玻意耳定律
波义耳—马略特定律
波义耳—马略特定律波义耳-马略特定律，又称为物理学中的功率定律，是指在任意封闭系统中，吸收或发射的能量与热力学温度之间存在一种比例关系。
这个定律是物理学中非常重要的基本定律之一。
在本文中，我们将探讨一下这个定律的相关内容。
首先，我们需要明确一下什么是功率。
功率是描述单位时间内的能量变化的科学量。
用数学符号表示就是功率等于能量的变化量除以时间的变化量。
因此，一个系统的功率越大，其能量的变化就越剧烈，变化速度也越快。
波义耳-马略特定律是在18世纪由两位法国科学家波义耳和马略特独立提出的。
根据该定律，一个系统的功率与其内部热能之间存在一个简单的比例关系。
具体来说，功率等于内部热能乘以一个常数。
这个常数就是系统的热力学温度。
这个定律对我们理解很多自然现象非常有帮助。
例如，我们可以利用这个定律来解释物体在加热时会发生什么。
当一个物体被放置在高温环境中时，它会从环境中吸收热量，这个过程会导致物体内部的能量增加。
根据波义耳-马略特定律，这个能量变化量与物体内部的热能之间存在一个比例关系，这个比例关系就是物体的热力学温度。
因此，我们可以用物体内部的热能和温度来计算物体的功率。
另外，波义耳-马略特定律对理解能量转换也非常有帮助。
例如，当我们通过太阳能电板将光能转换成电能时，我们可以利用波义耳-马略特定律来计算这个转换的功率。
我们测量光电板吸收的能量并转换成电能的速度，然后使用波义耳-马略特定律来计算功率。
同时，波义耳-马略特定律也可以用来解释一些自然界中的现象，例如地球对太阳的辐射能量吸收。
我们可以将地球看做一个封闭系统，在这个系统中，地球吸收太阳的能量并将其转换成地球内部的热能。
根据波义耳-马略特定律，我们可以计算出这个能量转换的功率。
总之，波义耳-马略特定律是物理学中重要的定律之一。
这个定律所描述的单位时间内能量变化的科学量——功率，对我们理解自然现象、能量转换和系统中能量变化都具有重要意义。
实验五气体三定律及气态方程的验证
实验五气体三定律及气态方程的验证在物理学的领域中，气体的性质一直是研究的重要课题之一。
其中，气体三定律以及气态方程为我们理解和描述气体的行为提供了有力的工具。
本次实验的目的就是要通过实际操作和数据测量，来验证这些定律和方程的准确性。
实验前，我们首先需要了解一下所要验证的气体三定律及气态方程的具体内容。
波义耳定律指出，在温度不变的情况下，一定质量气体的压强与体积成反比。
也就是说，当气体的温度保持恒定，如果对气体进行压缩，使其体积减小，那么气体的压强就会增大；反之，如果气体的体积增大，压强则会减小。
查理定律表明，在压强不变的条件下，一定质量气体的体积与热力学温度成正比。
这意味着当气体所受压强恒定，随着温度的升高，气体的体积会增大；温度降低时，体积则会减小。
盖吕萨克定律则说的是，在体积不变时，一定质量气体的压强与热力学温度成正比。
即当气体的体积固定不变，温度上升，压强增大；温度下降，压强减小。
而综合这三个定律，我们可以得到理想气体状态方程，即 PV ＝nRT ，其中 P 是气体压强，V 是气体体积，n 是气体的物质的量，R 是理想气体常数，T 是热力学温度。
为了进行这个实验，我们准备了以下实验器材：一个带有刻度的注射器、一个气压计、一个温度计、一个恒温箱以及一些必要的连接装置。
实验开始，首先验证波义耳定律。
我们在室温下，将一定量的气体吸入注射器中，记录此时的体积和压强。
然后，通过缓慢推动注射器的活塞，逐渐减小气体的体积，并同时记录相应的压强值。
经过多次测量，我们得到了一系列体积和压强的数据。
将这些数据绘制成图表，可以清晰地看到，在温度不变的情况下，压强与体积的乘积基本保持恒定，从而验证了波义耳定律。
接下来验证查理定律。
我们将注射器放入恒温箱中，设置不同的温度，保持压强不变，测量并记录不同温度下气体的体积。
同样，将这些数据进行整理和分析，结果表明，在压强不变时，气体的体积与温度呈线性关系，符合查理定律的描述。
波义耳定律范德瓦耳斯定律
波义耳定律范德瓦耳斯定律1、玻意耳定律：温度T不变,压强P是体积V的反比例函数,表示等温过程的P-V图象称为等温线.2、范德瓦耳斯方程：“对应态定律”,用临界参数π=p/pc,φ=V/Vc,θ=T/Tc 表示物质的状态,建立了一个适用于任何流体的普遍方程：π+ 3/φ2（3φ＋1）＝8θ.理论通过对物质聚集态的全面描述,给予了气体实验以极大的帮助.荷兰物理学家[范德瓦耳斯]把经验数据、分子模型、热力学和分子运动论结合起来,提出一个状态方程,它十分简单,有适度的准确性,而且从分子角度考虑十分容易理解. 范德瓦耳斯家庭出身较为贫寒,直到1862年才有机会上大学,当时他已二十五岁.他靠当中学教师维持生计,到1873年才最后完成莱顿大学的学位论文.荷兰的学位论文通常内容很充实,但范德瓦耳斯的论文总共只有一个主要工作.他改进了气体的状态方程,把分子间的作用力和分子的有限体积放进方程中去.他论证了,分子间距离较远时,它们间必定存在吸引力,这一作用附加到容器壁施加的压强上去.他进一步提供论据,假设附加产生的压强反比于气体比容的平方.还有,由于分子占有体积,它们可利用的空间必须减少,或者说得更明白些,减少的总体积就正比于分子在相互接触时所占有的体积.于是一摩尔真实气体的状态方程变成|>[tex](p + frac{a}{{V^2 }})(V - b) = RT[/tex]. 这简单方程包含两个常数,即a和b,对于每一种物质它们可由实验确定.R是普适气体数学. 特定情况下T恒定时的曲线,称做等温线（示意图略）.它们分为两种类型：在高温时,等温线与p=常数的线只有一个相交点；在低温时有三个交点.把两族曲线分开的那条等温线有一个切线为水平线的拐点.这条等温线称为临界等温线,而拐点称为临界点.在高温限度内等温线与理想气体的线重合起来.低温时,等温线在一确定的体积间隔内,实际上为一条直线所取代,它相应于液体和蒸气同时存在.事实上,温度或压力固定时,一真实物质可以全部是液体或者全部是蒸气,也可部分液体部分蒸气.等温线的水平部分就表征了这一情况.