4-2 材料的热学性能

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配位氢化物储氢材料 Mg( BH4 ) 2 的研究进展

配位氢化物储氢材料 Mg( BH4 ) 2 的研究进展

第29卷 第4期Vo l 29 No 4材 料 科 学 与 工 程 学 报Journal of M aterials Science &Engineering 总第132期Aug.2011文章编号:1673-2812(2011)04-0639-08配位氢化物储氢材料Mg(BH 4)2的研究进展陈君儿,熊智涛,吴国涛,褚海亮,陈 萍(中国科学院大连化学物理研究所,复合氢化物材料化学研究组,辽宁大连 116023)摘 要 M g (BH 4)2是一种新型配位氢化物储氢材料,因具有较高的质量储氢密度(14.8w t.%)和体积储氢密度(112g/L)而备受关注。

本文系统概述了近年来有关Mg (BH 4)2的诸多研究成果,主要包括Mg (BH 4)2合成,晶体结构解析及其储氢性能的表征研究。

在这些研究基础上,对该材料在储氢应用中可能涉及的动力学及热力学问题进行分析,同时预测该体系未来的研究方向和发展趋势。

关键词 储氢;硼氢化镁;热分解;晶体结构中图分类号:T K91 文献标识码:AReview on Hydrogen Storage in Mg(BH 4)2CHEN Jun -er,XIONG Zh-i tao,WU Guo -tao,CHU Ha-i liang,CHEN Ping(Dalian Institute of C hemical Physics,Chinese Academy of Science,Dalian 116023,C hina)Abstract M agnesium borohy dride M g (BH 4)2,having gravim etric and vo lum etric hydrog en densities of 14.9w t.%and 112g /L,respectively,is considered as one of the mo st promising materials fo r hydrogen storag e.Ex tensive inv estig ations have been paid on this com plex hy dride in the past few y ears.We summ ar ized resear ch prog resses on the sy nthesis,crystal structure and hydrog en storage perfo rmance of M g(BH 4)2in thispaper.Pending issues,such as kinetic barrier and reversibility o f hy drog en storage in M g (BH 4)2,w ere discussed,and further development of this sto rage m aterial w as sugg ested.Key words hydro gen stor ag e;m ag nesium bo rohydride;ther mal decomposition;cry stal structure收稿日期:2010-09-16;修订日期:2010-11-02基金项目:百人计划资助项目(KGC X2-YW -806)和中国科学院知识创新工程资助项目(KJCX2-YW -H 21)作者简介:陈君儿(1986-),女,浙江舟山人,硕士研究生,研究方向:储氢材料制备及其性能研究。

《材料物理性能》课后习题答案

《材料物理性能》课后习题答案

《材料物理性能》第一章材料的力学性能1-1一圆杆的直径为2.5 mm 、长度为25cm 并受到4500N 的轴向拉力,若直径拉细至2.4mm ,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变,并比较讨论这些计算结果。

解:由计算结果可知:真应力大于名义应力,真应变小于名义应变。

1-5一陶瓷含体积百分比为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa),试计算其上限和下限弹性模量。

若该陶瓷含有5 %的气孔,再估算其上限和下限弹性模量。

解:令E 1=380GPa,E 2=84GPa,V 1=0.95,V 2=0.05。

则有当该陶瓷含有5%的气孔时,将P=0.05代入经验计算公式E=E 0(1-1.9P+0.9P 2)可得,其上、下限弹性模量分别变为331.3 GPa 和293.1 GPa 。

0816.04.25.2ln ln ln 22001====A A l l T ε真应变)(91710909.4450060MPa A F =⨯==-σ名义应力0851.0100=-=∆=AA l l ε名义应变)(99510524.445006MPa A F T =⨯==-σ真应力)(2.36505.08495.03802211GPa V E V E E H =⨯+⨯=+=上限弹性模量)(1.323)8405.038095.0()(112211GPa E V E V E L =+=+=--下限弹性模量1 / 101-6试分别画出应力松弛和应变蠕变与时间的关系示意图,并算出t = 0,t = ∞ 和t = τ时的纵坐标表达式。

解:Maxwell 模型可以较好地模拟应力松弛过程:V oigt 模型可以较好地模拟应变蠕变过程:以上两种模型所描述的是最简单的情况,事实上由于材料力学性能的复杂性,我们会用到用多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合而成的复杂模型。

我对材料科学四要素的认识

我对材料科学四要素的认识

我对材料科学四要素的认识武晓博材料科学是上世纪五十年代提出的,以研究和揭示固体材料性质规律为主的一门科学,与能源、信息并列为现代科学技术的三大支柱。

随着高技术的兴起,又把新材料与信息技术、生物技术并列作为新技术革命的重要标志。

如今,材料已成为国民经济建设、国防建设和人民群众生活的重要组成部分。

一般所说的材料,包括传统材料和各种新型材料。

材料科学的任务,就是研究材料的性质、使用性能、结构与成分、合成与加工这四者间的关系,因而将其称为材料科学的四个基本要素。

1、材料的性质。

材料的性质是功能特性和效用的描述符,是材料对电、磁、光、热、机械载荷的反应,包括力学性质、物理性质以及化学性质。

(1)力学性质。

包括强度、硬度、刚度、塑性、韧性等。

强度:材料抵抗外应力的能力;硬度:材料在表面上的小体积内抵抗变形或破裂的能力;刚度:外应力作用下材料抵抗弹性变形能力;塑性:外力作用下,材料发生不可逆的永久性变形而不破坏的能力;韧性:材料从塑性变形到断裂全过程中吸收能量的能力。

(2)物理性质。

包括电学性质、磁学性质、光学性质及热学性质等。

电学性质:主要包括材料的导电性、绝缘性及介电性等;磁学性质:主要包括材料的抗磁性、顺磁性及铁磁性等;光学性质:主要包括材料的光反射、光折射、光学损耗及光透性等;热学性质:主要包括材料的导热性、热膨胀、热容和熔化等。

(3)化学性质包括催化性质及防化性质等。

2、材料的性能。

在某种环境或条件作用下,为描述材料的行为或结果,按照特定的规范所获得的表征参量,称为材料的性能。

包括力学性能、(1)力学性能。

弹性表征:包括弹性极限、屈服强度、比例极限等;塑性表征:包括延伸率、断面收缩率、冲杯深度等;硬度表征:包括布氏硬度、洛氏硬度、维氏硬度等;刚度表征:包括弹性模量、杨氏模量、剪切模量等;疲劳强度表征:包括疲劳极限和疲劳寿命等;抗蠕变性表征:包括蠕变极限和持久强度等;韧性表征:包括断裂韧性和K IC和断裂韧性J IC等。

4金属的热性能

4金属的热性能
升高(或降低)1℃时,吸收(或放出)的 热量(Q)称为这种物质的热函(比热)。
③比热的表达式
c = ——Q—— m(T2-T1)
式中:T1 —— 初温(K),T2—— 末温(K) Q —— 从T1升高到T2所需的热量(能量)(J) Q>0时为吸热,Q<0时为放热 m —— 物体的质量(kg)
4. 热膨胀
分子动能:由于分子热运动而具有的能。 分子势能:由于分子间存在着相互作用而具有
的能。
b. 热量——任何物体(系统)都具有内能,可以通 过热传递与做功(摩擦生热就是指这个, 机械能转化为热能)来提高物体内能,而 通过热传递所产生的热能就称为热量。
用Q表示热量,热量的国际单位是焦耳(J), 但习惯上常用卡(cal)。
金属的导热性的高低用导热率(K)来表示 表达式为:
K 式中:
=
(1/3)λ
μ
C1N
μ — 电子无秩序运动的迁移率
C1 —电子热容
N— 单位体积中的电子数
λ— 电子的平均自由行程
N↑ 热能↑ K↑ μ ↑ 热能↑ K↑
②热导率与电导率的关系
将金属的热导率 K = (1/3)λ μ C1N
除以电导率
γ= ——Ne—2τ = Neμ m
方向无关而玻尔贴热Q与电流的方向有关,利用这一点可以将
这两种热分开。
玻尔贴热量Q 与两个金属的性质有关,与通过电流的时间τ和
电流强度I 成正比。
Q=πIτ 式中 π——玻尔贴系数
2. 玻尔贴效应的物理解释
电子在导体中运动形成电流。由于电子在不同的金属材料中
处于不同的能级,当它从高能级向低能级
A
运动时,便释放出多余的能量;相反,
§2-3 热性能

材料性能学课程教学大纲

材料性能学课程教学大纲

《材料性能学》课程教学大纲课程名称(英文):材料性能学(Properties of Materials)课程类型:学科基础课总学时: 72 理论学时: 60 实验(或上机)学时: 12学分:4.5适用对象:金属材料工程一、课程的性质、目的和任务本课程为金属材料工程专业的一门专业基础课,内容包括材料的力学性能和物理性能两大部分。

力学性能以金属材料为主,系统介绍材料的静载拉伸力学性能;其它载荷下的力学性能,包括扭转、弯曲、压缩、缺口、冲击及硬度等;断裂韧性;变动载荷下、环境条件下、高温条件下的力学性能;摩擦、磨损性能以及其它先进材料的力学性能等。

物理性能概括介绍常用物理性能如热学、电学、磁学等的基本参数及物理本质,各种影响因素,测试方法及应用。

通过本课程的学习,使学生掌握材料各种主要性能指标的宏观规律、物理本质及工程意义,了解影响材料性能的主要因素,了解材料性能测试的原理、方法和相关仪器设备,基本掌握改善或提高材料性能指标、充分发挥材料潜能的主要途径,初步具备合理的选材和设计,开发新型材料所必备的基础知识和基本技能。

