象
p (mv1)2 (mv2 )2 2(m)2 v1v2 cos 750
3.98m 设传送带对矿砂平均作用力F
Ft p
mv2
150
p 300
mv1
F
p t
3.98 m t
3.98qm
3.98 2000 3600
2.2N
第25页/共36页
此力所作的功为多少？它与路径有无关系？如果此力是
作用在质点上的唯一的力，则质点的动能将变化多少？
解 : (1) 此 力 所 作 的 功的 表达式 为：
x
y
x
y
A
F dr
0
Fxdx
0 Fydy 0 3dx
5dy 3x 5 y
0
功 与 积 分 路 径无关 。
(2) 当 质 点 从 （ 0， 0）移动 到（2， -3） 时，此 力所作 的功为 ：
子弹射穿A，未进入B时：vB1 vA; 对B用动量定理：F t2 m2vB m2vB1 vB F t1 /(m1 m2 ) F t2 / m2
AB
6、
Fx
t
mvx
Fx
1500 5 5
1500N
第16页/共36页
B
B
7、
W
Fdr
A
A (Fxdx Fydy Fzdz)
B
R
A (F0dx 0dy 0dz) 0 F0dx F0R
mg
ox
第4页/共36页
7、A
A 2 3x2dx x3 2 8
0
0
8、B
(0, 0) (0, 2R)
30o 15o
B
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解：取m为研究对象
p (mv1)2 (mv2 )2 2(m)2 v1v2 cos 750
3.98m 设传送带对矿砂平均作用力F
Ft p
mv2
150
p 300
mv1
F
p t
3.98 m t
3.98qm
3.98 2000 3600
2.2N
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此力所作的功为多少？它与路径有无关系？如果此力是
作用在质点上的唯一的力，则质点的动能将变化多少？
解 : (1) 此 力 所 作 的 功的 表达式 为：
x
y
x
y
A
F dr
0
Fxdx
0 Fydy 0 3dx
5dy 3x 5 y
0
功 与 积 分 路 径无关 。
(2) 当 质 点 从 （ 0， 0）移动 到（2， -3） 时，此 力所作 的功为 ：
子弹射穿A，未进入B时：vB1 vA; 对B用动量定理：F t2 m2vB m2vB1 vB F t1 /(m1 m2 ) F t2 / m2
AB
6、
Fx
t
mvx
Fx
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B
B
7、
W
Fdr
A
A (Fxdx Fydy Fzdz)
B
R
A (F0dx 0dy 0dz) 0 F0dx F0R
mg
ox
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7、A
A 2 3x2dx x3 2 8
0
0
8、B
(0, 0) (0, 2R)
【大学物理】第四章 动量 动量守恒定律PPT课件
21
F x N si M n M a ( 1 )
F x m sg i n m m x a m a a M co s (3 ) F y N m cg o m s m y a m M sa in(4 )
由(1)、(3)、(4) 解得：
y
N m
a
am
mg
aM
x
N
Mmg cos M m sin
牛顿F 第 二d 定p 律的特一例般形F 式 m a vc
d t
4
二. 质点系
1. 质点系的动量
N个质量分别为 m1,m2,,mN，动量分别为
p 1,p 2, ,p N
的质点组成质点系，其总动量：
p
p
1
m1v1
p2
m
2
v2
p
N
m N vN
mivi
i
N
如何简化？
质点
F
d t
p pi M vc
dp
i
dt F外
v c F ma
F外 M ac
基本方法：用质心作为物体（质点系）的代表， 描述质点系整体的平动。
刚体或柔体
12
§4.2 习题课 —— 运动定律的应用
一. 惯性系和非惯性系
惯性系：惯性定律在其中成立的参考系，即其中不受外 力作用的物体（自由粒子）永远保持静止或匀速直线运 动的状态。 如何判断一个参考系是否惯性系？
即：
权重
r cm 1r m 11 m m 2r 2 2 m m N Nr N