水平线应位于何处?麦克斯韦用热力学证明了判据应是：由水平线和范德瓦耳斯等温线所确定的两个回线应有的相同面积. 仅仅只有两个经验常数的范德瓦耳斯方程就能够以很好的近似提供大量的数据,这是十分令人惊讶的. |>在临界点上,[tex]V_c = 3b[/tex],[tex]p_c = a/27b^2[/tex],[tex]T_c = 8a/27bR[/tex].于是把[tex]p/p_c = pi[/tex],[tex]V/V_c = phi[/tex]和[tex]T/T_c = theta[/tex]作为变量,方程中的常数就可以消去.这时范德瓦耳斯方程变成|>[tex](pi + frac{3}{{phi ^2 }})(3phi - 1) = 8theta[/tex]. 上式表达了对应态的规律.它曾推广应用于系统探究工作,特别是在有名望的莱顿实验室里更是如此. 在今天,人们已不大欣赏范德瓦耳斯工作的重要性了.现在,我们对[分子]了解得很多,因而他的结果就显得原始,甚至有点幼稚,但是当时[麦克斯韦]和[玻耳兹曼]却对它们产生极深的印象.玻耳兹曼在有关分子运动论的论著中,用很大一部分篇幅专门叙述范德瓦耳斯的工作,并称他为“在气体违背波义耳定律方面做出成绩的牛顿”,恰如麦克斯韦把[安培]称为“电学中的[牛顿]”一样.范德瓦耳斯将有生之年用于改进他的论文,这里我并非在嘲讽他,因为他的论文确实包含了极为丰富而重要的新思想.分子运动论逐步形成了一门有严密体系的精确科学.与此同时实验也越做越精,人们发现绝大多数气体的行为与理想气体的性质不符.1847年勒尼奥（Henri Victor Regnault,1810—1878）做了大量实验,证明除了氢以外,没有一种气体严格遵守波意耳定律,这些气体的膨胀系数都会随压强增大而变大.1852 年焦耳和W.汤姆生合作做了多孔塞实验.发现实际气体在膨胀过程中内能会发生变化,证明分子之间有作用力存在.1863 年安德纽斯的CO2 等温线（图2—6）说明CO2 气体存在一个临界温度31.3℃,高于这个温度无论如何也无法使气体液化.1871 年J．汤姆生（James Thomson,1822—1892）对气液两态问题提出了新的见解,他对安德纽斯的实验结果做了补充,认为在临界温度以下气液两态应有连续性的过渡,并且提出一个“～”形的等温线.不过他既没作定量计算也没有用分子理论加以解释.荷兰物理学家范德瓦耳斯（Johannes Diderik Van der Waals,1837—1923）1873 年在博士论文《论气态和液态的连续性》中考虑了分子体积和分子间吸力的影响,推出了著名的物态方程：(p+a/V2)（V－b）＝RT后来人们称之为范德瓦耳斯方程.他还导出了b 是分子体积的4 倍.这个方程不仅能解释安德纽斯的实验结果及J．汤姆生的见解,而且能从常数a、b 值计算出临界参数,这对“永久气体”液化的理论起了指导作用.这篇论文是用荷兰文发表的,起初影响不大,后由于麦克斯韦注意到了他的论文,并于次年（1874 年）在有国际影响的《自然》杂志上对该文作了热情的述评,于是迅速为世人注意.1910 年范德瓦耳斯由于气体和液体状态方程的工作而获诺贝尔物理奖.1881 年范德瓦耳斯进一步提出“对应态定律”,用临界参数π=p/pc,φ=V/Vc,θ=T/Tc 表示物质的状态,建立了一个适用于任何流体的普遍方程：π+ 3/φ2（3φ＋1）＝8θ.尽管这个方程并不十分精确,但对实际工作例如对于早期尝试进行氢、氦的液化仍有一定的指导意义.范德瓦耳斯之所以能取得如此突出的成就,并在这一领域产生巨大影响,主要是由于他对分子运动比前人有更明确的概念,他继承并发展了波意耳、伯努利、克劳修斯等人的研究成果,并注意到安德鲁斯等人已经从实验发现了气液连续的物态变化,这些实验结果为他的工作提供了实践基础.。
波义耳定律概念
波义耳定律概念嘿，你有没有想过，在我们周围看不见摸不着的气体，其实也遵循着一些超级有趣的规则呢？今天呀，我就来给你讲讲波义耳定律，这可是气体世界里相当了不起的一个定律哦。
我先给你讲个小故事吧。
我有个朋友叫小李，他呀，是个特别爱捣鼓小玩意儿的人。
有一次，他搞到了一个注射器，就那种我们在医院常见的注射器。
他突发奇想，想看看如果把注射器里的空气压缩会发生什么。
他就开始慢慢推注射器的活塞，你猜怎么着？他感觉越推越费劲呢。
这时候我就跟他说：“嘿，你这可就触及到波义耳定律的奥秘啦。
”那波义耳定律到底是啥呢？简单来说，对于一定质量的气体，在温度保持不变的情况下，它的压强和体积成反比。
啥叫成反比呢？就好比你有一块蛋糕，如果分给很多人，那每个人得到的就少；如果只分给几个人，那每个人得到的就多。
对于气体来说，体积大的时候，压强就小；体积小的时候呢，压强就大。
咱们再回到小李的注射器实验。
注射器里的空气就像是一群被困住的小粒子。
当小李推动活塞，让空气的体积变小的时候，就相当于把这些小粒子挤到了一个更小的空间里。
那这些小粒子可不乐意啦，它们就会更加用力地撞击注射器的壁，这就表现为压强增大了。
这就好像是你把一群人关在一个小房间里，大家肯定会挤来挤去，对墙壁的压力也会更大呀。
我还有个同学叫小王，他对这个波义耳定律有自己独特的理解。
有一次我们在讨论这个定律的时候，他说：“你看啊，这气体就像一群调皮的孩子。
当他们有很大的活动空间（体积大）的时候，他们就可以自由自在地跑来跑去，不会给周围的‘墙壁’（容器壁）太大的压力（压强小）。
可是一旦把他们的活动空间缩小（体积小），他们就会到处乱撞，对‘墙壁’的压力就增大（压强大）了。
”我听了之后，觉得他这个比喻真的是太形象了。
波义耳定律在我们的生活中也有很多应用呢。
你想啊，那些压缩空气罐，像我们给自行车打气的打气筒，还有汽车的轮胎打气设备。
为什么打气的时候，越到后面越难打呢？这就是波义耳定律在起作用呀。
罗伯特.波义耳PPT课件
真空技术
波义耳定律对真空技术的发展也起 到了推动作用，为真空度的计算和 测量提供了理论基础。
化学领域中的反应机理探讨
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化学反应中的气体变化