在学习本课程之前,学生应学完物理化学、材料力学、材料科学基础、钢的热处理等课程。

二、课程基本要求根据课程的性质与任务,对本课程提出下列基本要求:1.要求学生在学习过程中打通与前期材料力学、材料科学基础等课程的联系,并注重建立与同期和后续其它专业课程之间联系以及在生产实际中的应用。

2.能够从各种机器零件最常见的服役条件和失效现象出发,了解不同失效现象的微观机理,掌握工程材料(金属材料为主)各种力学性能指标的宏观规律、物理本质、工程意义和测试方法,明确它们之间的相互关系,并能大致分析出各种内外因素对性能指标的影响。

3.掌握工程材料常用物理性能的基本概念及影响各种物性的因素,熟悉其测试方法及其分析方法,初步具备有合理选择物性分析方法,设计其实验方案的能力。

三、课程内容及学时分配总学时72,课堂教学60学时,实验12学时。

材料科学基础I 第四章 (凝固与结晶)

材料科学基础I  第四章  (凝固与结晶)

本章应掌握以下内容: 本章应掌握以下内容: 1. 金属凝固的过程和现象 2. 凝固和结晶的热力学条件 3. 几个重要概念:过冷度,临界晶核半径,临界形核功, 几个重要概念:过冷度,临界晶核半径,临界形核功, 形核率,均匀形核,非均匀形核, 形核率,均匀形核,非均匀形核,成分过冷 4. 冷却速度、过冷度对凝固过程和凝固组织的影响 冷却速度、 5. 液—固界面的结构及晶体生长形态 固界面的结构及晶体生长形态 6. 成分过冷对晶体生长形态的影响 7. 单相固溶体的长大 8. 两相共晶体的长大
三、近程有序(Short range order) 近程有序
由于有序原子集团的尺寸很小, 由于有序原子集团的尺寸很小,所以把液态金属结构的特点 概括为近程有序 温度降低,这些近程有序的原子集团( 近程有序。 概括为近程有序。温度降低,这些近程有序的原子集团(又称 晶胚Embryo)尺寸会增大;当具备结晶条件时,大于一定尺 为晶胚 )尺寸会增大;当具备结晶条件时, 寸的晶胚就会成为晶核 晶核(Nucleus)。晶核的出现就意味着结晶开 寸的晶胚就会成为晶核 。 始了。 始了。 综上所述,接近熔点的液态金属是由许多“原子集团”组成, 综上所述,接近熔点的液态金属是由许多“原子集团”组成, 其中原子呈规律排列,结构与原固体相似(近程有序);但是 其中原子呈规律排列,结构与原固体相似(近程有序);但是 ); 金属液体中存在很大的能量起伏,热运动激烈。 金属液体中存在很大的能量起伏,热运动激烈。原子集团的大 小不等,存在时间很短,时聚时散,空位较多。 小不等,存在时间很短,时聚时散,空位较多。原子集团之间 存在“空穴”和一些排列无序的原子。 存在“空穴”和一些排列无序的原子。
三、结晶的驱动力
∆G=GS‒GL<0,符合热力学第二定律。 ,符合热力学第二定律。 单位体积金属结晶时自由能的变化: 单位体积金属结晶时自由能的变化: ∆Gv=GS‒GL=(HS‒TSS) ‒(HL‒ TSL)= (HS‒ HL) ‒T (SS ‒ SL) = ‒∆Hm+ T∆S = ‒∆Hm+T(∆Hm/Tm) = ‒∆Hm(Tm‒T)/Tm =(‒∆Hm/Tm) ∆T ‒ ∆T=Tm‒T,称为过冷度 ,称为过冷度 ∆Hm,即结晶潜热 m 即结晶潜热L ∆Gv(<0)就是结晶的驱动力,∆T越大,结晶的驱动力越大。 就是结晶的驱动力, 越大 结晶的驱动力越大。 越大, 就是结晶的驱动力

材料四要素

材料四要素

氯化钠晶体
氯化钠内部质点排列
扫描隧道显微镜所探测到的石墨层面的碳原子排列
材料结构的分类:
晶体结构
原子排列短程有序,无周期。
非晶态固体的性能是各向同性的
非晶体
晶体
原子排列长程有 序,有周期
准晶体
原子排列长程有 序,无周期。
材料结构的分类:
晶体周期性
晶体结构
布喇菲(Bravais) 空间点阵学说:理想晶体的内部结构是组成晶 体的原子、分子或原子团等在三维空间中有规则地周期性重复排列, 这种周期性排列是晶体最基本的特点,也是研究晶体各种物理性质 的重要基础。 ◎ 布喇菲点阵 组成晶体的原子、离子、分子或原子团统称为晶体的基本结构 单元,简称基元。 为了简单明了地认识晶体的几何规则性,我们可以把晶体中的 基元用处在那个位置的几何点来代替,这样就得到了一个晶体基元 周期性排列的点的集合,它就称为“晶格”(或点阵),这些点被 称为格点。因此,可以说晶体的结构是由组成晶体的基元加上空间 点阵来决定的。
弹性:反映晶格中原子在外力作用下自平衡位臵产生可逆位移的力 学性能之一。 塑性:外力作用下,材料发生不可逆的永久性变形而不破坏的能力。
强度:材料在载荷作用下抵抗明显的塑性变形或破坏的最大能力。 刚度:材料力学中的弹性模量。它的物理意义是指材料产生单位弹 性的相对变形所需的应力。外应力作用下材料抵抗弹性变形能力。 韧性:材料从塑性变形到断裂全过程吸收能量的能力。 硬度:材料在表面上的小体积内抵抗变形或破裂的能力。
巨磁阻效应:是指磁性材料的交变阻抗随外磁场显著 变化的效应 。
电致发光:在电场的作用下电子在发光层内高速运
动, 激活发光材料原子使其发生能级跃迁而发光。
材料的化学性质
材料的腐蚀:材料受环境介质的化学、电化学作用而

材料科学与工程的四要素

材料科学与工程的四要素

材料科学与工程的四要素材料科学与工程,听起来是不是有点高大上?其实,里面的门道可不少,今天咱们就来轻松聊聊这四个基本要素,让你对这门学科有个更直观的了解。

话说回来,谁说科学就得死板呢?咱们也能把它说得活灵活现!1. 材料的种类首先,得说说材料的种类。

生活中我们见到的材料,可以说是五花八门,简直是琳琅满目。

你看,金属、陶瓷、聚合物、复合材料,每种材料都有它独特的性格,就像人一样,铁汉子就得是金属,温柔的小仙女就得是聚合物。

金属的强度和导电性让它在建筑和电子产品中呼风唤雨,而陶瓷呢,坚硬耐磨,还能抵抗高温,简直是厨房里的得力助手。

而聚合物的轻便和灵活性则让它成为了生活中的“百变女王”,从塑料袋到手机壳,全都少不了它的身影。

1.1. 金属的魅力说到金属,那可真是不可小觑!从古代的青铜器到现代的飞机制造,金属材料的应用无处不在。

想象一下,金属的强度能支撑起高楼大厦,而它的导电性又让电流畅通无阻,真是现代生活的脊梁。

1.2. 陶瓷的坚韧而陶瓷呢,更是个沉稳的“老司机”。

它的耐热性让你在烤箱里随意折腾,绝对不会怕!从日常的茶具到高级的工艺品,陶瓷都能带给你一种优雅的感觉。

2. 材料的性能接下来,我们聊聊材料的性能。

这可是材料科学的“绝对主角”,性能好坏直接关系到它能否胜任某个角色。

就像演员一样,不是每个人都能演好英雄,材料也有自己的“拿手绝活”。

2.1. 力学性能材料的力学性能,包括强度、韧性和硬度,这些就像是材料的身体素质。

强度高的材料,简直就像是个“拳击手”,能抵挡住各种冲击;而韧性好的材料,则是个“铁人”,即使被折腾也不会轻易断裂。

2.2. 热学性能然后就是热学性能了。

某些材料在高温下依然能保持稳定,而某些材料则可能在热浪中“崩溃”,这可不是开玩笑。

像一些耐火材料,就像是一位“消防员”,时刻准备着应对高温的挑战。

3. 材料的加工再说到材料的加工,这个环节就像是把原材料变成美食的厨师。

无论是铸造、焊接,还是切割,每种加工方法都有自己的诀窍和窍门,能让材料变得更加适合实际应用。

浅谈二苯甲烷双马来酰亚胺二元芳香胺环氧固化体系的力学性能及热学性能

浅谈二苯甲烷双马来酰亚胺二元芳香胺环氧固化体系的力学性能及热学性能

浅谈二苯甲烷双马来酰亚胺二元芳香胺环氧固化体系的力学性能及热学性能摘要:以4,4'-亚甲基-双(2-氯苯胺)(MOCA)和二苯甲烷双马来酰亚胺(BDM)为原料,通过Michael加成制得环氧树脂(E-44)固化剂BDM-MOCA,探讨了BDM-MOCA对BDM-MOCA/MOCA/E-44固化体系力学性能、热稳定性、动态热力学性能以及阻燃性能的影响。

