高速水流第二部分_20130512
高速水流概述
成的一种波。在一定条件下,即使侧墙几何形状与尺寸不变,
在槽宽水浅的陡槽中也可产生波,称为滚波。急流冲击波与 滚波的出现改变了水流原有的运动特征,增加了下游消能的 困难。因此,应研究急流冲击波与滚波的形成条件以及急流 冲击波与滚波的计算方法。
五、高速水流的研究方法
高速水流的研究可采用以下四种方法:理论分析、试验
研究、数值计算、原型观测。影响高速水流的因素很多,单
纯的理论分析只能把握其主要影响因素。试验研究与原型观 测目前乃至今后相当一段时间仍然是高速水流研究的主要方
法,但模型试验费时费工,且从技术上来看也有可能存在缩
尺效应,而原型观测亦受场地及泄流条件等的限制较大。数 值计算在高速水流中的应用已有不少成果,但仍有待于进一 步深入、系统与完善。
第1章 概述
学习提示
1、平时成绩
平时成绩主要是出勤(点名)和讲课,占总评成绩的30%左右。
2、学习参考资料
《高速水流》 刘士和 科学出版社 《高速水力学》 李建中 西北工业大学出版社 《现代水力学工程湍流数值模拟及其应用》 倪浩清 中国水利水电出版社
《明槽急变流:理论和在水工中的应用》 余常昭 清华大学出版社
可能导致处于其中或构成其边界的结构物的振动甚至破坏。 因此,应研究高速水流的紊动特征,尤其是要弄清高速水流 作用于其过流边界上的脉动荷载。
2、高速水流的掺气 高速水流内高强度紊动的存在是导致其内维持一定含气 浓度的必要与充分条件。高速水流掺气后,水体的连续性被 破坏,其原有的水力特性也相应改变。因此,应弄清高速水
三、高速水流的流动特性
1、高速水流通常为复杂边界条件下的多相体系紊流。如掺
气水流为水一气两相流;雾化水流的雾流扩散段为气一水两 相流等。 2、高速水流与过流边界之间的相互作用更加突出。如流激 振动中存在水流与固体边界的流固耦合;渠道中边墙的偏转 可导致急流冲击波的形成;雾化水流中 的雾流降雨在很大程度上依赖于下游地形等。此外,由高速 水流形成的空蚀破坏甚至还将导致水流边界的改变。 3、高速水流中惯性力的作用更加突出。由于高速水流具有 如上特点,如在设计或施工中不加以注意,其有可能导致结 构物或水力机械工作条件的恶化,甚至破坏。研究高速水流
高速水流提纲
水工建筑物中的高速水流笔记提要
1、第一部分:查阅20篇以上相关文献资料,总结水工建筑
物高速水流常见的工程问题、解决方法、研究进展以及今
后的展望等;
2、第二部分:简述高速掺气水流的水力计算方法;
3、第三部分:简述水工建筑物的空化空蚀机理
4、要求5000字以上,打印提交。
5、第四部分:在报告后面列出所查文献,格式如下:
[1] 刘辉,谭继春,周玲,高德军,郭艳明,刘向阳.北方玉米高光效超大垄高产栽培技术[J]. 现代
农业科技,2013,14:34+36.
[2] Vories, E.D.1; Tacker, P.L.2; Lancaster, S.W.3; Glover, R.E.3 Source: Drip irrigation of corn in
Northeast Arkansas[J].Agricultural Water Management, v 96, n 6, p 912-916, June 2009.。
高速水流的雾化PPT课件
当流体速度过高时,水滴可能因为过度的剪切力而破碎成非常小的水滴,甚至 形成雾状,这可能不利于某些应用场景。
流体压力的影响
压力增大有利于提高雾化效果
在一定范围内,随着流体压力的增大,水滴受到的剪切力增大,更容易被破碎, 从而提高雾化效果。
压力过高可能导致水滴破碎不完全
当压力过高时,水滴可能因为过度的剪切力而破碎成非常小的水滴,甚至形成雾 状,这可能不利于某些应用场景。
高速水流的雾化PPT 课件
目录
CONTENTS
• 引言 • 高速水流雾化的基本原理 • 高速水流雾化的影响因素 • 高速水流雾化的应用场景 • 高速水流雾化的实验研究与模拟
目录
CONTENTS
• 高速水流雾化的未来研究方向与 挑战
• 结论
01
引言
主题简介
高速水流的雾化是指水流在高速运动 过程中,由于水分子之间的相互作用 和与空气的摩擦,导致水滴破碎并形 成细小雾滴的现象。
流体温度的影响
温度升高可能导致水滴更 容易破碎
随着温度的升高,流体的粘度可能会降低, 从而使水滴更容易受到剪切力的作用而破碎 。