在化学反应中，气体的生成和消耗往往伴随着压 强和体积的变化，波义耳定律为这类反应的研究 提供了有力工具。
跨学科交叉研究推动波义耳定律发展
物理学与化学交叉研 究
物理学和化学是研究气体行为的 基础学科，通过交叉研究可以深 入了解气体的本质和行为规律。
材料科学与工程学交 叉研究
材料科学和工程学是研究新型材 料的学科，通过交叉研究可以探 索新型材料对波义耳定律的影响 和应用前景。
计算机模拟与实验研 究相结合
潜水员深海潜水时肺部变化
下潜过程中肺部变化
潜水员呼吸调节
随着潜水深度的增加，水压逐渐增大， 肺部中的空气被压缩，体积减小，密 度增大。
潜水员在深海潜水时，需要通过呼吸调 节器来控制呼吸，以保持肺部中的空气 压力与水压相平衡，避免肺部受伤。
上浮过程中肺部变化
潜水员上浮时，水压逐渐减小，肺部 中的空气逐渐膨胀，体积增大，密度 减小。
计算机模拟可以模拟气体的行为 规律，而实验研究可以验证计算 机模拟的结果和波义耳定律的适 用性。通过计算机模拟与实验研 究相结合，可以更加深入地了解 波义耳定律的本质和应用条件。
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气体动力学研究
波义耳定律在气体动力学研究中具有广泛应用。通过研究气体在不同压力和温度下的行为 规律，可以揭示气体流动的本质特征，为航空航天领域的气体动力学设计提供理论支持。
基本气体定律和气体状态方程
基本气体定律和气体状态方程一、基本气体定律1.波义耳-马略特定律（Boyle’s Law）波义耳-马略特定律指出，在恒温条件下，一定量的气体压强与体积成反比。
即：P1V1 = P2V2。
2.查理定律（Charles’s Law）查理定律指出，在恒压条件下，一定量的气体温度与体积成正比。
即：V1/T1 = V2/T2。
3.盖-吕萨克定律（Gay-Lussac’s Law）盖-吕萨克定律指出，在恒容条件下，一定量的气体温度与压强成正比。
即：P1/T1 = P2/T2。
4.阿伏加德罗定律（Avogadro’s Law）阿伏加德罗定律指出，在恒温恒压条件下，气体的体积与气体的物质的量（分子数）成正比。
即：V1/n1 = V2/n2。
二、气体状态方程气体状态方程是描述气体在不同状态下的体积、压强、温度之间关系的一个方程。
常用的气体状态方程有：1.理想气体状态方程（Ideal Gas Law）理想气体状态方程是波义耳-马略特定律、查理定律和盖-吕萨克定律的组合，表示为：PV = nRT。
其中，P表示气体的压强，V表示气体的体积，n表示气体的物质的量，R为气体常数，T表示气体的绝对温度。
2.分态方程（Dalton’s Law of Partial Pressure）分态方程指出，在混合气体中，每种气体都呈独立的状态，各自的分压与它们在混合气体中的物质的量分数成正比。
即：P1 = x1Ptotal，P2 =x2Ptotal，……，Pn = xtotalPtotal。
其中，Ptotal表示混合气体的总压强，x1、x2、……、xtotal分别表示每种气体在混合气体中的物质的量分数。
3.道尔顿分压定律（Dalton’s Law of Pressure）道尔顿分压定律与分态方程相似，指出在混合气体中，每种气体对混合气体的总压强都有贡献，且各自的分压与它们在混合气体中的物质的量成正比。
即：Ptotal = P1 + P2 + … + Pn。
理想气体方程和波义耳定律的关系
理想气体方程和波义耳定律的关系理想气体方程和波义耳定律是热力学中两个重要的概念，它们之间存在着密切的关系。
理想气体方程描述了理想气体的状态，其中的压力、体积和温度之间存在着特定的关系。
而波义耳定律则是描述了气体的压力和温度之间的关系，表明在恒定体积下气体的压力与温度成正比。
这两个定律的关系不仅在理论上有重要的意义，而且在实际应用中也具有广泛的价值。
本文将探讨理想气体方程和波义耳定律之间的关系，分析其在热力学和实际应用中的作用。
首先，我们来讨论理想气体方程。
理想气体方程是描述理想气体状态的一种方程，通常表示为PV=nRT。
其中，P代表气体的压力，V代表气体的体积，n代表气体的摩尔数，R为气体常数，T代表气体的绝对温度。
理想气体方程可以用来描述气体在不同条件下的状态，例如在不同压强、温度下的体积变化。
在热力学中，理想气体方程为我们提供了一个简单而有效的模型，用以解释气体状态之间的关系。
与此同时，波义耳定律也是研究气体状态的一个重要定律。
波义耳定律表明，在恒定体积下，气体的压力与温度成正比。
即P/T=常数。
这个定律表明了温度对气体压力的影响，即在不改变气体体积的情况下，气体的压力随温度的增加而增加。
波义耳定律在研究气体的性质和变化规律方面具有重要意义，可以帮助我们更好地理解气体的行为。
理想气体方程和波义耳定律之间的关系可以通过理想气体状态方程的推导来解释。
根据理想气体方程PV=nRT和波义耳定律P/T=常数，我们可以推导出P=nRT/V，即P与T成正比。
这表明在恒定摩尔数和体积条件下，气体的压力与温度成正比。
这也印证了波义耳定律关于气体压力与温度成正比的结论。
在实际应用中，理想气体方程和波义耳定律在许多领域都有着重要的作用。
例如在化学工程中，研究气体的压力和温度变化对于设计反应装置和控制反应条件至关重要。
利用理想气体方程和波义耳定律，可以更好地理解气体在反应过程中的行为，从而实现反应的高效率和高产率。
波义耳定律
波义耳把水银倒进玻璃管中，水银盖住了“U”形玻璃管的底部，两边稍有上升。在封闭的短管中，水银堵住 一小股空气。波义耳解释，活塞就是任何压缩空气的装置，水银也可以看作“活塞”。
1657年他在罗伯特·胡克的辅助下对奥托·格里克发明的气泵进行改进。1659年制成了“波义耳机器”和 “风力发动机”。接下来他用这一装置对气体性质进行了研究，并于1660年发表对这一设备的研究成果。这一论 文遭到一些人反对，为了反驳异议，波义耳阐明了在温度一定的条件下气体的压强与体积成反比的这一性质，法 国物理学家马略特得到了同样的结果，但是一直到1667年才发表。于是在英语国家，这一定律被称为波义耳定律， 而在欧洲大陆则被称为马略特定律。