结果表明,固化体系的力学性能随BDM-MOCA量的增加先增加后减小;体系起始分解温度和T5%分解温度随BDM-MOCA用量的增加均有所下降;玻璃态的贮能模量随BDM-MOCA用量增加逐渐增大,同时,玻璃化转变温度(T真)则逐渐减小;阻燃性能随BDM-MOCA用量增加而提高。

关键词:BDM;MOCA;力爭性能;热学性能本研究在MOCA中引入二苯甲烷双马来酰亚胺(BDM)中的双马来酰亚胺刚性基团,通过Michael加成反应合成固化剂BDM-MOCA,将BDM-MOCA和MOCA按照不同配比组成混合固化剂固化E-44,并对固化体系进行了力学性能和热学性能等方面的研究。

1实验部分1.1实验原料环氧树脂E-44,工业级,岳阳石化股份有限公司;二苯甲烷双马来酰亚胺(BDM),分析级,上海笛柏化学品技术有限公司;4,4'-亚甲基-双(2-氯苯胺)(MOCA),分析级,山东佰仟化工有限公司。

1,2-二氯乙烷、三乙胺、无水乙醇,分析级,国药集团化学试剂有限公司。

1.2仪器与设备TGA2型热重差热分析仪(TG),瑞士梅特勒一托利多公司;Inston 3360型万能材料试验机,美国因斯特朗公司;ZR-01型氧指数测定仪,青岛山纺仪器有限公司;Q800型动态力学热分析仪,美国TA公司;OJN-9302型塑料水平垂直燃烧试验机,深圳市欧杰诺科技有限公司;GT-7045型悬臂梁冲击测试机,高铁检测仪器(东莞)公司。

1.3BDM-MOCA的合成及其E-44固化体系的制备将一定量的MOCA溶于二氯乙烷中并在65℃下搅拌溶解,然后通过恒压滴液漏斗加入一定量的BDM二氯乙烷溶液,同时分3次加入催化剂三乙胺,滴加完之后保温3h。

第四章纳米固体材料全

第四章纳米固体材料全
为了防止无压烧结过程中晶粒的长大,在主 体粉中掺入一或多种稳定化粉体使得烧结后的 试样晶粒无明显长大并能获得高的致密度.
4.4.2 纳米金属材料的制备
目前比较成熟的纳米金属材料的制备方法主要有: 惰性气体蒸发原位加压法、高能球磨法和非晶晶化法
1.惰性气体蒸发原位加压法 一步法”的步骤是: (1)制备纳米颗粒; (2)颗粒收集; (3)压制成块体。上述步骤一般都是在真空下进行
1.红外吸收 对纳米材料红外吸收的研究表明,红外吸收谱中出现蓝移和宽化。 2.荧光现象 用紫外光激发掺Cr和Fe的纳米相Al2O3时,在可见光范围观察到新的荧 光现象 3.光致发光 光致发光是指在一定波长的光照射下,被激发到高能级的电子重新跃人 低能级,被空穴捕获而发光的微观过程。电子跃迁可分为两类:非辐射 跃迁和辐射跃迁。当能级间距很小时,电子通过非辐射跃迁而发射声子, 不能发光;只有当能级间距较大时,才有可能发射光子,实现辐射跃迁 而发光。退火温度低于673K时,纳米非晶氮化硅块体在紫外光到可见光
4.5.3 在磁学方面的应用 具有铁磁性的纳米材料(如纳米晶Ni、
Fe2O3、Fe3O4等)可作为磁性材料。铁磁 材料可分为软磁材料(既容易磁化又容易去 磁)和硬磁材料(磁化和去磁都十分困难)。 此外,纳米铁氧体磁性材料,除可作软磁
材料和硬磁材料外,还可作:旋磁材料、 矩磁材料和压磁材料。
4.5.4 在电学方面的应用 纳米材料在电学方面主要可以作为导电
范围的发光现象与常规非晶氮化硅不同,出现6个分立的发光带,
4.3.4 纳米固体材料磁学性能(自学)
1.饱和磁化强度 2.磁性转变
由于纳米材料颗粒尺寸很小,这就可能使一些抗磁 体转变为顺磁体。 3.超顺磁性 4.居里温度
居里温度:铁磁质转变为顺磁质时的温度。铁磁质 在高于居里温度时变为顺磁质。不同的铁磁质居里 温度不同。例如铁是769C;镍是358C;钴是1131C。

PVDF简介中文

PVDF简介中文

拉伸蠕变 3 #850 #1000 #1500 #2300 T10 4 3 /mm 2 1 0 0.01 0.1 1 时间 10 /h 100 1000 0 0.01 0.1 #850 #1000 #1500 #2300 T10
Fleuxial Creep
/%
2
变形
1
变形
1 时间
/h
10
100
图 3 拉伸蠕变
拉伸强度 /MPa
40 30 20 10 0 0 50 100 温度 /℃ 150 200
蠕变伸长 /%
6
2
0 0.1 1 10 时间 /h 100 1000
图表1 温度与拉伸强度图
图表 2 拉伸嚅变图
6
机械性能 (续)
拉伸蠕变与弯曲蠕变 (拉伸标准 ISO899-1、Fleuxial ISO899-2 23℃、8MPa ) 下图是不同类型KF树脂(共聚与均聚)在室温下的蠕变性能,共聚的蠕变性比均聚的蠕变有增大趋势, 然而也有数值与均聚相当的共聚级别。
2
KF树脂的介绍
☆树脂概述
吴羽 KF 树脂 即为聚偏二氟乙烯(PVDF), 最早于1970由日本公司生产出来,KF树脂是一种极好的 耐高温工程塑料,具有与其它一般工程塑料一样的加工性能。常用于耐高温、耐腐蚀与耐老化方面, 具体的一些用途包括锂电池上的粘结剂、钓鱼线、各种弦乐器上的弦、电解用的管道与阀门等。
Temperature /℃
图8
熔点与结晶化温度与温度图
图 9 热分解重量图
8
电性能
KF树脂的电性能 由于KF树脂有很强的偶极矩,所以它的介电常数很大约10(没有极化)。普通树脂电阻系数小,其介电常数 就高,KF树脂却保持很高的介电常数。介电损失的值较大约为0.013,因此具有良好的绝缘破坏强度。

材料科学基础 4-2二元相图及其类型_OK

材料科学基础 4-2二元相图及其类型_OK

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nf 的溶解度变化线
●凝固过程:
合金1:L L 合金2 :L L
21
●不平衡凝固
◆伪共晶
在非共晶成分处获得100%的共晶组 织,只能在非平衡条件下得到。
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22
后退
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◆不平衡共晶
m点以左,n点以右合金不平衡凝固时出现的 共晶组织 。
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◆离异共晶
当初相较多,当发生 共晶反应时,与当初相相 同的一相优先形核,将另 一相推到最后处形成,失 去了共晶形貌,即组织为 离异组织。
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●包晶相图
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1.包晶型反应有何特点?与 共晶反应相比,你能否总结 其规律?
2.分析其冷凝过程,比较平 衡与非平 衡凝固的异同?
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(4)共析反应:在某一恒温下,一定成分 的固相同时分解成两个成分与结构不同的固 相反应。 (5)包析反应:两个不同成分的固相,在 某一恒温下相互作用生成另一固相的反应。
表5-6是对以上反应类型的总结
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二元相图的分析方法
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一、二元相图的一些基本规律
(1)相接触法则:在二元相图中,相邻相区 的相数差为1,点接触除外。 (2)在二元相图中,三相平衡一定是一条水 平线,该向上一定与3个单相区有点接触,其
系中一切具有相同的物理性能与化学性
能的均匀部分,与其它有明显界面分开,
超越界面会有性质突变,否则仍为同一
相。
3
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对于合金系统来说,要保持物理性能、 化学性能相同则要满足:成分相同和结 构相同。

第二篇 材料四要素

第二篇 材料四要素

材料科学与工程的四个基本要素材料工程材料科学与工程四面体材料科学与工程的四个基本要素:材料科学与工程的四个基本要素材料科学与工程的四个基本要素材料的性质材料的性质材料的性质材料的性质材料的性质材料的性质材料的性质机械电学机械磁学光学电致伸缩压电特性磁致伸缩巨磁阻效应电致发光材料的性质电致伸缩----压电特性巨磁阻效应:是指磁性材料的交变阻抗随外磁场显材料的性质材料的材料的组成与结构固定时,材料的便是组成材料的排列方式和空间分布材料的材料的组成与结构材料的材料的组成与结构共价键是一种强吸引力的结合键。

当两个相同原分子键又叫范德瓦尔斯键,是最弱的一种结合键。

材料的材料的组成与结构二、结合键对材料性能的影响材料的材料的组成与结构2.陶瓷材料材料的材料的组成与结构材料的材料的组成与结构材料的材料的组成与结构.非晶体材料的材料的组成与结构晶体和非晶体的转化加热后,熔化的琥珀会部分出现结晶;拉伸状态下的尼龙纤维强化且晶化。

琥珀晶态SiO2Si O 空间点阵格架材料的材料的组成与结构③体积要最小。

材料的材料的组成与结构Z材料的材料的组成与结构材料的材料的组成与结构十四种点阵三斜P 单斜P 单斜C 正交P 正交C 正交F 正交I 六方H 三方R 四方P 四方I 立方P 立方I 立方F材料的材料的组成与结构二、结晶指数晶向:在晶格中,任意两原子之间的连线所指的方向材料的材料的组成与结构用密勒(Miller)指数对晶格中某一原子排列在空间的位向进行标定。