温度过高可能导致水滴蒸 发不完全
当温度过高时,水滴可能因为过度的蒸发而 不能完全雾化,这可能影响应用效果。
流体成分的影响
成分影响流体的粘度和表面张力
不同的流体成分可能会影响流体的粘度和表面张力,从而影响水滴的破碎效果。例如,盐水的粘度和表面张力与 纯水不同,因此其雾化效果也不同。
Байду номын сангаас
05
高速水流雾化的实
验研究与模拟
实验研究方法
实验设备
使用高速摄像机、激光测 速仪等设备,对高速水流 进行实时观测和测量。
对照表之水泵管径流速流量2
流量与管径、压力、流速的一般关系一般工程上计算时,水管路,压力常见为0.1--0.6MPa,水在水管中流速在1--3米/秒,常取1.5米/秒。
流量=管截面积X流速=0.002827X管内径的平方X流速(立方米/小时)。
其中,管内径单位:mm ,流速单位:米/秒,饱和蒸汽的公式与水相同,只是流速一般取20--40米/秒。
水头损失计算Chezy 公式Q ——断面水流量(m3/s)C ——Chezy糙率系数(m1/2/s)A ——断面面积(m2)R ——水力半径(m)S ——水力坡度(m/m)Darcy-Weisbach公式h f——沿程水头损失(mm3/s)f ——Darcy-Weisbach水头损失系数(无量纲)l ——管道长度(m)d ——管道内径(mm)v ——管道流速(m/s)g ——重力加速度(m/s2)水力计算是输配水管道设计的核心,其实质就是在保证用户水量、水压安全的条件下,通过水力计算优化设计方案,选择合适的管材和确经济管径。
输配水管道水力计算包含沿程水头损失和局部水头损失,而局部水头损失一般仅为沿程水头损失的5~10%,因此本文主要研究、探讨管道沿程水头损失的计算方法。
1.1 管道常用沿程水头损失计算公式及适用条件管道沿程水头损失是水流摩阻做功消耗的能量,不同的水流流态,遵循不同的规律,计算方法也不一样。
输配水管道水流流态都处在紊流区,紊流区水流的阻力是水的粘滞力及水流速度与压强脉动的结果。
紊流又根据阻力特征划分为水力光滑区、过渡区、粗糙区。
管道沿程水头损失计算公式都有适用范围和条件,一般都以水流阻力特征区划分。
水流阻力特征区的判别方法,工程设计宜采用数值做为判别式,目前国内管道经常采用的沿程水头损失水力计算公式及相应的摩阻力系数,按照水流阻力特征区划分如表1。
沿程水头损失水力计算公式和摩阻系数表1阻力特征区适用条件水力公式、摩阻系数符号意义水力光滑区>10雷诺数h:管道沿程水头损失v:平均流速d:管道内径γ:水的运动粘滞系数λ:沿程摩阻系数Δ:管道当量粗糙度q:管道流量Ch:海曾-威廉系数C:谢才系数R:水力半径n:粗糙系数i:水力坡降l:管道计算长度紊流过渡区10<<500(1)(2)紊流粗糙区>500达西公式是管道沿程水力计算基本公式,是一个半理论半经验的计算通式,它适用于流态的不同区间,其中摩阻系数λ可采用柯列布鲁克公式计算,克列布鲁克公式考虑的因素多,适用范围广泛,被认为紊流区λ的综合计算公式。
水流运动的两种流态.ppt
DE段 v>vk′ 紊流
θ2=60.25°~63.43°,m 2=1.75~2.0。即 hf v1.75~2.0
雷诺试验表明:
流态不仅与流速v有关,还与水流的密度ρ 、粘性系数μ和管径d有关。综合考虑,可 用雷诺数Re(流态判别数)来判别:
流态判定
结果分析
D
θ2= 60.3° ~63.4°
在双对数坐标上,点汇水 头损失和流速的关系为:
B
C
θ1= 45°
vk5 v’k10
lg v
lg hf lg k m lg v hf kvm
m tan
15
AB段 v<vk 层流
θ1=45°,直线斜率m1=1。即 hf v1
流态判定
B(C)D段 vk<v<vk′ 过渡流
Re<Rek 为层流
Text
Re vd vd
Re>Rek 为紊流 Text
圆管
流态判定
d
Rek ≈ 2320
明渠 m
h
b
Rek ≈ 500
水 流 运 动 的
两 种 流 态
小结
雷诺试验
着色流束的流动形态揭示出水流运动的基本规律
结果分析
水流存在层流和紊流两种流态, 层流: hf 紊v流1 :
hf v1.75~2.0
Laminar Flow Turbulent Flow
水流运动的两种流态
目录Contents
雷诺试验
结果分析
流态判定
雷诺试验
颜色水 K1
液体的流动与 速度的关系?