罗伯特·波义耳（Robert Boyle，1627年1月25日－1691年12月30日），爱尔兰自然哲学家。虽然他的化学 研究仍然带有炼金术色彩，他的《怀疑派的化学家》一书仍然被视作化学史上的里程碑。
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晚年生活国科学协会的会员。在1662年科学协会的会议上，罗伯特·胡克（Robert Hooke） 宣读了一篇论文，论文描述法国关于“空气弹性”的实验。17世纪，科学家对空气特征产生了浓厚兴趣。
法国科学家制造了一个黄铜气缸，中间装有活塞，安装得很紧。几个人用力按下活塞，压缩缸里的空气。然 后，他们松开活塞，活塞弹回来，但是没有全部弹回来。不论他们隔多长时间做一次实验，活塞总是不能全部弹 回来。
1646年波义耳应邀加入了由威尔金斯组织的群众性科学社团——“哲学学会”（又称无形学院）这一社团成 员常常在波义耳的庄园聚会交流。1648年克伦威尔任命威尔金斯主持对牛津大学的改革，威尔金斯邀请波义耳到 牛津去工作。1654年波义耳前往牛津，在自己的祖传领地上建立了实验室，聘请罗伯特·胡克为助手开始对气体 和燃烧进行研究。
理想气体定律和状态方程
理想气体定律和状态方程理想气体定律和状态方程是描述气体性质和行为的基本规律。
它们在物理、化学和工程等领域广泛应用，对于研究气体的性质和用途具有重要意义。
本文将对理想气体定律和状态方程进行介绍和探讨。
一、理想气体定律理想气体定律又称为波义耳-马略特定律，是描述理想气体在常温常压下的性质和行为的基本关系式。
根据理想气体定律，气体的压强、体积和温度之间存在着以下关系：P·V = n·R·T其中，P表示气体的压强，V表示气体的体积，n表示气体的摩尔数，T表示气体的温度，R为气体常数。
理想气体定律的推导基于一些假设，包括气体分子间无相互作用、体积可以忽略不计等。
尽管在实际气体中这些假设并不完全成立，但在很多情况下，理想气体定律仍然能够提供足够准确的结果。
二、状态方程状态方程是描述气体性质和行为关系的方程，它与理想气体定律密切相关。
根据理想气体定律，我们可以推导出不同的状态方程，其中最著名的是理想气体状态方程和范德瓦尔斯状态方程。
1. 理想气体状态方程理想气体状态方程将理想气体定律中的气体常数R引入，从而得到更加简洁的表达式：PV = nRT这里的P、V、T和n分别代表气体的压强、体积、温度和摩尔数。
理想气体状态方程适用于常温常压下的气体，尤其在实验和工程计算中得到广泛应用。
2. 范德瓦尔斯状态方程范德瓦尔斯状态方程是对理想气体状态方程的修正和推广。
考虑到实际气体分子之间的相互作用和体积不可忽略的情况，范德瓦尔斯引入了修正因子，并将气体分子体积和分子间力引入状态方程中：(P + an^2/V^2)(V - nb) = nRT其中，a和b分别为范德瓦尔斯常数，与气体的性质和分子间相互作用有关。
范德瓦尔斯状态方程适用于高压、低温或气体间分子相互作用显著的情况。
三、应用及意义理想气体定律和状态方程在物理、化学和工程领域有广泛的应用。
它们被用于研究和解释气体的性质、探索气体行为、进行气体工程计算等方面。
波义耳对化学的贡献
波义耳对化学的贡献波义耳（Joseph Louis Gay-Lussac）是一位杰出的法国化学家，他在化学领域做出了许多重要的贡献，使得化学学科得到了长足的发展。
他的研究成果对现代化学和其他相关领域的科学研究产生了深远的影响，下面就来详细介绍一下波义耳对化学的贡献。
1. 气体定律波义耳在研究气体的性质和行为时，提出了气体的定律，即著名的“盖·吕萨克定律”。
他发现，当气体的温度和压力变化时，气体的体积也会发生相应的变化。
这一定律对于研究气体的性质和行为，以及工业生产和实验室实验等方面都有着重要的作用。
2. 酸碱中和定律波义耳还提出了酸碱中和定律，即“当酸和碱按化学计量比例混合时，它们将完全中和，产生盐和水”。
这一定律不仅是化学中最基本的定律之一，也是研究酸碱反应、计算化学当中不可或缺的基础。
3. 催化反应波义耳在研究催化反应时，发现可以用少量的催化剂来加速化学反应。
他在研究乙醇的氧化反应时，发现铜粉可以显著提高反应速率。
这一发现在后来的研究中被广泛地应用于化学反应加速和催化剂研究中。
4. 分子量测定波义耳在分子量测定方面也做出了重要的贡献。
他发现，当气体在一定温度和压力下，其体积与分子量成正比。
这一发现使得化学家们可以通过实验测量气体的体积，从而求解分子量，为化学分析提供了一种新的方法。
5. 原子量测定波义耳还在原子量测定方面做出了贡献。
他使用比重分析法和化学计量法，测定了许多元素的原子量。
他对元素的研究也为后来的元素周期表的建立和元素化学性质的研究提供了基础。
总的来说，波义耳是一位杰出的化学家，他的研究成果对化学学科的发展产生了深远的影响。
他提出的气体定律、酸碱中和定律、催化反应、分子量测定和原子量测定等理论和方法，为化学分析、化学反应、化学工业和实验室实验等方面提供了重要的帮助和指导，为现代化学的发展奠定了坚实的基础。
波义耳定律图像
波义耳定律图像波义耳定律图像是一种基于自然现象的绘画，它描绘了如何将物理现象以图片来描述。
它以研究自然现象的物理学家图灵博士命名，他是研究物理规律的伟大物理学家。
这种科学图像的形成源于1880年波义耳发表的定理，图灵博士在1930年代完善了它。
波义耳定律表明，两个不同的物体在给定的条件下，都会受到共同的现象影响，这就是所谓的波义耳物理定律。
它表明，一个物体会受到另一个物体的影响，当这两个物体接触时，他们之间会发生相互作用，而这种相互作用会产生一个特定的波。
波义耳定律也可以用来描述自然现象，例如月亮、太阳、风和海浪。
波义耳定律图像是以图形来表示波义耳定律的。
它以把这种定律的概念转化为可见的图形的形式来呈现，如此便可以更加容易地理解这一定律。