晶向指数:标定方法:1. 建立坐标系,结点为原点,三棱为方向,晶格常数为单位;2. 在晶向上任两点的坐标(x1,y1,z1)(x2,y2,z2)。

(若平移晶向或坐标,让第一点在原点则下一步更简单);3. 计算x2-x1:y2-y1:z2-z1;4. 化成最小、整数比u:v:w ;5. 放在方括号[uvw]中,不加逗号,负号记在上方。

在晶格中由一系列原子所构成的平面称为晶面。

自编教材第四章_材料的导电性能

自编教材第四章_材料的导电性能

第四章 材料的导电性能材料的导电性能是材料物理性能的重要组成部分,导体材料在电子及电力工业中得到广泛的应用,同时,表征材料导电性的电阻率是一种对组织结构敏感的参量,所以,可通过电阻分析来研究材料的相变。

本章主要讨论材料的导电机理,影响材料导电因素以及导电性能参数的测量和应用。

还对材料的超导电性能、热电性能以及半导体性能等作简要介绍。

第一节 材料的导电性一、 电阻与导电的基本概念当在材料的两端施加电压V 时,材料中有电流I 流过,这种现象称为导电,电流I 值可用欧姆定律表示,即I = RV (4-1) 式中:R 为材料电阻,其值不仅与材料的性质有关,而且还与其长度L 及截面积S 有关,因此R = ρSL (4-2) 式中:ρ称为电阻率,它在数值上等于单位长度和单位面积上导电体的电阻值,可写为 ρ = R L S(4-3)由于电阻率只与材料本性有关,而与导体的几何尺寸无关,因此评定材料导电性的基本参数是ρ而不是R 。