hf
K2
结果分析
颜色水 颜色水 颜色水
《泄水建筑物高速水流设计》课程教学大纲
《泄水建筑物高速水流设计》课程教学大纲英文名称:High-speed Current Design of Outlet Structure课程编码:080820027总学时:32 实验学时:0 学分:2适用对象:水利水电工程专业卓越工程师先修课程:《水力学》、《水工建筑物》、《高等数学》等大纲主撰人:大纲审核人:一、课程的性质与任务《泄水建筑物高速水流设计》是水利水电工程专业卓越工程师的一门主要专业选修课。
通过本课程的学习,使学生掌握高速水流运动的基本概念和研究方法,理解高速水流特殊的水力现象的特点,激发学生对高速水力研究课题的兴趣。
二、教学内容及要求掌握高速水流运动的基本概念与研究方法;对基本概念与研究方法的要求并重。
通过课堂讲解和相关书籍、文献的阅读,掌握常见的高速水流特殊的水力现象,并初步了解这些水力现象目前的国内外研究进展,同时能知晓这些特殊水力现象的危害,在将来的工程设计中最大限度的避免或预防,以保证实际工程的安全运行。
(一)绪论1、授课学时:2学时2、教学内容:(1)高速水流的概念(2)高速水流存在的特殊水力学问题(3)高速水流的研究方法(4)课程主要内容3、教学要求:了解高速水流的基本概念;熟悉高速水流的特殊水力学问题以及高速水流的研究方法。
4、教学重点及难点:(1)重点:高速水流的特殊水力学问题;高速水流的研究方法。
(二)高速水流的紊动1、授课学时:2学时2、教学内容:(1)高速水流的紊动特征及紊流运动分类(2)高速水流运动的数学模型(3)脉动壁压3、教学要求:了解高速水流运动的数学模型;了解紊流特征量及其计算;熟悉脉动避面压力的测量方法;掌握高速水流的紊动的特征及紊流运动的分类。
4、教学重点及难点:(1)重点:高速水流的紊动的特征及紊流运动的分类。
(2)难点:脉动壁压的形成机理、压力传感器形状与尺寸对脉动壁压实测特征值的影响。
(三)高速水流的掺气1、授课学时:6学时2、教学内容:(1)掺气现象及其影响(2)高速水流掺气机理(3)气泡在流场中的运动形态(4)高速水流的自然掺气(5)高速水流的强迫掺气3、教学要求:了解掺气现象及其影响;了解高速水流掺气机理;熟悉明渠中的掺气水流和高速挑射水流的掺气;熟悉跌落水流的掺气和水跃的掺气;掌握各种基本掺气设施有的优缺点。
水力学(2)第二讲
αq 2
g
小结
临界底坡
均匀流满足
Q = AcCc Rcic = Kc ic
临界流满足
解出
αQ
Ac = 3 g Bc
2
3
xc g ic = ⋅ 2 αCc Bc
ic = f (Q , h, b, m , n)
与 i 无关
小结
i > ic 陡坡明槽 h00< hcc c 陡坡明槽 h < h
如h< hc 如 c
五 临界底坡
当ii > iic 陡坡明槽 h0< hc 当 > c 陡坡明槽 h0< hc
h< hc h< hc
急流 急流
当 ii < iic 缓坡明槽 hch0> hc 当 < c 缓坡明槽 h 0> hc h0 h0 < h 缓流 h> hc 缓流 c h> hc 当 i= iic 临界底坡 i > ic 陡坡 当 i= c 临界底坡 h0 h0 hc hc
Ac B c
3
与
α Q
g
2
比较
临界水深求法
② 查图法(附录四)
m =0 M
0.5 =
M
1.0 =
梯形 圆形
Q/b
2.5
查图 查图
hc / b → hc
hc / d → hc
Q / d 2.5
矩形断面明槽 临界水Leabharlann 与动能的关系αvc2
h
hc
c
Emin
O
)
2
Es
αv 2
2g
缓
流
h > 2(
2g
高速水流复习题2021.4.25
高速水流复习题2021.4.25《泄水建筑物高速水流设计》复习题第一章一、填空题1.以下四种方法可用于研究高速流动。
2、高速水流III.问答1、层流与紊流的本质区别是什么?2.与中低速水流相比,高速水流的流动特性有哪些新变化?3.请简要说明高速流动中存在哪些特殊液压问题。
4.高速流动的研究方法是什么?第二章一、填空1、从水流紊动特征的空间变化出发,可将紊流分为。
2、非均匀紊流又可细分为。
3.有两种侧壁剪切湍流。
4、是结构设计中甚为关注的物理量。
5.根据紊流运动的特点,水利工程中剪切紊流的脉动壁压可分为两种类型。
二、名词解释均匀湍流自由剪切湍流侧壁剪切湍流脉动壁压III.问答1、高速水流的紊动有哪些特征,请简要说明。
2、紊流模型有哪些?3.用来描述湍流随机场的低阶统计量是什么?4、水利水电中的脉动壁压研究主要集中在哪些方面?5.压力传感器的形状和尺寸对脉动壁压的测量特征值有何影响?第三章一、填空1、由于掺气原因不同,―般将掺气水流分为两大类。
2、从纵向上看可将明渠掺气水流分三个区域。
3、视掺气散裂程度的不同可将高速挑射水流分为三种。
4、自由跌落水流能否掺气,关键在于。
5、附壁跌落水流的流态有四种。
二、名词解释充气流自然充气流强制充气流气泡上升的最终速度III.问答1、水流掺气对水利工程有哪些影响?2.自然掺气流的掺气机理是什么?3.曝气观测方法是什么?4、泄水建筑物主要应用的基本掺气设施有哪些?5、各种基本掺气设施有什么优缺点?6、掺气减蚀设施研究中存在哪些问题?四、计算题1.对于矩形明渠,假设掺气水流中的空气分布均匀,已知掺气前水深为2M,掺气后水深为2.5m。