波义耳定律图像通常包括一个核心的点，它代表着一个物体，以及多个分布在它周围的圆，它们代表着其他物体的影响范围。
波义耳定律图像可以用来分析物理学原理，以及帮助人们理解自然现象。
例如，它可以用来描述一个波从一个物体（源头）发射出去，然后再到达另一个物体（目标）的过程；或者用来分析一个物体受多个物体影响时会发生什么变化；还可以分析物体间相互作用，以及由此产生的相关效应等。
波义耳定律图像也是用于现代科学研究的有用工具，它可以用来记录实验数据，以及观察和分析实验结果。
此外，它还可以用于帮助设计机器，比如汽车或飞机，以及其他机器，以便获得最佳效果。
波义耳定律图像是一个独特而重要的物理图像，它不仅可以用来研究物理原理，而且也可以用来记录实验数据、帮助设计机器以及模拟自然现象等。
它的发展对现代科学研究起到了极大的作用，因此，波义耳定律图像是一个宝贵的宝藏，它将持续为我们的科学研究做出贡献。
2第一章 热力学第一定律及其应用(1)
•
1-1
气体
一、气体基本实验定律 1、波义耳（R.Boyle）定律 在恒温条件下，一定量任何气体的体积 V均不其压力P成反比。 PV=常数 （n，T 恒定） 1-1
• 2. 盖-吕萨克（Ray-Lussac）定律 在恒压条件下，一定量任何气体的体 积均与其温度T成正比。 V/T=常数 （n，P 恒定） 1-2 • 3.阿伏加德罗（A.Avogado）定律 在相同温度、压力下，等体积的任何 气体均含有相同的分子个数。在相同 温度、压力下，任何气体的摩尔体积 相等。（101325Pa，273.15K， Vm=22.414dm3 ）
综合上述两项修正，可得
(P a
2 Vm
)(V m b) RT
三、气体的液化及临界状态
• 同物质的P—Vm图曲线相似，都有临界点C。温度高于此 点时，将丌再存在通过加大压力使气体液化的可能。 • 临界温度 : 气体加压液化所允许的最高温度称为临界温度， 用TC表示。 • 临界压力:气体在临界温度下液化所需的最小压力称为临 界压力，用PC表示。 • 临界体积:气体在临界温度、临界压力下的摩尔体积称为 临界体积，用VC表示。TC、PC、VC总称为物质的临界参数， 是物质的特性常数。
B 1 k
B 1
在相同温度相同体积下
PB / P n B / n B y B
B
分压定律可写为
PB yB P
理想气体或实际气体均成立
2、阿马格特（Amagat)分体积定律
• 混合气体的总体积，等于各气体在相同温度、压力条件下 所占有的分体积之和。
V V1 V 2 V k V B
B 1
k
nB RT VB P
玻意耳定律
罗伯特·波义耳
1646年波义耳应邀加入了由威尔金斯组织的社团 “哲学学会”（又称无形学院）。这一社团成员常 常在波义耳的庄园聚会交流。1648年克伦威尔任命 威尔金斯主持对牛津大学的改革，威尔金斯邀请波 义耳到牛津去工作。1654年波义耳前往牛津，在自 己的祖传领地上建立了实验室，聘请罗伯特·胡克 为助手开始对气体和燃烧进行研究。 他发现了很多值得注意的事情。当他向密闭空气施 加双倍的压力时，空气的体积就会减半；施加3倍 的压力时，体积就会变成原来的1/3。1660年他创 建了一个简单的数学等式来表示这一比例关系，现 在我们称之为“波义耳定律”。
罗伯特·波义耳
1680年波义耳被选为英国皇家学会会长，但是由于 誓言的问题，他拒绝了这一职务。 1689年之后波义耳本来就不是很好的健康继续恶化， 他退出了一切社会活动，结束了与皇家学会的关系， 公开对不能接待来访者进行道歉。在这种闲居中， 他打算整理思想和文章，并希望从事一些秘密的传 给后人的化学研究。1691年12月30日，在他姐姐去 世后仅仅一周，波义耳去世。葬于圣马丁教堂墓地， 按照他的遗嘱，他捐赠他写的关于上帝存在讨论的 演讲稿，以供后来学者进行讨论。
气体实验定律 等容变化
查理定律
气体的压强与温度的关系
思考：气体体积不变时，其压强与温度有什 么关系？
为什么夏天自行车车胎的气不能打得太足？ 为什么热水瓶倒出一些水后盖上瓶塞，过一 段时间后很难取出瓶塞？
等容变化:气体在体积保持不变的情况下发生 的状态变化，叫做等容变化。
气体的压强与温度的关系
实验装置
罗伯特·波义耳
法国物理学家得到了同样的结果，但是直到1667年 才发表。于是在英语国家，这一定律被称为波义耳 定律，而在欧洲大陆则被称为马略特定律。1661年 波义耳发表了《怀疑派的化学家》，重新定义元素 这个名称的意义。波意耳在实验与理论两方面都对 化学发展有重要贡献，为近代化学奠定了初步基础， 故被认为是近代化学的奠基人。1668年他离开牛津 前往伦敦建立了自己的实验室。1673 年波义耳和 胡克对物质的燃烧进行了研究，发现在真空情况下 物质无法燃烧，最先揭示了空气是燃烧的必要条件。 他还发现了植物的色素可以在酸性和碱性条件下出 现不同的颜色，从而引入指示剂的概念。
气体的压力与体积关系
气体的压力与体积关系气体是物态之一，具有一定的压力和体积。
气体的压力与体积之间存在着紧密的关系，即压力与体积成反比。
本文将探讨气体的压力与体积关系以及相关原理。
一、理论基础根据气体分子动理论，气体的压力与分子对容器壁的碰撞次数有关。
当气体分子数量一定时，如果容器的体积减小，分子之间的碰撞次数增加，每次碰撞产生的压力也就增加。
相反，如果容器的体积增大，分子之间的碰撞次数减少，每次碰撞产生的压力也就减小。
二、波义耳定律波义耳定律是描述气体的压力与体积关系的定律之一，也被称为玻意耳-马略特定律或查理定律。
该定律表明，在一定温度下，气体的压强与体积成反比。
数学表达式为：P∝1/V其中，P表示气体的压强，V表示气体的体积。
三、实验验证为了验证波义耳定律，科学家进行了一系列的实验。
其中最著名的是波义耳于1801年进行的实验，他使用了一个可以改变体积的封闭玻璃管以及水银柱。
实验过程如下：1. 首先，波义耳在一个封闭的容器中加入了一定量的气体，并留出了一段空气。
2. 然后，他使用水银柱封闭了另一段气体，并调整水银柱的高度，以改变气体的体积。
3. 最后，波义耳测量了不同体积下气体的压力，并记录下来。