电阻率的单位为Ω· m (欧·米)。

在研究材料的导电性能时,还常用电导率σ,电导率σ为电阻率的倒数,即σ =1 (4-4) 电导率的单位为Ω-1· m -1。

式(4-3)和式(4-4)表明,ρ 愈小,σ 愈大,材料导电性能就越好。

根据导电性能的好坏,常把材料分为导体、半导体和绝缘体。

导体的ρ 值小于10-2 Ω· m ;绝缘体的ρ值大于1010Ω· m ;半导体的ρ值介于10-2 ~ 1010Ω· m 之间。

虽然物质都是由原子所构成的,但其导电能力相差很大,这种现象与是物质的结构与导电本质有关。

二、导电的物理特性1、载流子电流是电荷在空间的定向运动。

任何一种物质,只要有电流就意味着有带电粒子的定向运动,这些带电粒子称为载流子。

金属导体中的载流子是自由电子,无机材料中的载流子可以是电子(负电子、空穴)、离子(正、负离子,空位)。

载流子为离子或离子空穴的电导称为离子式电导,载流子为电子或电子空穴的电导称为电子式电导。

3,4 ̄二硝基吡唑的晶体形貌、力学性能和感度的计算模拟

3,4 ̄二硝基吡唑的晶体形貌、力学性能和感度的计算模拟

doi:10.3969/j.issn.1001 ̄8352.2021.04.0033ꎬ4 ̄二硝基吡唑的晶体形貌㊁力学性能和感度的计算模拟❋雷㊀伟㊀罗一鸣㊀李秉擘㊀王红星㊀杨㊀斐㊀王㊀浩西安近代化学研究所(陕西西安ꎬ710065)[摘㊀要]㊀利用MaterialStudio(MS)软件中Morphology模块所包含的GrowthMorphology(GM)㊁Bravais ̄FriedelDonnay ̄Harker(BFDH)和EquilibriumMorphology(EM)3种方法ꎬ计算了3ꎬ4 ̄二硝基吡唑(DNP)的晶面参数ꎬ预测了晶体的生长习性和自然生长晶形ꎮ采用分子动力学方法模拟计算了DNP㊁1ꎬ3ꎬ5 ̄三硝基甲苯(TNT)和2ꎬ4 ̄二硝基苯甲醚(DNAN)的力学性能和感度ꎮ结果表明:3种方法计算得到的DNP晶体的形貌分别近似为梭形㊁短圆柱形和椭球形ꎬ综合分析ꎬDNP晶体的形貌更可能为梭球形ꎻDNP的拉伸模量E大于TNT和DNANꎬ体积模量K大于TNT而小于DNANꎬ剪切模量G要大于TNT和DNANꎬ其韧性要弱于TNT和DNANꎻDNP和DNAN的引发键最大键长相同且比TNT低ꎬDNP的内聚能密度与DNAN基本持平且均大于TNTꎮ[关键词]㊀DNPꎻDNANꎻTNTꎻ形貌ꎻ力学性能[分类号]㊀TQ560.1ComputationalSimulationofCrystalMorphologyꎬMechanicalPropertiesandSensitivityof3ꎬ4 ̄DinitropyrazoleLEIWeiꎬLUOYimingꎬLIBingboꎬWANGHongxingꎬYANGFeiꎬWANGHaoXi anModernChemistryResearchInstitute(ShaanxiXi anꎬ710065)[ABSTRACT]㊀Crystalsurfaceparametersꎬgrowthhabitandnaturalmorphologyof3ꎬ4 ̄dinitropyrazole(DNP)werecalculatedbythemethodsofGrowthMorphology(GM)ꎬBravais ̄FriedelDonnay ̄Harker(BFDH)andEquilibriumMor ̄phology(EM)containedintheMorphologymoduleofMaterialStudio(MS)software.Mechanicalpropertiesandsensitivi ̄tyofDNPꎬ1ꎬ3ꎬ5 ̄trinitrotoluene(TNT)and2ꎬ4 ̄dinitrobenzyme(DNAN)werecalculatedbymoleculardynamicssimula ̄tion.ResultsshowthatthemorphologiesofDNPcrystalscalculatedbythethreemethodsareshuttleꎬshortcylinderandel ̄lipsoidꎬrespectivelyꎬandthemorphologyofDNPcrystalismorelikelytobeshuttlespherebycomprehensiveanalysis.TensilemodulusEofDNPisgreaterthanthatofTNTandDNAN.BulkmodulusKofDNPisgreaterthanthatofTNTꎬbutlessthanthatofDNAN.ShearmodulusGofDNPisgreaterthanthatofTNTandDNAN.AnditstoughnessisweakerthanthatofTNTandDNAN.ThemaximumbondlengthsofDNPandDNANarethesameꎬandtheyarelowerthanthatofTNT.CohesiveenergydensityofDNPisalmostthesameasthatofDNANandhigherthanthatofTNT.[KEYWORDS]㊀DNPꎻDNANꎻTNTꎻmorphologyꎻmechanicalproperty引言近年来ꎬ随着含能材料领域的不断发展和军方对武器弹药的高能钝感要求越来越迫切ꎬ新型的含能材料被不断研发合成出来ꎮ3ꎬ4 ̄二硝基吡唑(DNP)是一种新型的熔铸炸药载体ꎮPrice等[1]研究发现ꎬDNP是一种低熔点的单质炸药ꎬ其能量和感度均优于TNTꎬ有望替代TNT作为一种熔铸载体炸药ꎮ国内科研工作者对DNP的性能也进行了探索研究ꎮ郭俊玲等[2]研究表明ꎬDNP是能够替代TNT的较具潜力的候选物质ꎬ其物化性能以及与其他高能化合物(如RDX或HMX)的组合配方将会成为以后含能化合物的研究热点ꎮ唐伟强等[3]采用毛第50卷㊀第4期㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀Vol.50㊀No.4㊀2021年8月㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀ExplosiveMaterials㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀Aug.2021❋收稿日期:2021 ̄02 ̄27第一作者:雷伟(1993 ̄)ꎬ男ꎬ助理研究员ꎬ主要从事熔铸炸药配方设计及性能模拟研究ꎮE ̄mail:997343585@qq.com通信作者:李秉擘(1982 ̄)ꎬ男ꎬ工程师ꎬ主要从事熔铸炸药配方及工艺研究ꎮE ̄mail:lbb500@sina.com细血管法测得DNP的熔点为86.5ħꎻ试验测得DNP(ρ=1.65g/cm3)的爆速为7633m/sꎬ爆热为4326kJ/kgꎻ理论计算表明ꎬDNP/CL ̄20混合熔铸炸药在能量输出方面具有明显的优势ꎬDNP是熔铸炸药TNT的理想替代物ꎮ姚如意等[4]研究表明:RDX㊁HMX和CL ̄20在DNP中的溶解度分别为12.28㊁2.64g和7.03gꎮRDX和HMX在DNP中溶解前㊁后的晶型一致ꎬ而CL ̄20在DNP中溶解后回收的晶型由ε型变为β型ꎬ发生了转晶ꎮ当前ꎬ并未见关于DNP晶体形貌和力学性能方面的报道ꎮ高能炸药的性能可以通过改变晶体尺寸㊁形貌㊁纯度㊁晶粒间的空隙微结构等物理特性而改变[5]ꎮ利用计算机技术对晶体生长形态进行模拟已经得到应用[6 ̄9]ꎮ因此ꎬ运用分子动力学模拟方法对DNP的晶体形貌㊁力学性能和感度进行模拟计算ꎬ以期为DNP在混合炸药中的应用提供参考ꎮ1㊀分子动力学模拟根据DNP的晶胞结构(图1)ꎬ利用MaterialStu ̄dio(MS)软件中的Morphology模块ꎬ采用GrowthMorphology(GM)㊁Bravais ̄FriedelDonnay ̄Harker(BFDH)和EquilibriumMorphology(EM)3种方法分别计算DNP各个晶面参数ꎬ预测晶体的生长习性和自然生长晶形ꎮ㊀㊀㊀㊀㊀图1㊀DNP晶胞结构Fig.1㊀CellstructureofDNP㊀㊀利用AmorphousCell模块ꎬ构建TNT㊁2ꎬ4 ̄二硝基苯甲醚(DNAN)和DNP的超晶胞(分别30个分子)ꎮ将超晶胞体系的模型在Forcite模块下首先进行结构优化ꎬ再将优化后的平衡结构在Compass[10]力场下ꎬ采用常温㊁常压(NPT)系统进行分子动力学模拟ꎬ得到相关的超晶胞弹性系数㊁模量㊁引发键键长和内聚能密度ꎮ设置温度为298Kꎬ压强为0.1MPaꎬ控温方法和控压方法分别选用Andersen和Parrinello[11]ꎻ总模拟时间为200psꎬ时间步长为1fsꎻ模拟总步数为2ˑ105ꎬ其中ꎬ前105步用于热力学平衡ꎬ后105步用于统计分析[12 ̄13]ꎮ以上所有模型的构建和计算均在MS软件上进行ꎮ2㊀结果与讨论2.1㊀DNP的晶体形貌2.1.1㊀GM方法计算结果用GM方法计算的DNP晶体形貌如图2所示ꎮ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀图2㊀GM方法计算的DNP晶形Fig.2㊀CrystalshapeofDNPcalculatedbyGMmethod㊀㊀由图2可知ꎬ该方法计算得到的晶形近似梭形ꎬ长径比为1.655ꎬ由(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)㊁(11 ̄1)和(200)晶面及对称晶面围合而成ꎮ其中ꎬ多重度为4的(110)晶面占总面积的35.7%ꎬ晶面附着能为-57.55kJ/(mol unitcell)ꎻ多重度为4的(011)晶面占总面积的25.23%ꎬ晶面附着能为-62.79kJ/(mol unitcell)ꎻ多重度为2的(10 ̄1)晶面占总面积的23.19%ꎬ晶面附着能为-55.49kJ/(mol unitcell)ꎮ晶体生长趋势如图3所示ꎮ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀图3㊀GM方法计算的DNP晶体生长趋势Fig.3㊀CrystalgrowthtrendofDNPcalculatedbyGMmethod㊀㊀晶体生长趋势图中的箭头代表生长趋势ꎬ箭头越短ꎬ表示生长速率越慢ꎬ反之越快[8]ꎮ由图3可以看出ꎬ晶体在各个方向上箭头的长短和密集程度有差异ꎬ在(110)晶面和(10 ̄1)晶面箭头的长度和密集程度低于其他晶面ꎬ表明(110)和(10 ̄1)晶面在晶体生长过程中要比其他晶面的速率慢ꎬ因此决定了晶形近似梭形ꎮ2.1.2㊀BFDH方法计算结果用BFDH方法计算的DNP晶体形貌见图4ꎮ41 ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀第50卷第4期㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀图4㊀BFDH方法计算的DNP晶形Fig.4㊀CrystalshapeofDNPcalculatedbyBFDHmethod㊀㊀由图4可知ꎬ该方法计算的DNP晶形近似为短圆柱形ꎬ长径比为1.713ꎬ由(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)㊁(11 ̄1)和(002)晶面及对称晶面围合而成ꎮ多重度为2的(10 ̄1)晶面㊁多重度为4的(011)晶面㊁多重度为4的(110)晶面㊁多重度为2的(101)晶面分别占总面积的30.76%㊁25.77%㊁23.29%和16.91%ꎻ其他晶面占总面积的3.27%ꎮ说明(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)这4个晶面在晶体生长过程中发挥着重要的作用ꎮ但又因为每个晶面的生长速率大致相同ꎬ因此得到的晶形近似短圆柱形ꎮ晶体生长趋势如图5所示ꎮ由图5可知ꎬ在各个方向上ꎬ箭头的长短和密集程度大致相同ꎮ因此ꎬ用BFDH方法计算得到的晶形为近似短圆柱形ꎮBFDH方法在计算时并未考虑能量的影响ꎮ㊀㊀㊀㊀㊀㊀图5㊀BFDH方法计算的DNP晶体生长趋势Fig.5㊀CrystalgrowthtrendofDNPcalculatedbyBFDHmethod2.1.3EM方法计算结果用EM方法计算的DNP晶体形貌如图6所示ꎮ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀图6㊀EM方法计算的DNP晶形Fig.6㊀CrystalshapeofDNPcalculatedbyEMmethod㊀㊀由图6可知ꎬ该方法计算得到的DNP晶形近似椭球形ꎬ长径比为1.518ꎬ主要由(110)㊁(011)㊁(11 ̄1)㊁(200)㊁(101)和(10 ̄1)晶面及对称晶面围合而成ꎮ其中ꎬ(110)㊁(011)㊁(11 ̄1)和(200)晶面占总面积的62.37%ꎮ利用EM方法时ꎬ生长速率最慢的面(即表面能最低的面)控制着晶体的生长习性ꎮ经计算得到ꎬ(110)晶面的表面能为29kJ/(mol nm2)ꎬ(011)晶面的表面能为32kJ/(mol nm2)ꎬ(11 ̄1)晶面的表面能为34kJ/(mol nm2)ꎬ这几个晶面的表面能相比于其他晶面表面能是最低的ꎬ决定了DNP的生长晶形ꎬ晶体生长趋势如图7所示ꎮ㊀㊀㊀㊀㊀㊀图7㊀EM方法计算的DNP晶体生长趋势Fig.7㊀CrystalgrowthtrendofDNPcalculatedbyEMmethod㊀㊀由图7可知ꎬDNP在(110)㊁(011)和(11 ̄1)晶面的生长箭头的长度要稍低于两端面的箭头长度ꎬ说明在晶体长大的过程中ꎬ(110)㊁(011)和(11 ̄1)这3个面的生长速率要小于其他晶面ꎬ因此决定了晶体生长的形状近似椭球形ꎮ综合考虑3种计算方法得出ꎬ(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)和(11 ̄1)等晶面在晶体生长过程中起着控制晶形的作用ꎮ而DNP晶形的好坏对以其为基的混合炸药的成型质量起着重要的作用ꎮ相关研究表明ꎬ选用合适的功能助剂或者晶形控制剂能够控制晶面的生长速率ꎬ从而达到改变晶形的目的[6]ꎮ因此ꎬ在DNP所有的生长面中ꎬ选择(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)和(11 ̄1)晶面作为晶形控制剂的作用晶面ꎬ达到控制晶形㊁提高成型质量的目的ꎮ2.2㊀TNT、DNAN和DNP的力学性能利用MS软件计算得到的TNT㊁DNAN和DNP力学性能参数如表1所示ꎮ㊀㊀由表1可知ꎬDNP晶体的弹性系数C整体大于TNT和DNANꎮDNP的拉伸模量E大于TNT和表1㊀TNT㊁DNAN和DNP的力学性能Tab.1㊀MechanicalpropertiesofTNTꎬDNANandDNP炸药C11/GPaC22/GPaC33/GPaC44/GPaC55/GPaC66/GPaC12/GPaC13/GPaEKGK/G(C12-C44)/GPaTNT1.275.526.702.621.781.501.891.714.381.871.970.95-0.73DNAN1.346.325.340.950.960.901.911.302.563.090.943.290.96DNP2.675.659.012.272.992.911.702.125.732.142.720.79-0.5751 2021年8月㊀㊀㊀㊀㊀㊀3ꎬ4 ̄二硝基吡唑的晶体形貌㊁力学性能和感度的计算模拟㊀雷㊀伟ꎬ等㊀㊀㊀㊀㊀㊀DNANꎬ表明在拉伸受力的情况下DNP抵抗形变的能力要比TNT和DNAN强ꎻDNP的体积模量K大于TNT而小于DNANꎬ表明在压缩受力的情况下DNP抵抗形变的能力要比DNAN弱ꎬ比TNT强ꎮDNP的剪切模量G要大于TNT和DNANꎬ表明在剪切受力的情况下ꎬDNP抵抗剪切形变的能力要强于TNT和DNANꎮK/G一般用来表征材料在受到冲击㊁振动载荷下韧性强度的大小ꎮ由表1可以得到ꎬDNP的K/G小于TNT和DNANꎬ表明DNP的韧性要弱于TNT和DNANꎬ可以通过添加合适的高分子材料来提高其力学强度ꎮ2.3㊀感度依据引发键和内聚能密度理论[14 ̄15]ꎬ将引发键最大键长及内聚能密度作为预测炸药感度的判据ꎮ2.3.1㊀引发键键长引发键是物质中能量最低的化学键ꎮ引发键非常容易断裂ꎬ从而产生热点ꎬ促使炸药发生点火㊁爆炸ꎮ在DNP㊁TNT和DNAN炸药中ꎬC原子上连接的 NO2键是最容易断裂的键ꎮ因此ꎬ选择C NO2键作为预测感度的引发键ꎮ以DNP炸药为例ꎬ将DNP超晶胞中的非C NO2键删去ꎬ即在DNP超晶胞结构中只保留C NO2键ꎬ利用Analysis模块对其进行键长分析处理ꎬ即可得到DNP的最可几键长Lp㊁平均键长La和最大键长Lmꎮ其他两种炸药的引发键键长采用相同的方法得到ꎮ3种炸药的Lp㊁La和Lm如表2所示ꎮ表2㊀3种炸药的引发键键长Tab.2㊀Initiationbondlengthofthreeexplosivesnm炸药LpLaLmDNP0.14400.14200.1440TNT0.14600.14600.1470DNAN0.14300.14350.1440㊀㊀由表2可知:TNT的Lp㊁La和Lm均大于DNP和DNANꎻTNT的Lm为0.1470nmꎬDNP和DNAN的Lm相同ꎬ为0.1440nmꎮLm大ꎬ表明感度高㊁安全性差ꎬ即DNP和DNAN的安全性较TNT好ꎮ2.3.2㊀内聚能密度内聚能密度即分子的非键作用力ꎬ等于范德华力和静电力之和ꎮ内聚能密度是评价分子间作用力大小的物理量ꎬ主要反映基团间的相互作用ꎮ在一定条件下ꎬ表征聚集态变化所需能量的内聚能密度也可作为体系稳定性的判定依据[16]ꎮ内聚能密度减小ꎬ表明炸药发生反应时ꎬ克服分子间作用所需的能量逐渐减小ꎬ进一步说明炸药的稳定性降低[17]ꎬ即安全性降低ꎮ经过分子动力学模拟得到的3种炸药的内聚能密度见表3ꎮ表3㊀3种炸药的内聚能密度及其分量Tab.3㊀CohesiveenergydensityanditscomponentsofthreeexplosiveskJ/cm3炸药内聚能密度范德华力静电力DNP0.760.320.44TNT0.590.560.03DNAN0.810.350.46㊀㊀由表3可以看出:DNP㊁DNAN㊁TNT的内聚能密度分别为0.76㊁0.81kJ/cm3和0.59kJ/cm3ꎮDNP的内聚能密度与DNAN基本持平且均大于TNTꎬ表明DNP和DNAN的安全性较TNT好ꎬ这与引发键键长的分析结果一致ꎮ3㊀结论利用MS软件对DNP的晶体形貌和力学性能进行模拟计算研究ꎬ结果表明:1)采用GM㊁BFDH和EM3种方法计算得到的DNP晶体的形貌分别近似为梭形㊁短圆柱形和椭球形ꎬ且后两种形状极其相似ꎮBFDH方法在计算时并未考虑能量这个参数的影响ꎬ其他两种方法考虑了DNP结晶时能量特征的影响ꎬ综合分析ꎬDNP晶体的形貌更可能为梭球形ꎮ2)DNP的生长面中ꎬ(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)和(11 ̄1)等晶面在晶体生长过程中起着控制晶形的作用ꎬ因此可以选择(10 ̄1)㊁(011)㊁(110)㊁(101)和(11 ̄1)晶面作为晶形控制剂的作用晶面ꎬ由此达到控制晶形㊁提高成型质量的目的ꎮ3)DNP的拉伸模量E大于TNT和DNANꎬ体积模量K大于TNT而小于DNANꎬ剪切模量G要大于TNT和DNANꎬ韧性要弱于TNT和DNANꎻ可以通过添加合适的高分子材料来提高其力学强度ꎮ4)DNP和DNAN的引发键最大键长相同ꎬ为0.1440nmꎬ较TNT低ꎻDNP的内聚能密度与DNAN基本持平ꎬ且均大于TNTꎮ引发键键长和内聚能密度研究表明ꎬDNP和DNAN的安全性较TNT好ꎮ参考文献[1]㊀PRICEDꎬMORRISJ.Synthesisofnewenergeticmelt ̄pourcandidates[C]//InsensitiveMunitionsandEnerge ̄61 ㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀爆㊀破㊀器㊀材㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀第50卷第4期ticMaterialsTechnologySymposium.2009. [2]㊀郭俊玲ꎬ曹端林ꎬ王建龙ꎬ等.硝基吡唑类化合物的合成研究进展[J].含能材料ꎬ2014ꎬ22(6):872 ̄879.GUOJLꎬCAODLꎬWANGJLꎬetal.Reviewonsyn ̄thesisofnitropyrazoles[J].ChineseJournalofEnergeticMaterialsꎬ2014ꎬ22(6):872 ̄879.[3]㊀唐伟强ꎬ任慧ꎬ焦清介ꎬ等.3ꎬ4 ̄二硝基吡唑的性能表征及应用[J].含能材料ꎬ2017ꎬ25(1):44 ̄48.TANGWQꎬRENHꎬJIAOQJꎬetal.Propertycharac ̄terizationof3ꎬ4 ̄dinitropyrazoleanditsapplication[J].ChineseJournalofEnergeticMaterialsꎬ2017ꎬ25(1):44 ̄48.[4]㊀姚如意ꎬ苟瑞君ꎬ张树海ꎬ等.几种硝胺炸药在熔态TNT和DNP中的溶解性及其结晶晶型[J].火炸药学报ꎬ2019ꎬ42(1):89 ̄93.YAORYꎬGOURJꎬZHANGSHꎬetal.SolubilityandcrystalformsofseveralnitramineexplosivesinmoltenTNTandDNP[J].ChineseJournalofExplosives&Pro ̄pellantsꎬ2019ꎬ42(1):89 ̄93.[5]㊀任晓婷ꎬ杨利ꎬ张国英ꎬ等.TATB晶体形貌的计算模拟[J].火炸药学报ꎬ2010ꎬ33(6):43 ̄46.RENXTꎬYANGLꎬZHANGGYꎬetal.ComputationalsimulationofthecrystalmorphologyofTATB[J].Chi ̄neseJournalofExplosives&Propellantsꎬ2010ꎬ33(6):43 ̄46.[6]㊀段晓惠ꎬ卫春雪ꎬ裴重华ꎬ等.HMX晶体形貌预测[J].含能材料ꎬ2009ꎬ17(6):655 ̄659.DUANXHꎬWEICXꎬPEICHꎬetal.PredictionofcrystalmorphologyofHMX[J].ChineseJournalofEner ̄geticMaterialsꎬ2009ꎬ17(6):655 ̄659.[7]㊀齐晓飞ꎬ闫宁ꎬ李宏岩.HATO晶体形貌㊁体膨胀系数和力学性能的分子动力学模拟[J].火工品ꎬ2018(5):37 ̄40.QIXFꎬYANNꎬLIHY.Moleculardynamicsimulationoncrystalfaceꎬvolumeexpansioncoefficientandmecha ̄nicalpropertiesforHATO[J].Initiators&Pyrotechnicsꎬ2018(5):37 ̄40.[8]㊀刘宁ꎬ王伯周ꎬ舒远杰ꎬ等.FOX ̄7结晶形貌的分子动力学模拟[J].火炸药学报ꎬ2016ꎬ39(2):40 ̄44.LIUNꎬWANGBZꎬSHUYJꎬetal.Moleculardyna ̄micssimulationoncrystalmorphologyofFOX ̄7[J].ChineseJournalofExplosives&Propellantsꎬ2016ꎬ39(2):40 ̄44.[9]㊀冯璐璐ꎬ曹端林ꎬ王建龙ꎬ等.1 ̄甲基 ̄2ꎬ4ꎬ5 ̄三硝基咪唑的晶体形貌预测[J].含能材料ꎬ2015ꎬ23(5):443 ̄449.FENGLLꎬCAODLꎬWANGJLꎬetal.PredictionofcrystalmorphologyofMTNI[J].ChineseJournalofEnergeticMaterialsꎬ2015ꎬ23(5):443 ̄449.[10]㊀XIAOYQꎬSUNTꎬLISSꎬetal.MoleculardynamicssimulationstudiesoftheCL ̄20/DNBco ̄crystalbasedPBXwithHTPB[J].JournalofPhysics:ConferenceSeriesꎬ2021ꎬ1721:012010.[11]㊀ZHUSFꎬGANQꎬFENGCG.Multimolecularcomp ̄lexesofCL ̄20withnitropyrazolederivatives:geometricꎬelectronicstructureꎬandstability[J].ACSOmegaꎬ2019ꎬ4(8):13408 ̄13417.[12]㊀陶俊ꎬ王晓峰ꎬ赵省向ꎬ等.CL ̄20/HMX无规作用及共晶作用的理论计算[J].火炸药学报ꎬ2017ꎬ40(4):50 ̄55.TAOJꎬWANGXFꎬZHAOSXꎬetal.Theoreticalcal ̄culationtherandominteractionandco ̄crystalinteractionofCL ̄20/HMX[J].ChineseJournalofExplosives&Propellantsꎬ2017ꎬ40(4):50 ̄55.[13]㊀武宗凯ꎬ舒远杰ꎬ刘宁ꎬ等.CL ̄20/FOX ̄7共晶的分子动力学模拟[J].火炸药学报ꎬ2016ꎬ39(3):37 ̄42.WUZKꎬSHUYJꎬLIUNꎬetal.MoleculardynamicssimulationofCL ̄20/FOX ̄7co ̄crystal[J].ChineseJournalofExplosives&Propellantsꎬ2016ꎬ39(3):37 ̄42.[14]㊀杭贵云ꎬ余文力ꎬ王涛ꎬ等.CL ̄20/DNB共晶炸药晶体缺陷的理论计算[J].火炸药学报ꎬ2018ꎬ41(4):345 ̄351ꎬ358.HANGGYꎬYUWLꎬWANGTꎬetal.Theore ̄ticalcalculationofcrystaldefectofCL ̄20/DNBcocrystalex ̄plosive[J].ChineseJournalofExplosives&Propel ̄lantsꎬ2018ꎬ41(4):345 ̄351ꎬ358.[15]㊀刘强ꎬ肖继军ꎬ陈军ꎬ等.不同温度下ε ̄CL ̄20晶体感度和力学性能的分子动力学模拟计算[J].火炸药学报ꎬ2014ꎬ37(2):7 ̄12ꎬ17.LIUQꎬXIAOJJꎬCHENJꎬetal.Moleculardynamicssimulationonsensitivityandmechanicalpropertiesofε ̄CL ̄20crystalatdifferenttemperatures[J].ChineseJournalofExplosives&Propellantsꎬ2014ꎬ37(2):7 ̄12ꎬ17.[16]㊀王东旭.HNIW/粘结体系界面性质与应用技术研究[D].北京:北京理工大学ꎬ2015.WANGDX.Studyoninterfacepropertiesandapplica ̄tiontechnologyofHNIW/bondingsystem[D].Beijing:BeijingInstituteofTechnologyꎬ2015.[17]㊀XIAOJJꎬWANGWRꎬCHENJꎬetal.StudyontherelationsofsensitivitywithenergypropertiesforHMXandHMX ̄basedPBXsbymoleculardynamicssimulation[J].PhysicaB:CondensedMatterꎬ2012ꎬ407(17):3504 ̄3509.712021年8月㊀㊀㊀㊀㊀㊀3ꎬ4 ̄二硝基吡唑的晶体形貌㊁力学性能和感度的计算模拟㊀雷㊀伟ꎬ等㊀㊀㊀㊀㊀㊀。