尝试根据“膨胀”的概念计算掺气流的含气量(非掺气流的流速等于掺气流的流速)。
第四章一、填空1、挑流消能中鼻坎的适宜挑角一般可取为。
2.根据翻舌的运动过程,可分为三个部分。
3、岩石地基破坏过程分为三个部分。
4、对平底、无辅助消能设施的二维自由水跃,其水跃可划分为四种基本形式。
吴持恭水力学第二章液体运动的流束理论讲解
u
du
d
u2 ()
dt ds dt ds ds 2
代入
pdA ( p dp)dA gdAdz dAds du
dt
d (z p u2 ) 0
ds g 2g
可得:
将上式沿流程s积分得:
z p u2 C
g 2g
(2.17)
4
对微小流束上任意两个过水断面有:
z1
2.4.4.1 实际液体恒定总流能量方程的推导
不可压缩实际液体恒定流微小流束的能量方程为:
z1
p1
g
u12 2g
z2
p2
g
u22 2g
hw'
各项乘以ρgdQ,并分别在总流的两个过水断面A1及
A2上积分得:
Q
( z1
p1
g
)gdQ
u12 gdQ
Q 2g
2.4.1 理想液体恒定流微小流束的能量方程式
今在理想液体恒定流 中取一微小流束,并截 取 1-1 和 2-2 断 面 间 的 ds 微分流段来研究。
1
根据牛顿第二定律:作用在ds流段上的外力沿s方向
的合力,应等于该流段质量ρdAds 与其加速度
du dt
的
乘积。
1-1断面动水压力 pdA
2-2断面动水压力 (p+dp)dA
通常取 α ≈1。
20
动能修正系数是能量方程中一个重要的参数, 计算河道水面线时经常遇到。举例来说,下图丁坝 (一种航道整治建筑物)水槽实验中,下游水流流 速分布复杂,某些断面出现倒流,此时动能修正系 数取值需按实验结果取值。
高速水流第一部分_20130512
P0-Pv
(P0-Pv ) / 2 V0 / 2 g
College of Water Resources and Hydroelectric Engineering
空穴发展之初的表现形式为彼此不相连或者相连的单 个气泡组——空穴。这种形式定义为初生空穴。此时 的空穴数称为初生空穴数i。从理论上而言,某一固 定边界形式,初生空穴数i是一个固定值,是与体型 相关的一个空穴数,通常由减压模型试验来确定。 空穴数是与水流状态有关,初生空穴数则是与过流边 界有关。 当空穴数>初生空穴数i时,不会发生空穴;空穴 数<初生空穴数i可能会发生空穴。而且,初生空 穴数越大,越容易发生空穴,从而导致空蚀。
College of Water Resources and Hydroelectric Engineering
三种功率谱型
过渡型谱
宽带谱型
低频窄带谱型
College of Water Resources and Hydroelectric Engineering
卡基娃工程闸门脉动压强与功率谱
College of Water Resources and Hydroelectric Engineering
College of Water Resources and Hydroelectric Engineering
高速水流运动基本方程
高速水流的运动速度虽然相对较高,其仍是流体的宏观运 动,水流仍可视为连续介质,如其含气浓度不高,将其视 为不可压缩流体,则运动控制方程仍为Navier-Stokes方 程,以时均运动的控制方程为例,引入雷诺假设,有
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(完整版)高速水流的雾化1
因此这一问题的研究还处于在用多种方法进行探索的阶段。在这方面,二滩工程
的泄洪雾化颇具代表性。其所用的方法和内容有:
(1)用大比尺模型模拟泄洪雾化物理过程,辅以乌江渡泄洪洞泄洪的5个比尺 系列模型试验。
(2)用电阻式掺气仪、平面和立体摄影与图像处理技术,研究空中水舌掺气 扩散特性,运动轨迹和可雾化量。
序号
分区
泄洪雾化分区标准及对策 分区标准
防护措施
一
水舌主流区
整体水工模型实测或计算的水舌扩散范 围
足够水深的水垫塘
二
水舌裂散及激溅区
降水强度q>当地产生泥石流的雨强,二 滩为q>40mm/h
混凝土护坡,设马道,排水沟
三
浓雾暴雨区
当地产生泥石流的雨强>q>8mm/h能见度 10m以内
喷锚混凝土,设马道,排水沟
数值计算
物理模型
物理模型试验及 原型观测
三种研究方法的利弊:
1.数值计算。数值计算所依据的理论模型较多,只能定性的 描述。
2.物理模型。物理模型实验能对某区域的雾化水流运动进行 定量的描述,但费时费力,且因雾化水流前后各段性质差异较大 及两项运动的复杂性,在模型率的选择及缩尺效应的估算等方面 仍存在问题。
和7月两次泄洪,历时 339.4h和103.4h,因雾化 降雨,使坝下100m处高程 70m的220v变压器站2跨产 生跳闸,1“、2“、5“和 6“机组被迫停机,发电损
失约600万元。
柘溪,溢流坝差动鼻坎挑流, 泄洪时掺气水舌跌入河床后溅 出大量水滴,形成较强浓雾, 在水舌入水处下游200~300m, 高约150m范围,雾化布满厂 房左侧河谷,无法透视。使左 岸部分办公大楼和生活区处于 雾化区,至使办公大楼被迫搬