质心位矢是各质点 位矢的加权平均
z
m
1
r1
O
m2
r2
C
rc
rN
F x N si M n M a ( 1 )
F x m sg i n m m x a m a a M co s (3 ) F y N m cg o m s m y a m M sa in(4 )
由(1)、(3)、(4) 解得：
y
N m
a
am
mg
aM
x
N
Mmg cos M m sin
牛顿F 第 二d 定p 律的特一例般形F 式 m a vc
d t
4
二. 质点系
1. 质点系的动量
N个质量分别为 m1,m2,,mN，动量分别为
p 1,p 2, ,p N
的质点组成质点系，其总动量：
p
p
1
m1v1
p2
m
2
v2
p
N
m N vN
mivi
i
N
如何简化？
质点
F
d t
p pi M vc
dp
i
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v c F ma
F外 M ac
基本方法：用质心作为物体（质点系）的代表， 描述质点系整体的平动。
刚体或柔体
12
§4.2 习题课 —— 运动定律的应用
一. 惯性系和非惯性系
惯性系：惯性定律在其中成立的参考系，即其中不受外 力作用的物体（自由粒子）永远保持静止或匀速直线运 动的状态。 如何判断一个参考系是否惯性系？
即：
权重
r cm 1r m 11 m m 2r 2 2 m m N Nr N
质心位矢是各质点 位矢的加权平均
z
m
1
r1
O
m2
r2
C
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rN
新版选修3—5第十六章动量守恒定律 动量守恒定律习题课(共21张PPT)学习PPT
要点提炼
1．非弹性碰撞：如果碰撞过程中机械能不守恒，这 样的碰撞叫做非弹性碰撞．在这个过程中： (1)动量守恒：m1v1＋m2v2＝ m1v1′＋m2v2′ (2)机械能减少，损失的机械能转化为 内能 |ΔEk|＝Ek初－Ek末＝Q
2．完全非弹性碰撞
(1)动量守恒：m1v1＋m2v2＝(m1＋m2)v共
(1)若m1＝m2的两球发生弹性正碰，v1≠0，v2＝0，则碰后
v1′＝ 0 ， v2′＝ v1 ，即二者碰后交换速度．
(2)若m1≫m2，v1≠0，v2＝0，则二者弹性正碰后，
(1)动量守恒：m1v1＋m2v2＝
v ′＝ v1 A．小球以后将向左做平抛运动
1 m1v1′＋m2v2′
m1v1′＋m2v2′
要点提炼
m1v1′＋m2v12′．碰撞特点：碰撞时间非常短；碰撞过程中内力远大于外力，系统
(3)发生散射时仍遵循动量守恒定律．
所受外力可以忽略不计；可认为碰撞前后物体处于同一位置． 答案 碰撞后两球粘在一起，摆起高度减小．
1．非弹性碰撞：如果碰撞过程中机械能不守恒，这样的碰撞叫做非弹性碰撞．在这个过程中： 解析 (1)以v0的方向为正方向，
度可能是以下值中的( ) 般大小的钢球用钢缆悬挂在屋顶．拉开最右边钢球到
即v前′≥v后′，否则碰撞不会结束．
(1)动量守恒：m v ＋m v ＝ B．小球将做自由落体运动
1 1 2 2 答案 质量相等的两物体发生弹性正碰，碰后二者交换速度．
两球碰撞过程为弹性碰撞，有：m1v0＝m1v1＋m2v2
m1v1′＋m2v2′
表明m1的速度不变，m2以2v1的速度被撞出去．
碰撞过程中内力远大于外力，系统所受外力可以忽略不计；
《动量动量守恒》PPT课件
（3）测量小车碰撞前后的速度，计算碰撞前后两小车的总动量
定
律
Go
2、数据分析 （已知：m1=250g，L1=0.870cm；m2=60g，L2=0.510cm）
滑片1宽度
第
滑块1质量m
一 章
时间1
碰
碰前速度v
撞
碰前1的动量
与
动
滑片2宽度
量 守
滑块2质量m
恒
时间1
定
律
碰前速度v
碰前2的动量
系统总动量
F
F
v =v t
F
v =—v0 —— F 作用了时间 t — v =v t
F
F
分析：
由牛顿第二定律知：F = m a
而加速度： a vt v0
t
F m vt v0 t
整理得： Ft mvvt mvv00 可以写成：I p
动量定理
——物体所受合外力的冲量等于物体的动量变化。即： I合=△p
3、动量守恒m定1v律1 成立m的2v条2 件是m1：v1'系统m不2v受2' 外力
守 恒
或者所受外力之和为零.