人教-选修4-2化学反应热的测量

人教-选修4-2化学反应热的测量

例题一
通常人们把拆开1 mol某化学键所吸收的能量看成 该化学键的键能。键能的大小可以衡量化学键的强 弱,也可以估算化学反应的反应热(△H),化学 反应的△H等于反应中断裂旧化学键的键能之和与 反应中形成新化学键的键能之和的差。
化学键 键能/kJ· mol
-1
Si-O 460
Si-Cl 360
H-H 436

③式不是该反应的反应热,因为反应热是有正负的, 中和反应放热,故其ΔH为“-”。中和热是稀的酸、 碱中和生成 1 mol水的反应热,而50 mL 0.50 mol/L的 盐酸与50 mL 0.50mol/L 氢氧化钠反应后生成的水只 有0.025 mol,故③式表示的也不是中和热。
[问题]该反应的中和热应怎样表示呢? ΔH= -
讨论下列问题 1.本实验中若把50 mL 0.50 mol/L的盐酸改为50 mL 0.50 mol/L醋酸,所测结果是否会有所变化? 为什么? 2.若改用100 mL 0.50 mol/L的盐酸和100 mL 0.55 mol/L的NaOH溶液,所测中和热的数值是否约为本 实验结果的二倍(假定各步操作没有失误)? 答案:1.会有所变化。因为醋酸为弱电解质,其电 离时要吸热,故将使测得结果偏小。 2.否。因中和热是指酸与碱发生中和反应生成1 mol H2O时放出的热量,其数值与反应物的量的 多少无关,故所测结果应基本和本次实验结果相 同(若所有操作都准确无误,且无热量损失,则 二者结果相同)。
(一)、燃烧:发光发热的剧烈的化学反应。 燃料燃烧的条件 ① 燃料与空气接触 ② 温度达到燃料的着火点 燃料充分燃烧的条件 ①燃烧时要有足够多的空气 ②燃料与空气要有足够大的接触面 提高燃料燃烧效率的方法: ①增大燃料与空气的接触面积。 固体燃料 液体燃料 粉碎或进行气化和液化 雾状喷出 ; ;

材料物理性能

材料物理性能

第一章热学性能1、热容热容是分子或原子热运动的能量随温度而变化的物理量,其定义是物体温度升高1k所需要增加的能量2、金属高聚物的热容本质及比较大小高聚物多为部分结晶或无定形结构,热容不一定符合理论式。

大多数高聚物的比热容在玻璃化温度以下比较小,温度升高至玻璃化转变点时,分子运动单位发生变化,热运动加剧,热容出现阶梯式变化。

高分子材料的比热容由化学结构决定,温度升高,使链段振动加剧,而高聚物是长链,使之改变运动状态较困难,因而需提供更多的能量。

一般而言,高聚物的比热容比金属和无机材料大。

3、热膨胀的物理本质物体的体积或长度随温度的升高而增大的现象称为热膨胀。

材料的热膨胀是由于原子间距增大的结果,而原子间距是指晶格结点上原子振动的平衡位置间的距离。

材料温度一定时,原子振动但平衡位置保持不变,材料不随温度升高而发生膨胀;而温度升高,振动中心右移,原子间距增大,材料产生热膨胀。

4、化学键对热膨胀的影响材料的膨胀系数与化学键强度密切相关。

对分子晶体而言,膨胀系数大;而由共价键相连接的材料,膨胀系数小的多。

对于高聚物来说,长链分子中的原子沿链方向是共价键相连接的,近邻分子间的相互作用是弱的范德华力,因此结晶高聚物和取向高聚物的热膨胀具有很大的各向异性。

5、从化学键角度比较高聚物的膨胀系数对于高聚物来说,长链分子中的原子沿链方向是共价键相连接的,近邻分子间的相互作用是弱的范德华力,因此结晶高聚物和取向高聚物的热膨胀具有很大的各向异性。

6、热膨胀与熔点、热容的关系(1)热膨胀与熔点的关系当固体晶体温度升高至熔点时,原子热运动将突破原子间结合力,使原有的固态晶体结构被破坏,物体从固态变成液态,所以,固态晶体的膨胀有极限值。

因此,固态晶体的熔点越高,其膨胀系数就越低。

(2)热膨胀与热容的关系热膨胀是固体材料受热以后晶格振动加剧而引起的容积膨胀,而晶格振动的激化就是热运动能量的增大,每升高单位温度时能量的增量也就是热容的定义。

材料科学与工程的四要素

材料科学与工程的四要素
在材料使用性能(产品)设计的同时, 力求改变传统的研究及设计路线,将材料性 质同时考虑进去,采取并行设计的方法。
30
2.1.4材料(产品)使用性能的设计
传统方式: 结构与功能 确定材料的性质 (选择材料)
先进方式:结构与功能 材料的性质
完成设计
31

2.1.4材料(产品)使用性能的设计
汽车喷油嘴的设计--方案一
强度:材料抵抗外应力的能力。 塑性:外力作用下,材料发生不可逆的永久
性变形而不破坏的能力。 硬度:材料在表面上的小体积内抵抗变形或
破裂的能力。 刚度:外应力作用下材料抵抗弹性变形能力。
5
2.1.1基础内容
结构材料性材料抵抗交变应力作用下断 裂破坏的能力。
抗蠕变性:材料在恒定应力(或恒定载 荷)作用下抵抗变形的能力。
2.1.1基础内容
15
材料力学性能
5. 疲劳强度表征: 疲劳极限 疲劳寿命 ……
2.1.1基础内容
16
材料力学性能
6. 抗蠕变性表征: 蠕变极限 持久强度 ……
2.1.1基础内容
17
材料力学性能
7. 韧性表征: 断裂韧性 KIC 断裂韧性 JIC
2.1.1基础内容
18
材料物理性能
1. 电学性能表征: 导电率 电阻率 介电常数 ……
2. 性质与使用性能的区别与关系
环境
成分
使用
性质
结构
性能
规范
所以,性能是包括材料在内的整个系统特征的体现;
性质则是材料本身特征的体现。
23
2.1.2性质与性能的区别与关系
性能是随着外因的变化而不断 变化,是个渐变过程,在这个 过程中发生量变的积累,而性 质保持质的相对稳定性;当量 变达到一个“度”时,将发生 质变,材料的性质发生根本的 变化。

第二章 材料科学与工程的四个基本要素

第二章  材料科学与工程的四个基本要素

第二章 材料科学与工程的四个基本要素 MSE 四要素;– 使用性能,材料的性质,结构与成分,合成与加工两个重要内容;– 仪器与设备,分析与建模§2。

1 性质与使用性能 1。

基础概念2。

性质与性能的区别与关系 3。

材料的失效分析4. 材料(产品)使用性能的设计5. 材料性能数据库6. 其它问题2。

1。

1基础内容 材料性质:是功能特性和效用的描述符,是材料对电.磁.光.热。

机械载荷的应。

材料性质描述• 力学性质;强度,硬度,刚度,塑性,韧性物理性质;电学性质,磁学性质,光学性质,热学性质 化学性质;催化性质,防化性质结构材料性质的表征——-—材料力学性质 强度:材料抵抗外应力的能力.塑性:外力作用下,材料发生不可逆的永久性变形而不破坏的能 力。

硬度:材料在表面上的小体积内抵抗变形或破裂的能力。

刚度:外应力作用下材料抵抗弹性变形能力。

疲劳强度:材料抵抗交变应力作用下断裂破坏的能力.抗蠕变性:材料在恒定应力(或恒定载荷)作用下抵抗变形的能力。

韧性:材料从塑性变形到断裂全过程中吸收能量的能力.6强度范畴刚度范畴塑性范畴韧性范畴应力应 变2.1.1基础内容7材料的物理性质磁学性质光学性质电学性质· 导电性 · 绝缘性 · 介电性· 抗磁性 · 顺磁性 · 铁磁性· 光反射 · 光折射 · 光学损耗 · 光透性热学性质· 导热性 · 热膨胀 · 热容 · 熔化注:上面只列出了材料的主要物理性质2.1.1基础内容物理性质的交互性———-材料应用的关键点现代功能材料不仅仅表现出单一的物理性质,更重要的是具备了特 殊的物理交互性。