新疆XSDY二期工程TBM通过大塌方段的施工方案
科技创新摘要新疆XSDY 二期工程大部分位于新疆阿勒泰山区,全长148km ,隧洞上方地形复杂,隧洞最大埋深700m ,给前期地质勘探带来一定难度,导致地质报告存在不同程度偏差,在施工过程中极易出现围岩类型与设计不符现象,施工中虽然山东大学做了XEII 标段超前地质预报,但因各种综合因素,掌子面难免出现岩爆、塌方。
根据XSDY 二期工程II 标段隧洞TBM (TBM 为全段面硬岩隧道掘进机)施工实例,论述TBM 通过塌方段的施工方案,可为类似工程提供参考和借鉴。
关键词隧洞;TBM ;塌方;监控;方案□吕斌收稿日期:2019-07-01作者简介:吕斌,男,汉族,新疆维吾尔自治区额尔齐斯河流域工程开发建设管理局,高级工程师。
形象进度图地质纵断面图XSDY 二期输水工程Ⅱ标段位于新疆阿勒泰地区布尔津县境内冲乎尔乡,线路桩号2+370m -29+187m ,总长度26817m ,开挖直径为7830mm 。
线路总体走向由西北向东南,地貌为低山丘陵。
总地势北高南低,东高西低,海拔高程730m~1400m ,相对高差670m ,洞室最大埋深为668m ,地形起伏,沿线冲沟较发育,设计坡度1/3000(TBM 施工段),主洞钻爆段设计坡度为1/5600。
TBM 段全长23.737m 、1740m 主洞钻爆段、1729m2#支洞钻爆段,R1-1进场道路、供水系统及其他临时工程。
1.工程地质及水文条件1.1工程地质情况根据地面地质测绘结合沿线钻孔资料分析,隧洞出露的地层岩性主要为:奥陶系中上统哈巴河组黑云母石英片岩、二云石英片岩;华力西晚期变质黑云母花岗岩夹闪长岩、黑云母斜长花岗岩。
此标段地质构造复杂。
全线共穿越断层破碎带11处,断层破碎带组成物质有碎裂岩、糜棱岩、断层(泥)砾,松散、破碎,地下水以基岩裂隙水为主。
另外在岩性接触带,节理裂隙发育,岩体亦破碎。
对工程影响较大有5条,分别为f 7、f 6-1、f 80。
高等天气学讲座-高空急流的次级环流及其与锋面系统的耦合课件.pptx
图5.3在风速为U的均匀西风带中,以相速度c向东传播的流动空气块的流线及
轨迹。实线黑箭头表示初始时刻的流线。曲线箭头表示空气质点在不同的西
风带风速下从A处开始的运动轨线。AB为U>c的轨线;AC为U=c的轨线;AD为
U<c 的轨线(见华莱士等,2008)。
5.1高空急流的次级环流及其天气意义
预备知识
图5.1冬季极锋急流和副热带急流的平均位置示意图。两支急流皆是西风急流,高空急流
从西向东,是一支快速流动的气流。它以波状的形式在中高纬从西流向东。图中所示为冬
季极锋急流和副热带急流的平均位置。虽然急流是一条连续的强风速带,但实际上是不连
续的,强风速带中存在着一些更强的风速中心,并且每天其位置和强度都会变化。
高空急流与锋面及锋面的次级环流有密切的关系,
故人们常把高空急流和锋面(主要是高空锋区)统
称为急流—锋系,它们相伴随的次级环流称急流—
锋次级环流。高空急流是对流层中上部重要的风系,
过去对它的讨论和研究已经很多。本节只重点讨论
一个问题,即与急流风速最大中心(或急流带)相
联系的垂直环流及其与天气的关系,另外也简略地
轨迹是不同的。如图5.3所示。有一相速度为c的正弦波向东传播,并迭加在风速为U
(不变)的均匀西风带上,实线为t时刻的水平流线,虚线为波动向东传播的t+△t
时刻的水平流线。轨迹从A点出发。初始时刻,A点在波谷。当西风带的风速与波动
的相速度一致时,原位于波动中A点的空气块向东移动,一直位于波的槽底,如直线
如果在发展的短波扰动附近,基本纬向风随纬度出现西风不断增
加,则高度场的倾斜意味着有正压发展,而温度波和高度波的分
ห้องสมุดไป่ตู้
高速水流信息网2012年学术交流会
高速水流信息网2012年学术交流会
佚名
【期刊名称】《水利科技与经济》
【年(卷),期】2012(018)008
【摘要】2012年水利水电泄水工程与高速水流信息网学术交流会定于2012年
10月在昆明召开。
本次会议由中国水电顾问集团昆明设计研究院与本网联合举办,欢迎水利水电行业的相关单位和个人积极投稿并参会,特别希望各网长单位、编委、网员单位积极组稿,届时派员参加本次学术交流大会。
【总页数】1页(P76-76)
【正文语种】中文
【中图分类】TV131.3
【相关文献】
1.高速水流信息网2012年学术交流会 [J],
2.水利水电泄水工程与高速水流信息网2012年学术研讨会及第八届全网大会在昆明召开 [J],
3.2012年中国航天第四专业信息网学术交流会顺利召开 [J],
4.中国航天低温专业信息网2012年度学术交流会召开 [J],
5.中国航天科技集团公司第十信息网2012年度学术交流会胜利召开 [J], 郝宁
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川大水力学教学课件17高速水流
相应于主频率的振幅叫做主振幅,波形图中所有各波的 振幅中最大的一个叫最大振幅。 随机数据处理法
(1)随机数据处理的基本概念: 如图所示为一个各态历经平稳随机过程x(t)的一个样本记 录记录时间为T.