实验结果表明，随着气体体积的减小，气体的压力增加；而随着气体体积的增大，气体的压力减小。
这与波义耳定律的理论预测相符。
四、应用领域气体的压力与体积关系在许多领域都有着广泛的应用。
1. 工业领域：工程师和设计师在设计气体储存和输送系统时，需要考虑到气体的压力与体积关系。
通过合理的容器设计和控制体积，可以确保气体的压力能够满足生产需求。
2. 化学实验：在化学实验中，研究人员常常需要控制气体的压力和体积，以确保实验的准确性和可重复性。
3. 汽车工业：汽车发动机的活塞运动与气体的压力与体积关系密切相关。
通过精确控制汽缸的体积，可以实现更高的燃烧效率，提高汽车的性能和燃油利用率。
5. 游泳和潜水：在游泳和潜水中，人体所受到的压力与水的深度密切相关。
玻意耳定律分态表达式推导
玻意耳定律分态表达式推导玻意耳定律分态表达式推导是化学中的基础知识，其表达式的推导过程需要结合化学反应的物质平衡原理进行推导。
以下是玻意耳定律分态表达式推导的详细过程。
1. 玻意耳定律的基本原理玻意耳定律是描述气体反应物和生成物之间的量比关系定律，其表达式为：V1/V2 = n1/n2其中，V1和V2分别表示反应气体体积，n1和n2分别表示反应物和生成物的摩尔数。
2. 玻意耳定律分态表达式在化学反应中，不同的反应物和生成物可能处于不同的物态（例如固态、液态、气态），因此需要通过分态表达式来描述它们之间的量比关系。
根据中学化学基础知识，物质量的单位可以是质量、摩尔数或体积。
因此，分态表达式可以根据反应物和生成物所处的物态分为三种形式。
（1）气体反应物和气体生成物的分态表达式当反应物和生成物均为气体时，可以使用下列分态表达式：V1/V2 = n1/n2 = P1/P2其中，P1和P2分别表示反应物和生成物的分压，同时假设反应为完全反应。
（2）气体反应物和液体/固体生成物的分态表达式当反应物为气体，而生成物为液体或固体时，可以使用下列分态表达式：V1/V2 = n1/n2 = P1/（K2×m2）其中，P1表示反应物的分压，K2为生成物的溶解度常数，m2表示生成物在溶液中的摩尔浓度。
（3）固体/液体反应物和液体/气体生成物的分态表达式当反应物为固体或液体，而生成物为液体或气体时，可以使用下列分态表达式：n1/n2 = C1/m1 = C2/m2其中，C1和C2分别表示反应物和生成物的物质浓度，m1和m2分别表示反应物和生成物的摩尔质量。
3. 玻意耳定律分态表达式推导过程玻意耳定律分态表达式的推导过程需要根据具体的反应类型和物态进行推导。
以下以反应物和生成物均为气体的情况为例，进行推导。
假设反应物A和B在恒定温度下发生化学反应生成C和D，反应式为：A +B →C + D假设反应为完全反应，反应物A和B的体积分别为V1和V2，摩尔数分别为n1和n2，分压为P1和P2。
高中物理第四章气体气体实验定律的微观解释波义耳定律的发现历程素材鲁科版
波义耳定律的发现历程波义耳生于伯爵之家，是英国科学协会的会员。
在1662年科学协会的会议上，罗伯特•胡克（Robert Hooke）宣读了一篇论文,论文描述法国关于“空气弹性"的实验。
17世纪,科学家对空气特征产生了浓厚兴趣。
法国科学家制造了一个黄铜气缸，中间装有活塞，安装得很紧。
几个人用力按下活塞，压缩缸里的空气.然后，他们松开活塞，活塞弹回来，但是没有全部弹回来。
不论他们隔多长时间做一次实验，活塞总是不能全部弹回来.通过这项实验,法国科学家声称空气根本不存在弹性，经过压缩，空气会保持轻微的压缩状态.波义耳宣称法国科学家的实验不能说明任何问题。
他指出，活塞之所以不能全部弹回来，是因为他们使用的活塞太紧.有人反驳道，如果活塞稍松，四周就会漏气，影响实验.罗伯特•波义耳许诺要制造一个松紧适中的绝好活塞,证明上述实验是错误的。
两周后，罗伯特•波义耳手持“U”形大玻璃管站在众会员面前。
这个“U”形玻璃管是不匀称的，一支又细又长，高出3英尺多，另一支又短又粗,短的这支顶端密封，长的那只顶端开口。
波义耳把水银倒进玻璃管中，水银盖住了“U”形玻璃管的底部，两边稍有上升。
在封闭的短管中,水银堵住一小股空气。
波义耳解释，活塞就是任何压缩空气的装置，水银也可以看作“活塞"。
像法国实验所期望的那样，波义耳的做法不会因为摩擦而影响实验结果。
波义耳记录下水银重量，在水银和空气交界处刻了一条线。
他向长玻璃管中滴水银，一直把它滴满。
这时，水银在短玻璃管中上升到一半的高度。
在水银的挤压下,堵住空气的体积变成不到原来的一半。
在短玻璃管上,波义耳刻下了第二条线，标示出里面水银的新高度和堵住空气的压缩体积.然后，通过“U”形玻璃管底部的阀门，他把水银排出，直到玻璃活塞和水银的重量与实验开始时的重量完全相等.水银柱又回到它实验开始的高度，堵住的空气又回到它当初的位置。
空气果真有弹性，法国科学家的实验是错误的，波义耳是正确的.罗伯特•波义耳用玻璃活塞继续实验，发现了很多值得注意的事情.当他向堵住的空气施加双倍的压力时，空气的体积就会减半；施加3倍的压力时,体积就会变成原来的1/3.当受到挤压时，空气体积的变化与压强的变化总是成比例.他创建了一个简单的数学等式来表示这一比例关系，如今我们称之为“波义耳定律"。
高中物理波义耳定律教案
高中物理波义耳定律教案
教学目标：
1. 了解波义耳定律及其在物理学中的重要性
2. 掌握波义耳定律的表达式和应用方法
3. 能够解决与波义耳定律相关的问题
教学准备：
1. 多媒体教学设备
2. 实验器材：音叉、共振管等
3. 课堂练习题
教学过程：
一、导入（5分钟）
通过引入实际生活中的例子，让学生了解波义耳定律在日常中的应用，引起学生对该定律的兴趣。
二、学习波义耳定律（15分钟）
1. 解释波义耳定律的概念和表达式：f1/f2 = n1/n2
2. 介绍波义耳定律的应用场景和实验原理
3. 展示示范实验，让学生亲自操作实验器材进行实验，体会波的共振现象
三、学生练习（15分钟）
在黑板上出示几道与波义耳定律相关的题目，让学生尝试解答，并进行讨论和纠正错误理解。
四、总结（5分钟）