定 律
4、动量守恒定律是自然界普遍适用的基本规律
之一.它即适用于宏观、低速物体，也适用于微
观、高速物体
总结：
mv—0 —— F 作用了时间 t — mvtt
F
F
动量定理：合外力的冲量等于物体动量的改变。
动量定理
——物体所受合外力的冲量等于物体的动量变化。即： I合=△p
F合 t=mvt－mv0
【说明】
⑴公式中F合是物体所受合外力，t是物体从初动量变化到末动
量所需时间, vt是末速度，v0是初速度。
第4节动量守恒定律例题PPT优选课件
2020/10/18
1
一、动量守恒定律的内容
▪ 相互作用的物体， 如果不受外力作用,或它 们所受的合外力为零， 它们的总动量保持不变。
2020/10/18
2
二、动量守恒定律的数学表达式
▪ 1、 m1v1+ m2v2 = m1v1′+m2v2′
▪ 或：p1+p2=p1 ′+p2 ′ 或：p=p′
▪ (系统相互作用前的总动量等于系统相互作 用后的总动量）
5
五、应用动量守恒定律解题的一般步骤
▪ 1、明确研究对象（系统包括哪几个物体 及其运动过程）；
▪ 2、进行受力分析、判断系统动量是否守 恒（或某一方向是否守恒）；
▪ 3、规定正方向，确定初末状态的动量； ▪ 4、由动量守恒定律列方程求解； ▪ 5、必要时进行讨论。
2020/10/18
6
例1 放在光滑水平面上的A. B两小车中间夹
▪ 2、若系统所受的外力远小于内力， 且作用时间很短，则可认为系统的 动量守恒。
▪ 3、系统在某一方向上不受外力或所 受合外力为零，或所受的外力远小 于内力，则该方向的动量守恒。
2020/10/18
4
四、动量守恒定律的适用范围
▪ 不仅适用宏观物 体的低速运动，对微 观现象和高速运动仍 然适用。
2020/10/18
为250m/s,其方向与原来方向相反，若取v0的 方向为正方向，则质量为0.2kg的小块速度为
（）
A. –470m/s B. 530m/s
C. 470m/s
D. 800m/s
v0
v1
v2
2020/10/18 (M+m)v0 = -MV1+mV2
9
1
一、动量守恒定律的内容
▪ 相互作用的物体， 如果不受外力作用,或它 们所受的合外力为零， 它们的总动量保持不变。
2020/10/18
2
二、动量守恒定律的数学表达式
▪ 1、 m1v1+ m2v2 = m1v1′+m2v2′
▪ 或：p1+p2=p1 ′+p2 ′ 或：p=p′
▪ (系统相互作用前的总动量等于系统相互作 用后的总动量）
5
五、应用动量守恒定律解题的一般步骤
▪ 1、明确研究对象（系统包括哪几个物体 及其运动过程）；
▪ 2、进行受力分析、判断系统动量是否守 恒（或某一方向是否守恒）；
▪ 3、规定正方向，确定初末状态的动量； ▪ 4、由动量守恒定律列方程求解； ▪ 5、必要时进行讨论。
2020/10/18
6
例1 放在光滑水平面上的A. B两小车中间夹
▪ 2、若系统所受的外力远小于内力， 且作用时间很短，则可认为系统的 动量守恒。
▪ 3、系统在某一方向上不受外力或所 受合外力为零，或所受的外力远小 于内力，则该方向的动量守恒。
2020/10/18
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四、动量守恒定律的适用范围
▪ 不仅适用宏观物 体的低速运动，对微 观现象和高速运动仍 然适用。
2020/10/18
为250m/s,其方向与原来方向相反，若取v0的 方向为正方向，则质量为0.2kg的小块速度为
（）
A. –470m/s B. 530m/s
C. 470m/s
D. 800m/s
v0
v1
v2
2020/10/18 (M+m)v0 = -MV1+mV2
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动量守恒定律复习PPT优秀课件
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