‹#›9
1) 在均实值际x计算T1中0T只x(能t)d用t 数值积分。若采用时间间隔Δt,
‹#›7
8)以频率f为横坐标,以各区间频率所出现次数的百分 数为纵坐标,绘出频率概率分布图 9)其中出现次数最多的频率叫做主频率。 (3)脉动压强振幅的分析——每个波都可以找出两个 振幅,我们取较大的一个作为该波的振幅。每一个频率区 间各个波有各个波的振幅,取其数学平均值作为该区间的 振幅,这样可以绘出振幅与频率的关系曲线,如图
(4)在无压泄洪隧洞中,如果对水流掺气估计不足,洞顶 空间余幅留的过少,可能造成有压或明满流交替,水流不间断
地拍击洞壁,威胁隧洞的安全。
‹#2›5
三 水流掺气原因和开始掺气的条件
水流掺气的原因有两种理论: 1.表面波破碎理论——这种理论认为两种不同密度的流 体,运动速度不同,交界面上就要产生波浪。当两种流体的 速度差大于波浪传播速度时,波浪就要继续发展,最后波浪 破碎卷入了空气,形成掺气水流。波浪的发展过程如图:
2 发生气蚀现象—高速水流通过泄水建筑物的某 些部位时,固体表面常被剥蚀和破坏这种现象叫气蚀。
3 发生掺气现象—当流速达到一定程度,有自由 表面的水流中将掺入大量空气,使液体连续性遭到破坏, 过去的水力学公式不再适用。
4 发生波浪—由于流速快,水流的惯性特别大,固体 边界的变化对水流影响非常敏感。
‹#›2
‹#1›2
S
f0'
1 2
S
f0
S
5-2-水流
要求:
样张:
在地表流动的water形成溪流和河流,最终汇入海洋。
整个这一历程叫作流路,water流的特性随流路的不同而变化。
上游流路处于河流的源头。
雨water渗入土中形成地下water,地下water 聚集在粘土层之类的非透water地层之上。
当这种地下water从一个坡地流出地表时,泉water便喷涌而出,形成一股细流。
随着新的雨water和附近泉water的加入,细流的water 量增加,成为流量更大的溪流。
在石灰岩地区,water容易渗入地下,因此出现较大的泉或者发生复流现象。
这些大型的泉或复流,实际上是地下河突然流出于地表的现象。
在山区,山坡使溪流成为能够移动碎石的强劲急流。
急流逐渐在岩石中刻蚀出峭壁式的峡谷。
再往下方,water流冲蚀出V形谷地。
随着河床从山地向平原降低,V形谷地逐渐展宽。
在急流河段,植被稀少,因为强劲的water流使得植物不能在两岸扎根生长。
这也是为什么那里除鳟鱼和鲑鱼外,很少有鱼的原因。
4_水击2
时刻
全管速度
全管压强 水头 h0
水锤波 到达
A点 点
液体状态
t=2L/a
v= -v0
复原
第二阶段末:t=L/a
时刻
h0
B L
v0
A
t=2L/a
由于阀门已经关闭,减速减压的水锤波到达A点后无法再继续 由于阀门已经关闭, 减速减压的水锤波到达 点后无法再继续 向前传播。因为根据连续方程, 点流速必须为零 点流速必须为零, 向前传播。因为根据连续方程,A点流速必须为零,若A点处也 点处也 要形成流向水库的流速,则液体没有补充的来源。 要形成流向水库的流速 , 则液体没有补充的来源 。 而此时管中 时刻, 其它断面上的流速却是 -v0 ,于是在 t=2L/a 时刻,在A点形成增 点形成增 减压、减密度、减断面面积的水锤波, 传向B, 速、减压、减密度、减断面面积的水锤波,由A传向 ,水锤波 传向 反向,但减压波仍转为减压波。 反向,但减压波仍转为减压波。
二、水锤特性
(1) 水锤压力实际上是由于水流速度变化而产生的惯性力。当 水锤压力实际上是由于水流速度变化而产生的惯性力。 突然启闭阀门时,由于启闭时间短、流量变化快, 突然启闭阀门时,由于启闭时间短、流量变化快,因而水锤压 力往往较大,而且整个变化过程是较快的。 力往往较大,而且整个变化过程是较快的。 (2) 由于管壁具有弹性和水体的压缩性,水锤压力将以弹性波 由于管壁具有弹性和水体的压缩性, 的形式沿管道传播。摩擦阻力的存在造成能量损耗, 的形式沿管道传播。摩擦阻力的存在造成能量损耗,水锤波将 逐渐衰减。 逐渐衰减。 (3) 水锤波同其它弹性波一样,在波的传播过程中,在外部条 水锤波同其它弹性波一样,在波的传播过程中, 件发生变化处(即边界处 均要发生波的反射 其反射特性(指反 件发生变化处 即边界处)均要发生波的反射。其反射特性 指反 即边界处 均要发生波的反射。 射波的数值及方向)决定于边界处的物理特性。 射波的数值及方向 决定于边界处的物理特性。 决定于边界处的物理特性
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岸边泄洪
多用于土石坝或轻型坝枢纽。有溢洪道和泄水隧洞。下图为 碧口水电站。