回顾本节课的重点内容，强调波义耳定律的重要性和应用。
鼓励学生多加练习，熟练掌握该定律的应用方法。
五、作业布置（5分钟）
布置与波义耳定律相关的作业，以巩固学生对该定律的理解和掌握。
教学反思：
教师可以通过实验辅助教学来提高学生的学习兴趣和理解能力，让学生在实践中掌握波义耳定律的应用方法。
同时，教师要及时纠正学生的错误理解，引导学生在实践中学习和提高。
玻意耳-马略特定律
玻意耳-马略特定律
该动画表现出，在质量和温度不变时压强和体积之间的关系。
玻意耳-马略特定律（Boyle's law，有时又称Mariotte's Law），在定量定温下，理想气体的体积与压强成反比。
是由爱尔兰化学家罗伯特·波义耳（Boyle），在1662年根据实验结果提出：“在密闭容器中的定量气体，在恒温下，气体的压强和体积成反比关系。
”称之为玻意耳定律。
这是人类历史上第一个被发现的“定律”。
马略特在1676年发表在《气体的本性》论文中：一定质量的气体在温度不变时其体积和压强成反比。
玻意耳和马略特这两人是各自分别独立确立定律的，因此在英语国家，这一定律被称为波义耳定律，而在欧洲大陆则被称为马略特定律。
公式
这里
•V 表示气体的体积
•p 表示压强
•k 为一正常数
这个公式又可以继续推导，理想气体的体积与压强的乘积成为一定的常数。
如果在温度相同的状态下，A、B两种状态下的气体关系式可表示成。
习惯上，这个公式会写成。
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气体的状态参量和玻意耳定律一、教 法 建 议抛砖引玉本章主要研究理想气体在状态发生变化时所遵循的规律。
本章在物理学中占有很重要 的地位，尤其是玻意耳定律。
本单元主要侧重于介绍气体的状态参量、气体的状态及在等温条件下气体状态的变化。
在研究本单元内容时，首先要结合初中所学过的知识，让学生掌握温度、体积、压强就是研究气体的三个重要的状态参量，并稍带复习一下气体的密度，指明有时在研究气体质量变化时，要用到该概念。
在初中知识的基础上，要充分地复习三个参量，尤其是压强的概念。
在复习了气体三个状态参量后，要引导学生利用分子动理论去分析三个参量的实质。
所以第一节的内容应主要是引导学生在复习的基础上加深对状态参量的认识。
第二节玻意耳定律的内容则主要通过实践去认识，先是老师做实验，而后学生再做实 验，引导学生在实验中去探索知识、总结规律。
在此基础上再引导学生利用分子动理论去分析波意耳定律的实质。
最后，再用两节课的时间进行习题课，使学生掌握利用玻意耳定律解题的规律和方法。
指点迷津力学研究了物体的机械运动的规律，分子动理论是研究了组成物体的运动的一般规律， 而具体气体如何运动？它的宏观表现是怎样的？这些规律是很复杂的。
机械运动研究的对象是质点或一个物体，也可以是一个物体系统，解决问题的关键是 弄清物体受力情况与其运动状态变化的关系。
而在研究气体变化的规律时就复杂了，我们现在只能研究“理想气体”，即一定质量的气体在压强不太大，温度不太低的条件下，大量分子集体的行为。
所以研究对象是容器中的气体，是一个系统。
解决问题的关键是弄清气体状态参量如何变化，而且只研究由一稳定状态变成另一稳定状态的情况，对变化的中间过程不研究。
这倒有点像力学中的动量和机械能的方法了，而确定的稳定状态的参量就是：温度、体积、压强三个参量。
1.三个参量温度：在初中就开始研究，现在还在研究。
这种研究是逐步深化的。
初中的定义是温 度是表示物体温度冷热程度的物理量。
现在我们从分子动理论又深入定义为大量分子运动的平均动能的标志。
体积：一定质量的气体（M ），在容器中总是充满整个容器的，这时气体体积为容器的 容积（V ），这时气体的密度ρ=M/V 。
这里要求会进行各种体积单位的变换及有关变换。
例：1mol 某气体，在标准状况下其体积为4.224.22104.224.22333==⨯=dmcmL×10-3m 3压强：可能用到的初中知识，压强定义：p=F/S ，液内压强：p=h ρg 。
单位：帕（Pa ）， 毫米汞柱（mmHg ），大气压（atm ），千克/厘米2（kg/cm 3）。
实质：容器壁上单位面积受到的压力，是由气体分子作无规则运动碰撞容器所造成的， 方向与容器壁垂直。
2.气体的等温变化——玻意耳定律玻意耳定律是通过实验总结出来的。
要特别注意观察老师的演示实验。
要看清老师实验时用的是什么样的装置；明确是在什么条件下进行的实验，怎么做的实验，记录了哪些数据，对实验数据是如何处理的，对此可得到什么结论。
在这一基础上，要做好自己的实验，自己动手来验证这一规律，可使我们对一定质量的气体，当温度保持不变时，它的压强和体积的关系会有更深的认识。
要认真领会气体等温线的物理意义：（1）等温线表示一定质量的某种气体，当温度不变时，压强随体积变化的规律。
在等温线上任意取A、B、C、D各点均表示气体在某温度时的一个状态，且满足pA VA=pBVB=pCVC=pDVD=…=常数，这个常数的大小分别为A、B、C、D各点p、V坐标所围面积的数值。
（2）图8-1中1、2两条以纵轴、横轴为渐近线的双曲线，表示了一定质量的理想气体，在温度不同的两种情况下的两等温线，这说明，一定质量的理想气体在不同温度的条件下，当温度保持不变时，根据p、V变化关系可画出若干条等温线，且每条等温线都遵从玻意耳定律。
图8-1二、学海导航知识基础1.牢记温度、体积和压强三个气体状态参量的符号和单位例：在标准状况下，1mol氧气的体积（）= m3，压强（）=760 ，（t）= 。
分析：这是利用化学知识1mol某气体在标准状况下体积22.4L。
所谓标准状况指的是1个大气压、温度为0℃时的状况。
∴应填入：V；0.0224；p；mgHg；温度；0℃。
2.能说明气体的状态平衡和状态变化的定义例：对于一定质量的气体来说，若它的，和这三个量都不改变，则气体处于某个平衡状态中；若气体的状态发生了变化，这三个量中有个或个将发生变化，只有个量改变而个量不变的情况是不会发生的。