例如: 电学———-机械电致伸缩 机械————电学压电特性 磁学————机械磁致伸缩 电学————磁学巨磁阻效应 电学——-—光学电致发光 性能定义在某种环境或条件作用下,为描述材料的行为或结果,按照特定的 规范所获得的表征参量。

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12.7~63.5
10.2~40.6 25.4~50.2 15.0~40.6 自熄
PVC
聚偏二氯乙烯 尼龙 脲醛树脂 聚四氟乙烯
自熄
自熄 自熄 自熄 不燃
聚砜
自熄
表4-17 高分子材料的燃烧发热值,KJ/g
名称 软质PVC 硬质PVC 聚丙烯 聚苯乙烯 ABS 燃烧发热值 46.6 45.8 43.9 40.1 35.2 PVC 赛璐咯 酚醛树脂 聚四氟乙烯 玻璃纤维增强塑 料 氯丁橡胶 名称 燃烧发热值 13~23 17.3 13.4 4.2 18.8
nO2 100 nO m N 2 2
氧指数 22.5 18.1 17.3 26~22 19.3
聚酰胺
软质PVC
26.7
23~40
氯丁橡胶
硅橡胶
26.3
3、影响因素
Ⅰ结构因素: 刚性链 结 晶 交 联 Ⅱ分子量 Ⅲ增塑剂 Ⅳ填料,纤维增强
4-2-4热稳定性 (thermal Stability)
1、表征方法
不可逆
起始分解温度(Td):聚合物化学结合(结构)开始
发生变化的温度
常采用相对标准 (1)半分解温度
(2)热失重曲线(TG)
比较曲线 给定温度下的失重
CTE
表4-2-2 各种材料的线膨胀系数
材料名称 玻璃 线膨胀系数×105,K-1 0.1~1.0 材料名称 聚苯乙烯 线膨胀系数×105,K1
7
陶瓷
石英玻璃 硬质玻璃 光学玻璃 钢 黄铜 铝 环氧树脂 酚醛树脂(填充木 粉) 脲醛树脂 聚酯树脂 木材(顺纤维方向) 木材(横纤维方向) 碳化天然橡胶
4-2-3耐热性 (Heat Resistance) 1、概念:
耐热性——指在受负荷下,材料失去其物理机械性能而发生 永久变形的温度。 材料的使用上限温度 高分子材料 常温及中温条件下使用,<500C,一般170C。 钢——550C;合金——900C;石墨——3000C。 陶瓷——2000C。
(3) 含磷、氮等元素,临界氧指数高
? 阻燃
表4-16 聚合物的燃烧速度,mm/min
聚合物 聚乙烯 聚丙烯 聚丁烯 燃烧速度 7.5~30.5 17.3~40.6 27.9 聚合物 硝酸纤维素 醋酸纤维素 氯化聚乙烯 燃烧速度 迅速燃烧 12.7~30.3 自熄
聚苯乙烯
苯乙烯 - 丙烯腈共 聚物 ABS PMMA PC
给定失重的温度
起始分解温度(外推) (3)DSC和DTA:热焓的变化
2、热稳定性与结构的关系
k =Ae(-E/RT)
3、 热分解机理
(1) 只受热(惰性气体,或 真空中)大分子链成自由基。
开链——单体; PMMA
随机断链。 (2) 热氧分解
氧(环境)参加
分解快
C -C-C-C->-C-C-C->-C-C-C->-C->-C->-C->-CC C P H C Cl
(E)V Q
dE CV dT V
(H ) P Q
dH CP dT P
等压热容:焓对温度的曲线上的斜率
固体多用CP ,J· mol-1· K-1。Cp>Cv。 绝对零度时 CP= CV=0 RT 相近
固体热容理论 原子的振动--- 晶格的振动 经典理论 谐振子 量子理论 随机振动 德拜模型 晶体中原子的相互作用,弹性波的振动(声波)
FIGURE 17.3 (a) Plot of potential energy versus interatomic distance, demonstrating the increase in interatomic separation with rising temperature. With heating, the interatomic separation increases from r0 to r1 to r2 , and so on. (b) For a symmetric potential energyversus-interatomic distance curve, there is no increase in interatomic separation with rising temperature (i.e., r1 r2 r3 ).
Chapter 17
Thermal Performance of Materials
4-2 材料的热性能(thermal performance)
热导率 热物理性能: 比热容 热膨胀 耐热性
热化学性能: 热稳定性
燃烧特性
4-2-1 材料的热学性质(thermal property) 1. 热传递
三种方式:热传导、热辐射、热对流
Cv=3R fD(θD/T) 德拜比热函数
θD :德拜温度, 材料参数 (简单晶体)
FIGURE 17.1 Schematic representation of the generation of lattice waves in a crystal by means of atomic vibrations.
比热(容) =热容/原子量, J· Kg-1· K-1
定义:1Kg质量的固体(或液体)升高(或降低)1C时, 所增加(或减少)的(振动能量)热量 比热容与材料的组成和结构 金属 CP <1 KJ· Kg-1· K-1,热容小,容易加热、容易冷却 自由电子的贡献很小。
无机非金属, 同上,更符合德拜模型
聚酰胺 聚碳酸酯 PMMA
30.8 30.5 26.2
23.4~32.6 23.0 14.6
煤 木材
表4-18 几种聚合物的氧指数
聚合物 聚乙烯 聚丙烯 氯化聚乙烯 PVC 聚四氟乙烯 氧指数 17.4~17.5 17.4 21.1 15~49 79.5 聚合物 聚乙烯醇 聚苯乙烯 PMMA 聚碳酸酯 环氧树脂
0.45
0.1 0.3 0.8 1.2 1.9 2.4 6~7 3 2.5~3 8~10 0.2~0.6 3.25~6.2 8
聚甲基丙烯酸甲酯
尼龙 聚乙烯 聚氯乙烯 纤维素的酯及醚类 石墨 金刚石 氯化橡胶 氯丁橡胶 丁腈橡胶 丁基橡胶 丁苯橡胶 聚乙烯醇 聚乙烯醇缩醛
8~9
10 17 19 6~17 0.79 0.12 12~13 20.0 19.6 19.4 21.6 7~12 8~22
黄铜
120
375
酚醛树脂(电木)
尼龙-66
0.15
0.24
1650
1670
4-28 有一块面积为0.25m2、厚度为10mm的钢板热导率为
51.9 W/(m*K),两表面的温度分别为300℃和100℃, 试计算该钢板每小时损失的热量?
Q=λA(T1-T2)/d=51.9*0.25*(300-100)/0.01
表4-2-1 某些材料的热导率和比热容
材料 铝 铜 金 铁 镍 银 钨 1025钢 316不锈钢 热导 率 W/( m· k) 247 398 315 80.4 90 428 178 51.9 16.3 比热容 J(kg· k) 900 389 130 448 443 235 142 486 502 硅 氧化铝 氧化镁 尖晶石 钠钙玻璃 聚乙烯 聚丙烯 聚苯乙烯 聚四氟乙烯 材料 热导 率 W/( m· k) 150 30.1 37.7 15.0 1.7 0.38 0.12 0.13 0.25 比热容 J(kg· k) 775 940 790 840 2100 1880 1360 1050
热传导-基本的传递方式 A 自由电子(金属) B 晶格振动,离子和共价晶体(陶瓷) C 分子传导(高分子、小分子气体、液体)
热流量
q=- (d T / d X)
q = A t(T1 - T2)/d
两平面稳态热流量(与时间无关) 式中 A 为平板面积, 为热导率, t 热传导的时间 非稳态: =/CP·
2、耐热性表征(高分子材料)
物理状态 Tg 无定形 Tm 结晶 工业表征方法及指标 σ、ε 马丁耐热温度 热变形温度 维卡软化温度
第四章
屈服 脆韧转变 ?
Chapter 7
FIGURE 7.25 Schematic tensile stress–strain curve for a semicrystalline polymer. Specimen contours at several stages of deformation are included.
2、热膨胀类型(coefficient of thermal expansion) 线膨胀 l =(1/ l )d l /dT 体膨胀 V =(1/ V )d V /dT 影响因素 ① 温度 T升高,增大 ② 结构 键能大,减小 无机材料 小,10-5~10-6 金属 中,1~3×10-5 高分子 大,2.5~25×10-5 取向 交联度 减小 晶格类型、结晶度 柔顺性 刚性 , 柔性 ,
残渣。
放热反应
条件:温度、氧气(空气)
2、材料的燃烧特性
燃烧速度 燃烧反应放热值
3、临界氧指数 Limiting Oxygen Index
能够维持稳定燃烧的最小氧浓度 >0.27的聚合物是有自熄性 self-extinguish
(LOI)
(1) 仅由C、H、O元素组成,临界氧指数为0.16~0.18 (2) 含卤族元素(F、Cl、Br、I),临界氧指数大于0.40
4-2 材料的热性能
Thermal-physical properties thermal conductivity heat capacity thermal expension heat resistance Thermal-chemical properties thermal Stability flame retardancy
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