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坝身和岸边联合泄洪
多用于河床宽度不够的混凝土坝枢纽。下图为二滩水电站。
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(a)
(b)
(c)
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近年来挑流消能发展的主要特点是,改变了过去仅在平面上 使水流扩散,减小单宽流量来减弱下游冲刷的传统观念,利 用建筑物体型的变化使水流在某一位置急剧收缩,从纵向和 竖向使水流急剧扩散,因大量掺气而加强了消能效果。 目前国内外常采用的有窄缝式挑流消能工和宽尾墩挑流消能 工两种;还有在枢纽布置中将各泄水建筑物的挑坎在竖向及 纵向位置错开,使水流上下分散起挑,从而使水股落点纵向 拉开,以避免对河床及河岸的集中冲刷;或利用高低坎上下 对冲、左右对冲以达到消能的目的。
三、消能方式
消能方式分为体内消能和体外消能。 体外消能方式有挑流、底流、面流、戽流。 水舌对冲消能也属于体外消能。 体内消能方式有:宽尾墩消能工、坝面阶梯 式消能工、孔板式消能工、溢流面加糙、洞 内旋流消能工等。
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4.1 挑流的水流现象和消能过程
在泄槽或溢流坝的末端以一定抛射角将下 泄水流挑射到空中,水舌在空中扩散、掺 气、消耗一部分能量(约20%~40%)。 水舌进入下游水面后,下泄的高速水流射 入下游水体中,直冲岩石。在水舌边缘处, 存在很大的流速梯度。使水舌受两侧水体 剪切摩擦,不断扩散,形成两个大漩滚。 漩滚区内水流紊动剧烈,互相碰撞摩擦, 从而大量消耗能量。水舌流速在扩散过程 中逐渐减小。 当水舌冲抵到岩石处时,水流受阻转向两 侧。水流的动能转变为压能。在水舌顶冲 处,压力和压力脉动沿岩石的节理、裂隙 传递,使岩石的裂隙扩张、贯通,最终从 原处拔起。被冲起的岩石在坑内滚动、破 碎、冲走。随之形成的冲刷坑不断扩大。 水舌的运动距离加长,直致流速降低到不 足拔起岩石,冲刷坑逐渐稳定。
粘性水体流动产生剪切应力,由粘性切应力1与雷诺切应 力2两部分组成。 粘性切应力1由水流层间流速梯度du/dy产生。雷诺切应力 2由水流流速紊动产生的。
u x u y du 1 dy y x
2 v xu y
t=0.7s
t=1.2s
t=11s
挑流消能水气二相流模拟 ( FLUNT软件)
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2.基本原理
二维粘性水体的N-S方程
u x 1 p 2u x 2u x Fx u x 2 2 x x y x
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5. 底流消能
水跃是水流从急流向缓流过渡的一种水流现象。底流消能就是促使水流 在消力池中产生的水跃,利用水跃的横向漩滚消能,使绝大多数能量在 水流的强烈紊动过程中被消刹。 底流水跃消能安全可靠,具有流态清楚,尾水平稳,下游冲刷较轻,消 能率高等优点。但是,高速水流紧贴河床底部流动,且要求下游水深满 足共轭要求,必需设置较深较长的消力池和工程费用高的护坦。
2.0
1:2
5.1 底流消能的水流衔接条件
1、入流条件:入流佛氏数Fr与底流消能效果及消能工的设置有十分密切的关系。 ①水流佛氏数Fr<4.5属于低佛氏数消能范围,其共同特点是:水跃区旋滚发展不充分, 消能不充分,跃后流速分布不均匀,有明显的大尺度紊动,水面波动较大等问题。 ②水流佛氏数Fr=4.5~9.0属于稳定水跃范围,在消能工设计上困难不大,采用消力墩 或消力坎等辅助消能工可以缩短消力池的长度。 ③当Fr=8.0~10.0时,为了将水跃控制的消力池内,尾水深度应使其适度淹没。 ④Fr>10.0时,用底流消能很可能不是一种经济的方式。 2、尾水条件 ①在各级流量下,均能满足ht=hc。这是一种理想的情况,在实际工程中很少见。 ②在各级流量下,均为ht>hc,即尾水深度不足以形成正常水跃,是水闸中常见的情 况,需要设置消力池。 ③在各级流量下,均为ht<hc,即总是处于淹没水跃状态。当淹没度太大时,容易产生 调整潜流,需要采取提高消力池底板高程、设置斜坡护坦以及辅助消能工等措施。 ④在小流量下ht<hc,大流量下ht>hc。这时,应按小流量设计消力池;辅以斜坡护坦 或消力池。这种情况较常见。 ⑤在小流量下ht>hc,大流量下ht<hc。这种情况在实际工程中很少见,应按大流量设 计消力池。