分析：描述气体状态的量是温度、压强和体积三个量，如果状态发生改变，最少有两种参量要发生变化。
3.几种常见的压强单位会换算例：1标准大气压= 毫米汞柱高= Pa；分析：这些单位都是在运算中常用的单位，一定要牢记它们的关系。
答案：760；1.01×1054.能运用平衡的观点，说明被液体（主要是水银）所封闭的气柱的压强 例：试写出图8-2中各装置中气体A 的压强（设大气压为p ）图8-2（1）水银槽中，一端封闭的玻璃管内水银柱高为h ，气柱A 压强p A = 。
（2）水平放置，一端封闭的细长玻璃中水银柱长度为h ，封闭压强p A = 。
（3）竖直放置，开口向下，一端封闭的细长玻璃管中水银柱长为h ，封闭气体压强p A = 。
（4）与水平夹角为α放置、开口向下，一端封闭的细长玻璃中水银柱长为h ，封闭气 体压强p A = 。
（5）一端封闭的U 型玻璃管中水银面高度差为h 的封闭气体A 的压强p A = 。
6.一端封闭的旧玻璃管插入水中，水面高度差为h ，水槽水面高度差为h ，水槽水面高 为H ，被封闭的气体A 的压强p A = 。
分析：这道题都是选气体与水银（或水）交界面为研究对象，分析受压力（压强）的 情况，而后利用平衡计算。
（1）气体A 对液面有向下的压强p A ，液面还受有水银柱向下的作用，p 液=ρgh ，水银 槽水银面受有向下大气压，因液内压强按原大小向各方向传递，∴交界面外受有向上的大气压，p（2）则根据平衡原理可列方程P=p A +ρgh ∴p A =p-ρgh依上述方法，你自己计算一下（2）～（6）各题被封闭气体的压强p A 。
答案：（2）p A =p 。
（3）p A =p-ρHg gh 。
（4）p A =p-ρHg ghsin α。
（4）p A =p+ρHg gh 。
（5）p A =p+ρ水gh5．能用分子动理论来说明气体的温度，体积和压强的实质例：一定质量的气体被封闭在能传热的容器中，当给容器加热时，以下物理量发生改 变的是：（1）气体分子的平均功能；（2）气体分子间的势能； （3）气体分子的平均速率； （4）气体分子的密度；（5）气体分子对容器壁的平均冲力。
分析：给容器加热后，容器把热量传递给气体，使气体内能增加，因为是密闭容器， 所以气体体积不变，气体体积不变即其分子势能不能增大，因此分子平均动能增大，平均动能大则其平均速率要增大，单位时间冲击容器壁的分子数增多且冲击速度增大，这样气体分子对容器壁的平均冲力要增大，因此本题正确答案为：（1），（3），（5）。
6.能叙述气体等温变化的实验结论及玻意耳定律的数学表达式例：一定质量的理想气体，在 的情况下，它的压强与体积成 ，这个结论叫玻意耳定律，其数不表达式可写成或。
答案：温度不变；反比：p1V1=p2V2；pV=C。
7.能用分子动理论来解释玻意耳定律例：一定质量的气体在恒温下体积膨胀，必伴随下列现象发生的有：（1）气体分子总数增多；（2）气体分子密度将减小；（3）气体分子的平均速率大小不变；（4）容器壁受到气体分子的平均冲力增大。
分析：用分子动理论研究此类问题时，先根据气体发生的变化来研究，从题设可看出此问题之气体是在恒温下的体积膨胀，恒温即温度不变，对于理想气体来说，其温度不变时，它的分子平均动能即不变，因此说气体的分子平均速率不变，气体体积膨胀即其体积增大，这样就造成气体冲击容器壁的可能性要减少，不是增大，这样容器壁受到气体的冲力减小。
容器体积增大，气体并未增加或减少，所以分子总数是不变的。
质量不变，体积增大，因此气体密度要减小。
正确答案：（2），（3）8.能利用波意耳定律解决实际问题例：用压强为60个大气压，容器容积为20L的贮气瓶，给容积为280L的真空容器缓慢充气，当充气自然停止后，容器内的压强变为：（1）2个大气压；（2）2.5个大气压；（3）3个大气压；（4）4个大气压。
分析：缓慢充气可视为等温，所以这道题可以看成是把小容器体积增加了280L，即体积变为300L了，这样我们就可用等温变化过程来求解。
答案为（4）。
学法指要例1：在温度不变的情况下，把一根长100cm上端封闭的玻璃管竖直插入一大水银槽中，管口到槽内水银面的距离为管长的一半，如图8-3示，若大气压为75cm水银柱高，求水银进入管内的高度。
图8-3分析：研究对象选被封闭在管内的空气，其初态和末态可从图右侧两图表示出。
在变化过程中管内空气质量和温度都不变，所以可根据玻意耳定律建立起始末状态间的联系。
这就是解此题的思路。
在解时要注意压强单位之选用，这个题还是以毫米汞柱为单位比较方便。
初态：体积100-S（cm）3压强：p末态：体积（100-h）S（cm）3压强：p+(50-h)利用玻意耳定律列方程：p 0·100·S=[p 0+(50-h)](100-h)·S可求出h 1=25cm ，h 2=200cm 。
h 2不合题意，舍去。
说明：玻璃管重量一定，随着没入深度增加，气体压强增大，当玻璃管没入到一定深 度时会达到平衡的。
例2：在做验证玻意耳定律的实践时，用长h=15cm 的水银柱把一端封闭的横截面均匀 的玻璃管内空气与外界隔开，管水平时，量得空气柱长l 1=24cm ，管口向上竖直放置时，管内空气柱长度l 2=20cm 求：（1）实验时的大气压强。
（2）管在开口向上，并跟水平成30°角时，空气柱的长度l 3=？ （3）管在开口向下，并与水平成30°角时，空气柱的长度l 4=？（4）管在开口竖直向下时，空气柱l 5=？分析：在做实验时温度保持不变，研究对象选管内被封闭的空气，当它从一种状态变 为另一状态时是遵循玻意耳定律的。
第1个状态：p 1=p 0 V 1=l 1S第2个状态：p 2=p 0+h V 2=l 2S 第3个状态：p 3=p 0+hsin30° V 3=l 3S 第4个状态：p 4=p 0-hsin30° V 4=l 4S第5个状态：p 5=p 0-h V 5=l 5S 。
根据玻意耳定律，可用第一状态的p 1V 1分别和其他状态的pV 相等，即可求解。
解略，答案：（1）75cmHg ；（2）l 3=21.8cm ；（3）l 4=26.67cm ；（4）l 5=30cm 。