PP1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”为的正、正方值“方向，-向相”反即同号向坐或来的标相表为的反示负正，。值方这。 这样，矢量式就变成了代数式
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
PP1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”为的正、正方值“方向，-向相”反即同号向坐或来的标相表为的反示负正，。值方这。 这样，矢量式就变成了代数式
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
动量守恒定律PPT课件PPT课件PPT学习教案
A
B
第15页/共22页
课堂练习
1
一人静止于光滑的水平冰面上，现欲离
开冰面，下列方法中可行的是（ D ）
A 向后踢腿
B 手臂向后摔
C 在冰面上滚动 D 脱下外衣水平抛出
第16页/共22页
课堂练习 2
子弹的质量为m,速度为v0,水平射入光滑 水平面上质量为M的木块，子弹没有射出
，一切摩擦力都不计。 求：1它们的共同速度是多少？ 2此过程中产生的总内是多少？
第17页/共22页
小结
项目
动量守恒定律
内容
系统不受外力或所受外力之和为零， 这个系统的动量就保持不变
公式
应用对象 动量守恒条
件
m1v1+ m2v2= m1v'1+ m2v'2 两个或两个以上的物体组成的 系统
系统不受外力或所受外力之和为零
特点
动量是矢量，一般都以地球表面为参
考系
第18页/共22页
作业：
1复习本节知识点.
2完成课本第16页2、3、4题. 3完成《师说》配套精讲精练习题.
第19页/共22页
第20页/共22页
谢谢 再见
第21页/共22页
量等于物体的动量变化。
Ft=mv’-mv
2 牛顿第三定律：
F1=-F2
第4页/共22页
光滑平面
v1 A m1
B
v2 m2
v2>v1
两个小球的总动量P= P1+P2=m1v1+ m2v2， 当B追上A时，两球发生碰撞，设碰撞后的速度分 别是v‘1和v'2
碰撞后的总动量为P’= P1’+P2’ = m1v'1+ m2v'2
[理学]物理b第三章动量守恒定律和能量守恒定律PPT课件
![[理学]物理b第三章动量守恒定律和能量守恒定律PPT课件](https://img.taocdn.com/s3/m/323ac393336c1eb91b375d1f.png)
m1.0kg l1.0m
0 30 10
W m(gclo cso 0)s
由动能定理
W1mv2 2
12mv02
得 v 2g(lcosco0s)
1.53ms1
.
0
d
l
FT
v
ds
P
30
例 今有倔强系数为k的弹簧（质量忽略不计）竖
直放置，下端悬挂一小球，球的质量为m0，开始时使
弹簧为原长而小球恰好与地接触。今将弹簧上端缓慢
同，则它们制动距离之比是：
（A）1：2：3
（C）
（B）1：4：9
（C）1：1：1
（D）3：2：1
分析：
由动能定理可知三个制动力对物体所作的功相等；
在这三个相同的制动力作用下，物体的制动距离是相
同的.
.
32
例（习题10） 如图所示，雪橇从高h的斜坡上由静止 滑下，并在水平地面上滑行一段距离后停了下来，求滑 动摩擦系数。设滑动摩擦系数处处相同。
dxvxdt1.5t2dt
W F dx29t3dt3.0 6J 0.
28
例 2 一质量为1.0kg 的小球系在长为1.0m 细绳下 端 , 绳的上端固定在天花板上 . 起初把绳子放在与竖直
线成 30 角处, 然后放手使小球沿圆弧下落 . 试求绳与
竖直线成 10角时小球的速率 .
0
解W : d W m F m P m (d g d gs c s sg l 0lo sF iT lim n sc d nds .do d P 0 g )c sd s los vP dFTlds29
r2
er dr
.
35
W F dr A B G m r'2 m e rdr
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