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常规挑流消能
宽尾墩挑流消能
常规挑流消能
宽尾墩挑流消能
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常规挑流消能
宽尾墩挑流消能
1. 研究手段
水力学计算 由于高速水流运动的复杂性,完全依靠数学分析目前还难 以获得准确的计算成果,通常采用经验公式:有的先推导出近似的理论 公式,在用经验系数加以修正;有的应用半经验半理论公式;有的则先 进性定性分析,然后直接采用经验公式进行计算。 模型试验 目前模型试验仍然是水工水力学领域最可靠的研究手段。模 型试验比较容易模拟水工建筑物的水流情况,甚至可适用于比较复杂的 条件,其结果往往比较接近实际。虽然依据水力学基本原理,模型与原 型要达成完全相似是不可能的,但是只要模型比尺选择适当,模型与原 型两个水流系统一般满足足够的相似性。应注意的是,有些问题(如冲 刷问题)的相似准则在模型中难以准确体现的;另外模型试验,还存在 缩尺效应。 原型观测 水工模型试验及理论计算难以模拟一些工程上必须注意的问 题(如水舌的掺气与雾化、冲刷问题)等,只有依靠原形观测的实测资 料。从原型观测所取得的实际资料以及据以获得的经验数据或公式就具 有特别重要的意义。 数值模拟 随着数值计算技术的飞速发展,运用数值模拟方法研究水工 水力学问题是一种趋势。主要采用的数值计算方法有:有限差分法 (FDM)、有限单元法(FEM)、有限体积法(FVM)…等等。虽然, 离取代水工模型试验还有很长的距离,但在目前看来数值模拟结合水工 模型试验及原型观测也是一个非常有效手段。 College of Water Resources and Hydroelectric Engineering
泄水建筑物下游的消能防冲
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一、概述
泄水建筑物是水利水电枢纽的重要组成部分。根据实际工程统计,其造 价约占总工程造价的40%~50%。所以合理地选择泄水建筑物形式及消 能措施,使关系到整个水利水电工程安全与经济的重要问题。 泄水建筑物是保证大坝的重要措施,必需有足够的泄流能力,才能满足 及时泄掉水库的多余洪水。 泄洪方式大体有三种:坝身泄洪、岸边泄洪、坝身和岸边联合泄洪。 泄水建筑物的下泄水流具有很大能量,常招致下游河床的冲刷,甚至影 响坝体安全。下泄水流的巨大能量耗损于两个方面①水流内部的摩阻作 用,如摩擦、冲击、紊动、旋涡等; ②水流与固体边界的相互作用,如 撞击、冲刷等。 消能防冲的设计原则是:通过一系列的工程措施是下泄水流的能量尽可 能在短的范围内大部分消杀掉,是为消能;同时在此范围及下游仍可能 产生冲刷的部位加以适当保护,是为防冲;两者综合起来经济合理地解 决下游冲刷,以保护建筑物安全。 消能与防冲是一对相互协调的。下泄水流消能充分,则下游防冲任务较 轻,否则, Resources and Hydroelectric Engineering
3. 泄水建筑物消能的原则
泄水建筑物消能的原则就是要尽量促使水流分离,形成涡漩,将 下泄水流的能量消刹在水流漩滚紊动中。水流自身的通过漩滚、 紊动、摩擦转化为热能,消耗大量水能。 在天然河道中,底流速小。在底部,有较大的流速梯度。当断面 平均水流流速增大到一定程度时,河床底部的流速梯度也增大, 紊动增强。一方面通过壁面摩擦阻力消耗能量。另一方面产生涡 体向上部水体传输,通过雷诺切应力消耗能量。 泄水建筑物需要有特定的消能区域,如底流消能的消力池、挑流 消能的水垫、竖井消能的竖井等。水流在此区域内形成剧烈的水 流漩滚和混掺。这时,水流内部形成极大的流速梯度,增大剪切 摩擦损失。同时,混掺作用极大地增加雷诺应力损失,能够迅速 地消耗大量的能量。
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4. 挑流消能
在泄水建筑物的末端设置挑流鼻坎,将水体挑起抛落到距建 筑物较远的地方,大部分能量在下游水垫内消散。 挑流消能工的结构形式简单,工程量小,设计施工方便,运 行也较安全可靠。在具有足够水头,能保证水舌挑距,下游 河床地质条件较好,冲坑不影响建筑物本身安全情况下,均 可采用。 工程问题:①雾化引起交通、输电和操作问题;②冲刷物堆 积影响电站出力和通航;③回流或波浪淘刷岸坡。④溢洪道 的空蚀问题。⑤最大不起挑流量。溢洪道开始泄洪时,由于 流量小,粘滞力起控制作用,水流不能沿鼻坎起挑,只能在 反弧段形成水跃,沿鼻坎坎顶跌下,冲刷鼻坎基脚及淘刷鼻 坎基础,影响鼻坎的结构稳定。